Dispersive approach to HVP for muon g-2
Zhiqing Zhang
本文描述了强子真空极化对μ子反常磁矩$a_μ$贡献的色散方法。讨论了主要问题，并展望了未来几年的前景。
The dispersive approaches to the hadronic vacuum polarisation contributions to the muon anomalous magnetic moment $a_μ$ are described. The main issues are discussed followed by perspectives in the next years.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
继续探索
Hadronic Vacuum Polarization and the MUonE proposal
在CERN SPS的MUonE提案包括从强子真空极化自能函数（HVP）对弹性μ子-电子散射微分截面的贡献中提取其值。HVP对μ子反常磁矩的贡献可以由测量的HVP自能函数的加权积分得到。然而，这需要在其完全集成域中的HVP功能的知识。本文讨论了一种在测量不能直接到达的区域重建HVP函数的方法。该方法是基于所谓的转移定理，由于Flajolet和Odlyzko，我们解释和适应HVP。
Dispersive approaches for the HVP and HLbL contributions to $(g-2)_μ$
该研究介绍了基于矩阵元解析性质的色散方法在约束μ子反常磁矩的强子真空极化、强子光光散射两类强子贡献中的近期应用，涉及强子截面解析约束、辐射修正与同位旋破缺效应。
Contribution of exclusive $(π^0π^0, π^0η, ηη)γ$ channels to the leading order HVP of the muon $g-2$
我们计算了$(π^0π^0, π^0η, ηη)γ$独占通道对μ子反常磁矩首阶HVP色散积分的贡献。这些通道以某种方式包括在先前对$π^0ω, ηω$和$ηϕ$对$a_μ^{\rm had, LO}$的贡献的评估中，其中假设矢量共振（衰减为$π^0/η+ γ$）在壳层上。由于在给定的可观测量中共振和背景贡献的分离通常是一个依赖于模型的过程，在这里我们使用赝标介子和光子作为$e^+e^- \to (π^0π^0, π^0η, ηη)γ$ $S$ -矩阵的$in$和$out$态，使得截面包含对振幅有不同贡献的干涉。我们发现$a^{\rm had, LO}_μ(P^0_1P^0_2γ)=(1.13\pm 0.13 ) \times 10^{-10}$，其中的不确定性主要来自矢量介子优势模型参数。在低于2 GeV的整个范围内改进这些专用通道的实验研究将减少模型依赖性。
HVP contribution of the light quarks to the muon $(g - 2)$ including isospin-breaking corrections with Twisted-Mass fermions
我们提出了一个初步的晶格计算的领导级电磁和强同位旋破缺的强子真空极化（HVP）的贡献轻夸克的异常磁矩的μ子。在猝灭- $QED$近似下，利用欧洲扭曲质量协作组（ETMC）产生的$QCD$规范组态，在$0.089$到$0.062 ~ \mbox{fm}$的三种晶格间距值下，在几种晶格体积下，在$M_π\simeq 220 ÷490 ~ \mbox{MeV}$范围内，用$QCD$动力学夸克得到了这些结果.
Muon $g$$-$$2$: blinding for data-driven hadronic vacuum polarization
针对缪子 g-2 中数据驱动强子真空极化确定面临的评估分歧与即将到来的新结果，本文提出并实现了一种用于未来 KNTW 分析的盲化方案，以减少分析偏差。
Lepton anomalous magnetic moments in Lattice QCD+QED
本文用格点方法计算了强子真空极化（HVP）对电子（$a_e^{\rm HVP}$）、μ子（$a_μ^{\rm HVP}$）和τ子（$a_τ^{\rm HVP}$）的反常磁矩的贡献，包括同位旋对称QCD项和首阶强同位旋破缺修正和电磁同位旋破缺修正.此外，还提供了MUone实验未涵盖的对$a_μ^{\rm HVP}$的贡献，即$a_{MUonE}^{\rm HVP}$。我们得到$a_e^{\rm HVP} = 185.8~(4.2) \cdot 10^{-14}$、$a_μ^{\rm HVP} = 692.1~(16.3) \cdot 10^{-10}$、$a_τ^{\rm HVP} = 335.9~(6.9) \cdot 10^{-8}$和$a_{MUonE}^{\rm HVP} = 91.6~(2.0) \cdot 10^{-10}$。我们的结果是在猝灭QED近似下，使用由欧洲（现在的扩展）扭曲质量合作组织（ETMC）产生的QCD规范位形与$N_f=2+1+1$动力学夸克，在三个值的晶格间距从$0.089$到$0.062$ fm，在几个值的晶格空间尺寸（$L \simeq 1.8 ÷3.5$ fm）和与π介子质量的范围之间的$\simeq 220$和$\simeq 490$ MeV。
New BaBar studies of high-order radiation and the new landscape of data-driven HVP predictions of the muon g-2
本文利用BaBar数据首次测量次领头阶和次次领头阶额外辐射，发现与生成器预测的差异，并评估其对KLOE和BESIII的影响，为μ子g-2偏差提供新见解。
BHLS$_2$ Upgrade : $τ$ spectra, muon HVP and the [$π^0,~η,~η^\prime$] System
通用的隐藏局域对称（HLS）模型产生了BHLS $_2$变体，它在矢量介子扇区中引入了对称破缺;中心机制是HLS方法的协变导数的修改。然而，Belle $τ$双介子谱的描述并不令人满意，而对它的湮灭扇区（$e^+ e^- \rightarrow π^+ π^-/π^+ π^-π^0/ π^0 γ/ηγ/K^+ K^-/K_L K_S$）的处理是最佳的。通过允许包括$[π^0,η,η^\prime]$系统的附加中断项解决了该问题。通常的t~Hooft行列式项的这种扩展只影响BHLS $_2$动能项。人们得到一个公平的帐户$τ$双介子光谱以及湮灭通道。Belle双介子谱提供了$τ$轻子衰变违反CVC的证据;通过在BHLS $_2$轴向电流矩阵元上施加条件$<0|J_μ^q |[q^\prime \overline{q^\prime}](p)>=ip_μf_q δ_{q q^\prime }, \{ [q \overline{q}], q=u,d,s\}$，这一证据得到了加强。BHLS $_2$被发现恢复通常（完成）公式[ $π^0,~η,~η^\prime$ ]混合参数和全球拟合返回混合参数值与预期和更好的不确定性。更新μ介子HVP，有人认为KLOE和BaBar π介子形状因子之间的强张力迫使提供两种解：$a_μ^{HVP-LO}({\rm KLOE})=687.31 \pm 2.93…
Short \& intermediate distance HVP contributions to muon g-2: SM (lattice) prediction versus $e^+e^-$ annihilation data
本文介绍了ETM协作组在物理质量、不同体积和晶格间距条件下对上夸克、下夸克、奇异夸克和粲夸克的动力学格格点量子色动力学进行广泛模拟的新的格点结果，其中涉及到对μ子反常磁矩的首阶强子真空极化项的中间窗口（W）和短距离（SD）贡献的SM预言，$a_μ$。$a_μ^{\rm LO-HVP,W}$和$a_μ^{\rm LO-HVP,SD}$的结果，除了代表一个完整的晶格计算的$a_μ^{\rm LO-HVP}$和一个有用的基准之间的格群向前迈进了一步，这里进行了比较与他们的色散对应的实验数据为基础的$e^+e^-$到强子。比较结果证实了宝马合作组织在2020年已经注意到的$a_μ^{\rm LO-HVP,W}$的紧张局势，而$a_μ^{\rm LO-HVP,SD}$则没有紧张局势。
Lattice calculation of the HVP contribution to the anomalous magnetic moment of muon
本文报道了我们在强子真空极化对μ子反常磁矩贡献的计算方面的进展。在这篇文章中，我们讨论了轻（上/下）夸克连接贡献的计算，使用我们在Phys.Rev. D89（2014）11，114501中描述的方法，并给出了非连接贡献的估计。我们的计算已经进行了MILC合作的$n_f = 2+1+1$ HISQ合奏在多个值的晶格间距，多个体积和多个轻海夸克质量（包括物理π质量配置）。
The light-quark contribution to the leading HVP term of the muon $g - 2$ from twisted-mass fermions
我们提出了一个晶格计算的主导强子真空极化（HVP）的轻u-和d-夸克的μ子，$a_μ^{\rm HVP}(ud)$的异常磁矩的贡献，采用规范配置产生的欧洲扭曲质量协作与$N_f = 2+1+1$动态夸克在三个值的晶格间距与π介子质量在210 - 450 MeV。由于在光夸克质量和尺度的固定值，但具有不同的大小，我们进行了仔细的调查有限体积效应（FVE）的几个晶格。为了消除FVE，我们开发了一个解析表示的矢量相关器，它描述了大于$\simeq 0.2$ FM的时间距离的晶格数据。表示是基于夸克强子的对偶性在小的和中等的时间距离和在一个有限的盒子在较大的时间距离的两个π介子的贡献。外推到物理π介子点和连续极限后，我们得到$a_μ^{\rm HVP}(ud) = 619.0~(17.8) \cdot 10^{-10}$。加上由ETMC得到的奇异夸克和粲夸克的贡献，以及对文献中同位旋破缺修正和夸克不连通图的估计，我们得到了$a_μ^{\rm HVP}(udsc) = 683~(19) \cdot 10^{-10}$，这与最近基于对$e^+ e^-$湮没成强子的实验截面数据的色散分析的结果是一致的.使用我们的解析表示的矢量相关器，采取在物理π介子质量的连续和无限的体积限制，我们提供了第一个11时刻的偏振函数，我们比较它们与最近的结果的色散分析的$π^+ π^-$渠道。我们还估计了轻夸克对MU…
Isospin-breaking corrections to the muon magnetic anomaly in Lattice QCD
在这篇文章中，我们提出了一个晶格计算的领先级电磁和强同位旋破缺（IB）的夸克连接强子真空极化（HVP）的贡献的μ子的异常磁矩的修正。结果是在猝灭QED近似下采用RM 123方法，并使用ETM合作组用$N_f = 2+1+1$动力学夸克产生的QCD规范组态，在三种晶格间距（$a \simeq 0.062, 0.082, 0.089$ fm）、几种晶格体积和$\simeq 210$和$\simeq 450$ MeV之间的π介子质量下得到的.外推到物理π介子质量、连续谱和无限体积极限后，光夸克、奇夸克和魅夸克的贡献分别等于$δa_μ^{\rm HVP}(ud) = 7.1 ~ (2.5) \cdot 10^{-10}$、$δa_μ^{\rm HVP}(s) = -0.0053 ~ (33) \cdot 10^{-10}$和$δa_μ^{\rm HVP}(c) = 0.0182 ~ (36) \cdot 10^{-10}$。在$α_{em}$和$(m_d - m_u) / Λ_{QCD}$中，我们获得了$δa_μ^{\rm HVP}(udsc) = 7.1 ~ (2.9) \cdot 10^{-10}$，这是目前对$a_μ^{\rm HVP}$的IB校正的最准确测定。
Addendum: Timelike and spacelike kernel functions for the hadronic vacuum polarization contribution to the muon anomalous magnetic moment (2022 J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. 49 055001)
本附录提供了对[J. Phys. G49，055001（2022）]中获得的结果的补充。具体地说，一个等价形式的关系，它绑定在一起的“类空”核函数的强子真空极化贡献的μ子反常磁矩$a^{\text{HVP}}_μ$，得到。结果表明，进入包含Adler函数和$R$比的$a^{\text{HVP}}_μ$表象的“类空”和“类时”核函数的红外极限值与相应的QED对电磁耦合中前一阶μ子反常磁矩的贡献是一致的.研究了次领先级贡献$a^{\text{HVP}(3b)}_μ$（包括轻子和强子插入）和$a^{\text{HVP}(3c)}_μ$（包括双强子插入）.在电子和$τ$ -轻子环插入的情况下，给出了出现在$a^{\text{HVP}(3b)}_μ$表象中的三个核函数，包括强子真空极化函数、Adler函数和$R$ -比.
A precise determination of the HVP contribution to the muon anomalous magnetic moment from lattice QCD
在这次演讲中，我提出了一个精确的第一性原理计算的夸克连接，夸克断开，并领先QED和强同位旋破缺的贡献，领先一级强子真空极化的RBC和UKQCD合作的现状。将格点数据与实验$e^+ e^-$散射数据进行了组合，检验了两组数据的一致性，得到了比单独使用格点数据和$e^+ e^-$散射数据误差更小的组合结果。
Muon $g$$-$2: correlation-induced uncertainties in precision data combinations
本文提出一个量化数据组合中系统相关性不确定性的框架，应用于e+e-→hadrons截面数据，发现系统相关性不确定性和对μ子磁偶极子矩贡献的不确定性有影响。
Leading-order calculation of hadronic contributions to the muon $g-2$ using the Dyson-Schwinger approach
本文在Dyson Schwinger方程的框架内计算了强子真空极化张量。为此，我们使用一个完善的唯象模型的夸克胶子相互作用的参数固定再生强子观测。从HVP张量，我们计算阿德勒函数和HVP的贡献的μ子，$a_μ$的异常磁矩。我们发现$a_μ^{HVP}= 6760\times 10^{-11}$偏离约百分之二从实验中提取的值。此外，我们最近的晶格测定$a_μ^{HVP}$进行比较，发现我们的方法很好的协议。我们还讨论了相应的计算的强子光的光散射贡献的$a_μ$的影响，我们的结果。
Time windows of the muon HVP from twisted-mass lattice QCD
我们提出了一个晶格确定的领导阶强子真空极化（HVP）的贡献的μ子异常磁矩，$a_μ^{\rm HVP}$，在所谓的短和中等的时间-距离窗口，$a_μ^{\rm SD}$和$a_μ^{\rm W}$。我们使用由扩展扭曲质量合作组织（ETMC）产生的规范系综，其中包含具有$N_f = 2 + 1 + 1$味道的威尔逊三叶草扭曲质量夸克，所有动力学夸克味道的质量都被调整到接近它们的物理值。模拟在三个值的晶格间距等于$\simeq 0.057, 0.068$和$0.080$ fm与空间晶格尺寸高达$L \simeq 7.6$ ~fm。对于短距离窗口，我们得到$a_μ^{\rm SD} = 69.27\,(34) \cdot 10^{-10}$，与基于实验$e^+ e^-$数据的色散测定一致。对于中间窗口，我们得到的是$a_μ^{\rm W} = 236.3\,(1.3) \cdot 10^{-10}$，这与最近其他晶格合作的测定结果一致，但与$3.6\,σ$水平上的色散测定结果不一致。
Strange and charm HVP contributions to the muon ($g - 2)$ including QED corrections with twisted-mass fermions
我们提出了一个晶格计算的强子真空极化（HVP）的奇怪和魅力夸克的μ子的异常磁矩的贡献，包括领先的顺序电磁校正。我们采用规范配置产生的欧洲扭曲质量协作（ETMC）与$N_f = 2+1+1$动力学夸克在三个值的晶格间距（$a \simeq 0.062, 0.082, 0.089$ fm）与π介子质量范围内$M_π\simeq 210 - 450$兆电子伏。奇异夸克和魅夸克的质量被调整到它们的物理值。忽略不连通图，外推到物理π介子质量和连续极限后，我们分别得到：奇异贡献的$a_μ^s(α_{em}^2) = (53.1 \pm 2.5) \cdot 10^{-10}$，$a_μ^s(α_{em}^3) = (-0.018 \pm 0.011) \cdot 10^{-10}$和魅力贡献的$a_μ^c(α_{em}^2) = (14.75 \pm 0.56) \cdot 10^{-10}$，$a_μ^c(α_{em}^3) = (-0.030 \pm 0.013) \cdot 10^{-10}$.
The muon anomalous magnetic moment with staggered fermions: is the lattice spacing small enough?
我们扩展了我们以前的工作的轻夸克连接部分，$a_μ^{\rm HVP,lqc}$，领先的一级强子真空极化（HVP）的贡献的μ子异常磁矩$a_μ$，使用交错费米子，在几个方向。我们已经收集了更多关于晶格间距为$0.06$、$0.09$和$0.12$ fm的系综的统计数据，并且我们添加了两个新的系综，它们都具有晶格间距$0.15$ fm，但是具有不同的体积。增加的统计量使我们能够显著减少$a_μ^{\rm HVP,lqc}$和相关窗口数量的统计错误。我们还计算了电流-电流相关器，从中得到$a_μ^{\rm HVP,lqc}$的交错手征微扰理论下的次-次-领先级（NNLO），以便我们可以校正$a_μ^{\rm HVP,lqc}$的晶格值为有限体积，π介子质量失谐和口味破坏效应的NNLO。我们讨论了NNLO手征微扰理论的适用性$a_μ^{\rm HVP,lqc}$和窗口量，强调它提供了一个系统的EFT方法$a_μ^{\rm HVP,lqc}$，但不是短距离或中间距离窗口量。这使得它难以评估系统误差的标准中距离窗口量，现在被广泛认为是在文献中。鉴于此，我们研究了一个更长距离的窗口，EFT方法应该更可靠。我们最重要的结论是，特别是交错费米子，新的高统计计算在晶格间距小于$0.06$ fm是必不可少的。
HVP contributions to the muon ($g - 2$) including QED corrections with twisted-mass fermions
本文用格点方法计算了奇异夸克和粲夸克的强子真空极化（HVP）对μ子反常磁矩的贡献，包括首阶电磁（e.m.）更正。我们采用规范配置产生的欧洲扭曲质量协作（ETMC）与$N_f = 2+1+1$动力学夸克在三个值的晶格间距（$a \simeq 0.062, 0.082, 0.089$ fm）与π介子质量范围内$M_π\simeq 210 - 450$兆电子伏。奇异夸克和魅夸克的质量被调整到它们的物理值。忽略不连通图，外推到物理π介子质量和连续极限后，我们分别得到：奇异贡献的$a_μ^s(α_{em}^2) = (53.1 \pm 2.5) \cdot 10^{-10}$，$a_μ^s(α_{em}^3) = (-0.018 \pm 0.011) \cdot 10^{-10}$和魅力贡献的$a_μ^c(α_{em}^2) = (14.75 \pm 0.56) \cdot 10^{-10}$，$a_μ^c(α_{em}^3) = (-0.030 \pm 0.013) \cdot 10^{-10}$.
Model-independent extrapolation of MUonE data with Padé and D-Log approximants
提出使用Padé和D-Log Padé逼近子作为模型无关方法，可靠外推MUonE实验数据以提取μ子g-2的强子真空极化贡献，并基于解析性质提供结果上下界。
Timelike and spacelike kernel functions for the hadronic vacuum polarization contribution to the muon anomalous magnetic moment
得到了强子真空极化对μ子反常磁矩$a^{\text{HVP}}_μ$贡献的类空核函数和类时核函数相互表示的完整关系式。利用导出的关系，得到了进入含强子真空极化函数的$a^{\text{HVP}}_μ$表示的次首阶类空核函数的显式表达式.相应的次至前导阶类空核函数，它出现在涉及Adler函数的$a^{\text{HVP}}_μ$的表示，数值计算。所得结果可用于在类空方法框架内评估强子真空极化对μ子反常磁矩的贡献，如晶格研究、MUonE计划等。
Hadronic vacuum polarization contribution to the muon $g-2$ with 2+1 flavor lattice QCD on a larger than (10 fm$)^4$ lattice at the physical point
研究了格点量子色动力学计算强子真空极化对μ子$g-2$贡献的系统不确定性。我们调查三个系统的影响，有限体积（FV）的效果，截止效应，和集成方案的依赖性。我们使用PACS 10组态在相同的截止尺度下评估了两种不同体积的（5.4 fm $)^4$和（10.8 fm $)^4$）在物理π质量下的FV效应。对于截止效应，我们比较了两种类型的晶格矢量运营商，这是本地和保守（点分裂）电流，通过改变截止尺度大于（10 fm $)^4$晶格的物理点。对于积分方案的依赖性，我们比较了在（10.8 fm $)^4$）晶格上的物理点处的坐标-和动量-空间积分方案之间的结果。在连续极限下，我们的结果是由$g-2$给出的，其中第一个误差是统计的，第二个误差是系统的.
Hadronic Vacuum Polarization in True Muonium
从两个方面重新评价了真μ介子超精细分裂的首阶强子真空极化贡献。第一个考虑更复杂的π形状因子和更好的估计微扰QCD的贡献。第二种更精确的方法直接对Drell比率$R(s)$进行积分以获得$C_{1,\rm hvp}=-0.0489(3)$。这对应于$ΔE^μ_{hfs,\rm hvp}=276196(51)$ MHz的超精细分裂中的能量偏移。
Electromagnetic and strong isospin-breaking corrections to the muon $g - 2$ from Lattice QCD+QED
我们提出了一个晶格计算的领导级电磁和强同位旋破缺的强子真空极化（HVP）的贡献的μ子的反常磁矩的修正。我们采用规范配置产生的欧洲扭曲质量协作（ETMC）与$N_f = 2+1+1$动力学夸克在三个值的晶格间距（$a \simeq 0.062, 0.082, 0.089$ fm）与介子质量之间的$\simeq 210$和$\simeq 450$兆电子伏。结果是在忽略海夸克电荷的猝灭QED近似下采用RM123方法得到的。不包括夸克不连通图。外推到物理π介子质量、连续谱和无限体积极限后，光夸克、奇夸克和魅夸克的贡献分别等于$δa_μ^{\rm HVP}(ud) = 7.1 ~ (2.5) \cdot 10^{-10}$、$δa_μ^{\rm HVP}(s) = -0.0053 ~ (33) \cdot 10^{-10}$和$δa_μ^{\rm HVP}(c) = 0.0182 ~ (36) \cdot 10^{-10}$。在$α_{em}$和$(m_d - m_u) / Λ_{QCD}$的首阶，我们得到了$δa_μ^{\rm HVP}(udsc) = 7.1 ~ (2.9) \cdot 10^{-10}$，这是目前对$a_μ^{\rm HVP}$的同位旋破缺修正的最精确的确定。
The hadronic vacuum polarization contribution to the muon $g-2$ from lattice QCD
本文采用动力学上夸克和下夸克计算了格点量子色动力学中强子真空极化对μ子反常磁矩$a_μ^{\mathrm hvp}$的贡献。我们专注于控制真空偏振功能的红外区。为此，我们采用了几种互补的方法，包括Padé拟合，时间矩和时间动量表示。我们校正我们的结果为有限体积效应相结合的类时π形状因子与Lüscher形式主义的Goune-Sakurai参数化。在我们的系综的一个子集上，我们导出了夸克不连通图的量值的上限，并发现它们使$a_μ^{\mathrm hvp}$的估计值最多减少2%。我们的最终结果是$a_μ^{\mathrm hvp}=(654\pm32\,{}^{+21}_{-23})\cdot 10^{-10}$，其中第一个误差是统计的，第二个表示组合的系统不确定性。根据我们的研究结果，我们讨论了确定$a_μ^{\mathrm hvp}$与次百分之精度的前景。
Muon magnetic anomaly: experimental status and prospects
muon磁异常实验研究现状与前景，聚焦于CERN的新实验MUonE，通过直接测量muonic Bhabha散射评估HVP贡献。
Hadronic contribution to the muon g-2: a Dyson-Schwinger perspective
我们总结了强子对μ子反常磁矩（$a_μ$）的贡献，强子真空极化（HVP）和光-光散射贡献（LBL）的结果，这些结果是从QCD的Dyson-Schwinger方程（DSE）得到的。在HVP的情况下，我们发现良好的协议与模型无关的测定从色散关系的$a_μ^\mathrm{HVP}$以及阿德勒功能的偏差远低于百分之十的水平。由此我们得出结论，DSE方法应该能够以类似的精度描述$a_μ^\mathrm{LBL}$。我们还提出了使用夸克反夸克T-矩阵的共振展开的LBL的结果。我们的初始值为$a_μ^\mathrm{LBL}=(217 \pm 91) \times 10^{-11}$。
Model Independent Tests of the Hadronic Vacuum Polarization Contribution to the Muon $g$$-$$2$
本文探讨强子真空极化对缪子$g$$-$$2$贡献的两种竞争情景（色散关系与格点QCD/CMD-3）对其他敏感观测量的影响，旨在提供独立检验以解决当前张力。
QCD bounds on leading-order hadronic vacuum polarization contributions to the muon anomalous magnetic moment
本文利用有限能量QCD求和规则结合Hölder不等式，给出缪子反常磁矩领头阶强子真空极化贡献的模型无关界限，结果衔接了格点QCD与数据驱动方法的数值区间。
Lattice QCD and the anomalous magnetic moment of the muon
在BNL的E821实验上测量了μ子的反常磁矩a_μ，总精度为540 ppb。自2004年发表这一结果以来，一直存在与基于标准模型的理论预测a_mu的3.5标准偏差的持续紧张关系。后者的不确定性主要是由强相互作用的影响，特别是强子真空极化（HVP）和强子光的光（HLbL）散射的贡献，这是通常使用数据驱动的方法和强子模型，分别评估。鉴于理论和实验之间的差异是目前标准模型可能失败的最有趣的暗示之一，从第一原理确定HVP和HLbL的贡献是至关重要的。本文介绍了格点量子色动力学对高阶HVP和HLbL散射贡献a_mu^hvp和a_mu^hlbl的计算现状。在描述的形式主义，以表示一个_mu^hvp和一个_mu^hlbl的欧几里得关联函数，可以计算的晶格，我们专注于系统的影响，必须控制，以实现第一原则的决定占主导地位的强相互作用贡献一个_mu与所需的精度水平。我们还介绍了当前格点量子色动力学的a_mu^hvp和a_mu^hlbl结果的概述，以及相关的量，如过渡形状因子的pi 0-> gamma*gamma*。虽然目前的格点量子色动力学估计a_mu^hvp的总误差已经达到百分之几的水平，但它必须进一步减小到1/5才能与数据驱动的色散方法相竞争。同时，在确定a_mu^hlbl方面取得了良好进展，不确定度为10-15%。
Effects of the quark flavour thresholds in the hadronic vacuum polarization contributions to the muon anomalous magnetic moment
本文推导含夸克味阈值时强子真空极化函数、Adler函数与$R$比对$a^{\ ext{HVP}}_μ$贡献的等价关系，扩展色散关系并指出重夸克阈值的附加贡献相当可观。
Windows on the hadronic vacuum polarisation contribution to the muon anomalous magnetic moment
准确测定首阶强子真空极化（HVP）对μ子反常磁矩的贡献，对于理解标准模型预测与费米实验室μ子g-2实验结果之间任何差异的大小和意义至关重要。目前，标准模型预测基于数据驱动的HVP方法，使用$σ(e^+e^-\rightarrow\,\mathrm{hadrons})$的实验结果。格点QCD的目标是从计算出的矢量-矢量关联函数中提供具有类似不确定性的结果，但是在大的欧几里德时间下，$u/d$夸克关联函数中统计和系统误差的增长使得这一点很难实现。我们发现，限制晶格贡献的单侧窗口$0<t<t_1$可以大大提高晶格的结果，同时仍然捕获了大部分的总HVP。我们通过比较基于2019年Fermilab Lattice/HPQCD/MILC HVP分析的窗口晶格结果与从$R_{e^+e^-}$数据的KNT 19分析中获得的相应结果来说明这一点。对于$t_1=1.5$ fm，总HVP的70%包含在窗口内，并且我们的晶格结果具有约0.7%的误差，仅为来自$e^+e^-$ ~分析的误差的两倍。我们看到两个结果之间的张力为2.7 $σ$。随着晶格数据中统计量的增加，单侧窗口将允许对晶格和$R_{e^+e^-}$结果进行严格检验，这些结果包括总HVP贡献的很大一部分。
Four-Flavour Leading-Order Hadronic Contribution To The Muon Anomalous Magnetic Moment
我们提出了一个四维格点计算的领导阶强子真空极化的贡献的异常磁矩的μ子，$a_\mathrmμ^{\rm hvp}$，产生的夸克连接费曼图。它是基于由欧洲扭曲质量协作（ETMC）产生的具有$N_f=2+1+1$动态扭曲质量费米子的合奏。几个轻夸克的质量被用来产生一个控制外推到物理π介子质量。我们采用三个晶格间距检查晶格文物和几个不同的卷检查有限大小的影响。完全解释前两代夸克，可以与$a_\mathrmμ^{\rm hvp}$的唯象测定进行直接比较。我们的最终结果，包括估计的系统不确定性$$a_{\mathrmμ}^{\rm hvp} = 6.74(21)(18) \cdot 10^{-8}$$显示出良好的整体协议与这些计算。
Application of chiral resonance Lagrangian theories to the muon g-2
我们认为，唯象共振拉格朗日模型，从低能强子反应数据的全局拟合的约束，可以帮助改善μ子g-2的预测。主要的问题是那些贡献，不能计算微扰手段：强子真空极化（HVP）的影响和强子光-由-光（HLbL）散射的贡献。我回顾了最近的进展，在评估的HVP的贡献打破隐藏的局部对称性（HLS）的框架内，与M。Benayoun，P. David and L.德尔博诺我们的HLS驱动估计读取a_mu（LO had）=（688.60+/-4.24）10^{-10}，并且我们发现a_mu（理论）=（11 659 177.65 +/- 5.76）10^{-10}。
New physics behind the new muon $g$-2 puzzle?
针对BMW合作组格点QCD结果与正负电子对撞强子数据的张力引发的新μ子$g$-2谜题，研究探讨新物理贡献该对撞截面的解法，证实其被多项实验约束排除。
Window quantities for the hadronic vacuum polarization contributions to the muon anomalous magnetic moment in spacelike and timelike domains
该研究探讨了在时域和空域领域中对μ子反常磁矩的Hadronic真空极化贡献的窗口量关系，通过考虑窗口边缘效应，实现了不同数据源之间的准确比较。
The $η/η' \rightarrow π^+ π^- γ$ Decays within BHLS$_2$ and the Muon HVP
本文在BHLS$_2$框架下分析$η/η' \ ightarrow π^+ π^- γ$衰变的双π介子谱，证明其与$τ$衰变及$e^+e^-$湮灭数据可统一描述，并支持色散方法对μ子反常磁矩强子真空极化贡献的结果。
The muon g-2 and lattice QCD hadronic vacuum polarization may point to new, long-lived neutral hadrons
用$4.2 σ$方法得到的μ子g-2的实验值大于标准模型根据测量的R比$σ(e^+e^- \! \rightarrow \! \mathit{hadrons})/σ(e^+e^- \! \rightarrow \!μ^+ μ^-)$确定的强子真空极化贡献（HVP）的预测值;用格点量子色动力学计算的HVP也明显超过测量的R比值。我们在这里表明，这些差异可以解释为一个未检测到的贡献$e^+e^- \! \rightarrow \! \mathit{hadrons}$可能产生的中性，长寿命的强子，以前没有被确定的生产。我们提出了新强子的两个候选者，并提出了几个实验测试。
The hadronic vacuum polarization contribution to $(g_μ-2)$: Lattice QCD+QED calculations
μ子$a_μ$的反常磁矩是粒子物理学中最精确的量之一。实验值和标准模型预测值之间长期存在的大约$3.7$标准偏差的差异可能代表了新物理学的一个有趣的迹象。费米实验室（E989）和J-PARC（E34）的实验旨在显著降低实验的不确定性，从而使强子修正引起的理论不确定性成为标准模型严格检验的主要限制。在这篇文章中，我们提出了强子真空极化（HVP）的贡献$a_μ$，包括电磁和$SU(2)$破缺修正的第一性原理晶格计算的结果。我们的测定，$a_μ^{\rm HVP} = 682.0 ~ (18.7) \cdot 10^{-10}$，原来是在最近的理论测定的基础上的湮灭过程$e^+e^- \to hadrons$的实验截面数据的色散分析。此外，我们第一次提供了一个格估计$a_μ^{\rm HVP}$的缺失部分，没有涵盖在MUone实验，$\left[a_μ^{\rm HVP}\right]_> = 91.6 ~ (2.0) \cdot 10^{-10}$。
Evaluation of hadronic vacuum polarization contribution to muonium hyperfine splitting
本文用$e^+e^- \to$湮灭成强子截面的现代实验数据计算了强子真空极化（HVP）对μ介子基态超精细分裂的贡献。
Anomalous magnetic moment of the muon, a hybrid approach
本文提出了一个新的QCD求和定则，它确定了首阶强子真空极化对μ子反常磁矩的贡献，即$a_μ^{\rm hvp}$。这种方法结合了$e^{+}e^{-}$湮灭成强子的数据，微扰QCD和格点量子色动力学结果的电磁流相关器在零动量转移，$Π_{\rm EM}^\prime(0)$的一阶导数。这个想法是基于这样的观察，在相关的运动学域中，积分核$K(s)$，进入将$a_μ^{\rm hvp}$与$e^{+}e^{-}$湮灭数据相关联的公式，表现得像$1/s$乘以$s$的非常平滑的函数，能量的平方。我们找到了用$Π_{\rm EM}^\prime(0)$表示的$a_μ$的表达式，它可以在格点量子色动力学中计算。使用最近的晶格结果，我们发现一个很好的近似$a_μ^{\rm hvp}$，但精度还不足以解决之间的差异$R(s)$数据为基础的结果和实验测量值。
Evaluation of the three-flavor quark-disconnected contribution to the muon anomalous magnetic moment from experimental data
我们指出，奇夸克连接和完整的三味夸克不连接对强子真空极化的贡献$a_μ^{\mathrm{LO,HVP}}$对μ子反常磁矩的贡献之和是一个物理可观测的量，并在同位旋极限下提供了一个基于数据的确定这个量的方法.结果$40.1(1.5)\times 10^{-10}$或$38.7(2.0)\times 10^{-10}$（取决于使用哪种数据编译）用作相同同位旋极限组合的晶格计算的比较目标。从这个结果中减去奇夸克连接贡献的晶格决定的平均值，也得到了对$a_μ^{\mathrm{LO,HVP}}$的同位旋极限三味不连接贡献的另一个决定。该测定的结果，$-13.3(1.5)\times 10^{-10}$或$-14.6(2.0)\times 10^{-10}$，取决于使用哪种数据编译，很好地吻合，并且与最精确的电流晶格测定具有竞争力。
Ratios of the hadronic contributions to the lepton $g-2$ from Lattice QCD+QED simulations
用格点量子色动力学+QED方法计算了电子、μ子和τ轻子的反常磁矩$a_{\ell=e,μτ}^{HVP,LO}$与首阶强子真空极化贡献的比值.结果包括$O(α_{em}^2)$阶效应以及分别在$O(α_{em}^3)$和$O(α_{em}^2(m_u-m_d))$阶的电磁和强同位旋破缺修正，其中$(m_u-m_d)$是$u$ -和$d$ -夸克质量差.我们采用的规范配置产生的扩展扭曲质量合作与$N_f=2+1+1$动力学夸克在三个值的晶格间距（$a \simeq 0.062, 0.082, 0.089$ fm）与π介子质量在210 - 450 MeV的范围内。我们表明，在电子μ子比的情况下，强子的不确定性的分子和分母在很大程度上抵消了，而在电子τ和μ子τ比的情况下，这样的抵消不会发生。对于电子-μ子比，我们得到不确定度为$\simeq 0.7 \%$的$R_{e/μ} \equiv (m_μ/m_e)^2 (a_e^{HVP,LO} / a_μ^{HVP,LO}) = 1.1456~(83)$。我们的结果，这代表了一个准确的标准模型（SM）的预测，同意非常好的估计使用实验$e^+ e^- \to$强子数据的色散分析的结果。相反，它与当前电子和μ子（g - 2）实验的预期值相差$\simeq 2.7$标准差，减去QED、电弱、强子逐光和高阶HVP贡献的当前估计值，即$R_{e/μ} …
Constraints on the two-pion contribution to hadronic vacuum polarization
在低能时，强子真空极化（HVP）主要由2 π中间态所控制，它们对μ子反常磁矩$a_μ^\text{HVP}$的贡献约为$70\%$。格点QCD对后者的评估表明，它可能比基于$e^+e^-\to\text{hadrons}$数据离散计算的要大，在这个水平上，它将与$a_μ$测量长期存在的差异进行竞争。在这封信中，我们研究在何种程度上可以修改这个$2π$的贡献，在同一时间，在低能强子现象学的其他地方产生冲突。为此，我们考虑的$e^+e^- \to 2π$过程的色散表示和研究的相关性，从而出现之间的$a_μ^\text{HVP}$，强子运行的精细结构常数，$P$波$ππ$相移，和电荷半径的π。尽管受到Eidelman-Lukaszuk约束，非弹性效应仍起着重要作用。我们确定的情况下，$a_μ^\text{HVP}$可以被大幅改变，驱动的相移和/或非弹性贡献的变化，并说明了随之而来的变化，在$e^+e^-\to 2π$横截面。在最小化横截面影响的组合方案中，需要围绕$4\%$均匀移位。与此同时，解析延拓到类空区域和π电荷半径的影响水平，可以在未来的格子QCD计算探讨。
The hadronic-vacuum-polarization contribution to the muon anomalous magnetic moment in isospin-symmetric lattice QCD with twisted-mass fermions
该研究采用ETMC的格点QCD数据，计算同位旋对称下缪子反常磁矩的HVP贡献，结果与费米实验室实验一致，且加剧了格点QCD与数据驱动色散确定值的张力。
Moment Analysis of Hadronic Vacuum Polarization - Proposal for a lattice QCD evaluation of $g_μ-2$
本文提出了一种新的方法来确定格点量子色动力学中强子真空极化（HVP）对μ子$a_μ^{\rm HVP}$反常磁矩的贡献。它是基于强子谱函数的梅林变换的性质及其与欧氏空间HVP自能的关系。我展示了如何$a_μ^{\rm HVP}$是很好地近似的几个时刻与此梅林变换和如何这些时刻可以在格点量子色动力学进行评估，从而提供了一系列的测试时，与相应的测定使用实验数据相比。
Computing the UV-finite electromagnetic corrections to the hadronic vacuum polarization in the muon $(g-2)$ from lattice QCD
本文利用格点QCD坐标空间形式计算了μ子(g-2)强子真空极化领头阶O(α)电磁修正中由两个夸克圈经光子和胶子连接构成的紫外有限图，得到(-0.89±0.18)%的修正，并结合轻赝标介子唯象模型克服大距离统计噪声。
The muon anomalous magnetic moment: is the lattice spacing small enough?
利用$2+1+1$交错费米子模型，给出了强子真空极化（HVP）主导阶对μ子反常磁矩贡献的光夸克连接部分的新结果.我们收集了更多关于以前合奏的统计数据，并添加了两个新合奏。这使得我们能够显著减少HVP贡献和相关窗口量的统计误差。我们还计算了交错手征微扰理论中的次-次-首阶电流-电流相关器（NNLO），以便对有限体积、π介子质量失谐和变味效应进行修正。我们讨论了NNLO手征微扰理论的适用性，强调它提供了一个系统的EFT方法的HVP的贡献，但不短或中间距离窗口数量。这使得它难以评估系统误差的标准中距离窗口量，现在被广泛认为是在文献中。鉴于此，我们研究了一个更长距离的窗口，EFT方法应该更可靠。我们最重要的结论是，新的高统计计算晶格间距明显小于0.06调频是必不可少的。我们使用的合奏已经慷慨地提供了MILC和CalLat。
The muon g-2 anomaly confronts new physics in $e^\pm$ and $μ^\pm$ final states scattering
μ子异常磁矩$a_μ$的标准模型预测与实验结果之间的4.2 $σ$差异伴随着其他异常。预测的一个关键输入是从$σ_{\rm had} =σ(e^+e^- \to\,$强子）数据推断的强子真空极化$a_μ^{\rm HVP}$。然而，KLOE和BaBar的两个最准确的$σ_{\rm had}$测定值相差近3 $\,σ$。此外，组合的数据驱动结果与$2.1\,σ$对$a_μ^{\rm HVP}$的最精确晶格测定不一致。我们发现，所有这些差异可以解释为一个新的玻色子产生共振周围的KLOE中心的质量能量和迅速衰减产生$e^+e^-$和$μ^+μ^-$对的最终状态。这产生三种不同的影响：（i）附加的$e^+e^-$事件将影响基于Bhabha截面的测量的KLOE光度确定，并且进而影响$σ_{\rm had}$的推断值;（ii）附加的$μ^+μ^-$事件将影响经由KLOE截面的测量的$σ_{\rm had}$的确定。（光度无关）测量的比例$π^+π^-γ$与$μ^+μ^-γ$事件;（iii）环涉及新玻色子将直接有助于预测$a_μ$。我们详细讨论了这种可能性，我们提出了一个简单的模型，可以调和KLOE和BaBar的$σ_{\rm had}$，数据驱动和晶格的决定$a_μ^{\rm HVP}$，$a_μ$的预测值和测量值的结果，同时遵守所有唯象约束。
Revisiting the Muon Anomaly from $e^+ e^-\to$ Hadrons
该研究利用 CMD-3、BABAR、BELLE2 等新强子数据更新缪子反常磁矩的 LO HVP 估计，并结合高阶、QED/EW 与格点结果给出标准模型平均差异及相关跑动耦合常数预测。
Hadronic Vacuum Polarization in QCD and its Evaluation in the Euclidean
本文讨论了一种新的计算QCD格林函数在欧氏空间中的积分的方法，这种方法是基于Mellin-Barnes表示的。作为第一个应用，我们评估了最低阶强子真空极化（HVP）对μ子$\frac{1}{2}(g_μ-2)_{\rm\tiny HVP}\equiv a_μ^{\rm HVP}$异常磁矩的贡献。结果表明，通过精确地确定从格点量子色动力学（LQCD）出发的HVP函数在原点处的斜率和曲率，已经可以得到$a_μ^{\rm HVP}$的结果，这可以作为对基于实验测量的$e^+ e^-$湮没截面的确定的检验。
Vacuum polarization contribution to muon $g-2$ as an inverse problem
利用色散关系分析了任意光子不变质量$q^2$下的电磁流相关器。将色散关系转化为一个反问题，通过该反问题，在大$q^2$时，微扰输入$Π(q^2)$，求解低$q^2$时的真空极化函数$Π(q^2)$。结果表明，$Π(q^2)$的结果，包括它的一阶导数$Π^\prime(q^2=0)$，与格点QCD的结果一致，它的虚部容纳了$e^+e^-$湮灭数据。相应的强子真空极化贡献$a^{\rm HVP}_μ= (641^{+65}_{-63})\times 10^{-10}$的μ子异常磁矩$g-2$，其中的不确定性来自微扰输入的变化，也同意在其他唯象和理论方法获得的。我们指出，我们的形式等价于对只依赖实验数据的唯象方法施加了解析性约束，并且可以提高标准模型中$a^{\rm HVP}_μ$确定的精度.
A BHLS model based moment analysis of muon g-2, and its use for lattice QCD evaluations of $a_μ^{\rm had}$
我们提出了一个最新的分析μ子$g-2$评价的梅林巴恩斯矩，因为他们可能是有用的格点量子色动力学计算的$a_μ$。直接在$e^+e^-$ -湮没数据和改进的隐藏局部对称性（HLS）模型，提供适当的对称性破缺机制的条款的时刻，到4阶。该模型提供了一个可靠的有效拉格朗日（BHLS）估计的两体通道加上$πππ$通道高达1.05~GeV，只包括$ϕ$共振。HLS片段占对$a_μ$的贡献的80%。缺失的部分直接根据数据以标准方式进行评估。我们发现矩展开在几个时刻收敛得很好。Mellin-Barnes表象中出现的两类矩分别用类时区的强子截面数据和格点量子色动力学（LQCD）可达的类空区的强子真空极化（HVP）函数计算。在欧几里德的第一种类型的时刻是通常的泰勒系数的HVP和我们表明，第二种类型的时刻可以获得积分的适当泰勒截断HVP功能。$a_μ^{\rm had}$的isovector部分的具体结果确定通过HLS模型预测密切相关的$τ$-衰变谱。
Unified dispersive approach to $γ^*\toγππ$ and $γγ\toππ$
振幅$γ^*(q^2)\toγππ$的表示提出了结合大$N_c$手征共振拉格朗日建模与一般的么正性和解析性质。由CMD-2和SND合作的$γγ$散射结果和$e^+ e^- \toγπ^0π^0$测量限制振幅。作为应用，考虑了强$S$波$ππ$的再散射效应，重新考虑了HVP中$ππ+γ$态对μ子$g-2$的贡献.
Bounds on $a_μ^{\mathrm{HVP,LO}}$ using Hölder's inequalities and finite-energy QCD sum rules
本研究利用 Hölder 不等式和有限能量 QCD 求和规则，在考虑轻夸克多阶微扰及 QCD 凝聚态修正后，确立了 μ 子反常磁矩领头阶强子真空极化贡献的 QCD 上下界。
The anomalous magnetic moment of the muon: status of Lattice QCD calculations
近年来，μ子的反常磁矩在格点量子色动力学界引起了很大的研究兴趣，因为在唯象估计和Brookhaven测量之间观测到了约为$3.5~σ$的持续张力.目前最好的唯象估计有一个不确定性的实验之一，误差是完全由强子效应主导：领先的顺序强子真空极化（HVP）的贡献和强子光的光（HLbL）散射的贡献。这两种方法都可以通过晶格模拟得到，鉴于费米实验室和J-PARC即将进行的实验，需要将误差减少4倍，预计在未来几年内，这些实验的结果将把实验精度降低到$0.14~$ ppm的水平。在这篇文章中，我回顾了这些量的晶格计算的现状，从HVP开始。这种贡献现在已经达到了百分之几的精度，需要仔细了解系统误差的所有来源。HLbL的贡献，这是小得多，仍然有助于显着的错误。这种贡献对计算来说更具挑战性，但在过去几年中，在晶格上取得了快速进展。
Finite-volume correction on the hadronic vacuum polarization contribution to muon g-2 in lattice QCD
我们用两种不同的体积：$(5.4~{\rm fm})^4$和$(8.1~{\rm fm})^4$，研究了在（近）物理π质量下格点量子色动力学中强子真空极化对μ子g-2（$a_μ^{\rm hvp}$）贡献的有限体积修正.我们使用一个优化的AMA技术的$N_f=2+1$ PACS规范配置与stout涂抹三叶草威尔逊费米子行动和岩崎规范行动在一个单一的晶格截止$a^{-1}=2.33$ GeV的噪音减少。计算了在同位旋对称极限下夸克连接的轻夸克贡献。我们考虑到向后状态传播的影响，通过扩展的时间边界条件。此外，我们还研究了在不同的体积上调整到完全相同的物理π介子质量的夸克质量修正，并与手征微扰进行了比较。在146 MeV π介子中，我们发现了轻夸克$a_μ^{\rm hvp}$在$(5.4~{\rm fm})^4$和$(8.1~{\rm fm})^4$晶格中的$10(26)\times10^{-10}$差别.
Calculation of the hadronic vacuum polarization contribution to the muon anomalous magnetic moment
本文采用第一性原理格点QCD + QED方法计算了物理介子质量下首阶强子真空极化对μ子反常磁矩的贡献。包括QED和强同位旋破缺效应在内的上夸克、下夸克、奇异夸克和粲夸克的总贡献为$a_μ^{\rm HVP~LO}=715.4(16.3)(9.2) \times 10^{-10}$，其中第一个误差是统计误差，第二个误差是系统误差。利用参考文献[1]的汇编，用实验R比数据补充了很短和很长距离的点阵数据，我们显著地提高了计算的精度，并找到了分别给出点阵统计误差、点阵系统误差、R比统计误差和R比系统误差的$a_μ^{\rm HVP~LO} = 692.5(1.4)(0.5)(0.7)(2.1) \times 10^{-10}$。这是目前最精确的确定领先的一级强子真空极化贡献的μ子异常磁矩。此外，我们还首次给出了物理π质量下的光夸克QED修正的格点计算。
An update on the HVP contribution to $g_μ{-}2$ in isoQCD from ETMC
ETMC利用isoQCD在等旋对称QCD中计算muon异常磁矩的主导阶真空极化贡献，并提供矢量和标量成分的结果。
扫码添加微信好友，提出您的宝贵建议 👇
💡 备注请填写：网站反馈
发表机构由 AI 从论文文本抽取，如发现错误，欢迎反馈修正建议。