Direct Search for a Ferromagnetic Phase in a Heavily Overdoped Nonsuperconducting Copper Oxide
载流子掺杂到氧化铜莫特绝缘体的CuO 2平面中导致反铁磁性的逐渐破坏和高温超导性的出现。在掺杂浓度p下实现最佳超导性，超过该掺杂浓度p，掺杂的进一步增加导致超导性的减弱和最终消失。对这种消亡的一个潜在解释是，铁磁涨落在过掺杂状态下与超导性竞争。在这种情况下，预测在非常低的温度下的铁磁相存在超过超导性消失的掺杂浓度。在这里，我们报告在过掺杂的La 2-xSrxCuO 4使用的μ子自旋弛豫技术的直接检查这种情况。我们检测到的静态磁矩的电子起源在低温下的严重过掺杂的非超导区域的发病。然而，磁性并不存在于一个相称的长程有序状态。相反，它表现为静态磁矩的稀浓度。这一发现严格限制了可能存在于过掺杂区的铁磁性形式。虽然一个外来杂质不能绝对排除的磁性发生的来源，这里提出的结果提供支持电子能带计算预测在高掺杂的弱局部铁磁性的发生。
2010-12-01 cond-mat.supr-con
Superconducting dome with $extended$ $s$-$wave$ pairing symmetry in the heavily hole-overdoped copper-oxide planes
我们分析了$t$-$J$-$U$模型的双轨道（具有$d_{x^2-y^2}$和$d_{3z^2-r^2}$轨道）模拟物，用于描述沉积在Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$衬底（CuO $_2$ /BSCCO）上的氧化铜单层。我们发现，$extended$ $s$ - $wave$超导圆顶出现在重空穴过掺杂制度的模型，与主要贡献的配对来自$d_{3z^2-r^2}$轨道。此外，较低的临界掺杂的SC状态的外观符合与Lifshitz转变后，在布里渊区的$M$点周围的孔状费米口袋创建。所得结果与最近的实验结果一致[cf. Y. Zhong等人，Sci. Bull.61，1239（2016）]。在Ba $_2$ CuO $_{4-y}$块状化合物的上下文中也分析了类似的两带描述，其中认为达到了严重空穴过掺杂的情况[cf. W. M. Li等人PNAS 116，12156（2019）]。正如我们所示，一个两个圆顶结构可以实现在这样的系统与$d$ -和$s$ - $wave$对称性的间隙对应的低空穴掺杂和重空穴过掺杂的情况下，分别。
2021-01-14 cond-mat.supr-con
Locating the missing superconducting electrons in overdoped cuprates
过掺杂的高温铜氧化物超导体被广泛认为是d波BCS类超导物理。然而，最近的测量表明，随着掺杂的增加，超流密度平稳地下降到零，而不是在没有无序的情况下像BCS理论所预期的那样增加。在这里，我们结合时域太赫兹光谱与kHz范围内的互感测量上相同的过掺杂的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$膜，以确定作为掺杂的函数的超流和未凝聚的载流子密度。一个显着的分数的载流子保持未凝聚在一个广泛的Drude类峰，甚至作为$T\rightarrow0$，这是不符合现有的理论，当采取与温度的线性超流密度的作用，在抑制超流密度的d波超导体中的无序。我们的近八个数量级的测量频率范围给我们一个独特的外观在低频率的光谱重量分布，这可能表明量子相位波动的存在，作为临界掺杂接近。
2019-05-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Competing ferromagnetism in high temperature copper oxide superconductors
在铜氧化物高温超导体的相图中，观测值的极端变化仍然是一个深奥的谜，对超导圆顶没有令人信服的解释。虽然由于其接近复杂的Mott绝缘相，空穴掺杂的铜氧化物的欠掺杂区域受到了很多关注，但过掺杂区域却很少受到关注。实验开始揭示，过度掺杂的现象也同样令人困惑。例如，电子似乎形成了朗道费米液体，但这种解释是有问题的;任何莫特现象的痕迹，如无公度反铁磁波动所表示的，都不存在，并且均匀的自旋磁化率显示出铁磁的上升。在这里，我们表明，并证明，许多这些难题可以解决，如果我们假设，竞争的铁磁涨落是同时存在的超导性，和终止的超导圆顶在过掺杂制度标志着一个量子临界点，超过这个临界点，应该有一个真正的铁磁相在零温度。我们提出了新的实验，并作出新的预测，以测试我们的理论，并建议，必须努力安装，以阐明过掺杂制度的性质，如果高温超导性的问题要得到解决。我们的方法的地方竞争秩序的铜酸盐相图的复杂性的根源。
2007-04-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superfluid weight vs. superconducting temperature based on a U(1) slave-boson approach to the t-J Hamiltonian
基于改进的U（1）从玻色子方法，我们研究了超流质量$n_s/m^*$（超导载流子密度/载流子有效质量）与超导温度$T_c$之间的关系。从目前的研究中，我们发现，在欠掺杂区，随着掺杂浓度的增加，$n_s/m^*$和$T_c$呈线性增加，在最佳掺杂附近出现饱和，而在过掺杂区，$n_s/m^*$和$T_c$均下降。$n_s/m^*$与$T_c$的“回飞镖”形轨迹随掺杂浓度从欠掺杂区到重掺杂区的增加的这种趋势被预测为与μ子自旋弛豫测量完全一致。回旋镖的行为被发现发生在相关的单重态配对（自旋配对）的顺序在重度过掺杂区域的sp减少。
2000-05-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Microwave conductivity and superfluid density in strongly overdoped Tl2201
我们提出了测量的微波表面阻抗的单层铜酸盐Tl 2201，深在过掺杂制度，与Tc ~ 25 K。在0.12 ~ 27.5K温度范围内，用介质谐振器的谐振腔微扰法在2.50 ~ 19.16GHz的17个离散频率上进行了测量。由表面阻抗可以得到微波的电导率、穿透深度和超流密度。的超流密度显示出很强的线性温度依赖性从2至14 K，线节点的能隙的指示。微波数据与理论预测的d-波超导体与点状杂质相比，在Tl 2201的无序行为主要是在弱到中等强度的散射制度的结论，小角度散射是重要的。
2013-12-23 cond-mat.supr-con
Quantum oscillations and the Fermi surface in an underdoped high-Tc superconductor
尽管经过二十年的研究，高转变温度超导体的相图仍然是个谜.一个中心问题是这些铜氧化物掺杂到超导区域的相对侧的物理性质的差异的起源。在过掺杂状态下，该材料表现为合理的传统金属，具有大的费米表面。然而，欠掺杂的制度是高度反常的，似乎没有相干的费米面，但只有断开的“费米弧”。因此，根本的问题是，低掺杂的氧化铜是否具有费米表面，如果是，它是否与在过掺杂状态下看到的拓扑不同。在这里，我们报告的氧有序的氧化铜YBa2Cu3O6.5的电阻中的量子振荡的观察，建立一个定义良好的费米表面的存在下掺杂的氧化铜的基态，一旦超导性被抑制的磁场。低振荡频率揭示了费米表面的小口袋，在对比的大圆柱体特性的过掺杂制度。两种可能的解释进行了讨论：无论是一个小口袋的能带结构的一部分，具体到YBa_2Cu_3O_（6.5）或小口袋产生的拓扑结构的变化在相图中的临界点。我们对高转变温度（高Tc）超导体的理解将主要取决于这两种解释中哪一种被证明是正确的。
2008-01-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Geometric and conventional contributions to superfluid weight in the minimal models for superconducting copper-doped lead apatite
本研究针对铜掺杂铅磷灰石超导最小模型，构建理论分析超流权重的几何贡献，发现其超流权重无下界，且铁磁与顺磁相超导的超流权重差异显著，顺磁相超导的超流权重大且含明显几何分量。
2023-08-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of realistic out-of-plane dopant potentials on the superfluid density of overdoped cuprates
本文通过第一性原理计算LSCO和Tl-2201的离面掺杂势，结合ARPES能带结构和顶角修正，将“脏d波”理论定量化，从而半定量解释过掺杂铜氧化物中非寻常的超流密度测量结果。
2022-10-09 cond-mat.supr-con
Microscopic phase separation in the overdoped region of high-Tc cuprate superconductors
我们提出了一个高$T_{c}$超导体（HTSC）的唯象模型，假设：（1）在过掺杂区域超导和正常金属区域之间存在微观相分离;（2）仅在赝能隙$T^{*}$线以下存在均匀的超导相，这表明在轻度过掺杂的临界浓度$x_{c}$处向$T^{*}\sim 0$急剧减少。该模型解释了在几种过掺杂HTSC系统中观察到的$n_{s}/m^{*}$（超导载流子密度/有效质量）的异常掺杂和温度依赖性。我们指出一个类比超流$^{4}$ He/ $^{3}$ He薄膜，并讨论了微观相分离的能量来源。
2001-10-31 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Hall number, specific heat and superfluid density of overdoped high-Tc cuprates
尽管经常被轻蔑地描述为表现出传统的费米液体的行为，严重过掺杂的高Tc铜酸盐运动几个意想不到的功能。热力学性质预计是大致恒定的掺杂减少到零，信号的载体的增长部分保持在正常状态下低于Tc。在Tc附近，超导能隙随温度而填充，这与BCS理论的预期相反。最近，一些铜酸盐的霍尔数的转变被发现延伸到一个非常高的掺杂（x~0.27），远远超出了赝能隙临界点确定的热力学性质的峰值（x=0.19）。这对赝能隙是费米面重构的结果的观点提出了挑战。在本文中，我们提出了一个一致的解释，所有这些意见相结合的破坏对散射的费米面重建模型的赝能隙。值得注意的是，掺杂导致的对断裂的增加导致重建开始的点和热力学性质峰值的分离。这一结果突出了对断裂作为一个重要的成分，在电子配方严重过度掺杂铜酸盐超导体。
2020-08-10 cond-mat.supr-con
Superconductor to metal transition in overdoped cuprates
我们提出了一个理论框架，以了解正常和超导态的行为过掺杂铜氧化物高温超导体附近的掺杂调谐的量子超导体到金属的转变。我们关注的关键成分是d波配对，平坦的波腹色散和无序。即使是均匀的无序，这些导致有效的颗粒超导相关性和超导转变温度在很大程度上由超流刚度，而不是配对规模。
2021-07-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
What can we learn from comparison between cuprates and He films ? : phase separation and fluctuating superfluidity
在高$T_{c}$铜氧化物超导体（HTSC）的欠掺杂、过掺杂、Zn掺杂或条带形成区中，在$T\to 0$处的超流密度$n_{s}/m^{*}$与$T_{c}$表现出普遍的相关性。$^{4}$ He薄膜在无孔或多孔介质中以及$^{4}$ He/ $^{3}$ He薄膜在多孔介质中的二维超流密度与超流转变温度之间存在类似的强相关性。基于HTSC和He膜系统之间的类比，我们提出了一个铜酸盐模型，其中：（1）过掺杂区域的特征在于类似于$^{4}$ He/ $^{3}$ He的相分离;和（2）对（玻色子）形成和波动的超导性发生在不同的温度高于$T_{c}$在欠掺杂区域。
2000-12-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping and temperature dependence of superfluid weights for high Tc cuprates
利用我们最近发展的t-J哈密顿量[Phys.Rev.B64，052501（2001）]的改进的从玻色子方法，我们报道了空穴掺杂和超流重量的温度依赖性。结果表明，在低空穴掺杂浓度x和低温T下，超流重$n_s/m^*$有随温度线性下降的趋势，$\frac{n_s}{m^*}(x,T)$对T的斜率有与掺杂无关的趋势，其关系符合$\frac{n_s}{m^*}(x,T) = \frac{n_s}{m^*}(x,0) - αT$与$α$为常数的关系.它也表明，Tc增加与空穴掺杂浓度x，达到饱和（最大值）在最佳掺杂和减少与增加$x$和$n_s/m^*$在过掺杂区。Tc的这种反射（降低）行为归因于过掺杂区域中自旋（自旋对序）和电荷（holon对序）自由度之间的耦合减弱。所有这些结果与$μ$ SR测量结果一致。
2003-06-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quantum phase transition in overdoped La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$ evinced by the superfluid density
Bosovic等人测量了高质量的过掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$薄膜的超流密度，Tc（由迈斯纳效应的开始定义）从5.1 K到41.6 K。给定此Tc，超流密度没有显示出临界波动的明显证据，也没有显示出T->Tc时涡旋解束缚的迹象。尽管如此，超流密度还是显示出了（3+1）D xy普适类ρ（T=0）~ Tc ^[2]中量子相变（QPT）的预期行为。然而，这种关系也是脏超导体的一个标志，在平均场近似下处理。在这里，我们试图澄清当Tc->0时ro（T）被抑制的性质。注意到对于任何有限系统，连续过渡将被四舍五入，我们执行有限尺寸标度分析。它揭示了ro（T）数据与有限长度限制的3D-xy跃迁是一致的。在某些薄膜中，决定极限长度的是薄膜的厚度，而在另一些薄膜中，则是薄膜的不均匀性。在建立了（3+1）D-xy模型上QPT映射发生的前提条件之后，我们探索了与这种转变的标志的一致性。具体地，具有关系式rho（T）/rho（0）=1-ycT/Tc，rho（（0）^Tc ^2，yc=alpha*Tc/ro（0），其中alpha是rho（T）=rho（0）-alphaT中的系数，因为T->0。与这些特征的逐渐出现的一致清楚地指出了量子涨落诱导的抑制，揭示了从热临界状态到量子临界状态的交叉，如Tc ->0。在经典-量子映射中，它对应于3D到（3 + 1）D的交叉。
2021-05-09 cond-mat.supr-con
Questioning the cuprate paradigm -- absence of superfluid density loss in several overdoped cuprates I
Robinson Research Institute, Victoria University of Wellington（惠灵顿维多利亚大学罗宾逊研究所）；Cavendish Laboratory, Cambridge University（剑桥大学卡文迪许实验室）；Institute of Physics, Chinese Academy of Sciences（中国科学院物理研究所）；University of Fribourg（弗里堡大学）；University of Zagreb（萨格勒布大学）
该研究质疑铜基超导体的传统范式，通过分析几种过掺杂铜基超导体的场依赖电子比热容，发现无超流密度损失，表明所有可用载流子均参与凝聚态。
2025-12-01 cond-mat.supr-con
Two-fluid model analysis of the terahertz conductivity of YBaCuO samples: optimally doped, underdoped and overdoped cases
针对最优、欠、过掺杂的YBaCuO系列样品，利用时域太赫兹光谱测量其复电导率，通过双流体模型拟合临界温度以下光谱，揭示了散射率、超流分数等参数的温度行为及电导率低频峰值的成因。
2024-11-28 cond-mat.supr-con
Disorder effect on the superfluid density and the origin of the pseudogap end point in the cuprate superconductors
School of Physics, Renmin University of China（中国人民大学物理学院）；School of Physics, Ningxia University（宁夏大学物理学院）
研究铁基超导体中 disorder 效应 对超流密度的影响，揭示伪间隙终点的起源，通过变分理论分析 disordered t-J 模型的零温超流密度，发现其与掺杂浓度和光学权重线性相关，与欠掺杂和过掺杂行为存在显著差异。
2026-05-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Enhancement of the critical temperature in cuprate superconductors by inhomogeneous doping
我们使用重整化平均场论来研究欠掺杂铜氧化物的超导性质，其中嵌入了过量掺杂或金属区域，携带过量掺杂。过掺杂区域被认为是，在两个不同的模型，首先作为条纹的介观尺寸大于相干长度，然后作为点杂质。在前一种情况下，我们通过求解从属玻色子平均场论中的Bogoliubov de Gennes方程来计算温度依赖的超流刚度。我们对不同方向的条纹进行平均，以获得各向同性的结果。为了计算点杂质模型中的超流刚度，我们采用杂质浓度（一阶）和它们的强度（二阶）的图解展开。我们找到了无序平均超流刚度和临界温度的解析表达式。对于这两种类型的不均匀性，我们发现增加超流刚度，并为广泛的掺杂增强Tc相对于一个均匀的欠掺杂系统。值得注意的是，在微观杂质的情况下，我们发现，最大的Tc可以显着增加相比，在纯系统的最佳掺杂的Tc。
2011-05-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Optical conductivity of overdoped cuprate superconductors: application to LSCO
我们认为，最近测量的超流密度和高品质的LSCO膜的光学电导率可以理解几乎完全在无序BCS d波超导体的理论。从实验中推导出的大的散射率示出产生主要从弱散射体，可能的Sr掺杂剂的CuO $_2$平面，并对应于显着抑制$T_c$相对于一个纯的参考状态具有相同的掺杂。我们的研究结果证实了“传统”的观点，即铜酸盐相图的过掺杂侧可以被视为接近BCS弱耦合描述的超导状态，具有显着的多体重整化的等离子体频率。他们认为，虽然$T_c$的一些减少与过度掺杂可能是由于削弱配对，无序起着至关重要的作用。
2018-03-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Simulating Superconducting Properties of Overdoped Cuprates: the Role of Inhomogeneity
本文在自洽BdG框架和SCTMA下研究过掺杂铜氧化物相关的弱散射模型，发现超流密度保留穿透深度的二次低温变化，并指出SCTMA在高度无序系统中存在局限。
2022-11-23 cond-mat.supr-con
Superexchange Interaction and Magnetic Moment in Antiferromagnetic High-T_c Copper-oxide Superconductors
对多层高Tc铜酸盐的Cu-NMR研究表明：（1）反铁磁（AFM）磁矩M_{AFM}随掺杂量的增加而减小，与CuO_2层数n无关，并在载流子密度N_h = 0.17附近发生崩塌。(2)AFM有序化温度随着面外耦合J_{out}随n的增加而增加。(3)面内超交换J_{in}随掺杂不变，但甚至增加。(4)从欠掺杂区到过掺杂区，T_c的最大值出现在N_h = 0.22处，T_c的圆顶形状不依赖于n，但其最大值似乎适度依赖于n。这一结果有力地表明，AFM相互作用对库珀对起着粘合剂的作用，这将使我们真正理解为什么铜氧化物超导体的T_c如此之高。
2009-02-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Strongly correlated superconductivity in a copper-based metal-organic framework with a perfect kagome lattice
金属-有机骨架（MOFs）是金属离子和有机配体的自组装体，为寻找新的物质状态提供了一个可调的平台。在$π$共轭的二维MOF [Cu $_{3}$（C $_{6}$ S $_{6}$）] $_{n}$（Cu-BHT）中形成了二维理想kagome晶格，其几何阻挫是实现量子自旋液体的关键.最近发现它的超导性，其临界温度$T_{\rm c}$为0.25开尔文，提出了关于电子配对性质的基本问题。在这里，我们表明，Cu-BHT是一个强相关的非常规超导体，具有极低的超流密度。观察到超流密度与温度的非指数关系，表明可能存在超导能隙节点。超流密度的大小远小于常规超导体中的超流密度，并遵循强关联超导体的Uemura关系。这些结果表明，Cu-BHT的非常规超导电性起源于与可果美晶格自旋涨落有关的电子关联。
2021-03-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The magnetic field driven superconductor-metal transition in disordered hole-overdoped cuprates
通过求解$d$波超导体的Bogoliubov-de Gennes方程，我们探讨了无序和外磁场的轨道破坏之间的相互作用如何影响空穴过掺杂铜氧化物的超导-金属转变。对于高度无序系统，我们发现颗粒库珀配对坚持以上的临界场的超流刚度为零。我们还表明，由于涡被吸引到超导配对已经很弱的区域，在涡核的局部态密度的Caroli-de Gennes-Matricon零偏置峰已经消失在中度无序。
2023-01-10 cond-mat.supr-con
Why the superfluid density tracks $T_{\rm c}$ in cuprate superconductors?
关于铜酸盐超导（SC）密度$n_{\rm sc}$的最早发现之一是它们的小幅度，揭示了相位涨落的重要性。最近，在各种过掺杂铜氧化物的测量表明，它也比BCS理论预期的要小得多，并随着掺杂的增加而平稳地下降到零。我们解释了这些意见的电子相位分离理论与金斯堡-朗道电位$V_{\rm GL}$，产生交替的电荷域的波动导致本地化的SC序参量连接的约瑟夫森耦合$E_{\rm J}$。平均${\left <E_{\rm J}( p,T)\right>}$与局部超流相刚度$ρ_{\rm sc} \propto n_{\rm sc}$成比例。由于$V_{\rm GL}$的减弱，在过掺杂区域中凝聚载流子的分数减少。结果与$ρ_{\rm sc}(p)$ vs. $T_{\rm c}(p)$和Drude样峰测量一致。
2020-01-20 cond-mat.supr-con
Critical point and the nature of the pseudogap of single-layered copper-oxide Bi$_{2}$Sr$_{2-x}$La$_{x}$CuO$_{6+δ}$ superconductors
我们在H=28.5 \sim 43 T的强磁场下抑制了铜氧化物Bi_{2} Sr_{2-x} La xCuO_{6+δ}（x=0.65，0.40，0.25，0.15和0）的超导电性，并通过对~（63）Cu核自旋-晶格弛豫率（1/T_1）的测量研究了低温正常态的超导性.我们发现，赝隙（PG）相持续深过掺杂区域内，但终止于x \sim 0.05，对应于约0.21的空穴掺杂浓度。超过这个临界点，正常态是费米液体，其特征在于T_1T=const关系。x=0.40（Tc = 32 K）样品的超导态与H诱导正常态的比较表明，即使在完全发展的PG态，仍有相当大的费米面，表明PG和SC是共存的物质。
2005-02-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductor-to-Metal Quantum Phase Transition in Overdoped $La_{2-x}Sr_xCuO_4$
我们研究了过掺杂$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$薄膜中超导体-金属量子相变附近的$T_c$和磁穿透深度$λ(T)$。$T_c$和超流密度$n_s$、$\propto λ^{-2}$均随过掺杂而降低。它们服从$T_c \propto [λ^{-2}(0)]^α$与$α\approx 1/2$的标度关系。我们在无序d波超导体和量子临界点附近的标度框架中讨论了这一结果。我们的结果，和线性标度（$α\approx 1$）发现更各向异性的$Tl_2Ba_2CuO_{6+δ}$，都可以理解的量子临界标度，不同的维度波动。
2010-10-06 cond-mat.supr-con
The High Temperature Superconductivity in Cuprates
讨论了氧化铜陶瓷的高温超导性。我们提出了一个有效的哈密顿量来描述注入到氧化铜层的电子或空穴的动力学。我们表明，我们的方法是能够占的赝隙和超导间隙。对于空穴掺杂的铜氧化物，我们详细讨论了相图的欠掺杂，最佳掺杂和过掺杂区域。在欠掺杂区，我们确定的掺杂依赖的上临界磁场，涡旋区，和孤立涡旋的核心绑定的离散状态。我们解释了费米弧和费米口袋的起源。此外，我们讨论了最近报道的特殊的比热依赖于所施加的磁场。我们确定的临界掺杂的赝间隙消失。我们发现，在过掺杂区的超导转变是由传统的d波BCS理论描述。我们讨论了最佳掺杂区以及欠掺杂区和过掺杂区之间的交叉。对电子掺杂的铜氧化物超导体也作了简要的讨论。
2012-11-07 cond-mat.supr-con hep-ph
Evidence for a charge collective mode associated with superconductivity in copper oxides from neutron and x-ray scattering measurements of La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$
在超导铜氧化物中，一些Cu-O键伸缩声子在70 meV附近表现出异常的电子起源的巨大软化和加宽，并且电子色散在相同能量附近具有大的重整化扭结。这些观察结果表明，声子展宽起源于准粒子激发整个费米面和电子色散扭结起源于耦合到异常声子。用高分辨非弹性中子散射和X射线散射测量了欠掺杂（x=0.05）和过掺杂（x= 0.20，0.25）$_{2-x}$ CuO $_4$的声子反常。结合这些和以前发表的数据，我们发现，掺杂依赖的巨声子异常的幅度是非常不同的ARPES扭结，即这两种现象是没有联系的。我们表明，这些结果提供了间接的证据，声子异常起源于新的集体电荷激发，而不是与电子空穴对的相互作用。它们的振幅遵循超导圆顶，因此这些电荷模式可能对超导性很重要。
2014-01-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Review cuprates -- Anderson's unhappy electrons and their fate
Physical Research Laboratory（物理研究实验室）
本文针对铜氧化物中掺杂降低时载流子霍尔数密度从1+p到p的转变，探讨其与赝能隙、超导电性的关联，并以Anderson的“不快乐”电子为核心给出全景式讨论。
2023-08-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quantum critical behaviour in the superfluid density of strongly underdoped ultrathin cuprate films
高温超导体物理学中的一个中心问题是理解单个氧化铜层或双层（铜氧化物中的基本结构单元）内的超导性，以及它是如何随着掺杂不足而丧失的。随着可动空穴从CuO_2面被去除，晶体和厚膜中的转变温度T_C和超流密度n_S以令人惊讶的相关方式降低。我们试图阐明的内在物理双层在强烈欠掺杂制度，超导性消失的临界掺杂水平附近。本文报道了薄如两个氧化铜双层膜的Y_{1-x} Ca_xBa_2Cu_3 O_{7-δ}薄膜中n_S（T）的测量结果，T_C低至3 K。除了在T_C处观察到二维Kosterlitz-Erasless-Berezinski跃迁外，我们还观察到T_C随n_S（0）的显著标度，这表明欠掺杂时超导性的消失是由于T = 0的二维量子临界点附近的量子涨落。
2007-07-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superfluid density of high-Tc cuprate systems: implication on condensation mechanisms, heterogeneity and phase diagram
广泛的μ子自旋弛豫测量已被执行，以确定磁场渗透深度在高Tc铜氧化物超导体与简单的空穴掺杂，Zn掺杂，过掺杂，和静态SDW纳米岛的形成。系统依赖性的$n_{s}/m^{*}$（超导载流子密度/有效质量）揭示了普遍的相关性Tc和$n_{s}/m^{*}$在所有这些情况下，有/无扰动。在具有强扰动的情况下，即，Zn掺杂。过掺杂和SDW纳米岛。这种异质性的长度尺度被证明是可比的in-plance相干长度。我们讨论了这些结果对HTSC系统的凝结机制的影响，诉诸于与He膜的类比，在规则和多孔介质上，提醒2-D和3-D系统中的Bose-Einstein，BCS和Kosterlitz无边界凝结/过渡的基本特征，并比较BE-BCS交叉和相位波动的模型。我们提出了一个新的相图的基础上区分对形成和超导相位波动的赝隙区域和自发相分离的过掺杂区域的HTSC系统。我们还提醒在BEDT和A3C 60系统类似的异常过掺杂铜酸盐，从超导到金属基态的演变。
2002-12-31 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Enhanced superfluid density on twin boundaries in Ba(Fe1-xCox)2As2
超导量子干涉仪（SQUID）显微镜显示条纹增加抗磁化率在欠掺杂，但不过度掺杂，单晶Ba（Fe 1-xCox）2As 2。这些条纹的增加抗磁化率是一致的增强超流体密度的孪晶界。个别的旋涡避免钉在条纹上或穿过条纹，而更喜欢平行于条纹行进。这些结果表明超流密度，局部应变，和挫折的磁性之间的关系，并证明两种机制，提高临界电流。
2009-08-12 cond-mat.supr-con
Isotope effect on Tc and the superfluid density of high-temperature superconductors
本文研究了铜酸盐的氧同位素效应。我介绍了一个简单的模型，可以解释实验定性和定量。在该理论中，同位素替代只影响超流密度，而不影响赝能隙。在自旋-电荷分离图中，我认为自旋-声子相互作用处于绝热极限，因此在Migdal-Eliashberg理论中，自旋质量重整化中没有同位素效应。另一方面，我们证明了声子-声子相互作用处于非绝热极限。因此，小极化子图像是适用的，并且存在以同位素依赖的方式的大质量增强。我们的理论解释了为什么在$^{16}$ O/ $^{18}$ O取代时，超导转变温度只在低掺杂的铜氧化物中发生变化，而在最佳掺杂和过掺杂的铜氧化物中没有明显的OIE。此外，与传统超导体相比，我们得到了整个超导区超流密度的OIE，与实验观察一致。
2010-09-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
On the break in the single-particle energy dispersions and the `universal' nodal Fermi velocity in the high-temperature copper-oxide superconductors
来自Zhou等人发表的角度分辨光电发射实验的最新数据[Nature，Vol.423，398（2003）]关于一些空穴掺杂的氧化铜基高温超导体的研究表明，在下面的方形布里渊区的节点方向上，（即d波超导能隙消失的方向）在费米海内部和远离节点费米波矢k_F的某一有限k范围内的费米速度在大约20%的实验不确定度之内在所研究的所有化合物中以及在很宽的掺杂浓度范围内都是相同的，并且与早期的实验观察一致，在远离k_F的某些特征波矢k_* 处，费米速度经历突变，随着这种变化在欠掺杂（过掺杂）化合物的情况下，最大（最小）的不连续性（粗略地说，有限的不连续性）。在本文中，我们提出了一个严格的分析这些意见的影响。[简短摘要]
2004-03-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Coexistence of Fermi arcs and Fermi pockets in a high Tc copper oxide superconductor
在高Tc氧化铜（铜酸盐）超导体的赝能隙态中，角分辨光电发射（ARPES）测量已经看到费米弧，即，在大费米表面中的开放式无间隙部分，而不是普通金属所期望的闭合回路。这是所有更令人费解的，因为费米口袋（小封闭费米表面特征）已建议从最近的量子振荡测量。费米弧多年来一直困扰着高Tc社区，因为它们无法用现有的理论来理解。理论家们想出了一个办法，那就是在传统的费米表面形成与竞争秩序相关的口袋，由于详细的原因，它的背面是光电发射看不见的。在这里，我们报告ARPES测量的La-Bi 2201，费米口袋的直接证据。口袋中的载流子是空穴，口袋显示出对掺杂的不寻常的依赖性，即它们存在于欠掺杂而不是过掺杂的样品中。令人惊讶的是，这些费米口袋似乎与费米弧共存。这种共存在理论上是没有预料到的，对高Tc铜氧化物超导体中神秘的赝能隙态的理解将严重依赖于对这种新发现的理解。
2009-11-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Condensation, excitation, pairing, and superfluid density in high-$T_{c}$ superconductors: magnetic resonance mode as a roton analogue and a possible spin-mediated pairing
为了寻找$T_{c}$的主要决定因素和高$T_{c}$铜氧化物中的配对机制，我们将过去15年积累的$n_{s}/m^{*}$（超导载流子密度/有效质量）的μ子自旋弛豫结果与中子和拉曼散射、STM、比热、能斯特效应和ARPES测量结果相结合。我们确定的中子磁共振模式的超流$^{4}$ He的Roton最小值的模拟，并认为，$n_{s}/m^{*}$和共振模式能量$\hbarω_{res}$起着主要作用，在确定$T_{c}$在欠掺杂区域。我们提出了一个图像，在铜氧化物的类旋子激发出现作为一个耦合模式，它具有不同的动量转移，但相同的能量转移的自旋和电荷响应的共振模式，分别检测到的中子S=1模式和拉曼S=0 A1 $_{g}$模式。我们称之为“混合自旋/电荷旋转子”。在讨论了维度在凝聚中的作用后，我们提出了一个通用的相图的铜酸盐与空间相分离的过掺杂区域的BE-BCS交叉猜想的一个特殊情况下，超导耦合迅速失去了过掺杂区域。使用一个微观模型的电荷运动与反铁磁自旋波动共振，我们提出了一种可能性，即混合自旋/电荷的旋子和更高的能量自旋波动介导的超导配对。在这个模型中，共振模式可以被看作是一个介子模拟和“圆顶”形状的相图可以被理解为一个自然的结果，从竞争的莫特绝缘体基态通过载流子掺杂偏离。
2004-06-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anisotropic scattering caused by apical oxygen vacancies in thin films of overdoped high-temperature cuprate superconductors
过掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$薄膜中超流密度$ρ_s$的反常行为是近年来的一个热点争论。$ρ_s$在低温下的线性下降意味着超导体是干净的，但是$ρ_s$（在零温度极限中）和转变温度$T_c$之间的线性标度是Bardeen-Cooper-Schrieffer（BCS）框架[I. Bozovic等人，Nature 536，309（2016）]。这种二分法激发了超越标准BCS理论的奇异理论。然而，我们发现，这样的二分法可以自然地调和的作用，增加各向异性散射所造成的顶端氧空位。此外，各向异性散射还解释了在光学电导率中掺杂时的“缺失”Drude重量，如THz实验中所报道的[F. Mahmood等人，物理修订信函122，027003（2019）]。因此，过掺杂的铜氧化物实际上可以用具有独特的各向异性散射的$d$波BCS理论一致地描述。
2022-03-31 cond-mat.supr-con
Bosonization of Cooper pairs and novel Bose-liquid superconductivity and superfluidity in high-$T_c$ cuprates and other systems
利用不确定原理和玻色子平均场论，给出了高$T_c$铜氧化物和其它赝能隙物质中库珀对玻色子化和新型玻色液体超导电性和超流性的判据.我们认为，在库珀对（存在于普通金属和具有大费米能的重掺杂铜氧化物中）的费米子极限中发生的BCS型s波或d波超导性不是具有低费米能的欠掺杂到过掺杂铜氧化物的特征。高$T_c$铜氧化物和其它赝能隙物质的超导序参量不能确定为类BCS（s或d波）能隙。我们发现，非常规的超导电性/超流性发生在玻色子极限的库珀对存在于低费米能量系统中，其中玻色子库珀对形成在赝能隙温度T* 以上的超导/超流转变温度$T_c$，然后这样的玻色子凝聚成玻色超流在$T_c$。吸引玻色子的对凝聚发生在$T_c$处，然后它们的单粒子凝聚发生在低于$T_c$的$T_c^*$处（三维（3D））或T=0处（二维（2D））。在$T_c$下面，相干的单粒子和玻色子对凝聚体作为两个不同的超流相存在。通过求解高- $T_c$铜氧化物的平均场方程，在低于T* 但高于$T_c=T^{3D}_c$的温度$T_v=T^{2D}_c$以下存在的涡旋状状态和低于$T_c$的两个超导相）及其由玻色子超流刚度表征的性质，并与关键的实验结果进行了比较。玻色液体的超导电性和超流性也存在于其他奇异的超导体/超流体中，包括量子液体、原子费米气体和低密度核物质。
2017-10-02 cond-mat.supr-con
Bose-Einstein to BCS Crossover Picture for High-T_c Cuprates
结合（1）$T_{c}$和$n_{s}/m^{*}$（超导载流子密度/有效质量）之间的普适关联和（2）欠掺杂区的赝能隙行为，我们得到了一个描述铜氧化物体系从玻色-爱因斯坦凝聚到BCS凝聚的超导性演化的图像。过掺杂和锌取代的铜酸盐系统显示出在微观相分离的超流密度降低的签名。在所有这些情况下的超流体积密度$n_{s}$的$T_{c}$的缩放表明玻色凝聚的重要性。
1997-06-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Parabolic Scaling in Overdoped Cuprate Films
最近有报道指出，在单晶$La_{2-x}Sr_xCuO_4$薄膜的高掺杂侧，转变温度$T_c$和零温超流相刚度$ρ_s(0)$将服从抛物线标度$T_c=γ\cdot \sqrt{ρ_s(0)}$。抛物线标度表明从超导体到正常金属的量子相变，对此缺乏了解[Nature 536，309-311（2016）]。目前的研究表明，使用零温库珀对的量子临界模型[EPL 118，57007（2017）]，可以精确推导出抛物线标度，其中$γ=γ(\varepsilon_F,a)$由超导材料的费米能$\varepsilon_F$和最小晶格常数$a$唯一确定。对于单晶$La_{2-x}Sr_xCuO_4$薄膜，我们计算了$γ$的理论值，得到了$4.29 K^{1/2}$，并与实验测量值$(4.2 \pm 0.5) K^{1/2} $高度一致。我们的$γ$配方可以通过研究其他BCS样材料进一步测试。
2019-06-20 cond-mat.supr-con
Normal charge densities in quantum critical superfluids
在零温度下，一个不变量超流体的正常密度通常为零，正如在超流体氦和BCS理论描述的传统超导体中所观察到的那样。在这里，我们表明，这不必是这种情况。利用规范-引力对偶性研究了量子临界超流体模型中的正规密度。具有出射红外洛伦兹对称性的模型导致正常密度消失。另一方面，打破时间和空间之间各向同性的模型可能会有一个非零的正常密度，这取决于底层量子临界基态周围不相关的变形谱。我们的研究结果可能会揭示最近的测量超流密度和低能谱重量的超导过掺杂铜氧化物。
2020-11-23 cond-mat.quant-gas cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Scanning SQUID characterization of extremely overdoped $La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$
最近，薄膜合成方法的进步使得对极度过掺杂的$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$的研究成为可能。这揭示了超流体密度作为掺杂和温度的函数的令人惊讶的行为，其解释是生动的辩论。一种流行的模型假设电子相分离，其中超导相分数随着掺杂而减少，而一些竞争相（例如铁磁相）逐渐接管。根据互感测量，这种情况的一个问题是，一直到圆顶边缘，超导转变仍然很尖锐。然而，物理相关的尺度是珍珠穿透深度$Λ_{P}$，并且该技术在远大于$Λ_{P}$的长度尺度$L$上探测样品。在本文中，我们使用局部扫描SQUID测量，探测尺度$L << Λ_{P}$上的样品的磁化率。我们的SQUID地图显示均匀的景观的磁化率和良好的整体协议的局部穿透深度数据与散装测量。这些结果有助于一个重要的一块拼图的高温超导性如何消失在过掺杂一侧的铜氧化物相图。
2021-01-12 cond-mat.supr-con
Reply to "Comment on 'Anisotropic Scattering Caused by Apical Oxygen Vacancies in Thin Films of Overdoped High Temperature Cuprate Superconductors'"
在我们最近的工作[物理。128，137001（2002）]，我们提出顶端氧空位充当各向异性散射杂质。在玻恩近似下，这导致准粒子散射率在波腹（波节）方向上最大（零）。这种独特的角度依赖性为过掺杂La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（LSCO）薄膜中关于超流密度$ρ_s$和光学电导率$σ_1$的一些令人困惑的实验结果提供了一种直接的机制。在最近的一次评论中，H。联合Ozdemir等人[arXiv：2206.01301]，再次强调了杂质散射性质的重要性，但对我们的图片提出了一些挑战：我们没有考虑一旦顶端氧缺失，平面内电子的静电势的变化，费米表面拓扑结构的变化，因为范霍夫点被通过，d波配对引起的自能校正，以及前向散射引起的顶点校正。这些关切很有意思，但要么是无关紧要的，要么是进一步加强了我们的结论。我们将在本回复中逐一讨论这些问题。
2022-07-06 cond-mat.supr-con
Scaling of the superfluid density in high-temperature superconductors
在铜氧化物超导体中观察到一个标度关系ρ_s \simeq 35σ_{dc}T_c，其中ρ_s是超导凝聚体的强度，T_c是临界温度，σ_{dc}是T_c附近的正常直流电导率。这种标度关系的上下文中检查的清洁和脏限制BCS超导体。对于各向同性BCS间隙2Δ和正常状态散射率1/τ，这些极限是很好建立的;在清洁极限1/τ \ll 2Δ中，并且在脏极限1/τ> 2Δ中。脏限也可以在操作上定义为ρ_s随1/τ变化的区域。结果表明，标度关系ρ_s \propto σ_{dc}T_c是BCS系统在脏极限的标志.当铜氧化物超导体中的能隙被认为是具有节点和能隙最大值Δ_0的d波时，如果1/τ> 2Δ_0，则脏极限情形保持不变。标度关系表明，铜氧化物超导体可能处于脏极限，因此与凝聚态形成有关的能量标度与T_c成线性标度关系。a-b平面和c轴也遵循相同的比例关系。据观察，肮脏的限制和约瑟夫森效应（假设BCS形式主义）的缩放行为基本上是相同的，这表明在某些制度，这两种效果可能被视为等同的。这就提出了一种可能性，即铜-氧平面中的电子不均匀性可能在铜-氧化物材料的超导性中起重要作用。
2005-03-08 cond-mat.supr-con
Doping evolution of the absolute value of the London penetration depth and superfluid density in single crystals of Ba(Fe$_{1-x}$Co$_x$)$_2$As$_2$
在Ba（Fe $_{1-x}$ Co $_x$）$_2$ As $_2$单晶中测量了面内伦敦穿透深度$λ_{ab}(0)$的零温度值，该值是Co浓度$x$在相图的欠掺杂和过掺杂超导区的函数。对于$x\gtrsim0.047$，已发现$λ_{ab}(0)$的值在120 $\pm$ 50 nm和300 $\pm$ 50 nm之间。对于$x\lesssim0.047$，已经观察到$λ_{ab}(0)$的显著增加，高达950 $\pm$ 50 nm，对应于流动反铁磁相和超导相共存和竞争的相图区域。直接确定的掺杂依赖的$λ_{ab}(0)$，使我们能够跟踪随温度变化的超流密度的演变，从中我们推断出一个明显的超导间隙各向异性的超导圆顶的边缘的发展。
2010-06-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anomalously Sharp Superconducting Transitions in Overdoped $La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$ Films
我们目前的测量$ab$ -平面电阻率$ρ_{ab}(T)$和超流密度[ $\propto λ^{-2}$，$λ$ =磁穿透深度]在$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$膜。当Sr浓度$x$超过约0.22时，超导转变急剧变尖，在超-正常金属量子临界点附近变得窄至200 mK。同时，$ρ_{ab}(T)$、$λ^{-2}(T)$和转变温度$T_c$降低，并且在$λ^{-2}(T)$中形成向上的曲率。鉴于急剧的转变，我们解释这些结果的上下文中的均匀d-波超导状态，与弹性散射增强相对于欠掺杂LSCO由于较弱的电子相关性。这种解释与过掺杂状态是不均匀的观点相冲突，因为相分离成超导和正常金属区域。
2010-10-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Microscopic Parameters from High-Resolution Specific Heat Measurements on Overdoped BaFe$_{2}$(As$_{1-x}$P$_{x}$)$_{2}$ Single Crystals
利用高分辨纳米量热法研究了过掺杂BaFe $_{2}$（As $_{1-x}$ P $_{x}$）$_{2}$单晶超导态的电子比热.从测量中，我们提取的掺杂依赖的凝聚能，超导间隙$Δ$，和相关的微观参数。我们发现，在许多铁基超导体中发现的比热跃变$ΔC \propto T_{\mathrm{c}}^3$的异常标度，在这个系统中源于$T_\mathrm{c}$依赖的比率$Δ/k_\mathrm{B}T_\mathrm{c}$与掺杂依赖的态密度$N(\varepsilon_\mathrm{F})$的组合。随着组合物接近与最佳掺杂下的量子临界点相关的值，在有效质量$m^{*}$中可以看到明显的增强。然而，超导载流子浓度$n_\mathrm{s}$的同时增加保持超流密度，产生随$T_\mathrm{c}$增加而减小的表观穿透深度$λ$，而在量子临界点处没有急剧的发散。Uemura标度表明，$T_\mathrm{c}$是由费米温度$T_\mathrm{F}$为这个多带系统。
2015-03-13 cond-mat.supr-con
Negligible Normal Fluid in Superconducting State of Heavily Overdoped Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$ Detected by Ultra-Low Temperature Angle-Resolved Photoemission Spectroscopy
通过超低温角分辨光电子能谱测量重度过掺杂Bi2212，发现其超导态中正常流体可忽略，且处于强耦合区间，为理解铜氧化物高温超导机制提供关键信息。
2024-07-17 cond-mat.supr-con
Thermal and Quantum critical Properties of overdoped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}
我们分析了Božović \textit{ et al}的扩展超流密度数据。采用均匀薄膜，探讨热（TSM）和量子超导体的过渡金属（QSM）的临界性质在过掺杂的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$。的温度依赖性揭示了显着的协议与d波BCS行为，其中$σ\propto 1/λ^{2}$。没有观察到预期的KTB过渡的迹象。我们表明，临界振幅$ρ_{s0}=ρ_{s}\left( T\right) /\left( 1-T/T_{c}\right) $规模$T_{c}\propto ρ_{s0}^{1/2}$和$T_{c}\propto ρ_{s}\left( 0\right) $，经验验证博若维奇\textit{et al}。再加上额外的证据BCS行为在过掺杂的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$，我们表明，适用的缩放关系$T_{c}\propto λ\left( 0\right) ^{-1}\propto Δ\left( 0\right) \propto ξ\left( 0\right) ^{-1}\propto H_{c2}\left( 0\right) ^{-1/2}\propto λ_{0}^{-1}\propto Δ_{0}\propto ξ_{0}^{-1}\propto H_{c20}^{-1/2}$，通过接近QSM和T…
2016-11-29 cond-mat.supr-con
Doping dependence of phase coherence between superconducting Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$ grains
在本工作中，我们报道了超导Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$（Bi-2212）晶粒间相位相干性与掺杂水平关系的新发现.在$T$ = 0 K时，强欠掺杂和过掺杂区的实验结果偏离了基于掺杂水平对超流密度的依赖性的预期.这些发现似乎是由铜氧化物超导体的超导圆顶内部竞争秩序之间的相互作用所决定的。在超导穹顶下的欠掺杂和过掺杂区域可能存在两个量子临界点。
2014-11-17 cond-mat.supr-con
Superfluid density and carrier concentration across a superconducting dome: the case of SrTi$_{1-x}$Nb$_{x}$O$_{3}$
我们提出了一个研究的较低的临界场，\hc 1，\STO作为载体浓度的函数，其目的是量化的超流密度。在低载流子浓度（即欠掺杂侧），超流密度和正常状态下的载流子浓度在实验裕度内相等。这两个数字之间的显著偏差从最佳掺杂开始，并随着掺杂逐渐增加。穿透深度的倒数和临界温度遵循平行的演变，在铜氧化物超导体的情况下。在过掺杂状态下，零温度超流密度在全部消失之前变得比正常状态载流子密度低得多。我们发现，密度不匹配和清洁到肮脏的交叉是相伴的。我们的结果意味着，正常和超导密度之间的差异是预期的超导能隙变得足够小，把系统中的脏极限。由于超导钛酸锶中能带的多重性，脏BCS理论的定量检验并不简单。
2017-12-14 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Thermodynamic properties of Bi2Sr2CaCu2O8 calculated from the electronic dispersion
用角分辨光电子能谱学（ARPES）测量了Bi_2Sr_2CaCu_2O（8+d）的电子色散。从这个分散，我们计算熵和超流体密度。即使没有可调参数，我们得到了一个特殊的匹配与实验数据在整个相图，从而间接证实了ARPES和热力学数据。在过掺杂区域中，范霍夫奇异性被交叉，在那里的超流密度具有独特的线性T温度依赖性。
2007-04-18 cond-mat.supr-con
Scaling relation for the superfluid density in cuprate superconductors
Homes $et$ $al$已经报道了一种通用的比例关系$ρ_s \propto σ(T_c)\times T_c$。（Nature（London）{ \bf 430}，539（2004）），其中$ρ_s$是超流体密度，而$σ(T)$是DC电导率。该关系被证明适用于高$T_c$超导体以及更传统的超导体Nb和Pb的c轴和面内动力学，表明这些系统中的共同物理。我们定量地表明，标度行为有几种可能的起源，包括边缘费米液体行为，约瑟夫森耦合，脏极限超导性和d波序参量的幺正杂质散射.然而，这种关系在过掺杂的铜酸盐中严重破裂，甚至可能在较低的掺杂下。
2006-05-01 cond-mat.supr-con
