Doping dependence of superconducting gap in YBa_2Cu_3O_y from universal heat transport
测量了高质量铜酸盐超导体YBa_2Cu_3O_y单晶在T -> 0极限的热输运随掺杂的变化。当从过掺杂区向莫特绝缘体区移动时，剩余线性项kappa_0/T减小。从kappa_0/T中提取的低能准粒子能隙的掺杂依赖性与赝能隙密切相关，反对赝能隙的非超导起源。所有掺杂的线性项的存在是反对存在的量子相变的序参量与复杂的（ix）组件的证据。
2003-04-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unified picture of the doping dependence of superconducting transition temperatures in alkali metal/ammonia intercalated FeSe
在最近合成的Li $_x$（NH $_2$）$_y$（NH $_3$）$_z$ Fe $_2$ Se $_2$家族的铁硫属化物中，由锂离子、氨基锂和氨组成的分子间隔物分隔FeSe层。已经表明，在间隔层的化学成分变化时，超导转变温度可以达到$T_c\sim 44 \mathrm{K}$，但是层分离和有效掺杂对$T_c$增强的相对重要性目前尚不清楚。使用国家的最先进的能带结构展开技术，我们构建八轨道模型从头计算密度泛函理论计算这些材料。在RPA自旋涨落的方法，我们表明，电子掺杂增强的超导配对，这是$s_\pm$对称性和解释实验观察到的限制$T_c$在分子间隔插入FeSe类材料。
2015-01-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inelastic X-ray Scattering Study of superconducting SmFeAs(O$_{1-x}$F$_{y}$) Single Crystals: Evidence for Strong Momentum-Dependent Doping-Induced Renormalizations of Optical Phonons
本文报道了SmFeAsO和超导SmFeAsO $_{0.6}$ F $_{0.35}$单晶晶格动力学的非弹性X射线散射实验。特别注意的是沿[100]方向的三个光学模式接近23 meV，偏振的FeAs平面的色散。值得注意的是，这些模式中的两个强烈重整化氟掺杂。这些结果提供了显着的洞察的能量和动量的依赖性的晶格的耦合到电子系统，并强调自旋-声子耦合的重要性，在超导铁磷属元素化物。
2010-01-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Distinguishing the origin of the superconducting state from the pseudogap of high-temperature superconductors
我们认为电子相分离过程，产生不同的电荷密度的区域，或局部掺杂，高$T_c$超导体的不均匀的电荷密度的起源。我们表明，它会引起这样的掺杂无序区域或晶粒之间的相边界电位。Bogliubov-deGennes自洽计算在这个无序介质产量位置相关的超导间隙，对于所有的掺杂，小于那些来自局域态密度与赝间隙行为。通过研究这两组不同温度和掺杂的能隙，我们能够再现超导铜氧化物的许多观察到的性质。这种情况是一致的超导晶粒之间的约瑟夫森耦合驱动的电阻率转变。
2010-06-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evolution of Magnetic and Superconducting Fluctuations with Doping of High-Tc Superconductors
研究了Bi_2Sr_2CaCu_2 O_{8 \pm δ}超导体中高能和低能激发的电子喇曼散射随温度、空穴掺杂程度和入射光子能量的变化。对于欠掺杂超导体，短程反铁磁（AF）的相关性被发现坚持与空穴掺杂，掺杂的单个空穴被发现是不相干的AF环境。在超导转变温度T_c以上，系统出现了具有B_{1g}对称性的拉曼共振峰，能量为75 meV，在低于75 meV的电子-空穴激发下出现了赝能隙，这是掺杂非相干准粒子形成部分相干态的表现。相干态的占有率随温度的降低而增加，直到在Tc处的相序产生全局SC态。
1997-11-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Hourglass dispersion and resonance of magnetic excitations in the superconducting state of the single-layer cuprate HgBa2CuO4+δ near optimal doping
用中子散射方法研究了欠掺杂单层铜氧化物HgBa_2CuO_（4 +δ）（超导转变温度Tc ~ 88 K，赝能隙温度T ~* ~ 220 K）中反铁磁波矢附近的磁激发.的响应明显增强低于T*，并表现出Y形的色散在赝能隙状态，而超导状态的特点是X形（沙漏）的分散和进一步的共振增强。在这两种状态下观察到约40 meV的大自旋间隙。这种现象让人想起双层铜氧化物所表现出的现象。共振光谱的重量，不考虑掺杂和化合物，比例线性与假定的结合能的自旋激子描述的巡回自旋形式主义。
2016-10-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evolution of Magnetic and Superconducting Fluctuations with Doping of High-Tc Superconductors (An electronic Raman scattering study)
对YBa_2Cu_3 O_{6+δ}和Bi_2Sr_2CaCu_2O_8超导体，研究了高能和低能激发的电子喇曼散射与空穴掺杂浓度、温度和入射光子能量的关系。对于欠掺杂超导体，可以得出结论，短程反铁磁（AF）相关持续与空穴掺杂和掺杂的单空穴是不相干的AF环境中。在超导转变温度T_c以上，系统出现了B_1g对称性的拉曼共振峰，能量约为75 meV，在低于75 meV时，电子-空穴激发出现赝能隙，表明掺杂的非相干准粒子形成了部分相干态。相干态的占有率随温度的降低而增加，直到在Tc处的相序产生全局SC态。
1997-11-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping dependence of the superconducting gap in Tl_2Ba_2CuO_{6+delta} from heat transport
我们目前的低温热导率测量铜酸盐Tl_2Ba_2 CuO_{6+delta}在整个过掺杂制度。在T -> 0的限制，由于d波节准粒子的热导率提供了一个整体测量的超导能隙，德尔塔。我们发现Delta随着掺杂的增加而减少，其幅度与光谱测量（光电发射和隧穿）一致。这表明在相图的过掺杂区域中存在一个纯粹而简单的d波超导态，它似乎延伸到欠掺杂区域，直到空穴浓度为0.1空穴/Cu。随着空穴浓度的降低，间隙与Tc的比率增加，表明超导转变温度Tc（相对于间隙）的抑制开始于过掺杂制度。
2007-04-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The doping-driven evolution of the superconducting state of a doped Mott insulator: a key for the high temperature superconductivity
零掺杂的高温超导体可以看作是强关联的二维莫特绝缘体。对超导体和莫特绝缘体之间联系的理解击中了高温超导机制的核心。在本文中，我们研究了零温掺杂驱动的超导体向莫特绝缘体的演变，在一个二维的电子模型，相关的高温超导。为此，我们使用集群扩展的动力学平均场论。我们的研究结果表明，一个标准的（BCS）d波超导体，实现在高掺杂，驱动到莫特绝缘体通过一个中间态显示非标准的物理性质。通过恢复晶格的平移不变性，我们给出了这些发现在动量空间的解释。特别是，我们表明，在有限的掺杂一个强大的动量空间分化发生：非费米液体和绝缘类（pseudogap）字符上升在某些地区（反节点），而费米液体准粒子生存在其他地区（节点）的动量空间。我们描述的后果，这些发生的光谱特性，特别强调的行为的超导能隙，它揭示了两个不同的节点和反节点的能量尺度作为掺杂的函数。我们提出了一个描述的电子结构的演变，同时接近莫特过渡，并比较我们的结果与隧道实验，光电发射和磁输运铜酸盐材料。
2008-08-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Abrupt change in the energy gap of superconducting Ba1-xKxFe2As2 single crystals with hole doping
利用激光角分辨光电子能谱（ARPES）研究了Ba 1-xKxFe 2As 2（BaK）的宽掺杂范围，并精确地确定了该化合物中超导（SC）能隙的掺杂演化。Brillioun区（BZ）中心周围的外空穴费米面（FS）片的带隙尺寸随着过掺杂（x > 0.6）而突然下降，而内和中间FS带隙大致与Tc成比例。这是伴随着同时消失的电子FS片具有类似的轨道特性在BZ角落。这些结果反映了X ~ 2-Y ~ 2和XZ/YZ轨道对BaK超导性的不同贡献，而现有的铁基超导体理论很难完全再现这些结果。
2012-04-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Simulating the effect of boron doping in superconducting carbon
我们研究了硼掺杂在超导形式的无定形碳中的作用。通过合理优化模拟非晶碳中硼的替代位置，我们预测在硼浓度为14%时，超导转变温度接近37 K。我们的发现对于理解最近发现的Q-碳中的高T_ $c$超导性具有直接的意义。
2017-09-21 cond-mat.supr-con
Continuous doping of a cuprate surface: new insights from in-situ ARPES
铜氧化物超导体与传统超导体的区别在于，载流子掺杂的微小变化可以显著改变超导转变温度（Tc），从而在欠掺杂区产生赝能隙（参考文献1，2），而在过掺杂区产生费米液体。因此，系统地研究宽掺杂范围内的性质对于理解超导机制至关重要。在这里，我们报告了一种新的技术，通过臭氧/真空退火方法连续掺杂Bi 2Sr 2CaCu 2 O 8 +x表面。使用原位ARPES，我们得到精确的数量的能隙和相干光谱权重在很宽的掺杂范围。我们发现，准粒子能隙的d波分量与超导涡旋起始的能斯特温度成线性关系（参考文献3），这有力地表明超导配对的出现是伴随着自由涡旋的起始的，并直接暗示了超导相位相干在T_c的起始和赝能隙现象的本质。
2018-06-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping evolution of the superconducting gap structure in the underdoped iron arsenide Ba1-xKxFe2As2 revealed by thermal conductivity
在温度低至50 mK和磁场高至15 T的条件下，测量了平行于和垂直于四极轴的热流对铁砷化物超导体Ba_（1-x）K_xFe_2As_2的热导率κ。测量进行了样品的组成范围从最佳掺杂（x = 0.34; Tc = 39 K）到掺杂深入到反铁磁秩序与超导性共存的区域（x = 0.16; Tc = 7 K）。在零场中，无论是对于面内还是面间输运，随着T在任何掺杂下变为0，在kappa（T）中不存在残余线性项。这表明在超导能隙中没有节点。然而，当x减小到与反铁磁性共存的范围时，剩余线性项随着施加的磁场而越来越迅速地增长。这表明超导能隙在费米面上的某些位置处形成最小值，并且这些最小值随着x的减小而加深。我们建议，在间隙结构中的最小值出现时，费米面的Ba 1-xKxFe 2As 2的反铁磁秩序重建。
2016-02-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Distinct doping dependences of the pseudogap and superconducting gap La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_4$ cuprate superconductors
我们对轻掺杂到重掺杂的La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_4$和氧掺杂的La $_2$ CuO $_{4.10}$进行了随温度变化的角积分光电发射研究。我们发现，无论是大小$Δ$ * 的（小）pseudogap和温度\textit{T} *，在该pseudogap是开放的空穴浓度的降低而增加，与以前的研究一致。另一方面，超导能隙$Δ_{sc}$被发现保持小的空穴浓度。如果超导能隙只在节点（0，0）-（$π,π$）方向的费米弧上打开，而赝能隙在$\sim$（$π$，0）方向打开，则可以解释上述结果。
2007-04-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity in doped two-leg ladder cuprates
基于动能驱动的超导机制，在t-J梯形模型下，研究了掺杂双腿梯形铜氧化物中具有修正d波对称性的超导电性.结果表明，自旋液体基态的半填充演变成超导基态掺杂。与平面铜氧化物超导体的超导转变温度的掺杂依赖性类似，在欠掺杂区，掺杂双脚梯形铜氧化物的超导转变温度随掺杂的增加而增加，在最佳掺杂区达到最大值，然后在过掺杂区降低.
2006-05-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Dependence of the superconducting effective mass on doping in cuprates
利用“典型”铜酸盐的掺杂决定的多带模型谱，在整个掺杂尺度上计算了成对载流子的有效质量。大的$m_{ab}$值快速猝灭，留下非常欠掺杂的区域。$m_{ab}$的进一步缓慢减小再现了在具有渐进掺杂的铜酸盐中恢复费米液体行为的趋势。带间超导凝聚密度（$n_s$）表现出类似的行为转变温度和超导间隙。$n_s(0)/m_{ab}$比率具有接近最佳掺杂的表达最大值，也是热力学临界场。所有重叠的能带分量都被这个位置的化学势所取代。对强度和相位相干性同时发展。尽管它的简单性，该模型描述了各种铜氧化物的掺杂规模的特性的行为。
2005-06-14 cond-mat.supr-con
Doping Dependence of the Superconducting Leading Edge Gap in Bi2212
本文比较了不同掺杂范围内超导能隙的K依赖性。前缘带隙的精细行为表明，在费米面上的特定区域，对磁化率达到峰值。这些热点区域的中心远离标称的“热点”。这种行为归因于对玻色子的反馈效应。通过与中子衍射结果的比较进行了鉴别。
1999-11-16 cond-mat.supr-con
Doping dependence of phase coherence between superconducting Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$ grains
在本工作中，我们报道了超导Bi $_2$ Sr $_2$ CaCu $_2$ O $_{8+δ}$（Bi-2212）晶粒间相位相干性与掺杂水平关系的新发现.在$T$ = 0 K时，强欠掺杂和过掺杂区的实验结果偏离了基于掺杂水平对超流密度的依赖性的预期.这些发现似乎是由铜氧化物超导体的超导圆顶内部竞争秩序之间的相互作用所决定的。在超导穹顶下的欠掺杂和过掺杂区域可能存在两个量子临界点。
2014-11-17 cond-mat.supr-con
Doping evolution of superconducting gaps and electronic densities of states in Ba(Fe1-xCox)2As2 iron pnictides
对Ba（Fe_（1-x）Co_x）_2As_2（0 < x < 0.2）的正常态和超导态性质进行了大量的量热研究。当x < 0.06（x > 0.06）时，正常态Sommerfeld系数随Co掺杂量的增加而增加（减小），说明磁性和超导电性之间的强烈竞争使Ba（Fe 1-xCox）2As 2占据欠掺杂区的费米面，并填充空穴带.所有的超导样品表现出一个未知来源的零温度极限，这是最小的最佳掺杂，但增加到正常状态的值在强烈的下和过掺杂区域的状态的剩余电子密度。超导态的剩余比热是很好地描述使用两个带模型与各向同性的s波超导间隙。
2010-07-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping and energy dependent microwave conductivity of kinetic energy driven superconductors with extended impurities
在动能驱动的超导机制框架下，基于准粒子激发和散射过程的节块近似，研究了扩展杂质散射体对超导态铜氧化物超导体准粒子输运的影响.结果表明，与能量相关的微波电导率谱具有尖点形状。在低温下，微波电导率随温度的升高而线性增加，在中温时达到最大值，然后在高温时随温度的升高而减小。与掺杂相关的超导能隙参数的圆顶形状相反，最小的微波电导率发生在最佳掺杂附近，然后在欠掺杂和过掺杂制度中增加。
2008-02-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting Mechanism through direct and redox layer doping in Pnictides
通过在FeAs超导层和REO电荷库层中直接掺杂，讨论了磷属元素化物的超导电性机制。未掺杂的SmFeAsO是电中性的自旋密度波（SDW）化合物，在150 K以下具有磁有序性。超导FeAs层在Fe位掺杂Co和Ni，而REO层在O位掺杂F。在SmFeAsO通过Co的电子掺杂的结果在超导电性与转变温度（Tc）的最大值高达15 K，而F掺杂的结果在Tc高达47 K的SmFeAsO。所有这些REFe/Co/NiAsO/F化合物都是与ZrCuSiAs结构同构的。样品为四方晶系，空间群为P4/nmm。Tc随不同掺杂路线的变化表明了超导电性的结构和发生机制的多样性。氧化还原层掺杂比直接掺杂FeAs超导层更有效。
2012-11-20 cond-mat.supr-con
Possible superconducting symmetry on doped J1-J2 model
利用重整化平均场论，研究了正方晶格上t1-t2-J1-J2模型的基态可能的超导对称性。基态的超导对称性由阻挫振幅t2/t1和掺杂浓度决定。给出了该体系在阻挫掺杂平面内的相图。讨论了系统不同超导对称态之间的相变顺序。
2008-10-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electrostatic interface tuning in correlated superconducting heterostructures
静电场被施加到门控高温超导（HTSC）膜，被认为类似于电荷掺杂那样影响膜。分析的t-J模型的配对方面，我们表明，耦合到电偶极子和声子在膜和介质栅的界面处的注入电荷的本地化，并导致超导体-绝缘体的转变。这导致在接近和高于最佳掺杂的掺杂依赖的相图的戏剧性修改，这是预期的最近的电场效应实验与HTSC铜酸盐揭示。
2005-10-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Temperature vs. doping phase diagram of cuprate superconductors
从铜氧化物超导体的自旋费米子模型出发，通过对自旋自由度积分，得到了载流子的有效相互作用。我们的模型预测了超导相互作用耦合的量子临界点，这为系统中的超导性的发生设置了阈值。我们表明，这种耦合的物理值低于这个阈值，从而解释了为什么没有超导相的未掺杂系统。然后，通过包括掺杂，我们发现一个圆顶形的临界温度的依赖性作为载流子添加到系统中，与实验相图。在不调整任何自由参数的情况下计算了超导临界温度，并得出最佳掺杂量为$ T_c \sim $ 45 K时的超导临界温度，与实验结果相吻合。
2020-09-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping-induced vertical line nodes in the superconducting gap of the iron arsenide K-Ba122 from directional thermal conductivity
在高达15 T的磁场中，测量了砷化铁超导体K-Ba_（122）在平行和垂直于四极轴的热流作用下的热导率k，k值低至50 mK。在最佳掺杂（x ~ 0.4）到x = 0.16的范围内，k（T）在T = 0时不存在剩余线性项，表明在费米面的任何地方都不存在超导能隙中的节点。当穿过x = 0.16以下时，一个大的剩余线性项突然出现，表明超导能隙中的节点开始出现，最有可能是沿着c轴延伸的垂直线节点。我们讨论两种情况：1）s波带隙中的偶然节点，这是由于费米表面周围的带隙的强调制引起的，其中最小值随着欠掺杂而迅速加深; 2）从无节点s波状态到d波状态的相变，其中节点是由对称性强加的。
2016-02-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Cluster structure of superconducting phase and the nature of peaks in the doping dependences of the London penetration depth in iron pnictides
在此模型的框架内，考虑了异质和等价掺杂的铁磷族化合物中圆顶状相图的形成机制和磁场穿透特性，该模型假定了掺杂的局域性和超导相的团簇结构。结果表明，所提出的模型，尽管其简单性和忽略的电子结构的功能，使得它不仅可以准确地计算特定的HTSC化合物的相图上的超导圆顶的位置，但也可以解释的性质和位置的尖峰在伦敦的渗透深度取决于掺杂水平。
2022-05-25 cond-mat.supr-con
Doping dependence of Meissner effect in cuprate superconductors
基于动能驱动的超导机制，在t-t '-J模型下研究了铜氧化物超导体中迈斯纳效应的掺杂依赖性.根据线性响应理论，证明了超导体的电磁响应由反磁电流和顺磁电流两部分组成，从而精确地抵消了正常状态下的反磁项，并由此得到了超导体在整个超导穹顶内的$T\leq T_{c}$温度下的迈斯纳效应。通过考虑二维几何形状的铜氧化物超导体内的镜面反射模型，掺杂和温度依赖的局部磁场分布，磁场穿透深度的主要特征，以及观察到的超流密度的铜氧化物超导体被很好地再现。特别是，它表明，在类似的圆顶形状的掺杂依赖的超导转变温度，最大的超流密度发生在附近的临界掺杂$δ\approx 0.195$，然后降低在低掺杂和高掺杂制度。
2010-08-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping dependent isotope effects of the quasi-1D electron-phonon system: comparison with the high-temperature superconductors
用多步重整化群方法计算了一维Holstein-Hubbard和哈伯德模型在半满附近的弱耦合量子相图.如果足够强，则电子-声子相互作用诱导自旋能隙。决定超导配对能的自旋能隙强烈依赖于能带填充，并且随着系统从半填充掺杂而单调减小。然而，超导磁化率表现出不同的掺杂依赖性;它可以随着掺杂而非单调地变化，并且在掺杂的“最佳”值处表现出最大值。对于弱耦合、波动的一维链的准一维阵列，超导转变温度T_c表现出类似的非单调掺杂依赖性。改变离子质量（同位素效应）对T_c的影响在接近半填充时最大，在远离半填充时迅速减小。同位素效应对自旋能隙的影响与同位素效应对T_c的影响相反。我们讨论了这些结果和高温超导体性质之间的定性相似性。
2004-12-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anomalies in the superconducting dome of the Bi-cuprates
我们报告表征结果的能量色散X射线分析和交流敏感性的统计相关数量的单层铋铜酸盐单晶。我们发现，两个结构上完全不同的修改的单层铋铜酸盐，即（La，Pb=0.4）-Bi 2201和La-Bi 2201，表现出异常的超导转变温度在一定的空穴掺杂，例如在1/8孔每铜。这些掺杂值与Komiya等人在LSCO随温度变化的电阻中发现的“魔法掺杂分数”一致。这组新的发现表明，所有这些异常对于空穴掺杂的高温超导体都是通用的。
2010-12-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Nano Scale Fe Doping on Superconducting Properties of MgB2
铁是制备MgB2线材的重要护套材料。然而，Fe掺杂对MgB2超导性能的影响仍然存在争议。在这项工作中，我们提出的纳米级Fe粒子掺杂的MgB2的结果。使用块体和薄膜形式进行Fe掺杂实验。结果发现，Fe掺杂不影响MgB2的晶格参数，如MgB2的XRD峰位置没有变化所证明的。由于纳米级Fe颗粒的高反应活性，在低掺杂水平下Fe掺杂主要以FeB形式存在，而在10wt%掺杂时，XRD和TEM均检测到Fe2B。没有Fe取代Mg的证据。随着Fe掺杂水平的增加，转变温度适度降低。在高于3wt%的掺杂水平下，Jc（H）性能严重降低。纳米级Fe掺杂对Tc和Jc（H）的不利影响归因于晶粒解耦，这是由于含Fe掺杂剂在晶界处的磁散射的结果。
2004-09-15 cond-mat.supr-con
Doping dependence of the mass enhancement in (Pb,Bi)_2 Sr_2 Ca Cu_2 O_8 at the antinodal point in the superconducting and normal state
本文用角分辨光电子能谱（ARPES）研究了高温超导体（Pb，Bi）_2Sr_2CaCu_2O_8中载流子在超导态和正常态（pi，0）点附近的质量重整化。利用不同光子能量下的矩阵元效应，由于高动量和能量分辨率，成键带和反键带可以在整个掺杂范围内分离。在低于T_c的温度下，观察到两个带与玻色集体模的各向异性耦合，特别是在欠掺杂的情况下。在T_c以上，与连续谱或高能量模的各向同性耦合明显减弱。
2003-03-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting Fluctuations in the Normal State of the Two-Dimensional Hubbard Model
在动态集团近似下，计算了二维哈伯德模型中与超导关联有关的两粒子量。在正常状态下，我们确定了使$d_{x^2-y^2}$超导转变温度最大化的密度、相互作用和第二近邻跳跃强度的参数范围。我们发现，在所有情况下，最佳的转变温度发生在中等耦合强度，并抑制在强和弱相互作用强度。类似地，超导波动在中间掺杂时最强，并且朝向大掺杂和半填充被抑制。我们发现的变化的符号的顶点贡献$d_{xy}$超导电性从排斥近半填充吸引大掺杂。在所研究的参数下，没有发现$p$波超导，并且$s$波贡献总是排斥的.对于负的第二最近邻跳跃的最佳转变温度向电子掺杂的一方，在反对范霍夫奇点，向空穴掺杂移动。我们推测，电子掺杂化合物的局域相互作用的增加将增加$T_c$。
2015-09-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Li doping on structure and superconducting transition temperature of Mg1-xLixB2
本文报道了Mg_（1-x）Li_xB_2化合物的制备。对于x<0.3，获得了几乎单相的样品。面内晶格常数a随Li掺杂的增加而减小，而c变化不明显。Mg_（1-x）Li_xB_2的超导转变温度随Li掺杂量的增加而降低，x=0.5的样品出现超导电性的丧失。我们的工作结果与空穴超导机制的预言相一致。
2001-03-03 cond-mat.supr-con
Doping and temperature dependence of electronic Raman response in cuprate superconductors
在t-J模型的动能驱动超导机制框架下，研究了铜氧化物超导体中电子喇曼响应的掺杂和温度依赖性。结果表明，在低能位移时，B_{1g}对称性的温度依赖性耗尽比B_{2g}对称性的温度依赖性耗尽快。与掺杂相关的超导转变温度的圆顶形状类似，在欠掺杂区，B_{2g}沟道中的对断裂峰值能量随着掺杂的增加而增加，在最佳掺杂区达到最大值，然后在过掺杂区减小.此外，总体库珀对密度随着欠掺杂区域中的掺杂增加而增加。
2010-11-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Self doping effect and successive magnetic transitions in superconducting Sr$_2$VFeAsO$_3$
本文对五元铁基超导体Sr $_2$ VFeAsO $_3$进行了X射线衍射、X射线吸收、穆斯堡尔谱、电阻率、磁化强度和比热的测量。这显然是未掺杂的砷氧化物被证明是自掺杂通过电子转移从V $^{3+}$离子。我们观察到VO $_2$层内连续的磁性转变：在150 K时的反铁磁转变，随后在55 K时的弱铁磁转变。基于V $^{3+}$和V $^{4+}$的混合价态，讨论了VO $_2$平面内的自旋有序.
2010-09-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
High-pressure and doping studies of the superconducting antiperovskite SrPt3P
我们报告我们的调查结果SrPt3P，最近发现的强耦合超导体与Tc = 8.4 K，通过应用高物理压力和化学掺杂。我们研究空穴掺杂SrPt3P，这是理论上预测有较高的Tc，磁阻，磁性和量热。在这里，我们提出了这些研究的结果，并讨论其影响。
2015-05-14 cond-mat.supr-con
Optimum and quasi-optimum doped superconducting phases in FeAs and Fe2As2 superconductors
本文从能量最小原理出发，发展了一个实空间自旋平行超导理论。这个理论成功地为传统和非传统超导体中的许多复杂问题提供了连贯的解释。本文利用上述理论研究了新型氧铌酸盐高温超导体的最佳掺杂问题。在FeAs族中，当x_1 =1/3，1/6和1/8时，存在三个最佳（或准最佳）掺杂相，其涡旋晶格形成正方形或三角形稳定构型。而在Fe_2As_2族中，对于正方形和三角形超导涡旋线晶格，最佳掺杂分别出现在x ~ 2 =2/5和1/2处。
2008-07-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
1/8 Doping Anomalies and Oxygen Vacancies in Underdoped Superconducting Cuprates
讨论了几种铜氧化物超导体的热导率（$κ$）随温度和掺杂的变化。在YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6+x}$和Hg铜酸盐中观察到的1/8掺杂附近的正常状态$κ$和$κ$在$T_c$的斜率变化的抑制值，分别归因于局部晶格畸变和超导冷凝物的抑制。这两种现象都被认为是由局部平面孔的小区域引起的，可能是相分离的表现。结果表明，$κ$的相行为反映了条纹动力学和氧空位团簇对1/8掺杂异常条纹的钉扎。
1999-04-08 cond-mat.supr-con
Superconducting states of a J1-J2-K model for iron pnictides
本文用Salve玻色子平均场论研究了铁磷属元素双轨道t-J_1-J_2-K模型中超导对的对称性和强度。我们证明了最近邻双二次相互作用-K（S_i * S_j）^2通过促进d_{x2-y2} B_{1g}和s_{x^2+y^2} A_{1g}通道而影响超导配对相图。所得到的相图由几个竞争配对通道组成，包括各向同性s_{\pm} A_{1g}通道、各向异性d_{x2-y2} B_{1g}通道和两个s+id配对通道。我们研究了电子掺杂下超导态的演化，发现在双二次相互作用下，不同的掺杂浓度下，不同的配对通道可能占主导地位。我们表明，这是至关重要的，在理解掺杂的演变观察到的超导能隙各向异性在一些角度分辨的光电子能谱测量。
2014-04-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unconventional Pressure Dependent Interorbital and Interlayer Doping in Superconducting Nickelates
针对镍酸盐超导研究中电子计数与掺杂相图的矛盾，研究发现超导La₄Ni₃O₁₀存在非常规层间与轨道间本征掺杂效应，使相关轨道占据数与铜氧化物相近，建立了镍酸盐超导的自洽框架并维系两类超导体的关联。
2024-07-23 cond-mat.supr-con
Doping dependent evolution of the electronic structure of La2-xSrxCuO4 in the superconducting and metallic phases
用角分辨光电子能谱（ARPES）研究了La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（LSCO）体系的电子结构.本文研究了空穴掺杂对超导相和金属相费米面、超导带隙和扩展鞍点$k=(π,0)$附近能带色散的影响。随着空穴浓度$x$降低，$(π,0)$处的平带从$x>0.2$的费米能级（$E_F$）以上移动到$x<0.2$的$E_F$以下，并且进一步降低到$x=0.05$。从ARPES谱的前沿位移，发现周围的超导带隙的大小单调增加的$(π,0)$从$x=0.30$下降到$x=0.05$，即使$T_c$减少在欠掺杂区，超导带隙似乎平滑地演变到正常状态的间隙在$x=0.05$。结果表明，表征这些低能量结构的能量尺度具有类似的掺杂依赖性。对于重过掺杂样品（$x=0.30$），用简单的唯象自能形式分析了其能带色散和ARPES谱线形状，得到了电子有效质量增强因子$m^*/m_b \simeq 2$.欠掺杂区（$x \lesssim 0.10$）观察到的电子结构的一些不寻常的功能是一致的条纹模型的数值计算工作。
2001-12-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Antiferromagnetism and phase separation in the t-J model at low doping: a variational study
利用Gutzwiller投影的波函数，我估计了高温铜氧化物超导体的几个变分态的t-J模型的基态能量。结果表明，反铁磁性和相分离在低掺杂的超导状态和交错磁通正常状态提出的涡核。虽然在欠掺杂超导状态的相分离可能是相关的条纹形成机制，正常状态的结果表明，类似的电荷不均匀性也可能出现在涡核相对较高的掺杂值。
2003-11-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Ca doping for Y on structural / microstructural and superconducting properties of YBa2Cu 3O7-d
我们报告的结构，显微结构和输运性质的Y1-xCaxBa 2Cu 3 O 7-d块体样品与0.20 × 0.0系统的研究。Ca ~（2+）在YBa_2Cu_3 O_（7-d）中Y ~（3+）位的部分取代导致了轻微的过掺杂区，这与CuO_2面的无序一起导致了掺杂体系超导转变温度（Tc）的降低。通过透射电子显微镜（TEM）技术在成像和选定区域衍射模式中研究的微观结构变体揭示了尽管正交性略有降低，但随着Ca浓度的增加，孪晶密度增加。这与通常认为的孪晶密度随正交性的减小而减小的观点相反。随着Ca浓度的增加，孪晶密度的增加导致孪晶边界的尖锐化。这些尖锐的孪晶边界可以作为有效的钉扎中心。本文提出并讨论了微结构特征与超导性能之间可能存在的联系。
2004-12-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Model for the boron-doping dependence of the critical temperature of superconducting boron-doped diamond
本文研究了掺硼金刚石的超导临界温度Tc随浓度的变化。我们计算了在动态集团近似下费米能级的态密度，得到了比相干势近似更高的值。我们讨论的Tc作为一个功能的状态密度内的BCS，麦克米伦，和贝利茨理论。简化的Belitz理论给出了与实验数据最好的协议。由于态密度服从简单的幂律，本理论提供了Tc（x）的解析公式。
2009-06-22 cond-mat.supr-con
Microscopic approach to high-temperature superconductors: Superconducting phase
尽管在理论和实验上做了大量的努力，但对于导致前所未有的高转变温度$T_c$的高温超导体的超导配对机制的理解仍然缺乏。从$t$ - $J$模型出发，在一种新的重整化方案（PRM）的框架下，对中等空穴掺杂下超导相的物理性质进行了微观研究.我们的微观方法使我们能够解释在欠掺杂以及在最佳的空穴掺杂制度的实验结果。在很好的协议与实验，我们发现没有超导解决方案非常小的空穴掺杂。在超导相，序参量原来具有d波对称性与几个晶格常数的相干长度。从角分辨光电子能谱（ARPES）沿费米面得到的光谱函数也与实验符合得很好：光谱显示出在费米能附近的小范围内由相干激发单独引起的峰状结构。
2009-03-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Theory of superconductivity in doped cuprates
在t-t '-J模型下，基于动能驱动的超导机制，讨论了掺杂铜氧化物超导态的物理性质。我们证明了铜氧化物超导体的超导态是由超导能隙参数和单粒子相干性共同控制的，并定量地再现了铜氧化物超导体实验中发现的一些主要特征，包括超导能隙参数与超导转变温度的掺杂关系，[π，0]点的电子谱函数，空穴和电子掺杂中超导性的电荷不对称性，以及低能量和高能量下的无公度磁散射和中能量下的公度[π，π]共振与掺杂和能量的关系。我们还表明，在高能量的无公度磁激发的能量大于超导能隙的能量，并在超导转变温度。
2006-12-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Critical doping for the onset of a two-band superconducting ground state in SrTiO$_{3-δ}$
在掺杂SrTiO $_{3}$超导性持续下降到一个非常低的浓度的移动电子。这限制了相关的能量窗口和可能的配对场景。我们提出了一个量子振荡和超导转变温度的研究，$T_{c}$作为载流子密度从$10^{17}$到$10^{20}$ $cm^{-3}$调谐，并确定两个临界掺杂水平对应的填充阈值的上带。在第一临界掺杂，这将在缺氧样品中的单带和双带超导制度分开，T $_{c}$随载流子浓度的稳定增加突然停止。在该掺杂水平附近，最低能带中的能量分散显示出从抛物线行为的向下偏离。结果施加新的约束微观配对的情况下。
2014-05-22 cond-mat.supr-con
s+is superconductivity with incipient bands: doping dependence and STM signatures
最近的观察结果的小费米能量和相对较大的超导间隙，目前也没有交叉的费米能量（初期带）在铁基超导体，我们分析了掺杂的超导性的演变在一个四带模型跨越Lifshitz过渡，包括BCS-BEC交叉效应的浅带。类似于BCS的情况下，我们发现，与空穴掺杂的空穴带的超导序参量之间的相位差的变化从$0$ $π$通过中间$s+is$状态打破时间反演对称性。然而，过渡发生在该地区的电子带是初期和化学势重整化的超导状态导致显着扩大的$s+is$区域。我们进一步提出的定性特征的$s+is$状态，可以观察到在扫描隧道显微镜（STM）实验也考虑到初期带。
2017-07-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Quantitative Comparison between Electronic Raman Scattering and Angle-Resolved Photoemission Spectra in Bi$_2$Sr$_2$CaCu$_2$O$_{8+δ}$ Superconductors: Doping Dependence of Nodal and Antinodal Superconducting Gaps
电子拉曼散射（ERS）和角分辨光电子能谱（ARPES）都揭示了铜氧化物中不同动量空间的能隙的两个能量尺度。然而，解释是不同的，在两个实验中的间隙值也不同。为了澄清这些差异的根源，我们直接比较ERS和ARPES的计算ERS从实验数据的ARPES通过久保公式。除了B $_{1g}$峰能量外，计算的ERS谱与实验结果符合较好.通过假设沿费米面的特定光谱权重分布，从由ARPES推导出的与掺杂无关的d-波隙中很好地再现了掺杂相关的B $_{2g}$峰能量。B $_{1g}$峰能量不能由ARPES数据再现。B $_{1g}$ ERS和反结ARPES之间的差异随着欠掺杂而变大，这意味着赝能隙的影响在这两种技术中是不同的。
2019-03-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Single superconducting energy scale in electron-doped cuprate superconductor Pr_2-xCexCuO_4
本文报道了电子掺杂铜酸盐Pr_2-xCe_xCuO_4的隧穿谱随掺杂浓度和温度的变化。我们发现，超导能隙，δ，显示出BCS的温度依赖性，即使在极低的载流子浓度（研究这里的第一次）。此外，δ遵循Tc的掺杂依赖性，与空穴掺杂铜酸盐的隧穿研究形成强烈对比。从我们的结果中，我们得出结论，有一个单一的超导能量标度的电子掺杂的铜氧化物。
2009-05-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Anomalous peak in the superconducting condensate density of cuprate high T_{c} superconductors at a unique critical doping state
本文用μ子自旋转动方法研究了Y_{0.8} Ca_{0.2} Ba_{2}（Cu_{1-z} Zn_{z}）_{3} O_{7-δ}和Tl_{0.5-y} Pb_{0.5+y} Sr_{2} Ca_{1-x} Y_{x} Cu_{2} O_{7}的超导凝聚态密度n_{s} ^{0}的掺杂依赖性.我们发现，n_{s} ^{o}在轻微过掺杂制度中的独特掺杂状态下表现出明显的峰。它的位置与临界掺杂状态相一致，在临界掺杂状态下，正常态赝能隙首先出现，耗尽了电子态密度。观察到n_{s} ^{o}和凝聚能U_{o}之间令人惊讶的相关性，这表明即使在过掺杂区域中也存在非常规行为。
2000-06-19 cond-mat.supr-con
Persistence of superconducting condensate far above the critical temperature in YBa$_2$(Cu,Zn)$_3$O$_y$ revealed by $c$-axis optical conductivity measurements for several Zn concentrations and carrier doping levels
利用YBa-$_{2}$（Cu $_{1-x}$ Zn $_{x}$）$_{3}$ O $_{y}$在不同掺杂水平（$p$）和不同Zn浓度下的$c$轴电导率，通过直接测量高温铜氧化物超导体的超导凝聚体，研究了高温铜氧化物超导体中的超导先驱现象.光学电导率的实部和虚部都清楚地表明，超导载流子持续到高于临界温度$T$ $_{c}$但低于赝能隙温度$T$ $^{\ast}$的高温$T$ $_{p}$。与$T$ $^{\ast}$一样，$T$ $_{p}$随着掺杂水平的降低而增加，但与$T$ $^{\ast}$不同，随着Zn取代而降低。
2014-03-17 cond-mat.supr-con
Intrinsic electron-doping in nominal "non-doped" superconducting (La,Y)$_2$CuO$_4$ thin films grown by dc magnetron sputtering
采用直流磁控溅射和真空原位退火的方法成功地制备了超导标称“非掺杂”$La_{1.85}Y_{0.15}CuO_4$（LYCO）薄膜。在具有高纯C轴取向T '型结构的LYCO薄膜中，最佳的$T_{C0}$超过13 K。在正常状态下，T '-LYCO薄膜的电阻率与温度的准二次关系、负霍耳系数以及氧含量的影响与典型的Ce掺杂T'-214铜氧化物十分相似，表明T '-LYCO具有n型铜氧化物的电子掺杂性质，而不是以前提出的能带超导体。载流子被认为是由缺氧引起的。
2006-11-05 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping Dependence of Bilayer Resonant Spin Excitations in $\bf (Y,Ca)Ba_2Cu_3O_{6+x}$
用中子非弹性散射实验研究了双层高$T_c$超导体$\rm Y_{1-x}Ca_{x}Ba_2Cu_3O_{6+y}$在宽掺杂范围内的奇、偶对称共振磁模。的阈值的自旋激发连续在超导状态下，推导出的能量和光谱权重的两种模式，与超导d-波间隙，测量相同的样品在$B_{1g}$对称的电子拉曼散射。在$δ\simeq 0.19$的临界掺杂水平以上，模式能量和连续阈值两者重合。我们发现这两种模式的特征能量和谱权之间存在一个简单的标度关系，这表明共振模式是超导能隙中的束缚态，正如共振模式的自旋激子模型所预测的那样.
2005-12-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
