Magnetic versus nonmagnetic superconducting states in Sr$_2$RuO$_4$

通过高能电子辐照可控抑制块体与薄膜 Sr$_2$RuO$_4$ 中的非常规超导性

Controllable suppression of the unconventional superconductivity in bulk and thin-film Sr$_{2}$RuO$_{4}$ via high-energy electron irradiation

本研究利用高能电子辐照在块体和薄膜 Sr$_2$RuO$_4$ 中引入点缺陷，发现二者 $T_{\ ext{c}}$ 的抑制速率几乎一致，从而揭示薄膜剩余电阻率的来源并建立块体与薄膜超导性的定量联系。

Inversion symmetry of Josephson current as test of chiral domain wall motion in Sr$_{2}$RuO$_{4}$

Clarifying the chiral domains structure of superconducting Sr$_{2}$RuO$_{4}$ has been a long-standing issue in identifying its peculiar topological superconducting state. We evaluated the critical current $I_{c}$ versus the magnetic field $H$ of Nb/Sr$_{2}$RuO$_{4}$ Josephson junctions, changing the junction dimension in expectation of that the number of domains in the junction is controlled. $I_{c}(H)$ exhibits a recovery from inversion symmetry breaking to invariance when the dimension is reduced to several microns. This inversion invariant behavior indicates the disappearance of domain wall…

Unsplit superconducting and time reversal symmetry breaking transitions in Sr$_2$RuO$_4$ under hydrostatic pressure and disorder

There is considerable evidence that the superconducting state of Sr$_2$RuO$_4$ breaks time reversal symmetry. In the experiments showing time reversal symmetry breaking its onset temperature, $T_\text{TRSB}$, is generally found to match the critical temperature, $T_\text{c}$, within resolution. In combination with evidence for even parity, this result has led to consideration of a $d_{xz} \pm id_{yz}$ order parameter. The degeneracy of the two components of this order parameter is protected by symmetry, yielding $T_\text{TRSB} = T_\text{c}$, but it has a hard-to-explain horizontal line node at…

${\bf YBa_2 Cu_3 O_7}$中的量子杂质和中子共振峰：Ni对Zn

Quantum Impurities and the Neutron Resonance Peak in ${\bf YBa_2 Cu_3 O_7}$: Ni versus Zn

在超导转变温度几乎相同的两个样品YBaPDMATHABMM（CuPDMATHABMSNiPDMATHABMO）PDMATHABMPOPDMATHABMQ（$_c$ =80 K）和YBaPDMATHABMM（$_{0.99}$）$_3$（$_c$ =78 K）中，比较了磁性（S=1）和磁性（S=0）杂质对最佳掺杂高温超导体自旋动力学的影响.在Ni取代的系统中，磁共振峰（在纯系统中在E $_r \simeq$ 40 meV处观察到）向较低能量偏移，同时保持E $_r$ /T $_c$比，而在Zn取代时偏移小得多。相比之下，锌，但不是镍，恢复显着的自旋波动约40毫电子伏的正常状态。这些意见进行了讨论，提出的磁共振峰的模型。

磁超导RuSr2（LnCe2）Cu2O12 .25（Ru-1232）化合物（Ln = Y和Dy）的高压高温（HPHT）合成和磁化

High pressure high temperature (HPHT) synthesis and magnetization of Magneto-Superconducting RuSr2(LnCe2)Cu2O12.25 (Ru-1232) compounds (Ln = Y and Dy)

采用高压高温（6 GPa，12000 ℃）固相合成法合成了Ln = Y和Dy的RuSr_2（LnCe_2）Cu_2O_（12.25）（Ru-1232）化合物，其晶体属P_4/mmm空间群，为近单相结构，含有少量的SrRuO_3和RuSr_2（RE_（1.5）Ce_（0.5））Cu_2O_（10）（Ru-1222）。两种样品均表现出磁转变（Tmag.）在~90 K时出现了零场冷却（zfc）和场冷却（fc）磁化强度的明显分支，在~ 70 K时出现了一个尖锐的尖点，随后在~ 30 K发生了超导转变。这两种化合物在磁矩（M）对场（H）磁化强度中显示出典型的铁磁磁滞回线，直到Tmag。即<90 K。据我们所知，这是第一个成功合成的Ru-1232化合物在近单相镧系元素，包括Y和Dy。并与文献报道的Gd/Ru-1222和Ru-1212（RuSr_2GdCu_2O_8）化合物进行了比较。特别地，似乎Ru矩磁有序温度（Tmag.）Ru-1212/1222或1232系统中磁性RuO 6八面体之间的c方向距离成比例。

RuSr2Gd1.5Ce 0.5Cu_2 O_（10）-d（Ru-1222）钌铜酸盐的超导电性与磁性的竞争

Possible Competition between superconductivity and magnetism in RuSr2Gd1.5Ce0.5Cu2O10-d (Ru-1222) Rutheno-cuprate compounds

RuSr_2Gd_1.5Ce_0.5Cu_2O_（10-d）（Ru-1222）化合物具有不同的氧含量，晶体结构为四方晶系，空间群为I_4/mmm。电阻（R）与温度（T）关系的测量表明，空气退火样品具有超导性，超导转变温度（Tc）在32 K左右开始，在3.5 K时R=0。另一方面，N2退火的样品在低至2K时是半导体的。在3和6特斯拉的外加磁场中，对空气退火样品的磁输运测量显示Tc起始和TR=0均降低。在2K和3 T的外加磁场下，在N2退火的样品中观察到高达20%的磁电阻。DC磁化数据（M与T）揭示了磁转变（Tmag.）在100 K和106 K，分别为空气和N2退火的样品。在5 K和20 K下，两种样品的磁化强度都出现了铁磁分量。超导转变温度（Tc）似乎与磁转变温度（Tmag.）竞争。我们的结果表明，磁有序温度（Tmag.）RuO_6八面体中Ru磁矩的变化可能与Ru-1222化合物Cu-O_2面超导电性的出现有直接的关系。关键词：钌铜酸盐，超导与磁性，磁输运与磁电阻。PACS：74.25。74.72 JT 75.25 +z，75.30。CR.