Anisotropic but nodeless superconducting gap in the presence of spin density wave in iron-pnictide superconductor NaFe1-xCoxAs
自旋密度波（SDW）和超导性共存的铁磷属化合物的制度代表了一个新的基态。我们已经进行了高分辨率的角度分辨光电子能谱测量NaFe 1-xCoxAs（x = 0.0175）在这一制度，并揭示了其独特的电子结构，这提供了一些微观的理解其行为。SDW信号和超导能隙在同一频带上观察到，说明共存的内在本质。但是，由于SDW和超导性表现在能带结构的不同部分，它们的竞争是非排他性的。特别是，我们发现，间隙分布是各向异性和nodeless，在各向同性超导能隙观察到的SDW自由NaFe 1-xCoxAs（x=0.045），这对理论提出了很强的约束。
2013-01-04 cond-mat.supr-con
Anisotropic neutron spin resonance in underdoped superconducting NaFe1-xCoxAs
利用极化非弹性中子散射（INS）方法研究了NaFe_（0.985）Co_（0.015）As（C_（15））和NaFe_（0.935）Co_（0.045）As（C_（45））的自旋激发.在以前的非极化INS工作中，发现C15中的自旋激发在Er 1 =3.25 meV附近具有色散尖锐共振，在Er 2 =6 meV处具有宽的无色散模式。我们的中子极化分析表明，色散共振在C15是高度各向异性和极化沿a-和c-轴，而色散模式是各向同性的类似C45。由于各向异性共振的a轴极化自旋激发出现在Tc以下，我们的数据表明，对磁性有贡献的巡游电子也与超导性耦合。
2014-09-23 cond-mat.supr-con
Evolution of band structure from optimally doped to heavily overdoped Co-substituted NaFeAs
用角分辨光电子能谱研究了NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As从最佳掺杂超导化合物（$x=0.028$）到重过掺杂非超导化合物（$x=0.109$）的电子结构。与“122”型铁磷属元素化合物的情况类似，我们的数据表明，在NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As中的Co掺杂提供了额外的载流子，并相应地移动了费米能级。在$x=0.109$化合物中，围绕带中心$Γ$的空穴状带移动到更深的结合能，而出现电子口袋。在整个掺杂范围内，我们研究的整体能带重整化基本上保持不变，这表明局部磁/电子相关性不受载流子掺杂的影响。我们推测，流动载流子的巡游特性和局域相互作用之间的平衡可能对超导性起着重要的作用。
2012-06-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Spin-pairing and penetration depth measurements from nuclear magnetic resonance in NaFe$_{0.975}$Co$_{0.025}$As
我们对NaFe $_{0.975}$ Co $_{0.025}$ As单晶进行了$^{75}$ As核磁共振（NMR）Knight位移测量，结果表明其超导性是自旋配对的单重态，与弱耦合BCS理论的预测一致。我们使用一个旁观者核，$^{23}$钠，从超导凝聚体解耦，以确定抗磁性磁化和纠正其对$^{75}$作为NMR谱的影响。由此产生的自旋磁化率的温度依赖性如下的Yosida功能预测BCS的各向同性，单值能隙。此外，我们还分析了$^{23}$ Na谱，该谱由于涡旋而显著变宽，以获得作为温度的函数的超导穿透深度与$λ_{ab}(0) = 5,327 \pm$ 78 $\,Å$。
2013-05-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The gradual destruction of magnetism in the superconducting family NaFe(1-x)CoxAs
用SQUID磁强计、μ子自旋旋转和同步辐射X射线粉末衍射研究了NaFe{1-x}Co{x}As中超导、磁性和结构序参量的相互作用和共存。Co取代Fe，通过降低T_N和减小有序磁矩的大小，削弱了有序磁态。当Fe被Co进一步取代时，作为局部磁探针的μ子的高灵敏度揭示了磁无序相，其中磁矩的大小继续减小并在磁驱动结构畸变不再可分辨的同一点附近降至零。随着强超导态的建立，磁性和结构畸变都被削弱。
2011-12-02 cond-mat.supr-con
Local orthorhombic lattice distortions in the paramagnetic tetragonal phase of superconducting NaFe$_{1-x}$Ni$_x$As
理解向列性、磁性和超导性之间的相互作用对于阐明铁基超导体的物理性质至关重要。在这里，我们使用中子散射探测磁性和磁阶NaFe $_{1-x}$ Ni $_x$ As的相图，发现虽然静态反铁磁和磁阶与超导性竞争，这两个订单的起始温度保持良好的分离接近假定的量子临界点。我们发现本地正交畸变，坚持远高于四方正交结构的转变温度$T_{\rm s}$在欠掺杂的样品和扩展到过度掺杂制度，既不表现出磁性也不结构相变。这些意想不到的局部正交畸变显示居里-外斯温度依赖性，并在超导转变温度$T_{\rm c}$以下受到抑制，表明它们是由最佳超导性附近的大磁化率引起的。我们的研究结果解释了$T_{\rm s}$以上的旋转磁破缺现象，并证明了在最佳超导性附近存在显著的磁涨落。
2018-07-14 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Temperature and polarization dependence of low-energy magnetic fluctuations in nearly-optimal-doped NaFe$_{0.9785}$Co$_{0.0215}$As
我们使用非极化和极化中子散射研究了近最佳掺杂的NaFe $_{0.9785}$ Co $_{0.0215}$ As中低能磁涨落的温度和极化依赖性，其中超导性（$T_{\rm c}\approx19$ K）和弱反铁磁序（$T_{\rm N}\approx30$ K，有序矩$\approx0.02$ $μ_{\rm B}$ /Fe）共存.一个单一的自旋共振模式的强度跟踪超导序参量观察到，虽然该模式的能量只略有软化接近$T_{\rm c}$。极化中子散射表明，单共振主要是各向同性的自旋空间，类似于过掺杂的NaFe $_{0.935}$ Co $_{0.045}$作为，但不同的最佳电子，空穴，和等价掺杂的BaFe $_2$作为$_2$化合物，所有具有额外的突出的各向异性组件。在NaFe $_{0.9785}$ Co $_{0.0215}$ As中的自旋各向异性相反地存在于低于共振的能量处，其在低于$T_{\rm c}$时变得部分带隙，类似于最佳掺杂的YBa $_2$ Cu $_3$ O $_{6.9}$中的情况。我们的研究结果表明，各向异性自旋涨落在NaFe $_{1-x}$ Co $_x$作为出现在欠掺杂制度的共振的形式，成为部分低于$T_{\rm c}$附近的最佳掺杂和消失在过掺杂的化合物。
2017-10-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Disentangling superconducting and magnetic orders in NaFe_1-xNi_xAs using muon spin rotation
对铁基超导体NaFe_（1-x）Ni_xAs的μ子自旋旋转和弛豫进行了研究。静态磁序的特征在于获得的局部有序的磁矩大小和磁有序区域的体积分数的温度和掺杂的依赖性。对于x = 0和0.4%，观察到向接近均匀的长程磁有序态的转变，而对于高于0.4%的x，磁有序变得更加无序，并且对于x = 1.5%被完全抑制。磁体积分数随着x的增加而不断减小。磁性和超导体积的组合意味着磁性和超导性的空间重叠共存跨越NaFe_（1-x）Ni_xAs的T-x相图的大区域。当x = 0.6，1.0和1.3%时，在低于超导T_C时，有序矩尺寸和体积分数都有明显的减小，而其它铁磷属元素化物的有序矩尺寸和体积分数只有一个在低于T_C时减小，而不是两个都减小。随着Ni掺杂量的增加，磁有序的抑制进一步增强，当x = 1.3%时，在低于T_C时出现了重入非磁态。重入行为表明反铁磁性和超导性之间的相互作用，涉及对相同电子的竞争。这些观测结果与符号变化的s波超导态一致，这种超导态预计将出现在微观共存和与磁性相分离的边缘。我们还提出了一个普遍的线性关系之间的局部有序矩大小和反铁磁有序温度TN在各种铁基超导体。我们认为，这种线性关系是一致的巡回电子的方法，其中费米表面嵌套驱动反铁磁有序。
2018-02-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron spin resonance as a probe of superconducting gap anisotropy in partially detwinned electron underdoped NaFe$_{0.985}$Co$_{0.015}$As
本文用非弹性中子散射（INS）方法研究了静态反铁磁（AF）有序与超导性共存的部分去孪晶NaFe $_{0.985}$ Co $_{0.015}$ As（$T_c=15$ K，$T_N=30$ K）的自旋激发.在先前INS对孪生样品的研究中，自旋激发在AF有序波矢量${\bf Q}_{\rm AF}={\bf Q}_1=(1,0)$及其孪生域${\bf Q}_2=(0,1)$处形成$E_{r1}=3.25$ meV附近的色散锐共振和$E_{r1}=6$ meV处的宽无色散模式。对于部分解孪晶的NaFe $_{0.985}$ Co $_{0.015}$ As，静态AF阶主要发生在${\bf Q}_{\rm AF}=(1,0)$，我们仍然发现在两个波矢具有相似强度的双共振。由于${\bf Q}_1=(1,0)$表征了与AF阶相关的自旋旋转对称性的显式破缺，这些结果表明双共振不可能是由于静态和波动的AF阶，而是源于超导能隙的各向异性.
2015-03-26 cond-mat.supr-con
Orbital selective neutron spin resonance in underdoped superconducting NaFe$_\textbf{0.985}$Co$_\textbf{0.015}$As
利用中子散射方法研究了电子掺杂的NaFe $_{0.985}$ Co $_{0.015}$ As（$T_c=14$ K）超导体，该超导体具有共存的静态反铁磁（AF）有序（$T_N=31$ K），并在倒易空间中的面内AF有序波矢${\bf Q}_{\rm AF}={\bf Q}_{1}=(1,0)$上显示出两个中子自旋共振（$E_{r1}\approx 3.5$ meV和$E_{r2}\approx 6$ meV）.在孪晶状态下的四方晶系到正交晶系的结构转变$T_s$，两个共振模式出现在${\bf Q}_{1}$，但不能区分从${\bf Q}_{2}=(0,1)$。通过沿正交晶系$b$轴的单轴压力解孪晶，我们发现两个共振只出现在${\bf Q}_{1}$处，而在${\bf Q}_{2}$处强度消失。由于$d_{xz}$和$d_{yz}$轨道特征的电子带在$T_s$下方分裂，$d_{xz}$带在费米面下方下沉$\sim10$ meV，我们的结果表明，NaFe $_{0.985}$ Co $_{0.015}$ As中的中子自旋共振主要来自具有$d_{yz}$轨道特征的空穴和电子费米面之间的准粒子激发。
2017-03-09 cond-mat.supr-con
A crossover in phase diagram of NaFe$_{1-x}$Co$_x$As determined by electronic transport measurements
本文报道了NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As体系单晶的电子输运测量结果。我们发现，对于具有超导性的母体化合物，霍尔角的余切cot $θ_{\rm H}$遵循$T^4$，而对于重过掺杂的非超导样品，则遵循$T^2$。而在所有的超导样品中，它都表现出近似的$T^3$依赖性，这表明这种介电常数与铁磷族化合物的体超导电性有关。偏离发展低于特征温度$T^*$远高于结构和超导转变，伴随着偏离幂律温度依赖性的电阻率。$T^*$的掺杂依赖性类似于铜酸盐中赝能隙相的交叉线。
2012-12-11 cond-mat.supr-con
Spin dynamics in NaFeAs and NaFe$_{0.53}$Cu$_{0.47}$As probed by resonant inelastic X-ray scattering
铁基超导体的母体化合物是磁有序的坏金属，其超导电性出现在推定的磁量子临界点附近。哈伯德排斥和洪德耦合的存在导致了这些多轨道系统中丰富的物理学，并激发了对巡游电子或局部自旋的磁性描述。NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As系列由磁有序坏金属（$x=0$）、超导（$x\approx0.02$）和磁有序导电/绝缘（$x\approx0.5$）相组成，为研究超导性、磁性和电子关联之间的联系提供了平台。本文利用X射线吸收光谱和共振非弹性X射线散射研究了两种NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As化合物（$x=0$和0.47）中Fe的价态和自旋动力学。我们发现，在这两种化合物的磁性来自铁$^{2+}$原子，并表现出欠阻尼色散自旋波在各自的有序状态。自旋激发在NaFe $_{0.53}$ Cu $_{0.47}$ As中的分散与准一维一致。与NaFeAs相比，NaFe $_{0.53}$ Cu $_{0.47}$ As中的自旋波的带顶略微软化，具有显著更多的自旋激发的光谱权重。结果表明，NaFe $_{0.53}$ Cu $_{0.47}$ As中的自旋动力学是由局域磁矩引起的，表明铁基超导体接近于具有局域铁磁矩的相关绝缘态.
2021-01-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity-induced Phonon Renormalization on NaFe$_{1-x}$Co$_{x}$As
我们利用拉曼光散射研究了超导NaFeAs（Tc = 8 K）和掺杂NaFe0.97Co0.03As（Tc = 20 K）的晶格动力学。从群论预期的六个声子模式中的五个被观察到。与等结构和等电子LiFeAs上获得的结果相比，在两个样品中观察到冷却时Eg（As）和A1g（Na）模式的异常加宽。此外，在Co掺杂的样品中，观察到超导诱导的B1g（Fe）振动的频率和线宽的重整化。这种重正化不能用单带和简单的多带方法来理解。一个理论模型，包括SDW的相关性的影响，以及改变符号的s波配对状态和带间散射已被开发来解释所观察到的行为的B1g（Fe）模式。
2014-05-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Phase diagram and physical properties of NaFe$_{1-x}$Cu$_x$As single crystals
采用自熔法生长了一系列高质量的NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As单晶，并通过结构、输运、热力学和高压测试对其进行了系统的表征。Cu掺杂抑制了结构和磁性转变，并诱导了体超导电性。超导转变温度（$T_c$）最初提高从9.6到11.5 K的Cu掺杂，然后抑制进一步掺杂。获得了类似于NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As的相图，除了在极度过掺杂的样品中观察到绝缘而不是金属行为。欠掺杂、最佳掺杂和过掺杂样品的$T_c$均通过施加压力而显著增强。虽然在欠掺杂和最佳掺杂的NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As中观察到约31 K的在外部压力下的通用最大转变温度（$T_c^{max}$），但NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As的$T_c^{max}$被Cu掺杂单调抑制，表明在NaFeAs中Cu的杂质势比Co强。比较了Cu和Co在NaFeAs中的掺杂效应，结果表明，Cu是一种有效的电子掺杂剂，具有很强的杂质势，但部分掺杂电子是局域化的，并没有像刚性能带模型所预测的那样填满能带。
2013-07-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Strong-Coupling Superconductivity in NaFe$_{1-x}$Co$_x$As: the Eliashberg Theory and Beyond
通过比热测量研究了NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As体系的正常态和超导性质。无论是正常状态的索末菲系数和超导凝聚能强烈抑制在欠掺杂和重掺杂样品。低温电子比热可以用单能隙或双能隙BCS型函数很好地拟合。比率$γ_NT_c^2/H_c^2(0)$可以很好地将中子自旋共振与标准Eliashberg模型中的玻色子联系起来。然而，接近最佳掺杂的$ΔC/T_cγ_N$的值大于模型可以获得的最大值。我们的研究结果表明，高$T_c$的铁基超导体的超导电性可以理解的玻色子交换机制的框架内，但可能需要显着的修改，以考虑有限温度的属性。
2012-11-26 cond-mat.supr-con
Unusual suppression of a spin resonance mode with magnetic field in underdoped NaFe$_{1-x}$Co$_x$As: Evidence for orbital-selective pairing
利用中子非弹性散射研究了欠掺杂超导NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As（$x=0.0175$）中两种自旋共振模在外加磁场下的命运.虽然$B=12$ T的施加面内磁场仅适度抑制超导性并增强静态反铁磁有序，但两种自旋共振模式显示不同的响应。在较高能量下的自旋共振模式被轻度抑制，与其他非常规超导体中的场效应一致。另一方面，在较低能量下的自旋共振模式几乎被完全抑制。这种对外加磁场的显著不同的响应表明两种自旋共振模式的不同起源，这是由铁基超导体中自旋激发和库珀配对的强轨道选择性性质引起的。
2018-07-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Distinguishing $s^{\pm}$ and $s^{++}$ electron pairing symmetries by neutron spin resonance in superconducting NaFe$_{0.935}$Co$_{0.045}$As
超导电子对对称性的确定是建立超导电性微观机制的基础。对于铁磷属元素化物超导体，$s^\pm$配对对称理论预测在低于$T_c$的空穴和电子SC能隙之和（$E\leq 2Δ$）的能量处存在尖锐的中子自旋共振。另一方面，$s^{++}$配对对称性预期在高于$2Δ$低于$T_c$的能量下的宽自旋激发增强。虽然在铁磷属元素化物超导体中，在低于$2Δ$的能量下观察到与$s^\pm$ -配对对称性一致的共振，但是由于其宽的能量宽度和确定SC间隙的大的不确定性，该模式也被解释为由与$E\ge 2Δ$的$s^{++}$ -配对对称性引起。在这里，我们使用非弹性中子散射揭示了一个尖锐的共振在E=7 meV的SC NaFe $_{0.935}$ Co $_{0.045}$ As（$T_c = 18$ K）。在向$T_c$升温时，模式能量几乎没有软化，而其能量宽度迅速增加。通过与计算的$s^{\pm}$和$s^{++}$对对称性下的自旋激发谱的比较，我们得出结论：NaFe $_{0.935}$ Co $_{0.045}$ As的基态共振只与$s^{\pm}$对对称性一致，而与$s^{++}$对对称性不一致.
2013-08-12 cond-mat.supr-con
NaFe$_{0.56}$Cu$_{0.44}$As: A pnictide insulating phase induced by on-site Coulomb interaction
在铁磷族化合物的研究中，一个关键的问题是它们的坏金属态是否与磁有序绝缘相紧密相连。最近发现，在低温下，重掺Cu的NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As（$x > 0.3$）铁磷属元素化物是一种具有长程反铁磁有序的绝缘体，类似于铜酸盐的母体化合物，但不同于其它铁磷属元素化物。利用角分辨光电子能谱，我们测定了NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As（$x = 0.44$）的动量分辨电子结构，确定了其基态为窄禁带绝缘体。结合密度泛函理论（DFT）和DFT+U计算，我们的分析表明，在位库仑（Hubbard）和Hund耦合能在化学势带隙的形成中起着至关重要的作用.我们提出，在有限的温度下，电荷载流子从Cu-As-like价带热激发到导带，这是Fe $3d$ -like字符。随着温度的升高，导带中的电子数增加，Fe位间的跳跃能增加，最终导致$T > T_\mathrm{N}$处的长程反铁磁有序被破坏.我们的研究为研究铁磷属化合物中Mott绝缘体转变为坏金属相并最终形成超导态的电子结构演化提供了基础。
2016-07-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
In-plane spin excitation anisotropy in the paramagnetic phase of NaFeAs
我们使用非极化和极化非弹性中子散射研究了NaFeAs中的低能自旋激发，NaFeAs在$T_s\approx 58$ K下表现出四方到正交晶格畸变，在低于$T_N\approx 45$ K时表现出共线反铁磁（AF）序。在AF有序状态（$T<T_N$）中，自旋波在$\sim$ 10 meV以下完全c轴极化，在AF区中心处表现出$\sim4$ meV的间隙，并且在c轴AF区边界附近分散到$\sim$ 7 meV。在升温到顺磁状态与正交晶格畸变（$T_N<T<T_s$），自旋激发成为各向异性内的FeAs平面。在进一步升温到顺磁四重态（$T>T_s$）时，自旋激发变得更加各向同性。由于在超导BaFe $_{1.904}$ Ni $_{0.096}$ As $_2$的顺磁四元相中也观察到类似的磁各向异性，我们的结果表明，超导铁磷属元素化物中的自旋激发各向异性起源于它们的母体化合物中已经存在的类似的各向异性。
2013-10-04 cond-mat.supr-con
Electron Mass Enhancement near a Nematic Quantum Critical Point in NaFe$_{1-x}$Co$_{x}$As
在零温度（$T$）下，通过掺杂载流子或在量子临界点（QCP）处施加压力，可以完全抑制磁序，在量子临界点（QCP）附近，物理性质发生急剧变化。然而，对于破坏旋转对称性的电子有序，情况还不清楚。在这里，我们报告的核磁共振（NMR）研究NaFe $_{1-x}$ Co $_{x}$ As的磁和磁跃迁分离良好。核磁共振谱对涡旋状态下的不均匀磁场敏感，这与测量电子质量$m^*$的伦敦穿透深度$λ_{\rm L}$有关。我们发现了$λ_{\rm L}^2$（$T\sim$ 0）的掺杂依赖性中的两个峰;一个在$x_{\rm M}$ =0.027处，其中自旋-晶格弛豫速率显示量子临界行为，另一个在$x_{\rm c}$ =0.032处，在其附近，相变温度外推到零并且电阻率显示$T$ -线性变化。我们的结果表明，一个超导QCP位于超导圆顶下的$x_{\rm c}$，$m^*$增强。讨论了涨落对超导电性的影响。
2018-10-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electron doping evolution of the magnetic excitations in NaFe$_{1-x}$Co$_x$As
我们使用飞行时间（ToF）非弹性中子散射（INS）光谱研究了NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As与$x=0, 0.0175, 0.0215, 0.05,$和$0.11$的相图中磁激发的掺杂依赖性。通过Co部分取代Fe的电子掺杂的效果是形成与超导电性耦合的共振，与未掺杂的NaFeAs中的自旋波相比，加宽并抑制低能（$E\le 80$ meV）自旋激发。然而，高能量（$E> 80$毫电子伏）自旋激发弱共掺杂依赖。NaFe $_{1-x}$ Co $_x$ As的局部自旋动态磁化率$χ^{\prime\prime}(ω)$的积分揭示了3.6 $μ_B^2$ /Fe的总波动矩和小但系统的电子掺杂减少。在Co过掺杂的非超导NaFe $_{0.89}$ Co $_{0.11}$ As中存在大的自旋能隙，表明费米面嵌套是低能自旋激发的原因.这些结果平行Ni掺杂的自旋激发BaFe $_{2-x}$ Ni $_x$作为$_2$的演变，确认的概念，即低能量自旋激发与巡回电子耦合是重要的超导性，而弱掺杂依赖的高能量自旋激发从本地化的时刻。
2016-05-09 cond-mat.supr-con
Evolution from unconventional spin density wave to superconductivity and a novel gap-like phase in NaFe1-xCoxAs
类似于铜酸盐高TC超导体，铁磷属元素化物超导体也位于磁有序相附近。关于超导机制的一个中心争论是局域磁矩是否起着不可或缺的作用，还是巡游电子的描述就足够了。解决这个问题的关键一步是全面了解铁化合物中各相的性质和相互作用。在这里，我们报告的掺杂，温度和空间演变的电子结构的NaFe 1-xCoxAs的扫描隧道显微镜研究。首次观察到了母态的自旋密度波带隙，它表现出与传统费米面嵌套方案不相容的强非对称线型。最佳掺杂的样品表现出一个单一的，对称的能隙，但在过掺杂制度的另一个不对称的间隙样功能出现附近的费米能级。这种新的间隙状相共存的超导性在基态，持续深入正常状态，并表现出强烈的空间变化。三个不同的低能态的特征，结合独特的高能谱，表明局域矩和巡游电子之间的耦合是铁磷属化物的相和相变的基本驱动力。
2012-04-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Visualizing the microscopic coexistence of spin density wave and superconductivity in underdoped NaFe1-xCoxAs
虽然铁磷属元素的高温超导起源仍有争议，但人们普遍认为，磁相互作用或涨落在触发库珀配对中起着重要作用。由于磁性与配对的相关性，长程自旋磁有序与超导电性能否在微观上共存的问题引起了人们的强烈兴趣。可用的实验方法来回答这个问题，无论是散装探针或本地的没有控制的探测位置，因此，从互斥的答案范围均匀共存。为了明确地回答这个问题，在这里，我们使用扫描隧道显微镜调查的局部电子结构的欠掺杂的NaFe 1-xCoxAs附近的自旋密度波（SDW）和超导（SC）相边界。空间分辨光谱直接揭示了在同一原子位置的SDW和SC间隙功能，提供了令人信服的证据，为微观共存的两个阶段。的SDW和SC功能的强度被证明是相互反相关的，表明两个订单的竞争。微观共存清楚地表明，库珀配对发生时，费米面（FS）的部分已经由SDW顺序间隙。因此，区域TC < T < TSDW显示出与铜氧化物的赝能隙相的强烈相似性，其中越来越多的实验证据表明，由于某些密度波序，FS重建。在这一阶段的pnictides，剩余FS有一个有利的拓扑结构磁介导的配对时，SDW的有序矩小。
2012-08-19 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Site-dependent NMR Spin-lattice Relaxation in the Superconducting State of an Iron Pnictide Superconductor
在常规超导体中，所有核上的自旋-晶格弛豫速率在低于Tc时应该具有相同的温度依赖性。我们进行了$^{23}$ Na，$^{75}$ As，和$^{59}$ Co NMR研究单晶的NaFe 0.95 Co 0.05 As，并发现自旋晶格弛豫速率显示出非常不同的温度依赖的幂律行为的三个网站。我们认为，这种位置依赖的行为是由于超导体有两个非常不同的大小的差距的事实。每个核的幂律指数受小能隙的超精细耦合强度的影响。我们还发现钴位上的大超导能隙比其它两个位上的小。这表明掺杂剂位置上的超导能隙的局部抑制。
2010-03-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Phase Separation, Competition, and Volume Fraction Control in NaFe$_{1-x}$Co$_x$As
我们报告了一个详细的核磁共振（NMR）研究相结合的$^{23}$钠和$^{75}$作为测量在很宽的范围内的掺杂映射的相图NaFe $_{1-x}$ Co $_x$作为。在欠掺杂的制度（$x \le$ 0.017），我们发现一个磁性相与强大的反铁磁（AFM）秩序，我们表示的{ \it s}-AFM相，同居的阶段弱，可能接近诱导的AFM秩序（{ \it w}-AFM），其体积分数$V \simeq 8$ \%是近似恒定的。在接近最佳掺杂时，在$x = 0.0175$，我们观察到与{ \it s}-AFM相相关的静态反铁磁性和与{ \it w}-AFM相关的顺磁性（PM）相之间的相分离。AFM相的体积分数在冷却时增加，但通过施加$c$轴磁场可以系统地抑制N{é}el温度和体积分数。在冷却到低于$T_c$时，超导性占据PM区域，并且其体积分数以AFM相为代价而增长，表明基于体积排阻的两种类型的顺序的相分离。在较高的掺杂，静态反铁磁性，甚至临界AFM波动完全抑制超导性。因此，我们建立的相图包含两种不同类型的相分离，并反映了原子力显微镜和超导相在真实空间和动量空间的强烈竞争。我们认为，这种严格的相互排斥和对磁性的超导性的鲁棒性是极端的二维NaFeAs的后果。
2014-10-11 cond-mat.supr-con
A Mott insulator continuously connected to iron pnictide superconductors
铁基超导电性在反铁磁序附近发展，并脱离坏金属正常态，这被解释为起源于近似的莫特转变。在铁磷属元素化物的相图中是否能实现实际的莫特绝缘体仍是一个悬而未决的问题。在这里，我们使用传输，透射电子显微镜，X射线吸收光谱和中子散射证明，NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As附近的$x\approx 0.5$表现出真实的空间Fe和Cu的顺序，并与绝缘行为持续以上的内尔温度，指示莫特绝缘体的反铁磁绝缘体。当$x$从$0.5$减少时，反铁磁有序矩不断减少，在$x=0.05$周围产生超导性。我们在NaFe $_{1-x}$ Cu $_x$ As中发现了Mott绝缘态，这使得它成为唯一已知的超导性可以平滑地连接到Mott绝缘态的铁基材料，突出了电子关联在高$T_{\rm c}$超导性中的重要作用。
2016-11-12 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetization in the Superconducting State of UPt$_3$ from Polarized Neutron Diffraction
重费米子超导体UPt $_3$被认为具有奇宇称，自旋磁化率的温度依赖性是一个重要的特征。为了解决从两个不同的实验，NMR奈特位移和测量的各向异性的上临界场相互矛盾的报告，我们已经测量了体磁化率在一个高品质的单晶使用极化中子衍射。$H||a$通过正常态和超导A相、B相和C相之间的转变观察到温度无关的磁化率，这与奇宇称、自旋三重态超导性一致。
2012-09-18 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron Scattering Study on Spin Dynamics in Superconducting (Tl,Rb)2Fe4Se5
我们观察到在超导（Tl，Rb）2Fe4Se5自旋波分支，跨越的能量范围从6.5到209毫电子伏。自旋动力学成功地描述了海森堡局域自旋模型，其主要的面内相互作用只包括最近的（J1和J1 '）和次近邻（J2和J2'）交换项内和之间的四聚体自旋块，分别。这些实验确定的交换常数将严格限制铁基材料的磁性和超导性的理论观点。
2013-01-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting condensation energy and neutron resonance in high-Tc superconductors
基于二维$t-t'-J$模型的从玻色子理论，采用重整化无规相近似，计算了有限温度下最佳掺杂和过掺杂高$T_{c}$铜氧化物的超导凝聚能.贡献来自平均场部分和反铁磁自旋涨落。在$(π,π)$的中子共振峰的存在下，后者被证明具有类似的温度和掺杂的依赖性之间的正常和超导状态的反铁磁（AF）交换能量的差异。这种差异被认为与Scalapino和White的超导凝聚能有关。然而，总的冷凝能比所提出的AF交换能差小约1/2，并且随着温度的升高而显示出更快的下降。掺杂的凝聚能的依赖性被发现是与实验一致的。特别是在零温附近，我们的计算结果与实验结果有很好的定量一致性。
2001-02-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
From Magnons to the Resonance Peak: Spin Dynamics in High-T_C Superconducting Cuprates by Inelastic Neutron Scattering
综述了用非弹性中子散射测量的高温超导体自旋动力学。自旋极化率随着掺杂的增加从未掺杂的绝缘态到过掺杂的金属态演化了很多。在超导状态下，自旋激发谱中出现一个强的磁共振峰，其能量与超导温度成正比。在欠掺杂和最佳掺杂制度，正常状态下的反铁磁波动观察，证明存在强的电子关联的铜酸盐。它们的特征在于自旋赝能隙。相反，这些动态自旋相关消失在过掺杂的样品。
1999-01-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The spin anisotropy of the magnetic excitations in the normal and superconducting states of optimally doped YBa2Cu3O6.9 studied by polarized neutron spectroscopy
利用中子非弹性散射和自旋极化分析研究了YBa_2Cu_3O_（6.9）超导体在正常态和超导态的磁激发。极化分析使我们能够确定磁激发的自旋极化，并将它们与声子散射分开。在正常状态下，我们发现明确的证据，磁激发在10- 60毫电子伏的范围内的实验，几乎没有极化依赖的激发。在超导状态下，磁响应在“共振能量”附近及以上增强。在较低的能量下，10<E<30 meV，局部磁化率变得各向异性，沿c轴极化的激发被抑制。我们发现一个新的扩散各向异性响应极化垂直于c轴，这可能携带显着的光谱权重的证据。
2011-06-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron Scattering Resonance and the Fe-pnictide Superconducting Gap
波矢q* 处中子散射共振的存在意味着由波矢q* 分隔的两个费米表面区域之间的间隙的符号变化。对于Fe磷属元素化物，已经观察到波矢q* 的共振，该波矢q* 连接$Γ$点周围的空穴费米表面与1个Fe/晶胞布里渊区的X或Y点周围的电子费米表面。本文研究了RPA-BCS近似下五轨道模型的中子散射共振。我们的研究结果表明，符号转换和扩展的s波间隙是一致的，目前的数据为q* 附近（$π$，0）和散射在其他动量转移可以是有用的，在区分间隙结构。
2009-02-28 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Time Resolved Stroboscopic Neutron Scattering of Vortex Lattice Dynamics in Superconducting Niobium
超导涡旋晶格，玻璃和液体作为结晶的模型系统和作为超导性质的微观信息的来源引起了极大的兴趣。我们报告的第一次使用时间分辨小角中子散射的超纯铌的涡旋晶格倾斜模量C44的直接显微测量。除了一个总的趋势，以更快的涡旋晶格动力学的温度升高，我们观察到一个戏剧性的转变与非平凡的涡旋晶格形态在中间混合状态的弛豫过程。这种转变是由于在样品的表面处的舒布尼科夫域的朗道分支。我们的研究代表了一个展示如何直接访问涡旋晶格熔化和涡旋物质态的形成为其他系统。
2011-01-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Reduction of the spin susceptibility in the superconducting state of Sr2RuO4 observed by polarized neutron scattering
最近的观察[A.~ Pustoetan et al. Nature 574，72（2019）]在Sr $_2$ RuO $_4$的超导态中的一滴$^{17}$ O核磁共振（NMR）奈特位移挑战了该化合物中手性奇宇称配对状态的流行图像。在这里，我们使用极化中子散射表明，有一个$34 \pm 6$ %的磁化率下降在钌网站低于超导转变温度。在比先前研究更低的场$H \sim \tfrac{1}{3} H_{c2}$下进行测量，从而观察到抑制。我们的结果与最近的NMR观测结果一致，排除了手性奇宇称$\mathbf{d}=\hat{\mathbf{z}}(k_x\pm ik_y)$态。所观察到的磁化率与最近的几个建议，包括偶宇称$B_{1g}$和奇宇称螺旋状态是一致的。
2020-08-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Highly anisotropic anomaly in the dispersion of the copper-oxygen bond-bending phonon in superconducting YBa2Cu3O7 from inelastic neutron scattering
出于预测的“屈曲”振动的氧化铜层的d-波超导的铜酸盐的重大贡献，我们已经进行了非弹性中子散射研究的声子在阵列的非孪晶晶体的YBa 2Cu 3 O 7。数据显示，在面内波矢q =（0，0.3）的声子显着软化后冷却到105 K以下，但没有相应的异常q =（0.3，0）。基于所观察到的面内各向异性，我们认为，负责这种异常的电子-声子相互作用支持与单轴电荷密度调制的电子不稳定性，并不介导d波超导。
2011-09-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effects of spin-orbit coupling on the neutron spin resonance in iron-based superconductors
所谓的中子自旋共振是指在非常规超导体进入超导态时，在特定的能量和动量转移下，磁响应的显著增强。在铁基超导体的情况下，中子共振已被广泛的实验研究，和一个特殊的自旋空间各向异性已被确定由极化非弹性中子散射实验。在这里，我们进行了理论研究的能量和自旋分辨的磁化率在超导态与$ s_{+-} $波序参量，相关的铁磷属化物和铁硫属化物超导体。我们的模型是基于一个现实的能带结构，包括自旋轨道耦合与电子Hubbard-Hund相互作用包括在RPA水平。自旋-轨道耦合被考虑在自旋涨落介导的配对的产生，以及在超导状态下的自旋磁化率的数值计算。我们发现，自旋轨道耦合和超导性结合可以重现显着的实验观察到的中子共振的磁各向异性的功能。这包括双共振的可能性，$c$轴极化共振的趋势，以及在进入超导相时存在增强的磁各向异性。
2019-06-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Resonant neutron scattering on the high Tc cuprates and pi and eta excitation of the t-J and Hubbard models
本文从粒子-粒子通道中的三重激发π激发的角度，综述了对$YBa_2Cu_3O_{6+δ}$和$Bi_2 Sr_2 Ca_2 O_{8+δ}$材料中共振中子散射实验的解释。讨论了这些共振与超导凝聚能的关系及其在稳定超导态中的作用。由于超导涨落，π共振可能会出现在Tc以上的宽峰。对π激发的情况下，s波配对，eta激发，被认为是在强耦合限制的一个重点的共振前体的状态下，没有长程序的Anademic问题。
1999-03-11 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron Scattering Studies of Spin-Phonon Hybridization and Superconducting Spin-Gaps in High Temperature Superconductor $La_{2-x}(Sr,Ba)_{x}CuO_{4}$
我们目前的战斗时间的中子散射测量单晶的$La_{2-x}Ba_{x}CuO_{4}$（LBCO）与0 $\leq$ x $\leq$ 0.095和$La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}$（LSCO）与x = 0.08和0.11。该掺杂范围跨越与高温铜氧化物超导性相关的相图的大部分，范围从绝缘的三维（3D）相称的长程反铁磁有序（对于x $\leq$ 0.02）到二维（2D）不相称的反铁磁与超导性共存（对于x $\geq$ 0.05）。轻掺杂LBCO（x = 0.035）的先前工作表明，与高色散自旋激发和准二维光学声子的低能交叉相一致的非弹性散射的明显共振增强。目前的工作扩展了这些测量的相图，并显示这种增强是一个共同的特点，这个家庭的分层量子磁体。此外，我们表明，低温，低能量的磁谱权重是大得多的样品与非超导基态相对于任何超导基态的样品。自旋间隙，抑制低能量磁谱权重作为降低温度的函数，观察到超导LBCO和LSCO样品，与以前的观察超导LSCO一致。
2015-09-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inelastic scattering of neutrons by superconducting rings
考虑中子磁矩与超导电流产生的磁场的相互作用，从理论上导出了中子被超导环非弹性磁散射的微分截面。在这个散射过程中，中子的动能离散地增加，而环中捕获的磁通量量子数则相应地减少。本文定量计算了薄膜厚度为$d<λ$（$λ$为穿透深度）的Ⅱ型超导体薄膜环对冷中子的散射截面。
2010-02-25 cond-mat.supr-con
The structure of intercalated water in superconducting Na$_{0.35}$CoO$_{2}\cdot$1.37D$_{2}$O: Implications for the superconducting phase diagram
我们用电子和中子粉末衍射来阐明超导\NaD的结构特性。我们的测量结果表明，我们的超导样品表现出从${1/3}a^{*}$到${1/15}a^{*}$的许多超晶胞，但最主要的一个，在中子数据中也观察到，是一个尺寸为\dhx的双六边形晶胞。Rietveld分析表明，\deut \space插入CoO $_{2}$片之间，形成NaO $_{6}$三角棱柱的层状网络。我们的模型消除了调用5K超导点化合物的需要，并表明Na的固溶体是可能的，在恒定量的水$y$。
2004-03-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Interplay of structural and electronic phase separation in single crystalline La(2)CuO(4.05) studied by neutron and Raman scattering
本文报道了用高温电化学氧化法制备的La（2）CuO（4.05）单晶的中子散射和喇曼散射研究。弹性中子散射测量表明，存在两个阶段，对应于第一个可膨胀间隙的两个边缘，一直到300 K。一个额外的氧再分配，驱动的电子能量，确定在250 K的拉曼散射（RS）实验中的双声子和双磁振子散射，这是指纹的绝缘相的同时发病。弹性中子散射测量直接显示了在T_N =210K的Néel温度以下的反铁磁有序。超导能隙的打开表现为在超导转变温度T_c = 24K以下电子喇曼散射的重新分布。在低于T_c时，（100）磁布拉格峰的强度随温度的变化而受到明显的抑制。我们将这种现象归因于超导邻近效应的一种形式所引起的超导和反铁磁相的相对体积分数随温度降低而变化。
2004-03-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Small-Angle Neutron Scattering and Magnetization Study of HoNi2B2C
通过输运、磁测量和小角中子散射测量研究了HoNi_2B_2C单晶的超导和磁性。在低于超导临界温度的磁相中，小角中子散射数据揭示了磁表面的网络。这些可能源于未补偿的力矩，例如钉扎到结晶晶界的畴壁。场和温度依赖的行为似乎与早期工作中报道的变磁性转变一致。
2014-05-08 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
A polarized neutron diffraction study of the field-induced magnetization in the normal and superconducting states of Ba(Fe1-xCox)2As2 (x=0.65)
利用极化中子衍射研究了近最佳掺杂Ba（Fe 0.935Co 0.065）2As 2（T_C=24 K）的感生磁化强度密度随磁场（1<H<9 T）和温度（2<T<300 K）的变化。在超导态中的诱导矩的T依赖性是符合的Yosida函数，自旋单态配对的特征。当H < 9 T ~ Hc ~（2/6）时，感应力矩与外加磁场成正比。除了Yosida自旋磁化率外，我们的结果还揭示了一个很大的零场贡献M（H=>0，T=>0）/H2/3 χ normal，它与场或涡旋数无关，很可能是由van Vleck磁化率引起的.从15个布拉格反射的偏振依赖性导出的磁结构因子被用来在真实空间中的感生磁化强度分布的最大熵重建。磁化强度仅限于Fe原子，测得的密度分布与LAPW能带结构计算结果吻合良好，这表明费米能级附近的相关能带是d_{xz/yz}和d_{xy}类型。
2011-06-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Neutron scattering as a probe of the Fe-pnicitide superconducting gap
非弹性中子散射为研究超导能隙的自旋和动量结构提供了一种探针。在这里，使用一个双轨道模型的Fe-pnicitide超导体和RPA-BCS近似的动态自旋磁化率，我们探索的散射响应已提出的各种差距。
2008-05-03 cond-mat.supr-con
Momentum-resolved electron-phonon interaction in lead determined by neutron resonance spin-echo spectroscopy
利用中子共振自旋回波光谱技术研究了铅中横向声学声子谱线在超导转变温度$T_c$范围内的温度演化。对于能量低于超导能隙的声子，观察到低于$T_c$的最大振幅$\sim 6 μ$ eV的线宽减小。从这些数据中提取的声子寿命的电子-声子的贡献是在令人满意的整体协议与{ \it从头计算}晶格动力学计算，但显着的偏差被发现。
2006-06-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inelastic Neutron Scattering Studies of the Spin and Lattice Dynamics in Iron Arsenide Compounds
中子在推进我们对砷化铁化合物中超导能隙的配对机制和对称性的理解方面发挥了重要作用。声子态密度的中子测量结果与从头计算结果吻合得很好，只要考虑到铁原子的磁性。然而，预测的超导转变温度小于1 K，使得超导的传统声子机制非常不可能。的自旋密度波相位的母体化合物内的自旋动力学的测量显示出强烈的色散与交换相互作用的自旋波与所观察到的磁序一致的证据。反铁磁涨落在超导化合物的正常相中持续存在，但它们更分散。在Tc以下，有证据表明这些波动在反铁磁波矢处凝聚成共振自旋激发，其能量与Tc成比例，与扩展s +/-波对称的非常规超导性一致。
2009-02-21 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of pressure on the superconducting transition temperature of doped and neutron-damaged MgB2
测量的超导转变温度的Al掺杂，C掺杂和中子损伤退火的MgB 2样品在压力高达~8千巴。dT_c/dP值随环境压力T_c的降低而有规律地变化。假设声子谱的变化是对dT_c/dP的主要贡献，可以理解压力导数的演变。
2004-11-05 cond-mat.supr-con
Dual Features of Magnetic Susceptibility in Superconducting Cuprates: a comparison to inelastic neutron scattering
本文从广义t-J-G模型哈密顿量出发，考虑自洽耦合的局域自旋分量和巡游自旋分量，分析了超导铜氧化物中的自旋响应。导出的表达式再现了YBa_2Cu_3O_6 +y化合物在最佳掺杂水平附近的中子散射数据的基本观测结果。
2012-02-17 cond-mat.supr-con
On the possibility of neutron spectroscopy of microwave currents in thin superconducting films
本文分析了微波辐照下中子在超导薄膜上的非弹性磁散射。这一过程是由于中子产生的磁场与穿透薄膜的电磁场感应的振荡电流的相互作用。在玻恩近似下，中子能量既可以增加，也可以减少场的能量量子。导出了散射截面随场频率的减小而增大的公式，并进行了数值计算。对该截面的测量直接给出了薄膜中频率依赖的超电流。
2014-05-06 cond-mat.supr-con
Neutron powder diffraction study on the non-superconducting phases of ThFeAsN$_{1-x}$O$_x$ ($x=0.15, 0.6$) iron pnictide
用中子粉末衍射研究了ThFeAsNPDMATHABMMOPDMATHABMN与$x=0.15, 0.6$的非超导相。在我们以前对超导相ThFeAsN与$T_c=$ 30 K的结果中，通过冷却到6 K没有观察到磁转变，并且在氮位置处可能的氧占据显示在细化中（H. C. Mao \emph{et al.}，EPL，117，57005（2017））。在ThFeAsNPDMATHABMMOPDMATHABMN体系中，通过输运实验确定了两个超导区（$0\leqslant x \leqslant 0.1$和$0.25\leqslant x \leqslant 0.55$）。z. Li \emph{et al.}，物理学杂志：康登斯Matter 30，255602（2018））。然而，在我们的中子粉末衍射实验的分辨率范围内，无论是中间掺杂$x=0.15$还是重过掺杂化合物$x= 0.6$都没有显示出从300 K到4 K的任何磁序。因此，虽然它与大多数1111型铁基超导体一样具有两个超导圆顶的共同现象，但磁性有序的母体化合物可能不存在于这个氮化物家族中。
2019-07-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Inelastic neutron and x-ray scattering as probes of the sign structure of the Fe-pnictide superconducting gap
中子自旋翻转散射观测到的超导态的共振通常被认为是一种非常规超导态的证据，在这种超导态中，能隙改变符号$Δ(k+Q)=-Δ(k)$以进行动量转移$Q$，而动量转移在配对中起着重要作用。最近，关于铁磷属元素化物超导体的这种鉴定的问题已经被提出，并且已经建议$Δ(k+Q)=Δ(k)$。在这里，我们建议，非弹性中子或X射线散射测量的声子的动量$Q$的光谱重量可以区分这两个配对的情况。
2011-03-03 cond-mat.supr-con
Neutron structural studies on the superconducting (Nd1-xCax)(Ba1.6La0.4)Cu3Oz system
研究了Ca离子替代对（Nd_（1-x）Cax）（Ba_（1.6）La_（0.4））Cu_3 O_z系统结构和超导性能的影响。对一系列x = 0.0 ~ 0.6的化合物进行了磁化强度、X射线衍射和中子衍射研究。超导转变温度Tc，从磁化测量确定的增加与增加Ca 2+取代。中子衍射研究表明，这些化合物的结晶在一个tetraxide结构（空间群P4/mmm）。中子衍射数据的详细分析表明，钙和镧离子在名义上的Ba和Nd网站的混合。虽然大部分的Ca离子占据通常的Nd站点，一小部分占据Ba站点。因此，相应量的La替代了名义Nd位置。Ca和La位点的混合使链位点氧随机化，导致尽管所有Ca掺杂样品的氧含量接近7.0，但仍形成四元结构。Ca含量的进一步增加导致在x >= 0.4时其配位从六倍变化到八倍。
2010-05-13 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of neutron irradiation on the properties of FeSe compound in superconducting and normal states
本文研究了快中子辐照引起的原子无序对多晶样品FeSe正常态和超导态性质的影响。在辐照温度Tirr ~ 50 \degree C时，用注量高达1.25 \cdot 10^20 cm^-2的快中子辐照，超导转变温度T_c和电阻率Rho_25的变化相对较小。这种行为被认为是可追溯到相当低的，相对于在给定的照射温度下可能的辐射缺陷浓度，这是由更简单的晶体结构引起的，考虑到其他层状化合物。
2011-11-24 cond-mat.supr-con
Neutron Irradiation of Mg11B2 : From the Enhancement to the Suppression of Superconducting Properties
在这封信中，我们提出的中子辐照的影响高达3.9 1019 N/cm 2的能量密度上的超导性能的MgB 2。为了获得均匀分布的无序结构，在用11B同位素制备的体样品上进行实验。当注量达到1018 n/cm ~ 2时，临界温度略有降低（36 K），超导性能得到显著改善，上临界场从12 K时的13.5 T增加到20.3 T，不可逆场在5 K时增加了一倍。对于较大的中子注量的临界温度被抑制到12 K和超导性能出来强烈退化。
2004-11-15 cond-mat.supr-con
