$B\to D^{(\ast)}\ellν$ at non-zero recoil
$B$异常在超越标准模型（BSM）物理研究中起着重要作用。特别是，CKM矩阵元$|V_{cb}|$的包容性和排他性决定之间的长期紧张关系以及$R(D)$ - $R(D^\ast)$平面理论和实验之间的当前紧张关系使$B\to D^{(\ast)}\ellν$半轻子过程成为人们关注的焦点。现有的晶格QCD计算的$B\to D\ellν$的形状因子在非零反冲正在补充的$B\to D^\ast\ellν$通道的最新发展。在这篇综述中，我讨论了最近的进展，晶格计算的$B\to D^{(\ast)}\ellν$，以及这些结果的影响，高精度测定的$|V_{cb}|$和轻子味普适性（LFU）比$R(D^{(\ast)})$。
2022-12-20 hep-lat hep-ph
Semileptonic decays $B\rightarrow D^{(*)}lν$ at nonzero recoil
我们在晶格间距小到0.045 fm、轻夸克与奇夸克质量比低到1/20的全系列MILC（2+1）味ASqtad系综上分析了半轻子衰变$B\rightarrow D\ellν$和$B\rightarrow D^*\ellν$.我们使用费米实验室的三叶草行动的重价夸克和asqtad行动的轻价夸克的解释。我们计算了$B\rightarrow D$在零和非零反冲时的强子形状因子以及$B\rightarrow D^*$在零反冲时的强子形状因子。我们报告我们的结果为$|V_{cb}|$。
2013-11-30 hep-lat
Semileptonic form factors for $B \to D^\ast\ellν$ at nonzero recoil from 2 + 1-flavor lattice QCD
本文首次用非猝灭格子QCD方法计算了非零反冲下衰变$B\rightarrow D^\ast\ellν$的形状因子。我们的分析包括15个MILC合奏与$N_f=2+1$口味的asqtad海夸克，与一个奇怪的夸克质量接近其物理质量。晶格间距的范围从$a\approx 0.15$ fm到$0.045$ fm，而轻夸克和奇夸克的质量之比在0.05到0.4之间。价$b$和$c$夸克用Wilson-clover作用量和Fermilab解释处理，而轻扇区用asqtad交错费米子。我们利用有根交错重轻介子手征微扰理论将我们的结果外推到连续极限的物理点。然后，我们应用模型无关的参数化扩展的形状因子的整个运动范围。有了这个参数化，我们执行一个联合格子QCD/实验拟合使用几个实验数据集，以确定CKM矩阵元素$|V_{cb}|$。我们得到了$\left|V_{cb}\right| = (38.40 \pm 0.68_{\textrm{th}} \pm 0.34_{\textrm{exp}} \pm 0.18_{\textrm{EM}})\times 10^{-3}$。第一个误差是理论上的，第二个来自实验，最后一个包括电磁和电弱的不确定性，与整体$χ^2\text{/dof} = 126/84$，这说明了实验数据集之间的紧张关系，理论和实验之间。这一结果与先前的排他性决定是一致的，但与包容性决定的紧张关系仍…
2022-12-21 hep-ex hep-lat
$B \rightarrow π\ell ν$ at zero recoil from lattice QCD with physical $u/d$ quarks
排他性半轻子衰变$B \rightarrow π\ell ν$是从实验速率作为$q^2$的函数与理论确定的形状因子的比较确定Cabibbo-Kobayashi-Maskawa矩阵元$V_{ub}$的关键过程。形状因子对$u/d$夸克质量的敏感性意味着在非物理重的π介子质量下，格点量子色动力学计算中存在显著的系统不确定性。在这里我们给出了u/d夸克质量降到物理值的第一次格点量子色动力学计算，计算了零反冲到3%时的$f_0$形状因子.通过证明软π介子定理的结果$f_0(q^2_{max}) = f_B/f_π$与$m_π \rightarrow 0$一样成立，我们能够解决一个长期存在的争论。我们使用高度改进的交错夸克形式主义的轻夸克，并表明交错手征微扰理论的$m_π$依赖性是几乎相同的连续手征微扰理论的$f_0$，$f_B$和$f_π$。我们也给出了其他过程，如$B_s \rightarrow K \ell ν$的结果。
2015-10-26 hep-lat hep-ph
Update on $B\to D^\ast \ell ν$ form factor at zero-recoil using the Oktay-Kronfeld action
本研究基于MILC合作组的$N_f=2+1+1$味HISQ组态，用Oktay-Kronfeld作用量更新零反冲点$\bar{B}\to D^\ast \ell \bar{\nu}$半轻形状因子计算，给出两组组态初步结果并探究价夸克质量依赖，通过多态拟合控制激发态效应。
2018-12-18 hep-lat
Lattice QCD calculation of the ${{B}_{(s)}\to D_{(s)}^{*}\ellν}$ form factors at zero recoil and implications for ${|V_{cb}|}$
本文给出了$B\to D^*$和$B_s\to D_s^*$轴向矢量矩阵元的格点量子色动力学计算结果。这些零反冲矩阵元素提供了从$\bar{B}^0\to D^{*+}\ell^-\barν$和$\bar{B}^0_s\to D_s^{*+}\ell^-\barν$衰变的实验测量推断CKM矩阵元素$|V_{cb}|$的值所必需的归一化。结果来自于计算的相关函数与高度改进的交错夸克（HISQ）的光，奇怪的，和魅力夸克传播，和非相对论QCD的底夸克传播。相关函数的计算采用MILC协作合奏在一个范围内的三个晶格间距。这些规范场配置包括魅夸克、奇异夸克和等质量上夸克和下夸克的海夸克效应。我们使用物理上较轻的上夸克和下夸克以及较重的值的系综。我们的主要结果是$\mathcal{F}^{B\to D^*}(1)= 0.895\pm 0.010_{\mathrm{stat}}\pm{{0.024}_{\mathrm{sys}}}$和$\mathcal{F}^{B_s\to D_s^*}(1)= 0.883\pm 0.010_{\mathrm{stat}}\pm{0.028_{\mathrm{sys}}}$。我们讨论的后果$|V_{cb}|$在最近的调查外推的实验数据为零反冲。
2018-03-08 hep-lat hep-ph
Update of $|V_{cb}|$ from the $\bar{B}\to D^*\ell\barν$ form factor at zero recoil with three-flavor lattice QCD
我们用格点量子色动力学计算了半轻子衰变$\bar{B}^0\to D^{*+}\ell^-\barν$的零反冲形状因子（以及与同位旋和电荷共轭相关的模）.我们对轻价夸克和海夸克采用改进的交错作用量（MILC \asqtad \组态），对重夸克采用费米实验室作用量。与2008年的工作相比，我们的计算包含了更高的统计数据、更精细的晶格间距和更轻的夸克质量。作为调整新数据集的副产品，我们获得了$D_s$和$B_s$超精细分裂与几兆电子伏的精度。对于零反冲形状因子，我们得到$\mathcal{F}(1)=0.906(4)(12)$，其中第一个误差是统计的，第二个是所有系统误差的正交和。最新的HFAG平均的实验结果和QED效应的谨慎处理，我们发现$|V_{cb}| = (39.04 \pm 0.49_\text{expt} \pm 0.53_\text{QCD} \pm 0.19_\text{QED})\times10^{-3}$。QCD误差现在与实验误差相当。
2014-07-06 hep-lat hep-ph
Shedding New Light on ${\cal R} (D_{(s)}^{(\ast)} )$ and $|V_{cb}|$ from Semileptonic $\bar B_{(s)} \to D_{(s)}^{(\ast)} \ell \bar ν_{\ell}$ Decays
本研究首次计算大强子反冲下相关B介子衰变形状因子的次领头阶QCD修正，结合多种压低贡献与格点QCD结果联合拟合，显著提升了轻子味普适性比值的测定精度。
2023-08-22 hep-ex hep-lat hep-ph
The $B \to D \ell ν$ form factors at nonzero recoil and $|V_{cb}|$ from $2+1$-flavor lattice QCD
本文首次用非淬灭格子QCD方法计算了非零反冲下$\overline{B} \rightarrow D \ell \overlineν$排他衰变的强子形状因子。我们对由asqtad改进的交错海夸克的2+1形式产生的14个规范场组态系综进行了数值模拟。该集合包含了广泛的晶格间距（约0.045至0.12 fm）和光（上下）与奇异海夸克质量的比值，范围从0.05至0.4。对于$b$和$c$价夸克，我们使用改进的Wilson费米子和费米实验室解释，而对于轻价夸克，我们使用asqtad改进的交错费米子。我们利用有根交错重轻介子手征微扰理论将我们的结果外推到物理点。然后，我们参数化的形状因子，并将其扩展到整个运动范围，使用模型独立的功能的基础上解析性和统一性。我们提出了我们的最终结果为$f_+(q^2)$和$f_0(q^2)$，包括统计和系统误差，作为一系列的系数在变量$z$和这些系数之间的协方差矩阵。然后，我们将晶格形状因子数据与BaBar实验测得的微分衰减速率相结合，以确定CKM矩阵元素$|V_{cb}|=(39.6 \pm 1.7_{\rm QCD+exp} \pm 0.2_{\rm QED})\times 10^{-3}$。作为接头配合的副产品，我们获得了在大后坐力下具有改进精度的形状因子。最后，我们使用它们来更新我们在标准模型中对$R(D)$比率的计算，得到$R(D) = 0.299(…
2015-03-24 hep-lat
$Λ_b \to Λ_c^*(2595,2625)\ell^-\barν$ form factors from lattice QCD
我们首次用晶格QCD方法确定了描述半轻子衰变$Λ_b \to Λ_c^*(2595)\ell^-\barν$和$Λ_b \to Λ_c^*(2625)\ell^-\barν$的形状因子，其中$Λ_c^*(2595)$和$Λ_c^*(2625)$分别是具有$J^P=\frac12^-$和$J^P=\frac32^-$的最轻粲重子.这些衰变模式为检验轻子味普适性提供了新的机会，同时也在$b\to c$半轻子衰变强相互作用的全局分析中发挥了重要作用。我们确定的矢量，轴向矢量，和张量形状因子的两个衰变，但只有在一个小的运动区域附近的零反冲点。晶格计算使用三种不同的规范场配置与PDMATHAMT口味的畴壁费米子的合奏，我们进行外推的形状因子的连续极限和物理π介子质量。我们提出了标准模型预测的差分衰减率和角度观测。在考虑的运动学区域中，发现$\frac12^-$最终状态的差分衰减率比$\frac32^-$最终状态的速率大约2.5倍。我们还测试我们的形状因子的结果与零反冲和规则的兼容性。
2021-05-24 hep-ex hep-lat hep-ph
Angular distributions of $\bar B \to D^{(\ast)}\ell\bar ν_\ell$ decays and search of New Physics
我们导出了$\bar B\to D\ell\bar ν_\ell$和$\bar B\to D^{\ast }\ell\bar ν_\ell$衰变的全角分布表达式，并分别讨论了各个角上的谱。系数函数，取决于螺旋度振幅，然后可以结合在一个可观测的合奏，然后可以用来检查新物理的存在。我们研究的灵敏度，这些观测值的存在下，非标准模型相互作用项在低能量。本文给出的表达式具有一般性，可用于研究其它半轻子赝标到赝标/矢量介子的衰变。我们还研究了$\bar B\to D_0^{\ast}(\to Dπ)\ell\bar ν_\ell$事件对$\bar B\to D^{\ast}(\to Dπ)_S\ell\bar ν_\ell$衰变样本的污染问题，指出测量两个特定的量可以澄清$D^\ast$峰附近的$(Dπ)_{S-\rm wave}$是否（近似）由Breit-Wigner公式描述。
2016-02-18 hep-ex hep-lat hep-ph
Semileptonic $B \to D^{**}$ decays in Lattice QCD : a feasibility study and first results
我们计算了$b$和$c$夸克的有限质量衰变${B\to D^\ast_0}$和${B\to D^\ast_2}$。我们首先讨论了$B$介子的光谱性质作为其动量的函数，以及静止时的$D^\ast_0$和$D^\ast_2$的光谱性质。我们计算了三点和两点衰减器的衰减振幅的理论公式。然后我们计算了${B\to D^\ast_0}$在零反冲时的振幅，结果表明它并没有像重夸克极限那样消失。这为获得与实验更好的一致性提供了可能性。为了改善连续极限，我们增加了一组具有较小晶格间距的数据。${B\to D^\ast_2}$在零反冲时消失，我们显示了令人信服的信号，但仅略大于1 sigma从0。为了达到定量显着的结果，我们计划充分利用较小的晶格间距以及另一个晶格正则化。
2015-08-05 hep-lat hep-ph
Lattice computation of $B \to D^*,\;D^{**}\ell ν$ form factors at finite heavy masses
我们提出了一种策略来计算形状因子进入半轻子衰变通道的$B$介子轨道激发（P波）$D^{**}$粲介子的晶格上使用，第一次，现实的魅力夸克具有有限的质量。我们给出了在不同反冲和三种不同$b$夸克质量下提取的跃迁振幅和形状因子的初步结果。
2013-05-02 hep-lat hep-ph
Insight into $D/B\to π\ell ν_\ell$ decay using the pole models
在改进了关于半轻子形状因子在前两个极点处的剩余的知识之后，我们证明了当与实验数据比较时，$f_+^{Dπ}(q^2)$是不饱和的。为了填补差异，我们近似的有效极点的不连续性的其余部分，并表明，数据可以很好地描述的有效极点的位置大于下一个激发的$D^\ast$状态的光谱。与实验数据拟合的结果也表明超收敛的有效性，在极点模型转化为消失的形状因子在所有极点的总和。在$B\to π\ellν_\ell$的情况下的类似讨论导致提取$\vert V_{ub}\vert$的可能性，其误差似乎由$g_{B^\ast Bπ}$主导，其现在可以在网格上计算。在计算形状因子在最近极点处的剩余时，我们需要矢量介子衰变常数$f_{D^\ast}$和$f_{B^\ast}$，这两个常数是通过对含有$N_{\rm f}=2$动力学夸克的格点进行QCD数值模拟计算出来的。我们得到，$f_{D^\ast}/f_D=1.208(27)$和$f_{B^\ast}/f_B=1.051(17)$。
2014-10-17 hep-ex hep-lat hep-ph
Next challenges in semi-leptonic B decays
本文从作者视角讨论了半轻子 B 衰变格点计算在控制系统误差和扩展应用范围方面面临的若干后续挑战。
2024-06-07 hep-lat hep-ph
Precision Model-Independent Bounds from Global Analysis of $b \to c \ell ν$ Form Factors
利用格点QCD数据、色散关系和重夸克对称性，我们提出了一个与模型无关的半轻子衰变$b\rightarrow c\ellν$的强子形状因子的整体分析。该分析在可量化的范围内产生相关形状因子的预测。这些形状因子用于计算半轻子比$R(H_c)$和各种衰变产物偏振。特别是，我们发现$R(D_s^*)=0.20(3)$和$R(J/ψ)=0.25(3)$，预测，可以比较即将到来的LHCb测量的结果。在发展这种治疗，我们获得了领先的顺序NRQCD的$B_c^+ \rightarrow \{J/ψ, η_c \}$形状因子之间的非零反冲关系的结果。
2019-09-24 hep-ex hep-lat hep-ph
$B\to D^\ast\ellν$ from LQCD: is there light at the end of the tunnel?
Universidad de Zaragoza（萨拉戈萨大学）；Centro de Astropartículas y Física de Altas Energías（高能粒子与天体物理中心）
本文综述了LQCD在重到重及重到轻半 leptonic衰变中的现状，并展望了未来近和更远的前景。
2026-04-08 hep-lat hep-ph
