Synthesis, crystal structure and spin-density-wave anomaly of the iron arsenide-fluoride SrFeAsF
合成了四元ZrCuSiAs型结构的四元铁砷氟化物SrFeAsF，用X射线粉末衍射法测定了其晶体结构（P4/nmm，a = 399.30（1），c = 895.46（1）pm）。SrFeAsF在175 K发生结构和磁性相变，并伴随着比热、电阻和磁化率的强烈异常。在这个转变过程中，空间群对称性从四方晶系（P4/nmm）转变为正交晶系（Cmme）。~（57）Fe穆斯堡尔谱实验表明，在室温下，同质异能素位移为0.30（1）mm/s，磁超精细场分裂在低于相变温度时出现。我们的研究结果清楚地表明，SrFeAsF表现出自旋密度波（SDW）异常在175 K非常相似的砷化铁氧化物超导体的母体化合物LaFeAsO，因此SrFeAsF可以作为进一步的母体化合物的无氧砷化铁超导体。
2008-10-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nesting Induced Large Magnetoelasticity in the Iron Arsenide Systems
砷化铁的一个新特性是晶格的长波长面内应变与磁有序波矢附近电子的集体自旋涨落之间的磁弹性耦合。在这里，我们研究它的微观起源与嵌套费米口袋和名义相互作用的电子模型。我们发现，耦合发散的幂律系统是完美的嵌套调整。此外，该理论揭示了向列性是如何通过嵌套来增强的。这些结果对于其他嵌套驱动密度波跃迁的系统也有一定的参考价值。
2014-09-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Possible Kondo effect in the iron arsenides
砷化铁的正常态表现出弱的金属行为，并伴有强烈的磁涨落。特别是，一些FeAs-1111和FeAs-122化合物在低温下表现出自旋密度波（SDW）转变和电阻率对数上升的线性T依赖性。我们认为这是由于近藤效应与SDW共存的未掺杂FeAs层中载流子与局域磁矩之间的自旋翻转散射造成的。这种情况也占的变化的磁阻从正到负的Sr 3Sc 2 O 5 Fe 2As 2化合物。
2009-01-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Functional renormalization group study of an eight-band model for the iron arsenides
本文研究了砷化铁八带模型的超导配对不稳定性。利用一个功能的重整化群处理，我们确定了超导临界能量尺度如何依赖于电子能带结构。最重要的是，如果我们改变相应的LaFeAsO到SmFeAsO的值的参数，配对规模强烈增强，根据实验观察。我们分析了这种趋势的原因，并比较了八波段方法的结果，使用五波段模型。
2014-07-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unconventional pairing in the iron arsenide superconductors
我们用磁长程序作为工具来探测砷化铁超导体中的库珀对波函数。我们从理论上证明，只有当库珀对形成一个非常规的，符号变化的状态，反铁磁性和超导性可以共存于这些材料。在Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_{x}$）$_{2}$ As $_{2}$中共存的观察则证明了该材料中的非常规配对。理论和中子衍射实验之间的详细协议，特别是不寻常的行为的磁序低于$T_{c}$，证明了我们的结论的鲁棒性。我们的研究结果强烈地表明，在砷化铁家族的所有成员中，超导性都是非常规的。
2010-04-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Spin and Orbital Characters of Excitations in Iron Arsenide Superconductors Revealed by Simulated Fe L-Edge RIXS
在五带巡游模型的基础上，我们从理论上研究了砷化铁超导体母态中与自旋自由度耦合的轨道激发。计算的Fe $L_3$ -边缘共振非弹性X射线散射（RIXS）光谱揭示了涉及几个特定轨道的自旋翻转激发的存在。在实验中可以看到主要由单个轨道分量组成的磁振子激发，尽管它的光谱权重小于自旋翻转的轨道间高能激发。详细的偏振和动量依赖关系也进行了讨论与预测的实验。
2011-08-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Impurity states in antiferromagnetic Iron Arsenides
本文从理论上探讨了砷化铁反铁磁自旋密度波态中的杂质态。采用了两种杂质模型：一种只考虑带内散射，另一种同时考虑带内和带间散射，且散射强度相等。有趣的是，两种模型的杂质束缚态都显示在能隙的杂质位置周围。然而，对于第一种情况，杂质态相对于自旋是双简并的;而对于第二种情况，在自旋向上或自旋向下的沟道中观察到单个杂质态。杂质引起的局域态密度的变化也进行了研究。
2008-09-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Divergent nematic susceptibility in an iron arsenide superconductor
在连续相变的朗道范式中，物质的有序状态以对称性破缺为特征。虽然对称性破缺通常是明显的，但由于不同的序参量之间的耦合，确定相变背后的驱动力往往是一个更微妙的问题。在本文中，我们展示了如何测量的发散磁化率的铁磷属元素化物超导体明确区分一个简单的铁弹变形的电子的超导相变。这些测量还揭示了在具有最佳超导转变温度的组分处的电子双量子相变。
2012-03-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Memory function approach to in-plane anisotropic resistivity in the antiferromagnetic phase of iron arsenide superconductors
通过对具有各向同性杂质的有序相的记忆函数方法，我们从理论上研究了砷化铁超导体条纹状反铁磁相的面内电阻率的各向异性。我们发现，当费米面的拓扑结构改变后，引入空穴的散射率的各向异性是独立的载流子密度。另一方面，Drude权重的各向异性随着狄拉克费米面的畸变而单调减小，最终导致电阻率各向异性的反转，这与实验结果一致。因此，各向异性的起源归因于杂质散射和各向异性电子态的相互作用。
2014-10-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Susceptibility anisotropy in an iron arsenide superconductor revealed by x-ray diffraction in pulsed magnetic fields
除了非常规的高温超导性，铁砷化物表现出强磁弹性耦合和显着的电子各向异性内的a-b平面。我们通过在高达27.5特斯拉的脉冲磁场中通过X射线衍射研究欠掺杂Ba（Fe{1-x}Co{x}）2As 2来关联这些性质。我们利用磁去孪晶效应来证明面内磁化率的各向异性，尽管没有磁序，但面内磁化率在结构相变处发展。退孪晶的程度随温度的降低而平稳地增加，并且在一定的场和温度范围内实现了单畴条件。在低温下，我们观察到一个激活的行为，与一个大的滞后残余效应。在超导相内没有观察到去孪晶，可进入磁场。
2012-04-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Measurement of the elastoresistivity coefficients of the underdoped iron-arsenide Ba(Fe$_{0.975}$Co$_{0.025}$)$_2$As$_2$
本文提出了一种测量具有四重对称性的单晶样品的弹性电阻率张量$m_{ij}$中各项的新方法。该技术被施加到一个代表性的欠掺杂的铁砷化物，Ba（Fe $_{0.975}$ Co $_{0.025}$）$_2$ As $_2$，揭示了一个巨大的和各向异性的弹性电阻相比，简单的金属。的$m_{66}$系数如下居里-外斯温度依赖性，提供直接的证据表明，在$T_s$ = 97.5 K时发生在该材料中的四方到正交结构相变是不是一个真正的适当的铁弹性转变的结果。相反，该材料遭受伪适当的转变，其中晶格应变不是主要的序参量。
2013-08-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effects of nematic fluctuations on the elastic properties of iron arsenide superconductors
我们证明，FeAs系统的弹性性质的变化，在我们的共振超声光谱数据中看到的，可以自然地理解在新兴的自由度的波动。无论是软化的晶格在正常的，tetraxite相，以及它的硬化在超导相一致的描述我们的模型。我们的结果证实了结构有序是由磁涨落引起的观点。
2010-09-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electron doping of the iron-arsenide superconductor CeFeAsO controlled by hydrostatic pressure
在铁磷属元素化物材料CeFeAsO中，不仅Fe磁矩，而且Ce序的局部4f磁矩在低温下是反铁磁的。我们阐明了Ce在超导电性出现中的特殊作用。而施加压力抑制铁SDW有序温度单调高达4 GPa，Ce-4f磁性稳定，直到这两种类型的磁秩序突然消失和一个狭窄的SC圆顶的发展。随着压力的进一步增加，近藤晶格系统的电阻率特性变得越来越明显。这表明超导电性的出现与磁序的消失和Ce-4f矩的近藤屏蔽的开始有关。
2020-11-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic and transport properties of iron-platinum arsenide Ca10(Pt4-δAs8)(Fe2-xPtxAs2)5 single crystal
本文报道了Ca_（10）（Pt_（4-δ）As_8）（Fe_（2-x）PtxAs_2）_5单晶的X射线衍射、磁化强度、电阻率和磁光成像等超导性质。磁化强度测量显示鱼尾磁滞回线和相对高的临界电流密度Jc ~ 0.8 \times 105 A/cm 2在低温下。Jc的指数温度依赖性，这是由非线性有效磁通蠕变激活能，已被观察到。由电阻转变确定的上临界场表现出较大的各向异性。磁光图像揭示了晶体内的均匀电流。
2012-03-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inelastic Neutron Scattering Studies of the Spin and Lattice Dynamics in Iron Arsenide Compounds
中子在推进我们对砷化铁化合物中超导能隙的配对机制和对称性的理解方面发挥了重要作用。声子态密度的中子测量结果与从头计算结果吻合得很好，只要考虑到铁原子的磁性。然而，预测的超导转变温度小于1 K，使得超导的传统声子机制非常不可能。的自旋密度波相位的母体化合物内的自旋动力学的测量显示出强烈的色散与交换相互作用的自旋波与所观察到的磁序一致的证据。反铁磁涨落在超导化合物的正常相中持续存在，但它们更分散。在Tc以下，有证据表明这些波动在反铁磁波矢处凝聚成共振自旋激发，其能量与Tc成比例，与扩展s +/-波对称的非常规超导性一致。
2009-02-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Structural and magnetic phase transitions in the ternary iron arsenides SrFe2As2 and EuFe2As2
用变温X射线粉末衍射和~（57）Fe穆斯堡尔谱研究了三元铁砷化物SrFe_2As_2和EuFe_2As_2的结构和磁性相变。这两种化合物在室温下结晶在四晶ThCr 2Si 2型结构，并表现出位移结构转变在203 K（SrFe 2As 2）或190 K（EuFe 2As 2）的正交晶格对称性与I4/mmm和Fmmm之间的基团-子群关系。SrFe 2 As 2的57-Fe穆斯堡尔谱实验表明，在低于相变温度（4.2 K时为8.91（1）T）的情况下，超精细场完全分裂。序参量提取的晶格参数的详细测量和拟合一个简单的幂律。我们发现AFe_2As_2化合物的临界指数与转变温度之间存在关系，这表明BaFe_2As_2的转变确实比SrFe_2As_2的转变更连续，但即使在后者的情况下，它仍然是二级的。
2008-09-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Observation of intertwined Fermi surface topology, orbital parity symmetries and electronic interactions in iron arsenide superconductors
利用角分辨光电子能谱对最佳掺杂的超导体Ba_（0.6）K_（0.4）Fe_2As_2的低能能带结构进行了极化和拓扑分辨研究。偏振对比测量使我们能够识别和跟踪模型中预期的所有低能带，揭示了意想不到的对称性破缺和布里渊区中心附近的孔状带令人惊讶地交织在一起的费米表面拓扑结构。能带结构的相关性在整个伽玛-M自旋波动波矢的超导能隙的各向异性，这表明一个部分的自旋介导的带间不稳定性的空穴掺杂制度的超导性进行了比较。
2009-12-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity-induced optical anomaly in an iron arsenide
传统超导理论的核心原则之一，包括最近发现的铁磷族元素化物超导体的大多数模型，是只有能量与超导能隙相当的电子激发才会受到跃迁的影响。在这里，我们报告了一个全面的光谱椭圆偏振研究的高品质的超导晶体$\textrm{Ba}_{0.68}\textrm{K}_{0.32}\textrm{Fe}_2\textrm{As}_2$，挑战这一概念的结果。我们观察到的超导诱导抑制的吸收带的能量$2.5\ \textrm{eV}$，两个数量级以上的超导能隙$2Δ\sim 20\ \textrm{meV}$。基于密度泛函计算，这个带可以被分配到从As-p到Fe-d轨道的跃迁穿过费米面。我们确定了一个相关的影响，在自旋密度波过渡的母体化合物的122家庭。这表明，在费米能级以下的As-p态有助于形成铁砷化物中的超导态和自旋密度波态。
2010-09-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Isotropic three-dimensional gap in the iron-arsenide superconductor LiFeAs from directional heat transport measurements
在温度低至50 mK和磁场高至H= 17 T（非常接近上临界磁场Hc ~ 2 ~ 18 T）的条件下，测量了砷化铁超导体LiFeAs（Tc ~ 18 K）的单晶热导率k。对于平行于和垂直于四极轴的两个热流方向，当T ->0时，都存在一个可忽略的剩余线性项k/T，表明超导态中不存在零能准粒子。在两个电流方向上，k随磁场的增加是相同的，并且它紧密地遵循对于各向同性超导能隙预期的依赖性。没有证据表明存在多带特征，因此在不同的费米面片上，带隙会有所不同。这些结果表明，超导能隙在LiFeAs中是各向同性的三维，没有节点或深极小的费米表面上的任何地方。与其他铁-磷属元素化物超导体的比较表明，无节点的各向同性间隙是最佳掺杂（最大Tc）的共同特征。
2011-04-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Normal-State Spin Dynamics and Temperature-Dependent Spin Resonance Energy in an Optimally Doped Iron Arsenide Superconductor
铁砷化物相图中超导性和反铁磁性的接近、明显弱的电子-声子耦合以及超导自旋激发谱中的“共振峰”，都促成了磁介导的库珀配对假说。然而，由于大多数超导理论都是基于正常状态下具有足够光谱权重的配对玻色子，因此需要详细了解超导转变温度Tc以上的自旋激发光谱，以评估这一假设的可行性。利用非弹性中子散射研究了最佳掺杂BaFe_（1.85）Co_（0.15）As_2（Tc = 25 K）在较宽的温度和能量范围内的自旋激发。我们提出的结果在绝对单位，并发现正常状态的光谱进行的重量相比，欠掺杂的铜酸盐。然而，与铜酸盐相反，光谱与近反铁磁金属理论的预测吻合得很好，没有赝能隙或竞争的无公度自旋调制相引起的并发症。我们还表明，温度演化的共振能量遵循超导能隙，从传统的费米液体的方法所预期的。我们的观察点在铁砷化物的自旋动力学的一个令人惊讶的简单的理论描述，并提供了一个坚实的基础，磁介导的超导模型。
2009-07-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
New Phase Induced by Pressure in the Iron-Arsenide Superconductor K-Ba122
在2.6GPa的外加压力下测量了四个欠掺杂样品（x = 0.16，0.18，0.19和0.21）的铁砷化物超导体Ba_（1-x）K_xFe_2As_2的电阻率ρ。反铁磁有序化温度T_N随压力线性下降，在ρ（T）中有明显的反常现象。在压力高于约1.0 GPa时，在较低的温度T_0处检测到第二个急剧异常，温度T_0随压力升高。我们将这第二个异常归因于一个阶段的开始，该阶段导致费米面的重建。这个新相随着x的增加而膨胀，它与超导性竞争。我们讨论了第二个自旋密度波在T_0处有序化的可能性，其Q矢量不同于在T_N处开始的自旋密度波。
2012-10-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Leggett mode in a strong-coupling model of iron arsenide superconductors
使用一个双轨道模型的超导相的pnictides，我们计算的频谱Leggett模式-一个集体激发的相位的超导能隙已知存在于多间隙超导体-不同可能的对称性的超导序参量。具体来说，我们确定的小区域的参数空间的莱格特模式低于两粒子连续，因此应该是可见的尖锐的共振峰。我们讨论了Leggett模在区分超导能隙的不同动量依赖性方面的可能效用。我们认为，观察到一个尖锐的Leggett模式将是一致的存在下，强的电子-电子相关的铁基超导体。我们还强调了莱格特模式轨道特征的重要性，这可以导致在除$A_{1g}$之外的通道中对该模式进行实验观察。
2010-04-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Dominant role of local-moment interactions in the magnetism in iron pnictides : comparative study of arsenides and antimonides from first-principles
利用第一性原理赝势方法研究了铁磷属元素化物的磁性。我们考虑了三个不同的家庭，LaFePnO，BaFe $_2$ Pn $_2$，和LiFePn与Pn=As和Sb，并发现，铁的本地自旋力矩和稳定性的条纹型反铁磁相的增加从As到Sb的所有三个家庭，与费米能形成的部分间隙。LaFePnO的费米面嵌套从Pn=As到Sb得到增强，而BaFe $_2$ Pn $_2$和LiFePn的费米面嵌套没有增强。这些结果表明，决定这些材料磁相稳定性的不是费米面嵌套，而是局域磁矩相互作用，部分能隙是由特定磁序引起的.
2009-02-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of uniaxial pressure on the magneto-structural transitions of iron arsenide superconductors
本文从理论上研究了砷化铁超导体的磁转变温度和结构转变温度随外加单轴应力的变化。我们表明，在最近的实验中报道的转变温度的增加是兼容的一个简单的磁弹性模型，在该模型中，这种变化的物理起源是链接到反铁磁键比铁磁相的事实。我们做出可以验证的预测，以测试该模型的相关性。
2012-05-07 cond-mat.str-el
Doping-induced vertical line nodes in the superconducting gap of the iron arsenide K-Ba122 from directional thermal conductivity
在高达15 T的磁场中，测量了砷化铁超导体K-Ba_（122）在平行和垂直于四极轴的热流作用下的热导率k，k值低至50 mK。在最佳掺杂（x ~ 0.4）到x = 0.16的范围内，k（T）在T = 0时不存在剩余线性项，表明在费米面的任何地方都不存在超导能隙中的节点。当穿过x = 0.16以下时，一个大的剩余线性项突然出现，表明超导能隙中的节点开始出现，最有可能是沿着c轴延伸的垂直线节点。我们讨论两种情况：1）s波带隙中的偶然节点，这是由于费米表面周围的带隙的强调制引起的，其中最小值随着欠掺杂而迅速加深; 2）从无节点s波状态到d波状态的相变，其中节点是由对称性强加的。
2016-02-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic order without tetragonal-symmetry-breaking in iron arsenides: microscopic mechanism and spin-wave spectrum
大多数铁基超导体都经历了向磁有序状态的转变，其特征是平行自旋的交错条纹。在有序矢量$(π,0)$或$(0,π)$的情况下，这种磁性状态破坏了系统的高温四重对称性，这通过晶格布拉格峰的分裂来表现。值得注意的是，最近在空穴掺杂的铁砷化物的实验报告了一个有序的状态，显示磁布拉格峰在$(π,0)$和$(0,π)$，但仍然是四重态。尽管与磁条配置不一致，但这种不寻常的磁相可以用双$\mathbf{Q}$磁结构来描述，该磁结构由有序矢量$(π,0)$和$(0,π)$的等权重叠加组成。在这里，我们表明，一个非共线的双$\mathbf{Q}$磁配置，被称为\emph{orthomagnetic}，自然产生的巡游三带微观模型的铁pnictides。特别是，我们发现，从完美的嵌套和电子口袋之间的残余相互作用的强烈偏差有利于直磁条纹磁状态。利用一个有效的低能模型，我们还计算了正磁态的自旋波谱。与条纹态相反，存在三种Goldstone模式，表现在自旋-自旋关联函数的所有对角分量和一个非对角分量中。总的磁结构因子显示两个各向异性自旋波分支出现从$(π,0)$和$(0,π)$动量，在相反的情况下，域的条纹顺序，其中只有一个自旋波分支出现从每个动量。我们建议，这些独特的功能的正磁状态可以用来明确区分它从条纹状态通过中子散射实验，并讨论其存在的影响的性质的磁性的铁砷化物。
2015-01-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electronic Nematicity Revealed by Torque Magnetometry in Iron Arsenide EuFe$_2$(As$_{1-x}$P$_x$)$_2$
电子向列相是一种电子取向的有序性，它打破了铁磷属元素化物超导体的旋转对称性。然而，这一阶段的掺杂依赖性的普遍性和它的关系，其他的破缺订单（如超导）在不同的家庭的铁pnictides，仍然是悬而未决的问题。本文用转矩磁法研究了EuFe $_2$（As $_{1-x}$ P $_x$）$_2$在不引入外压的情况下的转动对称破缺。发现在最佳掺杂下，超导相在结构转变上方增殖并持续进入超导状态，之后它变得不存在或非常弱，与BaFe $_2$（As $_{1-x}$ P $_x$）$_2$中观察到的行为形成鲜明对比。这些测量结果表明，在超导圆顶下，接近最佳掺杂的假定量子跃迁。
2014-02-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Local Superconductivity in Vanadium Iron Arsenide
我们研究了BaFe 2As 2（122）铁砷化物中第5族的化学取代，以努力理解为什么该化合物的Fe位空穴掺杂（例如，使用组5或6）不产生体超导性。我们发现，随着V，Nb或Ta的替代，BaFe 2As 2的c晶格参数增加; c的减少预测了体超导性的缺乏[1]，这通过传输和磁化结果得到了证实。然而，我们的光谱测量发现，在V-122的反铁磁和局部超导纳米级区域的共存，观察到的第一次在过渡金属空穴掺杂的砷化铁。在BaFe 2 As 2中，局部参数（如成分和晶格应变）、平均晶格细节和体量子态（如超导性和磁性）的出现之间存在复杂的联系。[1]L. M. N. Konzen，和A. S. Sefat，J. Phys.：康登斯2017年第29期，第083001页。
2019-08-30 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Universal heat conduction in the iron-arsenide superconductor KFe2As2 : Evidence of a d-wave state
铁砷化物超导体KFe_2As_2的热导率在平行和垂直于四极轴的热流下测量到50 mK。在T=0的剩余线性项（RLT）观察到的两个电流方向，确认节点的存在下，在超导能隙。我们的RLT在平面上的值等于Dong等人[Phys. Rev. Lett. 104，087005（2010）]，其残余电阻率是10倍大。RLT对杂质散射的这种独立性是普适热输运的特征，这是具有超导线节点的超导态的一种性质。这与具有偶然节点的s波状态相反。相反，它有利于d波状态，分配与五个额外的属性一致：抑制Tc为零的临界散射率的大小; RLT的大小，以及它对电流方向和磁场的依赖性;热导率的温度依赖性。
2012-07-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Orbital-selective electronic excitations in iron arsenides revealed by simulated nonresonant inelastic x-ray scattering
非共振非弹性X射线散射（NIXS）是检测电子系统中电荷激发的一种可能的工具。此外，高动量转移区的多极跃迁为确定多轨道巡游3d电子系统中的轨道选择性电子激发提供了新的可能性。作为一个理论例子，我们选择了铁砷化物的反铁磁态，并证明了轨道选择性激发是可检测的，通过选择适当的动量转移在NIXS。我们提出NIXS和共振非弹性X射线散射是互补的，以充分理解多轨道巡游电子系统中的轨道激发的性质。
2015-06-30 cond-mat.str-el
Doping evolution of the superconducting gap structure in the underdoped iron arsenide Ba1-xKxFe2As2 revealed by thermal conductivity
在温度低至50 mK和磁场高至15 T的条件下，测量了平行于和垂直于四极轴的热流对铁砷化物超导体Ba_（1-x）K_xFe_2As_2的热导率κ。测量进行了样品的组成范围从最佳掺杂（x = 0.34; Tc = 39 K）到掺杂深入到反铁磁秩序与超导性共存的区域（x = 0.16; Tc = 7 K）。在零场中，无论是对于面内还是面间输运，随着T在任何掺杂下变为0，在kappa（T）中不存在残余线性项。这表明在超导能隙中没有节点。然而，当x减小到与反铁磁性共存的范围时，剩余线性项随着施加的磁场而越来越迅速地增长。这表明超导能隙在费米面上的某些位置处形成最小值，并且这些最小值随着x的减小而加深。我们建议，在间隙结构中的最小值出现时，费米面的Ba 1-xKxFe 2As 2的反铁磁秩序重建。
2016-02-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
P-T phase diagram of iron arsenide superconductor NdFeAsO0.88F0.12
NdFeAsO0.88F0.12属于最近发现的高TC铁基超导体家族。研究了高压对该材料输运性质的影响。相反，镧基化合物，我们没有观察到一个最大的TC压力下。在压缩条件下，TC作为压力的线性函数迅速下降，斜率k = -2.8 \pm 0.1 K / GPa。零压时的外推值约为TC（0）= 51.7 \pm 0.4 K。在压力高于~18.4 GPa时，超导态在所有测量温度下都消失。电阻变化的斜率，并显示出一个翻起的行为，这可能是有关的近藤效应或弱的本地化的二维载流子低于45 K以上的TC，从而与超导相竞争。样品的行为在减压下是完全可逆的。根据我们的实验数据，我们提出了一个初步的P-T相图NdFeAsO 0.88F 0.12。
2011-10-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity at 31 K in 111 type iron arsenide superconductor NaxFeAs induced by pressure
用金刚石压砧装置测量了111型NaxFeAs的温度电阻，研究了压力对超导电性的影响。超导转变温度（Tc）从26 K增加到最大值31 K，从环境压力增加到3 GPa。进一步增加压力会急剧抑制Tc。虽然NaxFeAs和LixFeAs具有相同的Cu2Sb型结构，但它们的压力调谐Tc行为有很大的不同
2009-12-10 cond-mat.other cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Impact of local-moment fluctuations on the magnetic degeneracy of iron arsenide superconductors
我们调查的命运正交条纹型磁状态（有序矢量$\left(π,0\right)$ / $\left(0,π\right)$），观察到在大多数铁磷属元素化物超导体中，在局部磁矩的存在下，倾向于形成一个尼尔状态（有序矢量$\left(π,π\right)$）。我们发现，在长程Neel顺序集之前，传导电子之间的耦合和局部矩的波动有利于一个不寻常的磁状态，包括一个相干叠加的$\left(π,0\right)$和$\left(0,π\right)$订单，保持四重对称性。这种状态的磁化是不均匀的，并诱导同时棋盘电荷顺序。我们讨论了这种磁结构在电子光谱上的特征及其对超导态的影响，表明它与$s^{+-}$态共存的相空间小于条形态。我们的研究结果揭示了最近的实验观察$\mathrm{Ba(Fe_{1-x}Mn_{x})_{2}As_{2}}$化合物，其中尼尔型本地Mn时刻与Fe导电电子相互作用。
2014-04-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
(pi,pi)-electronic order in iron arsenide superconductors
金属中价电子的分布通常遵循离子晶格的对称性。这种分布的调制通常发生在这些电子相对于新的电子秩序不稳定时，例如自旋或电荷密度波。电子密度波已经在许多超导体家族中观察到[1-3]，并且通常被认为是超导性存在的必要条件[4]。最近的测量[5-9]似乎表明，铁磷属元素化物[10，11]的性质与不包括额外有序的能带结构计算非常一致，这意味着这些材料中的密度波和超导性之间没有关系[12-15]。在这里，我们报告了Ba 1-xKxFe 2 As 2的电子结构与那些能带结构计算[12-15]完全不一致，而是揭示了以（pi，pi）波矢量为特征的重构。这种电子秩序与超导性共存，并持续到室温。
2008-12-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Double-Q spin-density wave in iron arsenide superconductors
阐明铁基超导体磁基态的性质对于揭示其高温超导性背后的机制至关重要。直到最近，人们还认为超导性只出现在斜方晶系的反铁磁条相，原则上可以用定域或巡回自旋来描述。然而，我们最近报道，四重对称性恢复内的磁有序状态的空穴掺杂的BaFe2As2。这一观测结果被解释为一种新的双Q磁结构的间接证据，但不能排除轨道顺序的替代模型。在这里，我们提出的穆斯堡尔谱数据，明确表明，一半的铁网站在这tetraxylase阶段是非磁性的，最终建立一个新的磁性基态的存在与非均匀的磁化，是不一致的本地化自旋。我们发现，这种状态自然地解释为两个自旋密度波之间的干扰，演示这些材料的磁性的巡回字符和磁性轨道自由度所发挥的主要作用。
2015-05-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropies and Homogeneities of Superconducting Properties in Iron-Platinum-Arsenide Ca10(Pt3As8)(Fe1.79Pt0.21As2)5
研究了Tc ~ 13.6K的Ca_（10）（Pt_（4-δ）As_（8））（Fe_（1.79）Pt_（0.21）As_（2））_5单晶的超导性能各向异性。在5 Oe的磁场下，H//c在~10 K时达到完全抗磁态，H//ab在~8 K时达到完全抗磁态，表明存在轻微的非均匀性。磁化测量揭示了鱼尾效应的磁滞回线为H//c和H//ab。在低磁场下，沿c轴和ab平面的平均临界电流密度Jc（H//c）和Jc（H//ab）在5 K时分别估计为0.9*10^5和0.7*10^5 A/cm 2。在磁场作用下，电阻转变出现展宽，这与上临界场具有较大的各向异性相一致。磁光图像揭示了ab平面内的均匀电流。
2012-11-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Isostructural spin-density-wave and superconducting gap anisotropies in iron-arsenide superconductors
当电子系统经历相变时，通过在费米能级打开能隙来节省能量。描述能隙各向异性提供了对驱动相变的相互作用的起源的见解。本文报道了用角分辨光电子能谱（ARPES）研究Sr $_{1-x}$ Na $_x$ Fe $_2$ As $_2$中四元磁相和超导相的详细能隙各向异性。首先，我们发现自旋密度波（SDW）带隙在四元磁相中是强各向异性的。能隙大小与费米面的轨道性质密切相关。其次，我们发现SDW能隙各向异性与超导能隙各向异性在角度依赖性、能隙极小值位置和相对能隙大小方面是同构的。我们的结果表明超导对相互作用和磁相互作用具有相同的起源。铁基超导体中的轨道内散射在这些相互作用中起着重要的作用，导致铁基超导体的轨道选择磁性和超导电性。
2020-07-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Theory of Orbital Nematicity in Underdoped Iron Arsenides
最近发现的{ \it unusual}面内电阻率各向异性在欠掺杂的122-家庭在高温下（$T$）提出了一个轨道的π（ON）秩序，提出了挑战现存的理论。各向异性的{ \it符号}与弱相关以及纯自旋的双折射视图的预期相矛盾。在这里，我们展示了如何与伴随的结构畸变的ON顺序产生{ \it残留}，intersite和inter-orbital两体相互作用在一个不连贯的“坏金属”接近莫特内斯。增强轨道选择性的不相干性被证明是必要的理解输运各向异性。我们的结果表明，ON顺序，随后的反铁磁顺序可能是{ \it主要}竞争者的铁砷化物的超导电性。
2010-10-14 cond-mat.str-el
Columnar magnetic structure coupled with orthorhombic distortion in the antiferromagnetic iron arsenide SrFe$_2$As$_2$
用中子粉末衍射实验研究了多晶SrFe $_2$ As $_2$的磁结构及其与晶体结构的关系。低于$T_0$ =205 K时，磁反射与正交畸变的发生同时出现。通过Rietveld分析，确定了SrFe $_2$ As $_2$的磁传播矢量为{ \textit{\textbf{q}} }=（1 0 1），Fe-As层内Fe磁矩沿长$a$方向的耦合为反铁磁，层间耦合也为反铁磁. Fe磁矩的大小被推导为1.01（3）$μ_{\rm B}$，取向平行于a轴。磁矩的温度依赖性不仅与μ子旋进频率的一致性很好，而且与结构畸变的一致性也很好，揭示了SrFe $_2$ As $_2$中柱状磁序与结构畸变的强耦合.
2008-07-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping dependence of heat transport in the iron-arsenide superconductor Ba(Fe$_{1-x}$Co$_x$)$_2$As$_2$: from isotropic to strongly $k$-dependent gap structure
测量了砷化铁超导体Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_x$）$_2$ As $_2$的面内热导率$κ$的温度和磁场依赖性，该热导率低至$T \simeq 50$ mK，高至$H = 15$ T，作为Co浓度$x$的函数，范围为0.048 $ \leq x \leq $ 0.114。在零磁场下，在所有$x$处，$κ/T$中的可忽略的剩余线性项为$T \to 0$，这表明不存在零能准粒子，因此超导能隙在相图中的任何地方都没有$ab$平面中的节点。然而，$κ$的场依赖性揭示了具有掺杂$x$的超导带隙的系统演化，从欠掺杂状态下费米表面上的任何地方都大，如由$T \to 0$处的平坦$κ(H)$所证明的，到过掺杂状态下的强$k$依赖性，其中小磁场可以引起大的剩余线性项，这表明费米表面某处的能隙幅度存在一个深极小值。这表明超导能隙结构仅在反铁磁/正交相之外的费米表面周围具有强烈的$k$依赖的振幅。
2010-01-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Expansion of the tetragonal magnetic phase with pressure in the iron-arsenide superconductor Ba{1-x}KxFe2As2
在大多数铁基超导体的温度-浓度相图中，反铁磁有序在临界点处逐渐被抑制到零，并且在该点周围形成超导性的圆顶。磁相及其涨落的性质对于阐明配对机制是至关重要的。在Ba{1-x} KxFe 2As 2和Ba{1-x} NaxFe 2As 2中，最近已经清楚的是，在临界点附近，在x = 0.24和x = 0.28之间，正交对称的通常的条状磁相让位于四角对称的第二磁相。在这里，我们报告的电阻率测量Ba{1-x} KxFe 2As 2下施加的静水压力高达2.75 GPa，x = 0.22，0.24和0.28。我们使用它在电阻率中产生的尖锐异常来跟踪四极磁相位的开始。在Ba{1-x} KxFe_2As_2的温度-浓度相图中，我们发现压力使四元磁相大大膨胀，而条状磁相收缩。这提出了一个有趣的可能性，即前一个相位的波动可能涉及到负责超导性的配对机制。
2015-12-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Nodes in the gap structure of the iron-arsenide superconductor Ba(Fe_{1-x}Co_x)_2As_2 from c-axis heat transport measurements
本文测量了铁砷化超导体Ba（Fe_{1-x} Co_x）_2As_2在平行于四元轴和垂直于四元轴的热流下，从相图的欠掺杂到过掺杂的七个Co浓度区（0.038 < x < 0.127）的热导率k，k值低至50 mK。当电流沿c轴时，在T = 0极限中观察到残余线性项k_c0/T，揭示了间隙中节点的存在。因为节点出现在x远离最大T_c浓度的地方，所以它们一定是偶然的，而不是由对称性强加的，因此与s_{+/-}状态相容。平面内剩余线性项k_a0/T在所有x处可忽略的事实意味着节点位于费米表面的区域中，该区域对c轴传导有很大贡献，而对平面内传导贡献很小。应用中等磁场（例如H_c2/4）激发准粒子，它们沿着a轴导热，就像节状准粒子沿着c轴导热一样。这表明，在费米表面的区域中，间隙必须非常小（但非零），这对平面内传导有显著贡献。这些发现可以用能隙Delta（k）对k的强依赖性来理解，能隙Delta（k）在费米面片上产生节点，费米面片具有明显的c轴色散和在其余准二维片上的深极小值。
2010-04-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Lattice Disorder Effect on Magnetic Ordering of Iron Arsenides
本研究探讨砷化铁之奈米与介观结构特性对磁序化温度之影响。虽然量子材料中的磁性基态可以从已知的晶体结构和化学成分理论上预测，但由于这种局部晶格变化，排序温度很难精确定位。在这项工作中，我们惊讶地发现，局部无序的材料可以表现出显着更大的尼尔温度（TN）比完全相同的化学计量的有序材料。这里，通过合成发现作为砷化铁超导体的122母体的EuFe2As2晶体具有低于TN = 195 K（对于无序晶体）或TN = 175 K（对于有序晶体）的有序性。在较高TN晶体中，存在较短的平面Fe-Fe键[2.7692（2）A与2.7745（3）A]、随机的面内缺陷结构以及沿[00L]晶体学方向的漫散射，其表现为相当宽的比热峰。对于较低的TN晶体，a-晶格参数较大，并且面内微观结构显示沿反相边界的缺陷有序化，在施加压力时给出较大的TN和较高的超导温度（Tc）。第一性原理计算发现c轴应变与层间磁耦合之间存在强相互作用，而平面应变对磁序的影响很小。中子单晶衍射表明，低温磁相变由于本地化的Eu时刻是不晶格或无序敏感，不像高温Fe亚晶格有序。这项研究表明，更高的磁有序点所产生的局部无序122。
2019-05-31 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for Three-Dimensionality in the Fermi Surface Topology of Layered Electron Doped Ba(Fe1-XCox)2As2 Iron Superconductors
用角分辨光电子能谱测量了电子掺杂铁砷化超导体Ba（Fe_（1-x）Cox）_2As_2的电子结构。这些数据揭示了一个显着的光子能量依赖的动量空间中的带交叉的费米能量，一个独特的和直接的签名的三维费米表面拓扑结构中的点。通过提供具有三维电子结构的层状化合物中的高温超导性的独特实例，这些发现表明铁砷化物是独特的材料，与铜酸盐高温超导体完全不同。
2009-06-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Spin Waves and Magnetic Exchange Interactions in CaFe2As2
反铁磁性与高温（高Tc）超导性有关，因为氧化铜和砷化铁高Tc超导体是由它们的反铁磁性（AF）有序母体化合物的电子或空穴掺杂产生的。反铁磁性现象有两大类解释：在局部矩图中，适用于绝缘铜氧化物，AF相互作用由海森堡哈密顿量很好地描述;而在巡回模型中，适用于金属铬，AF秩序来自嵌套费米表面的准粒子激发。关于砷化铁材料中AF有序的微观起源，有相互矛盾的证据，一些人倾向于局部化的观点，而另一些人则支持流动的观点。更重要的是，甚至还没有达成协议的最简单的有效基态哈密顿量所需的描述AF秩序。在这里，我们报告非弹性中子散射映射的自旋波激发CaFe 2As 2，铁砷化物家族的超导体的母体化合物。我们发现，在整个布里渊区的自旋波可以描述一个有效的三维局域矩海森堡哈密顿量，但大的面内各向异性不能。因此，砷化铁超导体的母体化合物中的磁性既不是纯粹的局部性的，也不是纯粹的巡回性的;相反，它是两者的复杂混合。
2009-03-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Controlling T$_c$ through band structure and correlation engineering in collapsed and uncollapsed phases of iron arsenides
最近观察到的选择性出现（抑制）的超导性在未塌陷（塌陷）的LaFe $_2$四相$_2$重新点燃了兴趣，了解什么特点的能带结构控制的超导T $_c$。我们发现，接近窄的Fe-d $_{xy}$状态的费米能出现的主要因素。在未塌陷阶段，这种状态是在费米能量，是最强的相关性和源增强散射在单粒子和双粒子通道。由此产生的强烈和广泛的低能量自旋波动抑制磁有序，同时提供胶库珀对的形成。在坍缩的四方相中，d $_{xy}$态被驱动到远低于费米能级，这抑制了低能散射并阻止了超导电性。一个类似的宽自旋激发源出现在未塌陷和塌陷相的CaFe $_{2}$ As $_{2}$。这表明，控制相干性提供了一种方法，以工程师T $_c$在非常规超导体主要通过自旋波动介导。
2020-03-29 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
NMR evidence for inhomogeneous glassy behavior driven by nematic fluctuations in iron arsenide superconductors
我们提出了在Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_x$）$_2$ As $_2$和Ba（Fe $_{1-x}$ Cu $_x$）$_2$ As $_2$中作为温度、掺杂和磁场的函数的$^{75}$ As核磁共振自旋-晶格和自旋-自旋弛豫速率数据。弛豫曲线表现出广泛的弛豫率分布，与不均匀的玻璃态行为一致，高达100 K。掺杂和温度响应的动态不均匀性的宽度是类似的，通过弹性电阻测量测量的磁化率。我们认为，淬火的随机场耦合到一阶引起的自旋动力学中反映的一个玻璃。
2015-09-30 cond-mat.str-el
Extreme Sensitivity of Superconductivity to Stoichiometry in FeSe (Fe1+dSe)
最近发现的砷化铁超导体，其超导转变温度高达55 K，似乎与高Tc铜酸盐有许多共同的特征，包括接近磁有序状态和在无序存在下的超导性的鲁棒性。在这里，我们表明，超导电性的Fe 1 +dSe，母体化合物的超导砷化物家庭，被破坏的化学计量的非常小的变化。此外，我们表明，非超导Fe1+dSe是没有磁有序到低温。这些结果表明，鲁棒的超导电性和对有序磁态的立即不稳定性不应被视为铁基超导系统的固有特征，并且Fe 1 +dSe可能提供了一个独特的机会来确定哪些材料特征对高T_c铁砷化物超导体中的超导电性的存在至关重要，哪些不是。
2009-02-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity and phase diagrams in 4d- and 5d-metal-doped iron arsenides SrFe_{2-x}M_xAs_2 (M = Rh, Ir, Pd)
通过用4d和5d过渡金属Rh，Ir和Pd取代SrFe_2As_2中的Fe，成功地合成了系列超导体SrFe_{2-x} M_xAs_2（M = Rh，Ir和Pd），并研究了它们的相图。晶格常数的系统演化表明部分Fe离子被过渡金属Rh、Ir和Pd成功地取代。通过增加Rh、Ir和Pd的掺杂量，母相的反铁磁态逐渐被抑制，并诱导超导性。得到了一般的相图，并发现类似的情况下掺杂Co和Ni的Fe位。然而，相图的详细结构，在抑制反铁磁有序和诱导超导性的速度方面，从一种掺杂元素到另一种掺杂元素而变化。对于在元素周期表中位于同一列但质量相差很大的Co、Rh和Ir掺杂样品的最高超导转变温度接近的情况，我们认为超导电性与AF序的抑制密切相关，而不是与电子-声子耦合有关。
2009-06-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
In-plane electronic anisotropy of underdoped "122" Fe-arsenide superconductors revealed by measurements of detwinned single crystals
铁砷化物超导体的母相具有反铁磁基态。值得注意的是，内尔转变之前或伴随着结构转变，打破了高温晶格的四重对称性。借用软凝聚态物理领域的语言，这种破缺的离散旋转对称性被广泛称为伊辛相变相变。了解这种效应的起源是一个完整的理论描述的超导性发生在这个家庭的化合物，激励理论和实验研究的超导转变和相关的面内各向异性的关键组成部分。在这里，我们回顾了最近的实验进展，确定内在的面内电子各向异性所揭示的电阻率，反射率和ARPES测量的退孪晶单晶的欠掺杂砷化铁超导体的“122”家庭的化合物。
2011-06-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Resonance as a probe of the electron superconducting gap in BaFe1.9Ni0.1As2
砷化铁中反铁磁性附近的高转变温度（高Tc）超导性的发现提高了非常规超导机制的可能性1 -8。通过角分辨光电子能谱观察到清晰的费米面和无结超导带隙9 -12表明，这些材料中的电子配对可能是由符号反转的空穴和电子费米口袋5 -8之间的准粒子激发介导的。虽然在非弹性中子散射中发现的自旋激发谱中存在“共振”13 -17与这幅图18 -20一致，但没有直接证据将共振与超导能隙能量联系起来。在这里，我们表明，对于最佳的电子掺杂BaFe 1.9Ni 0.1As 2（Tc =20 K，图1c）砷化铁超导体，磁场的应用，抑制超导电性和超导能隙能量也降低了共振的强度和能量。这些结果表明，共振的能量是成正比的电子对能量，从而表明自旋涨落是密切相关的铁砷化物的超导电性机制。
2009-08-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electron doped Ca10(Pt3As8)(Fe2As2)5 and Ca10(Pt4As8)(Fe2As2)5 - High Tc superconductors with skutterudite intermediary layers
有人认为，非常高的转变温度的最高的Tc铜酸盐超导体促进通过（Bi，Tl，Hg）-O中间层增强的CuO 2平面耦合。由于缺乏合适的研究系统，通过中间层增强的耦合是否也会影响砷化铁超导体中的Tc从未被测试过。本文报道了两种砷化铁超导体Ca_（10）（Pt_3As_8）（Fe_2As_2）_5（10-3-8相）和Ca_（10）（Pt_4As_8）（Fe_2As_2）_5（10-4-8相）的晶体结构和性质。基于-Ca-（PtnAs_8）-Ca-Fe_2As_2-层堆叠，结构上最重要的区别在于中间层铂砷化物层的结构和电子特性。通过Pt部分取代Fe在Fe_2As_2层中的电子掺杂导致Tc在10-3-8相中为11 K，在10-4-8相中为25 K。使用Zintl离子电子计数的化学概念和Pt在5d 8构型中的稳定性，我们认为Tc的显著差异是因为中间层在10-3-8相中是半导体的，但在10 -4-8相中是金属的，从而导致10-4-8相中的层间耦合增强。结果表明，金属中间层可能提供了一个新的途径，在砷化铁超导体更高的Tc。
2011-06-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Phase diagram of iron-arsenide superconductors Ca(Fe1-xCox)2As2 (0 <= x <= 0.2)
片状单晶的Ca（Fe 1-xCox）2As 2系列具有横向尺寸高达15毫米和厚度高达0.5毫米，从高温溶液生长技术，使用锡助熔剂获得。在Co掺杂时，四元晶胞的c轴减小，而a轴示出不太显著的变化。原始的CaFe 2As 2显示了一个组合的自旋密度波和结构转变T = 166 K附近，逐渐转移到较低的温度和分裂，随着Co掺杂。这两个过渡突然终止在xc = 0.075的临界Co浓度。当x \geq 0.05时，超导性出现在低温下，最大转变温度TC约为20 K.的超导体积分数增加与Co浓度高达x = 0.09，然后逐渐减少，进一步增加的掺杂水平。由磁化强度和电阻率数据绘制了Ca（Fe_（1-x）Cox）_2As_2（0 \leq x \leq 0.2）系列的电子相图。我们发现，Co掺杂的CaFe_2As_2的低温超导性能与以前报道的BaFe_2As_2有很大的不同。这些差异似乎与CaFe 2As 2相对于其Ba对应物的极压敏感性有关。
2010-11-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
