锰氧化物薄膜中点缺陷无序引起的电子不均匀性的直接观察

无相分离的巨磁电阻效应：半掺杂锰氧化物中无序诱导的自旋玻璃态和纳米尺度的轨道-电荷关联

Colossal magnetoresistance without phase separation: Disorder-induced spin glass state and nanometer scale orbital-charge correlation in half doped manganites

本文研究了高质量$A$位无序（固溶体）$_{0.5}$单晶在自旋玻璃绝缘体与磁阻铁磁金属相界附近的磁学和电学性质。详细分析了Eu $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_3$的交流磁化率和X射线漫散射随温度的变化关系。具有小带宽的Ln $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_3$晶体中随机势扰动的均匀性产生了均匀的短程电荷/轨道有序，而不是相分离，从而产生了近原子的自旋玻璃态。值得注意的是，这种微观无序的“CE玻璃”状态本身就能够产生巨大的磁阻。

反常铁电六方锰氧化物的非常规有序-无序相变

Unconventional order-disorder phase transition in improper ferroelectric hexagonal manganites

YMnO $_3$和其他相关的多铁性六方锰氧化物中的不适当的铁电性已知会导致拓扑保护的铁电畴，从而引起丰富多样的物理现象。然而，铁电转变的局部结构和结构相干性以前没有得到很好的理解。在这里，我们揭示了在YMnO $_3$的局部结构随温度的演变，使用中子总散射技术，并解释它们的帮助下，第一性原理计算。结果表明，在室温下，局域结构和平均结构与已建立的铁电$P6_3cm$对称性一致。在加热，本地和平均结构分析显示显着的异常从$\sim 800$ K到居里温度一致的增加波动的序参量角。这些波动导致一个不寻常的局部对称性降低到一个\textit{continuum of structures}加热。这种局部对称性破缺持续到高对称性的非极性相，构成了一种非常规类型的有序-无序转变。

离子注入对锰氧化物薄膜磁性和输运性质的影响

Influence of ion implantation on the magnetic and transport properties of manganite films

我们利用氧离子辐照在锰氧化物薄膜中产生可控的结构无序。通过导电原子力显微镜（CAFM）、输运和磁性测量分析了注入工艺对薄膜物理性能的影响。CAFM图像显示具有不同电导率值的区域，这可能是由于点缺陷的随机分布或局部Mn 3 +/4+比的不均匀变化以减少辐照区域的晶格应变。在这种情况下，这些系统的运输和磁性的解释。金属-绝缘体转变可以用简化模型来描述。无序增加了导电区域之间的距离，降低了观察到的TMI。点缺陷无序增加的载流子的本地化，由于增加的无序和局部增强的应变场。值得注意的是，即使样品具有非均匀性，也没有发现低场磁电阻的迹象。点缺陷无序降低了系统的磁化强度，但似乎没有改变磁转变温度。因此，一个重要的解耦之间的磁性和金属-绝缘体的过渡被发现为离子辐照膜，而不是经典的双交换模型的情况。

单层弱淬火无序锰氧化物中长程电荷、轨道有序和自旋玻璃态的共存

Coexistence of long-ranged charge and orbital order and spin-glass state in single-layered manganites with weak quenched disorder

用交流磁测量和电荷输运方法研究了空穴掺杂Pr $_{1-x}$ Ca $_{1+x}$ MnO $_4$，0.3 $\leq$ $x$ $\leq$ 0.7单晶中轨道自由度和自旋自由度之间的关系。尽管在$A$ -位点上没有阳离子有序化，但由于Pr $^{3+}$和Ca $^{2+}$的离子尺寸非常相似，在该体系中淬火无序非常弱.观察到系统对下（相应的上）空穴掺杂的明显不对称响应。为半掺杂（$x$ =0.5）建立的长程电荷轨道顺序存在于过掺杂情况（$x$ $>$ 0.5）中，尽管重新排列以容纳结构中引入的额外空穴。然而，电荷轨道顺序由于额外的局部电子（欠掺杂，$x$ $<$ 0.5）的存在而不稳定，导致其在低于$x$ =0.35时消失。我们表明，在一个中间的欠掺杂区，与0.35 $\leq$ $x$ $<$ 0.5，"轨道主自旋从“的关系，通常观察到的半掺杂锰氧化物不发生。长程电荷轨道有序在低温下不伴随反铁磁转变，而是伴随受抑的短程磁态，产生自旋玻璃相。我们详细讨论了这种自旋玻璃态的性质和起源，这是在半掺杂锰氧化物与大的淬火无序，是不相关的宏观相分离中观察到的晶体中的微小缺陷或杂质。

混合价锰氧化物拉曼散射中Jahn-Teller无序的决定作用

Determinative Role of the Jahn-Teller Disorder in the Raman Scattering of Mixed-Valence Manganites

混合价类钙钛矿锰氧化物具有独特的Jahn-Teller畸变与电、磁性质之间的相互关系。Jahn-Teller畸变遵循Mn（3+）-> Mn（4+）电荷转移，具有一定延迟。它的发展取决于Mn（3+）态的寿命，由Mn（4+）/Mn（3+）比值和磁相关性决定。斜方晶系混合价锰氧化物和菱方晶系RMnO_3（R =稀土）中Jahn-Teller畸变的非相干性导致氧无序。我们表明，在这种情况下的拉曼光谱占主导地位的无序诱导带反映氧的部分声子态密度（PDOS）。实验光谱与计算得到的弥散PDOS的线形相似，有序铁磁金属相的PDOS带消失，证明了这类化合物绝缘相中主拉曼带的PDOS起源。

锰氧化物模型中无序诱导的绝缘体-金属相变

Insulator to Metal Transition Induced by Disorder in a Model for Manganites

锰氧化物的物理似乎是由铁磁金属和电荷有序的反铁磁绝缘状态之间的相竞争。既往研究（Burgy { \it等人}，物理修订版信函{ \bf 87}，277202（2001））已经表明，淬火无序对于模糊那些竞争状态之间的一级跃迁是重要的，并且诱导产生庞磁阻效应的纳米级不均匀性。最近的研究（Motome { \it et al.}物理修订版信函{ \bf 91}，167204（2003））提供了无序在锰氧化物环境中是重要的进一步证据，揭示了在具有合作声子的单轨道模型中由无序触发的意外的绝缘体到金属的转变。在本文中，这种效果的定性解释。有人认为，过渡发生在当地的随机能量的形式无序。作用于由电荷的棋盘式排列构成的绝缘态，具有正负“有效”位置能量，这种形式的无序可以产生有效能量接近零的晶格位置，有利于电荷的传输。这种解释是基于蒙特卡罗模拟和简化的玩具模型的研究，测量状态密度，使用Landauer形式主义的集群电导，和其他可观的。这些想法真正的锰氧化物的适用性进行了讨论。

钙钛矿锰氧化物中应变诱导的金属-绝缘体相共存和稳定性

Strain-induced metal-insulator phase coexistence and stability in perovskite manganites

我们提出了一个详细的研究模型应变诱导的金属-绝缘体相共存的钙钛矿锰氧化物。纳米尺度和介观尺度的不均匀性自洽地描述使用原子尺度模式和它们相关的约束方程。我们还研究了稳定的域配置对统一和不统一的修改域壁。我们的研究结果表明，应变场之间的长程相互作用和复杂的能量景观与多个亚稳态稳定金属-绝缘体相共存中发挥至关重要的作用，观察到在钙钛矿锰氧化物。我们详细说明的模式，约束方程，能量和能量梯度，形成我们的模拟结果的基础。

La2/3Ca1/3MnO3锰氧化物中的无序诱导相分离

Disorder induced phase segregation in La2/3Ca1/3MnO3 manganites

本文用反向蒙特卡罗模拟方法分析了La_（2/3）Ca_（1/3）MnO_3在金属-绝缘体转变温度范围内的中子粉末衍射实验。这种方法允许计算原子对分布函数和自旋关联函数约束描述所观察到的布拉格和扩散核和磁散射。结果表明，铁和反铁磁域相关的各向异性晶格畸变在附近的金属-绝缘体过渡的顺磁矩阵内的相分离。

多铁性材料DyMnO $_3$磁电相变的有序-无序型临界行为

Order-disorder type critical behaviour at the magnetoelectric phase transition in multiferroic DyMnO$_3$

我们提出了详细的介电研究的结果在DyMnO $_3$多铁性锰氧化物的弛豫动力学。在顺电-铁电相变附近观察到较强的低频弛豫过程。高频模与多铁性畴壁的弛豫运动直接相关。我们提供了一个实验证据表明，这种弛豫模式对应于DyMnO $_3$的自旋摆线的手性切换。我们表明，在DyMnO $_3$的弛豫动力学是典型的有序-无序相变，可以理解在一个简单的模型与双势阱。DyMnO $_3$遵循有序-无序转变方案，暗示Mn自旋的短程摆线有序存在于$T_C$之上。这些结果表明，锰氧化物顺电正弦相位的解释作为一个动态平衡的磁性旋轮线与相反的手征。

最佳掺杂锰氧化物中晶格应变诱导条纹相的直接成像

Direct imaging of lattice strain-induced stripe phases in an optimally-doped manganite

在没有淬火无序的锰氧化物薄膜中，我们分别通过高分辨率扫描隧道显微镜/光谱（STM/STS）显示了高于和低于居里温度（Tc）的绝缘和金属条纹形式的织构。这些条纹的形成涉及竞争的轨道和电荷顺序，并且是由长程晶格应变介导的重叠电子波函数的结果。与普遍的看法相反，电子均匀条纹相强调了晶格应变在引起电荷密度调制和阻止序参量之间的串扰方面的功效，否则，该串扰以轨道有序绝缘相和轨道无序金属相的形式不均匀地演变。

拉曼声子作为掺杂和未掺杂锰氧化物中无序、涨落和局域结构的探针

Raman phonons as a probe of disorder, fluctuations and local structure in doped and undoped orthorhombic and rhombohedral manganites

我们提出了一个合理化的拉曼光谱的正交和菱面体，化学计量和掺杂，锰钙钛矿。特别是，我们研究RMnO 3（R= La，Pr，Nd，Tb，Ho，Er，Y和Ca）和不同阶段的Ca或Sr掺杂的RMnO 3化合物以及阳离子缺乏的RMnO 3。锰氧化物的光谱可以理解为对应于MnO 6八面体的两种结构构型的两种光谱的组合，并且独立于通过衍射技术获得的平均结构。具有规则MnO_6八面体的化合物，如CaMnO_3、高Ca掺杂的LaMnO_3以及Ca或Sr掺杂的LaMnO_3金属相，其主峰分别为与R-O（1）键和Mn-O-Mn角相关的弯曲和倾斜MnO_6八面体模式。在低和最佳掺杂的锰氧化物中，宽带的强度和宽度与在顺磁绝缘制度中由极化子跳跃产生的动态波动的幅度有关。与极化子结合能成比例的活化能是该振幅的量度。这项研究允许检测和确认的共存，在几种化合物中，一个顺磁矩阵与晶格极化子一起没有动态或静态八面体扭曲的区域，相同的铁磁金属相。我们表明，拉曼光谱是一个很好的工具，以获得信息的不同的微观或宏观相同时存在于许多锰氧化物的局部结构。

锰氧化物中的孤子相

Solitonic Phase in Manganites

当系统的基态的对称性被破坏时，拓扑缺陷就会存在。这些缺陷对于理解低维系统中的相变是必不可少的[1]。令人兴奋的是，在某些独特的凝聚态系统中，缺陷也是低能电荷激发。这是量子霍尔铁磁体中的skyrmions [2]和聚合物中的孤子[3]的情况。几种过渡金属化合物[4-6]中存在的轨道顺序可能导致拓扑缺陷。在这里，我们认为，轨道有序半掺杂锰氧化物中的拓扑缺陷是轨道孤子。令人惊讶的是，这些孤子携带$\pm$ e/2的部分电荷，并且每当向系统添加额外的电荷时，形成孤子阵列并且发生无公度孤子相位。当电子或空穴被添加到半掺杂的锰氧化物[7-12]时，相图中显著的实验不对称性可以通过正负电荷孤子之间的能量差来解释。与将锰氧化物中相之间的共存解释为外在效应的现有模型相反[13-14]，不均匀性的存在自然地由孤立相的存在来解释。轨道孤子的出现和关联可能是强关联系统中的普遍现象。

掺杂锰氧化物中双交换、超交换和Lifshitz局域化之间的相互作用

The interplay between double exchange, super-exchange, and Lifshitz localization in doped manganites

考虑到Mn被Fe或Ga取代所引起的锰氧化物的无序，我们完成了在以前的论文中开始的掺杂锰氧化物的系统研究。为此，一个无序的模型制定和解决使用变分平均场技术。在所考虑的情况下，双交换、超交换和无序之间的微妙相互作用对T_C对Mn取代百分比的依赖性产生类似的影响。然而，在La $_{2/3}$ Ca $_{1/3}$ Mn $_{1-y}$ Ga $_y$ O $_3$中，我们的结果表明$y\approx 0.1-0.2$存在量子临界点（QCP），与导带电子态的局部化有关。对于La $_x$ Ca $_x$ Mn $_{1-y}$ Fe $_y$ O $_3$（含$x=1/3,3/8$），预期无此类QCP。

缺氧锰氧化物异质结构中由热振动诱导的亚铁磁性

Ferrimagnetism induced by thermal vibrations in oxygen-deficient manganite heterostructures

该研究基于密度泛函理论提出，在缺氧锰氧化物异质结构中利用热振动引起的氧空位择优位移来诱导亚铁磁性，并揭示其随温度先增强后消失的独特可检测规律。

中度无序双交换化合物中的Transition Temperature和磁电阻

Transition Temperature and Magnetoresistance in Double-Exchange Compounds with Moderate Disorder

我们在双交换模型的框架内，辅以适度的无序，发展了一个变分平均场论的化合物，如镧锰氧化物的铁磁转变。得到了转变温度、转变温度随价电子密度的变化以及转变温度随无序度的降低的解析表达式。我们推导了顺磁和铁磁金属相的电导率表达式，并研究了其对温度和磁场的依赖关系。发现铁磁相的电阻率与自发磁化强度之间存在简单的关系，我们的结果与无序度较小的锰氧化物化合物的转变温度和电阻率的实验数据符合得很好。我们评论增加无序的影响。

LnBaMn1.96 Fe 0.04 O 5，LnBaMn1.96 Fe 0.04 O 6和LnBaMn1.96 Fe 0.04 O5.5（Ln=Y，Gd，Sm，Nd，Pr，La）中Mn位Fe置换的锰氧化物电荷和轨道有序与无序态

Manganite charge and orbitally ordered and disordered states probed by Fe substitution into Mn site in LnBaMn1.96Fe0.04O5, LnBaMn1.96Fe0.04O6 and LnBaMn1.96Fe0.04O5.5 (Ln=Y, Gd, Sm, Nd, Pr, La)

合成了层状锰氧化物LnBaMn_（1.96）Fe_（0.04）O_y（Ln=Y，Gd，Sm，Nd，Pr，La）（y=5，5.5和6）。在氧饱和态（y=6）下，Ln=Y，Gd，Sm在室温下呈现电荷和轨道有序，而Ln=La，Pr，Nd在室温下呈现电子无序。由于电荷和轨道的有序性，四极分裂增加了四倍。这与电荷和轨道有序的锰氧化物与无序的锰氧化物相比，减少的钙钛矿样电池的畸变的跳跃式增加一致。用Fe取代Mn的2个替代物使结构和磁性转变温度降低20 ~ 50 K。研究了40个样品的晶格参数和室温穆斯堡尔谱，这些样品的结构被细化到五个对称群：P4/mmm，P4/nmm，Pm-3 m，Icma和P2/m。绝大多数的Fe物种是未分化的穆斯堡尔谱中的大多数样品。这样的单组分光谱中的两个网站的结构解释的优先Fe对网站的Mn（III）和分段的电荷和轨道有序域。

$La{}_{0.5-x}Nd_{x}Ca_{0.5}MnO_{3}$（0.1 \ensuremath{\le} x \ensuremath{\le} 0.5）锰氧化物的结构和磁性有序

The Structural and Magnetic ordering in $La{}_{0.5-x}Nd_{x}Ca_{0.5}MnO_{3}$ (0.1 \ensuremath{\le} x \ensuremath{\le} 0.5) Manganites

用磁化强度、电阻率、透射电子显微镜和中子衍射技术研究了多晶$La{}_{0.5-x}Nd{}_{x}Ca_{0.5}MnO{}_{3}$（0.0 \ensuremath{\le} x \ensuremath{\le} 0.5）样品的晶体和磁性结构。样品具有正交结构，空间群为\textit{Pnma}。随着温度的降低，样品呈现出CE型反铁磁结构，同时存在弱的铁磁有序.铁磁相的生长削弱了电荷和轨道有序的反铁磁相。低温下Nd掺杂引起的结构畸变和磁结构的演化与A位无序（$σ^{2}$）有很强的相关性。

B位无序对$La_{0.5}Ca_{0.5}Mn_{1-x}B_{x}O_{3}$（B = Fe，Ru，Al，Ga）锰氧化物的影响

Influence of B - site Disorder in $La_{0.5}Ca_{0.5}Mn_{1-x}B_{x}O_{3}$ (B = Fe, Ru, Al and Ga) Manganites

利用中子衍射、SANS、磁化强度和电阻率等技术研究了B位掺杂对$La_{0.5}Ca_{0.5}Mn_{1-x}B_{x}O_{3}$（B= Fe，Ru，Al和Ga）化合物的晶体结构和磁结构的影响。B位掺杂的样品在300 K时具有正交结构，空间群为\textit{Pnma}.在这些样品中，发现少数样品在磁转变到CE型反铁磁态之前发生了从斜方晶系到单斜晶系的结构转变。掺杂Fe后，电荷和轨道有序的CE型反铁磁态被抑制，随后是$0.02\leq x\leq0.06$化合物中铁磁绝缘相的生长。在较高的Fe掺杂$x>0.06$，铁磁状态也被抑制，没有证据表明，观察到的长程磁有序。在Ru掺杂的样品$(0.01\leq x\leq0.05)$中，铁磁金属态在$T{}_{C}\approx200K$和$T_{MI}\approx125K$中是有利的，而$T_{C}$和$T_{MI}$随Ru掺杂的变化不明显，相反，当Al非磁性取代$0.01\leq x\leq0.03$时，电荷有序的CE型反铁磁态与铁磁金属相共存.随着Al掺杂$(0.05\leq x\leq0.07)$的进一步增加，CE型反铁磁相和铁磁相都逐渐被抑制.这种行为伴随着A型反铁磁绝缘态的演化。最后，在较高Al掺杂$(0.10\leq x\leq0.13)$下，该相也被抑制，并且在M（T）中自旋玻璃样转变的特征是明显的。同样地，观察到用G…

Selective substitution in orbital domains of a low doped manganite : an investigation from Griffiths phenomenon and modification of glassy features

An effort is made to study the contrast in magnetic behavior resulting from minimal disorder introduced by substitution of 2.5% Ga or Al in Mn-site of La${_{0.9}}$Sr$_{0.1}$MnO${_3}$. It is considered that Ga or Al selectively creates disorder within the orbital domains or on its walls, causing enhancement of Griffiths phase (GP) singularity for the former and disappearance of it in the later case. It is shown that Ga replaces Mn$^{3+}$ which is considered to be concentrated within the domains, whereas Al replaces Mn$^{4+}$ which is segregated on the hole-rich walls, without causing any signif…

点缺陷对锰氧化物性质的影响

Role of Point Defects on the Properties of Manganites

用XRPD、电导率、电子顺磁共振和静态磁化强度等测试手段对具有明确阳离子分子结构和氧含量的La_（1-x）Ca_xMnO_3 + δ和La_（1-x）Na_xMnO_3 + δ样品进行了分析。通过以下方式在结构中引入点缺陷：i）异价阳离子掺杂（替代缺陷），ii）氧过化学计量（阳离子空位）和iii）氧欠化学计量（氧空位）。阳离子掺杂主要通过影响容忍因子和Mn离子的氧化来影响材料;阳离子空位通过阻断Mn ~（4+）-Mn ~（3+）离子间的相互作用路径而影响磁性，而氧空位对结构和电学性能的影响更大，并通过Mn ~（4+）离子的整体减少而影响磁性量和通过创建具有不同磁性特征的样品区域。我们可以说，Ca和Na掺杂的镧锰氧化物化合物的基本磁性和电学行为是由Mn 4 +-Mn 3+比驱动的，并且所有的特殊行为确实是由缺陷、浓度梯度以及更一般地由晶格无序引起的。

铁电体中作为突现连续对称遗迹的拓扑缺陷和无序的Higgs凝聚

Topological defects as relics of emergent continuous symmetry and Higgs condensation of disorder in ferroelectrics

Lars Onsager和Richard Feynman设想，在$^{4}$ He中，三维（3D）超流到正常$λ$的转变通过涡旋的增殖发生。对于同一普适类中的每一个相变，这个过程都应该成立。拓扑缺陷在破缺相变中的作用已经成为宇宙学和高温超导学的主要课题，尽管直接成像这些缺陷是具有挑战性的。在这里，我们表明，U（1）连续对称性，出现在铁电临界点的多铁性六方锰氧化物导致类似的增殖的漩涡。此外，无序场（涡旋）耦合到一个新出现的U（1）规范场，当加热到铁电转变温度以上时，涡旋凝聚（跨越整个系统），通过希格斯机制，规范场变得有质量。在六方锰氧化物的涡旋网络的直接成像提供了独特的实验访问这种双重描述的铁电转变，同时使测试的Kibble-Zurek机制。

A位无规性对Ba基过氧化锰氧化物结构和物理性能的影响

A-site Randomness Effect on Structural and Physical Properties of Ba-based Perovskite Manganites

在$A$位有序锰氧化物$R$ BaMn $_{2}$ O $_{6}$（$R$ = Y和稀土元素）中发现的新的结构和物理性质要求对钙钛矿锰氧化物有新的理解。本文研究了$A$-位无序形式$R_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_{3}$，并与$R$ BaMn $_{2}$ O $_{6}$和$R_{0.5}A_{0.5}$ MnO $_{3}$（$A$：Sr，Ca）的结构和电磁性能进行了比较.与普通无序的$R_{0.5}A_{0.5}$ MnO $_{3}$（$A$：Sr，Ca）相比，$_{3}$具有原始的立方钙钛矿结构，其基态以磁性玻璃态为主。在Pr化合物中，当Pr/Ba在$A$-位上具有不同程度的无规性时，$A$-位的无序逐渐抑制铁磁和A型反铁磁转变，最终导致Pr $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_{3}$的磁性玻璃态.在Pr $_{0.5}$ Ba $_{0.5}$ MnO $_{3}$中观察到一种特殊的行为，即多阶磁化和电阻率变化。这些性质可能与Ba $^{2 +}$和$R^{3 +}$具有非常不同的离子半径的随机分布所引起的任何空间异质性密切相关。

强电子-晶格耦合材料中结构孪晶和反相界的电子性质

Electronic properties of structural twin and antiphase boundaries in materials with strong electron-lattice couplings

使用基于原子尺度的晶格畸变理论，我们证明了弹性纹理，如孪晶和反相边界，可以在具有强电子-晶格耦合的材料中产生复杂的电子不均匀性，如在钙钛矿锰氧化物和其他功能材料中观察到的。

锰氧化物中非均匀电子态的介观非平衡涨落

Mesoscopic, Non-equilibrium Fluctuations of Inhomogeneous Electronic States in Manganites

利用透射电子显微镜（TEM）的暗场实空间成像技术，在强电子束辐照下观察到混合价锰氧化物中电荷有序（CO）相的200 A量级的缓慢涨落.除了这些不寻常的波动的CO相，我们观察到的开关型波动的电阻率在同一个样品中，这被发现是几个倍大。系统的分析表明，这两种不同类型的波动具有类似的时间尺度的顺序秒是通过一个亚稳态绝缘电荷无序状态互连。当前的波动依赖性表明这种缓慢的动态的非平衡性质。

磁阻锰氧化物中的两个铁磁态-轨道驱动的一级跃迁-

Two Ferromagnetic States in Magnetoresistive Manganites - First Order Transition Driven by Orbitals -

对钙钛矿锰氧化物的电子结构进行了系统的研究。考虑到Mn离子中$e_g$轨道的简并性和强电子关联，导出了有效哈密顿量。自旋和轨道的顺序检查作为载流子浓度的函数中的平均场近似应用到有效的哈密顿量。在轻掺杂区，我们得到了铁磁金属态和铁磁绝缘态之间的一级相变。在反常X射线散射实验中直接观察到了轨道有序-无序跃迁。目前的研究表明，锰氧化物中的金属-绝缘体转变的轨道自由度的一个新的作用。

（La_{1-y} Pr_{y}）_{0.7} Ca_{0.3} MnO_3中猝灭关联无序对相分离和磁性强影响的证据

Evidence for strong effect of quenched correlated disorder on phase separation and magnetism in (La_{1-y}Pr_{y})_{0.7}Ca_{0.3}MnO_3

高分辨中子衍射结果表明，钙钛矿锰氧化物（La_{1-y} Pr_{y}）{0.7} Ca_{0.3} MnO 3的铁磁（FM）和反铁磁（AFM）相的介观分离以及FM转变温度Tc强烈依赖于淬灭关联无序。不同的无序强度是通过不同的样品合成过程实现的，并通过微应变型衍射峰展宽来定量表征。随着关联无序强度的降低，体系转变为具有较小T_C的单相状态，支持了关联淬火无序是锰氧化物体系相分离的起源的观点。最终化学均匀的样品的基态是FM样的，包含约20%的AFM少数相。通过氧同位素取代降低有效载流子带宽，这种类FM态可以很容易地转变为FM相<20%的类AFM态。

纳米晶Zener极化子有序锰氧化物多铁性的直接实验证据

Direct experimental evidence of multiferroicity in a nanocrystalline Zener polaron ordered manganite

利用X射线衍射、磁化强度、阻抗谱和反射极化等测试手段，讨论了Pr 0.67 Ca 0.33 MnO 3（PCMO）铁磁和铁电共存的粒度可调谐性.用正上负下方法测量的复极化曲线清楚地证明了在Zener极化子（ZP）有序P21nm和无序Pbnm结构之间存在相分离的PCMO中存在铁电性。我们还发现，铁电响应增强的纳米晶样品，只要ZP有序不被破坏，而长程反铁磁有序在低温下在体系统中被取代的纳米粒子中的铁磁关联。通过减小晶粒尺寸，有可能使铁磁性和铁电性在室温附近共存的结论应该普遍适用于所有ZP有序锰氧化物。

最优掺杂RE5/8Ca3/8MnO3钙钛矿中接近轨道有序与电荷无序态的研究

Proximity to an orbital order with charge disorder state in optimally-doped \textit{RE}\textsubscript{5/8}Ca\textsubscript{3/8}MnO\textsubscript{3} perovskites

本文通过同步辐射X射线和中子衍射研究最优掺杂RECMO钙钛矿，揭示其晶格应变状态接近一种新型轨道有序：电荷无序态，该态与铁磁金属态竞争导致相共存和巨磁电阻效应。

La{0.7-x}Y{x}Ca{0.3} MnO {3}锰氧化物的磁弛豫现象和团簇玻璃性质

Magnetic relaxation phenomena and cluster glass properties of La{0.7-x}Y{x}Ca{0.3}MnO{3} manganites

用交流磁化率和直流磁化率测量方法研究了畸变钙钛矿La{0.7-x}Y{x}Ca{0.3}MnO{3}（0 <= x <= 0.15）的动态磁性，重点研究了弛豫和时效过程。他们的证据x >= 0.10的金属簇玻璃相的外观，开发刚好低于铁磁转变温度。团簇随着温度降低而生长，直到温度T（f0），在该温度下，由于严重的团簇间挫折，它们冻结。这些集群的形成被解释由钇引起的局部结构扭曲，在双交换铁磁性占主导地位的磁晶格中创建本地化的自旋无序的存在。

（Y，Gd）MnO3中无序诱导的六方-正交相变

Disorder induced hexagonal-orthorhombic transition in (Y,Gd)MnO3

我们表明，在AMnO 3从正交钙钛矿相的六方相的过渡是通过诱导A-网站上的无序促进。对于无序的混合钇钆锰氧化物样品，正交相和六方相之间的间隙变宽。以正交相为代价，两相区出现。相分离表现出非常不寻常的结晶行为。我们还表明，高压合成有利于正交相。YMnO 3在15 kbar下以正交相形成。

应变锰氧化物薄膜和双晶结的磁各向异性

Magnetic anisotropy in strained manganite films and bicrystal junctions

研究了LSMO锰氧化物薄膜和双晶结的输运和磁性。在STO、LAO、NGO和LSAT衬底上外延生长了锰氧化物薄膜，用两种磁共振谱技术测定了薄膜的磁各向异性。正交非晶非晶衬底的各向异性导致薄膜在衬底平面内的磁性能表现出单轴各向异性，与立方衬底相比，各向异性很小（约0.3%）。研究了锰氧化物晶体学基面不同倾斜度的样品以及晶体学轴旋转的双晶结（RB结）和基面倾斜的双晶结（TB结）。结果发现，在相邻的非政府组织基板上的磁各向异性的值可以通过改变基板的倾斜角从0度到25度而变化。对锰氧化物双晶结的磁各向异性测量表明，两种类型的双晶边界RB和TB都存在两个铁磁有序的自旋子系统。TB结的磁电阻值随温度的降低而增大，但随取向差角的增大而增大，甚至结内部分易磁化轴的取向差都不改变。对双晶结电导的电压依赖性的分析表明，LSMO双晶结的低磁电阻是由两种散射机制引起的：低温下由于双晶界面无序层中强的电子-电子相互作用，自旋极化载流子的自旋翻转和高温下反铁磁振子的自旋翻转.

Pr_（0.5）Ca_（0.5）Mn_（1-x）Al_（x）O_（3）中的有限尺寸效应和无序对电子相分离的影响

Finite size effects and the effect of disorder on electronic phase separation in Pr_(0.5)Ca_(0.5)Mn_(1-x)Al_(x)O_(3)

本文报道了Mn位取代半掺杂锰氧化物系列Pr_（0.5）Ca_（0.5）Mn_（1-x）Al_xO_3低温磁性相的体磁化强度研究。我们的研究结果表明，在这一系列的化合物，这是由电子相分离和稳定的有限的淬火无序的存在下驱动的自组织结构的形成，从而提供了一个理解的基础上，在无序的存在下的CE相的巨大的抑制。还观察到了类似于自旋玻璃和相互作用超顺磁体中所见的引人注目的磁记忆效应。增加的无序被认为是使电子相分离较弱，由于CE状态的不稳定，这导致在一个增强的迁移率的载流子。

纳米相La_（0.7）Ca_（0.3）MnO_3的巨磁电阻效应研究

Colossal Magnetoresistance Study in Nanophasic La_0.7Ca_0.3MnO_3 Manganite

本文报道了烧结温度对聚合物前驱体法合成的La_（0.7）Ca_（0.3）Mn_（0.3）O_3锰氧化物低场磁输运性质的影响。La_（0.7）Ca_（0.3）MnO_3在600 ℃（S6）、700 ℃（S7）、800 ℃（S8）、900 ℃（S9）和1000 ℃（S10）下烧结。XRD证实相形成在600 ° C开始。所有样品均为单相，具有正交晶胞。随着烧结温度的降低，晶格常数减小。微晶以及颗粒尺寸也表现出强烈的烧结温度的依赖性。所有样品都具有绝缘体-金属（T_IM）和顺磁-铁磁（T_C）转变。T_C随烧结温度的变化很小[274 K（S10）~ 256 K（S6）]，而T_IM则从267 K（S10）下降到138 K（S6），下降了129 K。这种T_C-T_IM的差异是由于这样的事实，即前者是一个内在的特性，后者强烈地依赖于外在因素，如合成条件，晶界和相关的障碍。对于所有样品，MR对T_S都有很强的依赖性。随着温度的降低和磁场的增加，磁电阻增加，在T_C附近出现本征贡献。所有样品的MR的这些变化已被解释的微观结构的变化和自旋极化隧道在低温下。