从对应于AdS_n x S^n超弦的F/G超陪集模型开始，我们可以将arXiv：1409.1538的σ-模型定义为F/F规范WZW模型的变形，或者定义为AdS_n x S^n超弦西格玛模型关于整个超群F的非阿贝尔T-对偶的可积单参数推广。在这里，我们考虑n=2的情况，并找到PSU（1，1）的四维目标空间背景的显式形式|2）/[SO（1，1）× SO（2）]超陪集。我们表明，这个背景下表示的解决方案IIB型10 d超引力紧致的6-torus与唯一的度量，π和RR 5-形式（表示为2-形式F在4d）是非平凡的。这意味着，在量子水平上，希达模型是外尔不变的，因此定义了一个相容的超弦西格玛模型。我们发现的超引力解与arXiv：1410.1886中的解不同，后者应该对应于一个只规范F的玻色子子群的版本。尽管如此，这两个解决方案具有等效的缩放极限arXiv：1504.07213，导致度量和e^Phi F的等距背景，其与arXiv：1309.5850的η变形的AdS_2 x S^2西格玛模型相关。在AdS_3 x S^3和AdS_5 x S^5的情况下，预期得到类似的结果。
英文摘要：
Starting with the F/G supercoset model corresponding to the AdS_n x S^n superstring one can define the lambda-model of arXiv:1409.1538 either as a deformation of the F/F gauged WZW model or as an integrable one-parameter generalization of the non-abelian T-dual of the AdS_n x S^n superstring sigma model with respect to the whole supergroup F. Here we consider the case of n=2 and find the explicit form of the 4d target space background for the lambda-model for the PSU(1,1|2)/[SO(1,1) x SO(2)] supercoset. We show that this background represents a solution of type IIB 10d supergravity compactified on a 6-torus with only metric, dilaton Phi and the RR 5-form (represented by a 2-form F in 4d) being non-trivial. This implies that the lambda-model is Weyl invariant at the quantum level and thus defines a consistent superstring sigma model. The supergravity solution we find is different from the one in arXiv:1410.1886 which should correspond to a version of the lambda-model where only the bosonic subgroup of F is gauged. Still, the two solutions have equivalent scaling limit of arXiv:1504.07213 leading to the isometric background for the metric and e^Phi F which is related to the eta-deformed AdS_2 x S^2 sigma model of arXiv:1309.5850. Similar results are expected in the AdS_3 x S^3 and AdS_5 x S^5 cases.
On integrable deformations of superstring sigma models related to AdS_n x S^n supercosets
考虑了AdS_n x S^n超陪集上二维西格玛模型的两个可积变形.第一种是“eta-变形”（基于Yang-Baxter西格玛模型），它是AdS_n x S^n上标准超弦作用量的单参数推广;第二种是“Edda-变形”（基于变形规范WZW模型），它是AdS_n x S^n超弦的非阿贝尔T-对偶的推广。我们表明，eta变形模型可以得到一个特殊的标度限制和解析延拓坐标结合一个特定的识别的参数的两个模型的一个变形的一个。耦合和变形参数之间的关系是一致的解释的第一个模型作为一个真正的量子变形和第二个作为根单位量子变形。对于AdS_2 × S^2的情况，我们探讨了这一极限对超重力背景的影响，这些超重力背景与AdS_2变形模型有关。我们还认为，这两个模型可能形成一个对偶泊松-李对，并在与S^2相关的陪集的可积变形的情况下提供了直接的证据。
The complete AdS(4) x CP(3) superspace for the type IIA superstring and D-branes
我们将IIA型超引力的玻色子AdS_4 × CP^3解提升到D=10的具有32个Grassmann奇方向的超空间中。IIA型超空间是从D=11通过陪集超空间OSp（8）的降维得到的|4）/SO（7）x SO（1，3），将后者实现为前者的Hopf纤维化。这种构造将S^7的Hopf纤维化推广到超空间，作为CP ^3上的U（1）丛，并且适合于写出在AdS_4 x CP ^3超背景中编码IIA型弦和膜动力学的格林-施瓦茨型作用量的显式形式。我们证明了OSp（6| 4）/U（3）x SO（1，3）超陪集弦作用量只描述了完整Green-Schwarz超弦的一个子扇区。因此，即使OSp（6）中的超弦运动方程|4）/U（3）x SO（1，3）子扇区是经典可积的，而全AdS_4 x CP^3超空间不是超陪集的事实要求使用更一般的方法来确定全AdS_4 x CP^3超背景中的超弦是否是经典可积的。
计算了IIB有效作用量C^4，（DF_5）^4，F_5^8，.的高阶导数相互作用的相对系数。（其中C是Weyl张量，F_5是五种形式的场强）是由超对称性论点激发的。结果表明，N个平行D3-膜的经典超引力解不会因这些项的组合而改变。\zeroC^2在这个背景中的非零性（其中\zero C是外尔张量的背景值）导致了有效的O（1/α '）相互作用，例如C^2和λ ^[8]（其中λ是外尔子）。这些包含D-瞬子的贡献，除了树和单圈条款。N D 3-膜系统的近视界极限描述了一个多AdS_5 x S ^5几何，它与\calN =4 SU（N）Yang-Mills理论自发破缺为S（U（M_1）x. xU（M_r））。这里，N个D3-膜被分成r个重合的丛，每个丛中有M_r，当N趋于无穷大时，M_r/N = m_r不变。明确地构造了八个λ的边界关联函数。本文的第二部分通过对Dorey，Hollowood和Khoze关于有限N下单瞬子测度的分析的推广，考虑了大N下杨-米尔斯理论中约束瞬子的影响。这使得在1/N展开式中与超引力D-瞬子测度的首阶对应更为精确。然而，杨-米尔斯理论中的瞬子诱导关联函数和对偶超引力之间的对偶性被与约束瞬子结构有关的复杂性所掩盖。
