Unquenched Meson Spectroscopy
量子色动力学（QCD），强相互作用的量子场论，在低能区是高度非微扰的，在那里限制占主导地位，并观察到共振现象。因此，基于$\mathcal{S}$ -矩阵理论的旧思想的唯象非猝灭模型为理解实验观察到的介子共振的质量、宽度和形状的复杂模式做出了根本性的贡献。本论文采用共振谱展开耦合道模型研究了两种神秘的介子态：等感度矢量$ϕ(2170)$和类粲偶素轴矢量$X(3872)$。同样的模型被应用于描述开魅轴矢量伪矢量$D_1(2420)$和$D_1(2430)$以及$D_{s1}(2460)$和$D_{s1}(2536)$的质量和宽度的特殊模式。此外，我们还用简化的薛定谔模型研究了$X(3872)$在共振质量附近的主要波函数分量。这两个模型都成功地描述了实验中观察到的各种特殊特征，这些特征在QCD激发的淬火模型中不那么容易解释。
2014-01-30 hep-ph
Quenched and first unquenched lattice HQET determination of the Bs-Meson width difference
我们提出了最近的结果预测的Bs的寿命差异的晶格重夸克有效理论模拟。为了得到次首阶结果，我们计算了所有ΔB=2算符，特别是进入宽度差的算符的QCD和HQET之间的匹配以及HQET中的双圈反常维数。我们目前的结果淬火，并首次从unquenched模拟。对于Bs的寿命差，我们获得（ΔΓ_Bs/Γ_Bs）^{（que.）}= (5.1+/- 1.9+/- 1.7）10^（-2）和（Δ r_Bs/r_Bs）^{（unq.）}= (4.3+/- 2.0+/- 1.9）10^（-2）分别来自淬灭和未淬灭模拟
2000-11-24 hep-lat hep-ph
Unquenched quark-model calculation of X(3872) electromagnetic decays
为了计算实验观测到的电磁衰变$X(3872) \to γJ/ψ$和$X(3872) \to γψ(2S)$的宽度，本文推广了最近提出的X（3872）为非猝灭$2\,{}^{3\!}P_1$ $c\bar{c}$态的夸克模型描述，包括了所有相关的介子-介子组态。有趣的是，包含额外的两个介子通道，最重要的是$D^\pm D^{\star\mp}$，导致一个相当大的增加$c\bar{c}$的概率在总波函数，虽然$D^0\bar{D}^{\star0}$组件仍然是占主导地位的。至于电磁衰变，未淬灭强烈地降低了$γψ(2S)$的衰变率，但更急剧地提高了$γJ/ψ$的衰变率，导致衰变率与一个实验观察结果一致，但与其他两个结果略有不同。然而，结果显示出显着的改善相比，淬火计算相同的约束力和参数。具体地，我们得到了$Γ( X(3872) \to γψ(2S) )=28.9$ keV和$Γ( X(3872) \to γJ/ψ)=24.7$ keV，以及分支比$\mathcal{R}_{γψ}=1.17$。
2014-12-23 hep-ex hep-ph
The unquenched QM
本文简要分析了非猝灭夸克模型（UQM）的形式及其在自能修正强子谱计算中的应用。在UQM中，$q \bar q$海对的效应通过QCD启发的$^{3}P_0$对产生机制被明确地引入到夸克模型中。UQM形式主义可以扩展到也包括混合介子的影响，即混合环。分析了它在光谱学和衰变中的主要应用。
2015-03-10 hep-ph
On $K\toππ$ Decays in Quenched and Unquenched Chiral Perturbation Theory
在单圈猝灭和非猝灭手征微扰理论中，我们计算了$K^+\toπ^+$和$K\to$真空（用于确定$K\toππ$振幅）的矩阵元的对数修正。我们发现这些修正可能很大。我们还讨论了，并提出了一些结果，直接测定的$K\toππ$振幅。特别是，我们解决的效果，从选择$m_s=m_d$和消失的外部空间动量，有限体积和淬火。在淬火八位组的情况下，我们发现增强的有限体积的贡献，这可能会使这个矩阵元素的数值估计不可靠的大体积。
1999-09-09 hep-lat hep-ph
Phase diagram and nucleation in the Polyakov-loop-extended Quark-Meson truncation of QCD with the unquenched Polyakov-loop potential
Polyakov圈势的非猝灭是对Polyakov圈扩展手征模型在零夸克化学势下描述强相互作用物质相结构和热力学性质的重要改进。这项工作构成的第一个应用程序上的Polyakov圈势在非零密度的夸克反反应。观察结果是，它连接的手征和解除相变也在小的温度和大的夸克化学势。通过对2和2+1味夸克介子模型的研究，分析了Polyakov圈扩展对夸克介子模型中表面张力的影响，探讨了Polyakov圈扩展夸克介子模型中表面张力的建立.通常，表面张力的数量级由手性相变给出。耦合的手征和decenclosure过渡与未淬灭的Polyakov回路潜力导致的事实，即Polyakov回路有助于在所有温度下。
2016-05-23 hep-ph nucl-th
The B Meson Decay Constant from Unquenched Lattice QCD
本文利用MILC合作的非淬灭规范组态，包括三种轻海夸克，测定了B介子衰变常数f_B和f_{B_s} /f_B的比值.其中一个海夸克的质量保持在奇夸克质量附近，我们探索了两个较轻的海夸克的质量范围，直到m_s/8。重b夸克用非相对论QCD模拟，价夸克和海轻夸克用高度改进的交错夸克作用量（AsqTad）表示。后一种作用量的良好手征性质使得手征外推到物理上的上夸克和下夸克比过去可能的要顺利得多。我们得到f_B = 216（9）（19）（4）（6）MeV和f_{B_s} /f_B = 1.20（3）（1）。
2005-07-14 hep-lat hep-ph
Angular momentum coefficients for meson strong decay and unquenched quark models
在大多数介子强衰变和非猝灭（耦合通道）夸克模型中，对产生算符是自旋和空间自由度矢量的标量积。虽然空间部分不同，但大多数模型都有相同的自旋部分，这产生了一个耦合到自旋三重态的qq* 对，初始夸克的自旋作为观众。这是3 P0模型的一个基本假设，并且众所周知，从格点量子色动力学的强耦合展开开始，也出现在通量管模型中。在这篇文章中，同样的结构出现在康奈尔模型中，在一个更一般的微观衰变模型的主要贡献，并在赝标量介子发射模型。在这些"非翻转，三重态“模型中，对于任意矩阵元素获得了一个解，表示为空间矩阵元素的加权和。展开式中涉及自旋自由度和相关角动量代数的系数是与模型无关的。表的角动量系数，可用于在未来的计算，避免繁琐的Clebsch-Gordan总和。讨论了这些系数的对称性和正交性，以及它们在混合介子和混合自旋态跃迁中的应用。新的选择规则的推导，和现有的推广。这些系数导致衰变振幅和宽度之间的模型无关关系，可以在实验和格点量子色动力学中检验。它们也可以用来解释为什么非猝灭夸克模型中的质量移动不会破坏普通（猝灭）夸克模型的成功预测。
2014-03-28 hep-ph
Non-perturbative quark, gluon and meson correlators of unquenched QCD
本文给出了真空中双味Landau规范QCD的夸克、胶子和介子$1$ PI关联函数的非微扰第一原理结果。这些关联函数携带了关于理论的全部信息。它们是通过求解它们的泛函重整化群方程在一个系统的顶点展开，旨在明显的收敛。这项工作是一个重要的先决条件，定量的QCD相图和强子谱在这个框架内的第一性原理研究。特别地，我们计算了胶子，鬼，夸克和标量-赝标量介子传播子，以及胶子，鬼胶子，夸克-胶子，夸克，夸克-介子和介子相互作用。我们的研究结果强调了在半微扰机制中不同顶点的定量正确运行对于描述禁闭和自发手征对称性破缺现象和尺度的至关重要性。
2017-06-20 hep-lat hep-ph hep-th
Bottomonium meson spectrum with quenched and unquenched quark models
本文通过对比淬火Godfrey-Isgur夸克模型与非淬火耦合道模型计算的底偶素谱，发现耦合道效应可被吸收进淬火模型参数中，证实了简单组分夸克模型描述强子的稳健性。
2025-03-13 hep-ph
Dynamical Chiral Symmetry Breaking in Unquenched ${QED}_3$
我们研究了非猝灭${QED}_3$中的动力学手征对称性破缺。对于费米子-光子相互作用，我们采用一个满足Ward-Green-Takahashi恒等式的近似。我们提出了自洽的分析解决方案，在红外以及所有动量的数值结果。在朗道规范中，我们发现在$N_f^{\mathrm crit} \approx 4$的临界味数处存在相变。在手征对称相的传播子的红外行为描述的幂律与相关指数。对于$N_f=1$和$N_f=2$，我们发现根据最近的晶格计算的界限的手征凝聚物的小值。我们也研究了其他线性协变规范下的Dyson-Schwinger方程。将它们的解与相应变换后的朗道规范解进行比较，结果表明猝灭解近似为规范协变解，但未猝灭解存在大量的规范协变违反。
2004-09-02 cond-mat.supr-con hep-lat hep-ph
Light-meson masses in an unquenched quark model
在非相对论手征夸克模型中引入$q\bar{q}$和$(q\bar{q})^2$分量，利用耦合道方法计算了量子数为$IJ^{P=-}$、$(I,J)=0,1$的轻介子的质量。通过$^3P_0$夸克对产生模型实现了二夸克和四夸克组态之间的耦合。对于该算符的通常形式，质量位移很大且为负，这一结果对猝灭夸克模型的有效性提出了严重的问题。因此，在这里，我们介绍了一些改进的$^3P_0$运营商，以减少质量移动的大小。通过引入两个简单的物理因素，$q\bar{q}$和$(q\bar{q})^2$组件之间的耦合被削弱，产生大约10-20%的强子裸质量的质量移动。
2017-12-12 hep-ph nucl-ex nucl-th
The light quarkonium and charmonium mass shifts in an unquenched quark model
本文探讨了轻夸克偶素与粲偶素态的非退禁夸克模型，通过修正$^3P_0$模型的夸克对产生算符并求解薛定谔方程，提出了一组新参数以准确描述低能态质量谱及$X(3872)$等奇特态。
2024-06-03 hep-ph
Topology in the SU(N_f) chiral symmetry restored phase of unquenched QCD and axion cosmology II
我们研究了在QCD的手征对称相中U（1）_A反常效应存在的物理后果，证明了在手征极限下，自由能量密度是夸克质量m的奇异函数，并且在此极限下，$σ$和$\barπ$的极化率在任何$T\ge T_c$都是发散的.我们还表明，$\barπ$和$\barδ$的亲合性之间的差异发散的手征极限在任何$T\ge T_c$，一个结果，这似乎是排除了最近的结果Tomiya等人。从数值模拟的双味QCD。我们还讨论了这些结果的推广到$N_f\ge 3$模型。
2017-06-26 hep-lat hep-ph hep-th
Spectroscopic survey of higher-lying states of $B_c$ meson family
本研究采用修正的Godfrey-Isgur模型并引入屏蔽势以考虑非淬火效应，计算了高激发态$B_c$介子的质量谱与空间波函数，并探讨了其多种衰变模式，为未来实验探索提供了理论见解。
2023-10-23 hep-ex hep-lat hep-ph
D-decays with unquenched Lattice QCD
本文讨论了用Wilson夸克在Nf=2动力学下的格点量子色动力学模拟中计算D介子衰变常数和D->pi l nu形状因子的最新进展。我们在α = 0.08 fm处得到fD=201（20）MeV，F+（1GeV^2）/fD=4.04（78）GeV^-1。
2008-05-15 hep-lat hep-ph
The Neutron Electric Dipole Moment in the Instanton Vacuum: Quenched Versus Unquenched Simulations
采用瞬子液体模型，研究了费米子行列式在计算CP破坏的中子电偶极矩中所起的作用。淬火和未淬火的计算之间的显着差异被发现。在未淬火的模拟的情况下，中子EDM随夸克质量线性下降，预计将消失在手征极限。相反，在猝灭近似下，中子EDM随夸克质量的减小而增大，并且在手征极限下发散为（1/m）**Nf。我们认为，这样一个定性的不同的行为是一个参数的自由，半经典的预测和发生，因为中子EDM是敏感的拓扑结构的真空。目前的分析表明，淬火和未淬火的格点量子色动力学模拟中子EDM以及其他由拓扑结构控制的观测量可能会显示出重要的差异，夸克质量的依赖性，为mq <λ（QCD）。
2004-06-30 hep-lat hep-ph
Discovering an Unquenched Dynamics Mechanism for Charmonium Scattering
Nanjing Normal University（南京师范大学）；Lanzhou University（兰州大学）；Hunan Normal University（湖南师范大学）；Institute of Modern Physics of CAS（中国科学院近代物理研究所）
本文提出一种非淬火机制，通过捕捉真空中的轻味夸克和反夸克形成虚拟重子，有效解释了双J/ψ不变质量谱，为理解charmonium散射提供了新框架。
2026-03-13 hep-ph
Topology in the SU(Nf) chiral symmetry restored phase of unquenched QCD and axion cosmology
基于Borsanyi等人最近报道的固定拓扑荷下的数值模拟结果，我们研究了非猝灭$QCD$的拓扑性质.我们证明了他们在固定拓扑电荷下的手性凝聚体平均值的结果与鞍点周围大体积膨胀的分析预测不一致，并认为鞍点膨胀失败的最合理的解释是真空能量密度$θ$ -在高温下独立，但令人惊讶的是$(T\sim 2T_c)$不太高，这一结果意味着拓扑敏感性消失，并且在这些温度下不存在$U(1)$轴向异常的所有物理效应。我们还表明，在关于$QCD$高温相的一般假设下，其中$SU(N_f)_A$对称性被恢复，固定拓扑电荷的手性凝聚体的解析预测与Borsanyi等人的数值结果非常一致。轴向反常的所有效应都将消失，拓扑磁化率和真空能量密度的所有$θ$ -导数都将消失，并且在无限体积极限中的任何$T>T_c$处，该理论都变得与$θ$ -无关。
2016-11-15 hep-lat hep-ph hep-th
Glueball-Meson Mixing
在非猝灭QCD中对标量胶球谱的计算证实了先前的结果，即在~ 1750 MeV的能量下发现了胶球。我从胶球-介子混合的角度分析了这一发现的意义。
2015-05-20 hep-ph
Light quark masses from unquenched lattice QCD
我们用格点量子色动力学模拟计算了轻介子谱和轻夸克质量，对所有的轻夸克进行了动力学处理，采用了Iwasaki胶子作用量和非微扰O（a）改进的Wilson夸克作用量.计算是在等距离a^2~0.005、0.01和0.015 fm^2的晶格间距平方下进行的，假设离散化误差为O（a^2），取连续极限。轻介子谱与实验结果一致。在\bar{MS}方案中，2GeV处上、下和奇异夸克的质量分别为：\bar{m} =（m_{u} + m_{d}）/2=3.55^{+0.65}-0.28} MeV和m_s=90.1^{+17.2}-6.1} MeV，其中误差包括统计误差和正交叠加的所有系统误差.这些值包含了之前用动力学u和d夸克得到的误差估计。
2008-07-21 hep-ex hep-lat hep-ph
Higher charmonia and bottomonia. Nature of the X(3872)
在这篇文章中，我们将讨论我们的非猝灭夸克模型对cc和bb态光谱的结果。在非猝灭夸克模型中，介子的物理质量是裸质量贡献加上由于与介子-介子连续体耦合而产生的自能修正之和。我们还将讨论X（3872）的夸克结构。用夸克模型计算了它的开味衰变和辐射衰变。在我们的解释中，X（3872）的波函数是两个贡献之和，一个cc核加上更高的Fock分量，由于介子-介子连续分量。我们的光谱，开味和辐射衰变的结果进行了比较，现有的实验数据。
2015-10-01 hep-ph
Spectroscopy of higher bottomonia
在这篇文章中，我们讨论了我们最近的非猝灭夸克模型的结果与自能量修正的$b \bar b$介子的光谱，由于耦合到介子-介子连续。我们的未淬熄夸克模型预测的质量最近发现的$χ_b(3P)$国家相比，重新适合戈弗雷和Isgur的相对化夸克模型的最新实验数据。连续效应在$χ_b(3P)$状态的可能的重要性进行了讨论。最后，我们给出了$χ_b(3P)$系统辐射衰变和$b \bar b$介子开底衰变的夸克模型结果。
2015-03-10 hep-ph
Neutral B Meson Mixing in Unquenched Lattice QCD
我们研究$B_d$和$B_s$混合在非淬灭格点量子色动力学采用MILC合作规范配置，包括u，d，和s海夸克的基础上改进的交错夸克（AsqTad）行动和高度改进的胶子行动。我们还用AsqTad作用量实现了价轻夸克，并对价b夸克使用了非相对论NRQCD作用量。我们计算强子矩阵元提取CKM矩阵元从实验测量的质量差$ΔM_d$和$ΔM_s$。我们发现了$ξ= f_{B_s} \sqrt{\hat{B}_{B_s}} / f_{B_d} \sqrt{\hat{B}_{B_d}} = 1.258(33)$、$f_{B_d} \sqrt{\hat{B}_{B_d}} = 216(15)$和$f_{B_s} \sqrt{\hat{B}_{B_s}} = 266(18)$ MeV。我们还更新了以前的结果的衰变常数，并获得$f_{B_d} = 190(13)$ MeV，$f_{B_s} = 231(15)$ MeV和$f_{B_s}/f_{B_d} = 1.226(26)$。新的晶格结果导致CKM矩阵元素$|V_{td}|/|V_{ts}|$的比率的更新值和具有减少的误差的$Br(B_s \rightarrow μ^+ μ^-)$的标准模型预测。我们确定$|V_{td}|/|V_{ts}| = 0.214(1)(5)$和$Br(B_s \rightarrow μ^+ μ^-) = 3.19(19) \…
2009-07-07 hep-lat hep-ph
Charmonia in an unquenched quark model
本研究在含耦合道效应的非淬火夸克模型中研究粲偶素能谱，通过一次减除方法和高动量区顶点软化，很好描述了已知粲偶素态的质量和宽度，预言了5GeV内的高激发态，并解释了多种类粲偶素态的归属。
2023-12-16 hep-ex hep-ph
NNLO Unquenched Calculation of the b Quark Mass
结合B介子结合能的第一非猝灭晶格计算和HQET剩余质量的双圈贡献，我们确定了（\bar{MS}）（b）夸克质量（\bar{m}_{b}（\bar{m}_{b}））.包含双圈修正对于以（{ \cal 0}（Λ^{2}_{QCD}/ m_{b}））的精度提取（\bar{m}_{b}（\bar{m}_{b}））是必不可少的，这是由于剩余质量的微扰序列中的重整化奇异性引起的不确定性。我们的最佳估计是（\bar{m}_{b}（\bar{m}_{b}）=（4.26 \pm 0.09）{ \rm GeV}），其中我们组合了正交中的不同误差。详细讨论了影响最终数值的系统误差。我们的结果是在（β=5.6）的尺寸为（24^{3} \times 40）的（60）格点样品上得到的，对轻夸克采用Wilson作用量，对（b）夸克采用格点HQET，在两个海夸克质量值上得到的。利用T（χ）L合作组产生的非猝灭链计算了夸克传播子。
2000-02-07 hep-ex hep-lat hep-ph
Extraction of HQE parameters from unquenched lattice data on pseudoscalar and vector heavy-light meson masses
我们提出了一个精确的晶格计算的赝标和矢量重轻介子质量的重夸克质量范围从物理的魅力质量$\simeq 4$倍的物理b夸克质量。我们采用规范配置产生的欧洲扭曲质量合作（ETMC）与$N_f = 2+1+1$动力学夸克在三个值的晶格间距（$a \simeq 0.062, 0.082, 0.089$ fm）与π介子质量范围内$M_π\simeq 210 - 450$兆电子伏。重夸克质量直接在晶格上模拟，直到$\simeq 3$乘以物理魅力质量。内插到物理$b$ -夸克质量进行使用ETMC比率方法，在附近的重夸克质量计算的介子质量的比率的基础上，并采用动力学质量计划。外推到物理π介子质量和连续极限得到$m_b^{\rm kin}(1~\mbox{GeV}) = 4.61 (20)$ GeV，它对应于$\overline{MS}$方案中的$\overline{m}_b(\overline{m}_b) = 4.26 (18)$ GeV。用重夸克展开（HQE）方法分析了格点数据，得到了高精度的四维和五维算符矩阵元：$\overlineΛ = 0.552 (26)$ GeV，$μ_π^2 = 0.321 (32)$ GeV $^2$和$μ_G^2(m_b) = 0.253 (25)$ GeV $^2$。这些数据还允许对维度-6算子矩阵元素进行粗略估计。由于HQE参数在Cabibbo-Kobayash…
2017-04-20 hep-lat hep-ph
B-Bbar mixing in unquenched lattice QCD
我们提出了一个非淬火晶格计算的$B^0-\bar{B}^0$跃迁振幅。在逆晶格间距$1/a$ = 2.22（4）GeV下进行的计算，包含了完全$O(a)$改进的Wilson费米子作用量描述的两种动力学夸克和NRQCD描述的重夸克。特别注意的手征外推所产生的不确定性，特别是π环的影响，轻夸克，我们发现这可能是相当大的$B_d$介子的轻子衰变，而它是小的$B_s$介子和$B$参数。我们得到$f_{B_d}=191(10)(^{+12}_{-22})$ MeV，$f_{B_s}/f_{B_d}=1.13(3)(^{+13}_{-\ 2})$，$B_{B_d}(m_b)=0.836(27)(^{+56}_{-62})$，$B_{B_s}/B_{B_d}=1.017(16)(^{+56}_{-17})$，$ξ=1.14(3)(^{+13}_{- 2})$，其中第一个误差是统计的，第二个是系统的，包括由于手征外推，有限的晶格间距，重夸克膨胀和微扰算子匹配的不确定性。
2003-10-06 hep-lat hep-ph
The $\bar{s}s$ content of the D-meson at infinite coupling
本文利用Wilson格点作用量无限耦合下的非猝灭跳跃参数展开，计算了D -和B -介子中的$\bar{s}s$凝聚。我们讨论了我们的结果的现象学相关性。
1995-06-27 hep-lat hep-ph
NNLO unquenched calculation of the b quark mass
通过将B介子结合能的第一次非淬灭晶格计算与最近计算的对晶格HQET质量的双圈贡献相结合，我们确定了$\bar{MS}$ b夸克质量，$\bar{m}_{b}(\bar{m}_{b})$在NNLO处。我们找到了$\bar{m}_{b}(\bar{m}_{b}) = (4.26\pm 0.03 \pm 0.04 \pm 0.05) {\rm GeV}$。包含的两个回路的影响是必要的步骤之一，以提取$\bar{m}_{b}(\bar{m}_{b})$的精度优于${\cal O}(Λ_{QCD})$，这是由于存在一个IR renormalon奇异的扰动系列的剩余质量的不确定性。我们的结果是在$β=5.6$上用两个简并海夸克的非猝灭Wilson作用量在60个尺寸为$24^{3}\times 40$的晶格样品上得到的。利用T $χ$ L协作组产生的非猝灭链计算了夸克传播子。
1999-09-21 hep-lat hep-ph
$Υ(5S)$ in the unquenched quark model
本文在非淬火夸克模型框架下通过耦合道计算研究 $Υ(10860)$（即 $Υ(5S)$）的质量与本质，结果表明非淬火效应对其形成至关重要，且 $Υ(10860)$ 与 $Υ(10753)$ 可能是两个不同态。
2025-07-18 hep-ph
Unquenching the meson spectrum: a model study of excited $ρ$ resonances
考虑到强子衰变动力学效应的夸克模型对强子谱中的质量位移的预测往往大相径庭。介子光谱学的结果可能是戏剧性的，完全掩盖了潜在的限制力。最近的介子共振，也包括介子-介子插值的非淬灭晶格计算提供了这样的模型的试金石，尽管目前的适用性的限制。在实验方面，$ρ(770)$介子及其几个观测到的径向递归是夸克模型和晶格计算的肥沃的试验场。在这里，我们应用一个在描述许多神秘的介子中已经取得成功的幺正夸克模型来描述这些矢量$ρ$共振和相应的$P$波$ππ$相移。这项工作正在进行中，并取得了令人鼓舞的初步成果。
2016-05-13 hep-ex hep-ph
The running mass $m_s$ at low scalefrom the heavy-light meson decay constants
结果表明，由于$s$夸克和$d(u)$夸克的极质量有很大的差别，所以衰变常数$f_{D_s}(f_{B_s})$和$f_D(f_B)$之间有25（20）%的差别.最近在CLEO实验中观察到的值$η_D =f_{D_s}/f_D\approx 1.23(15)$和在非猝灭格点QCD中得到的值$η_B=f_{B_s}/f_B\approx 1.20$只有在低标度下的运行质量$m_s$为$m_s(\sim 0.5 $ GeV）$= 170 - 200$ MeV时才能达到。我们的结果遵循的解析表达式的赝标衰变常数$f_{\rm P}$的基础上的介子格林函数的路径积分表示。
2008-03-12 hep-ex hep-ph
The Brief Life of a Hadron: QCD unquenched
曾几何时，强子的图像是由一个夸克和一个反夸克组成的介子和三个夸克组成的重子。虽然比基态重的强子不可避免地会因强相互作用而衰变，但夸克模型的成功可能意味着它们的衰变只是一种微扰。然而，Eef van Beveren，我们在这里庆祝他的职业生涯，认识到衰变是强子生命的一个组成部分。它们腐烂的渠道往往是它们存在的必要条件。这些包含了强耦合QCD的秘密，并告诉我们夸克真正构建强子的方式。
2014-11-26 hep-ph nucl-th
$B^0_s - \bar{B^0_s}$ Mixing Parameters from Unquenched Lattice QCD
利用完全非猝灭格点量子色动力学方法确定了$B^0_s - \bar{B^0_s}$介子系统中与质量和宽度差$ΔM_s$ & $ΔΓ_s$有关的强子矩阵元。我们采用MILC合作规范组态，包括$u$，$d$和$s$海夸克使用改进的交错夸克（AsqTad）的作用量和高度改进的胶子作用量。我们用AsqTad作用量实现了价态$s$夸克，并对价态$b$夸克使用了非相对论QCD.对于输入到$ΔM_s$标准模型表达式的非微扰QCD，我们发现$f_{B_s} \sqrt{\hat{B}_{B_s}} = 0.281(21)$ GeV。四费米子算子矩阵元素进入标准模型公式$ΔΓ_s$的结果也被提出。
2007-06-21 hep-lat hep-ph
Charmonium mass shifts in an unquenched quark model
在本文中，我们进行了耦合通道计算和评估的所有$1S$，$2S$，$1P$，$2P$和$1D$粲偶素价态低于4 GeV的质量位移，通过纳入四夸克成分（$D$，$D^*$，$D_s$和$D_s^*$介子对）的夸克模型。通过$^3P_0$夸克对产生模型提供了价态-连续谱耦合。在$^3P_0$模型中，由于初始跃迁算符的作用，诱导质量位移出现了较大的负值，这对价夸克模型提出了挑战。夸克对产生哈密顿量应采用更多的QCD模型。因此，在本文中，我们使用我们之前工作中引入的改进的$^3P_0$跃迁算子重新计算了质量漂移，并且质量漂移平均减少了$75\%$。此外，作为练习，我们调整了禁闭参数$Δ$，并重新计算了粲偶素态的光谱。一些粲偶素态的质量被很好地再现。
2023-02-02 hep-ph
In Search of the Chiral Regime
本文对核子质量的非猝灭格点量子色动力学数据的夸克质量和有限尺寸依赖性的最新分析作了批判性的评价。我们利用这个论坛来估计核子性质的手征区的边界。
2004-03-30 hep-lat hep-ph nucl-th
$B\toπ\ellν$ and $B\toπ\ell^+\ell^-$ semileptonic form factors from unquenched lattice QCD
我们更新了$B\toπ$半轻子形状因子的格点计算，它对CKM矩阵元$|V_{ub}|$和$B\toπ\ell^+\ell^-$稀有衰变有重要的应用。我们使用MILC作为与$N_f=2+1$海夸克的qtad系综，并在一定范围的晶格间距$a \approx 0.045$ - $0.12$ fm。我们使用SU（2）交错手征微扰理论在硬π极限下对我们的晶格数据进行了手征和连续谱的联合外推。为了将形状因子的结果扩展到整个运动学范围，我们采用函数方法以独立于模型的方式使用Bourrely-Caprini-Lellouch形式主义来参数化形状因子。我们的分析仍然是盲态的，有一个未知的偏移因子，我们将在提交最终结果时披露。
2013-11-26 hep-lat hep-ph
Meson spectroscopy: too much excitement and too few excitations
我们简要地回顾了介子光谱学的一般状况，特别是在光的经常提出的要求，有太多的观察到的共振被占为$q\bar{q}$状态。此外，适当的通常库仑加线性，别名“漏斗”，限制潜力再现轻，重轻，重介子的实验光谱进行了严格的分析。因此，观察到并讨论了许多严重的差异。作为可能的原因，我们建议忽略unitarisation和其他耦合通道的影响，以及漏斗势本身的不足。为了说明我们的替代方案，“未淬灭”的方法，我们提出了一些最近成功描述令人困惑的介子增强和共振的例子，如粲偶素态X（4260）和X（3872），以及轴矢量粲介子$D_1(2420)$，$D_1(2430)$，$D_{s1}(2536)$和$D_{s1}(2460)$。
2012-09-07 hep-ex hep-ph
B Meson Semileptonic Form Factors from Unquenched Lattice QCD
用全量子色动力学格点模拟方法研究了半轻子过程B --> πl ν.我们使用由MILC协作产生的未淬火压力计配置。这些包括三种夸克味的真空极化效应：$s$夸克和两种可变质量的非常轻的味（$u/d$），允许外推到物理手征极限。我们用非相对论QCD模拟了$b$夸克和一个高度改进的交错夸克作用量的轻海和价夸克。计算了16 GeV $^2 \leq q^2 < q^2_{max}$手性极限下的形状因子$f_+(q^2)$和$f_0(q^2)$，得到了$\int^{q^2_{max}}_{16 GeV^2} [dΓ/dq^2] dq^2 / |v_{ub}|^2 = 1.46(35) ps^{-1}$ .将此与重味平均组（HFAG'05）最近从BaBar，Belle和CLEO合作中获得的B半轻子衰变的分支分数数据的初步平均值相结合，得到$|V_{ub}| = 4.22(30)(51) \times 10^{-3}$。请注意本电子版（物理学修订版D 73，074502（2006））的物理综述D中出现的附录B（带勘误）。手性限度中的形状因子$f_+(q^2)$的结果发生了显著变化。本摘要的最后两句话现在应改为：“我们计算了16 Gev $^2 \leq q^2 < q^2_{max}$范围内手征极限的形状因子$f_+(q^2)$和$f_0(q^2)$，并获得了$\int^{q^2_{max}}_{…
2007-05-23 hep-lat hep-ph
Decay Constants of Charged Pseudoscalar Mesons
本文综述了π-、K-、D+、Ds+和B-赝标介子的纯轻子衰变物理。所测得的衰变率与组分夸克的相关弱相互作用CKM矩阵元和与介子中夸克和反夸克波函数的重叠相关的强相互作用参数（称为衰变常数fP）的乘积有关。理论和实验之间的相互作用对于每个粒子都是不同的。理论上的预测在B区是必要的，可以在魅力区进行测试。一个这样的测量，即fDs，不同于最精确的未淬灭晶格计算，可能表明存在新的中间粒子，或者理论预测可能是误导。由于测量和理论预测的准确性，较轻的π介子和K介子提供了严格的比较。这篇评论是为粒子数据组2008年版准备的。
2008-06-07 hep-ex hep-ph
Width difference of the B_s mesons from lattice QCD
我们推广了以前的研究，计算了B介子在格点上的B参数B_B和B_S，并对B_s介子宽度差的结果进行了修正。我们对B参数猝灭计算中的系统误差进行了广泛的研究，发现对重夸克采用NRQCD作用量可以很好地控制系统误差。我们还报告了我们的初步结果，从非淬火模拟。
2001-04-09 hep-ph
Estimating the Unquenched Strange Quark Mass from the Lattice Axial Ward Identity
本文利用轴向沃德恒等式确定了两种味（nf=2）轻动力学夸克的奇夸克质量。的计算进行晶格上使用O（a）改进的威尔逊费米子，并包括一个完全非微扰确定的重整化常数。在连续极限，我们发现在2GeV的MSbar方案中，ms = 111（6）（4）（6）MeV，力标度r0 = 0.467fm，其中第一个误差是统计的，第二个和第三个误差是系统的，分别由于拟合和标度的不确定性。结果也提出了轻夸克质量和手征凝聚。对于r0=0.5fm，也给出了相应的结果。
2006-01-03 hep-lat hep-ph
The neutral kaon mixing parameter B_K from unquenched mixed-action lattice QCD
本文用改进的交错海夸克和畴壁价夸克计算了非猝灭格点量子色动力学中的中性K介子混合参数B_K。我们使用MILC协作组生成的“2+1”味规范组态，在~ 0.12 fm和~ 0.09 fm两种格点间距下模拟了多价和海夸克质量。我们用非微扰方法将B_K的格点确定与连续谱值相匹配，并用混合作用手征微扰理论将B_K外推到连续谱和物理夸克质量上。“混合作用”方法使我们能够控制系统不确定性的所有来源，从而精确地确定B_K;我们发现B_K^{MSbar，NDR}（2 GeV）= 0.527（6）（20），其中第一个误差是统计误差，第二个误差是系统误差。
2010-01-22 hep-lat hep-ph
Heavy Meson Description with a Screened Potential
我们进行了夸克模型计算的$b\bar{b}$和$c\bar{c}$光谱从屏蔽漏斗势的形式建议的非淬火晶格计算。建立了格点屏蔽参数与直接由QCD导出的有效胶子质量之间的联系。自旋-自旋能量分裂，轻子宽度和辐射衰变也检查提供测试的状态的描述。
2003-07-25 hep-lat hep-ph
Chiral corrections to heavy quark-diquark symmetry predictions for doubly heavy baryon zero-recoil semileptonic decay
本文研究了重重子半轻子衰变形状因子的重夸克-双夸克对称性预言的主导手征修正。在重夸克-双夸克对称性的极限下，导出了重双夸克与弱流的耦合，构造了耦合到弱流的重重子的手征拉格朗日量。我们计算了非猝灭和部分猝灭QCD对重子零反冲半轻子衰变的手征修正。利用该理论导出了在格点量子色动力学模拟中测量重子零反冲半轻子衰变形状因子的手征外推表达式。
2010-09-21 hep-ph
Heavy quarkonia description from an energy dependent quark-antiquark potential
我们模拟了重夸克偶素中开味介子-介子阈值的光谱效应。提出的能量相关夸克-反夸克静势试图将非猝灭晶格计算的结果纳入一个夸克模型方案。一个很好的定性和一个合理的定量描述的粲和bottomonium，包括“新的粲”状态，得到。
2015-07-09 hep-ph
Confinement, the gluon propagator and the interquark potential for heavy mesons
由截断的Dyson-Schwinger方程的传播子得到的由大质量单胶子交换相互作用描述的重介子的夸克间静态势不能再现预期的Cornell势。我表明，没有一个基于有限传播子的公式会导致淬火QCD的禁闭。我提出了一种基于奇异非微扰耦合常数的机制，它具有产生有限胶子传播子和（几乎）线性禁闭的优点。该机制可以稍微修改，以产生非猝灭QCD的屏蔽势。
2012-05-09 hep-ph hep-th
Diabatic description of charmonium-like mesons
我们应用非绝热形式主义，首先介绍了分子物理学，重夸克介子的描述。在这种形式中，动力学完全由非绝热势矩阵描述，其元素可以从非猝灭的格点量子色动力学弦破裂研究中导出。对于远低于最低开味介子-介子阈值的能量，由此产生的非绝热方法简化为众所周知的玻恩-奥本海默近似，其中重夸克介子质量对应于有效夸克-反夸克势中的能级。对于接近或高于该阈值的能量，当玻恩-奥本海默近似失效时，这种方法提供了一组耦合的薛定谔方程，其中包含非微扰的介子-介子分量，即超出环路修正。在此框架下对质量低于$4.1$ GeV的含$c\overline{c}$的重介子进行了光谱研究。从它的一个统一的描述，以及传统的非传统的共振出来。
2020-09-25 hep-ph
Decays of light mesons triggered by chiral chemical potential
利用与QCD相关的介子有效拉格朗日量，分析了手征不平衡环境中的轻介子（$π,\ σ,\ a_0$）性质。在手征电荷密度的影响下，由于$π$和$a_0$介子的混合，标量介子出现了新的空间宇称违反衰变。π介子的电磁形状因子得到了一个不寻常的奇宇称贡献。π介子的有效质量取决于它们的速度，并可能在飞行中消失。根据上述现象讨论了在重离子碰撞中确定手征化学势的可能性。
2017-07-19 hep-ex hep-ph nucl-th
Quenched Chiral Corrections to Heavy-Light Decay Constants at Order 1/M
用猝灭手征微扰法研究了1/M中首阶以上重轻介子的衰变常数。结果被用来估计淬火晶格计算的衰变常数的误差。对于双比值$R_1 = ( f_{D_s}/f_D) / (f_{B_s}/f_B)$，我们发现误差很小，保守估计为6%，但可能更小。我们还发现，淬火减少的比例$f_{D_s}/f_D$相对于未淬火的理论。
1994-12-08 hep-ph
Effective Chiral theory of Mesons
用夸克算符模拟介子场，提出了有效的介子手征理论。存在自发的手征对称性破缺和动力学的手征对称性破缺。理论结果与实测数据吻合较好。
1996-06-03 hep-ph
Chiral extrapolation of lattice data for B-meson decay constant
在非物理区用非猝灭格点量子色动力学计算了B介子衰变常数fB。为了将晶格数据外推到物理区域，我们提出了一种基于重介子有效手征微扰理论的唯象泛函形式，它既考虑了重夸克对称性，又考虑了手征对称性，同时还考虑了非相对论组分夸克模型，它在大π介子质量下是有效的.包含的π介子环修正导致非解析贡献fB时，π介子质量很小。有限范围正则化技术用于手征展开式的高阶项的重新表示。我们还考虑了晶格模拟中的有限体积效应。我们的模型中的参数和其他不确定性的依赖关系进行了讨论。
2006-11-24 hep-ph
$B_K$ using HYP-smeared staggered fermions in $N_f=2+1$ unquenched QCD
本文给出了在MILC asqtad晶格上用HYP-涂抹改进的交错费米子计算K介子混合参数$B_K$的结果。我们使用三个晶格间距（$a\approx 0.12$，$0.09$和$0.06\;$ fm），十个不同的价夸克质量（$m\approx m_s/10-m_s$），和几个轻海夸克质量，以控制连续谱和手征外推。我们推导出了拟合我们的数据所必需的次首阶交错手征微扰理论（SChPT）结果，并使用这些结果进行基于SU（2）和SU（3）SChPT的外推。SU（2）拟合特别简单，因为与口味破坏和匹配误差相关的参数只出现在次-前导顺序。我们匹配到连续重整化方案（NDR）使用单圈微扰理论。我们的最终结果来自SU（2）分析，SU（3）结果提供了（不太准确的）交叉检查。我们发现$B_K(\text{NDR}, μ= 2 \text{GeV}) = 0.529 \pm 0.009 \pm 0.032$和$\hat{B}_K =B_K(\text{RGI})= 0.724 \pm 0.012 \pm 0.043$，其中第一个错误是统计的，第二个是系统的。该误差由匹配因子中的截断误差主导。我们的结果与用asqtad或畴壁海夸克产生的晶格上的价畴壁费米子得到的结果一致。
2010-12-21 hep-lat hep-ph hep-th
