Magnetic structure of the Eu2+ moments in superconducting EuFe2(As1-xPx)2 with x = 0.19
本文用中子散射法测定了EuFe_2（As_（1-x）Px）_2（x = 0.19）超导样品中Eu ~（2+）磁矩的磁结构。在T_C = 19.0（1）K以下，Eu ~（2+）的磁矩沿c方向排列，在超导态下的有序磁矩为6.6（2）μ_B。在T_N = 17.0（2）K以下的反铁磁有序体样品中存在类似于欠掺杂相的杂质相。我们没有发现铁磁序的迹象，也没有任何不相称的磁性顺序的Eu 2+的时刻在样品中。
2014-09-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Structural and magnetic phase transitions in the ternary iron arsenides SrFe2As2 and EuFe2As2
用变温X射线粉末衍射和~（57）Fe穆斯堡尔谱研究了三元铁砷化物SrFe_2As_2和EuFe_2As_2的结构和磁性相变。这两种化合物在室温下结晶在四晶ThCr 2Si 2型结构，并表现出位移结构转变在203 K（SrFe 2As 2）或190 K（EuFe 2As 2）的正交晶格对称性与I4/mmm和Fmmm之间的基团-子群关系。SrFe 2 As 2的57-Fe穆斯堡尔谱实验表明，在低于相变温度（4.2 K时为8.91（1）T）的情况下，超精细场完全分裂。序参量提取的晶格参数的详细测量和拟合一个简单的幂律。我们发现AFe_2As_2化合物的临界指数与转变温度之间存在关系，这表明BaFe_2As_2的转变确实比SrFe_2As_2的转变更连续，但即使在后者的情况下，它仍然是二级的。
2008-09-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Complex vortex-antivortex dynamics in the magnetic superconductor EuFe$_{2}$(As$_{0.7}$P$_{0.3}$)$_{2}$
本文报道了磁性超导体EuFe $_{2}$（As $_{0.7}$ P $_{0.3}$）$_{2}$的μ子自旋谱和交流磁化率（$χ$）测量结果。μ子位置的内部场对温度的依赖性表明Eu $^{2+}$磁矩的铁磁有序性，并且只有常规的磁振子散射支配在低温下的纵向弛豫速率。同时，我们观察到丰富的现象的虚部的磁化率$χ^{\prime\prime}$通过标准的交流磁化率和一种新的技术的基础上的微波共面波导谐振器。特别是，我们检测到激活的趋势，在$χ^{\prime\prime}$的几个功能，频率跨越十个数量级。我们解释我们的研究结果的复杂动力学的影响下的磁畴结构的涡旋和antivortices。
2022-01-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic ordering and dense Kondo behaviour in EuFe$_{2}$P$_{2}$
通过晶体结构、磁化强度、穆斯堡尔效应、输运性质和比热等测量，系统地研究了三元磷化铁EuFe $_2$ P $_2$与ThCr $_2$ Si $_2$型结构.结构精修结果证实没有直接的P-P共价键。穆斯堡尔谱表明Fe原子没有磁矩，Eu离子在整个温度下都是二价的，具有$S$ =7/2的局部磁矩。Eu的$^{2+}$自旋顺序铁磁在$T_C$ =29.5 K，其次是一个可能的螺旋有序低于$T_{HM}$ =26 K，其中Eu的$^{2+}$时刻倾斜一点从c轴。外磁场使$T_C$逐渐增加，但迅速抑制$T_{HM}$。（磁）电阻率数据表明居里温度以上的特征致密近藤行为。结果进行了讨论，在网站间RKKY和intrasite近藤相互作用之间的相互作用。
2010-09-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Antiferromagnetic transition in EuFe$_2$As$_2$: A possible parent compound for superconductors
用磁化率、电阻率、热电势、霍耳和比热测量研究了三元铁砷化物EuFe $_2$ As $_2$与ThCr $_2$ Si $_2$型结构。该化合物分别在200 K和20 K左右发生两次磁性相变。发现前者伴随着磁化率的轻微下降（减去Curie-Weiss顺磁贡献后），电阻率的快速下降，热电势的大幅跳跃和比热随温度降低而出现的尖峰，所有这些都指向自旋密度波状的反铁磁转变。后者被认为与Eu $^{2+}$矩的A型反铁磁有序有关。通过与BaFe $_2$ As $_2$和SrFe $_2$ As $_2$的物理性质比较，我们预期通过适当的掺杂可以在EuFe $_2$ As $_2$中诱导出超导电性。
2008-08-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Multiple magnetic orders discovered in the superconducting state of EuFe$_{2}$(As$_{1-x}$P$_{x}$)$_{2}$
本研究在最优掺杂的EuFe$_{2}$(As$_{1-x}$P$_{x}$)$_{2}$晶体超导态中发现了两种新的低温磁有序，并揭示了随掺杂量增加磁有序消失的现象及其对磁场的强烈依赖性。
2024-12-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Suppression of spin-density-wave transition and emergence of ferromagnetic ordering of Eu$^{2+}$ moments in EuFe$_{2-x}$Ni$_{x}$As$_{2}$
本文通过电阻率、磁化率和热电势测量系统地研究了EuFe $_{2-x}$ Ni $_{x}$ As $_{2}$（0 $\leq$ \emph{x} $\leq$ 0.2）的物理性质。未掺杂的化合物EuFe $_{2}$ As $_{2}$在195 K经历了与Fe磁矩相关的自旋密度波（SDW）跃迁，随后在20 K经历了Eu $^{2+}$磁矩的反铁磁（AFM）有序化。Fe位的Ni掺杂同时抑制了Eu $^{2+}$矩的SDW跃迁和AFM有序化。对于$x\geq$ 0.06，Eu $^{2+}$磁矩的磁序从反铁磁性演变为铁磁性（FM）。当$x\geq$为0.16时，SDW转变被完全抑制，但在2K以下没有观察到超导转变。讨论了EuFe $_{2-x}$ Ni $_{x}$ As $_{2}$体系中AFM到FM转变和无超导电性的可能原因。
2009-03-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Interplay between magnetism and superconductivity in EuFe(2-x)Co(x)As2 studied by 57Fe and 151Eu Mössbauer spectroscopy
用~（57）Fe和~（151）Eu穆斯堡尔谱研究了EuFe（2-x）Co（x）As_2（x=0（母体）、x=0.34 - 0.39（超导体）和x=0.58（过掺杂））的温度（4.2 - 300 K）关系。结果表明，Co取代抑制了自旋密度波（SDW），但它在超导区仍然存在，而铁谱在超导区表现出一些非磁性成分。无论Co浓度如何，铕都具有反铁磁性，并且随着钴对铁的替代增加，自旋从母体化合物中的a轴向c轴重新取向。重定向发生在a-c平面附近。在EuFe（2-x）Co（x）As 2中，由于Co原子的化学压力，在取代过程中出现了三价铕离子，并经历了来自Eu ~（2+）的超精细场转移。铁在SDW和非磁性状态下都经历了一些转移场，而在母体化合物中检测不到转移场。超导性与4f-铕磁序在同一体积内共存。EuFe（2-x）Co（x）As_2的超导电性似乎具有某些特殊性质，而且仅限于铁穆斯堡尔谱中的非磁性成分。
2011-07-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
57Fe and 151Eu Mössbauer studies of 3d-4f spin interplay in EuFe(2-x)Ni(x)As2
用~（57）Fe和~（151）Eu穆斯堡尔谱研究了EuFe（2-x）Ni（x）As_2化合物的3d和/或4f磁序。此外，该系统，即EuFe 2As 2和EuNi 2As 2的末端成员的结果进行了报告，以供比较。结果发现，自旋密度波顺序的Fe巡游矩是单调抑制Ni取代。然而，3d磁序在最低温度至少x = 0.12时仍然存在，并且在x = 0.20时肯定完全被抑制。无论Ni浓度如何，Eu局域化矩都是有序的，但随着x的增加，Eu局域化矩会发生自旋重取向，从平行于母体化合物中的a轴排列，向c轴排列（x > 0.07）。4f自旋序从反铁磁到铁磁的变化与3d自旋序的消失同时发生，这是Eu 2+离子的磁性与[Fe（2-x）Ni（x）As 2]2-层的传导电子之间强耦合的证据。当Ni取代量x > 0.04时，由于Eu ~（2+）的有序性，Fe核受到超精细磁场的转移，而EuFe_2As_2和低Ni取代量的化合物中没有检测到超精细磁场的转移。这似乎是由于Eu 2+磁矩向晶体学c轴倾斜而产生的4f铁磁分量导致Fe原子处的转移磁场。
2021-05-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Local and collective magnetism of EuFe$_2$As$_2$
本文对与高温超导母体化合物$\mathrm{BaFe_2As_2}$同构的$\mathrm{EuFe_2As_2}$的局域磁性和集体磁性进行了实验研究。与其中仅Fe自旋有序的$\mathrm{BaFe_2As_2}$相反，由于Eu $^{2+}$自旋（$J =7/2$，具有$L=0$和$S=7/2$）在A型反铁磁织构（反铁磁堆叠的铁磁层）中的有序，$\mathrm{EuFe_2As_2}$在低于20 K时具有额外的磁性转变。这可能会影响FeAs层及其局部和相关的磁性。在$\mathrm{EuFe_2As_2}$单晶上的Fe-K $_β$ X射线发射实验显示，在15 K时的局部磁矩为1.3 $\pm0.15~μ_B$，在300 K时略微增加到1.45 $\pm0.15~μ_B$。在相同晶体上进行的共振非弹性X射线散射（RIXS）实验显示了沿$\mathrm{(0, 0)\rightarrow(1, 0)}$和$\mathrm{(0, 0)\rightarrow(1, 1)}$的色散宽（能量）磁激发，带宽在170-180 meV的量级。局部和集体磁性的这些结果与$\mathrm{AFe_2As_2}$系列（$A=$ Ba，Ca和Sr）的其他母体化合物，特别是表征良好的$\mathrm{BaFe_2As_2}$一致。因此，我们的实验导致我们的结论是，Eu的高磁矩的Fe本地磁矩和自旋激发的…
2017-03-28 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Metamagnetic transition in EuFe$_2$As$_2$ single crystals
本文报道了砷化铁高温超导体母体化合物EuFe $_2$ As $_2$单晶的各向异性磁化强度和磁电阻的测量结果。除了在186 K的反铁磁（AFM）自旋密度波转变与Fe的时刻，该化合物经历了另一个磁相变在19 K由于AFM有序的Eu $^{2+}$自旋（$J=S=7/2$）。后者的AFM状态下的磁场表现出变磁转变。当在2 K下用$H\parallel c$施加磁场时，磁化强度线性增加至7.0 $μ_{B}$ /f. u。在$μ_{0}H$ =1.7 T时，则在更高场下保持在该饱和Eu $^{2+}$矩值。在$H\parallel ab$的情况下，磁化呈阶梯状增加至6.6 $μ_{B}$ /f. u。具有小的磁滞。一个变磁性相被鉴定为具有4.4 $μ_{B}$ /f. u的饱和磁矩。该变磁转变伴随着负的面内磁电阻，反映了Eu $^{2+}$磁矩有序化对FeAs层导电性的影响。根据Eu $^{2+}$自旋的$A$型AFM结构，从自旋重取向和自旋反转两个方面解释了这一结果。建立了磁相图。
2008-11-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of antifluorite layer on the magnetic order in Eu-based 1111 compounds, EuTAsF (T = Zn, Mn, and Fe)
1111化合物与交替序列的萤石和反萤石层作为结构主机的庞大家庭的铁基超导体。在这里，我们使用中子粉末衍射和密度泛函理论（DFT）的能带结构计算来研究的[EuF]+萤石层中的Eu 2+的磁性顺序取决于[TA]-反萤石层的性质，可以是非磁性半导体（T = Zn），磁性半导体（T = Mn），或磁性金属（T = Fe）。反铁磁转变TN ~ 2.4 - 3 K由于有序的Eu 2+磁矩被证实在所有三个EuTASF化合物。在EuTAsF（T = Zn和Mn）中，观察到与ab面内的磁矩相称的k1 =（1/2 1/2 0）条序图案，而在EuFeAsF中，观察到与k =（0 0.961（1）1/2）不相称的条序图案，并表示限制在bc面内的Eu 2+磁矩的摆线。此外，在EuMnAsF的Mn 2+亚晶格具有强大的G型反铁磁秩序，至少持续到室温，沿c方向的磁矩。虽然DFT计算表明条纹反铁磁序的Fe亚晶格的EuFeAsF的基态，中子衍射显示没有证据的长程磁序与Fe。我们表明，相邻的[EuF]+层之间的令人沮丧的面间相互作用J3是可比的面内J1-J2相互作用已经在半导体萤石层[TA]-（T = Zn和Mn）的情况下，并成为占主导地位的金属[FeAs]-的情况下。后者，随着轻微的正交畸变，提出了在EuFeAsF中观察到的无公度磁结构的起源。
2022-12-20 cond-mat.str-el
Superconductivity and ferromagnetism in EuFe$_{2}$(As$_{1-x}$P$_{x}$)$_{2}$
超导电性和铁磁性是两种对立的协同现象，这使得它们很难共存。在这里，我们实验证明，它们确实共存于EuFe $_{2}$（As $_{1-x}$ P $_{x}$）$_{2}$与$0.2\leq x\leq0.4$，其中超导性与Fe-3 $d$电子和铁磁性来自于长程有序的Eu-4 $f$矩通过Ruderman-Kittel-Kasuya-Yosida（RKKY）相互作用。共存的特点是大的饱和铁磁矩，高和可比的超导和磁转变温度，以及广泛的共存范围内的温度和磁场。我们将这种不寻常的现象归因于超导性的鲁棒性以及铁磷属元素化物的多轨道特性。
2011-05-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Upper Critical Field of Pressure-Induced Superconductor EuFe$_2$As$_2$
在$P$ = 2.5GPa（$T_\mathrm{c}$ = 30K）下，对EuFe $_2$ As $_2$进行了高达27T的高场电阻率测量. $B_\mathrm{c2}-T_\mathrm{c}$相图已在一个较宽的温度范围内构建，最低温度为1.6 K（$\approx 0.05 \times T_\mathrm{c}$），对于$B \parallel ab$（$B_\mathrm{c2}^\mathrm{ab}$）和$B \parallel c$（$B_\mathrm{c2}^\mathrm{c}$）。由电阻转变开始确定的上临界场$B_\mathrm{c2}^\mathrm{ab}$（0）和$B_\mathrm{c2}^\mathrm{c}$（0）分别为25 T和22 T，这明显小于具有类似$T_\mathrm{c}$值的其他铁基超导体的上临界场。小的$B_\mathrm{c2}(0)$值和$B_\mathrm{c2}(T)$曲线与正曲率约20 K可以解释由一个多对断裂模型，其中包括由于磁Eu $^{2+}$时刻的交换场。EuFe $_2$ As $_2$在低温下的各向异性参数$Γ=B_\mathrm{c2}^{ab}/B_\mathrm{c2}^{c}$与其他“122”Fe基系统的各向异性参数相当。
2011-02-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting and magnetic phase diagram of RbEuFe4As4 and CsEuFe4As4 at high pressure
最近发现的（Rb，Cs）EuFe_4As_4化合物具有超导性（Tc = 35 K）和铁磁性（Tm = 15 K）的独特组合。我们已经进行了一系列的X射线衍射，交流磁化率，直流磁化强度，和电阻率测量RbEuFe 4As 4和CsEuFe 4As 4的压力高达30 GPa。我们发现，超导电性的开始单调抑制压力，而磁转变增强的初始速率dTm/dP = 1.7 K/GPa和1.5 K/GPa的RbEuFe 4As 4和CsEuFe 4As 4，分别。在7 GPa附近，Tc起始和Tm变得相当。在更高的压力下，体超导性的特征逐渐消失。室温X射线衍射测量表明在10 GPa（RbEuFe_4As_4）和12 GPa（CsEuFe_4As_4）下开始从四方晶系（T）转变为半四方晶系（hcT）相。调整Tc和Tm的能力，以符合相对温和的压力突出（Rb，Cs）EuFe 4As 4化合物作为理想的系统，研究超导性和铁磁性的相互作用。
2018-06-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Complex and strongly anisotropic magnetism in the pure spin system EuRh2Si2
在二价Eu系统中，4f局域矩具有纯自旋态J=S=7/2。虽然没有轨道矩排除晶体电场的影响，我们报告了一个相当大的磁各向异性EuRh 2Si 2单晶。我们观察到了令人惊讶的复杂磁性行为，具有三个连续的相变。Eu 2+的时刻顺序在一个可能的振幅调制结构低于24.5K，经历了进一步的过渡到一个结构，这可能是平等的时刻类型，和一阶过渡在较低的温度下，大概到自旋螺旋结构。在垂直于难磁化轴的低磁场下观察到的锐变磁性转变与从螺旋结构到扇形结构的变化是一致的。这些磁性结构大概是由垂直于c轴的铁磁平面形成的，沿着c反铁磁堆叠，但不是I型，至少刚好低于有序温度。由于EuRh_2Si_2与EuFe_2As_2是等电子的，我们的结果也与在那里观察到的复杂的Eu磁性有关，特别是对于在EuFe_2P_2中观察到的由P取代As后从反铁磁到铁磁状态的转变。
2013-11-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Discovery of a novel 112-type iron-pnictide and La-doping induced superconductivity in Eu1-xLaxFeAs2 (x = 0 ~ 0.15)
我们报告了一种新的112型铁磷属元素化物EuFeAs 2的发现和表征，La掺杂诱导的一系列Eu 1-xLaxFeAs 2的超导电性。固相反应法合成的多晶样品仅在1073 K附近的一个很窄的温度窗口内进行。还从助熔剂法生长了尺寸约为100 μ m的小单晶。通过单晶X射线衍射分析确定其晶体结构为单斜晶系，空间群为P21/m。通过电阻率和磁化率的测量，我们发现母体化合物EuFeAs 2在110 K附近表现出与Fe 2+相关的反铁磁/结构相变，在40 K附近表现出与Eu 2+相关的反铁磁相变。La掺杂抑制了Eu0.85La0.15FeAs2的相变，并诱导了Tc ~ 11 K的超导转变.
2016-11-21 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Persistent detwinning of iron pnictides by small magnetic fields
我们对EuFe $_2$ As $_2$的综合研究表明，通过Eu $^{2+}$离子的间接磁弹耦合，与其他AFe $_2$ As $_2$（A = Ba，Sr，Ca）铁磷属元素化物相比，磁解孪晶场显著降低。我们发现，只有0.1 T是足够的持续退孪低于本地Eu $^{2+}$有序;以上$T_\text{Eu}$ = 19 K，更高的领域是必要的。即使在关闭磁场后，孪晶畴的显著不平衡仍然保持恒定，直到结构和电子相变（190 K）。这种持续的退孪晶为研究铁磷属元素化物的低温电子面内各向异性提供了独特的可能性，而无需施加任何破磁外力。
2014-08-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Determination of the magnetic domain size in the ferromagnetic superconductor UGe2 by three dimensional neutron depolarization
在4 ~ 80 K温度范围内对单晶UGe_2进行了三维中子去极化测量，以确定平均磁畴尺寸d。发现在低于T_C = 52 K时，形成单轴磁畴，估计磁畴尺寸d = 4 - 5 μ m。
2005-04-18 cond-mat.str-el
Determination of the zero-field magnetic structure of the helimagnet MnSi at low temperature
在低于约29 K的温度下，立方二元化合物MnSi的锰磁矩有序化为长程无公度螺旋磁结构。在这里，我们定量分析了高统计零场μ子自旋旋转谱记录在磁有序相的MnSi利用的结果表示理论应用于确定磁结构。我们发现，当沿着轴运动时，磁矩不是逐渐旋转<111>，而是某些连续平面的磁矩之间的旋转角基本上被淬灭。它是成对的平面的磁化，当沿着轴移动时旋转<111>，从而保持整体螺旋结构。
2016-05-03 cond-mat.str-el
Approximate eigenvalue determination of geometrically frustrated magnetic molecules
几何阻挫磁性分子在分子磁学领域和海森堡反铁磁体领域都引起了广泛的兴趣。在这篇文章中，我们演示了如何使用近似对角化方案，以获得有关受抑磁性分子的热力学和光谱信息。为此，我们从理论上研究了一个具有立方八面体结构的反铁磁耦合自旋系统。
2009-06-01 cond-mat.str-el
Determination of spin Hamiltonian in the Ni$_4$ magnetic molecule
用非弹性中子散射和体磁化率（$χ_\text{bulk}$）技术研究了Ni-$_4$磁性分子的磁激发.从非弹性中子散射实验中获得的磁激发谱在能量转移为$\hbarω=0.5$、1.35和1.6 meV时表现出三种模式。我们发现，能量，动量和温度的依赖性的非弹性中子散射数据和$χ_\text{bulk}$可以很好地再现由一个有效的自旋哈密顿量组成的分子内交换相互作用，单离子各向异性，双二次相互作用，和塞曼项。在静水压力下，体磁化强度随压力的增加而减小，这与双二次项一起表明该系统中存在自旋-晶格耦合。
2012-03-22 cond-mat.str-el
Structure symmetry determination and magnetic evolution in $\rm Sr_2Ir_{1-x}Rh_{x}O_4$
利用单晶中子衍射方法研究了掺铑铱酸盐$\rm Sr_2Ir_{1-x}Rh_{x}O_4$（$0\leq x \leq 0.16$）的晶体结构对称性和磁性演化。在整个掺杂范围内，晶体结构保持四重对称（空间群$I4_1/a$），在晶胞中具有两个不同的磁性Ir位点，形成交错的$\rm IrO_6$旋转。在Rh掺杂时，磁序被抑制，并且Ir $^{4+}$的磁矩从$x=0$的0.21 $\rm μ_B$ /Ir降低到$x=0.12$的0.18 $\rm μ_B$ /Ir。$x=0.12$的磁结构与母体化合物的磁结构不同，但磁矩仍保持在基面。
2015-10-26 cond-mat.str-el
Ab initio determination of excitation energies and magnetic couplings in correlated, quasi two-dimensional iridates
为了确定铱酸盐Sr $_2$ IrO $_4$和Ba $_2$ IrO $_4$ -高温超导性的潜在平台-中基本的电子和磁相互作用的强度，我们使用基于波函数的电子结构理论的多体技术。多重态物理，自旋-轨道相互作用，和Ir-O杂化都被平等对待，完全{ \it从头算}。我们的计算将Sr $_2$ IrO $_4$ /Ba $_2$ IrO $_4$的最低d-d激发置于0.69/0.64 eV，显著低于同构铜酸盐。电荷转移激发开始于3.0/1.9 eV，磁最近邻交换耦合为51/58 meV。现有的实验结果是完全一致的，这些值，这强烈约束的参数化的有效虹彩哈密顿量。
2012-03-09 cond-mat.str-el
Determination of the magnetic structure of CePt$_2$In$_7$ by means of neutron diffraction
用中子衍射方法测定了重费米子反铁磁体CePt $_2$ In $_7$的磁结构。我们发现了一个磁波矢$\mathbf{q}_M = (1/2,1/2,1/2)$，它在$T_N =$ 5.5 K以下与温度无关.在2 K时，Ce离子的交错矩为0.45（1）$μ_B$。在四面体基面中的最近邻矩是反铁磁排列的。力矩沿$c$轴从一个CeIn $_3$平面到另一个平面旋转90 $^\circ$。一个弱得多的卫星峰与无公度磁波矢量$\mathbf{q}_M = (1/2,1/2,0.47)$似乎在低温发展。然而，到目前为止，现有的实验数据还不足以得出一个明确的结论，在这种材料中可能共存的相称和不相称的磁性结构。
2017-03-30 cond-mat.str-el
Electronic structure and $H$-$T$ phase diagram of Eu(Fe$_{1-x}$Rh$_x$)$_2$As$_2$
铁基超导体代表了高温超导性的一个有前途的平台，但支撑它们配对的相互作用存在一个难题。EuFe $_2$ As $_2$族在这些材料中是独特的，因为其具有在超导态内开始的磁序，刚好在超导转变之下。超导性和磁序通常是对立的，并且经常争夺相同的未成对电子，但在这个家族中，磁性主要来自局部的Eu矩，它们共存，这些均匀匹配的对手之间的竞争导致可重入超导行为。为了帮助阐明在这个家庭的物理和磁序和超导电性之间的相互作用，我们调查的$H$ - $T$相图附近的最佳Rh掺杂通过比热，电阻率和磁化强度的测量，并研究电子结构的角度分辨光电子能谱。Eu和FeAs层之间的竞争可以提供一种经由ARPES在有效磁场下直接访问电子结构的途径，ARPES通常是严格的零场技术。
2019-08-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic polarization of Ir in underdoped, non-superconducting Eu(Fe$_{0.94}$Ir$_{0.06}$)$_{2}$As$_{2}$
利用极化中子衍射和X射线共振磁散射（XRMS）技术，研究了欠掺杂非超导Eu（Fe $_{1-x}$ Ir $_{x}$）$_{2}$ As $_{2}$（$\mathit{x}$ = 0.06）单晶的多重相变.与母体化合物EuFe $_{2}$ As $_{2}$相比，掺杂6% Ir后，四方晶到正交晶的相变和反铁磁序分别被抑制到$\mathit{T_{S}}$ = 111（2）K和$\mathit{T_{N,Fe}}$ = 85（2）K.此外，Eu $^{2+}$在A型反铁磁结构中的$\mathit{ab}$平面内的自旋顺序与母体化合物类似。然而，通过Ir掺杂，有序温度被明显抑制到$\mathit{T_{N,Eu}}$ = 16.0（5）K。最引人注目的是，在Ir $\mathit{L_{3}}$边缘的XRMS测量表明Ir 5 $\mathit{d}$态也是磁极化的，具有与Fe的磁序相同的传播矢量。当$\mathit{T_{N,Ir}}$ = 12.0（5）K时，它们的起始温度比$\mathit{T_{N,Fe}}$低得多。我们的观察表明，Eu亚晶格的磁性有相当大的影响上的5 $\mathit{d}$ Ir掺杂剂原子的磁性，并存在一个可能的相互作用之间的本地化Eu $^{2+}$时刻和导电$\mathit{d}$ -电子的FeAs层。
2016-01-31 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic ground state of superconducting Eu(Fe0.88Ir0.12)2As2: A combined neutron diffraction and first-principles calculation study
用单晶中子衍射方法研究了最佳掺杂的Eu（Fe $_{1-x}$ Ir $_{x}$）$_{2}$ As $_{2}$（$\mathit{x}$ = 0.12）（超导转变温度$\mathit{T_{SC}}$ = 22 K）中Eu $^{2+}$自旋的磁序.发现Eu的$^{2+}$磁矩沿$\mathit{c}$ -方向排列，有序磁矩为7.0（1）$μ_{B}$远低于磁相变温度$\mathit{T_{C}}$ = 17 K.在实验的不确定性范围内，没有发现该化合物发生四方晶到正交晶结构相变的证据，铁亚晶格的自旋密度波（SDW）序被完全抑制，超导性得到充分发展。第一性原理密度泛函计算支持Eu（Fe $_{0.88}$ Ir $_{0.12}$）$_{2}$ As $_{2}$中Eu $^{2+}$自旋的铁磁基态.此外，Eu（Fe $_{0.875}$ Ir $_{0.125}$）$_{2}$ As $_{2}$和母体化合物EuFe $_{2}$ As $_{2}$之间的电子结构计算的比较表明，由于Ir取代，更强的杂化和更扩展的带宽，这与电子的引入一起可能不利于Fe-SDW，有利于超导电性。
2015-02-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Determination of Exchange Parameters from Magnetic Susceptibility
本文提出了一种新的实用方法，利用实验测量的磁化率数据和低阶高温膨胀方程，在较窄的温度范围内确定交换参数。将该方法应用于正方形晶格和CaV_4O_9型晶格，并讨论了其精度。
1997-04-24 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Technique for Magnetic Susceptibility Determination in the High Doped Semiconductors by Electron Spin Resonance
研究了高杂质半导体磁化率的测定方法。描述了一种基于具有戴森形状的吸收线的导数的正部分的双重积分并且考虑到皮肤层的深度的过程。并以高浓度掺砷锗样品为例进行了分析，其结果与绝缘体金属相变相对应。
2013-01-25 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Magnetic and superconducting phase diagram of Eu(Fe$_{1-x}$Ni$_{x}$)As$_{2}$
通过电阻率、磁化强度和比热的测量，研究了Ni掺杂对Eu ~（112）型体系Eu（Fe）$_{1-x}$ Ni $_{x})$ As $_{2}$（$0\leq x\leq 0.15$）磁性和超导电性的影响.未掺杂的EuFeAs $_2$在Fe亚晶格中经历了$T_\mathrm{SDW}\sim$ 105 K的自旋密度波（SDW）跃迁，在Eu亚晶格中经历了$T_\mathrm{m}\sim$ 40 K的磁有序化.在$T_\mathrm{SG}\sim$ 15 K下的自旋玻璃重进入和在$T_\mathrm{SR}\sim$ 7 K下的额外自旋重取向表明了复杂的Eu自旋磁性。随着Ni掺杂，SDW顺序被迅速抑制，SC出现在0.01 $\leq x\leq$ 0.1的Ni掺杂范围内，其中最大的超导转变温度$T_\mathrm{c}^{\mathrm{max}}=$ 17.6 K显示在$x$ = 0.04。另一方面，$T_\mathrm{m}$降低非常缓慢，而$T_\mathrm{SG}$和$T_\mathrm{SR}$几乎不随Ni掺杂而变化。相图已经建立，这表明SC和Eu自旋之间的耦合非常弱。复杂的Eu自旋磁性的Ruderman-Kittel-Kasuya-Yosida相互作用介导的两个层的FeAs和As周围的Eu $^{2+}$离子的传导电子进行了讨论。
2021-07-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Determination of the critical current density in the d-wave superconductor YBCO under applied magnetic fields by nodal tunneling
本文研究了磁场作用下YBa_2Cu_3O_（7-x）（YBCO）薄膜的结隧穿。薄膜的取向使得CuO 2平面垂直于表面，a和b轴与法线成450 °。磁场施加平行于表面和垂直于CuO 2平面。在外加场产生的表面电流作用下，节点隧穿的零偏压电导峰（ZBCP）特性发生分裂。在不同的场条件下测量这种分裂，零场冷却和场冷却，揭示了这些电流有不同的起源。通过比较场冷却的ZBCP分裂和在减小的场中进行的分裂，我们推导出Bean临界电流超流速度的值，并计算出低温下Bean临界电流密度高达3*10^7 A/cm 2。这种用于确定磁场下临界电流的隧道方法与传统方法相比具有很大的优势，因为它避免了与样品进行高电流接触。
2004-04-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Lattice Disorder Effect on Magnetic Ordering of Iron Arsenides
本研究探讨砷化铁之奈米与介观结构特性对磁序化温度之影响。虽然量子材料中的磁性基态可以从已知的晶体结构和化学成分理论上预测，但由于这种局部晶格变化，排序温度很难精确定位。在这项工作中，我们惊讶地发现，局部无序的材料可以表现出显着更大的尼尔温度（TN）比完全相同的化学计量的有序材料。这里，通过合成发现作为砷化铁超导体的122母体的EuFe2As2晶体具有低于TN = 195 K（对于无序晶体）或TN = 175 K（对于有序晶体）的有序性。在较高TN晶体中，存在较短的平面Fe-Fe键[2.7692（2）A与2.7745（3）A]、随机的面内缺陷结构以及沿[00L]晶体学方向的漫散射，其表现为相当宽的比热峰。对于较低的TN晶体，a-晶格参数较大，并且面内微观结构显示沿反相边界的缺陷有序化，在施加压力时给出较大的TN和较高的超导温度（Tc）。第一性原理计算发现c轴应变与层间磁耦合之间存在强相互作用，而平面应变对磁序的影响很小。中子单晶衍射表明，低温磁相变由于本地化的Eu时刻是不晶格或无序敏感，不像高温Fe亚晶格有序。这项研究表明，更高的磁有序点所产生的局部无序122。
2019-05-31 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic structure determination of Ca$_3$LiOsO$_6$ using neutron and x-ray scattering
我们提出了一个中子和X射线散射调查的Ca $_3$ LiOsO $_6$，材料预测主机磁有序仅仅通过一个扩展的超交换途径，涉及两个阴离子，相互作用机制，经历了相对较少的调查。这与普遍存在的涉及单个阴离子的超交换相互作用机制形成对比，该机制具有明确定义和长期存在的规则。尽管明显的一维性质和三角形单位的磁性锇离子的发病的磁相关性已被观察到在高温下的117 K的散装测量。我们实验确定的磁有序结构，并显示它是长程和三维的。我们的结果支持扩展超交换相互作用模型。
2012-06-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.other cond-mat.str-el
