Gamma N Delta形状因子和Wigner旋转

再散射过程对δ共振区γ + d -> p + p + pi-反应极化观测量的影响

Influence of the re-scattering process on polarization observables in reaction gamma + d --> p + p + pi- in Delta - resonance region

本文研究了π-核子和核子-核子再散射效应对δ-等压线区γ + d = p + p + π-反应极化观测值的影响。用图解法研究了π-核子和核子-核子的再散射。相对论不变形式的π介子光生和π介子核子散射运营商使用。在K-矩阵方法中的么正化过程被应用于共振分振幅。它示出了一个相当大的影响的再散射效应的极化观测值的反应中的Delta共振区的大动量的最后质子。

B_s -> D_s K的Delta Gamma_s中符号歧义的求解

Resolving the sign ambiguity in Delta Gamma_s with B_s -> D_s K

通过对标记B_s → J/psi φ衰变的分析，确定了具有双重模糊性的B_s-反B_s混频的CP相位φ_s。两个解的不同之处在于cos（phi_s）的符号，cos（phi_s）的符号等于两个B_s质量本征态之间的宽度差Δ Gamma_s的符号。我们指出，借助于B_s -> D_s K衰变，可以消除这种二义性.我们比较未标记和标记的策略，发现标记的分析更有前途。消除Delta Gamma_s中的符号模糊性可以用相对较低的统计量来完成，因此可以作为B_s -> D_s K研究的早期阶段的目标。

手征有效场论中的γ-N-> δ跃迁

The gamma-N -> Delta transition in chiral effective-field theory

在手征有效场论的框架下，我们描述了$Δ$（1232）共振区的π介子电生过程。通过研究π介子电产生的观测值，在次领先的顺序计算，我们能够作出预测，并得出结论的$N\to Δ$电磁形状因子的属性。

gamma* N -> Delta转换形状因子的光锥求和规则

Light Cone Sum Rules for gamma* N -> Delta Transition Form Factors

本文提出了一种利用光锥求和规则计算γ * N -> Delta跃迁形状因子的理论框架。导出了首阶求和规则，并与已有的实验数据进行了比较。我们发现，在几个GeV的区域的过渡形状因子的“软”的贡献，可以被认为是重叠积分的强子波函数的价分量占主导地位。夸克场的“负”分量对结果有重要贡献，这可以重新解释为夸克轨道角动量的大贡献

在相对论夸克模型中Delta（1232）3/2+和Delta（1600）3/2+的电激发

Electroexcitation of the Delta(1232)3/2+ and Delta(1600)3/2+ in a light-front relativistic quark model

在光阵面相对论夸克模型下，计算了γ * N -> Delta（1232）3/2}+跃迁的磁偶极形状因子和比R_EM和R_SM，直到光子虚度Q ~ 2 =12 GeV ~ 2.假设Delta（1600）3/2+是基态Delta（1232）3/2+的第一个径向激发，我们还预测了γ * N → Delta（1600）3/2+跃迁的螺旋度振幅。

l=1重子衰变到δ γ

Decays of l=1 Baryons to Delta gamma

最近，我们在大N_c QCD中考虑了轨道激发SU（6）70重态重子的电磁衰变，与光生实验中测量的螺旋度振幅相吻合。利用这个分析的结果，我们预测了衰变N^* \to Δγ和Δ^* \to Δγ的螺旋度振幅。这些衰变可以在一些新的实验设备上进行研究，从而为最低阶大N_c预言提供了另一个非平凡的检验。

Delta（1232）3/2+、N（1440）1/2+和Delta（1600）3/2+电激发的组态混合和光阵面相对论夸克模型预测

Configuration mixings and light-front relativistic quark model predictions for the electroexcitation of the Delta(1232)3/2+, N(1440)1/2+, and Delta(1600)3/2+

我们研究了由QCD激发的夸克间力引起的组态混合对我们先前在光阵面相对论夸克模型中得到的Delta（1232）3/2+、N（1440）1/2+和Delta（1600）3/2+电激发结果的影响。结果表明，组态混合使3q对γ * N -> Delta（1232）3/2+磁偶极形状因子的贡献从42%增加到63%，并使γ * p -> N（1440）1/2+横向螺旋度振幅在Q2 > 1.5GeV ~ 2时与实验的一致性显著提高。对于γ * N -> Delta（1600）3/2+跃迁，组态混合强烈地改变了先前在多重态[56，0 +]和[56 '，0 +]中将N和Delta（1600）3/2+作为纯态获得的结果。

由在Y（5S）共振上运行的e^+ e^-对撞机上的Bf（B_s \to D_s^{（*）+} D_s{（*）-}）测量确定Delta_Gamma_s / Gamma_s

Determining Delta_Gamma_s / Gamma_s from Bf(B_s \to D_s^{(*)+} D_s{(*)-}) measurements at e^+ e^- colliders running on the Y(5S) resonance

本文讨论了在$e^+ e^-$对撞机上用$Υ$（5S）共振测量$B_s \to D_s^{(*)+} D_s^{(*)-}$衰变分支分数来确定$ΔΓ_s / Gamma_s$的可行性。使用Monte Carlo模拟估计了在$Υ$（5S）下使用50 fb $^{-1}$数据的$B_s \to D_s^{(*)+} D_s^{(*)-}$分支分数测量和$ΔΓ_s / Γ_s$测定的预期准确度。该测量与直接测量的$ΔΓ_s / Γ_s$值在标准模型之内和之外的比较进行了讨论。通过比较$B^0 \to J/ΨK^{*0}$和$B_s \to J/Ψϕ$衰变中CP偶分量和CP奇分量，提出了一种估算$ΔΓ_s / Γ_s$的新方法.比较$B_s$和$B^0$寿命测量与理论预测进行了讨论。

双电荷希格斯玻色子在e-γ碰撞中的特征

Signatures of Doubly Charged Higgs Bosons in e gamma Collisions

我们研究了在高能e^+e^-线性对撞机和CLIC方案中，在e-γ-> e+ μ-μ-的质心能量过程中发现双电荷希格斯玻色子的可能性。对于M_Delta < sqrt{s}_{e gamma}，即使汤川耦合到轻子的值相对较小，也有可能发现。然而，即使远高于阈值，由于虚拟中间Delta的贡献，可以看到Delta的证据，尽管在这种情况下，μ-μ-最终状态只能产生足够的数量，用于发现相对较大的Yukawa耦合值。

辐射K介子衰变和Penguin对Delta I = 1/2规则的贡献

Radiative Kaon Decays and the Penguin Contribution to the Delta I = 1/2 Rule

在三角洲I = 1/2规则的企鹅一致的人口普查采取从eta 0极贡献的辐射KL伽马伽马，KS的π 0伽马伽马和K+ π +伽马伽马衰变模式。我们简要地评论了它对KL到π 0 π 0 γ γ，KL到π + π-γ的影响，并检查了它与KL - KS质量差和CP违反ε-素数/π-γ参数的兼容性。

强子对μ子寿命的贡献

Hadronic Contributions to the Muon Lifetime

在费米理论中，在QED的存在下，使用色散关系计算强子修正的μ子寿命。强子数据与计算出的微扰核卷积后的结果是Δ Gamma_had = -Gamma_0（alpha/pi）^2（0.042），其中Gamma_0是树级宽度。这些结果也被用来获得由虚μ子和τ环对μ子寿命的修正Δ Gamma_μ子= γ_0（alpha/pi）^2[（16987/576）-（85/36）zeta（2）-（64/3）zeta（3）] = -γ_0（alpha/pi）^2（0.0364333）Δ Gamma_tau = -γ_0（alpha/pi）^2）（0.00058）

T宇称最小Higgs模型中的粒子-反粒子混合、δ_K、Delta Gamma_q、A_SL ^q、A_CP（B_d-> psi K_S）、A_CP（B_s-> psi phi）和B-> X_{s,d} gamma

Particle-Antiparticle Mixing, epsilon_K, Delta Gamma_q, A_SL^q, A_CP(B_d -> psi K_S), A_CP(B_s -> psi phi) and B -> X_{s,d} gamma in the Littlest Higgs Model with T-Parity

本文计算了T宇称最小希格斯模型中与粒子-反粒子混合有关的一些观测量。由此得到的Δ F = 2跃迁的有效哈密顿量与Hubisz等人的结果一致，但我们的现象学分析远远超出了这些作者之一。特别是，我们指出，镜像费米子与新的味道和CP违反相互作用的存在允许删除可能的标准模型（SM）之间的CP不对称性S_{psi K_S}和大值的|V_ub|的差异，并获得质量差Δ M_s <（Δ M_s）_SM的建议由CDF合作的最近的结果。我们还确定了一种方案，其中CP不对称性S_{phi psi}和A_SL ^q相对于SM的同时显著增强是可能的，同时满足所有现有的约束，特别是来自首次在LHT模型中提出的B-> X_s伽马衰减和A_CP（B-> X_s伽马）。在另一种情况下，第二个，非SM，来自树级衰变的角度γ =-（109 +-6）的值，虽然不太可能，但可以在镜像费米子的帮助下与所有现有数据一致。我们提出了一些问题中的观测量之间的相关性和研究的影响，我们的结果的质谱和镜像费米子的弱混合矩阵。在最有趣的场景中，后一个结果是具有与CKM显著不同的层次结构。

PQCD中δ-N-γ库仑四极振幅

Delta-to-N-gamma Coulomb Quadrupole Amplitude in PQCD

我们提出了一个考虑夸克横动量和胶子贡献的螺旋翻转$Δ\to Nγ^*$矩阵元$G_0$（库仑四极振幅$C2$）的首阶pQCD计算.在大的$Q^2$极限下，由于小- $x$部分子轨道运动的贡献，其标度行为与标准标度分析相比获得了双对数修正$\log^2{(Q^2/Λ^2)}$。在此基础上，结合JLab最新的$Q^2$ = 3 $\sim$ 4 GeV $^2$时的$C2-M1$比$R_{SM}$的实验结果，我们对后者在较高的$Q^2$值下进行了唯象预言.

δ Gamma_D测定中的唯象问题

Phenomenological Issues in the Determination of Delta Gamma_D

我们考虑的问题，确定D 0-Dbar 0的宽度差Δ Gamma_D的实验。最后对该领域的研究现状进行了综述，并提出了进一步研究的建议.我们提出了一些D 0衰变模式，除了那些在最近的E791，FOCUS和BELLE寿命测定实验中研究。然后我们讨论了确定CF - CDS强相位差的前景，如出现在D 0-> K+ π-跃迁的CLEO研究中的delta_{K pi}。我们展示了如何用CDS数据提取delta_{K* pi}，并进一步展示了当D -> K_L pi数据可用时，也可以获得delta_{K pi}。

确定CKM角度γ和|V_{ub} / V_{cb}|从无粲B衰变中包含的直接CP不对称性和分支比

Determination of the CKM angle gamma and |V_{ub}/V_{cb}| from inclusive direct CP asymmetries and branching ratios in charmless B decays

我们计算了无粲B^{+/-} -衰变的直接CP不对称性。在对所有阶的大的对数求和之后，发现在Δ S=0和Δ S=1衰变中的CP不对称性为a_{CP}（Δ S=0）=（2.0 + 1.2/-1.0）%和a_{CP}（Δ S=1）=（-1.0 +/-0.5）%。这些结果比以前的估计大得多的基础上的工作，没有大的累加。我们进一步证明了对a_{CP}（ΔS=0）的主导贡献与（sin gamma）倍成正比|V_{cb} / V_{ub}|.从这两个CP-不对称性获得的酉三角形的顶点（ρ-bar，η-bar）上的约束定义了（ρ-bar，η-bar）平面中的圆。我们同样分析了从测量平均非轻子分支比Br（Δ S=0）、Br（Δ S=1）和它们的和Br_{NL}（B -->无粲）得到的么正三角形的信息。这些CP守恒量定义了以（ρ巴，η巴）平面的ρ巴轴为中心的圆。我们希望能确定|V_{ub} / V_{cb}|从Br_{NL}（B -->没有魅力）到有前途。我们的结果包含了一些新的QCD修正，提高了Br（Δ S=1），现在超过了Br（Δ S=0）大约两倍。

利用B_s -> phi gamma中的宽度差

Exploiting the width difference in B_s -> phi gamma

B → V γ中的光子极化是右手电流的灵敏探针。在B_s -> phi_gamma随时间变化的衰减率中，sin（Delta m_s t）和sinh（Delta Gamma_s /2 t）项前的系数S和H对这些右手电流敏感。与B_d系统相比，B_s介子的宽度有很大的差别，这导致了额外的可测H。我们用蒙特卡罗模拟表明，在LHCb实验中，当Delta Gamma_s/Gamma_s = 0.15，数据样本为2 fb^{-1}时，S和H的预期分辨率约为0.15。我们还指出，可以从B_s介子的未标记衰变率测量可观测的H，这具有相当大的实验优势，因为不需要味标记。H上的分辨率与B_s宽度差Δ Gamma_s成反比。这些实验前景必须与本文提出的标准模型预测值S_{phi gamma} = 0 \pm 0.002和H_{phi γ} = 0.047 \pm 0.025+0.015进行比较。我们还给出了B_s -> phi γ中直接CP不对称性的标准模型预言和实验灵敏度。

τ-> μ γ和μ-> e γ作为中微子质量模型的探针

tau -> mu gamma and mu -> e gamma as probes of neutrino mass models

我们讨论了通过提高实验对带电轻子味破坏过程的灵敏度来区分不同超对称跷跷板模型的可能性。假设中微子的质量谱是分层的，我们根据Δ m^2_{sun} <<Δ m^2_{atm}的产生方式对现实的跷跷板模型进行了分类，并研究了每类模型对τ-> μ-γ和μ-> e-γ的分支比的预测。过程τ-> μ-γ被发现是一个特别有前途的工具，以探测基本的跷跷板参数，特别是确定大的大气混合角的起源。mu -> e gamma的预测更依赖于模型。我们指出，即使实验灵敏度提高了三个数量级，在Δ m^2_{atm}由最轻的右手中微子之一决定的模型中，τ-> μ-γ和μ-> e-γ都可能逃脱检测。

标准模型及其他模型中Delta F=2 NLO-QCD因子的主公式

Master Formulae for Delta F=2 NLO-QCD Factors in the Standard Model and Beyond

本文给出了在标准模型及其所有推广中，Δ F=2维六夸克算符Q_i的Wilson系数C_i（mu_t）和C_i（mu）（其中mu_t = 0（m_t）且mu < mu_t）之间的QCD重整化群因子的解析公式。给出了矩阵元<Q_i（2GeV）>和<Q_i（mu_K）>与mu_K < 2GeV的QCD因子的类似解析公式。在NDR格式中给出了计算公式。对于Dirac结构为（1 - gamma_5）*（1 + gamma_5）和（1 - gamma_5）*（1-gamma_5）的算子，发现了最强的重整化群效应.我们使用LRI方案中的晶格结果计算NDR方案中的矩阵元< \bar K^0 |Q_i| K^0>。我们给出了质量差Δ M_K和Δ M_B以及CP破坏参数δ_K与非微扰参数B_i和Wilson系数C_i（mu_t）的关系式。后者总结了对新物理贡献的依赖。

动态模型中γ N --> Delta形状因子的提取和解释

Extraction and Interpretation of gamma N --> Delta Form Factors within a Dynamical Model

在参考文献的动力学模型中。[Phys.Rev.C54，2660（1996）; C63，055201（2001）]，我们分析了最近在Delta（1232）共振附近能量的π介子电产生反应的数据。我们讨论了相对论组分夸克模型和格点量子色动力学计算中提取的裸和修饰γ N --> Delta形状因子的可能解释。讨论了未来可能的发展。

极化光子的部分子含量：理论现状与实验展望

Parton Content of Polarized Photons: Theoretical Status and Experimental Prospects

本文较详细地评述了用次领先阶QCD分析纵向极化光子的自旋相关部分子密度Δ f^{gamma}（x，Q^2）及其结构函数g_1^{gamma}（x，Q^2）的理论框架。特别强调的是不同的因式分解方案的具体特点。介绍了极化部分子密度Δ f^{gamma}（x，Q^2）的两种可能的情况，它们适合于研究未来实验对迄今未测得的Δ f^{gamma}的敏感性。最后，展望了在HERA的极化对撞机模式或线性e^+e^-对撞机上测量Δ f^{gamma}的实验前景。最后，简要地讨论了线偏振光子的部分子含量的Q^2演化，它们表现出一些显著的差异。

类时伽马 * N -> Delta形状因子和Delta Dalitz衰减

Timelike gamma* N -> Delta form factors and Delta Dalitz decay

我们将一个协变模型推广到计算类时区域中的γ * N -> Delta反应，在类时区域中，转移动量的平方q ^2是正的（q ^2>0）。该模型以前在类空区域中对物理和格点量子色动力学区域进行了检验。我们估计了Dalitz衰变Delta -> Ne+e-和Delta分布质量分布函数。本文的结果可用于中等束流动能下NN -> NNe+e-反应的模拟。

从B_s混合看新物理的界

Bounds on new physics from B_s mixing

总结了制约B_s-B_s-棒混合复合体的观测量，提出了衰变矩阵元素Gamma_{12} ^s的新计算方法。Gamma_{12} ^s进入宽度差Δ Gamma_s的预测，如果没有新的物理进入B_s-B_s-bar混合，我们得到Δ Gamma_s^SM = 0.088 +/- 0.017 ps^（-1）。将我们的公式应用于Tevatron数据，我们发现B_s-B_s棒混合相φ_s与其标准模型值的偏差为2个标准偏差。我强调，目前的数据没有提供任何关于Delta Gamma_s符号的信息。

B_s介子的宽度差

The width difference of B_s mesons

本文给出了B_s介子系统中宽度差Δ γ的次领先阶QCD修正。我进一步讨论如何德尔塔伽马可以用来检测新的物理。

Delta（1600）共振和γ N → Delta（1600）跃迁的模型

A model for the Delta(1600) resonance and gamma N -> Delta(1600) transition

用协变旁观者组分夸克模型研究了γ N → Delta（1600）跃迁。在跃迁过程中有两个重要的过程：一个光子耦合到Delta（1600）核的单个夸克（夸克核），一个光子耦合到中间的π介子-重子态（π介子云）。假设Delta（1600）是Delta（1232）的第一个径向激发，估算夸克核的贡献，而估算π介子云的贡献是基于与γ N -> Delta（1232）跃迁的类比。为了估计π云在γ N -> Delta（1600）跃迁中的贡献，我们包括了相关的中间态，π-N，π-Delta，π-N（1440）和π-Delta（1600）。预测了磁偶极跃迁形状因子GM*（Q2）以及螺旋度振幅A_1/2（Q2）和A_3/2（Q2）对四动量转移平方Q2的依赖性。将Q2=0时的结果与现有数据进行比较。

组分夸克模型中核子和γ N -> δ晶格形状因子

Nucleon and gamma N -> Delta lattice form factors in a constituent quark model

一个协变的夸克模型，基于旁观者形式主义和矢量介子的优势，并预先校准的物理数据，在这里扩展到非物理区域的晶格数据的一个单一的额外的可调参数-在手征极限的组分夸克质量。我们计算了在猝灭格点量子色动力学所描述的核子（N）和γ N -> Delta形状因子。对轻π介子的核子和γ N -> Delta形状因子点阵数据进行了定性描述。

软共线分解与B->Xs+Gamma速率的计算

Soft-Collinear Factorization and the Calculation of the B->Xs+gamma Rate

利用包含B介子衰变分布的软共线因子分解结果，系统地研究了B->Xs+ γ部分衰变率随光子能量截断E_γ <E_0的变化。当E_0<1.9GeV时，不需要形状函数就能计算出速率。结果取决于三个大尺度：m_b、\sqrt{m_b Delta}和Delta=m_b-2E_0。Delta=1.1 GeV（E_0=1.8 GeV）的灵敏度引入了过去被忽略的显著的不确定性。我们对B->Xs+gamma分支比（E_gamma<1.8 GeV）的新预测为Br（B->Xs+gamma）=（3.44+-0.53+-0.35）*10^{-4}，其中误差分别指微扰和参数不确定性。较大的理论不确定性的新物理搜索的影响进行了探讨与第二类两希格斯偶极子模型的例子。

MSSM中的轻子味破坏

Lepton flavour violation in the MSSM

我们推导出了对量delta_{XY} ^{ij}，X，Y=L，R的新的约束条件，这些约束条件使MSSM中的带电slepton质量矩阵的味非对角项参数化。考虑电子的质量和反常磁矩，我们得到了电子的束缚|delta^{13}_{LL} delta^{13}_{RR}|对于tan β =50，<0.1，这涉及约束较差的元素delta^{13}_{RR}。我们改进了衰变τ-> mu gamma，τ-> e gamma和mu -> e gamma的预测，包括两个回路的校正，如果tan β很大，则会增强。从软超对称性破缺项的PMNS矩阵的有限重整化导出并应用于带电希格斯轻子顶点。我们发现，BR（τ-> e γ）的实验范围严重限制了PMNS元素U_{e3}的MSSM环路校正的大小，这对于正确解释未来的U_{e3}测量是很重要的。随后，我们用大统一理论分析来面对delta^{ij}_{LL}的新值。此外，我们还考虑了5维汤川项的影响，这是修复前两代汤川统一所必需的。如果普遍超对称破缺发生在GUT尺度以上，我们发现5维Yukawa耦合的味结构受到mu -> e γ的严格约束。

从γ p -> pi+ pi- p反应中提取的N ~*（1520）-> Δ pi振幅及其与夸克模型的比较

The N*(1520) ---> Delta pi Amplitudes Extracted from the gamma p ---> pi+ pi- p Reaction and Comparison to Quark Models

γ p -> pi+ pi- p反应与来自pi N -> pi pi N反应的数据相结合，允许获得N*（1520）衰减为Δ pi的s波和d波振幅，其相对于N*（1520）-> N γ螺旋度振幅具有绝对符号。此外，人们获得的新信息的振幅的q依赖性。这种依赖性完全符合非相对论性组分夸克模型的预测。这些模型提供的绝对值只在质量上一致，并讨论了其原因和可能的改进方法。

关于用NNLO方法计算B → X_s γ衰变率的问题：I.软函数的双循环结果

Toward a NNLO calculation of the B-->X_s gamma decay rate with a cut on photon energy: I. Two-loop result for the soft function

在光子能量截断E_gamma>E_0的情况下，对部分包含B->X_s γ衰变率的理论分析必须处理与三种不同质量标度有关的短距离贡献：硬标度m_b、中间标度\sqrt{m_b Delta}和软标度Delta，其中Delta=m_b-2E_0=1GeV（E_0=1.8GeV）。切割相关的影响被描述在两个扰动对象称为射流功能和软功能，这是一个下一个到下一个到领先的顺序分析的衰减率需要与两个循环的精度。这里介绍了软函数的两个循环计算，而射流函数的计算将在随后的论文中描述。作为一个副产品，我们重新推导了两圈的B介子形状函数的非线性维核。

B0 - B0棒料混合，一般情况下B -> J/psi K_S和B -> X_d γ MSSM

B0 - B0 bar mixing, B -> J/psi K_S and B -> X_d gamma in general MSSM

我们考虑了质量插入近似中谷蛋白介导的超对称性对B 0-B 0 bar混合、B -> J/psi K_S和B -> X_d gamma的贡献。我们发现LL混合参数可以大到|delta_{13} ^ d_{LL}| < 2*10^-1，但LR混合受到B -> X_d γ分支比的强烈约束，我们发现|delta_{13} ^ d_{LR}| < 10^-2。本文还讨论了B -> X_d γ中直接CP不对称性和双轻子电荷不对称性（A_{ll}）的含义，其中可能与标准模型的预言有很大的偏差。

反无中微子双β衰变（和其他δ L=2过程）

Inverse neutrinoless double beta decay (and other Delta L=2 processes)

我回顾了在未来对撞机上检测Delta L=2过程的前景。除了在人为的模型中，由于无中微子双β衰变的限制，在未来的线性对撞机中，除非$\sqrt{s} \gsim 2$ TeV，否则e- e-> W- W-的过程是不可观测的。由于对$ν_μ$的马约拉纳质量没有类似的约束，所以在$\sqrt{s}$相当低的μ子对撞机上可以观察到μ-μ- -> W-W-。我们也可以考虑一些深奥的过程，如gamma gamma -> mu+ mu+ W-W-.如果$\sqrt{s} \gsim 4$ TeV.

B0 - B0棒料混合，一般情况下B -> J/psi K_S和B -> X_d γ MSSM

B0 - B0 bar mixing, B -> J/psi K_S and B -> X_d gamma in general MSSM

我们考虑了质量插入近似中谷蛋白介导的超对称性对B 0-B 0 bar混合、B -> J/psi K_S和B -> X_d gamma的贡献。我们发现（LL）混合参数可以大到|delta_{13} ^ d_{LL}| < 2*10^-1，但（LR）混合受到B -> X_d γ分支比的强烈约束，我们发现|delta_{13} ^ d_{LR}| < 10^-2。本文还讨论了B -> X_d γ中直接CP不对称性和双轻子电荷不对称性（A_{ll}）的含义，其中可能与标准模型的预言有很大的偏差。

B->X_s+ γ光子谱矩的进一步预测

Advanced Predictions for Moments of the B->X_s+gamma Photon Spectrum

Based on a new, exact QCD factorization formula for the partial B->X_s+gamma decay rate with a restriction on large photon energy, improved predictions are presented for the partial moments <E_gamma> and <E_gamma^2>-<E_gamma>^2 of the photon spectrum defined with a cut E_gamma>E_0. In the region where Delta=m_b-2E_0 is large compared with Lambda_{QCD} , a theoretical description without recourse to shape functions can be obtained. However, for Delta<<m_b it is important to separate short-distance contributions arising from different scales. The leading terms in the heavy-quark expansion of the…

新物理学对D0-anti-D0混合中寿命差异的贡献

New Physics contributions to the lifetime difference in D0-anti-D0 mixing

提出了新物理学对D 0-反D 0寿命差（相当于Delta Gamma_D）的贡献的第一个一般分析。新物理学（NP）对|德尔塔C| =1的过程可以产生的影响，在Delta Gamma_D，即使这样的NP的贡献是无法检测到的，在当前一轮的D 0衰变实验，进行了研究。新的物理模型，做和不占主导地位的风味SU（3）极限的寿命差异被确定。提供了具体的例子。

左-右模型中δ F = 2观测量和B -> X_q γ衰变：希格斯粒子的反击

Delta F = 2 observables and B -> X_q gamma decays in the Left-Right Model: Higgs particles striking back

本文在弱规范群SU（2）_LxSU（2）_RxU（1）_{B-L}的基础上，对左右模型（LRM）中的Delta S = 2和Delta B = 2过程进行了全面的研究.这包括Delta_K、Delta M_K、Delta M_q、PDMATHABMM_q、Delta Gamma_q（其中q=d、s）以及CP不对称性S_{psi K_S}和S_{psi phi}。与标准模型（SM）相比，这些观测量受到来自重中性Higgs粒子（H^0）的树能级贡献以及新的W_R规范玻色子和带电Higgs（H^ \pm）交换的箱形图的影响。我们还分析了B -> X_{s,d} γ衰变，它从W_L-W_R混合和H^ \pm交换中得到了重要的新贡献。与现有文献相比，我们分析的新特征是寻找各种观测值之间的相关性，这可以帮助我们将该模型与SM的其他扩展区分开来，并深入了解控制右手电流的混合矩阵V^R的结构。我们发现，即使对于M_{H^0} ~ M_{H^\pm} ~ O（20）TeV，树级H^0对Delta F = 2观测量的贡献也是显著的，而H^ \pm对B -> X_q γ的贡献也是非常重要的，甚至对模型的某些参数是显著的.虽然在很大一部分的参数空间，该模型必须与实验约束从K-K的斗争，我们证明了存在的区域在参数空间中，满足所有现有的Δ F = 2，B -> X_{s,d}伽马，树级衰减和电弱精度的限制尺度…

等待精确测量Δ M_s、S_{psi phi}、A^s_SL、|V_ub|、gamma和B ^0_{s，d}的最小味道违背-> mu+ mu-

Minimal Flavour Violation Waiting for Precise Measurements of Delta M_s, S_{psi phi}, A^s_SL, |V_ub|, gamma and B^0_{s,d} -> mu+ mu-

我们强调，CDF和D 0合作最近对B^0_s -棒B^0_s质量差Δ M_s的测量提供了一个重要的模型独立的最小味违反（MFV）检验。改进了么正三角角γ和树级衰变|V_ub|的测量，并结合将来对Delta M_s，S_{psi K_S}，S_{psi phi}，Br的精确测量，对它们的测量结果进行了讨论（B_{d,s} -> mu+ mu-），Br（B -> X_{d,s} nu bar nu），Br（K+ -> pi+ nu bar nu）和Br（K_L -> pi^0 nu bar nu）以及相关非微扰参数的改进值将允许以模型独立的方式以高精度检验MFV假设。特别地，从树级过程获得的参考么正三角形与MFV模型中的泛么正三角形（UUT）之间的差异将表示新的味道违反相互作用和/或新的局部算子，这些算子在具有低tan（beta）的MFV模型中被抑制，其中前者通过S_{psi phi}和K_L -> pi^0 nu bar nu进行最佳测试。还简要讨论了非MFV方案。在这种情况下，我们在最近的文献中确定了标准模型和新物理对S_{psi phi}的贡献之间的相对符号误差，这对S_{psi phi}和A^s_SL之间的相关性有影响。我们指出，比率S_{psi phi} /A^s_SL和（Delta M_s）/（Delta Gamma_s）将允许确定（Delta M_s）/（Delta M_…

规范SU（3）^3味模型的唯象

Phenomenology of a Gauged SU(3)^3 Flavour Model

本文在Grinstein等人的最大规范味（MGF）模型的框架下，对Delta F=2观测量和B -> X_s γ进行了广泛的分析，包括所有相关的贡献，特别是本文首次考虑的树级重规范玻色子交换。该模型在原则上允许与标准模型的预测有显著的偏差，包括δ_K，Δ M_{ B_{d,s} }，混合引起的CP-不对称性S_{psi K_S}和S_{psi phi}以及B -> X_s γ衰变。通过增强|epsilon_K|而不修饰S_{psi K_S}，可以消除SM中存在的PDMATHABMN_K和S_{psi K_S}之间的张力。在这种情况下，我们发现，在该模型中，i）S_{psi phi}和B -> X_s γ的结果证明是SM样的，ii）|Vub|的排他性确定是有利的，并且最重要的是iii）在该模型中，Delta M_{B_d}和Delta M_{B_s}的值与λ_K强相关，证明比输入参数的中心值的数据大得多：Delta M_{B_d} ~0.75/ps和Delta M_{B_s} ~27/ps。因此，从目前的角度来看，该模型存在严重的epsilon_K-Delta M_{ B_{d,s} }张力。然而，考虑到理论和参数的不确定性，特别是弱衰减常数的降低，这种张力可以被软化。另一方面，考虑到理论上更干净的比率Delta M_{B_d} /Delta M_{B_s}和BR（B^+ -> ta…

D-Dbar混合在B-> D0 K-和B-> D0 π-衰变提取γ中的作用

Effect of D-Dbar mixing in the extraction of gamma with B- -> D0 K- and B- -> D0 pi- decays

我们研究了D-Dbar混合在B->D（*）K（*）-和B->D（*）π-衰变的幺正三角形的角γ提取中的影响。我们指出，领先的校正，线性的小混合参数x=Delta m/Gamma和y=Delta Gamma/2 Gamma，取决于信号选择效率如何变化的D适当的时间的函数，我们估计的比例因子在一个简化的情况下。我们注意到在GLW方法中魅力混合效应被抑制。我们讨论的情况下，领先的校正成为二次在x和y，我们指出这种情况下的一些限制。当在B->D（*）K（*）的速率中忽略D-Dbar混合时，我们计算偏差Delta_gamma，但在D衰变参数的测量中不忽略。我们发现对于所有的B->D（*）K（*）-衰变，|Delta_gamma| <~1 deg，受到b-> cbar s和b-> cubar s衰变振幅之间强相位差的测量值的限制。在B →>D（*）π衰变中的影响不能忽略.

CP隐标量混合对B_s系统δ γ的破坏作用

CP Violating Contribution to Delta Gamma in the B_s System from Mixing with a Hidden Pseudoscalar

最近关于B_s介子半轻子衰变中CP破坏不对称性的证据不能用标准模型来解释。这种不对称性可以用质量矩阵或衰变矩阵中δ B=2分量的新物理贡献来解释。我们发现，与一个隐藏的赝标介子与质量约为5 GeV的混合可以导致一个新的CP破坏的混合贡献，并可以解决这个系统中的几个异常，包括宽度差，平均宽度和电荷不对称性。我们还讨论了隐介子对其它b物理观测量的影响，并给出了隐介子的可行衰变模式。我们预测了新的衰变通道的B强子，这可以在Tevatron，LHC和B工厂进行测试。

μ子反常磁矩（g-2）_μ与Randall-Sundrum模型

Muon Anomalous Magnetic Moment (g-2)_mu and the Randall-Sundrum Model

研究了Randall-Sundrum模型中Kaluza-Klein引力子对最近BNL测量的μ子（g-2）偏离标准模型预测的影响.通过考察弹性过程γ + γ-> γ + γ的J-分波么正性界，引入了质量KK引力子数n_c的截断值。我们发现，最近测量的（Δ a_mu）可以容纳在RS模型中，在自然参数空间允许的微扰么正性。例如，Lambda_pi=1-2 TeV（3 TeV）的几十（几百）个n_c可以解释报告的Delta a_mu。

微扰手征夸克模型中核子-δ的电磁跃迁

Electromagnetic nucleon-delta transition in the perturbative chiral quark model

我们将微扰手征夸克模型应用于γ N → δ跃迁。在赝标Goldstone玻色子涨落的一个环上确定了相应的横向螺旋度振幅A（1/2）和A（3/2）的四个动量依赖关系。在夸克传播子中加入激发态可以合理地描述实光子点螺旋度振幅的实验值。

从格点量子色动力学中提取的γ N -> δ四极跃迁的价夸克贡献

Valence quark contribution for the gamma N -> Delta quadrupole transition extracted from lattice QCD

我们从物理π质量区核子（N）和δ的旁观夸克模型出发，将反应γ N -> δ的预言推广到格点量子色动力学体系。夸克模型在夸克-双夸克波函数中包含S波和D波。在这个框架内，它是D-波部分的德尔塔波函数，产生非零价的贡献的四极形状因子的过渡。然而，这些贡献不足以解释物理数据，因为π介子云的贡献占主导地位。为了分离这两种效应，我们将模型应用到晶格区中的一个区域，在该区域中，π介子云效应可以忽略不计，并直接调整D-状态参数的晶格数据。这个过程使我们能够更好地确定D态的贡献。最后，通过添加一个简单的参数化的介子云，我们建立了实验数据和晶格数据之间的联系。

共振区外Delta（1232）重子的带电π介子光生

Charged pion photoproduction with the Delta(1232) baryon beyond the resonance region

采用有效拉格朗日方法，在共振区E_cm >~ GeV以外，研究了Delta（1232）重子处于末态，即γ p -> pi^- Delta^++（1232）和γ p -> pi^+ Delta ^0（1232）时，质子靶外带电π介子的光生.我们采用π介子和ρ介子Regge轨迹的t-通道，除了质子和三角洲极，分别在s-和u-通道，和接触相互作用的贡献。一个特定的计划，满足Ward-Takahashi身份，交叉对称性，壳条件的形状因子，被考虑在内。为了讨论Regge方法在有效拉格朗日方法中的有效性，我们还考虑了t通道介子交换的Regge-和Feynman-传播子之间的光滑插值作为sqrt（s）的函数。我们提出的数值结果的能量和角度依赖的截面，和双极化观察。事实证明，本框架显示的意义的π交换和接触相互作用项，以重现实验数据定性好。特别是，两个传播子之间的插值对于再现高能实验数据起着至关重要的作用。π ^+的衰变角分布也用Delta^++衰变系，即Gottfried-Jackson衰变系来研究。所得结果对今后的高能光子束实验具有指导意义。

对gamma* N -> Delta过渡的深入了解

Insights into the gamma* N -> Delta transition

γ* N → Δ（1232）跃迁是研究强子形变、微扰QCD在中等动量转移下的适用性以及非微扰现象对强子观测量影响的一个窗口。我们解释说，阿什公约的磁跃迁形状因子必须下降快于中子的磁形状因子和非零值的相关四极比揭示了夸克轨道角动量的核子和Δ（1232）的影响，并表明，这些四极比确实接近其预测的渐近极限，虽然缓慢。

通过Δ F=2跃迁的约束最小味破坏的严格检验

Stringent Tests of Constrained Minimal Flavour Violation through Delta F=2 Transitions

新的物理贡献的Delta F=2跃迁的模型与约束最小味违反（CMFV），参数化的一个单一的变量S（v），值的真正的方块图功能。随着已经精确的实验值Δ K、Δ M_d、Δ M_s、CP-不对称性S_{psi K_S}和hat{B}_K进入Δ K的评估，CMFV在Δ F=2扇区中的未来关键取决于|Vcb|、|Vub|、gamma、F_{B_s} sqrt{hat B_{B_s} }和F_{B_d} sqrt{hat B_{B_d} }的值。后两个参数的比率xi（通过晶格计算相当精确地确定）允许与Delta M_s/Delta M_d和S_{psi K_S}一起确定么正三角形中的γ范围，而与S（v）的值无关。另外，施加来自Δ K和Δ M_d的约束允许将|Vcb|、|Vub|、F_{B_s} sqrt{hat B_{B_s} }和F_{B_d} sqrt{hat B_{B_d} }的偏好CMFV值确定为S（v）和γ的函数。对于给定的S（v）和γ，|Vcb| ^4依赖于K_K，这使得我们能够确定|Vcb|，其精度比目前使用树级衰减所能达到的精度更高。这同样适用于自动确定为S（v）和γ的函数的|Vub|、|Vtd|和|Vts|。通常，F_{B_s} sqrt{hat B_{B_s} }和F_{B_d} sqrt{hat B_{B_d} }必须显著低于它们当前的晶格值，而|Vcb|必须显著高于其…

γ p --> p pi0反应的手性动力学

Chiral dynamics in the gamma p --> p pi0 reaction

在协变手征微扰理论中，我们研究了阈值附近质子的中性π介子光生。这个通道是特别敏感的手征动力学和非常精确的数据从美因茨的出现已经显示出的限制收敛的手征系列的重子和协变的方法。我们表明，包含的Delta共振大大提高了收敛，导致一个很好的协议与数据更广泛的能量。

光生γ p -> K* Sigma（1190）的重子共振研究

Study of Baryon Resonances in the Photoproduction gamma p ---> K* Sigma(1190)

在这次会议中，我们报告的理论研究的重子共振的γ p -> K*0 σ +和γ p -> K*+ σ 0反应过程中使用的有效拉格朗日方法在树水平玻恩近似。给出了总截面和微分截面的数值计算结果。结果表明，在阈值能量附近，来自N* 和Delta* 共振的贡献几乎可以忽略不计。另一方面，在散射过程中，t通道中的K交换和s通道中的Delta（1232）的影响要比其它通道的影响大得多，这与实验数据吻合得很好。

Delta baryon photoproduction with twisted photons

A future gamma factory at CERN or accelerator-based gamma sources elsewhere can include the possibility of energetic twisted photons, which are photons with a structured wave front that can allow a pre-defined large angular momentum along the beam direction. Twisted photons are potentially a new tool in hadronic physics, and we consider here one possibility, namely the photoproduction of $Δ$(1232) baryons using twisted photons. We show that particular polarization amplitudes isolate the smaller partial wave amplitudes and they are measurable without interference from the terms that are otherwi…

低Q^2条件下γ *p-> δ反应的测量：探测介子的贡献

Measurements of the gamma*p->Delta Reaction At Low Q^2: Probing the Mesonic Contribution

在美因茨电子加速器（MAMI）上，通过δ区的$p(\vec{e},e'p)π^0$反应，以$Q^2=0.060$、0.127和0.200（GeV/c）^2的能量来测定长射程（低Q^{2}）核子的非球形角动量振幅，精确度为3%。主导过渡磁偶极子振幅和四极偶极比的结果已经获得了估计模型的不确定性，这是近似相同的实验不确定性。晶格和有效场论的预测同意我们的数据在相对较大的估计理论的不确定性。当共振振幅调整到数据时，唯象模型与实验符合得很好。为了检查反应模型计算，对低于共振的质心能量和$σ_{TL'}$结构函数进行了额外的数据。这些结果证实了在大距离下，π介子的贡献占主导地位，并具有普遍的Q^2变化。

极小超对称标准模型中的Gamma（K -> e nu）/Gamma（K -> mu nu）

Gamma(K -> e nu)/Gamma(K -> mu nu) in the Minimal Supersymmetric Standard Model

在CERN的NA 62实验中研究的量R_K = Gamma（K -> e nu）/Gamma（K -> mu nu）被认为是探测最小超对称标准模型（MSSM）的轻子味破坏（LFV）参数。非零参数delta_{RR} ^{13}可以打开衰减通道K -> e nu_tau并将R_K增强到其标准模型值之上。在NA 62探测的参数空间的区域中，来自双态循环图的贡献在数值上占主导地位，左手态和右手态之间的混合是重要的。对于大的Stau混合角θ_tau值，通常采用的质量插入近似是不准确的。因此，我们用最轻的Stau本征态的质量、混合角θ_tau和其他相关的MSSM参数（如tan（beta）和带电希格斯玻色子质量M_H）来表示对R_K的超对称贡献，并绘制出受R_K约束的参数区域。我们进一步研究了当K -> eNu_e时，MSSM贡献对SM振幅的破坏性干扰能使R_K耗尽到什么程度。这种轻子味守恒（LFC）机制涉及参数组合|delta_{LL} ^{13} delta_{RR} ^{13}| LFC对R_K的影响是有限的，如果R_K的NA 62测量值显著低于标准模型的期望值，则表明物理超出了MSSM。

γ * N -> δ跃迁形状因子：对Q ^2 =2.8和4.0时p（e，e 'p）pi0（GeV/c）^2的JLab数据的新分析

gamma* N -> Delta transition form factors: a new analysis of the JLab data on p(e,e'p)pi0 at Q^2=2.8 and 4.0 (GeV/c)^2

用两个模型分析了JLab最近获得的1.1 < W < 1.4 GeV不变质量区四动量转移平方Q^2= 2.8和4.0（GeV/c）$^2$反应p（e，e 'p）pi 0微分截面的数据，这两个模型都很好地描述了W < 1.5 GeV以下的大部分现有的π介子电生数据.我们发现，直到Q ^2 = 4.0（GeV/c）^2时，提取的螺旋度振幅A_{3/2}和A_{/2}仍然彼此相当，这意味着强子螺旋度在这个Q ^2范围内不守恒。所得到的比值E_{1+} / M_{1+}表明，从实光子点的一个很小的负值开始，有明显的过零趋势，并随着Q^2的增加而变为正值。此外，我们还发现螺旋度振幅A_{1/2}和S_{1/2}，而不是A_{3/2}，在大约Q^2 \ge 2.5（GeV/c）^[2]处开始表现出标度行为。

暴胀过程中的粒子衰变：慢滚过程中暴胀子量子涨落的自衰变

Particle decay during inflation: self-decay of inflaton quantum fluctuations during slow roll

本文采用动态重整化群重正化和小δ展开相结合的方法研究了暴胀过程中粒子的衰变。Delta测量与标度不变功率谱的偏差并调节红外线。在慢卷暴胀中，Delta是慢卷参数τ_V，eta_V的简单函数。我们发现，由于暴胀膨胀，量子涨落可以通过闵可夫斯基时空中所禁止的过程而自衰减。我们计算了慢滚暴胀过程中暴胀子量子涨落的自衰减，对于哈勃半径内的波长，超软共线量子（即超视界量子的韧致辐射）的发射增强了暴胀子量子涨落的自衰减，它成为物理波长H k_{ph}（eta）<<H/（eta_V-eps_V）的主要衰减通道.当物理波矢接近视界时，短波长涨落的衰减加快。超视界波动在共形时间内以幂律eta^Gamma衰减，其中根据曲率扰动的幅度Δ ^2_R、标量谱指数n_s、张量与标量之比r和慢滚参数：伽马\simeq [32 xi^2_V Delta^2_R]/ /（n_s-1+r/4）^2.生长模eta^{eta_V-V_V+Gamma}/eta的行为具有反常的标度维数Gamma。我们讨论了标量和张量扰动和非高斯的功率谱这些结果的影响。最近的WMAP数据表明伽马>3.6 10^{-9}。

γ *p -> δ反应的最低Q^2测量：探索Pionic贡献

Lowest Q^2 Measurement of the gamma*p -> Delta Reaction: Probing the Pionic Contribution

To determine nonspherical angular momentum amplitudes in hadrons at long ranges (low Q^2), data were taken for the p( \vec{e} ,e'p)π^0 reaction in the Delta region at Q^2=0.060 (GeV/c)^2 utilizing the magnetic spectrometers of the A1 Collaboration at MAMI. The results for the dominant transition magnetic dipole amplitude and the quadrupole to dipole ratios at W=1232 MeV are: M_{1+} ^{3/2} = (40.33 +/- 0.63_{stat+syst} +/- 0.61_{model}) (10^{-3}/ m_{π^+} ),Re( E_{1+} ^{3/2}/ M_{1+} ^{3/2}) = (-2.28 +/- 0.29_{stat+syst} +/- 0.20_{model})%, and Re( S_{1+} ^{3/2}/ M_{1+} ^{3/2}) = (-4.81 +/- 0.27_…