Comment on "High-Precision Determination of the Electric and Magnetic Form Factors of the Proton"
在最近的一封信中，Bernauer等人提出了对质子电磁形状因子GEp（Q^2）和GMp（Q^2）的拟合，以及基于大量新的高统计精度（<0.2%）截面测量的提取的质子电荷和磁化半径。他们采用的库仑修正与更现代和更完整的计算有很大的不同，这意味着他们的最终结果有很大的误差。
2011-08-15 nucl-ex nucl-th
Transverse-velocity scaling of femtoscopy in $\sqrt{s}=7$ TeV proton-proton collisions
虽然在重离子碰撞实验中发现飞秒半径的横质量标度具有很好的近似性，但在高能质子-质子碰撞实验中却发现它是失败的。它示出，如果不变的半径参数绘制相对于横向速度，而不是，缩放与横向速度被认为是在$\sqrt{s}=7$ TeV质子质子实验。一个简单的半经典模型定性地再现这种横向速度标度。
2018-03-16 hep-ph nucl-ex
Differential Transverse Flow in Central C-Ne and C-Cu Collisions at 3.7 GeV/nucleon
在JINR的SKM-200-GIBS装置上，测量了能量为3.7GeV/核子的中心C-Ne和C-Cu碰撞中质子和π介子的微分横向流随横向动量的变化。在协议的横向移动的热模型的预测，质子差分横向流的强度被发现，首先逐渐增加，然后饱和，在这两个系统中的横向动量的增加。在C-Ne反应中，π介子优先沿质子横向流的同一方向发射，而在C-Cu反应中，由于较重靶在整个横动量范围内的遮蔽效应较强，π介子则沿质子横向流的相反方向发射。
2002-03-14 nucl-ex
Comment on "Evidence for narrow resonant structures at $W\approx$ 1.68 GeV and $W\approx$ 1.72 GeV in real Compton scattering off the proton"
我们对Kuznetsov等人的声明进行评论，即在质子康普顿散射的束流不对称性中看到的W=1.72 GeV附近的结构在中子光生$η$的总截面中没有观察到。
2015-12-14 hep-ex nucl-ex nucl-th
Energy dependence of transverse momentum fluctuations in Pb+Pb collisions at the CERN Super Proton Synchrotron (SPS) at 20A to 158A GeV
本文给出了在20 $A$、30 $A$、40 $A$、80 $A$和158 $A$ GeV处，中心Pb+Pb相互作用中横动量$p_T$的逐事件波动的结果。对前向质心快度（$1.1 < y^{*}_π < 2.6$）的带电粒子进行分析。研究了三种涨落测度：事件中平均横动量分布- $M(p_T)$ -、$Φ_{p_{T}}$涨落测度和两粒子横动量关联。$p_T$的波动很小，并且在欧洲核子研究中心超级质子同步加速器的能量范围内没有显示出显着的能量依赖性。结果进行比较QCD启发的预测的临界点，并与UrQMD模型。横向动量涨落，类似于多重性涨落，在QCD临界点附近并没有表现出预期的冻结的增加。
2009-04-28 nucl-ex
High transverse mass pion and proton correlations in central PbPb collisions at 17GeV/nucleon
对于质心能量为17.3GeV/核子的中心PbPb碰撞，我们首次进行了pp关联函数的二维测量。这些数据扩展了以前的研究范围内的HBT半径的两个因素的横向质量。他们是一致的流体动力学解释和微观模型，包括强子再散射和横向扩张。我们还报告了π介子相关的新数据。负π介子在0.92 GeV的横向质量的两个粒子的相关性意味着源半径小于典型的流体动力学拟合和输运模型模拟。有可能这些快π介子在流体动力学流形成之前就离开了源。
2003-05-18 nucl-ex
Comments on "Observation of Long-Range, Near-Side Angular Correlations in Proton-Proton Collisions at the LHC" by the CMS collaboration(arXiv:1009.4122v1 [hep-ex])"
本文的目的是指出，CMS观测与以前在粒子物理学中在大横动量和/或低能量高多重数下的观测是一致的，这些观测被解释为夸克-胶子等离子体（QGP）的可能证据，并提出在A+A碰撞中观察到的QGP的其他特征，如径向流和喷流淬灭，为了给QGP的产生提供进一步的证据，需要在p-p碰撞中进行研究。
2010-10-05 hep-ex hep-ph nucl-ex
Comment on "Direct Observation of Proton Emission in $^{11}$Be"
我们认为[PRL 123，082501（2019）]的结论不正确。本文报道了在~（11）Be的β衰变中直接观测到的β缓发质子发射。从这个过程的确定分支比和从发射质子的能谱中推断出11 Be中存在迄今未观察到的窄共振。然而，给定的过渡到这种状态的β强度是错误的。此外，我们表明，峰位和分支比的组合是在强烈的不同意与作者所考虑的模型。此外，我们确定了分析中的几个不足之处，我们提供了可能的背景来源，可以解释错误。
2019-12-12 nucl-ex nucl-th
Comment on "On the implementation of CVC in weak charged-current proton-neutron transitions" by C. Giunti, arXiv: 1602.00215 [hep-ph]
我们指出，<->即使对于不同质量的中子和质子（见T。Leitner等人，Phys. Rev. C { \bf 73}，065502（2006）和A. M. Ankowski，arXiv：1601.06169 [hep-ph]）与第一类电流贡献有关，但与C. Giunti，arXiv：1602.00215 [hep-ph]。
2017-05-26 astro-ph.CO hep-ex hep-ph
Transverse momentum spectra of charged particles in proton-proton collisions at $\sqrt{s} = 900$ GeV with ALICE at the LHC
利用ALICE探测器测量了LHC上$\sqrt{s} = 900$ GeV质子-质子碰撞中包含的带电粒子横动量分布。测量在横向动量范围为$0.15<p_{\rm T}<10$ GeV/ $c$的中心赝快度区$(|η|<0.8)$中进行。本文还研究了横动量与粒子多重数之间的关系。非弹性（INEL）和非单衍射（NSD）事件的结果。$|η|<0.8$的平均横向动量为$\left<p_{\rm T}\right>_{\rm INEL}=0.483\pm0.001$（stat.）$\pm0.007$（系统）GeV/ $c$和$\left<p_{\rm T}\right>_{\rm NSD}=0.489\pm0.001$（统计）$\pm0.007$（系统）GeV/ $c$。这些数据显示出比在更宽的赝快度间隔中的测量值稍大的$\left<p_{\rm T}\right>$。与Monte Carlo事件发生器PYTHIA和PHOJET的模拟结果进行了比较。
2017-09-28 hep-ex nucl-ex
Comment on "Pygmy dipole response of proton-rich argon nuclei in random-phase approximation and no-core shell model"
在最近的一篇文章中，C。巴尔比里E.考里耶Langanke和G. Martínez-Pinedo \cite{Bar.08}，采用么正关联算符方法（UCOM）\cite{Fel.98}得到的关联真实核子-核子相互作用，在无核壳模型（NCSM）和无规相近似（RPA）下研究了富质子$^{32,34}$ Ar中低能偶极激发.本评论的主要目的是指出，文章\cite{Bar.08}与以前在相同的UCOM-RPA框架中使用相同的相关Argonne V18相互作用\cite{Paa.06}进行的激发研究不一致，它没有提供任何证据证明$^{32}$ Ar中被称为侏儒偶极共振的低位态确实具有共振样结构，并且在研究远离稳定谷的奇异激发模式之前，应当确保该模型提供关于核基态性质和核中激发的可用实验数据的可靠描述。虽然作者旨在测试质子滴管线处基于UCOM的理论，但在UCOM情况下未考虑用作质子滴管线处理论框架的标准初始测试的可用实验数据（例如，结合能、单质子分离能、双质子分离能）。
2008-09-03 nucl-ex nucl-th
Measurement of the dependence of transverse energy production at large pseudorapidity on the hard-scattering kinematics of proton-proton collisions at $\sqrt{s} = 2.76$ TeV with ATLAS
利用LHC ATLAS探测器记录的$\sqrt{s} = 2.76$ TeV $pp$的4.0 pb $^{-1}$碰撞数据，研究了中心区喷流产生与伪快度分离区潜在事件活动之间的关系。的基本事件的特征在于通过测量的横向能量的总和的平均值在大的伪快度下游的质子，这是报告在这里作为硬散射运动学变量的函数。硬散射的特点是平均横向动量和赝快度的两个最高的横向动量射流的事件。双喷流运动学被用来估计，在事件的基础上，标度的纵向动量的硬散射部分子在目标和弹丸束质子移动朝向和远离测量横向能量的区域，分别。在大赝快度的横向能量生产被观察到减少与目标质子的纵向动量分数的线性依赖，并依赖于只有弱的抛射体质子。的结果进行比较的各种Monte Carlo事件发生器，定性再现数据中观察到的趋势，但一般underpredict的整体水平的横向能量在前进的伪快度的预测。
2016-03-10 hep-ex nucl-ex
Pseudorapidity and transverse-momentum distributions of charged particles in proton-proton collisions at $\mathbf{\sqrt{\textit s}}$ = 13 TeV
在质心能量为$\sqrt{s}$ = 13 TeV时，测量了质子-质子碰撞中产生的带电粒子的赝快度（$η$）和横动量（$p_{\rm T}$）分布. $|η|<$ 1.8中的赝快度分布是针对非弹性事件和$|η|<$ 1中至少有一个带电粒子的事件而报告的。在赝快度区域$|η|<$ 0.5中产生的带电粒子的赝快度密度对于两个事件类分别为5.31 $\pm$ 0.18和6.46 $\pm$ 0.19。带电粒子的横向动量分布在0.15 $<$ $p_{\rm T}$ $<$ 20 GeV/c和$|η|<$ 0.8的范围内测量，其中至少有一个带电粒子在$|η|<$ 1中。通过研究谱随事件多重性的演化，研究了横动量与粒子多重性之间的关联。计算结果与PYTHIA和EPOS蒙特卡罗发生器进行了比较。
2016-03-17 hep-ex nucl-ex
Study of the PYTHIA $ΔηΔϕ$ correlation as a function of multiplicity and transverse sphericity in proton-proton collisions at 7 TeV
研究和理解质子-质子碰撞的细节是重要的，因为它们是与重离子结果进行比较的基准。在目前的工作中，我们研究了$ΔηΔϕ$关联作为事件的多重性和横向球度的函数在pp碰撞$\sqrt{s}$ = 7 TeV使用PYTHIA 8.180。结果表明，作为球度和多重性的函数，相关性的形状变化很大，这表明在两个观测值的箱中切片数据以更好地理解相互作用的复杂性的重要性。受色重联（CR）产生的径向流型的启发，讨论了有无CR以及双强子关联的结果。
2014-07-01 hep-ph nucl-ex
Effect of the momentum dependence of nuclear symmetry potential on the transverse and elliptic flows
在同位旋相关的Boltzmann-Uehling-Uhlenbeck输运模型框架下，研究了束流能量为400 MeV/核子的丰中子反应$^{132}$ Sn+ $^{124}$ Sn中，核对称势的动量依赖性对核横向流和椭圆流的影响.我们发现，核对称势的动量依赖性影响了自由中子质子比的快度分布，以及中子和质子横向流随快度的变化。核对称势的动量依赖性对中子-质子微分横向流的影响比中子和质子横向流的差异以及质子和中子椭圆流的差异更明显。由于核对称势的动量依赖性仍然是一个悬而未决的问题，因此，利用中子流和质子流的差异来探测对称能是更好的方法。利用中子-质子微分横向流和自由中子质子比的快度分布来探测核对称势的动量依赖性是比较好的。
2012-03-08 nucl-ex nucl-th
Neutron-proton differential transverse flow in $^{132}$Sn + $^{124}$Sn collisions at 270 MeV/nucleon
在输运模型下，研究了270 MeV/核子中心$^{132}$ Sn + $^{124}$ Sn碰撞中的中子-质子微分横向流及其激发函数.为了更准确地评估对称能\esym的高密度行为对这个可观测值的影响，我们还考虑了\esym在饱和密度$ρ_{0}$附近的不确定性。结果表明，中子-质子微分横向流及其激发函数主要对\esym在$ρ_{0}$的斜率$L$敏感。然而，还应考虑\esym的低密度行为对该可观察性的影响。因此，建议测量的中子-质子微分横向流及其激发函数可以提供有用的补充$L$的限制提取的光谱π比在S $π$ RIT实验。
2022-08-28 nucl-ex nucl-th
Mean transverse mass of hadrons in proton-proton reactions
利用超相对论量子分子动力学（UrQMD）方法研究了质子-质子（$p+p$）反应中中快度平均横质量$\langle m_T\rangle$的能量依赖性. UrQMD模型预测了几种强子的$\langle m_T\rangle$对碰撞能量的非单调依赖性：对于$π^+$、$p$、$K^+$和$Λ$，平均横向质量在质心能量区域$5\le \sqrt{s}\le 8$ GeV有最大值。这些结果是两个贡献相互作用的结果：1）重子共振$N^*$和$Δ$的激发和衰变; 2）重子弦的激发和衰变。UrQMD的结果没有显示出任何非单调的依赖$\langle m_T\rangle$对$\sqrt{s}$的$π^-$，$K^{-}$，和反质子。NA 61/SHINE协作组很快将通过实验检验中等快度时$\langle m_T\rangle$对$π^+$、$p$、$K^+$和$Λ$碰撞能的非单调依赖性是否与真实的$p+p$相互作用有关。
2015-01-23 nucl-ex nucl-th
Transverse Spin Asymmetries in the $p^{\uparrow}p\to pπ^0 X$ Process at STAR
在STAR的$\sqrt{s}=200$ GeV横向极化$pp$碰撞中观测到了一个重要的$p^{\uparrow}p\to pπ^0 X$事件样本，其中在前向赝快度范围$2.65<η<3.9$中检测到一个孤立的$π^0$，以及前向质子$p$，后者以近束前向赝快度散射到罗马波特探测器中。$π^0$和散射质子能量之和与100 GeV的入射质子能量一致，表明在该方向上没有进一步产生粒子。假设正向入射质子可能涨落到一个$p+π^0$系统中，其角动量与初始质子自旋相关。反向质子与$p+π^0$系统相互作用，然后分离，使得$π^0$具有${\sim}2$ GeV/ $c$的横向动量，质子具有${\sim}0.2$ GeV/ $c$的横向动量，而反向质子破碎成剩余的粒子$X$。$π^0$和散射质子之间的相关性，以及依赖于π介子和质子的方位角的单自旋不对称性。这是第一次，自旋不对称性已经探索了这一过程，并需要一个模型来解释其方位角的依赖性。
2019-08-02 hep-ex nucl-ex
J/psi production from proton-proton collisions at sqrt(s) = 200 GeV
在RHIC的PHENIX实验上，在sqrt（s）= 200 GeV的质子-质子碰撞中，在宽的快度和横动量范围内测量了J/psi的产生。的快度和横向动量的分布，以及测量的平均横向动量和总生产截面，并与现有的理论计算进行比较。总J/psi截面为3.99 +/- 0.61（静态）+/- 0.58（系统）+/- 0.40（绝对）微仓。平均横向动量为1.80 +/- 0.23（stat）+/- 0.16（sys）GeV/c。
2003-07-08 hep-ex nucl-ex
Transverse single spin asymmetry for very forward $π^{0}$ production in polarized proton-proton collisions at $\sqrt{s}$ = 510 GeV
横向单自旋不对称性，$A_{N}$，非常前$π^{0}$生产极化$p + p$碰撞提供了新的信息，了解其生产机制。在微扰QCD框架下，用质子的部分子结构描述了正向$π^{0}$在$3 < η< 4$赝快度区的$A_{N}$。然而，最近的数据表明，一个潜在的贡献，不仅部分，而且衍射相互作用。为了提供关于$A_{N}$起源的新见解，我们在2017年RHIC测量了来自$\sqrt{s}$ = 510 GeV极化$p + p$碰撞的$6 < η$赝快度区域中的非常向前的$π^{0}$产生。本文报道了我们在$0 < p_{T} < 1$ GeV/ $c$横动量范围内对极前向$π^{0}$的测量和初步结果。
2019-02-28 hep-ex nucl-ex
A new description of transverse momentum spectra of identified particles produced in proton-proton collisions at high energies
在参与者夸克模型或夸克水平上的多夸克模型的框架下，用一种新的方法对高能质子-质子（$p+p$）碰撞中产生的已识别粒子的横动量谱进行了经验描述，其中源本身就是参与者夸克.每个参与者（组分）夸克有助于横向动量谱，这是描述的TP样函数，一个修订的Tsallis-帕累托型函数。强子的横动量谱是两个或多个类TP函数的卷积。对于轻子，横动量谱是两个TP类函数的卷积，这是由于两个参与碰撞的夸克，例如射弹夸克和靶夸克。讨论的理论方法似乎描述的$p+p$碰撞数据的质心能量$\sqrt{s}=200$ GeV，2.76 TeV，和13 TeV非常好。
2020-10-31 hep-ex hep-ph nucl-ex
Transverse Beam Spin Asymmetries in Forward-Angle Elastic Electron-Proton Scattering
我们已经测量了在Q^2 = 0.15、0.25（GeV/c）^[2]时横向极化的3 GeV电子与非极化质子弹性散射中的束法向单自旋不对称性。结果与仅使用弹性核子中间态的计算结果不一致，而与具有显著非弹性强子中间态贡献的计算结果基本一致。A_n提供了2-γ交换振幅虚部的直接探测，它的完整描述对于解释精密电子散射实验的数据是重要的。
2007-07-10 hep-ph nucl-ex
Large single transverse spin asymmetry for forward neutrons in ultraperipheral polarized proton-nucleus collisions in explanation of measurements at RHIC-PHENIX
BNL-RHIC的PHENIX实验最近报道了在$\sqrt{s_{NN}} = 200\,$ GeV极化质子-核碰撞中测量的正向中子的单横向自旋不对称性$A_N$;质子-铝和质子-金碰撞中的$A_N$分别为-0.015和0.18，这与质子-质子碰撞中的$A_N=-0.08$明显不同。在本文中，我们提出了大$A_N$的超周边极化质子-核碰撞的前向中子作为解释的PHENIX测量。所提出的模型证明使用两个蒙特卡罗模拟组织如下。在超周边碰撞模拟中，我们使用STARlight事件发生器模拟虚光子通量，然后使用MAID 2007幺正等压线模型模拟虚光子与极化质子相互作用中的中子产生.在质子-核强子相互作用的模拟中，前向中子产生的微分截面分别用一个简单的一π交换模型和Glauber模型进行了预测。计算得到的累积超周边碰撞和强子相互作用贡献的$A_N$值与PHENIX的结果符合得很好。
2017-02-17 nucl-ex nucl-th
Novel twist-three transverse-spin sum rule for the proton and related generalized parton distributions
我们导出了一个新的扭曲3部分子求和规则的横自旋的质子，其中包括众所周知的夸克自旋结构函数$g_T(x)=g_1(x)+g_2(x)$，较少研究，但已知的横胶子极化密度$ΔG_T(x)$，夸克和胶子正则轨道角动量密度与横极化。这是Jaffe和Manohar以前导出的质子纵向自旋求和规则的相反部分。我们将部分子正则轨道角动量密度与一类新的扭曲3广义部分子分布函数联系起来，这些分布函数在深虚互斥过程中是潜在可测的。我们还详细讨论了无限动量系中与横向极化有关的一个重要技术性问题，即，将内在贡献与外在贡献分离。我们应用我们的发现，部分子，角动量，和磁矩，分别在横向极化质子的横向空间分布。
2021-01-13 hep-lat hep-ph nucl-ex
Comment on B. Davids et al.; Proton-Decaying States in 22Mg and the Nucleosynthesis of 22Na in Novae
B.S. Davids { \em等人}明确假设\ne 22和\mg 22中的模拟态的辐射宽度相等。我们证明，这种对Iso-spin对称性的误用会导致非常错误的结果。对基本原子核结构的考虑表明，这种假设可能有很大的不准确性（见\mg 22），这一点从与最近在\mg 22中测量的辐射宽度的比较中可以明显看出。从模拟跃迁估算辐射宽度是常见的，但往往是错误的（例如在\mg 22中），不应被视为核天体物理学中的有用工具。
2004-09-14 astro-ph nucl-ex nucl-th
Transverse-spin dependent energy-energy correlators in proton-proton collisions within the dihadron fragmentation framework
University of California, Los Angeles（加州大学洛杉矶分校）；Mani L. Bhaumik Institute for Theoretical Physics, University of California, Los Angeles（加州大学洛杉矶分校马尼·L·布海米克理论物理研究所）；Center for Frontiers in Nuclear Science, Stony Brook University（纽约州立大学石溪分校核科学前沿中心）；Temple University（天普大学）；Lebanon Valley College（黎巴嫩谷学院）
基于双强子碎裂和横向性部分子分布函数的全局QCD分析模型，计算了横向极化质子-质子碰撞中喷注内两个强子产生的能量-能量关联，数值预测与STAR测量吻合，并表明大横向动量数据倾向于支持与格点QCD核子张量电荷一致的横向性提取。
2026-10-05 hep-ex hep-ph nucl-ex
Back-to-back isolated photon-quarkonium production at the LHC and the transverse-momentum-dependent distributions of the gluons in the proton
研究由重夸克偶素（如J/psi或Upperp）和在大型强子对撞机上质子-质子碰撞产生的光子组成的准背靠背孤立对，可能是第一次实验测定非极化质子中两个胶子横动量相关分布（TMD）f1 ^g和h1 ^perp，g的最佳方法，后者给出了线极化胶子的分布。为了证实这一点，我们计算的横向动量相关的影响，在研究过程中出现的，并讨论其测量的可行性。
2015-02-08 hep-ex hep-ph nucl-ex
Transverse Velocity Dependence of the Proton-Antiproton Ratio as a Signature of the QCD Critical Endpoint
QCD相图中临界点的存在会使描述膨胀火球在$μ_B-T$相图中演化的轨迹发生变形。如果强子的平均发射时间是横向速度的函数，正如强子冻结动力学的微观模拟所表明的那样，当火球通过临界点附近时，流体动力学轨道的变形将改变质子-反质子比的横向速度（$β_{\rm T}$）依赖性。因此，窄射束能量窗口中的$\bar{p}/p$比率的不寻常的$β_{\rm T}$依赖性将表明临界点的存在。
2008-09-27 hep-ph nucl-ex nucl-th
Reply to "Comment on `Breakdown of the expansion of finite-size corrections to the hydrogen Lamb shift in moments of charge distribution'"
为了遵守评论[J. Arrington，arXiv：1602.01461]的批评，我们考虑质子电形状因子的另一种修改，它解决了“质子半径之谜”。所提出的修改满足了评论中提出的所有一致性标准，但对谜题的影响与原始论文相似。与评论的结论性声明相反，不难发现在低$Q$下对形状因子进行特别修改，以解决差异并与分析性约束一致。我们再一次强调，在找到物理机制之前，我们不认为对质子形状因子的这种特别修改是解决这个难题的办法。
2016-02-09 hep-ph nucl-ex nucl-th
Saturating Cronin effect in ultrarelativistic proton-nucleus collisions
分析了能量为20 GeV < s^1/2 < 60 GeV的质子-质子和质子-核碰撞中π介子和光子产生的截面。我们将质子-质子和核对横动量展宽的贡献分开，提出了一种新的高横动量区核增强机制。
1999-03-29 hep-ph nucl-ex nucl-th
Realistic Transverse Images of the Proton Charge and Magnetic Densities
我们开发了一种技术，表示为有限半径近似（FRA），使用一个二维版本的香农-奈奎斯特采样定理，以确定横向密度和它们的不确定性从实验量。在高$Q^2$的形状因子和缺乏测量数据的实验不确定性所产生的undiscrimination进行处理。FRA的关键特征是在$Q^2$的给定值处测量的形状因子与坐标空间中的确定区域相关。一个确切的关系之间的FRA和使用贝塞尔级数推导。质子狄拉克形状因子是足够公知的，使得除了横向间隔$b$小于约0.1 fm之外，横向电荷密度是非常精确地已知的。泡利形状因子对于大约10 GeV的$^2$的$Q^2$是众所周知的，并且这允许合理的但可改进的异常磁矩密度的确定。
2010-11-05 hep-ph nucl-ex nucl-th
Transverse charge density and the radius of the proton
一个令人费解的差异之间存在的值的质子电荷半径使用不同的实验技术：弹性电子-质子散射和光谱的电子和μ子氢。质子半径是通过在零四动量转移下的电形状因子$G_E(Q^2)$的斜率来定义的，这在散射实验中是无法实现的。我们提出了一种新的方法提取质子半径的散射数据在一个广泛的$Q^2$范围内，而不是试图直接确定$G_E$在$Q^2 = 0$的斜率。该方法将质子的半径与其横向电荷密度相关联，该横向电荷密度是狄拉克形状因子$F_1(Q^2)$的二维傅里叶变换。我们应用我们的方法来重新分析A1合作[J.C. Bernauer等人，物理修订版信函105，242001（2010）]并提取与原始结果一致的半径值$r_E = 0.889(5)_{\text{stat}}(5)_{\text{syst}}(4)_{\text{model}}~\text{fm}$。我们还提供了新的参数化的狄拉克和泡利形状因子和质子的横向电荷和磁化强度密度。我们的再分析表明，质子半径的差异不能解释的问题与拟合和外推的A1数据$Q^2 = 0$。
2022-02-28 hep-ex hep-ph nucl-ex
