Multi-gap nodeless superconductivity in iron selenide FeSe$_x$: evident from quasiparticle heat transport
测量了硒化铁超导体FeSe $_x$（$T_c$ = 8.8 K）的面内热导率$κ$（$κ$），其热导率低至120 mK，高至14.5 T（$\simeq 3/4 H_{c2}$）。在零场中，在$ T \to 0$处的剩余线性项$κ_0/T$仅约为16 $μ$ W K $^{-2}$ cm $^{-1}$，小于其正常状态值的4%。如此小的$κ_0/T$不支持超导能隙中节点的存在。更重要的是，FeSe $_x$中$κ_0/T$的场依赖性与典型的多能隙s波超导体NbSe $_2$中的场依赖性非常相似。我们认为我们的数据作为强有力的证据，多能隙无结超导FeSe $_x$。这种超导能隙结构可能是所有铁基超导体的共性。
2009-06-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless high-T$_c$ superconductivity in highly-overdoped monolayer CuO$_2$
本文研究了最近在$d$波铜氧化物超导体Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$上生长的CuO $_2$单层的电子结构和超导电性。密度泛函理论的计算表明，显着的电荷转移的界面，使CuO $_2$单层是严重过掺杂到空穴丰富的制度，但无法在散装铜酸盐。我们发现Cu的$d_{x^2-y^2}$和$d_{3z^2-r^2}$轨道都变得重要，费米面分别包含一个电子和一个空穴口袋。构建一个最小的相关的两轨道模型的$e_g$复杂的，我们表明，自旋轨道交换相互作用产生的无节点超导体扩展$s$波配对对称性和配对能隙相媲美的散装$d$波间隙，与最近的实验一致。研究结果指出了在臭氧生长的过渡金属氧化物单层异质结构中实现新的高$T_c$超导体的方向。
2018-11-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Multiband nodeless superconductivity near the charge-density-wave quantum critical point in ZrTe3-xSex
最近研究发现，硒掺杂可以抑制ZrTe $_3$中的电荷密度波（CDW）有序，并诱导体超导电性。所观察到的超导圆顶表明，在$x \approx$ 0.04附近的ZrTe $_{3-x}$ Se $_x$中存在CDW量子临界点（QCP）。为了阐明其超导态附近的CDW QCP，我们测量了两个ZrTe $_{3-x}$ Se $_x$单晶（$x$ = 0.044和0.051）的热导率下降到80 mK。对于两个样品，零场下的剩余线性项$κ_0/T$可以忽略，这是无节点超导能隙的明显证据。此外，$κ_0/T$的场依赖性表现出多能隙行为。这些结果表明，在ZrTe $_{3-x}$ Se $_x$中存在多个无结超导能隙，这表明尽管存在CDW QCP，但仍具有常规的超导性。
2016-09-20 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Band-selective clean- and dirty-limit superconductivity with nodeless gaps in the bilayer iron-based superconductor CsCa$_2$Fe$_4$As$_4$F$_2$
本文测定了新铁基超导体CsCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$与$T_c \sim 29$ ~K的光学性质。在正常状态下的低频响应的一个很好的描述是获得与两个Drude组件的叠加，其中一个具有非常低的散射率（窄Drude峰）和另一个相当大的（宽Drude峰）。在低于$T_c \sim 29$ ~K时，观察到一个明显的能隙特征，在低于$\sim$ 110~cm $^{-1}$时，光电导率被完全抑制，这是无结超导态的特征。宽德鲁德分量的光学响应可以用具有$2Δ\simeq 14$ ~meV的单个各向同性间隙的脏极限Mattis-Barclay型响应来描述。相反，窄德鲁德分量的响应处于超净极限，并且其整个光谱权重被转移到零频率$δ(ω)$函数，该函数解释了冷凝物的无损耗响应。这些观测结果为CsCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$中洁净极限和脏极限超导性与无结能隙的带选择性共存提供了明确的证据。
2019-03-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless d-wave superconductivity in a quasi-one-dimensional organic superconductor under anion order
提出了一种负离子有序准一维有机超导体中无节点d波超导的机制。结果表明，由于负离子有序引起的费米面分裂消除了费米面上d波能隙函数的线节点，在超导准粒子激发中出现了一个小的有限能隙.我们讨论了在准一维有机超导体（TMTSF）2ClO 4中观察到的热导率和NMR弛豫速率的温度依赖性可以用小的能隙来一致地解释。
1999-12-08 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity arising from strong (pi,pi) antiferromagnetism in the infinite-layer electron-doped cuprate Sr1-xLaxCuO2
电子和空穴掺杂之间的不对称性仍然是高温铜氧化物超导性的核心问题之一，但我们对电子掺杂的铜氧化物的理解受到两个已知家族之间明显差异的阻碍：Re 2-xCexCuO 4和A1-xLaxCuO 2。在这里，我们报告在原位角分辨光电子能谱测量的外延稳定膜的Sr 1-xLaxCuO 2氧化物分子束外延合成。我们的研究结果揭示了电子和（π，π）反铁磁性之间的强耦合，诱导费米表面重建，推动节点状态低于费米能级。这消除了（π/2，π/2）附近的空穴袋，实现无节点超导性，而不需要改变序参量的对称性，并提供了一个普遍的理解所有的电子掺杂的铜氧化物。
2012-09-04 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic field induced transition from nodeless to nodal superconductivity in $β$-PdBi$_{2}$
University of Minnesota（明尼苏达大学）；Loughborough University（拉夫堡大学）
本文通过微观理论，考虑自旋轨道耦合和塞曼分裂，解释了$\eta$-PdBi$_2$中磁场诱导的从s波到p波超导转变，导致节点超导态的出现。
2026-06-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Multigap nodeless superconductivity in Dirac semimetal PdTe
Zhejiang University（浙江大学）；National University of Singapore（新加坡国立大学）；Ningbo University（宁波大学）；Fudan University（复旦大学）
研究发现PdTe中存在多能隙超导性，通过点接触光谱法揭示了两种不同能隙的特征及费米面拓扑各向异性的影响。
2026-01-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Resilient nodeless $d$-wave superconductivity in monolayer FeSe
单层FeSe在铁基超导体中表现出最高的转变温度，并且似乎是完全带隙的，似乎与$s$波超导性一致。在这里，我们发展了一个理论的基础上耦合到棋盘格磁序（具有相同的平移对称性的晶格）的波动的超导性。的电子状态描述的对称性为基础的${\bf k}\cdot {\bf p}$类理论和自然帐户的角度分辨光电子能谱观察到的状态。我们表明，该理论的预测是，由此产生的超导态是一个完全带隙，nodeless，$d$波状态。这种状态通常会有节点，但保持无节点，因为如实验所见，相关的自旋轨道耦合项的能量尺度小于超导能隙。
2017-12-01 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the noncentrosymmetric Mo$_3$Rh$_2$N superconductor: a $μ$SR study
具有$T_c = 4.6$ K的非中心对称超导体Mo $_3$ Rh $_2$ N具有与Mo $_3$ Al $_2$ C类似的$β$ -Mn型结构（空间群$P$ 4 $_1$ 32）。其体超导性的特征在于磁化和热容测量，而其微观电子性质的研究通过μ子自旋旋转和弛豫（$μ$ SR）。通过横向场（TF）- $μ$ SR测量的低温超流密度证明了具有$Δ_0 = 1.73 k_\mathrm{B}T_c$的完全带隙超导态，非常接近1.76 $k_\mathrm{B}T_c$ -弱耦合情况下的BCS带隙值，以及磁穿透深度$λ_0 = 586$ nm。零场（ZF）- $μ$ SR测量所确定的超导起始点以下没有自发磁场，暗示了超导状态中保留的时间反演对称性。TF-和ZF-$μ$ SR结果均证明Mo $_3$ Rh $_2$ N中存在自旋-单线态配对。
2018-11-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless multiband superconductivity in stoichiometric single crystalline CaKFe$_4$As$_4$
最近发现的化学计量的铁基超导体CaKFe $_4$ As $_4$（CaK 1144）的单晶中的伦敦穿透深度和隧穿电导的测量显示出无节点的、具有约6-9 meV的较大带隙和约1-4 meV的较小带隙的两种有效带隙超导性。具有临界温度$T_{c,onset}\approx$ 35.8 K，该材料的行为类似于稍微过掺杂的Ba $_{1-x}$ K $_x$）Fe $_2$ As $_2$（例如，$x=$ 0.54，$T_c \approx$ 34 K）--一种已知的多能隙$s_{\pm}$超导体。我们的结论是，化学计量的CaK 1144的超导行为表明，双间隙$s_{\pm}$超导性是铁基超导体高温超导性的一个基本性质，独立于替代无序的程度。
2016-06-20 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in noncentrosymmetric PbTaSe$_2$ single crystals
本文报道了非中心对称化合物PbTaSe $_2$的超导序参量的研究，该化合物被认为具有拓扑非平凡的能带结构.使用隧道二极管振荡器（TDO）为基础的方法获得的伦敦穿透深度$Δλ(T)$的精确测量显示指数温度依赖于$T\ll T_c$，这表明无节点超导能隙结构。一个单波段s波模型很好地描述了相应的归一化超流密度，间隙大小为$Δ(0)=1.85T_c$。这与弱耦合BCS超导体的$1.76T_c$值非常接近，表明PbTaSe $_2$中具有常规的完全带隙超导性。
2015-12-08 cond-mat.supr-con
Nodeless multigap superconductivity in organic-ion-intercalated (tetrabutyl~ammonium)$_{0.3}$FeSe
本研究利用μSR技术探测有机离子插层铁硒基超导体(TBA)$_{0.3}$FeSe的超导序参量，发现其超导态无磁有序和时间反演对称性破缺，超流密度符合无节点双能隙s+s波模型，揭示该能隙结构是准二维插层铁硒基超导体的共同特征。
2024-10-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the topological nodal-line semimetal CaSb2
CaSb2是一种在1.6 K以下超导的拓扑线半金属，为研究拓扑非平凡电子带和超导性之间的相互作用提供了理想的平台。在这项工作中，我们研究了超导序参量的CaSb 2通过测量其磁穿透深度变化Δλ（T）下降到0.07 K，使用隧道二极管振荡器（TDO）为基础的技术。在超导态内部，Δλ（T）呈现指数激活行为，为无节点超导能隙的存在提供了直接证据。通过分析超流密度和电子比热的温度依赖性，我们发现两者都可以一致地描述由一个两个间隙的s波模型，在与不同的Sb网站在该化合物中的多个费米表面的存在。这些结果表明，在CaSb 2完全能隙的超导性和限制允许的配对对称性。
2022-10-05 cond-mat.supr-con
Signature of multigap nodeless superconductivity in fluorine-doped NdFeAsO
研究了高质量掺氟NdFeAsO单晶在平行于$c$轴的静磁场$H$作用下的低临界场$H_{c1}(T)$（涡旋进入样品的场）随温度的变化关系.实验上获得了第一涡旋穿透场的温度依赖性，并观察到$H_{c1}$（T）曲率的显著变化，这归因于多带超导。利用具有$s$类波隙的两带模型，可以很好地描述低临界场$H_{c1}(T)$的温度依赖性。这些观察清楚地表明，在氟掺杂的NdFeAsO的超导能隙是无节点的。确定了$T$ = 0，K时的穿透深度值，证实了磷属元素超导体的$T_{c}$和$λ_{ab}(0)^{-2}$之间的Uemura式关系
2017-09-15 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in Ca3Ir4Sn13: evidence from quasiparticle heat transport
我们报告的电阻率$ρ$和热导率$κ$测量钙$_3$铱$_4$锡$_{13}$单晶，其中超导性与$T_c \approx 7$ K声称共存的铁磁自旋涨落。在三种晶体中，只有一种晶体在20 K附近的电阻率显示出一个小的驼峰，这是以前归因于铁磁自旋涨落。另外两种晶体在低温下表现出$ρ\sim T^2$费米液体行为。对于有电阻率异常和无电阻率异常的单晶，在零磁场下，剩余线性项$κ_0/T$可以忽略。在低场中，$κ_0(H)/T$显示出慢场依赖性。这些结果表明，Ca $_3$ Ir $_4$ Sn $_{13}$的超导带隙是无节的，从而排除了铁磁自旋涨落引起的节隙。
2012-07-21 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the infinite-layer electron-doped Sr_0.9La_0.1CuO_2 cuprate superconductor
本文报道了用μ子自旋旋转方法测量无限层电子掺杂高温铜酸盐超导体Sr_（0.9）La_（0.1）CuO_2的面内磁穿透深度λ_{ab}。所观察到的λ ab随温度和磁场的变化与超导序参量中存在大量的s波分量是一致的，这与隧道效应、比热和小角中子散射实验的结果是一致的。
2008-03-21 cond-mat.supr-con
Probing nodeless superconductivity in LaMSi (M = Ni, Pt) using muon-spin rotation and relaxation
强自旋-轨道耦合系统由于其奇异的拓扑相和非常规现象一直是凝聚态物理研究的热点。在这项特殊的研究中，我们研究了过渡金属三元非中心对称化合物LaMSi（M = Ni，Pt）的超导电性与不同的自旋轨道耦合强度，使用μ子自旋旋转和弛豫测量。在涡旋状态下进行的横向场测量表明，这两种材料的超导性是完全有间隙的，具有传统的s波配对对称性和BCS样的幅度为零温度间隙能量。零场测量表明，在这两个系统中的时间反演对称性保存超导性，虽然一个小的增加，μ介子去极化后，观察到降低温度。然而，这被归因于准静态磁波动。
2020-06-22 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in 4H$_{b}$-TaS$_{2}$ with broken time reversal symmetry
通过隧道二极管振荡器测量磁穿透深度并结合比热，本研究证明TRSB材料4H_b-TaS_2具有无节点、双能隙s波超导，约束了其配对对称性。
2025-07-10 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the kagome metal CsV$_3$Sb$_5$
最近发现的可果美金属系列$A$ V $_3$ Sb $_5$（$A$ =K，Rb，Cs）具有拓扑非平凡能带结构、手性电荷序和超导电性，为实现奇异电子态提供了一个独特的平台。超导态的性质和相应的配对对称性是需要实验澄清的关键问题。这里，使用基于隧道二极管振荡器的技术，测量CsV $_3$ Sb $_5$的磁穿透深度$Δλ(T)$直到0.07 K。一个明确的指数行为，在$Δλ(T)$与$T$或$T^2$温度依赖性的显着偏差，观察在低温下，表明节准粒子的不足。超流密度和电子比热的温度依赖性可以用双能隙$s$波超导来描述，这与CsV $_3$ Sb $_5$中存在多个费米面是一致的。这些结果证明了CsV $_3$ Sb $_5$在常压下的无结超导电性，并限制了允许的配对对称性。
2021-03-22 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the charge density wave superconductor LaPt$_2$Si$_2$
本文通过测量晶体的伦敦穿透深度位移（$Δλ(T)$）与温度的关系和点接触谱，研究了LaPt $_2$ Si $_2$的超导能隙结构。$Δλ(T)$在低温下表现出指数温度依赖性，导出的归一化超流密度$ρ_{s}(T)$可以用单能隙s波模型很好地描述.点接触电导谱也可以很好地拟合的s波Blonder-Tinkham-Klapwijk模型，其中的间隙值显示了一个典型的BCS温度和磁场依赖性符合II型超导。这些结果表明在LaPt $_2$ Si $_2$中具有完全带隙的超导电性，具有中等强度的电子-声子耦合。
2021-01-27 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity and the peak effect in the quasi-skutterudites $\mathrm{Lu}_3\mathrm{Os}_4\mathrm{Ge}_{13}$ and $\mathrm{Y}_3\mathrm{Ru}_4\mathrm{Ge}_{13}$
本文报道了通过测量电阻率、交流磁化率和伦敦穿透深度对$\mathrm{Lu}_3\mathrm{Os}_4\mathrm{Ge}_{13}$和$\mathrm{Y}_3\mathrm{Ru}_4\mathrm{Ge}_{13}$单晶超导态的研究。穿透深度和超流密度的分析表明，存在无节点的超导性，并建议在两种材料中有多个超导间隙。此外，两种化合物的交流磁化率测量显示在$H-T$相图的低温区域的峰值效应。这种异常增加的临界电流与字段给出了一个指示的变化的磁通线的安排在混合状态下，发现在一些同构锡化物材料。
2017-05-02 cond-mat.supr-con
Direct observation of nodeless superconductivity and phonon modes in electron-doped copper oxide Sr$_{1-x}$Nd$_x$CuO$_2$
铜酸盐中高温超导性的微观理解一直受到这些材料中晶体结构明显复杂性的阻碍。我们使用扫描隧道显微镜和光谱学来研究电子掺杂的氧化铜化合物Sr $_{1-x}$ Nd $_x$ CuO $_2$，其仅具有分离CuO $_2$平面的裸阳离子，因此是所有铜酸盐超导体中最简单的无限层结构。超导态的主要CuO $_2$平面的Tunneless电导谱揭示了无节点的配对间隙的直接证据，无论其幅度与三价钕的局部掺杂的变化。此外，观察到三个不同的玻色子模式作为多个峰-谷-峰的超导间隙外的功能和它们各自的能量依赖于空间变化的间隙。随着玻色子模式的能量相同的外部，弯曲和拉伸声子的铜氧化物，我们的研究结果表明，它们的起源从晶格振动，而不是自旋激发。
2022-05-04 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for two-gap nodeless superconductivity in SmFeAsO$_{0.8}$F$_{0.2}$ from point-contact Andreev-reflection spectroscopy
在T_c为\simeq 53 K的SmFeAsO_{0.8} F_{0.2}多晶中进行了点接触Andreev反射测量。实验电导曲线可重复地显示出\pm 6 mV附近的峰和V \sim 16-20 mV处的肩，表明存在两个无结超导间隙。虽然单带Blonder-Tinkham-Klapwijk拟合只能再现电导曲线的一小部分，但双带隙拟合可以很好地解释整个实验dI/dV的形状。归一化曲线的拟合给出Δ_1（0）= 6.15 \pm 0.45 meV和Δ_2（0）= 18 \pm 3 meV。两个间隙在相同的温度下闭合，并遵循BCS样行为。
2008-12-05 cond-mat.supr-con
High-Tc Nodeless s_\pm-wave Superconductivity in (Y,La)FeAsO_{1-y} with Tc=50 K: 75As-NMR Study
本文报道了不含磁性稀土元素的铁磷属元素化物高温超导体Y_（0.95）La_（0.05）FeAsO_{1-y}（Y_（0.95）La_（0.05）1111）的~（75）As-NMR研究。对核自旋晶格弛豫率75（1/T1）的测量表明，在Tc=50 K时，超导体出现无结超导，而正常态则出现适度的反铁磁自旋涨落（AFSF）。这些特征与基于费米面嵌套的多能隙s_ \pm波模型一致。通过对能带计算的解释，我们认为Y_（0.95）La_（0.05）1111的Tc=50 K比La_（1111）的Tc=28 K大的原因是FS多重数最大化，因此FS嵌套条件优于La_（1111）。
2012-08-28 cond-mat.supr-con
Nodeless Versus Nodal Scenarios of Possible Triplet Superconductivity in the Quasi-One-Dimensional Layered Conductor Li$_{0.9}$Mo$_6$O$_{17}$
本文研究准一维层状超导体中平行于最导电轴的轨道上临界磁场问题。它表明，超导性可以被破坏，通过轨道效应的领域远远高于所谓的Clogston-Erasekhar顺磁限制场，$H_p$，提供超导电子配对是一个三重态的性质。我们证明了准一维层状导体$\mathrm{Li_{0.9}Mo_6O_{17}}$的超导态可以用所提出的理论很好地描述。为此，我们考虑两个竞争的情况：1：超导序参量没有零的费米面，和2：一个零的费米面-都被证明会导致超导性的破坏在磁场，$H^x_{c_2}$，五倍高于$H_p$。最近的实验测量的$\mathrm{Li_{0.9}Mo_6O_{17}}$有利于nodeless序参量，我们提出了一个强有力的论据，支持在这个化合物的三重配对。
2013-09-30 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity and time-reversal symmetry breaking in the noncentrosymmetric superconductor Re24Ti5
利用μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）和隧道二极管振荡器（TDO）技术研究了非中心对称超导体Re $_{24}$ Ti $_{5}$，它是$T_c = 6$ \，K的时间反转对称性（TRS）破缺的候选者.在宏观水平上，通过电阻率、磁化率和热容测量研究了其体超导电性。低温穿透深度、超流密度和电子热容都证明了$s$ -波耦合和增强的超导能隙。在$T_c$下面的零场$μ$ SR所揭示的自发磁场表明了时间反演对称性破缺，从而表明了Re $_{24}$ Ti $_{5}$中超导性的非常规性质。同时发生的TRS断裂也在同构Re $_6$（锆，铪）化合物，暗示其共同的起源在这个超导家庭，增强自旋轨道耦合不影响配对对称性。
2018-01-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Multigap nodeless superconductivity in CsCa2Fe4As4F2 probed by heat transport
最近发现了一个新的铁基超导体12442族，对该族的两个成员KCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$和CsCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$多晶的μ子自旋弛豫（$μ$ SR）测量表明，它们都具有$s+d$配对对称的节状超导能隙结构.本文报道了CsCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$单晶（$T_c$ = 29.3 K）的超低温热导率测量结果。零场下可忽略的剩余线性项$κ_0/T$和$κ_0/T$的场依赖性表明CsCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$中存在多个无结超导能隙.这种间隙结构类似于CaKFe $_4$ As $_4$和中等掺杂的Ba $_{1-x}$ K $_x$ Fe $_2$ As $_2$，但与CsCa $_2$ Fe $_4$ As $_4$ F $_2$多晶上的$μ$ SR测量所指示的节状间隙结构相反。
2018-11-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the presence of spin-density wave in pnictide superconductors: The case of BaFe$_{2-x}$Ni$_{x}$As$_{2}$
铁基超导体的特点表现在其电子、磁性和库珀对的配对对称性上，但后者仍有待探索。通常在这些材料中，超导性与磁序共存并竞争，从而产生非常规的配对机制。本文报道了BaFe $_{2-x}$ Ni $_{x}$ As $_{2}$单晶体在超导状态下的体磁化强度和低温比热的测量结果。{电子}比热在超导转变温度处显示出明显的异常，并且{在超导状态的低温下}显示出小的剩余部分。当$x$ = 0.092、0.096和0.10时，正常态索末菲系数随Ni掺杂而增加，这说明磁性和超导性之间存在竞争。我们的超导态比热和伦敦穿透深度的温度依赖性的分析提供了强有力的证据，一个两带$s$波序参数。此外，从低临界场计算的伦敦穿透深度的数据遵循指数温度依赖性，完全带隙超导体的特征。这些观察清楚地表明，在接近最佳掺杂的化合物中的超导能隙是无节点的。
2015-01-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the SnAs-based van der Waals type superconductor NaSn2As2
我们生长了SnAs基范德华（vdW）型超导体NaSn $_2$ As $_2$的单晶，并系统地测量了其电阻率、比热和超低温热导率。超导转变温度$T_c$ = 1.60 K，比文献报道的高0.3 K。一个弱的，但内在的异常位于193 K的电阻率和比热，这可能是由于电荷密度波（CDW）的不稳定性。超低温热导率的测量结果表明，在零磁场下，$κ_0 / T$处于完全带隙的超导态，其剩余线性项可以忽略不计，而场依赖性进一步表明，NaSn $_2$ As $_2$是一种$s$波超导体.
2018-06-04 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Possible nodeless superconductivity in the noncentrosymmetric superconductor Mg_(12-delta)Ir_19B_16
我们测量了新发现的非中心对称超导体Mg_（12-delta）Ir_（19）B_（16）的电阻率、抗磁性和低温比热。比热随温度的变化与各向同性s波带隙模型一致，其值Delta_0 = 0.94 meV（样品Tc = 5.7 K），且Delta_0/kBTc = 1.91表明超导性的耦合程度较弱。正常态Sommerfeld常数γ_n、Tc附近的斜率-dHc ~ 2（T）/dT和凝聚能Ec之间的相关性都符合中等耦合图象。根据声子贡献数据、T_c和McMillan公式，我们得到了电子-声子耦合强度λ_（e-ph）= 0.66，这表明这里的超导电性是由电子-声子耦合引起的。
2007-08-26 cond-mat.supr-con
Charge fluctuations and nodeless superconductivity in quasi-one-dimensional Ta$_{4}$Pd$_{3}$Te$_{16}$ revealed by $^{125}$Te-NMR and $^{181}$Ta-NQR
本文报道了单晶Ta $_{4}$ Pd $_{3}$ Te $_{16}$的$^{125}$ Te核磁共振和$^{181}$ Ta核四极共振研究。该晶体具有准一维结构，在低于$T_{\rm c}=4.3$ K时具有超导性。具有自旋$I=7/2$的$^{181}$ Ta对四极相互作用敏感，而具有自旋$I=1/2$的$^{125}$ Te只能通过磁相互作用弛豫。通过比较$^{181}$ Ta和$^{125}$ Te的自旋-晶格弛豫速率（$1/T_{1}$），发现在低于$80$ K时出现电场梯度（EFG）起伏。EFG的波动随着温度的降低而增强，这是由于在$T_{\rm CDW}=20$ K处产生的电荷密度波的波动，低于该温度时，光谱变宽，并且$1/T_{1}T$急剧下降。在超导状态下，$1/T_{1}$显示出一个Hebel-Slichter相干峰，刚好低于$^{125}$ Te的$T_{\rm c}$，表明Ta $_{4}$ Pd $_{3}$ Te $_{16}$是一个全能隙超导体，在能隙函数中没有节点。由于强烈的EFG波动，在$^{181}$ Ta的$1/T_{1}$中不存在相干峰。
2016-11-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless Superconductivity in the Noncentrosymmetric Superconductor $Mg_{10}Ir_{19}B_{16}$
我们测量了新发现的非中心对称超导体$Mg_{10}Ir_{19}B_{16}$的电阻率、抗磁性和低温比热。发现超导能隙具有s波对称性，其值约为$Δ_0 \approx$ 0.6 meV，且比值$Δ_0/k_BT_c\approx1.86$表明超导的弱耦合.正常态Sommerfeld常数$γ_n$、在Tc附近的斜率$-dμ_0H_{c2}(T)/dT$和凝聚能Ec之间的相关性都符合弱耦合图象。从比热中分离出的声子贡献表明，$Ir$原子的传导电子与其自身的振动相互作用最强，而不是与轻元素硼的振动相互作用最强。
2007-06-09 cond-mat.supr-con
Muon-spin rotation study of the in-plane magnetic penetration depth of FeSe_0.85: evidence for nodeless superconductivity
用μ子自旋转动方法研究了名义成分为FeSe0.85的铁硒化物超导体的面内磁穿透深度λ ab。λ_{ab}^{-2}（T）的测量结果与带隙中节点的存在以及序参量的简单各向同性s波类型不一致，但在双带隙（s+s）和各向异性s波带隙图像中同样可以很好地描述。这意味着FeSe_（0.85）中的超导能隙不包含节点。
2008-10-09 cond-mat.supr-con
Nodal versus nodeless superconductivity in iso-electronic LiFeP and LiFeAs
在LiFeP中观察到节超导性，而其对应物LiFeAs具有相似的拓扑结构和费米面的轨道含量是无节超导体。我们解释了这种差异的解决方案，在两个铁布里渊区，与频率相关的Eliashberg方程与自旋涨落介导的配对相互作用。由于费米表面拓扑的细节，在LiFeAs中所有的Fe- $t_{2g}$轨道有利于共同的配对对称性。相比之下，在LiFeP中，$d_{xy}$轨道倾向于不同于$d_{xz/yz}$的配对对称性，它们的竞争决定了配对对称性和超导不稳定性的强度：$d_{xy}$轨道强烈地克服了其他轨道，并强加了超导序参量的对称性。领先的配对通道是一个$d_{xy}$型的状态与节点上的空穴和电子费米面。因此，$d_{xz/yz}$电子弱配对，导致LiFeP中转变温度降低。
2016-06-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Multigap nodeless superconductivity in the topological semimetal PdTe
通过超低温热导率测量，发现拓扑半金属PdTe具有多个无节点超导能隙，而非先前声称的体节点能隙，表明其可能是拓扑超导体候选者。
2023-10-12 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the centro- and noncentrosymmetric rhenium-boron superconductors
本文报道了中心对称Re $_3$ B和非中心对称Re $_7$ B $_3$超导体的综合研究。在宏观水平上，通过电阻率、磁化强度和热容测量表征了它们的体超导性（SC）（其中$T_c$ = 5.1 K（Re $_3$ B）和3.3 K（Re $_7$ B $_3$）），同时通过μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）研究了它们的微观超导性质。在这两个Re $_3$ B和Re $_7$ B $_3$的低$T$零场电子比热和超流密度（通过横向场$μ$ SR确定）建议nodeless SC。这两种化合物表现出一些功能的多间隙SC，证明了温度依赖的上临界场$H_\mathrm{c2}(T)$，以及电子能带结构计算。从零场$μ$ SR测量中确定的SC起始点以下没有自发磁场，表明Re $_3$ B和Re $_7$ B $_3$的超导状态中保留了时间反演对称性。我们的研究结果表明，缺乏反演对称性和伴随的反对称自旋轨道耦合效应是不是必不可少的发生在这些铯-硼化合物的多能隙SC。
2021-05-17 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless bulk superconductivity in the time-reversal symmetry breaking Bi/Ni bilayer system
Bi（110）和Ni的外延双层膜具有时间反转对称性（TRS）破缺的超导有序性，具有出乎意料的高转变温度$T_c = 4.1$ K。利用时域太赫兹光谱，我们测量了Bi/Ni双层薄膜从$0.2$ THz到$2$ THz的低能电动力学响应随温度和磁场的变化。我们分析的背景下的BCS类超导体的有限正常态散射率的数据。在零磁场中，薄膜中的所有状态都变得完全带隙，从而为可能的配对对称性提供了重要的约束。我们的数据似乎排除了许多铁磁-超导体界面自然存在的奇频配对。通过分析磁场依赖的响应在一个对破缺参数，我们确定，超导性的发展在整个双层样品，这可能指向$p$波一样的性质，非常规超导。
2018-09-25 cond-mat.supr-con
Temperature dependence of lower critical field Hc1(T) shows nodeless superconductivity in FeSe
研究了高质量FeSe单晶在平行于c轴的静磁场H作用下的下临界场Hc 1（T）随温度的变化关系。用两种独立的方法实验获得了第一涡旋贯穿场的温度依赖性，并在考虑退磁因子的情况下推导出了相应的Hc1（T）。观察到Hc1（T）曲率的显著变化，这归因于非同位素s波或多带超导性。根据低临界场计算的伦敦穿透深度λab（T）在低温下不遵循指数行为，因为它将被期望用于完全带隙的干净s波超导体。使用一个两带模型与s波一样的差距的幅度？δ 1 = 0.41meV，δ？2 = 3.33 meV或单个各向异性s波序参量，可以很好地描述下临界场Hc 1（T）的温度依赖性。这些观测清楚地表明FeSe中的超导能隙是无节点的。
2014-09-02 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in noncentrosymmetric LaRhSn
利用低温比热测量、μ子自旋弛豫/转动（$μ$ SR）和隧道二极管振荡器（TDO）方法研究了非中心对称超导体LaRhSn的超导序参量.比热和磁穿透深度[ $λ(T)$ ]显示指数激活的温度依赖性，表明完全带隙的超导性LaRhSn。从基于TDO的方法和$μ$ SR推导出的$λ^{-2}(T)$的温度依赖性表现出几乎相同的行为，这可以很好地由单间隙$s$波模型描述，其中零温度间隙值为$Δ(0)=1.77(4)k_BT_c$。零场$μ$ SR谱在冷却到低于$T_c$时没有显示出可检测的变化，因此没有证据表明超导态中的时间反演对称性破缺。
2023-01-04 cond-mat.supr-con
Emergent Phases of Nodeless and Nodal Superconductivity Separated by Antiferromagnetic Order in Iron-based Superconductor (Ca4Al2O6)Fe2(As1-xPx)2: 75As- and 31P-NMR Studies
我们报告$^{31}$ P-和$^{75}$ As-NMR研究（Ca $_4$ Al $_2$ O $_{6}$）Fe $_2$（As $_{1-x}$ P $_x$）$_2$与P等价取代As。我们提出了新的演化的紧急阶段，节点无超导（SC）在0 $\le x \le$ 0.4和节点的$x$ =1附近是密切分离的开始相称的条纹型反铁磁（AFM）的顺序在0.5 $\le x \le$ 0.95，作为一个等价的替代P为As降低了氮族元素的高度$h_{Pn}$从Fe平面测量。结果表明，原子力显微镜的有序化发生在1.32 π $\le h_{Pn} \le$ 1.42 π的条件下，这也适用于（Fe $Pn$）$^{-}$层中具有Fe $^{2+}$态的其他铁磷族化合物.这种新的相位演化与$h_{Pn}$的变化点的重要性，电子相关的出现SC以及AFM秩序。
2013-02-20 cond-mat.supr-con
Antiferromagnetic Spin Fluctuations and Unconventional Nodeless Superconductivity in an Iron-based New Superconductor (Ca_4Al_2O_{6-y})(Fe_2As_2):75As-NQR Study
用~（75）As核四极共振（NQR）方法研究了Tc= 27 K的（Ca_4Al_2 O_{6-y}）（Fe_2As_2）超导体，揭示了其独特的正常态性质，并指出了非常规的无结超导性。核自旋弛豫率1/T_1的测量表明，在Tc以下的二维反铁磁（AFM）自旋涨落有显著的发展，这与具有最小As-Fe-As键角的FeAs层被厚的钙钛矿型阻挡层很好地隔开有关。在Tc以下，用s（+-）波多能隙模型很好地解释了1/T_1的温度依赖性，而没有任何相干峰的痕迹。从这一事实，即Tc= 27 K，在这个化合物是Tc= 28 K的最佳掺杂的LaFeAsO_{1-y}，其中AFM自旋波动是不占主导地位，我们注意到，AFM自旋波动不是一个独特的因素，提高现有的铁基超导体的Tc，但一个条件，优化SC应解决从晶格结构的角度来看。
2011-06-21 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity and preserved time-reversal symmetry in the noncentrosymmetric Mo3P superconductor
我们报告了一个全面的研究的非中心对称超导体钼$_3$ P。其体超导性，与$T_c = 5.5$ K，其特征在于通过电阻率，磁化强度和热容测量，而其微观电子性质的研究通过μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）和核磁共振（NMR）技术。在正常状态下，NMR弛豫数据表明几乎理想的金属行为，通过能带结构计算证实，这表明由Mo $4d$ -轨道主导的相对高的电子态密度。通过横向场$μ$ SR和电子比热确定的低温超流密度表明Mo $_3$ P中的完全带隙超导态，具有$Δ_0= 0.83$ meV，与弱耦合情况下的BCS带隙值相同，零温度磁穿透深度为$λ_0 = 126$ nm。从零场$μ$ SR测量确定的超导性开始以下的自发磁场的情况下，表明在Mo $_3$ P的超导态中保留了时间反演对称性，因此，自旋单线态配对。
2019-05-12 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity and topological nodal states in molybdenum carbide
本文通过μSR测量和第一性原理计算，揭示正交相Mo₂C具有完全有能隙的超导态且时间反演对称性保持，同时发现其存在拓扑节点态，表明过渡金属碳化物是拓扑超导研究的潜在候选体系。
2024-09-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in quasi-one-dimensional Nb2PdS5: A muSR study
利用μ子自旋弛豫和转动（muSR）测量方法研究了Nb2PdS5的超导和磁性。零场muSR数据表明，没有相当大的自发磁化与超导性的Nb2PdS5，这表明时间反转对称性可能是保存在该系统的超导状态的发病。在横向场muSR数据中观察到强烈的抗磁位移，几乎排除了Nb2PdS5中占主导地位的三重态配对超导状态。磁穿透深度的温度依赖性证明了在零温度下存在单个s波能隙，其能隙值为1.07（4）meV。带隙与Tc之比为2.02（9），表明Nb2PdS5应被视为中等强耦合超导体。零温度下的磁穿透深度为785（20）nm，表明该系统的准一维性质与非常低的超流密度一致。
2015-03-26 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in K$_x$Fe$_{2-y}$Se$_2$ single crystals revealed by low temperature specific heat
测量了KPDMATHABMM Fe $_{2-y}$ Se $_2$单晶的低温比热（SH），T $_c$ = 32 K.与超导转变相关的SH异常是中等的且急剧的，产生$ΔC/T \mid_{T_c}$ = 11.6 $\pm$ 1.0 $mJ/mol K^2$的值。在T $\rightarrow$ 0处的超导状态中的剩余SH系数$γ(0)$非常小，其值约为0.39 $mJ/mol K^2$。低T SH的磁场感应增强表现出一个粗糙的线性特征，表明无节间隙。这是进一步支持的缩放的基础上的s波的方法在不同的磁场的低T数据。粗略估计，正常态的SH系数$γ_n$约为6 $\pm$ 0.5 $mJ/mol K^2$，导致$ΔC/γ_nT\mid_{T_c}$ = 1.93，使这种新的超导体处于强耦合区。
2011-01-26 cond-mat.supr-con
Signature of multigap nodeless superconductivity in CaKFe4As4
一个新发现的高Tc铁基超导体家族，AeAFe4As4（Ae = Ca，Sr，Eu和A = K，Rb，Cs），为理解这些材料中的非常规超导性提供了进一步的机会。在这篇快速通讯中，我们报告了CaKFe4As4的超导和磁性，使用μ子光谱进行了研究。零场μ子自旋弛豫研究进行的CaKFe4As 4超导体没有显示任何可检测的磁异常在Tc或以下，这意味着时间反演对称性被保存在超导基态。CaKFe_4As_4的超流密度与温度的关系符合双能隙s + s波模型，能隙值为8.6（4）和2.5（3）meV，与其它铁基超导体相似。两个超导能隙的存在与对这种材料的理论和其他实验研究一致。在T = 0 K时的穿透深度值已被确定为289（22）nm。
2017-04-25 cond-mat.supr-con
Nodeless s-wave superconductivity in the α-Mn structure type noncentrosymmetric superconductor TaOs: A μSR study
非中心对称超导体在超导态下会产生各种奇异的性质，如线节点、多能隙行为和时间反演对称性破缺。在本文中，我们报告的新的非中心对称超导体TaOs的性质，利用μ子自旋弛豫和旋转测量。零场μ介子实验表明，TaOs在超导态下保持时间反演对称性。从横场μ子的测量中，我们提取了$λ(T)$的温度依赖性，它与超流密度成正比。该数据可以用$α$ = $Δ(0)/k_{B}T_{c}$ = 2.01 $\pm$ 0.02的完全间隙s波模型拟合。此外，磁穿透深度的值被发现是5919 $\pm$ 45 \text Ω，这是一致的，从散装测量获得的值。
2019-07-09 cond-mat.supr-con
Why some Iron-based superconductors are nodal while others are nodeless
铁基超导体的序参量的对称性，特别是节点的存在与否，至今仍是一个有争议的问题。虽然矛盾的实验可以解释的铁砷化合物中的无节点超导性的适当调整的理论，LaOFeP的所有实验都明确指出一个节点序参量。我们提出了一个方案，自然地解释了这两组化合物的序参量特征之间的差异，并使用泛函重整化群（fRG）技术对其进行了详细的分析.我们的研究结果表明，由于电子和空穴带的轨道内容，节点超导的电子口袋（空穴口袋的差距总是nodeless）可以自然地出现时，第三个空穴口袋，位于波矢量（π，π）在未折叠的布里渊区是缺席的，是在LaOFeP的情况。当第三个空穴袋存在时，它具有压倒性的d_{xy}轨道特征，与电子费米面中以d_{xy}为主的部分的轨道内相互作用足以驱动超导无节点（s^+形式）。然而，在它的情况下，对跳跃，轨道间，和电子-电子轨道内的相互作用，使电子口袋上的间隙软节。
2010-02-18 cond-mat.supr-con
Nodeless spin triplet superconducting gap in Sr2RuO4
我们报告隧道光谱测量使用扫描隧道显微镜（STM）的自旋三重态超导体Sr2RuO4。我们发现在费米能级附近有一个可忽略的态密度，并且有一个$Δ$ =0.28 meV的完全打开的能隙，它在T $_c$ = 1.5 K时消失. $Δ$与弱耦合BCS理论的预期结果（$Δ_0$ =1.76kBT $_c$ = 0.229 meV）接近。奇宇称超导性与完全各向同性的能隙有关，在费米表面的很大一部分上没有节点。
2008-11-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in type-II Dirac semimetal PdTe2: low-temperature London penetration depth and symmetry analysis
利用隧道二极管谐振器技术测量了第二类狄拉克半金属PdTe $_2$中的伦敦穿透深度，研究了超导能隙结构。在低温下，两个样品的数据很好地描述了弱耦合指数拟合产生$λ(T=0)=230$ ~nm作为唯一的拟合参数在一个固定的$Δ(0)/T_c\approx 1.76$，和计算的超流密度是一致的一个完全带隙的超导状态，其特征在于由一个单一的间隙尺度。面内和面间电流方向的电阻率测量发现非常低且几乎与温度无关的正常状态各向异性。电阻率的温度依赖性对于金属中的常规声子散射是典型的。我们比较这些实验结果与期望从一个详细的理论对称性分析和减少可能的超导配对状态的数量在PdTe $_2$只有三个无节点的候选人：一个经常的，拓扑平凡的，$s$波配对，和两个不同的奇宇称三重态，都可以是拓扑非平凡的微观相互作用驱动的超导不稳定性。
2018-04-02 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in the cage-type superconductor Sc5Ru6Sn18 with preserved time-reversal symmetry
我们报道了笼型超导体Sc 5 Ru 6Sn 18的单晶合成和详细的调查，使用粉末X射线衍射（XRD），磁化强度，比热和μ子自旋弛豫（muSR）测量。Sc_5 Ru_6Sn_（18）为四方晶系，空间群为I41/acd，晶格常数a = 1.387（3）nm，c = 2.641（5）nm。直流和交流磁化强度的测量都证实了Sc_5 Ru_6Sn_（18）的第二类超导性，其T_c = 3.5（1）K，下临界场H_c1（0）= 157（9）Oe，上临界场H_c2（0）= 26（1）kOe。零场电子比热数据用单能隙BCS模型拟合得很好，超导能隙= 0.64（1）meV。索末菲常数随外加磁场线性变化，表明Sc 5 Ru 6Sn 18中存在s波超导性。比热和横向场（TF）muSR测量表明Sc 5 Ru 6Sn 18是一种具有强电子-声子耦合的超导体，TF-muSR也表明了该超导体的单能隙s波特征。此外，零场muSR测量没有检测到低于Tc的自发磁场，因此意味着在Sc 5 Ru 6Sn 18中保留了时间反演对称性。
2018-07-17 cond-mat.supr-con
Nodeless superconductivity in kagome metal CsV$_{3}$Sb$_{5}$ with and without time reversal symmetry breaking
可果美金属CsV $_{3}$ Sb $_{5}$具有电荷密度波（CDW）序和超导性之间的不寻常竞争。时间反演对称性破缺（TRSB）的CDW阶段内的证据已经积累。因此，CsV $_{3}$ Sb $_{5}$中的超导性从TRSB正常态出现，可能导致奇异超导态。为了揭示对对称性，我们首先研究了杂质的影响。我们的结果表明，超导临界温度是不敏感的无序，指向传统的$s$波超导。此外，我们的测量的自场临界电流（$I_{c,sf}$），这是相关的伦敦穿透深度，也证实了传统的$s$波超导强耦合。最后，我们测量了$I_{c,sf}$，其中CDW顺序被压力去除，超导性从原始的正常状态出现。我们的研究结果表明，$s$波隙对称性得到保留，为CsV $_{3}$ Sb $_{5}$中存在常规的$s$波超导性提供了强有力的证据，而与TRSB的存在无关
2023-01-18 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Mechanism for nematic superconductivity in FeSe
尽管其看似简单的组成和结构，FeSe的配对机制仍然是一个悬而未决的问题，由于一些惊人的现象。其中包括没有磁序的磁序，无节间隙和不寻常的非弹性中子谱，具有广泛的连续性，间隙各向异性与未知来源的轨道选择一致。在这里，我们提出了一个微观描述的一个量子量子自旋液体，再现中子光谱的关键特征。然后，我们研究如何自旋涨落的本地时刻导致配对内的自旋费米子模型。我们发现，由此产生的超导序参量是无节点的$s\pm d$ -波在每个域。此外，我们表明，轨道相关的洪德耦合可以很容易地捕获观察到的间隙各向异性。我们的预测要求非弹性中子散射在解孪晶样品。
2017-05-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
