Strain driven charge-ordered state in La$_{0.67}$Ca$_{0.33}$MnO$_3$
我们提出的证据，铁磁金属和电荷有序绝缘相在应变薄膜的La $_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_3$在低温下共存。这种相分离的状态被证实使用低温磁力显微镜和磁输运测量。这种相分离状态在该化合物的本体形式中没有观察到，并且是由于膜中应变的不均匀分布引起的结构不均匀性引起的。应变使低温铁磁金属态弱化，在高应变区形成电荷有序绝缘体。的混合相的输运性质的缓慢的动力学说明通过测量的电阻的长时间尺度松弛。
2001-02-19 cond-mat.str-el
Modified Kondorsky Domain Reversal in Microstructured Phase-Separated Manganites
本研究通过磁输运测量揭示了微结构相分离锰氧化物中改进的Kondorsky域反转机制，表明局部磁场对受限几何中的矫顽场有显著影响。
2025-12-10 cond-mat.str-el
Anomalous acoustoelectric effect in La_{0.67}Ca_{0.33}MnO_{3} films
研究了压电介质LiNbO_{3}衬底和La_{0.67} Ca_{0.33} MnO_{3}薄膜组成的单层结构中声表面波（SAW）产生的声电（AE）效应。实验出乎意料地揭示了纵向AE效应的异常贡献，SAW传播反转时不变，它与普通（波矢量奇数）效应共存。反常效应在金属-绝缘体转变附近占主导地位，而普通效应在高温和低温下占主导地位。我们表明，这种反常效应是由SAW弹性形变产生的薄膜电导率的强烈调制引起的。
2001-10-19 cond-mat.str-el
Hole-doping dependence of percolative phase separation in Pr_(0.5-delta)Ca_(0.2+delta)Sr_(0.3)MnO_(3) around half doping
我们解决的问题，在多晶样品的Pr $_{0.5-δ}$钙$_{0.2+δ}$锶$_{0.3}$ MnO $_3$的$-0.04\leq δ\leq 0.04$（空穴掺杂$n$在0.46和0.54之间）的分解相分离。我们进行X射线衍射，直流磁化，ESR和电阻率的测量。这些样品在$T_C$处显示出顺磁（PM）到铁磁（FM）的转变，然而，我们发现对于$n>0.50$，在$T_C$以下存在这两种相的共存。在降低$T$低于电荷有序（CO）温度$T_{CO}$所有的样品表现出FM金属和CO（反铁磁）相之间的共存。在整个$T$范围内，FM相位分数（$X$）随着$n$的增加而减小。此外，我们表明，只有$n\leq 0.50$的金属馏分是高于临界逾渗阈值$X_C\simeq 15.5%$。因此，这些样品表现出非常不同的磁阻特性。此外，对于$n\leq 0.50$，我们观察到在$T_{MI}$的分解金属-绝缘体转变，而对于$T_{MI}<T<T_{CO}$，随着$T$的增加，$X$的增大所产生的绝缘样行为很好地描述了渗流定律$ρ^{-1}=σ\sim (X-X_C)^t$，其中$t$是临界指数。在此指数的值，我们讨论了不同的可能的渗流机制的基础上，并建议更深入地了解相分离的锰氧化物的几何和维数的影响。我们提出了一个完整的$T$与$n$相图显示的磁和电性能的研究化合物周围半掺杂。
2002-05-07 cond-mat.str-el
Electron Paramagnetic Resonance Study of Phase Segregation in Nd$_{0.5}$Sr$_{0.5}$MnO$_3$
利用电子顺磁共振（EPR）研究了Nd $_{1-x}$ Sr $_x$ MnO $_3$（x = 0.5）在260 K时的顺磁-铁磁、绝缘体-金属转变（T $_c$）和在150 K时的反铁磁、电荷有序转变（T $_N$ = T $_{co}$）.这些结果进行了比较，在Nd $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_3$，它经历了过渡到一个均匀的A型反铁磁相在T $_N$ = 230 K和La $_{0.77}$ Ca $_{0.23}$ MnO $_3$，它经历了过渡到共存的铁磁金属和铁磁绝缘相。当x = 0.5时，低于TPDMATHABMP的EPR信号由两个洛伦兹分量组成，这归因于两相共存。通过对共振场和强度随温度变化的分析，我们得出结论：在混合相中，铁磁相和A型反铁磁相共存。x = 0.55的化合物在整个温度范围内显示出单一的洛伦兹。信号在T_N以下几度持续。的A型AFM相的行为进行了对比，在La $_{0.77}$ Ca $_{0.23}$ MnO $_3$中存在的两个铁磁相。在Nd $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_3$和Nd $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_3with the two FM phases of La$ _{0.77} $Ca$ _{0.23} $MnO$ _3 $, vis-a-vis the …
2003-11-11 cond-mat.str-el
Coexistence of Even- and Odd-Frequency Superconductivities Under Broken Time-Reversal Symmetry
研究了传统声子介导超导体中时间反演对称性破缺下的一种新超导态。通过自洽求解Eliashberg方程和质量重整化效应，发现由于时间反演对称性破缺，体系统中序参量的偶频和奇频分量共存.这一发现将把更多的注意力引向影响物理量的奇频配对，特别是在强耦合超导体中。
2012-03-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Time-Reversal-Symmetry Violation and Coexistence of Superconducting and Magnetic Order in CeRh(1-x)Ir(x)In(5)
这篇论文已被作者撤回。我们进行了额外的零场μ子自旋弛豫测量的超导状态的CeIrIn $_5$，发现自发场低于$T_c$先前报告不存在。因此，没有违反时间反演超导序参量的证据。这些新的零场测量，以及在这个系统中的穿透深度的新的测量，将在别处报告。我们在CeIr $_{0.5}$ Rh $_{0.5}$ In $_5$中的零场测量，报告超导性和磁序共存，仍然有效。
2001-07-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Time-reversal symmetry breaking superconductivity in the coexistence phase with magnetism in Fe-pnictides
我们认为，在弱掺杂Fe-磷属元素化物的自旋密度波（SDW）秩序的共存区域中的超导性与共存区域外的普通$s^{+-}$状态在性质上不同，因为它开发了一个额外的间隙组件，这是一个混合物的口袋内单线态（$s^{++}$）和口袋间自旋三重态配对（$t-$状态）。$t-$通道的耦合常数与SDW阶数成比例，并且涉及对SDW区域之外的超导性没有贡献的相互作用。我们认为$s^{+-}$和$t-$型超导序在低温下共存，并且两者之间的相对相位一般不同于$0$或$π$，明确地表明了长程SDW序促进的时间反演对称性破缺。我们表明，这种奇异的状态已经出现在最简单的模型的Fe-pnictides，与一个空穴pocketand两个相关的电子口袋。我们认为，在某些参数范围内，时间反演甚至在长程超导有序发展之前就被打破了。
2014-05-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Coexistence of localized and itinerant carriers near Tc in calcium-doped manganites
我们探讨的可能性，极化扭曲的顺磁相的La $_{0.67}$钙$_{0.33}$ MnO $_3$锰氧化物坚持在铁磁相考虑所观察到的电阻率产生共存的领域和温度依赖的极化和带电子分数。我们用有效介质法计算了双组分体系的总电阻率，发现低逾渗阈值的极限能很好地解释数据。为了验证该模型的有效性，我们将其应用于热电系数。我们提出了一个合理的平均场模型，再现微观模型的基本特征，并提供了与实验混合分数，以及磁化和磁化率的比较。
1999-01-26 cond-mat.str-el
Phase separation and the effect of quenched disorder in $Pr_{0.5}Sr_{0.5}MnO_3$
通过对$Pr_{0.5}Sr_{0.5}MnO_3$中二阶顺磁-铁磁转变（$T_C$）和一阶铁磁-反铁磁转变（$T_N$）的线性和非线性磁化率和电阻率的测量，探讨了其相分离的本质.我们发现，铁磁（金属）集群，形成与长程序的系统中的发病在$T_C$，不断减少其大小随着温度的降低，并与非铁磁（绝缘）集群共存。这些非铁磁性的团簇被认为是反铁磁性的。值得注意的是，它表明，它们不会出现，因为过热效应的较低温度的第一阶转变。从而揭示了半掺杂周围锰氧化物中独特的相共存，包含两个长程序转变。铁磁和反铁磁团簇都在$T_C$处形成，并在远低于$T_N$的地方持续存在。在Mn位取代淬火无序（Ga）以铁磁性为代价促进反铁磁性，而不增加任何磁相互作用或引入任何显著的晶格畸变。此外，无序度的增加减小了铁磁团簇的尺寸，并且随着7.5%Ga替代，团簇尺寸减小到单畴极限。然而，所有的样品显示出显著的短程铁磁相互作用远高于$T_C$。电阻率测量也揭示了新的相共存的磁性测量确定。值得注意的是，无序度增加到7.5%时，低温反铁磁相的电阻率增加了约4个数量级。
2008-03-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Charge and Lattice Dynamics of Ordered State in La$_{1/2}$Ca$_{1/2}$MnO$_3$: Infrared Reflection Spectroscopy Study
我们报告了红外反射光谱研究的La $_{1/2}$钙$_{1/2}$ MnO $_3$在一个广泛的频率范围和温度区间，其中包括从高温顺磁铁磁和进一步冷却后，反铁磁相的转变。在T $_C$ =234 K时，伴随着铁磁有序的结构相变导致声子谱的富集.在Néel转变温度T $_N$ =163 K以下，形成电荷有序的反铁磁绝缘基态。这通过在激发光谱中形成电荷密度波和打开幅度为2 $Δ_0$ =（320 $\pm$ 15）cm $^{-1}$的间隙来证明。几个红外活性声子被发现表现出异常的频率软化。实验数据表明，在低温下铁磁和反铁磁相共存。
2004-08-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Infrared absorption from Charge Density Waves in magnetic manganites
本文首次在两种锰氧化物La{1-x}Ca{x}MnO{3}（x = 0.5和x = 0.67）中观测到与磁背景耦合的电荷密度波的红外吸收。在这两种情况下，BCS类间隙2 Delta（T）（对于x=0.5，其遵循滞后铁-反铁磁转变）在有限的T{0} < T{Neel}处完全打开，其中2 Delta（T{0}）/kT{c}接近5。这些结果也可以解释La{0.5}Ca{0.5}MnO{3}中电荷有序和铁磁性共存的现象。
1998-10-09 cond-mat.str-el
Evidence for the coexistence of time-reversal symmetry breaking and Bardeen-Cooper-Schrieffer-like superconductivity in La$_{7}$Pd$_{3}$
时间反演对称性破缺（TRSB）与巴丁-库珀-施里弗（BCS）类超导性发生在一个小的，但越来越多的非中心对称（NCS）材料，虽然机制知之甚少。我们目前的热容，磁化强度，电阻率和μ子自旋共振/弛豫（$μ$ SR）测量NCS La $_{7}$ Pd $_{3}$的多晶样品。横场$μ$ SR和热容数据表明La $_{7}$ Pd $_{3}$是具有BCS型带隙结构的II型超导体，而零场$μ$ SR结果提供了TRSB的证据。我们讨论了这些结果对La $_{7}X_{3}$（其中$X=$ Ni，Pd，Rh，Ir）超导体和其他CS和NCS超导体的TRSB已被观察到的影响。
2020-12-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Non percolative nature of the metal-insulator transition and persistence of local Jahn-Teller distortions in the rhombohedral regime of La$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$
研究了钙掺杂LaMnO $_{3}$的平均和局部晶体结构的演化，在两种钙浓度（$x = 0.18; 0.22$）下，在宽的温度范围内从金属到绝缘体（MI）以及从正交到菱面体（OR）的结构相变。结合Rietveld和高实空间分辨率的原子对分布函数（PDF）对中子全散射数据进行了分析，旨在探索MI跃迁中纳米尺度相分离（PS）的可能性，并绘制了MnO $_{6}$八面体在T $_{S}$ $\sim$ 720 K时OR跃迁中局域Jahn-Teller（JT）畸变的演化.该研究利用了显式两相PDF结构模型，揭示了远离TMI没有纳米级相共存的证据。局部JT扭曲突然消失时，交叉到金属制度与掺杂和温度，只有小的温度无关的签名淬火无序可观察到在低温下相比，CaMnO $_{3}$。因此，结果不支持MI过渡的解释性方案在La $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$基于PS，并质疑其普遍存在的锰氧化物。在相反的LaMnO 3，表现出远程轨道相关性和相当大的八面体扭曲在低温下，掺杂的样品与跨越MI边界的组合物表现出相关性（在绝缘制度）仅限于$\sim$ 1 nm，具有明显较小的扭曲。在$x = 0.22$样品中，发现局部JT-畸变在OR过渡期间持续存在，并深入到R-相（高达$\sim$ 1050 K），在那里它们被晶体学禁止。它们的大小和亚纳米空间范围保持不变。
2015-11-25 cond-mat.str-el
Bandwidth-driven nature of the pressure-induced metal state of LaMnO3
利用X射线吸收光谱（XAS），我们研究了局部结构在LaMnO 3下施加压力的绝缘体和金属（IM）过渡。滞后行为表明在大的压力范围（7至25 GPa）内两相共存。具有高度Jahn-Teller（JT）畸变的MnO 6八面体的环境相逐渐被具有较少畸变的JT MnO 6单元的新相取代。导致IM转变的电子离域是从大约30 GPa的前边缘XAS结构指纹。我们观察到，相变发生没有任何显着减少的JT失真。这需要带重叠作为IM转变的驱动机制。
2011-10-12 cond-mat.str-el
Single domain to multi-domain transition due to in-plane magnetic anisotropy in phase separated (La$_{0.4}$Pr$_{0.6}$)$_{0.67}$Ca$_{0.33}$MnO$_{3}$ thin films
相分离的钙钛矿锰氧化物具有具有不同晶体结构、磁性和电子性质的竞争相。因此，应变效应在决定锰氧化物薄膜的磁性方面起着关键作用。本文报道了各向异性应力对相分离锰氧化物（La $_{0.4}$ Pr $_{0.6}$）$_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$磁性的影响。在面内各向异性应力下在（110）NdGaOPDMATHABMQ衬底上生长的（$_{0.4}$ Pr $_{0.6}$）$_{0.67}$ Ca $_{0.33}$ MnO $_{3}$薄膜显示出面内磁各向异性和单畴到多畴转变随温度的变化。角度相关的磁化测量也表明，磁化反转发生主要是通过成核$&$传播机制。通过与在（001）SrLaGaOPDMATHABMS衬底上生长的（$_{0.4}$ Pr $_{0.6}$）$_{0.67}$ $_{0.33}$ MnO $_{3}$薄膜的比较，证实了磁各向异性主要是由衬底诱导的各向异性应力引起的。我们的研究结果提出了在纳米磁性介质中存储磁信息的新途径。
2010-10-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Electronic structure of Pr$_{1-x}$Ca$_x$MnO$_3$
采用第一性原理计算、X射线光电子能谱学（XPS）、X射线吸收谱（XAS）、电子能量损失谱（EELS）和光学吸收谱研究了Pr $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$的电子结构.涵盖了全系列的成分、$x=0,1/2,1$和各种磁性顺序。Jahn-Teller以及齐纳极化子订单被认为是。在这项研究中使用的本地混合密度泛函的自由参数已确定与实测XPS谱的比较。一个模型的哈密顿量，有效的整个掺杂范围内，已被提取。一个简单的本地轨道图片的电子结构的实验光谱的解释。理论计算和不同的实验sprectra的比较提供了一个详细的和一致的电子结构的图片。测量的光吸收谱的大的变化分别追溯到磁序的共存本地轨道的占领。一致的库仑相互作用的治疗表明库仑参数的部分取消，并支持的主导地位的电子-声子耦合。
2017-05-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Temperature and field dependence of the phase separation, structure, and magnetic ordering in La$_{1-x}$Ca$_x$MnO$_3$, ($x=0.47$, 0.50, and 0.53)
中子粉末衍射测量，结合磁化强度和电阻率数据，已进行了掺杂钙钛矿La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$（$x=0.47$，0.50和0.53），以阐明周围的组成对应于相同数量的Mn 3+和Mn 4+的系统的结构，磁性和电子性质。在室温下，所有三种样品都是顺磁性的单相，具有晶体学对称性Pnma。然后，样品在$T_C\approx 265$ K下全部变成铁磁性（FM）。然而，在$\sim 230$ K下，开始形成第二个不同的结晶相（表示为A-II）。最初的峰的本征宽度是相当大的，但它们缩小的温度降低和相分数增加，表明微观共存。表现出A-II相的样品的分数随着温度的降低而增加，并且也随着Ca掺杂的增加而增加，但是过渡从未完成到测量的最低温度（5 K），因此两相共存于该温度组合物制度中。A-II相在低于Néel温度$T_N \approx 160$ K时具有反铁磁性（AFM），具有CE型磁性结构。电阻率测量表明该相是导体，而CE相是绝缘的。施加高达9 T的磁场逐渐抑制A-II相的形成，但这种抑制是路径依赖性的，例如，如果样品是场冷却的，则与零场冷却然后施加场相比，这种抑制要强得多。由衍射测量得到的H-T相图与磁化强度和电阻率的结果符合得很好。
1999-12-09 cond-mat.str-el
Depressed Surface Magnetization in Thin La0.8MnO3 Films
本文系统地研究了从超薄到块状的不同厚度的La_（0.8）MnO_3薄膜的磁化强度。该研究揭示了高达至少1600 A的膜的体磁化的抑制。此外，所有膜的表面（顶部50 A）表现出通过X射线磁性圆二色性（XMCD）观察到的降低的磁化。表面磁化强度的降低归因于相同化学组成的磁性和磁性组分的共存。
2007-10-19 cond-mat.str-el
Ultrasonic evidence of an uncorrelated cluster formation temperature in manganites with first-order magnetic transition at T_C
对铁磁钙钛矿La_{2/3} Ca_{1/3} MnO_3和La_{2/3} Sr_{1/3} MnO_3进行了超声衰减和相速度测量。数据表明，在居里温度，T_C的转变，从第一级到第二级的变化作为Sr取代钙钛矿中的Ca。具有一级相变的化合物在温度T* > T_C时也表现出另一个相变。我们解释的温度窗口T_C < T < T* 作为一个区域的共存相分离制度的金属和绝缘区，在最近的理论建议的路线。
2003-04-08 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Raman scattering studies of temperature- and field-induced melting of charge order in (La,Pr,Ca)MnO$_{3}$
我们目前的拉曼散射研究的结构和磁相，伴随着温度和场依赖的熔融的电荷和轨道顺序（COO）在La0.5Ca0.5MnO3和La0.25Pr0.375Ca0.375MnO3。我们的研究结果表明，热和场诱导的COO熔融在La0.5Ca0.5MnO3中表现出三个阶段的非均质熔融过程与结构变化：长程，强烈JT扭曲/COO制度;共存制度;和弱JT扭曲/PM或FM相。给出了La_（0.5）Ca_（0.5）MnO_3在6<=T<=170 K和0<=H<=9 T范围内的完整结构相图。我们还研究了热和场诱导的La 0.25Pr 0.375Ca 0.375MnO 3的熔化，以阐明在COO熔化的无序的作用。我们发现，虽然La_（0.25）Pr_（0.375）Ca_（0.375）MnO_3中COO的热熔融与La_（0.5）Ca_（0.5）MnO_3中COO的热熔融非常相似，但La_（0.25）Pr_（0.375）Ca_（0.375）MnO_3中COO相到弱JT畸变/FM相的场致相变非常突然，在T = 0 K时，H~2 T的磁场强度明显低于H~30 T的磁场强度。此外，与La0.5Ca0.5MnO3相比，La0.25Pr0.375Ca0.375MnO3的临界场Hc随温度的升高而增大。为了解释这些差异，我们建议，场致熔化的COO在La0.25Pr0.375Ca0.375MnO3最好描述为场致渗流的FM域，我们建议…
2008-01-24 cond-mat.str-el
Thermodynamic conditions during growth determine the magnetic anisotropy in epitaxial thin-films of La$_{0.7}$Sr$_{0.3}$MnO$_{3}$
用于磁性器件的特定材料的适用性由磁化反转/弛豫过程确定，这又取决于磁各向异性。因此，设计新的方法来控制技术上重要的材料中的磁各向异性是非常期望的。在这里，我们表明，半金属铁磁体La $_{0.7}$ Sr $_{0.3}$ MnO $_{3}$（LSMO）的外延薄膜的磁各向异性是由在生长过程中的热力学平衡条件的接近。我们进行了一系列的X射线衍射和铁磁共振（FMR）实验中的两组不同的样品：第一个对应于LSMO薄膜（001）SrTiO $_{3}$通过脉冲激光沉积（PLD;远离热力学平衡）的拉伸应变下沉积;第二个沉积通过缓慢的化学溶液沉积（CSD）方法，在准平衡条件下。PLD制备的薄膜表现出面内立方各向异性，并叠加了单轴项。在这些薄膜中还观察到垂直于薄膜平面的大的各向异性常数。然而，在CSD膜中，单轴各向异性被完全抑制。面外各向异性也被降低，导致化学合成膜中的面内立方各向异性强得多。这种变化是由于MnO $_{6}$八面体的不同旋转模式以适应外延应变，这不仅取决于由STO衬底施加的张应力的量，而且取决于生长条件。我们的研究结果表明，在LSMO的磁各向异性的性质和幅度可以调谐的薄膜沉积过程中的热力学参数。
2016-03-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Tailoring Emergent Magnetic Moment in La$_{0.7}$Sr$_{0.3}$MnO$_3$-Bi$_2$Te$_3$ Heterostructures via Interfacial Reconstructions
Norwegian University of Science and Technology（挪威科技大学）；STFC Rutherford Appleton Laboratory（STFC鲁瑟福阿普尔顿实验室）；National Institute of Standards and Technology（美国国家标准与技术研究院）；University of Duisburg-Essen（杜伊斯堡-埃森大学）
通过界面重构调控La$_{0.7}$Sr$_{0.3}$MnO$_3$-Bi$_2$Te$_3$异质结构中的磁性行为，发现界面重构能稳定次级磁序相并增强磁化饱和度。
2026-03-23 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Electronic and magnetic properties of (NdNiO$_3$)/(La$_{2/3}$Sr$_{1/3}$MnO$_3$) superlattices: a DFT+U perspective
本研究通过 DFT+U 计算揭示 NNO/LSMO 超晶格中界面 Ni-Mn 铁磁与内部 Ni 反铁磁共存，导致界面铁磁耦合，并伴随 NNO 半金属化，与实验一致。
2024-09-18 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Raman phonons as a probe of disorder, fluctuations and local structure in doped and undoped orthorhombic and rhombohedral manganites
我们提出了一个合理化的拉曼光谱的正交和菱面体，化学计量和掺杂，锰钙钛矿。特别是，我们研究RMnO 3（R= La，Pr，Nd，Tb，Ho，Er，Y和Ca）和不同阶段的Ca或Sr掺杂的RMnO 3化合物以及阳离子缺乏的RMnO 3。锰氧化物的光谱可以理解为对应于MnO 6八面体的两种结构构型的两种光谱的组合，并且独立于通过衍射技术获得的平均结构。具有规则MnO_6八面体的化合物，如CaMnO_3、高Ca掺杂的LaMnO_3以及Ca或Sr掺杂的LaMnO_3金属相，其主峰分别为与R-O（1）键和Mn-O-Mn角相关的弯曲和倾斜MnO_6八面体模式。在低和最佳掺杂的锰氧化物中，宽带的强度和宽度与在顺磁绝缘制度中由极化子跳跃产生的动态波动的幅度有关。与极化子结合能成比例的活化能是该振幅的量度。这项研究允许检测和确认的共存，在几种化合物中，一个顺磁矩阵与晶格极化子一起没有动态或静态八面体扭曲的区域，相同的铁磁金属相。我们表明，拉曼光谱是一个很好的工具，以获得信息的不同的微观或宏观相同时存在于许多锰氧化物的局部结构。
2002-09-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
First-Order Phase Transition in Perovskites Pr$_{0.67}$Sr$_{0.33}$MnO$_{3}$ - Magneto-Caloric Properties -- Effect of Multi-Spin Interaction
本文通过Monte Carlo模拟引入多自旋相互作用，成功再现了钙钛矿Pr$_{0.67}$Sr$_{0.33}$MnO$_{3}$中磁化强度随温度反常上升并在$T_C$处骤降的一阶相变行为，并验证了其磁热性质与实验吻合，展现出制冷应用潜力。
2024-02-12 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Systematic analysis for triple points in all magnetic symmorphic systems and symmetry-allowed coexistence of Dirac points and triple points
与Weyl费米子类似，最近发现的一种拓扑费米子“三相点“也可以在狄拉克费米子的分裂中产生，当系统具有反演对称（IS）破缺或时间反演对称（TRS）破缺时产生。在IS破缺的同态系统中诱导三相点的研究已经比较深入，而在TRS破缺的同态系统中诱导三相点的研究还没有。本文将寻找三相点的理论推广到所有的对称磁系。列出了所有允许三相点存在的对称系统的$k$路。通过系统的研究，我们还发现在某些特殊的对称系统中，Dirac点和三相点的共存是对称允许的。我们的工作不仅有助于寻找三相点，而且也扩展了对这种新的拓扑费米子的认识。
2018-04-06 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Effects of Interactions and Defect Motion on Ramp Reversal Memory in Locally Phase Separated Materials
针对原有缺陷运动模型未考虑畴间相互作用的不足，结合随机场伊辛模型与缺陷扩散-偏析扩展模型，揭示了畴相互作用对斜坡反转记忆效应的增强机制，为相关存储器件优化提供理论框架。
2025-11-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Termination control of magnetic coupling at a complex oxide interface
三元氧化物之间的原子平坦界面具有化学上不同的变体，这取决于两种氧化物的终止晶格平面。电子性质随着界面终止而改变，这影响例如界面处的电荷积累和磁相互作用。对于ABO 3型氧化物（具有金属A、B），还很少实现明确的终端。在这里，我们报告的薄膜的生长和界面特性的策略，适用于制造的La 0.7 Sr 0.3 MnO 3-SrRuO 3界面与控制终止。在MnO 2-SrO界面处发生了铁磁体之间的超强反铁磁耦合，但对于另一个终端则没有，这与密度泛函计算结果一致。X射线磁性圆二色性测量揭示了在MnO 2-SrO界面Mn和Ru磁矩的耦合反转。我们的研究结果表明，终止控制的磁耦合在复杂的氧化物界面，并提供了一个途径，理论和实验探索新的电子界面态与工程磁性能。
2016-06-28 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Specific heat and magnetocaloric effect in Pr1-xAgxMnO3 manganites
研究了Pr_（1-x）Ag_xMnO_3（x=0.05-0.25）在交变磁场中的磁热效应。弱掺杂样品（x=0.05）在低温（~80 K）下磁热效应的符号逐步反转。这种反转是由于铁磁相和倾斜反铁磁相共存，具有不同的临界温度。
2010-10-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Self-dual $S_3$-invariant quantum chains
我们研究了具有最近邻相互作用和$S_3$、时间反演和宇称对称性的自对偶三态量子链。我们发现了一个丰富的相图，包括有序-无序共存的带隙相，具有U（1）对称性的可积临界点，以及分别用三态Potts和自由玻色子共形场论描述的铁磁和反铁磁临界区。我们还发现了一个不寻常的临界相，这似乎是由两个共形场论与不同的“费米速度”相结合描述。有序-无序共存相有一个新兴的分数超对称性，我们发现它的发电机晶格类似物。
2020-11-24 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Emergent Magnetic Phenomenon with Unconventional Structure in Epitaxial Manganate Thin Films
复杂氧化物异质结构中的界面工程使各种新出现的现象成为可能。LaMnO_3（LMO）薄膜由于其与基体界面功能的控制而受到广泛关注，但其薄膜中磁相的性质却存在争议。本文报道了在（001）-SrTiO_3衬底外延生长的2和5个晶胞厚的LMO薄膜中，在8和10个晶胞厚的LMO薄膜中观察到铁磁/铁磁耦合，在15和20个晶胞厚的LMO薄膜中观察到明显的铁磁/反铁磁钉扎效应和明显的正交换偏置。高分辨扫描透射电子显微镜（SEM）研究表明，在15和20晶胞的LMO薄膜中，三种磁性有序共存，从界面到表面的P21/n对称性转变为Pbnm对称性，MnO 6八面体形貌的空间分层对应于不同的磁性有序。这些结果将为通过界面工程控制氧化物的功能提供一些新的思路。
2021-03-16 cond-mat.str-el
Interpreting Stone's model of Berry Phases
我们表明，一个简单的量子力学模型，提出了斯通前一段时间，提供了描述的网站磁电，一种现象，发生在晶体（和分子系统）的空间反转是局部打破和共存的电和磁矩是允许的网站点群。我们证明了这一点，通过确定一个本地的序参量，这是奇数下的空间反演和时间反演。这个序参量（磁四极）表征了斯通的基态。我们的研究结果表明，该模型，扩展到一个晶格的网站，可能是相关的过渡金属氧化物的电子性质的研究。一个概括的斯通的哈密顿覆盖的情况下，不同的对称性也进行了讨论。
2004-02-12 cond-mat.str-el
Novel dynamical effects and persistent memory in phase separated manganites
报道了掺铁相分离锰氧化物La $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$的磁性和输运性质随时间的响应。铁磁（FM）和非FM区域的非平凡的共存诱导一个缓慢的动力学，导致时间弛豫和冷却速率的PS制度内的依赖。这种动力学对物理性质有很大的影响。一方面，金属样的行为，假设是一个指纹的渗滤，也可以观察到前FM相的动力学贡献的结果。在另一个，两个新的效果的锰氧化物的报道，即老化后的电阻率的复兴，和持久的记忆低磁场（$<$ 1 T），印在FM相的量。作为一个独特的事实，这种记忆可以通过传输测量恢复。
2002-02-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Leggett modes in iron-based superconductors as a probe of Time Reversal Symmetry Breaking
自从它们被发现以来，有人认为pnictides中的配对可以通过空穴和电子带之间的自旋波动来介导。在这种观点下，多带超导性将与其他系统（如MgB 2）有很大不同，其中配对主要是带内的。事实上，带间主导的配对导致成键和反键超导通道的共存。在这里，我们表明，这对低能超导集体模式的性质产生了深远的影响。特别是，所谓的Leggett模式的相位波动是不存在的，在通常的两个波段的描述pnictides。另一方面，当考虑到空穴带之间的排斥时，应该使用更一般的三带描述，然后允许Leggett模式。这样的模型，已提出的强烈空穴掺杂的122化合物，也可以承认一个低温的s+是相，打破了时间反演对称性。我们表明，（量子和热）从普通超导体的s+是状态的过渡是伴随着消失的质量Leggett的相位波动，无论具体的相互作用参数的值。这个一般的结果可以通过一个广义的集体自由度的有效作用的建设，使我们也可以处理的非平凡的情况下，占主导地位的带间配对。
2014-01-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic phase diagram of rare-earth orthorhombic perovskite oxides
自旋重取向和磁化反转是稀土斜方镁铁榴石（$RM$ O $_{3}$ 's）的两个重要特征，引起了人们的广泛关注，但其确切的微观起源一直没有得到研究者的证实。在这里，使用密度泛函理论和经典的原子自旋动力学，我们建立了一个通用的海森堡磁性模型，允许探索整个相图的铬铁矿和铁氧体化合物，并仔细检查负责自旋重新取向和磁化反转的微观机制。我们表明，磁化反转转变的发生取决于稀土和过渡金属原子之间的相互作用的相对强度和符号：超交换和Dzyaloshinsky-Moriya。我们还得出结论，所谓的$Γ_4$和$Γ_2$阶段之间存在一个平滑的自旋重取向过渡，通过共存区域，以及它发生的温度范围，取决于微妙的平衡金属-金属（超交换和Dzyaloshinsky-Moriya）和金属-稀土（Dzyaloshinsky-Moriya）耦合。特别是，我们表明，中间共存区的发生，因为自旋子晶格以不同的速率旋转。
2021-02-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Study of Nontrivial Magnetism in 3$d$-5$d$ Transition Metal based Double Perovskites
强关联的3 $d$过渡金属（TM）原子与5 $d$ TM原子的强自旋轨道耦合（SOC）共存是奇异物理现象的潜在宿主。在本工作中，我们研究了La $_2$ CoIrO $_6$（LCIO）中这种共存所产生的磁性，LCIO是体3 $d$ -5 $d$双钙钛矿的代表。为了进一步了解Co-$d$态对Ir-$d$态的影响，我们与同结构的La $_2$ ZnIrO $_6$进行了比较.在第一性原理计算的框架下，利用朗道理论和磁多极分析对磁态进行了深入的分析，结果表明，LCIO中两个组成TM原子处的磁性是由两个不同的磁序参量驱动的，自旋矩作为主要序参量，导致Co中时间反转态的破坏，而更高阶的多极子：Ir磁态的三重偶极。与Ir- $t_{2g}$轨道的紧束缚分析，进一步表明，Ir- $d$状态几乎不受Co- $d$状态的影响，与多极分析一致。在目前的工作中，相关的多极子的计算层次结构可以在中子衍射测量中探索，激励在这个方向上进一步的实验。
2020-01-05 cond-mat.str-el
Strong magneto-elastic coupling and polar properties in orthorhombic Eu1-xYxMnO3 manganite
本文报道了正交晶系Eu_（1-x）Y_xMnO_3系统低温磁弹耦合和磁相极化特性的实验研究。的极化反转曲线的温度依赖性清楚地揭示了一个重入不适当的铁电相x = 0.2和0.3的存在。虽然铁电相在x = 0.4时也是稳定的，但我们没有实验证据表明它在有限温度下消失。从这些结果和从其他实验技术获得的结果，相应的（x，T）相图进行了跟踪，但产生的显着差异，关于以前的报告。通过同步辐射X射线衍射实验的温度依赖性得到的磁性相变中Mn-O键长和Mn-O 1-Mn键角的变化揭示了一种表达性的磁弹性耦合。此外，签名的晶格变形的磁性相变证明了异常的温度依赖性的晶格模式涉及的MnO 6八面体的旋转。这些反常现象证实了自旋-声子耦合在这些材料中的重要作用。
2010-05-26 cond-mat.str-el
Observation of g-wave altermagnetic multipole
The University of Tokyo（东京大学）
本研究在典型交替磁体CrSb中观测到g波交替磁多极子，结合多种表征技术揭示其有序特征，建立了交替磁性的微观模型及量子材料多极子有序的通用探测方法。
2026-09-03 cond-mat.str-el
Dynamics of a first order electronic phase transition in manganites
通过将电子相分离的亚锰酸盐（La[1-y]Pr[y]）[x]Ca[1-x] MnO 3单晶薄膜缩小到固有相畴数量级的尺寸，可以分离和监测一级转变时的单畴行为。在这个临界点上，研究离散电子相畴的共存、形成和湮灭过程成为可能。利用这种技术，我们对锰氧化物中金属绝缘体转变的机制进行了一些新的观察。我们观察到，域的形成是紧急的和随机的，从金属相到绝缘相的过渡过程需要更长的时间比相反的过程，电场效应是更有影响力的驱动相变比电流诱导的电子加热，和单域过渡动力学可以通过仔细的温度和电场的应用进行调整。
2012-10-24 cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Flat bands and $Z_2$ topological phases in a non-Abelian kagome lattice
我们引入了一个同时具有时间反演和反转对称性的非阿贝尔kagome晶格模型，并研究了该模型的平带物理和拓扑相。由于时间反演和反演对称性的共存，能带由三个双简并带组成，其能量和存在平坦带的条件可以解析地获得，允许我们相对于其他两个色散带从顶部到中间，然后到底部的三个带调谐平坦带。我们进一步研究了该模型的带隙相，并表明它们属于同一个相位，因为带隙仅在参数空间的离散点处闭合，使得任何两个带隙相都是相互连接的，而不会闭合带隙。利用基于时间反演对称性和宇称特性的Pfronan方法，我们计算了体拓扑不变量，证明了唯一的带隙相位属于$Z_2$量子自旋Hall相位，并通过边缘态计算进一步证实了这一点.
2020-12-30 cond-mat.quant-gas cond-mat.str-el quant-ph
Correlation of magneto-electric coupling with crystal structure in Dy doped hexagonal YMnO3
在六方相稀土锰氧化物中，铁电有序和磁有序在低温下共存，这两种有序相互影响，引起了一些有趣的物理现象。在这里，我们报告了详细的分析粉末中子衍射（ND）研究多晶Y1-xDyxMnO 3（x = 0，0.05）作为温度的函数。结果表明，Dy在Y位的掺杂导致晶格常数的改变：晶胞在c方向收缩，但在ab平面扩展，晶胞体积增大，有效Mn磁矩也减小。所有的Mn-O键长和O-Mn-O键角显示出显着的变化，导致减少MnO 5多面体的倾斜。对这些样品的介电测量表明，由于Dy掺杂，反S形异常向低温侧移动，磁电耦合降低。磁性测量证实Mn三角晶格的挫折减少。依赖于温度的比热测量在Néel温度（TN）处显示出异常，并且结果表明由于Dy掺杂导致熵减小。这些结果被理解的修改在磁电耦合触发由于Dy引起的应变在Y平面的YMnO 3。
2014-05-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Zero-field superconducting diode effect in small-twist-angle trilayer graphene
本文在镜面对称扭转三层石墨烯中发现了无需外磁场的本征超导二极管效应，并证明其符号可被磁场训练反转，且可由载流子密度和扭转角调控，为超导与时间反演对称性破缺共存提供了直接证据。
2022-03-13 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
