Crystalline Field Effects on Magnetic and Thermodynamic properties of a Ferrimagnetic Centered Rectangular Structure

Modified spin-wave description of the nuclear spin relaxation in ferrimagnetic Heisenberg chains

We make a modified spin-wave description of the nuclear spin relaxation in Heisenberg alternating-spin chains with antiferromagnetic exchange coupling. In contrast with the conventional one-dimensional antiferromagnetic spin-wave theory, which is plagued with the divergence of the sublattice magnetization even in the ground state, the present spin-wave description is highly successful over a wide temperature range. The temperature dependence of the relaxation rate $T_1^{-1}$ significantly varies with the crystalline structure, exhibiting both ferromagnetic and antiferromagnetic aspects. $T_1^{…

外电场控制双层石墨烯纳米片中的铁磁和反铁磁相

Ferrimagnetic and antiferromagnetic phase in bilayer graphene nanoflake controlled with external electric fields

计算研究了双层石墨烯纳米片在外电场和磁场作用下的基态磁相。当磁场在平面内时，电场具有平行和垂直分量。该系统由两个矩形层组成，具有扶手椅边缘和Bernal堆叠的锯齿形终端。理论模型是基于紧束缚哈伯德项的哈密顿量。构造了包含总自旋的磁相图，显示了总自旋值等于0和1的相的稳定区域。一个显着的反铁磁，层状安排的稳定范围被发现和广泛讨论。的可能性之间切换的反铁磁，反铁磁和亚铁磁相位与外部电场的两个组件被证明，是磁电效应的表现。分析了磁场对相图的影响。

二维偶极粒子混合物中的稳定晶格

Stable crystalline lattices in two-dimensional binary mixtures of dipolar particles

通过一对相互作用的平行偶极子的粒子的二元混合物的相图计算在零温度下作为一个功能的组成和它们的磁化率的比率。使用晶格和，鉴定了丰富多样的不同稳定晶体结构，包括$A_mB_n$结构。[ $A$ $(B)$粒子对应于大（小）偶极矩。]它们的基本单元由$A$颗粒的三角形、正方形、矩形或菱形晶格组成，其中基底包括$A$和$B$颗粒的各种结构。对于小的（偶极）不对称性，除了纯的$A$和$B$三角形晶体之外，还存在中间体$AB_2$和$A_2B$晶体。这些结构在颗粒和胶体物质的实验中是可检测的。

平行硬正方形异质形核的动力学性质

Dynamical properties of heterogeneous nucleation of parallel hard squares

我们使用动态密度泛函形式主义和基本测量理论，适用于平行的硬广场的流体，研究非均匀相的柱状和结晶对称性的非均匀生长的动力学。硬正方形（i）被限制在具有正方形对称性的软排斥壁之间，或者（ii）暴露于模仿具有圆形，正方形，矩形或三角形对称性的障碍物的存在的外部电势。对于第一种情况下，最终的平衡分布的一个良好的膨胀腔由一个晶体相，高度本地化的颗粒在同心的正方形层的节点处的一个轻微变形的正方形晶格。我们通过量化层间和层内通量以及前者的非单调性、饱和时间和其他动力学量来表征晶相的生长动力学。层间通量在时间上更加单调，并且对于不好的膨胀腔占主导地位，而对于良好膨胀的细胞则相反：虽然较小，但层间通量的时间演变要复杂得多，呈现出强烈的阻尼振荡，这大大增加了饱和时间。我们还研究了障碍物的几何形状如何影响最终平衡非均匀相（柱状与晶体）的对称性。对于具有四重对称性（圆形和正方形）的障碍物，晶体更稳定，而对于没有这种对称性（矩形或三角形）的障碍物，柱状相稳定。我们发现，在一般情况下，柱状对称的密度波生长的障碍。然而，额外的粒子本地化沿波前产生的晶体结构，这是保守的圆形和方形的障碍，但破坏的其他两个障碍，其中柱状对称性恢复。