Atom Interferometer Gyroscope with Spin-Dependent Phase Shifts Induced by Light near a Tune-Out Wavelength
由于Sagnac效应、矢量极化率和色散补偿，用原子干涉仪测量的调谐波长对实验室旋转速率敏感。我们观察到的钾原子束干涉仪的测量调谐波长高达213 pm的位移，我们探讨这些位移可以用于原子干涉仪陀螺仪。
2015-10-21 physics.atom-ph
Tune-out wavelengths for the alkaline earth atoms
从大的第一性原理计算产生的矩阵元素的表格中确定了四个碱土原子Be、Mg、Ca和Sr的最低3个调谐波长。调出波长位于$^3P^o_1$和$^1P^o_1$激发的波长附近。通过对失谐波长的测量，可以建立导致失谐波长存在的跃迁的振子强度与失谐频率处原子的动态极化率之间的定量关系。Be、Mg、Ca、Sr、Ba和Yb的最长调谐波长分别为454.9813 nm、457.2372 nm、657.446 nm、689.200 nm、788.875 nm和553.00 nm。
2013-07-27 physics.atom-ph
Measurement of the 87Rb D-line vector tune-out wavelength
本文报道了用圆偏振光精确测量~（87）Rb的调谐波长。调谐波长表征原子的电极化率为零。对于圆偏振光，总偏振度取决于标量和矢量偏振度分量。这改变了调谐波长的位置，并使其对原子偶极矩阵元素的不同组合敏感，而不是单独的标量极化率。使用纯度估计为0.9931（1）的$σ_-$偏振光，我们观察到785.1522（3）nm的调谐波长，当考虑到来自芯电子和非共振价态的小贡献时，这与理论预期一致。
2022-01-25 physics.atom-ph
Tune-out wavelengths of the hyperfine components of the ground level of $^{133}$Cs atoms
采用半经验相对论组态相互作用加芯极化方法计算了Cs原子基态的静态和动态电偶极极化率和调谐波长.通过考虑超精细分裂，确定了$^{133}$ Cs原子基态超精细分量的静态和动态极化率、超精细斯塔克位移和调谐波长.发现第一主调谐波长的超精细位移约为$-$ 0.0135 nm和0.0106 nm，与超精细相互作用能非常接近。此外，张量极化率的调谐出波长的贡献被确定为约$10^{-5} \sim 10^{-6}$ nm。
2020-10-21 physics.atom-ph
Polarizabilities and tune-out wavelengths of the hyperfine ground states of $^{87,85}$Rb
用相对论组态相互作用加芯极化（RCICP）方法计算了Rb基态和$^{87, 85}$ Rb超精细基态的静态、动态极化率和调谐波长.计算结果表明，$ ^{87}$ Rb的$ 5s_{1/2}, F=1, 2 $态的第一主调谐波长分别为790.018187（193）nm和790.032602（193）nm，其中对$ 5s_{1/2}, F=2 $态的计算结果与最新的高精度测量结果790.032388（32）nm [Phys.Rev.A92，052501（2015）]。类似地，$^{85}$ Rb的$ 5s_{1/2}, F=2, 3 $态的第一主调谐出波长分别为790.023515（218）nm和790.029918（218）nm。此外，通过考虑张量极化率的贡献，还确定了每个超精细能级$F$的不同磁子能级$ M_{F}$的调谐波长。
2016-10-26 physics.atom-ph
Precision Measurement for Metastable Helium Atoms of the 413 nm Tune-Out Wavelength at Which the Atomic Polarizability Vanishes
我们提出了第一次测量氦原子的调谐波长，原子的极化率消失。我们利用一种新的，高灵敏度的技术，精确测量的影响，在封闭的亚稳态（$2^{3}S_{1}$）氦原子的捕获电位的变化照射的扰动激光场。实验测得的调谐波长为413.0938（$9_{Stat.}$）（$20_{Syst.}$）nm，与理论计算值（413.02（9）nm）相当吻合，理论计算值对有限核质量、相对论和量子电动力学（QED）效应敏感。这为更详细的理论研究提供了动力，以测试QED。
2015-05-26 physics.atom-ph
QED and relativistic nuclear recoil corrections to the 413 nm tune-out wavelength for the $2\,^3S_1$ state of helium
高精度计算与He（$2\,^3S_1$）态413 nm调谐波长的精确测量的比较提供了量子电动力学（QED）的独特测试。我们进行大规模的相对论组态相互作用（RCI）计算的调谐波长，其中包括质量移动运营商，并充分考虑领先的相对论核反冲项的狄拉克-库仑-布赖特（DCB）的哈密顿量。利用微扰理论得到了量子电动力学对调谐波长的修正，并计算了有限核尺寸的影响。$2\,^3S_1(M_J=0)$和$2\,^3S_1(M_J=\pm 1)$态的最终调谐波长分别为413.084 26（4）nm和413.090 15（4）nm。与$2\,^3S_1(M_J=\pm 1)$态的413.0938（9 stat）（20 syst）nm的实验值相比，理论计算值与实验值相差1.8 $σ$，这激发了对413 nm调谐波长的进一步理论和更高精度的实验研究.此外，我们还确定了He（$2\,^3S_1$）态的静态偶极极化率的QED修正为22.5 ppm，这可能为将来的QED测试提供新的依据。
2019-03-25 physics.atom-ph
A tuneable wavelength reference for chip-scale laser cooling
我们展示了一个可调的，芯片级的波长参考，大大降低了冷原子传感器的复杂性和体积。1 mm光程长度的微制造单元提供原子波长参考，通过塞曼移动原子跃迁通过印刷电路板（PCB）线圈产生的磁场来实现动态频率控制。激光频率稳定系统的动态范围进行了评估，并与改进的一代芯片级冷原子平台，陷阱400万87Rb原子。可扩展性和组件整合为冷原子传感器的小型化迈出了关键一步。
2022-12-06 physics.atom-ph
Obtaining Atomic Matrix Elements from Vector Tune-Out Wavelengths using Atom Interferometry
原子偶极矩阵元的精确值在物理学的许多领域都是有用的，特别是用于解释实验，如原子宇称破坏。获得准确的矩阵元素值是实验和理论的挑战。可以应用于这个问题的一种新技术是调谐光谱学，它是对原子的电极化率为零的光波长的测量。使用原子干涉测量法，可以非常精确地测量调谐波长。它们的值取决于各种偶极子矩阵元素的比例，因此，有用的约束理论和扩大的应用实验值。迄今为止，调谐波长测量主要集中在标量极化率的零点上，但一般来说，矢量极化率也有贡献。我们在这里表明，矢量和标量极化率的组合测量可以提供更详细的信息矩阵元素的比例，特别是可以区分小的贡献，从原子核和价尾态。这些小的贡献是当前铯的宇称破坏计算的主要误差来源。
2016-03-30 physics.atom-ph
Tune-out wavelengths and landscape modulated polarizabilities of alkali Rydberg atoms in infrared optical lattices
强度调制的光学晶格势可以改变碱金属里德伯原子的符号，并且在CO $_2$激光波段附近的光晶格中，原子并不总是被吸引到强度最小值。在这里，我们证明了这样的IR晶格可以被调谐，使得由里德伯原子看到的捕获势可以使处于\targeted“里德堡态的原子消失。这种对里德伯原子的态选择性俘获可以用于控制冷里德伯碰撞、冷却里德伯态以及在光晶格中里德伯原子的种类选择性俘获和输运。我们列出了Na和Rb原子的$n$ s、$n$ p和$n$ d里德堡态的俘获势消失的波长，并讨论了使用这种光晶格对里德伯原子进行状态选择性俘获的优点。我们还开发了精确的解析表达式的$m_z = 0$里德堡态的晶格诱导极化率，并推导出一个准确的公式预测调谐波长，在该波长下，光学捕获潜力变得不可见的里德伯原子在目标$l = 0$状态。
2013-10-16 physics.atom-ph
Measurement of a $^7$Li tune-out wavelength by phase-patterned atom interferometry
原子干涉仪通常使用干涉仪输出端口的总粒子数作为信号，但更精细的空间结构可以包含有用的信息。我们在原子样本上绘制物质波相位图干涉仪将相位转换成原子密度中的可测量图案，我们使用该图案执行671 nm附近的$^7$ Li调谐出波长的第一次直接精确测量。表示为从$|2S_{1/2},F{=}2\rangle{\rightarrow}|2P_{1/2},F'{=}2\rangle$跃迁的失谐，我们发现对于具有$σ^\pm$光偏振的$|2S_{1/2},F{=}2,m_F{=}0\rangle$态的张量移位调谐出3329.3（1.4）MHz，对于标量偏振度的调谐出3310.1（4.9）MHz。该技术可以推广用于直接感测空间变化的相位轮廓。
2019-04-18 physics.atom-ph
Optically guided atom interferometer tuned to magic wavelength
我们演示了一个原子干涉仪上运行的$^1S_0-{}^3P_0$时钟跃迁的$^{87}$锶原子的“魔术”的光波导，其中的光移扰动的引导势被取消。作为原理验证演示，水平设置马赫-曾德尔干涉仪以映射由聚焦光导引入的加速度。这种基于时钟跃迁的魔导干涉仪适用于具有魔波长的原子元件，并讨论了它的可能应用，包括空芯光纤干涉仪和梯度计。
2017-10-24 physics.atom-ph
Measurement of the tune-out wavelength for $^{133}$Cs at $880$ nm
我们进行了测量的调谐波长，$λ_{0}$，之间的$D_{1}$，$6^2S_{1/2}\rightarrow6^2P_{1/2}$，和$D_{2}$，$6^2S_{1/2}\rightarrow6^2P_{3/2}$，过渡$^{133}$ Cs在地面超精细状态$(F=3, m_{F}=+3)$。在$λ_{0}$处，频率相关标量极化率为零，导致零标量交流斯塔克位移。我们利用一维光晶格中$^{133}$ Cs玻色-爱因斯坦凝聚体的Kapitza-Dirac散射测量了极化率随波长的变化，并确定了调谐波长为$λ_{0}=880.21790(40)_{\textrm{stat}}(8)_{\textrm{sys}}$ nm.根据该测量，我们确定简化矩阵元素的比率为$\left|\left<{6P_{3/2}\| d\|6S_{1/2}}\right>\right|^{2}\left|\left<{6P_{1/2}\| d\|6S_{1/2}}\right>\right|^{2}=1.9808(2)$。这代表了从激发态寿命测量得到的先前结果的10倍的改进。我们使用目前的测量作为高精度理论的基准测试。
2021-09-30 physics.atom-ph
Tune-out and magic wavelengths, and electric quadrupole transition properties of the singly charged alkaline-earth metal ions
在延续我们早期报道的数据电偶极子（E1）矩阵元素和亚稳态的碱土金属离子的寿命[原子数据和Nuc.数据表{\bf 137}（2021）101381]中，我们在此通过测定动态E1极化率给出了Mg $^+$、Ca $^+$、Sr $^+$和Ba $^+$碱土金属离子的调谐波长和魔波长。此外，我们已经评估了大量的禁戒跃迁使用全阶相对论多体方法的电四极（E2）矩阵元素，并比较它们与以前报道的几个选择性跃迁的值。E1和E2过渡矩阵元素的汇编现在将提供关于所考虑的单电荷碱土金属离子的过渡性质的更完整的知识。类似地，由于主导E1极化率而列出的调谐和魔波长的精确值可以有助于使用具有减少的系统学的上述离子进行实验。这些数据对于开展原子物理学的高精度实验和实验室模拟，以及解释天体物理观测中的跃迁线等方面的应用都是非常有用的。
2022-01-18 physics.atom-ph
Magic and tune-out wavelengths for atomic francium
根据已有的能级和跃迁率数据，计算了该体系的频率相关极化率。幻波长的状态不敏感的光偶极捕获确定从计算的光位移的$7s~^2S_{1/2}$，$7p~^2P_{1/2, 3/2}$和$8s~^{2}S_{1/2}$能级的$7s~^{2}S_{1/2}-7p~^{2}P_{1/2,3/2}$和$7s~^{2}S_{1/2}-8s~^{2}S_{1/2}$的过渡，分别。确定了适合于冷却和捕获的紫外、可见和近红外区域中的波长。在600 - 700 nm和700 - 1000 nm区域之间的魔波长，其与$7s-7p$和$7s-8s$跃迁的蓝色和红色失谐，在具有足够功率的激光器可用时是可行的。此外，我们还计算了$7s~^{2}S_{1/2}$基态交流极化率为零时的调谐波长。这些结果是有益的，因为激光冷却和捕获的<$已被用于基本对称性研究，如寻找原子中的电子永久电偶极矩和原子宇称不守恒。
2016-03-25 physics.atom-ph
Vector polarizability of atomic state induced by a linearly polarized vortex beam: External control of magic, tune-out wavelengths, and heteronuclear spin oscillations
用涡旋光束进行的实验表明，人们对控制冷原子的兴趣激增。由于圆偏振光能在原子上产生矢量偏振，而傍轴线偏振光不可能产生矢量偏振，因此大多数控制方案都是由圆偏振光控制的。本文发展了一个原子态与聚焦线偏振涡旋光束相互作用的频率相关极化率理论。在这种类型的线偏振光束中自然诱导的自旋轨道耦合产生原子态的价极化率的矢量分量，服从光束的总角动量守恒。将该理论应用于$^{87}$ Sr $^{+}$离子，采用相对论耦合团簇方法精确计算了时钟跃迁的魔波长和时钟态的调谐波长。线偏振聚焦涡旋光束在动态极化率中的感应矢量分量将虚拟磁场提升到原子态。我们证明，这个虚拟的磁场，取决于光束的聚焦角和OAM，提高了灵活性的相干异质自旋振荡的自旋为1的混合物的$^{87}$ Rb和$^{23}$ Na原子。
2020-11-23 physics.atom-ph
Magnetic Sublevel Independent Magic and Tune-out Wavelengths of the Alkaline-earth Ions
本研究计算了Mg$^{+}$、Ca$^{+}$、Sr$^{+}$和Ba$^{+}$离子相关能级及跃迁中与磁量子数$M$无关的调谐波长和魔波长，为精确推断大量E1矩阵元提供途径。
2023-09-29 physics.atom-ph
High precision measurement of the 87Rb D-line tune-out wavelength
本文报道了87 Rb原子F=2基态超精细态交流极化率为零的光波长的实验测量结果。实验中使用了一个凝聚干涉仪来找到这个“调谐”波长，并精确地确定它的光偏振。波长位于790.03235（3）nm处的D1和D2谱线之间。测量是敏感的张量贡献的极化率，已被删除，使报告的值是零的标量极化率。精度比以前的调谐波长测量好五十倍。我们的结果可以用来确定矩阵元素的比例|<5P3/2| |d|| 5S1/2>/<5P1/2| |d|| 5S1/2>|^2 = 1.99219（3），比以前的实验值提高了100倍。调谐波长和矩阵元素比都与理论计算一致，理论的不确定性估计比实验精度大一个数量级。
2015-10-09 physics.atom-ph quant-ph
Tune-out wavelength for the thulium atom near 576 nm
Russian Quantum Center（俄罗斯量子中心）；Moscow Institute of Physics and Technology（莫斯科物理技术学院）；PN Lebedev Institute RAS（俄罗斯科学院P.N.列别捷夫物理研究所）；Bauman Moscow State Technical University（鲍曼莫斯科国立技术大学）；National Research Nuclear University MEPhI (Moscow Engineering Physics Institute)（国立研究核大学MEPhI（莫斯科工程物理学院））
通过理论预测和实验测量，确定了镱原子基态在约576 nm线偏振光偶极阱中的调谐消光波长，并利用该波长实现了玻色-爱因斯坦凝聚。
2026-02-24 physics.atom-ph quant-ph
Anisotropic dependence of tune-out wavelength near Dy 741-nm transition
我们首次测量了基态玻色子Dy和线偏振光的调谐波长。测量的调谐波长接近$^{162}$ Dy中的窄线741 nm跃迁，并且是基态的总斯塔克位移消失的波长。我们发现，由于Dy的大张量极化率，它强烈地依赖于光场与量子化轴之间的相对角度。这种各向异性为线性偏振光提供了宽的22 GHz调谐频率，与Rb和Cs的近红外调谐波长不表现出大的各向异性相反。通过测量多脉冲Kapitza-Dirac衍射的对比度来测量总光位移。使用已知的Dy电子跃迁数据的测量值的计算波长在几GHz内。玻色子Dy中超精细结构的缺乏意味着其他玻色子Dy同位素的调谐波长应该通过已知的同位素位移与该$^{162}$ Dy测量相关。
2016-09-07 cond-mat.quant-gas physics.atom-ph quant-ph
Annexing magic and tune-out wavelengths to the clock transitions of the alkaline-earth metal ions
除了我们先前在[J. Kaur et al.，A { \bf 92}，031402（R）（2015）]中描述。矢量分量对原子态动态偶极极化率（$α_d(ω)$）的贡献在评价这些$λ_{\rm{magic}}$中起着重要作用，从而有利于实验中选择激光的圆偏振。此外，这些离子中的实际时钟跃迁是在超精细能级之间进行的。估计了这些超精细跃迁的$λ_{\rm{magic}}$值，发现由于来自$α_d(ω)$的矢量和张量部分的不同贡献，这些超精细跃迁的值不同于原子跃迁的$λ_{\rm{magic}}$。重要的是，我们还提出了$λ_{\rm{magic}}$的值，仅依赖于标量分量的$α_d(ω)$为他们的使用在一个专门设计的陷阱几何这些离子，使它们可以被使用的任何超精细水平的时钟过渡的原子状态之间的明确。我们还提出了明确的$α_d(ω)$值在1064 nm的原子状态与时钟过渡，这可能是有用的创建“高场寻求”陷阱，上述离子使用Nd：YAG激光器。调谐出波长的状态将是免费的斯塔克位移也提出。这些研究所需的电偶极子矩阵元素的准确值，并在确定它们的电子相关效应的趋势也突出显示。
2017-03-27 physics.atom-ph
Tune-out and magic wavelengths for ground-state $^{23}$Na$^{40}$K molecules
我们证明了一个通用的，旋转状态相关的捕获计划的地面和第一激发旋转态的$^{23}$钠$^{40}$ K分子。接近一个狭窄的电子跃迁的旋转流形，我们确定调谐频率的一个状态的极化率消失，而其他仍然有限，和魔术的频率，两个国家的经验相等的极化率。这些频率的接近度仅为10 GHz，允许在单个实验中在不同的陷阱配置之间动态切换，同时仍然保持足够低的散射率。
2020-06-24 cond-mat.quant-gas physics.atom-ph
Static and dynamic polarizabilities of Yb-ion]{Accurate determination of black-body radiation shift, magic and tune-out wavelengths for the $\rm 6S_{1/2} \rightarrow 5D_{3/2}$ clock transition in Yb$^+$
我们提出的精确值的偶极极化率（$α$）的地面$\rm [4f^{14}6s] ~ ^2S_{1/2}$和亚稳态的$\rm [4f^{14} 5d] ~ ^2D_{3/2}$，这是%重要的{ \bf重要}在减少系统的时钟频率的$\rm[4f^{14}6s] ~ ^2S_{1/2} \rightarrow [4f^{14}5d] ~ ^2D_{3/2}$过渡。基态和$\rm [4f^{14} 5d] ~ ^2D_{3/2}$态的$α$的静态值分别估计为$9.8(1) \times 10^{-40} \,\,\rm Jm^2V^{-2}$和$17.6(5) \times 10^{-40}\,\, \rm Jm^2V^{-2}$，而与实验值$-13.6(2.2) \times 10^{-40}\,\,\rm Jm^2V^{-2}$相比，张量对$\rm [4f^{14} 5d] ~ ^2D_{3/2}$态的贡献为$- 12.3(3) \times 10^{-40}\,\, \rm Jm^2V^{-2}$。这对应于上述跃迁的微分标量极化率值$-7.8$（5）$\,\times\, 10^{-40}\,\rm Jm^2 V^{-2}$，而不是现有的实验值$-6.9$（1.4）$\,\times\, 10^{-40}$ \，\，$\rm Jm^2V^{-2}$。这导致在室温下作为$-0.44(3)…
2017-10-01 physics.atom-ph
Precision Measurement of the 87-Rb Tune-Out Wavelength in the Hyperfine Ground State F=1 at 790 nm
我们报告的$D$线调谐出波长的$^{87}$铷在超精细基态$|F=1, m_F=0,\pm1 \rangle$流形在790 nm处，其中的$D_1$和$D_2$线的标量交流斯塔克位移取消的精密测量。这个波长是敏感的，通常被忽略的贡献，从矢量和张量交流斯塔克位移，过渡到更高的原则量子数，和核心电子。在自由空间和受控磁环境中，利用一维光晶格中铷原子玻色-爱因斯坦凝聚体的Kapitza-Dirac散射研究了交流斯塔克位移.磁不敏感$m_F=0$状态的调谐波长被确定为790.01858（23）nm，具有亚微米精度。采用交流矢量斯塔克位移的$m_F=\pm 1$状态的原位绝对极化和磁背景场的测量。将我们的研究结果与理论进行比较，我们对原子物理学有了定量的了解，超越了常用的两能级原子近似或忽略内壳层的贡献。
2015-12-11 cond-mat.quant-gas physics.atom-ph quant-ph
Determining the $^3$P$_0$ excited-state tune-out wavelength of $^{174}$Yb in a triple-magic lattice
Ludwig-Maximilians-Universität（路德维希-马克西米利安大学）；Munich Center for Quantum Science and Technology (MCQST)（慕尼黑量子科学与技术中心）；Max-Planck-Institut für Quantenoptik（马克斯·普朗克量子光学研究所）
本研究通过三魔晶格测量 $^{174}$Yb 的 $^3$P$_0$ 钟态避碰波长，利用钟魔波长晶格和边带冷却技术实现高精度测量。
2025-06-12 cond-mat.quant-gas physics.atom-ph quant-ph
The First Measurement of the $2^{3\!}S_1 - 2^{3\!}P / 3^{3\!}P$ Tune-Out Wavelength in He*
原子物理学的主力，量子电动力学，是物理学中最好的测试理论之一。然而，最近的差异使人们对复杂原子系统的准确性产生了怀疑。为了进一步促进理论的发展，我们的目标是测量亚稳态氦（He*）的跃迁偶极矩阵元（理想的三体实验台），以达到迄今为止的最高精度。我们已经进行了测量的“调谐波长”时发生的动态极化率从所有原子跃迁的贡献之和为零，从而照亮一个原子与此波长的光，然后产生没有净能量转移。这提供了一个严格的约束的过渡偶极子矩阵元素，而没有其他方法的复杂性和不准确性。利用一种新的基于原子激光器的技术，我们首次测量了亚稳态氦中$3^{3}P_{1,2,3}$和$2^{3}P_{1,2,3}$态之间的调谐波长为413.07（2）nm，与[PhysRevA.88.052515]的预测值413.02（9）nm相当。我们还开发了许多必要的方法，以提高这种测量的100 fm的精度水平，它将形成最准确的测定过渡率信息以往任何时候都在他 *，并提供了一个严格的测试原子QED模拟。我们相信这种测量是有史以来最灵敏的光学偶极电位之一，能够检测到$\sim$ 200 pK的电位变化，并广泛适用于原子光学的其他物种和领域。
2022-08-14 physics.atom-ph physics.optics
Magic Wavelengths of the Yb $6s^2{}\,^1S_0-6s6p\,{}^3P_1$ Intercombination Transition
计算并测量了中性镱原子$6s^2{}\,^1S_0-6s6p\,{}^3P_1$复合跃迁的魔波波长。计算采用\textit{ab initio}组态相互作用（CI）+全级方法。测量是在光偶极阱中用激光光谱对冷原子进行的。$π$跃迁（$Δm = 0$）的魔波长为1035.68（4）nm，$σ$跃迁（$|Δm| = 1$）的魔波长为1036.12（3）nm，与理论计算值一致.当陷阱波长被调谐到魔波波长附近时，对窄互组合跃迁的激光冷却可以为光学偶极陷阱中的原子获得更好的结果。
2020-11-13 physics.atom-ph
Dual-colour magic-wavelength trap for suppression of light shifts in atoms
我们提出了一种光学方法来补偿空间变化的交流斯塔克位移出现在原子系综受到强光学控制或捕获领域。引入额外的弱光场会在原子态之间产生有意的扰动，这种扰动被调谐以抑制强场的影响。补偿场抑制了被捕获原子的跃迁频率之一对原子分布和运动的敏感性。我们证明了这种技术在一个冷的铷合奏，并显示在陷阱中的非均匀加宽减少。这种双色方法模拟了现代原子晶格钟中使用的魔术捕获方法，但在选择原子种类，探测跃迁和陷阱波长方面提供了更大的灵活性。
2018-11-11 physics.atom-ph
Dual peaks evoluting into single-peak for sub-wavelength 2-D atom localization in a V-type atomic system
该研究针对V型原子系统的二维亚波长原子定位问题，通过调控场失谐量实现双峰定位，引入自发产生相干（SGC）后实现单峰定位，验证了参数灵活调控的定位优势。
2024-02-01 physics.atom-ph quant-ph
State-dependent potentials for the $^1\text{S}_{0}$ and $^3\text{P}_{0}$ clock states of neutral ytterbium atoms
本研究测量了$^{174}\text{Yb}$原子钟跃迁的两个魔波长与一个基态失谐波长，通过光谱探测与参数加热方案完成测定，并外推出可见光谱宽范围的基态与激发态极化率。
2023-08-17 cond-mat.quant-gas physics.atom-ph quant-ph
