Role of the Delta(1232) in pion-deuteron scattering at threshold within chiral effective field theory
本文研究了手征有效场论中δ同量异位素在阈值$πd\to πd$反应中的作用。我们讨论了相应的功率计数，并认为这种计算完成了（m_pi/M_N）^（3/2）阶图的计算，其中m_pi（M_N）为π介子（核子）质量。在这个数量级上，所有δ贡献对π-氘散射长度的净效应为（2.4 +/- 0.4）x 10^（-3）m_pi^{-1}。
2007-06-27 hep-ph nucl-th
Reinterpreting several narrow `resonances' as threshold cusps
在北京谱仪的J/m2 ~ γ-pbar-p数据中，阈值pbar-p峰可以拟合为一个尖点。它源于众所周知的阈值峰在pbar-p弹性散射由于湮灭。几个类似的例子进行了讨论。pbar-p到Lambda-Lambda的PS185数据在Lambda-Lambda阈值处需要几乎相同的尖点。在Kminus-d到piminus-Lambda-p中，在Sigma-N阈值处也有一个尖点。如果相互作用是有吸引力的，则在所有2体去激发过程的阈值处都可能出现类似的尖点;可能的例子是Lambda-pbar、Sigma-pbar和Kbar-Lambda。Belle在pipulus-piminus-J/Psi中3872 MeV处观察到的窄峰可能是由于Dbar-D* 阈值引起的1++尖点。NA 49观测到的窄Xi*（1862）可能是由于Sigma（1385）-Kbar中的阈值尖点与Xi-pi和Sigma-Kbar耦合所致。讨论了尖点与已知共振（如fo（980））的关系。
2004-06-25 hep-ph
$X$ structures in $B^+\to J/ψϕK^+$ as one-loop and double-triangle threshold cusps
在$B^+\to J/ψϕK^+$上的LHCb数据在$J/ψϕ$不变质量分布中显示出四个峰和三个谷，并且峰被解释为$X(4140)$、$X(4274)$、$X(4500)$和$X(4685)/X(4700)$共振贡献。有趣的是，所有峰和谷都位于（或接近）$D^*_{s}\bar{D}^{(*)}_{s}$、$D_{s0}^*(2317)\bar{D}^{(*)}_{s}$、$D_{s1}(2536)\bar{D}^{(*)}_{s}$和$ψ'ϕ$阈值。这些巧合表明，结构和阈值之间的密切联系，但没有认真考虑在以前的理论研究$X$结构。事实上，如果我们利用这种联系并将$X$结构解释为常见的$s$波阈值尖点，我们将面临一个困难：$X(4274)$和$X(4500)$的自旋宇称与实验确定的自旋宇称相冲突。在这项工作中，我们引入双三角机制，导致阈值尖显着尖锐比普通的一个循环的相同的自旋宇称。我们证明，所有的$X$和倾角结构很好地描述了一个循环和双三角形阈值尖点的组合，从而提出了一种新的解释的$X$和倾角结构。
2022-10-11 hep-ex hep-ph nucl-th
Study of the $Λp$ Interaction Close to the $Σ^+n$ and $Σ^0p$ Thresholds
考虑接近$ΣN$阈值的$Λp$相互作用。具体而言，分析了在$ΣN$阈值附近的生产反应如$K^-d \to π^- Λp$和$pp\to K^+ Λp$中观察到的明显结构。耦合$ΛN - ΣN$系统的现代相互作用模型产生这样的结构，由于存在（类氘）不稳定的束缚态或非弹性虚态。在上述两个反应的各种实验中观察到的主峰位置的测定导致彼此非常一致的值。此外，推导出的峰值位置的$2128.7\pm 0.3$ MeV的平均值实际上与$Σ^+ n$通道的阈值能量一致。这支持解释的结构作为一个真正的尖点，在$^3S_1-^3D_1$分波的$ΣN$的同位旋1/2通道的非弹性虚状态的信号。在所考虑的数据集中，也有证据表明第二个峰（或肩）出现在$ΣN$阈值以上约10-15 MeV处。然而，其具体位置因数据集而异，因此很难进行理论解释。
2013-01-25 hep-ph nucl-ex nucl-th
Nature of excited $Ξ$ baryons with threshold effects
利用最近的实验进展，激发了具有奇异度$S=-2$的重子的光谱。在这里，我们集中在$Ξ(1620)$，它位于接近$\bar{K}Λ$阈值。为了考虑阈值效应，我们构造了耦合通道介子-重子散射振幅，其中$Ξ(1620)$作为共振出现。我们证明了$\bar{K}Λ$阈值效应使$Ξ(1620)$共振峰从简单的Breit-Wigner分布失真。
2022-10-14 hep-ph nucl-th
A discussion on the anomalous threshold enhancement of $J/ψ$ -- $ψ(3770)$ couplings and $X(6900)$ peak
本研究指出$ψ(3770)$主导衰变产生的三点$D\bar D$圈图可在反常阈值处增强$J/ψ$–$ψ(3770)$相互作用，从而解释$X(6900)$峰的形成。
2023-12-17 hep-ex hep-ph
Role of N*(1650) in the near threshold pp --> p Lambda K+ and pp --> p Sigma0 K+ reactions
在有效拉格朗日模型下，研究了p-> p λ K+和p-> p Σ 0 K+反应，其中奇异态的产生是通过N*（1650），N*（1710）和N*（1720）重子共振的激发进行的.结果表明，在阈能附近，$N^*$（1650）共振主导这两种反应.从这个共振的贡献与出射粒子之间的最终状态的相互作用能够解释所观察到的束能量依赖的截面的比例的两个反应在近阈值区域。
2000-12-26 hep-ph nucl-ex nucl-th
On the near-threshold peak structure in the differential cross section of ϕ-meson photoproduction: indication of a missing resonance with non-negligible strangeness content
详细分析了在光生介子的前向微分截面中的近阈值凸起结构，以确定它是否是共振的特征。分析是在一个有效的拉格朗日方法，其中包括Pomeron和（π，η）交换的t通道，和贡献的s-和u-通道激发一个假设的核子共振。除了微分截面外，我们还使用了最近测量的9个自旋密度矩阵元（SDME）来约束共振参数，而不是像以前那样只依赖于6个SDME的φ介子衰变角分布.我们的结论是，确实非单调的行为，以及其他实验数据的LEPS报告，只能解释与自旋3/2的共振激发的假设，如前所述。然而，这两个宇称都可以很好地解释数据，3/2^+和3/2^-的质量几乎相同，分别为2.08 +/- 0.04 GeV和0.501 +/- 0.117和0.570 +/- 0.159。由所得耦合常数计算的螺旋度振幅之比A_{1/2} / A_{3/2}在符号上不同于已知的D_{13}（2080）。需要更多的单偏振和双偏振观测数据来解决宇称。我们进一步发现，通过假设大的OZI回避参数x_{OZI} = 12（对于J^P = 3/2^-）和x_{OZI} = 9（对于J^P = 3/2^+），可以大大减小最近的ω介子光生实验数据与理论模型之间的差异.我们认为，x_{OZI}的大值表明，假设的共振包含不可忽略的奇异含量。
2012-05-29 hep-ph nucl-th
Triangle Singularities and XYZ Quarkonium Peaks
我们讨论的分析性质的分波来自投影的4腿振幅与交叉通道交换的运动区域的直接通道，对应于XYZ峰charmonium和bottomonium。我们表明，在一般的分波可以开发异常的分支点附近的直接通道物理区域。在特定的情况下，当这些分支点位于酉割的相对侧时，它们以色散关系挤压积分轮廓，并且如果挤压发生在阈值附近，则正常阈值尖点增强。我们表明，这种效果只发生在交叉通道中的共振质量是在一个特定的，狭窄的范围内。我们估计的阈值增强的大小，起源于这些异常的奇异性的反应中，Zc（3900）和Zb（10610）峰已被观察到。
2015-06-21 hep-ex hep-ph
Role of $Y(4630)$ in the $p\bar{p}\rightarrowΛ_c\barΛ_c$ reaction near threshold
用有效拉格朗日方法研究了粲重子产生反应$p\bar{p}\rightarrowΛ_c\barΛ_c$.除了考虑$t$通道的$D^0$和$D^{*0}$介子交换外，还考虑了$s$通道的$Y(4630)$介子交换.对于总截面，$D^0$和$D^{*0}$介子提供较小的背景贡献，而$Y(4630)$态给出了一个清晰的峰值结构，在质心能量4.63 GeV处的幅度为10 $μ$ b。基于这些结果，我们认为$p\bar{p}\rightarrowΛ_c\barΛ_c$的反应可以用来寻找$1^{--}$类粲偶素的$Y(4630)$态，并且我们的预言可以在将来的$\rm{\bar PANDA}$装置上得到验证.
2016-04-06 hep-ph nucl-th
Search for NN-decoupled dibaryons using the process $pp \to γγX$ below the pion production threshold
在实验室坐标系中，在$90^0$处发射的来自过程$pp \to γγX$的高能$γ$ -射线（$E_γ\geq 10$ MeV）的能谱在低于π介子产生阈值的能量处测量，即在216 MeV处。从$γ-γ$符合事件提取的所得到的光子能谱由光子能量为约24 MeV的窄峰和能量范围为（50 - 70）MeV的相对宽的峰组成。窄峰和宽峰的统计学显著性分别为5.3 $σ$和3.5 $σ$。光子能谱的这种行为被解释为具有约1956 MeV的质量的奇异重子共振$d^\star_1$的签名，其被假定为在辐射过程$pp \to γd^\star_1$中形成，随后通过$d^\star_1 \to pp γ$模式进行电磁衰变。实验光谱与通过Monte Carlo模拟得到的结果进行了比较。
2001-06-19 hep-ph nucl-ex nucl-th
Role of slow, out-of-equilibrium modes on the dynamic structure factor near the QCD critical point
本文研究了为扩展QCD临界点附近流体动力学理论的有效性而引入的慢失平衡模（OEM）在动力学密度涨落功率谱上的作用。对于热力学的广泛性质不因OEM的引入而改变的情况，我们采用了慢模的运动方程。我们发现，扩展性条件提出了一个额外的约束与速度的四个分歧的OEM的耦合。在OEM存在下的动态结构因子（Snn）示出了四个洛伦兹峰，其不对称地位于$ω(\text{frequency})=0$附近，而在没有任何OEM存在下的动态结构因子示出了三个众所周知的洛伦兹峰。在OEM存在下峰的宽度减小。我们发现，非对称峰起源于流体动力学模式与平衡模式的耦合。它还表明，OEM有可以忽略不计的影响，如果一阶流体力学（相对论Navier-Stokes）使用。OEM的引入减少了Rayleigh峰的宽度，表明波动衰减率的降低，从而导致临界终点（CEP）的众所周知的特征减慢。
2022-05-02 hep-ph nucl-th
Study of two-photon production process in proton-proton collisions below the pion production threshold
在实验室坐标系中，在$90^0$处发射的来自过程$pp \to γγX$的高能$γ$ -射线（$E_γ\geq 10$ MeV）的能谱已在低于π介子产生阈值的能量处测量，即在216 MeV处。从$γ- γ$符合事件提取的所得到的光子能谱由光子能量为约24 MeV的窄峰和能量范围为（50 - 70）MeV的相对宽的峰组成。窄峰和宽峰的统计学显著性均超过5 $σ$。光子能谱的这种行为被解释为奇异的双重子共振$d^\star_1$的签名，它被假定为在辐射过程$pp \to γd^\star_1$中形成，然后通过$d^\star_1 \to pp γ$模式进行电磁衰变。实验谱与蒙特卡罗模拟得到的谱进行了比较。
2001-01-16 hep-ph
Threshold cusps and triangle singularities in hadronic reactions
强子的谱是量子色动力学色禁闭的表现。强子共振对应于S矩阵的极点。自2003年以来，在从轻介子到含有一个重夸克和一个反夸克对的强子的质量区发现了许多新的强子共振结构。它们中的许多是奇异强子的候选者，并且它们通常被观察为不变质量分布的峰值。然而，由于过程的中间粒子的在壳性，S-矩阵也具有运动学奇异性，例如两体阈值和三角形奇异性，并且它们也可以产生峰值。一方面，这样的奇点可能被误认为共振;另一方面，它们可以用作精确测量的工具。本文综述了强子反应中的阈值尖点和各种三角形奇点，并着重讨论了它们在与奇异候选强子有关的现象中的表现。
2020-01-17 hep-ex hep-ph nucl-th
Possibility of $T_{c\bar{s}}(2900)$ as the resonance-like structure induced by threshold effects
我们研究过程$B\to \bar{D}D_s π$通过几个再散射过程。结果表明，$χ_{c1}K^* D^*$环产生的$D^*K^*$阈值附近的三角形奇异峰较窄，可能模拟了LHCb最近在$D_sπ$谱中观测到的类共振结构$T_{c\bar{s}}(2900)$.然而，从$D^{**} D_s^* ρ$环产生的$D_s^*ρ$阈值附近的TS峰被$ρ$的宽宽度平滑，其本身几乎不能描述$T_{c\bar{s}}(2900)$结构。还预测从$χ_{c0}K D $循环生成的$DK$阈值附近的TS信号。
2022-07-20 hep-ex hep-ph
On the role of the quark mass thresholds in extrapolations of the running α_s
本文研究了QCD运行耦合常数$α_s$中夸克质量阈值的传统处理方法的准确性，该方法基于对$β$ -函数的阶跃近似。从低能量到$μ=M_Z$的外推$\ase(μ)$的误差，暗示了这种近似，被证明是相同的幅度作为典型的下一个-到-下一个-到-领先的顺序贡献\as，并倾向于增加所得到的\as。强调了正确选择匹配点的重要性。
1995-01-12 hep-ph
Some properties of the states at the hidden-strangeness mixed ${1 \over 2}^+ + {1 \over 2}^-$ heavy meson pair threshold in $e^+e^-$ annihilation
研究了$e^+ e^-$湮灭的阈值行为，其中$B_{s0}$和$B_{s1}$分别是激发的底部奇异$J^P=0^+$和$J^P = 1^+$介子，在通道$B_{s0} \bar B_s^* + c.c.$，$B_{s1} \bar B_s + c.c.$和$B_{s1} \bar B_s^* +c.c.$中进行.由于重夸克自旋对称性（HQSS），$S$波和第三通道只产生前两个通道的一个相干组合。因此，如果在所考虑的通道中存在阈值分子峰，则在湮灭中只能形成两个这样的峰。讨论了这些阈值态的性质，包括重轻自旋结构和相关的跃迁到bottomonium加轻介子，以及与有和没有隐藏的奇异通道的混合。
2017-01-16 hep-ph
Role of $Λ(1670)$ in the $γp \to K^+ ηΛ$ reaction near threshold
在一个有效的拉格朗日方法内的$γp \to K^+ ηΛ$反应阈值附近的$Λ(1670)$共振的作用进行了研究。我们计算了$γp \to K^+ ηΛ$反应的总截面和微分截面，包括$Λ(1670)$中间态衰变为$K^-$和$K^{*-}$介子交换主导的$ηΛ$，核子极和$N^*(1535)$共振衰变为$K^+ Λ$，$ω$和$K^-$介子交换主导的贡献.此外，还考虑了非共振过程和保持总散射振幅规范不变的接触项。在光子束能量为$E_γ \sim 2.5$ GeV时，该反应的总截面为$1$纳米带的量级。预计我们的模型预测可以通过未来的实验进行测试。
2015-12-07 hep-ph nucl-ex nucl-th
The $T_{c\bar{s}}(2900)$ as a threshold effect from the interaction of the $D^*K^*$, $D^*_sρ$ channels
我们观察了$B^0 \to \bar{D}^0 D_s^+ π^-$衰变中$D_s^+ π^-$的质量分布，其中在$D^*_s ρ$、$D^* K^*$阈值区域中观察到峰值。通过在$B^0$衰变中创建这两个通道以及$\bar{D}^0$，并让它们作为耦合通道相互作用，我们获得了它们的阈值附近的结构，而不是产生束缚态，这导致了$B^0 \to \bar{D}^0 D_s^+ π^-$衰变中$D_s^+ π^-$质量分布的峰值。我们的结论是，$D^*K^*$和$D^*_sρ$之间的相互作用是必不可少的，以产生尖点结构，我们与最近看到的$T_{c\bar{s}}(2900)$，其实验宽度主要是由于$ρ$介子的衰变宽度。与平滑背景一起获得的峰相当好地再现了在$B_0 \to \bar{D}^0 D_s^+ π^-$衰变中观察到的实验质量分布。
2022-11-02 hep-lat hep-ph
The role of the threshold variable in soft-gluon resummation of the $t\bar{t}h$ production process
我们研究了阈值变量在软胶子阈值重建中的作用。我们着重计算了大型强子对撞机在13 TeV能量下产生的希格斯玻色子玻色子的总截面、末态不变质量分布和横动量分布。我们表明，不同的选择阈值变量的结果在下一个领先的权力，即贡献是由一个权力的阈值变量的差异。这些贡献是值得注意的数字，虽然他们的影响，示意图的观测范围内的尺度不确定性的这些观测。平均中心的结果，结合几个中心规模的选择后，同意非常好的阈值变量的不同选择。然而，不同的阈值选择确实会影响所产生的尺度不确定性。为了计算我们的结果，我们引入了一种新的数值方法，我们称之为变形方法，这有助于稳定的反梅林变换的情况下，分析梅林变换的部分截面是未知的。我们表明，这种方法导致10个因素的功能评估，同时获得4-5的数值精度的因素相比，标准方法。
2020-12-16 hep-ph
Isotopic Symmetry Breaking in the $η(1405)\to f_0 (980)π^0\toπ^+π^-π^0$. Decay through a $K\bar K$ Loop Diagram and the Role of Anomalous Landau Thresholds
$η(1405)\to f_0(980)π^0\toπ^+π^-π^0$衰变中的异常同位素对称性破缺通过以对数三角形奇点形式的异常朗道阈值为特征的机制，即，通过$η(1405)\to (K^*\bar K+\bar K^*K)\to(K^+K^-+K^0\bar K^0)π^0\to f_0(980)π^0 \toπ^+π^- π^0$转换，已经分析。已经表明，只有考虑到非零的$K^*$宽度，才能正确地量化这种效应。比较了与$K^+-K^0$质量差相关的同位素对称性破缺的不同尺度。
2018-04-28 hep-ex hep-ph nucl-th
Which Neutron Stars Reach the Stiffening Regime? Multimessenger Constraints on Core Sound Speed and Stellar-Mass Thresholds
Universidad Técnica Federico Santa María（费德里科·Santa María技术大学）；Millennium Institute for Subatomic Physics at the High-Energy Frontier (SAPHIR)（高能前沿亚原子物理千年研究所）
利用GW170817和NICER质量-半径后验数据，通过多信使推断中子星核心声速剖面，发现中间密度硬化偏好，并量化了达到硬化状态的恒星质量阈值。
2026-04-08 astro-ph.HE astro-ph.SR hep-ph
On possible existence of the dibaryon resonance $d^*_1$ and its role in the $npγ$ and $pdγ$ processes below the pion threshold
我们给出了NN去偶重子共振$d^*_1$（1956）存在的理由。强有力的证据，它的存在首先被发现在$\pm 90^0$从$pp \to γγX$过程在216 MeV测量的DIB2 $γ$合作在JINR的$\pm 90^0$发射的符合光子的能谱。作为$d^*_1$（1956）存在的进一步实验指示，我们提出了在低于π介子阈值的$npγ$、$pdγ$和$pAγ$反应的可用光子能谱中发现的那些。值得注意的是，$npγ$和$pdγ$的实验截面和理论计算之间的严重差异可以合理地解释的事实，后者没有考虑到$d^*_1$效果。
2002-12-09 hep-ph nucl-ex nucl-th
Lambda(1405) as a Resonance in the Baryon-Meson Scattering Coupled to the q^3 State in a Quark Model
为了把λ（1405）描述为重子-介子散射中的共振，我们研究了具有味单重态q^3（0 s）^2（0 p）（λ ^1极）的q^3-qbar散射系统。散射用夸克集团模型（QCM）处理。λ ^1极点被视为嵌入连续介质中的束缚态。我们发现，在自旋为1/2、同位旋为0的通道中，即使λ ^1极的质量高于阈值，峰值也会出现在N Kbar阈值以下。当与λ ^1极的耦合被切断时，该峰值消失。在QCM的动力学部分中使用所观察到的强子质量也被发现对于再现刚好低于N Kbar阈值的峰值是重要的。
2007-05-04 hep-ph
Isospin properties of the X state near the D {\bar D}^{*} threshold
本文讨论了$D {\bar D}^*$散射振幅和在$D^0 {\bar D}^{*0}$阈值附近的终态$π^+ π^- J/ψ$和$π^+ π^- π^0 J/ψ$的产生，并讨论了最近提出的在$B \to X K$中观察到的峰X（3872）和X（3875）是由于$D^0 {\bar D}^{*0}$通道中的虚态$X$的观点.强相互作用用小相互作用半径近似处理。结果表明，带电和中性$D^{(*)}$介子之间的质量差导致相关同位素振幅的独特行为。特别地，$π^+ π^- J/ψ$信道中的峰的形状应当比$π^+ π^- π^0 J/ψ$信道中的峰的形状明显更窄，该特性可以用于虚拟状态假设的实验测试。
2007-04-23 hep-ph
Assessing the role of threshold conditions in the determination of uncertainties in pole extractions using Padé approximants
Universitat Autònoma de Barcelona（巴塞罗那自治大学）；Institut de Física d’Altes Energies (IFAE)（高能物理研究所）；The Barcelona Institute of Science and Technology (BIST)（巴塞罗那科学技术学院）
本文通过Padé近似子将ππ散射幅从物理区域延伸到复能平面的极点，改进了极点位置的确定，提升了Padé方法在从幅值中提取共振极点的精度。
2026-04-09 hep-ph
$X$ and $Z_{cs}$ in $B^+\to J/ψϕK^+$ as $s$-wave threshold cusps and alternative spin-parity assignments to $X(4274)$ and $X(4500)$
最近LHCb对$B^+\to J/ψϕK^+$的振幅分析表明，基于Breit-Wigner共振描述所有峰结构的假设，存在奇异的$X$和$Z_{cs}$强子。然而，所有的峰，也下降的光谱位于相关的介子-介子阈值，阈值运动学尖点可能会导致这样的结构。这表明了独立振幅分析的重要性，并适当考虑了运动学效应，这就是我们在这项工作中所做的。我们的模型很好地拟合$J/ψϕ$，$J/ψK^+$，和$K^+ϕ$不变的质量分布同时，表明所有的$X$，$Z_{cs}$，和倾角结构可以很好地描述与普通的$s$波阈值尖点。$X(4274)$和$X(4500)$结构的自旋宇称分别是来自我们模型的$0^-$和$1^-$，而不是来自LHCb的$1^+$和$0^+$。考虑到所有相关的阈值尖点，拟合参数的数量似乎显着减少。LHCb数据要求我们模型中的$D_s^{(*)}\bar{D}^{*}$散射长度与零一致，不利于$Z_{cs}(4000)$和$Z_{cs}(4220)$的$D_s^{(*)}\bar{D}^{*}$分子解释，并且通过SU（3）关系，与以前的格点QCD结果一致。
2023-01-28 hep-ex hep-ph nucl-th
$P_c(4312)^+$ and $P_c(4337)^+$ as interfering $Σ_c\bar{D}$ and $Λ_c\bar{D}^{*}$ threshold cusps
最近关于$B_s^0\to J/ψp\bar{p}$的LHCb数据揭示了一种新的五夸克类$P_c(4337)^+$结构，但没有发现早期在$Λ_b^0\to J/ψp K^-$中发现的$P_c(4312)^+$的证据。虽然令人困惑，但这些数据实际上为理解五夸克候选者的性质提供了重要的线索。我们开发了一个模型来分析$B_s^0\to J/ψp\bar{p}$数据。我们发现，$Σ_c\bar{D}$单循环机制会导致一个阈值尖点，该尖点与$P_c(4337)^+$峰非常吻合。此外，$Σ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^{*}$阈值尖点相互干扰，以再现质子螺旋角分布中的振荡行为。这些结果结合我们早期对$Λ_b^0\to J/ψp K^-$的分析表明，$P_c(4312)^+$和$P_c(4337)^+$是由$Σ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^{*}$（异常）阈值尖点之间的不同干扰模式产生的。所提出的方案一致地解释了为什么$P_c(4312)^+$和$P_c(4337)^+$峰分别出现在$Λ_b^0\to J/ψp K^-$和$B_s^0\to J/ψp\bar{p}$中，而不是相反或两者都出现。
2021-11-30 hep-ex hep-ph nucl-th
Top quark production near threshold: NNLO QCD correction
我们通过对库仑类项进行NNLO（next-to-next-to-leading）精度的数值计算，计算了过程e^+e^- \to t \bar t在阈值附近的截面.采用非相对论格林函数形式和"直接匹配“方法。NNLO校正结果是大的，与NLO校正的大小相同。它会更改1 S峰的位置和标准化。所得结果与文献中已有的结果进行了比较。
1999-12-01 hep-ph
Peak shifts due to $B^{(*)}-\bar{B}^{(*)}$ rescattering in $Υ(5S)$ dipion transitions
研究了末态再散射模型中双介子跃迁$Υ(5S)$到$Υ(1S,2S,3S)π^+π^-$的能量分布。由于$Υ(5S)$远高于开底阈值，双介子跃迁预计主要通过实过程$Υ(5S)\to B^{(*)}\bar{B}^{(*)}$和$B^{(*)}\bar{B}^{(*)}\to Υ(1S,2S,3S)π^+π^-$进行。我们发现$Υ(1S,2S,3S)π^+π^-$的能量分布与$Υ(5S)\to B^{(*)}\bar{B}^{(*)}$的能量分布明显不同。特别是，共振峰将被推高约7-20 MeV的这些双介子跃迁相对于主要的强子衰变模式。这些预言可以用来检验开味阈值以上重夸克偶素强子跃迁的末态再散射机制。
2008-08-21 hep-ex hep-ph
The role of the triangle singularity in $Λ(1405)$ production in the $π^-p\rightarrow K^0πΣ$ and $pp\rightarrow pK^+πΣ$ processes
我们已经研究了$π^-p\rightarrow K^0πΣ$和$pp\rightarrow pK^+πΣ$反应的截面，注意发展三角形奇异性的机制。该三角图是通过$N^*$衰变为$K^*Σ$，$K^*$衰变为$πK$，$πΣ$最终合并为$Λ(1405)$来实现的。预期该机制在$KΛ(1405)$不变质量中产生$2140$ MeV附近的峰。我们发现，在$KΛ(1405)$不变质量中，在$2100$ MeV附近出现了一个明显的峰，比预期的低了约10MeV，这是由于在$K^*Σ$的产生中起着关键作用的$N^*$共振峰的缘故.所研究的机制产生的$Λ(1405)$的峰值在1400 MeV左右或以下，如在$pp\rightarrow pK^+πΣ$ HADES实验中所见。
2017-10-11 hep-ph
Angular distributions in $J/ψ(ρ,ω)$ states near threshold
在$B \to K X$衰变中首次观察到的共振X（3872），已被观察到衰变为$J/ψπ^+ π^-$。$π^+ π^-$的质谱在其运动学上限附近达到峰值，这促使人们推测双介子系统可能处于$ρ^0$中。还观察到了$X(3872) \to J/ψω$的衰变。研究了反应$γγ\to J/ψπ^+ π^-$。因此，在阈值附近的$J/ψ(ρ^0,ω)$状态的衰变的角分布的兴趣，结果。
2004-08-30 hep-ph
Two charged strangeonium-like structures observable in the $Y(2175) \to ϕ(1020)π^{+} π^{-}$ process
利用初始单π介子发射（ISPE）机制，研究了$Y(2175) \to ϕ(1020)π^{+} π^{-}$的$ϕ(1020)π^{+}$不变质谱分布.计算结果表明，在$K\bar{K}^\ast$阈值附近存在一个尖峰结构（$Z_{s1}^+$），在$K^\ast\bar{K}^\ast$阈值附近存在一个宽峰结构（$Z_{s2}^+$）.此外，我们还调查了$ϕ(1680) \to ϕ(1020)π^{+} π^{-}$的过程中，由于ISPE机制，在$ϕ(1020)π^{+}$不变的质谱分布中出现了一个尖锐的峰周围的$K\bar{K}^\ast$阈值。我们建议在今后的实验中，特别是Belle II、Super-B和BESIII中，对这些带电的类奇异结构进行探索。
2012-05-14 hep-ex hep-ph nucl-ex
Understanding the newly observed heavy pentaquark candidates
我们发现，几个阈值可以有助于增强新观察到的重五夸克候选人$P_c^+(4380)$和$P_c^+(4450)$通过异常三角奇异（ATS）跃迁的特定运动学的$Λ_b\to J/ψK^- p$。除了观察到的两个峰，我们发现，另一个峰约4.5 GeV的ATS也可以产生。我们还证明了在$Λ_b$衰变过程中，可以在前导级产生$Σ_c^{(*)}$.这一过程不同于三角图，其阈值增强仅在没有极点结构或ATS参与的情况下表现为尖点效应。与ATS的存在相关联的阈值相互作用被证明是一种普遍现象，并在理解奇异状态的候选者中起着至关重要的作用。
2016-04-16 hep-ex hep-ph nucl-ex
Charming synergies: the role of charm-threshold studies in the search for physics beyond the Standard Model
用$ψ(3770)$共振衰变产生的粲介子对进行的测量在味物理中具有重要价值。存在于两个介子之间的量子相关性允许对强相位信息的独特访问，这是在其他环境中进行的味道物理学研究的重要输入。来自BESIII合作的一个很好的例子是最近确定了衰变$D^0 \to K^0_Sπ^+π^-$中$D^0$和$\bar{D}^0$介子之间的强相位差，这使得最近在欧洲核子研究中心的LHCb实验中对$C\!P$破坏相位$γ$和$D^0-\bar{D}^0$振荡进行了测量。这些$ψ(3770)$数据，以及刚好高于$D_s^+$和$Λ_c^+$生产的阈值收集的数据，也可以以许多其他有益于风味物理学研究的方式进行利用。这些协同作用进行审查，并强调在不久的将来需要更大的阈值数据样本。
2021-08-03 hep-ex hep-ph
The role of ionization electrons in direct dark matter detection
本文估计了中性子核散射导致原子电离电子发射的事件率。我们发现，相对于传统的中性伴子核弹性散射，探测电子的分支比敏感地依赖于阈值能量。在轻靶和中性伴子质量为100 GeV的情况下，我们估计它约为10%，假设合理的阈值能量为250 eV。
2004-11-12 hep-ph
The $e^+e^-\to J/ψD \bar D$, $J/ψD\bar D^*$ reactions with dynamically generated resonances
在最近的两次反应中，Belle产生了$D\bar D$和$D\bar D^*$介子对，在微分截面中测量到了阈值以上的峰，这可能表明这些通道中有新的共振。我们希望从$D$介子对是由已知或预测的低于阈值的共振产生的观点来研究这样的反应。我们的研究表明，在$D\bar D^*$生产的峰值不太可能是由X（3872）共振，但在$D\bar D$不变质量看到的峰值可以很好地描述，如果$D\bar D$对来自已经预测的标量X（3700）共振。
2008-04-14 hep-ex hep-ph
An explanation of Belle states Z_b(10610) and Z_b(10650)
Belle报道了Upsilon（5S）-> Upsilon（1 S，2S，3S）-pipulus-piminus和chi_b（1 P，2 P）-pipulus-piminus的数据;他们观察到Upsilon-pi和chi_b-pi的峰与J^P=1^+一致。他们将这些峰解释为分子态Z_b（10608）和Z_b（10653）。它们的质量分别为10604.6 MeV和10650.2 MeV，略高于Bbar-B^* 和B^*bar-B^* 的阈值。在这些阈值的尖点的解释在这里。Bbar-B^* 和B^* bar-B ^* 的上升相空间与尖点的乘积在Bbar-B^* 和B^*bar-B^* 中产生了高出几MeV的峰，并且这些峰可以去激发为piplus-piminus-Uppermus（1 S，2S，3S）和piplus-piminus-chi_b（1 P，2 P）。
2011-07-20 hep-ex hep-ph
String Threshold corrections from Field Theory
一个场论的方法来总结阈值效应的规范耦合在两个环面紧化和（杂合）字符串计算的联系进行了仔细研究。我们分析是否完整的紫外线行为的理论可以被描述为纯场论的理由，由于动量模式，并解决的绕组模式的作用，不包括由场论的方法。在低能量极限下，由于小尺寸的“非闪烁”效应进行了讨论。模不变性的作用，确保有限（杂种）字符串的结果得到解决。
2002-07-15 hep-ph hep-th
