Coupled magnetic and elastic properties in LaPr(CaSr)MnO manganites
我们研究了一系列锰氧化物，La 0.225Pr 0.4（Ca 1-xSrx）0.375MnO3系统。x = 0样品是锰氧化物中相分离研究的原型化合物，其中铁磁相和电荷有序反铁磁相共存。Sr 2+取代Ca 2+逐渐使系统变成均匀的铁磁体。我们的研究结果表明，材料的结构起着重要的作用，在所观察到的磁性。在冷却时，在低于100 K的温度下，晶格的强烈收缩之后是磁化强度的增加。这是通过热膨胀和磁致伸缩测量观察到的，在这些相分离的化合物中提供磁弹性耦合的明显证据。
2016-09-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Effect of pressure on magnetization and magnetostriction jumps in the manganite Eu$_{0.58}$Sr$_{0.42}$MnO$_{3}$
我们研究了压力对Eu $_{0.58}$ Sr $_{0.42}$ MnO $_{3}$的磁化跳变及其相关磁致伸缩的影响。降低所施加的压力的临界场被解释由抑制的亚稳阻断状态，这是固有的相分离的锰氧化物系统表现出的磁雪崩。为了减少大块样品中不良热耦合的一个因素，并进一步研究磁化跳变的性质，我们进行了压力对粉末样品等温磁化强度的影响。尽管粉末样品的$MH$曲线在高场下不饱和，但在块体样品和粉末样品之间的临界场没有差异。这些结果表明，在突变的冷冻相分离状态的关键作用。
2011-11-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Structural domain and spin ordering induced glassy magnetic phase in single layered manganite Pr$_{0.22}$Sr$_{1.78}$MnO$_4$
单层结构的Pr $_{0.22}$ Sr $_{1.78}$ MnO $_4$在室温以下经历了从高温四方相到低温正交相的结构转变。据报道，斜方晶相具有两种结构变体，其晶格参数略有不同，Mn-3 $d$能级显示两种变体内的轨道有序，尽管具有相互垂直的有序轴。除了轨道有序，正交变体还具有反铁磁有序，具有不同的Néel温度。我们对Pr $_{0.22}$ Sr $_{1.78}$ MnO $_4$的多晶样品的磁性研究表明，大的热滞后表明四方晶系到正交晶系转变的一阶性质。在低温下观察到磁记忆、大弛豫、频率相关磁化率和时效效应，表明样品中存在类似自旋玻璃的磁基态。玻璃态的磁性可能来自于正交畴的界面阻挫，其中轨道和自旋有序对竞争的磁性相互作用起着至关重要的作用。
2012-03-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Growth of atomically smooth thin films of the electronically phase separated manganite (La$_{0.5}$Pr$_{0.5}$)$_{0.67}$Ca$_{0.33}$MnO$_{3}$
通过在沉积过程中对氧压进行微调，在接收态和处理过的NdGaO $_{3}$衬底上生长了电子相分离化合物（La $_{0.5}$ Pr $_{0.5}$）$_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$的原子平坦、外延和化学计量薄膜。与在非最佳氧压下生长的薄膜（\em，即）相比，具有阶梯流动生长模式的最佳薄膜显示出优越的物理性质。最高的最大电阻温度系数、最高的峰值电阻温度和减小的矫顽场。运输，磁化强度和X射线衍射测量表明，在生长过程中的氧压力起着至关重要的作用，氧空位，阳离子空位，和晶界的形成。
2011-09-14 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetic relaxation phenomena and cluster glass properties of La{0.7-x}Y{x}Ca{0.3}MnO{3} manganites
用交流磁化率和直流磁化率测量方法研究了畸变钙钛矿La{0.7-x}Y{x}Ca{0.3}MnO{3}（0 <= x <= 0.15）的动态磁性，重点研究了弛豫和时效过程。他们的证据x >= 0.10的金属簇玻璃相的外观，开发刚好低于铁磁转变温度。团簇随着温度降低而生长，直到温度T（f0），在该温度下，由于严重的团簇间挫折，它们冻结。这些集群的形成被解释由钇引起的局部结构扭曲，在双交换铁磁性占主导地位的磁晶格中创建本地化的自旋无序的存在。
2001-07-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Electronic self-organization in the single-layer manganite $\rm Pr_{\it 1-x}Ca_{\it 1+x}MnO_4$
我们使用中子散射调查的掺杂演变的磁关联在单层锰氧化物$\rm Pr_{\it 1-x}Ca_{\it 1+x}MnO_4$，远离$x=0.5$组合物的CE型相称的反铁磁（AF）结构是稳定的。我们发现，短程无公度自旋相关的发展，作为系统是电子掺杂（$x<0.5$），这与CE型AF秩序共存。这表明，在该系统中的电子掺杂诱导不均匀的电子自组织，其中相称的AF补丁与$x=0.5$分离的富电子畴壁与短程磁相关。该行为与钙钛矿$\rm Pr_{\it 1-x}Ca_{\it x}MnO_3$显著不同，其中长程CE型相称AF结构在$x=0.5$周围的宽范围的电子或空穴掺杂上稳定。
2009-09-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Evidence for charge orbital and spin stripe order in an overdoped manganite
本文报道了空穴掺杂（x>0.5）的单层锰氧化物La（0.42）Sr（1.58）MnO_4的衍射数据。过掺杂的La（0.42）Sr（1.58）MnO4表现出复杂的电荷、轨道和自旋有序性。单晶中子衍射实验揭示了三个无公度和一个公度序参量是紧耦合的。不同的超结构散射点的位置和形状的条纹安排，其中铁磁锯齿形链被破坏的额外的Mn4+条纹。
2010-08-26 cond-mat.str-el
Influence of charge ordering on the magnetocaloric effect of (Pr,Ca)MnO$_3$ manganites
本文研究了Pr $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$锰氧化物的电荷有序性对磁热效应的影响。具有$x<$ 0.30的样品的结果呈现通常的铁磁行为，在居里温度T $_C$处达到峰值。与此相反，对于以上的电荷排序（$x\sim$ 0.30）的起始浓度的样品，观察到一个异常的磁熵变低于电荷排序温度$T_{CO}$，持续较低的温度。这种效应与电荷有序对磁熵变的正贡献相关联，电荷有序对磁熵变的正贡献与自旋有序的负贡献相叠加。我们发现，在$T_N$的电荷排序组件的峰值和以上$T_{CO}$是可以忽略不计的。此外，在T $^\star$（低于该温度时，由磁场引起的绝缘体-金属转变变得完全不可逆，即使在外部磁场被移除后，系统仍保持这种状态）附近，我们发现了极大的磁熵变值，从而在CMR锰氧化物上建立了“巨大”磁热效应。
2003-05-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Vanishing of Electron-Hole Asymmetry in Nano-Sized Charge Ordered Manganites Pr(1-x)Ca(x)MnO3 (x=0.36, 0.64)- EPR Studies
我们观察到消失的空穴和电子掺杂的锰氧化物的组成Pr（1-x）Ca（x）MnO 3（x=0.36，0.64）的电子空穴不对称性，反映在g参数值。在室温下，相反的g位移的整体性质似乎已经消失在纳米颗粒中。我们分析的结果在光的铁磁波动和熔化的电荷在纳米粒子。
2010-10-18 cond-mat.str-el
A Scaling Behavior of Spectral Weight Changes in Perovskite Manganites La_{0.7-y}Pr_{y}Ca_{0.3}MnO_3
系统地研究了La_{0.7-y} Pr_{y} Ca_{0.3} MnO_3的光电导谱。对于金属样品，0.5 eV以下的光谱权重随着温度的降低而增加，其大小可以用有效载流子数N_{eff}（0.5 eV）来表示。无论Pr掺杂如何，所有的N_{eff}（0.5 eV）/T_C的测量值都落入一个标度曲线中。这种缩放行为可以通过Roeder等人的理论模型来解释[Phys. Rev. Lett. 76，1356（1996）]，其包括自旋双交换和与空穴的Jahn-Teller晶格耦合。随着Pr掺杂，发现远红外电导率被抑制，可能是由于安德森局域化。
1998-04-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Charge order and phase segregation in overdoped bilayer manganites
最近有报道称双层锰氧化物中的电荷在$x=0.5$周围有序排列。在$x=0.5$处，出现了层状A型反铁磁和电荷有序共存的区域。也有报道称，在这个区域的轨道顺序没有任何Jahn-Teller效应。基于物理的理由，该区域的研究从一个模型，该模型包括两个$e_g$轨道在每个Mn网站和一个近邻库仑排斥。结果表明，确实有电荷和轨道顺序接近半掺杂区符合分层磁结构。虽然已知轨道序驱动磁序，但由于缺乏跨平面的相干传输和晶格的降低的维度，分层磁结构在该系统中也是有利的。在$e_g$轨道上的各向异性跳跃和下面的层状结构在很大程度上决定了该区域的轨道排列，而电荷顺序主要是由于长程相互作用。
2005-04-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Investigation of the phase separation property in La$_{0.2}$Pr$_{0.4}$Ca$_{0.4}$MnO$_3$ manganite
我们报告了一个全面的调查La 0.2Pr 0.4Ca 0.4MnO 3澄清微米尺度的相分离现象在混合价锰氧化物（La，Pr，Ca）MnO 3。该化合物显示出多个磁性转变，其中电荷有序状态随着磁场的施加而逐步转变为铁磁状态。交流磁化率测量表明，在低温下的玻璃化转变不依赖于频率，从而表明没有任何自旋玻璃行为。磁化强度和热容量的测量表明，这种低温转变是磁场依赖。在2K下的场相关电阻率显示出急剧下降，表明样品行为从高电阻状态变为低电阻状态，证实了电荷有序绝缘（COI）相向铁磁金属（FMM）相的转化。我们的研究结果指向相分离的存在，刚性的低温玻璃状相，以及通过施加磁场的COI相到FMM相的转换。
2019-11-20 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Influence of oxygen isotope exchange on the ground state of manganites
本文报道了氧同位素对LaPDMATHABMMCaPDMATHABMNMnOPDMATHABMO和（$_{1-y}$ Pr $_{y})_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$）低温比热、磁化强度和电阻率的影响。对于La $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$和电荷有序的La $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$的金属组合物，用$^{16}$ O - $^{18}$ O交换没有检测到低温比热的变化，而（La $_{1-y}$ Pr $_{y})_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$（0.4<y<0.6）的化合物显示低温性质的显著变化。低温比热表明即使在低温下为金属的（La）$_{1-y}$ Pr $_{y})_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$的组合物中也存在电荷有序相。我们认为，由氧同位素交换引起的变化是由$^{18}$ O样品中电荷有序相的增加引起的。
2001-07-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Experimental and theoretical demonstration of negative magnetization induced by particle size reduction in nano-form Gd$_{1-x}$Ca$_x$MnO$_3$
我们报道了在典型的$R_{1-x}D_x$ MnO中逐渐出现负磁化的普遍现象纳米形式的正交钙钛矿锰氧化物（其中$R^{3+}$是来自较重稀土元素Gd、Tb、Dy的三价高磁矩离子，而$D^{2+}$是指二价碱性元素Sr、Ca等），而块体形式没有表现出负磁化。对Gd $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$锰氧化物半掺杂前后的磁化强度进行了广泛的研究。我们的实验表明，纳米形式的锰氧化物的颗粒尺寸减小增强了系统表现出负磁化的倾向，并提供了理论解释的现象。为了检验我们发现的普遍性，我们将测量扩展到Dy $_{0.6}$ Ca $_{0.4}$ MnO $_3$，并获得了类似的结果。
2021-04-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
A-site Randomness Effect on Structural and Physical Properties of Ba-based Perovskite Manganites
在$A$位有序锰氧化物$R$ BaMn $_{2}$ O $_{6}$（$R$ = Y和稀土元素）中发现的新的结构和物理性质要求对钙钛矿锰氧化物有新的理解。本文研究了$A$-位无序形式$R_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_{3}$，并与$R$ BaMn $_{2}$ O $_{6}$和$R_{0.5}A_{0.5}$ MnO $_{3}$（$A$：Sr，Ca）的结构和电磁性能进行了比较.与普通无序的$R_{0.5}A_{0.5}$ MnO $_{3}$（$A$：Sr，Ca）相比，$_{3}$具有原始的立方钙钛矿结构，其基态以磁性玻璃态为主。在Pr化合物中，当Pr/Ba在$A$-位上具有不同程度的无规性时，$A$-位的无序逐渐抑制铁磁和A型反铁磁转变，最终导致Pr $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_{3}$的磁性玻璃态.在Pr $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_{3}$中观察到一种特殊的行为，即多阶磁化和电阻率变化。这些性质可能与Ba $^{2 +}$和$R^{3 +}$具有非常不同的离子半径的随机分布所引起的任何空间异质性密切相关。
2004-06-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
NMR evidence for an inhomogeneous transition between the ferromagnetic and antiferromagnetic ground states in Pr$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ manganites
已知Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$锰氧化物的低温行为在$x\sim$ 0.3下经历从低Ca浓度下的绝缘铁磁状态到绝缘反铁磁状态的转变。以上的电荷有序效应（$x\sim 0.3$）的起始浓度，由外部磁场诱导的金属-绝缘体的转变也被观察到和相关的电荷有序状态的崩溃。在本文中，我们表明，铁-反铁磁转变发生在一个不均匀的方式：在临界浓度附近的样品是铁磁和反铁磁区域的混合物。零场NMR测量表明，一小部分的铁磁区域是在一个快速跳跃的制度，这表明，一小部分的样品可能是金属，即使在零场。快速跳跃区的这一部分在$x=$ 0.3时最大，这也是在最小场中观察到绝缘体-金属转变的浓度。
2002-11-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
X-ray absorption spectroscopy study of the electronic and magnetic proximity effects in YBa$_2$Cu$_3$O$_{7}$/La$_{2/3}$Ca$_{1/3}$MnO$_3$ and La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$/La$_{2/3}$Ca$_{1/3}$MnO$_3$ multilayers
用X射线吸收光谱研究了YBaPDMATHABMM CuPDMATHABMN OPDMATHABMO/LaPDMATHABMP CaPDMATHABMQ MnOPDMATHABMN（YBCO/LCMO）和LaPDMATHABMR SrPDMATHABMS CuOPDMATHABMT/LaPDMATHABMP CaPDMATHABMQ MnOPDMATHABMN（LSCO/LCMO）多层膜中界面Cu原子的轨道重构和感生磁矩.我们表明，这些电子和磁邻近效应耦合，是共同的这些铜酸盐/锰氧化物多层膜。此外，我们表明，它们是紧密相连的一个特定的界面终止与直接的Cu-O-Mn键。我们还表明，本征孔掺杂的铜酸盐层和局部应变，由于铜酸盐和锰氧化物层之间的晶格失配是不是首要的。这些发现强调了在铜酸盐/锰氧化物界面的共价键在定义自旋电子性质的中心作用。
2014-10-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Glass-like recovery of antiferromagnetic spin ordering and dimensional crossover in a photo-excited manganite Pr$_{0.7}$Ca$_{0.3}$MnO$_3$
在许多强关联电子材料中观察到电荷、轨道和自旋的电子有序性，揭示它们的动力学是理解重要涌现现象的基础物理的关键一步。在这里，我们使用时间分辨共振软X射线散射光谱探测反铁磁自旋有序的锰氧化物Pr $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$超快光激发的动力学。我们的研究揭示了一个类似玻璃的自旋有序的恢复和交叉的恢复相互作用的维度从准一维在低泵注量的3D在高泵注量。这种行为源于光激发产生的亚稳态，这种状态的特征在于较大的电荷和自旋有序绝缘畴内的自旋无序金属液滴。与时间分辨电阻率测量的比较表明，自旋有序的崩溃与绝缘体到金属的过渡，但绝缘相的恢复不依赖于重新建立的自旋有序。
2014-01-17 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Investigation of the role of Ag in Pr$_{1-x}$Ag$_x$MnO$_3$ manganites
为了研究Ag取代Pr对多晶Pr $_{1-x}$ Ag $_x$ MnO $_3$（0.0 $\leq$ x $\leq$ 0.25）锰氧化物的影响，进行了X射线衍射、交流磁化率和电阻率测量。XRD结果表明，样品为O '-斜方晶系，具有协同的Jahn-Teller形变。我们给出的证据表明，银$^{+}$是没有取代的Pr $^{3+}$网站的PrMnO $_{3}$结构。$T_{C}$的增加高达130 K的建议是由于进一步氧化的锰氧化物颗粒的金属银在高温下释放的氧。在样品中没有观察到金属-绝缘体转变。
2009-08-27 cond-mat.str-el
Spin waves throughout the Brillouin zone and magnetic exchange coupling in ferromagnetic metallic manganites La$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_3$ ($x=0.25,0.30$)
利用飞行时间和三轴非弹性中子能谱，我们确定了铁磁锰氧化物La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$（$x=0.25,0.3$）在低温金属态下的布里渊区自旋波激发.虽然在长波长极限（自旋刚度$D$）的自旋波激发具有类似的值为两种化合物，附近的布里渊区边界的La $_{0.7}$钙$_{0.3}$ MnO $_3$的激发是相当大的软化在所有对称方向相比，La $_{0.75}$钙$_{0.25}$ MnO $_3$。具有最近邻和第四邻交换作用的海森堡模型可以较好地描述整个色散曲线。我们比较的数据与各种理论模型描述的铁磁锰氧化物的自旋激发。
2007-02-21 cond-mat.str-el
Isotropic Kink and Quasiparticle Excitations in the Three-Dimensional Perovskite Manganite La$_{0.6}$Sr$_{0.4}$MnO$_3$
为了揭示三维钙钛矿锰氧化物中的多体相互作用，我们对La $_{0.6}$ Sr $_{0.4}$ MnO $_3$（LSMO）进行了$in$ $situ$角分辨光电子能谱（ARPES）研究，并研究了准粒子的行为.我们观察到准粒子峰周围的费米动量，无论是在电子和空穴带，和明确的扭结在整个空穴费米表面的ARPES带色散。的各向同性行为形成鲜明对比，在层状锰氧化物中观察到的强各向异性准粒子激发。这些结果表明，极化准粒子的电子与Jahn-Teller声子耦合在三维锰氧化物LSMO的铁磁金属相的物理性质中发挥了重要作用。
2015-04-29 cond-mat.str-el
Theory for charge and orbital density-wave states in manganite La$_{0.5}$Sr$_{1.5}$MnO$_4$
研究了层状锰氧化物的高温相，证明了La $_{0.5}$ Sr $_{1.5}$ MnO $_4$的电荷轨道相变可以用密度波不稳定性来理解。轨道有序化是由费米面中不同轨道特征段之间的嵌套引起的。用平均场论详细阐述了电荷和轨道的同时有序化。有序轨道显示为$d_{x^2-y^2} \pm d_{3z^2-r^2}$。
2013-04-15 cond-mat.str-el
Empirical relationship between x-ray photoemission spectra and electrical conductivity in a colossal magnetoresistive manganite La_{1-x}Sr_{x}MnO_{3}
利用同步辐射实验室X射线光电子能谱（XPS）和硬X射线光电子能谱（HX-PES），我们报道了La_{1-x} Sr_{x} MnO_{3}的价态/芯态X射线光电子能谱权重与电导率之间的经验半定量关系。在Mn 2 p_{3/2} HX-PES谱图中，我们观察到了由于Mn^{3+}的良好屏蔽态而产生的肩状结构。然而，在x=0.8处的强度太小，不能解释其比x=0.0更高的电导率，这证实了我们最近对Mn 2 p_{3/2} XPS谱的分析。近费米能级XPS光谱权重被发现是一个测量的电导率与x的变化，尽管远低于能量分辨率相比，准粒子（相干）峰的能量尺度，因为并发的变化的相干和非相干的光谱权重。
2013-06-23 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Jahn-Teller distortions and the magnetic order in the perovskite manganites
引入一个有效的$e_g$电子模型来描述三维钙钛矿锰氧化物（La $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_3$和La $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_3$），并利用关联波函数研究了$4\times 4\times 4$团簇的磁性和轨道有序.该模型包括$e_g$电子的动能、在位库仑相互作用、$S=3/2$核自旋之间的反铁磁超交换相互作用以及$e_g$电子与Jahn-Teller模之间的耦合。该模型再现了实验观察到的磁序：（$i$）未掺杂绝缘体LaMnO $_3$中的$A$型反铁磁相，具有交替的$e_g$轨道和小的Jahn-Teller畸变，在32 GPa压力下变为导电相，和（$ii$）铁磁顺序在一个-八种掺杂的La $_{7/8}$ Sr $_{1/8}$ MnO $_3$和四分之一掺杂的La $_{3/4}$ Sr $_{1/4}$ MnO $_3$化合物。对于半掺杂的La $_{1/2}$ Ca $_{1/2}$ MnO $_3$，发现铁磁导体和CE绝缘相之间存在竞争;后者通过Jahn-Teller耦合稳定，该耦合比掺锶化合物大两倍。总而言之，所有哈密顿参数之间存在微妙的平衡，相图对它们所取的精确值非常敏感。
2010-10-24 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
The charge ordered state in half-doped Bi-based manganites studied by $^{17}$O and $^{209}$Bi NMR
用$^{209}$ Bi和$^{17}$ O NMR研究了Bi $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_{3}$和Bi $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$的电荷有序态中Mn的电子自旋相关.异常大的局部磁场$^{209}H_{loc}$表明在两种化合物中Bi $^{3+}$ -离子的孤电子对的主导$6s^{2}$特征。孤对电子的$s$特性与电荷有序化的高温$T_{CO}$之间的联系机制还不清楚。观察到的Bi $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_{3}$与Bi $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$的$^{209}H_{loc}$的差异可能是由于Mn $^{3+}$ -离子的交错磁矩的倾斜减少。低于$T_{CO}$的$^{17}$ O谱的修改表明，由于顶端氧的线是一个独特的本地工具来研究Mn自旋相关性的发展。在AF状态下，对Pr $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$和Bi $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_{3}$的$^{17}$ O光谱的分析提示我们尝试两种不同的电荷有序状态的理论描述，第一种锰氧化物的位置中心模型和第二种锰氧化物的键中心模型。
2005-04-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetic avalanche-like behavior in disordered manganite (Eu0.4La0.1)(Sr0.4Ca0.1)MnO3
半掺杂锰氧化物（Eu_（0.4）La_（0.1））（Sr_（0.4）Ca_（0.1））MnO_3在低于5 K的温度下表现出明显的阶跃变磁转变。磁阶数随温度的降低而增加，从2 K时的3个突然增加到1.7 K时的50个左右。在降低的温度下的多个磁性步骤的自相似字符识别这些步骤作为雪崩式转变。在低温下出现大量的磁阶跃，磁场扫描速率对阶跃状变磁性的影响减小，比热变化的不可逆性减小，表明自旋-晶格耦合的降低促进了反铁磁态通过雪崩状行为向铁磁态的转变.
2006-08-04 cond-mat.str-el
Hourglass dispersion in overdoped single-layered manganites
单层Nd（0.33）Sr（1.67）MnO 4和Pr（0.33）Ca（1.67）MnO 4的激发光谱类似于在各种铜酸盐超导体中看到的沙漏状激发色散。然而，我们的自旋波色散在Pr（0.33）Ca（1.67）MnO 4，这表现出一个大的相关长度的磁序，显示出向外分散的分支从无公度区中心。磁相关长度被确定为抑制该分支并生成正确的沙漏形状的决定性参数。
2011-12-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
High pressure Raman study of La$_{1-x}$Ca$_x$MnO$_{3-δ}$ manganites
本文报道了La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_{3-δ}$亚锰酸盐家族的两个成员（$x=0.20$，$δ=0$和$δ=0.08$）的高压拉曼光谱研究。$δ=0$样品获得的结果显示了不同的行为，在低和高的压力制度归因于一个新的压力激活的相互作用，以前在其他锰氧化物化合物调用的发病。我们的研究结果与文献数据的比较给出了进一步的支持的Jahn-Teller主动伸缩模式的识别，并表明，压力诱导的八面体对称化是更有效的系统表现出较低的金属字符。相反，新的相互作用集在压力下，这减少了增加的系统的金属特性，表明在其激活的Mn-Mn跳跃积分的相关作用。
2007-10-09 cond-mat.str-el
Argon annealing of the oxygen-isotope exchanged manganite La_{0.8}Ca_{0.2}MnO_{3+y}
我们解决了锰氧化物La_{0.8} Ca_{0.2} MnO_{3+y}铁磁转变温度T_{C}的氧同位素位移的一个有争议的问题。结果表明，在正常氧同位素交换样品中观察到的T_C的氧同位素大位移确实是本征的，而在氩退火样品中观察到的小得多的位移是人为的。氩气退火导致18O样品部分交换回16O同位素，这是由于Ar气体中的少量16O污染。这种污染通常是由截留在管、连接器和阀中的氧气脱气引起的。因此，目前的结果明确地表明，所观察到的大氧同位素效应是锰氧化物的固有特性，并放置在这些材料的基本物理的重要约束。
2000-02-25 cond-mat.str-el
Single domain to multi-domain transition due to in-plane magnetic anisotropy in phase separated (La$_{0.4}$Pr$_{0.6}$)$_{0.67}$Ca$_{0.33}$MnO$_{3}$ thin films
相分离的钙钛矿锰氧化物具有具有不同晶体结构、磁性和电子性质的竞争相。因此，应变效应在决定锰氧化物薄膜的磁性方面起着关键作用。本文报道了各向异性应力对相分离锰氧化物（La $_{0.4}$ Pr $_{0.6}$）$_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$磁性的影响。在面内各向异性应力下在（110）NdGaOPDMATHABMQ衬底上生长的（$_{0.4}$ Pr $_{0.6}$）$_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$薄膜显示出面内磁各向异性和单畴到多畴转变随温度的变化。角度相关的磁化测量也表明，磁化反转发生主要是通过成核$&$传播机制。通过与在（001）SrLaGaOPDMATHABMS衬底上生长的（$_{0.4}$ Pr $_{0.6}$）$_{0.67}$ $_{0.33}$ MnO $_{3}$薄膜的比较，证实了磁各向异性主要是由衬底诱导的各向异性应力引起的。我们的研究结果提出了在纳米磁性介质中存储磁信息的新途径。
2010-10-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Critical exponents and the correlation length in the charge exchange manganite spin glass Eu_{0.5}Ba_{0.5}MnO_{3}
本文用线性和非线性磁化率研究了电荷交换锰氧化物自旋玻璃Eu_{0.5} Ba_{0.5} MnO_{3}的临界区，实验证明了三阶磁化率的发散（χ {_3}）标志着常规冻结转变的开始。利用χ {_3}中的散度、线性磁化率的动力学标度和相关标度方程，确定了与这种冻结相变相关的临界指数，其值与三维Ising普适类很好地吻合。磁场依赖性的自旋玻璃响应函数被用来估计自旋相关长度被认为是大于在这个系统中报告的电荷/轨道相关长度。
2005-09-14 cond-mat.str-el
Low-Temperature Permittivity of Insulating Perovskite Manganites
本文报道了具有反铁磁、绝缘基态的La（1-x）Ca（x）MnO（3）（0<=x<=1）和Ca（1-y）Sr（y）MnO（3）（0<=y<=0.75）在T<= 150 K时的低频（f<=100 kHz）介电常数和电导率的测量结果。静态介电常数由低T极限行为确定。随着T的增加，与电荷载流子跳跃相关的弛豫峰被观察到的结晶性的实部和分析，以确定掺杂剂的结合能。这些数据与一个简单的类氢杂质能级模型一致，并暗示Mn（4+）化合物的有效质量m ~*/m_e~3。特别令人感兴趣的是与组分La（0.2）Ca（0.8）MnO（3）附近的C型反铁磁态相关的大介电常数（~100）。
2004-10-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Origin of electromagnon excitations in \textit{R}MnO$_3$
摆线\textit{R} MnO $_3$中的电磁振子激发的起源被解释为自旋之间的海森堡耦合，尽管静态极化产生于弱得多的Dzyaloshinskiii-Moriya（DM）交换相互作用。我们提出了一个模型，该模型结合了锰氧化物的远红外透射数据作为温度和磁场和非弹性中子散射结果的函数，证实了这个家庭的结构特征。螺旋相的磁电动力学和这个家族的锰氧化物的共线E相的静态磁电耦合之间的深层连接。
2009-01-29 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Modeling and Physics of Multiferroic Perovskite Manganites
本文针对RMnO₃类钙钛矿锰氧化物，构建考虑其电子和晶格结构的微观理论模型，综述基于该模型的理论工作以阐明其磁电现象，助力理解多铁性材料磁电现象的普适物理特性。
2025-02-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Observation of two time scales in the ferromagnetic manganite La(1-x)Ca(x)MnO(3), x = 0.3
我们报告了新的零场μ子自旋弛豫和中子自旋回波测量铁磁（FM）（La，Ca）MnO 3，这两个空间上分离的区域紧密接近，具有非常不同的锰离子自旋动力学。一个区域对应于一个扩展的集群显示'临界减速'附近的Tc和低于Tc的体积分数增加。第二个区域具有更慢的波动自旋和低于Tc的体积分数下降。这些数据进行了讨论，在小极化子的相关自旋低于Tc的重叠区域的增长，导致在微观上不均匀的FM过渡。
1999-10-05 cond-mat.str-el
Estimation of characteristic size of ferromagnetic clusters forming above T$_C$ in Nd$_{0.75}$Ba$_{0.25}$MnO$_3$ manganite
本文报道了$_{1-x}$-MnO-$_3$（$x$ = 0.23，居里温度$T_C \approx$ 124 K; $x$ = 0.25，$T_C \approx$ 129 K）锰氧化物的极化中子束退极化和磁化二次谐波（$M_2$）数据。对于两种样品，在低于$T$ * $\approx$ 147 K $> T_C$时开始出现去极化，在x = 0.25的化合物中更大。这证明了在$T$ * 以下出现铁磁（F）团簇相，并且其相对体积分数随着掺杂浓度的增加而增长，这与先前发表的$M_2$研究结果一致。结合中子去极化和$M_2$数据，对$x$ = 0.25的锰氧化物的F团簇的特征尺寸及其浓度进行了估计。
2009-11-23 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Nonlinear optical response in a ferromagnetic insulating manganite: Pr$_{0.8}$Ca$_{0.2}$MnO$_{3}$
该研究通过高次谐波产生测量了Pr$_{0.8}$Ca$_{0.2}$MnO$_{3}$在顺磁和铁磁相中的非线性光学响应，发现铁磁相中谐波强度下降，并归因于轨道序热涨落和金属-绝缘体相分离。
2025-01-24 cond-mat.str-el
Surface Magnetic Phase Diagram of Tetragonal Manganites
为了深入了解掺杂锰氧化物表面的基本特征和特征，我们从第一性原理计算构建了La $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_3$（001）表面在$x$和体四元畸变$c/a$所跨越的平面中的一般磁性相图。我们发现，在这个意义上，（La，Sr）O和MnO $_2$终止的表面显示出强烈的反铁磁性（A-型和C-型分别）的倾向，表面是很大的不同，从体。控制相图的基本物理可以用表面轨道极化来理解。研究还发现，Sr原子的强表面偏聚主要是由静电相互作用引起的，并将进一步增强表面反铁磁性的倾向。
2001-03-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Structures and electromagnetic properties of the A-site ordered/disordered manganites; RBaMn2O6/R0.5Ba0.5MnO3 (R = Y and rare earth elements)
在$A$位有序锰氧化物$R$ BaMn $_2$ O $_6$（$R$ = Y和稀土元素）中发现的新的结构和物理性质要求对钙钛矿锰氧化物有新的理解。本研究成功地合成了$A$ -位无序形式$R$ $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_3$，并与$R$ BaMn $_2$ O $_6$在结构和电磁性能上进行了比较. $R$ $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_3$具有原始立方钙钛矿电池。出乎意料的是，磁性玻璃态作为$R$ $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_3$的基态占主导地位。在Pr $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_3$中观察到一种特殊的行为，即阶梯状的超尖锐磁化强度和电阻率变化。
2003-07-18 cond-mat.str-el
Dirty Peierls transition to stripe phase in manganites
用热容和磁化强度测量方法研究了La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$和Pr $_{0.48}$ Ca $_{0.52}$ MnO $_3$的相变性质。与条纹相的开始相关联的相变已被确定为二阶。在一个无序系统（一个“脏”Peierls过渡）的Peierls过渡的模型示出提供了一个非常好的适合这个过渡。此外，在低温Pr $_{0.48}$ Ca $_{0.52}$ MnO $_3$中已经揭示了意想不到的磁性相，与La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$相比，该磁性相与在宽温度范围内的过量热容相关。
2006-10-10 cond-mat.str-el
Pressure induced magnetic phase separation in La$_{0.75}$Ca$_{0.25}$MnO$_{3}$ manganite
用中子衍射法测定了La $_{0.75}$ Ca $_{0.25}$ MnO $_{3}$的居里温度T $_{C}(P)$与压力的关系，并与金属化温度T $_{IM}(P)$ \cite{irprl}进行了比较。两个温度的行为似乎在整个压力范围内类似，这表明磁双交换的关键作用，也在超交换相互作用占主导地位的压力制度。在高压和低温下，反铁磁峰和铁磁峰的共存表明相分离的制度，这是很好地再现与动力学平均场计算的简化模型。在实验数据的基础上提出了一个新的P-T相图。
2011-12-08 cond-mat.str-el
Multivalued memory effects in electronic phase-change manganites controlled by Joule heating
研究了在铁磁金属态和电荷有序绝缘态之间的滞后区中，Nd_{0.65} Ca_{0.35} MnO_3和（Nd_{1-y} Sm_{y}）_{0.5} Sr_{0.5} MnO_3（y=0.75）单晶中磁场、电流和电压脉冲引起的非易失性多值记忆效应。在这项研究中观察到的电流/电压效应解释的自加热效应，这使我们能够控制巨大的电阻效应。这种热循环引起的电子固态和液态之间的转换可以被视为相变硫属化合物中原子晶体/非晶转变的电子版本。
2006-07-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ultrasonic evidence of an uncorrelated cluster formation temperature in manganites with first-order magnetic transition at T_C
对铁磁钙钛矿La_{2/3} Ca_{1/3} MnO_3和La_{2/3} Sr_{1/3} MnO_3进行了超声衰减和相速度测量。数据表明，在居里温度，T_C的转变，从第一级到第二级的变化作为Sr取代钙钛矿中的Ca。具有一级相变的化合物在温度T* > T_C时也表现出另一个相变。我们解释的温度窗口T_C < T < T* 作为一个区域的共存相分离制度的金属和绝缘区，在最近的理论建议的路线。
2003-04-08 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Scaled frequency-dependent transport in the mesoscopically phase-separated colossal magnetoresistive manganite La_{0.625-y}Pr_yCa_{0.375}MnO_3
我们通过对La $_{0.625-y}$ Pr $_{y}$ Ca $_{0.375}$ MnO $_{3}$（0.375 $\leq$ y $\leq$ 0.275）的交流电导率测量，解决了掺杂Mott绝缘体的锰氧化物族中的大量相分离（PS）问题，并建立了渗流标度理论在PS临界区的适用性。直流电阻率，磁化强度（M（T））和电子衍射的测量表明，冷却的高温电荷有序（CO）相远低于居里温度的铁磁（FM）金属成分的不完全生长。在10 Hz至10 MHz的频率范围内测量的阻抗$\mid$ Z（T，f）$\mid$遵循形式为$\approx$ R（T，0）g（f $ξ^{2+θ}$）的普适标度，其中$θ$ $\approx$为0.86，归一化相关长度从1变化到4，这表明在膨胀FM团簇中空穴的异常扩散。
2007-09-15 cond-mat.str-el
Band filling effect on polaron localization in La$_{1-x}($Ca$_y$Sr$_{1-y}$)$_{x}$MnO$_3$ manganites
我们报告的一个$μ$ SR和$^{55}$ Mn NMR调查的磁序参数作为温度的函数在最佳掺杂的La $_{5/8}$（钙$_y$ Sr $_{1-y}$）$_{3/8}$ MnO $_3$和欠掺杂的La $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_3$和La $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_3$金属锰氧化物家族。这项研究的目的是解开晶格畸变的影响，隐含控制的钙锶等电子取代，从空穴掺杂$x$的居里温度$T_c$和顺序的磁转变。在最佳掺杂下，在所有$y$值处的跃迁是二级的，包括$y=1$（La $_{5/8}$ Ca $_{3/8}$ MnO $_3$）端元。相反，它们在欠掺杂样品中是一阶的，其在居里点处显示有限（截断）序参数，包括La $_{0.75}$ Sr $_{0.25}$ MnO $_3$，其$T_c$远高于La $_{5/8}$ Ca $_{3/8}$ MnO $_3$。序参数曲线，另一方面，表现出一个非常小的依赖$x$，如果截断除外。这表明Mn离子之间的有效交换相互作用基本上是由本地扭曲，与原来的双交换模型一致，而截断主要是，如果不是完全的，一个效果下或过度掺杂。本文提出了一个相图，将$x-y$平面中极化子驱动的一级跃迁与由临界涨落控制的二级跃迁分开，用于La $_{1-x}($ Ca $_y$ Sr $_{1-y}$）$_{x}$ MnO $_…
2013-09-27 cond-mat.str-el
Dynamics of the lattice and spins in the phase-separated manganite (Eu$_{1-x}$Gd$_{x}$)$_{0.6}$Sr$_{0.4}$MnO$_3$
研究了（Eu $_{1-x}$ Gd $_{x}$）$_{0.6}$ Sr $_{0.4}$ MnO $_3$体系的磁致伸缩和剩余磁致伸缩的慢弛豫，其中从顺磁绝缘态到铁磁金属态的变磁转变伴随着晶格收缩.弛豫曲线符合指数函数，表明双交换作用与Jahn-Teller效应之间存在强烈的阻挫作用。我们已经发现，Gd取代抑制冷冻相分离相在低温下，并稳定在中间温度下的动态相分离相的顺磁绝缘状态。前者是随机效应，后者是双交换作用的抑制。
2017-03-30 cond-mat.str-el
139La NMR evidence for phase solitons in the ground state of overdoped manganites
空穴掺杂的过渡金属氧化物由于其非凡的电荷传输特性而闻名，例如高温超导性（铜氧化物）和巨磁阻（锰氧化物）。令人惊讶的是，这些化合物的母体系统是一个莫特绝缘体，而在金属或超导状态的建立中，空穴通过掺杂自组织的方式发挥着重要作用。实验已经表明，通过添加空穴，绝缘相破裂成反铁磁（AFM）区域，这些区域被富含空穴的团块（条带）分开，背景自旋和轨道的相位快速变化。然而，最近在La（1-x）Ca（x）MnO（3）（LCMO）族的过掺杂锰氧化物中的实验已经表明，这些系统中的电荷以均匀的电荷密度波（CDW）组织，而不是电荷条纹。此外，最近的理论工作预测了基态受到轨道孤子和电荷孤子的非均匀调制，即携带（+/-）e/2电荷的窄区域，在这些区域中轨道排列变化非常迅速。到目前为止，这只是一个理论预测。在这里，通过使用139 La核磁共振（NMR），我们提供了直接的证据，基态的过掺杂LCMO确实是孤子。通过降低温度，在AFM阶段观察到的窄NMR光谱被示出消除，而对于T<30 K，非常宽的光谱重新出现，这是不相称（IC）电荷和自旋调制的特征。值得注意的是，通过进一步降低温度，从宽IC NMR信号中出现相对窄的特征，表明当T->0时形成孤子调制。
2009-10-23 cond-mat.str-el
Pulsed versus DC I-V characteristics of resistive manganites
本文报道了三种电荷有序锰氧化物（Pr_{2/3} Ca_{1/3} MnO_3、Pr_{1/2} Ca_{1/2} MnO_3、Bi_{1/2} Sr_{1/2} MnO_3）和双钙钛矿结构的Sr_2MnReO_6多晶样品在欧姆电阻率服从Efros-Shklovskii变程跳跃关系的温度范围内的脉冲和直流I-V特性。对于所有样品，直流I（V）在高电流下表现出负微分电阻和滞后，这掩盖了通过脉冲测量获得的完全欧姆或适度非欧姆电导率。这表明，广泛使用的直流I-V测量通常是误导。
2006-04-03 cond-mat.str-el
Raman phonons as a probe of disorder, fluctuations and local structure in doped and undoped orthorhombic and rhombohedral manganites
我们提出了一个合理化的拉曼光谱的正交和菱面体，化学计量和掺杂，锰钙钛矿。特别是，我们研究RMnO 3（R= La，Pr，Nd，Tb，Ho，Er，Y和Ca）和不同阶段的Ca或Sr掺杂的RMnO 3化合物以及阳离子缺乏的RMnO 3。锰氧化物的光谱可以理解为对应于MnO 6八面体的两种结构构型的两种光谱的组合，并且独立于通过衍射技术获得的平均结构。具有规则MnO_6八面体的化合物，如CaMnO_3、高Ca掺杂的LaMnO_3以及Ca或Sr掺杂的LaMnO_3金属相，其主峰分别为与R-O（1）键和Mn-O-Mn角相关的弯曲和倾斜MnO_6八面体模式。在低和最佳掺杂的锰氧化物中，宽带的强度和宽度与在顺磁绝缘制度中由极化子跳跃产生的动态波动的幅度有关。与极化子结合能成比例的活化能是该振幅的量度。这项研究允许检测和确认的共存，在几种化合物中，一个顺磁矩阵与晶格极化子一起没有动态或静态八面体扭曲的区域，相同的铁磁金属相。我们表明，拉曼光谱是一个很好的工具，以获得信息的不同的微观或宏观相同时存在于许多锰氧化物的局部结构。
2002-09-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Single crystal growth of the hexagonal manganites $R$MnO$_3$ ($R$ = rare earth) by the optical floating-zone method
本文报道了用光学浮区法生长六方晶系锰氧化物$R$ MnO $_3$（$R$ = Y，Lu，Ho，Er，Tm）晶体的研究。结果发现，在与文献报道的条件基本相同的条件下，即在常压Ar和氧气的混合气氛下，以2- 4 mm/h的生长速度，可以容易地生长出高质量的$R$ = Y、Lu和Ho单晶。然而，这些条件对于生长$R$ = Er和Tm的良好晶体是不可行的。化学分析表明，这是由于形成的单晶中的非化学计量现象。我们采用了一种有效而简单的方法来解决这个问题，即调整多晶馈电棒的标称成分为1- $2\%$稀土过量。通过X射线衍射、磁化率、比热、电阻率、介电常数等测试手段对材料的结构和物理性能进行了表征。
2013-11-12 cond-mat.str-el
Magnetic and Electrical Properties of high-entropy rare-earth manganites
对空穴掺杂高熵稀土锰氧化物的结构、磁性和电子输运性质进行了详细的研究。使用固态技术合成的高熵样品（LaNdPrSmEu）$_{1-x}$ Sr $_x$ MnO $_3$（0 $\leq$ \textit{x} $\leq$ 0.5）显示出随着Sr取代的增加从\textit{Pbnm}到\textit{R-3c}的晶体结构的变化，这归因于容差因子的变化。在具有菱形结构（\textit{x} $\geq$ 0.3）的样品中观察到显著的铁磁有序，其起源于由巡回电子介导的占主导地位的双交换机制。此外，与La $_{0.7}$ Sr $_{0.3}$ MnO $_3$相比，\textit{x} =0.3的高熵样品的居里温度较小，表明居里温度和与稀土位点处的减小的离子半径相关联的Mn-O-Mn键角之间的强关系。高熵样品的电阻率比La $_{1-x}$ Sr $_x$ MnO $_3$的电阻率大，这是由于结构畸变的增强导致了带宽的减小。随着Sr浓度的增加，高熵样品的磁阻随之上升。这些发现考虑到不同稀土元素的构型复杂性，推进了对高熵稀土锰氧化物的理解。
2022-12-01 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Reentrant metallic transition at a temperature above Tc at the breakdown of cooperative Jahn-Teller orbital order in perovskite manganites
我们报告了一个有趣的重入金属电阻率图案超过一个特征温度T*，这是高于其他这样的特征转变温度，如T（c）（居里点），T（N）（Neel点），T（CO）（充电顺序开始点）或T（OO）（轨道序起始点）在稀土钙钛矿锰氧化物（RE（1-x）A（x）MnO（3）; RE = La，Nd，Y; A = Sr，Ca; x = 0.0-0.5）范围内。这种行为通常在掺杂水平（x）高于出现金属基态所需的临界掺杂水平x（c）（= 0.17-0.22）的掺杂锰氧化物中观察到，因此在合作的Jahn-Teller轨道序已经发生击穿的系统中观察到。然而，在La（1-x）Ca（x）MnO（3）（x = 0.0-0.5）系列中所做的观察结果证明是这种总趋势的例外。
2004-12-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Control of the colossal magnetoresistance by strain effect in Nd$_{0.5}$Ca$_{0.5}$MnO$_{3}$ thin films
采用脉冲激光沉积技术在（100）-SrTiO $_{3}$上制备了具有巨磁电阻（CMR）特性的Nd $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$薄膜。这些锰氧化物的晶格参数和相关的CMR性能可以通过衬底温度$T_{S}$来控制。对于$T_{S}=680$ degC的沉积温度，在75 K下的最大CMR效应（计算为比率$ρ(H=0T)/ρ(H=7T)$）为10 $^4$。结构研究表明，Nd $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$薄膜为单相，[010]取向，具有赝立方对称的钙钛矿亚电池，室温下a=3.77 $Å$。我们认为，晶格参数，CMR和衬底温度$T_{S}$之间的相关性主要是由于衬底诱导的应变，可以削弱在低温下的电荷有序状态。
2001-06-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Complementarity of perturbations driving insulator-to-metal transition in a charge ordered manganite
光激发对固体载流子动力学的调制以及由此对固体电导率的调制一直是具有众多应用的丰富的研究领域。类似地，电场和磁场辅助的导电性增强具有根本的重要性和技术用途。空穴掺杂的（A $_{1-x}$ B $_{x})$ MnO $_{3}$）型锰氧化物，其中A和B分别是稀土金属和碱土金属，具有显示所有三种效应的区别。在这里，我们建立的互补性的电，磁和光子场驱动的绝缘体-金属过渡的外延薄膜的La $_{0.175}$ Pr $_{0.45}$钙$_{0.375}$ MnO $_{3}$，其电基态是绝缘的。脉冲激光和连续激光都能引起电导率的巨大的光子通量依赖性增强。进一步观察到，电场和磁场触发电导率的持续增强，其幅度可以通过并行地应用这些场来加强。
2007-10-24 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
