Spin Polarizabilities of the Nucleon from Polarized Low Energy Compton Scattering
作为即将进行的实验的指导方针，我们提出的预测从手征有效场论的极化截面在低能康普顿散射的光子能量低于170兆电子伏，质子和中子。特别感兴趣的是放在核子自旋极化率的作用，可以特别好地检查在极化康普顿散射。我们提出了一个独立于模型的方法来提取它们的能量依赖性和静态值从实验中，解释我们的研究结果也在低能量的有效自由度内的核子：极化率占主导地位的手征动力学从介子云，除了共振多极子，其中的贡献的三角洲（1232）共振是至关重要的。因此，我们将其作为一个明确的自由度。我们还确定了一些实验设置是特别敏感的自旋极化率。
2003-08-20 hep-ph nucl-th
Pion Generalized Dipole Polarizabilities by Virtual Compton Scattering $πe \to πeγ$
本文计算了反应$πe\to πe γ$的截面和事件发生器。该反应对π广义偶极极化率敏感，即纵向电极化率$α_L(q^2)$、横向电极化率$α_T(q^2)$和磁极化率$β(q^2)$，它们在实光子极限下分别还原为普通的电极化率和磁极化率$\barα$和$\barβ$。在${\cal O}(p^4)$的手征微扰理论的框架下进行截面的计算。一个π介子事件发生器已被写入，这是准备在GEANT模拟代码中实现或独立使用。
2001-07-03 hep-ex hep-ph nucl-ex
Compton Scattering off Pions and Electromagnetic Polarizabilities
带电和中性π介子的电（$α_π$）和磁（$β_π$）康普顿极化率是量子色动力学（QCD）低能部分的基本性质。π介子的极化率影响$γπ\toγπ$康普顿散射角分布的形状和$γγ\toππ$的绝对截面。给出了$γπ\toγπ$康普顿散射微分截面、色散关系和由极化率表示的求和定则的理论推导。我们回顾实验带电和中性极化率的研究和理论预测。从DESY Crystal Ball $γγ\toπ^0π^0$数据推导出$π^0$极化率，但具有较大的不确定性。带电π介子极化率最新的推导方法是：（1）CERN COMPASS的辐射π介子Primakoff散射$π^- Z \to π^-Zγ$，（2）SLAC Mark II的双光子π介子对产生$γγ\toπ^+π^-$，以及（3）美因茨MAMI的质子辐射π介子光生$γp\toγπ^+ n$。一个严格的测试手征微扰理论（ChPT）的基础上进行比较的精确实验带电π介子极化率与ChPT的预测。只有CERN COMPASS带电π介子极化率测量具有可接受的小不确定度。它的值$α_{π^\pm}-β_{π^\pm} = (4.0\pm 1.8)\times 10^{-4}\,\text{fm}^3$与双圈ChPT预言的$α_{π^\pm}-β_{π^\pm}=(5.7\pm 1.0)\times 10^{-4}\,\text{fm}^3$吻合得很好，加强了π介子与…
2019-05-14 hep-ex hep-ph nucl-ex
Nucleon Polarizabilities and Compton Scattering as a Playground for Chiral Perturbation Theory
我给出了一个总结的核子极化率的最新结果，重点手征微扰理论。将核子康普顿散射的预测计算结果与最近的极化率经验测定和格点量子色动力学计算结果进行了比较，从而检验了手征微扰理论在单重子区的适用性.
2020-10-13 hep-lat hep-ph nucl-ex
Spin polarizabilities and polarizabilities of the nucleon studied by free and quasi-free Compton scattering at MAMI (Mainz)
除了N-> $Δ$跃迁的E2/M1比外，电磁极化率和自旋极化率也是核子的重要结构常数，它们是手征微扰理论和核子模型的灵敏检验。最近，这些数量已在MAMI（美因茨）实验研究高精度康普顿散射使用氢和氘的目标，后者的准自由散射的方法已被应用。
2003-09-15 hep-ph nucl-ex
New approach to low energy Virtual Compton Scattering and generalized polarizabilities of the nucleon
本文研究了低能实光子出射时核子的虚康普顿散射。这种机制允许人们在量子力学实验中直接获得核子的广义极化率。在文献中存在的低能定理的推导中，当接近初始光子的质量壳层时，虚初始光子的低能极限与实光子的低能极限不匹配。虽然这个问题已经很长一段时间被归因于非解析性的康普顿振幅相对于光子的虚拟性，我证明，这仅仅是由于一个定义不清的低能量限制，一方面，和一个特定的方式构建的振幅，在文献中使用，另一方面。我提供了一个统一的描述低能量康普顿散射与真实和虚拟的光子定义一个洛伦兹协变算子子基础康普顿散射在该政权，有六个独立的结构。相应地，在Breit框架下引入了六种新的广义极化率.这些极化率被定义为光子虚性的连续函数，并且在真实光子点处匹配到从真实康普顿散射已知的核子极化率上。
2009-09-21 hep-ph nucl-ex nucl-th
Virtual Compton Scattering and Nucleon Generalized Polarizabilities
本文综述了低能区核子$γ^* N \to N γ$的虚康普顿散射（VCT）。我们回顾了与广义极化率（GP）和模型预测这些观测值的理论形式主义。我们提出的GP提取方法，在实验中使用的方法：基于低能量定理的色散关系和形式主义的方法。然后我们回顾了实验结果，重点介绍了最近的质子广义极化率实验数据所带来的进展，并对低能质子广义极化率领域的研究进行了展望。
2020-01-06 hep-ph nucl-ex nucl-th
Compton scattering and polarizabilities of the nucleon
本文给出了能量为$E_γ\leq 500$ MeV的核子康普顿散射的固定$t$扣除色散关系，作为一种从数据中提取核子极化率的形式，它具有最小的模型依赖性.标量极化率差$α- β$和后向自旋极化率$γ_π$直接作为拟合参数进入该形式。
1999-11-19 hep-ph
Separation of proton polarizabilities with the beam asymmetry of Compton scattering
我们建议直接从低能康普顿散射的束不对称性确定质子的磁偶极极化率，这是基于这样一个事实，即导致非玻恩贡献的不对称性是由于单独的磁极化;电极化抵消。因此，束的不对称性提供了最简单的可观察性，其具有从电的极化率的干净分离。引入极化率在洛伦兹不变的方式，我们计算高阶（反冲）的影响，极化率对光束的不对称性，并表明这些影响是最抑制在正向运动学。考虑到在MAMI和HIGS设施进行精确康普顿实验的前景，我们认为为什么光束不对称性可能是测量质子难以捉摸的磁极化率的最佳方法。
2013-07-05 hep-ph nucl-ex nucl-th
Towards a microscopic understanding of nucleon polarizabilities
我们概述了一个微观框架内的协变Faddeev方法计算核子康普顿散射的夸克和胶子的水平。我们解释了康普顿散射振幅与强子展开的联系，并讨论了维持电磁规范不变性的障碍。最后给出了核子极化率的初步结果。
2016-01-16 hep-ph nucl-th
Generalized polarizabilities of the nucleon studied in the linear sigma model (II)
为了确定3个标量广义极化率，在线性西格玛模型的单圈近似下研究了核子的虚康普顿散射。我们现在已经扩展了这项工作，并计算了7个矢量极化率显示在自旋相关的振幅的虚拟康普顿散射。结果满足最近推导的3个模型独立的约束。与组分夸克模型相比，某些矢量极化率存在着巨大的差异。在虚光子的三个动量为零时，西格玛模型和手征微扰理论的分析结果可以联系起来。已经详细讨论了$t$通道中$π^{0}$交换的影响。此外，矢量极化率决定了实际康普顿散射中出现的三阶自旋极化率的两种线性组合。
1997-05-05 hep-ph nucl-th
Signatures of Chiral Dynamics in Low Energy Compton Scattering off the Nucleon
我们提出了一个投影形式主义，它允许定义核子的动态极化率从核子康普顿振幅的多极展开。我们从色散理论和领先的单圈手征有效场论给出了这些动力学极化率的能量依赖性的预测。基于这两种理论框架之间的良好一致性，我们得出结论，除了在第一核子共振Delta（1232）可以被激发的多极通道中，动力学极化率的能量依赖性由手征动力学控制。色散理论框架和具有明确Delta（1232）自由度的手征有效场论导致对可用的低能质子康普顿数据的非常好的描述。我们讨论了质子康普顿截面对不同多极子含量的动力学极化率的敏感性，并给出了一个从低能康普顿数据到170 MeV的静态电偶极极化率和磁偶极极化率的拟合，发现α_E=（11.04+-1.36）*10^（-4）fm^3，β_M =（2.76-+1.36）*10^（-4）fm^3。
2003-07-17 hep-ph nucl-th
Proton spin polarizabilities from polarized Compton scattering
质子的极化康普顿散射的研究范围内的扣除色散关系的光子能量高达300兆电子伏。作为即将进行的实验的指导方针，我们把注意力集中在质子的自旋极化率的作用，并研究最有利的条件，以最小的模型依赖性提取它们。我们的结论是，一个完整的分离的四个自旋极化率是可能的，在阈值和$Δ(1232)$区域之间的光子能量，提供一个可以实现偏振测量的精度为百分之几。
2007-05-02 hep-ph
Virtual Compton Scattering and Generalized Polarizabilities of the Nucleon in Heavy Baryon Chiral Perturbation Theory
在重子手征微扰理论框架下计算了核子虚康普顿散射振幅的自旋无关部分。根据手征功率计数，计算在外动量中进行到三阶。讨论了树能级振幅与低能定理的关系。我们涉及的一个循环的结果的结构系数的低能量膨胀的模型相关的部分最近定义的恐惧和Scherer的振幅。最后讨论了我们的结果与Guichon，Liu和Thomas定义的核子广义极化率的关系。
1996-07-03 hep-ph nucl-th
Dispersion relation formalism for virtual Compton scattering and the generalized polarizabilities of the nucleon
本文提出了质子虚康普顿散射反应的色散关系形式，它首次允许在四动量转移$Q^2 \leq$ 0.5 GeV $^2$下对4种广义极化率进行色散计算.色散积分计算使用一个国家的最先进的π光子和电生产分析。色散形式提供了一个新的工具来分析π介子阈值以上的中微子实验，从而增加了对核子广义极化率的灵敏度。
2000-07-13 hep-ph
Generalized dipole polarizabilities of the pion
讨论了进入反应$π^-+e^-\toπ^-+e^-+γ$的虚康普顿散射振幅$γ^\ast+π\to γ+π$。低能量散射振幅被分成模型无关部分和残余部分，模型无关部分仅涉及电磁形状因子，残余部分包含与（虚拟）康普顿散射具体相关的结构信息。在末态光子能量为零的情况下，剩余振幅可以用三个广义偶极极化率来表示，它们是虚光子四动量平方的函数。我们在${\cal O}(p^4)$的手征微扰理论框架下研究了双光子晶体的振幅。在单圈水平上，广义偶极极化率是简并的$α_L(q^2)=α_T(q^2)=-β(q^2)$。
1999-07-19 hep-ex hep-ph nucl-th
Electromagnetic Corrections for Pions and Kaons : Masses and Polarizabilities
在$1/N_c$中，对赝Goldstone玻色子的极化率和质量的电磁修正进行了全阶分析，得到了手征微扰理论中的未知常数.我们组织的计算在一个$1/N_c$ -扩展和单独的长距离和短距离的物理贡献，通过引入一个欧几里得截止。长距离部分用ENJL模型计算，短距离部分用微扰QCD和因式分解计算。我们在两者之间获得了很好的匹配。然后，我们将这些估计值包括在完整的手征微扰理论计算中，以将质量排序为$e^2$ $p^2$，将极化率排序为$p^6$。对于电磁修正的质量，我们确认了一个大的违反大申定理得到一个更精确的值，这种违反。我们与早期的相关工作进行了比较。一些唯象的后果进行了讨论。
1997-01-27 hep-ph
Observables in Unpolarized and Polarized Virtual Compton Scattering
在π阈以下，核子的虚康普顿散射给出了广义电磁极化率的计算方法。对不同的广义极化率理论结果进行了比较。特别地，研究了广义极化率对非极化截面和双极化观测量的影响。在线性西格玛模型和手征微扰理论中得到了这些观测量的预言。
1998-08-10 hep-ph nucl-th
Nucleon Polarizabilities: from Compton Scattering to Hydrogen Atom
本文综述了核子极化率及其在核子康普顿散射和氢原子光谱中的作用。我们讨论了手征有效场论的基本概念、最近格点量子色动力学计算和进展。在实验方面，我们回顾了正在进行的计划，旨在通过康普顿散射过程测量核子（标量和自旋）极化率，与真实和虚拟光子。很大一部分的审查是专门的一般约束的基础上的么正性，因果关系，离散和连续的对称性，从而导致模型无关的关系，涉及核子极化率。我们（重新）推导出各种这样的关系，并讨论其经验价值。质子极化率效应是目前对μ子氢兰姆位移和超精细结构进行评估时不确定性的主要来源。最近的计算这些影响的审查在这里的上下文中的“质子半径之谜”。最后，我们总结了最近的结果和前景，为不久的将来的工作。
2016-02-22 hep-ph nucl-ex nucl-th
Virtual Compton Scattering at Low Energy and the Generalized Polarizabilities of the Nucleon o
核子上的虚康普顿散射：$γ^* N \to γN$是一个在低能量和高能量下迅速发展的新领域。本讲座是关于低能量部分，即$(γp)$质心的能量主要达到$Δ(1232)$共振区域。我回顾了核子广义极化率的概念，以及致力于测量它们的实验。
2004-12-06 hep-ph
Low-energy and low-momentum representation of the virtual Compton scattering amplitude
我们执行的虚拟康普顿散射振幅的低能量和低动量的扩展，并表明，这种扩展涵盖了从预定的光子电产生实验中要研究的制度过渡到真正的康普顿散射制度。讨论了虚康普顿散射的广义极化率与实康普顿散射的广义极化率之间的关系。
1998-04-30 hep-ph nucl-th
Polarizability relations across real and virtual Compton scattering processes
我们推导出两个关系，涉及自旋1/2粒子的自旋极化率，并考虑其经验意义的质子。利用质子反常磁矩、电荷半径和磁荷半径、自旋结构函数$g_1$、$g_2$和两种自旋极化率的磁矩的经验值，本文的关系式约束了虚康普顿散射中广义极化率的低动量行为.在质子的情况下，色散模型的自旋和广义极化率的评估似乎是一致的，这些关系。MAMI、杰斐逊实验室和HI $γ$ S设施正在进行的对不同电磁可观测量的测量可能能够检验这些关系，或者用它们来解开核子的低能自旋结构。
2014-11-26 hep-ph nucl-th
Nucleon Polarizabilities from Low-Energy Compton Scattering
一个有效场论是用来给一个模型无关的描述康普顿散射的能量可比的π质量。用手征微扰理论在小动量下计算到四阶的质子和氘核的散射振幅包含四个与核子极化率一一对应的待定参数。这些极化率是从拟合氢和氘的弹性光子散射数据中提取的。对于质子，我们发现：α_p = 12.1 +/- 1.1 +/- 0.5，β_p = 3.4 +/- 1.1 +/- 0.1，单位均为10^{-4} fm^3。对于等光谱极化率，我们得到：α_N = 13.0 +/- 1.9 + 3.9/-1.5（单位相同），而β_N与零一致，误差范围相当大。
2004-11-16 hep-ph nucl-ex nucl-th
Nucleon Polarizabilities
核子极化率在真实的，虚拟的，和双虚拟康普顿散射的主题进行了讨论，相对于什么是已知的，以及如何从数据中提取这些数量。
2000-10-12 hep-ph nucl-th
Generalized polarizabilities of the proton in a constituent quark model revisited
本文在非相对论组分夸克模型的框架下研究了质子的低能虚康普顿散射。康普顿张量被分成两个独立的规范不变的贡献。第一种是基态在直接通道和交叉通道中的传播，并适当地选择一个满足规范不变性的项。剩余部分包含由所谓的广义极化率表征的相关结构信息。本文讨论了由剩余项得到广义极化率的两种不同方案。对Isgur-Karl模型给出了广义极化率的显式预测。我们的结果与以前的预测模型以及其他方法进行了比较。
2000-08-23 hep-ph nucl-th
Sum rules across the unpolarized Compton processes involving generalized polarizabilities and moments of nucleon structure functions
导出了核子非极化双虚康普顿散射过程的两个新求和定则，建立了新的包含核子广义极化率和核子非极化结构函数$F_1(x,Q^2)$和$F_2(x,Q^2)$矩的低$Q^2$关系.这些关系有助于确定一些结构常数，这些结构常数只能在非正向双虚康普顿散射中获得，目前还不能在实验上获得。我们执行的质子的经验测定，并比较我们的结果与下一个领先的手征微扰理论预测。我们还表明，这些关系可能是有用的模型无关的确定的低$Q^2$减法功能的康普顿振幅，进入双光子交换贡献的兰姆位移（μ子）氢。明确计算$Δ(1232)$共振对μ子-氢$2P-2S$兰姆位移的贡献，得到$-1 \pm 1$ $\mathsfμ$ eV，证实了这种效应的先前解释的微小性。
2018-04-20 hep-ph nucl-ex nucl-th
Measurement of the Generalized Polarizabilities of the Proton in Virtual Compton Scattering at Q2=0.92 and 1.76 Gev2: II. Dispersion Relation Analysis
在托马斯·杰斐逊国家加速器装置上研究了π介子阈下能域和Delta（1232）共振区的虚康普顿散射。数据分析基于色散关系（DR）方法。在四动量转移平方Q ~ 2 =0.92和1.76 GeV ~ 2下，测定了质子的电磁广义极化率（GPs）和结构函数Pll-Ptt/Ptt和Plt. DR分析与低能膨胀分析一致。世界数据集表明，无论是电或磁GP遵循一个简单的偶极子形式。
2003-12-20 hep-ph
Generalized Polarizabilities and the Chiral Structure of the Nucleon
我们正在研究电子散射过程ep到e' p' gamma，以便获得关于真正的虚拟康普顿散射（VCT）过程gamma^* N到gamma N的信息。除了真实康普顿散射的两个运动学变量，例如散射角θ和出射光子的能量ω '之外，散射角θ的不变振幅取决于第三个运动学变量，我们选择它作为到核子的三动量转移的绝对值。因此，与结构相关的系数在振幅中获得了动量相关性，并被称为核子的“广义极化率”，类似于真实的康普顿散射。利用手征微扰理论的重子形式主义，我们提出的“广义极化率”的动量依赖性的预测，并讨论了预定的电子散射实验中测量的电子响应函数。
1997-05-15 hep-ph nucl-th
Compton Scattering on Pion and Pion Polarizabilities
利用色散关系研究了带电π介子的康普顿散射。通过对γ+γ \to π^0+π^0过程实验数据的拟合，得到了σ介子的未知质量、全宽和衰变宽度.这些参数被用来计算带电π介子的康普顿散射的截面。对所得结果的分析表明，在\sqrt{s} =1 GeV能量范围内的弹性γ \pion散射数据（连同过程γγ \to π^0π^0的数据）既可用于高精度地测定π介子极化率值，又可用于研究σ介子。
1998-10-09 hep-ph nucl-ex nucl-th
GDH2000 Convenor's Report: Spin Polarizabilities
介绍了质子的低能极化康普顿散射这一主题，其特征是唯象的自旋极化率，并与向本次会议报告的新的理论和实验发展建立了联系。
2000-10-10 hep-ph nucl-th
Pion-Nucleon Physics and the Polarizabilities of the Nucleon
我讨论了最近的结果，关于介子核子和核子共振物理的影响（自旋）极化率的核子（极化）康普顿散射测量。
1997-09-22 hep-ph nucl-th
Neutron polarizabilities investigated by quasi-free Compton scattering from the deuteron
在MAMI（美因茨）的$theta^{lab}_γ=136^o$上测量了康普顿散射光子和反冲中子的符合，研究了中子的准自由康普顿散射，能量范围为200 - 400 MeV。根据数据，已经确定了以$10^{-4}fm^3$为单位的$α_n - β_n = 9.8 \pm 3.6(stat)^{+2.1}_{-1.1}(syst)\pm 2.2(model)$的极化率差。结合由光吸收数据推导出的极化率和$α_n+β_n= 15.2\pm 0.5$，得到了中子的电、磁极化率$α_n=12.5\pm 1.8(stat)^{+1.1}_{-0.6}(syst)\pm 1.1(model)$和$β_n = 2.7\mp 1.8(stat)^{+0.6}_{-1.1}(syst)\mp 1.1(model)$。
2002-02-27 hep-ex hep-ph nucl-ex
Proton scalar dipole polarizabilities from real Compton scattering data, using fixed-t subtracted dispersion relations and the bootstrap method
我们执行一个真正的康普顿散射（RCS）的数据低于π介子生产阈值提取的电（$α_{E1}$）和磁（$β_{M1}$）静态标量偶极极化率的质子，使用固定的$t$扣除色散关系和基于Bootstrap的拟合技术。Bootstrap方法提供了一个方便的工具，包括系统误差对$α_{E1}$和$β_{M1}$的最佳值的影响，并传播由其他测量固定的模型参数的统计误差。我们还实施了各种统计测试，调查的一致性，可用的RCS数据集低于π介子生产阈值，我们得出结论，没有强烈的动机，从全球范围内排除任何数据点。我们的分析产生了$α_{E1} = (12.03^{+0.48}_{-0.54})\times 10^{-4} \text{fm}^3$和$β_{M1} = (1.77^{+0.52}_{-0.54})\times 10^{-4} \text{fm}^3$，p值为$= 12\%$。
2019-07-16 hep-ph nucl-ex nucl-th
Generalized polarizabilities of the pion in chiral perturbation theory
本文在${\cal O}(p^4)$的手征微扰理论框架下计算了$γ^\ast+π\to γ+π$的虚康普顿散射振幅。我们明确推导出广义电磁极化率的表达式，并讨论这些量的替代定义。
1999-04-23 hep-ex hep-ph nucl-ex
Chiral Perturbation Theory and Nucleon Polarizabilities
康普顿散射在原理上为研究核子结构提供了一个有趣的新窗口。现有的实验和未来的计划进行了讨论，并探讨了这种测量的理论理解的状态。
1997-11-05 hep-ph nucl-th
Dispersion theory of nucleon Compton scattering and polarizabilities
康普顿散射和极化率的主题的现状报告，重点是标量t通道进入色散理论。获得极化率的精确值，分别导致质子（p）和中子（n）的$α_p = 12.0\pm 0.6$ $(12.0)$、$β_p=1.9\mp 0.6$ $(1.9)$、$α_n= 12.5\pm 1.7$ $(13.4)$、$β_n= 2.7 \mp 1.8$ $(1.8)$（单位为$10^{-4}$ fm $^3$）和$γ^{(p)}_π= -36.4 \pm 1.5$ $(-36.6)$、$γ^{(n)}_π= 58.6 \pm 4.0$ $(58.3)$、$(γ^{(p)}_0= -0.58\pm 0.20)$、$(γ^{(n)}_0 = +0.38\pm 0.22)$（单位为$10^{-4}$ fm $^4$）。带有误差的数据是{ \it推荐}实验值，与[1]相比进行了更新（必要时），括号中的数据是预测值。这些预测值未包含在[1]中，而是新开发的分析的结果，这是本文的主要主题。最近最重要的发现是，核子的最大部分的电极化率和总的反磁极化率是$σ$介子作为组分夸克结构的一部分的性质，正如手征对称性破缺机制所预期的那样。这一观点得到了在第二共振区进行的质子康普顿散射实验的支持，在第二共振区，$σ$介子对散射振幅有很大的贡献。这个实验导致$σ$介子的质量为$m_σ= 600 \pm 70$ MeV的测定。从实验的$α_p$和…
2013-04-27 hep-ph nucl-th
Measurement of the Generalized Polarizabilities of the Proton in Virtual Compton Scattering at Q2= 0.92 and 1.76 GeV2
我们报道了低CM能量质子的虚康普顿散射研究。我们已经确定了结构函数$P_{LL}-P_{TT}/ε$和$P_{LT}$，以及在动量转移Q ~ 2 = 0.92和1.76 GeV ~ 2时的电磁广义极化率（GP）$α_E(Q2)$和$β_M(Q2)$。电GP与Q2表现出强烈的衰减，并且其全局行为不遵循简单的偶极子形式。磁性GP先上升后下降，这可以解释为在低Q2时长距离反磁性π介子云占主导地位，在高Q2时由$πN$中间态的顺磁性贡献进行补偿。
2004-09-02 hep-ph
Dispersion Theory in Electromagnetic Interactions
本文综述了色散关系在强子电磁结构中的各种应用。我们讨论的方式DR允许一个提取信息的强子结构常数连接信息的互补散射过程。我们认为真实的和虚拟的康普顿散射过程的质子，并总结了最近的进展，在DR分析的实验数据提取质子极化率，与替代研究的基础上的手征有效场论。我们讨论了多极分析的真实康普顿散射数据，随着DR适合的能量依赖的动力学极化率。此外，我们回顾了新的总和规则的双虚康普顿散射过程的质子，它允许模型独立的真实和虚拟康普顿散射的极化率之间的关系，和核子结构函数的时刻。双虚康普顿散射的信息被用来预测和约束μ子氢谱的极化率修正。
2018-05-26 hep-ex hep-ph nucl-ex
Nucleon Polarizabilities: Theory
本文综述了核子极化率理论研究的最新进展。我们首先报告的静态极化率测量在真实的康普顿散射，比较和解释从各种理论方法的结果。在第二步中，我们将讨论扩展到可以在虚拟康普顿散射中访问的广义极化率，显示如何在这些量中编码的信息可以提供一个空间解释的核子中的诱导极化密度。
2011-05-23 hep-lat hep-ph nucl-ex
Dispersion relations in real and virtual Compton scattering
本文给出了色散关系在核子实康普顿散射和虚康普顿散射过程中的统一应用。本文评述了康普顿散射振幅色散关系在低能核子结构量（如极化率或反常磁矩）与核子激发谱之间建立联系的方法。我们讨论了前向实和虚康普顿散射的各种求和规则，如Gerasimov-Drell-Hearn求和规则及其推广，Burkhartt-Cottingham求和规则，以及前向核子极化率求和规则，并回顾了它们的实验状况。随后，我们解决了真实康普顿散射（RCS）的一般情况。各种类型的RCS色散关系的工具，从RCS数据提取核子极化率。回顾了用这种方法得到的核子极化率信息，并讨论了这些量中编码的核子结构信息。色散关系的形式主义，然后扩展到虚拟康普顿散射（ESTA）。本文介绍了从最近的核子动力学实验中提取的关于广义核子极化率的信息，及其在核子结构模型中的解释。作为一个总结，现有的数据的物理内容进行了讨论，并在这一领域的未来理论和实验活动的一些观点。
2002-12-09 hep-ph
Extracting Electric Polarizabilities from Lattice QCD
利用各向异性规范位形与动力学三叶草费米子的系综，从格点量子色动力学中提取了带电和中性、π介子和K介子的极化率。我们利用经典背景场从两点关联函数中得到极化率。通过对边界通量的适当处理，对电场强度进行量化，得到均匀的背景场。然而，这些外部场仅在价夸克扇区中实现。首次成功地提出了一种提取带电粒子极化率的新方法。
2009-05-07 hep-lat hep-ph nucl-th
Compton Scattering and the Spin Structure of the Nucleon at Low Energies
我们分析了极化康普顿散射，它提供了核子自旋结构的信息。在SU（2）重子手征微扰理论的“小尺度展开”框架下，对光子能量小于100 MeV的散射过程，自旋-结构依赖性可以被编码为四个独立的参数--核子的自旋极化率$γ_i, i=1...4$.具体应用是“向前”和“向后”自旋极化率。
1998-01-08 hep-ph nucl-th
Evaluation of the forward Compton scattering off protons: I. Spin-independent amplitude
基于Kramers-Kronig关系式，我们计算了质子的前向康普顿散射，该关系式用总光吸收截面的积分来表示康普顿振幅。我们获得了两个不同的适合的世界数据的非偏振总光吸收截面，并评估各种自旋独立的总和规则，使用这些适合。对于质子电和磁偶极极化率的总和，由Baldin求和规则控制，我们得到以下平均值（两次拟合之间）：$α_{E1}+β_{M1}=14.0(2)\times 10^{-4}\,\mathrm{fm}^3$。一个类似的总和规则，涉及质子的四极极化率的评价。在较宽的能量范围内计算了质子康普顿散射的自旋无关前向振幅。结果与以前的评估和唯一的实验数据点，这个幅度（在2.2 GeV）进行比较。我们评论的总和规则的弹性部分的极化率。
2015-09-13 hep-ph nucl-ex nucl-th
Dynamical Structure of Baryons
康普顿散射提供了一个独特的机会来研究强子的动力学结构在一个很宽的运动学范围内，与极化率特征的强子活动的内部自由度。本文计算并详细分析了最低质量SU（3）八重态重子的电磁和自旋相关的动力学极化率。这些广泛的计算是可能的，最近实施的半自动化计算的手征微扰理论，它允许评估从康普顿散射的极化率到下一个领先的顺序。的依赖范围的光子能量覆盖的介子光生通道的大部分进行了分析。
2013-01-08 hep-ph nucl-th
Studies on the electromagnetic structure of the nucleon by free and quasi-free Compton scattering at MAMI (Mainz)
在MAMI（美因茨）加速器的标记光子束上，利用氢和氘靶，采用不同的实验装置研究了质子和中子的康普顿散射。对实验数据分析的理论工具进行了研究，如非减色散理论和质子和中子在氘核中束缚的准自由反应理论。实验康普顿散射数据理解在第一和第二共振区具有良好的精度。精确的电磁极化率和自旋极化率的质子和中子已经确定。
2002-11-22 hep-ph nucl-ex nucl-th
Dispersion theory of nucleon (nucleus) Compton scattering spin polarizabilities and quasi-optical $γ$-ray polarization plane rotation and birefringence effect in a matter with polarized protons (nuclei)
该研究提出在含极化质子或原子核的物质中观测γ射线偏振面旋转及双折射效应，以探测核子康普顿散射自旋极化率随能量的变化。
2025-01-08 hep-ph
Partial-wave analysis of proton Compton scattering data below the pion-production threshold
质子的低能康普顿散射被用来确定质子的极化率。然而，目前的经验测定严重依赖于极化率方面的实验截面的理论描述。最近的测定是基于固定的$t$色散关系（DR）或手征微扰理论在单重子部门（$χ$ PT）。这两种方法得到相当不同的结果质子极化率，最明显的是$β_{M1}$（磁偶极子极化率）。我们试图解决这个矛盾进行分波分析的世界数据质子康普顿散射阈值以下。我们发现一个大的敏感性提取到一些“离群值”，使我们得出结论，DR和$χ$ PT提取之间的差异是一个问题的实验数据库，而不是“模型依赖性”。我们对有效改进数据库所需的新实验提出了具体建议。利用本数据库，质子标量极化率的差值被限制在一个相当宽的区间：$α_{E1}-β_{M1} = (6.8\, \ldots \, 10.9)\times 10^{-4}$ fm $^3$，它们的和由Baldin求和规则更精确地固定[到$14.0(2)$ ]。
2018-04-23 hep-ph nucl-ex nucl-th
Compton Scattering by the Nucleon
本文综述了核子在第一、第二共振能量下的康普顿散射的研究现状。除了色散理论的一般测试和极化率的精确测定外，还探讨了四个基本求和规则的有效性。{ \it Recommended}测定核子电磁极化率和自旋极化率实验值的平均值：$α_p=12.0\pm 0.6$、$β_p=1.9\mp 0.6$、$α_n= 12.5 \pm 1.7$、$β_n= 2.7 \mp 1.8$（单位$10^{-4}$ fm $^3$）、$γ^{(p)}_π= -38.7 \pm 1.8$、$γ^{(n)}_π= 58.6 \pm 4.0$（单位$10^{-4}$ fm $^4$）。
2005-02-15 hep-ph nucl-ex
Generalized polarizabilities and the chiral structure of the nucleon
讨论了低能虚康普顿散射反应$e^-p\to e^-pγ$.本文给出了在$O(p^3)$上用重子手征微扰理论得到的核子广义极化率的结果。
1997-09-25 hep-ph nucl-th
Spin-dependent sum rules connecting real and virtual Compton scattering verified
我们提出了一个详细的推导的两个总和规则有关的自旋极化率测量在真实的，虚拟的，和双虚拟康普顿散射。例如，在包含电子散射中获得的极化率$δ_{LT}$与分别在实康普顿散射和虚康普顿散射中测量的自旋极化率$γ_{E1E1}$和广义极化率$P^{(M1,M1)1}-P^{(L1,L1)1}$的斜率相关。我们在不同的手征微扰理论中验证了这些求和规则，讨论了它们对质子的经验验证，并展望了它们在核子自旋结构研究中的应用。
2017-04-03 hep-ph nucl-ex nucl-th
Quasi-free Compton Scattering and the Polarizabilities of the Neutron
在美因茨MAMI加速器上用Glasgow/Mainz示踪谱仪、48 cm $\oslash$ $\times$ 64 cm NaI（Tl）光子探测器和Göttingen SENECA反冲探测器测量了束缚在氘核中的质子和中子的准自由康普顿散射微分截面。数据涵盖光子能量范围从200 MeV到400 MeV在$θ^{LAB}_γ=136.2^\circ$。液态氘和氢目标允许直接比较自由和准自由散射的质子。通过反应$p(γ,π^+ n)$测量SENECA探测器的中子探测效率。从束缚质子数据中提取的“自由”质子康普顿散射截面与自由质子的康普顿散射截面合理地一致，这使得从准自由数据中提取自由散射微分截面的方法具有可信度。提取了自由中子的微分截面，得到了中子的电磁极化率之差为$α-β= 9.8\pm 3.6(stat){}^{2.1}_1.1(syst)\pm 2.2(model)$，单位为$10^{-4}fm^3$。结合由光吸收数据推导出的极化率和$α+β=15.2\pm 0.5$，得到了中子的电、磁极化率、$α_n=12.5\pm 1.8(stat){}^{+1.1}_{-0.6}\pm 1.1(model)$和$β_n=2.7\mp 1.8(stat){}^{+0.6}_{-1.1}(syst)\mp 1.1(model)$。中子的后向自旋极化率被确定为$γ^{(n)}_π=(58.6\p…
2003-02-11 hep-ex hep-ph nucl-ex
Forward doubly-virtual Compton scattering off the nucleon in chiral perturbation theory: II. Spin polarizabilities and moments of polarized structure functions
本文利用手征微扰理论（$χ$ PT）研究了核子的极化双虚康普顿散射（VcM）。极化的VnS包含了核子自旋结构的丰富信息，这些信息与原子光谱和电子散射中双光子交换效应的计算有关。我们报告了一个完整的次领先级（NLO）计算的极化VdR振幅$S_1(ν, Q^2)$和$S_2(ν, Q^2)$，以及相应的极化自旋结构函数$g_1(x, Q^2)$和$g_2(x,Q^2)$。我们的结果的时刻极化结构功能，部分相关的不同自旋极化率，相比其他理论预测和“数据驱动”的评价，以及最近的杰斐逊实验室测量。通过将结果推广到核子质量的倒数的幂，我们再现了已知的“重子”表达式。这是对我们的计算的一个检验，也证明了明显洛伦兹不变的重子$χ$ PT（B $χ$ PT）和重子（HB $χ$ PT）框架之间的差异。
2021-03-29 hep-lat hep-ph nucl-ex
Light-front interpretation of Proton Generalized Polarizabilities
我们扩展了最近开发的形式主义，以提取光前夸克电荷密度从核子形状因子的数据，这些夸克电荷密度施加外部电场时的变形。我们表明，由此产生的诱导极化可以从质子广义极化率提取。质子的广义电极化率的现有数据在其大的横向距离的诱导极化产生一个明显的结构，这将被钉在即将到来的高精度虚拟康普顿散射实验。
2010-03-15 hep-ph nucl-th
Real and Virtual Compton Scattering at Low Energies
这些讲座给出了一个教学介绍真实和虚拟的康普顿散射在低能量。我们首先在非相对论量子力学的框架下讨论点粒子和复合系统的实康普顿散射。介绍了电磁极化率的概念。然后，我们在量子场论中描述康普顿散射张量，特别强调低能定理的推导。在使用电磁顶点的强子结构的一致处理的重要性被强调。最后，读者介绍了广义极化率的概念，在迅速扩大领域的虚拟康普顿散射。
1999-01-20 hep-ph nucl-ex nucl-th
