SPT 2-Channel Kondo Model in the Structure of Normal Metal/Quantum Dot/DIII-class Topological Superconductor
研究了在普通金属和两端支持Majorana二重态的\emph{DIII}类拓扑超导体之间嵌入一个量子点的结构中的近藤效应。我们观察到，近藤关联同时发生在点中的局域态和两个连续态之间，即，金属中的连续态和金属与拓扑超导体之间的连续Andreev反射态。结果，近藤模型哈密顿量在拓扑上受到$SU(2)_s\rtimes Z_2^T$对称性的保护。此外，随着量子点与Majorana二重态耦合的增强，近藤温度有机会依次呈现三种形式。这一现象正好反映了Majorana双峰在调节近藤效应中的特殊作用。
2015-11-02 cond-mat.mes-hall
Exact nonequilibrium transport in the topological Kondo effect
马约拉纳费米子的非定域量子动力学的实验证实的一个主要候选人是拓扑近藤效应，预测介观超导岛连接到金属导线。我们确定了一个各向异性，图卢兹样，限制的拓扑近藤问题的完整的非平衡电导和散粒噪声可以精确计算。近藤不动点附近，我们发现新的渐近功能，包括一个普遍的电导标度函数，和分数电荷量子化观察通过Fano因子。在普遍制度下，我们的结果适用于一般的各向异性，甚至远离近藤极限，只要系统支持一个紧急的拓扑近藤不动点。因此，我们的方法提供了关键的新的定性的见解和精确的表达定量比较未来的实验数据。
2019-07-15 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Transport properties of fully screened Kondo models
研究了有限偏压和有限温度下完全（精确）屏蔽近藤量子点的非平衡输运性质。首先，我们计算了具有任意自旋的模型的电导的费米液体系数，即其在小偏压或温度下的领先行为。其次，我们确定的低温行为的静态磁化率从确切已知的Bethe Anastrophic结果的磁化强度。第三，我们研究了自旋1/2和自旋1模型分别与一个或两个屏蔽通道耦合时，从强耦合到弱耦合的交叉。利用实时重整化群方法，我们计算了自旋1/2模型的静态和动态自旋-自旋关联函数，以及自旋1模型的线性电导、微分电导和静态磁化率。我们定义了各种Kondo标度，并讨论了它们之间的关系。我们通过与已知的线性电导和静态磁化率的温度依赖性以及费米液体在低能量下的行为的结果进行比较，评估重整化组治疗的有效性。
2014-03-19 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Minimal realization of the Orbital Kondo effect in a Quantum Dot with two Leads
从理论上证明了无自旋电子通过量子点输运过程中的近藤效应。传导电子自旋的作用是由铅指数。如果在由单个电子占据的点中有两个接近的能级，则发生近藤效应。当温度超过近藤温度$T\gg T_K$时，如果能级恰好简并，则电导最大。而在零温度下，电导在SU（2）对称点处为零，但对于能级分裂$Δ\eps\sim T_K$的某个有限值，电导达到幺正极限$G = e^2/h$.引入自旋为1/2的电子和在点中具有两个简并轨道能级允许在耦合到两个引线的单个点中观察SU（4）近藤效应。
2007-04-18 cond-mat.mes-hall
Kondo resonance effect on persistent currents through a quantum dot in a mesoscopic ring
研究了插入长度为L的介观环中的量子点的持续电流。代表点及其附近的簇被精确对角化并嵌入到环的其余部分中。近藤共振为电流流动提供了一个新的通道。结果表明，由于标度特性，在近藤政权的持续电流增强相对于电流流动时，无论是在谐振点或沿一个完美的环相同长度。在近藤机制中，电流按$L^{-1/2}$缩放，而不像完美环的$L^{-1}$缩放。我们讨论了通过持续电流测量检测近藤效应的可能性。
1999-03-22 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Crossover from Non-Equilibrium to Equilibrium Behavior in the Time-Dependent Kondo Model
我们研究了一个Kondo模型的平衡，该模型最初是在一个非平衡态中制备的，并向其平衡行为发展。这样的初始非平衡态可以例如在具有时间依赖性栅极电压的量子点实验中实现。我们准确地评估了近藤模型图卢兹点处的非平衡自旋-自旋关联函数，并分析了非平衡初态随第一次自旋测量等待时间的变化而演变时非平衡与平衡行为之间的交叉。使用流动方程的方法，我们将这些结果扩展到实验相关的小Kondo耦合的限制。
2004-08-20 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Out-of-Equilibrium Kondo Effect: Response to Pulsed Fields
在非平衡Kondo模型的参数空间中，精确计算了响应于矩形脉冲偏压的电流。我们简单的解析解显示了所有的基本特征预测的非交叉近似，包括一个层次的时间尺度的上升，饱和，和下降的电流;电流振荡的频率为eV/hbar;和瞬时反转的下降电流为一定的脉冲长度。丰富的干扰模式被发现为一个非零磁场（直流或脉冲），与几个基本的时间尺度。这些特征应该在超小量子点中可以观察到。
2000-12-10 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Kondo Effect in a Quantum-Dot-Topological-Superconductor Junction
研究了近藤点与拓扑超导体（TS）侧面耦合的动力学和输运特性。在TS的末端形成的马约拉纳费米子态（MFS）被发现能够深刻地改变近藤物理：对于理想的设置，其中的MFS不重叠（$ε_m=0$）的有限的点-MFS耦合$(Γ_m)$减少了精确的因子3/4的线性电导的幺正极限值在近藤主导制度$(Γ_m<T_K)$，其中$T_K$是近藤温度。另一方面，在Majorana-fermion主相（$Γ_m>T_K)$）中，由于MFS诱导的塞曼分裂，自旋分裂近藤共振发生，这是强库仑相互作用和拓扑超导性的真正多体效应.我们发现，原来的近藤共振是完全恢复，一旦MFSs的强杂化（$ε_m > Γ_m$）。近藤效应和MFS之间的这种不寻常的相互作用可以用来明确地检测马约拉纳费米子，并量化TS中MFS之间的重叠程度。
2012-10-23 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Missing derivative discontinuity of the exchange-correlation energy for attractive interactions: the charge Kondo effect
我们证明了系综密度泛函理论（DFT）的能量泛函[Perdew等人，物理修订信函49，1691（1982）]是粒子数N的凸函数，由一系列连接基态能量子集的直线给出。因此，交换相关（XC）势不是不连续的所有N。我们强调的重要性，这个确切的结果在整体DFT描述的负U安德森模型。在原子极限中，XC势的不连续性对于奇数N是缺失的，而对于有限杂化，在偶数N处的不连续性被加宽。我们证明，包括在任何近似XC电位的这些属性是至关重要的再现的特征签名的电荷-近藤效应的电导和电荷磁化率。
2012-08-15 cond-mat.mes-hall
At which magnetic field, exactly, does the Kondo resonance begin to split? A Fermi liquid description of the low-energy properties of the Anderson model
这篇论文是Phys. Rev. B 95，165404（2017）的更正版本，我们已经撤回了它，因为它包含了一个微不足道但致命的符号错误，导致了不正确的结论。- 我们推广了最近发展起来的非对称单杂质Anderson模型的费米液体理论[C. Mora $et al.$，Phys.Rev.B，92，075120（2015）]的方法应用于任意局部磁场的情况。为了描述系统的低准粒子激发的裸哈密顿量的模型参数的任意值，我们构建了一个有效的低能FL哈密顿量的FL参数表示的本地水平的自旋相关的基态占领和他们的衍生物相对于能级能量和本地磁场。这些量可以从Anderson模型的Bethe Anglesia解以极好的精度计算。将此有效模型应用于非平衡态量子点，得到了描述其首项$\sim\varepsilon^2$的谱函数$c_A$的曲率，以及描述非线性微分电导中首项$\sim V^2$和$\sim T^2$的输运系数$c_V$和$c_T$的精确结果. $c_A$或$c_V$中的符号变化分别指示谱函数或非线性电导中从局部最大值到局部最小值的变化，如当增加的磁场导致近藤共振分裂成两个子峰时预期发生的。我们发现，$c_A$，$c_T$和$c_V$分别改变符号的字段$B_A$，$B_T$和$B_V$都是$T_K$阶，正如预期的那样，$B_A = B_T = B_V = 0.75073\,T_K$在Kondo极…
2018-07-17 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Kondo Resonance in a Mesoscopic Ring Coupled to a Quantum Dot: Exact Results for the Aharonov-Bohm/Casher Effects
本文研究了在近藤共振下，由Aharonov-Bohm效应和Aharonov-Casher效应引起的一维介观环与侧支量子点耦合的持续电流。对于Aharonov-Bohm-Casher通量的特权值，问题可以映射到一个可积模型上，可以通过Bethe变换精确求解。在纯Aharonov-Bohm磁通的情况下，我们发现量子点的存在对持续电流没有影响。相比之下，近藤共振干扰自旋相关的Aharonov-Casher效应，以诱导电流，在强耦合极限下，该电流与环中的电子数无关。
2001-12-11 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el nlin.SI
Kondo effect in the Kohn-Sham conductance of multiple levels quantum dots
在零温度下，Landauer形式主义结合静态密度泛函理论是能够正确地再现近藤坪的安德森杂质模型的电导提供了一个交换相关势，正确地展示步骤在整数占领。在这里，我们将最近的发现扩展到由常数相互作用模型描述的多能级量子点。我们推导出精确的交换相关势在这个模型中的孤立点，推导出一个精确的近似的情况下，当点是弱耦合到两个引线。我们表明，在零温度和非简并水平的点，我们正确地获得电导平台上的任何奇数个电子的点。我们还分析的情况下，当一些水平的点退化，并再次获得良好的定性协议与替代方法所获得的结果。在单能级的情况下，对于大于近藤温度的温度，Kohn-Sham电导不能再现典型的库仑阻塞峰。这是由于{ \em动力学}交换相关修正起源于含时密度泛函理论的电导。
2013-07-24 cond-mat.mes-hall
Modified Perturbation Theory Applied to Kondo-Type Transport through a Quantum Dot under a Magnetic Field
利用改进的微扰理论计算了有限磁场作用下量子点的线性电导。该方法基于库仑排斥的二阶微扰理论，但对自能进行了修改，以再现正确的原子极限，并准确地满足Friedel求和规则。虽然该方法严格意义上只适用于零温度，但它近似地推广到有限温度。研究发现，在低温下施加磁场，电子-空穴对称性附近的电导被抑制。在大的电子-空穴不对称性的情况下，观察到正的磁导。
1999-07-29 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Monte Carlo solution of the Kondo model
Sorbonne Université（索邦大学）；CNRS（法国国家科学研究中心）；Laboratoire de Physique Théorique de la Matière Condensée, LPTMC（凝聚态物质理论物理实验室 (LPTMC)）；Université Paris Cité（巴黎西岱大学）；Laboratoire Matériaux et Phénomènes Quantiques（巴黎萨克雷大学）；Université Paris Saclay（理论与统计物理实验室）；LPTMS（物理理论研究所）；IPhT（法国原子能和替代能源委员会）；CEA
研究近藤模型这一量子杂质问题，引入可精确再现且能高效模拟的离散模型，利用团簇蒙特卡罗算法消除临界慢化，统一强弱耦合描述，适用于多种复杂情况，可预测电荷近藤器件输运性质。
2026-11-06 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Universal dephasing rate due to diluted Kondo impurities
我们计算了弱无序金属中磁性杂质引起的退相速率。当磁性杂质的密度n_S足够低时，失相速率1/tau_phi是一个普适函数，1/tau_phi =（n_S/nu）f（T/T_K），其中T_K为近藤温度，nu为态密度。结果表明，具有典型能量转移Δ E的非弹性顶点修正被1/（tau_phi Δ E）的幂次抑制.因此，可以根据与π nu Im T成比例的非弹性截面来计算失相速率。|π nu T|其中T是T矩阵，它是用数值重整化群精确数值计算的。
2006-05-18 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
AC transport in Correlated Quantum Dots: From Kondo to Coulomb blockade regime
研究了在交流电场作用下，关联量子点从低温近藤到有限温度库仑阻塞的有限偏压直流微分电导。使用稳态密度泛函理论（i-DFT）[Nano Lett. { \bf 15}，8020（2015）]。i-DFT的数值简单性允许前所未有的长时间演化。平均电流和密度的精确值是通过在交流场的几个周期上积分而获得的。我们发现，（i）零温近藤平台被抑制，（ii）的光子辅助电导峰移动，由于相关性和（iii）的库仑阻塞解除与随之而来的平滑尖锐的金刚石边缘。
2017-10-19 cond-mat.mes-hall
Resonant tunneling and the multichannel Kondo problem: the quantum Brownian motion description
我们研究介观共振隧穿以及多通道Kondo问题，通过将它们映射到一个粒子在具有欧姆耗散的多维周期势中移动的第一量子化量子力学模型。从重整化群分析出发，我们得到了具有不同晶格对称性的量子布朗运动模型的相图。对于一个对称晶格，在T=0时有两个相：一个局域相，粒子被困在一个势极小值中;一个自由相，粒子不受周期势的影响。然而，对于非对称晶格，可能存在额外的中间相，其中粒子既不是局部的也不是完全自由的。控制中间相的固定点被证明是相同的著名的多通道Kondo不动点在图卢兹限制，以及共振不动点的量子点模型和双势垒Luttinger液体模型。利用近藤问题的共形场论结果，我们可以精确地计算量子布朗运动模型的固定点迁移率$μ^*$。从迁移率的计算结果可以看出，自旋为1/2的量子点问题的电导共振的峰值由$e^2/2h$给出.预测了谐振线形的标度形式。
2001-10-10 cond-mat.mes-hall
Kondo effect and spin quenching in high-spin molecules on metal substrates
利用密度泛函理论和杂质求解技术的结合，我们提出了一个完整的和无参数的近藤效应在高自旋（$S=3/2$）的配合物称为锰酞菁吸附在铅（111）表面的图片。我们计算了相关电子结构和相应的隧道谱，发现了最近在实验中观察到的非对称近藤共振。与先前的主张相反，近藤共振源于Mn 3d轨道中起源的三种可能的近藤通道中的仅一种，其特有的不对称形状是由于与有机配体的强耦合而引起的杂交的调制。第二近藤通道的光谱特征被强烈抑制，因为通过与分子的有机部分形成多体单线态而发生屏蔽。最后，在3d壳层中的自旋-1/2由于相应轨道与基底的杂交的缺乏而保持完全未屏蔽，因此导致自旋-3/2欠屏蔽近藤效应。
2013-09-05 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Kondo effect and conductance of nanocontacts with magnetic impurities
我们研究了动力学关联的电子结构和相干输运性质的Cu纳米接触托管一个单一的磁性杂质（Ni，Co，Fe）在接触区域的影响。通过将密度泛函计算与单交叉近似下杂质3d壳层的动力学处理相结合，充分考虑了杂质3d电子的强动力学关联.我们发现，动力学关联引起的近藤效应，并导致Fano功能的相干输运特性中观察到的相关实验中。
2009-06-05 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Orbital selective and tunable Kondo effect of magnetic adatoms on graphene: Correlated electronic structure calculations
我们已经研究了动力学相关性对石墨烯单层上单个Co吸附原子的电子结构的影响，最近开发了一种新的纳米材料方法，该方法将密度泛函计算与强相互作用的3d电子的完全动力学处理相结合。Co 3d-壳层与石墨烯衬底的耦合以及因此的动态相关性强烈依赖于轨道对称性和系统参数（温度、吸附原子与石墨烯片的距离、栅极电压）。当发生近藤效应时，我们发现动力学关联在费米能级附近的Co 3d谱中产生强烈的温度依赖峰.此外，我们发现近藤效应可以通过施加栅极电压来调谐。事实证明，近藤峰的位置被钉在石墨烯的狄拉克点上，而不是化学势上。
2010-06-29 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Kondo effect of magnetic impurities on nanotubes
磁性杂质对纳米接触的弹道电导的影响，在最近的工作中建议，服从从头计算研究\cite{naturemat}。我们的方法通过常规的密度泛函计算自旋和对称性相关的电子散射相移，随后由随后的数值重整化群解安德森模型-其成分和参数的选择，以便重现这些相移。我们应用这种方法来研究近藤零偏压异常，将引起的弹道电导完美的金属（4，4）和（8，8）单壁碳纳米管，理想地连接到铅在两端，由外部吸附的钴和铁吸附原子。这些杂质的不同的自旋和电子结构的预测，导致各种近藤温度，一般远低于10 K，并在零偏置导致范诺电导最小值的通道之间的干扰。
2012-01-16 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
From tunneling to contact in a magnetic atom: the non-equilibrium Kondo effect
利用低温扫描隧道显微镜研究了吸附在Cu（100）表面的Co原子与铜覆盖针尖形成的原子结中的微分电导。零偏异常（ZBA）揭示了自旋散射的Co原子，这被分配到一个近藤效应。ZBA表现出一个特征不对称的线形时，电子隧道之间的提示和样品，而在提示-Co接触，它对称化和扩大。通过密度泛函理论计算和非平衡非交叉近似，我们发现线形展宽主要是与针尖的附加耦合的结果，而非平衡效应只改变了ZBA的大偏置尾。
2016-09-28 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Kondo effect and channel mixing in oscillating molecules
本文研究了近藤体系中电子在分子中的输运。电极和分子之间的隧穿被分子的振荡不对称地调制，即，如果分子更靠近电极之一，则到该电极的隧穿将增加，而对于另一电极，隧穿将减少。系统采用声子辅助杂化的双通道Anderson模型描述，并采用Wilson数值重整化群方法求解。几个功能形式的隧道调制的结果。对于线性调制，分子自旋的近藤屏蔽是由偶数或奇数导电沟道引起的。在电子-声子耦合的临界值处，发现了一个不稳定的双通道Kondo不动点，对于实际的调制，即使在强耦合的情况下，分子轨道处的自旋也被偶传导通道屏蔽。电子-声子耦合的一个普遍结果是声子模的软化以及与破坏左右对称性的扰动相关的不稳定性。当振荡的频率降低到这种扰动的幅度以下时，分子突然被吸引到电极之一。在这种情况下，近藤温度提高，同时，通过分子的电导被抑制。
2008-12-09 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Kondo effect in binuclear metal-organic complexes with weakly interacting spins
本文报道了一系列双核金属有机配合物[（Me（hfacac）_2）_2（bpym）]^0中的近藤效应的实验和理论研究，其中Me =镍（II），锰（II），锌（II）; hfacac =六氟乙酰丙酮，bpym =联嘧啶，吸附在Cu（100）表面。非磁性Zn_2的扫描隧道光谱没有出现近藤特征，而磁性Mn_2和Ni_2的扫描隧道光谱出现了零偏共振。Ni_2的情况是特别有趣的，因为实验表明两种吸附几何形状具有非常不同的性质。对于Ni_2配合物，我们用密度泛函理论进一步解释了这种情况。模拟结果表明，具有较大近藤温度T_K ~ 10 K的Ni_2配合物是通过双嘧啶单元与表面化学键合而形成的。第二种几何构型，我们分配给分子碎裂：我们认为，原来的双核分子分解成两块，包括Ni（六氟乙酰丙酮）_2，当接触到铜基板。对于这两种几何构型，我们的计算都支持了（S=1）型近藤效应的出现，这是由于单个Ni^{2+}离子的开放3d壳层。
2014-09-22 cond-mat.mes-hall
Many-body quantum interference route to the two-channel Kondo effect: Inverse design for molecular junctions and quantum dot devices
本研究针对分子结的广义量子杂质模型提出逆向设计策略，证明多体量子干涉可在简单4/5位点分子基团中实现两通道近藤临界点，且近藤温度极高，相关特征可实验观测。
2024-08-14 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el quant-ph
Transport in helical Luttinger Liquid with Kondo impurities
二维拓扑绝缘体中螺旋边缘模的弹道输运受到时间反演对称性的保护。最近有人指出[1]，非相互作用的螺旋电子与随机各向异性的近藤杂质阵列的耦合可以导致对称性的自发破缺，因此可以去除这种保护。我们已经分析了电子之间的相互作用的功能和阿贝尔玻色化方法的组合的影响。抑制的弹道输运原来是强大的，在一个广泛的相互作用强度。我们计算了局域化长度的重正化，发现对于强相互作用，它是重要的。我们已经确定了各种制度的直流运输，并讨论了它的温度和样品尺寸的依赖关系，在每个制度。
2015-03-11 cond-mat.dis-nn cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Fermi liquid theory for the nonequilibrium Kondo effect at low bias voltages
在这份报告中，我们描述了费米液体理论的最新进展，在有限的偏置电压$V$下的量子点中的近藤效应。将Yamada和Yosida的微观理论应用于非平衡稳态，导出了Keldysh Green函数的沃德恒等式，并确定了对称Anderson模型的微分电导$dI/dV$的低能行为，该行为精确到$(eV)^2$阶。这些结果是从杂质位置的格林函数是非平衡分布$f_{\text{eff}}(ω)$的泛函这一事实推导出来的，在$eV=0$，它与费米函数一致。此外，我们提供了一个替代的描述的低能量属性使用重整化微扰理论（RPT）。在非平衡态下，RPT的未扰动部分由重整化自由准粒子决定，其分布函数由$f_{\text{eff}}(ω)$给出。准粒子之间的剩余相互作用$\widetilde{U}$，这是定义在零频率的全顶点部分，被考虑到由$\widetilde{U}$的幂级数展开。我们还讨论了应用程序的RPT超出费米液体制度的高偏压区。
2004-12-27 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Simulation of inelastic spin flip excitations and Kondo effect in STM spectroscopy of magnetic molecules on metal substrates
分子磁体中的单离子磁各向异性导致自旋翻转激发，可以通过非弹性扫描隧道显微镜（STM）光谱测量。本文采用半从头计算方法计算了单分子磁体非弹性自旋翻转激发和近藤效应的光谱特征。为此，密度泛函理论计算的分子在基板上结合更复杂的多体技术，用于解决安德森杂质问题的自旋携带轨道的磁性分子耦合到其余的系统，包含一个唯象的磁各向异性项。为了计算STM光谱的dI/dV在理想的STM限制的精确表达式，当耦合到STM尖端变得可忽略不计的小，推导。在此极限下，dI/dV仅与分子-底物系统的光谱函数有关。对于Au（111）衬底上的Fe卟啉分子，计算的STM谱与最近测量的STM谱符合得很好，显示了自旋1量子磁体在有限偏压下自旋翻转激发的典型阶跃特征.对于Au（111）上Mn卟啉的近藤效应，由于忽略了隧穿中的量子干涉，计算结果与实验光谱的符合性较差。
2018-05-27 cond-mat.mes-hall
Multi-orbital Non-Crossing Approximation from maximally localized Wannier functions: the Kondo signature of copper phthalocyanine on Ag (100)
我们发展了一种利用非交叉近似计算量子杂质电子结构的多轨道方法。计算开始于使用标准量子化学代码对系统的电子结构进行平均场评估。这里我们使用密度泛函理论（DFT）。我们利用最大局域化的Wannier函数（MLWF）将单电子结构转化为杂质哈密顿量。因此，我们发展了一种基于初始单电子计算的方法来研究系统中的近藤效应。我们已经将我们的方法应用于化学吸附在Ag（100）上的铜酞菁分子，并且我们已经描述了三种不同情况下的光谱函数，其中分子呈现单自旋或两个自旋，具有铁磁和反铁磁交换耦合。我们发现，使用破缺对称平均场论，如Kohn-Sham DFT不能处理的开壳层分子在金属表面上的自旋的复杂性和额外的建模是必要的。
2011-06-02 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Transport through a single Anderson impurity coupled to one normal and two superconducting leads
研究了量子点耦合到一个正常和两个超导（SC）导线中的近藤效应和Andreev-Josephson效应之间的相互作用。在大能隙极限下，对于相互作用的Bogoliubov粒子，系统的低能态可以用局域费米液体精确描述。Bogoliubov粒子的相移和重整化参数随两个SC引线之间的约瑟夫森相位而变化。我们探索的精确功能之间发生的近藤单线态和本地库珀配对状态的约瑟夫森相位变化，使用数值重整化群的方法。
2011-12-28 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Quantum phase transition in a minimal model for the Kondo effect in a Josephson junction
提出了近藤机制下量子点约瑟夫森电流的极小模型。我们从一个安德森杂质连接到两个超导（SC）的领导与间隙$Δ_α=|Δ_α| e^{i θ_α}$，其中$α= L, R$的领导在左边和右边的模型。我们发现，当一个SC间隙比其他$|Δ_L| \gg |Δ_R|$大得多时，起始模型可以精确地映射到单通道模型，该模型由$Δ_R$的右引线和Anderson杂质以及额外的现场SC间隙$Δ_d \equiv Γ_L e^{i θ_L}$组成。这里，$θ_L$和$Γ_L$是相对于起始模型定义的，$Γ_L$是由于与左导联耦合而产生的电平宽度。在此简化模型的基础上，我们利用数值重整化群（NRG）方法研究了非对称带隙$|Δ_L| \gg |Δ_R|$的基态性质。结果表明，SC间隙$ϕ\equiv θ_R -θ_L$的相位差，诱导约瑟夫森电流，干扰屏蔽的本地矩不稳定的单重基态典型的近藤系统。它还可以驱动量子相变到磁偶极基态，并且在临界点处约瑟夫森电流呈现不连续的变化。两个SC间隙的不对称性导致重入磁相，其中间隙内束缚态位于接近费米能级。
2004-12-27 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
Spectral density of an interacting dot coupled indirectly to conducting leads
我们研究了相互作用量子点中电子ρ的谱密度，量子点与非相互作用量子点的杂化λ，量子点又与非相互作用导带耦合。该系统对应于杂质安德森模型，其中导带具有宽度为Δ 2的洛伦兹态密度。我们解决了该模型使用微扰理论在库仑排斥U（PTU）的二阶和一个从玻色子平均场近似（SBMFA）。PTU在精确可解极限Delta 2-> 0附近工作得令人惊讶地好。对于固定的U和足够大的λ或足够小的Δ 2，ρ（ω）中的近藤峰分裂成两个峰。这种分裂可以用弱相互作用准粒子来理解。在分裂发生之前，模型在近藤区的普适性质已经丧失。使用SBMFA，简单的解析表达式的分裂峰的发生。对于较小或中等的Δ 2，ρ（ω）的边带具有窄共振的形式，这在以前的研究中使用数值重整化群时被遗漏了。这种方法也有缺点，正确描述分裂近藤峰。随着温度的升高，分裂近藤峰的强度降低，但在高温下并不完全被抑制。
2007-10-09 cond-mat.mes-hall cond-mat.str-el
