arXiv 2602.100752026-02hep-phhep-exhep-lat

张量态 $ΥB_{c}^{\ast -}$ 和 $J/ψB_{c}^{\ast +}$

Tensor states $ΥB_{c}^{\ast -}$ and $J/ψB_{c}^{\ast +}$

Institute for Physical Problems, Baku State University（巴库国立大学物理问题研究所）；University of Tehran（德黑兰大学）；Dogus University（多格斯大学）；Istanbul Medeniyet University（伊斯坦布尔文明大学）

S. S. Agaev, K. Azizi, H. Sundu

备注：: 12 Pages, 6 Figures and 2 Tables

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AI总结：

研究张量态 $ΥB_{c}^{\ast -}$ 和 $J/ψB_{c}^{\ast +}$ 的性质及衰变行为

摘要：

张量态 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}}=\Upsilon B_{c}^{\ast -}$ 和 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{c}}=J/\psi B_{c}^{\ast +}$ 通过QCD求和规则方法进行研究。这些由重夸克组成的有核分子具有不对称的夸克含量 $bb\overline{b} \overline{c}$ 和 $cc\overline{c}\overline{b}$。质量 $ m=(15864 \pm 85)~\mathrm{MeV}$ 和 $\widetilde{m}=(9870 \pm 82)~\mathrm{MeV} $ 证明这些结构对解离成构成的介子不稳定。通过考虑其主导和次主导衰变通道计算分子 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{ \mathrm{b}}$ 和 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{c}}$ 的全宽度。次主导通道是 $\overline{b}b$ 和 $ \overline{c}c$ 夸克湮灭生成的过程。对于分子 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b} }$ 主导衰变是 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}} \to \Upsilon B_{c}^{\ast -}$ 和 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}} \to \eta_b B_{c}^{-}$，次主导通道是转化为 $\mathcal{M} _{ \mathrm{T}}^{\mathrm{b}}\rightarrow B^{(\ast )-}\overline{D}^{(\ast )0}$ 和 $\overline{B}_{(s)}^{(\ast )0}D_{(s)}^{(\ast )-}$ 介子。在质量 $m=15779~\mathrm{MeV}$ 的下限 ($\mathrm{l.l.}$) 下，$\mathcal{M}_{ \mathrm{T}}^{\mathrm{b}}$ 衰变成 $\Upsilon B_{c}^{\ast -}$ 介子被禁止。对于 $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{c}}$，我们研究其衰变到 $J/\psi B_{c}^{\ast +}$、$\eta_{c}B_{c}^{+}$、$B^{(\ast)+}D^{(\ast )0}$ 和 $B_{(s)}^{(\ast )0}D_{(s)}^{(\ast )+}$ 介子的情况。预测 $\Gamma[ \mathcal{M} _{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}}]=120^{+17}_{-12}~ \mathrm{MeV}$，$ \Gamma[\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}}]_{\mathrm{l.l.}}=(65 \pm 7)~ \mathrm{MeV}$ 和...

英文摘要：

Tensor states $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}}=ΥB_{c}^{\ast -}$ and $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{c}}=J/ψB_{c}^{\ast +}$ are explored using techniques of QCD sum rule method. These hadronic molecules, composed of only heavy quarks, have asymmetric quark contents $bb\overline{b} \overline{c}$ and $cc\overline{c}\overline{b}$, respectively. The masses $ m=(15864 \pm 85)~\mathrm{MeV}$ and $\widetilde{m}=(9870 \pm 82)~\mathrm{MeV} $ prove that these structures are unstable against dissociations to constituent mesons. Full widths of molecules $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{ \mathrm{b}}$ and $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{c}}$ are calculated by considering their dominant and subleading decay channels. The subleading channels are processes generated by annihilations of $\overline{b}b$ and $ \overline{c}c$ quarks. For the molecule $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b} }$ dominant decays are $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}} \to ΥB_{c}^{\ast -}$ and $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}} \to η_b B_{c}^{-}$, whereas subleading channels are transformations to $\mathcal{M} _{ \mathrm{T}}^{\mathrm{b}}\rightarrow B^{(\ast )-}\overline{D}^{(\ast )0}$ and $\overline{B}_{(s)}^{(\ast )0}D_{(s)}^{(\ast )-}$ mesons. In the lower limit ($\mathrm{l.l.}$) of the mass $m=15779~\mathrm{MeV}$ for $\mathcal{M}_{ \mathrm{T}}^{\mathrm{b}}$ decay to $ΥB_{c}^{\ast -}$ mesons is forbidden. In the case of $\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{c}}$ we explore decays to $J/ψB_{c}^{\ast +}$, $η_{c}B_{c}^{+}$, $B^{(\ast)+}D^{(\ast )0}$ and $B_{(s)}^{(\ast )0}D_{(s)}^{(\ast )+}$ mesons. Predictions $Γ[ \mathcal{M} _{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}}]=120^{+17}_{-12}~ \mathrm{MeV}$, $ Γ[\mathcal{M}_{\mathrm{T}}^{\mathrm{b}}]_{\mathrm{l.l.}}=(65 \pm 7)~ \mathrm{MeV}$ and ...

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