Substitution Effect by Deuterated Donors on Superconductivity in $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu[N(CN)$_2$]Br
本文研究了氘代BEDT-TTF分子取代体系$κ$ -[（h8-BEDT-TTF）$_{1-x}$（d8-BEDT-TTF）$_x$ ] $_2$ Cu[N（CN）$_2$ ]Br的超导电性，其中h8和d8分别表示完全氢化和氘代分子.系统和广泛的（$x$ = 0 - 1）取代可以很好地控制Mott边界附近的化学压力，这导致超导电性的修改。缓慢冷却后，观察到的$T_{\textrm{c}}$增加到$x \sim$ 0.1，这显然是由化学压力效应引起的。在低于$x \sim$ 0.5时，既没有发现$T_{\textrm{c}}$的减少，也没有发现超导体积分数的抑制。这表明，在本系统中，取代无序的影响可以忽略不计。随着$x$的进一步增加，$T_{\textrm{c}}$和超导体积分数都开始朝着$x$ = 1的值减小。
2004-02-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Imaging phase separation near the Mott boundary in the correlated organic superconductors $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$X
用同步辐射扫描微区红外光谱法在有机Mott体系$κ$ -[（$h$ 8-BEDT-TTF）$_{1-x}$（$d$ 8-BEDT-TTF）$_{x}$ ] $_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Br中发现了由直径为50 - 100 μ m的金属和绝缘畴组成的电子相分离。在一级Mott转变的临界终止温度35 - 40 K以下出现相分离。宏观尺寸的域的观察表明，从纳米级的无机莫特系统，如高- $T_{c}$铜和锰的氧化物中报道的一个不同类别的本征电子不均匀性。
2004-02-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Absence of superconductivity in the Hubbard dimer model for kappa-(BEDT-TTF)_2X
在研究最多的有机超导体kappa-（BEDT-TTF）_2X中，构成导电平面的BEDT-TTF分子以二聚体形式耦合。对于某些阴离子X，在低温下发现了反铁磁绝缘体，接近超导性。在每个二聚体平均一个空穴载流子的情况下，BEDT-TTF带被有效地1/2填充。许多理论已经表明，磁序的波动可以驱动这些模型中的超导配对，即使在单体1/2填充带模型中直接计算超导配对没有发现超导性。在这里，我们提出了准确的零温度密度矩阵重整化群（DMRG）计算的二聚晶格与一个洞每个二聚体。虽然我们在结果中确实发现了反铁磁态，但我们没有发现超导配对的证据。这进一步证明了有效1/2填充带方法中的磁波动不会驱动这些和相关材料中的超导性。
2021-04-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Bandwidth-controlled Mott transition in $κ-(BEDT-TTF)_2 Cu [N(CN)_2] Br_x Cl_{1-x}$ I. Optical studies of localized charge excitations
半填充二维有机导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Br $_{x}$ Cl $_{1-x}$的红外反射测量作为温度（$5 {\rm K}<T<300$ K）和Br取代（$x=0%$，40%，73%，85%和90%）的函数进行，以研究金属-绝缘体转变。我们可以区分由于流动和局部载流子而产生的吸收过程。宽的中红外吸收有两个贡献：两个Hubbard带之间的跃迁和来自位于（BEDT-TTF）$_2$二聚体上的电荷的二聚体内激发。由于后者耦合到BEDT-TTF的分子内振动，电子和振动特征的分析提供了一种工具来解开这些贡献，并遵循它们的温度和电子相关性依赖。基于集群模型的计算支持我们的解释。
2007-03-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electronic correlation in the infrared optical properties of the quasi two dimensional $κ$-type BEDT-TTF dimer system
本文测量了准二维有机关联电子体系$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ] $Y$，$Y =$ Br和Cl在红外区的偏振光反射光谱。前者在$T_{\rm c} \simeq$ 11.6 K处表现出超导电性，后者在$T_{\rm N} \simeq$ 28 K处表现出反铁磁绝缘体转变。在$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Br中，在$T^{*} \simeq$ 38 K处，BEDT-TTF分子的特定振动模式$ν_{3}(a_{g})$和中红外区的光学电导峰都发生了相关变化，虽然没有发现$T^{*}$的存在，但在$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Cl中发现了在$T_{\rm ins} \simeq$ 50-60 K以下的绝缘行为。结果表明，在低于$T^{*}$的BEDT-TTF分子的二聚体上，由于载流子的巡游性质增强，$ν_{3}(a_{g})$模的电子-分子振动耦合变弱，而在低于$T_{\rm ins}$的二聚体上，由于载流子的局域化，电子-分子振动耦合变强.这些变化与$T^{*}$和$T_{\rm ins}$以下的中红外电导率峰的减少和增强一致，这分别源于上下Mott-Hubbard带之间的跃迁。结果表明，$κ$的两种不同金属态-（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu…
2003-08-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Evidence of the superconducting energy gap in the optical spectra of $α_t$-(BEDT-TTF)$_{2}$I$_{3}$
测量有机超导体$α_t$ -（BEDT-TTF）$_{2}$/$_{3}$的远红外面内反射率，直到10 cm $^{-1}$的频率;通过Kramers-Kronig程序获得光学电导率。在超导状态下，能隙在25 cm $^{-1}$处打开，其对应于与中等耦合一致的$2Δ/k_BT_c = 4.4$。即使远低于$T_c=8$ K，$\hbarω<2Δ$仍有相当大的吸收。我们讨论不同的可能性来解释这种行为。
2002-04-19 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electron localization near Mott transition in organic superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$Cu[N(CN)$_{2}]$Br
本文研究了X射线系统辐照的有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Br中无序对Mott跃迁附近电子性质的影响。我们观察到，X射线照射导致安德森型电子局域化由于分子无序。在低温下的电阻率表现出可变范围跳跃导电与库仑相互作用。实验结果清楚地表明，在Mott跃迁附近的库仑相互作用增强了无序电子的局域化。
2010-06-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Disorder-induced gap in the normal density of states of the organic superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu[N(CN)$_2$]Br
在\textit{in-situ}解理面上用扫描隧道谱测量了有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu[N（CN）$_2$ ]Br的态密度，发现在临界温度$T_\mathrm{c}$以上，费米边附近存在对数抑制.由Anderson-哈伯德模型预测的无序系统的软哈伯德能隙精确地描述了实验观察到的抑制。电子无序也解释了低于$T_\mathrm{c}$的准粒子态密度的相干峰的减弱。
2014-10-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Direct evidence for superconductivity in the organic charge density-wave compound alpha-(BEDT-TTF)_2KHg(SCN)_4 under hydrostatic pressure
我们提出了在低于300 mK的准流体静压下标题化合物中存在超导态的直接证据。在0 < P <4kbar的整个压力范围内观察到超导转变。然而，随着电荷密度波态的抑制，跃迁的性质发生了剧烈的变化。
2002-10-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Calorimetric Evidence for a Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov Superconducting State in the Layered Organic Superconductor κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu(NCS)$_2$
本文研究了层状有机超导体$κ$ -%（BEDT-TTF）$_2$ Cu（NCS）$_2$（BEDT-TTF为二乙撑二硫代-%四硫富瓦烯）在垂直和平行于超导层的磁场中的比热。在21 T以上的平行场中，超导转变变为一阶，这表明达到了保利极限场。而不是饱和在这个字段值，上临界字段急剧增加，第二个一阶过渡线出现在超导相。我们的结果给出了强有力的证据，相，从正常状态的均匀超导状态是一个实现的Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov状态。
2007-10-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
NMR Study on the Vortex Slush Phase in Organic Superconductor κ-(BEDT-TTF)2Cu(NCS)2
用1H-NMR研究了层状有机超导体κ-（BEDT-TTF）2Cu（NCS）2（其中BEDT-TTF（或ET）为双（亚乙基二硫代）四硫富瓦烯）单晶中的涡旋态.在0.75T左右的低场区，通过纵向核自旋弛豫速率的发散和谱峰的展宽，证实了涡旋玻璃-液体转变。在上临界场Hc 2（0）~7 T附近的高场区，在量子涡旋半透明态出现的温度下，核自旋弛豫曲线的曲率发生了剧烈的变化.根据涡旋玻璃碎片产生的脉动场，讨论了这种曲率变化的机制。
2007-06-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Phase Diagram of $β'$-(BEDT-TTF)$_2$ICl$_2$ under High Pressure Based on the First-Principles Electronic Structure
本文对$T_{\rm c}=$-（BEDT-TTF）$_2$ ICl $_2$在最近发现的有机超导体中最高的流体静压下的超导电性进行了理论研究。本文基于第一性原理计算的结果，利用波动交换近似（FLEX）研究了一个有效的模型。在所得到的相图中，超导电性与$d_{xy}$ -like对称性实现旁边的反铁磁相，作为一个结果的一维到二维的交叉驱动的压力。
2003-11-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Small-q phonon-mediated superconductivity in organic κ-BEDT-TTF compounds
我们提出了$κ-(BEDT-TTF)_2X$盐超导电性的新图象，认为小的-{ \bf q}电子-声子散射主导了对。我们重现了最近报道的磁光测量的不同的X形d-波间隙，我们认为，软的动量结构的间隙和附近的简并的s-和d-波间隙状态可能是在起源的间隙对称性的实验争议。我们表明，施加平行于平面的磁场可以诱导扩展的FS上的无隙区占Fulde-Ferrel-Larkin-Ovchinikov状态的实验签名，它可能会诱导间隙对称性转变以及。
2001-07-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Is the ground state of alpha-(BEDT-TTF)2MHg(SCN)4[M=K,Rb,Tl] a charge-density wave or a spin-density wave?
本文研究了准二维导体$α-(BEDT-TTF)_2{M}Hg(SCN)_4$ [{M}=K，Rb，Tl]的低温相性质。有人认为，磁场依赖的相图是更符合电荷密度波，而不是自旋密度波基态。本文用微观理论导出的金兹伯格-朗道自由能讨论了磁场中电荷密度波的相图。提出了新的实验来检验电荷密度波假设，并检测一个额外的高场相位。
1998-03-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting Gap Structure of kappa-(BEDT-TTF)2Cu(NCS)2 Probed by Thermal Conductivity Tensor
研究了有机超导体kappa-（BEDT-TTF）2Cu（NCS）2（Tc =10.4 K）在二维超导平面内旋转的高对准精度磁场中的热导率。在低温下（T < 0.5 K），角变化具有明显的四重对称性，这是d波超导能隙的特征，其节点沿相对于晶体b和c轴旋转45度的方向。确定的结结构是不一致的反铁磁自旋涨落诱导的超导最近的理论预测。
2001-11-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Test for Pairing Symmetry Based on Spin Fluctuations in Organic Superconductors $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$X
我们提出，有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ X的超导配对对称性可以通过测量自旋磁化率的无公度峰在动量空间中的位置来确定。我们证明了这些峰的位置是由超导态的对称性和费米面的几何形状唯一决定的。基于各向异性三角晶格上的有效哈伯德模型，我们证明了类$d_{x^{2}-y^{2}}$和类$d_{xy}$对态的不同的无公度自旋响应模式.此外，我们预测在这种化合物中不存在自旋共振模式，这是高$T_{c}$超导体的一个重要特征。
2002-11-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Competition between Charge Ordering and Superconductivity in Layered Organic Conductors $α$-(BEDT-TTF)$_2M$Hg(SCN)$_4$ (M = K, NH$_4$)
虽然超导盐$α$ -（BEDT-TTF）$_2$ NH $_4$ Hg（SCN）$_4$的光学性质在低至2K时仍保持金属性，但在非超导K-类似物中，对于温度T < 200 K，在约200 cm $^{-1}$的频率处产生赝能隙。基于精确的对角化计算的扩展哈伯德模型在四分之一填充，我们认为，与短程电荷有序的波动是负责所观察到的低频功能。不同的基态，包括超导性，是这些化合物接近由分子间库仑排斥驱动的量子相电荷有序跃迁的结果。
2002-06-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The pressure dependence of electron-phonon coupling in the organic superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$Cu(SCN)$_{2}$: A comparison of high pressure infrared reflectivity and Raman scattering experiments
通过高压Raman散射和高压红外反射率（IR）测量的比较，确定了$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu（SCN）$_{2}$中电子-声子耦合常数的压力依赖性.我们使用氘代和质子化样品的红外反射光谱的比较，以帮助几个重叠的声子模式的去卷积。这些耦合模式与格林函数建模提取的线性压力依赖的各个模式。BEDT-TTF二聚体的拉曼活性分子振动在0.1- 1%GPa $^{-1}$范围内。与此相反，在红外光谱中的相应模式被观察到在较低的频率，与0.5- 5.5% GPa $^{-1}$的压力依赖性，由于电子-声子相互作用的影响。讨论了BEDT-TTF分子的中心C=C模在红外光谱中具有较强的压力依赖性。我们的分析表明，在压力下的电子-声子耦合的减少并不能解释所观察到的压力下的超导抑制。
2001-05-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Fermi-surface topology and the effects of intrinsic disorder in a class of charge-transfer salts containing magnetic ions, β''-(BEDT-TTF)_4[(H_3O)M(C_2O_4)_3]Y
本文报道了γ“-（BEDT-TTF）_4[（H_3O）M（C_2O_4）_3]Y（M=Ga，Cr和Fe，Y=C_5H_5N）的高场磁输运性质。我们观察到类似的Shubnikov-de Haas振荡在所有的化合物，归因于四个准二维费米表面口袋，其中最大的对应于一个横截面积约8.5%的布里渊区。口袋的横截面积与补偿半金属的预期一致，相应的有效质量为~m_e，与其他BEDT-TTF盐相比相当小。除了最小的费米面口袋的情况下，不同的$M$离子似乎对整个费米面拓扑结构或有效质量的影响不大。尽管所有样品在低温下都表现出量子振荡，表明费米液体行为，但层间电阻率的样品和温度依赖性表明这些系统本质上是不均匀的。据认为，内在的倾向，无序的阴离子和/或乙烯基的BEDT-TTF分子导致在低温下的绝缘和金属状态的共存;与其他电荷转移盐的比较表明，这可能是一个相当普遍的现象。本文给出了一个与κ-（BEDT-TTF）_2X超导体有几个显著相似之处的γ“-（BEDT-TTF）_4[（H_3O）M（C_2O_4）_3]Y盐的概念相图。
2003-07-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov State in the Organic Superconductor k-(BEDT-TTF)2Cu(NCS)2 as Observed in Magnetic Torque Experiments
本文介绍了平行于二维超导层施加磁场时有机超导体k-（BEDT-TTF）2Cu（NCS）2的磁矩实验。实验结果表明，当上临界场达到21 T时，出现了从二级到一级相变的交叉。超过这个领域，我们解释为泡利极限的超导性，上临界场线显示出一个pro-nounced上升和相变线分离的超导状态成一个低场和一个高场相。我们解释的富尔德-费雷尔-拉金-奥夫钦尼科夫状态的框架中的数据。
2009-07-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity, incoherence and Anderson localization in the crystalline organic conductor (BEDT-TTF)_3Cl_2.2H_2O at high pressures
本文用低温、高磁场和双轴旋转的方法研究了压致层状有机超导体（BEDT-TTF）_3Cl_2·2H_20在13.5和14.0kbar下的导电性质。当平行于导电层施加场时，观察到明显大于泡利顺磁极限预期的上临界场。的角度相关的磁阻表明在两个压力下的导电层之间的非相干传输和观察到的负磁阻在13.5 kbar可以解释通过考虑层内的安德森局域化。进一步施加压力会破坏局部化的效果。
2002-03-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Microscopic observation of superconducting fluctuations in $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$Cu[N(CN)$_{2}$]Br by $^{13}$C NMR spectroscopy
我们进行了$^{13}$ C-NMR实验，并测量了$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Br（$κ$ -Br盐）和$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu（NCS）$_{2}$（$κ$ -NCS盐）在超导（SC）转变温度$T_{c}$附近的自旋-晶格弛豫速率除以温度$1/T_{1}T$。我们观察到$1/T_{1}T$在高于$κ$-Br盐中的$T_c$的温度下开始还原.微观上观察到的准粒子态密度的波动SC态揭示了在正常态诱导的短程库珀对的准粒子态密度的影响。我们还在$κ$ -Br和$κ$ -NCS盐中平行和垂直于导电平面的场中进行了系统的测量，并证实了仅在$κ$ -Br盐中观察到高于$T_{c}$的$1/T_{1}T$的还原，而与外场方向无关.
2014-05-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Dynamical reduction of the dimensionality of exchange interactions and the "spin-liquid" phase of $κ$-(BEDT-TTF)$_2X$
我们发现，$κ$ -（BEDT-TTF）$_2X$盐的二聚体莫特绝缘体相的有效自旋模型的各向异性是显着不同的基础紧束缚模型。内二聚体量子干涉导致耦合自旋链的模型，其中受挫链间相互作用抑制长程磁序。因此，我们认为，在这些材料中观察到的“自旋液体”相是一个单链的友永-Luttinger物理学的残余。这与以前的实验是一致的，并解决了一些突出的难题。一个勘误表[物理学评论快报。120，199901（2018）.]作为附录添加。
2018-07-10 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity in the charge-density-wave state of the organic metal α-(BEDT-TTF)2KHg(SCN)4
本文研究了层状有机化合物α-（BEDT-TTF）_2KHg（SCN）_4在存在电荷密度波和完全抑制电荷密度波的两种静压区的超导转变。在电荷密度波状态下，实验结果揭示了弱耦合超导区域的网络。这是特别看到在测得的临界场和相应的正曲率的温度依赖性的强烈增强。此外，它示出，在降低到密度波状态的超导相的痕迹的压力已经开始出现在一个更高的温度。
2005-09-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Microscopic coexistence of superconductivity and charge order in organic superconductor $β''$-(BEDT-TTF)$_{4}$[(H$_3$O)Ga(C$_2$O$_4$)$_3$]$\cdot$C$_6$H$_5$NO$_2$
对有机超导体$β''$ -（BEDT-TTF）$_{4}$ [（H $_3$ O）Ga（C $_2$ O $_4$）$_3$ ] $\cdot$ C $_6$ H $_5$ NO $_2$的电子顺磁共振研究表明，在一种材料中，超导性与电荷有序态均匀共存。在电荷有序状态下，面间自旋交换是带隙的，而面内电导率没有显着修改。这种各向异性的行为解释了外来的电荷有序状态，其中分子位置选择性的载流子本地化共存于其他分子上的导电载流子。研究了这种导电电荷有序态与超导电性的关系。
2019-08-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Dissipation in the superconducting state of kappa-(BEDT-TTF)2Cu(NCS)2
研究了准二维有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu（NCS）$_2$在超导态下的层间电阻率随温度、电流和磁场的变化。我们发现一个区域的非零电阻率的性质是强烈依赖于磁场和电流密度。在与2D涡旋固体-涡旋液体转变相一致的温度以下，存在到非欧姆传导的交叉。我们解释的行为的电流和热驱动的相位滑移所造成的扩散运动的薄煎饼涡弱耦合在相邻层，引起有限的层间电阻的模型。
2007-04-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Cyclotron resonance harmonics in the organic superconductor $β^{\prime\prime}$-(BEDT-TTF)$_2$SF$_5$CH$_2$CF$_2$SO$_3$; observation of a new kind of effective mass renormalization
在准二维有机超导体$β^{\prime\prime}$ -（BEDT-TTF）$_2$ SF $_5$ CH $_2$ CF $_2$ SO $_3$中观察到了回旋共振及其二次和三次谐波。谐波含量是丰富的角度依赖性，并解释在层间翘曲的费米表面引起的回旋共振。与科恩定理不同，但与最近的理论预测一致，从回旋共振测量中推导出的有效质量大于从磁量子振荡中确定的有效质量。
2001-05-31 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Power-law dependence of the optical conductivity observed in the quantum spin-liquid compound κ-(BEDT-TTF)2Cu2(CN)3
Mott绝缘体κ-（BEDT-TTF）_2Cu_2（CN）_3是具有令人费解的磁性的量子自旋液体的主要候选者。我们的太赫兹和红外研究表明，电荷动力学也不遵循莫特绝缘体的预期。频率依赖的电导率表现出幂律行为$σ_1(ω)\propto ω^n$，随着温度的降低而变得更强，并一直延伸到远红外。当$n\approx 0.8$为1.5时，我们获得的指数显著小于Ng和Lee [Phys.Rev.Lett. { \bf 99}，156402（2007）]。与反铁磁莫特绝缘体κ-（BEDT-TTF）_2Cu[N（CN）_2]Cl相比，涨落在自旋液体态中变得重要，并与电动力学性质发生不同的耦合.我们讨论的各种可能性如何影响电荷波动的存在或不存在的磁秩序。
2012-08-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Suppression of superconductivity by non-magnetic disorder in organic superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$Cu(NCS)$_{2}$
系统地研究了有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu（NCS）$_2$中非磁性无序对超导电性的抑制。介绍了氘代BEDT-TTF或BMDT-TTF部分取代BEDT-TTF分子和X射线辐照引入的分子缺陷所引起的无序。散射时间$τ_{\rm dHvA}$的定量评价通过de Haas-van Alphen（dHvA）效应测量进行。在BMDT-TTF分子取代和X射线照射的样品中，在低于$1/τ_{\rm dHvA} \simeq$ 1 $\times$ 10 $^{12}$ s $^{-1}$的小无序区域中发现$T_{\rm c}$的大幅度降低，并对$1/τ_{\rm dHvA}$具有线性依赖性。$T_{\rm c}$和$1/τ_{\rm dHvA}$之间的线性关系与Abrikosov-Gorkov（AG）公式一致，至少在小无序区。这一观察结果与迄今为止为目前有机超导体提出的非常规超导性相当一致。然而，在高于$1/τ_{\rm dHvA} \simeq$ 1 $\times$ 10 $^{12}$ s $^{-1}$的大无序区中观察到与AG公式的偏离，这再现了以前的输运研究（J.G. Analytis { \it等}：物理修订版信函{ \bf 96}（2006）177002）。我们提出了一些解释这种偏离的超导性的观点和固有的困难，在散射时间的评估。
2011-08-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Different superconducting percolation regimes in the layered organic Mott system $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu[N(CN)$_2$]Cl -- evidence from fluctuation spectroscopy
利用涨落光谱研究了有机带宽控制的Mott体系$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu[N（CN）$_2$ ]Cl。我们发现的反铁磁绝缘和超导状态的空间不均匀共存区域，在低温下的压力下发展的反铁磁型超导性的证据。当超导转变由磁场驱动时，渗流似乎是由不稳定的超导团簇从上方接近$T_c (B)$时主导的，然后在低场恢复“经典”类型的渗流，由超导团簇的分数变化主导。$1/f$噪声被分解为洛伦兹谱中的交叉区域，其中单个介观波动的作用被增强。
2008-11-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Theory of the Hall Coefficient and the Resistivity on the Layered Organic Superconductors κ-(BEDT-TTF)
在有机超导κ-（BEDT-TTF）化合物中，各种输运现象表现出明显的非费米液体行为，这是理解该体系电子态的重要线索。特别是，霍尔系数（$R_H$）表现出居里-外斯型温度依赖性，这是类似的高Tc铜酸盐。本文研究了半填充各向异性三角晶格上的哈伯德模型，它是研究κ-（BEDT-TTF）化合物的有效模型.基于波动交换近似（FLEX近似），考虑满足守恒定律所需的电流顶点修正，计算了电阻率（$ρ$）和$R_H$。我们对$R_H$和$cot(θ_H)$的理论结果很好地解释了传统玻尔兹曼输运近似所不能再现的实验行为。此外，我们扩展了标准的Eliashberg输运理论，并推导出更精确的电导率公式，这在较高的温度下变得很重要。
2001-02-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Mott Transition vs Multicritical Phenomenon of Superconductivity and Antiferromagnetism -- Application to $κ$-(BEDT-TTF)$_2$X --
从理论上研究了Mott跃迁与d波超导和反铁磁多临界现象之间的相互作用。我们描述的莫特转变，这是类似于一个液-气相变，在伊辛型序参量$η$。我们揭示了这种相互作用产生的可能的平均场相图。重整化群分析给出了单圈级的耦合常数流，即使SC和AF之间存在SO（5）对称性，在大多数情况下也会导致涨落诱导的一级相变。从这个观点讨论了在$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ X中的实验。
2003-08-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Optical probe of carrier doping by X-ray irradiation in organic dimer Mott insulator $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$Cu[N(CN)$_{2}]$Cl
研究了有机二聚体莫特绝缘体$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Cl在X射线辐照下的红外光谱。我们观察到，照射造成了一个大的光谱重量转移从中红外区域，在二聚体和莫特-哈伯德带的带间跃迁发生，德鲁德部分在低能量区域，这导致莫特间隙崩溃。Drude部分的增加表明载流子掺杂到莫特绝缘体中是由于辐照缺陷。光谱权重的强重新分布表明有机莫特绝缘体非常接近带宽控制的莫特跃迁的相边界。
2008-10-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Mixed pairing symmetry in κ-(BEDT-TTF)_2 X organic superconductors from ultrasonic velocity measurements
本文用纵向和横向超声声速测量方法研究了层状有机导体κ-（BEDT-TTF）_{2}X超导转变时弹性常数的不连续性。对称性论证表明，只有当超导序参量具有两种类型的混合特征时，剪切弹性常数的不连续性才能在正交化合物中得到解释，即在正交点群D_{2h}的不可约表示的分类中，可以是A_{1g} + B_{1g}或B_{2g} + B_{3g}。与其他测量结果的一致性表明，A_{1g} + B_{1g}（d_{xy} + d_{z(x+y)}）的可能性已经实现。在其他超导化合物中还没有观察到这种明显的混合序参量的特征。
2009-05-15 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Comparative magnetotransport and Tc measurements on kappa-(BEDT-TTF)2Cu(SCN)2 under pressure
我们比较了有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu（SCN）$_{2}$在不同压力介质下的磁输运测量结果，发现结果与压力介质有关。这种压力介质依赖性被认为源于非常软且高度各向异性的样品与各向同性收缩但固体压力介质之间的热收缩差异，从而导致样品上的非流体静压。然而，对不同介质的压力测量结果的比较揭示了超导转变温度T $_{\rm c}$与准二维费米表面袋的尺寸以及$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu（SCN）$_{2}$中的准二维载流子密度之间的压力介质无关的相关性。所观察到的压力引起的准2维载流子密度的增加可以被解释为从准1维费米表面部分的载流子的转移，这让人想起铜酸盐超导体中的机制，其中已知压力将载流子从绝缘电荷储存层转移到导电铜酸盐片中。
2004-05-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Disorder Effect on the Vortex Pinning by the Cooling Process Control in the Organic Superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu[N(CN)$_2$]Br
研究了BEDT-TTF分子末端乙烯基的无序（乙烯无序）对有机超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu[N（CN）$_2$ ]Br的涡旋钉扎的影响.在不同的冷却工艺下进行磁化测量。所有样品的磁滞曲线都出现了第二个峰值，并且随着冷却速度的加快，磁滞宽度变窄。与简单的无序钉扎效应相反，这一结果表明，通过引入更多的乙烯无序，涡旋钉扎力被抑制。乙烯无序域模型提出解释观察到的结果。在含有中等数量的乙烯-无序的系统的情况下，无序的分子形成域结构，并且它作为有效的钉扎位点起作用。相反，过量的乙烯无序会削弱畴结构的作用，从而导致对涡旋的有效钉扎力降低。
2003-08-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Mott transition and superconductivity in the strongly correlated organic superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_{2}$Cu[N(CN)$_{2}]$Br
本文用电阻率测量方法研究了磁场对有机Mott体系$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu[N（CN）$_{2}$ ]Br的相图的影响。除了先前观察到的上临界端点外，还通过实验确定了一阶Mott转变的下临界点，该下临界点终止于超导性的上临界场$H_{\rm c2}$ -温度平面。随着磁场对$T_{\rm c}$的抑制，下临界点向低温移动，当$H > H_{\rm c2}$结束时，$S$型曲线达到$T =$ 0，即发生Mott转变.
2008-01-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The origin of the difference in the superconducting critical temperatures of the beta_H and beta_L phases of (BEDT-TTF)_2I_3
ET_2I_3（ET为BEDT-TTF - bis（ethylenedithio）tetrathiafulvalene）的β_L相（Tc = 1.5 K）存在无公度晶格涨落，而β_H相（Tc = 7 K）不存在无公度晶格涨落。我们提出，ET分子的末端乙烯基团的构象自由度的无序，这是需要稳定的晶格波动，增加准粒子散射率，这导致观察到的超导临界温度，T_c，两相的差异。计算了T_c随层间剩余电阻率的变化关系。我们的理论没有自由参数。我们的预测与实验结果是一致的。我们描述实验来最终验证我们的假设。
2003-08-27 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
$κ-(BEDT-TTF)_2X$ organic crystals: superconducting versus antiferromagnetic instabilities in an anisotropic triangular lattice Hubbard model
提出了描述$κ-(BEDT-TTF)_2X$有机材料导电层的极小模型--各向异性三角形晶格上半填充的哈伯德模型。该模型在正方形网格和解耦链之间进行插值。$κ-(BEDT-TTF)_2X$材料与铜酸盐存在许多相似之处，例如存在非常规的金属性质以及超导和反铁磁相的紧密接近。在铜氧化物中，自旋涨落被认为在超导性的开始中起着至关重要的作用。我们进行了弱耦合重整化群分析表明，超导不稳定性发生。反铁磁耦合中的挫折，这是由晶格的基本几何排列引起的，在半填充时打破了正方形晶格的完美嵌套。自旋波不稳定性被抑制，超导不稳定性占主导地位。对于各向同性的三角形晶格，也有长程磁序的迹象，在强耦合的研究。
2000-10-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Comparison of the normal state properties of $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu(NCS)$_2$ and its deuterated analogue in high magnetic fields and under high hydrostatic pressures
测量了氘代$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ Cu（NCS）$_2$ ~的费米面拓扑结构随压力的变化，并与氘代盐的等效测量结果进行了比较。我们发现，超导转变温度是更显着地抑制压力增加的氘盐。有人建议，这是与压力引起的费米表面拓扑结构的变化，这发生在氘代盐比在未氘化盐的压力升高更迅速。我们的数据表明，观察到的负同位素效应是由于同位素取代所造成的费米表面拓扑结构的微小差异。
2002-03-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
In-plane superfluid density and microwave conductivity of the organic superconductor κ-(BEDT-TTF)2Cu[N(CN)2]Br: evidence for d-wave pairing and resilient quasiparticles
本文报道了高质量κ-（BEDT-TTF）2Cu[N（CN）2]Br单晶的面内微波表面阻抗。在超导态中，我们发现了d波配对的三个独立特征：i）超流密度与温度的强线性关系; ii）在超导态深处，准粒子散射率为Γ~ T^3; iii）在准粒子电导率中没有观察到BCS相干峰。在T_c以上，Kadowaki-Woods比和面内电导率的温度依赖性表明，正常态在~ 23 K以下是费米液体，而弹性准粒子在~ 50 K以下占主导地位。
2013-08-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Towards the parameterisation of the Hubbard model for salts of BEDT-TTF: A density functional study of isolated molecules
我们计算了电子/空穴，U，和网站之间的有效库仑排斥能量为一个孤立的BEDT-TTF [双（亚乙基二硫代）四硫富瓦烯]分子在真空中。U=4.2 \pm 0.1 eV的44个实验几何形状取自广泛的构象，多晶型物，阴离子，温度和压力（引用的“误差”是一个标准偏差）。因此，我们得出结论，U基本上是相同的所有研究的化合物。这表明，在BEDT-TTF盐的相图中观察到的强（流体静力学和化学）压力依赖性不是由于U。因此，如果哈伯德模型足以描述BEDT-TTF盐的相图，则由于分子与可极化晶体环境的相互作用，必须存在对哈密顿量中的分子内项的显著压力依赖性和/或哈伯德U的减少。U的重整化值明显小于库仑积分的裸值：在同一组几何结构中，F_0=5.2 \pm 0.1 eV，强调了使用U的重整化值的重要性。位置能量（对于空穴），xi=5.0 \pm 0.2 eV，在同一组几何结构中变化仅比U多一点。然而，我们认为，这起着关键作用，在理解的作用，ET盐的无序一般，并在解释之间的差异，β_L和β_H相的β-（BEDT-TTF）_2I_3特别是。
2009-01-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effective Coulomb interactions within BEDT-TTF dimers
本文计算了真空中有机分子BEDT-TTF二聚体中空穴间的有效库仑相互作用。我们使用密度泛函理论（DFT）对β和κ相有机电荷转移盐的哈伯德模型进行参数化。重点研究了二聚体内部的库仑排斥作用U_d和单体间的库仑排斥作用V_m。我们发现，U_d = 3.22 \pm 0.09 eV和V_m = 2.71 \pm 0.10 eV的23个实验几何取自一系列的材料在这两个多晶型。引用的误差是所研究的构象集合的一个标准偏差。我们的结论是，U_d和V_m基本上是相同的一个孤立的二聚体的几何形状存在于所有的化合物研究。我们强调我们的参数化的哈伯德模型和以前的结果从DFT和Huckel方法之间的分歧，并表明，这是由于失败的假设在以前的计算（即U_m >> V_m，其中U_m是有效的单体内库仑排斥）。我们讨论了我们的计算的基础上的哈伯德模型的二维各向异性三角晶格的BEDT-TTF盐的理论的影响，并探讨在这些材料中的构象无序的作用。
2009-07-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The C=C Stretching Vibrations of k-(BEDT-TTF)_2Cu[N(CN)_2]Br and Its Isotope Analogues
在15 ~ 300 K温度范围内，用不同偏振态的K-（BEDT-TTF）_2Cu[N（CN）_2]Br及其完全和部分氘代类似物和^{13} C取代类似物测量了共振拉曼光谱中的C=C伸缩模和红外反射率。根据因子群分析对红外和拉曼光谱进行了重新归属。我们发现在1420 cm_{-1}附近存在一个拉曼激活的EMV耦合ν_3模，它通过二聚体间的EMV相互作用表现出很大的下移和展宽。桥和环C=C伸缩振动的混合取决于晶体模式的对称性。与氘代晶体相比，非氘代晶体在ν_2、ν_3和ν_{27}带中出现分裂。
2001-07-05 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Coulomb enhancement of superconducting pair-pair correlations in a $\frac{3}{4}$-filled model for $κ$-(BEDT-TTF)$_2$X
本文对有机电荷转移固体$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ X的32位和64位单体晶格进行了精确的相关电子计算。我们的计算对应于X = Cu[N（CN）$_2$ ]Cl和Cu $_2$（CN）$_3$的能带参数，它们在常压下分别是半导体反铁磁和量子自旋液体.我们计算了每个BEDT-TTF分子的可变电子密度$ρ$，其中$ρ$的范围为1至2。我们发现，$d$波超导对-对的相关性增强的电子-电子相互作用，只有一个狭窄的载流子浓度约$ρ=1.5$，这正是载流子浓度的电荷转移固体中发生超导性。我们的研究结果表明，在对对相关性的增强是不相关的反铁磁秩序，但到一个接近隐藏的自旋单态，表现为在其他电荷转移固体的电荷有序状态。在纯电子模型中，长程超导序似乎并不存在，这表明电子-声子相互作用也必须在完整的超导理论中发挥作用。
2016-02-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Unconventional Density Waves in Organic Conductors and in Superconductors
非常规密度波（UDW）是金属晶体固体中的一种基态，早在1968年就已被推测。然而，对UDW的更集中的研究只是最近才开始的，也许是在2002年将α-（BEDT-TTF）_2KHg（SCN）_4的低温相识别为非常规电荷密度波（UCDW）之后。最近，Bechgaard盐（TMTSF）_2X（X=PF_6和ReO_4）在压力和磁场下的金属相都呈现非常规自旋密度波（USDW）。高温超导体LSCO、YBCO、Bi 2212和CeCoIn_5的赝能隙区属于d波密度波（d-DW）。在这些证明中，角相关磁电阻效应和巨能斯特效应起了决定性的作用。这是在有磁场存在的情况下，准粒子能量的朗道量子化的最简单的表现（Nersesyan效应）。我们还推测UDW最有可能存在于α-（BEDT-TTF）_2I_3、α-（BEDT-TTF）_2I_2Br、κ-（BEDT-TTF）_2Cu（NCS）_2、κ-（BEDT-TTF）_2Cu（CN）_2Br、λ-（BEDT）_2GaCl_4等有机化合物中。
2006-03-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of Hydrostatic Pressure on Superconductivity in kappa-[(BEDT-TTF)1-X(Bedse-TTF)X]2Cu[N(CN)2]Br
测量了Kappa-[（BEDT-TTF）1-x（BEDSe-TTF）x]2Cu[N（CN）2]Br合金的静态磁化率随温度、磁场和压力的变化。超导临界温度和超导体体积分数都与压力呈非单调关系，在P < 0.3 kbar的初始压力范围内，这两个量都随压力的增大而增大。结果进行了讨论，与相关的κ相BEDT-TTF超导体，其中不是一个阳离子，但阴离子亚晶格的合金化，即家庭κ-（BEDT-TTF）2Cu[N（CN）2] Cl 1-xBrx的数据进行比较。PACS编号：74.62.Fj、74.70.Kn。
2005-08-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
First-principle density-functional calculation of the Raman spectra of BEDT-TTF
我们提出了一个中性BEDT-TTF分子的拉曼光谱的第一性原理密度泛函计算。我们的结果与实验结果非常吻合。我们表明，平面结构是不是一个稳定的状态的中性BEDT-TTF分子。我们考虑三种可能的构象，并讨论它们在这些系统中的无序关系。
2003-10-09 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
Frustrated Hubbard ladders and superconductivity in $κ$-BEDT-TTF organic compounds
半满的两腿Hubbard阶梯具有自旋能隙的短程反铁磁关联，而三腿阶梯具有幂律反铁磁关联，并且当它们被掺杂时，两个系统都具有d_{x^2-y^2} -幂律配对关联。因此，这些阶梯表现出在层状铜氧化物中看到的一些现象。在这里，我们报告的结果为半满沮丧哈伯德梯子，根据梯子段从紧结合模型的kappa-BEDT-TTF。虽然这些阶梯是半满的，但不同程度的挫折可以驱使它们穿过绝缘体-金属过渡。我们认为，自旋，电荷和配对的相关性附近的绝缘体-金属过渡的这些挫折梯子提供支持的概念，kappa-BEDT-TTF是一个强关联超导体。
1999-12-14 cond-mat.supr-con
kappa-(BEDT-TTF)_2Cu[N(CN)_2]Br: a Fully Gapped Strong-Coupling Superconductor
有机超导体kappa-（BEDT-TTF）_2Cu[N（CN）_2]Br在超导态（B = 0）和正常态（B = 14 T）下的高分辨比热测量表明，在Tc = 11.5 K处有明显的可分辨反常，并有电子贡献Ces，这可以用强耦合BCS理论很好地描述。最重要的是，Ces在超导状态下指数消失，这证明了完全带隙的序参量。
1999-12-02 cond-mat.supr-con
Heat Conduction in $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu(NCS)$_2$
在准二维有机超导体的$κ$ -（BEDT-TTF）$_2$ X家族的热导率，$κ$的第一个研究揭示了类似于那些已经观察到的铜酸盐的功能。超导性的开始与$κ$的突然增加有关，这可以通过施加中等磁场来抑制。在低温下，一个有限的线性项-由于残余电子的贡献-得到解决。这一项的大小接近于非常规超导体中输运理论的预测。
1998-05-27 cond-mat.supr-con
Magnetic-Torque Evidence for the Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov State for In-Plane Magnetic Fields in the Organic Superconductor k-(BEDT-TTF)2Cu(NCS)2
本文报道了有机超导体k-（BEDT-TTF）_2Cu（NCS）_2在面内磁场高达32 T下的磁矩测量。在这种层状二维化合物中，超导性甚至可以在高于约21 T的泡利极限的场中持续存在。在那里，上临界场线出现明显的上弯，超导相变线分裂并形成额外的高磁场相。k-（BEDT-TTF）2Cu（NCS）2是自旋单重态超导体，因此，这种超过泡利极限的超导高场相只能起源于有限质心动量的Cooper对。测量讨论与富尔德-费雷尔-拉金-奥夫钦尼科夫（FFLO）状态，根据较早的比热观测。扭矩实验使我们能够研究高磁场相图和FFLO状态的k-（BEDT-TTF）2Cu（NCS）2非常详细。
2010-08-23 cond-mat.supr-con
Observation of the Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov state in the quasi-two-dimensional organic superconductor $κ$-(BEDT-TTF)$_2$Cu(NCS)$_2$
用小型差示扫描量热仪在磁场高达33 T、温度为0.5 K ~ 11 K的条件下研究了层状有机II型超导体$κ$ -（BEDT-TTF）$_{2}$ Cu（NCS）$_{2}$的单晶。当磁场精确地位于材料的准二维平面时，有强有力的证据表明从超导混合态到富尔德-费雷尔-拉金-奥夫钦尼科夫（FFLO）态的相变，表现为涡旋系统刚度的变化。作为温度的函数的过渡的行为是在良好的协议与理论预测。
2001-05-16 cond-mat.dis-nn cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
BEDT-TTF organic superconductors: the entangled role of phonons
计算了有机超导体κ-（BEDT-TTF）_2I_3的晶格声子和电子-声子耦合，再现了所有与声子动力学有关的实验数据。低频分子内振动强烈地混合到晶格声子中。声学和光学声子都通过跳跃积分的调制（e-LP耦合）与电子耦合。通过比较超导κ-和β-（BEDT-TTF）_2I_3的相关结果，我们指出电子-声子耦合是配对机制的基础。e-LP和电子-分子振动（e-MV）耦合对于重现临界温度都是必不可少的。e-LP耦合较强，但e-MV有助于提高平均声子频率。
2002-10-16 cond-mat.supr-con
