Characteristics of events with metric-to-decahectometric type II radio bursts associated with CMEs and flares in relation to SEP events
一个渐进的太阳高能粒子（SEP）事件被认为是发生在粒子加速的冲击，由于快速日冕物质抛射（CME）。为了量化什么样的太阳爆发可以导致这样的SEP事件，我们对1997-2012年期间观测到的SEP相关和非SEP相关事件的CME，太阳耀斑和m-to-DH波长II型射电爆发（以下简称m-to-DH II型爆发）的特征进行了详细的调查。有趣的是，65%的m到DH II型爆发与CME和耀斑产生SEP事件。与SEP相关的CME的天平面平均速度、投影校正速度和天平面峰值速度分别比非SEP相关的CME高30%、39%和25%，尽管这两组CME在LASCO视场内的高度几乎相同。我们发现CME的速度与SEP事件的对数峰值强度之间的Pearson相关系数分别为cc = 0.62和cc = 0.58。我们还发现，SEP相关的CME平均减速（-21.52 m/s2）是非SEP相关CME（-5.63 m/s2）的三倍。与SEP相关的m Ⅱ型爆发的频率漂移率和相应的冲击速度分别比非SEP相关事件高70%和25%。与SEP相关的m型和DH型II型射电爆发的平均形成高度低于非SEP相关事件。93%的SEP相关事件起源于西半球，65%的SEP相关事件与相互作用的CME有关。所获得的结果表明，至少对于一组CME与m-DH II型爆发，SEP相关的CME比那些没有与SEP，从而表明他们是有效的粒子加速器更有活力。
2017-02-09 astro-ph.SR
CME-associated type-IV radio bursts: The solar paradigm and the unique case of AD Leo
本文通过Wind和STEREO的多视角观测建立了太阳DH型IV型射电暴目录，揭示其与快速宽角度CME的关联及视线方向的重要性，并首次在活跃M矮星AD Leo上探测到长持续时间射电暴，支持其磁场为多极模型。
2024-10-01 astro-ph.SR
Radio signatures of CME-streamer interaction and source diagnostics of type II radio burst
有人认为II型射电暴是由于高能电子在日冕冲击中加速而产生的。然而，无线电观测的空间分辨率很差，甚至没有空间分辨率来确定这些电子的确切加速位置。在本文中，我们讨论了一个有前途的方法来推断电子加速位置结合无线电和白光观测。关键的假设是与特定的形态特征（如光谱颠簸）的动态频谱的II型射电爆发，成像功能（如CME进入流光）沿CME（及其驱动冲击）传播。在这项研究中，我们研究了2003年11月1日太阳爆发的日冕物质抛射流光相互作用。在相关的II型射电爆发的频谱凸点的存在被确定，这被解释为一个自然的结果，冲击无线电发射区进入密集的流光结构。这一研究结果对进一步确定II型射电爆发的位置和CME驱动的电子加速有一定的参考价值。
2012-04-25 astro-ph.SR
Imaging and Spectral Observations of a Type-II Radio Burst Revealing the Section of the CME-Driven Shock that Accelerates Electrons
我们报告了2014年1月26日太阳爆发的多波长分析，涉及日冕物质抛射（CME）和II型射电爆发，通过结合来自各种空间和地面仪器的数据进行。随着高度增加的对峙距离表明存在强烈的冲击，这进一步表明在公制II型爆发到十米百（DH）域的延续。速度与位置角（PA）的关系图显示了以不同速度行进的CME前缘上的不同点。从II型爆发的起始频率和白光数据，我们发现，产生II型爆发的冲击信号可能来自CME的侧翼。测量日冕物质抛射侧翼的速度，我们发现南侧的速度比北侧的速度更高;此外，II型成像数据的射电轮廓显示爆发源来自日冕物质抛射的南侧。从CME头部的喷距，我们发现当地的阿尔芬速度接近白光激波速度，从而导致马赫数小。此外，南翼附近的流光的存在似乎为产生与激波相关的无线电发射提供了额外的有利条件。这些结果提供了确凿的证据，II型发射可能来自CME的侧翼，在我们的研究中是来自CME的南翼。
2021-03-17 astro-ph.SR
Source Regions of the Type II Radio Burst Observed During a CME-CME Interaction on 2013 May 22
我们报告我们的研究在2013年5月22日的II型射电爆发的基础上的方向发现（DF）分析的风/波和立体声/波（SWAVES）无线电观测在十米百（DH）波长的无线电源区。第二类发射的增强与两个日冕物质抛射（CME）的相互作用相吻合，这两个CME是沿着紧密间隔的轨道依次发射的。SWAVES源方向的三角测量将射电源的黄道投影定位在连接太阳和STEREO-A航天器的线附近。的波和SWAVES源方向揭示了在纬度的无线电源的变化，表明II型发射的主导源的空间位置变化在CME-CME相互作用。接近1 MHz频率的波源方向与LASCO/C3日冕物质抛射图像中看到的主要CME前缘的位置相匹配。这两个波长的空间位置的对应关系证实了CME-CME相互作用区域是II型增强的来源。无线电和白光观测的比较还表明，在较低频率下，散射显着影响无线电波传播。
2016-06-22 astro-ph.SR
On the occurrence of type IV solar radio bursts in the solar cycle 24 and their association with coronal mass ejections
太阳活动，特别是日冕物质抛射（CME），往往伴随着米波长的辐射爆发。其中一些爆发持续时间长，并在很宽的频带上延伸，即IV型射电爆发。然而，IV型爆发与日冕物质抛射之间的联系仍然没有得到很好的理解。本文首次对第24太阳活动周的IV型射电爆发进行了统计研究。我们的研究包括在这个周期中发生的总共446次IV型射电爆发。我们的研究结果表明，一个明确的大多数，$\sim 81 \%$的IV型爆发，伴随着日冕物质抛射，根据与白光日冕物质抛射观测的时间关联。然而，我们发现只有$\sim 2.2 \%$的CME伴随着IV型射电爆发。我们根据光谱特征将IV型爆发分为移动型和静止型，发现在本研究中，只有$\sim 18 \%$是移动型IV型爆发。我们的研究表明，IV型爆发可以发生“快”（$\geq 500$ km/s）和“慢”（$< 500$ km/s），也可以发生“宽”（$\geq 60^{\circ}$）和“窄”（$< 60^{\circ}$）CME。然而，在我们的研究中，移动的IV型爆发大多与“快速”和“宽”CME（$\sim 52 \%$），类似于II型射电爆发。与II型爆发相反，静止的IV型爆发与所有CME类型有更一致的关联。
2020-11-06 astro-ph.SR
Type II radio bursts and their association with coronal mass ejections in solar cycles 23 and 24
本研究统计太阳活动周23和24的米波II型射电暴及其与CME的关联，分析速度、宽度、活动周相位和起始高度，表明早期CME侧向膨胀可能驱动射电暴。
2023-05-30 astro-ph.SR
Decameter Type IV Burst Associated with a behind-the-limb CME Observed on 7 November 2013
本文报道了乌克兰科学院射电干涉仪URAN-2在22 - 33 MHz波段对一次IV型爆发的观测结果，该爆发与一个由臂后活动区（N 05 E151）引发的CME（日冕物质抛射）有关。射电望远镜NDA（Nancay December Array）在30 - 60 MHz频段也观测到了这一爆发。本文的目的是确定这种IV型爆发的来源。通过对URAN-2、NDA、STEREO（日地关系天文台）A和B航天器以及SOHO（太阳和日光层天文台）航天器观测资料的分析，我们得出结论：它是一个翼后CME的核心。我们的结论是，无线电发射可以逃脱中心的CME核心在60 MHz的频率和起源于周边的核心在30 MHz的频率，由于掩星的太阳日冕在相应的频率。我们发现等离子体密度在这些地区假设等离子体机制的无线电发射。我们表明，IV型爆发的开始的频率漂移是由CME核心的扩张。III型爆发，这是观察到对这IV型爆发，被证明是由快速电子传播通过CME核心等离子体。在频率44 - 64 MHz和3 - 16 MHz记录的II型爆发分别由速度约为1000 km s^{-1}和800 km s^{-1}的冲击波辐射。
2018-03-03 astro-ph.SR
Overexpansion-dominated Coronal Mass Ejection Formation and Induced Radio Bursts
目的。日冕物质抛射（CME）是太阳系中最迷人的爆炸;然而，它们的形成仍然没有完全了解。方法.在这里，我们调查了2021年5月2007日观测良好的CME，显示出典型的三分量结构，并通过SDO/AIA（0--1.3 Rsun），PROBA 2/SWAP（0--1.7 Rsun）和MLSO/K-Cor（1.05--3 Rsun）的组合从0到3 Rsun连续观测。此外，我们还比较了CME白光亮核和EUV斑点的形态差异。最后，我们探讨了与CME过膨胀和附近流注相互作用密切相关的各种射电爆发的起源。结果一个有趣的发现是CME前沿和亮核的高度增加都是由CME形成过程中的过度膨胀所决定的。CME气泡和亮核的纵横比，量化了过度膨胀，发现随着SO/STIX 4- 10 keV和GOES 1- 8 A软X射线通量在峰值附近的增加，CME气泡和亮核的纵横比减小，表明耀斑重联在第一次过度膨胀中起重要作用。CME气泡甚至发生了第二次过膨胀，虽然相对较弱，这是密切相关的压缩与附近的流光，并可能来自一个理想的MHD过程。此外，发现CME EUV斑点比CME白光亮核相对较低和较宽，可能对应于不断增长的CME通量绳的底部。CME和流光之间的相互作用导致两个II型射电爆发，一个正常漂移和一个固定的，这被推测是在两个不同的来源的CME驱动的冲击波阵面诱导。由一系列的“C形”III型爆发证明的双向电子表明，在CME和流注的…
2022-09-14 astro-ph.SR
DH Type II Radio Bursts During Solar Cycles 23 and 24: Frequency-dependent Classification and their Flare-CME Associations
我们给出了太阳活动周23和24的DH Ⅱ型爆发的特征。脉冲串根据它们的结束频率分为三类，即低频组（LFG; 20 kHz $\leq$ $f$ $\leq$ 200 kHz）、中频组（MFG; 200 kHz $<$ $f$ $\leq$ 1 MHz）和高频组（HFG; 1 MHz $<$ $f$ $\le$ 16 MHz）。我们发现，LFG，MFG和HFG事件的源是均匀分布在活动区带。我们的分析表明，在太阳活动周期24期间，DH II型事件急剧减少，仅占总事件的35%（即514个事件中的179个）。尽管在第24太阳活动周期中DH II型事件的数量较少，但与前一个周期相比，它包含了显著更高比例的LFG事件（32% $versus$ 24%）。然而，在LFG组的周期23表现出显着的主导地位的II型爆发，低于50千赫，这表明丰富的人口强大的CME旅行超过一半的太阳-地球距离。LFG组事件与速度更快、范围更广的日冕物质抛射（82%以上为晕）有最强的关联，而在源位置，它们主要触发M/X级大耀斑（83%以上）。我们的分析还表明，CME的初始速度或耀斑能量部分与II型爆发的持续时间和CME相关的冲击的生存是由多个因素/参数相关的CME，耀斑，日冕和行星际介质的状态。CME高度与DH II型爆发结束频率的关系表明，对于HFG和MFG类别，大多数CME的位置（$\approx$ 65%-70%）与…
2021-08-30 astro-ph.SR
Metric Type II Radio Emission associated with Coronal Mass Ejections of Large Angular Widths: Some New Insights
National Institute of Technology, Rourkela（印度罗尔凯拉国家理工学院）；Physical Research Laboratory（物理研究实验室）
研究2007 - 2024年150 - 20 MHz频率范围的23次日冕II型射电爆发，通过统计分析发现其频率带宽与相关日冕物质抛射角宽度呈反相关，且多数情况下爆发高度小于日冕物质抛射高度，揭示大角度日冕物质抛射产生窄带II型辐射的位置特点。
2026-07-23 astro-ph.SR
Using radio triangulation to understand the origin of two subsequent type II radio bursts
内容：爆发事件，如日冕物质抛射（CME）和耀斑，加速粒子并产生冲击波，这些冲击波可以到达地球并扰乱磁层。因此，了解日冕物质抛射和日冕物质抛射驱动的冲击之间的联系对于空间天气研究非常重要。目的：我们提出了一个研究的CME/耀斑事件与2012年9月27日观察到的两个II型爆发。这项研究的目的是了解观测到的CME和两个不同的冲击波签名之间的关系。研究方法：对爆发事件（CME/耀斑）的多波长研究得到了相关无线电发射的无线电三角测量以及采用MHD模拟对CME和冲击波进行建模的补充。结果如下：我们发现，虽然II型爆发和日冕物质抛射之间的时间关联是好的，低频II型（LF-II型）爆发发生在日冕显着高于日冕物质抛射和它的关系，日冕物质抛射是不直接的。对EIT波（日冕亮锋）的分析表明，最快的波分量位于太阳的东南象限。这也是四分之一的LF型II的源位置被发现位于，可能是由于冲击波和流光之间的相互作用。结论：利用射电辐射的时间关联和空间信息，讨论了CME/耀斑事件和激波特征之间的关系。此外，我们讨论的重要性和可能的影响，经常非径向传播的冲击波。
2020-06-10 astro-ph.SR
Two Successive Type II Radio Bursts Associated with B-class Flares and Slow CMEs
从2018年10月12日至13日，在同一个活动区NOAA AR 12724发生了三次连续的太阳爆发（E1-E3），其中包括B级耀斑和弱白光日冕物质抛射（CME）。有趣的是，前两次爆发与II型射电暴有关，但第三次则不然。利用软X射线通量数据、射电动力学谱和双透视极紫外强度图像，对这三次事件进行了对比研究。我们的结果表明，它们的耀斑是弱的（B2.1，B7.9和B2.3）和短的（13，9和14分钟）。E1和E2的主要喷发方向是沿其径向以北的$\sim$ 45 $^\circ$，而E3主要沿径向传播。在EUV信道中，前两个CME的早期速度具有$\sim$ 320 km s $^{-1}$和$\sim$ 380 km s $^{-1}$的表观速度，这可能超过它们各自的本地Alfv $\acute{e}$ n速度$\sim$ 300 km s $^{-1}$和$\sim$ 350 km s $^{-1}$。然而，在第三次爆发的CME具有一个低得多的$\sim$ 160公里秒$^{-1}$。这些结果表明，在E1和E2爆发中观测到的II型射电爆发可能是由它们的相关CME触发的，爆发的方向和周围的等离子体和磁环境可能在产生II型射电爆发或冲击中也起着重要的作用。
2020-04-30 astro-ph.SR
Interplanetary shocks lacking type II radio bursts
我们报告的222行星际（IP）冲击的无线电发射特性。令人惊讶的是，大部分IP冲击（约34%）是无线电静默（即，地震没有II型射电爆发）。与RQ地震相关的CME一般都很慢（平均速率~535 km/s），只有~40%的CME是晕。与射电大震（RL）相关的CME的相应数字分别为1237 km/s和72%。RQ冲击也伴随着较低的峰值软X射线通量。与RQ（RL）激波有关的CME通常是加速（减速）的。与km II型爆发相关联的CME的运动学与RQ地震的运动学相似，只是前者的能量略高。冲击的比较RQ冲击似乎大多是亚临界和准垂直的。无线电宁静在上升阶段占主导地位，并通过太阳活动周23的最大和下降阶段减少。冲击驱动CME的太阳源遵循太阳黑子蝶形图，与驱动冲击的更高能量要求一致。
2010-01-15 astro-ph.SR
Shock Signatures of the Successive Type-II Solar Radio Bursts at Meter Wavelength
Astronomical Observatory of Jagiellonian University（雅盖隆大学天文台）
研究通过观测2012年7月31日连续型II类太阳射电暴，揭示了CME激波与流ers结构相互作用形成的射电暴特征。
2026-01-15 astro-ph.SR
Radio signature of a distant behind-the-limb CME on 2017 September 6
我们讨论了2017年9月6日观测到的IV型爆发的性质，这是由于强大的耀斑X 9.3。射电望远镜STEREO A、URAN-2和NDA在5 - 35 MHz的频率上观测到了这种爆发。这个移动的IV型爆发与一个以1570 km/s的速度向西南方向传播的日冕物质抛射（CME）有关。这次爆发的最大射电通量约为300 s.f.u.。极化率大于40%。在8-33 MHz频率范围内，持续时间超过2 h，STEREO A的CME位于肢体后方，其纵向角约为160 °。尽管STEREO A的灵敏度较低，但STEREO A在5-15 MHz的频率下观察到了这种移动的IV型爆发。这意味着IV型爆发的无线电发射方向性相当宽。假设IV型射电发射的等离子体机制，我们推导出CME核心中距离为5.6 Rs和9.8 Rs的等离子体密度分布，其质量约为10^16 g。根据计划，帕克太阳探测器（PSP）航天器的最小近日点将在9 Rs左右。因此，我们讨论了PSP将在什么条件下，如果它穿过一个类似的CME核心。
2020-12-08 astro-ph.SR
Interplanetary Type IV Bursts
我们研究的特点，移动IV型射电爆发延伸到百米波长（行星际IV型或IV型IP爆发）和它们的关系，在太阳上的能量现象。我们的数据集包括48个行星际IV型爆发，在13.825 MHz-20 kHz频率范围内观察到风/波。利用射电频谱仪、Nancay十米阵、ARTEMIS-IV、Culgoora、Hiraiso和Izmiran射电频谱仪的动态频谱跟踪低日冕中事件的演变。这些数据得到了GOES的SXR通量数据和SOHO/LASCO的CME数据的补充。日冕爆发的位置信息由NRH获得。我们研究了IV型事件与日冕射电爆发，CME和SXR耀斑的关系。大多数事件（45起）的特点是紧凑;其持续时间平均为106分钟。这类事件大多与M级和X级耀斑（45个中的40个）和快速CME有关;其中32个事件的CME速度超过1000 km/s。此外，在43个紧凑的事件中，CME可能受到减少的气动阻力，因为它在前一个CME的尾流中传播。检测到少数（3个）长寿命IV型IP爆发，持续时间为960分钟至115小时。这些事件被称为延长或长的持续时间，似乎补充其高能电子含量，可能是从相应的日冕IV型爆发逃逸的电子。后者被发现在磁盘上持续数十小时至数天。其中最突出的是2002年5月18日至23日发生的不寻常的行星际IV型爆发，这是风/波目录中最长的事件。这三个扩展事件通常伴随着一些耀斑，大多数是GOES C级，还有CME，其中许多是…
2016-06-10 astro-ph.SR
Statistical characteristics on SEPs, radio-loud CMEs, low frequency type II and type III radio bursts associated with impulsive and gradual flares
我们统计分析了一组115个低频（十赫波长范围）II型和III型爆发，这些爆发与1997年至2014年观测到的主要太阳高能粒子（SEP：Ep > 10 MeV）事件及其太阳成因（如太阳耀斑和日冕物质抛射（CME））有关。根据太阳耀斑的持续时间，我们将它们分为两组：75个脉冲耀斑（持续时间< 60 min）和40个渐变耀斑（持续时间> 60 min），脉冲耀斑SEP事件（Rt = 989.23 min：2.86 d）的持续时间较短，与渐变耀斑（Rt =1275.45 min：3.34 d）相比，它们很快达到峰值强度（上升时间较短）。我们发现所有SEP的对数峰强度与CME（空间速度：cc = 0.52，SEcc = 0.083）和太阳耀斑（log积分通量：cc = 0.44，SEcc = 0.083）的性质之间有很好的相关性。对于这组主要SEP事件，这一特定结果没有明确区分耀斑相关和CME相关SEP事件。我们从Wind/WAVES观测到的射电动力学谱中导出了这些爆发的峰值强度、积分强度、持续时间和斜率。DH II型爆发的大部分属性（峰值强度，积分强度和起始频率）与脉冲和渐进耀斑事件被发现是相似的幅度。此外，我们还发现SEPs的属性和DH III型爆发的关键参数之间存在显着的相关性。这一结果表明，一个更密切的关联的峰值强度的SEP与DH III型射电暴的属性比DH II型射电暴的属性，至少…
2020-07-11 astro-ph.SR
Observations of Successive CMEs and their Successive Type II Solar Radio Bursts in the Corona
针对2021年5月2日的连续II型太阳射电暴，结合STEREO-A观测揭示其由两次连续CMEs产生的日冕激波导致，明确了射电源区参数、CME速度及压缩比，证实日冕激波存在。
2025-08-26 astro-ph.SR
On the relationship of shock waves to flares and coronal mass ejections
背景：米波II型爆发是对日冕中冲击波最直接的诊断。目的：关于日冕激波的起源有两种主要的相互竞争的观点：它们起源于耀斑的压力脉冲点燃的冲击波，或者是由于日冕物质抛射（CME）引起的活塞驱动的激波。我们研究了三个观测良好的II型爆发，试图对它们的起源进行更严格的限制。研究方法：第二类爆发由ARTEMIS无线电摄谱仪观测，并由Nançay射电日像仪至少在两个频率上成像。为了利用投影效应，我们选择了发生在远离磁盘中心的事件。结果：在所有事件中，观察到耀斑和CME。在第一次事件中，冲击波的速度约为4200 km/s，而CME的速度约为850 km/s。这种差异排除了日冕物质抛射作为主要冲击驱动器的可能性。日冕物质抛射可能在另一个冲击的点火中发挥了作用，该冲击发生在高速冲击之后。CME驱动器也被排除在第二个事件之外，因为日冕物质抛射数据中出现的CME与II型爆发不同步。在第三个事件中，CME的运动学是由结合EUV和白光数据确定的，与II型爆发的运动学基本一致，因此，冲击可能是CME驱动的。结论：我们的研究表明，可能导致产生日冕冲击的条件的多样性。
2011-05-06 astro-ph.SR
Radio-loud CMEs from the disk center lacking shocks at 1 AU
与II型爆发相关的日冕物质抛射（CME）起源于太阳盘中心附近，通常会在2-3天内对地球造成冲击，因此可以用来预测冲击到达地球。然而，这种产生II型爆发的CME中有很大一部分（约28%）与地球上的冲击无关。我们研究了一组21个II型爆发，由风/波实验在十米百（DH）波长，CME源非常接近磁盘中心（中央子午线距离30度内），但没有在地球上的冲击。我们发现，这些日冕物质抛射的近太阳速度平均约为644公里/秒，仅略高于与无线电宁静冲击相关的日冕物质抛射的平均速率。然而，晕CME的比例仅为~ 30%，相比之下，无线电安静冲击为54%，所有无线电大声冲击为91%。我们的结论是，在1天文单位没有冲击的盘中心射电响亮的CME通常是较低的能量，他们驱动的冲击只接近太阳和消散之前到达地球。也有其他可能的过程导致1天文单位处没有冲击的证据：（i）超越CME的冲击合并，人们在地球上观察到一个单一的冲击，以及（ii）附近日冕洞的偏转可以将冲击推离日地线，这样地球就错过了这些冲击。当日冕物质抛射速度超过1000 km/s，II型爆发传播到1 MHz以下的频率时，观测到1 AU处的激波的概率迅速增加到60%以上。
2012-06-29 astro-ph.SR
Formation of Isolated Radio Type II Bursts at Low Frequencies
第一次出现的射电II型爆发发射在十米-百米（DH）波通常与其他类型的射电发射同时发生。由于II型爆发是与耀斑和日冕物质抛射（CME）有关的传播冲击波的特征，因此可以预期会有各种各样的无线电发射。然而，有时DH II型爆发出现在动态频谱中，而没有其他或更早的无线电特征。对它们的一种解释可能是，耀斑CME发射发生在太阳的远端，只有当源在太阳大气中达到足够高的高度时，才能观察到发射。在这项研究中，我们分析了26无线电II型爆发，开始于DH波，以及分离（“隔离”）从其他无线电发射功能。这些爆发是从1998-2016年观察到的所有DH II型爆发中确定的，对于12个事件，我们使用Wind和STEREO卫星上的仪器从至少两个不同的视角进行了观测。我们发现，只有30%的II型爆发的源起源于太阳的远端，但也没有爆发起源于太阳的中心区域（E30 -W 40）。几乎所有孤立的DH II型爆发都可能与CME前缘附近的激波有关，只有少数被确定为CME侧翼区域附近的激波。在这方面，我们的结果不同于以前的发现。我们的分析，其中包括各种日冕物质抛射和无线电发射特性的检查，表明孤立的DH II型爆发可能是DH II型爆发中的一个特殊的子群，其中无线电发射需要特定的日冕条件才能形成和消亡。
2021-04-20 astro-ph.SR
Two-Part Interplanetary Type II Solar Radio Bursts
本文分析了2003和2012年两个两部分行星际II型太阳射电暴事件，发现其由CME弓激波产生弥散宽带辐射及后续F-H结构组成，并探讨了F-H暴的流带相互作用或独立白光激波驱动等可能成因。
2024-12-20 astro-ph.SR
Shock location and CME 3D reconstruction of a solar type II radio burst with LOFAR
II型射电暴是太阳大气层和内日球层发生震动的证据，它发射出的无线电波长度从亚米到千米不等。这些冲击可能与日冕物质抛射有关，其速度可能高于当地的磁音速。LOFAR现在可以进行10兆赫波长（20-90兆赫）的无线电成像，打开了一个新的无线电窗口，可以研究离开内日冕进入行星际介质的日冕冲击，并了解它们与日冕物质抛射的关系。为此，我们研究了日冕物质抛射和II型射电爆发，以确定产生的无线电发射的位置与日冕冲击，我们调查的起源带分裂现象。
2018-04-03 astro-ph.SR
Properties of Ground Level Enhancement Events and the Associated Solar Eruptions during Solar Cycle 23
我们提出了一个概述所观察到的性质的GLE和相关的耀斑和CME。太阳爆发非常强烈，包括X级耀斑和极端的CME速度（平均约2000公里/秒）。GLE事件起源的活动区域通常较大：1290 msh（中位数1010 msh），而SEP产生活动区域为934 msh（中位数：790 msh）。与GLE相关的CME的初始加速度比普通CME大得多（2倍）（2.3 km/s2 vs.1 km/s2）。GLE粒子的释放相对于喷发的所有电磁特征的发生是延迟的：II型爆发，低频III型爆发，软X射线耀斑和CME。米制II型射电爆发的存在约17分钟（中位数：16分钟;范围：3至48分钟）之前的GLE发作表明冲击形成之前的粒子释放。GLE粒子的释放发生在CME达到平均高度约3.09 Rs的良好连接的事件。对于连接不良的事件，GLE粒子释放时的平均CME高度约为66%（平均值：5.18 Rs）。纵向依赖性与冲击加速度是一致的，因为来自连接不良事件的冲击需要扩展更多以穿过连接到地球观测者的磁力线。米制II型爆发开始时的CME高度在1.29至1.8 Rs的狭窄范围内，平均值为1.53 Rs。在公制II型爆发开始和GLE颗粒释放的CME高度对应于阿尔芬速度曲线中的最小值和最大值。GLE粒子释放时的CME高度与速度弥散分析（Reames，2009 a，b）（包括源经度依赖性）获得的高度一致。我们还讨论了延迟GLE粒子释放…
2012-05-03 astro-ph.SR
A catalog of multi-vantage point observations of type-II bursts: Statistics and correlations
本文利用Wind和STEREO多视角射电观测构建II型射电暴目录，并与耀斑和CME目录交叉匹配，发现耀斑功率与CME功率强相关，揭示低日冕与行星际粒子加速之间的联系。
2024-10-01 astro-ph.SR
A Weak Fermi Gamma-ray Event Associated with a Halo CME and a Type II Radio Burst
我们报告了2015年6月25日持续的伽马射线发射（SGRE）事件与晕日冕物质抛射和II型射电爆发在十米百（DH）波长。II型爆发的持续时间和结束频率与SGRE持续时间呈线性关系，正如之前涉及强伽马射线事件的工作中所发现的那样。这项研究证实，SGRE事件是由于质子加速的冲击，产生了DH II型爆发。
2021-05-03 astro-ph.HE astro-ph.SR
Coronal shocks associated with CMEs and flares and their space weather consequences
我们研究了复杂事件的样本的地球有效性，每个都包括一个日冕II型爆发，伴随着GOES SXR耀斑和LASCO CME。射电爆发由ARTEMIS-IV无线电摄谱仪在100-650兆赫范围内记录; GOES SXR耀斑和SOHO/LASCO日冕物质抛射分别来自太阳地球物理数据和LASCO目录。这些与太阳风参数和地磁指数的变化进行了比较，以建立太阳能量事件和它们对地磁活动的影响之间的关系。
2010-09-15 astro-ph.SR
Extended radio emission associated with a breakout eruption from the back side of the Sun
上下文太阳上的日冕物质抛射（CME）是太阳系中最大的爆炸，可以驱动强大的等离子体冲击。与日冕物质抛射相关的喷发、冲击和其他过程是有效的粒子加速器，特别是被加速的电子可以通过等离子体发射机制产生射电暴。目标。在CME起源于靠近太阳边缘或正面盘内的情况下，人们已经充分研究了日冕物质抛射和相关的射电爆发。在这里，我们研究了2012年7月22日太阳背面CME爆发相关的无线电发射。方法.使用来自Nançay射电日像仪的无线电成像，来自Nançay十米阵的光谱数据，以及来自太阳动力学观测站和日地关系观测站航天器的极紫外线观测，我们确定了观测到的无线电发射的性质以及CME的位置和传播。结果我们发现，所观察到的低强度无线电发射对应于II型射电爆发或短持续时间IV型射电爆发与CME爆发由于爆发重连在太阳的背面，建议由爆发前的磁场配置。射电辐射由一个大的、扩展的结构组成，最初位于日冕物质抛射的前方，对应于不同的电子加速位置。结论.这里提出的观测结果与CME爆发的突破模型是一致的。扩展的无线电发射与CME通量的电流片和准分界线边界以及上覆的头盔流光的位置相一致，并且也与预期在这种配置中在CME之前形成的大冲击的位置相一致。
2019-12-12 astro-ph.SR
Three-dimensional reconstruction of multiple particle acceleration regions during a coronal mass ejection
上下文在我们的太阳系中，一些最突出的粒子加速源是来自太阳的大型磁化等离子体爆发，称为日冕物质抛射（CME）。这些加速粒子可以通过各种机制产生无线电发射。目的。CME通常伴随着各种各样的太阳射电爆发，这些爆发具有不同的形状和动态谱特征。与日冕物质抛射直接相关的射电爆发经常显示出向日冕物质抛射扩展方向的运动。在这里，我们的目标是确定多个移动的无线电爆发，伴随着耀斑和CME发生在2012年6月14日的发射机制。方法.我们使用来自Nancay射电日像仪的无线电成像，结合太阳动力学观测站和日地关系观测站航天器的观测，分析这些移动的无线电爆发，以确定它们的发射机制和相对于不断扩大的CME的三维（3D）位置。结果在使用3D表示的粒子加速的位置上覆的日冕磁场和CME的传播，第一次，我们提供的证据表明，这些移动的无线电爆发起源附近的CME侧翼和一些可能的签名的冲击加速电子的快速CME膨胀在低日冕。结论.移动的无线电爆发，以及其他固定的爆发期间观察到的，同时发生的IV型连续动态光谱，这通常是不相关的发射在CME侧翼。我们的研究结果表明，移动射电爆发，传统上可以被归类为移动IV型可以代表冲击签名与CME侧翼或CME内的等离子体发射背后的侧翼，这是密切相关的CME在低日冕的横向扩张。
2020-01-23 astro-ph.SR physics.space-ph
Type III Radio Bursts from Solar Eruptions and their Connection to GLE and SGRE Events
本研究通过行星际低频III型射电暴，发现GLE与SGRE事件的CME特性高度相似，且均显著高于普通高速晕状CME对应的射电暴参数，支持高能CME激波加速粒子引发两类事件的结论。
2023-08-22 astro-ph.SR
A type II solar radio burst without a coronal mass ejection association
Physical Research Laboratory（物理研究实验室）；NASA Goddard Space Flight Center（美国宇航局戈达德太空飞行中心）
本研究分析了2023年11月2日一例无白光CME关联的米波II型太阳射电暴，发现其激波由M1.6级耀斑对应的低日冕EUV抛射物驱动，抛射物未存续为CME。
2025-10-06 astro-ph.SR
Analysis of type II and type III radio bursts associated with SEPs from non-interacting/interacting radio-loud CMEs
分析了1997年4月至2014年12月期间观测到的产生主要SEP（Ip $>$ 10 MeV）的相互作用/非相互作用CME事件中的射电爆发，比较了米（m）、十百米（DH）II型和DH III型爆发的性质，以及相互作用CME相关（IC）事件和非相互作用CME相关（NIC）事件的时滞。在这两种类型的事件中，从米到公里观察到约70%的无线电发射。我们发现漂移率和II型射电爆发的中频之间的高度相关性，计算为NIC和IC相关事件的起始和结束频率之间的几何平均值（相关系数\textit{R} $^{2}$ = 0.98，幂律指数$\varepsilon$ = 1.68 $\pm $ 0.16和\textit{R} $^{2}$ = 0.93，$\varepsilon$ = 1.64 $\pm $ 0.19）.我们还发现，在与NIC相关的事件中，DH Ⅱ型爆发的频率漂移率与CME的空间速度之间存在相关性.这种相关性的IC相关的事件的情况下，证实了CME-CME相互作用中的冲击速度发生了变化。对于震源位置在西部的地震，IC相关地震的SEP平均峰值强度是NIC相关SEP的4倍。从SEP事件的开始时间和m，DH II型和DH III型射电爆发的开始时间之间的平均时滞，我们推断，粒子增强在NIC相关的SEP事件发生早于IC相关的SEP事件。NIC事件和IC事件在II型和III型爆发的参数平均值方面的差异…
2021-07-21 astro-ph.HE astro-ph.SR
Height of Shock Formation in the Solar Corona Inferred from Observations of Type II Radio Bursts and Coronal Mass Ejections
利用日地关系天文台（STEREO）任务在太阳表面附近进行的日冕和EUV观测，我们确定了相关公制II型爆发开始时日冕物质抛射（CME）的日心距离。我们使用的波直径和前缘的方法和测量的CME高度的一组32公制II型爆发从太阳活动周期24。我们通过从与喷射方向大致正交的视图进行测量来最小化投影效应。我们还选择了接近II型爆发发作时间的图像帧，因此无需外推。我们发现CME位于日心距离范围从1.20到1.93太阳半径（Rs），平均值和中位数分别为1.43和1.38 Rs。我们最终发现，激波的形成可以发生在高度大大低于1.5 Rs。在少数情况下，II型发病时的CME高度接近2 Rs。在这些情况下，II型爆发的起始频率非常低，在25至40 MHz的范围内，这证实了冲击波也可以在更大的高度形成。度量II型爆发的起始频率与测得的CME/激波高度有很弱的相关性，并且与内日冕密度随高度的快速下降一致。
2013-01-05 astro-ph.SR
Multi-point study of the energy release and impulsive CME dynamics in an eruptive C7 flare
我们结合了来自不同有利位置的观测，对2021年4月17日发生的长时间爆发性C7级耀斑进行了详细研究，该耀斑从地球视图中被部分掩盖。的动力学和热性质的耀斑相关的等离子体流，耀斑拱廊，和能量释放和粒子加速一起研究与相关的日冕物质抛射的运动学演化，以便把这个长时间的事件在以前的爆发性耀斑研究的背景下。耀斑显示出硬X射线（HXR）爆发持续了一个小时，从16：04 UT持续到17：05 UT。在第一阶段，从热等离子体和脉冲加速的日冕物质抛射的发射强烈增加。CME加速剖面显示了与第一个STIX HXR爆发阶段一致的缓慢上升，加速和传播的三部分演变，该阶段由上升的热（14 MK）等离子体团触发。在CME加速阶段，我们发现正在进行的磁重联背后的喷发结构的签名，与标准的喷发耀斑的情况。随后的HXR爆发发生在主CME加速后约30分钟，表现出光谱硬化（从$δ\approx $ 7到$δ\approx $ 4），但不对应于进一步的CME加速和色球蒸发。因此，日冕物质抛射-耀斑反馈关系可能只在研究中的事件的前25分钟内具有重要意义，因为此后耀斑和日冕物质抛射喷发相互独立地发展。
2023-02-22 astro-ph.SR
Diagnostics on the source properties of type II radio burst with spectral bumps
在最近的研究中（Feng等人，2012; Kong等人，2012），我们提出，可以通过II型动态频谱的特殊形状（例如，碰撞或破裂）和同时的极紫外（EUV）/白光成像观测（例如，CME-激波穿越流光结构）。作为这些研究的进一步延伸，在本文中，我们研究了2007年12月31日的CME事件与多个II型射电爆发。我们确定存在两个光谱凸点功能上观察到的动态光谱。结合射电光谱观测和EUV白光成像数据的观测分析，我们得出结论，这两个光谱隆起是由于CME激波传播的密集流光的南部和北部的CME，分别。据推断，相应的两个II型发射分别来自两个CME激波侧翼，激波几何形状可能是准垂直或倾斜的。由于发射通道在相对短的时间内作为一个整体被碰撞，这表明研究的具有碰撞的II型是从空间受限的源（在20-30 MHz的基频水平下，投影横向尺寸小于0.05-0.1 R $_\odot$）发射的。
2013-03-06 astro-ph.SR
Shock-accelerated electrons during the fast expansion of a coronal mass ejection
上下文太阳系中一些最重要的高能粒子来源是来自太阳的磁化等离子体的巨大喷发，称为日冕物质抛射（CME），它通常会驱动冲击，将带电粒子加速到相对论能量。特别地，高能电子束可以通过等离子体发射机制产生无线电爆发。与CME冲击有关的爆发主要类型是II型爆发和人字形爆发。然而，目前尚不清楚产生公制II型爆发和人字形的早期加速电子在哪里传播以及何时逃离太阳大气层。目标。在这里，我们调查的加速位置，逃逸，和传播方向的电子束在早期演化的强烈膨胀的日冕物质抛射驱动的冲击波与herrinbgone爆发。方法.我们使用了Nançay射电日像仪的地面射电观测，并结合了太阳动力学观测站和日地关系观测站的天基极紫外线和白光观测。我们产生了一个三维（3D）表示的电子加速位置，结合磁流体动力学（MHD）模型的太阳日冕的结果，被用来调查观察到的人字形爆发的起源。结果多个人字形爆发被发现接近CME侧翼的天空平面图像。这些人字形爆发中的一些具有不寻常的倒J形状，相反的漂移人字形也显示出相反的圆偏振。通过使用一个3D的方法结合所观察到的爆发的无线电特性，我们发现的证据表明，在CME喷发的第一个无线电发射最有可能起源于电子，最初在低阿尔文速度的区域传播，并沿着封闭的磁场线形成一个日冕流光。
2022-11-11 astro-ph.SR
Variable emission mechanism of a Type IV radio burst
上下文太阳是一颗活跃的恒星，也是太阳系中最大的爆炸源，如耀斑和日冕物质抛射（CME）。耀斑和日冕物质抛射是强大的粒子加速器，可以通过各种发射机制产生射电辐射。目的。CME通常伴随着IV型射电爆发，这些射电爆发在分米波和米波的动态光谱中被观察到连续发射，但它们的发射机制可能因事件而异。在这里，我们的目标是确定2011年9月22日伴随耀斑和CME的复杂IV型爆发的发射机制。方法.我们使用来自Nançay射电日像仪的无线电成像，来自e-Callisto网络的光谱数据，ARTEMIS，Ondrejov和Phoenix 3光谱仪结合美国宇航局太阳动力学天文台的极紫外观测，分析IV型射电爆发并确定其发射机制。结果我们发现IV型射电爆发的发射机制随时间而变化。我们确定了IV型射电爆发中的两个组成部分：早期静止的IV型，显示出陀螺同步加速器的行为，以及后来移动的IV型爆发，覆盖相同的频带。该第二组分具有相干发射机制。基本等离子体发射和电子回旋脉塞发射作为可能的发射机制产生的移动IV型爆发进一步调查。结论.因此，IV型爆发是复杂的射电爆发，其中多种发射机制可以有助于产生动态光谱中观察到的宽带连续谱。成像光谱在一个宽的频带是必要的，以确定在动态光谱中观察到的IV型爆发的发射机制。
2019-02-04 astro-ph.SR
Assessing the spectral characteristics of band splitting type II radio bursts observed by CALLISTO spectrometers
米制II型射电爆发通常是日冕物质抛射驱动的冲击和日冕中其他空间天气现象的早期指标。本文详细研究了带裂II型射电爆发的光谱特性及其与太阳黑子数的关系。使用CALLISTO在2010年至2017年期间观测到的频率范围为20至200 MHz的II型射电爆发，发现分析的II型冲击高度，磁场强度，CME冲击速度和阿尔芬速度与太阳周期24的轨迹同步。此外，该研究还表明，太阳活动周期24的下降阶段的开始具有最高的电子密度。分析确定，在研究期间，II型爆发的频率呈现双峰分布，峰值出现在2012年和2015年。此外，一个很好的相关性（相关因子R=0.87）之间的估计CME冲击速度从动态光谱，和相关的CME速度从SOHO-LASCO。此外，该研究证实了绝对漂移率和等离子体频率之间的显著相关性（R=0.8）。此外，该研究还发现，在这项研究中考虑的II型射电暴中，有60%来自西半球。因此，这些研究结果强调，频带分离II型无线电物理条件的时间动态是空间天气监测和预报的基本参数。
2023-02-24 astro-ph.SR
Fine Structure of Metric Type-IV Radio Bursts Observed with the ARTEMIS-IV Radio Spectrograph: Association with Flares and Coronal Mass Ejections
IV型爆发连续体中的精细结构可以用来诊断与耀斑/CME事件的低日冕发展相关的磁场重构和相应的能量释放。用ARTEMIS-IV太阳射电频谱仪的SAO接收器在450- 270 MHz范围内以高频率（0.01秒）观测到的36个IV型爆发的目录被汇编;精细结构被分为五个基本类，每个基本类有两个或更多的子类。精细结构发射的时间与高能电子注入的HXR和微波发射，SXR光变曲线和CME的起始时间证明了。我们的研究结果表明，一个很好的时间之间的关联能量释放事件和脉动，尖峰，窄带爆发的III型家庭和斑马爆发。在其余的类别中，无特征的宽带连续体开始于第一次能量释放的时间附近，在CME开始和SXR峰值之间，但在那之后延伸了几十分钟，几乎覆盖了耀斑-CME事件的全部范围。与其他精细结构相比，中间漂移爆发（纤维占大多数）主要遵循第一次能量释放，但分布更广。
2014-06-04 astro-ph.SR
Electron acceleration and radio emission following the early interaction of two coronal mass ejections
上下文日冕物质抛射（CME）是来自太阳的磁化等离子体的大规模喷发，通常伴随着由加速电子产生的太阳射电爆发。目标。加速电子束的一个强大来源是CME驱动的冲击，然而，在CME爆发期间还有其他能够加速电子的机制。到目前为止，研究一直依赖于传统的太阳射电爆发分类，分为五组（I-V型），主要是基于它们的形状和动态光谱的特点。在这里，我们的目标是确定与CME相关的移动射电暴的起源，这些射电暴不适合目前的太阳射电辐射分类。方法.通过使用来自Nançay射电日像仪的无线电成像，结合来自太阳动力学天文台，太阳和日光层天文台以及日地关系天文台航天器的观测，我们调查了2013年5月22日伴随着两次CME的移动无线电爆发。我们使用三维重建的两个相关的CME爆发，以显示所观察到的无线电发射的可能来源。结果我们确定了三个移动的无线电爆发在异常高的高度在日冕，位于北CME侧翼和同步向外移动的CME。射电爆发对应于动态谱中的精细结构发射，持续时间约为1 s，它们可能表现出正向或反向的频率漂移。由于CME紧接着早期的CME扩张，因此低日冕CME-CME相互作用可能是观测到的射电辐射的原因。
2020-09-01 astro-ph.SR physics.space-ph
An MHD Simulation of the Possible Modulations of Stellar CMEs Radio Observations by an Exoplanetary Magnetosphere
本研究通过MHD模拟发现，近距系外行星和恒星磁场共同调制恒星CME驱动的II型射电暴频谱，弱行星磁场使辐射向高频转移，强磁场则抑制激波产生低频弱辐射。
2025-04-30 astro-ph.EP astro-ph.SR
Trends and Characteristics of High-Frequency Type II Bursts Detected by CALLISTO Spectrometers
太阳射电II型爆发是即将发生的地球效应空间天气事件（如日冕物质抛射）的早期指标。为了研究高频II型爆发的起源（HF II型爆发），我们已经确认了其中的51个（在SWPC报告的180个II型爆发中），由地基复合天文低成本低频光谱仪和移动式天文台观测到在2010-2019年期间，将使用CALLISTO光谱仪，其上限频率截止（基波或谐波发射）在150 MHz-450 MHz之间。我们发现，60%的高频II型爆发，其上限频率截止$\geq$ 300 MHz的起源于西部的火山。此外，我们的研究发现，一个很好的相关性$\sim $ 0.73之间的平均冲击速度从无线电动力学谱和相应的速度从CME数据。此外，我们发现，分析HF II型爆发与广泛和快速的CME位于太阳盘附近。此外，我们还分析了其中两个高频II型爆发的时空特征，并将来自射电观测的时空特征与来自SOHO/LASCO和STEREO日冕仪的多航天器CME观测的时空特征进行了比较。
2021-06-17 astro-ph.SR
A solar type II radio burst from CME-coronal ray interaction: simultaneous radio and EUV imaging
同时无线电和极紫外（EUV）/白光成像数据检查的太阳II型射电爆发发生在2010年3月18日推断其源位置。使用弓激波模型，我们重建的三维EUV波前（大概是II型发射激波）的成像数据的基础上的两个STEREO航天器。然后将其与Nançay无线电成像数据相结合，以推断II型源的三维位置。结果发现，II型源与CME EUV波前和附近的日冕射线结构之间的界面相吻合，提供了证据表明，II型发射是物理相关的CME射线相互作用。这一结果，与以前的研究一致，是基于同时无线电和EUV成像数据的第一次。
2014-04-11 astro-ph.SR physics.space-ph
Understanding CME and associated shock in the solar corona by merging multi wavelengths observation
利用多波长成像观测，在EUV，白光和无线电，以及无线电光谱数据在一个大的频率范围内，我们分析了触发和发展的复杂的喷发事件。这一次包括两个组成部分，喷发射流和CME的互动超过30分钟，可以被认为是物理联系。这是一个不寻常的事件。该射流是在一个典型的复杂的磁配置，这已经在许多以前的研究中进行了调查有关的喷发射流的建立，这种配置包括扇场线起源于一个寄生的极性，这是嵌入在一个极性区域的大活动区（AR）的电晕零点。首先在EUV中观察到的CME的开始和发展没有显示出通常的特征。在这种情况下，喷发喷流是这一事件的主要演员。日冕物质抛射首先表现为一个简单的环系统，它由于喷流外部与周围介质之间的磁重联而变得不稳定。日冕物质抛射的发展与两个不同起源的连续II型爆发的发生密切相关。这项研究的一个重要部分是第一个射电II型爆发，联合频谱和成像观测允许：i）逐步跟踪频谱和射电爆发轨迹的演变，与CME演变的关系; ii）在不引入电子密度模型的情况下获得B场和阿尔文速度。
2014-09-12 astro-ph.SR
The shock driving capability of a CME inferred from multiwavelength observations
日冕物质抛射（CME）的径向速度决定了CME的激波驱动能力，如II型射电爆发所示。在这里，我们报告了2014年4月18日的CME，它与度量和行星际领域的II型射电爆发有关。我们使用了射电太阳望远镜网络的圣维托太阳天文台提供的射电爆发数据和Wind航天器提供的数据。CME是太阳和日光层天文台（SOHO）上日冕仪视野中的一个完整光环。日地关系天文台（STEREO）上的日冕仪也观测到了日冕物质抛射。我们计算了CME冲击和磁绳速度的基础上，通过不同的日冕仪和EUV仪器的多视图观测。我们从米波和行星际射电观测中确定了激波速度，并发现它们与白光观测一致，只要米波II型爆发及其向十米-百米范围的延续是在激波侧翼产生的，那里的速度仍然足够高，可以加速产生II型爆发的电子。有趣的是，有一个行星际II型爆发段与激波鼻的起源一致，表明弯曲的激波正在穿越由几个太阳半径分开的等离子体水平。我们的结论是，CME的速度足够高，以产生行星际II型爆发和太阳高能粒子（SEP）事件。然而，速度不足以产生地面增强（GLE）事件，这需要在约1.5 Rs的高度形成冲击。
2020-02-10 astro-ph.SR physics.space-ph
Solar type II radio bursts associated with CME expansions as shown by EUV waves
我们研究了与CME膨胀相关的两个度量II型爆发源的物理条件，目的是验证冲击和CME之间的关系，比较射电源的高度和与CME相关的EUV波的高度。与事件相关的EUV波的高度相对于波前被确定。通过将两种不同的密度模型应用于II型发射的频率，并与EUV波的高度进行比较，来估计冲击的高度。对于2010年6月13日的事件，考虑到H/F频率比fH/fF = 2，通过频带分裂，根据谐波通道上、下分支的频率漂移估计激波速度。指数拟合的强度最大值的分支显示，更符合这一事件的光谱形态。对于2012年6月6日的事件，没有带分裂，光谱上有一个清晰的基本通道，冲击速度直接从基本发射的频率漂移中估计出来，通过线性拟合通道的强度最大值来确定。对于每一个事件，最合适的密度模型被用来估计射电源的物理参数。2010年6月13日的事件呈现出664-719 km/s的冲击速度，与609 km/s的EUV波前的平均速率一致。2012年6月6日的事件与速度为211-461 km/s的冲击有关，也与418 km/s的EUV波前的平均速率一致。对于这两个事件，EUV波的高度显示与射电源的高度兼容，假设冲击波的径向传播。
2015-04-16 astro-ph.SR
Comprehensive study of solar type II radio bursts and the properties of the associated shock waves
University of Turku（图尔库大学）；Turku Collegium for Science, Medicine and Technology, University of Turku（图尔库科学、医学与技术学院）
本文通过结合无线电观测与MHD模拟，研究型II爆发与日冕喷射冲击波的关系，确定加速电子的区域及冲击波特性，发现爆发多位于日冕流ers附近，形成超临界冲击波。
2026-08-12 astro-ph.SR
The 17 January 2005 Complex Solar Radio Event Associated with Interacting Fast Coronal Mass Ejections
2005年1月17日，在两次3B/X3.8耀斑的不同发作期间，记录到了两次快速的日冕物质抛射。两者都伴随着米到公里的III型群追踪逃逸到行星际空间的高能电子，以及由日冕物质抛射驱动的冲击波引起的十米到百米的II型爆发。在第二个III型组后1.5小时，在600 kHz以下观察到一个特殊的III型爆发组。它发生在没有任何高频率的同时活动的情况下，大约在两个CME预计相互作用的时候。我们将这种排放与日冕物质抛射在日心距离约为25 R \odot的相互作用。近相对论性电子观测到的EPAM实验板载ACE近1 AU显示连续的粒子释放，可以与两个耀斑/CME事件和低频III型爆发时的CME相互作用。我们比较了冲击加速和加速过程中的磁重联的逃逸电子束的III型爆发和现场测量的电子的利弊。
2011-10-15 astro-ph.SR
Kinematic study of radio-loud CMEs associated with solar flares and DH type II radio emissions during solar cycles 23 and 24
我们统计分析了1996 - 2019年期间379个射电响亮（RL）CME及其相关耀斑，涵盖太阳活动周期（SC）23和24。我们根据观察期将它们分为两组人群：i）235起事件属于SC 23（1996年8月至2008年12月），ii）144起事件属于SC 24（2009年1月至2019年12月）。SC 24中RL CME的平均剩余加速度（-17.39 $\pm$ 43.51 m s $^{-2}$）比SC 23中RL CME的平均剩余加速度（-8.29 $\pm$ 36.23 m s $^{-2}$）低两倍，这意味着SC 24中RL CME的减速比SC 23中快两倍。SC 23的RL CME（1443 $\pm$ 504 km s $^{-1}$ ; 13.82 $\pm$ 7.40 \emph{R} $_{\circledcirc}$）在比SC 24的RL CME更高的高度达到其峰值速度（1920年$\pm$ 649公里秒$^{-1}$ ;我们还观察到，SC 23中RL CME的平均表观宽度小于SC 24，这具有统计学显著性。在DH II型爆发开始时，SC 23的平均CME鼻高度（3.85 \emph{R} $_{\circledcirc}$）低于SC 24（3.46 \emph{R} $_{\circledcirc}$）。与SC 24的RL CME相关联的DH II型爆发的起始频率…
2022-04-17 astro-ph.SR
Multiple shocks generated by the 2024 May 14 coronal mass ejection
Dublin Institute for Advanced Studies（都柏林高等研究院）；Dublin City University（都柏林城市大学）；Trinity College Dublin（都柏林三一学院）
研究分析了2024年5月14日日冕物质抛射相关的类型II射电暴，通过多仪器观测确定了激波生成位置及特征，发现多个射电暴源自不同的日冕高度。
2026-02-19 astro-ph.SR
CME Expansion as the Driver of Metric Type II Shock Emission as Revealed by Self-Consistent Analysis of High Cadence EUV Images and Radio Spectrograms
2010年6月13日，在太阳边缘附近发生了一次喷发事件。它包括一个小的灯丝喷发和一个相对狭窄的日冕物质抛射（CME）的开始，由太阳动力学天文台（SDO）的大气成像组件（AIA）以高节奏记录的极紫外波前包围。这次喷发伴随着GOES M1.0软X射线耀斑和II型射电爆发;后者的高分辨率动态光谱是由ARTEMIS IV无线电摄谱仪获得的。综合观测使人们能够研究喷出物和EUV波前的演变及其与日冕冲击的关系，日冕冲击表现为公制II型爆发。通过引入一种新的技术，推导出一个代理的EUV压缩比从AIA成像数据，并将其与压缩比推导出的带分裂的II型度量无线电爆发，我们能够推断出潜在的源位置的无线电发射的冲击AIA图像。我们的研究结果表明，CME喷出物的膨胀是EUV和射电冲击辐射的来源。在日冕物质抛射的早期阶段，II型爆发似乎起源于极紫外气泡和极紫外冲击波阵面之间的径向和横向鞘层区域。这表明，膨胀气泡的鼻部和侧面都可能驱动了冲击波。
2013-11-24 astro-ph.SR
Tracking the Source of Solar Type II Bursts through Comparisons of Simulations and Radio Data
最强烈的太阳高能粒子事件是由日冕物质抛射（CME）伴随着15 MHz以下的强烈II型射电爆发产生的。了解这些II型爆发相对于爆发的CME产生的位置将揭示太阳附近粒子加速的重要细节，但由于电离层的扭曲，无法在地球上成像。在这里，介绍了一种技术，以确定可能的源位置的排放比较观察到的动态光谱从一个单一的航天器对合成光谱内的磁流体动力学（MHD）数值模拟的重建日冕物质抛射的假设发射区域。无线电响亮2005年5月13日CME被选为一个测试案例，风/波无线电数据用于框架的逆问题，找到最有可能的进展的突发位置。一个MHD的重建是用来创建各种假设的突发位置的合成光谱。开发了一个框架来评分这些合成光谱的相似性II型频率分布来自风/波数据。模拟领域与4倍增强熵和提高德霍夫曼泰勒速度被发现产生合成光谱类似于航天器观测。几何分析表明，在日心坐标系中，熵衍生激波的东部边缘在（-30，0）度附近，在事件发生的第一个小时内发射，然后停止发射，而在以（6，-12）度为中心的激波的西部/西南边缘是20个太阳半径的2小时模拟数据的无线电发射的主要区域。
2021-09-06 astro-ph.SR
Radio Burst from a Stellar Coronal Mass Ejection
ASTRON, Netherlands Institute for Radio Astronomy（荷兰射电天文研究所）；Anton Pannekoek Institute for Astronomy, University of Amsterdam（阿姆斯特丹大学安顿·潘内科克天体物理研究所）；Centre for Radio Astronomy Techniques and Technologies (RATT), Department of Physics and Electronics, Rhodes University（罗德斯大学物理与电子学院射电天文技术与方法中心）；Max Planck Institute for Solar System Research（马克斯·普朗克太阳系研究所）；Kapteyn Astronomical Institute, University of Groningen（格罗宁根大学卡普坦天文研究所）
本文报告早型M矮星StKM 1-1262的II型射电暴类似物，其特性与太阳II型暴一致，测得M矮星此类事件发生率为0.84$^{+1.94}_{-0.69} \times$10$^{-3}$次/天/星，首次建立CME对系外行星影响的观测限制。
2025-11-12 astro-ph.EP astro-ph.SR
