Revisiting pseudo-Dirac neutrino scenario after recent solar neutrino data
本文利用近期太阳中微子数据（包括BOREXINO的季节变化）重新审视伪狄拉克方案，发现新的非零分裂解，并提出测量中间能量通量和pep通量以验证该解。
2023-01-30 hep-ph
Revisiting $\bar B^0 \rightarrow Λ_c^+ \bar p$ decay with higher twist corrections
Yantai University（烟台大学）
在微扰QCD框架下研究$\bar B^0 \to \Lambda_c^+ \bar p$等单魅重子衰变，考虑初末态强子的强子光锥分布振幅的高阶修正，发现其作用重要，还给出相关理论预测。
2026-11-06 hep-ex hep-ph
Revisiting the QCD corrections to the R-parity violating processes $p\bar{p}/pp \to eμ+X$
我们给出了在Tevatron和LHC上的高质量电子-μ子对产生的截面的理论预言，直到QCD NLO，只考虑第三代sneutrino的主要贡献。研究了重正化标度和因子化标度对总截面的依赖关系，以及部分子分布函数的不确定性对K因子的影响.通过在首对数的$α_s$中考虑软胶子重算效应，给出了末态$eμ$对的横动量分布.
2007-11-20 hep-ph
Revisiting the Annihilation Corrections in Non-leptonic $\bar{B}_s^0$ Decays within QCD Factorization
基于最近CDF和LHCb合作对非轻子$\bar{B}_s^0$衰变的测量，特别是对大${\cal B}(\bar{B}_s^0\toπ^+π^-)$的测量，我们采用QCD因式分解方法重新讨论了$\bar{B}_s^0$衰变中的硬旁观者和湮灭修正，并对硬旁观者和湮灭图估计中出现的已知终点发散的可能参数提出了两种方案.第一个是保守估计可能的贡献参数化（方案一），另一个使用红外有限胶子传播（方案二），以调节端点奇点。在方案I中，在测量的$\bar{B}_s^0\to PP (VV)$衰变的约束下，我们得到了参数空间的两个（4个）限制解，在方案II中，我们发现在单参数$m_{g}\sim 0.5{\rm GeV}$情况下，大多数理论预言与实验数据符合得很好.然而，在这两种方案中，${\cal B}(\bar{B}_s^0\toϕϕ)$总是比${\cal B}(\bar{B}_s^0\to K^{\ast 0}\bar{K}^{\ast 0})$大得多，与实验结果${\cal B}(\bar{B}_s^0\toϕϕ)\simeq{\cal B}(\bar{B}_s^0\to K^{\ast 0}\bar{K}^{\ast 0})$相反。值得注意的是，${\cal B}(\bar{B}_s^0\toϕϕ)>{\cal B}(\bar{B}_s^0\to K^{\ast 0}\bar{K}^{\…
2012-10-09 hep-ex hep-ph
Revisiting the annihilation decay $\bar{B}_{s}\toπ^{+}π^{-}$
在B无粲非轻子衰变中，知道湮灭贡献的强度是非常重要的。$\bar{B}_{s}\to π^{+}π^{-}$工艺可以很好地探测材料的强度。我们在QCD因子分解框架下研究了这一过程。利用胶子传播子红外行为研究所提出的胶子质量标度来避免软端点区的增强，我们发现CP平均分支比约为$1.24\times 10^{-7}$，直接CP不对称性$C_{ππ}$约为-0.05，而混合引起的CP不对称性相当大，其值为$S_{ππ}$ =0.18.这个过程可以在不久的将来在LHC-b实验中测量，并将加深我们对B无粲衰变动力学的理解。
2005-07-28 hep-ph
Revisiting $X(3872)\to D^0 \bar{D}^0 π^0$ in XEFT
本文重新讨论了有效场论中衰变$X(3872)\to D^0 \bar{D}^0 π^0$的计算，包括末态$π^0 D^0$、$π^0 \bar{D}^0$和$D^0\bar{D}^0$再散射图。这些引入显着的不确定性预测的部分宽度作为结合能的函数。首次研究了π介子能量的微分分布。由于高阶效应，分布的归一化再次是相当不确定的，但是分布的形状不受高阶校正的影响。此外，分布的形状和峰的位置对$X(3872)$的结合能敏感。形状受到虚拟$D^{*0}$图的强烈影响，虚拟$D^{*0}$图突出了$X(3872)$的分子性质。测量衰变$X(3872)\to D^0 \bar{D}^0 π^0$中的π能分布可以揭示关于$X(3872)$的结合性质的有趣信息。
2019-12-09 hep-ph
Revisiting the $Ω(2012)$ as a hadronic molecule and its strong decays
最近，Belle合作测量了新观察到的$Ω(2012)$激发态的分支分数的比率。他们没有观察到$Ω(2012) \to \bar{K} Ξ^*(1530) \to \bar{K} πΞ$衰变的显著信号，并报告了$Ω(2012) \to \bar{K} Ξ$的三体衰变与三体衰变模式之比的上限。在这项工作中，我们重新审视新观察到的$Ω(2012)$从分子的角度来看，这种共振似乎是一个动态生成的状态与自旋奇偶$3/2^-$从耦合通道的相互作用的$\bar{K} Ξ^*(1530)$和$ηΩ$在$s$波和$\bar{K} Ξ$在$d$波。与模型参数的$d$波相互作用，我们表明，这些衰变分数的比例最近报告的Belle合作可以很容易地容纳。
2020-06-28 hep-ex hep-ph nucl-ex
Revisiting the one leptoquark solution to the $R(D^{(\ast)})$ anomalies and its phenomenological implications
最近的研究表明，在$\bar B\to D^{(\ast)}τ\barν_τ$和$\bar B\to \bar K\ell^+\ell^-$衰变中观察到的反常现象可以用一个标量轻夸克来解决。通过对$R(D^{(\ast)})$和$\bar B\to D^{(\ast)}τ\barν_τ$衰变中可接受的$q^2$分布的拟合，发现了四种算符系数的最佳拟合解，并探讨了如何区分这四种解的可能性.首先，我们发现其中两个已经被衰变$B_c^-\to τ^-\barν_τ$排除在外，因为预测的衰变宽度已经超过了总宽度$Γ_{B_c}$。然后发现，其余两个解决方案的结果是两个有效的哈密顿控制$b\to c τ\barν_τ$过渡，这两个不同的符号，并提高约$12\%$的系数的绝对值的$\bar c_Lγ_μb_L\,\bar τ_Lγ^μ{ν_τ}_L$运营商。然而，他们给出了几乎相同的预测，在SM的$D^\ast$和$τ$的纵向极化，以及轻子的前向后不对称性的$\bar B\to D^{(\ast)}τ\barν_τ$衰变。另一方面，对于其他观测量，如$\mathcal B(B_c^-\to τ^-\barν_τ)$、$\mathcal B(B_c^- \to γτ^-\barν_τ)$、$R_{D^{(\ast)}}(q^2)$、${\rm d}\mathcal B(\bar B\to D^{…
2016-08-07 hep-ex hep-ph
Revisiting the assignment of $1^{3}D_{1}$ meson nonet
基于Regge唯象的质量关系，我们重新研究了$1^{3}D_{1}$介子九态的质量谱。计算了$1^{3}D_{1}$（$1^{3}D_{1}(s\bar{s})$）介子九态中K介子和$s\bar{s}$成员的质量，并与不同理论模型的结果进行了比较。此外，在$^{3}P_{0}$模型中，给出了K介子和$1^{3}D_{1}(s\bar{s})$的强衰变性质.在此基础上，我们认为$1^{3}D_{1}$介子九重态的归属问题还需要在今后的实验中进一步验证。我们的研究结果也提供了这些国家的研究质量限制。
2022-11-14 hep-ph
Revisiting constraints on magnetogenesis from baryon asymmetry
Theory Center, IPNS, KEK（高能加速器研究机构理论中心）；Graduate University for Advanced Studies (Sokendai)（综合研究大学院大学）；Kavli IPMU (WPI), UTIAS, University of Tokyo（东京大学理学系 Kavli宇宙粒子与天体物理研究所）；Institute for Basic Science (IBS)（基础科学研究院）
研究通过重访非螺旋原初U(1)Y磁场的重子等强度问题，探讨磁场与重子不对称性的起源关联。
2026-04-21 astro-ph.CO hep-ph
Revisiting Majorana Neutrino Textures in the Light of Dark LMA
研究了在大混合角（$\sin^2{θ_{12}}\simeq 0.3 $）情形下，太阳混合角（$\sin^2{θ_{12}}\simeq 0.7 $）位于第二个八分圆而不是第一个八分圆的太阳中微子问题的暗混合角（DLMA）解中，Majorana轻中微子质量矩阵中出现织构零的可能性.在三个中微子的情况下，我们发现LMA和DLMA解决方案导致不同的允许和不允许的纹理与一个和两个零。在与中微子振荡、无中微子双β衰变和宇宙学的已有结果一致的同时，这些纹理也导致了轻中微子参数之间有趣的相关性，这些相关性可以区分LMA和DLMA解。我们还检查了纹理零的影响，在$3+1$中微子的情况下使用LMA和DLMA的解决方案。虽然LMA和DLMA解在这种情况下并不起决定性的作用，在排除纹理零，它们引起不同的预测和轻中微子参数之间的相关性。
2020-08-27 hep-ph
Revisiting the production of charmonium plus a light meson at PANDA
本文计算了低能$p\bar{p}$相互作用下粲偶素产生加轻介子的总截面和质心系角分布。有和没有形状因子（FF）的$p\bar{p}\to π^0 Ψ$的结果表明，FF在计算中的贡献不能忽略。计算得到的$p\bar{p}\to π^0 J/ψ$与FF的截面与E760数据拟合良好。我们还预测了$p\bar{p}\to ωΨ$的总截面和质心系角分布，结果表明这些物理量依赖于$ppω$相互作用的Pauli（$g_ω$）和Dirac（$κ_ω$）耦合常数.因此，$p\bar{p}\to ωΨ$可以作为测试$g_ω$和$κ_ω$不同理论值的理想通道。应用$p\bar{p}\to π^0 Ψ$和$p\bar{p}\to ωΨ$公式，我们预测了$p\bar{p}\to ηΨ$和$p\bar{p}\to ρΨ$反应的总截面.结果表明，轻介子与$p\bar{p}$相互作用产生粲偶素的过程具有一个共同的行为，其中$p\bar{p}$产生的总截面是所有讨论过程中最大的.上述观察结果可以在即将进行的$\bar{P}$ ANDA实验中直接进行测试。
2012-07-27 hep-ex hep-ph nucl-ex
Revisiting Axial-Vector Meson Mixing
各种唯象学研究表明，轴矢量介子$a_1(1260)$和$b_1(1235)$的奇异伙伴$K_{1A}$和$K_{1B}$的混合角$θ_{K_1}$分别位于$35^\circ$或$55^\circ$附近，但该角是否大于或小于$45^\circ$仍存在争议。当从质量关系确定$f_1(1285)$ - $f_1(1420)$混合角$θ_{^3P_1}$和$h_1(1170)$ - $h_1(1380)$混合角$θ_{^1P_1}$时，它们取决于$K_{1A}$和$K_{1B}$的质量，而$K_{1A}$和$K_{1B}$的质量又取决于混合角$θ_{K_1}$。我们证明了轻$q\bar q$态与重$s \bar s$态的近似解耦，这对矢量介子、张量介子和$3^{--}$介子都是经验有效的，当应用于等轴矢量介子时，将使我们能够区分$θ_{^3P_1}$和$θ_{^1P_1}$的不同解，并获得$θ_{K_1}\sim 35^\circ$。事实上，对于$θ_{K_1}\sim 55^\circ$，预测的$θ_{^1P_1}$与最近的晶格计算不一致，并且$h_1(1170)$和$h_1(1380)$的$q\bar q$组分中隐含的大的$s\bar s$含量不能解释它们的强衰变的观察。我们得出结论，$θ_{K_1}$小于$45^\circ$。
2011-10-11 hep-ex hep-ph
Revisiting Signature of Minimal Gauge Mediation
我们重新审视最小规范介导模型的现象学。该模型是从超对称CP和风味问题出发的。这个模型的一个特点是\tan β自然很大，因为希格斯势中的B项在信使尺度下为零。这导致了各种低能观测的显着超对称性贡献。我们结合最近的理论和实验发展，计算了μ子的反常磁矩和\bar{B} \to X_sγ的分支比.我们发现，目前的实验数据更倾向于低信使规模（\sim 100 TeV）和1 TeV左右的胶子质量。我们还计算了\bar{B} \to X_s 1 ^+1 ^-，B_s \to μ^+μ^-和B^- \to τ^- \bar ν的分支比，并表明这些观测量在这个模型中是强相关的.
2007-08-27 hep-ph
Revisiting Charmless Hadronic B_{u,d} Decays in QCD Factorization
在QCD分解（QCDF）的框架下，我们考虑了两种不同的功率修正效应：企鹅湮灭和对颜色抑制树模的软修正，以解决B介子企鹅主导的两体衰变和颜色抑制树主导的$π^0π^0$和$ρ^0π^0$模的CP难题和速率亏损问题.我们强调，通过新物理学的$B\to Kπ$ CP难题的电弱企鹅解决方案是无关的解决CP和率难题树主导的衰变。虽然某些信道（例如$K^-π^+,K^-ρ^0,π^+π^-,ρ^\pmπ^\mp$）需要企鹅湮灭来诱导其CP破坏的正确幅度和符号，但某些其他衰减（例如$B^-\to K^-π^0,π^-η, K^-η$和$\bar B^0\to \bar K^{*0}η,π^0π^0$）需要存在两个功率校正以解释测量的CP不对称性。总体上，QCDF对$\bar B\to PP,VP,VV$衰变的分支分数和直接CP不对称性的预测与实验符合得很好。pQCD和软共线有效理论的预测包括比较。
2009-09-28 hep-ex hep-ph
Revisiting Leptogenesis in a SUSY SU(5) x T' Model of Flavour
我们研究了在SUSY SU（5）× T'味模型中宇宙重子不对称性的产生，它产生了夸克和轻子的真实质量和混合模式。该模型采用跷跷板机制产生轻中微子质量，重子不对称性是通过轻子生成产生的。我们进行详细的计算，这两个CP违反轻子不对称性，起源于重马约拉纳中微子的衰变在跷跷板机制，和效率的因素，占轻子不对称性冲洗过程中的早期宇宙。后者是通过数值求解描述轻子不对称性的产生和演化的玻尔兹曼方程组来计算的。模型中的重子不对称性与J_{CP}因子成正比，该因子决定味中微子振荡中CP破坏效应的大小。轻生的尺度可以足够低，从而避免潜在的引力子问题。
2012-03-20 hep-ph
Revisiting $B\to K^\ast( \to Kπ) ν\barν$ decays
稀有衰变$B\to K^\ast( \to Kπ) ν\barν$有望在不久的将来的$B$ -物理实验中在寻找标准模型之外的物理学中发挥重要作用。我们调查共振和非共振背景，超出窄宽度近似的$K^\ast$。在强子反冲较低的区域分析了非共振$B\to Kπν\barν$衰变，其中重强子手征微扰理论的$B \to K π$形状因子是可用的。在Breit-Wigner型模型中，发现$K^*$信号区域中的干扰诱导效应是相当大的，与分支比中的$20\%$一样大。纵向极化分数$F_L$的相应影响较小，最多在几个\%左右。宽标量态$K_0^\ast$和$κ$的影响在$K^\ast$信号区域的分支分数中处于百分比水平，并且在$F_L$中可以忽略不计。由于$F_L$的背景很小，因此该观测值构成了形状因子计算的有用探针，或者替代地，在整个$q^2$区域中的右手电流。在$K π$ -系统中的前向-后向不对称性，$A_{\rm FB \, L}^K$，具有对纵向衰减率的归一化，主要探测没有短距离系数的S、P波干扰，因此可以用于控制共振和非共振背景。
2017-02-24 hep-ph
Revisiting the Electron EDM in the NMSSM
本文重新审视NMSSM中的电子EDM，发现先前被忽视的双圈图在某些CP破坏相位下可抵消现有贡献以放宽约束，在其他相位则加强界限，影响重子产生与EDM限制的调和。
2025-09-02 hep-ph hep-th
Revisiting the $B^{0} \to π^{0}π^{0} $ decays in the perturbative QCD approach
我们用微扰QCD方法重新计算了$\bar{B}^{0} (B^{0})\to π^{0}π^{0}$衰变的分支比和CP不对称性。在这种方法中，我们考虑了所有可能的图，包括不可因式分解的贡献和湮灭的贡献。我们得到了$Br(\bar{B}^{0} (B^{0})\to π^{0}π^{0})=(1.17_{-0.12}^{+0.11})\times 10^{-6}$。我们的结果与Belle和HFAG合作组最新测量的$B^{0}\toπ^{0}π^{0}$的分支比一致。我们还预测了$B^{0}\toπ^{0}π^{0}$衰变中的大的直接CP不对称性和混合CP不对称性，这可以通过即将到来的Belle-II实验来检验。
2017-03-02 hep-ph
Revisiting ZZ and γZ production with effective field theories
对\bar{f} f -> ZZ和\bar{f} f -> γZ中的新物理效应进行了全面系统的有效场论分析。结果提出了不同的初始和最终状态的极化微分截面的倾斜，规范费米子和中性三重规范修正（nTGC）。本文讨论了在大型强子对撞机和未来直线对撞机上探测新物理的唯象特征。与WW产生相比，它们遵循完全不同的模式：nTGC仅在有效场论展开中出现在NNLO处，因此受到极大抑制。然而，在高能量区，v \sqrt{s} << 3 TeV，nTGC被示出在标准模型背景上整齐地支配纵向-横向终态偏振。它们的微小效应在能量为\sqrt{s}（0.6-1）TeV时被极大地放大，并且可以很容易地产生超过标准模型预测的20%的偏差。
2013-04-03 hep-ph
Revisiting the $Λ_c^+\rightarrow\bar{K}^0ηp$ reaction: the role of $N^*(1535),~ N^*(1650)$ and $Σ(1620)$
本文用耦合道手征幺正方法研究 $Λ_c^+\ ightarrow\ar{K}^0ηp$ 弱衰变，同时描述 $N^*(1535)$、$N^*(1650)$ 与 $Σ(1620)$，支持其动力学产生及强子分子解释。
2025-07-25 hep-ph
Revisiting T2KK and T2KO physics potential and $ν_μ$ - $\barν_μ$ beam ratio
我们重新审视了东海-神冈-韩国（T2 KK）和东海-神冈-隐岐（T2 KO）建议的灵敏度研究，其中具有100千吨基准体积的水切伦科夫探测器分别放置在韩国（$L = 1000$ km）和日本隐岐岛（$L = 653$ km），除了用于确定中微子质量等级和轻子CP相位（$δ_{CP}$）的超级神冈。我们系统地研究了$ν_μ$和$\barν_μ$聚焦光束的运行比，并对$ν_e$出现和$ν_μ$消失信号进行了专门的背景估计，特别是改进了中性电流$π^0$背景的处理。使用在3：2和2.5：2.5之间的$ν_μ$ - $\barν_μ$束比（以质子能量为40 GeV的$10^{21}$ POT为单位），当$\sin^2θ_{23} = 0.5$时，期望通过T2 KK以3 - 5 $σ$的中值灵敏度和通过T2 KO实验以1 - 4 $σ$的中值灵敏度确定质量等级，这取决于质量等级模式和CP相位。当使用$\sin^2θ_{23} = 0.6\, (0.4)$时，$30\%$ - $40\%$在$Δχ^2$中增强（降低）这些敏感性。CP相位由T2 KK和T2 KO测量，不确定度为$20^\circ$ - $50^\circ$，$ν_μ$ - $\barν_μ$聚焦光束比在3.5：1.5和1.5：3.5之间。这些发现表明，包括$\barν_μ$聚焦光束提高了T2 KK和T2 KO实验的灵敏度，同时进行…
2017-03-08 hep-ph
Revisiting the b1 pi and rho pi decay modes of the 1-+ light hybrid state with light-cone QCD sum rules
在光锥QCD求和规则的框架下，我们研究了$1^{-+}$光杂化态的$ρπ$和$b_1π$衰变模。我们使用张量电流$\barψσ_{μν}ψ$和导数电流$\barψ\overleftrightarrow{D}_μγ_5ψ$作为插值电流来计算$b_1π$衰变模式的部分衰变宽度。比较了不同电流下的求和规则，得到了$m_{1^{-+}}$ = 1.6，1.8和2.0，GeV时的$Γ(π_1\to b_1π)$分别为8- 23，32- 86和52- 151，MeV，这与通量管模型和晶格模拟的结果一致.我们也使用张量电流来研究$ρπ$的衰变模式，虽然需要一个扩展的稳定性准则，我们的结果表明一个小的部分衰变宽度。
2016-10-04 hep-ph
Revisiting Scalar Glueballs
通常认为，最低的标量胶球位于等单线态标量介子$f_0(1370), f_0(1500)$和$f_0(1710)$中的某个地方，一般用$f_{0}$表示。在这项工作中，我们考虑晶格计算和实验数据来推断胶和$q\bar q$组件的$f_0$。这些工作包括：计算淬火和非淬火格点QCD中胶球标量质量，测量辐射衰变$J/ψ\toγf_{0}$，$f_{0}$衰变与$ππ$和$K\bar K$的比值，$J/ψ$衰变与$f_0(1710)ω$和$f_0(1710)ϕ$的比值，$f_0$对$B_s\to J/ψπ^+π^-$的贡献，以及$a_0(1450)$和$K_0^*(1430)$的近质量简并度.所有的分析都表明了$f_0(1710)$突出的胶球性质和$f_0(1500)$的风味八位体结构。
2015-10-10 hep-ex hep-lat hep-ph
Revisiting models that enhance $B^+\to K^+ ν\barν$ in light of the new Belle II measurement
基于Belle II对$B^+\to K^+ \nu\bar\nu$的最新测量结果，本文重新审视了能增强该衰变率的新物理模型，发现仅有特定leptoquark及含轻暗物质粒子的矢量流模型可解释该异常。
2024-03-22 hep-ph
Revisiting the non-resonant Higgs pair production at the HL-LHC
我们研究了在14 TeV大型强子对撞机（HL-LHC）的高亮度运行中，在标准模型（SM）中观察到非共振双希格斯对产生的前景。特别是，我们认为$b\bar{b}γγ, b\bar{b} τ^+ τ^-, b\bar{b} WW^*, WW^*γγ$和$4W$通道主要集中在光子和/或轻子的最终状态和研究11个最终状态。我们采用多变量分析来优化信号和背景之间的区分，并发现它比简单的基于切割的分析更好。希格斯对产生的各种微分分布对希格斯自耦合（$λ_{hhh}$）有着非平凡的依赖性。因此，我们探讨的影响，不同的$λ_{hhh}$的最敏感的搜索通道的双希格斯生产，\textit{viz.}，$b\bar{b}γγ$。在每个最终状态中，源自SM di-Higgs生产的信号事件的数量很小，因此可能无法测量差分分布。此外，我们考虑各种物理超出了标准模型的情况下，以量化污染的影响，同时试图详细测量SM di-Higgs信号。特别是，我们研究了类属共振重希格斯粒子衰变为一对SM-类希格斯玻色子或一对顶夸克，重赝标衰变为SM-类希格斯粒子和一个$Z$ -玻色子，与顶夸克和底夸克以及各种动机良好的超对称通道相关联的带电希格斯粒子的产生。我们对上述新的物理场景的横截面设置了限制，超过这些限制可以被视为超过SM背景的过度，并影响希格斯四次耦合的测量。我们还讨论了各种通道之间的相关性，这可能有助于识别新的物理模…
2018-07-13 hep-ex hep-ph
Revisiting the quantum field theory of neutrino oscillations in vacuum
我们在量子场论的框架下考虑真空中的中微子振荡。在量子场论中，中微子的产生和探测过程是费曼图的一部分，相应的截面用标准方法计算，即用平面波表示终态。我们使用的假设是在实际实验中实现的，并专注于检测过程。此外，我们还考虑了探测器记录中微子事件的有限时间间隔长度$τ$。在这种情况下，我们的动机是加速器-中微子振荡实验，其中数据采集与加速器的质子溢出时间同步。给定中微子传播的最终动量和方向，我们发现，在振荡幅度-对于所有的实际目的-中微子能量$Q$是固定的，除了一个间隔的顺序$2π\hbar/τ$周围的平均能量$\bar Q$ ;这是一个能量不守恒或时间的表达式在检测过程中由于$τ< \infty$能量不确定性关系。我们在很好的近似下导出，在振幅上，振荡效应起源于具有相同能量的大质量中微子$\bar Q$，即振荡发生在空间中，没有任何消相干效应，而在$\bar Q$附近的$2π\hbar/τ$阶区间上对$Q$的剩余积分导致了一个时间-关联函数，它表示中微子产生和检测之间的时间延迟.
2020-04-08 hep-ph
Revisiting two-body charmed anti-charmed baryonic $B$ decays
Chung Yuan Christian University（中原大学）
本文重新审视双体粲-反粲重子B衰变，纳入b→uūq贡献并更新拓扑振幅分解，发现该贡献在ΔS=0跃迁中显著增强，可大幅提高某些衰变道速率，对实验验证有重要意义。
2026-09-14 hep-ex hep-ph
Revisiting the nature of the $P_c$ pentaquarks
三个窄$P_c$状态的性质，即，$P_c(4312)$、$P_c(4440)$和$P_c(4457)$自LHCb更新分析发现以来一直处于激烈的讨论中。在这项工作中，我们扩展了我们以前的耦合通道的方法[物理。\bf{124}，072001（2020）]，根据么正性和重夸克自旋对称性（HQSS）的要求，明确地将$Λ_c\bar{D}^{(*)}$和$η_cp$包括在$J/ψp$之外。由于非弹性参数受到当前数据的严重限制，考虑了三种方案：（a）方案I，其中纯接触相互作用，没有$Λ_c\bar D^{(*)}$相互作用，（b）方案II，其中一π交换被添加到方案I中，和（c）方案III，其中另外包括$Λ_c \bar D^{(*)}$。结果表明，为了得到与截止无关的结果，多通道系统中的OPE应补充$S$-$D$混合接触项。我们表明，$J/ψp$不变质量分布的实验数据是一致的解释$P_c(4312)$和$P_c(4440)/P_c(4457)$作为$Σ_c\bar{D}$和$Σ_c \bar{D}^{*}$强子分子，分别，和数据显示明确的证据，一个新的窄$P_c(4380)$，作为一个$Σ_c^*\bar D$分子，这应该存在的HQSS的后果。虽然在方案I中找到了两个同样好的解决方案，但一旦包含OPE，其中只有一个解决方案（$P_c(4440)$和$P_c(4457)$的量子数分别为$J^P=…
2021-07-14 hep-ph
Revisiting the $B^{(*)}_s$-Meson Production at the Hadronic Colliders
在强子对撞机上产生的重口味强子为检验pQCD预测的有效性提供了一个具有挑战性的机会。$B^{(*)}_s$强子产生有两种机制，即通过子过程$g+g\rightarrow B^{(*)}_s+b+\bar{s}$的胶子-胶子融合机制和通过子过程$g+\bar{b}\to B^{(*)}_s +\bar{s}$和$g+s\to B^{(*)}_s +b$的外赋重夸克机制，这两种机制在适当的运动学区域都有相当大的贡献。与以往文献中采用的固定味数方案（FFNS）不同，本文研究了广义质量变味数方案（GM-VFNS）下的$B^{(*)}_s$强子产生，在GM-VFNS下，我们可以一致地处理上述两种机制下的重复计数问题.讨论了$B^{(*)}_s$强子产生的性质。本文对FFNS和GM-VFNS进行了比较研究，以供参考。这两种方法都能为$B^{(*)}_s$的产生提供合理的估计。在Tevatron，这两种方案之间的差异很小，但这种差异在LHC是明显的。即将到来的更精确的LHC数据将为检验哪种方案更适合于处理$B^{(*)}_s$ -介子产生和进一步研究强子中的重夸克成分提供一个很好的机会。
2013-06-07 hep-ph
Revisiting the Higgs Boson Decay into a Photon and a Neutrino Pair
本文在标准模型下重新计算了$H\ o ν\arν γ$的领头阶单圈振幅与衰变率，发现总衰变率为1.33 keV，并指出超出窄宽度近似的盒图非共振贡献对高能光子区域影响显著，对未来轻子对撞机实验中暗 sector 介质搜索具有潜在意义。
2024-06-04 hep-ph
Revisiting the $B$-physics anomalies in $R$-parity violating MSSM
近年来，$B$介子的半轻子衰变与标准模型预言的几次偏差可能暗示着新物理的存在，它将打破轻子味普适性。在本工作中，我们探索了在$R$ -宇称违背的最小超对称标准模型中，利用μ介子中微子和右手中微子同时解决这些$B$ -物理异常的可能性。我们发现，由于对数增强的存在，交换中微子诱导的光子企鹅可以提供相当大的轻子味普适贡献。这提示我们使用双参数场景$(C^{\rm V}_9, \, C^{\rm U}_9)$来解释$b \to s \ell^+ \ell^-$异常。最后，数值分析表明，μ介子中微子和右手sbottom能同时解释$b \to s \ell^+ \ell^-$和$R(D^{(\ast)})$反常，并满足其它相关过程的约束条件，如$B \to K^{(\ast)} ν\barν$衰变、$B_s-\bar B_s$混合、$Z$衰变以及$D^0 \to μ^+ μ^-$、$τ\to μρ^0$、$B \to τν$、$D_s \to τν$、$τ\to K ν$、$τ\to μγ$和$τ\to μμμ$衰变.
2020-05-07 hep-ph
Revisiting the sensitivity studies for leptonic CP violation and mass hierarchy with T2K, NOvA and LBNE experiments
中微子混合参数的精确测量和质量等级的确定是当前和未来中微子实验的主要目标。本文研究了T2K、NO、$ν$ A和LBNE实验对发现轻子CP破坏和确定中微子质量等级的灵敏度。得到了CP破坏位相$δ_{CP}$与大气混合角$θ_{13}$、$θ_{23}$之间的相关关系以及确定大气混合角$θ_{23}$的八分圆的灵敏度。对T2 K、NO $ν$ A和LBNE实验运行的总共10年（5个$ν$ + 5个$\bar ν$）进行整个分析。此外，我们还考虑了截面不确定性对LBNE实验的CP破坏灵敏度的影响。
2015-01-10 hep-ph
Revisiting $\mathbf{Vh(\rightarrow b \bar b)}$ at the LHC and FCC-hh
本研究结合多轻子道与标度不变b标记算法分析LHC及FCC-hh上的$Vh(\to b\bar b)$过程，提升了SMEFT算符约束精度，给出新物理标度下限并评估其对反常三重规范耦合测量的影响。
2023-06-16 hep-ph
Revisiting Bimaximal Neutrino Mixing in a Model with S4 Discrete Symmetry
鉴于中微子混合的数据仍然是兼容的情况下，双峰混合是有效的第一近似，然后纠正条款的Cabibbo角的顺序，所产生的对角化的带电轻子质量，我们构建了一个模型的基础上的离散群S4，这些属性自然实现。该模型在4维中是超对称的，完整的味群是S4 x Z4 x U（1）_FN，这也允许再现带电轻子谱的层次。模型中唯一需要的微调是重现小的观测值r，即中微子质量平方差之间的比值。一旦相关的参数被设置为适应r，那么轻中微子的光谱就显示出一个中等的正常层次，并且在很大的模糊性范围内，与作为宇宙中重子不对称性解释的瘦生的约束是相容的。
2009-05-04 hep-ph
Revisiting the $U(1)$-$CP$ tension in QCD from a 1PI-action perspective
Nordita, KTH Royal Institute of Technology and Stockholm University（诺迪塔，皇家理工学院和斯德哥尔摩大学）；The Niels Bohr Institute（尼尔斯·玻尔研究所）；Dipt. di Fisica “E. Pancini”, Università di Napoli Federico II（那不勒斯费德里科二世大学物理系“E. Pancini”）；Institute for Particle Physics Phenomenology, Durham University（达勒姆大学粒子物理现象学研究所）；Centre for Quantum Fields and Gravity, Department of Physics, Swansea University（斯旺西大学物理系量子场与引力研究中心）；Theoretical Physics Department, CERN（欧洲核子研究组织理论物理部）；Collège de France（法兰西学院）；School of Physics and Astronomy, Tel Aviv University（特拉维夫大学物理与天文学学院）
该研究从1PI有效作用量视角出发，通过施加Ward恒等式约束，证明QCD中同时解决U(1)问题与强CP问题存在张力，指出拓扑磁化率是该张力与领头阶修正的关键决定因素。
2026-08-31 hep-lat hep-ph hep-th
Orbits and adiabatic contraction in scalar field dark matter halos: revisiting the cusp-core problem in dwarf galaxies
玻色-爱因斯坦凝聚的暗物质，也被称为标量场暗物质（SFDM），已经成为冷暗物质（CDM）的流行替代品，因为它预测了星系的核心，而不是CDM晕的尖端（“尖端核心问题”）。我们继续研究SFDM与一个强大的，排斥性的自相互作用; SFDM（SFDM-TF）的C-Fermi制度。在该模型中，结构形成被抑制在与TF半径$R_\text{TF}$相关的尺度以下，TF半径接近于这些晕中的中心核的半径。通过研究星系晕中的绝热收缩（AC）过程，首次研究了重子对真实星系SFDM-TF晕轮廓的影响。在此过程中，我们首先分析了适用于SFDM的基本量子Hamilton-Jacobi框架，并计算了暗物质轨道，以验证AC通常所需假设的有效性。然后，我们计算了AC对质量为$\sim 10^{11}~M_{\odot}$的SFDM-TF晕的影响，具有不同的重子分数和核心半径，$R_\text{TF} \sim (0.1 - 4)$ kpc，并将我们的结果与观测的矮星系的速度数据进行了比较。我们发现，AC修改的SFDM-TF晕与kpc大小的核心半径再现的数据很好，这表明恒星反馈可能不需要。另一方面，具有sub-kpc核心半径的晕面临着与CDM相同的问题，因为它们与中央晕部分的星系数据不一致。
2022-05-24 astro-ph.CO astro-ph.GA hep-ph
