The near-threshold peak of the phi-photoproduction cross section and its interpretation
我们研究，在唯象拉格朗日方法，近阈值峰中发现的Φ-光生截面的可能性是由共振。我们表明，通过采用质量为2.08 +/- 0.05 GeV，宽度为0.570 +/- 0.169 GeV的J^P=3/2^-共振，包含9个自旋密度矩阵元素新数据的LEPS数据确实可以得到合理的描述。我们还发现由所得的耦合常数计算的螺旋度振幅比A_1/2/A_3/2与D_（13）（2080）的螺旋度振幅比的符号不同。进一步发现，如果假设OZI回避参数的大值，则共振能够改善对一组新数据的ω光生理论描述。
2012-07-26 hep-ph nucl-th
Lambda(1405) as a Resonance in the Baryon-Meson Scattering Coupled to the q^3 State in a Quark Model
为了把λ（1405）描述为重子-介子散射中的共振，我们研究了具有味单重态q^3（0 s）^2（0 p）（λ ^1极）的q^3-qbar散射系统。散射用夸克集团模型（QCM）处理。λ ^1极点被视为嵌入连续介质中的束缚态。我们发现，在自旋为1/2、同位旋为0的通道中，即使λ ^1极的质量高于阈值，峰值也会出现在N Kbar阈值以下。当与λ ^1极的耦合被切断时，该峰值消失。在QCM的动力学部分中使用所观察到的强子质量也被发现对于再现刚好低于N Kbar阈值的峰值是重要的。
2007-05-04 hep-ph
Isospin properties of the X state near the D {\bar D}^{*} threshold
本文讨论了$D {\bar D}^*$散射振幅和在$D^0 {\bar D}^{*0}$阈值附近的终态$π^+ π^- J/ψ$和$π^+ π^- π^0 J/ψ$的产生，并讨论了最近提出的在$B \to X K$中观察到的峰X（3872）和X（3875）是由于$D^0 {\bar D}^{*0}$通道中的虚态$X$的观点.强相互作用用小相互作用半径近似处理。结果表明，带电和中性$D^{(*)}$介子之间的质量差导致相关同位素振幅的独特行为。特别地，$π^+ π^- J/ψ$信道中的峰的形状应当比$π^+ π^- π^0 J/ψ$信道中的峰的形状明显更窄，该特性可以用于虚拟状态假设的实验测试。
2007-04-23 hep-ph
Heavy Quark Pair Production near Threshold with Potential Non-Relativistic QCD
本文研究了重夸克偶素在阈附近的t \bar{t}产生过程中的重粒子数的重化效应和电磁衰变。该分析是在次至次至前导顺序下完成的，并且包括次至前导对数精度下的完全重新确认和次至次至前导对数精度下的一些部分贡献。与固定阶的次-次-首阶计算相比，在峰的位置和总截面的归一化方面，微扰级数的尺度依赖性和收敛性都得到了很大的改善.尽管如此，我们确定了一个可能的来源，大规模的依赖性的结果。目前，我们估计剩余的理论不确定性的归一化的总截面的顺序为10%和100兆电子伏的顺序的峰值的位置。
2006-07-21 hep-ph
A discussion on the anomalous threshold enhancement of $J/ψ$ -- $ψ(3770)$ couplings and $X(6900)$ peak
本研究指出$ψ(3770)$主导衰变产生的三点$D\bar D$圈图可在反常阈值处增强$J/ψ$–$ψ(3770)$相互作用，从而解释$X(6900)$峰的形成。
2023-12-17 hep-ex hep-ph
Triangle Singularities and XYZ Quarkonium Peaks
我们讨论的分析性质的分波来自投影的4腿振幅与交叉通道交换的运动区域的直接通道，对应于XYZ峰charmonium和bottomonium。我们表明，在一般的分波可以开发异常的分支点附近的直接通道物理区域。在特定的情况下，当这些分支点位于酉割的相对侧时，它们以色散关系挤压积分轮廓，并且如果挤压发生在阈值附近，则正常阈值尖点增强。我们表明，这种效果只发生在交叉通道中的共振质量是在一个特定的，狭窄的范围内。我们估计的阈值增强的大小，起源于这些异常的奇异性的反应中，Zc（3900）和Zb（10610）峰已被观察到。
2015-06-21 hep-ex hep-ph
Interpretation of near-threshold peaks using the method of independent S-matrix poles
本文提出基于独立 S 矩阵极点的模型无关方法分析近阈峰，揭示仅用有限参数化和单一矩阵元可能误判信号，并应用于 P_ψ^N(4312)^+ 表明紧凑五夸克态解释仍无法排除。
2023-08-14 hep-ph nucl-th
Top quark production near threshold: NNLO QCD correction
我们通过对库仑类项进行NNLO（next-to-next-to-leading）精度的数值计算，计算了过程e^+e^- \to t \bar t在阈值附近的截面.采用非相对论格林函数形式和"直接匹配“方法。NNLO校正结果是大的，与NLO校正的大小相同。它会更改1 S峰的位置和标准化。所得结果与文献中已有的结果进行了比较。
1999-12-01 hep-ph
Could the observation of $X(5568)$ be resulted by the near threshold rescattering effects?
我们通过不同的再散射过程研究了$B_sπ$的不变质量分布。由于三角形奇点（TS）可能存在于非常宽的入射能量区域，因此可以预期TS峰可能模拟D0合作观察到的共振状凸起$X(5568)$。TS机制高度依赖进程的特性为它区别于其他动态机制提供了一个标准。
2016-03-02 hep-ph
Possibility of $T_{c\bar{s}}(2900)$ as the resonance-like structure induced by threshold effects
我们研究过程$B\to \bar{D}D_s π$通过几个再散射过程。结果表明，$χ_{c1}K^* D^*$环产生的$D^*K^*$阈值附近的三角形奇异峰较窄，可能模拟了LHCb最近在$D_sπ$谱中观测到的类共振结构$T_{c\bar{s}}(2900)$.然而，从$D^{**} D_s^* ρ$环产生的$D_s^*ρ$阈值附近的TS峰被$ρ$的宽宽度平滑，其本身几乎不能描述$T_{c\bar{s}}(2900)$结构。还预测从$χ_{c0}K D $循环生成的$DK$阈值附近的TS信号。
2022-07-20 hep-ex hep-ph
The $T_{c\bar{s}}(2900)$ as a threshold effect from the interaction of the $D^*K^*$, $D^*_sρ$ channels
我们观察了$B^0 \to \bar{D}^0 D_s^+ π^-$衰变中$D_s^+ π^-$的质量分布，其中在$D^*_s ρ$、$D^* K^*$阈值区域中观察到峰值。通过在$B^0$衰变中创建这两个通道以及$\bar{D}^0$，并让它们作为耦合通道相互作用，我们获得了它们的阈值附近的结构，而不是产生束缚态，这导致了$B^0 \to \bar{D}^0 D_s^+ π^-$衰变中$D_s^+ π^-$质量分布的峰值。我们的结论是，$D^*K^*$和$D^*_sρ$之间的相互作用是必不可少的，以产生尖点结构，我们与最近看到的$T_{c\bar{s}}(2900)$，其实验宽度主要是由于$ρ$介子的衰变宽度。与平滑背景一起获得的峰相当好地再现了在$B_0 \to \bar{D}^0 D_s^+ π^-$衰变中观察到的实验质量分布。
2022-11-02 hep-lat hep-ph
Angular distributions in $J/ψ(ρ,ω)$ states near threshold
在$B \to K X$衰变中首次观察到的共振X（3872），已被观察到衰变为$J/ψπ^+ π^-$。$π^+ π^-$的质谱在其运动学上限附近达到峰值，这促使人们推测双介子系统可能处于$ρ^0$中。还观察到了$X(3872) \to J/ψω$的衰变。研究了反应$γγ\to J/ψπ^+ π^-$。因此，在阈值附近的$J/ψ(ρ^0,ω)$状态的衰变的角分布的兴趣，结果。
2004-08-30 hep-ph
Complete Higgs mass dependence of top quark pair threshold production to order $αα_s$
本文考虑了接近阈值的顶夸克对的产生，计算了希格斯玻色子质量对$αα_s$阶的依赖关系。这就需要计算矢量流到双圈水平的匹配系数，并在非相对论有效理论中加入Higgs质量相关算符。对于低于200 GeV的希格斯玻色子质量，观察到对顶夸克质量和峰值截面的中等贡献。我们还提供了额外的信息，壳层波函数重整化，这是相关的匹配系数。
2006-05-22 hep-ph
Top Quark Pair Production close to Threshold: Top Mass, Width and Momentum Distribution
在动量截断正则化方案下，通过精确求解动量空间中相应的Schroedinger方程，计算了在运动学区域接近顶-反顶阈值时对总截面$σ(e^+e^- \to Z*,γ*\to t\bar t)$的完全NNLO QCD修正.确定了相同的NNLO QCD效应对顶夸克三动量分布$dσ/d |\vec k_t|$的修正。我们讨论的起源大NNLO修正峰的位置和归一化的总截面观察到在以前的作品，并提出了一个新的顶质量定义，1 S质量M_1S，它稳定的峰值在总截面。如果束致辐射和初始状态辐射对质量测定的影响很小，则在直线对撞机上从总截面测量1 S顶部质量的理论不确定度为200 MeV似乎是可能的。我们讨论如何以及1 S质量可以与$\bar{MS}$质量。我们提出了一个一致的方式来实现顶夸克宽度在NNLO包括电弱效应到NRQCD匹配系数，然后可以变得复杂。
1999-09-14 hep-ph
The 750 GeV threshold to a new particle world
我们展示了如何在双光子通道中的过剩可以是既不是共振也不是级联衰变的终点的效果，而是虚拟生产一对额外的夸克的阈值，每个夸克具有峰值不变质量的一半，在$gg$发起的生产和$γγ$引起的离壳$Z$玻色子的衰变中开始。在我们的分析中，我们认为750 GeV的过剩是一个典型的例子，之前在2015年底的LHC运行2数据中看到过，但没有得到2016年数据的证实。
2016-12-31 hep-ph
$X$ structures in $B^+\to J/ψϕK^+$ as one-loop and double-triangle threshold cusps
在$B^+\to J/ψϕK^+$上的LHCb数据在$J/ψϕ$不变质量分布中显示出四个峰和三个谷，并且峰被解释为$X(4140)$、$X(4274)$、$X(4500)$和$X(4685)/X(4700)$共振贡献。有趣的是，所有峰和谷都位于（或接近）$D^*_{s}\bar{D}^{(*)}_{s}$、$D_{s0}^*(2317)\bar{D}^{(*)}_{s}$、$D_{s1}(2536)\bar{D}^{(*)}_{s}$和$ψ'ϕ$阈值。这些巧合表明，结构和阈值之间的密切联系，但没有认真考虑在以前的理论研究$X$结构。事实上，如果我们利用这种联系并将$X$结构解释为常见的$s$波阈值尖点，我们将面临一个困难：$X(4274)$和$X(4500)$的自旋宇称与实验确定的自旋宇称相冲突。在这项工作中，我们引入双三角机制，导致阈值尖显着尖锐比普通的一个循环的相同的自旋宇称。我们证明，所有的$X$和倾角结构很好地描述了一个循环和双三角形阈值尖点的组合，从而提出了一种新的解释的$X$和倾角结构。
2022-10-11 hep-ex hep-ph nucl-th
The Inverse Problem: Extracting Time-Like from Space-Like Data
一个实用的策略，并成功地实施，以确定形状因子的时间，但非物理（低于阈值）的区域使用色散关系，在一个模型独立的方式没有任何偏见对预期的共振。空间和时间的数据已被采用，随着正则化计划展开和解决的积分方程。值得注意的是，自动生成具有$ρ(770)$、$ρ'(1600)$的峰的共振结构和接近$N\bar N$阈值的结构。$Φ$峰是不可见的，因此驳斥了关于核子中有任何相当大的$s\bar s$含量的建议。
2001-06-01 hep-ph
Study of the $Λp$ Interaction Close to the $Σ^+n$ and $Σ^0p$ Thresholds
考虑接近$ΣN$阈值的$Λp$相互作用。具体而言，分析了在$ΣN$阈值附近的生产反应如$K^-d \to π^- Λp$和$pp\to K^+ Λp$中观察到的明显结构。耦合$ΛN - ΣN$系统的现代相互作用模型产生这样的结构，由于存在（类氘）不稳定的束缚态或非弹性虚态。在上述两个反应的各种实验中观察到的主峰位置的测定导致彼此非常一致的值。此外，推导出的峰值位置的$2128.7\pm 0.3$ MeV的平均值实际上与$Σ^+ n$通道的阈值能量一致。这支持解释的结构作为一个真正的尖点，在$^3S_1-^3D_1$分波的$ΣN$的同位旋1/2通道的非弹性虚状态的信号。在所考虑的数据集中，也有证据表明第二个峰（或肩）出现在$ΣN$阈值以上约10-15 MeV处。然而，其具体位置因数据集而异，因此很难进行理论解释。
2013-01-25 hep-ph nucl-ex nucl-th
Near-threshold Spectrum from Uniformized Mittag-Leffler Expansion -Pole Structure of $Z(3900)$-
我们演示了如何S-矩阵极点表现为物理频谱的上下文中的上阈值附近的双通道均匀化Mittag-Leffler展开，一个表达式写为一个适当的变量下的S-矩阵是单值（均匀化）的极点项的总和。我们表明，过渡的频谱是连续的S-矩阵极点移动的复杂的能量黎曼片的边界和物理频谱峰值或附近的上限阈值时，S-矩阵极点的位置足够接近它的均匀化平面上。杆定位在哪个板上没有本质区别。重要的是在上阈值附近存在极点以及极点与物理区域之间的距离，而不是极点位于哪个复能片上。我们还指出，当极点接近上阈值时，复极点不具有通常意义上的共振。实部不代表峰值能量，虚部也不代表半宽。随后，我们试图从均匀化Mittag-Leffler展开的角度理解$Z(3900)$的当前状态，特别是反映了Phys.Rev.Lett.117，242001（2016），其中他们得出结论，$Z(3900)$不是传统谐振，而是阈值尖点。我们指出，他们的结果表明存在的S-矩阵极点附近的$\bar D D^*$阈值，这是最有可能的起源的峰值发现在他们的计算中的近阈值光谱。为了支持我们的论点，我们建立了一个可分势模型，该模型与上述文献中的$\bar D D^*$阈值附近的极点具有共同的行为，并在我们的模型中表明，$\bar D D^*$阈值附近的结构确实是由这些阈值附近的极点引起的。
2021-08-26 hep-ph nucl-th
Vector meson pair production in two-photon collisions near threshold
几个$γγ\to VV$过程的截面在阈值附近表现出强烈的增强，其中$V$表示矢量介子。这些增强的模式尚不清楚;例如，$γγ\to ρ^0 ρ^0$显示出明显的峰值，而$γγ\to ρ^+ ρ^-$则没有。这种行为的一些可能的机制进行了讨论。提出了涉及含有较重夸克的系统的产生的测试，例如，通过反应$γγ\to J/ψρ^0$。通过比较标量粒子的S波衰变和赝标量粒子的P波衰变的预期分布，说明了在阈值$J/ψρ^0$增强的衰变中建模$\ell^+ \ell^- π^+ π^-$角分布的重要性。
2004-06-06 hep-ph
A Discussion on Triangle Singularities in the $Λ_b \to J/ψK^{-} p$ Reaction
本文详细分析了三角形环积分的奇异性，导出了一个计算物理边界上三角形奇异性的简便公式。它通过$Λ^*$ -粲-质子中间态应用于$Λ_b \rightarrow J/ψK^{-} p$过程。尽管无法评估绝对发生率，但我们将$χ_{c1}$和$ψ(2S)$确定为所有可能charmonia中相对最相关的状态，直至$ψ(2S)$。$Λ(1890)\, χ_{c1}\, p$环是非常特殊的，因为它的正常阈值和三角形奇点在大约4.45 GeV处合并，在$χ_{c1}\, p$处于$S$ -波的情况下在振幅中产生窄而突出的峰。我们还看到，具有相同粲偶素和其他$Λ^*$超子的环仅从阈值奇异性产生不太戏剧性的峰。对于$χ_{c1}\, p \rightarrow J/ψ\, p$和量子数$3/2^-$或$5/2^+$的情况，在$χ_{c1}\, p$中分别需要$P$ -波和$D$ -波，这大大降低了贡献的强度并使阈值峰平滑。在这种情况下，我们得出结论，奇异性不能解释所观察到的窄峰。在$1/2^+$，$3/2^+$量子数的情况下，$χ_{c1}\, p \rightarrow J/ψ\, p$可以在$S$波中进行，$Λ(1890)\,χ_{c1}\,p$三角图可以起到重要的作用，尽管如果没有实验和格点QCD计算的进一步输入，就不能断言它们的强度。
2016-09-14 hep-ph
The $T_{c\bar{s}}(2900)$ as a threshold effect from the interaction of the $D^*K^*$, $D^*_sρ$ channels
研究隐规范形式下 $D^*K^*$ 与 $D^*_s\rho$ 耦合道相互作用，发现阈值附近尖点结构对应 $T_{c\bar{s}}(2900)$，其宽度源于 $\rho$ 介子衰变，能解释 $B^0$ 衰变中的实验质量分布。
2023-10-15 hep-ph
Top quark production near threshold and the top quark mass
我们考虑在$e^+ e^-$碰撞中的阈值附近的顶-反顶产生，在次-次-领先阶（NNLO）下证明库仑增强修正。我们还使用重整化群在次领先的对数水平上对小顶夸克速度的潜在大的积分求和。对截面的NNLO校正很大，并且它导致峰位置和归一化的显著修改。我们表明，一个准确的顶夸克质量的测定是可行的，如果一个放弃传统的极质量计划，如果一个使用减势和相应的质量定义。然而，在$t\bar{t}$截面的标准化中仍然存在显著的不确定性。
1999-03-04 hep-ph
A glueball component in fo(1790)
北京谱仪在J/Psi -> gamma（omega-phi）中观测到的omega-phi阈值峰可以用fo（1790）中的胶球分量来定量解释。
2006-03-02 hep-ph
A Three-Coupled-Channel Analysis of $Z_c(3900)$ Involving $D\bar{D}^*$, $πJ/ψ$, and $ρη_c $
本研究基于单玻色子交换模型开展$Z_c(3900)$三耦合道分析，证实其峰主要由阈值尖点导致，与物理极点无关。
2024-09-17 hep-ph
Search for NN-decoupled dibaryons using the process $pp \to γγX$ below the pion production threshold
在实验室坐标系中，在$90^0$处发射的来自过程$pp \to γγX$的高能$γ$ -射线（$E_γ\geq 10$ MeV）的能谱在低于π介子产生阈值的能量处测量，即在216 MeV处。从$γ-γ$符合事件提取的所得到的光子能谱由光子能量为约24 MeV的窄峰和能量范围为（50 - 70）MeV的相对宽的峰组成。窄峰和宽峰的统计学显著性分别为5.3 $σ$和3.5 $σ$。光子能谱的这种行为被解释为具有约1956 MeV的质量的奇异重子共振$d^\star_1$的签名，其被假定为在辐射过程$pp \to γd^\star_1$中形成，随后通过$d^\star_1 \to pp γ$模式进行电磁衰变。实验光谱与通过Monte Carlo模拟得到的结果进行了比较。
2001-06-19 hep-ph nucl-ex nucl-th
Nature of excited $Ξ$ baryons with threshold effects
利用最近的实验进展，激发了具有奇异度$S=-2$的重子的光谱。在这里，我们集中在$Ξ(1620)$，它位于接近$\bar{K}Λ$阈值。为了考虑阈值效应，我们构造了耦合通道介子-重子散射振幅，其中$Ξ(1620)$作为共振出现。我们证明了$\bar{K}Λ$阈值效应使$Ξ(1620)$共振峰从简单的Breit-Wigner分布失真。
2022-10-14 hep-ph nucl-th
Explaining the Many Threshold Structures in the Heavy-Quark Hadron Spectrum
在过去的二十年里，重夸克强子谱的实验研究取得了巨大的进展。令人惊讶的是，许多共振结构都在一对重强子的阈值附近。在任何$S$波阈值处应有一个阈值尖点。通过构造一个具有开放通道的非相对论性有效场论，讨论了阈值行为的一般性，并对重夸克偶素区大量出现的近阈值峰给出了解释。我们发现，阈值尖点可以显示为一个峰值，只有与有吸引力的相互作用的通道，和尖点的宽度是成反比的减少相关的阈值的质量。我们认为，在与开味强子对耦合的重夸克偶素和轻强子的不变质量分布中，在任意阈值处都应该存在阈值结构，这对强子在阈值处具有吸引相互作用.如果存在近阈值极点，则该结构变得更加明显。对基态重强子的可能配对也作了预测。精确测量阈结构对于揭示重强子相互作用，进而理解令人困惑的隐魅结构和隐底结构具有重要作用。
2021-03-31 hep-ex hep-lat hep-ph
The $e^+e^-\to J/ψD \bar D$, $J/ψD\bar D^*$ reactions with dynamically generated resonances
在最近的两次反应中，Belle产生了$D\bar D$和$D\bar D^*$介子对，在微分截面中测量到了阈值以上的峰，这可能表明这些通道中有新的共振。我们希望从$D$介子对是由已知或预测的低于阈值的共振产生的观点来研究这样的反应。我们的研究表明，在$D\bar D^*$生产的峰值不太可能是由X（3872）共振，但在$D\bar D$不变质量看到的峰值可以很好地描述，如果$D\bar D$对来自已经预测的标量X（3700）共振。
2008-04-14 hep-ex hep-ph
Threshold cusps and triangle singularities in hadronic reactions
强子的谱是量子色动力学色禁闭的表现。强子共振对应于S矩阵的极点。自2003年以来，在从轻介子到含有一个重夸克和一个反夸克对的强子的质量区发现了许多新的强子共振结构。它们中的许多是奇异强子的候选者，并且它们通常被观察为不变质量分布的峰值。然而，由于过程的中间粒子的在壳性，S-矩阵也具有运动学奇异性，例如两体阈值和三角形奇异性，并且它们也可以产生峰值。一方面，这样的奇点可能被误认为共振;另一方面，它们可以用作精确测量的工具。本文综述了强子反应中的阈值尖点和各种三角形奇点，并着重讨论了它们在与奇异候选强子有关的现象中的表现。
2020-01-17 hep-ex hep-ph nucl-th
Which Neutron Stars Reach the Stiffening Regime? Multimessenger Constraints on Core Sound Speed and Stellar-Mass Thresholds
Universidad Técnica Federico Santa María（费德里科·Santa María技术大学）；Millennium Institute for Subatomic Physics at the High-Energy Frontier (SAPHIR)（高能前沿亚原子物理千年研究所）
利用GW170817和NICER质量-半径后验数据，通过多信使推断中子星核心声速剖面，发现中间密度硬化偏好，并量化了达到硬化状态的恒星质量阈值。
2026-04-08 astro-ph.HE astro-ph.SR hep-ph
On the near-threshold peak structure in the differential cross section of ϕ-meson photoproduction: indication of a missing resonance with non-negligible strangeness content
详细分析了在光生介子的前向微分截面中的近阈值凸起结构，以确定它是否是共振的特征。分析是在一个有效的拉格朗日方法，其中包括Pomeron和（π，η）交换的t通道，和贡献的s-和u-通道激发一个假设的核子共振。除了微分截面外，我们还使用了最近测量的9个自旋密度矩阵元（SDME）来约束共振参数，而不是像以前那样只依赖于6个SDME的φ介子衰变角分布.我们的结论是，确实非单调的行为，以及其他实验数据的LEPS报告，只能解释与自旋3/2的共振激发的假设，如前所述。然而，这两个宇称都可以很好地解释数据，3/2^+和3/2^-的质量几乎相同，分别为2.08 +/- 0.04 GeV和0.501 +/- 0.117和0.570 +/- 0.159。由所得耦合常数计算的螺旋度振幅之比A_{1/2} / A_{3/2}在符号上不同于已知的D_{13}（2080）。需要更多的单偏振和双偏振观测数据来解决宇称。我们进一步发现，通过假设大的OZI回避参数x_{OZI} = 12（对于J^P = 3/2^-）和x_{OZI} = 9（对于J^P = 3/2^+），可以大大减小最近的ω介子光生实验数据与理论模型之间的差异.我们认为，x_{OZI}的大值表明，假设的共振包含不可忽略的奇异含量。
2012-05-29 hep-ph nucl-th
Could the near-threshold $XYZ$ states be simply kinematic effects?
我们证明了最近在各种实验中发现的被命名为$X$、$Y$和$Z$态的壮观结构不可能是纯粹的运动学效应。它们的存在必然要求在$S$ -矩阵中的附近极点，因此它们有资格作为状态。我们提出了一种方法来区分运动学尖点效应从真正的$S$ -矩阵极点：运动学阈值尖点不能产生一个狭窄的峰值，在弹性通道中的不变质量分布与一个真正的$S$ -矩阵极点。
2015-03-18 hep-ex hep-ph
An $X(3872)$-like peak in $B\to (J/ψπ^+π^-) Kπ$ due to triangle singularity
研究了$B^0\to (J/ψπ^+π^-) K^+π^-$的三角机构。实验上，在该过程中观察到$X(3872)$峰。当最终的$(J/ψπ^+π^-)π$不变质量在$D^*\bar D^*$阈值附近时，三角形机制之一会导致三角形奇点，并在$J/ψπ^+π^-$不变质量分布中生成尖锐的$X(3872)$样峰.拟合的Breit-Wigner质量和宽度分别为3871.68 MeV（比$D^{*0}\bar{D}^0$阈值高几keV）和$\sim$ 0.4 MeV。与精确测量的$X(3872)$质量和宽度、$3871.69\pm 0.17$ MeV和$< 1.2$ MeV比较，符合得很好。当研究来自该过程的$X(3872)$信号时，必须预先理解这种非共振贡献。我们还研究了电荷类似过程$B^0\to (J/ψπ^0π^-) K^+π^0$。存在类似的三角形奇点，并产生类似$X^-(3876)$的峰。
2021-05-03 hep-ex hep-ph nucl-th
Triangle singularity appearing as an $X(3872)$-like peak in $B\to (J/ψπ^+π^-) Kπ$
我们考虑一个三角图的$B^0\to (J/ψπ^+π^-) K^+π^-$的$X(3872)$峰已被观察到实验。我们证明了三角形图中固有的三角形奇异性在最终的$(J/ψπ^+π^-)π$不变质量在$D^*\bar D^*$阈值处和附近时在$J/ψπ^+π^-$不变质量分布中产生尖锐的峰值。峰的位置和宽度分别为3871.68 MeV（比$D^{*0}\bar{D}^0$阈值高几keV）和$\sim$ 0.4 MeV，与精确测量的$X(3872)$质量和宽度：$3871.69\pm 0.17$ MeV和$< 1.2$ MeV完全一致。这一惊人的一致性实际上是无参数的。结果表明，当从$B^0\to (J/ψπ^+π^-) K^+π^-$数据中分离$X(3872)$ -极贡献时，必须事先理解所考虑的机制;分离产生可用于确定$X(3872)$质量的$X(3872)π$线形。我们提出了一种方法来设置一个约束的三角形机制，通过分析一个类似的三角形奇异性产生的$X^-(3876)$峰的电荷模拟过程$B^0\to (J/ψπ^0π^-) K^+π^0$。
2020-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
$X$ and $Z_{cs}$ in $B^+\to J/ψϕK^+$ as $s$-wave threshold cusps and alternative spin-parity assignments to $X(4274)$ and $X(4500)$
最近LHCb对$B^+\to J/ψϕK^+$的振幅分析表明，基于Breit-Wigner共振描述所有峰结构的假设，存在奇异的$X$和$Z_{cs}$强子。然而，所有的峰，也下降的光谱位于相关的介子-介子阈值，阈值运动学尖点可能会导致这样的结构。这表明了独立振幅分析的重要性，并适当考虑了运动学效应，这就是我们在这项工作中所做的。我们的模型很好地拟合$J/ψϕ$，$J/ψK^+$，和$K^+ϕ$不变的质量分布同时，表明所有的$X$，$Z_{cs}$，和倾角结构可以很好地描述与普通的$s$波阈值尖点。$X(4274)$和$X(4500)$结构的自旋宇称分别是来自我们模型的$0^-$和$1^-$，而不是来自LHCb的$1^+$和$0^+$。考虑到所有相关的阈值尖点，拟合参数的数量似乎显着减少。LHCb数据要求我们模型中的$D_s^{(*)}\bar{D}^{*}$散射长度与零一致，不利于$Z_{cs}(4000)$和$Z_{cs}(4220)$的$D_s^{(*)}\bar{D}^{*}$分子解释，并且通过SU（3）关系，与以前的格点QCD结果一致。
2023-01-28 hep-ex hep-ph nucl-th
$P_c(4312)^+$ and $P_c(4337)^+$ as interfering $Σ_c\bar{D}$ and $Λ_c\bar{D}^{*}$ threshold cusps
最近关于$B_s^0\to J/ψp\bar{p}$的LHCb数据揭示了一种新的五夸克类$P_c(4337)^+$结构，但没有发现早期在$Λ_b^0\to J/ψp K^-$中发现的$P_c(4312)^+$的证据。虽然令人困惑，但这些数据实际上为理解五夸克候选者的性质提供了重要的线索。我们开发了一个模型来分析$B_s^0\to J/ψp\bar{p}$数据。我们发现，$Σ_c\bar{D}$单循环机制会导致一个阈值尖点，该尖点与$P_c(4337)^+$峰非常吻合。此外，$Σ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^{*}$阈值尖点相互干扰，以再现质子螺旋角分布中的振荡行为。这些结果结合我们早期对$Λ_b^0\to J/ψp K^-$的分析表明，$P_c(4312)^+$和$P_c(4337)^+$是由$Σ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^{*}$（异常）阈值尖点之间的不同干扰模式产生的。所提出的方案一致地解释了为什么$P_c(4312)^+$和$P_c(4337)^+$峰分别出现在$Λ_b^0\to J/ψp K^-$和$B_s^0\to J/ψp\bar{p}$中，而不是相反或两者都出现。
2021-11-30 hep-ex hep-ph nucl-th
Two charged strangeonium-like structures observable in the $Y(2175) \to ϕ(1020)π^{+} π^{-}$ process
利用初始单π介子发射（ISPE）机制，研究了$Y(2175) \to ϕ(1020)π^{+} π^{-}$的$ϕ(1020)π^{+}$不变质谱分布.计算结果表明，在$K\bar{K}^\ast$阈值附近存在一个尖峰结构（$Z_{s1}^+$），在$K^\ast\bar{K}^\ast$阈值附近存在一个宽峰结构（$Z_{s2}^+$）.此外，我们还调查了$ϕ(1680) \to ϕ(1020)π^{+} π^{-}$的过程中，由于ISPE机制，在$ϕ(1020)π^{+}$不变的质谱分布中出现了一个尖锐的峰周围的$K\bar{K}^\ast$阈值。我们建议在今后的实验中，特别是Belle II、Super-B和BESIII中，对这些带电的类奇异结构进行探索。
2012-05-14 hep-ex hep-ph nucl-ex
Understanding the newly observed heavy pentaquark candidates
我们发现，几个阈值可以有助于增强新观察到的重五夸克候选人$P_c^+(4380)$和$P_c^+(4450)$通过异常三角奇异（ATS）跃迁的特定运动学的$Λ_b\to J/ψK^- p$。除了观察到的两个峰，我们发现，另一个峰约4.5 GeV的ATS也可以产生。我们还证明了在$Λ_b$衰变过程中，可以在前导级产生$Σ_c^{(*)}$.这一过程不同于三角图，其阈值增强仅在没有极点结构或ATS参与的情况下表现为尖点效应。与ATS的存在相关联的阈值相互作用被证明是一种普遍现象，并在理解奇异状态的候选者中起着至关重要的作用。
2016-04-16 hep-ex hep-ph nucl-ex
Charm and beauty in the deconfined plasma from quenched lattice QCD
我们提出了连续外推的结果？粲和bottomonium的载体通道在几个温度低于和高于$T_c$。连续外推联合进行的插值有物理值的$J/ψ$和$Υ$质量的限制相是基于几个大的淬火各向同性晶格使用三叶草改进的威尔逊价费米子携带不同的夸克质量的计算。外推的晶格常数与微扰理论的结果，结合周围的阈值从pNRQCD和真空渐近阈值以上的热效应。一个额外的运输峰值低于阈值建模允许的扩散系数的魅力和底夸克的估计。我们发现，在矢量通道中的粲偶素振荡器可以很好地再现由微扰的光谱函数以上$T_c$，其中没有共振峰$J/ψ$是需要在1.1 $T_c$和以上，而对于bottomonium振荡器的共振峰$Υ$仍然需要高达1.5 $T_c$。通过分析输运对双夸克的贡献，我们发现粲夸克的阻力系数大于底夸克的阻力系数。
2021-12-23 hep-lat hep-ph nucl-ex
Threshold-cusp explanation for $X$ and $Z_{cs}$ in $B^+\to J/ψϕK^+$
本文用阈值运动学尖点模型同时拟合 LHCb 的 $B^+\ o J/ψϕK^+$ 质量谱，解释其中 $X$、$Z_{cs}$ 峰及凹陷，并否定相关强子分子解释。
2023-09-26 hep-ex hep-ph nucl-th
