Charge radii and neutron correlations in helium halo nuclei
在复能组态相互作用框架下,我们研究了中子晕核$^{6,8}$ He的价中子关联,以解释其电荷半径的行为。我们发现,实验观察到的$^6$他和$^8$他之间的电荷半径的减少是由三个效应之间的微妙的相互作用:双中子相关性,自旋轨道贡献的电荷半径,和核心膨胀效应。我们证明了$^6$ He的$2^+_1$共振中的两个中子角关联与$^{6,8}$ He中的基态关联明显不同。
2011-09-24 nucl-ex nucl-th
Coulomb dissociation of the deformed halo nucleus 31Ne
最近观测到的$^{31}$ Ne核库仑离解的大截面表明该核在基态具有晕结构。我们分析这些实验数据,使用粒子转子模型,考虑到核心核$^{30}$ Ne的旋转激发。结果表明,当$^{30}$ Ne的四极形变参数在$β_2=0.2\sim0.3$附近,基态自旋和宇称为$I^π$ =3/2 $^-$时,实验数据可以得到很好的再现.这种状态对应于粒子转子模型绝热极限中的Nilsson能级[330 1/2]。另一方面,当考虑芯的有限激发能时,可以排除对应于具有$β_2\sim 0.55$的Nilsson能级[321 3/2]的状态,即使该配置是Nilsson模型分析中$^{31}$ Ne的基态的候选者。我们还简要地讨论了$I^π$ =1/2 $^+$配置与$β_2\sim 1$和$β_2\sim -0.4$的可能性。
2011-03-22 nucl-ex nucl-th
A unique decay process: beta delayed emission of a proton and a neutron by the $^{11}$Li halo nucleus
富中子的$^{11}$ Li晕核在已知分离能的核中是独一无二的,因为它能够在$β$衰变过程中发射质子和中子。对这种罕见的衰变模式的分支比内的初始束缚态和库仑三体最终散射状态的三体模型进行评估。分支比应包括在两种极端情况之间,即利用纯库仑波获得的下限$6 \times 10^{-12}$和利用平面波获得的上限$5 \times 10^{-10}$。一个简单的模型与修改库仑波提供合理的值之间的$0.8 \times 10^{-10}$和$2.2 \times 10^{-10}$之间的质子和中子的最可能的总能量在0.15和0.3兆电子伏。
2010-12-28 nucl-ex nucl-th
Proton distribution radii of $^{12-19}$C illuminate features of neutron halos
本文报道了用碳靶在900 $A$ MeV下首次精确测量电荷变化截面得到的$^{12-19}$ C密度的质子半径。厚的中子表面从$^{15}$ C中的$\sim$ 0.5 fm演化到$^{19}$ C中的$\sim$ 1 fm。发现$^{19}$ C中的晕半径为6.4 $\pm$ 0.7 fm,与$^{11}$ Li一样大。基于手征核子-核子力和三核子力的从头计算很好地再现了半径。
2016-08-31 nucl-ex nucl-th
Coulomb and nuclear breakup of a halo nucleus 11Be
通过测量入射~(11)Be、出射~(10)Be和符合中子的动量矢量,研究了70 MeV/u左右单中子晕核~(11)Be在Pb和C靶上的碎裂反应。提取了这两种靶的相对能谱和10 Be +n质心的角分布。对于Pb靶上的分裂,前向散射角的选择可以有效地提取几乎纯的一阶E1库仑分裂分量,并排除核贡献和高阶库仑分裂分量。用这个角度选择能谱推导出11Be中10 Be(0+)2s_1/2组态的光谱因子,当B(E_1)达到Ex=4 MeV时为0.72 ± 0.04,为1.05 ± 0.06e_2fm_2。能量加权的E1强度可解释70 ± 10%的团簇求和规则,与光谱因子一致.用非能量加权求和规则计算出晕中子的均方根距离为5.77(16)fm,与已知值一致。在与C靶的分裂实验中,我们观察到了11Be在Ex= 1.78MeV和3.41MeV处对已知未束缚态的激发。这些态的角分布显示了L=2跃迁的衍射图案特征,导致这些态的J^pi =(3/2,5/2)+分配。我们最终发现,即使对于C目标的E1库仑直接破碎机制成为主导,在非常向前的角度。
2004-09-24 nucl-ex
Precision Measurement of 11Li moments: Influence of Halo Neutrons on the 9Li Core
测量了~(11)Li晕核的电四极矩和磁矩,其精度比以前提高了一个数量级以上,分别为|Q| = 33.3(5)mb和mu=3.6712(3)mu_N,比~(9)Li的电四极矩增加了8.8(1.5)%.这一结果进行了比较,旨在描述晕属性的各种模型。在壳层模型中,四极矩的增加表明一维轨道的显著占据,而在简单的晕圈图中,这可以通过将质子分布的四极矩与电荷半径相关联来解释。到目前为止,先进的模型不能同时再现锂同位素的半径和四极矩的趋势。
2008-09-18 nucl-ex
Experimental study of the $^{17}$F+ $^{12}$C fusion reaction and its implications for fusion of proton-halo systems
外来弱束缚质子滴线核$^{17}$ F的低位$1/2$ +第一激发态的晕性质一直被假设。这种晕核的结构意味着特殊的核性质,可能包括在势垒以上的熔合截面的增强。利用美国佛罗里达州立大学新研制的“Encore”主动靶探测器研究了$^{17}$ F + $^{12}$ C在库仑势垒附近的全熔合截面。还测量了稳定对应物系统$^{16}$ O + $^{12}$ C和$^{19}$ F + $^{12}$ C的总融合横截面,以进行系统比较。与稳定的对应物系统相比,没有观察到$^{17}$ F $1/2$ +第一激发态的晕性质对其熔合激发函数的影响。
2021-02-02 nucl-ex
Possible neutron halo in triaxial nucleus 42Al
建立了一个同时考虑三轴性、对关联和连续介质效应的微观自洽三轴相对论Hartree-Bogoliubov连续介质理论(TRHBc),并将其应用于研究铝同位素中的晕现象.在没有任何自由参数的情况下,很好地再现了实验质子滴线和中子分离能及电荷半径的数据。迄今为止观测到的中子最丰富的奇-奇铝同位素42 Al,预计会发生三轴变形,β =0.35,γ =42。其单中子分离能为0.68 MeV,与AME 2020一致,中子均方根半径为3.94 fm,明显大于经验值。价中子的密度分布,在空间上比核心延伸得更远,表明42 Al中可能存在中子晕。负责的晕的空间扩展的主要组件揭示了费米能量周围的单中子轨道。发现了β =0.38,γ =50的三轴芯与β =0.79,γ =-23的三轴晕之间的中短轴交换现象,对进一步探索晕现象和42 Al的新形状退耦现象具有重要意义。
2022-12-12 nucl-ex nucl-th
Pairing Correlations in halo Nuclei
本文用密度依赖接触作用的三体模型研究了弱束缚晕核$^{6}$ He和$^{11}$ Li的配对关联。研究了Borromean核$^{11}$ Li中双中子波函数的空间结构,通过计算核心核$^9$ Li到两个中子的质心不同距离处的双中子波函数,模拟了不同密度下中子对的行为.用这种表示法定量地确定了富中子核表面中子对的强浓度。偶极激发在$^{6}$他和$^{11}$李也研究在同一三体模型,并与实验数据进行比较。由B(E1)求和规则和均方根质量半径经验性地提取了来自核心的两个中子之间的小开角,表明晕核中强的双中子相关。
2007-09-10 nucl-ex
Reactions with a 10Be beam to study the one-neutron halo nucleus 11Be
晕核是由核和弱束缚晕核子组成的少体系统的一个很好的例子。当晕中只有一个核子时,如11Be,多体问题可以简化为两体问题。在过去的50年里,许多研究小组从直接反应数据中提取了1 s 1/2轨道对11 Be的基态构型的贡献,其特征在于光谱因子S。在Holifield放射性离子束设施使用10 Be初级束在四个不同的能量与解决的差异,通过一致的分析弹性,非弹性,和传输通道的目标进行了实验。Faddeev型计算,发表后的实验结果,表明,在转移过程中的动态核心激励可以导致减少在更高的光束能量的微分截面。这种减少将导致随着束能量的增加而提取减小的S值。一个10 Be(d,p)的测量在Ed大于25 MeV是必要的,以调查在反应中的核心激发的影响。
2016-09-30 nucl-ex nucl-th
Quasi-free Neutron Knockout Reaction Reveals a Small $s$-orbital Component in the Borromean Nucleus $^{17}$B
利用运动学完全准自由$(p,pn)$的逆运动学实验,研究了长期以来被认为具有中子晕的波罗米安核$^{17}$ B的结构。通过分析动量分布和排他性截面,我们获得了$1s_{1/2}$和$0d_{5/2}$轨道的光谱因子,并且对$1s_{1/2}$确定了令人惊讶的小百分比9(2)$\%$。我们发现了这样一个小的$1s_{1/2}$组件和晕的特点,在以前的实验报告可以解释的变形相对论连续Hartree-Bogoliubov理论,揭示了一个明确的,但不是占主导地位的中子晕在$^{17}$ B。本文给出了具有晕特征的已知核中最小的$s$ -或$p$ -轨道分量,并暗示$s$或$p$轨道的占优势不是中子晕出现的先决条件。
2021-02-07 nucl-ex
Interplay between the 0+_2 resonance and the nonresonant continuum of the drip-line two-neutron halo nucleus 22C
采用连续-离散耦合道方法,结合团簇-轨道壳层模型(COSM)波函数,计算了250 MeV/核子下~(22)C与~(12)C的破裂截面(BUX).研究了COSM预测的低激发态0+ 2和2+ 1共振态对BUX的贡献。2+_1共振在BUX中给出窄峰,如在通常的共振反应中一样,而0+_2共振截面由于与非共振连续体的耦合而具有特殊的形状,即,法诺效应通过改变分裂后22 C的散射角,得到了各种形状的0+ 2共振截面。讨论了~(22)C分裂过程中出现较大Fano效应的机理。
2012-10-01 nucl-ex nucl-th
Effective field theory analysis of the Coulomb breakup of the one-neutron halo nucleus 19C
本文利用晕有效场论结合库仑修正程函近似分析19C的库仑破裂数据,证明该反应可约束其单中子分离能并提取渐近归一化系数。
2023-10-28 nucl-ex nucl-th
Hadron and light nucleus radii from electron scattering
从概念上讲,半径是最简单的庞加莱不变量属性之一,可以与强子和轻核联系起来。这些量的精确值是必要的,以便人们可以判断标准模型中强相互作用问题的假定解的性质。然而,限制了它们发挥这一作用的能力,最近的测量和对旧数据的新分析揭示了质子、π介子、K介子和氘核半径的不确定性和不精确性。在使用电子+强子弹性散射的半径测量的上下文中,过去的十年已经表明,可靠的提取需要完全消除与依赖于电子的数据拟合函数的选择相关的偏差。不同的答案,这一挑战已经提供,并从这个角度介绍了统计施莱辛格点方法(SPM),在统一的应用程序,质子,π介子,K介子和氘半径。SPM以解析函数理论为基础,独立于关于潜在动力学的假设,不受干扰引起的偏差的影响,并且以相同的形式适用于不同的系统和可观测量,SPM返回所考虑的任何数据中包含的信息的客观表达。其强大的性质和多功能性使其适用于实验和理论的许多分支。
2022-08-14 hep-ex hep-lat hep-ph
Fusion reaction of a weakly-bound nucleus with a deformed target
讨论了靶核形变在库仑势垒附近的$^{15}$ C + $^{232}$ Th系统聚变反应中的作用,其中$^{15}$ C是一个著名的单中子晕核.为此,我们构造的$^{15}$ C和$^{232}$ Th之间的潜在的双重折叠程序,假设抛射核是由核心核,$^{14}$ C,和一个价中子。考虑到抛射核的晕性质以及靶核的形变,我们同时再现了$^{14}$ C + $^{232}$ Th和$^{15}$ C + $^{232}$ Th系统的熔合截面.计算结果表明,该系统的分裂和转移通道的净效应很小。
2021-01-13 nucl-ex nucl-th
Wave-Function Femtometry: Hypertriton - The Ultimate Halo Nucleus
EUROPEAN ORGANIZATION FOR NUCLEAR RESEARCH CERN(欧洲核子研究中心)
研究超氚的halo结构,通过核凝聚框架估算Λ与氘核核心的距离,验证其弱束缚特性。
2026-04-09 nucl-ex nucl-th
First observation of unbound $^{11}$O, the mirror of the halo nucleus $^{11}$Li
首次对双中子晕核$^{11}_{~3}$ Li的镜像极丰质子核$^{11}_{~8}$ O $_3$的结构进行了实验研究。在用$^{13}$ O束进行双中子敲除反应后,在双质子发射后检测到$^{11}$ O衰变产物,并用于构建恒定质谱。观察到一个宽为$\sim$ 3.MeV的宽峰。在伽莫夫耦合通道方法中,可以得出结论,该峰是由四个最低的$^{11}$ O共振态贡献的多重峰:$J^π$ =3/2 $^-_1$、3/2 $^-_2$、5/2 $^+_1$和5/2 $^+_2$。这些状态的宽度和配置显示出强烈的,非单调的$p$ - $^9$ C电位的深度依赖性。这种不寻常的行为是由于在$^{10}$ N中存在宽阈值共振态,这是在存在库仑势的情况下$^{10}$ Li中的虚态的模拟。在对模型进行优化后,发现$^{11}$ O和$^{11}$ Li基态之间只有中等的同位旋不对称性.
2019-03-20 nucl-ex nucl-th
Exploring the halo character and dipole response in the dripline nucleus $^{31}$F
富中子氟同位素($^{29-31}$ F)位于“反转岛”的下边缘,为研究这部分核景观中的组态混合提供了一个有趣的案例。最近的研究表明,在滴线核$^{31}$ F中的一个预期的双中子晕可能与$pf$入侵者构型的占据有关。着重于组态混合,物质半径和中子-中子($nn$)的相关性在基态的$^{31}$ F,我们探索各种方案来分析其可能的晕的性质,以及在一个三体方法中的低位电偶极子($E$ 1)的响应。我们使用一个分析的,变换的谐振子基的庇护下的超球形式主义,构建基态三体波函数的$^{31}$ F。计算了$^{31}$ F基态组态混合及其物质半径,并对不同的$^{30}$ F结构与价中子的耦合进行了讨论。混合物的{ $p_{3/2}$,$d_{3/2}$,和$f_{7/2}$ }组件被发现发挥了重要的作用,有利于占主导地位的倒置配置与双中子晕形成的传播。物质半径相对于核心半径的增加,$Δr \geqslant$ 0.30 fm和偶极分布以及$\geqslant$ 2.6 $e^2$ fm $^2$的积分$B(E1)$强度足够大,可以与其他双中子晕核兼容。$^{31}$ F的三体结果表明,由于正常壳模型方案的能级反转,其基态的空间扩展很大。该增加被波函数中的$p_{3/2}$分量的程度增大并与该程度成比例。此外,增强的偶极分布和大的$B(E1)$强度都指向$^{31}$ F的双中子晕特征。
2022-02-01 nucl-ex nucl-th
$^6$He nucleus in halo effective field theory
背景:近年来,轻稀有同位素的性质已经得到了高精度的测量。与此同时,轻核的理论描述也取得了巨大的进展,例如,氦的同位素现在可以用\it从头算来计算。这些进展使这些稀有同位素成为建立在团簇自由度基础上的有效场论(EFT)的理想试验场。目的:具有广泛分离的内在尺度的系统非常适合EFT治疗。博罗米恩晕核$^6$他表现出这样的尺度分离。在这项工作中,EFT的自由度是价中子($n$)和惰性$^4$氦芯($α$)。然后可以使用$αnn$束缚态的动量空间Faddeev方程计算${}^6$ He的性质,以获得关于EFT内首阶(LO)的${}^6$ He的信息。结果如下:$nn$虚态和$^5$ He中的$^2$ P $_{3/2}$共振给出了输入到我们的LO三体Halo EFT计算的两体振幅。我们发现,在没有真正的三体相互作用的情况下,${}^6$ He的双中子分离能$S_{2n}$是强截止依赖的.我们引入了一个$nn α$“三体”算子,它对系统进行了重整化,调整其系数以再现$^6$ He的$S_{2n}$。然后,Faddeev分量对于Halo EFT的击穿尺度的量级和以上的截止是截止独立的。结论:在三体系统的情况下,只有共振s波相互作用的存在,一个三体输入是需要的EFT方程的重整化,描述$^6$他在LO。然而,在对比的s-波,只有情况下,运行的LO $nnα$反项不表现出离散尺度不变性,由于存在的p…
2014-11-03 nucl-ex nucl-th
Scaling of the $^{19}$B two-neutron halo properties close to unitarity
我们探讨了结合$^{19}$ B同位素的描述方面的一个$^{17}$ B+n+n三体系统的两体子系统$^{17}$ B+n和中子-中子(nn)的虚拟状态接近连续。定义和研究了不同参数的中子-堆芯势和考虑三种不同的中子-中子相互作用模型的均方根(rms)半径的无量纲标度函数。半径的标度函数植根于接近Efimov极限的三体系统的普遍行为,并且仅取决于由两个中子分离能量和散射长度形成的无量纲量。我们的研究结果表明,在实践中,这些尺度函数的模型独立性接近么正性。我们提供了一个估计的不同均方根的成分之间的相对分离距离,以及质子和物质的半径。
2022-08-25 nucl-ex nucl-th
Constraining neutron-star equation of state using heavy-ion collisions
LIGO-Virgo合作对双星中子星合并事件GW 170817的突破性探测,加强了对核物质状态方程(EoS)的理解。在这封信中,我们直接比较的密度-压力约束的EoS从最近的分析中子星合并事件的密度-压力约束的核物理实验。为了将核物理的约束与中子星的半径和潮汐形变联系起来,我们使用大量描述核性质的Skyrme密度泛函来计算1.4太阳质量中子星的性质.我们发现,限制这组Skyrme状态方程的密度泛函,描述核质量,等压模拟状态,和低能量的核反应不足以限制预测的中子星半径和潮汐变形。包括从高能核-核碰撞中获得的对EoS在两倍饱和密度附近的压力约束,确实约束了预测的半径和潮汐变形性,使其与从GW 170817的分析中获得的结果一致。我们讨论了如何新的测量核-核碰撞可以改善这些限制的EoS比目前的限制从GW 170817合并事件。
2018-07-17 nucl-ex nucl-th
Semi-microscopic folding model for the description of two-body halo nuclei
在粒子加核模型下研究了由弱束缚粒子与核耦合而成的单中子晕核。本文提出了一种半微观方法来计算这种包含核激发的两体系统的哈密顿量。该方法包括在生成的自旋独立的一部分的价核相互作用,使用单折叠的程序,卷积一个现实的核子核子(NN)的核心跃迁密度的相互作用。后者是用反对称分子动力学(AMD)方法计算的。该处方被应用到众所周知的晕核,$^{11}$ Be,作为一个测试用例。结果显示了重要的预测能力,为了解其他鲜为人知的晕核打开了一扇大门。为了显示该方法的潜在用途,将其应用于分析$^{19}$ C的结构。
2014-01-20 nucl-ex nucl-th
Constraints on two-neutron separation energy in the Borromean $^{22}$C nucleus
最近提取的碳同位素$^{22}$ C的物质半径使我们能够估计晕中子相对于该核的质心的均方距离。通过考虑这些信息,我们建议的能量区域的未结合的$^{21}$ C虚态的实验研究。在重整化零程三体模型中,我们的分析还表明,$^{22}$ C的两中子分离能预计将低于$\sim$ 0.4 MeV,其中$^{22}$ C近似为具有点状$^{20}$ C和两个$s$波晕中子的Borromean组态。$^{21}$ C的虚态能量接近于零,这将使$^{22}$ C在博罗米恩核构型中成为最有希望呈现激发束缚Efimov态或连续三体共振的候选者。
2011-02-04 nucl-ex nucl-th
Improved description of nuclear charge radii: Global trends beyond $N=28$ shell closure
本文利用相对论平均场理论并考虑费米面np关联,改进了$Z=19$-$29$核素电荷半径的描述,成功重现了超越$N=28$壳闭合的陡峭增加趋势,为识别核素新幻数提供了敏感指标。
2024-06-04 nucl-ex nucl-th
Microscopic description of the proton halo in $^{12}$N
本文首次采用DRHBc理论描述质子晕现象,成功重现了$N=5$同中子异位素的半径与分离能,证实了$^{12}$N的质子晕结构并揭示了其形成机制与形状退耦现象。
2025-10-13 nucl-ex nucl-th
Enhancement of sub-barrier fusion of two-neutron halo nuclei
复合系统的隧穿,其中可能会发生破裂的障碍渗透过程中被认为是与晕状放射性,中子和质子丰富的核重目标上的融合。大量的最新数据清楚地表明,在接近和低于库仑势垒的能量下,分裂阻碍了聚变。然而,明显的证据表明,晕增强,似乎克服了在较低的能量,由于在很大程度上,扩展的物质密度分布的分裂障碍。特别是,我们在这里报告,在亚势垒能量的融合截面的Borromean两个中子晕核$^{6}$他与锕系元素核$^{238}$ U显着增强相比,融合的无晕$^{6}$他。这一结论与原始工作不同,原始工作声称没有这种增强。在$^{6}$ He + $^{209}$ % Bi系统中也观察到这种亚屏障融合增强。因此,在这些系统中,相应的容易激发的低位偶极侏儒共振的作用是显着的。这种在亚势垒能量下的晕核的整体增强融合对恒星演化和核合成的影响是显而易见的。
2010-09-03 nucl-ex nucl-th
Three-body coupled channel framework for two-neutron halo nuclei
在非相对论有效场论形式下,考虑中子-中子和中子-核相互作用,研究了由一个核和两个中子组成的博罗米安核。给出了电荷半径和物质半径的计算公式,成功地再现了Hongo和Son基于无限中子-中子散射长度近似和忽略中子-核散射的普适关系式.一旦现实的有限的中子-中子和中子-芯散射长度被使用,电荷和物质半径的中子-芯通道的影响,在一个日益相关的方式。得到了三体Borromean系统的结合能、电荷半径与物质半径之比、中子-中子散射长度与核-中子散射长度之比之间的关系。我们发现,$^{22}$ C的两个中子的分离能量需要为$\lesssim 2$ keV,以符合$^{22}$ C的物质半径和$^{20}{\rm C}\,n$ $S$ -波散射长度的实验约束。
2023-01-18 hep-ph nucl-ex nucl-th