γ p -> K λ反应的束反冲可观测量Ox，Oz和靶不对称性的测量

Q^2 = 1.5 GeV时的准弹性~ 3 He（e，e 'p）d反应（反冲动量达GeV/c）

The Quasielastic 3He(e,e'p)d Reaction at Q^2 = 1.5 GeV^2 for Recoil Momenta up to 1 GeV/c

本文研究了准弹性~ 3 He（e，e 'p）d反应的垂直共面运动学，电子传递的能量和动量分别为840 MeV和1502 MeV/c。测量了1000 MeV/c以下的3 He（e，e 'p）d截面，提取了660 MeV/c以下的A_TL不对称性。对于失踪的动量高达150 MeV/c，测量的截面的计算，使用变分基态波函数的3 He核来自一个潜在的，包括三体的力量。对于失踪的动量从150至750 MeV/c，观察到强的最终状态的相互作用的影响。在1000 MeV/c附近，实验截面比现有理论预测的大一个数量级以上。A_TL的不对称性显示出断裂因子分解的特征，并被现有的模型描述得相当好。

S_{11}（1535）共振区质子电产生η的反冲极化和束-反冲双极化测量

Recoil polarization and beam-recoil double polarization measurement of ηelectroproduction on the proton in the region of the S_{11}(1535) resonance

在MAMI C实验室首次测量了p（\vec{e}，e' \vec{p}）η反应在Q^2=0.1 GeV^2/c^2和质量产生角θ= 120^ \circ的电子束-反冲双极化P_{x'} ^h和P_{z'} ^h以及反冲极化P_{y'}.在1500 MeV < W < 1550 MeV的质心能量范围内，覆盖了S_{11}（1535）和D_{13}（1520）共振的区域。在唯象同量异位素模型（Eta-MAID）的框架下讨论了结果。虽然P_{x'} ^h和P_{z'} ^h与模型吻合良好，但P_{y'}显示出显著的偏差，与现有的关于极化靶不对称性的光生数据一致。

极化λ超核非介子弱衰变的不对称性

Asymmetries in the Non-Mesonic Weak Decay of Polarized Lambda-Hypernuclei

本文首次用Monte Carlo核内级联程序研究了极化λ超核的非介子弱衰变。在有限核框架下，用单介子交换模型描述了Lambda N-> n-N过程.讨论了本征λ非对称性参数a_Λ与实验可得的非对称性a^M_Λ之间的关系。得到了α ^M_Λ对核子末态相互作用和探测阈值的强依赖性。我们的结果与^{11}_ΛB和^{12}_ΛC的观测结果一致，但与^5_ΛHe的观测结果不一致。

Neutrino recoil force in electron-capture decay of polarized nuclei: measurement prospects and potential applications

Due to a directional asymmetry of neutrino emission caused by parity violation, a sample of radioactive atoms experiences a small recoil force from neutrino radiation accompanying electron capture by polarized nuclei. An expression for this force is obtained for the case of allowed nuclear transitions. Prospects to measure this force by the use of modern micromechanical devices are considered. Numerical estimates for the force are presented for a number of most suitable radioactive isotopes. Potential applications for the weak interaction studies are discussed including the possibility to sear…

中子衰变产生Vud的实验现状

Experimental Status of Vud from Neutron Decay

CKM矩阵的矩阵元Vud可以通过对中子衰变的两个独立测量来确定：中子寿命τ和耦合常数λ的比率，其最精确地通过测量β不对称角相关系数A来确定。我们介绍了确定这些值的最新进展，并得出世界平均值Vud = 0.9743（2）RC（8）tau（12）lambda。

6Li(K−, π−)反应中6Li_Λ超核的连续区Lambda谱

Continuum Lambda spectra for a 6Li_Lambda hypernucleus in the 6Li(K-, pi-) reaction

该研究用DWIA与Green函数方法计算6Li(K−, π−)反应的Λ束缚、共振及连续谱，成功解释实验数据并识别阈值附近J^P=1+窄峰的干涉起源。

利用线偏振光产生$Λ$和$Σ^0$超子

Photoproduction of $Λ$ and $Σ^0$ hyperons using linearly polarized photons

背景：测量偏振可观的反应$\vecγ p \rightarrow K^+ Λ$和$\vecγ p \rightarrow K^+ Σ^0$已执行。这是为研究重子共振谱而设计的测量方案的一部分。目的：对几个偏振观测量的精确测量为唯象拟合提供了严格的约束条件。$\vecγ p \rightarrow K^+ Σ^0$反应的电子束反冲观测值以前还没有报道过。方法：测量是使用线性偏振光子束和CLAS探测器在托马斯杰斐逊国家加速器设施。计算结果的能量范围为1.71GeV，角范围为$<W<$.结果如下：两个反应提取的观测量是束不对称$Σ$，目标不对称$T$，和束反冲双偏振观测量$O_x$和$O_z$。结论：与理论拟合的比较表明，在以前没有数据存在的地区，新的数据包含重要的新信息，并加强了最新的Bonn-Gatchina拟合中使用的共振集的证据。

重离子碰撞中双喷流不对称性的起源

Origins of the di-jet asymmetry in heavy ion collisions

双射流不对称性-双射流系统中动量不平衡的度量-是可观察到的关键射流淬熄。使用事件发生器\jewel，我们表明，双喷流的不对称性占主导地位的质子-质子和重离子碰撞的波动。我们讨论了如何在质子-质子碰撞的不对称性产生的反冲和锥外辐射。在重离子碰撞中，两个额外的来源有助于不对称性，即能量损失波动和路径长度的差异。后者被证明是一个次领先的效果。我们讨论了我们的结果的解释，这个观察到的影响。

在弱相互作用中寻找张量流的$^{60}$ Co $β$ -不对称参数的精确测量

Precision measurements of the $^{60}$Co $β$-asymmetry parameter in search for tensor currents in weak interactions

用强力低温核取向法测量了$^{60}$ Co的Gamow-Teller衰变的$β$不对称参数$\widetilde{A}$。将$^{60}$ Co活性在$^3$ He- $^4$ He稀释制冷机中在外部13 T磁场中冷却至毫开尔文温度。通过500 $μm$厚的Si PIN二极管在约10 K的温度和0.6 T的磁场下工作来观察$β$颗粒。进行了广泛的GEANT 4 Monte-Carlo模拟，以获得对系统效应的控制。我们的结果，$\widetilde{A} = -1.014(12)_{stat}(16)_{syst}$，是在协议与标准模型值的$-0.987(9)$，其中包括反冲阶修正，首次解决了这种同位素。此外，它可以限制可能的张量型带电弱电流以及标准模型之外的其他物理。

用康普顿散射束流不对称性分离质子极化率

Separation of proton polarizabilities with the beam asymmetry of Compton scattering

我们建议直接从低能康普顿散射的束不对称性确定质子的磁偶极极化率，这是基于这样一个事实，即导致非玻恩贡献的不对称性是由于单独的磁极化;电极化抵消。因此，束的不对称性提供了最简单的可观察性，其具有从电的极化率的干净分离。引入极化率在洛伦兹不变的方式，我们计算高阶（反冲）的影响，极化率对光束的不对称性，并表明这些影响是最抑制在正向运动学。考虑到在MAMI和HIGS设施进行精确康普顿实验的前景，我们认为为什么光束不对称性可能是测量质子难以捉摸的磁极化率的最佳方法。

K ~* λ（1116）光生与核子共振

K*Lambda(1116) photoproduction and nucleon resonances

考虑到核子共振的贡献，我们研究了阈值附近质子靶光生K* λ（1116）的反应机制。在树水平玻恩近似下，采用有效拉格朗日方法，我们研究了D13（2080）和D15（2200）的作用。我们发现，D13起着至关重要的作用，再现实验数据以及在前向散射区在低能量。我们还提出了理论预测的单光子束的不对称性，以及能量和角度的依赖性的截面的反应。

核子共振区的超子光生

Hyperon Photoproduction in the Nucleon Resonance Region

在质心能量为1.6 ~ 2.3 GeV的情况下，对反应γ + p --> K^+ + λ和γ + p --> K^+ + Σ ^0的横截面和反冲极化进行了测量，结果具有很高的统计性和很好的角覆盖率。在K^+ λ通道中，我们确认了在W=1.9 GeV附近的后向K介子角结构，但我们的数据显示了比以前看到的更复杂的s和u通道共振结构。这种结构存在于前向和后向角，但不存在于中心角，并且其位置和宽度随角度而变化，这表明不止一个共振在起作用。上升的后角截面在较高的能量和大的正极化在后角是一致的相当大的S或U通道的贡献。我们提出的模型计算没有一个能够一致地解释数据的这些方面。

质子电磁形状因子比与高动量转移的反冲极化测量

Recoil Polarization Measurements of the Proton Electromagnetic Form Factor Ratio to High Momentum Transfer

核子的电磁形状因子表征了核子内部结构对其对电磁探针响应的影响，如在电子-核子弹性散射中所研究的。这些形状因子是电子和质子之间的平方四动量转移$Q^2$的函数。该反应的两类主要观测量是散射截面和偏振不对称性，它们都以不同的方式对形状因子敏感。当考虑大的动量转移时，双极化观测值对电形状因子提供了优越的灵敏度。本文报道了利用反冲极化技术测量质子在高动量转移时电磁形状因子比值的新方法。一束极化的电子束从液氢靶上散射，将极化转移到反冲的质子上。这些质子在磁谱仪中被检测到，磁谱仪用于重建它们的运动学，包括它们的散射角和动量，以及相互作用顶点的位置。质子偏振计通过测量CH $_2$分析仪中散射质子的角分布中的方位角不对称性来测量反冲质子的偏振。为了抑制非弹性背景，在大接受电磁量能器中检测散射电子。散射质子的横向和纵向偏振分量的测量比率与形状因子$G_E^p/G_M^p$的比率成正比。在这篇论文中报告的测量发生在$Q^2=$ 5.2，6.7，和8.5 GeV的$^2$，并代表了最精确的测量$G_E^p$在这个$Q^2$区域的日期。