The Large Smooth Patch on Comet 9P/Tempel 1: Remnant of a Recent Past Event
Instituto de Astrofísica de Andalucía（安达卢西亚天体物理研究所）；University of Maryland（马里兰大学）
利用深度撞击和星尘-NExT任务数据、更新的立体光度测量形状模型及数值模拟，研究彗星9P/Tempel 1上大型平滑斑块的成因、触发机制和年代，发现其由约600-1200年前的一次质量流动事件形成，可能与木星多次近距离交会引发的轨道突变有关。
2026-06-02 astro-ph.EP
A Quarter-Century of Observations of Comet 10P/Tempel 2 at Lowell Observatory: Continued Spin-Down, Coma Morphology, Production Rates, and Numerical Modeling
我们报告了1983年至2011年在洛厄尔天文台获得的10 P/坦普尔2号彗星的测光和成像。从2010年9月到2011年1月，我们测量了8.950 +/- 0.002小时的核旋转周期。这个自转周期比我们之前在1999年测量的周期要长，而1999年测量的周期本身又比1988年测量的周期要长。在1999年和2010年出现的R和CN图像中，观察到一个几乎线性的喷流，在旋转周期中变化很小。我们测量了这两个幻影喷射的投影方向，并假设喷射的源区域靠近彗星的极点，从CN测量和RA/Dec = 173度/+57度的尘埃测量确定了旋转极方向RA/Dec = 151度/+59度（我们估计CN和尘埃的圆形不确定性为3度）。不同的效应组合可能会使气体和尘埃的解决方案产生偏差，我们选择将这些解决方案平均为RA/Dec = 162 +/-11 deg/+58 +/- 1deg的最终极点。光电测光在1983年、1988年、1999/2000年和2010/2011年获得。在近日点之前约3个月，活动呈现出急剧的开启（确切的时间各不相同），而在近日点之后则相对平稳地下降。1999年和2010年的活动是相似的; 1983年和1988年的有限数据系统性地更高，这种差异不能完全用较小的近日点距离来解释。我们测量了一个“典型”的组成，与以前的调查人员。Monte Carlo数值模拟与我们的极点解决方案最好地复制了所观察到的彗发…
2012-10-03 astro-ph.EP
The Nucleus of Comet 10P/Tempel 2 in 2013 and Consequences Regarding Its Rotational State: Early Science from the Discovery Channel Telescope
我们提出了新的光变曲线测量彗星10 P/坦普尔2进行了洛厄尔天文台的发现频道望远镜在2013年初，当彗星在远日点。这些数据代表了这个新的4.3米设施获得的第一批科学。随着坦普尔2号被观察到在二十多年的旋转期间表现出一个小但持续的自旋下降，我们此时的主要目标是双重的。第一，确定它目前的自转周期，并将其与2010年最近一次通过近日点后不久测量的自转周期进行比较;第二，将自转下降与太阳日和地球轨道运动引起的会合效应分开，并确定自转方向，即顺时针或逆时针。在我们2013年2月24日的中点，观测到的会合周期是8.948+/-0.001小时，完全匹配基于2010年结果预测的太阳自转解，并产生相同值的恒星周期，因为太阳和地球的会合分量在2013年观测的间隔期间正好抵消。逆行解被排除了，因为2010年和2013年的相关恒星周期非常不同，尽管我们知道在这段时间里产生扭矩所需的放气非常少。有了明确的旋转感，就可以评估自转到恒星周期的具体数量。名义值意味着旋转下降的速度随着时间的推移而下降，与1988年以来水产量的长期下降一致。我们的数据还表现出一个意想不到的小的光变曲线振幅，这似乎是与从一个大的，负的次地球纬度，和光变曲线形状偏离一个简单的正弦曲线意味着一个高度不规则形状的核。
2013-09-11 astro-ph.EP
The changing rotational excitation of C_3 in comet 9P/Tempel 1 during Deep Impact
在{ \em Deep Impact}碰撞过程中，用Keck/HIRES阶梯光谱仪观测到了C $_3$的4050 nm波段。我们进行了二维分析的曝光，以研究的空间，光谱和时间的变化，在发射光谱的C $_3$。碰撞后转动粒子数分布发生变化，从碰撞时的激发温度$\sim$ 45，K开始，持续2，h，最高可达61 $\pm$ 5，K。从撞击后2到4小时，激发温度降低到撞击前的值。我们测量了撞击前C-$_3$的静态生成速率为1.0 $\times 10^{23}$ s-$^{-1}$，而撞击后2小时，我们记录到峰值生成速率为1.7 $\times 10^{23}$ s-$^{-1}$。尽管在观察期间激发温度恢复到撞击前的值，但产生速率保持升高，缓慢下降，直到4.hr观察结束。这些结果被解释在昏迷和短期变化的主要化学生产机制的C $_{3}$的气体密度的变化。
2012-07-05 astro-ph.EP
Studying the nucleus of comet 9P/Tempel 1 using the structure of the Deep Impact ejecta cloud at the early stages of its development
我们提出了一种尝试，以提取有关彗星9 P/坦普尔1核的喷出物云的深度撞击任务的撞击器产生的特性的信息。为此，我们使用两种技术。我们首先研究的阴影投射在核表面的喷出物云，并调查不同亮度的区域是如何相关的喷出物云的光学厚度或反射率的变化。在撞击后的最初2.0秒内就可以看到阴影（之后它被喷出物云遮住了）。我们已经发现，阴影中的所有亮度变化是表面不均匀性的结果，这表明在前2.0秒内，喷出物云在MRI空间分辨率内是均匀的。我们的第二项技术是研究喷出物对核臂的遮蔽。这项研究涵盖了撞击后0.76- 68.8秒的时间段，其依据是对边缘和边缘以外的喷出物云亮度进行比较。在这个阶段，我们确实看到喷出物云中的不均匀性，这与喷出尘埃的反射率和光学厚度变化有关。具体地说，我们已经发现了两个不同的波段的低光学厚度和一个波段的高光学厚度。基于陨石坑形成的想法，我们估计了所发现的不均匀性的喷射物质的挖掘深度，从而定义了彗星核的潜在分层结构，我们的估计表明，在多孔核材料和37-46和87- 48的情况下，低光学厚度材料是从15-18和30-32米的深度挖掘出来的。在无孔核材料的情况下为93米，并且高光学厚度的层对于多孔材料源自9-11米的深度或对于无孔材料源自20-23米的深度。根据陨石坑直径的估计，我们预计这些层的实际深度介于这两种情况之间。
2016-04-04 astro-ph.EP
The formation heritage of Jupiter Family Comet 10P/Tempel 2 as revealed by infrared spectroscopy
我们目前的光谱和空间信息的主要挥发性物质在彗星10 P/坦普尔2，基于高色散红外光谱UT 2010年7月26日（日心距离Rh = 1.44 AU）和9月18日（Rh = 1.62 AU），以下彗星的近日点通过UT 2010年7月04日。7月26日的水的总生产率是（1.90 +/- 0.12）x 10^28分子s-1，以及六种痕量气体的丰度（相对于水）的最大值为：CH 3OH（1.58% +/-0.23）、C2 H6（0.39% +/-0.04）、NH3（0.83% +/-0.20）和HCN（0.13% +/-0.02）。对水发射谱线强度的详细分析提供了35 +/- 3 K的旋转温度。平均OPR与统计平衡态下的核自旋布居数一致（OPR = 3.01 +/- 0.18），（1-sigma）下限对应于自旋温度> 38 K。我们的测量是同时期的一个射流状功能观察到的光学波长。四个主要挥发物的空间分布显示强烈的增强射流方向，这有利于释放从一个本地化的出口上的核。测得的红外光谱连续谱的峰值要尖锐得多，这与原子核本身的主要贡献是一致的。H2O、CH 3OH和C2 H6的峰值强度在喷流方向上偏移约200 km，表明可能存在分布式源，例如随后在昏迷中升华的冰粒的释放。在UT 9月18日，我们的光谱中没有明显的发射谱线，但我们得到了3 σ上限Q（H2O）< 2.86 x 10^27分子s-1。
2012-02-09 astro-ph.EP physics.space-ph
Location of upper borders of cavities containing dust and gas under pressure in comets
如果DI瞬时撞击坑的直径约为150-200米，则9 P/Tempel 1号彗星撞击前的表面与深度撞击号航天器撞击舱与彗星碰撞后物质喷射过程中挖掘的最大空洞的上边界之间的距离估计约为5-6米。在直径为100 m时，估计距离为4 m。这一结果表明，位于彗星表面以下几米处的含有压力下的尘埃和气体的空洞可能是频繁的。
2012-05-27 astro-ph.EP
Spitzer Space Telescope Observations of the Nucleus of Comet 103P/Hartley 2
我们已经使用斯皮策22微米峰阵列观察热辐射从彗星103 P/哈特利2，美国宇航局的深度撞击扩展任务的目标的核心和踪迹。这颗彗星是在UT 2008年8月12日和13日观测到的，当时彗星距离太阳5.5 AU。我们在2.7小时内获得了两组200帧的光度成像。在测量误差范围内，我们发现两个图像之间没有检测到任何时间变化。这颗彗星的辐射超过了一个点源，沿着彗星的反速度矢量形成了一条微弱的尾迹。在建模和去除拖尾发射之后，具有0.95 +/- 0.20的聚束参数的核发射的NEATM模型指示0.57 +/- 0.08 km的小的核有效半径和0.028 +/- 0.009（1 sigma）的低的几何平均值。根据这个核的大小和近日点处3 x 10^28分子s-1的产水率（A 'Hearn等人，1995年），我们估计在近日点处约100%的表面积都在活跃地释放挥发性物质。发射活动高达~5 AU的报告（Lowry et al. 2001，Scarlgrass et al. 2008）支持了我们对高度活跃的核表面的发现。与深度撞击的第一个目标彗星9 P/坦普尔1号相比，哈特利2号的核心是五分之一宽（大约是百分之一的质量），同时在近日点产生类似数量的放气，大约13倍的活跃表面分数。与Tempel 1不同，它应该对喷气驱动的自旋扭矩非常敏感，因此可以以更高的频率旋转。除非发生灾难性的分裂或主要的碎片事件，否则彗星…
2009-06-25 astro-ph.EP astro-ph.IM
Cavities as a source of outbursts from comets
对来自不同彗星的自然和触发爆发的观测结果的分析证明，在彗星表面相当大的一部分以下存在着气体压力下的大空腔。根据对深度撞击（DI）舱与9 P/坦普尔1号彗星碰撞后从彗星喷出的物质云图像的分析，我们研究了所观测到的粒子（主要是直径d<3微米的冰粒子）喷出速率和速度的时间变化。将这些依赖关系与理论依赖关系进行比较，使我们能够了解撞击引发的爆发率的时间变化。后者的变化证明，有利于有空腔的地方，DI喷射。在DI冲击后8秒开始增加的主要突出可能是由于挖掘一个相对较大的空腔，其中含有压力下的粉尘和气体。空洞的上边界可能位于彗星表面以下约5-10米处。这个洞穴可能很深，因为从洞穴中挖掘出来至少可以持续几十秒。随着坑的增加，可以挖掘出更多的洞穴。在撞击后约60 s，爆发减弱。除了由空洞喷射引起的“快速”爆发外，还有一种“缓慢”的爆发喷射，类似于彗星“新鲜”表面的喷射，可以在30-60分钟内观察到。速度约为100 m/s的“快速”爆发可能至少持续数十秒，与理论喷射模型相比，它可以显著增加速度约为100 m/s的颗粒喷射分数。
2011-03-02 astro-ph.EP
Survey of cometary CO2, CO, and particulate emissions using the Spitzer Space Telescope: Smog check for comets
我们使用斯皮策太空望远镜上的红外线阵列相机在以3.6和4.5微米为中心的宽滤光片中测量了23颗彗星。在3.6微米的过滤器中，辐射来自于被尘埃颗粒散射的太阳光;这些图像通常在核附近有一个慧差，在反太阳方向有一个尾巴，这是由于尘埃颗粒被太阳辐射压力扫回。4.5微米过滤器包含相同的尘埃颗粒，以及来自CO2和CO气体的强发射谱线;这些显示出不同的形态，在这种情况下，我们推断它们以气体为主。根据4.5到3.6微米亮度的比值，我们将调查彗星分为“富”和“贫”的CO2+CO。“这种分类与A 'Hearn之前基于碳链分子丰度的分类相关，从某种意义上说，被归类为碳链分子“耗尽”的彗星的CO2+ CO含量也“贫乏”。IRAC 4.5微米图像的特征是形态光滑，典型地，在向阳半球中的扇形体，其径向轮廓近似地随着距核的投影距离的倒数而变化，这将适用于恒定的生产和自由膨胀。许多彗星的径向和方位角都有非常显著的增强，这些增强在气体和尘埃之间往往是不同的，这表明固体物质的喷射可能是由H2O或CO2驱动的。图像中的显著特征包括以下内容。103 P/哈特利2号有一个突出的气体排放环，可能是由于斯皮策图像之前的CO2爆发。在88 P/Howell的图像中出现了明显的双喷流。一个突出的单一喷流是明显的3颗彗星。螺旋在29 P和C/2006 W3中很明显;我们测量了后者彗星的21小时旋转速率。在10 P/Tempel 2和…
2013-06-10 astro-ph.EP
Comet 17P/Holmes in Outburst: The Near Infrared Spectrum
2007年10月24日，木星家族彗星17 P/Holmes在UT 2007上发生了一次显著的爆发，在这次爆发中，彗星的整体亮度突然增加了约100万倍。我们利用位于莫纳克亚山顶部的3.0米NASA红外望远镜（IRTF），在UT 2007年10月27日、28日和31日获得了17 P/Holmes的近红外（0.8 - 4.2微米）光谱。在反射光谱中发现两个宽吸收带，其中心（分别在2微米和3微米处）和总体形状与彗发中存在的水冰粒一致。这些波段的合成混合模型表明起源于微米大小的冷冰粒。然而，奇怪的是，在我们的数据中没有检测到预期的1.5微米的水冰带，我们无法解释这一观察结果。同时，光谱中波长超过3.2微米的过量热发射具有360 +/- 40 K的色温（对应于2.45 AU处的约2.0 +/- 0.2的色温因子）。天气太热了，这些谷物不可能结冰。水冰光谱特征和短波长热发射的检测表明，17 P/Holmes的彗发有两个组成部分（热的，难熔的尘埃和冷的冰粒），它们没有热接触。一个类似的颗粒喷射到彗发的9 P/坦普尔1的深度撞击航天器被注意到。
2009-03-07 astro-ph.EP
Temporal Correlation Between Outbursts and Fragmentation Events of Comet 168P/Hergenrother
众所周知，爆发开始于一个突然出现和急剧变亮的“恒星核”-一个未解决的图像，一个从彗星表面出来的物质羽流和一个扩张的喷出物晕的初始阶段。由于这一特征的亮度与天体测量一起被大多数彗星观测者作为“核星等”定期报告，因此通过检查这些观测的时间表来确定核亮度的主要跳跃，可以直接确定爆发的开始时间，这是任何爆发的基本参数。虽然在没有首先仔细检查它们的兼容性的情况下，混合不同观测者的核震级是不允许的，但是从不同观测者报告的数据集获得的时间限制可以很容易地结合起来。这些集合的交集提供了对爆发开始时间的最严格的可能约束。在2012年168 P/Hergenrother彗星返回近日点期间，探测到三次爆发，并以良好到极好的精度确定了它们的时间。彗星经历的六次碎裂事件被证明是在爆发的同一时期发生的。在第一次爆发中，可能有三个伴星从主星脱离，在第二次爆发中有两个伴星，在最后一次爆发中有一个伴星。所有的同伴都是短命的，属于过于脆弱的碎片类。然而，结果表明，在第一次爆发中损失的大部分质量在升空过程中保持相对完整，而在最后一次爆发中情况正好相反。
2014-09-26 astro-ph.EP
Surface localization of gas sources on comet 67P/Churyumov-Gerasimenko based on DFMS/COPS data
我们重建了彗星67 P/Churyumov-Gerasimenko在2015年出现期间表面上四种主要气体H2O，CO2，CO和O2的源分布的时间演变。该分析应用了逆彗差模型，并拟合了2014年8月6日至2016年9月5日期间使用罗塞塔轨道器离子和中性分析光谱仪（ROSINA）的双聚焦质谱仪（DFMS）和COmet压力传感器（COPS）测量的数据。天然气来源的空间分布及其随时间的变化，使人们能够构建气体排放的表面地图，并评估综合生产率。对于所有物种，分别对北半球和南半球的峰值生产率和每轨道综合生产率进行了评价。九个最活跃的彗星表面上的发射区的定义和它们的相互关系，为每个物种的排放量进行了讨论。
2018-11-13 astro-ph.EP
The Carbon Monoxide Abundance in Comet 103P/Hartley during the EPOXI Flyby
我们报告的几个发射波段的检测在CO第四个积极的组彗星103 P/哈特利在紫外光谱观测哈勃太空望远镜（HST）在2010年11月4日附近的时间最近的方法由美国宇航局的EPOXI航天器。得出的CO/H2O比值为0.15- 0.45%，这使103 P成为最贫CO的彗星之一。显然，这种高度挥发性的物质，其丰度在迄今为止观测到的彗星中变化了约50倍，在产生103 P/Hartley的强烈和随时间变化的活动方面并没有发挥主要作用。在我们的两组观测结果之间，CO排放量的变化约为30%，显然与其他观测者测量的几种气体和尘埃的时间变化一致。103 P中CO的绝对丰度很低，这暗示了几种可能性：彗核形成于太阳星云的一个区域，该区域的CO含量很低，或者温度太高，无法保留大量的CO冰;彗星多次穿过内太阳系，基本上耗尽了彗星的原始CO储存库;或者彗核中的任何CO都埋在对昏迷有重大贡献的区域之下。
2011-04-22 astro-ph.EP
Temporal morphological changes in the Imhotep region of comet 67P/Churyumov-Gerasimenko
我们报告的第一个主要的时间形态变化的彗星67 P/丘留莫夫-格拉西缅科的核表面上观察到的，在Imhotep地区的光滑的地形。我们使用罗塞塔号上OSIRIS相机的图像来跟踪2015年5月24日至2015年7月11日的时间变化。在表面上观察到的形态变化是以圆形特征的形式可见的，在观测期间，这些特征的尺寸从给定位置向优先方向以5.6 - 8.1 $\times$ 10 $^{-5}$ m s $^{-1}$的速度增长。变化开始的位置和扩展特征的轮廓比周围环境更蓝，表明存在暴露在表面上的冰（H $_2$ O和/或CO $_2$）。然而，仅仅冰的升华不足以解释所观察到的膨胀特征。在变化期间，没有观察到尘埃活动模式的重大变化。
2015-09-09 astro-ph.EP
Dust and gas emission from cometary nuclei: the case of comet 67P/Churyumov-Gerasimenko
彗星显示随着太阳距离的减少，气体和尘埃粒子的排放增加，导致彗发和尾部的形成。航天器飞行任务提供了对位于彗星核上的尘埃和气体源的时间和空间变化的深入了解。对于彗星67 P/Churyumov-Gerasimenko（67 P/C-G），罗塞塔飞行任务的长期观测表明，整个照明表面都有均匀的尘埃排放。尽管初始分布是均匀的，但喷射状结构中的准直变得可见。我们认为，这一观察结果直接与复杂的形状的核和项目凹地形特征到尘埃彗发。为了验证这一假设，我们提出了67 P/C-G的气尘描述，其中重力和气体力是从表面网格精确确定的，核的旋转是完全纳入的。新兴的喷流状结构持续广泛的气尘相互作用，并显示出尘埃速度依赖的弯曲。
2018-01-08 astro-ph.EP
Seasonal changes of the volatile density in the coma and on the surface of comet 67P/Churyumov-Gerasimenko
从Rosetta彗星压力传感器的几个月数据集出发，我们重建了67 P/Churyumov-Gerasimenko彗星周围彗发的气体密度。通过将成千上万的测量值拟合到分布在整个原子核表面的数千个潜在气体源，构建了底层的逆气体模型。随后的自洽的解决方案，整个昏迷的密度和表面活动再现的时间和空间变化的数据中看到的每月皮尔逊相关系数为0.93和更高。在近日点前后不同的季节光照条件下，我们观察到了星系核上气体源的系统性变化。
2017-04-12 astro-ph.EP
The gas production of 14 species from comet 67P/Churyumov-Gerasimenko based on DFMS/COPS data from 2014-2016
彗星67 P/Churyumov-Gerasimenko的彗发已经被罗塞塔航天器探测，并显示出各种不同的分子。ROSINA COmet压力传感器和双聚焦质谱仪可提供多种挥发性化合物的现场密度，包括14种气体H2O、CO2、CO、H2S、O2、C2 H6、CH 3OH、H2 CO、CH 4、NH3、HCN、C2 H5 OH、OCS和CS2。我们将2014年8月至2016年9月期间整个彗星任务期间观测到的密度拟合为逆彗发模型。我们检索彗星形状的3996个三角形元素的50个独立的时间间隔的表面排放。对于每种气体，我们推导出系统误差的界限，并报告的时间演变的生产，峰值生产，和时间整合的总产量。我们讨论了生产的两个叶的核和南北半球。此外，我们提供了一个比较的气体生产与季节性照明。
2020-08-18 astro-ph.EP
Temporal Evolution of the Third Interstellar Comet 3I/ATLAS: Spin, Color, Spectra and Dust Activity
Universidad de Alicante（阿利坎特大学）；Universitat de Barcelona (UB)（巴塞罗那大学）；Slovak Academy of Sciences（斯洛伐克科学院）；Adam Mickiewicz University（亚当·密茨凯维奇大学）；South African Astronomical Observatory（南非天文台）；Stellenbosch University（斯坦陵布什大学）；University of Helsinki（赫尔辛基大学）
本研究通过多望远镜时序测光与光谱观测测定3I/ATLAS的16.16小时自转周期、颜色及尘埃损失率，表明其具有类似外太阳系彗星的低活动特征。
2025-08-22 astro-ph.EP astro-ph.GA
Narrowband Observations of Comet 46P/Wirtanen During Its Exceptional Apparition of 2018/19 I: Apparent Rotation Period and Outbursts
我们在2018/2019年出现的33个夜晚获得了超活跃彗星46 P/Wirtanen的宽带和窄带图像，当时彗星历史性地接近地球。随着我们广泛的报道，我们调查了彗星在季节和旋转时间尺度上的时间行为。CN观测用于探索彗发形态，揭示了产生螺旋结构的两个主要活动区域。这些结构的旋转方向从近日点前后变化，表明地球在近日点附近的某个时候穿过彗星的赤道平面。我们还使用CN图像来创建光度学光变曲线，这些光变曲线始终显示出活动中的两个峰值，从而确认了两个源区域。我们用形态学和光变曲线测量了核的视旋转周期。这些结果都表明，在我们的观测窗口内，自转周期是不断变化的，从11月初的8.98小时增加到近日点附近的9.14小时，然后又减小到2月份的8.94小时。虽然几何形状在近日点附近迅速变化，但周期的变化不能主要归因于会合效应。昏迷中结构的重复，无论是在一个晚上还是从一个晚上到另一个晚上，都强烈表明核处于一种近乎简单的旋转状态。我们还发现了两次爆发，一次在12月12日，另一次在1月28日。利用这些事件中喷出物的视速度，分别为68 $\pm$ 5~m~s $^{-1}$和162 $\pm$ 15~m~s $^{-1}$，我们推导出2018年~ 12月~12日00：13~UT~ $\pm$ 7~min和2019年~ 1月~27日20：01~UT~ $\pm$ 30~ min的开始时间。
2020-12-02 astro-ph.EP
Temporal and Spatial Aspects of Gas Release During the 2010 Apparition of Comet 103P/Hartley-2
我们报告测量八个主要挥发物（H2O，HCN，CH 4，C2 H6，CH 3OH，C2 H2，H2 CO，和NH 3）和两个产品物种（OH和NH 2）在彗星103 P/哈特利-2使用高色散红外光谱。我们量化了在三个月的时间间隔内挥发性释放的长期和短期行为，包括彗星接近地球，其近日点通过，以及在EPOXI任务期间由深度撞击航天器飞越彗星。我们目前的生产率个别物种，它们的混合比相对于水，和它们的空间分布在昏迷多个日期。水，乙烷，HCN和甲醇的生产率变化的方式与核旋转的独立措施一致，但HCN，C2 H6，和CH 3OH的混合比是独立的旋转相。我们的研究结果表明，从核释放的气体的总体平均组成是明确的，并在三个月的时间间隔（9月18日至12月17日）相对恒定。如果个别喷口的组成各不相同，那么必须有足够多的不同喷口同时活动，以接近（总的来说）核的整体组成。释放的主要挥发物表现出不同的空间特性，有利于独立的极性和非极性冰相的存在下，在核中，建立灰尘和气体从冰团（也直接从核）释放，并提供深入了解的驱动程序的氰（CN）极性射流。讨论了C_2H_6和HCN沿近极急流（UT 19.5 October）和与之正交的近极急流（UT 22.5 October）的空间分布与CN起源的关系。水的邻-对位比（OPR）为2.85 \pm 0.20;下限（2.65）定义Tspin > 32 K。这些值与1997年从ISO…
2011-04-24 astro-ph.EP physics.chem-ph
Cometary Charge Exchange Diagnostics in UV and X-ray
自从最初发现彗星电荷交换发射以来，各种X射线和紫外线观测站已经观测到20多颗彗星。这个观测样本提供了各种各样的彗星、太阳风环境和观测条件。它清楚地表明，太阳风电荷交换发射提供了丰富的诊断，这是可见的空间，时间和光谱发射功能。我们在这篇文章中回顾了每一种方法的可能性和局限性。
2012-04-02 astro-ph.EP astro-ph.HE physics.atom-ph
Scattered Lyman-alpha radiation of comet 2012/S1 (ISON) observed by SUMER/SOHO
ISON彗星在经过掠日近日点时出现在SUMER光谱仪的视野中，并允许在远紫外波长进行具有高空间和时间分辨率的独特观测。我们报告了2013年11月28日完成的这些观测结果，当时彗星距离太阳只有2.82 R_Sun。我们的数据显示，Ly- $α$发射中的箭头形尘埃尾落后于预测的原子核位置，但偏离了轨道。我们将其解释为阳光在微米级尘埃颗粒上散射。我们模拟了尘埃的排放和动力学，以再现尾部的外观。我们无法在预期的核心位置周围检测到任何彗星气体或等离子体的特征，并得出结论，放气过程必须在观测开始之前停止。此外，我们用来重现观测到的尘埃尾的模型需要在近日点过境前几个小时的尘埃生产急剧下降。我们比较了光盘和尘埃尾部的尘埃柱密度和尾部质量的估计的辐射。
2014-06-17 astro-ph.EP astro-ph.SR
A SUBLIME 3D Model for Cometary Coma Emission: the Hypervolatile-Rich Comet C/2016 R2 (PanSTARRS)
彗星C/2016 R2（PanSTARRS）的彗发是有史以来观测到的化学性质最奇特的彗星之一，特别是由于其极高的CO/H2O和N2+/H2O比率，以及不寻常的微量挥发物丰度。然而，其CO发射线的复杂形状以及慧差结构和激发的不确定性导致了总CO产生速率的不确定性。我们使用James Clerk Maxwell望远镜（JCMT）和亚毫米阵列（SMA）进行了高分辨率，空间，光谱和时间分辨的CO观测，以阐明C/2016 R2的释气行为。结果进行了分析，使用一个新的，随时间变化的，三维辐射传输代码（SUBLIME），纳入第一次，准确的状态到状态的碰撞速率系数的CO-CO系统。在2018-01-13和2018-02-01之间，发现总CO产生速率在$(3.8-7.6)\times10^{28}$ s $^{-1}$范围内，在r_H = 2.8-2.9 au时，平均值为$(5.3\pm0.6)\times10^{28}$ s $^{-1}$。排放物集中在一个近向日的喷流中，其流出速度为$0.51\pm0.01$ km/s，而在环境（和夜侧）彗发中为$0.25\pm0.01$ km/s。还发现了CO排放的扩展源的证据，可能是由于冰粒升华周围$1.2\times10^5$公里的核。基于彗发分子丰度，我们提出C/2016 R2的核冰可以分为一个快速升华的非极性相，富含CO，CO2，N2和CH 3OH，和…
2022-02-24 astro-ph.EP astro-ph.GA
Ancient and present surface evolution processes in the Ash regionof comet 67P/Churyumov-Gerasimenko
罗塞塔任务为我们提供了67 P/Churyumov-Gerasimenko彗星核表面的详细数据，为了更好地了解彗星活动及其核表面演化的物理过程，我们对位于Ash区域的两个凹陷进行了详细的比较形态测量分析。为了检测形态的时间变化，我们比较了前和后近日点高分辨率（像素尺度为0.07-1.75米）OSIRIS图像的两个凹陷。我们量化的变化，使用动态高度和重力斜率计算的数字地形模型（DTM）的研究区域使用ArcGIS软件近日点前后。我们的比较形态测量分析，使我们能够检测和量化的时间变化，发生在两个凹陷的灰区在最近的近日点通道。我们发现这两个洼地都扩大了几米。最小的凹陷（结构I）的面积增加了90+/-20%，有两个优先生长：一个靠近悬崖，与其脚下新巨石的出现有关，第二个在悬崖的对面。最大的凹陷（结构II）向各个方向生长，面积增加了20+/-5%，没有发现新的矿床。我们将这两个凹陷的变化解释为由冰的升华驱动，这解释了它们的全球增长，也可能引发山体滑坡。与凹陷II有关的沉积物显示出阶梯状的地形，表明它们是在不同近日点通道的几次连续滑坡过程中积累起来的。总的来说，这些观测结果为复杂的活动过程和重塑事件提供了额外的证据，这些事件发生在短时间尺度上，如萧条增长和山体滑坡，以及更长的时间尺度上，如悬崖退缩。
2021-04-28 astro-ph.EP physics.data-an physics.geo-ph
Predictions for Sparse Photometry of Jupiter-Family Comet Nuclei in the LSST Era
本文通过模拟LSST稀疏测光并利用凸光变曲线反演，证明其能可靠约束木星族彗星核的自转周期和极轴方向，并有效改进相位函数估计。
2024-08-02 astro-ph.EP astro-ph.IM
JCMT Constraints on the Early-Time HCN and CO Emission and HCN Temporal Evolution of 3I/ATLAS
University of Illinois Urbana-Champaign（伊利诺伊大学厄巴纳-香槟分校）；University of Hawai‘i（夏威夷大学）；Universidad Diego Portales（迭戈波塔莱斯大学）；Planetary Science Institute（行星科学研究所）；Georgia Institute of Technology（佐治亚理工学院）
利用JCMT望远镜对星际彗星3I/ATLAS进行亚毫米波段观测，未检测到HCN和CO发射，给出了产率上限，并基于HCN探测数据约束其时间演化，发现产率下降斜率比典型太阳系彗星更陡。
2026-06-12 astro-ph.EP astro-ph.GA
PI -- Multimodal Planetary Defense
UC Santa Barbara（加州大学圣塔芭芭拉分校）
本文提出了一种高效的行星防御方法，通过高速动能穿甲弹粉碎小行星，可在不同预警时间内有效防御直径20-1000米的天体。
2026-11-09 astro-ph.EP physics.soc-ph physics.space-ph
