New Results on Deeply Virtual Compton Scattering at H1, ZEUS and HERMES
本文将简要介绍深虚康普顿散射的过程，并给出在DESY HERA对撞机上测量的最新结果。特别是，截面已被测量与增加的统计数据在对撞机实验H1和ZEUS，而HERMES首次报告测量的t-依赖性的束电荷不对称氢和束电荷不对称氘。
2004-10-29 hep-ex
New JLab/Hall A Deeply Virtual Compton Scattering results
在Q $^2$ =1.9 GeV $^2$的E00-110实验中，提取了非极化深度虚康普顿散射截面的新数据点，有效地使价电子区的统计数据加倍。系统的不确定性进行了仔细的研究。
2015-02-11 hep-ex hep-ph
Measurement of azimuthal asymmetries associated with deeply virtual Compton scattering on a longitudinally polarized deuterium target
在从纵向极化氘靶的实光子的排他性电产生中的方位不对称性相对于单独的靶极化和相对于与束螺旋度和/或束电荷组合的靶极化来测量。这种不对称性出现在实光子相对于轻子散射平面围绕虚光子方向的方位角$ϕ$上的分布中。这种不对称性是由深虚康普顿散射过程及其对Bethe-Heitler过程的干扰引起的。从张量极化氘目标与消失的矢量极化的束电荷和束螺旋度不对称的结果被证明是兼容的那些从非极化氘目标，这是预期的非相干散射占主导地位，在较大的动量转移。此外，单目标自旋不对称性和双自旋不对称性的结果被发现与先前在氢靶上测量的相应的不对称性是兼容的。对于相干散射的氘核在小的动量转移到目标，这些发现意味着张量的贡献的截面是小的。此外，张量不对称性被发现是兼容的零。
2011-05-02 hep-ex
The Beam--Charge Azimuthal Asymmetry and Deeply Virtual Compton Scattering
首次观察到入射轻子束的方位角截面不对称性，这是从实光子硬排他电产生的研究中得到的。这些数据是由DESY的HERMES实验积累的，在该实验中，HERA 27.6 GeV的电子或正电子束从非极化的氢气靶上散射。观察到的不对称性是由于Bethe-Heitler过程和深虚康普顿散射（DVCS）过程之间的干扰。干扰项对DVCS幅度敏感，这提供了对广义帕顿分布的最直接的访问。
2006-12-21 hep-ex
Status of Deeply Inelastic Parton Distributions
本文简要回顾了非极化部分子密度的研究现状和由深度非弹性散射数据确定QCD标度$Λ_{\rm QCD}$的研究进展。
2007-11-12 hep-ex hep-lat hep-ph
Inclusive Measurements of Inelastic Electron and Positron Scattering from Unpolarized Hydrogen and Deuterium Targets
本文介绍了在HERMES实验上对电子和正电子与非极化质子和氘核的非弹性散射的测量结果。结构函数$F_2^p$和$F_2^d$使用现有数据的参数化的横向虚拟光子吸收截面比来确定。HERMES的结果提供的数据范围$0.006\leq x\leq 0.9$和0.1 GeV的$^2\leq Q^2\leq$ 20 GeV的$^2$，覆盖之间的过渡区微扰和非微扰制度的QCD在一个迄今为止很大程度上未探索的运动学区域。它们与重叠区域的现有世界数据一致。测量的截面，与其他实验的数据相结合，使用ALLM模型的函数形式来执行光子-核子截面的拟合。氘质子截面比也被确定。
2011-05-02 hep-ex
Separation of contributions from deeply virtual Compton scattering and its interference with the Bethe--Heitler process in measurements on a hydrogen target
本文研究了非极化质子靶硬排他的实光子产生，试图阐明广义部分子分布。在1996- 2005年期间积累的数据与HERMES光谱仪进行了分析，产生的不对称性相对于组合依赖的截面上的光束螺旋度和电荷，从而揭示了以前未分离的贡献，从深虚拟康普顿散射和它的干扰Bethe-Heitler过程。的积分亮度是足以显示相关的依赖于两个运动学变量，并提供了最精确的测定依赖于只有束电荷。
2009-09-19 hep-ex
Studying Deeply Virtual Compton Scattering with Neural Networks
利用神经网络拟合康普顿形状因子H的HERMES数据的深度虚拟康普顿散射非极化质子。我们用这个结果来预测在COMPASS II实验的运动学的μ子散射质子的束流电荷-自旋不对称性。
2011-10-17 hep-ex hep-ph physics.data-an
Measurement of the Beam-Spin Azimuthal Asymmetry Associated with Deeply-Virtual Compton Scattering
首次测量了光子硬电产生中的束自旋不对称性。数据已积累的HERMES实验在DESY使用HERA 27.6 GeV的纵向极化正电子束和非极化氢气目标。相对于入射正电子束的螺旋度状态，确定了所产生的光子在相对于轻子散射平面的角度φ中的方位角分布的不对称性。在1.7 GeV以下的丢失质量范围内，测量sin（phi）矩中的束自旋分析功率为-0.23 +/-0.04（stat）+/-0.03（syst）。观察到的不对称性是由于干涉的Bethe-Heitler和deepen-virtual康普顿散射过程。
2001-09-23 hep-ex
Flavor Decomposition of Nucleon Structure at a Neutrino Factory
我们探索的可能性测量夸克的质子和中子的中微子束产生的μ子存储环的内容。由于光束的性质，可以考虑小的核目标，如氢和氘，以及极化目标。预计从这些目标的统计使用标称μ子存储环强度计算，并给出了众多的结构功能，极化和非极化目标的统计误差。结果表明，在相对较小的靶下，无论是非极化的还是极化的质子和氘上的中微子和反中微子的结构函数F_2，xF_3，xg_1和xg_5都可以在大部分可达的运动学范围内得到很好的精度。
2001-05-04 hep-ex hep-ph
Neural network generated parametrizations of deeply virtual Compton form factors
我们已经产生了一个参数化的康普顿形状因子（CFF）H的基础上的数据，从深虚拟康普顿散射（DVCS），使用神经网络。这种方法提供了一个基本上与模型无关的拟合过程，它提供了现实的不确定性。此外，它有利于传播的不确定性从实验数据CFFs。我们假设CFF H占主导地位，并使用HERMES数据DVCS关闭非极化质子。我们预测的光束电荷自旋不对称质子的COMPASS II实验的运动学。
2011-06-14 hep-ex hep-ph
Predictions for deeply virtual Compton scattering on a spin-one target
我们考虑了自旋为1的靶上光子的硬产生，给出了微分截面的一般方位角依赖关系。此外，我们估计了在HERMES的非极化氘核靶的束流自旋不对称性。
2002-02-28 hep-ex hep-ph nucl-th
Measurement of the transverse target-spin asymmetry associated with deeply virtual Compton scattering on the proton
本文讨论了用27.6 GeV $e^\pm$光束在HERMES装置上测量的深虚康普顿散射（DVCS）和各种内部极化或非极化气体靶的结果。结果报告的横向目标自旋不对称性（TTSA）与DVCS，从2002-2004年积累的数据中提取的$e^+$束上的横向极化氢目标。在$|t|<0.7$ GeV $^2$、$0.03<x_B<0.35$和$1<Q^2<10$ GeV $^2$的运动学范围内，给出了导致扭转和$α_S$的TTSA振幅作为$-t$、$x_B$和$Q^2$的函数。基于广义部分子分布唯象模型的理论预测与实验结果一致。随着2005年统计数据的增加，我们可以将$u$夸克的总角动量限制在这个模型中。
2005-12-06 hep-ex
The Theory of Deeply Inelastic Scattering
通过精确测量强耦合常数$α_s(M_Z^2)$和不同的部分子分布函数，在大虚度深度非弹性散射中探测的核子结构函数是检验量子色动力学（QCD）的重要工具。这些量的精确知识对于强子对撞机的所有精确测量也是重要的。在过去的二十年里，在进行精确计算方面取得了非常重大的进展。本文综述了基于微扰QCD的非极化和极化轻子-强子散射的理论研究现状。
2012-11-30 hep-ex hep-ph
Beam charge asymmetries for deeply virtual Compton scattering off the proton
本文讨论了非极化氢的$\vv{e}^{\pm}p \to e^{\pm}p γ$过程的非极化和极化束电荷不对称性。本文研究了在托马斯·杰斐逊国家加速器装置上用CLAS 12谱仪测量10.6GeV极化正电子和电子束的BCAs。该实验配置允许在大的$(x_B,Q^2)$相空间上测量非偏振和偏振BCA的方位角和$t$依赖性，提供了对康普顿形状因子（CFF）${\mathcal H}$的实部的直接访问。此外，这些测量面临贝特-海特勒优势假说和超越领先扭转的最终影响。潜在的正电子束数据的CFFs的确定的影响也进行了研究内的实验观测值的局部拟合方法。正电子数据显示，大大降低CFF之间的相关性，从而显着提高$\Re {\rm e} [\mathcal{H}]$的测定。
2021-03-23 hep-ex nucl-ex
Recent HERMES Results on DVCS
在高能轻子与核子/核碰撞中，由于深度虚康普顿散射（DVCS）和韧致辐射的干涉，导致了束荷不对称，从而导致了光子的产生。最近的结果为氢和氘目标的报告和一致的趋势上升的余弦φ系数与动量转移|t|已被发现。
2005-05-09 hep-ex
Deeply virtual meson production on neutrons
在本文中，我们详细分析了如何测量的介子在中子上的独家电生产将补充广义部分子分布（GPD）的质子的研究，提供独立的实验观测。中子上的这些过程中有一些具有非常独特的特征，因此我们期望对液体氘的测量将允许将它们与质子上的类似过程清楚地区分开来，从而提供非常干净的GPD探针。在带电介子产生的情况下，所有产生的强子都是带电的，因此我们期望这个过程的运动学可以很容易地重建。我们估计的横截面的运动学杰斐逊实验室的实验，使用目前的唯象GPD模型。
2018-10-17 hep-ex hep-ph
Measurement of deeply virtual Compton scattering (DVCS) cross sections with CLAS
广义部分子分布（GPD）提供了一种新的描述复杂的内部结构的核子的基本成分，夸克和胶子。GPD描述了核子中部分子的横向位置和纵向动量分数之间的相关性，扩展了由形状因子和部分子分布函数测量得到的信息.深虚康普顿散射（DVCS），即核子中单个夸克电产生实光子的过程，$eN \to eNγ$，是最直接的、唯一的过程。一个专门的实验，研究DVCS与CLAS探测器在杰斐逊实验室（JLab）已经进行了使用5.776 GeV的极化电子束和非极化氢目标，使我们能够收集DVCS事件在最广泛的运动范围内探索的价区域：$1<Q^2<4.6$ GeV $^2$，$0.1<x_B<0.58$，和$0.09<-t<3$ GeV $^2$。我们目前的DVCS/BH $ep \to epγ$截面的提取的初步结果。
2012-07-16 hep-ex nucl-ex
First $O(α_s^3)$ heavy flavor contributions to deeply inelastic scattering
在渐近极限$Q^2 \gg m^2$下，深度非弹性散射的重味Wilson系数分解为无质量Wilson系数和由轻锥展开得到的普遍重味算子矩阵元.以这种方式，可以在$(m^2/Q^2)^k, k > 0$中计算除了功率校正之外的所有校正。重风味算子矩阵元素是${\sf NLO}$已知的。我们提出的最后2-循环结果失踪的非极化的情况下，重整化在3-循环和第一3-循环的结果成比例的条款的颜色因子$T_F^2$在梅林空间。计算中还得到了${\sf NNLO}$反常维数\cite{LARIN,MVVandim}的相应部分。
2008-06-27 hep-ex hep-lat hep-ph
Deeply Virtual Exclusive Processes and Generalized Parton Distributions
杰斐逊实验室的深度虚拟排他性散射综合计划的目标是创建夸克和胶子的横向空间图像，作为质子，中子和原子核中纵向动量分数的函数。这些函数是靶核的广义部分子分布（GPD）。霍尔A中的深虚康普顿散射（DVCS）反应{ep -> ep γ}的横截面测量结果支持Q2> 2 GeV ^2时散射振幅的QCD因式分解。准自由中子DVCS测量的氘核表明夸克角动量和规则的敏感性。在CLAS中，用极化光束、非极化靶和纵向极化靶，在很宽的运动范围内进行了完全排他性的H（e，e' pγ）测量。现有的模型在质量上与JLab数据一致，但显然需要较少约束的模型。在CLAS中对虚矢量介子的产生进行了深入的研究。12 GeV的升级对这些通道至关重要。ρ和ω通道反应提供了对夸克GPD的味敏感性的前景，而π-产生通道则由胶子分布控制。
2011-02-24 hep-ex hep-ph nucl-ex
Beam Charge Asymmetries for Deeply Virtual Compton Scattering on the Proton at CLAS12
该研究利用CLAS12探测器，通过测量极化正负电子束在氢靶上的深度虚康普顿散射束流电荷不对称性，以分离反应振幅，约束GPDs提取，并探测D-项和高扭效应。
2023-11-13 hep-ex nucl-ex
A First Measurement of the Tensor-Polarized Structure Function b1d
Hermes实验使用HERA的27.6 GeV纵向极化正电子束和纯气体的内部靶来研究核子的自旋结构。除了众所周知的自旋结构函数g_1，精确测量与纵向极化质子和氘核目标，使用张量极化氘核目标提供了访问的张量极化结构函数b1d。后者，用非偏振光束测量，量化了部分子动量分布对核子自旋的依赖性。在2000年的数据采集期间，Hermes用张量极化氘靶进行了为期1个月的专门运行。这里给出了运动学范围0.002<x<0.85和0.1<Q^2<20 GeV^2时张量极化结构函数b1d的初步结果。
2002-11-06 hep-ex
Positrons at JLab - Advancing Nuclear Science in Hall B
在这个演讲中，我解决了两个高冲击物理程序，需要使用极化和非极化的正电子束，除了使用相同能量的电子束。首先，我地址将获得从使用正电子束除了电子束的康普顿形状因子（CFFs）和广义部分子分布（GPD）的提取从深虚康普顿散射（DVCS）的质子目标。作为第二个高影响力的科学计划，我讨论了一个实验方案，使用非极化正电子测量质子的弹性散射，努力确定明确的2-光子交换的贡献，以解决长期存在的差异，在确定质子的电磁形状因子。
2018-03-15 hep-ex nucl-ex nucl-th
Description and interpretation of DVCS measurements
考虑到众所周知的局限性，某些模型的广义部分子分布（GPD），我们表明，所谓的通用GPD，描述深虚康普顿散射（DVCS）和深虚介子生产（DVMP）的数据，未能描述测量深非弹性散射。我们提出了一个新的全球DVCS拟合，合理地描述了世界数据集，其中包括现在也从大厅A和CLAS合作的新测量。我们还明确地说明，康普顿形状因子（CFFs）不能明确地从光子电产生测量单独非极化质子提取，我们认为，它是更可靠的解释这样的测量在某些CFF组合，仍然需要一些照顾，以估计传播的误差。
2015-12-30 hep-ex hep-ph
Beam-Charge Asymmetry associated with DVCS at HERMES
我们报告的第一个观察到的方位角不对称性的硬电产生的真正的光子相对于入射轻子束的电荷。这种不对称性归因于Bethe-Heitler过程与深层虚康普顿散射过程之间的干涉，这使得在振幅水平上可以接近后者。这个过程似乎是理论上获得广义部分子分布的最干净的方法。这些数据是由DESY的HERMES实验积累的，该实验将HERA 27.6 GeV电子/正电子束从非极化氢气靶上散射。
2002-07-11 hep-ex
Azimuthal distributions of charged hadrons, pions, and kaons produced in deep-inelastic scattering off unpolarized protons and deuterons
在HERMES实验中测量了电子和正电子与氢和氘靶的非极化半包容深非弹性散射中产生的强子分布的方位角cos θ和cos 2 θ调制。第一次，这些调制被确定在一个四维的运动学空间分别为正，负电荷的π介子和K介子，以及身份不明的强子。这些方位角依赖性对核子内夸克的横向运动和极化敏感，例如，Cahn，Boer-Mulders和Collins效应
2013-01-18 hep-ex nucl-ex
Mellin Moments of the {$O(α_s^3$)} Heavy Flavor Contributions to unpolarized Deep-Inelastic Scattering at $Q^2 \gg m^2$ and Anomalous Dimensions
计算了$Q^2 \gg m^2$区域内非极化深度非弹性散射的扭转2算符的$O(α_s^3)$重味对结构函数$F_2(x,Q^2)$的Wilson系数和质量算符矩阵元的贡献.将质量OME与已知的光味Wilson系数进行卷积，得到质量Wilson系数。我们还计算了大量的OME，这是需要评估重味部分子分布的可变味数计划（VFNS）的3-循环顺序。所有贡献的威尔逊系数和运营商矩阵元素，但真正的常数项$O(α_s^3)$的OME的导出量，这是已知的一般值梅林变量$N$。对于算子矩阵元素$A_{Qg}^{(3)}, A_{qg,Q}^{(3)}$和$A_{gg,Q}^{(3)}$，计算$N = 2$到10的矩，对于$A_{Qq}^{(3), \rm PS}$到$N = 12$的矩，以及对于$A_{qq,Q}^{(3), \rm NS}$，$A_{qq,Q}^{(3),\rm PS}$，$A_{gq,Q}^{(3)}$到N=14的矩。这些术语有助于清淡风味+-组合。对于风味非单态项，我们还计算了奇数矩N=1至13，对应于轻风味$-$ -组合。我们还通过独立的计算得到了三圈反常维数的矩，以及它们对本过程的色投影，与文献中的结果一致.
2009-04-23 hep-ex hep-lat hep-ph
Beam-helicity asymmetry arising from deeply virtual Compton scattering measured with kinematically complete event reconstruction
在HERMES实验室测量了纵向极化HERA正电子束散射非极化氢靶产生纯光子的束螺旋度不对称性。这种不对称性是由深层的虚康普顿散射及其对Bethe-Heitler过程的干扰引起的。从由$ep\rightarrow epγ$事件组成的数据样本中提取束螺旋度不对称的方位角振幅，其中检测到包括反冲质子在内的最终状态中的所有粒子。反冲检测器的安装，虽然降低了实验的接受度，但允许消除来自$ep\rightarrow eNπγ$事件的背景，在以前的HERMES出版物中，估计该背景对信号的贡献平均约为12%。从当前数据样本中去除该背景显示出将前导不对称幅度的幅度增加0.054 +/- 0.016至-0.328 +/- 0.027（统计）。+/- 0.045（系统）。
2012-11-28 hep-ex
Spin Density Matrix Elements in Exclusive rho^0 Electroproduction on 1H and 2H Targets at 27.5 GeV Beam Energy
在HERMES实验中，利用27.6 GeV的束流能量和非极化的氢和氘靶，确定了描述排他性ρ ^0电产生和衰变的角分布的自旋密度矩阵元。在1 GeV^2 < Q^2 < 7 GeV^2、3.0 GeV < W < 6.3 GeV和-t < 0.4 GeV^2的运动学区域中提取了与束的纵向偏振相关（不相关）的八（十五）个SDME。在给定的实验不确定性，螺旋度振幅的相对大小的层次结构进行了观察。所有SDME的运动学依赖于Q^2和t，以及作为Q^2的函数的纵向与横向rho^0的电产生截面比。一个小的，但统计上显着的偏离s通道螺旋度守恒的假设观察。一个迹象是看到的贡献不自然的宇称交换振幅，这些振幅自然产生的夸克交换机制。
2009-06-13 hep-ex
Exclusively produced rho^0 asymmetries on the deuteron and future GPD measurements at COMPASS
广义部分子分布（GPD）为完整描述核子结构提供了一个新的强有力的框架。它们可以提供夸克和胶子如何形成核子的三维图像。GPD可以在硬排他介子产生或深虚康普顿散射（DVCS）中进行实验探测。CERN的COMPASS实验是研究这些反应的独特场所。在COMPASS中，高能量极化的正或负μ介子束被极化或非极化的固定目标散射。给出了纯ρ ^0介子产生的第一个结果。在横向极化的氘核靶上测量了只产生ρ ^0的横向靶自旋不对称性。展望未来的DVCS测量和专属介子生产在COMPASS将显示。该实验将使用现有的COMPASS光谱仪，配备新的靶、新的反冲探测器和扩展量热法。对不同的模型进行了仿真，并对反冲探测器进行了测试。
2008-08-01 hep-ex
Deeply virtual Compton scattering off the neutron
核子（质子和中子）的三维结构嵌入在所谓的广义部分子分布中，可以从深度虚康普顿散射中获得。在这个过程中，一个高能电子通过交换一个虚光子而被核子散射。然后，一个高能实光子从核子内部的一个夸克发射出来，它携带着夸克的横向位置和纵向动量的信息。通过测量深虚康普顿散射截面，可以提取与广义部分子分布相关的康普顿形状因子。在这里，我们报告的观察非偏振深虚康普顿散射的氘目标。从测量的光子电生截面，我们提取了准自由中子和相干氘核的截面。由于量子色动力学的近似同位旋对称性，我们可以通过将我们的测量与以前探测质子内部结构的测量相结合来确定不同夸克味对螺旋守恒康普顿形状因子的贡献。这些结果推进了我们对核子结构描述的理解，这对于解决质子自旋之谜是重要的。
2021-09-05 hep-ex hep-ph nucl-ex
The E00-110 experiment in Jefferson Lab's Hall A: Deeply Virtual Compton Scattering off the Proton at 6 GeV
本文给出了Jefferson实验室E00-110中深虚康普顿散射（DVCS）区和价夸克区的光子电产生（$\vec{e}p\rightarrow epγ$）截面的最终结果。这些数据的一个子集的分析结果之前已经发表，但分析已经得到了改进，在这里详细描述，以及实验设置的细节。此外，额外的数据进行了分析，导致光子电产生截面在新的运动学设置，共588个实验箱。的$Q^2$ -和$x_B$ -依赖的螺旋依赖和螺旋无关的截面的结果进行了讨论。如前所述，$Q^2$依赖性说明了扭转-2手提包振幅在实验运动学中的主导地位。由于这个高光度实验的出色精度，很明显，非偏振截面显示出显着的偏差，从贝特-海特勒过程中，我们的运动学，兼容的一个大的贡献，从领先的扭曲-2 DVCS $^2$长期的光子电产生截面。还讨论了为了完全再现数据的形状而包括更高扭曲校正的必要性。本文中的DVCS截面代表了E00-110的最终实验结果，取代了先前的出版物。
2015-04-21 hep-ex nucl-ex
Helium Compton Form Factor Measurements at CLAS
通过广义部分子分布（GPD）编码的原子核部分子含量的分布可以通过深虚康普顿散射（DVCS）过程来获得，该过程对实光子的精细产生产生的截面有贡献.类似于物质对光的光的散射，DVCS提供了关于强子的动力学和空间结构的信息。该过程对轻子束偏振的敏感性允许在包含GPD信息的康普顿形状因子方面挑出DVCS振幅。在Jefferson实验室B厅测量了$^4$ He（$\vec {\mathrm e}$，e $' γ^4$ He）过程的束流自旋不对称性，提取了$^4$ He核扭曲2康普顿形状因子的实部和虚部。这里报道的实验结果表明，这种方法的相关性，这样一个目标，并建议的主导地位的Bethe-Heitler振幅的非极化过程中的运动学范围内探索的实验。
2013-06-30 hep-ex nucl-ex
Can we measure Double DVCS at JLab and the EIC?
本文评估在 JLab 和 EIC 上测量 DDVCS 的可行性，通过多种 GPD 模型和 EpIC 模拟表明非极化与极化轻子束可观测量敏感且事件数可观。
2023-12-18 hep-ex hep-ph nucl-th
An experimental program with high duty-cycle polarized and unpolarized positron beams at Jefferson Lab
极化和非极化的正电子束被认为是下一代轻子加速器实验计划的重要组成部分。在杰斐逊实验室（JLab）的强子物理计划的背景下，正电子束是补充，甚至是必要的，工具，用于精确理解核子和原子核的电磁结构，在弹性和深度非弹性制度。例如，极化和非极化的电子和正电子从核子的弹性散射，使其电磁形状因子的模型独立的确定。此外，极化和非极化电子和正电子的深虚散射允许对光子和轻子对的轻子产生的截面的不同贡献的明确分离，使得能够精确地确定核子和核广义部分子分布，并提供对引力形状因子的访问。此外，正电子束通过寻找暗光子、精确测量电弱耦合和研究带电轻子味破坏，为粒子物理学的标准模型提供了另一种检验的可能性。本文讨论了在JLab的高占空比正电子束的实验计划的前景。
2021-05-21 hep-ex hep-ph nucl-ex
Measurement of Parity-Violating Asymmetry in Electron-Deuteron Inelastic Scattering
最近测量了极化电子束与未极化氘靶之间的宇称破坏不对称性。测量覆盖了深非弹性散射区的两个运动学点和核子共振区的五个运动学点。我们在这里提供详细的实验装置，数据分析，和所有的不对称性测量结果，包括宇称违反电子不对称性和包容性π生产和束正常的不对称性。宇称破缺的深度非弹性不对称性被用来提取电子-夸克弱有效耦合，共振不对称性为夸克-强子对偶性提供了第一个证据。这些电子不对称性和它们的解释在早些时候发表过，但在这里更详细地介绍。
2014-11-12 hep-ex hep-ph nucl-ex
Physics with Positron Beams at Jefferson Lab 12 GeV
正电子束，无论是极化的还是非极化的，都被认为是下一代轻子加速器实验计划的基本成分。在杰斐逊实验室（JLab）的强子物理计划的背景下，正电子束是补充，甚至是必不可少的工具，用于精确理解核子的电磁结构，在弹性和深度非弹性制度。例如，（非）极化电子和正电子离开核子的弹性散射允许模型独立地确定核子的电磁形状因子。此外，（非）极化电子和正电子的深虚康普顿散射使我们能够明确地分离光子产生的截面的不同贡献，从而能够准确地确定核子广义部分子分布（GPD），并提供对其引力形状因子的访问。此外，正电子束还提供了通过寻找暗光子或精确测量电弱耦合来检验标准模型的可能性。这封信建议在JLab开发一个实验正电子计划，以执行独特的高影响测量的双光子交换问题，质子和中子GPD的测定，并寻找$A^{\prime}$暗光子。
2019-06-22 hep-ex nucl-ex
Spin density matrix elements in exclusive $ω$ electroproduction on $^1$H and $^2$H targets at 27.5 GeV beam energy
在Q $^2$ >1.0 GeV $^2$，3.0 GeV < W < 6.3 GeV，-t '<0.2 GeV $^2$的运动学区域内，研究了$ω$介子在非极化氢和氘靶上的排他性电产生.给出了$ω$介子角分布的结果，包括其衰变产物。在1996-2007年运行期间，使用HERA的27.6 GeV纵向极化电子或正电子束，用HERMES前向谱仪积累了数据。虚光子横截面比的确定表明，横截面的相当一部分来自于横向偏振的光子。自旋密度矩阵元以Q $^2$或-t '的投影表示。违反s-通道螺旋守恒观察到这些元素中的一些。一个相当大的贡献，从非自然宇称交换振幅被发现和描述横向$ω$生产的纵向和横向虚光子，$γ^{*}_{L} \to ω_{T}$和$γ^{*}_{T} \to ω_{T}$，这些振幅之间的相移被确定为第一次。建立了一个螺旋度振幅的等级体系，这主要意味着描述$γ^*_T \to ω_T$跃迁的非自然宇称交换振幅优于描述$γ^*_L \to ω_L$和$γ^*_T \to ω_T$跃迁的两个自然宇称交换振幅，后两者具有相似的幅度。很好的协议之间的HERMES质子数据和pQCD启发的唯象模型，其中包括π-极的贡献，这是不自然的奇偶性的结果。
2016-03-01 hep-ex hep-ph
