Improved Measurement of the Muon Lifetime and Determination of the Fermi Constant
P. T. Debevec
MuLan合作测量了正μ子的寿命，精度为百万分之一。费米常数的测定精度为百万分之0.6。
The MuLan collaboration has measured the lifetime of the positve muon to a precision of 1.0 parts per million. The Fermi constant is determined to a precision of 0.6 parts per million.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
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MuLan: Towards a 1ppm muon lifetime measurement
MuLan实验将测量正μ子的寿命到1ppm。在标准模型框架内，这将允许费米常数确定为0.5ppm。我介绍我们迄今取得的进展和成就的最新情况。
A new part-per-million measurement of the positive muon lifetime and determination of the Fermi Constant
费米常数G_F描述了弱力的强度，它是由正μ子的平均寿命τ_mu最精确地确定的。理论上的进步已经将G_F的理论不确定性从τ_μ计算到百万分之几（ppm）。直到最近，G_F的剩余不确定性完全是实验性的，并且由tau_mu的不确定性主导。我们报告了MuLan合作最近对正μ子寿命的1.0 ppm测量。这一测量比以往任何测量都精确15倍以上，是有史以来测量的最精确的粒子寿命。该实验使用了时间结构的低能μ子束和由波形数字化器读出的塑料衰减器阵列以及快速数据采集系统来记录超过2次10^{12} μ子衰变。两个不同的真空中μ介子停止目标被用于单独的数据采集期间。这两个数据采集期的结果非常一致。组合结果给出tau_{mu^+}（{MuLan}）=2196980.3（2.2）ps。μ子寿命的测量给出了费米常数的最精确值：G_F（{MuLan}）= 1.1663788（7）\times 10^{-5} {GeV}^{-2}（0.6 ppm）。寿命也被用来提取μ ^-p单重态俘获率，它决定了质子的弱诱导赝标耦合g_P。
Proposal and Analysis of the Experiment for the Precise Measurement of the Muon Lifetime and the Fermi Constant
提出了一个破纪录的测量正μ子衰变过程中世界费米常数的实验。使用GEANT程序，对所有系统误差进行了分析。结果表明，μ子寿命和费米常数的实验精度可以提高五倍。
Mulan: a part-per-million measurement of the muon lifetime and determination of the Fermi constant
本文评述了保罗·谢勒研究所的穆兰实验对正μ子寿命的百万分之一测量和费米常数的测定。该实验使用了一种创新的、时间结构的表面μ子束和一个近4 π的、精细分段的塑料闪烁体正电子探测器。两个真空μ介子停止目标：一个铁磁箔与一个大的内部磁场，和一个石英晶体在一个温和的外部磁场。实验得到μ子寿命为2 196 980.3（2.2）ps（1.0 ppm），费米常数为1.166 378 7（6）10^-5 GeV^-2（0.5 ppm）。μ子寿命提高了30倍，这对于精确测量核μ子捕获是很有价值的，而费米常数的相应提高对于精确测试标准模型也是很有价值的。
MuLan Measurement of the Positive Muon Lifetime and Determination of the Fermi Constant
我们报告的结果从穆兰测量的积极μ子寿命。该实验在Paul Scherrer研究所进行，使用时间结构表面μ子束和分段塑料闪烁体阵列。使用了两种不同的真空中μ介子停止靶：具有大的内部磁场的铁磁箔和处于中等外部磁场中的石英晶体。从总共1.6 x 10^{12}次衰变中，我们得到μ子寿命τ_mu = 2196980.3（2.2）ps（1.0 ppm）和费米常数G_F = 1.1663787（6）x 10^{-5} GeV^{-2}（0.5 ppm）。
Prompt Acceleration of a Short-Lifetime Low-Energy Muon Beam
提出利用束流驱动等离子体尾场在22.5 ps内将275 MeV低能μ子束加速至10 GeV以上，效率达20%并压缩束流分布，为μ子对撞机和新物理研究提供新方案。
Measurement of the muon charge asymmetry in inclusive $pp \rightarrow W + X$ production at $\sqrt{s} = 7$ TeV at CMS and an improved determination of light parton distribution functions
测量的μ子电荷不对称性的包容性$pp \rightarrow WX$生产在$\sqrt{s}=7$ TeV。数据样本对应于在LHC上用CMS探测器记录的4.7 $\mathrm{fb^{-1}}$的积分光度。由于样本超过两千万个$W \rightarrow μν$事件，与以前的测量相比，统计精度大大提高。这些新的结果提供了额外的限制质子的部分子分布函数的范围内的Bjorken标度变量$x$从$10^{-3}$ $10^{-1}$。这些测量一起使用的横截面包含深非弹性ep散射在HERA在次至领先阶QCD分析。
Measurement of the Positive Muon Lifetime and Determination of the Fermi Constant to Part-per-Million Precision
我们报告测量的正μ子寿命的精度为百万分之1.0（ppm），这是有史以来最精确的粒子寿命测量。该实验使用了时间结构的低能μ子束和分段的塑料闪烁体阵列来记录超过2 x 10^{12}次衰变。两种不同的停止目标配置中采用独立的数据采集周期。综合结果给出tau_{mu^+}（MuLan）= 2196980.3（2.2）ps，比以前任何实验的精度高15倍以上。μ子寿命给出了费米常数的最精确值：G_F（MuLan）= 1.1663788（7）x 10^-5 GeV^-2（0.6 ppm）。它也被用来提取μ ^-p单重态俘获率，它决定了质子的弱诱导赝标耦合g_P。
Measurement of the muon charge asymmetry in inclusive pp to WX production at sqrt(s) = 7 TeV and an improved determination of light parton distribution functions
测量的μ介子电荷不对称性包括PP到WX生产在sqrt（s）= 7 TeV。数据样本对应于在LHC用CMS探测器记录的4.7个逆毫微微巴恩斯的积分亮度。与以前的测量相比，具有超过两千万W到μ nu事件的样本，统计精度大大提高。这些新的结果提供了额外的限制质子的部分子分布函数的范围内的Bjorken标度变量x从10 E-3到10 E-1。这些测量和最近的CMS测量相关的W +魅力生产一起使用的截面包含深非弹性ep散射在HERA在次到领先阶QCD分析。改进了价夸克分布的测定方法，并通过LHC质子-质子碰撞中g + s到W + c的导级过程直接探测了奇夸克分布。
Detailed Report of the MuLan Measurement of the Positive Muon Lifetime and Determination of the Fermi Constant
我们提出了一个详细的报告的方法，设置，分析和精确测量的正μ子寿命的结果。该实验是在Paul Scherrer研究所进行的，使用了时间结构的，接近100%极化的表面μ子束和分段的，快速定时的塑料闪烁体阵列。测量采用两种目标布置;具有~ 4kG内部磁场的磁化铁磁目标和在130 G外部磁场中的晶体石英目标。大约积累了1.6 x 10^{12}个正电子，这些数据加在一起得出μ子的寿命为tau_{mu}（MuLan）= 2196980.3（2.2）ps（1.0 ppm），比前几代寿命实验精确30倍。寿命测量得到最精确的费米常数G_F（MuLan）= 1.1663787（6）× 10^{-5} GeV^{-2}（0.5 ppm）。它还使新的精确研究弱相互作用通过μ子原子的寿命测量。
Determination Of The Polarization Vector Of Positrons From The Decay Of Polarized Muons
在电弱相互作用的标准模型中，极化正μ子衰变产生的正电子主要是纵向极化的。两个横向偏振分量PT 1和PT 2的测量是寻找额外的外来相互作用的贡献的敏感工具。PT 1的能量依赖性产生低能量Michel参数η，从而改进了费米耦合常数的模型无关值。一个非零的PT 2值将是在纯轻子衰变中首次观测到的时间反演破坏。保罗谢勒研究所的μ子衰变实验是第一个测量所有三个正电子极化分量PT 1，PT 2和纵向极化分量PL的实验。在这方面的贡献结果从一个小的数据样本在1999年。所得值为PT 1 =（5 +-16）*10^（-3），PT 2 =（1 +-16）*10^（-3），PL = 1.09 +-0.15。2000年10月/11月收集的数据增加了十倍以上，对这些数据的分析将进一步减少统计误差。
Improved Measurement of the Positive Muon Lifetime and Determination of the Fermi Constant
正μ子的平均寿命已被测量到11 ppm的精度，使用低能量，脉冲μ子束停止在铁磁靶，这是由闪烁体探测器阵列包围。结果τ_mu = 2.197013（24）us，与以前的世界平均值非常一致。新的世界平均值τ_mu = 2.197019（21）us决定了费米常数G_F = 1.166371（6）x 10^-5 GeV^-2（5 ppm）。此外，还需要精确测量正μ子寿命来确定核子赝标耦合g_P。
Search for pairs of muons with small displacements in $pp$ collisions at $\sqrt{s} = 13$ TeV with the ATLAS detector
利用ATLAS的139 fb$^{-1}$数据搜寻毫米级位移μ子对，填补大位移与瞬发轻子搜索之间的空白，未发现显著超出，并对长寿命smuon质量与寿命及新现象贡献设定了排除限。
Towards an independent determination of muon g-2 from muonium spectroscopy
我们表明，在未来几年的μ子光谱可以达到足够高的精度，以确定μ子的异常磁矩低于百万分之一（ppm）。这种不受强子不确定性限制的μ介子g-2的独立测定，肯定会揭示目前在自旋进动测量和（基于R比的）标准模型预测之间观察到的2 ppm差异。束缚在μ介子中的电子和（反）μ介子之间的磁偶极相互作用引起基态的超精细分裂（HFS），这种分裂对μ介子的反常磁矩很敏感。在J-PARC的HFS和PSI的1 S-2S跃迁的μ素频率测量与理论预测的直接比较将允许提取μ子g-2具有高精度。还需要将这些跃迁的QED计算精度提高约一个数量级。此外，g-2电子的理论和实验之间的良好一致性表明，新的物理相互作用不太可能影响μ介子光谱达到预期的精度。
B+ and B0 Mean Lifetime Measurements
我们回顾了$B^+$和$B^0$的平均寿命测量，包括直接测量和通过测量分支比来确定寿命比。我们提出了世界平均水平。
Muon lifetime dependent effects in MiniBooNE and LSND
我们认为，因为源探测器的距离为1.8微秒（自然单位）的MiniBooNE是可比的μ子寿命为2.2微秒，因为时间膨胀效应被消灭在光束停止，戈德曼纠缠的中微子导致迄今为止未被怀疑的解释后果。我们发现，一个独特的可能性存在，其中LSND样的实验没有看到CP破坏，而MiniBooNE样的设置再现的LSND结果的$\barν_μ$，$\barν_e$振荡，而只看到一个显着抑制信号的$ν_μ$，$ν_e$振荡。我们还讨论了另一种情况。这也表明，如果不考虑戈德曼纠缠，就不应该比较LSND实验和MiniBooNE实验。
Measurement of the Lifetime of the Tau Lepton
τ轻子的寿命是用LEP的L3探测器测量的，使用的是在Z极周围的质心能量下获得的完整数据，结果是τ_τ = 293.2 +/- 2.0（stat）+/- 1.5（syst）fs。这个结果与μ子寿命的比较支持了在千分之六水平上弱带电流的轻子普适性。在轻子普适性假设下，强耦合常数alpha_s = alpha_s（m_tau^2）= 0.319 +/- 0.015（exp.）+/- 0.014（理论值）。
Biases in the Determination of Correlations Between Underground Muon Flux and Atmospheric Temperature
研究比较了两种方法在温度不确定性下的偏差，提出新方法提高相关性估计的鲁棒性。
Precision W-boson and top-quark mass determinations at a muon collider
精确测定$W$玻色子和顶夸克的质量可以严格检验标准模型（SM）的辐射结构，或者为新物理学提供证据。我们分析了在μ子对撞机上测量$W^+W^-$和$t\bar t$阈值区的$M_W$和$m_t$的良好前景。在积分光度为10（100）fb $^{-1}$的情况下，只要理解理论和实验系统学，就可以测量到20（6）MeV的$W$玻色子质量和200（70）MeV的顶夸克质量。对于固定的$M_W$，测量$Δm_t=200$ MeV将把100 GeV的SM希格斯质量限制在大约$\pm 2$ GeV之内，而对于固定的$m_t$，测量$ΔM_W=6$ MeV将把$m_h$限制在大约$\pm 10$ GeV之内。
Precision Muonium Spectroscopy
μ素原子是一个正μ子和一个电子的纯轻子束缚态，它的寿命为2.2 $μ$ s。没有任何已知的内部结构提供了精确的实验来测试基本物理理论和确定基本常数的准确值。特别地，基态超精细结构跃迁可以通过微波光谱测量以提供μ子磁矩。类氢原子中1 s-2s跃迁的频率可以用激光光谱学来确定，以获得μ子质量。通过这种测量，基本的物理相互作用，特别是量子电动力学，也可以以最高的精度进行测试。这些结果是μ子磁异常实验的重要输入参数。原子的简单性使得更精确的实验成为可能，比如为了检验带电轻子数守恒而寻找μ介子-反μ介子的转换，以及寻找μ介子和暗物质可能的反引力。
Measurement of the Fermi Constant by FAST
保罗·谢勒研究所的FAST探测器对正μ介子的寿命进行了初步测量，精度为百万分之16。结果是tau_mu = 2.197083（32）（15）微秒，其中第一个误差是统计误差，第二个误差是系统误差。μ子寿命决定费米常数，G_F = 1.166353（9）x 10^-5 GeV^-2（8 ppm）。
A novel determination of the $B_c$ lifetime
为了减少目前的理论不确定性，提出了一种新的方法来确定$B_c$的寿命，$τ_{B_c}$。取$B_c$、$B$和$D$介子衰变率之差，消除了计算中的主要贡献，这些贡献表现出大的尺度和方案依赖性。对所提出的$τ_{B_c}$测定方法的不确定度进行了分析，并提出了改进措施。该方法通过实验测定来预测张力下的$τ_{B_c}$值。几种解释被认为是，包括低估的不确定性，对偶违反和新的物理。我们讨论的定量证据表明，我们的方法是无效的对偶破坏的大质量OPE用于计算非轻子衰变率的$B$和$D$介子。
Search for long-lived, heavy particles in final states with a muon and multi-track displaced vertex in proton-proton collisions at sqrt(s)=7 TeV with the ATLAS detector
标准模型的许多扩展都排除了长寿命重粒子的存在。在这封信中，结果的搜索这样的粒子，衰变在一个显着的距离从他们的生产点，使用一个最终状态包含带电强子和相关的μ子。该分析使用了在大型强子对撞机上运行的ATLAS探测器在2011年收集的sqrt（s）= 7 TeV的质子-质子碰撞数据样本，对应于4.4 fb-1的积分亮度。结果被解释的R-奇偶违反超对称的情况下。在信号区没有观察到任何事件，并限制了超对称粒子的产生截面，乘以中性伴子衰变为带电强子和μ子的分支比的平方，作为中性伴子寿命的函数。为了使这些限制被用于各种型号，他们提出了一系列的夸克和中性伴子质量。
QCD determination of the leading order hadronic contribution to the muon g-2
μ子磁矩异常的首阶强子贡献$a^{HAD}_μ$完全在QCD框架下确定。在轻夸克扇区中，以$10^{-10}$为单位的结果是$a^{HAD}_μ|_{uds} =686 \pm 26$，而在重夸克扇区中，$a^{HAD}_μ|_{c} =14.4 \pm 0.1$和$a^{HAD}_μ|_{b} =0.29 \pm 0.01$导致$a^{HAD}_μ= 701 \pm 26$。主要的不确定性是由于当前的格点量子色动力学值的一阶和二阶导数的电磁流相关器在原点。这些导数的精度的预期改进可以使该方法成为首阶$a^{HAD}_μ$的最准确和最值得信赖的确定。
Determination of the muonic branching ratio of the W boson and its total width via cross-section measurements at the Tevatron and LHC
总的$W$ -玻色子衰变宽度$Γ_W$是一个重要的观测值，它允许对标准模型进行检验.目前的世界平均值是基于对$W$玻色子衰变的最终状态运动学性质的直接测量，并且具有2%的相对不确定性。通过矢量玻色子产生的截面测量间接测定$Γ_W$可以得到类似的精度。同样的方法也导致轻子分支比的测定。这种方法已经成功地被Tevatron对撞机的CDF和D 0实验以及LHC的CMS合作所采用。在本文中，我们提出了第一次在强子对撞机的可用测量的组合，占相关的系统不确定性的相关性。我们的组合导致$\textrm{BR}(W\rightarrowμν)=(10.72 \pm 0.16)\%$和$Γ_W = 2113 \pm 31$ MeV的值，分别与当前的世界平均值兼容。
Mice: The International Muon Ionisation Cooling Experiment
μ子储存环被提议用作强高能中微子束的来源和μ子对撞机的基础。为了优化性能和成本，需要在加速和存储之前对μ子束进行相空间压缩（冷却）。传统的技术不能用来冷却束，因为衰变期间短的μ子寿命。电离冷却是一种将μ子束通过一系列交替的液氢吸收器和加速RF腔的过程，是提出来冷却μ子束的技术。一个国际合作已经形成，以进行μ子电离冷却实验（MICE），其建议卢瑟福阿普尔顿实验室（RAL）已被批准。MICE冷却通道的状态，仪器，并在RAL的实施进行了描述，连同预测的性能的通道和测量，将作出。
Top Yukawa Coupling Determination at High Energy Muon Collider
本研究探究高能μ子对撞机上通过弱玻色子聚变顶夸克对过程测量顶夸克汤川耦合的可行性，发现10 TeV质心系能量、10 ab⁻¹积分亮度的μ子对撞机可实现优于1.5%的测量精度，显著优于高亮度LHC及μ子对撞机其他道的灵敏度。
Measurement of Muon Capture on the Proton to 1% Precision and Determination of the Pseudoscalar Coupling g_P
Paul Scherrer研究所的MuCap实验测量了μ子从μ子氢原子单重态捕获的速率L_S，精确度为1%。μ子束在充满10巴超纯氢气的时间投影室中停止。圆柱形金属丝室和分段的闪烁体桶检测电子从μ子衰变。L_S由氢中μ消失率与自由μ子衰变率之差确定。这个结果是基于对1.2 × 10^10 μ衰变的分析，从中我们提取出俘获率L_S =（714.9 +- 5.4（stat）+- 5.1（syst））s^-1，并推导出质子的赝标耦合g_P（q^2_0 = -0.88 m^2_mu）= 8.06 +- 0.55。
Mini-Proceedings of the STRONG2020 Virtual Workshop on "Space-like and Time-like determination of the Hadronic Leading Order contribution to the Muon $g-2$"
本文介绍了2021年11月24- 26日在北京举行的STRONG 2020虚拟研讨会“类空和类时确定强子主导阶对μ子$g-2$的贡献“的小型会议录。这是第一次研讨会的STRONG 2020 WP 21：JRA 3-PrecisionSM：精度测试的标准模型（http：//www.strong-2020.eu/joint-research-activity/jra3-precisionsm.html）。讲习班专门审查了工作组在以下方面的活动：$(\it i)$辐射校正和$e^+ e^-$碰撞中低能强子截面的蒙特卡罗工具; $e^+e^-$进入低能强子过程的$(\it ii)$注释数据库; $(\it iii)$辐射校正和$μ$ - $e$弹性散射的蒙特卡罗工具。
A Pulsed Muon Source Based on a High-Repetition-Rate Electron Accelerator
本文提出利用上海SHINE装置8 GeV超导直线加速器的高重复频率脉冲电子束驱动μ子源，通过Geant4模拟估算每束团可产生约10^3个μ±，有望为μ子寿命测量、μ子素-反μ子素转换搜寻及μ子自旋谱学等精密实验提供高占空比μ子束。
A New Determination of the (Z,A) Dependence of Coherent Muon-to-Electron Conversion
本文提出了一种新的方法来确定236种同位素中相干缪子到电子转换的(Z,A)依赖性，通过引入Barrett矩和Hartree-Bogoliubov模型考虑核形变与中子分布，并提出了更贴近实验测量的归一化方案。
Evaluation of the three-flavor quark-disconnected contribution to the muon anomalous magnetic moment from experimental data
我们指出，奇夸克连接和完整的三味夸克不连接对强子真空极化的贡献$a_μ^{\mathrm{LO,HVP}}$对μ子反常磁矩的贡献之和是一个物理可观测的量，并在同位旋极限下提供了一个基于数据的确定这个量的方法.结果$40.1(1.5)\times 10^{-10}$或$38.7(2.0)\times 10^{-10}$（取决于使用哪种数据编译）用作相同同位旋极限组合的晶格计算的比较目标。从这个结果中减去奇夸克连接贡献的晶格决定的平均值，也得到了对$a_μ^{\mathrm{LO,HVP}}$的同位旋极限三味不连接贡献的另一个决定。该测定的结果，$-13.3(1.5)\times 10^{-10}$或$-14.6(2.0)\times 10^{-10}$，取决于使用哪种数据编译，很好地吻合，并且与最精确的电流晶格测定具有竞争力。
Magnetic Field Analysis for Fermilab Muon $g-2$
费米实验室的μ子g-2实验E989测量了μ子$a_μ$的异常磁矩，与布鲁克海文（E821）实验相比，精度更高。布鲁克海文的结果与标准模型的张力超过了$3σ$。$a_μ$的确定需要测量μ子异常频率$ω_a$和磁场，$\mathbf{B}$将μ子限制在储存环中。通过一组协调的核磁共振（NMR）测量来监测磁场。位于存储区上方和下方固定位置的NMR探头持续监测磁场。配备有17个NMR探针的真空推车绘制了μ子存储区域，一个特殊的水基NMR探针为推车探针提供了校准。本演示文稿的重点是结合固定探头测量和推车地图的时间相关的字段地图的确定。场图与μ子分布相结合，以导出测量期间μ子观察到的平均场。这些程序将涵盖从第一次数据运行开始的分析。
Acceleration for the mu+ mu- Collider
我们讨论了可能的加速方案和方法的亩+亩对撞机。加速器必须在μ子寿命（2.2 x 10**（-6）E（mu）/m（mu）uS）内从~100 MeV到2 TeV的束流，同时将10**（12）μ子的聚束从m压缩到cm聚束长度。直线加速器，再循环直线加速器，非常快速循环同步加速器的方法进行了研究。多个再循环直线加速器的方法相匹配的μ子的寿命，似乎很容易可行。快速循环方法需要在磁体设计和布局方面进行创新，但可能更实惠。
Muon $g$$-$$2$: blinding for data-driven hadronic vacuum polarization
针对缪子 g-2 中数据驱动强子真空极化确定面临的评估分歧与即将到来的新结果，本文提出并实现了一种用于未来 KNTW 分析的盲化方案，以减少分析偏差。
Toward the Frontiers of Particle Physics With the Muon $g\textrm{-}2$ Experiment
费米实验室的μ子$g\textrm{-}2$实验（E989）的目标是使用正μ子以前所未有的精度测量μ子异常（$a_μ$）。这一测量的动机是先前布鲁克海文$a_μ$测量和标准模型预测之间的差异超过三个标准差，这暗示了物理学超越标准模型的可能性。μ子在储存环中循环，测量需要从用量热计收集的衰变正电子时间和能量测量中精确确定μ子异常进动频率（自旋进动相对于动量）。需要以高精度知道μ子所看到的平均磁场，因此存储环磁场被调整为非常均匀，并且用核磁共振（NMR）探针持续监测。在确定μ子异常岁差频率（例如测量窗口期间的μ子损失）时，还需要详细的μ子Campus束线和μ子存储环模拟来量化束流动力学和自旋相关的系统效应。在会议召开时，该实验最近开始了Run-3，并计划在2020年发布Run-1物理结果。
Quark mixing from muon collider neutrinos
高能轻子对撞机通过中微子散射测量精确确定CKM夸克混合矩阵，同时提升PDF确定的潜力。
Following the muon track of hierarchical sectors at LHCb
本文报道了一项研究的实验签名的分级部门超出标准模型的特点是味道违反重矢量和一组轻的伪戈德斯通玻色子$a_{1,2}$，跨越大范围的寿命。非最小标量谱触发了新的$B$衰变成多轻子，这将逃脱当前搜索的范围。因此，在LHCb的新的位移顶点分析进行了讨论，以探讨分层的新物理，扩大范围的跟踪系统的检测器。此外，还研究了拟议的CODEX-b实验的范围。通过利用仅在探测器的子系统中在高水平LHCb触发下重建的轨道，可以在戈德斯通玻色子的寿命中跨越7个数量级在μ子通道中达到${\mathcal{B}(B_s^0\to a_1 a_2) < 10^{-8}}$和${\mathcal{B}(B^+\to K^+ a_1 a_2) < 10^{-9}}$。相应地，可以测试$\lesssim 1$级的重-轻粒子耦合，从而可能排除重和轻扇区强烈耦合的复合希格斯粒子的情况。
Precision measurement of $σ(e^+e^-\rightarrowπ^+π^-γ)/σ(e^+e^-\rightarrow μ^+μ^-γ)$ and determination of the $π^+π^-$ contribution to the muon anomaly with the KLOE detector
我们已经测量了比率$σ(e^+e^-\rightarrowπ^+π^-γ)/σ(e^+e^-\rightarrow μ^+μ^-γ)$，与KLOE探测器在DA $Φ$ NE为$\sim$ 240 pb $^{-1}$的总积分光度。从这个比率，我们得到横截面$σ(e^+e^-\rightarrowπ^+π^-)$。从截面中我们确定了π形状因子$|F_π|^2$和两π介子对μ子反常$a_μ$的贡献，$0.592<M_{ππ}<0.975$ GeV，$Δ^{ππ} a_μ$ = $({\rm 385.1\pm1.1_{stat}\pm2.7_{sys+theo}})\times10^{-10}$。这一结果证实了目前标准模型计算和实验测量的μ子异常之间的差异。
The muon g-2 anomaly confronts new physics in $e^\pm$ and $μ^\pm$ final states scattering
μ子异常磁矩$a_μ$的标准模型预测与实验结果之间的4.2 $σ$差异伴随着其他异常。预测的一个关键输入是从$σ_{\rm had} =σ(e^+e^- \to\,$强子）数据推断的强子真空极化$a_μ^{\rm HVP}$。然而，KLOE和BaBar的两个最准确的$σ_{\rm had}$测定值相差近3 $\,σ$。此外，组合的数据驱动结果与$2.1\,σ$对$a_μ^{\rm HVP}$的最精确晶格测定不一致。我们发现，所有这些差异可以解释为一个新的玻色子产生共振周围的KLOE中心的质量能量和迅速衰减产生$e^+e^-$和$μ^+μ^-$对的最终状态。这产生三种不同的影响：（i）附加的$e^+e^-$事件将影响基于Bhabha截面的测量的KLOE光度确定，并且进而影响$σ_{\rm had}$的推断值;（ii）附加的$μ^+μ^-$事件将影响经由KLOE截面的测量的$σ_{\rm had}$的确定。（光度无关）测量的比例$π^+π^-γ$与$μ^+μ^-γ$事件;（iii）环涉及新玻色子将直接有助于预测$a_μ$。我们详细讨论了这种可能性，我们提出了一个简单的模型，可以调和KLOE和BaBar的$σ_{\rm had}$，数据驱动和晶格的决定$a_μ^{\rm HVP}$，$a_μ$的预测值和测量值的结果，同时遵守所有唯象约束。
The Fermi constant from muon decay versus electroweak fits and CKM unitarity
费米常数（$G_F$）通过μ子寿命得到了非常好的测量，定义了标准模型（SM）中的关键基本参数之一。因此，为了通过$G_F$搜索SM（BSM）之外的物理，约束能力由$G_F$的第二最佳独立确定的精度确定。$G_F$的最佳替代提取通过全局电弱（EW）拟合或从超允许的$β$衰变结合以K介子、$τ$或$D$衰变测量的Cabibbo角进行。这两种变体都显示出与来自μ子衰变的$G_F$的一些张力，尽管是在相反的方向上，反映了EW拟合内的已知张力和CKM么正性明显违反的暗示。我们调查如何BSM物理可以使$G_F$的三个决定一致使用SM有效场论和评论未来的前景。
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