4170 MeV附近600/pb e+e湮没数据B（Ds+ -->ell+ nu）和衰变常数fDs的测量

太阳中暗物质湮灭的韧致辐射特征

Bremsstrahlung signatures of dark matter annihilation in the Sun

太阳中马约拉纳暗物质与一对轻费米子的非相对论湮灭是手征性抑制的。由于韧致辐射使手征性抑制松弛，所以湮灭到三体终态$\ell^+f^-V$（其中$V=W,Z,γ$、$\ell$和$f$是轻费米子（可能是相同的））成为主导。我们评估中微子光谱的来源，包括自旋和螺旋度依赖的影响，并评估每个显着的韧致辐射通道在冰立方/深芯的可探测性。我们还展示了如何结合灵敏度的暗物质-核子散射截面在个别渠道，因为通常有几个渠道的模型作出贡献。

QCD分解方法中的$D \to ρ\,\ell^+\ell^-$衰变

$D \to ρ\,\ell^+\ell^-$ Decays in the QCD Factorization Approach

本文在QCD分解的框架下研究了重$D$ -介子到轻矢量介子的罕见半轻子衰变。与相应的$B$介子衰变相反，朴素因子分解假说甚至不能作为第一近似。相反，衰变振幅似乎是由不可因式分解的动力学，例如通过湮灭拓扑，这是特别敏感的长距离强子的贡献占主导地位。因此，我们特别注意中间矢量介子共振出现在夸克环和湮灭拓扑结构。相比类似的$B$介子衰变，我们确定了一些影响，导致非常大的理论不确定性的微分衰变率。这些影响中的一些被发现取消的比例的部分积分衰变率的横向和纵向极化$ρ$介子。从现象学的角度来看，这意味着通过这些衰变来限制物理学超越标准模型的可能性非常有限。

具有$U(1)_{L_μ-L_τ} \times U(1)_{H}$规范对称性的模型中的嗜中微子暗物质湮灭

Neutrinophilic DM annihilation in a model with $U(1)_{L_μ-L_τ} \times U(1)_{H}$ gauge symmetry

本研究提出含$U(1)_{L_μ-L_τ}$与$U(1)_H$两种额外规范对称性的模型，可解释μ子反常磁矩、半轻衰变及暗物质问题，还发现了一种质量约10 MeV量级的嗜中微子暗物质候选者，未来可由Hyper-Kamiokande和JUNO验证。

PandaX-II/LUX 2016和LHC运行-1后的小希格斯暗物质

Little Higgs Dark Matter after PandaX-II/LUX 2016 and LHC Run-1

在具有$T$宇称的最小Higgs模型（LHT）中，$T$ -奇重光子（$A_H$）是弱相互作用的，可以扮演暗物质的角色.在Higgs数据、EWPOs、$R_b$、Planck 2015暗物质遗迹丰度、PandaX-II/LUX 2016直接探测和LHC-8 TeV单喷流结果的约束下，我们研究了$A_H$暗物质的质量下限。我们发现：（1）Higgs数据、EWPO和$R_b$能排除99 GeV以下的$A_H$质量。为了产生正确的暗物质残余丰度，$A_H$必须与$T$奇夸克共湮灭（$q_H$）或轻子（$\ell_H$）;（2）LUX（PandaX-II）2016数据可以进一步排除用于$\ell_H$共湮灭的$m_{A_H}<380 (270)$ GeV和用于$q_H-A_H$共湮灭的$m_{A_H}<350 (240)$ GeV;（3）LHC-8 TeV单喷流结果给出了$q_H$ - $A_H$共湮灭的一个强下限$m_{A_H}>540$ GeV;（4）未来的XENON 1 T（2017）实验可以完全覆盖$\ell_H$ - $A_H$共-并且将使$q_H$ - $A_H$共湮灭的$m_{A_H}$的下限推高至约640 GeV。

轻子味破坏衰变$τ^\pm \to \ell^\pm{π^0}, \ell^\pmη, \ell^\pm{η^\prime}$的研究

Search for Lepton Flavor Violating Decays $τ^\pm \to \ell^\pm{π^0}, \ell^\pmη, \ell^\pm{η^\prime}$

利用SLAC PEP-Ⅱ储存环BaBar探测器在质心能量10.58 GeV附近收集的339 fb $^{-1}$的$e^+e^-$湮灭数据，研究了$τ$轻子到轻质量轻子和赝标介子的轻子味违反衰变.未发现信号证据，分支分数的上限设定为$10^{-7}$水平。

稀有或禁忌半轻子粲衰变的研究

Searches for Rare or Forbidden Semileptonic Charm Decays

我们目前的搜索罕见的或禁止的魅力衰变的形式$X_c^+\to h^\pm\ell^\mp\ell^{(\prime)+}$，其中$X_c^+$是一个魅力强子（$D^+$，$D^+_s$，或$Λ_c^+$），$h^\pm$是一个π介子，K介子，或质子，和$\ell^{(\prime)\pm}$是一个电子或μ子。分析是基于$384 fb^{-1}$的$e^+e^-$湮灭数据收集在或接近$Υ(4S)$共振与BaBar探测器在SLAC国家加速器实验室。对于所研究的35种衰减模式中的任何一种，都没有观察到显著的信号。我们建立了90%的置信水平的上限$1 \times 10^{-6}$和$44 \times 10^{-6}$之间的分支分数取决于通道。在大多数情况下，这些结果代表了第一个限制或显着改善现有的限制的衰减模式研究。

轻子味破坏衰变$τ^\pm \to \ell^\pmγ$，$τ^\pm \to \ell^\pm P^0$（其中$\ell^- = e^-, μ^-$，和$P^0$ = $π^0, η, η^{\prime}$）在B工厂的研究：状态和组合

Searches for lepton flavor violating decays $τ^\pm \to \ell^\pmγ$, $τ^\pm \to \ell^\pm P^0$ (where $\ell^- = e^-, μ^-$, and $P^0$ = $π^0, η, η^{\prime}$) at B-Factories: Status and Combinations

本文介绍了从$τ$轻子到轻质量轻子和光子或赝标介子的轻子味违反衰变的实验研究现状。所得到的结果是从$e^+e^-$湮灭数据收集的质量中心的能量接近10.58 GeV的\babar和Belle探测器。为了从更大的可用数据集中受益，第一个$\babar-$ Belle组合的轻子味违反$τ$ -衰变的分支分数的上限。

用ATLAS探测器在$\sqrt{s} =$ 13 TeV处的PDMATHAAC碰撞中在PDMATHAAB终态中搜索$WW/WZ$共振的产生

Search for $WW/WZ$ resonance production in $\ell νqq$ final states in $pp$ collisions at $\sqrt{s} =$ 13 TeV with the ATLAS detector

寻找新的共振衰变成一个$WW$或$WZ$玻色子对，其中一个$W$玻色子轻子衰变和其他$W$或$Z$玻色子强子衰变。它是基于质子-质子碰撞数据，在2015年和2016年，在大型强子对撞机的ATLAS探测器上收集的积分光度为36.1 fb $^{-1}$，质量中心能量为$\sqrt{s}$ = 13 TeV。搜索是敏感的双玻色子共振生产通过矢量玻色子融合，以及夸克-反夸克湮灭和胶子-胶子融合机制。在标准模型背景下，没有观察到显著的事件过量。几个基准模型被用来解释的结果。对新的窄标量共振、新的重矢量玻色子和自旋为2的Kaluza-Klein引力子的产生截面进行了限制。

$D\to P \ell^+\ell^-$ 衰变辅助于 QCD 光锥求和规则

$D\to P \ell^+\ell^-$ decays assisted by QCD light-cone sum rules

本文提出将QCD光锥求和规则与强子色散关系相结合的新方法，分析稀有D→Pℓ⁺ℓ⁻衰变，以D⁺→π⁺ℓ⁺ℓ⁻为例，确定ρ、ω、φ介子项相对相位并估计重强子态贡献，所得宽度接近LHCb上限，并建立U-自旋对称关系，应用于卡比博优先模式。

13 TeV质子-质子碰撞中2 $\ell$ 2 $ν$末态双玻色子共振的研究

Search for diboson resonances in the 2$\ell$2$ν$ final state in proton-proton collisions at 13 TeV

利用大型强子对撞机CMS探测器收集的数据，对衰减到一对Z玻色子的重共振进行了搜索。事件的选择需要两个带相反电荷的轻子（电子或μ子），与Z玻色子的衰变一致，以及大的缺失横向动量，这被解释为由第二个Z玻色子衰变为两个中微子引起。分析使用的数据，从质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV，对应的积分亮度为35.9 fb $^{-1}$。对600 $\le m_\mathrm{X} \le$ ~ 2500 GeV的自旋为2的体引力子（X）衰变为一对Z玻色子的假设进行了检验，并将X $\to$ ZZ的产生截面与分支分数的乘积设定为100 ~ 4 fb，置信度为95%。对于体积引力子模型的特点是曲率尺度参数$\tilde{k} =$ 0.5在额外的维度，该地区$m_\mathrm{X} < $ 800 GeV被排除在外，提供最严格的限制报告日期。考虑到广泛的共振完全通过胶子-胶子融合或$\mathrm{q}\overline{\mathrm{q}}$湮灭的可能性模型的变化也进行了检查。

在质心能量接近10.58 GeV的$e^+e^-$湮灭中搜寻伴随$τ^+τ^-$对产生的暗轻子亲和标量

Search for a dark leptophilic scalar produced in association with $τ^+τ^-$ pair in $e^+e^-$ annihilation at center-of-mass energies near 10.58 GeV

本研究利用Belle实验626 fb⁻¹数据，通过多变量分类器搜寻暗轻子亲和标量$ϕ_L$，在90%置信水平下设定了比先前严格19%的耦合上限，并排除了4 GeV以下由μ子反常磁矩测量偏好的参数空间。

三粒子对电弱企鹅B介子衰变的增强贡献

Enhanced Three-Particle Contribution to Electroweak Penguin $B$-Meson Decays

该研究借助软共线有效理论计算三粒子B介子分布振幅的次领头扭曲修正，补充QCD修正后给出电弱企鹅B→{K,π}ℓ⁺ℓ⁻衰变可观测量的改进场论预测，完成了强子矩阵元因子化分析的最后缺失环节。

BABAR的粲衰变和光谱

Charm Decays and Spectroscopy at BABAR

我们目前的搜索罕见的魅力衰变的形式$X_c^+ \to h^{\pm} \ell^{\mp} \ell^{(')^+}$，其中$X_c^+$是一个魅力强子$D^+$，$D_s^+$，或$Λ_c^+$，和$\ell^{(')^{\pm}}$是一个电子或μ子。这些模式是基于384 $fb^{-1}$的$e^+ e^-$湮灭数据收集在$Υ(4S)$共振与BABAR探测器在SLAC国家加速器实验室。我们还提出了味道改变中性流衰变$D^0 \to e^+e^-$，$D^0 \to μ^+ μ^-$，和$D^0 \to e^{\pm} μ^{\mp}$，对应于468 $fb^{-1}$的数据的集成光度。衰变$D^0 \to e^+ μ^-$是进一步的轻子味违反，因此只有通过非常缓慢的中微子混合才能发生。这些衰变构成了对可能的新物理贡献的敏感探针。我们报告这些衰变的分支分数的新的限制。

探索无粲非轻子$B$衰变的新前沿

Towards New Frontiers in the Exploration of Charmless Non-Leptonic $B$ Decays

非轻子$B$衰变到无粲末态的过程为研究CP破坏和强相互作用动力学提供了一个重要的实验室。特别有趣的是$B^0_s\to K^-K^+$和$B^0_d\toπ^-π^+$衰变，它们与强相互作用的$U$ -自旋对称性有关，并允许提取CP破坏相和标准模型的测试。理论精度受到$U$的限制-考虑到Belle II和LHCb升级时代令人印象深刻的未来实验精度，需要进行自旋破坏校正和创新方法。我们最近提出了一种新的方法，从$B_s^0\to K^-K^+$，$B_d^0\to π^-π^+$系统中确定$\bar{B}_s^0$混合相$ϕ_s$，其中半轻子$B^0_s\to K^-\ell^+ν_\ell$，$B^0_d\to π^-\ell^+ν_\ell$衰变是一种新的成分，理论情况是非常有利的。我们详细讨论了这种策略，重点是企鹅的贡献，以及交换和企鹅湮灭拓扑结构，可以探测到各种非轻子$B$衰变到无魅力的最终状态。我们表明，一个理论精度高达${\cal O}(0.5^\circ)$的$ϕ_s$可以达到在未来，从而提供了前所未有的前景，寻找新的CP破坏源。

寻找$D^{0}$介子的稀有或禁戒衰变

Search for rare or forbidden decays of the $D^{0}$ meson

本文研究了$D^0\rightarrow h^{\prime -} h^{-}\ell^{\prime +} \ell^{+}$和$D^0\rightarrow h^{\prime -} h^{+}\ell^{\prime\pm} \ell^{\mp}$型的9个轻子数违反和3个轻子味违反的中性粲衰变，其中$h$和$h^{\prime}$代表一个$K$或$π$介子，$\ell$和$\ell^{\prime}$代表一个电子或μ子.分析是基于$468$ FB $^{-1}$的$e^+e^-$湮灭数据收集在或接近$Y(4S)$共振与BaBar探测器在SLAC国家加速器实验室。对于十二种模式中的任何一种，均未观察到显著信号，并且我们在$(1.0 - 30.6)\times 10^{-7}$范围内建立了分支分数的90%置信水平上限。这些限制比以前的测量严格一到三个数量级。

$B\rightarrow D\bar{D}$衰变的解剖

Anatomy of $B\rightarrow D\bar{D}$ Decays

衰变$B_d^0\rightarrow D_d^-D_d^+$和$B_s^0\rightarrow D_s^-D_s^+$分别探测CP破坏混合相$ϕ_d$和$ϕ_s$。相应的测定的理论不确定性是有限的企鹅拓扑，这可以包括与强相互作用的$U$自旋对称性的帮助下的贡献。我们分析了目前可用的数据$B^0_{d,s}\rightarrow D_{d,s}^-D_{d,s}^+$衰变和那些具有类似的动力学约束所涉及的非微扰参数。利用半轻子$B_d^0\rightarrow D_d^-\ell^+ν_{\ell}$衰变的进一步信息，我们进行了一个测试的因式分解近似，并考虑非因式分解的$SU(3)$打破修正。$B_d^0\rightarrow D_d^-D_d^+$、$B_s^0\rightarrow D_s^-D_d^+$和$B_s^0\rightarrow D_s^-D_s^+$、$B_d^0\rightarrow D_d^-D_s^+$衰变的分支比显示出一种有趣的模式，这种模式可以通过显著增强的交换和企鹅湮灭拓扑结构来调节。$B_s^0\rightarrow D_d^-D_d^+$通道的数据也支持此功能。此外，有迹象表明，在$B_d^0\rightarrow D_d^-D_d^+$和$B_s^0\rightarrow D_s^-D_s^+$衰变中，企鹅的贡献可能会增强，这将使得在未来测量$…

对D⁰→K*(892)⁻ℓ⁺ν_ℓ形式因子的精确测量及K₂*(1430)⁻ℓ⁺ν_ℓ的观测

Precise measurement of the form factors in $D^0\rightarrow K^*(892)^-\ell^+ν_{\ell}$ and observation of $D^0\rightarrow K_2^*(1430)^-\ell^+ν_{\ell}$

本研究精确测量了D⁰→K*(892)⁻ℓ⁺ν_ℓ的形式因子，并首次观测到D⁰→K₂*(1430)⁻ℓ⁺ν_ℓ的D波成分，同时改进了K*(892)⁻的分支比测量。

$Λ_c^+\rightarrow Λμ^+ν_μ$的研究以及利用$Λ_c^+\rightarrow Λ\ell^+ν_{\ell}$衰变检验轻子味普适性

Study of $Λ_c^+\rightarrow Λμ^+ν_μ$ and Test of Lepton Flavor Universality with $Λ_c^+\rightarrow Λ\ell^+ν_{\ell}$ Decays

本文利用$e^+e^-$数据精确测量$Λ_c^+\rightarrow Λμ^+ν_μ$分支比，并首次通过$Λ_c^+\rightarrow Λ\ell^+ν_{\ell}$衰变检验轻子味普适性，结果符合标准模型且改进了形状因子参数。

用$D^0\to K^-\ell^+ν_\ell$衰变研究$D^0\to K^-μ^+ν_μ$动力学和检验轻子味普适性

Study of the $D^0\to K^-μ^+ν_μ$ dynamics and test of lepton flavor universality with $D^0\to K^-\ell^+ν_\ell$ decays

利用BESIII探测器在质心能量为$\sqrt{s}=3.773$ GeV时收集的$2.93~\mathrm{fb}^{-1}$的$e^+e^-$湮灭数据，我们测量了$D^{0}\to K^{-}μ^{+}ν_μ$的绝对分支分数，并显著提高了精度：${\mathcal B}_{D^{0}\to K^{-}μ^{+}ν_μ}=(3.413\pm0.019_{\rm stat.}\pm0.035_{\rm syst.})\%$。结合我们之前对${\mathcal B}_{D^0\to K^-e^+ν_e}$的测量，确定两个分支分数的比值为${\mathcal B}_{D^0\to K^-μ^+ν_μ}/{\mathcal B}_{D^0\to K^-e^+ν_e}=0.974\pm0.007_{\rm stat.}\pm0.012_{\rm syst.}$，这在不确定度范围内符合轻子味普适性的理论预期。研究了不同四动量转移区中两个分支分数的比值，用目前的统计没有发现轻子味普适性破坏的证据。分别从标准模型和晶格量子色动力学的全局拟合中获取输入，我们确定了$f_{+}^{K}(0)=0.7327\pm0.0039_{\rm stat.}\pm0.0030_{\rm syst.}$和$|V_{cs}| = 0.955\pm0.005_{\rm stat.}\pm0.004_{\rm syst…

$B^+ \to \mu^+ \nu_\mu$ 衰变在 Belle 和 Belle II 上的研究

Study of $B^+ \to μ^+ ν_μ$ decays at Belle and Belle II

利用 Belle 和 Belle II 数据，测量了轻子衰变 $B^+\to\mu^+\nu_\mu$ 的分支比，得到最精确的搜索结果，并设定了最严格的置信上限。

$D^+_s\to η^\prime μ^+ν_μ$的观测、利用$D^+_s\to η^{(\prime)} \ell^+ν_\ell$对轻子味普适性的精确检验，以及$D^+_s\to η^{(\prime)}μ^+ν_μ$衰变动力学的首次测量

Observation of $D^+_s\to η^\prime μ^+ν_μ$, Precision Test of Lepton Flavor Universality with $D^+_s\to η^{(\prime)} \ell^+ν_\ell$, and First Measurements of $D^+_s\to η^{(\prime)}μ^+ν_μ$ Decay Dynamics

本研究利用BESIII的7.33 fb$^{-1}$数据首次观测$D_s^+\to η'μ^+ν_μ$并测量两μ道衰变动力学，精确给出分支比、形状因子与$|V_{cs}|$乘积及前后不对称性，未发现轻子味普适性破缺。

$D_s^+$到$K^{*}(892)^0μ^+ν_μ$衰变的首次测量，研究动力学并测试轻子普遍性，基于$D_s^+→K^{*}(892)^0\ell^+ν_{\ell}$衰变

First Measurement of the $D_s^+\rightarrow K^{*}(892)^0μ^+ν_μ$ Decay, Study of Dynamics and Test of Lepton Universality with $D_s^+\rightarrow K^{*}(892)^0\ell^+ν_{\ell}$ Decays

本文首次测量$D_s^+→K^{*}(892)^0μ^+ν_μ$衰变并改进$D_s^+→K^{*}(892)^0 e^+ν_e$衰变测量，研究动力学并测试轻子普遍性，首次提供完整动力学研究及非微扰理论计算的严格测试。

$D^0\rightarrow K^*(892)^-\mu^+\nu_\mu$ 衰变形状因子的精确测量及 $D^0\rightarrow K^*(892)^-\ell^+\nu_{\ell}$ 衰变中的轻子普适性检验

Precise measurement of the form factors in $D^0\rightarrow K^*(892)^-μ^+ν_μ$ and test of lepton universality with $D^0\rightarrow K^*(892)^-\ell^+ν_{\ell}$ decays

利用BESIII数据首次测量$D^0\to K^{*}(892)^-\mu^+\nu_\mu$分支比并精确测定其形状因子，为检验轻子普适性和理论模型提供最严格约束。

$D_s^+$到$K^0μ^+ν_μ$衰变的首次测量

First Measurement of the $D_s^+\rightarrow K^0μ^+ν_μ$ Decay

本文首次测量了$D_s^+$到$K^0μ^+ν_μ$的半轻子衰变，确定了分支比和形式因子，提供了对非微扰理论计算的最严格检验，并测试了轻子味普遍性。

Measurement of the absolute branching fractions for purely leptonic $D_s^+$ decays

We report new measurements of the branching fraction $\cal B(D_s^+\to \ell^+ν)$, where $\ell^+$ is either $μ^+$ or $τ^+(\toπ^+\barν_τ)$, based on $6.32$ fb$^{-1}$ of electron-positron annihilation data collected by the BESIII experiment at six center-of-mass energy points between $4.178$ and $4.226$ GeV. Simultaneously floating the $D_s^+\toμ^+ν_μ$ and $D_s^+\toτ^+ν_τ$ components yields $\cal B(D_s^+\to τ^+ν_τ) = (5.21\pm0.25\pm0.17)\times10^{-2}$, $\cal B(D_s^+\to μ^+ν_μ) = (5.35\pm0.13\pm0.16)\times10^{-3}$, and the ratio of decay widths $R=\frac{Γ(D_s^+\to τ^+ν_τ)}{Γ(D_s^+\to μ^+ν_μ)} = 9.7…