Oxygen-isotope effect on the in-plane penetration depth in underdoped Y_{1-x}Pr_xBa_2Cu_3O_{7-delta} as revealed by muon-spin rotation
用μ子自旋转动方法研究了氧同位素（^16 O/^18 O）效应对欠掺杂Y_{1-x} Pr_xBa_2Cu_3 O_{7-delta}面内穿透深度$λ_{ab} (0)$的影响.观察到$λ_{ab}^{-2}(0)$的明显OIE，x =0.3时相对同位素位移为$Δλ^{-2}_{ab}/λ^{-2}_{ab}$ =-5（2）%，x=0.4时为-9（2）%。它主要来自于面内有效质量$m_{ab}^{\ast}$的氧质量依赖性。T_{c}和$λ_{ab}^{-2}(0)$的OIE指数表现出一种似乎是铜氧化物超导体通用的关系。
2002-01-11 cond-mat.supr-con
Oxygen-isotope effect on the superconducting gap in the cuprate superconductor Y_{1-x}Pr_xBa_2Cu_3O_{7-δ}
研究了一系列Y_{1-x} Pr_xBa_2Cu_3 O_{7-δ}（0.0 \leq x \leq 0.45）样品的氧同位素（^{16}O/^{18}O）效应（OIE）对零温超导能隙Δ_0的影响。发现Δ_0上的OIE与超导转变温度上的OIE成比例。这些实验结果是在定量协议从极化模型预测的铜氧化物高温超导体和排除方法的基础上纯粹的电子机制。
2007-10-26 cond-mat.supr-con
Site-selective oxygen isotope effect on the magnetic field penetration depth in underdoped Y$_{0.6}$Pr$_{0.4}$Ba$_2$Cu$_3$O$_{7-δ}$
本文报道了利用μ子自旋旋转（$μ$ SR）技术，对低掺杂Y $_{0.6}$ Pr $_{0.4}$ Ba $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$中的面内穿透深度$λ_{ab} $进行的位置选择性氧同位素（$^{16}$ O/ $^{18}$ O）效应（OIE）测量。观察到转变温度$T_c$和$λ_{ab}^{-2}(0)$上的显著OIE，这主要来自超导CuO $_2$平面内的氧位点（100%在误差条内）。发现相应的相对同位素位移值为$T_c/T_c= -3.7(4)%$和$Δλ^{-2}_{ab}(0)/λ^{-2}_{ab}(0)= -6.2(1.0)%$。我们的结果表明，在该化合物中，声子模式涉及平面氧的运动占主导地位的电子耦合。
2003-08-21 cond-mat.supr-con
Oxygen isotope effect on the in-plane penetration depth in underdoped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4} single crystals
本文报道了氧同位素效应（OIE）对欠掺杂La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}单晶面内穿透深度λ_{ab}（0）的测量结果。采用分辨率为Δτ~ 10^{-12} Nm的高灵敏度磁转矩传感器，对质量为~ 10 μ g的微晶进行了磁性测量。当x = 0.080和x = 0.086时，λ ab ^{-2}（0）的OIE分别为-10（2）%和-8（1）%。它主要来自于面内有效质量m_{ab} * 的氧质量依赖性。这些结果表明晶格振动对高温超导性的发生是重要的。
1999-12-31 cond-mat.supr-con
Large oxygen-isotope effect in Sr_{0.4}K_{0.6}BiO_{3}: Evidence for phonon-mediated superconductivity
本文研究了新近发现的超导体Sr_{0.4} K_{0.6} BiO_{3}的氧同位素效应。该化合物具有扭曲的钙钛矿结构，并在约12 K时变为超导体。当用^{18}O置换60- 80%的^{16}O时，样品的T_c下移0.32-0.50 K，对应的同位素指数为alpha_{O} = 0.40（5）。该同位素指数与T_c = 30 K的类似铋酸盐超导体Ba_{1-x} K_{x} BiO_{3}的同位素指数非常接近。在铋酸盐和铜酸盐中观察到的alpha_{O}的非常独特的掺杂和T_c依赖性表明铋酸盐应属于常规声子介导超导体，而铜酸盐可能是非常规超导体。
2000-07-31 cond-mat.supr-con
Direct observation of the oxygen isotope effect on the in-plane magnetic field penetration depth in optimally doped YBa$_2$Cu$_3$O$_{7-δ}$
我们报道了利用低能μ子自旋旋转技术首次直接观察到氧同位素（$^{16}$ O/ $^{18}$ O）对近最佳掺杂YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$薄膜中面内穿透深度$λ_{ab}$的影响.自旋极化的低能量μ子被注入到膜中表面下的已知深度$z$处，并在局部磁场$B(z)$中进动。这一特性使我们能够直接测量迈斯纳态超导薄膜内部磁场的分布$B(z)$，并对$λ_{ab}$进行模型无关的测定。在4 K下观察到显著的同位素位移$Δλ_{ab}/λ_{ab}=2.8(7)$ %，这意味着面内有效超载流子质量$m_{ab}^\ast$与$Δm_{ab}^\ast/m_{ab}^\ast = 5.5(1.4)%$具有氧同位素依赖性。
2003-05-20 cond-mat.supr-con
Correlation between oxygen isotope effects on the transition temperature and the magnetic penetration depth in high-temperature superconductors close to optimal doping
用μ子自旋转动方法研究了最佳掺杂YBa_2Cu_3 O_{7-δ}和La_{1.85} Sr_{0.15} CuO_4以及轻度欠掺杂YBa_2Cu_4 O_8和Y_{0.8} Pr_{0.2} Ba_2Cu_3 O_{7-δ}中氧同位素（^{16}O/^{18}O）效应对面内磁穿透深度λ_{ab}（0）的影响。在λ_{ab}（0）上观察到一个显著的OIE，其OIE指数β_O=-dPDMATHABMR λ_{ab}（0）/dPDMATHABMR M_O \approx - 0.2（M_O为氧同位素的质量）;在转变温度T_c上观察到一个较小的OIE，其OIE指数α_O=-dPDMATHABMR T_{c} /dPDMATHABMR M_O \simeq 0.02 ~ 0.1。即使在OIE对T_c影响较小的铜氧化物中，也观察到了对λ_{ab}（0）的显著同位素效应，这表明晶格效应在铜氧化物高温超导中起着重要作用。
2006-07-06 cond-mat.supr-con
Anomalous oxygen isotope effect on the in-plane FIR conductivity of detwinned YBa2Cu3$^{16,18}$O$_{6.9}$
我们观察到一个异常的氧同位素效应的远红外电子响应的a轴分量的去孪晶的YBa 2 Cu 3 $^{16,18}$ O $_{6.9}$。对于$^{18}$ O，在240 cm $^{-1}$附近出现明显的低能电子模（LEM）。该a轴LEM显示出明显的老化效应，一年后，其移位至190 cm $^{-1}$。对于$^{16}$ O，我们无法分辨120 cm以上的相应a轴LEM $^{-1}$。我们解释LEM的集体电子模式，这是钉扎的“同位素缺陷”，即由残留的$^{16}$ O矩阵中的$^{18}$ O。
2003-06-04 cond-mat.supr-con
Magnetic field dependence of the oxygen isotope effect on the magnetic penetration depth in hole-doped cuprate superconductors
研究了空穴掺杂高温铜氧化物超导体YBa_2Cu_4O_8、Y_0.8Pr_0.2Ba_2Cu_3O_7-δ和Y_0.7Pr_0.3Ba_2Cu_3O_7-δ中氧同位素（^{16}O/^{18}O）效应（OIE）与面内磁场穿透深度λ_{ab}的磁场关系。结果表明，与含^{18}O样品相比，含^{16}O样品的λ ab随磁场的增大而增大。随着磁场从μ_0H=0.2 T增加到μ_0H=0.6 T，λ ab上的OIE减小了两倍多。这种效应可以通过面内电荷载流子质量m^ \ast_{ab}的同位素依赖性来解释。
2006-10-18 cond-mat.supr-con
Oxygen isotope effect on superconductivity and magnetism in Y_1-xPr_xBa_2Cu_3O_7-δ
本文研究了氧同位素（^{16}O/^{18}O）效应对Y_1-xPr_xBa_2Cu_3O_（7-δ）超导转变温度（T_c）、自旋玻璃有序温度（T_g）和反铁磁有序温度（T_N）的影响，它们是Pr含量（0.0 \leq x \leq 1.0）的函数。T_c上的OIE随x的增加而增加，当x达到\approx 0.55时，超导性消失.随着x的减小，T_N和T_g上的OIE值分别减小到x \approx 0.7和x \approx 0.3，此时反铁磁有序和自旋玻璃行为消失。发现T_g和T_N上的OIE与T_c上的OIE相比具有{ \it相反的符号}。所有OIE的建议，从同位素依赖的迁移率（动能）的载流子。
2007-11-14 cond-mat.supr-con
Characteristics of oxygen isotope substitutions in the quasiparticle spectrum of Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$
在高温超导体中，引起准粒子自能的玻色子激发的性质是声子还是自旋涨落，一直有争论。我们提出了一个仔细的分析玻色子激发所揭示的'扭结'功能在70毫电子伏的角分辨光电数据使用Eliashberg理论的d波超导体。从假设节状准粒子不与$(π,π)$磁共振耦合开始，在$70 $ meV处的尖锐结构可以归属于声子。我们发现，我们不仅可以解释的扭结能量上看到的氧同位素替代的变化，但也得到了一个定量的估计的分数下的电子玻色子谱密度，这是由于声子的面积。我们得出结论，对于最佳掺杂的Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$声子贡献$\sim 10$ %和非声子激发$\sim 90$ %.
2009-06-15 cond-mat.supr-con
The oxygen isotope effect on critical temperature in superconducting copper oxides
同位素效应为BCS（Bardeen-Cooper-Schrieffer）超导微观理论的发展提供了一个关键的关键。铜氧化物（铜酸盐）超导体具有非常规的超导性，氧同位素效应是非常特殊的：指数系数强烈地依赖于掺杂水平。迄今为止，对于铜酸盐同位素效应的起源还没有达成共识。在这里，我们表明，在铜酸盐的氧同位素效应是符合双孤立子理论的超导性。
2004-03-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Oxygen-isotope effect on the in-plane penetration depth in cuprate superconductors
利用μ子自旋转动（muon spin rotation，muSR）方法研究了氧同位素（^{16}O/^{18}O）效应（OIE）对铜氧化物高温超导体面内磁场穿透深度lambda_{ab}的影响.首先，简要讨论了不同高温超导体中OIE的掺杂与转变温度T_c的关系。观察到不同铜酸盐家族的OIE对T_c的掺杂依赖性相似。然后，散装muSR，低能量muSR，和磁化研究的总和选址OIE对lambda_{ab}的一些详细描述。在所有掺杂水平下，在各种铜酸盐家族中观察到lambda_{ab}上的大量OIE，表明铜酸盐HTS是非绝热超导体。实验清楚地表明，T_c和lambda_{ab}上的OIE都是由CuO_2超导面内的氧位引起的，说明平面氧运动的声子模主要与超载流子耦合。最后，它表明，OIE上的T_c和lambda_{ab}表现出的关系，似乎是通用的不同家庭的铜酸盐高温超导体。这些不寻常的同位素效应的观察意味着晶格效应在铜氧化物高温超导中起着至关重要的作用，必须考虑在任何现实的高温超导模型。
2004-04-23 cond-mat.supr-con
Oxygen Isotope Effect of the Plane-Copper NQR Frequency in YBa_2Cu_4O_8
本文报道了在正常和超导的^16O和^18O交换的YBa_2Cu_4O_8中，平面^63 Cu NQR线频率nu_Q（Cu 2）和线宽随温度变化的高精度测量结果。而nu_Q（Cu ~ 2）则非常平滑地通过T_c，在数值和斜率上都没有不连续性，线宽在正常导电阶段增加到T_c，并在超导阶段开始急剧减小，最终恢复到正常相的高温值。在nu_Q（Cu_2）温度依赖关系中存在明显的氧同位素效应。nu_Q（Cu_2）的温度依赖关系由两部分组成：一部分与晶格的热膨胀有关，另一部分是由于在CuO_2平面内形成新的电子结构时电荷的重新分布。根据对实验数据的拟合，我们确定了新电子结构的束缚形成的能量标度Δ（^16O）= 188.0（1.6）K和Δ（^18O）= 180.0（1.6）K。这导致部分氧同位素效应系数为0.42（11），大于自旋赝能隙系数[0.061（8）]和T_c系数[0.056（12）]。
2001-12-12 cond-mat.supr-con
London penetration depth in the tight binding approximation: Orthorhombic distortion and oxygen isotope effects in cuprates
本文给出了束缚能色散较紧的超导体中超流密度$ n_s \propto 1/λ^2 $的一个简单推导式。推导出的表达式进行了详细讨论，因为它的区别与普通的抛物型能量色散超导体的已知表达式。我们应用该表达式对BiSrCuO和YBaCuO族化合物在最佳掺杂附近的伦敦穿透深度参数$ λ$的同位素效应的实验数据分析，考虑到晶体结构的正交畸变，并从实验数据中估计了跳跃参数的同位素变化。我们指出，$1/λ^2$温度行为是非常敏感的比例$ 2Δ_m(T=0)/ k_B T_c $和估计这个数量的化合物。
2010-05-13 cond-mat.supr-con
A Precise Measurement of the Oxygen Isotope Effect on the Néel temperature in Cuprates
解释铜酸盐同位素效应测量的能力的一个限制因素是缺乏整个相图的足够准确的数据;有精确的Tc数据，但没有反铁磁转变温度T_N。主要问题是T_N对样品中氧含量的微小变化极其敏感。本文采用新化合物（Ca0.1La0.9）（Ba1.65La0.35）Cu 3 Oy解决了这一问题，该化合物存在一个T_N与氧掺杂无关的区域.对氧16和氧18样品的T_N的测量发现，氧同位素对T_N的影响不存在，其精度是前所未有的。我们的发现和现有数据的一个可能的解释是，同位素取代影响正常状态的载流子密度。
2011-02-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Large oxygen-isotope shift above the quantum critical point of $Y_{1-x}Ca_xBa_2Cu_3O_{7-delta}$
本文研究了氧同位素效应对过掺杂$_{1-x}$-Ca-$_{x}$-$_{2}$ $_{3}$-$_{7-δ}$（$x$ = 0.10，0.20和0.25）超导转变温度的影响。我们发现氧同位素指数$α_{O}$在$x$ = 0.10时很小（$\sim$ 0.02），但在$x$ = 0.20和0.25时很大（$\sim$ 0.1）。$α_{O}$急剧增加的掺杂水平与正常态赝能隙开始减小的量子临界点一致。本文的同位素效应实验为铜酸盐高温超导的配对机制提供了直接和定量的约束。
2008-02-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unusual oxygen isotope effects in cuprates -- importance of doping
Douglas等人最近对氧同位素交换的Bi_2Sr_2CaCu_2O $_{8+δ}$超导体的角分辨光电子能谱学（ARPES）研究报告了在最佳掺杂下不存在同位素效应，质疑了我们\cite {gweon-nature}先前的工作。在这里，我们报告了一个新的结果，揭示了这种令人困惑的差异以及铜酸盐中电子晶格相互作用的性质：在最佳掺杂\cite {gweon-nature}下的异常同位素效应，在这里重新确认，在仅仅2%的空穴过掺杂时消失。这一结果意味着最佳掺杂附近的电子-晶格相互作用的性质的快速变化。我们还发现，道格拉斯等人的数据。\cite {dessau-comment}实际上是显著过掺杂样品的特征，而不是他们声称的最佳掺杂样品。
2007-08-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Isotope Effect on the Superconducting Transition Temperature of NaxCoO2.yH2O
本文研究了~（16）O → ~（18）O取代对NaxCoO_（2·yH_2 O）超导转变温度Tc的影响。每组有两种样品，一种是CoO 2层中的氧位被16 O原子填充，另一种是这些氧位被18 O同位素部分取代。在整个制备过程中，这两种样品平行制备。对于所有的样品组，我们没有发现任何显着差异的Tc值之间的非取代和取代的样品，这表明氧同位素效应是不明显的NaxCoO 2·yH 2 O。然而，这一结果并不一定排除超导的声子机制的可能性，因为强关联效应抑制了同位素效应。
2008-04-14 cond-mat.supr-con
Oxygen isotope effect on the superconductivity and stripe phase in La$_{1.6-x}$Nd$_{0.4}$Sr$_{x}$CuO$_4$
本文系统地研究了具有静态条纹相的La $_{1.6-x}$ Nd $_{0.4}$ Sr $_{x}$ CuO $_4$的超导电性、条纹相和结构转变的氧同位素效应。用$^{18}$ O取代$^{16}$ O，使超导转变温度T $_C$降低，但使低温正交相（LTO）向低温四方相（LTT）转变的温度提高。与不含Nd的样品相比，在La $_{1.6-x}$ Nd $_{0.4}$ Sr $_{x}$ CuO $_4$中观察到更大的同位素效应。这些结果表明，CuOPDMATHABMU晶面的畸变抑制了超导性，从而为CuOPDMATHABMU晶面的畸变增强了条纹相而导致条纹相与超导电性的竞争提供了直接的证据。
2007-03-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Oxygen-isotope effect on density wave transitions in La$_3$Ni$_2$O$_{7}$
PSI Center for Neutron and Muon Sciences CNM（瑞士保罗谢尔研究所中子与缪子科学中心）；TU Dortmund University（多特蒙德工业大学）；Max Planck Institute for Chemical Physics of Solids（马克斯·普朗克固体化学物理研究所）；Gdańsk University of Technology（格但斯克理工大学）
研究发现氧同位素取代对La$_3$Ni$_2$O$_7$中CDW转变温度有显著影响，而SDW转变不受影响，揭示了电荷有序与自旋有序的不同成因。
2026-03-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence for very strong electron-phonon coupling in YBa_{2}Cu_{3}O_{6}
通过对YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{6}$中红外双磁振子吸收峰的氧同位素位移的观测，我们评估了氧同位素对面内反铁磁交换能$J$的影响.发现用$^{18}$ O代替$^{16}$ O后，YBaPDMATHABMM CuPDMATHABMN O中的交换能$J$降低了约0.9%，比La $_{2}$ CuO $_{4}$中的交换能$J$降低了0.6%.从氧的同位素效应，我们确定的极化子结合能的下限，这是约1.7 eV的YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{6}$和1.5 eV的La $_{2}$ CuO $_{4}$，在定量协议与角分辨光电发射数据，光学电导率数据，和无参数的理论估计。绝缘母体化合物中的大极化子结合能表明，掺杂超导铜酸盐中的电子-声子耦合也应该很强，并且可能在高温超导性中发挥重要作用。
2007-04-12 cond-mat.supr-con
The "unusual" isotope shift in high-temperature superconductors can be explained by the usual theory of the electron-phonon interaction
我们表明，最近的ARPES结果的“不寻常的”氧同位素位移的实部的自能在最佳掺杂的$Bi2212$样品可以定性（和半定量）解释的电子-声子相互作用（EPI）的理论阐述了几十年前。然而，对于ARPES谱的定量分析，有必要知道EPI的动量依赖性、高能量下的库仑贡献以及由于杂质和缺陷引起的背景。
2004-08-11 cond-mat.supr-con
Absence of a boron isotope effect in the magnetic penetration depth of MgB$_{2}$
利用横场μ子自旋旋转方法研究了不同硼同位素（$^{10}$ B/ $^{11}$ B）在MgBPDMATHABMN多晶中的磁穿透深度$λ(0)$。在实验误差$Δλ(0)/λ(0) = -0.8(8)%$范围内，没有发现硼同位素对穿透深度$λ(0)$的影响，表明MgB $_{2}$是一种绝热超导体。这与在铜酸盐高温超导体中观察到的对$λ(0)$的大量氧同位素效应相反。
2004-02-10 cond-mat.supr-con
Isotope effect in impure high T_c superconductors
本文研究了各种杂质对高温超导体同位素位移指数α的影响。在这些材料中，掺杂杂质，如La_{2-x} Sr_xCuO_4中的Sr，与有意引入系统中以研究其超导性能的杂质如Zn、Fe、Ni { \it等}起不同的作用并且通常占据不同的位置。本文研究了层状超导体中的面内和面外杂质。它们对超导转变温度T_c有不同的影响。同位素位移系数的相对变化是T_c/ T_{c0}（T_{c0}指无杂质体系）{ \it}的普适函数。对于与角度无关的散射率和态密度函数，T_c的变化与面内杂质还是面外杂质无关。本文阐明了各向异性杂质散射在改变具有不同序参量对称性的超导体的氧同位素系数中的作用。比较了几种情况下α/α_0（α_0为清洁系统同位素位移系数）对T_c/ T_{c0}的依赖关系。在没有任何拟合参数的情况下，用铜氧化物超导条纹模型计算的α变化能很好地描述La_{1.8} Sr_{0.2} Cu_{1-x}（Fe，Ni）_xO_4的数据。
2003-06-03 cond-mat.dis-nn cond-mat.supr-con
Absence of an appreciable iron isotope effect on the transition temperature of the optimally doped SmFeAsO_{1-y} superconductor
本文报道了50 K铁基超导体SmFeAsO_{1-y}中铁（Fe）同位素对转变温度（Tc）的影响。对于Tc = 54 K的最佳掺杂样品，Fe平均原子质量（MFe）的变化引起Tc的可忽略不计的小位移，Fe同位素系数（α Fe）小至-0.024 \pm 0.015。这一结果与在最佳掺杂的（Ba，K）Fe 2As 2中观察到的有限的逆同位素位移形成对比，表明电子-声子相互作用的贡献在这两种Fe基高Tc超导体之间显着不同。
2010-07-15 cond-mat.supr-con
Absence of an isotope effect in the magnetic resonance in high-$T_c$ superconductors
在高温超导体$\rm YBa_2Cu_3O_{6.89}$中进行了中子非弹性散射实验，以寻找41 meV磁共振模式的氧同位素位移。与最近的预测相反（I。Eremin，{ \it等人}，Phys. Rev. B { \bf 69}，094517（2004）），在氧同位素取代（$^{16}$ O $\to^{18}$ O）时观察到共振能量的可忽略的偏移（至多$\leq$ +0.2meV）。这表明在最佳掺杂下，高$T_c$铜酸盐中的自旋-声子相互作用可以忽略不计。
2005-05-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Isotope effects and possible pairing mechanism in optimally doped cuprate superconductors
研究了氧同位素对最佳掺杂的三层铜氧化物Bi_{1.6} Pb_{0.4} Sr_{2} Ca_{2} O_{10+y} Cu_{3}（O_{10+y} T_{c} \sim 107 K）中T_{c}的影响及面内穿透深度λ ab}（0）。氧同位素对T_{c}的影响很小（α_{O} = 0.019），对λ_{ab}（0）的影响很大（Δλ_{ab}（0）/λ_{ab}（0）= 2.5 \pm 0.5%）。结合前人在单层和双层铜氧化物中观察到的同位素效应，本文的结果表明，在最佳掺杂的铜氧化物中，同位素指数α {O}很小，而同位素效应对面内有效超载流子质量的影响很大，并且几乎与CuO_{2}层的层数无关.提出了一个合理的配对机制来解释同位素效应、高T_{c}超导性和隧道谱。
2002-04-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Relevance of electron-lattice coupling in cuprates superconductors
通过面内穿透深度（λ ab}）测量研究了氧同位素（^{16}O，^{18}O）和Y_{1-x} Pr_{x} Ba_{2} Cu_{3} O_{7-δ}的有限尺寸效应。超导畴的长度L_{c}沿c轴和λ_{ab}^{2}有明显的变化，当x=0，0.2和0.3时，相对同位素位移Δ L_{c} / L_{c} \approx Δλ_{ab}^{2}/λ_{ab}^{2} \approx -0.14。这揭示了超流、晶格畸变和非简谐声子之间的耦合的存在和相关性，其中涉及氧晶格自由度。
2003-02-20 cond-mat.supr-con
Evidence for strong lattice effects as revealed from huge unconventional oxygen isotope effects on the pseudogap temperature in La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_{4}$
利用X射线吸收近边结构（XANES）研究了氧同位素（PDMATHABMMMO/PDMATHABMNMO）效应对铜氧化物超导体LaPDMATHABMPSrPDMATHABMQCuOPDMATHABMR的赝能隙温度（电荷条序）的影响.观察到对$T^{\ast}$的强烈$x$依赖性和符号反转OIE。OIE指数$α_{T^{\ast}}$从$x = 0.15$的$α_{T^{\ast}} = - 0.6(1.3)$系统地减小到$x = 0.06$的$α_{T^{\ast}} = - 4.4(1.1)$，对应于增加的$T^{\ast}$和降低的超导转变温度$T_{c}$。$T^{\ast}(^{16}{\rm O})$和$T^{\ast}(^{18}{\rm O})$在$x_{c}(^{16}{\rm O}) = 0.201(4)$和$x_{c}(^{18}{\rm O}) = 0.182(3)$处均表现出具有不同斜率和临界端点（其中$T^{\ast}(^{16}{\rm O})$和$T^{\ast}(^{18}{\rm O})$降至零）的线性掺杂依赖性，表明$x_{c}$具有大的正OIE，其指数为$α_{x_{c}} = 0.84(22)$。非常大的和强烈的掺杂依赖于OIE $T^{\ast}$信号的晶格中的赝隙的形成，与极化方法的铜氧化物超导性和其基态的振动特征相一致的实质性参与。
2016-12-21 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Isotope Effect in the Superfluid Density of HTS Cuprates: Stripes, Pseudogap and Impurities
欠掺杂的铜氧化物表现出正常状态的赝能隙，它们的自旋和掺杂载流子往往在空间上分离成1-D或2-D条纹。有些人认为这些是超导性的核心，其他人则认为是外围的，只是竞争。使用La $_{2-x}$ Sr $_x$ Cu $_{1-y}$ Zn $_y$ O $_4$，我们表明，氧同位素效应在$T_c$和超流密度可以用来区分条纹和赝隙的作用，并检测杂质散射的存在。我们得出结论，条纹和赝隙是不同的，既竞争和共存的超导性。
2005-01-10 cond-mat.supr-con
Comment on: Role of inelastic tunneling through the insulating barrier in scanning-tunneling-microscope experiments on cuprate superconductors
在最近的一封信[1]中，Pilgram，Rice和Sigrist（PRS）建议沿着铜酸盐超导体BSSCO的c轴进行氧同位素相关的电导率测量。在1988年的拉曼同位素数据中[2]，以及在确定Tc的位置选择性磁化率实验中，没有观察到绝缘层中氧离子的同位素效应[3]。根据这些早先未被PRS引用的实验，我们认为文献[1]中的建议不值得实施，即使实施也不会有效果。根据同时12年的选址数据[3]，观察到的同位素效应几乎100%来自CuO 2-平面中的氧离子。这些结果证明了这些平面中的极化子行为[4]。
2006-12-13 cond-mat.other cond-mat.supr-con
An Isotopic Fingerprint of Electron-Phonon Coupling in High-Tc Cuprates
角分辨光电子能谱与低能量可调光子沿节点方向的氧同位素取代Bi 2Sr 2CaCu 2 O 8 + δ揭示了一个明显的氧同位素位移附近的电子-玻色子耦合的电子色散“扭结”。扭结位移的大小（几个meV）和方向是预期的，由于测量的声子频率的同位素位移，这也与理论预期一致。这表明声子作为主导参与者的参与，以及精确定位最相关的声子分支。
2008-08-09 cond-mat.supr-con
Comment on "Isotope effect in high-Tc superconductors" (D. R. Harshman, J. D. Dow, and A. T. Fiory, Physical Review B v.77, 024523 (2008))
我们指出，最近D。R. Harshman等人在数学上和物理上都不正确，违反了安德森定理和库仑定律。
2008-07-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Huge oxygen isotope effect on local lattice fluctuations in La(2-x)Sr(x)CuO(4) superconductor
最近，越来越多的实验已经提供了极化子（由与局部晶格变形强烈耦合的电荷形成的复合颗粒）在掺杂的钙钛矿中的关键作用的指示，其具有庞磁电阻（CMR）和高Tc超导性。虽然极化子的作用在锰氧化物中由于局部晶格变形的大幅度而被普遍认可，但在铜氧化物中，由于极化子与巡回载流子的共存，晶格变形较小，异常正常金属相变得复杂，因此科学争论仍然存在。此外，还观察到极化子和巡游电荷在不同空间畴中的分离，形成晶格电荷条纹，以及缓慢的动态一维自旋涨落。关于条纹形成的驱动力的争论仍然是讨论的对象，因为它可能纯粹是由于电子相互作用和/或由于强的电子-晶格（极化）相互作用。为了探讨后者在条纹电荷分离中的重要作用，我们研究了同位素效应对动态晶格涨落和极化子有序温度的影响。本文报道了用X射线吸收谱、快速（~10^（-15）sec）和局域探测（~5 A）研究La（2-x）Sr（x）CuO（4）高温超导体局域晶格涨落的一个有力证据。当用$^{18}$ O代替$^{16}$ O时，La（1.94）Sr（0.06）CuO（4）中极化子有序化的特征温度T^{*}从110 K增加到170 K。
1999-01-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Pressure and Oxygen-Isotope Substitution on Density-Wave Transitions in La$_4$Ni$_3$O$_{10}$
PSI Center for Neutron and Muon Sciences CNM（保罗谢尔研究所中子与μ子科学中心）；TU Dortmund University（多特蒙德工业大学）；Gdańsk University of Technology（格但斯克理工大学）
研究压力和氧同位素替代对La$_4$Ni$_3$O$_{10}$密度波相变的影响，揭示SDW与CDW的相互作用及压力对相变温度的抑制作用。
2026-03-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Isotope exponent in disordered underdoped and overdoped La214
分析了在CuO_2平面上具有不同Zn含量的重欠掺杂和过掺杂La_（2-x）Sr_xCu_（1-y）Zn_yO_4化合物的氧同位素替代对Tc的影响。Zn对同位素指数α的影响在欠掺杂（x = 0.09）的化合物中比在过掺杂（x = 0.22）的化合物中更明显。在欠掺杂的情况下，α随面内无序的变化可以在仅基于杂质诱导的库珀对破缺的模型内很好地描述。另一方面，该模型未能描述过掺杂样品的α（y）的行为，即使Zn在该空穴（Sr）含量下仍然非常有效地破坏对。我们讨论了这些发现的影响，详细考虑锌诱导的磁性，条纹相关性，和可能的变化，在超导序参量的电荷载流子的数量在CuO 2平面，p（\equiv x），是不同的。
2011-10-16 cond-mat.supr-con
Isotope effect on superconductivity in Josephson coupled stripes in underdoped cuprates
YBaCuO和LaSrCuO的非弹性中子散射数据表明，在远离$δ(x)$点的位置，中子散射峰具有不公度性。$T_c(x)$可以重新绘制为这些材料的膨胀率的线性函数。这种线性关系意味着，将这两个量联系起来的常数，一个是动量，另一个是$T_c(x)$（能量），具有速度的维数，我们将其表示为$v^*$：$k_B T_c(x) = \hbar v^* δ(x)$。我们认为，这种实验推导出的关系可以得到一个简单的模型中的约瑟夫森耦合条纹。在此框架内，我们解决的作用，$O^{16} \to O^{18}$同位素效应的$T_c(x)$。我们假设，该抑制由样品的{ \em掺杂}设定，并且在给定固定掺杂的情况下对氧同位素不敏感。因此，我们发现，在关系$T_c(x) \sim δ(x)$中，唯一能随O同位素取代而变化的参数是速度$v^*$。我们预测氧同位素对$v^*$的影响，并期望它是$\simeq 5%$。
2007-09-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
An unusual isotope effect in a high-transition-temperature superconductor
在传统超导体中，允许超导性的电子配对是由虚声子的交换引起的，虚声子是晶格振动的量子。对于高转变温度（高Tc）超导体，声子是否参与配对还很不清楚。例如，最佳掺杂的Bi 2Sr 2CaCu 2 O 8（Bi 2212）在氧同位素取代（16 O到18 O导致Tc从92 K降低到91 K）时的Tc的可忽略的变化通常被认为意味着声子在该材料中起不重要的作用。在这里，我们提供了一个详细的比较的电子动力学的Bi 2212样品含有不同的氧同位素，使用角分辨光电子能谱。我们的数据显示了明确和强烈的同位素效应。令人惊讶的是，这些效应主要出现在宽的高能峰中，通常被称为“非相干峰”。作为温度和电子动量的函数，同位素效应的大小与超导能隙--即电子对结合能--密切相关。我们认为，这些结果可以解释在一个动态的spin-Peierls图片，其中的单重态配对的电子和电子晶格耦合相互增强。
2004-07-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The Isotope Effect in Superconductors
本文回顾了超导体中与配对机制无关的因素（如磁性杂质、邻近效应和非绝热性）对同位素系数的影响，并将理论应用于常规和高温超导体，重点讨论了 YBCO 相关材料和 LSCO 的实验结果。
1998-01-21 cond-mat.supr-con
Relationship between and implications of the isotope and pressure effects on transition temperature, penetration depths and conductivities
结果表明，转变温度、正常电导率线性外推到转变温度时的值、零温穿透深度等之间的经验关系式，如在丰富种类的铜酸盐超导体中所观察到的，与落入3D-XY普适类并在2D中经历到量子临界点的交叉的各向异性系统的普适临界性质显著一致。该品种包括n型和p型铜酸盐，包括欠掺杂和过掺杂制度和一致性扩展到六十年的缩放变量。氧同位素和静水压力效应的比例关系与实验数据一致，并揭示这些效应源于局部晶格畸变，保持了晶胞的体积。这些观察挑选出3D和各向异性的微观模型，其中包括局部晶格畸变，落入实验可访问的制度到3D-XY普适性类，并纳入交叉到2D量子临界超导性消失。
2004-06-15 cond-mat.supr-con
Isotope effects in high-Tc cuprate superconductors: Ultimate proof for bipolaron theory of superconductivity
铜氧化物高温超导理论的发展是物理学中的突出问题之一。发现25年后，尽管在理论和实验上做出了巨大的努力，但仍然没有就微观理论达成共识。试图理解这个问题是阻碍了一些机制之间的微妙的相互作用，并在这些系统中存在几个几乎退化和竞争的阶段。在这里，我们提供了统一的无参数的解释所观察到的氧同位素效应的临界温度，磁场穿透深度，和正常状态的赝隙欠掺杂的铜氧化物超导体的双极化子理论的框架内兼容的强库仑和Froehlich相互作用，并与许多其他独立的意见，在这些高度极化的掺杂绝缘体。值得注意的是，我们还定量地解释测得的临界温度和磁场穿透深度的大小。因此，目前的工作代表了高温超导的双极化子理论的最终证明，其中考虑到基本的库仑和电子-声子相互作用。
2011-05-16 cond-mat.supr-con
A Large Iron Isotope Effect in SmFeAsO1-xFx and Ba1-xKxFe2As2
最近在氧磷化合物中发现了超导电性，其临界温度（TC）高于39 K的McMillan极限（BCS理论预测的理论最大值），这引起了人们极大的兴奋。理论计算表明，电子-声子相互作用不足以引起如此高的转变温度，而强铁磁/反铁磁波动已被提出负责。然而，磷属元素化物超导体的超导电性和磁性对晶格表现出很强的敏感性，这表明非常规的电子-声子耦合的可能性。本文报道了SmFeAsO_（1-x）Fx和Ba_（1-x）K_xFe_2As_2系统中氧和铁同位素质量对Tc和自旋密度波（SDW）转变温度（TSDW）的影响。结果表明，氧同位素对TC和TSDW的影响很小，而铁同位素指数α =-dlnTC/dlnM约为0.35，与全同位素效应的0.5相当。这些结果表明，电子-声子相互作用在超导机制中起一定作用，但简单的电子-声子耦合机制似乎不太可能，因为其中包含了强的磁振子-声子耦合。理清晶格和磁自由度之间的相互作用是理解高温超导机制的关键挑战。
2009-03-17 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Novel Isotope Effects on the Pairing Pseudogap in High-$T_{c}$ Cuprates: Evidences for Polaronic Metal and Precursor BCS-Like Pairing of Large Polarons
我们在大极化子模型和两种非标准的类BCS方法下研究了欠掺杂和最佳掺杂铜氧化物中新的同位素效应对赝能隙的影响。我们已经表明，在中间耦合制度的大极化子的前体配对发生在平均场温度$T^{\ast}>T_{c}$和几乎不存在的，相当大的和非常大的氧和铜同位素效应$T^{\ast}$存在于铜酸盐与小和大的费米面。我们的结果为$T^{\ast}$，同位素位移和指数在轻微欠掺杂和最佳掺杂的铜酸盐与现有的实验定量一致，并解释各种实验之间的差异。
2010-06-15 cond-mat.supr-con quant-ph
Isotope effect and bond-stretching phonon anomaly in high-Tc cuprates
我们分析了一个模型，其中的键伸缩LO声子模式的异常所造成的耦合到电子的动态响应的阻尼振荡器的形式，并探讨重建后者的光谱从声子测量的可能性。初步估计指出它的位置在中红外区域，我们展示了如何所需的额外信息可以从氧同位素效应的声子谱中提取。该模型预测了一个显着的可测量的偏离同位素效应的“标准值”，即使声子频率远低于电子光谱，后者提供了强烈的不相干。在这一制度，这对应于“中红外场景”，声子线宽成为一个敏感的同位素效应和信息探针。
2009-08-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Isotope effect on Tc and the superfluid density of high-temperature superconductors
本文研究了铜酸盐的氧同位素效应。我介绍了一个简单的模型，可以解释实验定性和定量。在该理论中，同位素替代只影响超流密度，而不影响赝能隙。在自旋-电荷分离图中，我认为自旋-声子相互作用处于绝热极限，因此在Migdal-Eliashberg理论中，自旋质量重整化中没有同位素效应。另一方面，我们证明了声子-声子相互作用处于非绝热极限。因此，小极化子图像是适用的，并且存在以同位素依赖的方式的大质量增强。我们的理论解释了为什么在$^{16}$ O/ $^{18}$ O取代时，超导转变温度只在低掺杂的铜氧化物中发生变化，而在最佳掺杂和过掺杂的铜氧化物中没有明显的OIE。此外，与传统超导体相比，我们得到了整个超导区超流密度的OIE，与实验观察一致。
2010-09-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Fluctuating Cu-O-Cu Bond model of high temperature superconductivity in cuprates
二十年来的广泛研究尚未对高温超导（HTS）的起源产生普遍共识。然而，铜酸盐超导体的几个通用特性已经成为任何可行的高温超导微观模型的基本成分和/或约束。除了100 K量级的T_c外，最突出的还包括具有费米液体节激发的d波超导能隙、具有特征温标T* 的d波赝能隙、反常的掺杂依赖氧同位素位移、纳米尺度的能隙不均匀性等。平面氧振动的同位素位移和其他证据所暗示的关键作用，在CuO 2平面对称性和电荷约束的背景下，从强大的3d内库仑排斥U，强制执行一个非谐机制，其中氧的振动振幅调制的强度的面内Cu-Cu键。我们表明，在费米液体的框架内，这种机制可以导致强大的d-波配对和一个自然的解释的显着特点的高温超导。
2006-06-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Oxygen isotope effect on the superfluid density within the $d-$wave and $s-$wave pairing channels of YBa$_2$Cu$_4$O$_8$
本文通过μ子自旋旋转技术测量了YBa$_2$Cu$_4$O$_8$的氧同位素效应，发现超流体密度的OIE主要源于$d-$波分量且由极化子形成解释，支持了高温铜氧化物超导体超载流子的极化子性质观点。
2023-06-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Separation of quadrupolar and magnetic contributions to spin-lattice relaxation in the case of a single isotope
我们提出了一种核磁共振脉冲双照射方法，它允许一个分离的自旋晶格弛豫中的四极贡献的磁性。脉冲序列使一个跃迁完全饱和，同时观察到另一个跃迁。在Δ m = 2的四极贡献的存在下，与标准自旋回波实验相比，所观察到的线的强度被改变。我们分析计算了自旋I=1，3/2，5/2的强度变化，从而提供了实验结果的定量分析。由于我们所使用的脉冲序列会照顾到所吸收的射频功率，因此不会出现因加热而引起的问题。该方法特别适用于只有一种NMR敏感同位素可用的情况。进行了不同的交叉检查，以证明所得结果的可靠性。对高温超导体YBa_2Cu_4O_8中平面氧~（17）O（I = 5/2）的研究表明，~（17）O的自旋-晶格弛豫速率由磁和四极贡献组成。
1999-06-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
