Nuclear state densities of odd-mass heavy nuclei in the shell model Monte Carlo approach
壳模型蒙特卡罗方法在核态密度的微观计算中取得了成功，但在计算奇偶重核的态密度时却存在着困难。这是因为在壳模型蒙特卡罗方法中对奇数粒子的投影导致低温下的符号问题，使得在直接蒙特卡罗计算中提取基态能量不切实际。结果表明，利用低激发能下的能级计数数据和中子阈能下的中子共振数据，可以很好地提取基态能量。这使我们能够扩展最近的应用壳模型蒙特卡罗方法在偶偶稀土核的奇偶同位素链的$^{149-155}$ Sm和$^{143-149}$ Nd。我们计算了奇偶钐和钕同位素的态密度，发现与从实验数据中提取的态密度非常一致。
2013-04-27 nucl-th
Large scale shell model calculations for odd-odd $^{58-62}$Mn isotopes
在两种不同的模型空间中对奇-奇$^{58-62}$ Mn同位素进行了大尺度壳模型计算。第一组计算已经在全$\it{fp}$壳价空间中进行，其中两个最近导出的$\it{fp}$壳相互作用即GXPF 1A和KB 3G将$^{40}$ Ca处理为核。第二组计算是在${fpg_{9/2}}$价空间中进行的，其中$fpg$相互作用将$^{48}$ Ca处理为核心，并通过允许从0 f $_{7/2}$轨道到质子的上$\it{fp}$轨道和从中子的上$\it{fp}$轨道到0 g $_{9/2}$轨道的总共六个粒子激发来施加截断。对于$^{58}$ Mn中的低激发态，KB 3G和GXPF 1A都预测了良好的结果，并且对于$^{60}$ Mn，KB 3G比GXPF 1A好得多。对于负宇称和高自旋正宇称状态，在两种同位素$fpg$相互作用是必需的。关于$^{62}$ Mn的实验数据很少，因此不可能得出任何明确的结论。需要更多的负宇称态的实验数据来确定0 g $_{9/2}$和更高轨道在富中子Mn同位素中的重要性。
2010-04-20 nucl-th
Energy Levels of Odd-Odd nuclei Using Broken Pair Model
在破偶模型的框架下，对奇-奇核给出了简单的计算方法。通过再现极限情况下的壳模型结果，检验了模型的可靠性，其中断对模型与壳模型完全吻合。然后应用该模型计算了锆区某些核的能级。模型结果比较合理，以及与壳模型，以及与实验数据。
2007-02-02 nucl-th
Investigation of doublet-bands in $^{124,126,130,132}$Cs odd-odd nuclei using triaxial projected shell model approach
利用新近发展起来的多准粒子微观三轴投影壳模型（TPSM）方法研究了$^{124,126,130,132}$ Cs同位素中观察到的双重带。结果表明，TPSM的能量和跃迁几率的结果与已知的能量和最近测得的大量数据的跃迁几率在$^{126}$ Cs。特别是，它表明，预期的特征跃迁概率的双重带起源于手征对称性破缺，以及在本工作中再现。计算的能量$^{124,130,132}$ Cs也被证明是在合理的协议与现有的实验数据。此外，一套完整的计算跃迁几率提供了$^{124,130,132}$ Cs同位素的双重带。
2013-12-25 nucl-th
Pseudo SU(3) shell model: Normal parity bands in odd-mass nuclei
本文给出了~（159）Tb正常宇称带的赝壳SU（3）模型描述。哈密顿量包括球形Nilsson单粒子能量，四极-四极和配对相互作用，以及三个转子项。系统的参数化，并详细讨论了哈密顿量中的每一项对能谱的影响。分析了Yrast和激发带波函数及其B（E2）值。
2000-09-19 nucl-th
Isovector Pairing in Odd-A Proton-Rich Nuclei
基于SO（5）群的一个简单模型表明，奇A核中等矢量配对关联的类粒子和中子质子分量都被Pauli阻塞。同样的效果出现在蒙特卡罗壳模型计算的质子丰富的核在完整的fp壳。两个模型在描述奇核子对类粒子和中子-质子配对竞争的影响时有微小的差别，但可以通过使用SO（5）模型的两能级版本来理解和简化。另一方面，在N不等于Z的奇-奇核中，SO（5）与壳模型的矛盾更严重，因为它错误地预测了基态的等旋。壳模型计算的任何fp壳核可以扩展到有限的温度，在那里他们显示出减少阻塞。
1998-03-05 nucl-th
Change of shell structure and magnetic moments of odd-N deformed nuclei towards neutron drip line
给出了弱束缚和共振中子单粒子能级中子壳结构向中子滴线方向变化的例子。结果表明，弱束缚引起的壳层结构的变化可能导致中子数为$N \approx$ 8、20、28和40的稳定核的形变，这些中子数是稳定核中的幻数。在“反转岛”中的原子核最容易和最简单地用变形来理解。作为单粒子能量以外的光谱性质的一个例子，给出了中子数接近传统幻数的弱束缚可能变形奇N核的磁矩，这些磁矩是用变形Woods-Saxon势中最后一个奇粒子的波函数计算的.
2010-03-04 nucl-th
Band Crossing and Signature Splitting in Odd Mass fp Shell Nuclei
用投影壳模型研究了47 V-47 Cr和49 Cr-49 Mn两组镜像核以及49 V和51 Mn的结构。它们的Yrast谱被描述为费米能级附近携带不同内禀K-量子数的角动量投影态之间的相互作用。在重核系统中，通常讨论的带交叉和签名分裂是导致偏离规则转动序列的原因。我们的结果与实验数据吻合得很好，并且与全$pf$壳模型的计算结果相当。
2000-05-09 nucl-th
Extended triaxial projected shell model approach for odd-neutron nuclei
为了解释奇中子系统中观测到的丰富的能带结构，将三轴投影壳模型方法扩展到包括三准中子和五准粒子组态.这种扩展使得研究高自旋态直到并包括第二带交叉成为可能。在扩展基组下，对奇质量的1H ~（11/2）同位素进行了详细的研究，发现1H ~（11/2）轨道的壳层填充改变了沿yrast线的带交叉特征.进一步观察到，穿过基态组态的三准粒子态，导致沿yraast线的正常带交叉现象，它首先穿过基于基态组态的γ带，在较早的自旋值处。这种交叉特征解释了在一些研究的同位素的γ带中观察到的签名反转的发生。
2022-03-24 nucl-th
Beta - and gamma-decay transition rates in the two-group shell model
在两群组态模型的框架下，我们得到了偶-偶、奇-奇、偶-奇和奇-偶核中β和γ跃迁的约化跃迁率公式。我们探讨的依赖关系的过渡率上的occupancy所涉及的子壳层，以及对自旋值的初始和最终状态。所得到的公式对于实验数据的定性光谱分析是有用的，特别是在magicity区域，包括“远程”核的区域。
2018-02-15 nucl-th
Circumventing the odd particle-number sign problem in the shell model Monte Carlo
针对 SMMC 在低温奇粒子数投影下的符号问题，本文提出 PFEM，通过适中温度的激发配分函数外推奇质量核基态能量，并在重核中验证和应用。
2023-08-28 nucl-th
Quantum phase transitions and collective enhancement of level density in odd-A and odd-odd nuclei
核壳模型假定在特定的位形空间中存在有效的平均场加相互作用哈密顿量。我们希望了解各种相互作用矩阵元素如何影响奇A核和奇-奇核的可观测量、原子核的集体性和核能级密度。利用sd和pf壳层，我们改变特定的矩阵元素群，研究了能级、跃迁速率和能级密度的演化。在研究的所有情况下，一个“正常”和集体阶段之间的过渡是诱导，伴随着在集体阶段的水平密度的增强。与相邻的偶偶核不同，在跃迁点已经观察到能级密度的增强。当单粒子转移矩阵元在壳模型哈密顿量中占主导地位时，达到集体相，这提供了它们的基本作用的标志。
2017-04-05 nucl-th
Excitation spectra from angular momentum projection of Hartree-Fock states and the configuration-interaction shell-model
我们对Hartree-Fock态的角动量投影谱与组态相互作用核壳模型计算谱进行了数值比较，所有计算都是在相同的模型空间（在这种情况下是sd，lower pf和p-sd_5/2壳层）和使用相同的输入哈密顿量进行的。我们发现，毫不奇怪，低位的激发光谱的旋转核素很好地再现，但振动核素的光谱，更一般的复杂specta奇A和奇-奇核素的详细再现不太好。
2013-04-26 nucl-th
Alpha-decay lifetimes semiempirical relationship including shell effects
本文利用偶-偶核拟合参数的最佳值，结合偶-奇、奇-偶和奇-奇核素的位阻因子，导出了一个新的基于α衰变裂变方法的半经验公式。本文比较了用普适曲线和Viola-Seaborg半经验关系式计算的493个α发射体（Z=52-118）和142个超铀原子核（Z=92-118）与实验数据的偏差。
2006-10-09 nucl-th
Variational approximations to exact solutions in shell-model valence spaces: systematic calculations in the $sd$-shell
我们研究了基于自洽平均场和超越平均场方法的变分方法的能力，以再现精确的能量和电磁性质的定义内的$sd$壳层价空间使用非平凡USD哈密顿核。特别是，Hartree-Fock-Bogoliubov（HFB），粒子数投影后的变化（VAPNP）和投影生成坐标方法（PGCM）进行了比较，精确的解决方案{获得}的完全对角化的哈密顿量。我们分析了质子-中子混合以及四极自由度和对自由度（包括等差线和等矢量通道）在描述整个$pn$壳层的偶-偶、偶-奇和奇-奇核谱中所起的作用。
2021-06-16 nucl-th
Quasi-SU(3) truncation scheme for odd-even sd-shell nuclei
在壳模型计算中发现的准SU（3）对称性，是指在描述形变核的哈密顿量中，单粒子加四极-四极项占主导地位，以及与其对角化相关的子空间。它提供了一个非常有效的基截断方案。结果表明，在自旋为0和1的质子和中子SU（3）激子的直积中，C_2值最大的少数SU（3）耦合激子（对于偶数粒子），自旋为1/2和3/2，（对奇数核子），足以描述~（21）Ne，~（23）Na和~（25）Mg的低能谱和B（E2）跃迁强度。一个简单的，但现实的哈密顿。结果与实验数据和全壳模型计算结果进行了比较。的局限性和可能的改进的示意性哈密顿进行了讨论。
2000-12-13 nucl-th
Survival of Pairing Correlations and Shell Effects at Scission in Finite-Temperature Nuclear Fission: Implications for Odd-Even Staggering
National Centre for Nuclear Research（国家核研究中心）；China Institute of Atomic Energy, Nuclear Data Center（中国原子能科学研究院核数据中心）；Department of Theoretical Physics, Maria Curie-Skłodowska University（玛丽亚·居里-斯克沃多夫斯卡大学理论物理系）；Department of Physics, Tsinghua University（清华大学物理系）
研究有限温度下核裂变中微观自由能修正的演变，探讨配对和壳效应在裂变终点的生存，揭示奇偶 staggering 的机制。
2026-04-27 nucl-th
Projected shell model study of odd-odd f-p-g shell proton-rich nuclei
用投影壳模型方法对质量为A ~ 70-80的丰质子奇-奇核的2-准粒子带进行了系统的研究。研究包括Br-、Rb-和Y-同位素，N = Z+2和Z+4。我们描述的能谱和电磁跃迁强度的角动量投影多准粒子态的配置混合。签名分裂和签名反转中的旋转带进行了讨论，并被证明是很好的描述。本文还用自发对称性破缺概念对N = Z的奇-奇核~（74）Rb作了初步研究。
2002-11-27 astro-ph nucl-ex nucl-th
Particle-Number Reprojection in the Shell Model Monte Carlo Method: Application to Nuclear Level Densities
我们介绍了一种粒子数重投影方法在壳模型蒙特卡罗，使一系列的核使用一个单一的核蒙特卡罗采样的可观测量的计算。该方法被用来计算在完整的$(pf+g_{9/2})$ -壳层的核能级密度使用一个好符号的哈密顿量。尽管有一个额外的符号问题，奇A和奇-奇核的水平密度可靠地提取。在没有任何可调参数的情况下，很好地描述了实验能级密度的质量和$T_z$依赖性。发现单粒子能级密度参数随质量的变化是平滑的。在计算的后移参数中观察到的奇偶交错比经验公式更接近实验数据。
1999-10-14 nucl-th
Shell model description of normal parity bands in odd-mass heavy deformed nuclei
用赝SU（3）模型描述了159 Eu，159 Tb和159 Dy的低能谱和B（E2）电磁跃迁强度。正常宇称带是SU（3）态的线性组合，SU（3）态是SU（3）质子态和中子态的直接乘积，自旋为0（核子数为偶数），自旋为1/2（核子数为奇数）。每个多粒子态都有一个明确定义的粒子数和总角动量。哈密顿量包括球形Nilsson单粒子能量、四极-四极相互作用和配对相互作用，以及在SU（3）基中对角的三个转子项。赝SU（3）模型是描述奇质量重形变核的有力工具。
2000-01-24 nucl-th
Nuclear level density studied in odd-mass nuclei in the framework of the projected shell model
School of Physics and Astronomy, Shanghai Jiao Tong University（上海交通大学物理与天文学院）；School of Physical Science and Technology, Southwest University（西南大学物理科学与技术学院）
该研究基于投影壳模型计算奇质量核的核能级密度，对比相邻偶偶核与奇A核的NLD，揭示奇质量核NLD的统计行为更早显现等特性，可绘制能量、自旋、宇称依赖的NLD。
2026-08-13 nucl-th
Odd-particle systems in the shell model Monte Carlo: circumventing a sign problem
利用单粒子格林函数的渐近性质，在壳模型Monte Carlo方法中引入了一种新的方法来计算有限尺寸系统的基态能量。该方法避免了由于在奇数粒子上投影而产生的符号问题，并阻碍了壳模型蒙特卡罗方法对奇数粒子系统的直接应用。我们应用这种方法计算了铁区原子核的配对能隙。我们的结果与实验配对间隙符合得很好。
2012-01-16 cond-mat.mes-hall nucl-th
Gamow-Teller transitions and proton-neutron pair correlation in $N=Z=$ odd $p$-shell nuclei
用同位旋投影和$βγ$约束的反对称化分子动力学结合生成坐标方法研究了$p$壳层区从$N=Z+2$邻核到$N=Z=$奇核的Gamow-Teller（GT）跃迁.计算的从$0^+1$态到$1^+0$态（如${}^{6} \textrm{He}(0_1^+1)\rightarrow{}^{6} \textrm{Li}(1_1^+0)$、${}^{10} \textrm{Be}(0_1^+1)\rightarrow{}^{10} \textrm{B}(1_1^+0)$和${}^{14} \textrm{C}(0_1^+1)\rightarrow{}^{14} \textrm{N}(1_2^+0)$）的GT跃迁强度超过求和规则的50%.发现这些$N=Z+2$初态和$N=Z=$奇终态分别主要具有$S=0,T=1$ $nn$对和$S=1,T=0$ $pn$对。基于双核子（$NN$）对图，我们可以把GT强度的集中理解为$LS$ -耦合方案中的自旋-同位旋-翻转跃迁$nn(S=0,T=1)\rightarrow pn(S=1,T=0)$。GT跃迁可以作为一个很好的探针来识别$N=Z+2$和$N=Z=$奇核的$nn$对和$pn$对的自旋-同位旋伙伴态。
2017-02-09 nucl-th
Shell-model interpretation of high-spin states in 134-I
最近获得了关于奇-奇核134-I的新的实验信息。我们解释了五个观察到的激发态的能量为~3 MeV的基础上一个现实的壳模型计算，并相应地作出自旋宇称分配。一个非常好的协议之间的实验和计算的能量。
2010-01-20 nucl-th
Nuclear DFT electromagnetic moments in heavy deformed open-shell odd nuclei
该研究采用核 DFT 对角动量投影波函数计算重形变开壳奇核的磁偶极矩和电四极矩，无需有效 g 因子或有效电荷即与实验良好符合，并证明内禀近似不可行。
2023-06-09 nucl-th
Impact of collective vibrations on quasiparticle states of open-shell odd-mass nuclei and possible interference with the tensor force
在相对论准粒子-振动耦合（QVC）模型下，分析了Sb（Z=51）同位素中质子$1h_{11/2}$和$1g_{7/2}$态以及${N=83}$同位素中中子$1i_{13/2}$和$1h_{9/2}$态的能裂.虽然一个共同的观点是，需要一个有效的张量相互作用来重现这些分裂，我们表明，第一次，准粒子振动耦合也大大提高了他们的描述。实验和QVC计算之间的剩余差异指向一个复杂的场景，其中需要张量相互作用和准粒子振动耦合来精确地再现观察到的能量分裂。然而，这种情况下，需要一个相当弱的张量相互作用相比，以前的估计。
2015-10-26 nucl-th
Proton-Neutron Interaction near Closed Shells
双壳层闭合附近的奇-奇核是研究价核子间质子-中子相互作用的直接信息来源。我们利用从CD-Bonn核子-核子势导出的实际有效相互作用，对接近$^{208}$ Pb，$^{132}$ Sn和$^{100}$ Sn的双奇核进行了壳模型计算.计算结果与现有的实验数据进行了比较，注意力集中在粒子-空穴和粒子-粒子多重态。虽然得到了很好的协议，考虑所有的核，有效相互作用的矩阵元素的详细分析表明，一个更强的核心极化的贡献似乎需要在粒子-粒子的情况下。
2003-10-31 nucl-th
Nuclear mass staggering explains missing stable technetium and promethium
Tokyo City University（东京城市大学）；RIKEN Nishina Center for Accelerator-Based Science（理化学研究所仁科加速器科学中心）；The University of Tokyo（东京大学）
该研究通过质量分解发现，张量力驱动的奇Z/奇N质量交错导致奇A最低质量同量异位素序列跳过Tc和Pm，解释了二者缺失稳定同位素的谜题。
2026-08-03 nucl-th
sd-Shell Study with a Multi-Configuration Mixing Approach designed for Large Scale Nuclear Structure Calculations
本文对最近发展起来的原子核结构方法进行了系统的数值研究，该方法将HFB真空和HFB准粒子激发空间中的哈密顿量对角化，并假定HFB变换是轴对称的时间反演，由投影后的变化确定。该模型允许使用大基础系统。应用该方法计算了质量数从A=20到30的sd壳层中几个质量为奇偶、奇奇和奇的核的能谱。使用了Chung-Wildenthal相互作用。良好的协议与精确的壳模型对角化和相当大的改进以前的方法，其中的HFB变换是显着更多的限制，得到。
1995-08-08 nucl-th
Competition between $T$=1 and $T$=0 pairing in $pf$-shell nuclei with $N=Z$
计算了自旋宇称和同位旋分别为$J^π=0^+$，$T$ =1和$J^π=1^+$，$T$ =0的双核子组态在$T$ =1和$T$ =0时的配对关联能.为此，我们考虑了$(1f2p)$壳模型空间，包括$l=3$和$l=1$的单粒子角动量。结果表明，尽管自旋-三重态$T$ =0对的二体矩阵元的强度远大于自旋-单重态$T$ =1对的强度，但在$1f$轨道上，二体矩阵元的强度明显减弱.相反，如果T=0配对的强度比T=1配对的强度大50%或更多，则$2p$构型的自旋-轨道分裂小于$1f$构型的自旋-轨道分裂，则自旋-三重态配对相关克服了$2p$构型的自旋-单线态配对相关。利用Hartree-Fock波函数还指出，即使质子和中子平均场势的费米能量相差很大，质子和中子径向波函数的失配最多只有百分之几的水平。这些结果意味着，具有$J^π=0^+$，$T$ =1的组态可能处于$pf$壳层核的基态，即使在强自旋三重态$T$ =0配对的影响下也是如此，除了在$pf$壳层的中间，其中奇数质子和中子可能占据$2p$轨道。这些结果与除了具有$J^π=1^+$的$^{58}_{29}$ Cu之外的所有奇-奇$pf$壳核所观察到的自旋宇称$J^π=0^+$一致。
2012-12-25 nucl-th
Effective interactions and shell model studies of heavy tin isotopes
本文给出了在1f ~（7/2），2 p ~（3/2），0 h ~（9/2），2 p ~（1/2），1f ~（5/2），0 i ~（13/2）单粒子轨道定义的壳模型空间下，对134 ~ 142}Sn的偶、奇锡同位素的大尺度壳模型计算结果.采用基于现代核子-核子相互作用的有效两体相互作用。壳模型的结果反过来分析其配对的内容，使用广义的资历方法。我们的研究结果表明，一个配对模型的图片捕捉了大量的结构和最低躺态的偶，奇同位素的相关性。
2006-10-05 nucl-th
Odd-mass nuclei in the cluster shell model
在这篇文章中，我们提出了类似于Nilsson模型的团簇壳层模型，但用于团簇势。特别注意的是在一个等边三角形配置的三个α粒子的离散对称性的后果。这种配置的特征在于旋转带的特殊结构，其可以用作底层几何配置的指纹。团簇壳模型被应用到核13 C。
2019-03-05 nucl-ex nucl-th
Quartetting in odd-odd self-conjugate nuclei
我们用集体四重态和集体对的形式描述了sd壳层中的奇-奇自共轭核。四重体是带有同位旋T=0的四体结构，而对可以有T=0或T=1。四重态和对都用角动量J标记，它们被选择来描述20 Ne的最低态（四重态）和18 F的最低T=0和T=1态（对）。我们进行组态相互作用的空间中建立的一个四重态和一对22钠和两个四重态和一对26铝。所产生的光谱与壳模型和实验结果吻合得很好。这些计算证实了在偶-偶系统的先前研究中已经出现的N=Z核结构中的四重态的相关性，并突出了J>0四重态在奇-奇谱组成中的作用。
2016-08-03 nucl-th
Description of single and double analog states in the f7/2 shell: The Ti isotopes
用单j壳层理论微观地描述了钛同位素奇偶单模拟态和偶偶双模拟态的激发能。一个广义BCS状态的投影程序已被使用。作为另一种描述的粒子核心形式主义。后一幅图提供了激发能的双参数表达式，它相当好地描述了Ti的四个奇同位素和三个偶同位素的数据。
2003-09-22 nucl-th
Behavior of odd-even mass staggering around 132Sn
我们用壳模型计算了$^{132}$ Sn周围原子核的结合能。我们的研究的主要目的是要找出的行为的奇偶交错跨越N=82是可以解释的壳模型。在我们的计算中，我们采用了实际的低动量两体有效相互作用从CD波恩核子核子的潜力，已经证明是相当成功的描述在$^{132}$ Sn区域的核的光谱特性。比较结果表明，我们的结果充分解释了实验中的错动趋势。
2013-10-19 nucl-th
Shell Model Description of Isotope Shifts in Calcium
在核壳层模型中计算了偶、奇钙同位素核电荷半径的同位素位移。模型空间包含了$2s, 1d_{3/2}, 1f_{7/2}, {\rm and} ~2p_{3/2}$轨道上核子的所有组态。壳模型很好地描述了Sc和Ca中的入侵态的能量，以及均匀Ca同位素中的低位$2^+$和$3^-$态的能量。同位素位移的特征，抛物线依赖于$A$和突出的奇偶交错，很好地再现了模型。这些特征与$Z = 20$壳层闭合的部分击穿有关，该部分击穿是由于中子-质子相互作用将$ds$壳层质子促进到$fp$壳层中而引起的。
2001-02-20 nucl-th
Multi-phonon $γ$-vibrational bands in odd-mass nuclei studied by triaxial projected shell model approach
受最近实验数据的启发（Phys. B { \bf 675}（2009）420），我们扩展了三轴投影壳模型方法来研究奇质量核中的$γ$ -能带结构。作为新发展的第一个应用，研究了$^{103}$ Nb的$γ$ -振动结构。它表明，该模型描述的基态带和多声子$γ$ -振动相当令人满意，支持解释的数据作为少数实验已知的例子之一，同时发生的一个和两个$γ$ -声子振动带。这将建立在偶-偶系统基态上的形变核表面$γ$振荡的概念推广到基于奇质量系统准粒子组态的$γ$带。
2010-04-12 nucl-ex nucl-th
Rotational Properties of the Odd-$Z$ Transfermium Nucleus $^{255}$Lr by a Particle-number-conserving Method in the Cranked Shell Model
用推转壳模型（CSM）和粒子数守恒（PNC）方法处理配对关联，研究了实验观测到的奇核$Z$核$^{255}$ Lr中基于$1/2^{-}[521]$ Nilsson态的基态带和基于$7/2^{-}[514]$ Nilsson态的第一激发带.这是第一次对这些转动带进行详细的理论研究。PNC-CSM的计算结果很好地再现了实验的运动学和动力学转动惯量（$\mathcal{J}^{(1)}$和$\mathcal{J}^{(2)}$）与旋转频率的关系。通过比较从不同自旋归属中提取的运动学转动惯量$\mathcal{J}^{(1)}$的理论值和实验值，将自旋$17/2^{-}\rightarrow13/2^{-}$归属于$1/2^{-}[521]$带的最低的$196.6(5)$ keV跃迁，将自旋$15/2^{-}\rightarrow11/2^{-}$归属于$7/2^{-}[514]$带的$189(1)$ keV跃迁.质子$N=7$主壳层包括在计算中。高自旋的$-j$低$-Ω$轨道$1j_{15/2}$ $ (1/2^{-}[770])$的入侵者导致$7/2^{-}[514]$ $α=-1/2$（$α=+1/2$）带在$\hbarω\approx0.20$（$\hbarω\approx0.25$）MeV处的带交叉，以及$1/2^{-}[521]$ $α=-1/2$带在$\hbarω\appr…
2016-04-20 nucl-th
Systematic study of favored α-decay half-lives of closed shell odd-A and doubly-odd nuclei related to ground and isomeric states
在本工作中，我们从价核子（或空穴）的观点出发，采用双势方法，系统地研究了$Z=82$，$A$和$Z=82$，$N=126$的双魔核周围基态和同分异构态对奇核和双奇核的$α$ -衰变有利半衰期和$α$预形成几率的影响。结果表明，$α$预形成几率与$N_\text{p}N_\text{n}$或$N_\text{p}N_\text{n}I$成线性关系，其中$N_\text{p}$、$N_\text{n}$和$I$分别为母核的价质子数（或空穴数）、价中子数（或空穴数）和同位旋.通过对实验数据与计算半衰期之间的差异提取的$α$预生成概率数据进行无壳层修正的拟合，给出了$α$预生成概率的两个解析式和相应的参数值。利用这些公式和参数，我们计算了这些核的$α$衰变半衰期。计算结果与实验数据吻合较好。
2016-08-30 nucl-ex nucl-th
Parity-Projected Shell Model Monte Carlo Level Densities for fp-shell Nuclei
本文用壳模型蒙特卡罗方法计算了偶偶同位素58，62，66 Fe和58 Ni以及奇A核59 Ni和65 Fe的宇称依赖能级密度。我们在完整的fp-gds壳模型空间中使用配对+四极剩余相互作用进行了这些计算。我们发现，由于全同核子的配对，低能谱主要由正宇称态所支配。虽然这些对在所有核中在相同的激发能附近断裂，但负宇称能级密度与正宇称能级密度之比的能量依赖性强烈地取决于感兴趣的特定核。我们发现两个宇称的平衡在明显较低的激发能的奇A核59 Ni和65 Fe比相邻的偶偶核58 Ni和66 Fe。
2007-03-26 nucl-th
Nuclear Level Density of ${}^{161}$Dy in the Shell Model Monte Carlo Method
我们扩展壳模型蒙特卡罗应用到稀土区域，包括奇偶核${}^{161}$ Dy。在奇数粒子上的投影导致低温下的符号问题，使得在直接计算中提取基态能量是不切实际的。我们使用在低能量的水平计数数据和中子共振数据提取壳模型基态能量，以良好的精度。然后我们计算了${}^{161}$ Dy的能级密度，发现它与从实验数据中提取的能级密度非常吻合。
2012-06-27 nucl-th
On the Coulomb Interaction in a Nucleus for Odd J States
在对质子和中子的单j壳层中的库仑矩阵元作某种近似的情况下，发现奇偶核中奇角动量J态的波函数不受它们的影响，
2018-01-07 nucl-th
Variational Monte Carlo method for shell-model calculations in odd-mass nuclei and restoration of symmetry
本文研究了变分蒙特卡罗（VMC）方法在核壳层模型计算中的两种推广。一个是扩展到奇质量核，我们找到了一个新的VMC矩阵元的Pfiran表达式。由此，我们可以给出一个统一的奇质量核和偶质量核的VMC框架。另一种是角动量投影后变化的延伸。我们成功地将全角动量投影试探态应用到VMC方法中，为我们提供了精确的能量。我们还发现了一个独特的特点，即这种角动量投影在VMC甚至可以“近似”执行。这一特性不仅有利于高效率的计算，而且有利于通过能量方差外推法精确估计yrast能量。
2018-08-03 cond-mat.str-el nucl-th
Coulomb energy difference as a probe of isospin-symmetry breaking in the upper fp-shell nuclei
N=Z的奇-奇核70 Br的同位旋T=1态与其偶-偶伙伴核70 Se的类似态之间的库仑能差（CED）异常一直是个谜。这是有效核相互作用中同位旋对称性破缺的直接表现。在这里，我们进行大规模的壳模型计算的核A=66-78使用新的过滤器对角化方法的基础上樱杉浦算法。计算很好地再现了实验CED。在A=70时观测到的负CED是由从fp壳层到g9/2入侵者轨道的跨壳层中子激发以及在这个特殊核子数下增强的电磁自旋轨道贡献所解释的。
2012-07-26 nucl-th
Structure of odd $^{79,81,83}$Se isotopes with proton and neutron excitations across $Z=28$ AND $N= 40$
用壳模型计算解释了最近测量的$^{79,81,83}$ Se同位素的实验数据。计算是在${f_{5/2}pg_{9/2}}$空间中进行的，采用最近导出的相互作用，即JUN45和jj44 b。研究质子穿过$Z=28$壳层激发在该区域的重要性。我们还进行了计算，在${fpg_{9/2}}$价空间使用${fpg}$有效的相互作用与$^{48}$钙核心和强加的截断。激发能，$B(2)$值，四极矩和磁矩与实验数据进行了比较。本研究揭示了质子激发的重要性，整个$Z=28$壳预测四极矩和磁矩。
2013-11-16 nucl-th
Supernova electron capture rates on odd-odd nuclei
在密度介于10^8和10^10} g/cm^3之间时，超新星前坍缩中的电子俘获被认为主要发生在奇-奇核上。本文根据对基态和第一激发态的Gamow-Teller强度分布的计算，导出了六个最重要的电子俘获核{54，56，58}Mn和{56，58，60}Co的俘获率。这些计算已经进行了壳模型对角化的PF壳使用最近修改的版本的KB 3相互作用。壳模型速率明显小于目前采用的速率，因为后者是通过将Gamow-Teller（GT）共振放置在过低的激发能而导出的。
1998-09-25 astro-ph nucl-th
Conflicting coupling of the unpaired nucleons and the structure of collective bands in odd-odd nuclei
本文讨论了奇-奇核中未成对核子的耦合。对于奇-奇核转动带中最低能级能隙的衰减，本文提出了一个非常简单的解释，即奇质子和中子的“冲突”耦合的情况下，奇-奇核转动带中最低能级能隙的衰减，与相邻奇核中强耦合粒子进入“冲突”组态的情况下转动带中最低能级能隙的衰减相比较。
2011-03-14 nucl-th
Electromagnetic moments of ground and excited states calculated in heavy odd-N open-shell nuclei
University of York（约克大学）；University of Warsaw（华沙大学）；Australian National University（澳大利亚国立大学）；University of Jyväskylä（于韦斯屈莱大学）
本文利用核密度泛函理论计算了重奇数N开放壳核中基态和激发态的电磁矩，通过标记被阻塞的准粒子并恢复旋转对称性，实现了自洽极化，揭示了理论与实验数据的一致性及偏差特征。
2026-02-09 nucl-th
Realistic shell model; 132Sn region; 208Pb region
本文报道了在壳模型下对双幻~（132）Sn周围奇异核的研究。壳模型采用了由CD-Bonn核子-核子势导出的真实有效相互作用。后者的短程排斥重整化通过构建一个光滑的低动量势，V-low-k，这是直接作为输入的有效相互作用的计算。本文主要研究了奇-奇核134 Sb、136 Sb中的质子-中子多重态。我们发现这些多重态的行为与208 Pb区、210 Bi和212 Bi对应核中的类似多重态的行为非常相似。
2008-09-26 nucl-th
Electron capture cross sections and nuclear partition functions for fp-shell nuclei
本文利用pn QRPA模型和新的核配分函数方法计算fp壳层原子核在恒星环境中的电子俘获截面及俘获率，并给出Gamow-Teller强度分布，结果与实验和壳模型计算进行了比较。
2025-03-08 nucl-th
Investigation of the two-quasiparticle bands in the doubly-odd nucleus $^{166}$Ta using a particle-number conserving cranked shell model
本文采用对关联的推转壳模型，采用粒子数守恒方法，分析了双奇${}^{166}$ Ta中双准粒子带的高自旋转动性质，其中严格考虑了阻塞效应.粒子数守恒计算很好地再现了转动惯量和排列的实验结果及其随转动频率$\hbarω$的变化，为这些谱带的组态归属提供了可靠的支持.通过计算出的占据几率和各轨道对总角动量排列的贡献，分析了这两个准粒子带的背弯。这些观察到的两个准粒子旋转带的Gallagher-Moszkowski合作伙伴的转动惯量和对齐的时刻也进行了预测。
2016-06-02 nucl-ex nucl-th
Structure of upper g9/2-shell nuclei and shape effect in the 94Ag isomeric states
利用一个能描述靠近$N=Z$线的上$g_{9/2}$ -壳核光谱的壳层模型，我们研究了$N=Z$奇-奇核$^{94}$ Ag中两个同分异构态$7^{+}$和$21^{+}$的结构.结果发现，这两个异构态表现出大的集体。$7^{+}$态是扁形变的，并且被认为是自然界中的形状异构体。$21^{+}$态变成同质异能态，这是因为由于穿过$N=Z=50$壳层间隙的核激发导致的$19^{+}$和$21^{+}$态的能级反转。光谱四极矩的计算清楚地表明，由于核心激发在这些状态的增强。然而，目前产生$19^{+}$ - $21^{+}$能级反演的壳模型计算不能接受Mukha { \it et al.} in Nature { \bf 439}，298（2006）.
2008-05-09 nucl-th
Anomalous Band Structure in Odd-Odd Nuclei with the Quadrupole-Quadrupole Interaction
我们利用四极-四极相互作用和所选的单粒子分裂对奇-奇核进行壳模型计算，得到SU（3）结果。埃利奥特已经证明，这种相互作用产生转动带，其能量为I（I+1）。这对于偶-偶、奇-偶或偶-奇原子核和$K\neq 1/2$都是正确的。我们观察了奇-奇核，例如$^{22}Na$，发现了一些不同的行为。在$^{22}Na$中，$I=1^+_1 T=0$和$I=0^+_1 T=1$态是简并的，并且建立在$I=0^+_1 T=1$态上的转动带以正常方式表现。然而，对于$I+1^+_1 T=0$带，我们发现能量由$E(I)-E(1^+_1)=AI(I+1)$给出。这与“正常”行为（即$E(I)-E(1^+_1)=AI(I+1)-2A$）不同。
1998-06-29 nucl-th
Study of odd-mass N=82 isotones with realistic effective interactions
用微观准粒子-声子模型（MQPM）研究了奇数$Z=53 - 63$（N=82）的能谱.结果与实验数据进行了比较，与极端准粒子声子限制和与一个无限制的$2s1d0g_{7/2}0h_{11/2}$壳模型（SM）计算的结果。在这些计算中使用的相互作用是一个现实的两体G-矩阵相互作用来自现代介子交换势模型的核子核子相互作用。对于壳模型，所有的两体矩阵元素重整化的$\hat{Q}$盒方法，而MQPM的有效相互作用是由G矩阵定义。
1997-09-05 nucl-th
