Exchange coupling induced antiferromagnetic-ferromagnetic transition in $Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3/La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$ superlattices
研究了由两种反铁磁（AFM）电荷/轨道有序化合物$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$和$La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$构建的超晶格随$La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$（$LCMO$）厚度的变化。采用脉冲激光沉积技术在$LaAlO_3$基片上制备了高结构质量的薄膜。随着$LCMO$层厚度的增加，除了磁化率的增强外，还观察到反铁磁到铁磁的转变。沿场轴的场冷却磁滞回线的原点的小位移表明在超晶格中存在铁磁和反铁磁相。我们将这些特征归因于应变效应导致的$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3/La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$界面处的AFM自旋波动。
2005-03-14 cond-mat.str-el
Influence of magnetic field on paramagnetic-ferromagnetic transition in La$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ ($x\approx 0.25$) crystal: ultrasonic and transport studies
研究了$_{1-x}$-$_{x}$-MnO-$_{3}$（$x\approx 0.25$）的超声性能，其居里温度$T_C$约为200 K.测量了零磁场和不同恒定磁场下纵向声速和横向声速的温度依赖性。超声波研究得到了样品的磁性、电阻、磁阻、结构和其他测量的支持，这些测量有助于解释所获得的结果。磁场对声特性的影响在这项研究中发现，这些化合物的弹性和磁性之间的相互作用提出了一些新的特点。结果表明，所研究样品的顺磁-铁磁相变为一级相变，但在外加磁场的影响下可变为二级相变。
2006-07-28 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
NMR evidence for an inhomogeneous transition between the ferromagnetic and antiferromagnetic ground states in Pr$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ manganites
已知Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$锰氧化物的低温行为在$x\sim$ 0.3下经历从低Ca浓度下的绝缘铁磁状态到绝缘反铁磁状态的转变。以上的电荷有序效应（$x\sim 0.3$）的起始浓度，由外部磁场诱导的金属-绝缘体的转变也被观察到和相关的电荷有序状态的崩溃。在本文中，我们表明，铁-反铁磁转变发生在一个不均匀的方式：在临界浓度附近的样品是铁磁和反铁磁区域的混合物。零场NMR测量表明，一小部分的铁磁区域是在一个快速跳跃的制度，这表明，一小部分的样品可能是金属，即使在零场。快速跳跃区的这一部分在$x=$ 0.3时最大，这也是在最小场中观察到绝缘体-金属转变的浓度。
2002-11-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Suppression of charge order and antiferromagnetic to ferromagnetic switchover in Nd_0.5 Ca_0.5 MnO_3 nanoparticles
采用聚合物前驱体溶胶-凝胶法合成了平均粒径为20和40 nm的Nd0.5Ca0.5MnO3（NCMO）纳米粒子，并通过X射线衍射、透射电子显微镜（TEM）、选区电子衍射（SAED）、超导量子干涉仪（SQUID）磁强计和电阻率测量等手段对样品进行了表征。单晶和多晶颗粒都存在于样品中，并且发现它们保留了块状NCMO的正交结构。然而，最引人注目的是，在20 nm的颗粒中，在250 K和160 K下分别在体相中观察到的电荷有序（CO）和反铁磁相完全不存在。相反，在95 K下观察到铁磁（FM）转变，然后在75 K下观察到绝缘体到金属的转变。在40 nm的颗粒中，虽然观察到了微弱的残余CO相，但也发生了向FM态的转变，但温度略高，为110 K。磁化强度随着颗粒尺寸的减小而增大。
2005-12-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Phase competitions in epitaxial Pr$_{0.5}$Ca$_{0.5}$MnO$_3$/La$_{0.5}$Sr$_{0.5}$MnO$_3$ superlattices
用共振软X射线衍射研究了电荷有序绝缘Pr $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_3$和铁磁金属La $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_3$超晶格中的电荷轨道有序。一个温度依赖的不可逆性被发现在轨道顺序。此外，观察到一个大的滞后现象，这是由绝缘电荷有序和金属铁磁态之间的相位竞争造成的。没有磁性相变观察到相反，散装，确认的独特性质的超晶格。从相称的轨道顺序的偏差可以直接相关的有序层厚度的减少，导致沿c轴的轨道有序平面的去耦。
2013-04-01 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Changeover from Glassy ferromagnetism of the orbital domain state to long range ferromagnetic ordering in La{_{0.9}}Sr_{0.1}MnO{_3}
通过对La ${_{0.9}}$ Sr $_{0.1}$ MnO ${_3}$样品的体磁测量，试图解决与低掺杂铁磁（FM）-绝缘体（I）锰氧化物的低温相（基态）有关的争议。结果表明，在低掺杂体系中由良好的跃迁形成的FM相，随着温度的降低而变得不均匀。这种不均匀性被认为是e $_g$ -电子的轨道域状态形成的结果，该电子具有将空穴缺乏（绝缘）区域分开的空穴富集（金属）壁。由此产生的复杂性带来的亚稳性和玻璃态行为内FM相在低温下，然而，没有相似之处的自旋玻璃，集群玻璃或凹入相。它显示了无记忆的老化效应，但磁弛豫显示了团簇间相互作用的特征。该玻璃相的能量景观图片描述的层次模型。此外，它表明，这种不均匀性消失在La ${_{0.9}}$ Sr $_{0.1}$ MnO $_{3.08}$，其中，轨道域状态被破坏的自掺杂导致减少Mn $^{3+}$，因此e $_g$ -电子。非化学计量样品的铁磁相不显示玻璃态行为。它既不遵循通常用来解释玻璃态或非均匀体系的“分层模型”，也不遵循“液滴模型”。它的磁响应可以简单地用均匀铁磁体的畴壁动力学来解释。
2007-07-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Field-induced segregation of ferromagnetic nano-domains in Pr$_{0.5}$Sr$_{0.5}$MnO$_3$, detected by $^{55}$Mn NMR
本文用磁谱和$^{55}$ Mn NMR研究了低温下反铁磁锰氧化物Pr $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_3$。通过在几特斯拉的阈值场下的磁化测量来检测到铁磁状态的场诱导转变。核磁共振表明，铁磁相的发展从零场的微观铁磁畴，由倾斜和完全对齐的部分的不均匀的混合物的成核。在阈值的NMR谱的变化不连续的一个均匀的，完全对齐的，铁磁状态，这表明一个反铁磁转变的起源。
1999-11-11 cond-mat.str-el
Ultrafast photoinduced phase separation dynamics in Pr(0.6)Ca(0.4)MnO(3) thin films
在磁场高达1.1T的条件下，测量了（$_{0.6}$）$_3$薄膜中衬底应变诱导绝缘铁磁相的时间分辨磁光克尔效应。光致克尔旋转和椭圆率表现出明显不同的磁场依赖性。从光致和静态克尔旋转和椭圆率的磁场依赖性的比较，我们得出结论，一个瞬态铁磁金属相，嵌入在绝缘铁磁相，在低温下的光激发后创建。的光致克尔信号与光致反射率的时间依赖性的比较表明的变化的分数的相位发生在一个独立的基板上的时间尺度为10皮秒。
2009-05-25 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Phase separation and the effect of quenched disorder in $Pr_{0.5}Sr_{0.5}MnO_3$
通过对$Pr_{0.5}Sr_{0.5}MnO_3$中二阶顺磁-铁磁转变（$T_C$）和一阶铁磁-反铁磁转变（$T_N$）的线性和非线性磁化率和电阻率的测量，探讨了其相分离的本质.我们发现，铁磁（金属）集群，形成与长程序的系统中的发病在$T_C$，不断减少其大小随着温度的降低，并与非铁磁（绝缘）集群共存。这些非铁磁性的团簇被认为是反铁磁性的。值得注意的是，它表明，它们不会出现，因为过热效应的较低温度的第一阶转变。从而揭示了半掺杂周围锰氧化物中独特的相共存，包含两个长程序转变。铁磁和反铁磁团簇都在$T_C$处形成，并在远低于$T_N$的地方持续存在。在Mn位取代淬火无序（Ga）以铁磁性为代价促进反铁磁性，而不增加任何磁相互作用或引入任何显著的晶格畸变。此外，无序度的增加减小了铁磁团簇的尺寸，并且随着7.5%Ga替代，团簇尺寸减小到单畴极限。然而，所有的样品显示出显著的短程铁磁相互作用远高于$T_C$。电阻率测量也揭示了新的相共存的磁性测量确定。值得注意的是，无序度增加到7.5%时，低温反铁磁相的电阻率增加了约4个数量级。
2008-03-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Nonlinear optical response in a ferromagnetic insulating manganite: Pr$_{0.8}$Ca$_{0.2}$MnO$_{3}$
该研究通过高次谐波产生测量了Pr$_{0.8}$Ca$_{0.2}$MnO$_{3}$在顺磁和铁磁相中的非线性光学响应，发现铁磁相中谐波强度下降，并归因于轨道序热涨落和金属-绝缘体相分离。
2025-01-24 cond-mat.str-el
Correlation between magnetic and transport properties of phase separated La$_{0.5}$Ca$_{0.5}$MnO$_{3}$
研究了低磁场对La $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ MnO $_{3}$多晶样品磁输运和电输运性质的影响。结果被解释的框架内的场致铁磁分数放大机制。一个分数膨胀系数af，它涉及的铁磁分数f与所施加的磁场H，得到。提出了一个理解放大机制的唯象模型。
2001-11-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Anomalous ferromagnetic spin fluctuations in an antiferromagnetic insulator Pr_{1-x}Ca_{x}MnO_{3}
反铁磁（AFM）绝缘体Pr_{1-x} Ca_{x} MnO_{3}中的高温顺磁态的特征在于具有非常小能量尺度的铁磁（FM）自旋涨落。FM的波动表明，在电荷有序温度T_{CO}的强度急剧下降，但持续低于T_{CO}，并消失在AFM转变温度T_{N}。这些结果表明，掺杂锰氧化物中的FM波动的完全开关的自旋有序的重要性。
1998-09-02 cond-mat.str-el
Spin waves throughout the Brillouin zone and magnetic exchange coupling in ferromagnetic metallic manganites La$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_3$ ($x=0.25,0.30$)
利用飞行时间和三轴非弹性中子能谱，我们确定了铁磁锰氧化物La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$（$x=0.25,0.3$）在低温金属态下的布里渊区自旋波激发.虽然在长波长极限（自旋刚度$D$）的自旋波激发具有类似的值为两种化合物，附近的布里渊区边界的La $_{0.7}$钙$_{0.3}$ MnO $_3$的激发是相当大的软化在所有对称方向相比，La $_{0.75}$钙$_{0.25}$ MnO $_3$。具有最近邻和第四邻交换作用的海森堡模型可以较好地描述整个色散曲线。我们比较的数据与各种理论模型描述的铁磁锰氧化物的自旋激发。
2007-02-21 cond-mat.str-el
Re-entrant superspin glass phase in La$_{0.82}$Ca$_{0.18}$MnO$_3$ ferromagnetic insulator
我们报告的结果磁化和交流磁化率测量到非常低的领域上的钙钛矿锰氧化物，La $_{0.82}$ Ca $_{0.18}$ MnO $_3$的单晶。这种成分落在锰氧化物相图中有趣的铁磁绝缘体区域。与早期的观点相反，我们的研究表明，该系统是磁（和其他任何意义上）单相的铁磁有序温度为$\sim$ 170 K。然而，这种铁磁状态是磁受挫，该系统表现出明显的玻璃态动力学低于90 K。基于测得的动力学性质，我们提出，这种准长程铁磁相，以及相关的超自旋玻璃行为，是系统的真正的磁性状态，而不是经常建议的铁磁和反铁磁相的宏观混合物。我们的研究结果提供了一个理解的量子相变从反铁磁绝缘体到铁磁金属通过这个铁磁绝缘状态的$x$在La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$的功能，在磁极化子的可能形成。
2014-02-05 cond-mat.str-el
Charge and Lattice Dynamics of Ordered State in La$_{1/2}$Ca$_{1/2}$MnO$_3$: Infrared Reflection Spectroscopy Study
我们报告了红外反射光谱研究的La $_{1/2}$钙$_{1/2}$ MnO $_3$在一个广泛的频率范围和温度区间，其中包括从高温顺磁铁磁和进一步冷却后，反铁磁相的转变。在T $_C$ =234 K时，伴随着铁磁有序的结构相变导致声子谱的富集.在Néel转变温度T $_N$ =163 K以下，形成电荷有序的反铁磁绝缘基态。这通过在激发光谱中形成电荷密度波和打开幅度为2 $Δ_0$ =（320 $\pm$ 15）cm $^{-1}$的间隙来证明。几个红外活性声子被发现表现出异常的频率软化。实验数据表明，在低温下铁磁和反铁磁相共存。
2004-08-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Short-range polaron correlations in the ferromagnetic La(1-x)Ca(x)MnO(3)
我们使用中子散射来证明存在的晶格极化子和它们的短程相关的几个样品的La $_{1-x}$钙$_x$ MnO $_3$在钙掺杂范围$0.15\leq x\leq 0.3$。我们建立了极化子相关性的取向，取向和相干长度的掺杂依赖性，并表明相关和非相关极化子的种群与材料的输运性质密切相关。
2000-08-21 cond-mat.str-el
The frequency, temperature, and magnetic field dependence of ferromagnetic resonance and anti-resonance in La$_{0.8}$Sr$_{0.2}$MnO$_3$
采用宽带微波反射结构，测量了La $_{0.8}$ Sr $_{0.2}$ MnO $_3$单晶的复表面阻抗$Z_S(ω,T,H)$随频率（0.045-45 GHz）、温度（250-325 K）和磁场（0-1.9 kOe）的变化。微波表面阻抗不仅取决于材料的电阻率，还取决于磁导率$\hatμ(ω,T,H)$，这引起铁磁共振（FMR）和铁磁反共振（FMAR）。该实验的宽带性质使我们能够跟踪低频的FMR，并推导出样品中局部内部场和局部磁化的行为。
2000-10-11 cond-mat.str-el
Strain effect on electronic transport and ferromagnetic transition temperature in La$_{0.9}$Sr$_{0.1}$MnO$_{3}$ thin films
本文系统地研究了应变对在（100）SrTiO $_{3}$衬底上外延生长的高质量La $_{0.9}$ Sr $_{0.1}$ MnO $_{3}$薄膜的输运性质和铁磁转变温度$T_{c}$的影响。磁化强度和电阻率都与薄膜厚度密切相关。$T_{c}$由于晶格失配产生的压缩应变而随着膜厚度的减小而增强。不同厚度的薄膜在165 K以上的电阻率与小的极化跳跃电导率是一致的。极化子形成能$E_{P}$随薄膜厚度的减小而减小。我们发现$T_{c}$的应变依赖性主要来自于应变诱导的电子-声子耦合。应变对$E_{P}$的影响与理论预测一致。
2002-03-08 cond-mat.dis-nn cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Spin-wave excitations in the ferromagnetic-metallic and in the charge, orbital and spin ordered states in Nd$_{1-x}$Sr$_{x}$MnO$_{3}$ with x$\approx$0.5
对x $\approx$ 0.5的Nd $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_{3}$单晶进行了中子非弹性散射实验。锰氧化物中的巨磁电阻（CMR）是由铁磁金属电荷和反铁磁电荷以及轨道有序绝缘态之间的相互作用引起的。因此，它似乎是重要的，比较这些阶段有关其潜在的磁相互作用参数。我们研究了原子力显微镜下Nd $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_{3}$有序态的自旋波耗散，结果显示出很强的各向异性刚度。的各向异性的符号是特征的电荷和轨道有序的半掺杂锰氧化物中的网站中心模型。在这个模型中，线性自旋波理论产生了一个完美的描述的实验色散。此外，Nd $_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_{3}$（x=0.49和x=0.50）的铁磁金属态的磁激发表现出几乎相同的磁振子色散，这可以用包括最近邻相互作用的海森堡模型来描述。
2011-07-29 cond-mat.str-el
Spin-wave dispersion in orbitally ordered La(0.5)Sr(1.5)MnO(4)
用中子非弹性散射方法研究了La（0.5）Sr（1.5）MnO（4）中电荷、轨道和自旋有序相的磁振子色散。我们发现一个很好的协议与磁相互作用模型的基础上CE型超结构。磁激发主要由铁磁交换参数，揭示了近一维的字符在高能量。La（0.5）Sr（1.5）MnO（4）中的最近邻铁磁相互作用明显大于金属铁磁有序锰氧化物中的最近邻铁磁相互作用。在电荷/轨道有序相的大铁磁相互作用似乎是必不可少的锰氧化物之间切换的金属和绝缘相的能力。
2005-12-14 cond-mat.str-el
Observation of two time scales in the ferromagnetic manganite La(1-x)Ca(x)MnO(3), x = 0.3
我们报告了新的零场μ子自旋弛豫和中子自旋回波测量铁磁（FM）（La，Ca）MnO 3，这两个空间上分离的区域紧密接近，具有非常不同的锰离子自旋动力学。一个区域对应于一个扩展的集群显示'临界减速'附近的Tc和低于Tc的体积分数增加。第二个区域具有更慢的波动自旋和低于Tc的体积分数下降。这些数据进行了讨论，在小极化子的相关自旋低于Tc的重叠区域的增长，导致在微观上不均匀的FM过渡。
1999-10-05 cond-mat.str-el
Conversion of glassy antiferromagnetic-insulating phase to equilibrium ferromagnetic-metallic phase by devitrification and recrystallization in Al substituted Pr${_{0.5}}$Ca$_{0.5}$MnO${_3}$
结果表明，Pr ${_{0.5}}$ Ca $_{0.5}$ MnO ${_3}$和La ${_{0.5}}$ Ca $_{0.5}$ MnO ${_3}$（LCMO）在低温下表现出定性相似且明显异常的M-H曲线。在磁场作用下，两种材料都发生了一个宽的一阶不可逆的反铁磁（AF）-绝缘（I）-铁磁（FM）-金属（M）相变，并产生了软FM态。而Pr $_{0.5}$ Ca $_{0.5}$ Mn $_{0.975}$ Al $_{0.025}$ O $_3$（PCMAO）的低温平衡态为FM-M，而LCMO的低温平衡态为AF-I。在这两个系统中，各自的平衡相共存的另一个阶段与相反的顺序，这是不平衡的，和冷却场可以调整的分数共存相。它表明较早的共存FM-M相的行为像“磁性玻璃”在LCMO。在这里，我们表明，从专门设计的测量协议的AF-I相的PCMAO具有磁性玻璃态的所有特征。它在加热时失透，并且在退火后再结晶为平衡FM-M相。这种玻璃状的AF-I相也显示出类似的有趣的功能，观察到在FM-M磁性玻璃态的LCMO，当开始共存的玻璃分数较大，连续退火的结果在较大的平衡相的分数。两个锰氧化物系统之间的这种相似性，与各自的玻璃相和平衡相的对比磁顺序指向一个可能的普遍性。
2008-05-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetic Field resulting from non-linear electrical transport in single crystals of charge-ordered Pr$_{0.63}$ Ca$_{0.37}$ MnO$_{3}$}
在这封信中，我们报告说，电流引起的不稳定的电荷有序（CO）状态的稀土锰氧化物引起的区域与铁磁相关。本实验是通过测量CO系Pr $_{0.63}$ Ca $_{0.37}$ MnO $_{3}$单晶的I-V曲线，并用工作在T = 77 K的高T $_c$ SQUID精确测量载流导体的磁化强度而完成的。我们已经发现，电流引起的CO状态的不稳定导致负微分电阻的制度，这导致样品的磁化强度的小增强，表示铁磁排列的时刻。
2000-05-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Competition between ferromagnetic and charge-orbital ordered phases in Pr$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_3$ for $x$=1/4, 3/8, and 1/2
自旋，电荷和轨道结构的掺杂锰氧化物模型的分析平均场和数值弛豫技术相结合的研究。在电子-声子和反铁磁$t_{2g}$自旋耦合的实际值，铁磁（FM）相和电荷轨道有序（COO）绝缘状态之间的竞争被发现$x$ =1/4，3/8和1/2，如实验观察到的Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_3$的$x$ =0.3 $\sim$ 0.5。自旋-电荷-轨道有序模式的理论预测与实验进行了比较。FM-COO的能量差是令人惊讶的小密度研究，结果兼容的存在下，一个强大的磁电阻效应在Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_3$在一个大的密度间隔。
1999-12-29 cond-mat.str-el
Selective interlayer ferromagnetic coupling between the Cu spins in YBa$_2$ Cu$_3$ O$_{7-x}$ grown on top of La$_{0.7}$ Ca$_{0.3}$ MnO$_3$
铁磁/d波超导异质结构的研究主要集中在界面处或界面附近的影响，而忽略了体性质对异质结构的响应。本文利用共振软X射线散射谱研究了在铁磁La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$（LCMO）锰氧化物层上生长的YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{7-x}$（YBCO）超导体中，面内Cu自旋之间的c轴铁磁耦合.这种耦合存在于YBCO的正常态和超导态，对界面终止敏感，仅在MnO_2界面终止的双层膜中观察到，而在La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$界面终止的双层膜中观察不到。这种不同的行为，我们认为，是由于不同的能量的CuO链和CuO $_2$平面在La $_{0.7}$钙$_{0.3}$和MnO $_2$终止界面，从而影响不同的自旋极化电子从锰氧化物到铜酸盐的转移。我们的研究结果表明，超导/铁磁双层膜与适当的界面工程可以很好的候选人搜索理论的Fulde-Ferrel-Larkin-Ovchinnikov（FFLO）状态在铜酸盐和研究竞争的量子级在高度相关的电子系统。
2015-12-17 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Ferromagnetic insulating phase in Pr{1-x}Ca{x}MnO3
通过中子散射实验和理论计算，研究了Pr_（0.75）Ca_（0.25）MnO_3的铁磁绝缘（FM-I）态。绝缘行为是强大的对外部磁场，并归因于既不是铁磁金属（FM-M）相和非铁磁绝缘相之间的相分离，也不是电荷有序。我们发现，Jahn-Teller型晶格畸变比PrMnO 3弱得多，磁相互作用几乎是各向同性的。这些特征类似于锰氧化物的铁磁金属状态，但自旋交换相互作用J与FM-M状态相比大大降低。基于交错型轨道序的理论计算很好地再现了FM I相自旋和轨道态的一些特征。
2003-06-25 cond-mat.str-el
Existence of orbital polarons in ferromagnetic insulating La$_{1-x}$Sr$_x$MnO$_{3}$ (0.11$<x<$0.14) evidenced by giant phonon softening
用非弹性光散射法研究了（$_{1-y}$ Pr $_y$）$_{1-x}$ Sr $_{x}$ MnO $_3$（$0\leq x\leq0.14$，$y=0$和$x=1/8$，$0\leq y\leq0.5$）单晶的非弹性光散射.当冷却到居里温度以下时，仅观察到铁磁绝缘（FMI）样品（$0.11\leq x \leq 0.14$）的Mn-O呼吸模式的高达20 - 30 cm $^{-1}$的巨大软化。随着Pr掺杂量的增加，巨软化现象逐渐被抑制。这归因于呼吸模式与存在于FMI相中的轨道极化子的耦合。
2004-01-12 cond-mat.str-el
Melting of magnetic correlations in charge-orbital ordered La(0.5)Sr(1.5)MnO(4) : competition of ferro and antiferromagnetic states
用弹性和非弹性中子散射技术研究了电荷有序和轨道有序锰氧化物La（0.5）Sr（1.5）MnO（4）的磁关联。在定义明确的CE型磁结构与相应的磁振子之间的竞争CE型和铁磁波动的发展。而铁磁相关完全抑制静态CE型秩序在低温下，弹性和非弹性CE型相关消失的电荷轨道秩序在高温下的熔化。在其电荷轨道无序相中，La（0.5）Sr（1.5）MnO（4）表现出铁磁关联的分散，这与铁磁有序的金属钙钛矿锰氧化物中的磁振子分散非常相似。
2008-01-11 cond-mat.str-el
Noncollinear ferrielectricity and hydrogen-induced ferromagnetic polar half-metallicity in MnO$_3$Cl
本研究通过第一性原理计算发现MnO$_3$Cl具有本征非共线亚铁电性与负压电效应，经氢插层电子掺杂可得到铁磁极性半金属，为相关物理研究和器件应用提供了新材料平台。
2024-10-04 cond-mat.mes-hall cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Antiferromagnetic rare region effect in $Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$
我们提出的证据共存的电子顺磁共振信号和反铁磁共振信号以上的反铁磁（AFM）转变（$T_N$）在$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$。我们确定后者与AFM罕见的区域内的格里菲斯相的情况下，与相关的温度尺度$T^\ast$延伸到室温以上。
2018-01-29 cond-mat.str-el
Spin dynamics in La_{1-x}Sr_{x}MnO_{3} (x \le 0.175) investigated by high-field ESR spectroscopy
在0 \le x \le 0.175的浓度范围内，对La_{1-x} Sr_xMnO_3单晶进行了高场电子自旋共振（ESR）实验。在40 <v <700 GHz的频率范围内以及对于磁场B \le 12 T，已经利用了不同的准光学布置。在磁场中观察到母体化合物LaMnO_3的反铁磁共振（AFMR）模的分裂，这与该材料的反铁磁结构一致。在x = 0.025附近观察到AFMR频率的突变，这归因于反铁磁态和倾斜态之间可能的转变。对于增加Sr掺杂，所观察到的AFMR模式甚至在零场中分裂，这可以自然地使用倾斜磁结构的概念（x<0.1）来解释。在La_{0.825} Sr_{0.175} MnO_3中，ESR谱与铁磁态和金属态一致。谱图中可以清楚地看到铁磁共振线和铁磁反共振线。对于中间浓度为0.1 \le x \le 0.15的一组复杂的ESR谱已被观察到，这可以很好地解释由一个单一的铁磁共振模式，并考虑电动效应。
2002-04-04 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Transport anisotropy in biaxially strained La(2/3)Ca(1/3)MnO(3) thin films
由于磁性、结构、电子和轨道自由度的复杂相互作用，双轴应变已知在掺杂锰氧化物中起重要作用。对生长在SrTiO（3）衬底上的相干应变La（2/3）Ca（1/3）MnO（3）薄膜，测量了平行于衬底和垂直于衬底的磁输运性质，发现了电输运性质的异常。而金属行为被发现在平面内的双轴应变，垂直于此平面的绝缘行为和非线性电流-电压特性（IVC）的运输观察。这种各向异性的最自然的解释是从轨道无序的铁磁状态到与铁磁锰氧化物平面的反铁磁堆叠相关的轨道有序状态的应变诱导的转变。
2002-07-31 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Impact of Charge Ordering on Magnetic Correlations in Perovskite (Bi,Ca)MnO_3
用中子散射、电子衍射和体磁测量研究了（Bi，Ca）MnO_3（74< %Ca <82）单晶。我们发现在高温下的动态铁磁自旋相关，这是由反铁磁自旋波动在伴随的电荷有序和结构转变所取代。我们的结果表明，热激活的Jahn-Teller活性电子的电子在这些绝缘材料中的跳跃，然而，通过双交换机制诱导铁磁相互作用。正是这些电荷的有序性与双交换铁磁金属态竞争。
1996-11-13 cond-mat.str-el
Lorentz microscopy and small-angle electron diffraction study of magnetic textures in La$_{1-x}$Sr$_x$MnO$_3$ (0.15 $< x <$ 0.30): the role of magnetic anisotropy
用Lorentz显微镜结合小角电子衍射实验研究了La $_{1-x}$ Sr $_x$ MnO $_3$（0.15 $< x <$ 0.30）铁磁相的磁织构。发现了以条纹状、板状和圆柱形（磁泡）磁畴为特征的各种类型的磁纹理。正交结构中出现了两种不同类型的磁条磁畴，具有La $_{0.825}$的反转对称性，Sr $_{0.175}$ MnO $_3$，显着取决于磁晶各向异性。基于现场观测的温度和外磁场强度的函数，构建了磁场-温度相图，显示了La $_{0.825}$ Sr $_{0.175}$ MnO $_3$铁磁相中磁泡的稳定性。
2020-05-02 cond-mat.str-el
Electron Paramagnetic Resonance Study of Phase Segregation in Nd$_{0.5}$Sr$_{0.5}$MnO$_3$
利用电子顺磁共振（EPR）研究了Nd $_{1-x}$ Sr $_x$ MnO $_3$（x = 0.5）在260 K时的顺磁-铁磁、绝缘体-金属转变（T $_c$）和在150 K时的反铁磁、电荷有序转变（T $_N$ = T $_{co}$）.这些结果进行了比较，在Nd $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_3$，它经历了过渡到一个均匀的A型反铁磁相在T $_N$ = 230 K和La $_{0.77}$ Ca $_{0.23}$ MnO $_3$，它经历了过渡到共存的铁磁金属和铁磁绝缘相。当x = 0.5时，低于TPDMATHABMP的EPR信号由两个洛伦兹分量组成，这归因于两相共存。通过对共振场和强度随温度变化的分析，我们得出结论：在混合相中，铁磁相和A型反铁磁相共存。x = 0.55的化合物在整个温度范围内显示出单一的洛伦兹。信号在T_N以下几度持续。的A型AFM相的行为进行了对比，在La $_{0.77}$ Ca $_{0.23}$ MnO $_3$中存在的两个铁磁相。在Nd $_{0.5}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_3$和Nd $_{0.45}$ Sr $_{0.55}$ MnO $_3with the two FM phases of La$ _{0.77} $Ca$ _{0.23} $MnO$ _3 $, vis-a-vis the …
2003-11-11 cond-mat.str-el
X-ray absorption study of the ferromagnetic Cu moment at the $\mathbf{{YBa_2Cu_3O_7}/{La_{2/3}Ca_{1/3}MnO_3}}$ interface and the variation of its exchange interaction with the Mn moment
本文用X射线吸收谱和极化中子反射谱研究了高$T_C$铜氧化物超导体$\mathrm{YBa_2Cu_3O_7}$（YBCO）与铁磁体$\mathrm{La_{2/3}Ca_{1/3}MnO_3}$（LCMO）界面处的磁邻近效应与LCMO层的电磁性质的关系。特别是，我们探讨了铁磁Cu力矩的大小YBCO侧取决于反铁磁（AF）交换耦合的强度与Mn力矩的LCMO侧。我们发现，铜矩仍然相当大，如果AF耦合与Mn的时刻是强烈减少，甚至完全抑制。因此，铁磁顺序的Cu矩似乎是固有的界面CuO $_2$平面和弱铁磁平面内交换相互作用。后者讨论的部分占用的Cu $3d_{3z^2-r^2}$轨道，这发生在所谓的界面Cu离子的轨道重建的上下文中。
2016-05-03 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Colossal electroresistance in ferromagnetic insulating state of single crystal Nd$_0.7$Pb$_0.3$MnO$_3$
在锰氧化物的铁磁绝缘（FMI）态中观察到了巨大的电阻（CER）。值得注意的是，FMI状态下的CER发生在没有磁阻（MR）的情况下。在铁磁绝缘状态下，测量了Nd $_0.7$ Pb $_0.3$ MnO $_3$（NPMO 30）单晶锰氧化物的电阻率（ER）和电流感生电阻率反转。样品具有顺磁到铁磁（居里）的转变温度，Tc = 150 K，并且在T <~ 130 K的温度下实现铁磁绝缘状态。由电阻率（$ρ$）对电流密度（j）的强非线性依赖性引起的巨大电阻在铁磁绝缘状态下达到大值（$\approx 100%$）。在高电流密度下，电阻率的这种非线性行为的严重性随着温度的降低而逐渐增强，最终导致温度<~ 25 K时的负微分电阻率（NDR，d $ρ$ /dj < 0）。然而，伴随着ER的积累，即使在H = 7 T的磁场中，MR也会塌陷到一个小值（< 20%）。这表明，在锰氧化物的铁磁绝缘相中，引起ER和MR的机制有效地解耦。我们建立了铁磁绝缘相的行为不同于铁磁金属（FMM）相以及电荷有序绝缘（COI）相，这是锰氧化物中两种常见的基态相。
2007-01-05 cond-mat.str-el
Unusual magneto-elastic forces stabilize the insulating ferromagnetic state of manganites: the La(0.8)Ca(0.2)$MnO(3) case
在La $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_3$，0.125 $<$ x $<$ 0.2中观察到的铁磁和绝缘状态的特征在于低于T $_C$的结构和磁性异常，类似于在x $_{Sr}$ $\approx$ 1/8中观察到的那些。用中子散射法研究了x $_{Ca}$ =0.2的超晶格{ \bf Q $_0$ }=（0，0，1 +/4）$_{cub}$峰和磁激发.这种超结构的出现与自旋动力学中的间隙的观察相关联，在{ \bf q $_0$ }波矢量（{ \bf q $_0$ }={ \bf Q $_0$ }- $τ$）处，在所有方向上具有相同的模量$|$ { \bf q $_0$ } $|$，这将色散分为两个区域。对于$|$ { \bf q} $|$ $<$ $|$ { \bf q $_0$ } $|$，分散分为两条或三条曲线。对于$|$ { \bf q} $|$ $>$ $|$ { \bf q $_0$ } $|$，磁激发锁定声学和光学声子能量，揭示了一种新的磁振动耦合。我们建议在两个不同的磁耦合，与两个铁磁介质参与到一个集体状态的分析。
2001-12-10 cond-mat.str-el
Estimation of characteristic size of ferromagnetic clusters forming above T$_C$ in Nd$_{0.75}$Ba$_{0.25}$MnO$_3$ manganite
本文报道了$_{1-x}$-MnO-$_3$（$x$ = 0.23，居里温度$T_C \approx$ 124 K; $x$ = 0.25，$T_C \approx$ 129 K）锰氧化物的极化中子束退极化和磁化二次谐波（$M_2$）数据。对于两种样品，在低于$T$ * $\approx$ 147 K $> T_C$时开始出现去极化，在x = 0.25的化合物中更大。这证明了在$T$ * 以下出现铁磁（F）团簇相，并且其相对体积分数随着掺杂浓度的增加而增长，这与先前发表的$M_2$研究结果一致。结合中子去极化和$M_2$数据，对$x$ = 0.25的锰氧化物的F团簇的特征尺寸及其浓度进行了估计。
2009-11-23 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Non-volatile magnetoresistive memory in phase separated La$_{0.325}$Pr$_{0.300}$Ca$_{0.375}$MnO$_3$
我们测量了多晶La $_{5/8-y}$ Pr $_y$ Ca $_{3/8}$ MnO $_3$（$y=0.30$，平均晶粒尺寸2微米）化合物的磁性和输运响应。在铁磁金属和绝缘区域共存的温度范围内，我们观察到的低磁场（$<$ 1 T），这是由铁磁相的实际量的持久记忆。用相对小的外部扰动来操纵该部分的可能性与这些氧化锰基化合物的相分离性质有关。所获得的巨磁电阻值（约80%）是由分数放大机制决定的。在某些描述的情况下，发现存储器对外部场的自屏蔽。我们发现，这种非易失性存储器具有与不同的应用低磁场值相关联的多级能力。
2002-02-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
La 7/8 Sr 1/8 MnO3: long period orbital order with hole stripes
采用转动不变的LSDA（Local Spin Density Approximation）+U方法研究了La 7/8 Sr 1/8 MnO 3的电子结构.在2a*2b*4c超晶胞中，我们发现了铁磁绝缘溶液的特殊电荷和轨道序，其中a，b和c表示立方钙钛矿轴。这些孔沿轴线分布在每隔一个ac平面中的3线条纹上。空穴条纹的稳定机制是由于强的p-d杂化作用。
1999-12-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Origin of magnetic anisotropy in $La_{(1\-x)}Sr_{x}MnO_{3}$
本文研究了Sr掺杂La(1-x)SrxMnO3中磁各向异性的起源，提出FM-AFM边界附近的交换相互作用是导致掺杂依赖非单调行为和磁各向异性的关键机制。
2023-05-25 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Theory of Ferromagnetic Metal to Paramagnetic Insulator Transition i in R_{1-x}A_{x}MnO_{3}
研究了具有轨道简并的Mn氧化物的双交换模型，包括在位库仑排斥、Jahn-Teller（J-T）耦合和掺杂诱导的无序。在强相互作用极限下，它被映射到一个单带Anderson模型上，在这个模型中，所有的散射机制都可以被平等地对待。在居里温度$T_c$附近，晶格畸变的均方波动急剧上升，与实验结果一致。我们发现，自旋和J-T无序导致金属-绝缘体转变（MIT）仅在低载流子密度。在具有$0.2\leq x<0.5$的样品中观察到的MIT可以通过进一步包括阳离子尺寸失配的无序效应来解释。
1998-11-20 cond-mat.str-el
Investigation of the phase separation property in La$_{0.2}$Pr$_{0.4}$Ca$_{0.4}$MnO$_3$ manganite
我们报告了一个全面的调查La 0.2Pr 0.4Ca 0.4MnO 3澄清微米尺度的相分离现象在混合价锰氧化物（La，Pr，Ca）MnO 3。该化合物显示出多个磁性转变，其中电荷有序状态随着磁场的施加而逐步转变为铁磁状态。交流磁化率测量表明，在低温下的玻璃化转变不依赖于频率，从而表明没有任何自旋玻璃行为。磁化强度和热容量的测量表明，这种低温转变是磁场依赖。在2K下的场相关电阻率显示出急剧下降，表明样品行为从高电阻状态变为低电阻状态，证实了电荷有序绝缘（COI）相向铁磁金属（FMM）相的转化。我们的研究结果指向相分离的存在，刚性的低温玻璃状相，以及通过施加磁场的COI相到FMM相的转换。
2019-11-20 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Crystal and magnetic structure of La$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ compound $(0.11\leq x\leq 0.175
采用化学计量比的方法研究了$(0.11\leq x\leq 0.175)$的LaPDMATHABMM CaPDMATHABMN MnO $_{3}$化合物的晶体结构和磁结构。对于$x<0.13$，系统的基态是绝缘倾斜反铁磁。对于低于Jahn Teller转变温度（$T_{\rm JT}$）的$0.13\le x \le 0.175$ e，晶体结构经历单斜畸变。晶体结构可用允许两个Mn位的$P 2_1/c$空间群来描述。对于$T<T_{\rm JT}$，晶胞应变参数$s=2(a-c)/(a+c)$增加，在居里点取最大值，然后减小。在低于$T_{\rm M^/M^{//}}\approx 60 $ K时，$s$的斜率突然改变，最后以几乎为零的斜率接近T=0 K。在$T_{\rm M^/M^{//}}$处$s$的变化与磁测量中的特征有关。随着$x$向铁磁金属边界增加，虽然$s$明显减少，但单斜结构被保留。讨论了单斜结构与产生铁磁绝缘基态的轨道有序的关系。我们还研究了在空气气氛中制备的样品。这类样品显示出铁磁绝缘行为，而不遵循$s$参数的特定变化。这些样品的晶体结构与所谓的O $^{*}$（$c>a>b/\sqrt{2}$）结构有关。
2005-03-10 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Substrate-effect on the magnetic microstructure of La$_{0.7}$Sr$_{0.3}$MnO$_{3}$ thin films studied by magnetic force microscopy
采用脉冲激光沉积法在（100）-SrTiO $_{3}$和（100）-LaAlO $_{3}$和（110）-NdGa O $_{3}$衬底上分别生长了拉伸应变和压缩应变下的巨磁阻（CMR）La $_{0.7}$ Sr $_{0.3}$ MnO $_{3}$（LSMO）薄膜。使用磁力显微镜（MFM），“羽毛状”的磁性图案，具有面内磁化的薄膜的特性，观察到沉积在SrTiO $_{3}$和NdGaO $_{3}$上的薄膜，而“气泡”的磁性图案，具有面外磁化的薄膜的典型，记录为LaAlO $_{3}$。我们表明，由MFM成像的磁性图案的形状是完全相关的薄膜中的易磁化方向。
2001-02-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Relating supercooling and glass-like arrest of kinetics for phase separated systems: studies on doped CeFe$_2$ and (La,Pr,Ca)MnO$_3$
铁磁相和反铁磁相在一定温度和磁场范围内共存，表现出无序加宽的一级相变。在磁化和电阻率中观察到的异常历史效应正在被解释，调用类似于玻璃化转变的动力学逮捕的概念。从磁场测量穿越场温度空间中的新路径，我们得到了有趣的结果，该区域的样品，可以过冷到较低的温度进行动力学逮捕在较高的温度，反之亦然。我们的结果是两个不同的系统，即。金属间掺杂的CeFe $_2$，它有一个反铁磁性的基态，和氧化物的La-Pr-Ca-Mn-O，它有一个铁磁性的基态，表明这种无序的影响广泛遇到的现象的动力学的普遍性。
2006-02-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Evidence of anisotropic magnetic polarons in la$_{0.94}$Sr$_{0.06}$MnO$_3$ by neutron scattering and comparison with Ca-doped manganites
在La $_{0.94}$ Sr $_{0.06}$ MnO $_3$非孪晶晶体中进行了弹性和非弹性中子散射实验。弹性小q散射表现出各向异性的q依赖性的调制。它可以通过铁磁不均匀性或具有板状形状的极化子来描绘，最大尺寸（$\approx17Å$）和最大极化子间距离（$\approx$ 38 $Å$）在铁磁层内。与观察进行比较，钙掺杂的样品，这表明与掺杂的磁极化子的增长，表明这种增长是更快的Sr比的Ca替代。下面的AF分层的磁性结构的典型的自旋波分支的间隙，一个额外的自旋波分支揭示了铁磁和各向同性耦合，已经发现在Ca掺杂的样品。其依赖于q的强度，非常各向异性，密切反映了静态集群中发现的铁磁相关。所有这些结果都同意在一个非常小的尺度上发生的两相电子偏析，虽然也观察到倾斜状态的一些特征，表明一个弱不均匀的状态。
2000-02-29 cond-mat.str-el
Spin wave resonances in La_{0.7}Sr_{0.3}MnO_{3} films: measurement of spin wave stiffness and anisotropy field
利用Bruker公司的X波段ESR谱仪研究了La $_{0.7}$ Sr $_{0.3}$ MnO $_{3}$外延薄膜的磁场相关微波吸收。通过分析铁磁和自旋波共振的角度和温度依赖性，我们确定自旋波刚度和各向异性场。从薄膜中的自旋波驻波共振谱中发现的自旋波刚度与在相同组成的单晶上的非弹性中子散射研究的结果相当一致[Vasiliu-Doloc等人，J. Appl. Phys. \textbf{83}，7343（1998）]。
2007-09-23 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ti substituted La(0.67)Ca(0.33)MnO(3) ortho-perovskites: Dominant role of local structure on the electrical transport and magnetic properties
讨论了局域结构对La的电输运和磁性质的影响（0.67）钙（0.33）Mn（1-x）Ti（x）O（3）系统，在比较Mn位取代La的结构、输运和磁性的基础上（0.67）钙（0.33）MnO（3）与等价的反磁性和顺磁性离子，我们认为局部结构效应起决定性作用，与局域自旋耦合效应相比，CMR锰氧化物的铁磁-金属基态
2005-12-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Phase diagram and magnetic properties of La$_{1-x}$Ca$_x$MnO$_3$ compound for $0\leq x \leq 0.23$
本文用粉末X射线衍射和磁化强度测量方法详细研究了LaPDMATHABMM CaPDMATHABMN MnO $_3$（$0\leq x \leq 0.23$）相图。不幸的是，在相关文献中没有使用适当表征的样品，结果是在这个复杂的系统中的真实物理学的涂抹。正如目前的结果显示，有两个家庭的样本。第一类涉及在大气中制备的样品（$P({\rm O}_2)=0.2$ Atm），它们都是铁磁性的，居里温度随着$x$而升高。第二个家庭涉及的样品，其中在近零氧分压后退火应用。这些样品在$T_N$之下显示出$0\leq x \leq 0.1$的倾斜反铁磁结构，而对于$0.125\leq x <0.23$，在$T_c$之下存在非常规铁磁绝缘相。非化学计量样品和化学计量样品之间关于磁行为的最重要的区别是交换相互作用的各向异性，在化学计量样品中，提出了一种新的轨道有序相负责La $_{1-x}$ Ca $_x$ MnO $_3$化合物中的铁磁绝缘制度的想法。
2004-03-21 cond-mat.str-el
Suppressed magnetization in La$_{0.7}$Ca$_{0.3}$MnO$_3$/YBa$_2$Cu$_3$O$_{7-δ}$ superlattices
研究了La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$ / YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$超晶格的磁性。磁性测定表明，随着YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$层厚度的增加，每个La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$层的饱和磁化强度降低。从极化中子反射仪，我们确定，这种磁化强度的降低是由于一个不均匀的磁化深度分布所产生的抑制附近的La $_{0.7}$钙$_{0.3}$ MnO $_3$ / YBa $_2$铜$_3$ O $_{7-δ}$接口的磁化强度。电子能量损失谱表明在界面处La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$层中Mn原子的3d能带占有增加。因此，在La $_{0.7}$ Ca $_{0.3}$ MnO $_3$ / YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{7-δ}$界面处的铁磁有序的抑制最有可能是由于两种材料之间的电荷转移。
2005-09-06 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Valence instability of cerium under pressure in the Kondo-like perovskite La$_{0.1}$Ce$_{0.4}$Sr$_{0.5}$MnO$_3$
在2.1GPa和9 T下研究了流体静压和磁场对铁磁基态的类Kondo钙钛矿锰氧化物La $_{0.1}$ Ce $_{0.4}$ Sr $_{0.5}$ MnO $_3$电阻的影响。在该化合物中，Mn矩在$T_{\rm C}$ $\sim$ 280 K下进行双交换介导的铁磁有序化，并且在约130 K下存在电阻最大值$T_{\rm max}$，其与{ \it铈}相对于Mn亚晶格矩的反铁磁有序化相关。在压力下，$T_{\rm max}$以d $T_{max}$ /d $P$ = -162 K/GPa的速率向低温移动，并在临界压力$P_{\rm c}$ $\sim$ 0.9 GPa处消失。此外，由于近藤散射引起的$-logT$项的系数$m$随着压力的增加而线性减小，在$P_{\rm c}$附近显示出拐点。这些结果表明，{ \it铈}在压力下经历了从CePDMATHABMZ态到CePDMATHABNA/CePDMATHABMZ混合价态的转变.与压力效应相反，施加的磁场使$T_{\rm max}$向更高的温度移动，这可能是由于增强的铁磁Mn磁矩。
2005-07-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
X-ray absorption spectroscopy study of the electronic and magnetic proximity effects in YBa$_2$Cu$_3$O$_{7}$/La$_{2/3}$Ca$_{1/3}$MnO$_3$ and La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$/La$_{2/3}$Ca$_{1/3}$MnO$_3$ multilayers
用X射线吸收光谱研究了YBaPDMATHABMM CuPDMATHABMN OPDMATHABMO/LaPDMATHABMP CaPDMATHABMQ MnOPDMATHABMN（YBCO/LCMO）和LaPDMATHABMR SrPDMATHABMS CuOPDMATHABMT/LaPDMATHABMP CaPDMATHABMQ MnOPDMATHABMN（LSCO/LCMO）多层膜中界面Cu原子的轨道重构和感生磁矩.我们表明，这些电子和磁邻近效应耦合，是共同的这些铜酸盐/锰氧化物多层膜。此外，我们表明，它们是紧密相连的一个特定的界面终止与直接的Cu-O-Mn键。我们还表明，本征孔掺杂的铜酸盐层和局部应变，由于铜酸盐和锰氧化物层之间的晶格失配是不是首要的。这些发现强调了在铜酸盐/锰氧化物界面的共价键在定义自旋电子性质的中心作用。
2014-10-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
