Tracing Outflows and Accretion: A Bimodal Azimuthal Dependence of MgII Absorption
我们报告的双峰性气体的方位角分布在星系周围的跟踪MgII吸收：晕气体更倾向于存在附近的投影星系的长轴和短轴。利用HST和SDSS成像的88个经光谱证实的MgII吸收选择星系[W_r（2796）>0.1A]和35个经光谱证实的非吸收星系[W_r（2796）<0.1A]，通过计算平均方位角概率分布函数，证明了这种双峰性。非吸收体的方位角分布是平坦的，表明对于W_r（2796）<0.1A的气体没有方位角偏好。我们发现，蓝色的恒星形成星系清楚地驱动双峰，而红色的被动星系可能会表现出过剩沿其主轴。这些结果与星系演化的场景一致，即恒星形成星系吸积新的气体，形成新的恒星并产生风，而红色星系由于减少的气体储存而被动存在。我们进一步计算了一个方位角相关的MgII吸收覆盖分数，这是增强了多达20-30%，沿长轴和短轴。气体沿长轴的W_r（2796）分布可能比气体沿投影短轴的W_r（2796）分布更倾向于弱MgII吸收。这些综合的结果是高度暗示的双峰驱动的气体沿星系长轴吸积和沿星系短轴流出。采用这些假设，我们发现流出和流入的开口角分别为100度和40度。我们发现检测到外流的概率约为60%，这意味着风更常见。
2012-10-12 astro-ph.CO astro-ph.GA
The Properties and Prevalence of Galactic Outflows at z = 1 in the Extended Groth Strip
我们研究了扩展格罗斯带中z~1处72个恒星形成星系的星系尺度外流风。galactose被选择从DEEP 2调查和后续LRIS光谱获得覆盖硅II，CIV，铁II，镁II和镁I线在休息帧紫外线。使用GALEX，HST和斯皮策成像，我们检查星系的每一个对象的基础上，以了解在z~1的星系风的流行和恒星形成和结构特性的对象经历流出。从Fe II星际吸收线的质心测量的气体速度跨越[-217，+155] km/s的间隔。我们发现，约40%（10%）的样品在1-sigma（3-sigma）水平上表现出蓝移的FeII线。我们还测量最大流出速度使用的Fe II和Mg II线的配置文件，并表明Mg II经常跟踪更高的速度气体比Fe II。从HST成像的定量形态参数表明，合并不是驱动外流的先决条件。更多的正面星系也比高度倾斜的系统显示出更强的风，这与垂直于星系盘发出的风的典型图像一致。使用从GALEX数据计算的恒星形成率和从HST成像估计的区域，我们检测到流出速度和恒星形成率表面密度之间的~3-sigma相关性，但流出速度和恒星形成率之间只有微弱的（~1-sigma）趋势。为了检验理论预测的恒星形成率和恒星形成率面密度与外流速度之间的标度关系，需要更高分辨率的数据。
2012-09-04 astro-ph.CO
Ultra-strong MgII Absorbers as a Signature of Cool Intragroup Gas
本文给出了在Mg Ⅱ λλ 2786，2803超强吸收体附近星系的光谱观测结果，该吸收体的静止坐标系吸收等效宽度为W_r（2796）= 4.2 π，z=0.5624。这个吸收体最初是在一个明亮的红色星系（LRG）的投影距离ρ=246 kpc处发现的，z=0.5604。Magellan IMAC光谱显示在吸收体红移附近有两个ρ< 60 kpc的星系（z=0.5623和z=0.5621）和一个ρ=209 kpc的星系（z=0.5623），这些发现表明吸收气体存在于群环境中。结合SDSS宽波段测光、B波段、K_s波段图像和光谱学，我们对该星群成员进行了恒星星族综合分析，以表征它们的恒星形成历史、正在进行的恒星形成速率（SFR）和恒星质量。我们发现，在ρ< 60 kpc的两个星系群成员的最佳特征是古老的恒星星族（>1 Gyr）和很少的恒星形成活动（SFR<2.9 \msun /yr），而在ρ=209 kpc的第三个天体表现出与SFR>3.0 \msun /yr一致的[OII]和连续统衍生的SFR。这是第三个可以详细研究银河系环境的超强MgII吸收体，其中包括Nessel等人（2011）分析的两个超强MgII吸收体。这三个星系都在星系群中被发现。我们研究了不同的物理机制引起的吸收气体，包括星爆驱动外流，冷灯丝，延长旋转盘，剥离气体。我们认为，在这些吸收体中观察到的大的等效宽度更可能是由于气体…
2013-03-29 astro-ph.CO
The Star Formation History of Luminous Red Galaxies Hosting MgII Absorbers
我们给出了一个z \approx 0.5亮红星系（LRGs）的光谱样本，它们位于类星体视线的物理投影距离ρ \leq 350 kpc/h内。在我们的样本中的37个LRG中，8个具有相关的MgII吸收器，其静止框架等效宽度Wr（2796）>0.3A，速度分离|dv| \leq 350 km/s，29个没有相关的MgII吸收器，其2 σ极限为Wr（2796）=0.3A。我们进行了恒星星族合成分析使用堆叠光谱的MgII吸收和非吸收LRG子样品。我们发现，LRGs或没有相关的MgII吸收共享类似的恒星形成的历史，最好的旧恒星星族模型（\geq 1陀螺仪）。较年轻的恒星星族（\leq 1 Gyr）无法重现它们的光谱。这些发现与LRG光谱中缺乏[OII]发射特征是一致的。主要是老的恒星星族在LRG表明，恒星爆发驱动的外流是不可能解释观察到的MgII吸收剂在大距离的LRG。此外，光谱LRG样品允许我们推导出一个敏感的约束，冷气体覆盖率<κ>=14 +/- 6%的LRG晕的吸收体的Wr（2796）>0.3A。最后，我们推测观察到的MgII吸收剂周围的LRGs的起源。
2011-08-19 astro-ph.CO
The HI Mass Density in Galactic Halos, Winds, and Cold Accretion as Traced by MgII Absorption
它是公认的，MgII吸收线检测到的背景类星体光谱产生的气体结构与前景星系。星系演化在多大程度上是由气体通过晕圈循环驱动的，这是非常不确定的，因为它们的气体质量密度受到很差的约束。用Schechter函数拟合MgII等效宽度（W）分布，并应用Menard和Chelouche的N（HI）-W相关性，我们计算出Omega（HI）_MgII ~ Omega（HI）_halo =（1.41 +0.75 -0.44 x10 ^-4，其中0.4<z<1.4。我们从我们的计算中排除DLAs，以便Omega（HI）_halo包括吸积和/或流出的晕气体，而不是锁定在冷中性云中。根据Mg Ⅱ的吸收，我们推断出星系晕中宇宙HI气体的质量密度分数为：Omega（HI）_halo/Omega（HI）_DLA=15%，Omega（HI）_halo/Omega_b= 0.3%。通过几条证据，我们提出了在W=1.23^{+0.15}-0.28} Ω时，流入/吸积物质的采样值为小W，而流出/风的采样值为大W，并发现Omega（HI）_infall与Omega（HI）_outflow在分叉处是一致的，冷吸积在总HI质量密度中所占比例不超过~7%.我们讨论的证据表明，（1）总HI质量循环通过晕保持相当恒定的宇宙时间和HI气体的吸积维持星系风，和（2）宇宙恒星形成率的演变主要取决于冷HI气体循环通过晕的速度。
2011-11-14 astro-ph.CO astro-ph.GA
An X-ray study of the galactic-scale starburst-driven outflow in NGC 253
为了进一步理解星暴驱动的外流活动，XMM-Newton和朱雀研究了星暴星系NGC 253中热星际气体的X射线性质.对该星系的三个区域进行了光谱分析，这些区域的特点是多波长观测。热气体由两个薄的热等离子体表示，其温度为kT ~0.2和~0.6 keV。畸变比，即，O/Fe、Ne/Fe、Mg/Fe和Si/Fe的比值在三个区域之间一致，表明高温气体有共同的起源。的丰度模式是一致的II型超新星喷出物，表明在中心区域的星暴活动提供了金属通过银河系规模的星暴驱动流出的晕。能量学也可以支持这一点，条件是核区总发射的0.01-50 n^0.5%流向晕区。为了约束热星际气体的动力学，提取了跟踪密度和温度的表面亮度和硬度比轮廓。假设气体的状态方程为一个简单的多方状态方程，Tρ^（1-γ）=常数，我们约束了物理条件。在热盘中γ与5/3一致，在晕中T为常数（γ = 1）。结果表明，热气体从中心区向晕区膨胀，而从晕内向外以自由膨胀的方式流出。根据观测到的晕内温度梯度，我们将外流速度限定为大于100 km/s。通过与NGC 253的逃逸速度~220 km s^-1的比较，表明热星际气体可以通过外流速度和热速度的结合从NGC 253的引力势中逃逸。
2012-12-09 astro-ph.CO
Outflowing Galactic Winds in Post-starburst and AGN Host Galaxies at 0.2<z<0.8
我们给出了SDSS和DEEP 2中10个AEGIS X射线活动星系核宿主星系和13个星暴后星系在0.2<z<0.8的Keck/LRIS-B光谱，以研究在中等红移下外流星系风的存在、性质和影响。我们关注的星系，无论是主机低光度AGN或最近有他们的恒星形成淬火，以测试这些星系是否有足够的速度风可能从星系中清除气体。我们发现，使用Fe II，Mg II和Mg I的吸收特征，10个（60%）X射线活动星系核宿主星系中的6个和13个（31%）后星暴星系中的4个具有外流星系风，典型速度为~200 km/s。我们还发现，我们的样本中的大多数星系显示线发射，可能来自风，在Fe II* 或Mg II。总共100%的X射线活动星系核宿主样本（包括四个红色序列星系）和77%的星暴后样本具有蓝移吸收或线发射。几个K+A星系在系统速度下有少量的冷气体吸收，表明并非所有的冷气体都被排出。我们的结论是，虽然外流星系风是常见的X射线低光度AGN主机星系和后星暴星系在中间红移，风可能是由超新星驱动（而不是AGN），并没有出现足够高的速度淬火在这些星系中的恒星形成。
2011-09-23 astro-ph.CO
A Survey of MgII Absorption at 2 < z < 6 with Magellan / FIRE: I: Sample and Evolution of the MgII Frequency
我们目前的初步结果，从第一次系统调查镁II类星体吸收线在z > 2.5。利用46个高红移类星体的红外光谱，我们发现了111个MgII系统，其路径覆盖1.9 < z < 6.3. Five systems have z >5，最大z = 5.33，是目前已知的最遥远的MgII系统。对于较弱的系统（Wr <1.0 A），共动MgII线密度在统计上与z = 0.4到z = 5.5没有演化一致，而对于较强的系统，共动MgII线密度增加三倍，直到z \sim 3，然后再次向更高的红移下降。符合指数的等效宽度分布反映了这种演变，即随着z接近3而变平，然后再次变陡。强吸收体的上升和下降表明与恒星形成率密度有关，就好像它们追踪银河系外流或恒星形成的其他副产品一样。较弱的系统缺乏演化并不符合这种解释，但可以通过将宿主星系光度和吸收晕半径之间的低红移比例关系外推到更早的时代来重现。对于弱系统，光度标度模型匹配的演变比类似的模型的基础上MgII占领不断发展的CDM晕质量，大大低估dN/dz在早期的时间，除非小晕的吸收效率显着更大的早期宇宙。总之，这些观测结果表明，含镁II晕的一般结构是在星系组装过程的早期就形成的。除了短暂出现的更强的系统附近的宇宙恒星形成的高峰时期，镁II吸收剂的基本属性已经演变得相当少，即使（据推测）相关的星系人口大幅增长的恒星质量和半光半径。
2012-01-18 astro-ph.CO
Far-Ultraviolet Observations of Outflows from IR-Luminous Galaxies
我们使用哈勃太空望远镜上的宇宙起源摄谱仪获得了四个紫外亮、红外亮的星暴星系IRAS F08339+6517、NGC 3256、NGC 6090和NGC 7552在1150和1450埃之间的中等分辨率紫外光谱。选定的视线对星暴核探测最近形成的大质量恒星的性质和星暴驱动的星系超级风的物理条件。尽管富含金属和尘埃，但所有四个星系都是强莱曼α发射体，等效宽度在2到13埃之间。紫外光谱显示出强烈的天鹅座P型高电离特征，表明星际和环银河介质中形成的恒星风和蓝移低电离线。我们检测到流出气体的体积速度约为400公里/秒，最大速度近900公里/秒。这些都是在当地宇宙中发现的最高值，并在中等和高红移的发光莱曼破裂星系中发现的外流速度相媲美。流出速度不太可能高到足以导致物质从银河系引力势逃逸。然而，星风通过输送星暴核的重元素和丰富星系晕，对星系的演化具有重要意义。导出的质量流出率约为100 Msol/yr，与恒星形成率相当，甚至更高。外流可以抑制恒星的形成，并最终调节恒星爆发，就像高红移星系所建议的那样。
2013-06-03 astro-ph.CO
Probing High-Column Outflows in BALQSOs Using Metastable Helium
外流被认为是无处不在的，在活动星系中具有根本的重要性。尽管它们的重要性，流出的关键物理性质仍然不受约束，这严重限制了研究的加速过程。由于大多数线都是饱和的，因此特别难以约束列密度。然而，可以使用预期在气体中相对稀少的离子来测量柱密度，因为它们最不可能饱和。磷，特别是1118和1128 A处的PV双峰，由于其丰度低，通常被认为是高柱密度的有用探针。我们发现，亚稳中性氦三重态是BALQSO中高柱密度的一个同样有价值的探针。它的显著优点是可以在红外（HeI*10830）和光学（HeI*3889）波段从地面观测到低红移（z<1.2）物体。我们报告的第一个发现的HeI*10830 BALQSO FBQS J1151+3822，并讨论从光学和IR HeI* 线获得的列密度的约束。此外，揭示MgII和FeII吸收的新观察提供了进一步的限制，HeI*，MgII和FeII的Cloudy建模表明LoBALs和FeLoBALs之间的差异是沿视线的柱密度。
2012-03-29 astro-ph.CO
Halo Gas and Galaxy Disk Kinematics Derived from Observations and LCDM Simulations of MgII Absorption Selected Galaxies at Intermediate Redshift
我们获得了10个MgII吸收选择星系（0.3 < z < 1.0）的ESI/Keck旋转曲线，并获得了它们的WFPC-2/HST图像和高分辨率的HIRES/Keck和UVES/VLT类星体谱。我们执行这些星系和它们相关的晕MgII吸收的运动学比较。对于所有10个星系，大多数的吸收速度位于观测到的星系旋转速度的范围内。在7/10的情况下，吸收速度完全位于星系系统速度的一侧，通常与旋转曲线的一条臂对齐。在所有情况下，一个恒定的旋转厚盘模型很难再现所观察到的MgII吸收速度的充分传播时，采用合理的现实参数。在2/10的情况下，星系的运动学，恒星形成面密度，和吸收运动学有相似的高红移星系表现出强烈的外流。我们发现，MgII吸收速度扩展和光学厚度分布可能依赖于星系倾角。为了进一步帮助的数据的空间运动学关系，我们应用类星体吸收线技术嵌入在LCDM模拟的星系（v_c=180公里/秒）。在模拟中，MgII吸收选择富含金属的“晕”气体，从星系，潮汐流，细丝和小卫星星系中大约100千秒差距。在模拟的局限性内，模拟的MgII吸收主要发生在暗条和潮汐流中，并以-200 < v_r < -180 km/s的速度向星系下落。MgII吸收速度偏移分布（相对于模拟星系）跨越~200 km/s，在星系系统速度下检测MgII的频率最低。
2009-12-14 astro-ph.CO
What powers galactic outflows: nuclear starbursts or AGN?
星系外流可以由核恒星爆发（SB）或活动星系核（AGN）提供动力。有人认为，极端的恒星爆发可以为极端的外流提供动力，而不需要调用AGN反馈。然而，不能排除过去和/或隐藏的活动星系核活动的贡献。在这里，我们限制的潜在作用，中央黑洞在驱动强大的流出星暴星系（没有迹象表明正在进行的活动星系核活动）。我们检查是否可以解释的星系外流活动星系核光度演化的框架内，我们的活动星系核辐射尘埃反馈的情况。我们表明，流出的能量的星暴星系在本地宇宙中可以定量再现幂律和指数光度衰减，再加上辐射捕获。类似地，严重的遮蔽和轻微的光度衰减的结合可能解释了在早期宇宙中尘埃恒星形成星系中观察到的星系外流的能量学。我们讨论了不同的物理参数SB与AGN外流驱动，并得出结论，后者可以有一个重大的影响星系的演化。
2022-09-21 astro-ph.CO astro-ph.GA astro-ph.HE
The Complex Structure of the Multi-Phase Galactic Wind in a Starburst Merger
通过Na I D $λλ5890, 5896$吸收线偶线，在许多超亮红外星系（ULIRGs）中观测到了中性外流。首次利用Gemini North上的积分场单元（IFU）对ULIRG（F10565+2448）中的冷中性外流进行了二维运动学分析，并观测了Na I D特征。同时，我们用[NII]和H $α$的发射线绘制了电离流出图。我们发现一个系统的旋转曲线，这是一致的分子盘从以前的CO观测确定的旋转。吸收线显示出核流出的证据，径向范围至少为3千秒差距，与以前的观测结果一致。Na I D线的强度有很强的，空间分辨的相关性与变红，这表明尘埃是存在于流出。令人惊讶的是，中性气体的流出速度显示出强烈的不对称性，其形式为与盘旋转符号相反的主轴梯度。这与随星系旋转的夹带物质或倾斜的短轴流出不一致。我们假设这种不寻常的行为是由于周围气体分布的不对称性。我们还看到不对称的电离流出的证据，在发射线速度图，这似乎是从中性流出解耦。我们的研究结果加强了这样一个假设，即ULIRG外流在形态上不同于那些在更安静的盘星系。
2010-09-30 astro-ph.CO
Spectropolarimetry of the superwind filaments of the starburst galaxy M82: kinematics of dust outflow
本文给出了星暴星系M82的光谱偏振测量结果。在M82核爆发区的能量外流（“超级风”）中，暗条的光发射线基本上是偏振的。通过我们的研究测量的H-α偏振度和角度与以前的窄带成像偏振测量数据是一致的。偏振发射线相对于星系总光和系统运动中的发射线发生红移。偏振光中的发射线强度比[NII]/H-α和[SII]/H-α与核恒星形成区相似。此外，从偏振光的[SII]6731/6717线比得到的电子密度N_e在距离原子核1 kpc以上的地方为600 ~ 1000 cm^-3，而从总光得到的N_e则小于300 cm^-3。这些事实有力地表明，来自M82核爆发的辐射是被超级风携带和向外输送的尘埃颗粒散射的。一个简单的空心双锥外流模型表明，尘埃颗粒的外流速度v_d在核附近为100 ~ 200 km/s，随离核距离的增加而单调减小，在1 kpc附近达到10 km/s左右。在距离M82核相同的距离上，尘埃的运动速度比电离气体（~600 km/s）和分子气体（~200 km/s）慢得多。这表明，在大半径的超级风中的尘埃颗粒是运动学解耦的气体成分。由于尘埃的速度v_d远小于M82的逃逸速度（在距离星系核1.5千秒差距时约为170 km/s），因此大部分被超级风携带的尘埃无法逃逸到星系际空间，而可能在没有任何额外加速机制（如辐射压）的情况下落回星系盘。
2010-12-07 astro-ph.CO
First Detection of A Sub-kpc Scale Molecular Outflow in the Starburst Galaxy NGC 3628
利用野边山毫米波阵列（NMA）对NGC 3628星暴星系中心区域进行了CO（1-0）深度观测，成功地探测到一个尺度为370-450 pc的分子外流。流出的分子气体质量约为2.8x10^7 M_sun，流出速度约为90（+/-10）km s^{-1}。流出的膨胀时标为3.3-6.8百万年，分子气体质量流率为4.1-8.5兆太阳年^{-1}。它需要（1.8-2.8）x10^{54} erg的机械能来产生这种亚千秒差距尺度的分子流出。为了了解分子外流的演化，我们比较了从我们的NMA CO（1-0）数据和钱德拉X射线天文台（CXO）档案数据的软X射线发射的等离子体气体的分子外流之间的物理性质。我们发现，分子外流和强等离子体外流之间的分布似乎是在一个类似的区域。在该区域，等离子体流出的冲压压力和热压力为10^{-（8-10）} dyne cm^{-2}，分子流出的热压力为10^{-（11-13）} dyne cm^{-2}。这意味着分子外流仍在向外扩张。分子气体消耗的时间尺度估计为17-27百万年，总的星爆时间尺度为20-34百万年。演化参数为0.11-0.25，表明NGC 3628的星暴活动仍处于年轻阶段。
2012-04-16 astro-ph.CO astro-ph.GA
Empirical Constraints of Super-Galactic Winds at z >= 0.5
在星系短轴附近发现的MgII吸收体起源于风的冷相的假设下，我们基于观测到的单个吸收云相对于星系位置和方向的相对运动，对红移z >= 0.5的大尺度外流的性质进行了约束研究。我们在文献中确定了四个高度倾斜的盘星系位于50千秒差距内，短轴方向在45度的背景类星体视线。星系的深HST图像可用于精确的星系形态。类星体成员的阶梯光谱也可在公共档案中找到，用于分辨单个吸收团的速度场。在我们的样本中，有三个星系位于rho=8-34 kpc，表现出强的关联MgII吸收特征，Wr（2796）>= 0.8 μ m。一个星系，位于一个碰撞参量rho=48 kpc，没有显示出相关的MgII吸收剂的3西格玛极限Wr（2796）= 0.01。结合已知的恒星形成盘的倾角和方位角，以及相关吸收体在ρ < 35 kpc处的吸收轮廓，我们探索了大尺度星系外流的张开角θ_0和速度场作为z高度v（z）的函数的参数空间。我们发现，MgII双峰和FeII系列的吸收曲线是兼容的气体被加速或减速，这取决于θ_0，虽然加速流出仅适用于一个狭窄的范围θ_0。在加速情况下，我们将推导的$v(z)$与Murray等人（2011）的预测进行比较，发现如果气体被来自超级星团的辐射和冲压压力加速，那么来自超新星爆炸的热能输入的效率为1/2 <= 0.01。
2012-05-17 astro-ph.CO
Galaxies probing galaxies: cool halo gas from a z = 0.47 post-starburst galaxy
利用Keck/LRIS光谱技术研究了z = 0.4729星系周围的冷气体，背景星系的亮度为B = 21.7，z = 0.6942，横向距离为16.5/h_70 kpc。背景星系的光谱在前景星系的红移处显示出强烈的Fe II、Mg II、Mg I和Ca II吸收，Mg II 2796的静止等效宽度为3.93 +/- 0.08埃，表明速度宽度超过400 km/s。由于背景星系很大（> 4/h_70 kpc），吸收气体的高覆盖率表明它出现在一个空间扩展的复杂的冷云中，具有很大的速度色散。大质量（log M_*/M_sun = 11.15 +/-0.08）主星系的光谱表明，它在大约1 Gyr前经历了一次恒星形成爆发，并拥有一个弱的活动星系核。我们讨论了冷气体在其晕中的可能来源，包括热晕气体的多相冷却，冷流入，潮汐相互作用和星系风。我们的结论是，吸收气体很可能是在过去的星暴事件中从宿主星系或其祖先星系的星际介质中喷出或潮汐剥离。采用后一种解释，这些结果对从遥远宇宙中的星系驱动或剥离的冷气体的径向范围施加了为数不多的限制。未来的研究与空间扩展的背景星系的积分场单位光谱将提供多个视线通过前景吸收器和允许分析的形态和运动学的气体周围的星系与一组不同的属性和环境。
2009-07-01 astro-ph.CO
The dependence of Galactic outflows on the properties and orientation of zCOSMOS galaxies at z ~ 1
我们提出了一个分析的冷外流气体星系周围，跟踪镁II吸收线的共添加光谱的486个zCOSMOS星系在1 < z < 1.5的样本。这些星系的恒星质量范围（9.45< log[M*/Msun]<10.7）和恒星形成率（0.14 < log [SFR/Msun/yr] < 2.35）。我们确定了冷流出的MgII吸收分量，并发现流出分量的等效宽度与恒星质量增加。流出等效宽度也随着星系恒星形成率的增加而稳定增加。在类似的恒星质量的蓝色星系表现出显着更高的流出等效宽度相比，红色星系。流出等效宽度对样品的恒星形成面密度有很强的影响。对于盘星系，流出等效宽度是较高的正面系统相比，边缘上的，这表明对于盘星系，流出的气体主要是双极的几何形状。星系的外流速度通常在-200 km/s到-300 km/s之间，平均而言，正面星系的外流速度比侧面星系的要高。具有不规则形态的星系团表现出流出等效宽度以及流出速度与面盘星系相当。这些星系的最小质量流出率> 5-7 Msun/yr，质量负载因子（η = dMout/dt /SFR）与星系的恒星形成率相当。
2013-07-24 astro-ph.CO
Discovery of a compact gas-rich DLA galaxy at z = 2.2: evidences for a starburst-driven outflow
我们在类星体SDSS J113520-001053中探测到了与极强的DLA系统（N（HI）= 10^22.10 cm^-2）相关的Ly-alpha、[OIII]和H-alpha发射，其z=2.207。这是有史以来沿着类星体视线测量到的最大的HI柱密度，尽管这是在GRB-DLAs中看到的典型情况。该吸收体系也属于超强MgII体系，其W2796_r= 3.6A。气体的平均金属丰度（[Zn/H]=-1.1）和尘埃损耗因子（[Zn/Fe]=0.72，[Zn/Cr]=0.49）与一般类星体DLA群体中发现的平均值一致（仅略大于）。[OIII]-Ha发射区相对于类星体视线的碰撞参量非常小，b=0.1”，并且无法分辨。根据Ha线，我们测得SFR=25 Msun/yr。Ly-a线是双峰的，并且在空间上延伸。更引人注目的是，蓝色和红色的Ly-a峰出现在恒星形成区两侧几千秒差距的不同区域。我们建议，这是后果的Ly-a转移流出的气体。恒星爆发驱动的外流的存在也与大的SFR以及小尺寸和低质量的星系（Mvir~10^10 Msun）相一致。根据银河系的恒星紫外连续发光度，我们估计它的年龄最多为10^7年，这也与最近的一次星暴情景相一致。我们将这些数据解释为对一个年轻、富含气体、紧凑的星暴星系的观测，从该星系中，物质通过由活跃的恒星形成活动提供动力的准直风排出。我们通过模拟Ly-a光子在银河系中的辐射转移来证…
2012-02-01 astro-ph.CO
Incidence of Strong MgII Absorbers Towards Different Types of Quasars
我们报告的第一个比较研究的强镁II吸收体看到对射电大声类星体的核心为主（CDQs）和瓣为主（LDQs）类型和正常的类星体。与背景类星体系统速度偏移v <5000 km/s的MgII相关吸收系统也被排除在外。现有的光谱数据的红移匹配视线的3975 CDQs和1583 LDQs，覆盖的发射红移范围0.39-4.87，进行了分析和864强MgII吸收剂被发现，覆盖的红移范围0.45-2.17。使用这个定义明确的强MgII吸收体的大数据集得出的结论是：（i）CDQs的数密度dN/dz显示出比类星体的估计值小的、略微显着的超出;（ii）在红移空间中，这种差异反映在1.2-1.8的窄红移区间内，dN/dz比类星体超出1.6 σ;（iii）CDQ的dN/dbeta分布（β =v/c）比类星体的红移和光度匹配样本的分布大得多，β在0.05-0.1之间。这使我们推断，在这个偏移速度范围内看到的强MgII吸收系统的一个显着的部分可能与CDQs，并可能被加速到视线的强大的射流和/或由于吸积盘流出接近我们的方向。对这种情况的支持来自一致性检查，其中我们只考虑对应于beta > 0.2的光谱范围。计算的红移分布强MgII吸收CDQs现在显示出良好的协议与已知的类星体，确实是预期的纯粹干预吸收系统。因此，对于CDQs，在相对于原子核的速度比通常采用的上限5000 km/s大得多的情况下，可以看到相关的强MgI…
2013-07-15 astro-ph.CO
Environment or Outflows? New insight into the origin of narrow associated QSO absorbers
最近对类星体光谱中窄吸收线系统的详细研究表明，至少有50%的类星体具有与中心引擎相关的窄吸收线，并且在大多数情况下，它们被发现是向外流出的。对NAL的研究是否会为无处不在的类星体反馈提供大量证据，从而阻止星系中恒星的形成？我提出了新的结果分布的视线之间的速度偏移的MgII吸收剂和他们的背景类星体，基于一个大的目录的吸收剂从SDSS DR 6和大大改善类星体红移的估计。我的分析揭示了一个高速人口的MgII NALS延伸到至少6000公里/秒的类星体，这不能归因于集群的本地星系，类似于最近观察到的CIV吸收器。在类星体的强电离场中存在这种低电离气体云表明，我们可能确实目睹了气体的机械排出，以及先前观察到的加热。我还表明，有一个显着过剩的低速MgII NALS在无线电响亮的类星体相比，无线电安静的类星体。在不久的将来，改进的类星体聚类结果将使我们能够判断这是由于环境还是反馈效应。
2009-07-29 astro-ph.CO astro-ph.GA
Starburst--driven galactic outflows
我们提出了一个模型的恒星暴驱动的星系外流，其动力学依赖于辐射和热压力。热压力驱动风的标准模型无法解释在低和高红移星系外流的一些关键观测。我们讨论一个场景，其中来自恒星星族中大质量恒星的辐射压力驱动气体和尘埃壳层。随后的超新星（SN）爆炸从这个群体中最大的恒星，然后驱动恒星喷出物在稀薄的介质中向外，使其与辐射压力驱动的壳层碰撞。碰撞给壳层带来了新的动量，由此产生的再加速使壳层瑞利-泰勒不稳定，使壳层破碎。我们表明，这些弹道碎片的速度可以解释一些最近观察到的风速，红化和恒星形成率之间的相关性在莱曼break星系。
2009-05-04 astro-ph.CO astro-ph.GA
Massive Molecular Outflows and Evidence for AGN Feedback from CO Observations
我们研究大规模的，银河系规模的分子气体外流的性质，并调查其对星系演化的影响。我们提出了对本地ULIRGs和类星体宿主的新IRAM PdBI CO（1-0）观测：在七个来源中的四个来源的CO（1-0）运动学中发现了在kpc尺度上延伸的大量高能分子外流的明显特征，测量的外流率为100兆太阳/年。我们结合这些新的观察与文献中的数据，并探讨大规模分子外流的性质和起源内的扩展样本的19个本地星系。我们发现，星暴主导的星系有一个流出率相媲美的SFR，甚至更高的一个因素~ 2-4，这意味着星暴确实可以有效地从星系中去除冷气体。然而，我们的结果表明，活动星系核的存在可以提高外流率的一个大的因素，这是发现增加与L_AGN/L_bol的比例。气体耗尽的时间尺度，由于分子外流是反相关的活动星系核的存在和光度在这些星系中，范围从数亿年的星暴星系，到只有几百万年的星系托管强大的活动星系核。在类星体宿主中，由于外流导致的耗尽时间尺度比由于恒星形成导致的耗尽时间尺度要短得多。我们估计外流动力学功率，并发现，对于星系托管强大的活动星系核，它对应于约5%的活动星系核光度，预期活动星系核反馈模型。此外，我们还发现，在我们的样本中，大约20 L_AGN/c的动量率在活动星系核主导的源中是常见的。对于“纯”星暴星系，我们的数据暂时支持这样的模型，即外流主要是由年轻恒星对尘埃云的辐射压力驱动的。
2013-11-11 astro-ph.CO
Cosmic rays and the magnetic field in the nearby starburst galaxy NGC253 III. Helical magnetic fields in the nuclear outflow
磁场是一个很好的示踪气体压缩的冲击波，这可能是由于相互作用的恒星形成驱动流出的个别恒星形成网站所描述的烟囱模型。我们研究了核星暴星系NGC 253中心部分的磁场结构，空间分辨率在40到150 pc之间，以探测与核外流相关的任何额外发射。将分辨率为7.5”的3 cm处的新VLA观察结果与20 cm和6 cm处的存档数据相结合。我们发现，在一个几何分布，我们解释为西北核流出锥的边界的连续无线电发射。无论观测频率如何，连续谱发射的标度高度都是150+/-20 pc。平均磁场强度为46+/-10 microG的总磁场和21+/-5 microG的常规领域中的灯丝。有序的磁场沿着灯丝排列，与由于压缩而产生的放大一致。穿过细丝的垂直扩散系数为kappa_perp = 1.5 x 10^28 cm ^2 s^-1 E（GeV）^（0.5+/-0.7）。在核流出锥的SE部分中，磁场以螺旋的形式指向远离盘的方向，其中方位角分量增加到至少1200 pc高度，其中方位角分量大约等于总分量。在2.2kpc半径范围内，盘中有序磁场是各向异性的。在较大半径处，大尺度场是规则的，并且具有偶宇称。磁场能够校准流出，这可以解释观察到的~26度的小开度角。由于角动量守恒，场线被冻结在等离子体中并缠绕成螺旋形。宇宙射线电子的强绝热损失可以部分解释为什么原子核的射电光度低于射电-远红外相关。
2011-10-26 astro-ph.CO
The Average Optical Spectra of Intense Starbursts at z~2: Outflows and the Pressurization of the ISM
z~1-2处的恒星形成星系的一个重要特性是它们维持在数十千秒差距以上的高局部恒星形成强度，这种强度只有在附近宇宙中最强大的核恒星爆发中才能观察到。为了研究这些高恒星形成强度如何影响温暖的电离介质，我们分析了大约50个这样的星系在z~1.2-2.6的平均光谱，并根据它们的局部和全球恒星形成强度选择子样本。叠加使我们能够探测相对较弱的谱线，如[SII]λλ 6716、6731和[OI]λ6300，它们是ISM条件的示踪剂，在大多数单个目标中是检测不到的。我们发现更高的气体密度（因此压力），在激烈的恒星形成区域相比，较暗的扩散气体，总体而言，值是可比的星爆区域和扩散ISM在附近的星系。通过对Hα表面亮度和[SII]/Hα谱线比值的云光电离代码建模，我们发现我们的星系延续了在本地星系中观察到的趋势，其中气体压力与恒星形成强度成比例。我们讨论了这些结果的背景下，自我调节的恒星形成，恒星形成决定了平均热和湍流压力的ISM，这反过来又决定了恒星可以形成的速度，找到与我们的数据很好的协议模型。我们还确认了Hα和[NII]的宽而微弱的线条的检测，这些线条以前被认为是外流或活动星系核的证据。发现广泛的组成部分，只有在最高的平均本地和全球恒星形成强度的堆栈显着检测强烈支持外流的解释，并进一步强调恒星形成反馈和自我调节的重要性在早期宇宙。
2011-09-08 astro-ph.CO
Cosmic dust in MgII absorbers
MgII吸收体导致背景类星体变红。我们测量了这种效应，并推断这些系统中存在的尘埃的宇宙密度为Ω ~ 2 e-6，以宇宙的临界密度为单位，这与星系盘中发现的尘埃量相当，或者大约是星系外存在的尘埃量的一半。我们还估算了MgII云中中性氢的丰度为Ω ~ 1.5e-4，约为星系中恒星中氢的5%。这意味着MgII云的尘埃与气体的质量比约为1/100，这与正常星系的值相似。这将支持MgII云外流起源的假设，MgII云本质上没有恒星，因此没有尘埃来源。尘埃丰度的考虑意味着星系周围的MgII吸收剂的存在有效地持续了几个陀螺。高红移吸收体使我们能够测量静止坐标系消光曲线到900埃，在该位置莱曼边缘的吸收在消光不透明度中占主导地位，超过了尘埃的散射。
2012-06-21 astro-ph.CO astro-ph.GA
2D stellar population and gas kinematics of the inner 1.5 kpc of the post-starburst quasar SDSS J0210-0903
后星暴类星体（PSQs）被认为是大质量星系演化的一个阶段，其中恒星的形成由于核活动的反馈而被淬灭。在本文中，我们的目标是测试这种情况下，解决恒星星族的PSQ J 0210 -0903的研究，以及其发射气体的运动学和激发。我们已经使用的光学积分场光谱获得的双子座GMOS仪器的速度分辨率为~120公里/秒和空间分辨率为~0.5千秒差距。我们发现，在0.3 kpc（半径）的内部，老恒星的光度占主导地位（在4700），而超出这个区域（在~0.8 kpc）的恒星星族是由中间年龄和年轻的电离星占主导地位。气体发射线的比率是典型的塞弗特核内0.3千秒差距，在那里观察到外流。在这个区域之外，线比是LINER的典型特征，可能是由来自核的稀释辐射和年轻恒星的电离作用共同作用的结果。气体运动学显示了星系平面内的旋转和外流的组合，观察到的最大蓝移为-670 km/s。我们估计了电离气体的质量流出率在0.3- 1.1 M_sun/yr范围内，流出的动能为dE/dt ~ 1.4- 5.0 × 10^40 erg/s ~0.03% - 0.1% × L_bol。这一外流速率比核吸积速率（~8.7 x 10^-3 M_sun/yr）高出两个数量级，因此是环核星系气体对核外流的质量加载的结果。我们的观察结果支持一个进化的情况下，气体的供应到核区域引发了一个环核星暴1亿年前，其次是核活动的触发，产生所观察到的气体流出…
2012-10-03 astro-ph.CO
Molecular outflows in starburst nuclei
最近的观测已经在附近的几个星暴核中探测到了分子外流。我们讨论在这样的环境中工作的物理过程，以勾勒出一个场景，可以解释观察到的参数的现象，如分子质量，速度和大小的流出。我们发现，由OB协会引发的外流，与$N_{OB}\ge 10^5$（对应于恒星形成率（SFR）$\ge 1$ M $_{\odot}$年$^{-1}$在核区域），在分层磁盘中平面密度$n_0\sim 200\hbox{--}1000$厘米$^{-3}$和规模高度$z_0\ge 200 (n_0/10^2 \, {\rm cm}^{-3})^{-3/5}$ PC，可以形成分子在一个凉爽的致密和膨胀壳。在几百pc的距离上，相关的分子质量是$\ge 10^7$ M $_\odot$，速度是几十km/s $^{-1}$。我们表明，SFR表面密度为$10 \le Σ_{SFR} \le 50$ M $_\odot$年$^{-1}$千分之一$^{-2}$有利于生产的分子流出，与观察值一致。
2016-08-20 astro-ph.CO astro-ph.GA
AGN outflows trigger starbursts in gas-rich galaxies
最近的数值模拟结果表明，活动星系核反馈对宿主星系的影响可能是正的，也可能是负的。在贫气体阶段的晚期，活动星系核的反馈将气体吹走，终止了恒星的形成。然而，在富含气体的阶段，活动星系核流出物通过过度压缩冷的致密气体而触发恒星形成，从而对它们的宿主提供正反馈。在本文中，我们研究这种活动星系核触发的星暴效应。我们表明，恒星形成率在爆发增加，直到恒星形成反馈抵消本地活动星系核外流压缩。在全球范围内，这预示了盘星系L_* \propto L_{AGN} ^{5/6}中活动星系核和星暴辐射热光度之间存在着强的近似线性统计相关。这种相关性是统计上的，因为活动星系核活动可能在短时间尺度上（短至几十年）波动，而且活动星系核可能关闭，但它对宿主的影响可能持续到活动星系核驱动的外流离开宿主，这可能是活动星系核活动持续时间的10倍。这个关系式前面的系数取决于星系中冷气体的聚集程度和形态。“最大星暴”发生在方位角均匀的气体盘中，对于典型的类星体，我们导出了L_* \sim的上限值比L_{AGN}大50倍。当冷气体分布较致密时，星暴的光度会降低。我们还认为，类似的活动星系核-emerrred恒星爆发是可能的主机的所有几何形状，包括在星系合并，活动星系核被激活。最后，我们注意到，由于活动星系核活动阶段的持续时间很短，活动星系核对星爆的加速影响可能比同时观测活动星系核和星爆所建议的要普遍得多。
2013-06-04 astro-ph.CO astro-ph.GA
Luminous Starbursts in the Redshift Desert at z~1-2: Star Formation Rates, Masses & Evidence for Outflows
我们提出了一个光谱目录的40个发光的星暴星系在z=0.7- 1.7（中位数z=1.3）。其中19个是亚毫米星系（SMG），21个是亚毫米微弱射电星系（SFRG）。这个样本有助于填补以前研究中z=1.2- 1.7的红移沙漠，以及探测较低光度的星系群。射电通量被用来确定我们样本的恒星形成率，其范围从大约50到500 M $_\odot$ yr $^{-1}$，通常低于z $\sim$ 2 SMG。我们确定星云[OII] 3727发射在休息紫外光谱和使用的线宽表明，SMG和SFRG在我们的样本中有更大的线宽，因此动力学质量比光学选定的恒星形成星系在类似的红移。的线宽是无法区分的z $\sim$ 2 SMG人口表明在红移1- 2之间的星系的动力学质量的演变。[NeV]和[NeIII]发射线在光谱子集中被识别，表明存在活动星系核（AGN）。此外，主机的星际吸收线对应的MgII和FeII离子的跃迁也被检测到。这些功能突出地显示在复合光谱，我们使用这些复合材料来证明，吸收线存在于平均蓝移$-240\pm$ 50公里$^{-1}$相对于系统的星系速度来自[OII]。这表明在这些系统中存在大规模流出的星际气体。
2011-08-01 astro-ph.CO
Starburst Galaxies: Outflows of Metals and Energy into the IGM
星暴星系的质量、金属和能量对星系际介质的贡献是什么？星暴星系驱动银河系规模的外流或“超级风”，这可能是从星系中去除金属并污染星系际介质（IGM）的原因。在过去的十年里，通过紫外/光学成像和吸收线光谱学在绘制超级风中的冷夹带气体方面取得了巨大的进展。这些研究表明，超级风在形成高表面密度恒星的星系中无处不在，最强大的恒星爆发可以驱动接近逃逸速度的外流。星系演化的理论模型已经开始纳入超级风，使用基于我们对冷气体的知识的各种特设处方。然而，这些努力从根本上受到阻碍，因为我们缺乏关于这些外流的热阶段的信息。超级风的热X射线发射阶段包含其大部分能量和新合成的金属，鉴于其高比能量和低效的冷却，它也是最有可能逃离星系引力势阱的成分。了解热气体的化学成分和速度对于评估恒星暴增的能量和化学反馈至关重要。未来十年的首要任务是能够直接测量所有质量的星暴星系向IGM喷射气体、金属和能量的速率。这将需要一个高灵敏度的X射线成像光谱仪，能够测量微弱的扩散X射线发射速度，速度精度约为100 km/s。这样的光谱分辨率自动允许详细的基于线的等离子体诊断，并且因此可以导出组成、能量学和流速。
2009-02-17 astro-ph.CO astro-ph.HE
Physical Properties of Massive Compact Starburst Galaxies with Extreme Outflows
我们目前的结果的性质，极端弹射反馈插曲和人口的大规模（$\rm M_* \sim 10^{11} M_{\odot}$），紧凑的星暴星系在z = 0.4-0.7的物理条件。我们使用的数据从凯克/NIRSPEC，SDSS，双子座/GMOS，MMT，和麦哲伦/麦哲伦测量静止帧光学和近红外光谱的14个星暴星系具有极高的恒星形成率表面密度（平均$\rm Σ_{SFR} \sim 3000 \,M_{\odot} yr^{-1} kpc^{-2}$）和强大的星系外流（最大速度v $_{98} \sim$ 1000-3000 km s $^{-1}$）。我们独特的数据集包括发射[OII] $λλ$ 3726，3729，H $β$，[OIII] $λλ$ 4959，5007，H $α$，[NII] $λλ$ 6548，6583，和[SII] $λλ$ 6716，$λλ$ $λλ$ 2796，2803，和FeII $λ$ 2586）线，其允许我们研究流出物中的冷气相（T $\sim$ 10 $^4$ K）的运动学。采用一套线比诊断图，我们发现，中央的恒星爆发的特点是高电子密度（中位数n $_e \sim$ 530厘米$^{-3}$），和高金属丰度（太阳或超太阳）。我们表明，外流最有可能是由恒星反馈出现的极端中央星暴，而不是由活动星系核。我们还提出了多个有趣的观测特征，表明这些星系可能有大量的莱曼连…
2021-10-18 astro-ph.CO astro-ph.GA
The Persistence of Cool Galactic Winds in High Stellar Mass Galaxies Between z~1.4 and ~1
本文分析了468个星系在0.7 < z < 1.5时的Mg Ⅱ 2796，2803和Fe Ⅱ 2586，2600吸收谱线轮廓。该星系样本来自GOODS-N场的凯克财政部红移巡天小组，其恒星质量（M_*）范围与Weiner等人（2009; W 09）以类似方式分析的z~1.4的样本相当，但扩展到较低的红移，并且具有低约0.6 dex的特定恒星形成率。我们从MgII吸收线的多普勒频移识别出冷气体的流出，发现流出气体的吸收等效宽度（EW）平均随M * 和恒星形成率（SFR）的增加而增加。我们属性的更大的质量，更高的SFR星系光谱测量的大EW光学厚吸收云具有大的速度宽度。流出的氢柱密度N（H）> 10^19.3 cm^-2，速度可达500 km/s。虽然SFR > 10 Msun/yr的星系在这个样本和W 09样本中都有强烈的外流，但我们在较低的SFR中没有检测到外流（即，log M_*/Msun < 10.5）星系。利用一个简单的星系演化模型，假设SFR指数下降，我们推断，在log M_*/Msun > 10.5的星系中，当它们的年龄在z=1.4和z~1之间时，强烈的外流持续存在，这可能是因为它们的绝对SFR高。最后，使用高分辨率的HST/ACS成像与我们的光谱分析，我们发现一个微弱的趋势（在1西格玛的意义），增加外流吸收强度与星系SFR表面密度增加的证据。
2009-12-13 astro-ph.CO
Evidence for Ubiquitous Collimated Galactic-Scale Outflows along the Star-Forming Sequence at z~0.5
本文分析了105个星系在0.3<z<1.4时的Mg Ⅱ 2796，2803和Fe Ⅱ 2586，2600吸收线的光谱分布。从GOODS场和扩展Groth带的红移巡天中提取的星系，在0.3<z<0.7时，完全采样了恒星质量log M_*/M_sun > 9.5的恒星形成序列所占据的恒星形成率（SFR）范围。利用MgII和FeII吸收线的多普勒频移作为冷气体运动学的示踪剂，我们在66+/-5%的星系中探测到大尺度风。HST/ACS成像和我们的光谱分析表明，外流检测率主要取决于星系的方向：风在约89%的星系中检测到倾角（i）<30度（正面），而风检测率仅为约45%的对象中i>50度（侧面）。结合相对较弱的依赖风检测率的内在星系属性，这表明，双锥外流是无处不在的正常，恒星形成星系在z~0.5。我们发现，风速与宿主星系M * 的相关性为3.4 σ，而对流的等效宽度与宿主星系SFR的相关性为3.5 σ，这表明具有较高SFR的宿主星系可能会发射更多的物质进入外流和/或产生更大的吸收云速度扩散。假设气体被发射到具有简单等温密度分布的暗物质晕中，对大部分冷物质测得的风速（~200-400 km/s）足以使样品中最低M_* 系统从晕势逃逸。然而，外流通常携带足够的能量到达>50 kpc的距离，因此可能是z~0明亮星系周围观测到的大质量环星系介质的冷物质的可行来源。[删节]
2013-07-04 astro-ph.CO
Physical Conditions in the Low-Ionization Component of Starburst Outflows: The Shape of Near-Ultraviolet and Optical Absorption-Line Troughs in Keck Spectra of ULIRGs
我们分析的物理条件，在低电离成分的星爆外流（在X射线中观察到的高电离风流体相比），基于新的凯克/LRIS光谱的部分解决吸收槽在近紫外和光学光谱的超铝红外Galerkin。大的速度宽度和蓝移存在于七，原子跃迁表明流出的气体内的宏观速度梯度。这些数据中的\mgII 2796、2803（和\feII 2587、2600）双峰线比重度混合的\nad 5892、98双峰线更好地约束气体运动学。\mgII 2796吸收槽的形状与2803 μ m处通常较弱的跃迁的形状相同，这要求两个跃迁在所有流出速度下都具有光学厚度。因此，在每一个速度下流出物所覆盖的银河系连续统的分数决定了这些吸收槽的形状。我们认为，速度偏移的最深的部分的槽，低电离气体的覆盖因子是接近统一的，反映了速度的外壳扫，星际气体在井喷的时候。在一个球形流出，我们表明，该壳的碎片膨胀缓慢相对于几何稀释，低电离气体的覆盖率随半径的增加而减小。因此，我们测量的覆盖因子随速度的增加而减少，可以解释为低电离外流加速的证据。我们还测量了四种气体的C_f（v），给出了流出气体密度的上限为3000 cm ~ 3，并讨论了质量流出速率的下限。
2009-08-28 astro-ph.CO astro-ph.GA
The Milky Way halo as a QSO absorption-line system. New results from an HST/STIS absorption-line catalogue of Galactic high-velocity clouds
我们使用档案紫外吸收线数据从HST/STIS统计分析的吸收特性的高速云（HVC）的星系晕对40多个河外背景源。我们确定吸收覆盖分数的低和中间离子（OI，CII，SiIII，MgII，FeII，SiIII，CIV，和SiIV）的范围fc = 0.20 - 0.70。对于详细的分析，我们集中在硅的吸收成分在HVC，我们调查的列密度，b值和径向速度的分布。结合信息的Si II和Mg II，并使用几何HVC模型，我们调查的贡献HVC强Mg II吸收剂的吸收截面在本地宇宙。我们估计，如果从外部有利位置观察我们的银河系，银河系HVC将平均贡献~52%的银河系总强MgII截面。我们进一步估计，从外部有利位置的银河系晕和光盘的强镁II吸收的平均投影覆盖分数是fc（sMgII）= 0.31晕半径R = 61千秒差距。这些数字，以及在低红移处观察到的强MgII吸收体的数密度，表明下落气体云（即，银河系型星系晕中的HVC类似物）对强MgII吸收体截面的贡献小于34%。这些发现与流出气体（例如，由星系风产生）在更活跃的恒星形成星系的晕中占主导地位的吸收截面的强MgII吸收在本地宇宙。
2013-01-07 astro-ph.CO astro-ph.GA
Probing star formation across cosmic time with absorption line systems
我们提出了星系晕中的冷气体与恒星形成之间的经验联系。使用的样本超过8,500 MgII吸收器从SDSS类星体光谱，我们报告的检测15 sigma之间的相关性的其余等效宽度W 0的MgII吸收器和相关的OII光度，估计恒星形成率。这种相关性有有趣的影响：仅使用可观察到的量，我们表明，镁II吸收剂跟踪的全球OII光度密度的相当一部分，并恢复从经典的发射估计到z~2的宇宙的整体恒星形成历史。然后，我们表明，分布函数的Mg II休息等效宽度，dN/DW 0继承其形状和振幅从OII光度函数Phi（L）。这些分布可以自然连接，没有任何自由参数。我们的研究结果表明，恒星形成星系周围的冷气覆盖系数很高：C>0.5，有利于外流作为MgII吸收的机制。然后，我们认为，干预MgII吸收和蓝移MgII吸收恒星形成星系的光谱中看到的基本上是相同的系统。这些结果不仅揭示了MgII吸收剂的性质，而且还为我们提供了一种新的恒星形成探测器，即以一种不受尘埃消光影响的方式，并具有与红移无关的灵敏度。如该分析中所示，这样的工具可以应用于噪声占主导地位的制度，即使用在单个对象中未检测到发射线的数据集。这对高红移研究特别有意义。
2009-12-17 astro-ph.CO astro-ph.GA
A Kennicutt-Schmidt Law for Intervening Absorption Line Systems
我们认为，大多数强的介入金属吸收线系统，其中MgII 2796 A线的其余等效宽度>0.5A，是恒星形成盘中的星际物质，并从恒星形成盘流出。我们表明，一个版本的Kennicutt-Schmidt定律是很容易得到的，如果镁II等效宽度被解释为运动学扩大从恒星形成星系的外流风中吸收气体。以现象学的方法，并使用一组观测约束恒星形成的星系，我们能够占强MgII吸收剂在宇宙时间的密度分布。介入物质与恒星形成盘的关联自然地解释了强MgII系统的金属丰度和尘埃含量以及它们的高HI柱密度，并且不需要从致密恒星形成区域到星系晕的金属平流来解释观测结果。我们发现，具有广泛的光度范围内的星系可以引起吸收一个给定的休息等效宽度，并讨论可能的观测策略，以更好地量化真正的星系吸收协会，并进一步测试我们的模型。我们表明，吸收体密度的红移演化密切跟踪宇宙的恒星形成历史，强干预系统可以用来直接探测在广泛的红移范围内的明亮和暗淡的星系的物理。通过确定强干预系统与星系盘和量化的版本的肯尼卡特-施密特定律，适用于他们，一个新的探测器的星际介质的发现，提供补充信息，通过星系的排放研究。我们的研究结果的星系反馈和星系际介质的富集的影响进行了讨论。[删节]
2010-08-16 astro-ph.CO astro-ph.GA
The Starburst-Driven Molecular Wind in NGC 253 and the Suppression of Star Formation
宇宙中质量非常大的星系的丰度不足通常归因于星系风的影响。虽然电离的银河风很容易观测到，但大部分排出的物质可能处于较冷的原子和分子阶段。在NGC 253和M 82等恒星暴系统中观测到的膨胀分子壳层可能会促进风中分子气体的夹带。虽然壳层的性质受到很好的限制，但要确定从这种壳层中流出的气体量以及这种气体与电离风之间的联系，需要空间分辨率<100 pc，并对大范围的空间尺度具有灵敏度，这是迄今为止尚不具备的。在这里，我们报告的观测NGC 253，附近的星暴星系（D~3.4 Mpc）已知拥有风，跟踪冷分子风在50 pc的分辨率。在这个分辨率下，面外分子气体紧密地跟踪着Hα细丝，它似乎与位于星暴区的分子膨胀壳层相连。这些观测结果使我们能够直接测量分子流出率，即> 3 Msun/yr，很可能约为9 Msun/yr。这意味着质量流出率与恒星形成率之比至少为η~1-3，从而确立了星暴驱动风在限制恒星形成活动和最终恒星含量方面的重要性。
2013-07-29 astro-ph.CO astro-ph.GA
The metallic winds in dwarf galaxies
我们目前的结果从模型的银河风驱动的能量注入核（在银河系中心）和非核星爆。星暴的总能量是由非常大质量的年轻星团提供的，它们可以推动银河系的星际介质，产生一个重要的外流。这种外流可以是良好的，或部分混合的风，或高度金属风。我们已经进行了绝热三维N体/光滑粒子流体动力学模拟银河风使用GADGET-2代码。数值模型涵盖了广泛的参数，不同的星系浓度指数，星系盘的气体分数，和星暴的径向距离。我们表明，在矮星系的偏心星暴是最有效的机制，产生显着的金属损失（材料从星暴本身）。与此同时，非核的星暴产生高效率的金属损失，尽管有一个中等至低的质量损失率。
2016-12-08 astro-ph.CO astro-ph.GA
MusE GAs FLOw and Wind (MEGAFLOW) IV: A two sightline tomography of a galactic wind
人们认为银河系外流会将重子喷射回环银河系介质（CGM）。基于背景类星体光谱中的金属吸收线（特别是MgII）的研究表明，气体是各向异性喷出的，星系风可能以垂直于星系盘的双圆锥流离开宿主。在本文中，我们提出了一个详细的分析流出的z = 0.7“绿谷”星系（log（$M_*$ / $\mathrm{M}_\odot$）= 9.9; SFR = 0.5 $\mathrm{M}_\odot\,\mathrm{yr}^{-1}$）探测的两个背景源的MUSE气流和风（MEGAFLOW）调查的一部分。多亏了一个偶然的配置与背景类星体（SDSSJ 1358 +1145）和明亮的背景星系在$z = 1.4$，无论是在$\approx 15\,\mathrm{kpc}$的碰撞参量，我们可以-第一次-探测两个后退和接近的组成部分，一个遥远的星系周围的假定的星系外流。我们测量的MgII吸收从两个视线（$84\pm17\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$），这是符合我们的简单的基准风模型的预期，可能结合扩展磁盘的贡献之间的显着速度变化。
2019-11-21 astro-ph.CO astro-ph.GA
Coexistence of Gravitationally Bound and Radiation Driven CIV Emission Line Regions in Active Galactic Nuclei
关于活动星系核（AGN）中高电离线（如CIV）发射区的运动学和结构，文献中存在着相互矛盾的观点。提出了两种宽发射线区（BELR）模型：外流和引力束缚BELR，并分别得到了CIV线蓝移和混响映射观测的支持。为了调和这两个明显不同的模型，我们提出了一个详细的CIV和MgII线之间的比较研究使用的样本从斯隆数字巡天活动星系。我们发现，CIV区域的运动学是不同的Mg II，这被认为是由重力控制。一个很强的相关性之间的蓝移和不对称的CIV配置文件和爱丁顿比。这为外流是由辐射压驱动的假设提供了强有力的观测支持。特别是，我们发现强有力的证据表明，CIV线区域主要是由流出在高爱丁顿比，而它主要是在低爱丁顿比的引力约束。我们的结果表明，这两个发射区共存于大多数活动星系核。这两种气体的发射强度随爱丁顿比以相反的方式平滑地变化。这一解释自然调和了先前研究中提出的明显矛盾的观点。最后，候选模型进行了讨论，可以解释这两个，增强外流发射和抑制正常的BEL，在活动星系核与高爱丁顿比。
2011-06-14 astro-ph.CO astro-ph.HE
The properties of the cool circumgalactic gas probed with the SDSS, WISE and GALEX surveys
我们探讨了冷（~ $10^4$ K）气体在星系周围的分布及其对星系性质的依赖。通过将大约50，000个MgII吸收体与来自SDSS（光学），WISE（IR）和GALEX（UV）调查的数百万个源进行交叉相关，我们有效地提取了z~0.5的大约2，000个星系吸收体对，并探测了吸收强度与星系类型，碰撞参量和方位角之间的关系。我们发现，冷气体跟踪MgII吸收剂存在于周围的恒星形成和被动星系具有相似的发病率在尺度大于100千秒差距，但每种星系类型表现出不同的行为在较小的尺度：MgII等效宽度不相关的被动星系的存在，而更强的MgII吸收剂往往被发现在恒星形成星系附近。这种效应在这些星系的短轴上更容易看到，这表明一些气体与流出的物质有关。相比之下，被动星系周围的冷气体分布与相同尺度下的各向同性一致。我们量化的平均过剩镁II等效宽度$<δW_{0}^{\rm MgII}>$作为星系属性的函数，并找到$<δW_0^{\rm MgII}>\propto SFR^{1.2}, sSFR^{0.5}$和$M_\ast^{0.4}$的恒星形成星系。这项工作表明，恒星形成和被动星系之间的二分法是反映在CGM跟踪低电离气体。我们还测量了MgII吸收的覆盖率，发现在50千秒差距内，恒星形成星系的覆盖率比被动星系高出约2-10倍。我们估计，在$<\log M_\ast/{\rm M_\odot}>$ ~10.8星系…
2014-10-10 astro-ph.CO astro-ph.GA
