Considerations on the Schmid theorem for triangle singularities
我们调查的施密德定理，它指出，如果一个有一个粒子衰减到两个粒子和其中一个衰减到其他两个粒子的树级机制，可能的三角形奇异性开发的三个衰变粒子中的两个的弹性再散射机制不改变树级提供的截面。我们调查的第一次衰变中产生的不稳定粒子的宽度的过程，并确定的有效性和违反定理的限制。其中一个结论是，该定理在该共振的零宽度的严格限制下成立，在这种情况下，与树水平相比，三角图的强度变得可以忽略不计。另一个结论，在实际方面，是对于实际的宽度值，三角形奇异性可以提供与树水平相当甚至更大的强度，这表明调用施密德定理来忽略源于树水平的弹性重新散射的三角形图是不应该做的。即使这样，我们观察到，现实的情况下保持一些记忆的施密德定理，这是可见的一个特殊的干扰模式与树的水平。
2018-09-18 hep-ph
Heating triangle singularities in heavy ion collisions
我们预言在重离子碰撞中强子谱的三角形奇异性会受到强烈的影响。要做到这一点，我们研究各种影响的奇异性诱导三角形回路的有限温度在终端强子阶段。在中心重离子碰撞中看到的峰值似乎更可能是强子，而不是在两种情况下的再散射效应。首先，中间强子态的飞行时间必须与平衡火球的寿命相当（否则，反应大多发生在冻结后的真空中）。第二，介质对三角环粒子质量或宽度的影响必须相当大。当这些（容易检查的）条件满足时，介质迅速降低奇点：在T约150 MeV，甚至两个数量级，然后作为光谱过滤器。
2021-05-21 hep-ph nucl-th
Analysis of hidden-charm pentaquarks as triangle singularities via deep learning
针对LHCb观测的$P_{c\bar{c}}(4457)^+$五夸克信号性质模糊问题，利用深度学习模型选择能力，通过三角奇点与近邻极点线形训练网络，排除三角机制，支持极点-阴影对解释，补充了标准拟合方法。
2024-11-27 hep-ph
Remarks on the $P_c$ structures and triangle singularities
LHCb协作组在反应$Λ_b\to J/ψp K$中观察到的窄$P_c(4450)$结构可能是由于在4.45~GeV的$χ_{c1}$ -质子阈值附近的三角形奇异性造成的。我们讨论了在衰变$Λ_b\to J/ψp π$的$J/ψp$不变质量分布中出现的类似三角形奇异性，这可以解释数据中4.45~GeV附近的隆起。对该过程的更精确测量将为理解$P_c$结构提供有价值的信息。
2016-09-19 hep-ex hep-ph
Searching for observable effects induced by anomalous triangle singularities
研究了反常三角形奇异性及其在各种过程中的可能表现。我们表明，ATS应该有重要的影响，我们理解的性质，一些新观察到的阈值状态。讨论了如何区分ATS现象与真正的动态杆结构。
2015-12-14 hep-ex hep-ph nucl-ex
Triangle Singularities and Charmonium-like $XYZ$ States
对强子谱的研究有助于加深量子色动力学中色禁闭现象的理解。自2003年以来，由于大量的实验发现，重夸克偶质量区的$XYZ$结构是一个突出的例子，许多新的谜题出现了。强子共振对应于$S$ -矩阵的极点，该矩阵具有其他类型的奇点，例如由于三个中间粒子同时在壳层上而产生的三角形奇点。在这里，我们简要地讨论了在$XYZ$物理中三角形奇点的几种可能的表现形式，特别注意了可以用来分析反应$e^+e^-\to ψπ^+π^-$的$ψπ$分布中的带电$Z_c$结构的数据的形式。
2021-03-01 hep-ex hep-ph nucl-th
Traps in hadron spectroscopy: Thresholds, triangle singularities, etc
强子谱的知识是基于强子共振的实验观测。共振通常被观察为在某些不变质量分布中的峰。然而，峰值不一定是由于谐振的存在，谐振也不一定导致峰值。运动学奇点也可以产生峰值。在这里，我们讨论这样的可能性和方法区分真正的共振运动学效应。
2018-01-01 hep-ex hep-ph nucl-th
Threshold cusps and triangle singularities in hadronic reactions
强子的谱是量子色动力学色禁闭的表现。强子共振对应于S矩阵的极点。自2003年以来，在从轻介子到含有一个重夸克和一个反夸克对的强子的质量区发现了许多新的强子共振结构。它们中的许多是奇异强子的候选者，并且它们通常被观察为不变质量分布的峰值。然而，由于过程的中间粒子的在壳性，S-矩阵也具有运动学奇异性，例如两体阈值和三角形奇异性，并且它们也可以产生峰值。一方面，这样的奇点可能被误认为共振;另一方面，它们可以用作精确测量的工具。本文综述了强子反应中的阈值尖点和各种三角形奇点，并着重讨论了它们在与奇异候选强子有关的现象中的表现。
2020-01-17 hep-ex hep-ph nucl-th
Triangle singularities in the $T^+_{cc}\to D^{*+}D^0\toπ^+D^0D^0$ decay width
参与$T^+_{cc}\to D^{*+}D^0\toπ^+D^0D^0$衰变的粒子的质量值表明，由于过渡顶点$T^+_{cc}\to D^{*+}D^0 $中的终态相互作用，可能存在三角对数奇点。我们讨论了它们可能的作用，并表明，树近似计算的衰减宽度$T^+_{cc}\to(D^{*+}D^0+D^{*0}D^+)\toπ^+D^0D^0$，$π^0D^0 D^+$，$γD^0D^+$是相当足够的，在目前的测量精度水平。
2022-05-31 hep-ex hep-ph nucl-ex
$Z_c(4430)$ and $Z_c(4200)$ as triangle singularities
由Belle发现并由LHCb在$\bar{B}^0\toψ(2S)K^-π^+$中证实的$Z_c(4430)$通常被认为是一种带电的粲偶素样态，至少包含两个夸克和两个反夸克。由Belle在$\bar{B}^0\to J/ψK^-π^+$中发现的$Z_c(4200)$也是一个很好的带电的类charmonium状态的候选者。我们证明了三角形回路图中的运动学奇点诱导了共振行为，该行为可以一致地解释$Z_c(4430)$和$Z_c(4200)$的实验分析性质（质量，宽度和Argand图）。三角图只包括实验上确定的强子。应用这个想法$Λ_b^0\to J/ψpπ^-$，我们也确定三角形奇点的行为像$Z_c(4200)$，但没有三角形图可用于$Z_c(4430)$。这与LHCb的发现一致，即通过包括$Z_c(4200)$贡献，他们对$Λ_b^0\to J/ψpπ^-$数据的描述得到显著改善，而$Z_c(4430)$似乎几乎没有贡献。尽管所提出的机制在绝对强度方面存在不确定性，目前难以估计，但它们无疑是对$Z_c(4430)$和$Z_c(4200)$基于四夸克的解释的一种令人信服的替代方案。
2019-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
Triangle Singularities and XYZ Quarkonium Peaks
我们讨论的分析性质的分波来自投影的4腿振幅与交叉通道交换的运动区域的直接通道，对应于XYZ峰charmonium和bottomonium。我们表明，在一般的分波可以开发异常的分支点附近的直接通道物理区域。在特定的情况下，当这些分支点位于酉割的相对侧时，它们以色散关系挤压积分轮廓，并且如果挤压发生在阈值附近，则正常阈值尖点增强。我们表明，这种效果只发生在交叉通道中的共振质量是在一个特定的，狭窄的范围内。我们估计的阈值增强的大小，起源于这些异常的奇异性的反应中，Zc（3900）和Zb（10610）峰已被观察到。
2015-06-21 hep-ex hep-ph
$Z_c(4430)$, $Z_c(4200)$, $Z_1(4050)$, and $Z_2(4250)$ as triangle singularities
在$\bar{B}^0\toψ(2S)K^-π^+$中发现的$Z_c(4430)$、在$\bar{B}^0\to J/ψK^-π^+$中发现的$Z_c(4200)$以及在$\bar{B}^0\toχ_{c1}K^-π^+$中观察到的$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$是带电的粲鎓类状态的候选者。所有现存的理论模型都将这些候选者解释为四夸克态，直到我们最近发现了一个令人信服的替代方案。我们讨论了三角环图中的运动学奇异性引起的共振行为，可以一致地解释从实验中得到的$Z_c(4430)$，$Z_c(4200)$，$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$的性质（如自旋宇称，质量，宽度和Argand图）。在三角形奇点方面，我们也可以很自然地理解有趣的实验发现，例如在$Λ_b^0\to J/ψpπ^-$中出现（不存在）类似$Z_c(4200)$（$Z_c(4430)$）的贡献，以及$Z_1(4050)$的光谱凸起的高度不对称形状;其他理论模型还没有成功地解决这些问题。尽管Pakhlov等人提出了另一种三角图来生成类似$Z_c(4430)$的凸块，但我们认为这种情况不太可能发生。
2019-09-09 hep-ex hep-ph nucl-th
New $Z_c$ spectroscopy or Landau singularities? Searches in Heavy Ion Collisions could help decide
在过去的十年里，一系列夸克质量峰被报道出来，这可能是一个全新的核物理光谱学，比如复杂性。在这些结构中最突出的是$Z_c$，在BESIII中进行了大量分析，J.~赵在这次会议上。它们作为新强子态的地位经常受到挑战，因为它们出现在三体反应中，并且经常满足科尔曼-诺顿定理的特殊运动学条件。为了通过实验来决定，我们应该采取不同的反应来消除运动学上的重合，看看每个峰是否都存在。我们观察到，最普遍的“橡皮擦”是在重离子碰撞中产生的介质，因为它的高温经常影响参与反应的粒子的质量和宽度：如果另外三角反应在火球的寿命期间完成，我们在热场论中的计算表明，三角形奇点不能在热强子相中存活（更不用说更热的夸克-胶子等离子体了）。相反，普通的夸克偶子会受到影响，但通常会在火球中幸存下来，并且类似分子的状态也经常被检测到。我们已经提供了几个例子，在这里研究外来的$Z_{c}(4020)^\pm\to π^{\pm} h_c $峰（在$e^+e^-$碰撞中对$π^\mp$产生）。如果像在辩论中提出的那样，它是由一个$D_{1} D^{*} D^*$三角形环产生或增强的，那么这里报道的估计表明它在禁闭/解除禁闭相变的临界温度附近消失，所以将来在重离子碰撞数据中的任何探测都表明它是一个真正的强子，它的消失倾向于奇点解释。
2021-10-27 hep-ph
Predictions for feed-down enhancements at the $Λ_c \bar{D}$ and $Λ_c \bar{D}^*$ thresholds via the triangle and box singularities
我们证明，三角形奇异性（TS）和盒奇异性（BS）机制可以产生独特的窄增强在$Λ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^*$阈值不变的$J/ψp$和$J/ψpπ$的质谱，分别。考虑到此类机制仅取决于TS或BS运动学机制内阈值附近的初始$Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$相互作用，$Λ_c\bar{D}$和$Λ_c\bar{D}^*$阈值增强可以被视为源自较重的五夸克衰变和连续统中的$Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$散射的反馈现象。在$J/ψp$和$J/ψpπ$谱中寻找这些结构的排他性和半包容性过程将为这些观察到的五夸克的强子分子性质提供确凿的证据，并澄清TS和BS在近阈值动力学中所起的作用。
2023-03-23 hep-ex hep-ph
Triangle singularities in $\bar{B}^0\to χ_{c1}K^-π^+$ relevant to $Z_1(4050)$ and $Z_2(4250)$
在$\bar{B}^0\toχ_{c1}K^-π^+$中观察到的$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$是最少包含两个夸克和两个反夸克的带电粲偶素类态的候选者。虽然$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$以前被解释为四夸克态，我们提出了一个完全不同的方案的基础上的运动学效应称为三角形奇点。我们证明了三角形奇点的原因在$χ_{c1}π^+$不变的质量分布共振的颠簸，适合非常好的贝尔数据。如果用$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$共振激发来模拟这些凸点，则它们的自旋宇称对于$Z_1(4050)$是$1^-$，对于$Z_2(4250)$是$1^+$或$1^-$。对应于$Z_1(4050)$的凸起具有高度不对称的形状，这正是Belle数据所显示的。我们发现，不对称的形状起源于三角形奇异性和三角形奇异性能量附近的$X(3872)π^+$通道的开放之间的相互作用。这种特征性的线形可以用来区分不同的解释$Z_1(4050)$。通过将$Z_1(4050)$和$Z_2(4250)$解释为三角形奇点，一个有趣的预测是，由相同机制引起的类似隆起可能也出现在$\bar{B}^0\to J/ψK^-π^+$数据中;已经观察到的$Z_c(4200)$对应于$J^P=1^+$的$Z_2(4250)$。
2019-07-26 hep-ex hep-ph nucl-th
Triangle singularities in $B^-\rightarrow K^-π^-D_{s0}^+$ and $B^-\rightarrow K^-π^-D_{s1}^+$
我们研究的外观结构的$B^-$衰变到$K^- π^- D_{s0}^+(2317)$和$K^- π^- D_{s1}^+(2460)$最终状态，通过形成不变的质量分布的$π^- D_{s0}^+$和$π^- D_{s1}^+$对，分别。分布中的结构与运动学三角形奇异性相关，当$B^- \to K^- K^{*\,0} D^{*\,0}$（$B^- \to K^- K^{*\,0} D^{*\,0}$）衰变过程之后是$K^{*\,0}$衰变为$π^- K^+$和随后的$K^+ D^0$（$K^+ D^{*\,0}$）对的重新散射形成$D_{s0}^+(2317)$（$D_{s1}^+(2460)$）共振时，出现运动学三角形奇异性。我们发现这种类型的非共振峰在2850 MeV的恒定质量的$π^- D_{s0}$对从$B^- \to K^- π^- D_{s0}^+(2317)$衰变和周围3000 MeV的恒定质量的$π^- D_{s1}^+$对从$B^- \to K^- π^- D_{s1}^+(2460)$衰变。通过测量$B^- \to K^- K^{*\,0} D^0$和$B^- \to K^- K^{*\,0} D^{*\,0}$衰变的分支比，我们预测在三角形奇异峰附近，$B^-$到$K^- π^-D_{s0}^+(2317)$和$K^- π^- D_{s1}^+(2460)$的…
2018-01-30 hep-ph nucl-th
Role of a triangle singularity in the $πN(1535)$ contribution to $γp \to p π^0 η$
我们研究了$γp \to p π^0 η$反应，注意在低能量下的两个主要机制，$γp \to Δ(1700) \to ηΔ(1232)$和$γp \to Δ(1700) \to πN(1535)$。它们都是由$Δ(1700)$的光激发驱动的，第二个涉及导致三角形奇异性的机制。我们能够定量评估该过程的截面，并表明它与实验确定一致。然而，有一些与标准的分波分析，其中没有明确包括三角形奇异性的差异。该练习还显示了探索其他反应中可能的三角形奇点的便利性，以及如何扩展标准的部分分析以适应它们。
2017-03-13 hep-ph
The axial-vector nucleon form factor in the meson dominance picture: the role triangle singularities from a dispersive view
Universidad de Granada（格拉纳达大学）
本文从色散视角研究介子主导图像中轴矢量核子形状因子，发现ρπ三角图是轴介子主导的主要偏差来源，预测的轴半径与lattice QCD结果一致但与MINERνA结果不一致，并给出半经验公式。
2026-09-07 hep-ex hep-lat hep-ph
Axial triangles in $q\bar{q}\to Zγ$ at two loops in QCD directly in four dimensions
ETH Zurich（苏黎世联邦理工学院）；Oxford University（牛津大学）
该研究在四维中直接计算了QCD两重循环的平方矩阵元，展示了如何在框架内包含轴向耦合并避免处理$ γ^5 $的复杂性。
2026-03-03 hep-ph
Novel description of $P_c(4312)^+$, $P_c(4380)^+$, and $P_c(4457)^+$ with double triangle cusps
我们提出了一个新的方案的峰值结构，通常被解释为隐藏的魅力五夸克（$P_c$）的贡献，在LHCb的$Λ_b^0\to J/ψp K^-$数据。其关键思想是利用双三角机构的前导或低阶奇点。奇异性导致异常阈值尖点，其在$Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$阈值处比普通阈值尖点显著更奇异。我们证明了双三角振幅干扰其他常见机制，以创建与数据中的$P_c(4312)^+$、$P_c(4380)^+$和$P_c(4457)^+$峰拟合良好的峰结构。这一图像与强子分子和致密五夸克态等常用图像完全不同。同时，$P_c(4440)^+$被包括在所提出的模型作为一个共振的宽度和强度显着小于先前估计。所提出的模型可以（部分）解释目前的数据为其他过程中的$P_c^+$信号是预期的，如：没有$P_c^+$信号的GREX $J/ψ$光生数据;一个可能的信号，只有从$P_c(4440)^+$的LHCb的$Λ_b^0\to J/ψp π^-$数据。
2021-09-08 hep-ex hep-ph nucl-th
$a_0(980)$ production, triangle singularity, and non-$ϕ$ background in the $J/ψ\to ϕηπ^0$ reaction
Guangxi Normal University（广西师范大学）；Central South University（中南大学）；Universidad de Valencia-CSIC（瓦伦西亚大学-西班牙国家科学研究委员会）
研究$J/ψ→ϕηπ^0$反应中$a_0(980)$的产生、非$ϕ$背景及三角奇点的起源，探讨实验中观测到的峰特性及实验技术的影响。
2026-03-16 hep-ph
Studying triangle singularity through spin observables
在这项工作中，我们研究的自旋密度矩阵元$ρ_{00}$的$ϕ$的衰变$J/ψ\rightarrow ηπϕ$。在以前的研究中，BESIII协作组报告了Dalitz图中$π^0ϕ$分布上的1.4 GeV附近的带。这种结构可能是由共振的产生或三角形奇点机制引起的。我们发现，基于这些机制的最终$ϕ$的自旋密度矩阵元的预测显示出不同的功能。因此，在该反应中的$ϕ$的自旋密度矩阵元的测量可以提供另一种方法来研究三角形奇异性和澄清反应机制，即共振产生或运动学效应。这项工作也显示了潜在的自旋可观的研究运动学奇点。
2022-11-22 hep-ex hep-ph
Effects of Final State Interactions on Landau Singularities
Helmholtz-Institut für Strahlen- und Kernphysik (Theorie) and Bethe Center for Theoretical Physics, Universität Bonn（波恩大学亥姆霍兹射线与核物理研究所（理论）和贝特理论物理中心）；Albert Einstein Center for Fundamental Physics, Institute for Theoretical Physics, University of Bern（伯尔尼大学爱因斯坦基础物理中心理论物理研究所）；Institute for Nuclear Studies and Department of Physics, The George Washington University（乔治华盛顿大学核物理研究所和物理系）；Tbilisi State University（第比利斯国立大学）；Theory Center, Thomas Jefferson National Accelerator Facility（托马斯·杰斐逊国家加速器设施理论中心）
研究末态重新散射对Landau奇点线形的影响，通过Landau方程和现代散射理论分析其机制与贡献。
2024-10-14 hep-ex hep-lat hep-ph
Searching for charmoniumlike states with hidden $s\bar{s}$
我们研究了过程$e^+e^-$、$\to$、$γJ/ψϕ$、$γJ/ψω$和$π^0 J/ψη$，以寻找具有隐藏$s\bar{s}$的类魅素态，如$Y(4140)$、$Y(4274)$、$X(4350)$和$X(3915)$ .这些过程将得到奇异介子再散射的贡献。当$e^+e^-$散射的质心能量取在$D_{s0}(2317)D_s^{*}$、$D_{s1}(2460)D_s$或$D_{s1}(2460)D_s^{*}$阈值附近时，重新散射振幅中可能存在异常三角形奇异性，这意味着对类共振结构的非共振解释。反常三角形奇点的位置对运动学的敏感性，为我们区分运动学奇点和真正的粒子提供了一个判据。
2015-12-17 hep-ex hep-ph nucl-ex
Analytic decomposition of two-body electroweak processes with left-hand cuts
Ruhr-Universität Bochum（波鸿鲁尔大学）；University of California, Berkeley（加州大学伯克利分校）；Lawrence Berkeley National Laboratory（劳伦斯伯克利国家实验室）；CSIC‐Universitat de Valéncia（西班牙国家研究委员会-瓦伦西亚大学）
研究电弱$2 + J \to 2$跃迁振幅，通过微扰处理电弱流插入、全阶处理强子相互作用，推导壳上表示，分离奇点贡献，为约束重夸克领域相关系统形状因子迈出重要一步。
2026-07-28 hep-lat hep-ph nucl-th
$P_c(4312)^+$, $P_c(4380)^+$, and $P_c(4457)^+$ as double triangle cusps
理解$Λ_b^0\to J/ψp K^-$的LHCb数据中隐藏的粲五夸克（类）信号的性质是强子谱的一个中心问题。我们提出了一个完全不同于以前的方案，如强子分子和紧凑的五夸克。我们确定相关的双三角机制与领导或低阶奇点。在$Σ_c^{(*)}\bar{D}^{(*)}$阈值处的相关异常阈值尖点比普通阈值尖点显著更奇异。然后，我们证明了双三角振幅再现的峰值结构的$P_c(4312)^+$，$P_c(4380)^+$，和$P_c(4457)^+$在LHCb的数据，通过干扰与其他常见的机制。只有$P_c(4440)^+$峰是由于共振，其宽度和强度明显小于先前估计的。$P_c^+$信号预计在其他过程中，所提出的模型（部分）解释了目前的数据，如：GREX $J/ψ$光生数据没有$P_c^+$信号; LHCb $Λ_b^0\to J/ψp π^-$数据与可能的信号，只有从$P_c(4440)^+$。双三角形奇异性现在是一个可能的选择，以解释共振结构附近的阈值一般。
2021-06-09 hep-ex hep-ph nucl-th
The $Z_{cs}(3985)$ structure, if a triangle/kinematic singularity, would disappear when heated in Heavy Ion Collisons
三角形和其他运动学奇异点对介入粒子的精确质量和宽度非常敏感。因此，重离子碰撞介质对这些质量和宽度的影响，正如有限温度场理论和文献中所报道的那样，如果影响足够大，并且在热气体冻结之前完成循环，则可以从光谱中消除奇异性。一个非常及时的例子是最近由北京谱仪-Ⅲ在一个$(D_s^-D^{*0}+D_s^{*-}D^0)$光谱中报告的对一个$K^+$反冲的$Z_{cs}(3985)$结构。如果这是一个新的强子，那么它将是一个明显的奇异的$c\bar{c}s\bar{u}$四夸克候选者，是奇异的粲夸克族中的第一个：要接受这一点，首先需要测试和抛弃其他解释。如图1所示，对K介子的质谱反冲接近$m_{D_s^{*-}}+m_{D^0}$阈值，而产生截面似乎在$\sqrt{s(e^-e^+)}=m_{D_{s2}^{*+}} +m_{D_s^{*-}} $的峰值附近。因此，这种结构很可能是由三个粲介子$D_{s2}^{*+} / D_s^{*-} / D^0$在环中运行的三角形引起的，在两个阈值处振幅增强。如果是这样的话，在重离子碰撞中，这种结构将从光谱中消失，而强子将继续存在，尽管质量减少了几个百分点，正如其他作者计算的那样。
2021-10-14 hep-ph nucl-th
Isotopic Symmetry Breaking in the $η(1405)\to f_0 (980)π^0\toπ^+π^-π^0$. Decay through a $K\bar K$ Loop Diagram and the Role of Anomalous Landau Thresholds
$η(1405)\to f_0(980)π^0\toπ^+π^-π^0$衰变中的异常同位素对称性破缺通过以对数三角形奇点形式的异常朗道阈值为特征的机制，即，通过$η(1405)\to (K^*\bar K+\bar K^*K)\to(K^+K^-+K^0\bar K^0)π^0\to f_0(980)π^0 \toπ^+π^- π^0$转换，已经分析。已经表明，只有考虑到非零的$K^*$宽度，才能正确地量化这种效应。比较了与$K^+-K^0$质量差相关的同位素对称性破缺的不同尺度。
2018-04-28 hep-ex hep-ph nucl-th
Isospin breaking decay $η(1405) \to f_0(980)π^0 \to 3π$
在文献中，有人试图通过包含对数（三角形）奇异性的机制，即，从理论上解释衰变$η(1405)$ \，$\to$\，$f_0(980)π^0$ \，$\to$ \，$ 3π$中同位素不变性的大破坏，是由于转换$η(1405)\to(K^*\bar K+\bar K^*K)\to(K^+K^-+K^0\bar K^0)π^0\to f_0(980)π^0\to3π$。对稳定$K^*$介子的假设情况进行了相应的计算。在这里，我们表明，帐户的有限宽度的$K^*$（$Γ_{K^*\to Kπ}\approx50$兆电子伏）平滑的对数奇点的振幅和结果的抑制计算的衰减宽度$η(1405)\to f_0(980) π^0\to3π$的因素$6-8$相比，$Γ_{K^*\to Kπ}$ \，=\，0。我们还分析了与假设的优势的$η(1405)\to(K^*\bar K+\bar K^*K)\to K\bar Kπ$衰变机制的困难，并讨论了可能的动力学的衰变$η(1405)\toηππ$。在共振结构$η(1405/1475)$衰变为$K\bar Kπ$和$ηππ$的过程中，$K\bar K$、$ Kπ$、$ηπ$和$ππ$质谱的实验数据以及在$K\bar Kπ$和$ηππ$衰变通道中共振峰本身的形状的决定性改进对于进一步建立$η(1405)\to3 π$衰变机制是必要的。
2015-08-07 hep-ex hep-ph nucl-th
