朴素时间反转奇碎裂函数的QCD演化

极化轻子与非极化强子半包含散射中的时间相关奇碎裂函数

Time Reversal Odd Fragmentation Functions in Semi-Inclusive Scattering of Polarized Leptons from Unpolarized Hadrons

极化轻子离开强子的半包容深度非弹性散射使人们能够测量强子张量的反对称部分。对于非极化强子，在时间反演下，这段是奇数。在深度非弹性散射中，它表现为产生的强子的$\langle \sin ϕ\rangle$不对称性。这种不对称性可以表示为三扭“强子$\rightarrow$夸克”分布函数和时间反演奇扭二“夸克$\rightarrow$强子”碎裂函数的乘积。这种碎裂函数只能在强子横动量不为零的情况下测量。

纯时间反转奇部分子分布函数的QCD演化

QCD evolution of naive-time-reversal-odd parton distribution functions

本文重新研究了扭曲3夸克胶子关联函数$T_{q,F}(x,x)$和$T^{(σ)}_{q,F}(x,x)$的首阶QCD演化方程的推导，$T_{q,F}(x,x)$和$T^{(σ)}_{q,F}(x,x)$分别是原始时间反转奇部分子分布函数--Sivers和Boer-Mulders函数的第一横动量矩。演化方程是由几个不同的群体推导出来的，但有明显的差异。我们确定了造成差异的来源，并能够协调来自不同群体的结果。

干涉碎裂函数与自旋不对称性

Interference fragmentation functions and spin asymmetries

本文分析了一类新的碎裂函数，它是由不同强子产生通道的干涉引起的。他们的对称性相对于天真的时间反演变换允许发生在强子化过程中和之后的最终状态的相互作用的探索。它们关于手征变换的对称性允许建立自旋不对称性，其中夸克的横向分布可以在主导扭曲处分解出来。显式计算将显示的干扰碎裂功能所产生的两个π介子的最终状态的相互作用，在同一个电流喷流的情况下，半包含深度非弹性散射（DIS）。

π介子产生中的T奇夸克碎裂函数和横自旋不对称性

T-odd quark fragmentation function and transverse spin asymmetries in the pion production

我们研究了时间反演奇夸克碎裂函数及其对硬过程的影响。虽然QCD是T不变的，但T奇夸克碎裂函数可能来自于碎裂过程中的非微扰动力学。在因子分解的假设下，我们从横极化质子-质子碰撞中包含的π介子产生中提取了T奇碎裂函数。然后，我们估计了非极化轻子和横极化质子的半包含深度非弹性散射的单自旋不对称性$A_{OT}$。本文还讨论了介子云对核子横数分布$h_1(x)$的影响。由于$d$ -夸克的横变性被π介子云效应大大抑制，因此发现$π^-$产生的不对称性远小于天真的预期

QCD中的时间反转奇现象

Time-reversal-odd phenomena in QCD

单自旋不对称性长期以来被认为在高能散射过程中消失，因为它们具有特定的时间反转行为。然而，当考虑部分子固有横动量的影响时，时间反转奇现象就会自然出现。部分子，夸克和胶子，进入高能散射过程的描述，其中包含夸克和胶子场的粒子。在分布和碎裂函数方面被参数化的扩散子构成非局部场配置的矩阵元素。对于横向动量相关（TMD）的非局域性是沿着一个光阵面，在对比的非局域性沿光锥的共线传播，集成在横向动量。为了保证色规范的不变性，需要仔细处理TMD调制器，从而导致连接部分子场的非平凡规范链。这些引起了时间反转奇现象，表现为单自旋和方位角不对称。由多胶子初态和终态相互作用产生的规范链接依赖于过程中的色流，这对普适性和因子分解等问题产生了影响。

用T-奇单粒子产生测量横向性

Measuring transversity with T-odd single particle production

横向度分布可以在单粒子包含DIS中的领先扭曲处测量，在那里它与手性奇碎裂函数有关。在这些函数中，我们重点研究了时间反演奇函数。它们发生在碎裂成非极化强子或极化自旋一强子的过程中。使用一个简单的模型，我们展示了如何这些功能可以是非零的，我们讨论的不对称性，他们可以测量一起的横向分布。

弦分裂与色弦融合的时空图像

Space-time picture of the string fragmentation and the fusion of colour strings

它表明，天真的两个阶段的方案，在强子和核碰撞在高能量的软多粒子生产，当在第一阶段的颜色字符串形成，并在第二阶段这些字符串，或其他一些（更高的颜色）字符串形成由于融合的主要字符串，正在衰减，发射观察到的粒子，遇到了一些困难，在试图分析的过程中的时空图片。简单的分析表明，主导的过程是弦的形成和衰变平行发生的过程--弦在相当小的长度上就已经分裂成两部分（大约1-2 fm在它的厘米。系统），然后这个过程在碎片中重复，等等。然而，事实证明，弦融合的想法与弦衰变的时空图像是可能一致的。在Artru-Mennessier弦碎裂模型的框架内，对高能单弦衰变产生的强子快度分布的均匀性给出了简单的解释，并得到了这种快度分布密度的解析估计。

双夸克模型中非极化夸克碎裂引起的$Λ$超子的横向极化

Transverse polarization of the $Λ$ hyperon from unpolarized quark fragmentation in the diquark model

我们研究了自旋相关的T奇碎裂函数$D^\perp_{1T}$，它可以解释非极化过程中产生的$Λ^0$超子的横向极化.在超子-夸克-双夸克顶点具有高斯形状因子的旁观者双夸克模型中，我们计算了光味的$D^\perp_{1T}$。我们在计算中包括标量双夸克和轴矢量双夸克观众。我们通过将非极化碎裂函数$D^Λ_1$拟合到$D^Λ_1$的DSV参数化来确定模型参数的值。此外，我们还计算了纵向极化碎裂函数$G^Λ_1$，并与已知的参数化$G^Λ_1$进行了比较。我们还估计了$Λ$生产的横向极化，在两个半包容性的深非弹性散射和单包容性$e^+e^-$湮灭。

强子散射过程的规范不变性

Gauge-invariance in hadronic scattering processes

高能强子散射过程可以用部分子散射过程、部分子分布函数和碎裂函数来描述。这些是夸克算符的双局域矩阵元。色规范不变性要求包含规范链接，这是其路径的特点。对于横向动量相关的分布和碎裂功能，出现在单自旋不对称，不同的路径出现取决于过程。这种差异与时间反演的奇胶子极矩阵元有关。我们简要地讨论了更复杂过程中规范链的轨道结构。

QCD中时间反演奇自旋不对称性的来源

Sources of time reversal odd spin asymmetries in QCD

本文讨论了QCD因子分解的各种成分对T奇单自旋不对称性（SSA）的产生。本文提出了SSA在HERA用极化轻子束研究广义部分子分布（GPD）中的可能应用。讨论了GPD在部分子轨道角动量研究中的作用。提出了微扰理论中违反的等效原理的推广，它导致动量和总角动量均分，但由于禁闭和手征对称性破缺，它可能恢复。考虑了T-奇断裂和断裂函数。由于SIDIS和Drell-Yan过程中的虚切，T-奇分布（Sivers）函数可能是唯一有效的，而这种普适函数的存在，在对横动量积分后，将导致极化DIS中的强T破坏。

胶子极矩阵元的模型无关分析和TMD碎裂函数的普适性

A model independent analysis of gluonic pole matrix elements and universality of TMD fragmentation functions

胶子极矩阵元解释了高能散射过程中出现的单自旋不对称性。它们涉及在时间反演下为奇数的算子的组合（T-奇数）。这样的矩阵元原则上出现在部分子分布函数和部分子碎裂函数中。我们表明，这些胶子极矩阵元素消失的部分子碎裂功能的结果，在量子色动力学的散射振幅的解析结构。这一结果对研究横动量相关碎裂函数的普适性具有重要意义。

电子正电子湮没中包含自旋半重子产生的自旋相关结构函数$\hat g_1$和$\hat g_2$

Spin-dependent structure functions $\hat g_1$ and $\hat g_2$ for inclusive spin-half baryon production in electron-positron annihilation

在QCD因式分解和朴素夸克部分子模型下，研究了电子正电子湮没中包含自旋半重子产生的两个自旋相关结构函数$\hat g_1$和$\hat g_2$.结果表明，$\hat g_1$和$\hat g_2$的和与Jaffe和Ji定义的夸克碎裂函数$\hat h_1$和$\hat g_T$有关.结合夸克碎裂函数的测量，讨论了可能的唯象结果。

增广强子光阵面波函数的位相

Phases of Augmented Hadronic Light-Front Wave Functions

最终态/初态胶子相互作用导致了纯-时间-反转-奇单自旋不对称性和首扭衍射，它是否能与QCD的光阵面波函数强子本征解以确定的方式联系起来，这是一个重要的问题。本文利用光阵面时间序微扰理论得到了增广的光阵面波函数，它包含一个虚相，这个虚相取决于光锥规范中规范势的超前或滞后边界条件的选择。我们应用这种形式主义的波函数的价Fock态的核子和π介子，并显示这是如何照亮的因式分解性质的天真的时间反转奇横动量相关的观测所产生的再散射。特别是，我们从增广的光波前波函数的重叠中计算出相同的超前扭转Sivers函数，其中增广的光波前波函数是从半包容的深度非弹性轻子-极化核子散射中的单自旋不对称性的显式计算中获得的，其中所需的相位来自被撞击的夸克与核子旁观者的终态再散射。

在深度非弹性散射中探测夸克的横自旋

Probing the transverse spin of quarks in deep inelastic scattering

为了找到测量夸克横观度的方法，本文分析了包含单粒子和两粒子的深度非弹性散射，其中一个和两个出射强子与电子同时被探测到，结果表明，横观度可以在上述过程中测量，与三种不同的碎裂函数有关：第一种需要观测一个非极化的具有横动量的末态强子（柯林斯函数），第二个需要观察两个强子的s波和p波产生之间的干涉，第三个需要观察到纯p波双强子产生，或者等价地观察到自旋一共振。所有这些碎裂函数都属于T奇碎裂函数的范畴：它们需要存在终态相互作用，否则它们被时间反演不变性所禁止。论文的最后一部分着眼于建模这种碎片功能的可能性，并调查他们是否可以足够大，允许提取的横向。

超前扭转单横自旋不对称性：Drell-Yan和深度非弹性散射

Leading-twist Single-transverse-spin asymmetries: Drell-Yan and Deep-Inelastic Scattering

最近，Brodsky，Hwang和Schmidt提出了一种新的机制，在半包含的深度非弹性散射中，在主导扭转处给出横向自旋对称性。我表明，新的机制是兼容的因式分解，是由于横自旋的强子中的夸克的k_T分布的不对称性（“西弗斯不对称性”）。早期的一个证明，西弗斯不对称性消失，因为时间反演不变性是无效的路径有序指数的胶子场的运营商定义的部分子密度。相反，时间反演论证表明，在强子诱导的硬过程中，西弗斯不对称性的符号是颠倒的（例如，Drell-Yan），从而违反了部分子密度的朴素普适性。因此，验证了以前的现象与时间反演奇部分子密度。

解释LHC的π介子和K介子抑制的精细层次：碎裂函数的重要性

Explaining the fine hierarchy in pion and kaon suppression at LHC: Importance of fragmentation functions

本文集中讨论LHC中心2.76 TeV Pb+Pb碰撞的$π^\pm$和$K^\pm$ ALICE初步$R_{AA}$数据。这些数据显示了有趣的精细分辨率层次，即，与$π^\pm$测量相比，测量的$K^\pm$数据始终具有较低的抑制。在这里，我们要问的是，基于动力学QCD介质中能量损失的理论预言是否能够定量和定性地解释这种精细的分辨率。虽然我们的抑制计算同意与数据，我们发现，定性解释精细的层次结构，关键取决于选择的碎裂功能。虽然最广泛使用的碎裂函数导致所观察到的层次结构的逆转，但最近的版本正确地再现了实验数据。我们在这里指出这种预测差异背后的原因。我们的研究结果表明，理论预测的准确性达到了一个点，在LHC的精细分辨率数据的比较可以产生有用的理解。

柯林斯函数：一个简单的模型计算

The Collins function: a simple model calculation

柯林斯函数属于所谓的时间反演奇碎裂函数类。由于它也是奇手征的，因此它可以作为观察半包容DIS中核子的横向度分布的重要工具。由于可能存在末态相互作用，该函数可以是非零的，尽管这从未在显式模型计算中得到证明。我们使用一个简单的赝标耦合之间的介子和夸克模型的碎裂过程中，我们表明，包括一个循环的修正产生一个非零柯林斯函数，因此从理论的角度来看，它的存在给予支持。

单自旋不对称性研究的新进展

Recent progress in the understanding of single spin asymmetries

在过去的几年里，在硬散射过程中的单自旋不对称性的理解已经取得了很大的进展。我们简要地回顾了这一主题，包括时间反演奇部分子分布的非零性，碎裂函数的普适性，以及以前未知的时间反演奇部分子分布在次领先扭曲的发现。有趣的是，所有这些发展都是由简单的模型计算开始的。

Predicting the $\sinϕ_S$ Single-Spin-Asymmetry of $Λ$ Production off transversely polarized nucleon in SIDIS

We investigate the transverse target spin asymmetry $A^{\sinϕ_{S}}_{UT}$ for the unpolarized $Λ$ production in semi-inclusive deep inelastic scattering with the transverse momentum of the final-state lambda hyperon being integrated out. The asymmetry is contributed by the product of the transversity distribution function $h_1(x)$ of the nucleon and the collinear twist-3 fragmentation function $\tilde{H}(z)$ of the $Λ$ hyperon. The later one originates from the quark-gluon-quark correlation and is a naive time-reversal-odd function. We calculate $\tilde{H}$ of the $Λ$ hyperon by adopt a diquark…

不可逆的时间反演对称性

Non-invertible Time-reversal Symmetry

本文指出在自由Maxwell理论、有质量QED及非阿贝尔规范理论中，每个有理θ角均存在由守恒反线性算符实现的不可逆时间反演对称性。

NJL喷注模型中的横动量相关碎裂和夸克分布函数

Transverse Momentum Dependent Fragmentation and Quark Distribution Functions from the NJL-jet Model

利用Nambu和Jona-Lasinio模型对核子的结构和夸克到强子的基本碎裂函数的结构进行微观描述，我们研究了核子中非极化夸克分布和夸克到π介子和K介子碎裂函数的横动量依赖性.在Monte Carlo框架内确定了碎裂函数的横向动量依赖性，结果表明产生的K介子的平均$P_\perp^2$明显大于π介子的平均.我们还发现，$<P_\perp^2>$有一个相当大的$z$的依赖性，与天真的高斯分析的碎片功能。核子中的双夸克关联导致非极化横动量相关夸克分布函数具有非平凡的味依赖性。核子中夸克的$<k_T^2>$也有相当大的$x$依赖性。最后，这些结果被用来作为输入到蒙特卡洛事件发生器的半包含深非弹性散射（SIDIS），这是用来确定平均横向动量平方的SIDIS中测量的产生的强子，即$<P_T^2>$。我们再次发现，在SIDIS中产生的K介子的平均$P_T^2$是显着大于π介子，在每种情况下，$\la P_T^2 \ra$有一个相当大的$z$的依赖性。

自旋一强子的深度非弹性微弱产生

Deep inelastic leptoproduction of spin-one hadrons

在本文中，我们分析的情况下，自旋为1的目标或自旋为1产生的强子，如ρ介子的情况下，深度非弹性单粒子包容过程。这允许测量新的分布和分裂功能在自旋半的情况下不可用，并提供了新的方法来探测功能，否则难以测量。我们将只分析1/Q中领先阶的贡献，但我们将包括部分子的横向动量的影响。我们还包括时间反演奇函数。

粲夸克偶素强子产生的大规模演化效应

Massive-Evolution Effects on Charmonium Hadroproduction

质量为m_H的重强子H的碎裂函数D_{a -> H}（x，μ ^2）满足相空间约束D_{a - > H}（x，μ ^2）=0（x < m_H^2/μ ^2），而朴素的μ ^2演化方程违反了这一约束。利用适当推广的μ ^2演化方程，我们在非相对论量子色动力学的因子分解形式的框架内重新考虑了具有高横动量的瞬发J/psi介子的包容性强子产生，并确定了由此导致的色八重态矩阵元值的位移，这些位移与费米实验室Tevatron的数据相拟合。

The Time-reversal Odd Side of a Jet

We re-examine the jet probes of the nucleon spin and flavor structures. We find for the first time the time-reversal odd (T-odd) component of a jet, conventionally thought to vanish, can survive due to the non-perturbative fragmentation and hadronization effects and could be testable. This additional contribution of a jet will lead to novel jet phenomena relevant for unlocking the access to several spin structures of the nucleon, which were thought to be impossible by using jets. As examples, we show how the T-odd constituent can couple to the proton transversity at the Electron Ion Collider (…

重离子碰撞中喷流碎裂标度的起源--LPM效应

LPM effect as the origin of the jet fragmentation scaling in heavy ion collisions

我们解决了最近的一个令人困惑的结果从大型强子对撞机：在$PbPb$和$pp$碰撞中测量的射流破碎功能出现非常相似，尽管一个大的介质引起的能量损失（我们将称之为“射流破碎缩放”，JFS）。为了模拟高能喷流在强耦合QCD物质中传播的实时非微扰效应，我们采用了有效的降维描述，即$(1+1)$准阿贝尔Schwinger理论.这个理论在任何耦合值下都是完全可解的，并且与QCD共享了有限质量的“介子”的动力学生成和“夸克”电荷的屏蔽的性质，这些性质对于描述喷流到强子的转变至关重要。我们发现，这种方法很好地描述了在$z\geq0.2$的$e^+e^-$湮灭在喷流能量的范围内的LHC重离子测量（$z$是强子和喷流动量的比率）的真空喷流碎裂。在QCD介质中，我们发现，如果喷流的平均自由程$λ$较短，即$λ\leq 0.3$ fm，则JFS是再现的，这与从集体流的测量中推断出的小剪切粘度是一致的。JFS成立，因为在短平均自由程的量子干涉（类似于QED中的朗道-波梅兰丘克-米格达尔效应）导致产生的介子具有低动量$p \sim m$，其中$m \simeq 0.6$ GeV是典型的介子质量。同时，在短平均自由程处的诱导射流能量损失比弦模型中的天真预期要大得多。

NJL-jet模型中的Collins碎裂函数

Collins Fragmentation Function within NJL-jet Model

为了在多强子发射框架下研究柯林斯效应，将NJL喷注模型推广到横向极化夸克的强子化。这是通过计算赝标强子发射后极化夸克自旋翻转几率和基本柯林斯函数来实现的。利用该模型计算了极化夸克衰变链中产生的强子数密度。完整的柯林斯碎裂函数提取的正弦调制的极化数密度相对于初始夸克的自旋和强子的横动量之间的极角。这里研究了两个案例。首先，利用一个初等柯林斯函数的玩具模型研究了横向极化夸克喷注模型的性质。第二，给出了横动量相关的π介子和K介子柯林斯函数的全模型计算。我们的模型的显着特点是，1/2的青睐柯林斯碎裂函数的时刻是积极的，峰值在大值的z，但减少和振荡在小值的z。不利柯林斯函数的1/2矩与有利函数具有相当的大小和相反的符号，在z大时消失，在z小时达到峰值。这一特点是观察到的玩具和完整的模型，可以归因于强子化的夸克喷流图片。此外，模型柯林斯函数的横向动量依赖性显着不同的高斯形式中广泛使用的经验参数化。最后，一个天真的解释Schafer-Teryaev求和规则被证明不成立，在我们的模型中，横向动量守恒是明确执行。这归因于剩余夸克的相当大的平均横动量，需要考虑以满足横动量求和规则。

B介子衰变中时间-折射率不对称性的精确讨论

Precise Discussion of Time-Reversal Asymmetries in B-meson decays

BaBar合作组宣布，他们通过$B$介子系统观测到了时间反转（T）不对称性。在实验中，两个不同的过程，$B_- \rightarrow \bar{B^0}$和$\bar{B^0}\rightarrow B_-$（$-$表示CP值）的时间依赖性进行了比较。在我们的研究中，我们研究了这两个过程的事件数差异。与BaBar不对称性相反，事件数量的不对称性包括比率的总体标准化差异。时间依赖性的不对称性是更普遍的，它包括在BaBar合作使用的一个缺席的条款。BaBar不对称性和我们的不对称性都被天真地认为是T奇的，因为比较的两个过程都与翻转时间方向有关。我们调查的时间反演变换性质的不对称性。使用我们的符号，可以看到，不对称性是不精确的T奇量，考虑到间接CP和CPT破坏的K介子系统。提取$ε_K$的效果并产生$\mathcal{O}(10^{-3})$贡献。引入的参数在夸克的重定相下是不变的，因此我们的不对称系数被表示为相位约定的独立量。一些组合的不对称性使我们能够提取参数的错误符号的$B_d$介子衰变，CPT破坏等，我们还研究了为什么T偶项被允许的原因，并发现，需要几个条件的不对称性是一个T奇量。

有效T-奇分布的颜色修正

Colour Modification of Effective T-odd Distributions

我们表明，软胶子扭曲-3的贡献，单自旋不对称性（SSA）在硬过程中可以表示在有效的T-奇Sivers分布的形式，其符号和规模修改的过程相关的颜色因子。因此，我们证明，Sivers机制也可以适用于大的横向动量。我们强调，扭曲-3 SSA在半包容的深度非弹性散射和Drell-Yan过程中被抑制的横向动量，而不是虚光子动量转移，从而天真地对应于扭曲2在强子水平。更严格地说，Sivers函数的横向动量加权平均值对应于增加的扭曲（3，5，7，.）而完全依赖于kT的Sivers函数（正如其他依赖于横动量的分布和碎裂函数一样）对应于更高扭曲的图示的无限塔。

TMDs for spin-1 hadrons

Transverse-momentum-dependent parton distribution functions (TMDs) were investigated at the twists 3 and 4 for spin-1 hadrons in addition to the twist-2 ones. They were found by studying all the possible decomposition of a quark correlation function in a Lorentz-invariant way with the Hermiticity and parity invariance. The time-reversal invariance was not imposed for the TMDs due to an active role of gauge links; however, they were used for collinear parton distribution functions (PDFs) by integrating the TMDs over the transverse momentum. We found that 30 TMDs exist in the tensor-polarized sp…

Transverse-momentum-dependent parton distribution functions up to twist 4 for spin-1 hadrons

We show possible transverse-momentum-dependent parton distribution functions (TMDs) for spin-1 hadrons including twist-3 and 4 functions in addition to the leading twist-2 ones by investigating all the possible decomposition of a quark correlation function in the Lorentz-invariant way. The Hermiticity and parity invariance are imposed in the decomposition; however, the time-reversal invariance is not used due to an active role of gauge links in the TMDs. Therefore, there exist time-reversal-odd functions in addition to the time-reversal even ones in the TMDs. We list all the functions up to tw…

B介子衰变T不对称性的精确讨论

Precise discussion on T-asymmetry with B-meson decays

通过$B\bar{B}$混合系统，人们可以构造一个不对称性，这个不对称性天真地似乎是一个时间反演（T）奇量。在本文中，使用两个过程$(\mathrm{a})\: B_-\rightarrow \bar{B^0}$和$(\mathrm{b})\: \bar{B^0}\rightarrow B_-$来构造事件数不对称性。用$ε_K$表示K介子系统的CP破坏对观测量的贡献，并给出了$ε_K$对观测量的贡献.这种不对称性是用夸克场的相位约定独立参量来表示的，这些参量在夸克场相位的重新定义下是不变的。本文考虑了随时间变化的衰减率的总体因素。此外，我们建议的不对称性是一个T-奇数量的条件。其中一个条件是由于形成不对称性的总体因素的差异而产生的。

光锥夸克模型中的Sivers函数和Boer-Mulders函数

Sivers and Boer-Mulders functions in Light-Cone Quark Models

本文给出了光锥夸克模型中奇夸克分布的纯时反演结果。末态相互作用效应是通过单胶子交换机制产生的。本文利用光锥波函数的形式，导出了描述核子不同轨道角动量分量的波函数振幅重叠的一般表达式。特别是，该模型的预测表明，S波和P波干扰的Sivers功能和显着的贡献，也从P波和D波的干扰Boer-Mulders功能的主要贡献。与现有唯象参数化的有利比较激发了进一步的应用来描述强子反应中的方位不对称性。

基于格点QCD的核子夸克横向自旋-动量关联：Boer-Mulders函数

Quark Transverse Spin-Momentum Correlation of the Nucleon from Lattice QCD: The Boer-Mulders Function

本研究首次用格点QCD和LaMET计算核子Boer-Mulders函数，通过NNLO微扰匹配与重整化群改进揭示其随横向距离的衰减，并比较核子与π介子。

横夸克自旋效应与Boer-Mulders函数的味依赖性

Transverse Quark Spin Effects and the Flavor Dependence of the Boer-Mulders Function

在双夸克旁观者模型中考虑了上夸克（$u$）和下夸克（$d$）的朴素时间反演奇（"T-odd“）部分子分布$h_{1}^{\perp}$，即所谓的Boer-Mulders函数.虽然文献中不同文章的结果表明，在半包含DIS中，两种口味$u$和$d$的Boer-Mulders函数的符号相同且为负，但先前在双夸克-旁观者模型中的计算发现，$h_{1}^{\perp(u)}$和$h_{1}^{\perp(d)}$具有不同的符号。味依赖性对于分析非极化SIDIS和DY过程中的方位角$\cos(2ϕ)$不对称性，以及对非极化核子中横极化夸克分布的全面物理理解都有重要意义。我们发现与以前的工作有很大的差异。特别地，我们得到了在Bjorken $x$中对于$u$ -夸克和$d$ -夸克的Boer-Mulders函数的半阶矩和一阶矩在整个范围内都是负的.结合柯林斯函数，我们预测的$\cos(2ϕ)$方位角的不对称性$π^{+}$和$π^{-}$在这个框架。我们还发现Sivers的$u$ -和$d$ -夸克分别是负的和正的。作为一个副产品的形式主义，我们计算的手征奇，但"T偶“功能$h_{1L}^{\perp}$，这使我们能够提出一个预测的单自旋不对称性$A_{UL}^{\sin(2ϕ)}$的纵向极化目标在SIDIS。