Possible $B^{(\ast)} \bar{K}$ hadronic molecule state
在本工作中，我们分别在$B \bar{K}$和$B^\ast \bar{K}$ $S$ -波强子分子方案中估计了$X(5568)$和$X(5616)$的衰变，这可能与D 0合作组观测到的结构相对应。我们的估计表明，在适当的模型参数范围内，$B\bar{K}$和$B^\ast \bar{K}$强子分子衰变宽度都能解释实验数据。
2016-03-01 hep-ph
How and when can one identify hadronic molecules in the baryon spectrum
本文评述了在粒子谱中识别强子分子的一种方法，并讨论了它的适用条件。特别强调的是在重子谱的分子候选人的讨论。
2007-11-05 hep-ph
Reply to the "Comment on `Once more about the $K\bar{K}$ molecule approach to the light scalars' "
需要以保持规范不变性的方式正则化回路积分，例如使用保利-维拉尔方法，需要在大质量极限中隐藏其高动量起源的减法。这就产生了一种错觉，即只有非相对论性的K介子圈动量是相关的，而事实上并非如此，正如我们所展示的。
2008-10-01 hep-ex hep-ph nucl-th
Systematic studies of $DDKK$ and $D\bar{D}K\bar{K}$ four-hadron molecules
基于 $D_{s0}^{*}(2317)$ 为 $DK$ 分子态的假设，用高斯展开法预言了 $DDKK$ 和 $D\bar{D}K\bar{K}$ 四强子分子的存在及其结合能和衰变宽度，为探索非微扰强相互作用提供新途径。
2023-12-21 hep-ex hep-ph
Heavy Baryon-Antibaryon Molecules in Effective Field Theory
讨论了由重子和反重子组成的束缚态的有效场论描述。这个框架是已经发展的重介子-反介子态的一个变体，用来描述$X(3872)$或$Z_c$和$Z_b$共振。我们考虑的情况下，重子的轻夸克对是在S波，我们探讨如何重夸克自旋对称性约束的重子-反重子势。一π交换势介导了该系统的低能动力学。我们确定的相对重要性的π交换，特别是张量力。我们发现，在一般情况下，对于$Σ_Q \barΣ_Q$、$Σ_Q^* \barΣ_Q$和$Σ_Q^* \barΣ_Q^*$系统，π介子交换可能是非微扰的，而对于$Ξ_Q' \barΞ_Q'$、$Ξ_Q^* \barΞ_Q'$和$Ξ_Q^* \barΞ_Q^*$系统，π介子交换可能是微扰的。如果我们假设有效场论的接触-射程耦合被矢量介子交换饱和，我们就可以估计在哪个量子数下更有可能找到重重子态。最有可能形成束缚态的候选者是等轨道$Λ_Q \barΛ_Q$、$Σ_Q \barΣ_Q$、$Σ_Q^* \barΣ_Q$和$Σ_Q^* \barΣ_Q^*$，以及等矢量$Λ_Q \barΣ_Q$和$Λ_Q \barΣ_Q^*$系统，它们都在隐藏的魅力区和隐藏的底部区。它们的双重魅力和底部对应物（$Λ_Q Λ_Q$、$Λ_Q Σ_Q^{(*)}$、$Σ_Q^{(*)} Σ_Q^{(*)}$）也是结合的良好候选物。
2019-04-29 hep-ex hep-lat hep-ph
Strong decays of the $Ξ(1620)$ as a $Λ\bar{K}$ and $Σ\bar{K}$ molecule
在本工作中，我们研究了新观测到的$Ξ(1620)^0$的强衰变，假设它是$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$的介子-重子分子态。我们考虑了$Ξ(1620)^0$的四种可能的自旋宇称指派$J^P=1/2^{\pm}$和$3/2^{\pm}$，并借助于有效拉格朗日量计算了它通过强子环衰变到$Ξπ$的部分衰变宽度.与Belle数据相比，计算的衰变宽度有利于自旋方分配$1/2^-$，而其他自旋宇称分配不产生与分子图像中的数据一致的衰变宽度。我们发现，约$52\%$ - $68\%$的总宽度来自$\bar{K}Λ$通道，而其余的是由$\bar{K}Σ$通道提供。因此，这两个通道在解释$Ξ(1620)^0$的强衰减方面都很重要。此信息有助于进一步了解$Ξ(1620)^0$的性质。
2020-06-11 hep-ph nucl-th
Strong decays of $\bar{D}^{*}K^{*}$ molecules and the newly observed $X_{0,1}$ states
最近，LHCb协作组报告了在$B^+\rightarrow D^+D^- K^+$衰变中发现的两个新状态，即，$X_0(2866)$和$X_1(2904)$。在本工作中，我们研究了这些状态是否可以理解为$D^*\bar{K}^*$分子的角度来看，他们的两个身体强衰变到$D^-K^+$通过三角图和三体衰变到$D^*\bar{K}π$。这两个态与$D^*\bar{K}^*$的耦合是由温伯格复合条件确定的，而其他相关的耦合是众所周知的。所获得的强衰减宽度的$X_0(2866)$，在边际协议的模型的不确定性内的实验值，暗示在一个大的$D^*\bar{K}^*$组件在其波函数。另一方面，$X_1(2904)$的强衰变宽度比实验对应物小得多，有效地排除了它作为$D^*\bar{K}^*$分子的归属。
2020-08-18 hep-ex hep-ph
What can we learn from the decay of $ N_X(1625)$ in molecule picture?
考虑S波$\barΛ-K^-$和S波$\barΣ^0-K^-$两种分子态假设，研究了包含$\bar N_X(1625)\to K^{-}\barΛ, π^{0}\bar{p}, η\bar{p}, π^{-}\bar{n}$的$\bar N_X(1625)$的可能衰变.我们的结果表明：（1）当$\bar N_{X}(1625)$为$\barΛ-K^-$分子态时，$K^{-}\barΛ$是$\bar N_{X}(1625)$的主要衰变模式，其余衰变模式的分支比很小;（2）当$\bar N_{X}(1625)$为$\barΣ^0-K^-$分子态时，$\bar N_{X}(1625)\to K^{-}\barΛ$的分支比$\bar N_{X}(1625)\to π^{0}\bar{p}, η\bar{p}, π^{-}\bar{n}$的分支比小1 ~ 2个数量级。因此，寻找$\bar N_X(1625)\to π^{0}\bar{p}, η\bar{p}, π^{-}\bar{n}$将有助于阐明$\bar N_X(1625)$的性质。
2007-12-12 hep-ex hep-ph nucl-ex
The $Ω(2012)$ as a hadronic molecule
最近，Belle合作发现了一个窄的$S=-3$重子，$Ω(2012)$。我们探讨的可能性，PDMATHAMN是一个$Ξ(1530)\,\bar K$分子，其中的结合机制是耦合通道动力学与PDMATHAMP通道。分子$Ω(2012)$的特征信号将是其衰变为三体通道$Ξπ\bar{K}$，我们预计其部分衰变宽度为$2-3\,{\rm MeV}$。进入$Ξ\bar{K}$通道的部分衰减宽度应该在$1-11\,{\rm MeV}$的范围内，这是一个与实验相符的数字，我们从这个衰减中涉及的耦合是自然大小的假设中推导出来的。为了比较的目的，纯致密的$Ω(2012)$衰变到$Ξ\bar{K}$和$Ξπ\bar{K}$通道中的数量级分别与分子情况相同和小一个数量级。这种比较表明，当前的实验信息不足以区分致密和分子$Ω(2012)$，需要进一步的实验来确定其性质。分子$Ω(2012)$也意味着两体和三体分子伴侣的存在。二体伴侣由两个分别位于$1740$和$1950\,{\rm MeV}$的$Λ$超子组成，其中第一个超子可能对应于$Λ(1800)$，而第二个超子可能对应于$Λ(2000)$或$Λ(2050)$。三体伴侣包括$Ξ(1530) K\bar{K}$和$Ξ(1530) η\bar{K}$分子，质量分别为$M = 2385-2445\,{\rm MeV}$和$M = 2434-2503\,{\r…
2018-09-12 hep-ex hep-lat hep-ph
Scale Invariance in Heavy Hadron Molecules
我们讨论了$P_c(4450)^{+}$重五夸克态是$Σ_c \bar{D}^*$ - $Λ_{c}(2595) \bar{D}$分子的情形。$Λ_{c1} \bar{D} \to Σ_c \bar{D}^*$跃迁是由几乎在质量壳层上的π介子交换介导的，该π介子交换产生长程$1/r^2$势。这类似于在通过短程力相互作用的三玻色子系统中负责Efimov谱的有效力。描述该分子的方程表现出近似的尺度不变性，这是反常的，并打破了解决方案。如果$1/r^2$势足够强，这种对称性将以离散标度不变性的形式存在，这将为两个强子系统中的Efimov几何谱开辟前景。对于量子数为$\frac{3}{2}^{-}$的分子五夸克态，这种吸引力不足以表现出离散标度不变性，但这种前景在$\frac{1}{2}^{+}$五夸克态或其他强子分子中很可能实现，这些强子分子涉及具有相反内禀宇称的粒子通道与质量壳层附近的π介子之间的跃迁。一个非常好的候选者是$Λ_{c}(2595) \barΞ_b - Σ_c \barΞ_b'$分子。独立于此，$1/r^2$力预计在这种类型的强子分子的形成中起着非常重要的作用，这表明存在$\frac{1}{2}^{+}$ $Σ_c D^*$ - $Λ_{c}(2595) D$和$1^+$ $Λ_{c}(2595) Ξ_b - Σ_c Ξ_b'$分子和$0^{+}$ / $1^{-}$ $…
2018-07-18 hep-ph nucl-th
The $K \bar K π$ decay of the $f_1(1285)$ and its nature as a $K^* \bar K -cc$ molecule
我们研究了$f_1(1285) \to πK \bar K$的衰变，假设$f_1(1285)$是由$K^* \bar{K} - cc$相互作用动态产生的。除了通过$f_1(1285) \to K^* \bar{K} - cc \to πK \bar K$进行的树级图之外，我们还考虑了$K \bar K \to K \bar K$和$πK \to πK$的最终状态交互。计算了$f_1(1285) \to πK \bar K$的部分衰变宽度和质量分布。我们得到了一个值的部分衰变宽度，在误差范围内，是在公平的协议与实验结果。树级图的贡献占主导地位，但终态相互作用的质量分布的影响。预测的质量分布与相空间显著不同，并且与$f_1(1285)$状态的$K^* \bar{K} - cc$性质有关。
2015-12-07 hep-ex hep-ph nucl-ex
$Z_c(3900)$ as a $D\bar{D}^*$ molecule from the pole counting rule
本文对$Z_c(3900)$谐振结构的性质进行了全面的研究。通过构造相应的有效拉格朗日量并考虑重要的末态相互作用效应，我们首先对所有相关的实验数据给出了统一的描述，包括$e^+e^-\to J/ψππ$过程中的$J/ψπ$和$ππ$不变质量分布，$e^+e^-\to h_cππ$过程中的$h_cπ$分布以及$e^+e^-\to D\bar D^{*}π$过程中的$D\bar D^{*}$谱.在拟合了未知参数后，我们在复能量平面上搜索极点，在不同的黎曼面中，在附近的能量区域中只找到一个极点。因此，根据极点计数规则~[Nucl.~]方法，我们认为$Z_c(3900)$是$D\bar D^*$的分子性质。物理学~ A543，632（1992）; Phys.~修订版~ D 35，~1633（1987）]。我们强调，基于极点计数方法的结论是不平凡的，因为在我们的分析中引入了$D\bar D^{*}$接触相互作用和显式$Z_c$交换，它们导致相同的结论。
2016-12-19 hep-ex hep-lat hep-ph
Hidden Charm Pentaquark $P_c(4380)$ and Doubly Charmed Baryon $Ξ_{cc}^*(4380)$ as Hadronic Molecule States
利用复标度法结合高斯展开法研究了$I(J^P) = \frac{1}{2}(\frac{3}{2}^-)$通道中$J/ψN - Λ_c\bar{D}^{(*)} - Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$耦合系统的强子分子态。我们构造了包含一个π介子交换和一个$D^{(*)}$介子交换的势，其中包含$S$波轨道角动量.我们发现五夸克态$P_c(4380)$的质量和宽度都可以在合理的参数范围内再现，其主要衰变模式是$Λ_c\bar{D}^*$ .我们将我们的分析扩展到$I(J^P) = \frac{1}{2}(\frac{3}{2}^-)$通道中的$Λ_c D^{(*)} - Σ_c^{(*)}D^{(*)}$耦合系统。我们发现存在一个$ccqq\bar{q}$型的双粲重子作为强子分子，其质量和宽度与$P_c(4380)$十分接近.
2017-08-16 hep-ph nucl-th
$D^*\bar D^*$ molecule interpretation of $Z_c(4025)$
我们用QCD求和规则研究了新观测到的带电态$Z_c(4025)$作为量子数为$I^G(J^{P})=1^+(1^{+})$的隐魅$D^*\bar D^*$分子态。用$D^*\bar D^*$分子内插电流计算了$α_s$中的两点关联函数和首阶至8维的谱密度。提取的质量为$m_X=(4.04\pm0.24)$ GeV。该结果与误差范围内观察到的$Z_c(4025)$质量一致，这意味着可能对这种新共振进行分子解释。我们还预测了相应的隐底$B^*\bar B^*$分子态的质量：$m_{Z_b}=(9.98\pm0.21)$ GeV。
2014-02-18 hep-ex hep-ph
$\bar D^*D^*_0$ and $\bar B^*B^*_0 (1^--)$ molecules at N2LO from QSSR
我们估计的$\bar D^*D^*_0$和$\bar B^*B^*_0(1^--)$分子的质量和耦合使用QCD谱求和规则（QSSR）已知的PT系列的N2 LO微扰，并包括非微扰凝聚的贡献，直到8维。我们的研究结果改善了早期从QSSR在目前的文献中获得的LO结果。我们得到了比实验候选态Y（4260）; Y（4360）; Y（4660）重的$M_{D^*D^*_0} = 5244(228)$ MeV，表明它们不是纯分子态。我们预测$M_{B^*B^*_0}= 11920(159)$兆电子伏进行测试，在B工厂的实验。
2014-10-01 hep-ph
Decay behaviors of Pc hadronic molecules
最近在LHCb实验中观察到的$P_c(4380)$和$P_c(4450)$态可能是自旋宇称$J^P={\frac32}^-$的$\bar{D} Σ_c^*$或$\bar{D}^* Σ_c$ S波束缚态。我们在有效拉格朗日框架下分析了这两类强子分子的衰变行为。计算了10个可能衰变通道的分支比，发现这两种强子分子具有不同的衰变模式。虽然$\bar{D} Σ_c^*$分子主要衰变为$\bar{D}^* Λ_c$通道，其分支比$\bar{D}Λ_c$大2个数量级，但$\bar{D}^* Σ_c$分子衰变为这两个通道，其差异小于2倍。我们的结果表明，作为自旋宇称- ${\frac32}^-$-$\bar{D} Σ_c^*$分子的$P_c(4380)$的总衰变宽度比$\bar{D}^* Σ_c$分子的相应值大约大2倍。这表明$\bar{D} Σ_c^*$分子对$P_c(4380)$的归属比$\bar{D}^* Σ_c$分子更有利。此外，在我们的方案中，$P_c(4450)$似乎是具有$J^P={\frac52}^+$的$\bar{D}^* Σ_c$分子。基于$P_c(4380)$的这些部分衰变宽度，我们估计了反应$γp \to J/ψp $和$ πp\to J/ψp $通过s通道$P_c(4380)$态的截面.即将在JLAB进行的$γp$实验和在JPARC进行的$πp$实验应该能够确定这些$P…
2017-03-09 hep-ph
The decays of the fully open flavor state $T_{c\bar{s}0}^{0}$ in a $D^{*}K^{*}$ molecule scenario
受到LHCb合作组最近在$B^0\to\bar{D}^0 D_s^+ π^-$和$B^+\to D^- D_s^+ π^+$过程中对$T_{c\bar{s}0}^{0/++}$的观察的启发，我们研究了$D^{*}K^{*}$分子场景中$T_{c\bar{s}0}^{0}$的衰变性质，并估计了$T_{c\bar{s}0}^{0}\to D^{0}K^{0}$、$D_{s}^{+}π^{-}$、$D_{s}^{*+}ρ^{-}$、$D_{s1}^{(\prime)+}π^{-}$和$D^{*0}(Dπ)^{0}$的宽度。我们的估计表明，$T_{c\bar{s}0}^{0} \to D_s^+ π^-$的宽度是相当大的观察和$T_{c\bar{s}0}^{0}$的主要衰变模式是$D^0K^0$。考虑到同位旋对称性，我们提出在过程$B^+ \to D^+ D^- K^+$的$D^+ K^+$不变质量分布中搜索$T_{c\bar{s}0}(2900)^{++}$，其中LHCb合作组已经观察到了一些初步的实验线索.
2022-12-06 hep-ex hep-ph
Production of $Y(4260)$ as a hadronic molecule state of $\bar{D}D_1 +c.c.$ in $e^+e^-$ annihilations
我们在强子分子的框架下研究了$e^+e^-$湮灭过程中的$Y(4260)$产生机制，并研究了不同衰变通道中这种现象的后果。在强子分子图象中，$Y(4260)$被描述为一个长程$\bar{D}D_1(2420)+c.c.$分子态和一个紧凑的$c\bar{c}$组分的混合态。我们表明，复合关系仍然可以提供一个合理的约束波函数重整化参数，由于分子组分的优势。这种机制可以看作是重夸克自旋对称性破缺的自然结果。本研究阐明了$Y(4260)$在$e^+e^-$湮灭反应中的分子图像，并肯定了$e^+e^-\to \bar{D}D^*π+c.c.$在$Y(4260)$附近的截面线形应具有非平凡的行为。在这个框架中，我们预测的上限的$Y(4260)$轻子衰变宽度约为500 eV。我们还研究了$D_1(2420)\to D^*π$在$^3P_0$夸克模型中的耦合，并考察了由于偏离$|^1P_1\rangle$和$|^3P_1\rangle$理想混合而可能产生的HQSS破缺效应。这将反过来对HQSS提供约束，从而破坏$Y(4260)$通过其$c\bar{c}$组件与$\bar{D}D_1(2420)+c.c.$的耦合。
2016-09-10 hep-ex hep-ph nucl-ex
Hidden-charm pentaquarks as a meson-baryon molecule with coupled channels for $\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$ and $\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$
最近在LHCb合作中观测到的两个隐魅五夸克态促使我们研究接近$\bar{D}Λ_{\rm c}$、$\bar{D}^{\ast}Λ_{\rm c}$、$\bar{D}Σ_{\rm c}$、$\bar{D}Σ^{\ast}_{\rm c}$、$\bar{D}^{\ast}Σ_{\rm c}$和$\bar{D}^{\ast}Σ^{\ast}_{\rm c}$阈值的奇异态。因此，我们研究了构成$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$和$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$耦合通道系统的强子分子。由于重夸克自旋对称性反映了$\bar{D}$和$\bar{D}^\ast$介子以及$Σ_{\rm c}$和$Σ^\ast_{\rm c}$重子的质量简并，因此$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$的耦合通道在这些分子中是重要的。此外，我们考虑了与$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$通道的耦合，其阈值接近于$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$阈值，以及与张量力混合的非零轨道角动量态的耦合。这种具有较大轨道角动量的$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}-\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$的全耦合通道分析以前从未进行过。…
2016-07-11 hep-ph nucl-th
Hadronic molecules for charmed and bottom baryons near thresholds
本文研究了由一个重介子和一个核子组成的强子分子DN和D*N（BbarN和Bbar*N）系统。在考虑重夸克对称性和手征对称性的基础上，我们考虑了包含张量力的单玻色子交换势诱导的DN-D*N（BbarN-Bbar*N$）混合.在同位旋单重态通道中发现了J^P=1/2^ \pm、3/2^ \pm、5/2^ \pm和7/2^-的束缚态和共振态，而在同位旋三重态通道中只发现了J^P=1/2^-的几个共振态. DN和D*N（BbarN和Bbar*N）分子的分析将有助于研究具有大角动量的激发态粲（底）重子的质谱，当它们的质量接近DN和D*N（BbarN和Bbar*N）阈值时。
2013-01-30 hep-ph nucl-th
Decay behaviors of possible $Λ_{c\bar{c}}$ states in hadronic molecule pictures
在2010年，$Λ^*_{c\bar{c}}$态被预测为$N^*_{c\bar{c}}$的奇异数$S=-1$伙伴，现在被称为$P_c$态，并由LHCb合作实验观察到。在有效拉格朗日框架下，我们用类似的方法分析了$Λ_{c\bar{c}}$作为S波强子分子的衰变行为，该方法已成功地应用于$P_c$态。通过计算可能的衰变通道的部分宽度，发现作为赝标介子重子分子的$Λ_{c\bar{c}}(4213)$和$Λ_{c\bar{c}}(4403)$主要衰变到$η_c Λ$通道。结果表明，对于两个矢量介子重子分子态，$J^P=\frac12^-$的总衰变宽度比$J^P=\frac32^-$的大一个数量级。对于$Λ_{c\bar{c}}(4370)$为$D_s^{* -} Λ_c^+$或$\bar{D}^{*} Ξ_c$分子状态，衰变模式和相对衰变比非常不同。由于赝标介子交换机制，$Λ_{c\bar{c}}(4550)$的主要衰变通道是$\bar{D}^{(*)} Ξ^{(*,\prime)}_c$。此外，$\bar{D}^{*} Ξ_c$是假定为$\bar{D} Ξ_c^{*}$束缚态的$Λ_{c\bar{c}}(4490)$的主要衰变通道。这些$Λ^*_{c\bar{c}}$态的衰变模式将为它们未来的实验研究提供指导，并帮助我们了解它们的内部结构。
2019-08-26 hep-ph
Charmed baryon Sigmac(2800) as a ND hadronic molecule
我们认为量子数J（P）= 1/2（+），1/2（-）或3/2（+），3/2（-）的等重态Sigmac（2800）重子是由一个核子和一个D介子组成的强子分子。我们确定了强的两体衰变宽度Sigmac到Lambs + pi，这与J（P）= 1/2（+）和J（P）= 3/2（-）分配的当前数据一致。
2010-04-14 hep-ph
Hadronic molecules with a ${\bar{D}}$ meson in a medium
研究了热稠密介质对强子分子与开粲介子结合能的影响。我们集中在最近的手征夸克模型为基础的预测分子状态的$N \bar D$系统。根据Nambu-Jona-Lasinio模型的预测，我们分析了当夸克和介子质量以及夸克-介子耦合随温度和重子密度变化时，两体阈值和强子-强子相互作用是如何被改变的.我们发现，在某些情况下，分子的结合是增强介质相比，他们的自由空间结合。我们讨论了我们的研究结果的后果，寻找奇异的强子在高能重离子碰撞，以及在即将到来的设施FAIR或J-PARC。
2016-08-16 hep-ph nucl-th
Strong decays of the newly $P_{cs}(4459)$ as a strange hidden-charm $Ξ_c\bar{D}^*$ molecule
在我们以前的工作中[arXiv：2011.07214]，LHCb合作组观察到的$P_{cs}(4459)$可以解释为一个耦合的奇怪的隐藏魅力$Ξ_c\bar{D}^*/Ξ_c^*\bar{D}/Ξ_c'\bar{D}^*/Ξ_c^*\bar{D}^*$分子与$I(J^P)=0(3/2^-)$。在这里，我们进一步讨论了$P_{cs}(4459)$在介子-重子分子情况下的两体强衰变行为。我们的研究结果支持$P_{cs}(4459)$是一种具有$I(J^P)=0(3/2^-)$的奇怪的隐藏魅力的$Ξ_c\bar{D}^*$分子。$Λ_cD_s^*$和$J/ψΛ$之间的相对衰变比约为10，其中$Λ_cD_s^*$沟道的部分衰变宽度约为0.6至2.0 MeV。
2021-01-26 hep-ph
Disentangling the hadronic molecule nature of the $P_c(4380)$ pentaquark-like structure
我们证明了当$P^+_c$是$\bar{D} Σ_c^*(2520)$或$\bar{D}^* Σ_c(2455)$分子态时，隐魅类五夸克结构$P^+_c(4380)$与$\bar{D}^* Λ_c^+$和$J/ψp$衰变的相对比值是非常不同的.虽然$\bar{D} Σ_c^*(2520)$分子相对于$\bar{D}^* Λ_c^+$的部分宽度比相对于$J/ψp$的部分宽度大一个数量级，但$\bar{D}^* Σ_c(2455)$分子显示出不同的模式。分析表明，$\bar{D} Σ_c^*$束缚态模型比$\bar{D}^* Σ_c$模型更能解释$P_c(4380)$的宽结构.我们建议在$\bar{D}^* Λ_c^+$系统中寻找$P_c(4380)$，这可以用来解开$P^+_c(4380)$结构的本质。
2016-04-25 hep-ph
Investigations on the weak decays of $D\bar{B}$ molecules
本文提出 $bc\ar{q}\ar{q}$ 四夸克态作为 $D\ar{B}$ 分子通过弱相互作用衰变的机制，发现其衰变为 $π^+ K^{-} \ar{B}^0$ 的分支比显著，为未来实验观测提供了良好通道。
2024-08-25 hep-ph
Dynamics of Hadronic Molecule in One-Boson Exchange Approach and Possible Heavy Flavor Molecules
我们将夸克水平上的一π交换模型推广到包括来自$η$、$σ$、$ρ$和$ω$交换的短程贡献。应用该方法讨论了$D\bar{D}^{*}/\bar{D}D^{*}$，$B\bar{B}^{*}/\bar{B}B^{*}$，$DD^{*}$，$BB^{*}$，分别含$C=B=1$和$C=-B=1$的伪标量矢量系统的可能分子态.考虑了“$δ$函数”项的贡献和S-D混合效应。我们发现，考虑重介子交换后的结果与单π介子交换模型的结果定性相同。在单玻色子交换模型中，证实了先前关于$1^{++}$ $B\bar{B}^{*}/\bar{B}B^{*}$分子应该存在的建议，而$DD^{*}$结合态不应该存在。$D\bar{D}^{*}/\bar{D}D^{*}$系统可以容纳接近阈值的$1^{++}$分子，必须考虑分子与常规粲偶素之间的混合以用X（3872）鉴定该状态。对于$BB^{*}$体系，含$C=B=1$和$C=-B=1$的赝标量-矢量体系，可能存在近阈分子态。这些束缚态应该是相当窄的，同位旋被破坏，I=0分量占主导地位。这些国家的实验搜索通道的建议。
2009-04-11 hep-ph
Covalent hadronic molecules induced by shared light quarks
在研究了对应于$\bar D^{(*)} Σ_c^{(*)}$、$\bar D^{(*)} Λ_c$、$D^{(*)} \bar K^{*}$和$D^{(*)} \bar D^{(*)}$强子分子态的Feynman图之后，我们提出了一种可能的由共享轻夸克诱导的结合机制。这种机制类似于化学分子中由共享电子诱导的共价键。我们用QCD求和规则计算了相应的光夸克交换图，得到的结果表明了一个与模型无关的假设：当共享的光夸克是完全反对称的从而服从泡利原理时，光夸克交换相互作用是吸引的.我们建立了一个玩具模型，用四个参数来公式化这个图片，并估计一些可能存在的共价强子分子的结合能。这幅图的一个独特的特征是，$(I)J^P = (0)1^+$ $D\bar B^*/D^* \bar B$强子分子的结合能比$(I)J^P = (0)1^+$ $DD^*/\bar B \bar B^*$强子分子的结合能大得多，而$(I)J^P = (1/2)1/2^+$ $\bar D Σ_c/\bar D Σ_b/B Σ_c/B Σ_b$强子分子的结合能相似。
2022-08-30 hep-ph
The $D^* D^* \bar{D}$ and $D^* D^* \bar{D}^*$ Three-Body Systems
隐魅$X(3872)$共振通常被认为是一个量子数为$J^{PC} = 1^{++}$的$D^{*0} \bar{D}^0$介子-反介子分子。如果是这样的话，就有可能存在三个体束缚态，其中有两个粲介子和一个粲反介子。在这里，我们认为，这种类型的三体分子的理论存在，预计从重夸克自旋对称性。如果应用于两体扇区，这种对称性意味着$J^{PC} = 2^{++}$通道中$D^{*0} \bar{D}^{*0}$介子-反介子对的相互作用与$J^{PC} = 1^{++}$ $D^{*0} \bar{D}^0$情况相同。由此我们可以推断，如果$2^{++}$通道的散射长度足够接近幺正极限，则$J^P = 3^{-}$ $D^{*0} D^{*0} \bar{D}^{*0}$分子将能够显示Efimov效应。重夸克自旋对称性也表明$J^P = 2^{-}$ $D^{*0} D^{*0} \bar{D}^0$分子类似于$J^P = 3^{-}$ $D^{*0} D^{*0} \bar{D}^{*0}$分子。也就是说，它也可以具有几何光谱。如果我们在同位旋对称极限下考虑这些三重三聚体，Efimov效应消失，我们原则上可以预言$2^-$、$D^*D^*\bar{D}$和$3^-$ $D^* D^* \bar{D}^*$系统的基态。这同样适用于$B^*B^* \bar{B}^*$系统：如果$Z_b(1065…
2018-08-23 hep-ex hep-ph nucl-th
$ \bar D^*D$ and $\bar B^*B~(1^{++})$ molecules at N2LO from QSSR
我们利用QCD谱求和规则（QSSR）和分子流的因式分解性质估计了$\bar D^*D$和$\bar B^*B~(1^{++})$分子在PT QCD的N2 LO处的质量和耦合.我们包括在OPE的贡献的非微扰凝聚到8维。用拉普拉斯求和规则方法（LSR）和$\overline{MS}$方案，我们得到了$M_{D^*D}=3738(152)$ MeV，它与新发现的$Z_c$（3900）在误差范围内是一致的.对于底部沟道，我们发现$M_{B^*B}=10687(232)$ MeV与观测到的$Z_b$（10610）非常一致。这些状态的电流的耦合也被提取。我们的结果是现有文献中LO结果的改进。
2014-09-30 hep-ph
Analyzing $Ξ(1620)$ in the molecule picture in the Bethe-Salpeter equation approach
在这项工作中，我们假设观测态$Ξ(1620)$是一个$s$波$Λ\bar{K}$或$Σ\bar{K}$束缚态.在此基础上，我们建立了$Ξ(1620)$的阶梯近似和瞬时近似的Bethe-Salpeter方程。数值求解了$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$体系的Bethe-Salpeter方程，发现$Ξ(1620)$可以分别解释为$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$与$J^P=1/2^-$的束缚态.然后分别计算了$Ξ(1620)\rightarrowΞπ$在这两种不同分子图像系统中的衰变宽度。
2019-01-17 hep-ph
Pion radiative decays of excited hidden-charm pentaquark molecules: from $Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}(2S)$ molecules to the reported $P_c$ states
Hunan Normal University（湖南师范大学）；Lanzhou University（兰州大学）
在夸克模型框架下，系统研究了Σ_c^{(*)}D̅^{(*)}(2S)分子通过π辐射衰变到基态P_c分子的过程，发现衰变宽度对自旋结构和耦合道干涉敏感，为揭示激发态分子谱提供了关键实验信号。
2026-09-03 hep-ph
New Exotic Meson and Baryon Resonances from Doubly-Heavy Hadronic Molecules
我们预测了几个新的奇异的二重强子共振，推断从观察到的奇异bottomonium和charmonium窄态$X(3872)$，$Z_b(10610)$，$Z_b(10650)$，$Z_c(3900)$，和$Z_c(4020/4025)$。我们解释的结合机制主要是分子类的同位旋交换吸引两个重轻介子在相对的S波状态。然后，我们推广到其他系统包含两个重强子可以耦合通过同位旋交换。新的预测态包括介子-介子、介子-重子、重子-重子和重子-反重子通道中的共振态。这些包括产生涉及重夸克$Q=c,b$和反夸克$\bar Q' = \bar c,\bar b$的终态的那些，即$D \bar D^*$、$D^* \bar D^*$、$D^* B^*$、$\bar B B^*$、$\bar B^* B^*$、$Σ_c \bar D^*$、$Σ_c B^*$、$Σ_b \bar D^*$、$Σ_b B^*$、$Σ_c \bar Σ_c$、$Σ_c \bar Λ_c$、$Σ_c \bar Λ_b$、$Σ_b \bar Σ_b$、$Σ_b \bar Λ_b$和$Σ_b \bar Λ_c$，以及相应的产生$Q Q'$或$\bar Q \bar Q'$的S波态。
2015-08-24 hep-ex hep-ph
Coupled channel analysis of molecule picture of $P_{c}(4380)$
对耦合通道$Σ_c^\ast$ $\bar{D}$ - $Σ_c$ $\bar{D}^\ast$构造了一个由一π交换得到的势，并求解耦合薛定谔方程组来确定结合能.我们发现存在一个或两个束缚态，其束缚能低于$Σ_c^\ast$和$\bar{D}$的阈值，主要由一个$Σ_c^\ast$重子和一个$\bar{D}$介子组成，在宽参数范围内其大小约为$1.5$ fm.我们还研究了包括$b$夸克和/或反$b$夸克的五夸克态。我们发现存在五夸克态，包括$c\bar{b}$，$b\bar{c}$和$b\bar{b}$，它们的能量都在相应的阈下约为$10$ MeV，大小约为$1.5$ fm.
2016-06-10 hep-ph nucl-th
Hadronic molecules composed of a doubly charmed tetraquark state and a charmed meson
2019年LHCb合作组发现的$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$三种五夸克态，可以排列成$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$强子分子的一个完整的重夸克自旋对称多重态。在重夸克质量极限下，$Σ_{c}^{(\ast)}$重子可以与同位旋1的双粲四夸克态相关，即，$T_{\bar{c}\bar{c}}^{(\ast)}$（$T_{\bar{c}\bar{c}}^{0}$，$T_{\bar{c}\bar{c}}^{1}$，$T_{\bar{c}\bar{c}}^{2}$），通过重反夸克双夸克对称性，这表明$\bar{D}^{(\ast)}Σ_{c}^{(\ast)}$相互作用与$\bar{D}^{(\ast)}T_{\bar{c}\bar{c}}^{(\ast)}$相互作用相同，直到{重反夸克双夸克对称性}破缺。本文利用接触程有效场论对$\bar{D}^{(\ast)}T_{\bar{c}\bar{c}}^{(\ast)}$系统进行了系统的研究，证明了由双粲四夸克态和粲介子组成的强子分子的完全重夸克自旋对称多重态的存在.这是一种新的强子分子，如果被发现，可以更好地理解迄今为止发现的许多奇异强子。此外，我们还总结了由不同强子组合形成的三粲六夸克态。特别地，我们证明了$\barΩ_{ccc}{p}$体系可以通过类似于类氢原子的库…
2022-10-11 hep-ph
Investigation of the possible $D\bar{D}^*$/$B\bar{B}^*$ and $DD^*$/$\bar{B}\bar{B}^*$ molecule states
本文系统地研究了具有阶梯结构的Bethe-Salpeter方程和瞬时核近似的$D\bar{D}^*$ / $B\bar{B}^*$和$DD^*$ / $\bar{B}\bar{B}^*$系统.通过数值求解Bethe-Salpeter方程，在核中引入直接和交叉单粒子交换图，并在顶点处引入三种不同的形状因子（双极、偶极和指数形状因子），我们发现只有等序的$D\bar{D}^*$ / $B\bar{B}^*$和$DD^*$ / $\bar{B}\bar{B}^*$体系可以作为束缚态存在.这表明，$X(3872)$和$T^+_{cc}$可以被容纳为$I^G(J^{PC})=0^+(1^{++})$ $D\bar{D}^*$和$(I)J^P =(0)1^+$ $DD^*$分子状态，而对$Z_b(10610)$和$Z_c(3900)$的分子状态解释被排除。
2021-12-23 hep-ph
X(3872) is not a true molecule
利用可解坐标空间模型，通过$^3P_0$机制，将受限的$^3P_1$-$c\bar{c}$态耦合到几乎未束缚的$S$ -波$D^0\bar{D}^{*0}$通道，研究了X（3872）波函数的$c\bar{c}$分量.的两个组件的波函数计算的结合能和过渡半径$a$的不同值，总是导致一个显着的$c\bar{c}$组件。然而，在小结合的情况下，$D^0\bar{D}^{*0}$波函数的长尾强烈地限制了$c\bar{c}$的概率，对于平均实验结合能为0.16 MeV和$a$在2和3 GeV之间的$^{-1}$，该概率大致在7- 11%的范围内。此外，对于X（3872）r.m.s.半径在后者的结合能，以及$S$ -波$D^0\bar{D}^{*0}$散射长度为11.6 fm。最后，作为耦合常数的函数的$\mathcal{S}$矩阵极点轨迹表明，X（3872）可以作为动力学极点或作为一个连接到裸$c\bar{c}$约束谱，这取决于模型的细节。从这些结果中我们得出结论：X（3872）不是一个真正的介子-介子分子，也不是任何其他非奇异量子数的介子系统，这是由于它不可避免地与相应的夸克-反夸克态混合。
2013-03-27 hep-ex hep-ph nucl-th
Radiative decays of the isoscalar $S$-wave $D\bar D$ molecule
College of Physics and Engineering, Qufu Normal University（曲阜师范大学物理工程学院）；Instituto de Física Corpuscular (centro mixto CSIC-UV)（粒子物理与辐射物理研究所（CSIC-UV联合中心））
该研究假设X₀为纯D反D分子，在有效拉格朗日框架下计算其辐射衰变，得到稳定的衰变比，为X₀的分子结构提供模型无关的信号。
2026-08-25 hep-ex hep-ph nucl-ex
Decay behaviors of the $P_c$ hadronic molecules
在这篇文章中，我们介绍了我们最近对$P_c$强子分子衰变行为的研究，这将有助于解开两种$P_c$五夸克结构的本质。结果表明，当$P_c$是$\bar D^*Σ_c$或$\bar DΣ_c^*$与$J^P=\frac{3}{2}^-$的结合态时，$P^+_c(4380)$与$\bar{D}^* Λ_c$和$J/ψp$的相对衰变率是不同的.从总的衰变宽度来看，$P_c(4380)$与$J^P=\frac{3}{2}^-$为$\bar DΣ_c^*$分子态，$P_c(4450)$与$J^P=\frac{5}{2}^+$为$\bar D^*Σ_c$分子态更符合实验数据.
2017-10-25 hep-ph
Strong decays of the latest LHCb pentaquark candidates in hadronic molecule pictures
我们研究了从最新的LHCb测量中观测到的五夸克候选体$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$，以及根据强子分子的重夸克自旋对称性预测的$\bar{D}^{(*)}Σ_c^*$系统中的四个可能的自旋伙伴.类似于前面对$P_c(4380)$和$P_c(4450)$的计算，我们用有效拉格朗日方法估计了这些$P_c$态的所有允许衰变通道的部分宽度。我们的数值结果的截止依赖性也被提出。结果表明，$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$分别可以用自旋宇称- $1/2^-$ - $\bar{D}Σ_c$、$1/2^-$ - $\bar{D}^*Σ_c$和$3/2^-$ - $\bar{D}^*Σ_c$分子图像来描述.
2019-08-14 hep-ph nucl-th
X(3872) as a hybrid state of the charmonium and the hadronic molecule
为了理解X（3872）的结构，研究了$c \bar c$粲偶素核态与$D^0 \bar D^{\ast 0}$和$D^+ D^{\ast -}$分子态的耦合.确定了粲偶素态和强子分子态之间的耦合强度，以便再现X（3872）的观测质量。中性和带电$D$介子的质量差引入了同位旋对称性破缺。得到的X（3872）的结构是，约7%是$\ccbar$粲鎓，75%是同向异构体$D \bar D^\ast$分子，18%是同向载体$D \bar D^\ast$分子，这很好地解释了X（3872）的观察到的性质。我们得到的X（3872）的结构既不是$D^0 \bar D^{ast 0}$强子分子，也不是紧凑的四夸克态，而是粲偶素-强子分子杂化态。
2013-07-10 hep-ph
$NDK$, $\bar{K} DN$ and $ND\bar{D}$ molecules
我们从理论上研究了由三个强子组成的重子系统，其中包含一个核子和一个D介子，以及另一个介子，$\bar{D}, K$或$\bar{K}$。该系统的研究使用固定中心近似的Faddeev方程。该研究假设$K$或$\bar{K}$在$DN$团簇上的散射，这是已知的产生$Λ_c(2595)$，或核子在$D\bar{D}$团簇上的散射，这已被证明产生一个隐藏的魅力共振X（3700）。我们还调查的配置的$N$上的$KD$集群，这是已知的生成的$D_{s0}^*(2317)$的散射。在所有情况下，我们发现绑定状态，与$NDK$系统，异国情调的性质，更多的约束比$\bar{K} DN$。
2011-09-01 hep-ph
Role of the hadron molecule Lambda_c(2940) in the p bar(p) -> p D0 bar(Lambda)_c(2286) annihilation reaction
考虑t通道D 0，D*0介子交换和Lambda_c（2286），Lambda_c（2940）重子的共振贡献，研究了p bar（p）→ p D 0 bar（Lambda）_c（2286）的湮灭过程.我们假定Lambda_c（2940）重子是pD*0分子态，自旋宇称为（1/2）+和（1/2）-。结果表明，在p bar（p）-> Lambda_c（2286）bar（Lambda）_c（2286）的阈值附近，中间态Lambda_c（2940）的贡献也很大，并且在PANDA实验中可以观察到。另一个结论是，与选择（1/2）+相比，Lambda_c（2940）的自旋宇称分配（1/2）-给出了截面的增强。
2014-11-03 hep-ph
Analysis of the possible $D\bar{D}_{s0}^*(2317)$ and $D^*\bar{D}_{s1}^*(2460)$ molecules with QCD sum rules
本文假设存在赝标$D\bar{D}_{s0}^*(2317)$和$D^*\bar{D}_{s1}^*(2460)$分子态$Z_{1,2}$，构造色单重-单重分子型内插流，用QCD求和规则研究它们的质量。在计算中，我们考虑了10维以下真空凝聚的贡献，并利用$μ=\sqrt{M_{X/Y/Z}^{2}-\left(2{\mathbb{M}}_{c}\right)^{2}}$公式确定了QCD谱密度的能量标度。计算结果表明，$M_{Z_1}=4.61_{-0.08}^{+0.11}\,\text{GeV}$和$M_{Z_2}=4.60_{-0.06}^{+0.07}\,\text{GeV}$分别位于$D\bar{D}_{s0}^*(2317)$和$D^*\bar{D}_{s1}^*(2460)$的阈值之上，说明$D\bar{D}_{s0}^*(2317)$和$D^*\bar{D}_{s1}^*(2460)$很难形成束缚态分子态，$Z_{1,2}$很可能是共振态.
2020-11-26 hep-ph
Possible mixing of a diquark-antidiquark with a $p \bar p$ hadronic molecule
本研究提出BESIII观测到的$p\ar p$阈值附近的两个邻近共振态，可能是自旋1、同位旋0的$p\ar p$强子分子与轻双夸克-反双夸克束缚态因同量子数混合产生，该共振倍增机制或具普适性。
2024-08-13 hep-ph
Studying the heavy quark spin symmetry multiplet of hadronic molecules $\bar{D}^{(*)}Σ_c^{(*)}$ in the three-body decays of $\bar{D}^{(*)}Λ_c π$
本文采用有效拉氏量方法研究$\ar{D}^{(*)}Σ_c^{(*)}$重夸克自旋对称性多重态的两体与三体衰变，指出$\ar{D}^{(*)}Λ_c π$道可用于寻找隐粲五夸克分子并检验其分子本质。
2024-12-05 hep-ph
Heavy Antiquark--Diquark Symmetry and Heavy Hadron Molecules: Are There Triply Heavy Pentaquarks?
我们在有效场论框架下研究了强子分子的重味、重夸克自旋和重反夸克-双夸克对称性的结果。由于重反夸克-双夸克对称性，二重重子具有与重反介子近似相同的轻夸克结构。因此，重介子-反介子分子的存在意味着可能存在一个由重介子和一个双重重子组成的伙伴。在这方面，X（3872）的D \bar D* 分子性质将暗示存在几个重子伙伴，它们的同位旋I=0，J^P = 5/2^-或3/2^-。此外，如果Zb（10650）是B* \bar B* 束缚态，我们就可以确信存在量子数I（J^P）= 1（1/2^-）和I（J^P）= 1（3/2^-）的\Xibb* \bar B* 强子分子.这些状态是特别感兴趣的，因为它们可以被认为是三重五夸克态。
2013-05-17 hep-ph
Production of Hyperons, Charmed Baryons, and Hadronic Molecule Candidates in Neutrino-Proton Reaction
Institute of Theoretical Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院理论物理研究所）；University of Chinese Academy of Sciences（中国科学院大学）；Tsinghua University（清华大学）；Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所）
研究通过中微子-质子反应探索超子、含奇异数重子及有核分子态的产生机制，利用有效理论和模型进行理论计算，揭示强相互作用在奇异和charm领域的动态特性。
2025-12-30 hep-ph
Production of scalar $K\bar K$ molecules in $ϕ$ radiative decays
在窄共振宽度近似下，考虑了在$ϕ$辐射衰变中产生标量$K\bar K$分子的可能性。结果表明，$BR(ϕ\rightarrowγf_0(a_0)\rightarrowγππ(πη))\approx (1÷2)\times 10^{-5}\ ,\BR(ϕ\rightarrowγ(f_0+a_0)\rightarrowγK^+K^-)\alt 10^{-6}$和$BR(ϕ\rightarrowγ(f_0+a_0) \to γK^0\bar K^0)\alt 10^{-8}$ .计算了$ππ ,\ πη ,\ K^+K^-\ ,\ K^0\bar K^0$通道中的质谱。振幅的虚部$ϕ\rightarrowγf_0(a_0)$是解析计算的。得到了在$ϕ$介子质量区引起反应$e^+e^-\rightarrowγπ^+π^-$干涉斑图的标量共振产生振幅的相位。
1996-05-07 hep-ph
Hidden-charm and bottom meson-baryon molecules coupled with five-quark states
本文研究了与五夸克态耦合的隐魅五夸克态$\bar{D}^{(\ast)}Λ_{\rm c}$和$\bar{D}^{(\ast)}Σ^{(\ast)}_{\rm c}$分子。此外，我们还将计算扩展到了隐底区。与五夸克态的耦合被视为短程势，其中介子-重子通道的相对强度由五夸克态的结构决定。我们发现，共振和/或束缚态出现在魅力和底部部门。五夸克态势被证明是有吸引力的，因此，它在产生这些态中起着重要作用。在粲区，除了π交换势外，我们还需要五夸克势来产生束缚态和共振态，而在底区，π交换相互作用足够强来产生态。因此，从这个研究中可以看出，隐藏的底五夸克比它们的隐藏的粲对应物更容易形成;因此，我们建议实验学家应该在底扇区中寻找状态。
2018-01-05 hep-ph nucl-th
f0(980) meson as a K bar K molecule in a phenomenological Lagrangian approach
我们讨论了f0（980）介子作为强子分子的一种可能的解释-K介子和bar K介子的束缚态。利用唯象的拉格朗日方法，我们计算了强f0（980）到π π和电磁f0（980）到γ-γ衰变。复合性条件提供了一种自洽的方法来确定f0及其组分K和杆K之间的耦合常数。控制f0（980）衰减的形状因子通过计算k介子环积分来计算。预测的f0（980）到π π和f0（980）到γ-γ衰变宽度与现有数据和其他理论方法的结果吻合良好。
2008-08-07 hep-ph
The bottomed strange molecules with isospin 0
利用局域隐规范方法，研究了存在同位旋为0的底奇异分子态的可能性。我们发现由$\bar{K}^*B^*$和$ωB_s^*$相互作用产生的三个自旋宇称为$0^+$、$1^+$和$2^+$的束缚态，其中自旋为2的束缚态可以确定为$B_{s2}^*(5840)$ .此外，我们还研究了$\bar{K}^*B$和$ωB_s$的相互作用，发现了一个可以与$B_{s1}(5830)$缔合的束缚态。此外，还研究了$\bar{K}B^*$和$ηB_s^*$以及$\bar{K}B$和$ηB_s$体系，预测了两个束缚态。我们希望进一步的实验能够证实我们的预测。
2018-01-13 hep-ex hep-ph
Revisiting the $Ω(2012)$ as a hadronic molecule and its strong decays
最近，Belle合作测量了新观察到的$Ω(2012)$激发态的分支分数的比率。他们没有观察到$Ω(2012) \to \bar{K} Ξ^*(1530) \to \bar{K} πΞ$衰变的显著信号，并报告了$Ω(2012) \to \bar{K} Ξ$的三体衰变与三体衰变模式之比的上限。在这项工作中，我们重新审视新观察到的$Ω(2012)$从分子的角度来看，这种共振似乎是一个动态生成的状态与自旋奇偶$3/2^-$从耦合通道的相互作用的$\bar{K} Ξ^*(1530)$和$ηΩ$在$s$波和$\bar{K} Ξ$在$d$波。与模型参数的$d$波相互作用，我们表明，这些衰变分数的比例最近报告的Belle合作可以很容易地容纳。
2020-06-28 hep-ex hep-ph nucl-ex
Is the X(3872) a molecule?
由于有争议的X（3872）介子非常接近$D^0\bar{D}^{*0}$阈值，这种类似粲偶素的共振通常被认为是介子-介子分子。然而，一个分子波函数本质上必须是介子-介子型的，在这种情况下就是$D^0\bar{D}^{*0}$，没有其他重要分量。我们解决这个问题，采用一个简单的双通道薛定谔模型，其中$J^{PC}=1^{++}$ $c\bar{c}$和$D^0\bar{D}^{*0}$通道可以通过$^3P_0$机制，模仿字符串在一个尖锐的距离$a$断裂进行通信。因此，波函数和它们的概率计算，为不同的束缚态极点位置接近$D^0\bar{D}^{*0}$阈值从下面。我们的结论是，在PDG X（3872）质量和$a$的合理值，即2.0至3.0 GeV的$^{-1}$，$c\bar{c}$组件仍然相当可观，当然不能忽略不计，尽管只占约6至10%的总波函数概率，由于自然长尾的$D^0\bar{D}^{*0}$组件。
2012-09-06 hep-ex hep-ph
