Constructing new pseudoscalar meson nonets with the observed $X(2100)$, $X(2500)$, and $η(2225)$
在BESIII对$X(2100)$、$X(2500)$和$η(2225)$观测的激励下，我们试图确定包含这些态的新的赝标介子九元态。质谱分析和强衰变研究表明，与$π(2070)$和预测的K介子$K(2150)$相关的$X(2120)$和$η(2225)$可能形成一个新的赝标介子九重态.此外，还需要更多的实验数据来确定$X(2100)$的九元结构。然后，可以将$X(2500)$、$X(2370)$、$π(2360)$和预测的K介子$K(2414)$分组为另一个新的九波。对所讨论的赝标态的这些分配可以在实验中进一步检验。
2017-08-17 hep-ex hep-ph
Analysis the $0^{++}$ nonet mesons as four-quark states with the QCD sum rules
本文认为$1 GeV$下面的$0^{++}$九重介子是双夸克-反双夸克态$(qq)_{\bar{3}}(\bar{q}\bar{q})_3$，并分别用标量-标量和伪标量-伪标量双夸克对构造内插流，在QCD求和规则的框架下，致力于确定它们的质量。计算结果表明，$0^{++}$九介子可能具有两种双夸克-反双夸克亚结构。
2005-05-30 hep-ph
Probing Scalar Mesons Below and Above 1 GeV
在一个广义线性西格玛模型中，研究了1GeV以下和1GeV以上的标量和赝标介子的集体描述.该模型包括两个标量介子的九元数（一个二夸克九元数和一个四夸克九元数）和两个赝标介子的九元数（一个二夸克九元数和一个四夸克九元数）.对这些态的夸克含量进行了探测，对它们的夸克分量进行了估计，并对π π散射振幅进行了预测。这些研究的概述在这里。
2011-09-12 hep-ph
Radially excited scalar, pseudoscalar, and vector meson nonets in a chiral quark model
一个手征拉格朗日包含，除了通常的介子场，他们的第一径向激发。利用玻色化Nambu-Jona-Lasinio（NJL）型可分离非定域相互作用夸克模型导出了拉格朗日量.非定域性由对应于三维激发态波函数的形状因子来描述。手征对称性的自发破缺由标准NJL能隙方程控制。一个简单的SU（2）xSU（2）模型的版本被用来证明所有的低能量定理，以保持有效的手征极限。本文构造了一个更符合实际的U（3）xU（3）模型来描述标量、赝标量和矢量介子的激发态质量谱。在整体手征对称性的基础上，我们对标量和赝标介子采用了相同的形状因子。在用赝标介子的质量固定形状因子参数后，我们预言了标量介子的质量谱。这使我们能够解释实验观察到的标量，赝标量和矢量介子状态的成员夸克-反夸克九重态。结果表明：a_0（1450），K^*_0（1430），f_0（1370），f_J（1710）标量介子态是基态：a_0（980），K^*_0（960），f_0（400-1200），f_0（980）的第一径向激发态.计算了标量、赝标量和矢量介子九元数的弱衰变常数F_π、F_{π'}、F_K、F_{K'}和主要强衰变宽度。
1999-06-15 hep-ph
A chiral qbarqbarqq nonet?
我们指出，介子谱表明在1.4GeV附近的能区存在简并手征九重态，其谱相对于qq九重态略有倒置.根据强子质量随组成夸克数近似线性增加的观测结果，以及四方生成赝标九垒的存在，我们推测在这个能区中存在一个直接实现手征对称性的四夸克手征九垒.我们在一个手征模型中实现了这个想法，并考虑了四夸克手征九重态与传统的qq九重态的混合。我们发现1.5GeV以下的介子的质量谱与这幅图是一致的。一般来说，赝标态主要是qq态，但标量态是qq态和四夸克态的强混合物。
2004-03-08 hep-ph
Schwinger's nonet mass formula revisited
我们证明了Schwinger的四次九重态质量公式对于一般九重态结构的有效性，其中等腰单重态质量从其“理想”值偏移。我们将这个公式应用于标量介子九态的q正确\bar{q}分配问题。结果有利于标量isoscillate单重态和isoscillate八重态质量在1 GeV和1.45 GeV附近，分别。我们解释了失败的Schwinger公式的赝标介子九重，并建议一个新版本的这个公式，修改的赝标衰变常数，这与改进的精度为这个九重。我们还重新推导了我们在以前的文献中提出的新的盖尔曼-大久保质量公式3M^2（n \bar{n}，I=1）+2M^2（s \bar{s}）=4M^2（s \bar{n}）+M^2（n \bar{n}，I=0）（n=u，d）。
1997-09-25 hep-ph
Towards resolution of the scalar meson nonet enigma
通过对赝标介子和标量介子九态复合系统的线性质量谱的应用，我们得到了三个标量态质量的质量关系式，它们表明了标量介子九态的$q\bar{q}$分配：$a_0(1320),$ $K_0^\ast (1430),$ $f_0(1500),$ $f_0'(980).$
1997-03-08 hep-ph
Toy model for two chiral nonets
由于标量介子的九元态可能被描述为"两夸克"和"四夸克"组分的混合物，我们进一步研究了一个玩具模型，在这个模型中相应的手征九元态（也包含赝标伙伴）相互作用.虽然"二夸克"和"四夸克"手征场在SU（3）$_L \times$ SU（3）$_R$变换下的变换是相同的，但它们在U（1）$_A$变换下的变换是不同的，U（1）$_A$变换实质上是计算介子的总含量（夸克+反夸克）。为了实现这一点，我们制定了一个有效的拉格朗日模拟的U（1）$_A$行为的基础QCD。我们推导出生成方程产生沃德恒等式型关系的基础上，只假设的对称结构。这是适用于质量谱的低躺pseudoscalar和标量。以及他们的"兴奋"。假设同位旋不变性，就有可能解开"双夸克"与"双夸克"的纠缠。赝标$π, K ,η$型态和标量$κ$型态中的"四夸克"含量。发现最轻赝标量中的小"四夸克"含量与最轻标量$κ$介子中的大"四夸克"含量是一致的。目前的玩具模型还允许人们容易地估计“四夸克”真空凝聚的强度。似乎有一个丰富而有趣的结构。
2005-07-27 hep-ph
On the mass relation of a meson nonet
指出忽略夸克偶素间跃迁的影响或假设夸克偶素间跃迁与味道无关将导致赝标介子九重态的不一致结果。强调了非理想混合介子九重态的质量关系应考虑夸克偶素之间的味相关跃迁的影响。提出了介子九重态的新质量关系。
2002-03-20 hep-ph
New Mass and Mass-Mixing Angle Relations for Pseudoscalar Mesons
我们研究了施温格九重态质量和樱井质量混合角、赝标介子九重态公式不准确的根源，并提出了它们的新版本，并通过纳入赝标衰变常数进行了修改。我们用这些新公式确定了赝标衰变常数和混合角。所得到的结果与实验结果非常一致。
1998-08-04 hep-ph
Two-body decay widths of lowest lying and next-to-lowest lying scalar and pseudoscalar mesons in generalized linear sigma model
在低能QCD的广义线性西格玛模型（GLSM）中研究了最低和次最低标量和赝标量介子的两体衰变宽度。这个模型考虑了“二夸克”和“四夸克”手征九元数的混合，并被用来研究QCD低能区的各种衰变和散射。本文给出了$Γ[f_0(980) \rightarrow K \bar{K}]$和$Γ[a_0(980) \rightarrow K \bar{K}]$的计算结果，并指出该模型能较好地预测最低层介子的两体衰变宽度，而对于次低层介子，只有部分衰变宽度与实验结果相符。我们将GLSM中预测的衰变宽度与单九态线性西格玛模型（SNLSM）中得到的结果进行了比较，表明手征九态混合大大改善了SNLSM对衰变宽度的预测。
2015-06-18 hep-ph
Chiral Nonet Mixing in $η' \rightarrow ηππ$ Decay
本文在一个广义线性西格玛模型中研究了$η'\rightarrow ηππ$衰变中标量介子的混合问题。该模型包含两个标量介子和两个赝标介子的九重态（一个夸克-反夸克九重态和一个四夸克九重态）。该模型已被用于各种调查的基础混合之间的标量介子低于和高于1 GeV（以及那些赝标量手征伙伴），并提供了一个连贯的全球图片的物理性质和夸克子结构的这些国家。结果表明，线性西格玛模型只包含一个最低的九态，不能准确地预测衰变宽度，但考虑到这个九态与次最低的九态的混合，以及π介子末态相互作用的影响，可以显著地改善这种预测，与实验的符合率达到约1%。它还表明，虽然广义模型的Dalitz参数的领导阶的预测是不接近实验，该模型能够给出一个合理的预测的归一化衰减振幅平方的能量依赖性，这是预期的改善与进一步细化的复杂的底层混合。总的来说，这项研究提供了进一步的支持标量介子的全球图片：那些低于1 GeV的主要是四夸克态和显着混合与1 GeV以上的更接近传统的p波夸克-反夸克态。
2014-07-15 hep-ph
Breaking SU3f Spontaneously Down to Isospin
味对称性自发破缺的机制是示范的一个模型，涉及九元的赝标和矢量介子。相互耦合足够强的矢量介子和赝标介子的简并裸九重态导致不稳定的自洽方程，使得SU 3 $_f$对称谱分解成类似于物理谱的稳定的同位旋对称质谱。
1997-03-07 hep-ph
Two chiral nonet model with massless quarks
本文详细研究了一个线性西格玛模型，其中一个手征九态变换在U（1）$_A$下为夸克-反夸克复合体，另一个手征九态变换为双夸克-反双夸克复合体（或者从对称性的角度等价地说，为两个介子分子）.该模型提供了一个直观的解释，目前在低能量QCD的困惑：最近的工作表明存在一个轻于1 GeV的标量介子的九元数的行为像四夸克复合。另一方面，自发破缺的手征对称描述的有效性表明，这些态是轻赝标介子的手征伙伴，轻赝标介子是两个夸克的复合物。该模型通过从提到的两个手性九元组开始并允许它们彼此混合来解决这个问题。两个标量八重态和一个“受激”的π八重态在SU（3）不变极限下的物理质量的输入导致了一种混合模式，其中轻标量具有大的四夸克含量，而轻伪标量具有大的二夸克含量。一个轻的等单线标量是非常轻的。此外，还研究了含有四夸克混合体的无质量π介子的π介子散射，并验证了流代数定理。
2007-07-05 hep-ph
Radiative Decays, Nonet Symmetry and SU(3) Breaking
我们重新研究了以一致的方式同时描述轻介子的所有辐射衰变和轻子衰变的问题（V -> P γ，P -> V γ，P -> γ γ，V -> e^+ e^-）。为此，我们依赖于隐藏的局部对称模型在其异常和非异常部门。我们证明了由Bando，Kugo和Yamawaki提出的SU（3）对称性破缺方案，在赝标扇区中补充了九态对称性破缺，使得除了K^{*+/-}辐射衰变外，与所有数据都能很好地吻合。这种断裂模式的延伸也允许我们解释这种特殊的衰变模式。综合考虑，辐射衰变的整个集合提供了一个赝标混合角θ_P ~ -11^o和θ_V的值，它与理想混合的值相差~ 3^o。我们还指出，在实际意义上，仅仅利用轻介子衰变是不可能解开九态对称破缺和η '中胶的效应的。
1999-05-12 hep-ph
String fragmentation of a quark pair with entangled spin states: application to $e^+e^-$ annihilation
提出递归量子力学弦碎裂模型，描述$e^+e^-$湮灭中自旋纠缠夸克对的碎裂，再现柯林斯效应角度关联，并研究背对背介子的柯林斯不对称性符号。
2023-12-22 hep-ph
Pseudoscalar Meson Nonet at Zero and Finite Temperature
从理论上理解相对论性重离子碰撞的实验结果，需要一个微观的QCD n-点函数在有限温度下的行为，给出的戴森-Schwinger方程的层次，适当地推广内的松原形式主义。研究了Matsubara模上和的收敛性。有限温度计算的技术复杂性要求建模。我们提出了一个模型，其中的QCD相互作用在红外，非微扰域，是由一个可分离的形式建模。给出了有限温度下轻夸克味（u，d，s）的质量谱和赝标束缚态振幅的结果。
2007-03-11 hep-ph nucl-th
Mixing angles and electromagnetic properties of ground state pseudoscalar and vector meson nonets in the light-cone quark model
在光锥组分夸克模型的框架下，分析了轻赝标（$π,K,η,η'$）和矢量（$ρ,K^{*},ω,ϕ$）介子的质量谱和波函数。用高斯径向波函数作为QCD激发的哈密顿量的变分原理的试函数，得到正确的$ρ-π$分裂，该哈密顿量不仅包含库仑加限制势，而且包含超精细相互作用.对于约束势，我们采用（1）谐振子势和（2）线性势，并比较了这两种情况下的数值结果。预测了$ω-ϕ$和$η-η'$的混合角，并计算了各种物理观测值，如衰变常数，电荷半径和辐射衰变率$etc.$。我们的数值结果在两种情况下（1）和（2）总体上没有太大的差异，彼此之间有一个很好的协议与现有的实验数据。分别用（1）谐振子势和（2）线性势，并比较了这两种情况下的数值结果。预测了$ω-ϕ$和$η-η'$的混合角，并计算了各种物理观测值，如衰变常数，电荷半径和辐射衰变率$etc.$。我们的数值结果在两种情况下（1）和（2）总体上没有太大的差异，彼此之间有一个很好的协议与现有的实验数据。
1999-01-08 hep-ph
The Ground Scalar Nonet and D Decays
从实验和理论两个方面对轻标量介子作了简要的评述。为了对$f_0(600)$和$a_0(980)$介子的波函数作出预言，导出了一个受D分支比约束的朴素模型。这导致我们计算赝标$B$和标量介子之间的跃迁形状因子。
2007-11-30 hep-ph
Existence of σ(600)/κ(900)-Particle and New Chiral Scalar Nonet ``Chiralons''
在相移分析中观察到的σ（600）和κ（900）较好地满足SU（3）LsM和SU（3）LsM对矢量和轴矢量介子九重态的质量和宽度关系，与观察到的共振态a_0（980）和f_0（980）一起，都是标量σ九重态的成员，是赝标量π九重态的手征伙伴。在相移分析中，引入排斥背景相δ_{BG}是必要的，它的来源与LsM中的λ_（1^4）相互作用密切相关。我们认为这种σ-九振子的成员--“手征子”具有不同的性质，应该与传统的^3P_0-qqbar-标量九振子区别开来。
1997-12-02 hep-ph
Nonet Symmetry and Two-Body Decays of Charmed Mesons
在九态对称性的背景下，研究了粲介子衰变为赝标（P）和矢量（V）介子的过程。我们已经发现，正如η和η '的非理想混合所预期的那样，它在PP通道和PV通道的P扇区中被严重破坏。在VV通道中，我们还发现九态对称性不能很好地描述数据。我们发现这种差异不能完全归因于SU（3）在通常的20- 30%水平上破缺。九态和SU（3）对称性中至少有一个或两个必须被严重破缺。并对今后解决这一问题的可能性进行了讨论。
1992-07-02 hep-ph
Fragmentation of $ω$ and $ϕ$ Mesons in $e^+ e^-$ and $p p$ Collisions at NLO
本文首次用SU（3）对称性破缺模型对次领先阶（NLO）矢量介子九重态的$e^+\,e^-$（LEP，SLD）和$p\,p$（RHIC-PHENIX和LHC-ALICE）强子产生过程进行了综合分析.本文还讨论了$p\,p$数据中$ω$和$ϕ$介子的微分截面对横动量（$p_T$）和快度（$y$）的依赖性。输入的普适夸克（价和单线态）的碎裂功能，在$Q_0^2=1.5$ GeV $^2$的起始规模，进化后，具有的值是一致的，与早期的分析$e^+\,e^-$在NLO。然而，普适的胶子碎裂函数现在从这项研究中得到了很好的确定，误差线明显更小，因为$p\,p$强子产生截面对胶子碎裂特别敏感，因为它发生在与夸克碎裂相同的顺序，与$e^+\,e^-$强子产生过程相反。在描述奇异性和海抑制和八重态单重态混合所涉及的其他参数被发现是接近早期的分析，此外，在$K^*$和$ϕ$强子产生胶子和海抑制之间的一个新的关系已被观察到。
2020-07-06 hep-ph
Nonet symmetry in η, η^{\prime} and B\to Kη,Kη^{\prime} decays
九态对称性方案似乎能较好地描述基态赝标介子的质量和$η-η^{\prime}$混合角。我们预期九态对称性对赝标密度算符的矩阵元也是有效的，赝标密度算符在末态为$η$或$η^{\prime}$的无粲二体B衰变中起着重要作用。从SU（3）八重态和单重态轴向矢量流的发散出发，证明了赝标质量项的九态对称性蕴含着赝标密度算符的九态对称性。在这个九态对称方案中，我们发现，$B\to PP,PV$的分支比$η$在最终状态与数据吻合良好，而与$η'$被低估，但通过增加$40-50%$的$B\to η'$的形状因子，可以解释树占主导地位的$B^{-}\to π^{-}η'$和$B^{-}\to ρ^{-}η'$测量的分支比。有了这种增加的形状因子，只有一个温和的湮灭贡献，我们能够获得$62\times 10^{-6}$的企鹅为主的$B^{-}\to K^{-}η'$分支比，非常接近测量值。这支持了PQCD和光锥求和规则方法中$B\to η'$形状因子的预测值。$η_{0} $的$<0|\bar{s} iγ_5 s|s\bar{s}>$可能增加15%将使预测的$B^{-}\to K^{-}η'$分支比达到$69.375\times 10^{-6}$，非常接近实验。
2008-01-17 hep-ex hep-ph
Chiral and $U(1)_A$ restoration for the scalar/pseudoscalar meson nonets
我们分析了手征$O(4)$和$U(1)_A$对称性下标量和赝标介子九元数的恢复模式。为此，我们利用QCD沃德恒等式（WI），它允许一个与夸克凝聚的磁化率，以及与介子顶点磁化率的差异。此外，我们考虑了有限温度下$U(3)$手征微扰理论（ChPT）提供的QCD的低能实现，对所涉及的不同微扰子进行了全面的分析。我们的分析表明，如果手征对称性伙伴也退化，则$U(1)_A$伙伴恢复。当达到轻手性限度时，这也通过ChPT分析得到证实。研究了$I=1/2$扇区的伙伴简并、$I=0$混合行为和WI预言的介子质量温度标度。特别注意我们的结果与最近的晶格分析的连接。
2018-03-22 hep-lat hep-ph nucl-th
Quark-mass and $1/N_c$ corrections to the vector-meson pseudoscalar-meson photon ($VPγ$) interaction
我们分析了夸克质量和$1/N_c$修正的矢量介子九重态和赝标量介子九重态之间的所有辐射跃迁的手征有效拉格朗日方法。我们进行拟合的耦合常数的实验数据，并讨论相应的近似。根据五（六）个耦合常数，我们获得了对12个实验衰减率的相当好的描述。
2021-11-12 hep-ph nucl-th
Charm-quark fragmentation with an effective coupling constant
我们使用最近提出的一个非微扰模型，基于一个有效的强耦合常数和自由的可调参数，研究e+e-湮灭中的c味强子产生。在微扰碎裂函数的框架下描述了粲夸克的产生，包括NLO系数函数、NLL非单重态的DGPs演化和NNLL大尺度的再确认。我们通过在NNLO近似下的有效耦合常数来模拟强子化效应，并将我们的结果与在Z 0极点和Upperdance（4S）共振下的实验数据进行了比较。我们发现，在实验和理论的不确定性范围内，当x<1-Lambda/m_c时，我们的模型能够给出ALEPH D ~*~+介子谱的合理描述。当与BELLE和CLEO在x空间中的D和D^* 数据进行比较时，出现了更严重的差异。在误差范围内，我们的模型仍然能够再现所有考虑的数据集的前十个梅林时刻。然而，相当大的理论不确定性要求一个完整的NNLO/NNLL分析。
2007-12-06 hep-ph
Possible Classification of the Chiral Scalar sigma-Nonet
最近，我们通过对π π和K π散射相移的重新分析，分别观测到了等单重态标量σ（600）粒子和等二重态标量κ（900）粒子。首先，假设σ（600）和f0（980）两个等单重态分别是标量九重态的理想混合态n n和s s，指出由正交变换得到的等单重味八重态的质量值与kappa（900）和等三重标量a0（980）粒子一起满足，盖尔曼大久保质量公式此外，通过研究它们的质量和宽度，我们认为标量σ-九态和赝标量π-九态一起实现了SU（3）手征对称性的线性表示.
1999-02-07 hep-ph
Generalized Sigma Model Description of the Light J=0 Mesons
在线性西格玛模型框架下，研究了2GeV以下两个手征九态（一个二夸克九态和一个四夸克九态）之间可能的混合.在同位旋不变极限下，研究了I=0，$_A$和I=1赝标量以及$I=1/2$标量的质量谱，并给出了它们的夸克含量的估计.结果发现，正如预期的那样，普通和激发的赝标量一般有少得多的两个和四个夸克混合物相比，各自的标量。作为副产品，如四夸克真空凝聚，和激发态的衰变常数的几个量进行了预测。
2006-01-26 hep-ph
Pseudoscalar Mesons in the SU(3) Linear Sigma Model with Gaussian Functional Approximation
在高斯泛函近似下研究了赝标介子的SU（3）线性西格玛模型。我们采用SU（3）线性西格玛模型拉氏量，包含对称破缺项的九重标量和赝标量介子。在GFA中，我们对基态波函数采用高斯近似，并采用变分法使基态能量最小。我们导出了缀饰介子质量的能隙方程，它实际上是GFA方法中的变分参数。我们使用Bethe-Salpeter方程的介子介子散射提供的质量的物理九介子。为了有效地计算散射T矩阵，我们构造了味SU（3）的投影算子。本文讨论了手征$U_L(3)\times U_R(3)$对称性在不同极限下的南武-戈德斯通玻色子的性质。
2010-04-13 hep-ph
Towards resolution of the scalar meson nonet enigma II.Gell-Mann-Okubo revisited
本文利用Regge唯象，重新推导了Nambu-Jona-Lasinio模型中赝标和标量介子的SU（3）多重态质量公式2M^2（s \bar{s}）+3M^2（n \bar{n}，I=1）=4M^2（s \bar{n}）+M^2（n \bar{n}，I=0）（n=u，d}.我们将这个公式应用于标量介子九态的q \bar{q}正确分配问题。我们的结果强烈地支持标量同位旋质量主要是八重态和主要是单重态，分别在1.45 GeV和1.1 GeV附近
1997-09-10 hep-ph
Revisit of tensor-meson nonet in resonance chiral theory
本研究在共振手征理论框架下纳入高阶修正，系统研究轻味张量介子最低多重态的质量、衰变宽度及辐射衰变性质，同时结合实验数据与非物理夸克质量下的格点结果开展分析。
2023-07-23 hep-ph
Phenomenology of pseudotensor mesons and the pseudotensor glueball
我们研究的赝张量介子$[ π_{2}(1670) , K_{2}(1770) , η_{2}(1645) , η_{2}(1870) ]$解释为$1^1 D_{2}$ $\bar{q}q$状态的基态九重态的衰变使用相互作用拉格朗日耦合它们的赝标量，矢量和张量介子。虽然$π_2 (1670)$和$K_2 (1770)$的衰变可以被很好地描述，但只有当非奇异态和奇异态之间的混合角非常大（大约为$-42^\circ$，类似于赝标扇区中的混合，其中手征反常是活跃的）时，才能使等势态$η_2 (1645)$和$η_2 (1870)$的衰变与实验数据一致。然而，如此大的混合角与所有其他传统的夸克-反夸克九重态都是奇怪的：如果得到证实，未来将需要对其起源进行更深入的研究。此外，赝张量态的$\bar{q}q$分配预言比率$[ η_2 (1870) \rightarrow a_2 (1320) π]/[η_2 (1870) \rightarrow f_2 (1270) η]$约为$23.5$。该值与Barthel等人的结果一致，（$20.4 \pm 6.6$），但不同意Anisovich等人最近的重新分析，（$1.7 \pm 0.4$）。未来的实验研究是必要的，以了解这个谜。如果Anisovich的值被证实，那么一个简单的九元赝标介子就不能描述数据（需要不同的分配和/或额外的状态，例如混合态）。最后…
2016-12-15 hep-ph
The J^PC = 0^++ scalar meson nonet and glueball of lowest mass
重新考虑了低质量J^{PC}=0^{++}态的证据。我们建议把等标量f_0（980）和f_0（1500）归类为0^{++}九弦的成员，其混合与伪标量η'和η的混合相当相似。被称为f_0（400-1200）或“sigma”的宽态和f_0（1370）态被认为是来自单个宽共振的不同信号，我们认为它是最低的0^{++}胶球。赞成这些假设的主要论点，并与理论预期相比。
1999-05-05 hep-ph
The effects of explicit chiral symmetry breaking multiquark interactions on the spin 0 and 1 meson nonets: the ruling of the vector mesons
最近，我们扩展了广义NJL拉格朗日量的标量-赝标扇区，使其包含了Nc计数中所有的非线性光学非导数相互作用（包括显式对称破缺相互作用），以便在QCD的低基态中包含自旋为1的介子[1]。在玻色化时，标量-矢量场和赝标量-轴向-矢量场的众所周知的混合发生在拉格朗日量的二次部分中。我们证明了这些项的线性对角化可以以完全一般的方式实现，而不会损害拉格朗日量的基本对称性[2]。由此产生的自旋1质量谱证据的关系只涉及矢量和轴矢量介子的质量和组成夸克的质量。我们讨论的主导作用，这种关系中的配合，我们表明，该模型可以拟合，以适应一个非常好的精度的4个低洼介子谱。
2017-12-19 hep-ph
The Mixing Angle of the Lightest Scalar Nonet
我们证明了κ，a_0（980），σ和f_0（980）共振以三种不同的互补方式构成了最轻的标量九重态。首先，通过建立极点从物理极限到SU（3）极限的连续运动。第二，分析了标量介子与赝标量对的耦合;第三，分析了标量介子与介子-介子SU（3）散射本征态的耦合。后两种方法都认为，单重态和八重态I=0态的混合角θ= 19 ° \pm 5 °，所以σ主要是单重态，f_0（980）是等单重态。
2003-06-03 hep-ph
Inflaton fragmentation: Emergence of pseudo-stable inflaton lumps (oscillons) after inflation
我们调查的出现大的，本地化的，伪稳定的配置（pseudo-stable configurations）从暴胀碎裂在年底的通货膨胀。我们预测了大粒子的数密度，以及它们在一类暴胀模型中出现的必要条件。给出了3+1和1+1维宇宙的解析估计。我们用1+1维的详细数值模拟来测试我们的预测。我们看到从模拟中出现了一个动物园，包括通常的小振幅“sech”的介子以及大的“平顶”的介子。出射的暴胀子约占暴胀子能量密度的80%。
2010-09-13 astro-ph.CO hep-ph hep-th
Collins fragmentation function for pions and kaons in a spectator model
在具有赝标介子-夸克耦合和顶点具有高斯形状因子的旁观者模型框架下计算了Collins碎裂函数。我们通过拟合π介子和K介子的非极化碎裂函数来确定模型参数。我们表明，在这个模型中的π介子的柯林斯函数是在合理的协议与最近的参数化得到的适合现有的数据。此外，我们首次计算了K介子的Collins函数。
2007-07-23 hep-ph
A VMD Based, Nonet and SU(3) Symmetry Broken Model For Radiative Decays of Light Mesons
本文提出了一个基于VMD的模型，旨在描述轻介子的所有辐射衰变。我们证明了由Bando，Kugo和Yamawaki（BKY）提出的SU（3）破缺机制，加上赝标扇区中的九态对称破缺，足以对除带电K* 辐射宽度之外的所有数据提供一个很好的描述。它也表明，九态对称性破缺的影响，不能从那些产生的胶耦合到η '介子。数据未要求将胶水与$η$偶联。假设带电的K* 辐射宽度确实处于其目前可接受的值，就需要以一种最终保持辐射衰变的VMD方法与Wess-Zumino-Witten拉格朗日量之间的等价性声明的方式来补充BKY破缺。
1999-06-15 hep-ph
Dynamical Generation of Linear $σ$ model SU(3) Lagrangian and Meson Nonet Mixing
本文是用量纲正则化方法求出的动力学生成SU（2）线性$σ$模型拉格朗日量的SU（3）推广。在讨论了SU（3）的夸克级Goldberger-Treiman关系和相关的能隙方程后，我们动态地产生了介子的三次和四次耦合。这也将介子-夸克耦合常数限制为$g=2π/\sqrt3$，并以Nambu-Jona-Lasinio方式确定SU（3）标量介子质量。最后，我们动态地诱导U（3）赝标量和标量混合角的方式兼容的数据。
1998-07-27 hep-ph
Chiral Nonet Mixing in pi pi Scattering
在广义线性西格玛模型中研究了π介子π介子散射，该模型包含两个标量九元数（一个是夸克-反夸克型，另一个是双夸克-反双夸克型）和两个相应的赝标九元数.一个有趣的特征是四个等单重标量介子的混合，它们在散射振幅中产生极点。通过K-矩阵方法强制精确么正性引入了一些实在论。它表明，一个合理的协议与实验数据得到约1 GeV。对归一化散射振幅中的极点进行了较详细的研究。最低的极点清楚地代表了质量和衰变宽度约为500 MeV的σ介子（或f0（600））。第二个极点可以与f0（980）进行比较，它的质量约为1 GeV，衰变宽度约为100 MeV。第三和第四极类似于复杂的1- 2GeV区域中的一些等单重态。与通常的SU（3）线性西格玛模型中的情况作了比较。
2011-06-22 hep-ph
A model for baryon production in spin-dependent string fragmentation
该研究在弦+${}^3P_0$强子化模型中引入自旋1/2重子，通过夸克-双夸克束缚态和隧穿机制描述重子产生，预言了柯林斯效应和自发横向极化，并包含极化超子衰变，适用于蒙特卡洛事件生成器。
2025-07-09 hep-ph
Baryon octet and decuplet phenomenology in a three-flavor extended linear sigma model
我们提出了一个有效的模型，这是通常的线性西格玛模型的扩展，它包含一个低能量多重态的每一个强子粒子类型。这些多重态分别是标量九重态、赝标量九重态、矢量九重态、轴矢量九重态、重子八重态和重子十重态。计算了树级重子质量和可能的两体十重态衰变。重子质量是通过自发对称性破缺产生的。计算的量被用来确定通过多参数最小化过程，比较计算的物理量与它们的实验值的模型参数。我们发现，计算量与实验数据符合得很好。
2014-04-27 hep-ph
Contributions of loops with dynamical vector mesons to masses and decay constants of pseudoscalar mesons and their quark mass dependence
确定了含有动力学矢量介子的单圈图对赝标介子质量和衰变常数的贡献。因此，一个相对论拉格朗日的赝标量介子八重态和矢量介子九重态。矢量介子在反对称张量表象中给出。作为轻夸克质量的函数，研究了静态和动态矢量介子之间的差异以及有无矢量介子计算之间的差异。
2016-04-06 hep-ph
Improved Constraints on Pion Fragmentation Functions from Simulated Electron-Ion Collider Data
本研究通过结合EIC模拟数据与现有实验数据，在NLO精度下提取π介子碎裂函数，证明EIC测量能显著降低中高动量分数区域的不确定性，尤其对胶子和夸克碎裂函数，助力高精度提取。
2025-10-08 hep-ph
Identification of the glueballs and the scalar meson nonet of lowest mass
讨论了最轻胶球和量子数J^PC=0^{++}的介子九重态的理论期望和唯象证据。我们重新考虑最近的证据，候选国的质量低于1700兆电子伏，但也包括早期的相移分析的结果。本文提出了将标量f_0（980）和f_0（1500）归类为0^{++}九元数的论点，其混合与伪标量eta'和eta的混合相当相似。被称为f_0（400-1200）和f_0（1370）的S波态被认为是来自单个宽共振的不同信号，我们将其视为最低的0^{++}胶球。这个态与自旋J=2的eta（1440）和fJ（1710）一起构成了二元胶子束缚态的基本三重态。我们认为，这些假设是一致的，可以预期的理论。
1999-03-05 hep-ph
Relativistic effects in the processes of heavy quark fragmentation
在基于准势方法和相对论夸克模型的框架下，得到了重夸克碎裂为赝标和矢量S波重介子的碎裂振幅的协变表达式.它包含了所有可能的相对论修正，包括与束缚态波函数到运动介子参考系的变换律有关的项。作为相对于喷流轴的纵向动量分数z和横向动量p_T的函数，计算了{ \bf p}^2/m^2量级对重夸克碎裂分布到（\bar c c）、（\bar b c）和（\bar b b）态的相对论修正。
2005-06-30 hep-ph
Dihadron Fragmentation Functions within the NJL-jet Model
双强子碎裂函数（DFF）提供了大量关于部分子强子化过程复杂细节的信息。此外，他们提供了一个独特的访问，“干净”提取的核子横向部分子分布函数在半包容的深度非弹性两个强子生产过程与横向极化的目标。本文将NJL喷流模型推广到π介子、K介子和几种矢量介子的计算。这是通过使用的概率解释的DFFs，并采用NJL喷流强子化模型的蒙特卡罗模拟，其中包括产生的强子的横向动量。我们还考虑了矢量介子的强衰变和随后的赝标介子DFF的修正。由此产生的赝标介子DFFs强烈地受到相关矢量介子衰变的影响。这是因为在计算包含衰变产物的强子对的数量时涉及到大量的组合因素。的DFFS从模型规模到一个典型的实验规模的演变也已执行。
2013-10-07 hep-ph
Masses of vector and pseudovector hybrid mesons in a chiral symmetric model
我们扩大了手征模型，即所谓的扩展线性西格玛模型（eLSM），通过包括低位的混合与奇异量子数$J^{PC}=1^{-+}$和它们的手征伙伴与$J^{PC}=1^{+-}$的九元数的全局$U(3)_r \times U(3)_l$手征对称性。我们使用$π_1^{hyb}= π_1(1600)$的赋值作为输入来确定未知参数。然后，我们计算最轻的矢量和伪矢量混合质量，可以指导正在进行的和即将进行的实验，在寻找混合动力车。
2022-04-15 hep-ph nucl-th
The Effect of Vector Meson Decays on Dihadron Fragmentation Functions
双强子碎裂函数（DFF）提供了大量关于部分子强子化过程复杂细节的信息。此外，他们提供了一个独特的访问，“干净”提取的核子横向部分子分布函数在半包容的深度非弹性两个强子生产过程与横向极化的目标。以u \to π^+ π^-为例，我们利用概率解释分析了非极化DFF的性质。我们利用NJL喷流强子化模型和PYTHIA 8.1事件发生器研究了夸克强子化过程中产生的矢量介子的强衰变对赝标DFF的影响。我们的研究表明，尽管在强子化过程中产生矢量介子的可能性比相同电荷的赝标量介子小，但由于组合因子较大，它们的强衰变产物对π介子的DFF有很大的影响.因此，矢量介子的产生和衰变的准确描述是至关重要的理论理解的DFFs。
2013-07-30 hep-ph
Mixing among lowest-lying scalar mesons and scalar glueball
标量胶球是在单九元线性σ模型（SNLSM）中实现的，该模型基本上包括最低的标量和赝标量介子。我们的新版本的SNLSM涉及标量物质场和胶球场之间的混合，这是由尺度对称性的考虑和相关的异常。通过迭代蒙特卡罗模拟，发现在标量胶球的三个候选者中，$f_0(1370)$、$f_0(1500)$和$f_0(1710)$中，只有$f_0(1500)$主要是胶球态，质量预测为$1.566 \pm 0.046$ GeV，其他两种主要是夸克偶素。重新研究了标量胶球存在下的$ππ$、$πK$和$πη$散射，发现与不存在胶球的SNLSM相比，K矩阵归一化的$ππ$散射振幅实部的整体行为更符合观测数据.我们还给出了由K矩阵么正化的$ππ$、$πK$和$πη$散射振幅的极点得到的标量的质量和衰变宽度的模型预测。此外，还将该模型预测的$ππ$散射相移与包含两个标量介子和两个赝标介子的九重态（一个夸克-反夸克九重态和一个四夸克九重态）的广义线性σ模型（GLSM）的预测进行了比较.尽管事实上，在这个阶段，我们的模型缺乏第二介子九元以上的$1$ GeV，其预测的$ππ$散射相移接近GLSM的预测$\sqrt{s}<1.1$ GeV和更好的协议与实验数据相比，$\sqrt{s}>1.1$ GeV的GLSM。
2018-04-24 hep-ph
Strong decays of excited vector mesons
我们研究了两种激发矢量介子的九元态，主要对应于量子数为$n\hspace{0.08cm} ^{2S+1}L_{J}$ $=2^3S_1$的径向激发矢量介子和量子数为$n\hspace{0.08cm} ^{2S+1}L_{J}=1^3D_1$的轨道激发矢量介子。我们评估两种类型的衰变这些介子：到两个赝标介子和到一个赝标和基态矢量介子。我们从PDG的实验数据进行比较的结果。我们还对$1^3D_1$九态中的奇异-反奇异态作了预言，记作$ϕ(1930)$，这是一种尚未发现的奇异-反奇异态。
2017-08-10 hep-ph
Perturbative QCD Fragmentation Functions as a Model for Heavy-Quark Fragmentation
在重夸克极限下研究了重夸克碎裂成重轻介子的微扰QCD碎裂函数。本文用重夸克有效理论方法计算了S波赝标介子和矢量介子的碎裂函数。结果与微扰QCD碎裂函数的$m_b\to \infty$极限一致，即从$\bar b$到$B_c$和$B_c^*$.我们讨论了微扰QCD碎裂函数作为重夸克碎裂成重-轻介子模型的应用。利用这个模型，我们预测的比例$P_{V}$的重轻介子产生的矢量介子状态的纵向动量分数$z$和相对于喷流轴的横向动量的函数。预计分数$P_V$从小$z$的约1/2变化到接近$z=1$的几乎3/4。
1994-09-15 hep-ph
The Scalar q bar q nonet and Confirmation of the broad sigma meson
用六个参数和一个非常一般的模型，把a0（980），f0（980），f0（1300）和K*0（1430）介子的数据拟合成一个畸变的0++九重态。这包括所有轻的双伪标量阈值、阿德勒零点的约束、味对称耦合、么正性和物理上可接受的解析性。发现在大的总耦合作用下，仅从一个q巴q态就可以出现两个物理共振极点。因此，f0（980）和f0（1300）共振极点是同一个s条s状态的两种表现。另一方面，u bar u态在被强子质量位移幺正化并强烈扭曲时，会变成一个极宽的类布赖特-维格纳背景，其极点位于s =（0.158-i0.235）GeV ^[2]。这是手征对称性自发破缺模型所需要的σ介子。
1996-08-28 hep-ph
Towards resolution of the enigmas of P-wave meson spectroscopy
在非相对论组分夸克模型中考虑P波介子的质量谱。结果表明标量和张量介子九重态的等矢量态和等重态具有共同的质量简并性，并不排除轴矢量和赝矢量九重态的相同质量简并性的可能性.然而，目前的强子和τ衰变实验数据表明，一种不同的情况导致α_1介子质量\simeq 1190 MeV和K_{1A} - K_{1B}混合角\simeq（37 \pm 3）^o。讨论了四种九元态的可能s \bar{s}态。
1997-05-07 hep-ph
