Charm-meson Triangle Singularity in ${e^+e^-}$ Annihilation into ${ D^{*0} \bar{D}^0 + γ}$
在假定$X(3872)$为弱束缚粲介子的条件下，计算了在接近$D^{*0} \bar D^{*0}$阈值的质心能量下，$e^+ e^-$湮灭为$D^{*0} \bar D^0 +γ$的截面. Dalitz图在$\bar D^0 γ$的平方不变质量$t$中具有$\bar D^{*0}$共振带。当$D^{*0}$的衰变宽度为0时，达利兹图在粲介子三角形奇点的不变质量平方$u$为$D^{*0} \bar D^0$时也有一个窄带。在$D^{*0}$宽度的物理值处，窄带减小到肩部。因此，三角形奇点不能直接观察到作为$u$函数的微分截面中的峰。然而，对于$u$低于三角形奇点的事件，它可以间接观察到$t$分布中的局部最小值。最小值是由三角形回路图和树图之间的施密德抵消产生的。这个最小值的观测将支持$X(3872)$作为弱束缚粲介子分子的鉴定。
2020-04-27 hep-ph
Triangle singularity in the $J/ψ\rightarrow K^+ K^- f_0(980)(a_0(980))$ decays
我们研究了$J/ψ\rightarrow K^+ K^- f_0(980)(a_0(980))$反应，发现产生这种衰变的机制在$M_{\rm inv}(K^- f_0/K^- a_0) \approx 1515$~MeV附近产生三角形奇异性。微分宽度$dΓ/ dM_{\rm inv}(K^- f_0/K^- a_0)$在不变质量为1515 MeV附近显示出快速增长，这是由于该机制的三角形奇异性，这直接与$f_0(980)$和$a_0(980)$作为赝标介子相互作用动态产生的共振的性质有关。$J/ψ\rightarrow K^+ K^- f_0(980)(a_0(980))$衰变得到的分支比的顺序为$10^{-5}$，在目前的设施，我们认为，他们的观察应提供有关的信息的性质低的标量介子。
2019-06-08 hep-ex hep-ph
Triangle singularity in the $J/ψ\to γ\bar{p} Δ$ decay
本文研究 $J/ψ\ o γ\ar{p} Δ$ 衰变中由 $ω$、$π$、$p$ 三角圈引起的三角奇异性，预测其在 $M_{γΔ}$ 约 1.73 GeV 处产生窄峰并影响 $Δ$ 自旋密度矩阵元，为未来实验提供探测信号。
2023-07-07 hep-ph
$f_2(1810)$ as a triangle singularity
我们进行的计算表明，一个源产生$K^* \bar{K}^*$在$J = 2$和$L=0$引起的三角形奇点在$1810$兆电子伏的宽度约$200$兆电子伏的机制$K^* \to πK$，然后$K\bar{K}^*$合并到$a_1(1260)$共振。我们认为，这是本$f_2(1810)$共振的起源，并建议看看在几个反应中的$πa_1(1260)$模式，以澄清这个问题。
2017-02-15 hep-ph
Role of a triangle singularity in the $πΔ$ decay of the $N(1700)(3/2^-)$
我们展示了$πΔ(1232)$通道在建立的$N(1700)(3/2^-)$共振中所发挥的重要作用，这是由于三角形环的奇异性所产生的非平凡增强。$N(1700)$是由耦合道矢量-重子相互作用产生的动态共振之一。$πΔ$通道在以前的工作中被忽略，但我们表明，它必须被纳入耦合通道形式主义由于在三角形回路与$ρ$，核子和$π$作为内部环线和$π$和$Δ$作为外部的奇异性产生的增强。增强是非共振起源，但它有助于动态生成的$N(1700)$共振由于非线性动力学参与耦合通道机制。我们得到了一个重要的增加时，$πΔ$通道的$N(1700)$共振的总宽度，并提供预测的部分宽度的$N(1700)$衰减到$VB$和$πΔ$。
2017-02-23 hep-ph
$D_{s0}(2590)$ as a dominant $c\bar{s}$ state with a small $D^*K$ component
LHCb合作组最近发现的$D_{s0}(2590)$态被认为是$^1S_{0}$粲奇异介子的第一激发态。然而，它的质量比Godfrey-Isgur夸克模型预测的低约80 MeV。在这项工作中，我们考虑到$D^{\ast}K$的贡献裸$c\bar{s}$状态，并表明，耦合通道相互作用引起的88 MeV的位移相对于传统的夸克模型$c\bar{s}$状态，这是更接近实验质量。我们的研究表明，除了$S$波，$P$波耦合通道相互作用也发挥作用的强子位于接近两个强子阈值。我们进一步研究了非猝灭夸克模型的结果与模型无关的方法。结果表明，二体$D^*K$的衰变宽度与$D^*K$组分的重量成正比.为了用$D^*K$部分衰变宽度饱和实验总衰变宽度，我们需要大约60%的权重，而为了再现未淬灭夸克模型的结果，我们需要大约5%的权重。因此，我们鼓励未来的实验研究的二体$D^*K$部分衰变的$D_{s0}(2590)$。
2021-08-30 hep-ex hep-ph
Constraints on new physics from the quark mixing unitarity triangle
本文介绍了标准模型之外的幺正三角的研究现状，包括关于Delta m_s、双轻子不对称性和宽度差的最新结果。即使考虑到一般的新物理循环贡献，幺正三角形也必须非常接近标准模型的结果。利用Tevatron的新测量结果，我们首次得到了新物理学在B_s区的一个重要约束。本文给出了新物理对Δ F=2过程的贡献和B_s到J/Psi φ衰变中随时间变化的CP不对称性的允许范围。
2006-10-24 hep-ph
Triangle mechanism in the decay process $J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260)$
探讨了三角机制在$J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260)$衰变过程中的作用。在该机制中，具有质量$1823$ MeV和宽度$122$ MeV的近距离共振衰减为$K^* ϕ, K^* \to K π$，然后$K^* \bar{K}$融合为$a_1(1260)$共振。我们发现，这种机制导致一个三角形奇点周围$M_{\rm inv}(K^- a_1(1260))\approx 1920$ MeV，轴矢量介子$a_1(1260)$被认为是一个动态产生的共振。借助三角机制，我们发现了相当大的分支比$\text{Br}(J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260),a_1 \to πρ)=1.210 \times 10^{-5}$和$\text{Br}(J/ψ\to K^- K^+ a_1(1260))=3.501 \times 10^{-5}$。这种衰变过程三角机制的影响可以通过BESIII、LHCb和Belle-II实验来研究。这一潜在的研究有助于我们获得轴矢量介子$a_1(1260)$的信息。
2021-09-21 hep-ph
On the two-photon decay width of the sigma meson
我们简要地报道了轻$σ$ -介子作为夸克偶素态的双光子衰变宽度。结果给出了依赖于$σ$ -质量和轻夸克的组成质量。三角形夸克环图，负责双光子跃迁，仔细评估：在过渡振幅的一项，往往在文献中被省略，导致相消干涉的领导项。结果表明，在夸克偶素图象中，$σ$的双光子衰变宽度在参数的物理范围内小于1 keV。
2008-03-12 hep-ph
Triangle singularity in $τ\to f_1(1285)πν_τ$ decay
我们发现，$τ^-$衰变为$f_1(1285)π^-ν_τ$是由一个三角形回路机制与$K^*$，$\bar K^*$和$K$（或$\bar K$）作为内部线，这表明了一个强大的增强，让人想起附近的奇异性存在于窄$K^*$极限。然后通过将其偶联到从先前模型获得的$K^*\bar K$和$\bar K^*K$来产生$f_1(1285)$，在先前模型中，使用手性幺正方法的技术将该共振动态生成为分子$K^*\bar K$（或$\bar K^*K$）状态。我们预测的$f_1 π$质量分布显着偏离相空间的形状，由于三角形奇异性造成的失真。我们发现一个很好的协议与实验值内的不确定性的综合部分衰变宽度，这是一个明确的指示三角形奇异性在这种衰变的重要性，并支持$f_1(1285)$作为$K^*\bar K$和$\bar K^* K$分子状态的动力学起源。
2018-03-21 hep-ph
$Z_c(4430)$ and $Z_c(4200)$ as triangle singularities
由Belle发现并由LHCb在$\bar{B}^0\toψ(2S)K^-π^+$中证实的$Z_c(4430)$通常被认为是一种带电的粲偶素样态，至少包含两个夸克和两个反夸克。由Belle在$\bar{B}^0\to J/ψK^-π^+$中发现的$Z_c(4200)$也是一个很好的带电的类charmonium状态的候选者。我们证明了三角形回路图中的运动学奇点诱导了共振行为，该行为可以一致地解释$Z_c(4430)$和$Z_c(4200)$的实验分析性质（质量，宽度和Argand图）。三角图只包括实验上确定的强子。应用这个想法$Λ_b^0\to J/ψpπ^-$，我们也确定三角形奇点的行为像$Z_c(4200)$，但没有三角形图可用于$Z_c(4430)$。这与LHCb的发现一致，即通过包括$Z_c(4200)$贡献，他们对$Λ_b^0\to J/ψpπ^-$数据的描述得到显著改善，而$Z_c(4430)$似乎几乎没有贡献。尽管所提出的机制在绝对强度方面存在不确定性，目前难以估计，但它们无疑是对$Z_c(4430)$和$Z_c(4200)$基于四夸克的解释的一种令人信服的替代方案。
2019-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
$Z_c(4430)$, $Z_c(4200)$, $Z_1(4050)$, and $Z_2(4250)$ as triangle singularities
在$\bar{B}^0\toψ(2S)K^-π^+$中发现的$Z_c(4430)$、在$\bar{B}^0\to J/ψK^-π^+$中发现的$Z_c(4200)$以及在$\bar{B}^0\toχ_{c1}K^-π^+$中观察到的$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$是带电的粲鎓类状态的候选者。所有现存的理论模型都将这些候选者解释为四夸克态，直到我们最近发现了一个令人信服的替代方案。我们讨论了三角环图中的运动学奇异性引起的共振行为，可以一致地解释从实验中得到的$Z_c(4430)$，$Z_c(4200)$，$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$的性质（如自旋宇称，质量，宽度和Argand图）。在三角形奇点方面，我们也可以很自然地理解有趣的实验发现，例如在$Λ_b^0\to J/ψpπ^-$中出现（不存在）类似$Z_c(4200)$（$Z_c(4430)$）的贡献，以及$Z_1(4050)$的光谱凸起的高度不对称形状;其他理论模型还没有成功地解决这些问题。尽管Pakhlov等人提出了另一种三角图来生成类似$Z_c(4430)$的凸块，但我们认为这种情况不太可能发生。
2019-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
Triangle singularity in $B^-\to K^-X(3872);X\to π^0π^+π^-$ and the X(3872) mass
我们评估了三角形机制对$X(3872)$宽度的贡献，其中$X$衰变为$D^{*0}\bar{D}^0 -cc$，然后$D^{*0} (\bar{D}^{*0})$衰变为$D^0 π^0$（$\bar{D}^0 π^0$），$D^0 \bar{D}^0$融合产生$π^+ π^-$。该机制从$π^+ π^-$不变质量中的三角形奇点产生不对称峰，其形状对PDMATHAMT质量非常敏感。我们评估的分支比的反应中，这种效果可以看到在$B^- \to K^- π^0 π^+ π^-$反应，并表明，在不变的质量分布的$π^+ π^-$的峰值的测定是所有需要确定的$X$质量。鉴于目前$X$质量的不确定性，无法知道$D^{*0} \bar{D}^0$状态是否被束缚，像这里建议的测量应该是最受欢迎的，以澄清这个问题。
2020-06-01 hep-ph
Dominant Two-Loop Electroweak Correction to H -> gamma gamma
我们讨论了最近对中等质量希格斯玻色子衰变为一对光子的部分宽度的主要双圈电弱修正的分析，修正为O（G_F M_t^2）。渐近展开技术被用来提取领导依赖于顶夸克质量加上四个扩展项，描述W-和希格斯玻色子质量的依赖。这种校正使Born结果降低了约2.5%。作为这种分析的副产品，还恢复了希格斯玻色子衰变到两个胶子喷注的部分宽度的O（G_F M_t^2）修正。
2005-07-16 hep-ph
The $Z_{cs}(3985)$ structure, if a triangle/kinematic singularity, would disappear when heated in Heavy Ion Collisons
三角形和其他运动学奇异点对介入粒子的精确质量和宽度非常敏感。因此，重离子碰撞介质对这些质量和宽度的影响，正如有限温度场理论和文献中所报道的那样，如果影响足够大，并且在热气体冻结之前完成循环，则可以从光谱中消除奇异性。一个非常及时的例子是最近由北京谱仪-Ⅲ在一个$(D_s^-D^{*0}+D_s^{*-}D^0)$光谱中报告的对一个$K^+$反冲的$Z_{cs}(3985)$结构。如果这是一个新的强子，那么它将是一个明显的奇异的$c\bar{c}s\bar{u}$四夸克候选者，是奇异的粲夸克族中的第一个：要接受这一点，首先需要测试和抛弃其他解释。如图1所示，对K介子的质谱反冲接近$m_{D_s^{*-}}+m_{D^0}$阈值，而产生截面似乎在$\sqrt{s(e^-e^+)}=m_{D_{s2}^{*+}} +m_{D_s^{*-}} $的峰值附近。因此，这种结构很可能是由三个粲介子$D_{s2}^{*+} / D_s^{*-} / D^0$在环中运行的三角形引起的，在两个阈值处振幅增强。如果是这样的话，在重离子碰撞中，这种结构将从光谱中消失，而强子将继续存在，尽管质量减少了几个百分点，正如其他作者计算的那样。
2021-10-14 hep-ph nucl-th
Search for the $Σ^*$ state in $Λ^+_c \to π^+ π^0 π^-Σ^+$ decay by triangle singularity
一个$Σ^*$共振与自旋宇称$J^P = 1/2^-$和质量附近的$\bar{K}N$阈值已被预测在酉手性方法和推断从CLAS数据分析的$γp \to K^+ π^0 Σ^0$反应。基于Cabibbo主导的弱衰变机制，我们通过三角图研究了$Λ_c^+ \to π^+ π^0 Σ^*$，其中$Σ^*$态可能衰变为$π^- Σ^+$态.这个过程是由$ Λ_c^+ \to π^+ \bar{K}^*N $开始的，然后$\bar{K}^*$衰变为$\bar{K} π$，$\bar{K} N$通过一个包含$\bar{K}^* N \bar{K}$的三角形环产生$Σ^*$，形成一个三角形奇点。我们证明了$π^- Σ^+$态是由$S$波中的$\bar{K}N$与同位旋$I=1$的末态相互作用产生的，并且$Λ_c^+ \to π^+ π^0 π^- Σ^+$衰变可以用来研究在$\bar{K}N$阈值附近可能存在的$Σ^*$态.所提出的衰变机制可以提供有关$Σ^*$共振性质的有价值的信息，原则上可以通过LHCb，BelleII和BESIII等设施进行测试。
2019-04-16 hep-ex hep-ph nucl-ex
Update of the Unitarity Triangle Analysis
本文介绍了标准模型（SM）及其他模型中酉三角（UT）分析的最新进展。在SM内，结合对侧面和角度的直接测量，UT以一致的方式被证明是过约束的，表明CKM矩阵是味道混合和CP违反的主要来源，并且新物理（NP）效应最多可以出现为对CKM图片的小修正。将UT分析推广到研究NP效应，还包括对b -> s转变的约束，并且同时拟合CKM和NP参数。虽然在K- \bar K和B_d- \bar B_d混合中没有发现NP效应的证据，但在B_s- \bar B_s混合中，在2.9 σ水平上发现了NP的暗示。超越SM的UT分析还允许我们导出最一般的ΔF=2有效哈密顿量的系数的界限，该界限可以转化为NP标度上的界限。
2009-03-06 hep-ph
HIGLU and HDECAY: Programs for Higgs Boson Production at the LHC and Higgs Boson Decay Widths
用数值计算程序HIGLU计算了包含NLO（two-loop）QCD修正的主导胶子熔合机制产生希格斯玻色子玻色子的总截面。QCD修正包括任意希格斯和夸克质量，并增加了截面在大型强子对撞机的一个因素2。源代码HIGLU提供了标准模型[SM]希格斯玻色子以及最小超对称扩展[MSSM]的中性希格斯玻色子的产生的评估。程序HDECAY确定了SM和MSSM中希格斯玻色子的衰变宽度和分支比，包括占主导地位的高阶修正。后者主要由QCD修正和对MSSM的耦合和Higgs质量的双圈修正所控制。该程序包括分支比大于$10^{-4}$的所有衰减模式。此外，实现了离壳顶夸克、规范和希格斯玻色子的阈下衰变。此外，该程序能够计算MSSM希格斯玻色子到超对称粒子的分支比，这可能是占主导地位的。
1996-10-14 hep-ph
Contributions to the width difference in the neutral $D$ system from hadronic decays
最近对几个多体$D^0$介子衰变的研究表明，末态主要是$CP$ -偶态。然而，$D^0$ - $\overline{D}{}^0$系统的两个物理本征态之间的宽度差的小值表明，衰变到$CP$ -偶数和$CP$ -奇数最终态的总宽度应该相同，在大约百分之一以内。已知的贡献，从强子$D^0$衰变的宽度差进行了讨论，它表明，一个明显过剩的准- $CP$ -甚至模式是平衡的，在当前的不确定性，在准味特定的衰变的干扰效应。衰减模式，可能会显着影响改善测量的图片被认为是。
2015-09-29 hep-ex hep-ph
Finite Width Effects and Gauge Invariance in Radiative $W$ Production and Decay
在涉及不稳定粒子的过程中，有限宽度效应的幼稚实现可能违反规范不变性。对于辐射$W$的产生和衰变，$q\bar q' \to \ellνγ$，在树水平的例子，它演示了如何恢复规范不变性，包括三角形图的虚部除了图解的虚贡献的$W$真空极化。给出了费米实验室Tevatron的蒙特卡罗结果。
1995-03-15 hep-ph
Finite-width effects in the mixing of neutral mesons
我们分析了有限宽度（质量涂抹）效应对中性介子混合的贡献。结果表明，这种贡献在D介子系统中占主导地位，在K介子系统中很大。质量涂抹效应的帐户可以解释在这些情况下的标准预测和实验数据之间的一些差异。
2009-02-17 hep-ph
Why is the B -> eta' X decay width so large ?
对所观察到的B -> X ′衰变提出了新的机制。我们认为，主要的贡献，这个幅度是由于Cabbibo青睐的b -> \bar{c} cs过程，其次是过渡\bar{c} c ->“。在我们的方法中，η'的“内在魅力”分量的大幅度是至关重要的。我们的结果与CLEO最近宣布的一个出乎意料的大Br（B -> X '+ X）\sim 10^{-3}相一致。我们强调这个通道对于0^{-+}胶子搜索的唯一性。
1997-09-08 hep-ex hep-ph
On the nature of $a_1(1420)$
讨论了最近在COMPASS和VES实验中观测到的$f_0(980)π$终态的轴矢量量子数为$J^{PC}=1^{++}$、质量为$1420\,$ MeV、宽度为$140\,$ MeV的类共振信号，暂称之为$a_1(1420)$.我们认为这个信号不是一个真正的新介子，而是由于过程$a_1(1260) \to K^\star \bar{K}$、$K^\star\to Kπ$和$K \bar{K} \to f_0(980)$（+c. c）形成的三角图中的奇点（分支点）而产生的动力学效应。计算该图的振幅。结果显示出强度峰值，相对于主要的$a_1(1260) \to ρπ$ $S$波衰减具有尖锐的相位运动，与数据良好一致。通过三角图估计$a_1(1260)\to f_0(980)π$的分支比，并与主导衰变$a_1(1260)\toρπ$进行比较。
2015-03-04 hep-ph
Analytic three-loop QCD corrections to top-quark and semileptonic $b\to u$ decays
本文首次解析计算了顶夸克衰变宽度的N^3LO QCD修正，利用光学定理与微分方程处理四圈自能图，将顶夸克宽度的最精确预测提升至1.321 GeV，并获得了半轻子$b\ o u$跃迁的三阶QCD修正。
2023-09-01 hep-ex hep-ph
Hidden charmed decays of $X(3872)$ within the $D{\bar D}^*$ molecular framework
本文在 $D\bar{D}^*$ 分子态框架下用有效拉格朗日方法计算 $X(3872)\toπ^+π^-η_c$，发现箱圈贡献比三角圈大一个数量级，宽度可达几十 keV。
2025-06-10 hep-ph
Strong decays of $D_J(3000)$ and $D_{sJ}(3040)$
本文采用2 P $(1^+)$和2 P $(1^{+\prime})$的瞬时近似Bethe-Salpeter方程方法，系统地计算了新观测到的$D_J(3000)$和$D_{sJ}(3040)$的两体强衰变.我们的结果表明，这两个共振可以解释为2 P $(1^{+'})$与广泛的宽度通过$D$和$D_s$家庭的$^3P_1$和$^1P_1$混合。对于$D_J(3000)$，总宽度为229.6 MeV，接近实验数据的上限，主要衰变通道为$D_2^*π$，$D^*π$和$D^*(2600)π$ .对于$D_{sJ}(3040)$，我们计算的总宽度为157.4 MeV，接近实验数据的下限，主要通道是$D^*K$和$D^*K^*$ .这些结果与实验中观察到的通道一致。鉴于从实验中获得的信息非常少，并且总衰变宽度的误差条很大，我们建议在计算中检测主导通道。
2018-03-06 hep-ph
Mechanisms for $χ_{cJ}\to ϕϕ$ Decays
在微扰量子色动力学（pQCD）和$\tpz$夸克对产生模型的框架下，研究了$χ_{cJ}(J=0,2)$到$ϕϕ$的排斥衰变.结果表明，这两种机制在评估$χ_{c0}$和$χ_{c2}$的衰减宽度时表现出完全不同的行为。在非相对论（NR）近似下的pQCD方法中，虽然计算的$\cxpp{2}$衰变宽度与测量值相当，但对$\cxpp{0}$衰变宽度的计算结果却受到抑制，比实验值小得多。而在$\tpz$夸克对产生模型中，情况正好相反：$\cxpp{0}$的衰变宽度大大增强，可以重现大的测量值，而对$\cxpp{2}$衰变宽度的贡献很小。结果表明，pQCD机制是$\cxpp{2}$衰变的主导机制，而$\tpz$夸克对产生机制是$\cxpp{0}$衰变的主导机制.
2004-12-16 hep-ph
Particle-Antiparticle Mixing, ε_K and the Unitarity Triangle in the Littlest Higgs Model
计算了Littlest Higgs（LH）模型中的K^{0}-\bar{K}^{0}，B_{d,s} ^{0}- \bar{B}_{d,s}^{0}混合质量差ΔM_K，Δ M_{d,s}和CP破坏参数ε_{K}.当f/v低至5，Yukawa参数x_L<0.8时，Δ M_{d}的增强最多为20%.类似的评论也适用于ΔM_s和ε_{K}。对Δ M_{K}的校正可忽略不计。在这个参数范围内，第一次计算出的占主导地位的新贡献来自于（W_L^ \pm，W_H^ \pm）交换和普通夸克的箱形图，普通夸克只被W_H^ \pm的质量抑制，但不涉及显式的O（v^2/f^2）因子。这种贡献是绝对积极的。为了使GIM机制起作用，对含有两个W_L^ \pm交换的普通夸克的SM图的O（v^2/f^2）修正必须与含有单个重T夸克交换的盒图相结合。这些O（v^2/f^2）修正量与（W_L^ \pm，W_H^ \pm）修正量具有相同的数量级，但只有当x_L接近0.8时才能与之竞争，并指出当x_L>0.85时，必须包括两个T交换的箱形图。虽然形式上为O（v^4/f^4），但由于T的非解耦性，该贡献对于x_L \approx 1是主要的，仅在该阶才完全有效。我们要强调的是，幺正三角形的概念在LH模型中仍然是有用的，尽管对只涉及普通夸克的CKM幺正性作了O（v^2/f^2）的修正。我们证明了当我们对W_L^ \pm和W…
2005-04-13 hep-ph
The narrow width of the Θ^+ - a possible explanation
奇异的窄重子共振$Θ^+$的窄宽度可以用两个双夸克和一个反夸克模型中产生的两个近简并态之间的混合来解释。唯一开放的$Θ^+$衰变通道是$KN$。当两个耦合到一个主衰变模的态通过这个衰变模被圈图混合时，圈图的对角化从这个衰变模中分离出一个质量本征态，就像处理单八重态混合$ω-ϕ$系统的$ρ-π$衰变、奇异轴矢量介子的$K^* -π$衰变和某些重子的$NK$耦合一样。这种机制可以解释窄宽度和弱耦合的$Θ^+ \to KN$，同时允许一个相对较大的生产截面从$K^*$交换。有趣的测试建议在$K^-p$反应中，反向K介子的生产必须通过奇异重子交换。
2004-01-23 hep-ex hep-ph
The role of triangle singularity in the decay process $D^0 \to π^+ π^- f_0(980),\ f_0 \to π^+ π^-$
本文通过引入三角形机制研究 $D^0 \ o π^+ π^- f_0(980),\ f_0 \ o π^+ π^-$ 衰变过程，发现 $K^{*} \ar{K} K$ 三角形圈可产生约 1418 MeV 的三角形奇异性，并在 $πf_0$ 不变质量分布中预言了相应峰值。
2023-05-31 hep-ph
Invisible Higgs in weak bosons associative production with heavy quarks at LHC: probing mass and width
与希格斯玻色子玻色子结合的新物理学可能会将其隐藏在LHC的标准衰变通道中进行研究。我们考虑的模型中，新的不可见的主导衰变模式的希格斯玻色子玻色子是负责这种隐藏。我们建议在大型强子对撞机上研究与重夸克相关的弱玻色子产生：我们的分析表明，玻色子对不变质量分布对不可见的希格斯玻色子玻色子的质量和宽度都很敏感，如果它离弱玻色子对阈值不太远的话。我们目前的树水平的最相关的情况下，顶夸克和底夸克的标准模型扩展与大$b$夸克汤川耦合的结果。我们认为，QCD修正不破坏这些结果允许明确提取的希格斯玻色子的质量和宽度从足够大的数据量的分析。
2011-05-26 hep-ex hep-ph
The axial-vector nucleon form factor in the meson dominance picture: the role triangle singularities from a dispersive view
Universidad de Granada（格拉纳达大学）
本文从色散视角研究介子主导图像中轴矢量核子形状因子，发现ρπ三角图是轴介子主导的主要偏差来源，预测的轴半径与lattice QCD结果一致但与MINERνA结果不一致，并给出半经验公式。
2026-09-07 hep-ex hep-lat hep-ph
Stripping triangle loops: Discussion of $D_s^+\to ρ^+η\to π^+π^0η$ in $a_0(980)$ production
本研究针对三角圈计算中顶点相互作用程与不稳定粒子宽度能量依赖性的普遍问题，采用柯西留数法解析计算圈积分，将其应用于$D_s^+$衰变相关圈图，发现$a_0(980)$区域$πη$不变质量分布约降4倍，同时明晰了积分收敛性及形状因子、截断的效应。
2023-12-19 hep-ph
Ditauonium spectroscopy
我们研究了双钚的性质，双钚是一种奇异原子，由一对相反符号的$τ$轻子通过量子电动力学（QED）相互作用结合在一起，处于类氢状态。计算了邻位和对位双氘鎓态的能级、衰变模式和相应的部分宽度、总宽度和寿命。高阶QED效应-包括兰姆位移，超精细分裂结构和部分衰变宽度校正-被纳入到近似下一个到下一个领先阶（NNLO）的准确性。除了占主导地位的双光子和difermion衰变，罕见的衰变通道-包括Dalitz，辐射，三光子，双Dalitz，四费米子和中微子的最终状态-的速率被确定。
2022-11-02 hep-ex hep-ph
Decay widths of the spin-2 partners of the X(3872)
我们把$X(3872)$共振看作是一个$J^{PC}=1^{++}$ $D\bar D^*$强子分子。根据重夸克的自旋对称性，存在一个量子数为$2^{++}$，$X_{2}$的伙伴，它是一个$D^*\bar D^*$松束缚态。在$d$波中，$X_{2}$主要衰变为$D\bar D$、$D\bar D^*$和$\bar D D^*$.在这项工作中，我们计算的$X_{2}$共振到上述通道的衰减宽度，以及其底部的合作伙伴，$X_{b2}$，其质量来自假设重味对称的接触条款。我们发现部分宽度的$X_{2}$和$X_{b2}$的顺序为几兆电子伏。最后，我们还研究了$X_2\to D\bar D^{*}γ$和$X_{b2} \to \bar B B^{*}γ$的辐射衰变。这些衰减模式对共振的长距离结构和$D\bar D^{*}$或$B\bar B^{*}$终态相互作用更敏感。
2015-11-26 hep-ex hep-ph
The role of triangle singularity in the $B^0 \to D^- π^+ a_0(980)(π^0 η)$ decay
Dalian University of Technology（大连理工大学）；Heze University（菏泽学院）；Anhui University（安徽大学）
本研究探讨$B^0 \to D^- π^+ a_0(980)(π^0 η)$衰变中的三角机制，发现其能产生与$a_1(1420)$相关的特征峰，为验证$a_1(1420)$的三角奇异性本质提供了可在LHCb等实验检验的平台。
2026-08-24 hep-ph
Width of the exotic $X_b(5568)$ state through its strong decay to $B_s^{0} π^{+}$
利用光锥上的QCD求和规则方法，结合软介子近似，通过$X_b(5568)$强衰变到$% B_s^{0} π^{+}$，计算了新观测到的奇异态$X_b(5568)$的宽度.为此，研究了顶点$X_{b}B_{s}π$，并对$X_b(5568)$态采用$[su][\overline{b}\overline{d}]$型双夸克-反双夸克流插值计算了强耦合$g_{X_{b}B_{s}π}$.对$X_b(5568)$的衰变宽度进行了预测，并与D 0协作组的实验数据进行了比较，结果吻合得很好。
2016-06-01 hep-ex hep-lat hep-ph
Dominant spin-orbit effects in radiative decays {$Υ(3S\rightarrow γχ_{bJ}(1P))$}}
我们表明，有两个原因，为什么部分宽度的过渡$Γ_1(Υ(3S)\rightarrow γχ_{b1}(1P))$被抑制。首先，自旋平均矩阵元（m.e.）$\bar{I(3S|r|1P_J)}$很小，在我们的相对论计算中等于0.023 GeV $^{-1}$。第二，自旋轨道分裂产生相对大的贡献，给出$I(3S|r|1P_2)=0.066$ GeV的$^{-1}$，而由于大的抵消，m. e. $I(3S|r|1P_1)=-0.020$ GeV的$^{-1}$是小的和负的;同时$I(3S|r|1P_0)=-0.063$ GeV的$^{-1}$的幅度相对较大。这些M. E产生部分宽度：$Γ_2(Υ(3S)\rightarrow γχ_{b2}(1P))=212$ eV、$Γ_0(Υ(3S)\rightarrow γχ_{b0}(1P))=54$ eV，它们与CLEO和BaBar数据很好地一致，还产生$Γ_1(Υ(3S)\rightarrow γχ_{b1}(1P))=13$ eV，它们满足BaBar极限$Γ_1(exp.) < 22$ eV。
2012-04-18 hep-ph
Partial widths for the decays eta(1295) -> gamma gamma and eta(1440) -> gamma gamma
本文讨论了赝标/等标量介子eta（M）在M = 1000-1500 MeV质量区的γ-γ部分宽度。在假设衰变介子是第一径向激发九能级2^1S_0 q \bar q的情况下，研究了跃迁振幅eta（1295）-> gamma gamma和eta（1440）-> gamma gamma.计算结果表明，0.1 keV量级的部分宽度主要由n \bar n介子分量引起，而s \bar s分量的贡献很小.
1999-10-13 hep-ph
$P_c$ pentaquarks with chiral tensor and quark dynamics
我们研究了重夸克和手征对称性相互作用下，$Λ_c \bar{D}^{(*)}$和$Σ_c^{(*)} \bar{D}^{(*)}$（同位旋$I = 1/2$）介子-重子通道与$uudc\bar{c}$致密核耦合的叠加态的隐魅五夸克态.我们的模型可以一致地解释$P_c^+(4312)$，$P_c^+(4440)$和$P_c^+(4457)$的质量和衰变宽度与$Σ_c \bar D$和$Σ_c \bar D^\ast$的自旋宇称分配$J^P = 1/2^{-}, 3/2^{-}$和$1/2^{-}$，分别占主导地位的组件。我们分析了$P_c$的质量和衰变宽度等基本性质，发现质量有序性主要由夸克动力学决定，而衰变宽度则由一π交换的张量力决定。
2020-03-19 hep-ph
Hadronic light-by-light scattering in the muon g-2: impact of proposed measurements of the (pi^0 -> gamma gamma) decay width and the (gamma^* gamma -> pi^0) transition form factor with the KLOE-2 experiment
我们讨论，如何计划在KLOE-2的（pi^0 -> gamma gamma）衰变宽度和（gamma^* gamma -> pi^0）过渡形状因子的测量可以提高估计的数值占主导地位的介子交换贡献强子光-光散射的μ介子g-2和有什么限制有关的模型的π介子的离壳。
2012-12-04 hep-ph
The masses and decay widths of heavy hybrid mesons
我们首先推导了重混合介子的质量和定则，得到了HQET首级的结合能和衰变常数。用轻锥QCD求和规则计算了最轻的$1^{-+}$杂化体$(Q\bar q g)$与最低的三重介子偶对之间的介子耦合。利用$SU_f (3)$味对称性，我们计算了所有可能的两体衰变过程的宽度，最终状态为Goldstone玻色子。$1^{-+}$混合体的总宽度估计为300 MeV。我们发现$1^{-+}$杂化体的主要衰变模式是$1^{-+}\to π+ 1^+$，其中$1^+$重介子属于$(1^+,2^+)$二重态.它的分支比约为80%，可用于最低质量杂化介子的实验研究。
1999-03-30 hep-ex hep-lat hep-ph
Exploring the two-body strong decay properties of the possible $Λ_cK^{*}$ and $Σ_cK^{(*)}$ molecules
本文利用有效拉格朗日方法研究Λ_cK^*和Σ_cK^{(*)}分子的两体强衰变，给出不同量子数下各态的衰变宽度、主导衰变道及分支比与结合能的关系。
2025-07-04 hep-ph
CALCULATION OF THE D AND B MESON LIFETIMES AND THE UNITARITY TRIANGLE PARAMETERS
利用重介子衰变宽度在重夸克质量中的展开式和QCD求和规则对相应矩阵元的估计，计算了$D^{\pm,o,s}$和$B^{\pm,o,s}$介子寿命.对D介子的计算结果与实验数据符合得很好，而对$[Γ(B_d)-Γ(B^\pm)]/Γ_B\se 4\%\,$（$B_d$和$B_s$介子的寿命差甚至更小），$[Γ(B_s^{short})-Γ(B_s^{long})]/{\ov Γ}(B_s)\se 8\%\,.$的计算结果则与实验数据符合得很好，并详细描述了弱湮没和泡利干涉对寿命差的贡献.在自洽计算过程中，得到了粲介子和美介子计算中的许多关键参数，特别是夸克极质量为：$M_c\se 1.65\,GeV,\,\, M_b\se 5.04\,GeV\,,$，衰变常数为：PDMATHAMT。计算结果还表明，对$B-{\bar B}$混合的不可因式化修正是很大的，$B_B(M_b)\se (1-18\%)\,.$的幺正性三角形参数的值与这些结果和现有数据一致（除了对$ε^{\prime}/ε$的NA 31结果太大）：$|V_{cb}|\se 4.2\cdot 10^{-2}\,,\, |V_{td}|\se 1.3\cdot 10^{-2}\,,\, |V_{ub}/V_{cb}|\se 0.10\,,\, \{\,A\se 0.86\,,\,\,ρ\se -0.40\,,\,\, η\se …
1995-03-28 hep-ph
Dominant Three-Body Decays of a Heavy Higgs and Top Quark
我们在标准模型中计算了占主导地位的三体Higgs衰变$H \to W^+W^-(Z^0, γ)$和$H \to t\overline{t}(Z^0,γ,g)$。我们发现，这些衰变的分支比是百分之几的数量级为大希格斯质量。我们评论的行为的部分衰减宽度$Γ(H \to t\overline{b}W^-)$低于$t\overline{t}$阈值。给出了以下三种体顶衰变$t \to W^+b(γ,g,Z^0)$和$t \to W^+bH$的数值结果。我们讨论了在未来的高能对撞机上观测这些希格斯粒子和顶衰变的可行性。
1993-01-27 hep-ph
Can we understand the decay width of the $T_{cc}^+$ state?
受LHCb合作组最近发现的双粲四夸克态$T_{cc}^+$的启发，我们在假定$T_{cc}^{+}$是一个等序$DD^{\ast}$分子的前提下，采用有效拉格朗日方法研究了$T_{cc}^{+}\to D^{+} D^{0}π^{0}/D^{0} D^{0}π^{+}$和$T_{cc}^{+}\to D^{0}D^{+}γ$的衰变宽度.我们发现，无论是$T_{cc}\to D Dπ$和$T_{cc}\to DDγ$模式的$T_{cc}$的衰减宽度的贡献，与前者占主导地位。约$Γ=63$ keV的所得总衰变宽度小于从LHCb数据的Breit-Wigner拟合获得的实验衰变宽度，$Γ=410\pm 165\pm 43^{+18}_{-38}$ keV，而接近从替代酉分析获得的数字，$Γ=48\pm 2^{+0}_{-14}$ keV，这支持$T_{cc}$的分子性质。
2022-01-04 hep-ph
Beyond the Narrow-Width Limit for Off-Shell and Boosted Differential Top Quark Decays
本文提出一种针对增强顶夸克的因子化方法，结合窄宽度极限与离壳计算，在以硬散射尺度展开中考虑主导离壳效应，并展示了树级初步结果。
2024-01-10 hep-ph
Dominant two-loop electroweak corrections to the hadroproduction of a pseudoscalar Higgs boson and its photonic decay
在真空期望值的tan（beta）= v_2/v_1的低到中等值下，我们给出了质量M_{A^0} < 2 M_W的中性CP奇希格斯玻色子A^0的胶子喷注和瞬发光子的部分衰变宽度的主要双圈电弱修正.它们适用于强子和双光子碰撞中的产生截面，在Tevatron，LHC和未来的光子对撞机。在封闭的费米子环中出现三个γ_5矩阵，在紫外发散的维数正则化中需要特别注意。这些修正是负的，并且达到百分之几，因此它们完全补偿或部分屏蔽了由于QCD修正引起的增强。
2008-02-01 hep-ph
Radiative decays of the neutral $Z_c(3900)$ and $Z_c(4020)$
我们研究了辐射衰变$Z_c(3900)/Z_c(4020) \to γχ_{cJ}(γχ_{cJ}^\prime)$（$J=0, 1, 2$），假设$Z_c(3900)$和$Z_c(4020)$分别与$D\bar D^* +c.c$和$D^*{\bar D}^*$通道强耦合。通过在有效拉格朗日方法中考虑中间粲介子三角环的贡献，计算了$Z_c(3900) \to γχ_{cJ}$的部分宽度约为几百keV，而得到的部分宽度$Z_c(4020) \to γχ_{cJ}$约为几十keV.预测的$Z_c(3900)\toγχ_{c0,1}^\prime$的部分宽度小于1 keV，这主要是由于非常小的相空间。对于$Z_c(4020)\toγχ_{c0,2}^\prime$，计算的部分宽度通常小于1 keV。对于$Z_c(4020)\toγχ_{c1}^\prime$过程，获得的部分宽度可以达到10 keV的数量级。此外，还研究了不同衰变模式之间的这些比值对$Z_c(3900)$或$Z_c(4020)$质量的依赖关系，这可能是一个很好的实验量。希望这些计算可以在未来的实验中得到验证。
2022-10-13 hep-ph
NMSSMCALC: A Program Package for the Calculation of Loop-Corrected Higgs Boson Masses and Decay Widths in the (Complex) NMSSM
本文给出了计算CP守恒和CP破坏NMSSM中环修正NMSSM希格斯玻色子玻色子质量和衰变宽度的程序包NMSSMCALC。在壳层上和$\overline{\mbox{DR}}$条件的混合重整化方案中，对希格斯玻色子质量进行了完整的单圈修正。Higgs衰变宽度包含了主要的高阶QCD修正，而衰变为底夸克、奇夸克和τ轻子的过程则通过有效耦合得到了高阶超对称修正的补充。所有相关的离壳衰变到两个大质量规范玻色子，规范和希格斯玻色子玻色子和希格斯对的最终状态，以及到重夸克对计算。输入和输出文件具有SUSY Les Houches Accord的功能，因此该程序可以很容易地与现有的计算机工具连接。
2013-12-17 hep-ph
The width of the $ω$ meson in dense matter
通过考虑$ω$自由衰变为三个π介子的过程，由矢量介子交换主导的矢量-重子相互作用引起的过程，以及物质中的$ω\to K \bar K$机制，我们得到了稠密核物质中$ω$介子的宽度. $ω$介子在物质中发展出一个重要的宽度，来自于占主导地位的$ω\to ρπ$衰变模式，对于静止的$ω$，在正常核物质密度下的值为$121 \pm 10$ MeV。在有限动量下，$ω$介子的宽度适度增加，在600 MeV/c时的值为200 MeV。
2014-01-09 hep-ph nucl-ex nucl-th
The $πf_0(500)$ decay of the $a_1(1260)$
我们从$a_1(1260)$共振是由赝标量-矢量相互作用动态产生的和$σ$是由赝标量-赝标量相互作用产生的这两个角度来评估$a_1(1260) \to πσ(f_0(500))$的衰变宽度。一个三角形机制，$a_1(1260) \to ρπ$接着是$ρ\to ππ$，两个π介子在环内融合产生$σ$，在两个共振的性质的这些假设下，提供了这种衰变的机制。我们得到的宽度的顺序为$13-22$兆电子伏。目前的实验结果有很大的不同，彼此之间，这表明额外的努力应该致力于精确提取这一重要的部分衰变宽度，这应该提供有价值的信息的性质的轴矢量和标量介子共振，并帮助澄清最近的格子QCD计算的$a_1$的$πσ$通道的作用。
2021-07-15 hep-ph nucl-th
ON MEASURING THE $γγ$ WIDTH OF THE INTERMEDIATE- MASS HIGGS AT A PHOTON LINEAR COLLIDER
中质量希格斯过程$γγ\rightarrow H \rightarrow b\overline{b}$的识别将是未来光子线性对撞机的最重要目标之一。在$J_z = 0$初态中使用偏振光子束可以抑制来自连续$γγ\rightarrow c\overline{c}, b\overline{b}$首级过程的背景。辐射过程$γγ\rightarrow c\overline{c} g, b\overline{b} g$可以模拟Higgs信号的双喷流拓扑结构，并提供$J_z = 0$通道中的主导背景。特别有问题的是$γγ\rightarrow c\overline{c} g \rightarrow 2$喷射过程。施加额外的削减的影响进行了调查，它表明，辐射背景可以减少到一个可管理的水平。
1995-04-20 hep-ph
Finite-width Gaussian sum rules for $0^{-+}$ pseudoscalar glueball based on correction from instanton-gluon interference to correlation function
在有限宽高斯求和规则族下，基于对关联函数的瞬子-胶子干涉修正，研究了$0^{-+}$赝标胶球的性质.在瞬子液体背景下量子色动力学$(\textrm{QCD})$的半经典展开框架下，计算了瞬子与量子胶子场之间的干涉所产生的贡献，并将其与瞬子的纯经典贡献和微扰贡献一起包含在关联函数中.干涉贡献变为规范不变的，没有红外发散，并且对恢复全关联函数的光谱的正性有很大的作用。在我们的关联函数中排除了真空冷凝物的贡献，以避免重复计算。而不是通常的零宽度近似的共振，通常的Breit-Wigner形式与一个合适的阈值行为的有限宽度共振的谱函数。减法和非减法求和规则之间的一致性是非常合理的。得到了以胶球分数为主的$0^{-+}$共振的质量、衰减宽度和耦合常数，与唯象分析一致.
2015-08-31 hep-ph
