CP violation in the partial width asymmetries for B^- -> pi^+ pi^- K^- and B^- -> K^+ K^- K^- decays
我们研究了在B^- -> pi^+ pi^- K^-和B^- -> K^+ K ^-衰变的部分宽度中观察CP不对称性的可能性,这种不对称性是由非共振衰变振幅与共振振幅的干涉产生的。随后衰变为π ^+ π ^-和K^+ K^-或K^-π ^+的共振态是粲偶素c(bar)c态,J^P = 0^+、1^-、1^+或phi(1020)介子。我们发现最大的部分宽度不对称性来自chi_c0共振,而共振K^*_0(1430)和psi(2S)给出了10%数量级的部分宽度不对称性。
2004-07-12 hep-ph
Quark structure of f0(980) from the radiative decays phi(1020)->gamma f0(980), gamma eta, gamma eta', gamma pi0 and f0(980)->gamma gamma
辐射衰变$ϕ(1020)\toγf_0(980)$、$γη$、$γη'$、$γπ^0$和$f_0(980)\toγγ$的部分宽度是在假设所有考虑的介子都是$q\bar q$状态的情况下计算的:$ϕ(1020)$主要是$s\bar s$状态($n\bar n$组分$\lesssim 1%$)、$η$、$η'$和$π^0$是标准$q\bar q$状态,$η= n\bar n\cosθ- s\bar s\sinθ$和$η'=n\bar n\sinθ+ s\bar s\cosθ$具有$θ\simeq 37^\circ$,$f_0(980)$是味波函数为$n\bar n\cosϕ+ s\bar s \sinϕ$的$q\bar q$介子。计算的$ϕ\toγη$、$γη'$、$γπ^0$衰变的部分宽度与实验符合较好。分支比$BR(ϕ\toγf_0(980))$的测量值需要$25^\circ\le |ϕ|\le 90^\circ$ ;对于衰减$f_0(980)\toγγ$,在$77^\circ\leϕ\le 93^\circ$或$(-54^\circ)\leϕ\le (-38^\circ)$处与数据一致。同时分析的衰减$ϕ(1020)\toγf_0(980)$和$f_0(980)\toγγ$提供的参数有利于解决方案与负混合角$ϕ=-48^\circ\pm 6^\circ$。
2001-03-27 hep-ph
Radiative decays of mesons in the quark model: relativistic and non-relativistic approaches
基于对反应phi(1020)-> gamma f0(980)数据的分析,对f0(980)的夸克性质得出了不同的结论,因此有必要对各个小组用于计算辐射衰变部分宽度的公式进行详细比较。我们对F.E.Close等人计算辐射衰变(如phi -> gamma f0和phi -> gamma eta)的方法进行了比较分析,D 65,092003(2002)和A. V. Anisovich等人,EUR. J. A 12,103(2001); Yad.菲兹65,523(2002)。
2004-01-30 hep-ph
Radiative decays with light scalar mesons and singlet-octet mixing in ChPT
我们在一个统一的基于ChPT的单圈方法中研究了涉及f0(980)和a0(980)介子的不同类型的辐射衰变。在phi(1020)辐射衰变的pi pi、pi eta、K K-棒通道和J/psi衰变中看到的光标量共振是强相互作用扇区中低能动力学的关键问题,并且衰变phi(1020)-> gamma a0(980),phi(1020)-> gamma f0(980),a0(980)-> gamma gamma,f0(980)-> gamma gamma是Juelich、Frascati和Novosibirsk当前实验项目的兴趣所在。从理论上讲,验证轻标量介子是否是某些味八重态或味九重态的成员是很重要的。我们发现的混合角的值与实验和耦合结构的ChPT拉格朗日一致。对实验上尚未研究的衰变宽度f0(980)/a0(980)-> γ ρ(770)/ω(782)进行了预测。我们还得到了几个宽度之间的关系,它独立于耦合常数,并表示指纹的模型。
2007-11-28 hep-ph
Formulae for the Analysis of the Flavor-Tagged Decay B^0_s --> Jpsi phi
衰变中的微分速率B^0_s --> Jpsi phi,其中phi --> K^+K^-和Jpsi --> mu^+ mu^-对CP破坏相β_s敏感,在标准模型中预测β_s非常小。对B^0_s --> Jpsi phi衰变的分析也适用于测量B^0_s寿命、B^0_s质量本征态之间的衰变宽度差Δ Gamma_s和B^0_s振荡频率Δ m,即使没有发生明显的CP破坏。在本文中,我们提出了归一化的概率密度有用的极大似然拟合,扩展到允许S波的贡献,一方面和直接的CP破坏的影响。我们对横波贡献的处理包括横波/纵波振幅比随m(K^+K^-)穿过phi共振的强烈变化,这在以前的工作中没有考虑。我们包括一个计划,重新规范化后的最终状态粒子的角分布的探测器雕刻的概率密度,并得出结论与检查的对称性的速率公式,有和没有S波的贡献。所有结果都是用一种新的描述B^0_s介子衰变到Jpsi φ末态的微分衰变率的紧致形式得到的。
2010-11-29 hep-ph
A global fit to determine the pseudoscalar mixing angle and the gluonium content of the eta' meson
通过拟合我们的测量值R_phi = BR(phi to eta' gamma)/ BR(phi to eta gamma),我们更新了η-η'混合角和η '胶子含量的值,同时还拟合了几个矢量介子辐射衰变到赝标介子(V到P gamma),赝标介子辐射衰变到矢量介子(P到V gamma)以及η'到gamma gamma,pi^0到gamma gamma gamma的宽度。从这个拟合中,我们提取出一个胶子分数Z^2_G = 0.12 ± 0.04,赝标混合角psi_P =(40.4 ± 0.6)度,φ-ω混合角psi_V =(3.32 ± 0.09)度。Z^2_G和psi_P与以前发表的结果相当一致。我们还评估了未来实验改进的eta'分支比和衰变宽度对eta'胶子含量测定的影响。
2009-06-20 hep-ph
Is the nonmonotonic behavior in the cross section of phi photoproduction near threshold a signature of a resonance?
我们研究了φ介子光生微分截面在阈值附近的非单调行为是否可以用共振来描述。也就是说,我们添加一个共振的模型组成的Pomeron和(π,η)交换的菲亚特,看看是否有一个合适的分配的自旋和宇称,质量和宽度,以及耦合常数,一个将能够获得一个很好的描述所有的数据报告的LEPS合作在低能量区域。共振的贡献是通过使用一个有效的拉格朗日方法进行评估。我们发现,假设J^P=3/2^-共振,质量为2.10 +- 0.03 GeV,宽度为0.465 +- 0.141 GeV,LEPS数据确实可以很好地描述。由所得的耦合常数计算出的螺旋度振幅比A_(1/2)/A_(3/2)与已知的D_(13)(2080)的螺旋度振幅比的符号不同。我们进一步发现,如果假设共振的OZI回避参数x_OZI = 12的大值,则增加这种假设共振可以大大提高现有理论预测与最近的ω光生数据之间的一致性。
2010-05-13 hep-ph nucl-th
Resolving the sign ambiguity in Delta Gamma_s with B_s -> D_s K
通过对标记B_s → J/psi φ衰变的分析,确定了具有双重模糊性的B_s-反B_s混频的CP相位φ_s。两个解的不同之处在于cos(phi_s)的符号,cos(phi_s)的符号等于两个B_s质量本征态之间的宽度差Δ Gamma_s的符号。我们指出,借助于B_s -> D_s K衰变,可以消除这种二义性.我们比较未标记和标记的策略,发现标记的分析更有前途。消除Delta Gamma_s中的符号模糊性可以用相对较低的统计量来完成,因此可以作为B_s -> D_s K研究的早期阶段的目标。
2012-03-13 hep-ph
sigma and f_0(980) substructures from gamma-gamma to pi-pi, J/psi, phi radiative and D_s semi-leptonic decays
本文采用一种改进的K-矩阵模型,重新考虑了从Crystal Ball和Belle的γ-γ到π-π散射数据中提取σ/f_0(600)和f_0(980)γ-γ宽度的问题。我们的主要结果总结在表3和表4中。对γ-γ的平均σ“直接宽度”为0.16(3)keV,这证实了[1]的先前结果,并且既不支持大的四夸克(双夸克-反双夸克),也不支持分子,也不支持纯的\bar qq分量。f_0(980)的“直接宽度”为0.28(2)keV,远大于四夸克的预期,但可以与\bar ss或胶子成分相容。我们还发现,振幅的再散射部分是相对较大的,表明介子环在确定γ-γ总宽度中的重要贡献。这主要是由于sigma和f_0(980)与pi-pi和/或\bar KK的大耦合,这也可能是由于具有大OZI破坏耦合的轻标量胶子,但不一定是四夸克或分子态。我们对总(直接+再散射)伽马-伽马宽度的平均结果:伽马_sigma^{tot}= 3.08(82)keV,Gamma_{f_0} ^{tot}= 0.16(1)keV}与色散关系和PDG值的结果相当。利用QCD谱求和规则中的参数,我们完成了我们的分析,证明了纯标量胶子sigma_B(1)和G(1.5-1.6)的产生率与J/π,φ辐射和D_s半轻子衰变的数据一致。
2010-12-26 hep-ex hep-lat hep-ph
Ridge Structure associated with the Near-Side Jet in the (Delta phi)-(Delta eta) Correlation
在由STAR协作组在RHIC的重离子碰撞中观测到的与近侧喷流相关的(Delta phi)-(Delta eta)关联中[参考文献1-6],脊结构可以用动量反冲模型来解释,在该模型中脊粒子被识别为与喷流发生碰撞并沿喷流方向获得动量反冲的中等部分子。如果这确实是正确的机制,那么与近侧喷流相关的脊结构可以用来探测喷流-部分子碰撞时刻的部分子动量分布,导致这样的结果:在那一时刻,部分子温度略高,快度宽度显著大于它们在核-核碰撞终点的演化产物(包括粒子)的相应量。
2007-10-15 hep-ph nucl-th
The decays omega(782), phi(1020) to 5 pi in the hidden local symmetry approach
在加入反常项的隐局域对称方法(HLS)中重新考虑了衰变ω-> 2 pi ^+2 pi ^- pi^0和ω-> pi^+ pi^-3 pi ^0。详细分析了衰变振幅,特别注意阿德勒条件的消失,在任何最终的π介子的动量消失的整个振幅。将Okubo-Zweig-Iizuka(OZI)规则应用于5 π介子末态,结合Adler条件,我们还计算了phi -> 2 π ^+2 π ^-π ^0和phi -> π ^+ π ^-3 π ^0的衰变振幅。假设表征HLS拉格朗日反常项的参数之间存在合理的特定关系,评估了上述衰变的部分宽度,并获得了e^+e^-湮没中的激发曲线。计算得到的分支比B(phi -> pi^+ pi^-3 pi ^0)~ 2 × 10 ^{-7}和B(phi -> 2 pi ^+2 pi ^-pi ^0)~ 7 × 10 ^{-7}是这样的,在DAFNE phi工厂获得的亮度L=500 pb^{-1}的情况下,人们可能已经拥有大约1685个phi -> 5 pi的衰变事件。
2003-08-26 hep-ex hep-ph nucl-th
Hadronic molecule structure of the Y(3940) and Y(4140)
进一步证明了Y(3940)和最近观测到的Y(4140)是重强子分子态,其量子数J(PC)= 0(++). Y(3940)态被认为是D*(+)D*(-)和D*(0)barD*(0)的叠加态,而Y(4140)态是Ds*(+)和Ds*(-)介子的束缚态.我们第一次用唯象拉格朗日方法给出了强Y(3940)到Jpsi Ω、Y(4140)到Jpsi phi和辐射Y(3940)/Y(4140)到γ-γ衰变宽度的预测。强Jpsi V(V = omega,phi)衰变的结果清楚地支持Y(3940)和Y(4140)的分子解释。
2009-09-22 hep-ph
Observation of a narrow structure in p(gamma,K_s)X via interference with phi-meson production
在γ +p = pK_sK_L反应中,我们在~ 1.54GeV处观测到一个高斯宽度σ =6 MeV的窄峰结构。这种结构可能是由于pK_L系统中的奇异(或反奇异)重子共振与phi(K_sK_L)光生之间的干涉导致了相同的末态。估计为共振信号+背景假设和基于Φ产生的仅背景假设的对数似然比的观察到的过量事件的统计显著性对应于5.3 σ。
2012-03-21 hep-ex hep-ph nucl-ex
Two-photon partial widths of tensor mesons
我们计算了张量q \bar q态a_2(1320),f_2(1270),f_2(1525)及其径向激发a_2(1660),f_2(1640),f_2(1800)和^3F_2 q \bar q态的γ-γ衰变的部分宽度.计算是在以前用于研究辐射衰变f_0(980)-> gamma-gamma、a_0(980)-> gamma-gamma和phi(1020)-> gamma-f_0(980)的相同方法的框架内进行的:所做的假设是q \bar q结构的f_0(980)和a_0(980)[A. V. Anisovich等人,Phys. Lett. B 456,80(1999); Eur. J. A 12,103(2001)]。用近似相等的径向波函数描述了a_2(1320),f_2(1270),f_2(1525)和f_0(980),a_0(980)的衰变部分宽度,从而有力地证明了这些标量介子和张量介子应被归为同一P波q多重态\bar q的成员。
2002-04-29 hep-ph
The sigma and f_0(980) from K_e4+pi-pi, gamma-gamma scatterings, J/psi, phi to gamma sigma_B and D_s to l nu sigma_B
利用改进的K-矩阵模型,从π-π和γ-γ散射数据中提取σ和f_0(980)的极点位置、强子和γ-γ宽度。我们的结果支持sigma的大胶子分量和f_0(980)的\bar ss或/和胶子分量,但既不支持大的四夸克分量,也不支持分子分量。还讨论了J/psi、φ辐射和D_s半轻子衰变产生的胶子素sigma_B。
2010-09-18 hep-ex hep-lat hep-ph
Neutral Gauge Boson Contributions to the Dimuon Charge Asymmetry in B Decays
最近,D 0合作测量了中性B衰变中的CP破坏类符号双μ子电荷不对称性,发现与标准模型(SM)预测相差3.2 σ。非SM电荷不对称性a_sl^s表明Bs-Bsbar混合的新物理(NP)贡献。在这种情况下,为了解释a_sl^s的测量值在其1 σ范围内,NP必须存在于混合的吸收部分Gamma_12 ^s中。在本文中,我们将研究这种解释是否可能在模型中与变味Z(ZFCNC)或Z'(Z' FCNC)规范玻色子。这些模型还必须重现间接CP不对称性S_psi-phi的测量值(Bs -> J/psi phi)和Delta Gamma_s(Bs-Bsbar宽度差)。我们发现ZFCNC模型不能再现S_psi-phi和a_sl^s在其1 sigma范围内的当前测量值。另一方面,在Z 'FCNC模型中,所有三个观测值的值可以同时再现。
2010-10-29 hep-ph
The Dipion Mass Spectrum In e+e- Annihilation and tau Decay: A Dynamical (rho0, omega, phi) Mixing Approach
我们重新讨论的问题,找到一个同时描述的π形状因子的数据在e+e-湮灭和τ衰变。为此,我们在隐局域对称(HLS)拉格朗日的框架下工作,并通过包括π介子和K介子环贡献来修改矢量介子质量项。这导致我们将物理的ρ、ω和φ场定义为它们的理想伙伴的线性组合,系数是s的亚纯函数,s是流入矢量介子线的4-动量的平方。这使我们能够定义一个动态的,即s-依赖的矢量介子混合方案。该模型是过度约束的扩展框架,以包括所有介子辐射(VP伽马和P伽马伽马耦合)和轻子(Ve+e-耦合)的衰变,也是同位旋破缺(Ω/ phi --> π + π-)衰变模式的描述。该模型提供了一个同时的,一致的和良好的描述的e+e-和τ双介子光谱。在后一种情况下的π形状因子的表达式是从前一种情况下的表达式导出的,通过关闭e+e-特有的同位旋破缺效应,打开τ衰变的效应。此外,该模型还能很好地描述V-P-γ、P-γ-γ形式的衰变模以及同位旋破缺衰变模。这使我们对ρ ^0--> e+ e-和ω--> pi+ pi-的部分宽度提出了新的参考值,它们是我们描述π介子形状因子的一部分。其他议题(φ--> K反K,ρ介子质量和宽度参数)进行了简要讨论。因此,我们确认了基于e+e-的a_mu的理论估计值与其直接BNL测量值之间的3.3 sigma差异。
2008-03-18 astro-ph hep-ex hep-ph
Upgraded Breaking Of The HLS Model: A Full Solution to the tau-e+e- and phi Decay Issues And Its Consequences On g-2 VMD Estimates
利用适当破碎的HLS模型分析了μ子反常磁矩$a_μ$和强子真空极化。分析依赖于所有可用的扫描数据样本,并暂时搁置现有的ISR数据。我们的基于HLS模型的全局拟合方法可以更好地检查数据集之间的一致性,我们调查结果如何取决于不同的策略,可以遵循。依靠全球的拟合质量,我们找到了几个可接受的解决方案,导致在重建值的模糊性$(a_μ)_{th}$。其中,最保守的解是对应于差异$Δa_μ=(a_μ)_{exp}-(a_μ)_{th}$的$4.1 σ$显著性的$a_μ^{\rm had,LO}[{\rm HLS \ improved}]=687.72(4.63) \times 10^{-10}$和$(a_μ)_{th}=11\,659\,175.37(5.31)\times 10^{-10}$。它还表明,通过模型访问的各种贡献产生一致的因素2改善其不确定性。在HLS模型中实现的破断过程是基于BKY机制的破断过程的扩展。这产生了一个相当令人满意的同时描述大多数$e^+e^-$湮灭通道,并包括$ϕ$介子($π^+π^-$,$π^0γ$,$ηγ$,$π^+π^-π^0$,$K^+K^-$,$K^0 \bar{K}^0$)和一组10(主要是辐射)衰变宽度轻介子。它还允许实现的$e^+e^- \to π^+π^-$湮灭和$τ^\pm \ra π^\pmπ^0 ν$衰变之间的一致性的证明,并给出了一个解决方…
2011-12-12 hep-ex hep-ph
The effect of an anomalous Higgs trilinear self-coupling on the h to gamma Z decay
我们计算了由反常的Higgs三线性自耦合在部分衰变宽度h到γ Z中引起的双圈效应。计算是使用在幺正规范和理论中工作的反常耦合方法进行的,在该理论中,反常耦合是通过向标准模型拉格朗日量的标量势部分添加(in)有限塔的(Phi^dagger Phi)^n项而产生的。前者的计算是自动有限的,而后者需要最低阶贡献的重整化。我们讨论的重整化条件,应采用,以获得相同的结果,在这两种方法。我们发现,h到gamma Z过程是对三线性Higgs自耦合最敏感的模式之一。作为这项工作的一个副产品,我们确认了两个不同的结果之一,目前在文献中关于一个异常的希格斯三线性耦合的贡献在h到伽马-伽马衰变。
2019-12-13 hep-ex hep-ph
Measurement of the CP-Violating Phase beta_s in B0s -> J/Psi Phi Decays with the CDF II Detector
我们提出了一个测量的\CP -违反参数\betas使用约6500 $\BsJpsiPhi$衰变重建与CDF的I,II检测器在$p\bar p$碰撞的样品在$\sqrt{s}=1.96$ TeV对应于5.2 FB $^{-1}$的Tevatron对撞机在费米实验室产生的积分光度。我们发现\CP违反阶段是在$\betas \in [0.02, 0.52] \cup [1.08, 1.55]$范围内,在68%的置信水平,其中所引用的区间的覆盖属性是保证使用频率统计分析。这一结果与标准模型预期在大约一个高斯标准差的水平上一致。我们考虑列入一个潜在的$S$波的贡献$\Bs\to J/ψK^+K^-$最终状态,这是可以忽略不计的质量间隔$1.009 < m(K^+K^-)<1.028 \gevcc$。假设对\CP破坏相\betas的标准模型预测,我们发现\Bs衰变宽度差为$\deltaG = 0.075 \pm 0.035\,\textrm{(stat)} \pm 0.006\,\textrm{(syst)} \ps$。我们还提出了最精确的测量\Bs平均寿命$τ(\Bs) = 1.529 \pm 0.025\,\textrm{(stat)} \pm 0.012\,\textrm{(syst)}$ PS,极化分数$|A_0(0)|^2 = 0.524 \pm 0.013\,\textrm{(st…
2011-12-07 hep-ex hep-ph