Hybrid amplitude determination in charged kaon photoproduction and comparison with partial waves analysis in the energy range of 1800 to 2300 MeV
在1500 - 2300 MeV入射光子能量范围内，测定了带电K介子光生过程中四个独立振幅的大小。在不同的K介子散射角下，这种振幅的重建需要微分截面和三个偏振参数。分析表明，在所有的能量和散射角下，靶核子的自旋翻转幅度都要优于非翻转幅度。在所有能量下与相移分析sp 98的解进行了比较。这一分析表明，这里是一个很好的协议之间的相移分析的结果，在所有的能量和散射角。
2011-06-18 hep-ph
$K^0Λ$ photoproduction off the neutron with nucleon resonances
我们研究了中子靶外的K介子光生，$γn \to K^0 Λ$，侧重于核子共振的作用，在$\sqrt{s} \approx 1600 - 2200$ MeV范围内的粒子数据组的审查。我们采用了有效的拉格朗日方法和Regge方法。核子共振与$KΛ$顶点的强耦合受到夸克模型预言的约束。总截面和微分截面的数值计算结果与CLAS和FOREST的实验数据定性一致。本文讨论了窄核子共振$N(1685,1/2^+)$对阈能附近的全截面和微分截面的影响。此外，我们提出的结果的光束不对称性作为一个预测。
2018-09-20 hep-ex hep-ph nucl-ex
Effects of nucleon resonances on $η$ photoproduction off the neutron reexamined
我们研究了中子靶的光生$η$，即，$γn \to ηn$，采用有效的拉格朗日方法结合Regge方法。作为背景，我们考虑了$s$ -通道图中的核子交换和$t$通道中的$ρ$ -和$ω$ -介子Regge轨迹。在粒子数据组的评论中给出的核子共振在$W \approx 1500 - 2100$ MeV范围内的作用和窄核子共振$N(1685,1/2^+)$被广泛研究。总截面和微分截面、双极化可观测截面$E$和螺旋度相关截面$σ_{1/2}$、$σ_{3/2}$的数值计算结果与最近的A2实验数据定性一致。给出了光束不对称性的预测。
2018-10-11 hep-ex hep-ph nucl-ex
Eta Photoproduction on the proton revisited: Evidence for a narrow N(1685) resonance
修正的分析$Σ$光束的不对称性$η$光生自由质子揭示了共振结构在$W\sim 1.69$ GeV。比较实验数据与多极分解的基础上的E429解决方案的SAID分波分析和包括窄的状态，表明一个狭窄的（$Γ\leq 15$兆电子伏）共振。可能的候选者是$P_{11}$、$P_{13}$或$D_{13}$共振。结果被认为是结合最近的证据，在准自由$η$光生的中子在$W\sim 1.67 - 1.68$ GeV的凸点状结构。
2007-03-21 hep-ex hep-ph nucl-ex
Evidence for a narrow N(1685) resonance in eta photoproduction off the nucleon
本文对GRAAL自由质子光生η的σ束流不对称性进行了修正分析。新的分析揭示了W ~1.685 GeV附近的窄结构。我们通过量子数为P_{11}或P_{13}或D_{13}的窄共振的贡献来描述这种结构。结合最近在W~1.68 GeV中子准自由eta光生中观察到的类似凸点的结构，这一结果为窄（γ < 25 MeV）N*（1685）共振提供了证据。这种可能的新核子态的性质，即质量，窄的宽度，和更强的光耦合到中子，是类似于那些预测的奇异重子的反夸克非奇异成员。
2008-07-15 hep-ex hep-ph nucl-ex
Photoproduction Enhancement from Non Equilibrium Disoriented Chiral Condensates
我们研究了在手性相变的“猝灭”方案中手性缩合物形成的非平衡阶段的光生作用。动态建模与规范的线性西格玛模型。提出了一种描述远离平衡态光生过程的量子动力学方法。我们发现，非平衡调幅不稳定性的长波长π涨落负责增强光生率的能量$\leq 80$ MeV的顺序$α$。这些非平衡效应导致比介质中的典型过程更大的贡献，包括反常中性π介子衰变$π^0 \rightarrow 2 γ$（其量级为$α^2$）。我们遵循整个相变的动力学的演变，在这种情况下发生在约$2.5-3$ fm/c的时间尺度上，并通过其演变集成光子产率。在整个相变过程中产生的光子的光谱是非平衡的.对于热初始条件在淬火时，它插入之间的热分布约6%以上的初始温度（在淬火时）的低能量$\leq 80$ MeV的光子，和高能量的尾巴在初始温度下的热平衡，在100 MeV的平滑交叉。该速率在$\sim 35$ MeV处显示出峰值，该峰值在淬灭时的初始温度越接近临界温度时接收到越大的增强。结果表明，低能光生的增强不是光子初始分布引起的伪影，而是由于π介子不稳定性。我们认为这些强的非平衡效应可以为重离子碰撞中DCC的形成和弛豫提供实验依据。
1997-01-23 hep-ph nucl-th
Quasi-free $π^0$ Photoproduction from the Bound Nucleon
利用MAMI的Glasgow光子示踪器、Mainz 48 cm $\varnothing$、$\times$ 64 cm NaI（Tl）光子探测器和Göttingen SENECA反冲探测器，测量了在$θ^{\rm lab}_γ= 136.2^\circ$ MeV下，由束缚在氘核中的质子和中子产生准自由$π^0$的微分截面。对于质子测量与液体氘和液氢目标允许直接比较“自由”$π^0$光生横截面提取的结合质子数据与实验自由截面，发现在320 MeV以下是合理的协议。在更高的能量的“自由”截面提取准自由的数据是显着小于实验的自由截面和理论预测的基础上多极分析。首次在$Δ$区提取了“自由”中子截面。他们也是在协议的预测多极分析高达320兆电子伏和显着更小，在更高的光子能量。
2003-10-28 hep-ph nucl-ex
Evidence of the non-strange partner of pentaquark from the elementary $K^+Λ$ photoproduction
利用新的K介子光生数据研究了手征孤子模型预言的$J^p=1/2^+$窄共振的存在性。为此，我们构建了两个唯象模型，这是能够描述K介子光生从阈值W=1730 MeV。通过改变共振质量，宽度，和$KΛ$分支比在这个能量范围内，我们发现，最令人信服的质量，这种共振是1650 MeV。利用这一结果，我们估计了其他反十重态家族成员的质量。
2011-10-17 hep-ph
Eta and Etaprime Photoproduction on the Nucleon with the Isobar Model EtaMAID2018
同量异位素模型EtaMAID已经更新了来自MAMI，ELSA，GRAAL和CLAS的质子和中子的eta和etaprime光生的新的和高精度的数据。背景描述在最近开发的Regge切割模型，共振部分的整个列表的核子共振已被调查与21个N* 状态有助于eta光生和12个N* 状态有助于etaprime光生。讨论了一种新的方法，以避免重复计算的雷奇和共振的重叠区域。比较了四个新更新的观测量和分波的分波分析。最后，一个狭窄的共振W=1900兆电子伏附近的可能性进行了讨论，这将能够解释意想不到的能量和角度的依赖性，在p（γ，etaprime）p附近的etaprime阈值的观测。
2018-12-07 hep-ph nucl-ex nucl-th
Low-energy pi pi photoproduction off nuclei
本文研究了入射能量为400-460 MeV的复杂核的光生π_0、π_0和π（+/-）π_0。利用半经典的BUU输运模型，包括对末态相互作用的全耦合通道处理，对质子和原子核上的两个π介子光生进行了模拟。末态π介子与周围核介质中的核子的弹性散射被发现产生向下移动的π π不变质量分布。我们表明，由TAPS合作测量的pi 0 pi 0不变质谱的目标质量依赖性可以解释，而不引入介质效应超越吸收和准弹性散射的最终状态粒子。另一方面，我们发现与pi（+/-）pi 0通道中的数据有相当大的差异，这是不理解的。
2004-06-02 hep-ph nucl-ex nucl-th
Photoproduction of $Λ(1405)$ with the two-pole structure
我们调查$Λ(1405,1/2^-)\equivΛ^*$光生质子的目标，即$γp\to K^+Λ^*$，明确考虑其两极结构，较高的（$Λ^*_H:\,1430\,\mathrm{MeV}$）和较低的（$Λ^*_L:\,1390\,\mathrm{MeV}$）质量极的贡献，建议的手征酉模型（ChUM）的方法。为此，我们构造了一个模拟Dalitz过程的二体过程模型$γp\to K^+πΣ$，假设$Λ^*$的质量为$π$和$Σ$的不变质量，即$M_{Λ^*}\sim M_{πΣ}$。我们采用有效的拉格朗日方法与树级玻恩近似，使用规范不变的处方的唯象形状因子。给出了能量和角度依赖关系、$π$ - $Σ$不变质量分布等的数值计算结果，结果表明由ChUM确定的模型参数与实验数据定性吻合，支持了双极结构.此外，在阈值附近的核子共振贡献起着重要的作用来描述的数据。
2015-03-02 hep-ph nucl-th
Appropriate observables for investigating narrow resonances in kaon photoproduction off a proton
利用光生K介子研究了五夸克态非奇异伙伴J^p = 1/2^+窄共振的存在性。发现相应的质量为1650 MeV，研究这种共振的合适观测量是反冲超子极化、束-反冲双极化C_x和后向角微分截面。未来的低能K介子光生实验应该集中在这些观测上。
2011-11-15 hep-ph nucl-th
Neutron-neutron scattering length from $π^+$ photoproduction on the deuteron
我们讨论了从截面数据（$d^2σ/dM_{nn}/dΩ_π$）中提取中子-中子散射长度$a_{nn}$和有效射程$r_{nn}$的可能性，作为$nn$不变质量$M_{nn}$的函数，用于氘上的$π^+$光生（$γd\to π^+nn$）。该分析基于$γd\to π^+nn$反应模型，其中内置了$γp\to π^+n$、$NN\to NN$和$πN\to πN$的实际基本振幅。我们表明，$M_{nn}$依赖（线形）的比例$R_{\rm th}$，$d^2σ/dM_{nn}/dΩ_π$规范化的$dσ/dΩ_π$为$γp\toπ^+ n$和氘核内的核子动量分布，在运动学与$θ_π=0^\circ$和$E_γ\sim 250$ MeV是特别有用的提取$a_{nn}$和$r_{nn}$从相应的数据$R_{\rm exp}$。结果发现，$R_{\rm exp}$与2%的误差，分解成$M_{nn}$的bin宽度为0.04 MeV（对应于$p_π$ bin宽度为0.05 MeV $/c$），可以确定$a_{nn}$和$r_{nn}$与$\pm 0.21$ fm和$\pm 0.06$ fm的不确定度，分别为$a_{nn}=-18.9$ fm和$r_{nn}=2.75$ fm的情况下。这种窄的仓宽度的要求表明，入射光子的动量和发射的$π^+$必须以高分辨率测量。这可以通过利用来自美因茨MAMI设施的电…
2020-03-16 hep-ph nucl-ex nucl-th
Study of $Λ(1405)$ in photoproduction of $K^*$
为了研究$Λ(1405)$共振，我们研究了$K^*$矢量介子的光生过程。$πΣ$的不变质量分布显示出与标称不同的形状，峰值在1420 MeV。这被认为是双极结构的$Λ(1405)$，在手性单一模型预测的结果。结合其他反应，如$π^- p \to K^0 πΣ$，实验证实这一事实将揭示一个新的结构的$Λ(1405)$状态。
2004-04-13 hep-ph nucl-th
The position and the residues of the delta resonance pole in pion photoproduction
我们在固定$t$色散关系的框架下分析了π介子光生的$M_{1+}^{(3/2)}$和$E_{1+}^{(3/2)}$多极振幅。将速度图技术应用于这些多极子的结果，我们确定了$Δ$（1232）共振极的位置和留数。在第二黎曼面上的总$c.m.$能量$W = (1211 - 50i)$ MeV处发现极点，并且电和磁剩余的比率为$R_Δ = - 0.035 - 0.046 i$，导致$- 3.5 \%$的“修饰”δ共振的E2/M1比率。
1996-05-08 hep-ph nucl-th
Photoproduction of axion-like particles in the NA64 experiment
在高能光子散射$γN\to N a$离开原子核后的$a\to γγ$衰变过程中，可以观察到与标准模型规范场耦合的类轴子粒子$a$（ALPs）.在本文中，我们描述了ALP生产截面的计算和这种生产的性质。该截面公式已在CERN SPS的主动电子束流收集装置NA 64实验的事例模拟程序中实现。我们研究了NA64实验的前景，以寻找ALP在$10\, \mbox{MeV} \lesssim m_a\lesssim 100$ MeV的质量范围内的统计数据对应于高达$5\times 10^{12}$电子靶（EOT）。
2020-09-11 hep-ph
Multipole analysis of pion photoproduction based on fixed t dispersion relations and unitarity
我们已经分析了π光生强加限制从固定的t色散关系和幺正性。由色散关系导出了S波和P波多极子的耦合积分方程，并用Omnes和Muskhelishvili方法求解。自由参数是通过拟合质子产生π^{+}和π^{0}以及中子产生π^{-}的最新数据来确定的，在能量上。我们分析了π介子光生作用，从固定的t色散关系和么正性施加约束。由色散关系导出了S波和P波多极子的耦合积分方程，并用Omnes和Muskhelishvili方法求解。自由参数是通过拟合质子产生π^{+}和π^{0}以及中子产生π^{-}的最新数据确定的，能量范围为160 MeV \leq E_γ \leq 420 MeV。由于缺乏高精度的中子和极化观测数据，我们的结果有一定的局限性。特别是与罗珀谐振P_{11}（1440）连接的多极M_{1-}不能被确定到所需的精度。我们的阈值振幅的预测是在很好的协议与数据和手征微扰理论。在Δ（1232）区，我们确定了电四极和磁偶极激发的比值。共振极点的位置与π-核子散射非常吻合，多极子的复数留数用速度图技术确定。
1997-09-29 hep-ph nucl-th
Study of nucleon and $Δ$ resonances from a systematic analysis of $K^\astΣ$ photoproduction
通过对质子$K^\ast\Sigma$光产生数据的系统分析，添加一个或两个共振态以拟合实验，最佳解支持$N(2080,3/2^-)$与$K^\ast\Sigma$强耦合及其分子图像。
2025-06-24 hep-ph nucl-th
Study of $η$ and $η'$ photoproduction at MAMI
在美因茨微波加速器（MAMI）的标记光子装置上，测量了$γp\to ηp$和$γp\to η' p$的反应，从它们的阈值到质心能量$W=1.96$ GeV。微分截面以前所未有的精度获得，提供精细的能量分级和完整的生产角度覆盖。在$η'$阈值$W=1896$ MeV（$E_γ=1447$ MeV）附近的能量下，在$η$光生的总截面和激发函数中观察到一个强尖点。这种行为在一个修订的$η$ MAID同量异位素模型中解释为一个显着的分支的$N(1895)1/2^-$核子共振，$ηp$和$η' p$，确认存在和约束的属性，这个鲜为人知的状态。
2017-01-02 hep-ex hep-ph nucl-ex
Origin of the second peak in the cross section of the $K^+Λ$ photoproduction
利用协变的同量异位素模型和最新的实验数据，分析了$P_{13}(1900)$和$D_{13}(2080)$共振在K介子光生过程$γp\to K^+Λ$中的作用.特别注意了截面中第二个峰所在的区域，即总cm.能量约为1.9 GeV。发现该峰主要来源于$P_{13}(1900)$共振贡献。虽然$D_{13}(2080)$共振的贡献不可忽略，但它比$P_{13}(1900)$态的贡献小得多。我们的研究结果证实，$P_{13}(1900)$共振也是重要的，在解释束反冲双极化数据$C_x$和$C_z$，提供了这种共振的质量和宽度分别为1871和131兆电子伏。
2012-08-14 hep-ph nucl-th
Kaon photoproduction in a multipole approach
最近发表的实验数据K+ λ光生的SAPHIR，CLAS和LEPS合作的多极方法进行了分析。为此目的，背景振幅构造从适当的费曼图在规范不变和交叉对称的方式。我们的计算结果强调，缺乏相互之间的一致性SAPHIR和CLAS数据先前发现的几个独立的研究小组，而LEPS数据被发现是更一致的CLAS。单独或同时使用SAPHIR和CLAS数据，会导致非常不同的共振参数，因此，可能导致关于"缺失共振“的不同结论。同时拟合SAPHIR和LEPS数据表明需要S_{11}（1650）、P_{13}（1720）、D_{13}（1700）、D_{13}（2080）、F_{15}（1680）和F_{15}（2000）共振，而拟合CLAS和LEPS数据的组合可选择地导致P_{13}（1900）、D_{13}（2080）、D_{15}（1675）、F_{15}（1680）和F_{17}（1990）共振。虽然在大多数情况下产生不同的结果，SAPHIR和CLAS数据都表明，在W = 1900 MeV的横截面中的第二个峰起源于质量在1911 - 1936 MeV之间的D_{13}（2080）共振。此外，与目前可用的模型和粒子性质表的结果相比，两个数据集都没有表现出对P_{11}（1710）共振的需要。目标不对称性的几个数据点不能描述在目前的工作中提出的模型。
2006-09-28 hep-ph nucl-th
K*Λ(1116) photoproduction and nucleon resonances
在这篇论文中，我们报告了我们最近的研究$K^*Λ(1116)$光生质子目标，使用树级玻恩近似，通过有效的拉格朗日方法。此外，我们包括九个（三或四星确认）低于阈值$\sqrt{s}_\mathrm{th}\approx2008$兆电子伏的核子共振，解释实验和以前的理论研究之间的差异，在阈值区域附近。通过数值计算，我们发现$S_{11}(1535)$和$S_{11}(1650)$对$\sqrt{s}_\mathrm{th}$附近的截面增强起着重要的作用.为了重现数据，我们还得到了矢量耦合常数$g_{K^*S_{11}(1535)Λ}=(7.0\sim9.0)$和$g_{K^*S_{11}(1650)Λ}=(5.0\sim6.0)$。
2011-03-09 hep-ph nucl-th
Neutral pion photoproduction on the nucleon in a chiral quark model
采用手征夸克模型方法研究了$γp\rightarrow π^0p$和$γn\rightarrow π^0 n$反应。从π介子的产生阈值到第二共振区，得到了对总截面、微分截面和单极化观测量的良好描述。发现（i）$n=0$壳层共振$Δ(1232)P_{33}$、$n=1$壳层共振$N(1535)S_{11}$和$N(1520)D_{13}$以及$n=2$壳层共振$N(1720)P_{13}$在这两个过程中起着关键作用。它们分别负责横截面中的第一、第二和第三凸块结构。(ii)此外，在反应中还发现了明显的$N(1650)S_{11}$和$Δ(1620)S_{31}$的证据。它们显著地影响从第二共振区到第三共振区的截面和偏振观测量。(iii)$u$通道背景在反应中起着至关重要的作用。它对$s$通道共振有很强的干扰。(iv)在反应中似乎需要$t$通道背景。在考虑$t$通道矢量介子交换贡献的情况下，$E_γ= 600\sim 900$ MeV能区的描述得到了显著的改进.提取了主共振$Δ(1232)P_{33}$、$N(1535)S_{11}$、$N(1520)D_{13}$、$N(1720)P_{13}$、$N(1650)S_{11}$和$Δ(1620)S_{31}$的螺旋度振幅，并与其他组的结果进行了比较。
2015-12-17 hep-ex hep-ph nucl-ex
Photoproduction of $Λ(1405)$ with the $N^*$ and $t$-channel Regge contributions
我们研究了光生$Λ(1405)\equivΛ^*$超子共振，即，$γp\to K^+Λ^*$，采用有效的拉格朗日方法与$t$通道Regge轨迹在树的水平。我们广泛地探讨了在阈值$\sqrt{s}_\mathrm{th}\approx1900$ MeV附近核子共振的影响，即，$N(2000)$、$N(2030)$、$N(2055)$、$N(2095)$和$N(2100)$，并观察到它们对于再现最近的CLAS/Jlab实验数据非常重要。总截面和微分截面作为数值结果给出，并与实验数据进行比较，除了$t$通道动量转移和光子束不对称性。通过$Λ^*$的$γp\to K^+π^0Σ^0$的不变质量图也从两体过程结果中提取，显示与数据的定性一致。我们还讨论了$Λ^*$的内部结构的成分计数规则，导致$Λ^*$似乎是从一个简单的三夸克$(uds)$状态不同。
2017-06-26 hep-ex hep-ph
Measurement of Exclusive $π^{+}π^{-}$ and $ρ^0$ Meson Photoproduction at HERA
在HERA的$ρ^0(770)$对撞机上，利用H1探测器研究了$ρ^0(770)$介子的光生过程。约900000个事件的样本用于测量反应$γp \to π^{+}π^{-}Y$的单微分和双微分截面。质子保持完整的反应（${m_Y{=}m_p}$）与质子解离成低质量强子系统（$m_p{<}m_Y{<}10$ GeV）的反应在统计上是分开的。测量的双微分截面作为衰变π介子的不变质量$m_{ππ}$和平方$4$ -质子顶点处的动量转移$t$的函数。测量结果在光子-质子碰撞能量$W_{γp}$的各个仓中呈现。相空间限制为$0.5 < m_{ππ} < 2.2$ GeV、${\vert t\vert < 1.5}$ GeV、${}^2$和${20 < W_{γp} < 80}$ GeV。横截面测量弹性和质子解离散射。所观察到的横截面的依赖性描述的解析函数。参数化的$m_{ππ}$的依赖性与共振和非共振的贡献增加在振幅水平导致测量的$ρ^{0}(770)$介子的质量和宽度在$m_ρ= 770.8\ {}^{+2.6}_{-2.7}$（总）兆电子伏和$Γ_ρ= 151.3\ {}^{+2.7}_{-3.6}$（总）兆电子伏，分别。该模型用于提取$ρ^0(770)$对$π^{+}π^{-}$截面的贡献，并将其作为$t$和$W_{γp}$的函数进行测量。在其中一个Regge轨迹$α(t)$占主导地位…
2021-03-26 hep-ex hep-ph
New Narrow Nucleon N*(1685)
我们认为，一个新的窄（γ < 25 MeV）核子共振N*（1685）的存在是强有力的支持最近的数据eta的核子光生。共振与中子的光耦合比与质子的光耦合强得多。这种核子共振是一个很好的候选者的非奇异成员的重子反夸克-五夸克θ +的合作伙伴。总结了新N*（1685）的所有已知性质。
2008-10-19 hep-ex hep-ph nucl-ex
A new $N^*(1675)$ resonance in the $γN\toηN$ reaction
我们研究了最近的GRAAL实验中在$η$ MeV处观察到的具有窄衰变宽度（$\sim 10$ MeV）的新的核子共振。使用一个有效的拉格朗日方法，我们计算微分截面的$η$ -光生。除了$N^*(1675)$外，我们还采用了另外三种核子共振，即$N^*(1535)$、$N^*(1650)$和$N^*(1710)$，以及与该反应过程最相关的矢量介子交换。结果表明，我们可以很好地再现GRAAL数据，并观察到$N^*(1675)$：$μ_{γnn^*}\ggμ_{γpp^*}$跃迁磁矩之间明显的同位旋不对称性.
2006-03-09 hep-ph
A new candidate for non-strangeness pentaquarks: N*(1675)
我们研究了一个新的核子共振从eta光生，这是观察到的sqrt{s}=1675 MeV的窄衰减宽度（~10 MeV）的东北LNS组以及GRAAL合作。使用一个有效的拉格朗日方法，我们计算的微分截面的eta光。除了N ~*（1675，1/2+-，3/2+-）外，我们还采用了N ~*（1520，1535，1650，1675，1710，1720）和矢量介子交换这六种与反应过程最相关的核子共振。结果表明，我们可以很好地再现GRAAL数据，并观察到N*（1675）：mu_{gamma nn*} mu_{gamma pp*}跃迁磁矩之间明显的同位旋不对称性，这表明新发现的核子共振可能是一个非奇异的五夸克态.
2007-04-24 hep-ph
Constraining the mass and width of the $N^*(1685)$ resonance
根据我们以前的发现，我们利用K介子光生的协变同量异位素模型，假设共振具有$J^p=1/2^+$，研究了最近被粒子数据组列为一星核子共振的$N^*(1685)$共振的存在性.在包含这种共振后，总$χ^2$的变化在$M_{N^*}=1650$和1696 MeV处显示出两个明显的最小值，这对应于两种不同的共振状态。前者对应于我们以前的研究中发现的窄核子共振，而后者对应于我们增加共振宽度时发现的新共振。由后者我们导出了$N^*(1685)$共振的质量和宽度关系。我们观察到的$N^*(1685)$和$N^*(1710)P_{11}$共振的属性是强相关的。虽然目前工作的最佳拟合产生$M_{N^*}=1696$ MeV和$Γ_{N^*}=76$ MeV，在以前的调查中发现的$K^+Λ$通道的明显小的$N^*(1710)P_{11}$耦合常数表明，$Γ_{N^*}\lesssim 35$ MeV，其中，根据质量和宽度的关系，对应于$M_{N^*}\lesssim 1680$ MeV。
2013-09-20 hep-ph nucl-th
Role of the high-spin nucleon and delta resonances in the $KΛ$ and $KΣ$ photoproduction off the nucleon
利用两个协变的同量异位素模型研究了自旋为11/2、13/2和15/2的核子和δ共振在K介子光生过程$γ+ N \to K + Y$中的作用.从Pascalutsa和Vrancx等人的工作中采用了高自旋传播子和相互作用拉格朗日的形式。振幅中的未知参数，即，耦合常数和强子形状因子截止值是通过将计算的观测值与实验数据拟合得到的。在$KΛ$通道中，引入$N(2600)I_{1,11}$和$N(2700)K_{1,13}$共振显著提高了模型计算与实验数据之间的一致性，并通过增加玻恩项的强子形状因子截止值降低了共振在模型中的主导地位.此外，包含这些共振减少了横截面中的共振结构的数量，包括在$W\approx 1650$ MeV处的$K^0Λ$微分横截面中的结构，这可能成为窄共振的暗示。在$KΣ$通道中，包含$N(2600)I_{1,11}$、$N(2700)K_{1,13}$、$Δ(2420)H_{3,11}$、$Δ(2750)I_{3,13}$和$Δ(2950)K_{3,15}$态也显著改进了模型，并增加了玻恩项的强子形状因子截止。然而，与$KΛ$通道不同，这些高自旋共振的包含导致$K^+Σ^0$微分截面中的更多共振结构。该研究揭示了$K^+Σ^0$微分截面中的第二和第三峰分别来自于$Δ(2000)F_{35}$和$N(2290)G_{19}$共振。我们还评估了在极点位置和使用Breit-W…
2021-10-05 hep-ph
Strong and radiative decays of excited vector mesons and predictions for a new $ϕ(1930)$ resonance
本文研究了两种激发矢量介子九元态$\{ρ(1450)$，$K^{\ast}(1410)$，$ω(1420)$，$ϕ(1680)\}$和$\{ρ(1700),$ $K^{\ast}(1680),ω(1650),$ $ϕ(???)\},$的唯象，它们（大致）对应于径向激发$2^{3}S_{1}$和轨道激发$1^{3}D_{1}$矢量介子.我们利用基于味对称性的相对论QFT模型计算了这些介子到赝标和基态矢量介子的强辐射衰变。我们比较衰变宽度和分支比与PDG中列出的各种实验结果。理论与实验的总体一致性加强了上述共振的标准夸克-反夸克分配。还对尚未测量的数量进行了预测。特别是，我们还将预测尚未发现的$s\bar{s}$状态的$1^{3}D_{1}$九，表示为$ϕ(???)$。它的质量可以估计为大约$1930$ MeV，因此我们称这个假定的状态为$ϕ(1930).$。它的主要衰变是进入$KK^{\ast}(892)$（大约$200$ MeV）和$KK$（大约$100$ MeV）。由于这种状态也与$γη,$相结合，因此可以在不久的将来在杰斐逊实验室的基于光生作用的实验GSPX和CLAS 12中进行搜索。
2017-10-24 hep-ph
