On baryon-antibaryon coupling to two photons
我们讨论了最近的索赔，$p\bar{p} \to γγ$可以描述一个广义的部分子图片。我们建议，夸克强子对偶性提供了一个理由的有效主导的“手提包”图在最近的文献中假设，手提包图可能主导的现象在运动学领域远远超过可能是预期的pQCD单独。
2002-12-15 hep-ex hep-ph nucl-th
$p\bar{p} \to Λ_c \barΛ_c$ within the generalized parton picture - first results
在广义部分子图中，我们研究了质子-反质子湮灭成$Λ_c \barΛ_c$对的过程。我们的出发点是双手袋图，这是分解成软广义部分子分布的$p \to Λ_c$（和$\bar{p} \to \barΛ_c$）过渡和硬子过程振幅$u \bar{u} \to c \bar{c}$。因此，作为硬标度的魅力夸克的质量，使我们的结果不限于大的散射角和/或令人难以置信的大能量。通过简单夸克-双夸克光锥波函数的重叠来模拟$p\to Λ_c$跃迁的广义部分子分布，我们首次预言了$p\to Λ_c$跃迁的形状因子和非极化$p\bar{p} \to Λ_c \barΛ_c$截面。鉴于即将在达姆施塔特FAIR进行的实验，我们的发现可能会变得有趣。
2008-11-17 hep-ph
$ π^- p \rightarrow D^- Λ_{c}^{+} $ within the Generalized Parton Picture
我们研究了广义部分子图中的反应$ π^- p \rightarrow D^- Λ_{c}^{+} $。这个过程是描述了一个手提袋型机制的魅力夸克质量作为硬标度。在前面的工作$\bar{p} p \rightarrow \barΛ^-_c Λ_{c}^{+} $的情况下，我们认为，过程振幅分解成一个微扰可计算的部分子过程$\bar{u} u\rightarrow \bar{c} c$和强子矩阵元素，可以参数化的广义部分子分布。用强子的（价夸克）光锥波函数的重叠来模拟广义部分子分布，得到了非极化微分和积分截面以及自旋可观测量的数值结果.我们的方法在前半球的生产阈值（$s \gtrsim 20 $ GeV $^2$）之上工作良好，并预测了NB量级的非极化横截面，这一发现可能是考虑到计划在J-PARC测量$ π^- p \rightarrow D^- Λ_{c}^{+} $的兴趣。
2014-12-17 hep-ph
Probing moments of baryon-antibaryon generalized parton distributions at BELLE and FAIR
我们分析了类时过程γ-> B Bbar和p p-bar-> γ M在大曼德尔维变量内的手提包的方法，该方法的过程振幅分解在硬部分子过程和湮灭形状因子。后者代表重子-反重子广义部分子分布的矩。对称性关系极大地限制了基态重子的独立湮灭形状因子的数目。我们确定这些形状因子从目前的BELLE数据的伽玛伽玛-> B Bbar的帮助下，简化的假设。这些形状因子的知识允许预测的p pbar -> γ M的各种介子，可以在FAIR探测。
2013-11-04 hep-ph
Role of transversity in spin effects in meson leptoproduction
我们用手提包方法分析了轻介子的产生。我们指出，由横向广义部分子分布（GPD）、$H_T$和$\bar E_T$决定的效应在赝标和矢量介子轻子产生的描述中是必不可少的。
2013-12-16 hep-ph
Transversity effects in light meson leptoproduction
在手提袋方法中分析了轻介子的电生。我们考虑了主导扭转的贡献与横向效应。我们证明了在赝标介子和矢量介子轻子产生中，横向广义部分子分布（GPD）、$H_T$和$\bar E_T$是描述自旋效应的基本分布。
2013-12-17 hep-ph
Generalized parton distributions from neutrino experiments
将深虚介子产生的分析推广到核子上赝Goldstone介子（π介子、K介子、η介子）的中微子产生，反冲重子的味含量要么保持不变，要么从同一SU（3）八重态变为超子。我们依赖于SU（3）关系，用质子广义部分子分布（GPD）表示所有的截面。利用GPD的唯象参数化方法，计算了在α_{s}中超前扭转能级和超前阶的相应振幅。在分析中我们还包括了对中微子诱导的深虚介子产生（\nuDVMP）的电磁O（alpha_{em}）修正。我们发现，在比约肯区，这种电磁修正随着Q^2的减小而减小，小于标准\nuDVMP手提包的贡献，因此电磁机制在大Q^2时占主导地位。电磁修正引起轻子和强子散射面之间的角相关，谐波对DVMP振幅的实部和虚部敏感。这些修正在费米实验室即将进行的MINERvA实验的运动学中只占百分之几，在GPD参数化的精确测试中应该考虑到这些修正。对于Q^2~100 GeV^2的虚拟粒子，这些修正与\nuDVMP手提包的贡献相当。
2013-07-01 hep-ph
Towards the decays of $\bar{N}_X(1625)$ in the molecular picture
本文首先介绍了在$J/ψ\to pK^{-}\barΛ$过程的$K^{-}\barΛ$不变质谱中观察到的增强结构$\bar{N}_X(1625)$的实验研究现状。然后我们给出了在S波$\barΛK^-$和S波$\barΣ^0K^-$两种分子态假设下$\bar{N}_X(1625)$的衰变结果。对$\bar{N}_X(1625)$提出了几点实验建议。
2009-05-21 hep-ph
Analyzing $Ξ(1620)$ in the molecule picture in the Bethe-Salpeter equation approach
在这项工作中，我们假设观测态$Ξ(1620)$是一个$s$波$Λ\bar{K}$或$Σ\bar{K}$束缚态.在此基础上，我们建立了$Ξ(1620)$的阶梯近似和瞬时近似的Bethe-Salpeter方程。数值求解了$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$体系的Bethe-Salpeter方程，发现$Ξ(1620)$可以分别解释为$Λ\bar{K}$和$Σ\bar{K}$与$J^P=1/2^-$的束缚态.然后分别计算了$Ξ(1620)\rightarrowΞπ$在这两种不同分子图像系统中的衰变宽度。
2019-01-17 hep-ph
Proton-Antiproton Annihilation into a Lambda_c-Antilambda_c Pair
过程p-pbar -> Lambda_c-Antilambda_c在手袋方法中进行了研究。结果表明，占主导地位的动力学机制，其特征在于部分子过程u-ubar -> c-cbar因式分解的意义上说，只有子过程包含高度虚拟的部分子，胶子到最低阶微扰QCD，而强子矩阵元只体现软标度，可以参数化的螺旋度翻转和非翻转广义部分子分布。利用重子的光锥波函数的重叠来模拟这些部分子的分布，我们就能够预言所关心的过程的截面和自旋相关参数。
2009-05-19 hep-ph
On the pentaquark candidates $P_c^+(4380)$ and $P_c^+(4450)$ within the soliton picture of baryons
利用束缚态形式的重子拓扑孤子模型，我们证明了束缚（或准束缚）$\bar D$ -孤子态的存在导致了具有量子数和质量的隐魅五夸克的可能性，这些量子数和质量与LHCb实验最近报道的候选者相容.阐述了重夸克对称性的含义。
2015-08-05 hep-ph
Semileptonic $Λ_b \to \bar ν_l l Λ_c(2595)$ and $Λ_b \to \bar ν_l l Λ_c(2625)$ decays in the molecular picture of $Λ_c(2595)$ and $Λ_c(2625)$
我们评估的半轻子$Λ_b \to \bar ν_l l Λ_c(2595)$和$Λ_b \to \bar ν_l l Λ_c(2625)$衰变的部分衰减宽度的角度来看，这两个$Λ^*_c$共振动态产生的$DN$和$D^*N$与耦合通道的相互作用。我们发现，这两个反应得到的速率比与目前的实验数据是兼容的，是非常敏感的$D^* N$耦合，这成为必不可少的，以获得与实验一致。连同$Λ_b \to π^- Λ^*_c$反应得到的结果，它给出了强有力的支持的分子图像的两个$Λ^*_c$共振和重要作用的$D^*N$组件中忽略了以前的研究中的$Λ_c(2595)$从分子的角度来看。
2016-11-22 hep-ph
Impact-Picture Phenomenology for $π^{\pm}p, K^{\pm}p$ and $pp, \bar p p$
我们提出了一个扩展$π^{\pm} p$和$K^{\pm} p$弹性散射在高能量的冲击图片的现象，我们首先提出了超过20年前，$p p$和$\bar p p$弹性散射。我们表明，特别是，前面得到的质子的不透明度函数的解析形式是兼容的实验结果$πp$和$K p$弹性散射在高能量。建议由CERN大型强子对撞机提供$π^{\pm}$和$K^{\pm}$外束流，以便在更高能量下研究它们与质子的弹性散射。我们的$p p$和$\bar p p$弹性散射的唯象更新，包括新的数据，我们给出了未来的实验在BNL RHIC和CERN LHC的预测。
2002-10-18 hep-ph
Leading Effects in Hadroproductions of Lambda_c and D From Constituent Quark-Diquark Cascade Picture
在考虑价夸克湮灭的组分夸克-双夸克级联模型框架下，讨论了Lambda_c、Lambda_c杆、D和D杆的强子产生.用D和D杆强子产生中的参数值，用该模型较好地解释了pA，Sigma^-A和pi^-A碰撞中的Lambda_c和Lambda_c杆的能谱.结果表明，入射重子中价双夸克的作用对D棒产生和Lambda_c产生都是重要的。
2004-04-07 hep-ph
$η_{\rm c}$- and $J/ψ$-isoscalar meson bound states in the hadro-charmonium picture
本文研究了强粲偶素图中$η_{\rm c}$ -和$J/ψ$ -等暗介子束缚态。在强子-粲偶素中，四个$q\bar q c \bar c$夸克按照紧密的粲-反粲对$c \bar c$排列，嵌入轻强子物质$q \bar q$中，其中有$q = u$、$d$或$s$。粲偶素核与轻物质之间的相互作用可以用QCD中的多极展开来表示，其中的主导项是$E1$与色电场${\bf E}^a$的相互作用。计算了$η_{\rm c}$ -和$J/ψ$ -等密介子束缚态的能谱，并与已有的实验结果进行了比较.
2018-06-20 hep-ph
The $X(3872) \to J/ψγ$ decay in the $D \bar D^*$ molecular picture
从X（3872）的图像，其中共振是$\bar{D}D^*-c.c.$的束缚态，我们评估到$J/ψγ$通道的衰减宽度，这对该状态的内部结构是敏感的。为此目的，我们评估了X（3872）衰变成它的分量的环，以及从这些分量辐射出的$J/ψ$和光子。我们使用局部隐规范方法外推到SU（4）与一个特定的SU（4）破缺。辐射衰变涉及异常耦合，我们得到可接受的值相比，实验和其他计算的结果。同时，我们计算了X（3872）衰变为$J/ψω$和$J/ψρ$的衰变率，得到的衰变宽度比与实验相符。我们还显示了仅使用$\bar{D}^0D^{*0}+c.c.$组件的严重不可接受的结果。
2012-07-19 hep-ph
Further study of $f_0(1710)$ with coupled-channel approach and hadron molecular picture
$f_0(1710)$以前被认为是矢量介子之间相互作用的动态生成态。我们扩展了对$f_0(1710)$的研究，在耦合通道方法中考虑了它与赝标介子通道的耦合。涉及的通道是$K^*\bar{K}^*,ρρ,ωω,ϕϕ, ωϕ,ππ,K\bar{K},ηη$。我们表明，分配给$f_0(1710)$的极点不会改变太多。然后，我们计算了$f_0(1710) \to K^*\bar{K}^* \to ππ,K\bar{K},ηη$作为耦合通道动态产生态以及假设它是纯$K^*\bar{K}^*$分子的部分衰减宽度。在这两种情况下，部分衰变宽度的比值与PDG相当一致。
2021-07-30 hep-ph
A chiral quark model study of $Z^+(4430)$ in the molecular picture
通过求解共振群方法方程，研究了手征夸克模型中S波荷电$D_1 \bar{D}^*$（$D_1' \bar{D}^*$）系统的束缚态问题。我们的初步研究并不支持$Z^+(4430)$的分子假设。相反，如果$Z^+(4430)$真的是一种分子，那么它与$G$ -奇偶性相反的伴侣也应该存在，并且可能在$π^+η_c(2S)$、$J/ψπ^+π^0$或$ψ'π^+π^0$通道中发现。对于底层体系，我们发现$I^G$ = $1^+$和$I^G$ = $1^-$ $B_1 \bar{B}^*$（$B_1' \bar{B}^*$）两种分子的存在都是可能的.
2009-08-12 hep-ph
Molecular picture for the $X_0(2866)$ as a $D^* \bar{K}^*$ $J^P=0^+$ state and related $1^+,2^+$ states
我们回顾了十年前关于$D^* \bar{K}^*$系统的$I=0 $中的$J^P=0^+$的束缚态的预言，这显然是奇异的，我们将其与最近LHCb实验中报道的$X_0(2866)$态联系起来。微调的参数，以准确地再现质量和宽度的$X_0(2866)$状态，我们报告两个以上的状态来自相同的相互作用，一个与$1^+$和其他与$2^+$。由于宇称的原因，$1^+$态不能在$D\bar{K}$衰变中观察到，我们建议在$D^*\bar{K}$谱中观察到它。另一方面，在$D \bar{K}$衰变中可以观察到$2^+$态，但目前的实验在其质量范围内的统计数据太小，无法做出任何声明。我们注意到，测量的$D^*\bar{K}$频谱和$D \bar{K}$与更多的统计应该带来重要的信息，有关性质的$X_0(2866)$和相关的，可以观察到的。
2020-10-19 hep-ph
Transversity in hard exclusive electroproduction of pseudoscalar mesons
本文在 handbag 框架内结合由双重分布构造并受格点 QCD 矩约束的横度 GPD 与 twist-3 波函数，计算小偏度下赝标介子电产生的截面和不对称性，发现多数道具有大横向截面。
2011-06-24 hep-ph
The baryo-quarkonium picture for hidden-charm and bottom pentaquarks and LHCb $P_{\rm c}(4380)$ and $P_{\rm c}(4450)$ states
我们研究了重子粲偶素[ $η_{\rm c}$ -和$J/ψ$ - $N^*$，$η_{\rm c}(2S)$ -，$ψ(2S)$ -和$χ_{\rm c}(1P)$ - $N$ ]和重子底偶素[ $η_{\rm b}(2S)$ -，$Υ(2S)$ -和$χ_{\rm b}(1P)$ - $N$ ]的束缚态，其中$N$是核子，$N^*$是核子共振。在重子-夸克偶素模型中，五个$qqq Q \bar Q$夸克按照重夸克偶素核心$Q \bar Q$排列，重夸克偶素核心嵌入轻重子物质$qqq$中，轻重子物质中含有$q = u$或$d$。$Q \bar Q$核与轻重子之间的相互作用可以用QCD多极展开来表示。计算了重粲偶素的能谱，并与已有的实验数据进行了比较。特别地，我们可以将最近发现的$P_{\rm c}(4380)$和$P_{\rm c}(4450)$五夸克态分别解释为$ψ(2S)$ - $N$和$χ_{\rm c2}(1P)$ - $N$束缚态.我们观察到，在重子bottomonium部门的结合能，平均而言，略大于重子charmonia。正因为如此，隐底五夸克比它们的隐魅对应物更容易形成。因此，我们建议实验工作者在$10.4-10.9$ GeV能区的隐底扇区中寻找五夸克态。
2018-12-20 hep-ph
Decay behaviors of possible $Λ_{c\bar{c}}$ states in hadronic molecule pictures
在2010年，$Λ^*_{c\bar{c}}$态被预测为$N^*_{c\bar{c}}$的奇异数$S=-1$伙伴，现在被称为$P_c$态，并由LHCb合作实验观察到。在有效拉格朗日框架下，我们用类似的方法分析了$Λ_{c\bar{c}}$作为S波强子分子的衰变行为，该方法已成功地应用于$P_c$态。通过计算可能的衰变通道的部分宽度，发现作为赝标介子重子分子的$Λ_{c\bar{c}}(4213)$和$Λ_{c\bar{c}}(4403)$主要衰变到$η_c Λ$通道。结果表明，对于两个矢量介子重子分子态，$J^P=\frac12^-$的总衰变宽度比$J^P=\frac32^-$的大一个数量级。对于$Λ_{c\bar{c}}(4370)$为$D_s^{* -} Λ_c^+$或$\bar{D}^{*} Ξ_c$分子状态，衰变模式和相对衰变比非常不同。由于赝标介子交换机制，$Λ_{c\bar{c}}(4550)$的主要衰变通道是$\bar{D}^{(*)} Ξ^{(*,\prime)}_c$。此外，$\bar{D}^{*} Ξ_c$是假定为$\bar{D} Ξ_c^{*}$束缚态的$Λ_{c\bar{c}}(4490)$的主要衰变通道。这些$Λ^*_{c\bar{c}}$态的衰变模式将为它们未来的实验研究提供指导，并帮助我们了解它们的内部结构。
2019-08-26 hep-ph
Molecular picture for $X_{0}(2900)$ and $X_1(2900)$
受LHCb实验中新观测到的$X_{0}(2900)$和$X_1(2900)$的启发，采用准势Bethe-Salpeter方程方法结合单玻色子交换模型研究了$K^*\bar{D}^*$和$K\bar{D}_1$相互作用.从相互作用的束缚态和虚态作为极点在散射振幅的复能量平面搜索。与$I(J^P)=0(0^+)$的结合态和与$0(1^-)$的虚态由$K^*\bar{D}^*$相互作用和$K\bar{D}_1$相互作用产生，并且可以分别与在LHCb观察到的$X_{0}(2900)$和$X_1(2900)$相关。结合态与$I(J^P)=0(1^+)$和一个虚拟的状态与$I(J^P)=0(2^+)$也预测从$K^*\bar{D}^*$相互作用与一个小的$α$值，这可以在未来的实验中搜索。
2020-12-05 hep-ph
$P_c$ states in the mixture of molecular and pentaquark pictures
本文在组分夸克模型中通过单胶子交换作用研究了隐粲五夸克分子态与紧致态的耦合，计算了质量谱与强衰变宽度，揭示了$P_c$共振态的分子与五夸克混合本质。
2023-10-24 hep-ph
The $X_0(2900)$ and its heavy quark spin partners in molecular picture
LHCb合作组最近在$B^+\to D^+D^-K^+$过程的$D^-K^+$不变质量中观测到的$X_0(2900)$是第一个具有四种不同味道的奇异候选者，它为强子社区开辟了一个新时代。在假定$X_0(2900)$是$I(J^P)=0(0^+)$ $\bar{D}^*K^*$强子分子的条件下，我们提取了由$\left(\bar{D},\bar{D}^*\right)$二重态和$K^*$介子构成的全部重夸克对称多重态.对于束缚态情况，将有两个额外的$I(J^P)=0(1^+)$强子分子与$\bar{D}K^*$和$\bar{D}^*K^*$通道相关，以及一个额外的$I(J^P)=0(2^+)$ $\bar{D}^*K^*$分子。在轻夸克极限下，它们分别是低于$\bar{D}K^*$和$\bar{D}^*K^*$阈值的$36.66~\mathrm{MeV}$和$34.22~\mathrm{MeV}$，这两个阈值由$X_0(2900)$的质量位置确定。对于虚态情况，将有一个额外的$I(J^P)=0(1^+)$强子分子与$\bar{D}K^*$通道强耦合，以及一个额外的$I(J^P)=0(2^+)$ $\bar{D}^*K^*$分子。寻找这些重夸克自旋伙伴将有助于揭示$X_0(2900)$的性质。
2020-11-20 hep-ph
The Color Dipole Picture and the ratio of R(W, Q) = sigma L/sigma T
纵向光子的q q棒涨落的横向尺寸相对于横向光子的q q棒涨落的横向尺寸减小。这意味着R（W2，Q2）= 0.375，或者在x<<0.1且Q2足够大时，FL/F2 = 0.27，而如果不考虑该效应，则R（W2，Q2）= 0.5。即将到来的HERA实验数据将允许测试这一预测。
2008-10-24 hep-ph
The generalized vector dominance/colour-dipole picture of deep-inelastic scattering at low x
我们给出了一个详细的说明，最近制定的广义矢量优势/色偶极图片（GVD/CDP）的深度非弹性散射在低$x\cong Q^2/W^2$，包括光生。该方法基于$γ^*(q \bar q)$跃迁、$q \bar q$传播和通过两胶子交换的一般结构的衍射$(q \bar q)p$散射，为低$x$下的$γ^* p$总截面$σ_{γ^* p} (W^2,Q^2)$提供了一个独特的和定量的成功理论。GVD/CDP表明，这意味着经验的低$x$标度律，$σ_{γ^* p} (W^2,Q^2)=σ_{γ^* p} (η)$与$η=(Q^2+m_0^2)/Λ^2(W^2)$，这是建立了一个独立的模型分析的实验数据。
2001-02-19 hep-ph
A Unified picture of glueball candidates $f_0(1500)$ and $f_0(1700)$
根据新的实验数据，重新考虑了一个简单的混合方案，即把$f_0(1500)$和$f_0(1700)$描述为一个$\bar s s$介子和一个双氯素的混合态.
1996-08-27 hep-ph
$P_c$ Resonances in the Compact Pentaquark Picture
用夸克模型和群论的方法研究了$P_c$的共振。发现在紧致五夸克图中，共有17种可能的夸克含量为$q^3Q \bar Q$的五夸克态（$q$是$u$和$d$夸克，$Q$是$c$夸克），其中隐藏的重五夸克态可能采取色单重态-单重态（$[111]_{qqq}\otimes [111]_{c \bar c}$）和色八重态-八重态（$[21]_{qqq}\otimes [21]_{c \bar c}$）组态.对所有可能的衰变通道计算了隐重五夸克态的部分衰变宽度。结果表明，$pJ/ψ$是自旋$3/2$和$1/2$五夸克态的主要衰变通道，$P_c(4440)$可能不是致密的五夸克态，而$P_c(4312)$和$P_c(4457)$可能分别是自旋- $\frac{1}{2}$和自旋- $\frac{3}{2}$五夸克态.
2021-06-12 hep-ph
Radiative Decays of the $X(3872)$ in the Charmonium-Molecule Hybrid Picture
本文用含粲偶素组分的双介子多通道模型讨论了X（3872）的辐射衰变，解释了X（3872）的许多其它观测特征。我们发现，X（3872）辐射衰变的分支分数之比，$R_γ=\text{Br}(X(3872)\rightarrowψ(2S)γ)$ / Br $(X(3872)\rightarrow J/ψγ)$，是1.1 $\sim$ 3.4，如果假设衰变只发生在粲偶素组分。研究了$cc^{bar}$（$2P$）$\rightarrow J/ψγ$和$cc^{bar}$（$2P$）$\rightarrow ψ(2S) γ$的不变质谱。发现在$ψ(2S) γ$谱中在$E\sim 3960$ MeV附近出现增强，但在$J/ψγ$谱中没有。这对应于丢失的$cc^{bar}$（$2P$）极，该极由夸克模型预测，但由于与$DD^{bar}$态的耦合而未被观察到。我们认为，LHCb报告的实验性$ψ(2S) γ$谱中观察到的波动可能对应于该$cc^{bar}$（$2P$）极点。
2016-02-13 hep-ph
Double-heavy tetraquarks with strangeness in the chiral quark model
近年来，在重四夸克态的实验研究中取得了一些进展，如LHCb合作组的$T_{cc}$和Belle合作组的$X_{cc\bar{s}\bar{s}}$。在我们以前关于$T_{cc}$和$T_{bb}$的工作的基础上，我们在手征夸克模型下研究了它的奇异味四夸克伙伴$QQ\bar{q}\bar{s}$（$Q=c,b; q=u, s$）的束缚态和共振态.计算中考虑了介子-介子图象和双夸克-反双夸克图象及其耦合。这里忽略了同位旋破坏。我们的数值分析表明，只有态$bb\bar{u}\bar{s}$与$\frac{1}{2}(1^+)$结合，结合能为3.5 MeV。此外，我们还用实标度法找到了一些二重奇异四夸克态的共振态。
2022-10-26 hep-ph
The Color Dipole Picture and the Ratio of the Longitudinal to the Transverse Photoabsorption Cross Section
相对于横向偏振光子的q q-bar涨落的横向尺寸，纵向偏振光子的q q-bar涨落的横向尺寸减小。这意味着，如果忽略该影响，则比率R（W2，Q2）=sigma_L/sigma_T=0.375的模型独立预测，或者等价地，对于x=Q2/W2<<1并且Q2足够大，F_L/F_2=0.27，而R（W2，Q2）=0.50。HERA的实验数据证实了横向尺寸的减小。
2008-11-21 hep-ph
The Ratio of sigma_L(W2, Q2)/sigma_T(W2, Q2) in the Color Dipole Picture
纵向光子的q q棒涨落的横向尺寸相对于横向光子的q q棒涨落的横向尺寸减小。这意味着R（W^2，Q^2）= 0.375，或者等价地，当x = Q^2/W^2 << 1且Q^2足够大时，F_L（W^2，Q^2）/F_2（W^2，Q^2）= 0.27，而如果不考虑这种效应，则R（W^2，Q^2）= 0.5。即将到来的HERA实验数据将允许测试这一预测。
2008-07-07 hep-ph
Interpretation of the $Ω_c \to π^+ Ω(2012) \to π^+(\bar{K} Ξ)$ relative to $Ω_c \to π^+\bar{K} Ξ$ from the $Ω(2012)$ molecular perspective
我们提出了一种机制，通过外部发射Cabibbo青睐的弱衰变模式，其中$Ω(2012)$是动态产生的$\bar{K}Ξ^*(1530)$，$ηΩ$，与$\bar{K}Ξ$作为主要的衰变通道的相互作用的$Ω_c \to π^+ Ω(2012)$生产。在这张照片中，$Ω(2012)$后来衰变为$\bar{K}Ξ$，结果与Belle数据一致。该图的结果是，可以评估直接衰变$Ω_c^0 \to π^+K^- Ξ^0$和衰变$Ω_c^0 \to π^+\bar{K} Ξ^*$、$π^+ηΩ$以及$\bar{K}Ξ^*$和$ηΩ$与$K^- Ξ^0$的直接耦合。我们表明，在不确定性和使用数据从最近的Belle测量，所有这三个通道占约（12-20）\%的总$Ω_c \to π^+K^- Ξ^0$衰变率。通过显示$Ω_c \to Ξ^0 \bar{K}^{*0} \to Ξ^0K^- π^+$和$Ω_c \to π^+ Ω^* \to π^+K^- Ξ^0 $一起约占总$Ω_c \to π^+K^- Ξ^0 $的85%，建立了分子图像与所有数据的一致性。
2022-08-24 hep-ph
Novel pentaquark picture for singly heavy baryons from chiral symmetry
在传统的$Qqq$结构的基础上，我们提出了一种新的$Qqq\bar{q}q$结构。基于轻夸克的手征对称性，我们证明了$Qqq\bar{q}q$重子为重夸克自旋单重态和味反对称重子提供了一种新的图象。利用有效拉格朗日方法，我们发现$Λ_c(2765)$和$Ξ_c(2967)$主要是$Qqq\bar{q}q$，而$Λ_c(2286)$和$Ξ_c(2470)$主要是$Qqq$ .预测了负宇称重子的质量。我们还导出了重子质量满足的求和规则和推广的Goldberger-Treiman关系。此外，还讨论了重子宇称伴体的质量简并和手征对称性的恢复。这些都是夸克模型中传统的径向激发图所不能容纳的独特特征。我们的发现不仅为未来的实验提供了有用的信息，也为未来的双夸克晶格模拟提供了有用的信息。
2021-08-15 hep-ph nucl-th
$λ$, $ρ$, and $σ$ Regge trajectories for the hexaquark ${(\bar{u}(cc))(b(\bar{b}\bar{b}))}$ in the triquark-antitriquark picture
School of Physics and Electronic Engineering, Shanxi Normal University（山西师范大学物理电子工程学院）
利用双夸克和三夸克的雷吉轨迹关系，推导了六夸克态的雷吉轨迹，发现除 $\lambda_1$ 轨迹外，其他轨迹不能简单模仿介子雷吉轨迹，并给出了激发态的质量估计。
2026-10-21 hep-ph
Molecular picture for the $Ω(2012)$ revisited
我们进行了一项研究的相互作用的$\bar K Ξ^*$，$ηΩ$（$s$波）和$\bar K Ξ$（$d$波）通道内的耦合通道酉方法之间的过渡势的$\bar K Ξ^*$和$ηΩ$通道是从手征拉格朗日。$\bar K Ξ^*$、$ηΩ$和$\bar K Ξ$之间的跃迁势取自由参数，并与正则化介子-重子环的截断值一起拟合到$Ω(2012)$数据上.我们发现，所有的数据，包括最近的贝尔实验$Γ_{Ω^* \to π\bar K Ξ}/ Γ_{Ω^* \to \bar K Ξ}$，是兼容的分子图片源于介子重子相互作用的这些通道。
2020-05-15 hep-ph nucl-th
Do the E866 Drell Yan data change our picture of the chiral structure of the nucleon ?
我们重新评估质子结构函数中的$\bar{u}-\bar{d}$ -不对称性的介子机制。我们的分析是基于扩展的AGK么正性关系的贡献不同的机制，包括粒子生产和总的光吸收截面（即质子结构功能）。我们重新分析了强子反应中等矢量reggeons在核子和Delta等压线包容性产生中的作用。我们发现相当大的贡献区域交换诱导产生的δ等压线。这使得质子交换诱导的$Δ$产生机制的空间更小，并对$πN Δ$形状因子提供了限制。在ISR质子-质子碰撞中产生的主要π介子对$πNN$顶点形状因子施加了额外的限制。AGK规则的reggeon交换的扩展表明，从DIS交换的$ρ,a_2$ reggeon的质子结构功能的贡献可以忽略不计。所有这些约束，然后使用估计的π介子内容的核子，并允许计算参数自由的$x$依赖的$\bar d - \bar u$。我们讨论了Gottfried求和规则和$\bar d$ - $\bar u$不对称性的违反，并与费米实验室E866实验中得到的结果进行了比较。我们估计背景的π介子结构函数确定的ZEUS和H1合作在HERA从领先的中子实验。
1998-12-07 hep-ph
Production of $Λ_c$ baryons at the LHC within the $k_T$-factorization approach and independent parton fragmentation picture
计算了质子-质子碰撞产生$D$介子和$Λ_c$重子的截面。本文用基于现代共线胶子分布函数得到的Kimber-Martin-Ryskin非积分胶子分布，用$k_T$ -因子化方法计算了$c \bar c$对的产生截面.我们表明，我们的方法很好地描述了$D^0$，$D^+$和$D_s$的实验数据。我们试图了解最近的ALICE和LHCb数据$Λ_c$生产与$c \to Λ_c$独立部分子碎裂的方法。使用Peterson分段函数。$c \to Λ_c$的$f_{c \to Λ_c}$片段化分数和$\varepsilon_{c}^Λ$参数不同。作为控制图，我们显示了不同种类的$D$介子的横向动量分布假设从文献中已知的$f_{c \to D}$碎片分数的标准值。描述ALICE数据所需的分数$f_{c \to Λ_c}$远大于从$e^+ e^-$或$e p$实验获得的平均值。$Λ_c$生产的新ALICE和LHCb数据不允许对碎片函数的形状进行剧烈修改。我们还讨论了$Λ_c/ D^0$重子介子比对快度和横动量的可能依赖性，这似乎是最近由ALICE和LHCb合作观察到的。考虑了三种不同的效应：$c \to Λ_c$的Peterson碎裂函数中的$\varepsilon_c^Λ$参数的值、与强子化处方有关的运动学效应和较高的粲重子激发的可能反馈。这似乎是非常困难的，如果不是不可能的话，理解的ALICE…
2018-03-15 hep-ph
Group Theory Analysis of $P_c$ Resonances in Molecular Picture
在组分夸克模型框架下利用群论分析隐粲五夸克态的强衰变，发现不同衰变道与 $P_c$ 共振态的自旋和宇称密切相关，建议通过实验研究 $p η_c$ 和开粲道来确定 $P_c$ 共振态的自旋。
2023-04-09 hep-ph
Waiting for the Top Quark Mass, K^+ --> π^+ ν\barν, B_s^0-\bar{B}_s^0 Mixing and CP Asymmetries in B-Decays
预期改进m_t的测定，|V_ub/V_cb|，B_K和F_B \sqrt{B_B}在未来的五年里，我们将在未来作一次旅行，以便找到2000年前后幺正三角、夸克混合和CP破坏的可能图象。然后，我们分析了四个可能最干净的量的测量对这幅图的影响：BR（K^+ --> π^+ v \bar v），x_d/x_s，sin（2α）和\sin（2β）。我们的分析非常清楚地表明，我们前面有一个激动人心的时刻。在我们的研究过程中，我们将幺正三角形的分析扩展到λ中的首阶之外，并导出了几个有用的感兴趣的量的解析公式。
1994-03-29 hep-ph
Sterile-active resonance: A global qualitative picture
针对 (3+1) 中微子模型中的惰性-活性 MSW 共振，本文构建仅含混合角与 Δm²₄₁ 的有效微扰理论，揭示共振强度的味-事件层级，并指出级联事件的三条主导路径及三组分拟合方法。
2025-03-18 hep-ph
Masses of the $QQ\bar Q\bar Q$ tetraquarks in the relativistic diquark--antidiquark picture
在相对论夸克模型的双夸克-反双夸克图像中，基于准势方法计算了重$c$、$b$夸克和反夸克组成的基态四夸克的质量.夸克-夸克和双夸克-反双夸克相互作用的准势的构造类似于前面对介子和重子的考虑。假设双夸克和反双夸克在四夸克态中作为一个整体相互作用，并考虑了双夸克的内部结构。所有这样的四夸克都在衰变到两个重夸克偶素的阈值以上。这是考虑到双夸克不是点状物体的结果。因此，这样的四夸克可以观察到广泛的结构，主要衰变为夸克偶素。最近由LHCb合作组观测到的双$J/ψ$质量阈值附近的宽结构可以对应于由四个粲夸克组成的$2^{++}$基态四夸克态。
2021-01-11 hep-ex hep-ph
Pentaquark implications for exotic mesons
如果奇异重子$Θ^+(1540)$是一个与$J^P = {1/2}^+$关联的$udud\bar{s}$，那么应该存在一个奇异介子$J^P = 1^-$ $\vartheta^+ (S=+2)$ $\to K^+K^0$ $\sim 1.6$ GeV，宽度为$O(10-100)$ MeV.在这样的图片中，$π_1(1400;1600)$可以是{ \bf 10} $\pm$ \10bar的广义成员。在1.4 - 1.7GeV质量范围内的矢量介子也与此图片进行了比较。
2004-11-11 hep-ph
On the Problem of Boosting Nonleptonic b Baryon Decays
强子的组成图像暗示了某些量子力学不等式，这些不等式在势模型中必须成立。基于这种定性的考虑，我认为，在重夸克展开中，要显著增加依赖于味道的1/m_b^3效应的尺度，同时保持重味道强子的传统组成图像，是不容易的。我简要地讨论了人们可能期望的物理后果，如果弱散射和干涉的影响试图被推到10%以上的水平在1/m_b膨胀不调用质的不同的机制，包括违反二重性。
1996-02-19 hep-ph
A New Picture for the Formation and Decay of the Exotic $XY \! Z$ Mesons
我们提出了一个新的动力学图像，确定形成的异国情调的$\bar c c$ -包含状态$XY \! Z$与约束诱导强子化的一个紧凑的双夸克和反双夸克的快速分离对。这幅图结合了双夸克模型的优点，它可以容纳大部分已知的$XY \! Z$光谱，以及实验事实，即这些状态都相对较窄，并迅速产生。它也很自然地解释了某些奇异态倾向于衰变到$ψ(2S)$，而不是$J/ψ$，用一个简单的波函数重叠效应。
2014-07-08 hep-ph
Prediction of an exotic state around 4240 MeV with $J^{PC}=1^{-+}$ as C-parity partner of Y(4260) in molecular picture
在单玻色子交换模型下研究了Y（4260）是$D\bar D_1(2420)+\mathrm{c.c.}$分子态的可能性。结果表明，当动量截止值为$Λ\gtrsim 1.4$ GeV时，由$D\bar D_1(2420)+\mathrm{c.c.}$形成的$J^{PC}=1^{--}$态的势是吸引的，并且强到足以将它们束缚在一起.为了产生具有正确结合能的Y（4260），我们需要$Λ\approx 2.1$ GeV。此外，$D\bar D_1(2420)+\mathrm{c.c.}$还可以形成具有奇异量子数的态$J^{PC}=1^{-+}$，其势与$J^{PC}=1^{--}$态的势相似.因此，预测存在质量约为4240 MeV的奇异态（称为$η_{c1}(4240)$）。我们对粲偶素区$J^{PC}=1^{-+}$态质量的估计与手征夸克模型和格点QCD的预测一致。估计了可能的衰变模式及其相对宽度，结果表明，这种奇异态可以在$ηη_c$和$ηχ_{c1}$通道中寻找。
2021-01-20 hep-ph
Coupled channel analysis of molecule picture of $P_{c}(4380)$
对耦合通道$Σ_c^\ast$ $\bar{D}$ - $Σ_c$ $\bar{D}^\ast$构造了一个由一π交换得到的势，并求解耦合薛定谔方程组来确定结合能.我们发现存在一个或两个束缚态，其束缚能低于$Σ_c^\ast$和$\bar{D}$的阈值，主要由一个$Σ_c^\ast$重子和一个$\bar{D}$介子组成，在宽参数范围内其大小约为$1.5$ fm.我们还研究了包括$b$夸克和/或反$b$夸克的五夸克态。我们发现存在五夸克态，包括$c\bar{b}$，$b\bar{c}$和$b\bar{b}$，它们的能量都在相应的阈下约为$10$ MeV，大小约为$1.5$ fm.
2016-06-10 hep-ph nucl-th
Diffractive deep inelastic scattering at NLO in the dipole picture: the $q \bar q g$ contribution
计算了高能深度非弹性散射中$q \bar q g$态产生对衍射截面的贡献。所得到的截面本身是有限的，并且是衍射结构函数的完整次至首阶结果的一部分。我们在程函极限中进行精确运动学计算，并表明先前已知的高$Q^2$和大$M_X^2$结果的结构函数可以从我们的结果中提取在适当的限制。我们还讨论了所需的步骤，以获得完整的次至首阶的结构函数的结果。
2022-06-27 hep-ph nucl-th
Two or Four: A Hint from Scalar Mesons in Radiative phi Decays ?
在这篇文章中，我们总结了我们最近的分析辐射衰变涉及轻标量介子。我们用矢量介子优势模型在树水平上的分析表明，对于轻标量九介子，可能很难区分$qq\bar{q}\bar{q}$图和$q\bar{q}$图。我们对$ϕ\to π^0 ηγ$过程的结果表明，衍生型$f_0 K\bar{K}$相互作用能很好地再现950 GeV以下的实验数据，但在950 GeV以上拟合较差，即，在$a_0(980)$质量周围的能量区域中，但是这种差异可以通过$K$环的效应来补偿。
2007-05-06 hep-ph
Asymptotic gluon density within the color dipole picture in the light of HERA high-precision data
我们提出了一个分析的最精确的一组HERA数据内的颜色偶极子形式主义，通过使用分析胶子密度，基于双对数近似的DGMENS方程的渐近极限的标度变量，$σ=\log{(1/x)}\log{(\log{(Q^2/Q_ 0^2)})}\rightarrow \infty$。拟合数据，包括魅力和底夸克进行，并证明该模型在描述约化截面，$σ_{r}$，在宽范围$Q^2:(1.5,500)$ GeV $^2$的两个偶极模型，包括部分子饱和效应的效率。我们也给预测$F_{2}^{c\bar{c}}$，$F_{2}^{b\bar{b}}$和$F_{L}$，所有描述的数据合理地以及在$Q^2:(2.5,120)$ GeV $^2$范围内。还计算了$J/ψ$和$ρ$的独家光生总截面，并成功地与HERA数据和LHCb最近的测量结果进行了比较。
2023-01-05 hep-ph
Measuring Hadronization Length in e^+ e^- \rightarrow K^0 {\bar{K}}^0 γ
我们建议通过观察在DAΦNE能量下e^+ e^- \rightarrow K^0 { \bar{K} }^0 γ过程中发射的光子的角分布来研究强子化的时空图像。结果表明，角分布对强子化长度相当敏感。
1994-03-21 hep-ph
Scaling in $γ^* p$ total cross sections and the generalized vector dominance/color dipole picture
$σ_{γ^*p}$截面（对于$Q^2/W^2 << 1$）中根据缩放变量$η= (Q^2 + m^2_0)/Λ^2 (W^2)$的缩放在广义矢量主导/颜色偶极图片（GVD/CDP）中进行解释。量$Λ^2 (W^2)$被确定为被$q \bar q$态吸收的平均胶子横向动量，$<\vec l^{~2}> = (1/6) Λ^2 (W^2)$。在任何$Q^2$中，对于$W^2 \to \infty$，虚光子和实光子的截面都是通用的，即$σ_{γ^*p}(W^2,Q^2)/σ_{γp}(W^2) \to 1$。
2001-06-17 hep-ph
The Pentaquark Candidates in the Dynamical Diquark Picture
从奇异的含$c\bar c$态$XY \! Z$的动力学图象出发，将其作为一对快速分离的紧凑双夸克和反双夸克的约束诱导强子化，我们用一个受约束但快速分离的色反三重态双夸克$cu$和色三重态“三夸克”$\bar c (ud)$描述了五夸克候选态$P_c^+(4380)$和$P_c^+(4450)$。这种分离解释了相对较小的$P_c^+$宽度，尽管这些5夸克系统远远高于$J/ψ\, p$和$Λ_c \bar D^{(*)0}$阈值。预测$P_c^+$态与中性伙伴$P_c^0$形成同位旋双峰。
2015-08-12 hep-ph nucl-th
