Geometry of the shears mechanism in nuclei
P. Van Isacker, A. O. Macchiavelli
从核壳模型出发，导出了核剪切机制的几何结构。这是通过采取壳模型矩阵元素的大角动量极限（经典极限）来实现的。
The geometry of the shears mechanism in nuclei is derived from the nuclear shell model. This is achieved by taking the limit of large angular momenta (classical limit) of shell-model matrix elements.
机构、总结、中文摘要均由AI分析而来，可能存在错误，请以论文正文为准。
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The shear viscosity to entropy density ratio in finite nuclei
在相对论重离子对撞机（RHIC）的实验表明，在实验中产生的物质状态具有低的剪切粘度熵密度比。我们在这里问的问题是，在通常的有限核在低温下，这个比例是多少。我们利用核巨振动态宽度的实验和理论结果来计算上述比值。我们发现，这个比率的值是不是很大的不同，在RHIC实验中发现的。
Effects of finite sizes of atomic nuclei on shear modulus and torsional oscillations in neutron stars
中子星物质的剪切模量是决定中子星扭振的重要性质之一。我们考虑到有限大小的球形核的剪切模量的影响，并检查地壳扭转振荡的频率。由于有限尺寸效应，剪切模量降低，这反过来又降低了扭转振动的频率。特别是，有限尺寸效应变得更加关键的振荡与一个较大的方位角量子数和中子星模型与较弱的密度依赖的核对称性能量。在实践中，当人们识别出中子星的准周期振荡时，其中磁效应可以忽略不计，而地壳扭转振荡，有限尺寸效应在频率高于$\sim 100$ Hz时可能更加显著。
Shear-Viscosity to Entropy-Density Ratio from Giant Dipole Resonances in Hot Nuclei
利用Green-Kubo关系和涨落耗散定理，直接由巨偶极共振（GDR）的宽度和能量计算了有限热核的剪切粘滞系数$η$.剪切粘度$η$与熵密度$s$之比$η/s$是从有限温度下铜、锡和铅同位素GDR的实验系统学中提取的$T$。这些经验的结果，然后与几个独立的模型的预测，以及几乎与模型无关的估计进行比较。基于这些结果，得出的结论是，中核和重核中的$η/s$比率随着温度$T$的升高而降低，在$T=$ 5 MeV时达到$(1.3 - 4)\times\hbar/(4πk_{B})$。
Ultrahigh-energy Cosmic-ray Nuclei from Black Hole Jets: Recycling Galactic Cosmic Rays through Shear Acceleration
我们进行蒙特卡罗模拟的相对论剪切加速度致力于一个喷茧系统的活动星系核。在晕中，一定比例的银河系宇宙射线被夹带，足够高的能量粒子可以被注入到再加速过程中，并进一步加速到100 EeV。我们表明，剪切再加速机制导致逃逸宇宙射线，$dL_E/dE\propto E^{-1}-E^0$，不同于传统的$E^{-2}$频谱硬频谱。超高能核的超太阳丰度是由于TeV-PeV能量的注入而实现的。结果表明，我们的模型可以合理地解释最高能谱和质量组成，与各向异性数据没有矛盾。
Shear viscosity in magnetized neutron star crust
计算了磁化中子星壳层中简并电子与原子核库仑散射引起的电子剪切粘滞系数。该理论是基于剪切粘性系数计算忽略磁场，但考虑到气体，液体和固体状态的原子核，多声子散射过程，和有限的大小的核，虽然忽略了电子能带结构的影响。在弛豫时间近似中考虑了强磁场的影响，有效电子弛豫时间取自无场理论。磁化物质的粘度由五个剪切粘度系数描述。计算了它们，并分析了它们对致密物质的磁场和其他参数的依赖性。可能的应用和开放的问题进行了概述。
Neutron star inner crust: reduction of shear modulus by nuclei finite size effect
本文用可压缩液滴与 ionic spheroid 模型解析分析核有限尺寸效应，指出晶格剪切诱发核形变，使内壳层有效剪切模量普适降低，最内层约达25%。
Possibility of shears mechanism due to attractive interaction in the island of $A$ $\sim$ 140 region
目前的工作确定的无量纲参数$χ$的值为+0.10 $<$ $χ$ $<$ +0.55的岛屿以外，没有磁旋转（MR）带由于排斥相互作用将被观察到。采用混合剪切机制和主轴推转模型（HSPAC）的半经典计算揭示了A $\sim$ 140区原子核吸引相互作用产生剪切带的可能性.虽然文献中的信息有限，但HSPAC计算显示，$^{145}$ Sm和$^{146}$ Eu核在4389 keV和4160 keV激发态以上的偶极带分别要求它们作为吸引剪切带的候选者。HSPAC计算的另一个有趣的结果是，与MR带的跃迁强度（$B(M1)$和$B(E2)$值）的下降性质不同，$B(M1)$和$B(E2)$跃迁强度随自旋的增加性质。因此，迫切需要测量跃迁几率，以验证$^{145}$ Sm和$^{146}$ Eu核中这种极端激发机制的强候选性。
Chiral geometry of higher excited bands in triaxial nuclei with particle-hole configuration
在粒子-转子模型中，研究了具有不同三轴度参数$γ$和粒子-孔结构$πh^1_{11/2}\otimesνh^{-1}_{11/2}$的最低六个转动带。介绍了常惯性矩和自旋相关的变惯性矩。计算了能谱、电磁跃迁几率、角动量分量和$K$分布。结果表明，除了带1和带2外，用$γ=30^\circ$计算原子核的CMI和VMI时所预测的带3和带4都可以解释为手征双重带。
Dipole excitation and geometry of borromean nuclei
本文采用密度依赖接触相互作用的三体模型计算了$^{11}$ Li和$^6$ He核的库仑破裂截面。我们发现，浓度的B（E1）强度附近的阈值可以很好地再现与此模型。利用计算得到的B（E1）值，在不采用求和规则的情况下，提取了两价中子的核与质心之间的均方根距离.再加上从物质半径研究中获得的中子之间的经验均方根距离，也从分裂反应中的三体相关研究，我们将这些均方根距离转换为从核心核的价中子之间的平均张开角。我们发现，在$^{11}$ Li和$^6$ He得到的平均张开角同意的三体模型的预测。
Geometry of Borromean Halo Nuclei
讨论了由一个核和两个松散束缚粒子组成的高量子核三体系统的几何性质。这些博罗米恩核没有单一的束缚二体子系统。相关性起着突出的作用。考虑到从电磁解离中提取的$B(E1)$值，结合对两价晕粒子相关性的HBT型分析，我们表明可以推导出总体几何形状的估计。特别地，我们发现$^{6}$ He和$^{11}$ Li中两个中子之间的张开角分别为$θ_{nn} = {83^{\circ}}^{+20}_{-10}$和${66^{\circ}}^{+22}_{-18}$。如果用均方根电荷半径的激光光谱值来获得核与两个中子的质心之间的均方根距离，则这些角减小到$θ_{nn} = {78^{\circ}}^{+13}_{-18}$和${58^{\circ}}^{+10}_{-14}$约12%。在$^{11}$ Li的情况下，开角比Nakamura \cite{Nak06}最近报道的大20%以上。分析扩展到$^{14}$ Be和两个质子Borromean核$^{17}% $ Ne的完整的数据仍然是不可用的。利用现有的实验数据和最近的理论计算，我们发现，$θ_{nn} = {64^{0}}^{+9}_{-10}$和$θ_{pp} = 110^{0}$，分别。
From wave-function to fireball geometry: the role of a restored broken symmetry in ultra-relativistic collisions of deformed nuclei
本研究提出对MC Glauber模型的最小扩展以纳入量子叠加效应，发现该效应使中心Ne-Ne和Ne-Pb碰撞的二阶偏心率降低6%-8%，强调了在超相对论核碰撞中考虑量子叠加的重要性。
Many-body approach to superfluid nuclei in axial geometry
从一般的多体费米子哈密顿量出发，导出了超流系统中核子传播子的运动方程。由此产生的EOM是戴森型的Bogoliubov准粒子的基础上制定的。由于在强耦合机制中对该EOM动力学内核的主要贡献包含各种通道中的声子自由度，因此需要一种有效的计算声子特性的方法来成功地模拟这些内核。传统的准粒子无规相近似（QRPA）求解器通常用于原子核结构计算，然而，它们在非球形几何中变得非常困难。在这项工作中，通过将准粒子声子顶点的概念与Bogoliubov的哈密顿量的变化联系起来，我们证明了最近开发的有限振幅方法（FAM）可以有效地用于计算FAM-QRPA内的顶点。为了说明该方法的有效性，基于相对论密度相关的点耦合拉格朗日计算了轴向形变的重和中等质量核中的单核子态。给出并讨论了$^{38}$ Si和$^{250}$ Cf的情形。
Geometric structure of two-neutron halo nuclei from Efimov physics at the unitary limit
利用幺正极限下Faddeev方程的解析三体波函数，研究双中子晕核的几何结构，揭示Efimov普适性与空间构型的关联。
Semiclassical description of chiral geometry in triaxial nuclei
本文用含时变分原理研究了三轴粒子-转子哈密顿量，其中三个相互垂直的角动量矢量对应于两个高$j$准粒子和一个三轴集体核的转动。由此产生的经典能量函数被用来调查系统的旋转动力学。结果发现，经典的能量函数表现出两个极小值从一个临界角动量值，这取决于单粒子的配置和不对称性措施$γ$。这两个极小值的出现是由于手征对称性的破缺。对给定角动量的能量函数进行量子化，得到了对称势的质量依赖于坐标的薛定谔方程，当角动量超过临界值时，对称势从单阱变为双阱。对于给定的角动量，手征伴带的能量由最低的两个本征值给出。最大的三轴性和两个$h_{11/2}$准粒子的程序为例，与用于描述的$^{134}$ Pr的手性双峰带的结果。
Complex Geometry of Nuclei and Atoms
我们提出了一个新的几何模型的物质，中性原子的紧凑，复杂的代数曲面建模。质子数和中子数由表面的陈数决定。等价地，它们由霍奇数或贝蒂数的组合确定。代数曲面上的几何约束只允许给定质子数的中子数的有限范围。这个范围包括已知的同位素。
The Shear Viscosity and Thermal Conductivity of Nuclear Pasta
本文计算了中子星壳核团相的剪切粘度$η$和热导率$κ$。这涉及复杂的非球形形状。我们使用半经典分子动力学模拟，涉及40，000到100，000个核子。粘度$η$可以简单地用静态结构因子$S_p(q)$中峰的高度$Z^*$和宽度$Δq$来表示。我们发现，$η$增加了一些，相比，涉及球形核的较低密度相，因为$Z^*$减少形状因子和离子屏蔽效应。然而，我们没有发现$η$从非球形形状的戏剧性的增加，可能会发生在传统的复杂的流体。
Mass radius and D-term of atomic nuclei in relativistic mean field theory
本文基于相对论平均场理论，计算了多种原子核的质量半径及其他与能量动量张量相关的半径，并研究了核子数对D项的影响，揭示了核壳结构对核性质的强敏感性。
Shear oscillations in neutron stars and the nuclear symmetry energy
本研究通过相对论Cowling近似求解中子星剪切振荡本征值问题，发现界面模数量与剪切模量零点界面相关，并受斜率参数L影响，推导经验关系，提出GRB 200415A高频QPO可能源于剪切振荡。
Collision geometry effect on free spectator nucleons in relativistic heavy-ion collisions
本文利用Skyrme-Hartree-Fock-Bogolyubov方法计算得到的形变核子分布，研究了RHIC能区形变核碰撞中中子皮和碰撞几何对自由旁观者核子产额以及自由旁观者中子与质子产额比$N_n/N_p$的影响。我们发现，与其他碰撞配置相比，与长（扁）核的尖-尖（体-体）碰撞导致最少的自由旁观者核子。虽然$N_n/N_p$比对碰撞核的平均中子皮厚度和对称能敏感，但它受不同碰撞组态中中子皮的极角分布的影响。我们还发现，在某些碰撞系统中，碰撞几何效应可以达到对称能效应的50%。由于$^{238}$ U和$^{96}$ Zr中的特定变形中子皮，与相同碰撞系统中的其他碰撞取向相比，在尖端-尖端$^{238}$ U+ $^{238}$ U碰撞和体-体$^{96}$ Zr+ $^{96}$ Zr碰撞中对$N_n/N_p$比率的对称能效应增强。我们的研究可能有助于通过选择合适的组态来探测形变核与高能碰撞中的形变中子皮。
Geometry of ultraperipheral nuclear collisions
人们认为，两个重核在大碰撞参量下碰撞的相互作用区的几何形状对于光-光散射和QCD引发过程的相对作用是重要的。在原子核之间的内部空间中，密集的电磁场有可能产生唯一的共振。这些过程的截面进行了评估，并考虑了一些例子。我们推测，在强磁场中，朗道-杨规则所禁止的双光子过程可以产生$ρ^0$介子。
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