Search for the $Σ^*$ state in $Λ^+_c \to π^+ π^0 π^-Σ^+$ decay by triangle singularity
一个$Σ^*$共振与自旋宇称$J^P = 1/2^-$和质量附近的$\bar{K}N$阈值已被预测在酉手性方法和推断从CLAS数据分析的$γp \to K^+ π^0 Σ^0$反应。基于Cabibbo主导的弱衰变机制，我们通过三角图研究了$Λ_c^+ \to π^+ π^0 Σ^*$，其中$Σ^*$态可能衰变为$π^- Σ^+$态.这个过程是由$ Λ_c^+ \to π^+ \bar{K}^*N $开始的，然后$\bar{K}^*$衰变为$\bar{K} π$，$\bar{K} N$通过一个包含$\bar{K}^* N \bar{K}$的三角形环产生$Σ^*$，形成一个三角形奇点。我们证明了$π^- Σ^+$态是由$S$波中的$\bar{K}N$与同位旋$I=1$的末态相互作用产生的，并且$Λ_c^+ \to π^+ π^0 π^- Σ^+$衰变可以用来研究在$\bar{K}N$阈值附近可能存在的$Σ^*$态.所提出的衰变机制可以提供有关$Σ^*$共振性质的有价值的信息，原则上可以通过LHCb，BelleII和BESIII等设施进行测试。
2019-04-16 hep-ex hep-ph nucl-ex
Triangle singularity in $B^0\to π^- K^+ X(3872)$ via the $D_{s1}\bar{D} D^*$ loop and possible precise measurement of the $X(3872)$ mass
我们通过$D_{s1}(2536)\bar{D} D^*$再散射图研究了$B^0\to π^- K^+ X(3872)$的衰变。在$D_{s1}(2536)\bar{D}$阈值附近的$K^+X(3872)$分布曲线的线形对$X(3872)$质量非常敏感，因为三角形奇异性（TS）可以从环产生。通过该特征，我们可以高精度地确定$X(3872)$质量是低于还是高于$D^{\ast 0}\bar{D}^0$阈值。环路中$D_{s1}(2536)$的狭窄性是测量$X(3872)$质量的TS机制可能起作用的关键原因之一。$X(3872)$宽度对$K^+X(3872)$线形的影响在TS机制中也是至关重要的。如果宽度大到1 MeV，则所提出的测量$X(3872)$质量的方法将被破坏。
2022-08-08 hep-ex hep-ph
Triangle singularity enhancing isospin violation in $\bar B_s^0 \to J/ψπ^0 f_0(980)$
我们进行计算的$\bar B_s^0 \to J/ψπ^0 f_0(980)$和$\bar B_s^0 \to J/ψπ^0 a_0(980)$反应，显示第一个是同位旋抑制，而第二个是同位旋允许的。该反应通过三角机制进行，其中有$\bar B_s^0 \to J/ψK^* \bar K +c.c.$，随后是$K^* \to Kπ$的衰变和$K\bar K$进一步融合成$f_0(980)$或$a_0(980)$。我们发现，该机制开发的奇异性周围的$π^0 f_0(980)$或$π^0 a_0(980)$不变质量为1420兆电子伏的$π^0 f_0$和$π^0 a_0$衰变模式被放大，也$π^0 f_0$的比例$π^0 a_0$生产。使用实验信息的$\bar B_s^0 \to J/ψK^* \bar K +c.c.$衰变，我们能够获得的绝对值的反应研究落入实验可访问的范围内。提出的反应和评价的观测值，与实际实验相比，应该是非常有价值的，以获得信息的性质，低洼的标量介子。
2018-03-01 hep-ex hep-ph
The $Z_c(3900)$ peak does not come from the "triangle singularity"
我们比较了三角图和$D\bar D^*$泡链对$e^{+}e^{-}\rightarrow J/ψπ^{+}π^{-}$和$e^{+}e^{-}\rightarrow (D\bar D^*)^\mpπ^{\pm}$过程的贡献。通过对$J/ψπ$最大能谱和$D\bar D^*$能谱的拟合，发现三角图不能同时解释BESIII合作组在4.23GeV和4.26GeV的质心的新数据。相反，$Z_c(3900)$的分子归属给出了更好的描述。
2017-08-06 hep-ex hep-ph
Triangle singularity in $τ\to f_1(1285)πν_τ$ decay
我们发现，$τ^-$衰变为$f_1(1285)π^-ν_τ$是由一个三角形回路机制与$K^*$，$\bar K^*$和$K$（或$\bar K$）作为内部线，这表明了一个强大的增强，让人想起附近的奇异性存在于窄$K^*$极限。然后通过将其偶联到从先前模型获得的$K^*\bar K$和$\bar K^*K$来产生$f_1(1285)$，在先前模型中，使用手性幺正方法的技术将该共振动态生成为分子$K^*\bar K$（或$\bar K^*K$）状态。我们预测的$f_1 π$质量分布显着偏离相空间的形状，由于三角形奇异性造成的失真。我们发现一个很好的协议与实验值内的不确定性的综合部分衰变宽度，这是一个明确的指示三角形奇异性在这种衰变的重要性，并支持$f_1(1285)$作为$K^*\bar K$和$\bar K^* K$分子状态的动力学起源。
2018-03-21 hep-ph
The vertex corrections due to the triangle singularity mechanism in the light axial vector meson couplings to $K^*\bar{K}+c.c.$
在树能级上，轻轴矢量介子可以以$S$波的形式与$K^*\bar{K}+c.c.$耦合.由于近阈值的$S$波相互作用的耦合可以受到影响的最终状态的相互作用。特别有趣的是，$K^*\bar{K}+c.c.$之间的π交换可以通过三角形奇异性（TS）运动学内的三角形图。这种机制将引入能量依赖性和$D$波振幅的顶点耦合。因此，有必要研究$K^*\bar{K}+c.c.$阈值所起的作用，以便更好地理解光轴矢量谱。
2022-06-10 hep-ph
Charm-meson Triangle Singularity in ${e^+e^-}$ Annihilation into ${ D^{*0} \bar{D}^0 + γ}$
在假定$X(3872)$为弱束缚粲介子的条件下，计算了在接近$D^{*0} \bar D^{*0}$阈值的质心能量下，$e^+ e^-$湮灭为$D^{*0} \bar D^0 +γ$的截面. Dalitz图在$\bar D^0 γ$的平方不变质量$t$中具有$\bar D^{*0}$共振带。当$D^{*0}$的衰变宽度为0时，达利兹图在粲介子三角形奇点的不变质量平方$u$为$D^{*0} \bar D^0$时也有一个窄带。在$D^{*0}$宽度的物理值处，窄带减小到肩部。因此，三角形奇点不能直接观察到作为$u$函数的微分截面中的峰。然而，对于$u$低于三角形奇点的事件，它可以间接观察到$t$分布中的局部最小值。最小值是由三角形回路图和树图之间的施密德抵消产生的。这个最小值的观测将支持$X(3872)$作为弱束缚粲介子分子的鉴定。
2020-04-27 hep-ph
Triangle singularity as the origin of $X_0(2900)$ and $X_1(2900)$ observed in $B^+\to D^+ D^- K^+$
LHCb合作报告了在$B^+\to D^+ D^- K^+$衰变的$D^- K^+$不变质量分布中观察到一个窄峰。用夸克含量为$\bar{c}\bar{s}ud$的两个共振态$X_0(2900)$和$X_1(2900)$来参数化该峰，它们的自旋宇称量子数分别为$0^+$和$1^-$。我们研究了可能导致$B^+\to D^+ D^- K^+$衰变的再散射过程。结果表明，通过$χ_{c1}K^{*+}D^{*-}$循环的$D^{*-}K^{*+}$再散射和通过$D_{sJ}^{+}\bar{D}_{1}^{0}K^{0}$循环的$\bar{D}_{1}^{0}K^{0}$再散射模拟了$X_0(2900)$和$X_1(2900)$结构.这种现象是由于三角形奇点位于物理边界附近的散射振幅的分析性质。
2020-08-17 hep-ex hep-ph nucl-ex
An $X(3872)$-like peak in $B\to (J/ψπ^+π^-) Kπ$ due to triangle singularity
研究了$B^0\to (J/ψπ^+π^-) K^+π^-$的三角机构。实验上，在该过程中观察到$X(3872)$峰。当最终的$(J/ψπ^+π^-)π$不变质量在$D^*\bar D^*$阈值附近时，三角形机制之一会导致三角形奇点，并在$J/ψπ^+π^-$不变质量分布中生成尖锐的$X(3872)$样峰.拟合的Breit-Wigner质量和宽度分别为3871.68 MeV（比$D^{*0}\bar{D}^0$阈值高几keV）和$\sim$ 0.4 MeV。与精确测量的$X(3872)$质量和宽度、$3871.69\pm 0.17$ MeV和$< 1.2$ MeV比较，符合得很好。当研究来自该过程的$X(3872)$信号时，必须预先理解这种非共振贡献。我们还研究了电荷类似过程$B^0\to (J/ψπ^0π^-) K^+π^0$。存在类似的三角形奇点，并产生类似$X^-(3876)$的峰。
2021-05-03 hep-ex hep-ph nucl-th
Anomalous enhancement of the isospin-violating $Λ(1405)$ production by a triangle singularity in $Λ_c\rightarrowπ^+π^0π^0Σ^0$
通过三角图研究了$Λ_c^+$衰变为$π^+π^0Λ(1405)$和$Λ(1405)$衰变为$π^0Σ^0$的过程。这个过程是由$ Λ_c^+ \to π^+ \bar{K}^*N $引发的，然后$\bar{K}^*$衰变为$\bar{K} π$，$\bar{K} N$通过一个包含$\bar{K}^*N\bar{K}$的三角环产生$Λ(1405)$，该三角环在$1890$ MeV附近产生奇点。这一过程被同位旋对称性所禁止，但是衰变到这个通道中的过程被三角图的贡献所增强，三角图对内部粒子的质量很敏感。我们发现一个窄峰的$π^0Σ^0$不变的质量分布，这源于$Λ(1405)$振幅，但被绑在带电和中性$\bar{K}$或$N$状态之间的质量差。在同位旋破坏的$Λ(1405)$产生过程中不可避免的三角形奇异峰的观测将为$Λ(1405)$的强子分子图像提供进一步的支持，并为$\bar{K} N $相互作用提供进一步的信息.
2018-04-03 hep-ph
First Evidence for an Unambiguous Triangle Singularity from $ψ(2S) \to p\bar{p}η$
Nanjing Normal University（南京师范大学）；University of Chinese Academy of Sciences（中国科学院大学）；Institute of High Energy Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院高能物理研究所）
BESIII合作组分析ψ(2S)→p$\bar{p}$η的不变质量谱，发现1.564GeV处的类尖点结构与三角奇异性预言位置吻合，纳入该效应后拟合显著性达3.8σ，为三角奇异性提供首个实验证据。
2026-09-01 hep-ph
Triangle singularity appearing as an $X(3872)$-like peak in $B\to (J/ψπ^+π^-) Kπ$
我们考虑一个三角图的$B^0\to (J/ψπ^+π^-) K^+π^-$的$X(3872)$峰已被观察到实验。我们证明了三角形图中固有的三角形奇异性在最终的$(J/ψπ^+π^-)π$不变质量在$D^*\bar D^*$阈值处和附近时在$J/ψπ^+π^-$不变质量分布中产生尖锐的峰值。峰的位置和宽度分别为3871.68 MeV（比$D^{*0}\bar{D}^0$阈值高几keV）和$\sim$ 0.4 MeV，与精确测量的$X(3872)$质量和宽度：$3871.69\pm 0.17$ MeV和$< 1.2$ MeV完全一致。这一惊人的一致性实际上是无参数的。结果表明，当从$B^0\to (J/ψπ^+π^-) K^+π^-$数据中分离$X(3872)$ -极贡献时，必须事先理解所考虑的机制;分离产生可用于确定$X(3872)$质量的$X(3872)π$线形。我们提出了一种方法来设置一个约束的三角形机制，通过分析一个类似的三角形奇异性产生的$X^-(3876)$峰的电荷模拟过程$B^0\to (J/ψπ^0π^-) K^+π^0$。
2020-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
Predicting New Above-Threshold Molecular States Via Triangular Singularities
本文提出利用三角奇异性机制预言阈上重夸克分子态，并预言18个可能存在的分子态，以检验重夸克对称性并深化对强子动力学的理解。
2024-11-22 hep-ex hep-ph hep-th
The role of triangle singularity in isospin breaking process $J/ψ\to Λ\barΛ π$ and the possible evidence of $Σ^*(\frac{1}{2}^-)$ states
School of Physics and Technology, Nanjing Normal University（南京师范大学物理科学与技术学院）；University of Chinese Academy of Sciences (UCAS)（中国科学院大学）；Southern Center for Nuclear-Science Theory (SCNT), Institute of Modern Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院近代物理研究所南方核科学理论中心）；Institute of High Energy Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院高能物理研究所）
通过研究同位旋破缺过程 $J/\psi\to \Lambda\bar\Lambda \pi$ 中的三角奇点，发现其在 $\Lambda\pi(\bar\Lambda\pi)$ 不变质量谱中产生约1.4 GeV的共振结构，并需要两个约1.4 GeV和1.6 GeV的 $\Sigma^*(\frac{1}{2}^-)$ 态来增强该效应，建议BESIII和STCF实验验证。
2024-05-18 hep-ph
Triangle singularity in $B^-\to K^-X(3872);X\to π^0π^+π^-$ and the X(3872) mass
我们评估了三角形机制对$X(3872)$宽度的贡献，其中$X$衰变为$D^{*0}\bar{D}^0 -cc$，然后$D^{*0} (\bar{D}^{*0})$衰变为$D^0 π^0$（$\bar{D}^0 π^0$），$D^0 \bar{D}^0$融合产生$π^+ π^-$。该机制从$π^+ π^-$不变质量中的三角形奇点产生不对称峰，其形状对PDMATHAMT质量非常敏感。我们评估的分支比的反应中，这种效果可以看到在$B^- \to K^- π^0 π^+ π^-$反应，并表明，在不变的质量分布的$π^+ π^-$的峰值的测定是所有需要确定的$X$质量。鉴于目前$X$质量的不确定性，无法知道$D^{*0} \bar{D}^0$状态是否被束缚，像这里建议的测量应该是最受欢迎的，以澄清这个问题。
2020-06-01 hep-ph
Triangle singularity in the $J/ψ\to γ\bar{p} Δ$ decay
本文研究 $J/ψ\ o γ\ar{p} Δ$ 衰变中由 $ω$、$π$、$p$ 三角圈引起的三角奇异性，预测其在 $M_{γΔ}$ 约 1.73 GeV 处产生窄峰并影响 $Δ$ 自旋密度矩阵元，为未来实验提供探测信号。
2023-07-07 hep-ph
$f_2(1810)$ as a triangle singularity
我们进行的计算表明，一个源产生$K^* \bar{K}^*$在$J = 2$和$L=0$引起的三角形奇点在$1810$兆电子伏的宽度约$200$兆电子伏的机制$K^* \to πK$，然后$K\bar{K}^*$合并到$a_1(1260)$共振。我们认为，这是本$f_2(1810)$共振的起源，并建议看看在几个反应中的$πa_1(1260)$模式，以澄清这个问题。
2017-02-15 hep-ph
The LHCb state $P_{ψs}^Λ(4338)$ as a triangle singularity
我们提出了一个模型的$J/ψΛ$谱在$B^-\to J/ψΛ\bar{p}$衰变，包括$P_{ψs}^Λ(4338)$重子最近观察到的LHCb合作。我们假设生产通过三角形图耦合到最终状态通过非微扰相互作用的约束下的重夸克和$SU_3$味对称性。大部分的分布是由一个三角形图描述的，三角形图中有一个有利于颜色的电弱顶点，而$P_{ψs}^Λ(4338)$的急剧增强是由于另一个图中的三角形奇异性，该图的特点是$1/2^-$重子与$Σ_c(2800)$一致。我们预测在$η_c Λ$中有一个类似的$P_{ψs}^Λ(4338)$信号，并通过$J/ψΣ^0$和$η_c Σ^0$的衰变预测可能的大的同位旋混合效应
2022-08-10 hep-ph
The "$a_1(1420)$" peak as the $πf_0(980)$ decay mode of the $a_1(1260)$
我们研究了P波中$a_1(1260)$衰变为$π^+$和S波中$f_0(980)$衰变为$π^+ π^-$的模式。该机制通过三角机制进行，其中$a_1(1260)$衰减为$K^* \bar K$，$K^*$衰减为外部$π^+$和内部$K$，该内部$K$与$\bar K$融合以产生$f_0(980)$共振。该机制在1420 MeV左右的$a_1(1260)$质量处产生奇异性，在$πp$反应的横截面中产生峰值，用于产生介子终态，这为COMPASS实验中观察到的所有特征提供了自然的解释，其中在该能量处观察到的峰值暂时与一种名为$a_1(1420)$的新共振相关联。另一方面，这里研究的三角形奇点产生了一个显着的功能，在那里看到一个峰值的共振在能量约200兆电子伏高于其标称质量的某个衰变通道。
2016-06-29 hep-ph
Predictions for feed-down enhancements at the $Λ_c \bar{D}$ and $Λ_c \bar{D}^*$ thresholds via the triangle and box singularities
我们证明，三角形奇异性（TS）和盒奇异性（BS）机制可以产生独特的窄增强在$Λ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^*$阈值不变的$J/ψp$和$J/ψpπ$的质谱，分别。考虑到此类机制仅取决于TS或BS运动学机制内阈值附近的初始$Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$相互作用，$Λ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^*$阈值增强可以被视为源自较重的五夸克衰变和连续统中的$Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$散射的反馈现象。在$J/ψp$和$J/ψpπ$谱中寻找这些结构的排他性和半包容性过程将为这些观察到的五夸克的强子分子性质提供确凿的证据，并澄清TS和BS在近阈值动力学中所起的作用。
2023-03-23 hep-ex hep-ph
Triangle Singularity in the Production of $X(3872)$ and a Photon in $e^+e^-$ Annihilation
如果$X(3872)$是一个弱束缚的粲介子分子，它可以在$e^+ e^-$湮灭中产生，由虚光子产生$D^{*0} \bar D^{*0}$，然后粲介子对重新散射成$X$和光子。一个三角形奇点产生一个窄峰的横截面$e^+ e^- \to X γ$约2.2 MeV以上的$D^{*0} \bar{D}^{*0}$阈值。我们预测了峰附近区域的归一化截面。三角形奇点的峰值可以通过BESIII探测器观察到。
2019-09-02 hep-ph
Comprehensive study of light axial vector mesons with the presence of triangle singularity
利用$J^{PC}=1^{+\pm}$系统地研究了粲偶素衰变中光轴矢量介子的产生和衰变。在夸克模型中，两个轴向矢量九元数通过两个具有$^3P_1$和$^1P_1$组态的$K_1$态（即$K_1(1270)$和$K_1(1400)$）之间的混合通过Gell-Mann-Okubo质量关系相互连接。$f_1$和$f_1'$（即$f_1(1285)$和$f_1(1420)$）之间以及$h_1$和$h_1'$（即$h_1(1170)$和$h_1(1415)$）之间的混合角可以被可靠地约束。然后，我们引入中间$K^*\bar{K}+c.c.$介子环跃迁来描述这些轴向矢量介子的产生和衰变。这些轴向矢量介子与附近的$S$波$K^*\bar{K}+c.c.$有很强的耦合强度，它的存在对于理解许多与它们的产生和衰变有关的令人困惑的问题是至关重要的。这是因为在某些情况下，由K介子交换引起的$S$波$K^*\bar{K}+c.c.$再散射满足三角奇异性（TS）条件，而TS机制在这些光轴矢量介子的排他衰变中引入了特殊的干涉效应.
2021-03-31 hep-ex hep-ph
Triangle singularity in the $B^-\to K^-π^0X(3872)$ reaction and sensitivity to the $X(3872)$ mass
我们用三角形反应机理研究了$B^- \to K^- π^0 X(3872)$反应，该反应通过一系列反应：$B^- \to K^- D^{*0}\bar D^{*0}$ ; $D^{*0} \to π^0 D^0$ ; $D^0\bar D^{*0}\to X(3872)$。我们发现，这种机制产生一个三角形奇异的$π^0 X(3872)$不变质量的$X(3872)$质量的一个非常窄的窗口，周围的当前测量值，并显示的峰值位置和质量分布的形状是敏感的$X(3872)$质量，这样的反应的测量可以用来改善这个质量的当前值。特别是，我们指出，相对于$D^0\bar D^{*0}$阈值的$X(3872)$质量可以从$π^0X$线形的不对称性中提取。
2020-03-24 hep-ph
Roberge-Weiss periodicity and singularity in hadron resonance gas model with excluded volume effects
针对含体积排斥效应的强子共振气体模型，研究其在纯虚重子数化学势下的Roberge-Weiss周期性，发现T≈211MeV时θ=(2k+1)π处存在奇异性，可由对偶体积排斥效应解释，且该效应在TRW下方可见并可通过格点QCD探测。
2024-12-03 hep-lat hep-ph nucl-th
Triangular and Y-shaped hadrons in QCD
规范不变的扩展配置被认为是三个基本（夸克）或伴随（胶子）粒子。对于夸克，它表明，Y形配置是唯一可能的。对于伴随源，Y形和三角形配置都可以实现。相应的静态势计算的方法的场相关器和重子的情况下，表明是一致的晶格模拟。对于伴随源，Y形和Delta形组态的势变得彼此接近，这导致3- 3g胶球和odderon轨道的质量几乎退化。
2002-11-15 hep-lat hep-ph
Detecting the pure triangle sigularity effect through the $ψ(2S) \to p \bar{p} η/ p \bar{p} π^0$ process
在这项工作中，三角形奇异机制进行了研究，在$ψ(2S) \to p \bar{p} η/ p \bar{p} π^0$过程。由$J/ψ$、$η$和$p$组成的三角形环在$ψ(2S) \to p \bar{p} η/ p \bar{p} π^0$过程的物理运动学范围内具有奇异性，在$1.56387$ GeV附近，它会在$pη(π)$的不变质谱中产生一个非常窄的峰，远离阈值和相对共振。在这些过程中，所有涉及的顶点都受到实验数据的约束。因此，我们可以在这里进行精确的模型独立预测。结果表明，在$pη$不变质谱中的峰是可见的，而在$pπ^0$不变质谱中的峰非常小。我们期望在未来的北京谱仪（BESIII）和超级金牛座魅力设施（STCF）上可以观测到$p \bar{p} η$末态的这种效应。
2021-05-20 hep-ph
