重N=Z核中的四分位和自旋排列质子-中子对

慢中子与排列核相互作用中T不变性的检验

Testing T Invariance in the Interaction of Slow Neutrons with Aligned Nuclei

研究慢极化中子与排列核相互作用中的五重（P偶，T奇）关联，是检验复合共振中T破坏效应增强所引起的时间反演不变性的一种可能途径。可能的核目标进行了讨论，可以在低温下动态对齐，以及通过“蛮力”的方法。对$^{121}$ Sb、$^{123}$ Sb和$^{127}$ I核的低位p波复合共振的五重相关进行了统计估计。结果表明，一个显着的改善，可以实现的基本宇称守恒时间破坏（PCTV）相互作用的强度上的界限。

用于确定对齐和部分对齐原子核中γ射线角分布系数和张量的解析计算器

Analytic calculator for determination of $γ$-ray angular distribution coefficients and tensors in aligned and partially-aligned nuclei

开发了一个程序，用于计算最大对齐和部分对齐原子核中精确的γ射线角分布系数和统计张量，无参数限制，也可作为矢量耦合计算器使用。

定向重核内对转换中的角关联

Angular Correlations in Internal Pair Conversion of Aligned Heavy Nuclei

计算了重离子碰撞中库仑激发核内对转换发射的电子和正电子的空间关联。原子核的排列或极化导致电子-正电子对的各向异性发射，这与$γ$射线的各向异性发射密切相关。然而，在内部对转换的情况下的角相关表现出不同的模式。当研究在库仑势垒下进行的重离子碰撞中的原子过程时，这可能是相关的。

原子核中不同耦合方案的竞争

Competition of different coupling schemes in atomic nuclei

壳层模型计算表明，$N=Z$核$^{92}_{46}$ Pd和$^{96}$ Cd的基态和低激发态主要是建立在自旋取向的中子-质子对上的，每个中子-质子对都携带着壳层$0g_{9/2}$所允许的最大角动量J=9，而壳层在该核区占主导地位.这种激发模式在原子核中是独特的，并且表明自旋对准对必须被认为是原子核结构计算中的基本构件。在这篇文章中，我们将详细讨论这种中子-质子对耦合方案。特别是，我们将探讨正常的自旋对耦合和自旋对齐耦合方案之间的竞争。这种耦合可能有助于阐明$N=Z$和相邻核的结构性质。

自旋排列中子-质子对耦合方案的相干特性

Coherence features of the spin-aligned neutron-proton pair coupling scheme

在半幻核的核态分类中，资历方案已被证明是非常有用的。中子-质子（$np$）关联以一种主要方式打破了资历对称性。因此，相应的波函数是许多具有不同资历量子数的组分的混合物。在这篇文章中，我们表明，$np$相互作用可能有利于一种新的耦合在$N=Z$核，即，所谓的等oscillator自旋对准$np$对模式。壳层模型计算表明，$N = Z$核$^{92}$ Pd和$^{96}$ Cd的基态和低激发态可能主要是建立在这样的自旋排列的$np$对上，每个对都携带着壳层$0g_{9/2}$所允许的最大角动量$J = 9$，而壳层在这个核区是占主导地位的.

原子核中的价中子-质子取向

Valence Neutron-Proton Orientation in Atomic Nuclei

结果表明，不同质量区的重整化核形变可以用两个类玻尔兹曼分布的概率分配因子进行全局标度，这两个概率分配因子分别由竞争价$np$和类核子相互作用导出.的分配因子是简单的概率有关的反平行和完全对齐的取向的中子和质子的角动量的价$np$对，负责球形和变形形状的阶段，分别。从重整化变形导出的分配因子也存在于第一$2^+$态能量的新标度律中。一个惊人的一致性之间的分布的重整化变形和新引入的参数的能量的第一个$2^+$状态在扩展的质量区域从Ge到Cf的实现，给予强有力的支持存在两个阶段：反对齐和完全对齐的子集的$np$对。

正γ射线作用下原子核的摆动运动

Wobbling Motion in Atomic Nuclei with Positive-Gamma Shapes

本文用推转壳模型加无规相位近似的方法研究了163 Lu超形变态上建立的摆动模的三个转动惯量。结果表明，考虑准粒子对转动惯量的直接贡献是实现正γ形状J_x > J_y的关键。配对间隙的淬灭与对准效应相配合。通过计算163Lu的电磁特性和激发谱，讨论了最近观测到的163Lu数据的特殊性。

$N=Z$核中自旋排列的中子质子对

Spin-aligned neutron-proton pairs in $N=Z$ nuclei

本文研究了角动量J=9，同位旋T=0的排列中子质子对在$N=Z$核$^{96}$ Cd，$^{94}$ Ag和$^{92}$ Pd低能能谱中的作用。根据不同的耦合角动量$J$和同位旋$T$的选择，分析了各种双核子对的壳模型波函数.精确地对四个空穴（$^{96}$ Cd）进行分析，并通过映射到适当版本的相互作用玻色子模型来进一步对六个和八个空穴（$^{94}$ Ag和$^{92}$ Pd）进行分析。这项研究允许对齐对近似的优势和不足之处的识别。

fp壳层核的高自旋侵入态和等熵质子-中子关联

High-spin intruder states in the fp shell nuclei and isoscalar proton-neutron correlations

本文采用壳模型和平均场方法，从fp壳层出发，对A~44核中的高自旋f_{7/2} ^{n}优先同分异构体和d_{3/2} ^{-1} f_{7/2} ^{n+1}侵入态进行了系统的研究.壳层模型计算是在允许1 p-1h跨壳层激发的全sdfp组态空间中进行的。自洽平均场计算是基于Hartree-Fock方法与Skyrme能量密度功能，再现经验朗道参数。虽然在N>Z原子核中，完全排列态的实验和理论相对能量之间有很好的一致性，但对于N=Z系统，情况不再如此。其余的数据偏差归因于等熵质子-中子相关。研究还表明，高自旋下的库仑修正明显依赖于能量密度泛函的选择。

自旋排列中子-质子对耦合的多步壳模型描述

Multistep shell model description of spin-aligned neutron-proton pair coupling

在非正交基下，利用多步壳层模型研究了最近提出的自旋取向的中子-质子对耦合方案。这使我们能够同时识别其他配置所扮演的角色，如正常的配对项。该模型适用于四，六，八孔$N=Z$核以下的核心$^{100}$锡。

中子-质子相互作用的一般特征

Generic features of the neutron-proton interaction

我们表明，完全对齐的中子质子对在低能核光谱中起着至关重要的作用。价核子在高j轨道上。它们的优势在具有不同高j轨道的价中子和质子的原子核以及N = Z原子核中是有效的，其中所有核子占据相同的轨道。我们证明了分析这一通用功能的中子-质子相互作用的各种系统与四个价核子通过现实的，有效的力量。完全排列的中子-质子对的优势是由（i）角动量耦合和（ii）中子-质子相互作用的基本性质的组合效应引起的。

核中的中子质子对

Neutron-proton pairs in nuclei

本文回顾了用中子-质子对描述核性质的尝试，这些中子-质子对随后被玻色子取代。一些标准的方法与低自旋对被召回，但重点是最近提出的框架与对齐的角动量的中子和质子对。对一般$j$进行分析，并将其应用于$1f_{7/2}$和$1g_{9/2}$壳层中的$N=Z$核。

原子核中自旋排列的中子-质子对模

Spin-aligned neutron-proton pair mode in atomic nuclei

壳层模型计算表明，$N=Z$核$^{92}_{46}$ Pd的基态和低激发态主要是由具有最大角动量J=9的同位旋中子-质子对构成的，这是壳层$0g_{9/2}$所允许的，在这个核区占主导地位.这种结构不同于迄今为止所研究的所有其他偶偶核的基态和低激发态。由这种关联中子-质子对产生的激发态的低位谱具有两个显著特征：i）在低能量下能级几乎是等距的; ii）跃迁概率$I\rightarrow I-2$近似恒定且具有强选择性。这种独特的模式被证明是取代正常的isovector配对作为主导的耦合计划在$N=Z$核接近双幻核$^{100}$ Sn。

基于全Routhian面计算的偶偶超重$^{254-258}$ Rf核转动性质

Rotational properties in even-even superheavy $^{254-258}$Rf nuclei based on total-Routhian-surface calculations

在三维（$β_2, γ, β_4$）空间中，用全Routhian面方法研究了偶偶超重核$^{254-258}$ Rf的高自旋结构.我们的计算很好地再现了$^{256}$ Rf的转动惯量行为，这归因于$j_{15/2}$的中子转动-排列。讨论了旋转排列的$i_{13/2}$质子与$j_{15/2}$中子之间的竞争。高自旋的预测也作出了其邻近的同位素$^{254,258}$ Rf。

丰中子A~100核的平衡形状和高自旋性质

Equilibrium shapes and high-spin properties of the neutron-rich A~100 nuclei

采用Nilsson-Strutinsky方法，采用推转的Woods-Saxon平均势和N-S对剩余相互作用，计算了富中子区（N>56）锆核的自旋和高自旋性质.讨论了形状共存效应和转动取向的1h 11/2中子带与1g 9/2质子带之间的竞争。预测的低洼超形变带在这个质量区，其特征在于入侵者的国家起源于N=5和6振子壳。

核中的涌现集体性与增强的质子-中子相互作用

Emergent Collectivity in Nuclei and Enhanced Proton-Neutron Interactions

增强的质子-中子相互作用发生在重核中，沿着大约相等数量的价质子和中子的轨道。这也与四极形变饱和的轨迹密切相关。这些增强的p-n相互作用的起源进行了讨论质子和中子的波函数，是轨道相关的空间重叠。首次提出，核集体性是由质子和中子的同步填充驱动的，这些质子和中子具有平行自旋的轨道，相同的轨道和总角动量投影，属于相邻的主要壳层，并且沿着z轴由一个量子激发不同。这些结果可能会导致一个新的途径，重核的基于量子力学的理论计算。

Coherent Coulomb excitation of relativistic nuclei in aligned crystal targets

We study coherent Coulomb excitation of ultrarelativistic nuclei passing through the aligned crystal target. We develop multiple scattering theory description of this process which consistently incorporates both the specific resonant properties of particle-crystal interactions and the shadowing effect typical of the diffractive scattering. We emphasise that the effect of quantum mechanical diffraction makes the physics of ultrarelativistic nuclear excitations entirely different from the physics of non-relativistic atomic excitations experimentally studied so far. It is found that at small tran…

近球形核$^{91,92}$ Zr的高自旋结构

High-spin structures of the near-spherical nuclei $^{91,92}$Zr

在目前的工作中，我们解释了最近可用的实验数据的高自旋态的近球形核$^{91,92}$ Zr，使用壳模型计算的全$f_{5/2}$，$p_{3/2}$，$p_{1/2}$，$g_{9/2}$模型空间内的质子和价中子在$g_{9/2}$，$g_{7/2}$，$d_{5/2}$轨道。我们采用了截断的中子，由于巨大的矩阵尺寸，通过允许一个中子激发从$g_{9/2}$轨道到$d_{5/2}$和$g_{7/2}$轨道。计算结果与实验数据吻合较好。因此，从理论上，我们已经确定了许多高自旋态的结构，这些结构在最近的实验工作中被暂时指定。由于两个$g_{9/2}$质子和一个$d_{5/2}$中子的自旋完全对齐，$^{91}$ Zr $21/2^+$异构体位于低能区。

132 Sn和208 Pb以外半幻核中质子对的首次破缺：217 Pa长寿命同质异能态的组态

First proton-pair breaking in semi-magic nuclei beyond 132Sn and 208Pb: Configuration of the long-lived isomer of 217Pa

在132 Sn和208 Pb区域中的壳结构之间的密切相似性是众所周知的现象。因此，利用位于Z=50和Z=82壳层间隙上方的高j轨道之间的对应关系，我们讨论了N=82和N=126的全排列态中一个破缺质子对的演化. 30多年前在217 Pa发现了一个长寿命的同质异能态，尽管另外两个实验给出了新的实验结果，但对其主要性质（自旋、宇称、组态）的讨论仍然没有定论。然后，通过与最近在139 La中测得的I^π=17/2^+同质异能态的比较，217 Pa的同质异能态被指定为（π h_{9/2}）^2（π f_{7/2}）^1组态的完全排列态。

N不等于Z的轻核中的环面高自旋异构体

Toroidal high-spin isomers in light nuclei with N not equal to Z

综合考虑了大量液滴类型的行为和量子化的对齐旋转与曲柄Skyrme-Hartree-Fock方法揭示了以前[物理快报。B 738（2014）401]，偶数-偶数，N=Z，环形高自旋同质异能态一般出现在A在28和52之间的轻核中。我们发现，当中子和质子的单粒子壳层出现在相同的曲柄频率$\hbar ω$时，在这个质量区域内还存在N不等于Z的环形高自旋同质异能子. N不等于Z的环形高自旋异构体的例子，$^{36}_{16}$ S $_{20}$（$I$ =74 $\hbar$）和$^{40}_{18}$ Ar $_{22}$（$I$ = 80，102 $\hbar$），定位和检查。这些N不等于Z的环形高自旋同分异构体的系统性质与其他N=Z的环形高自旋同分异构体的系统性质一样，都属于规则的（多粒子）-（多空穴）模式。

微观方法下形变奇奇核中的Gallagher-Moszkowski分裂

Gallagher-Moszkowski splitting in deformed odd-odd nuclei within a microscopic approach

本研究采用含自洽阻塞BCS对关联的Skyrme能量密度泛函方法，探究奇奇核Gallagher-Moszkowski双重态分裂机制，发现分裂源于泛函中三项的竞争，且SIII参数化在小K值更低的双重态中常与经验规则不符。

$N=Z$核：中子-质子集体模实验室

$N=Z$ nuclei: A laboratory for neutron-proton collective mode

自从玻尔、莫特森和派恩斯提出配对机制以来，近60年来，中子-中子和质子-质子配对关联一直被认为是核平均场以外的主要多体关联。然而，关于是否存在类似的中子-质子对关联态的结论却很少。人们可以看到，与放射性离子束设施和探测技术的重大进展有关的np相关研究的复兴。np对可以耦合同位旋T = 1（等矢量）或0（等振荡）。在等矢量通道中，角动量零分量是最重要的分量。另一方面，从np两体相互作用的一般性质可以推断，在等序通道中，具有最小（J=1）和最大（J= 2 j）自旋值的np对都是重要的。在这篇文章中，我们将从不同的角度讨论np对耦合的可能证据，并分析它对一些有趣现象的影响，包括Wigner效应和奇-奇核中的质量关联。特别是，我们将解释自旋对齐对耦合计划和四重耦合涉及对最大（J= 2 j）自旋值。

丰中子Mo和Ru核三轴形状的理论研究

Theoretical study of triaxial shapes of neutron-rich Mo and Ru nuclei

背景资料：最近，测量了钼核和钌核的均匀质量丰中子同位素转动带的跃迁四极矩。新的数据提供了一个挑战的理论描述调用稳定的三轴变形。目的：为了理解丰中子Mo-Ru区转动带的实验数据，我们利用自洽平均场和壳层模型技术对$^{110}$ Ru周围丰中子偶偶核的转动惯量、形状和跃迁四极矩进行了理论分析.研究方法：为了描述钼和钌同位素的结构，我们使用核密度泛函理论（DFT）与优化的能量密度功能UNEDF 0。我们还应用三轴投影壳模型（TPSM）来描述Yrast和正宇称、近Yrast能带结构。结果如下：我们的自洽DFT计算预测三轴基态变形$^{106,108}$ Mo和$^{108.110,112}$ Ru和再现所观察到的低频行为的惯性矩。随着旋转频率的增加，与排列的$ν(h_{11/2})^2$对相关的负- $γ$结构在能量上变得有利.计算得到的跃迁四极矩随角动量的变化反映了形变随转动的变化，与实验结果一致。TPSM计算解释了所观察到的能带结构假设稳定的三轴形状。结论：$^{110}$ Ru周围丰中子偶偶核的结构符合三轴形变。我们的DFT和TPSM框架提供了一个一致的和互补的描述实验数据。

重奇数N开放壳核中基态和激发态的电磁矩计算

Electromagnetic moments of ground and excited states calculated in heavy odd-N open-shell nuclei

本文利用核密度泛函理论计算了重奇数N开放壳核中基态和激发态的电磁矩，通过标记被阻塞的准粒子并恢复旋转对称性，实现了自洽极化，揭示了理论与实验数据的一致性及偏差特征。

从$^{92}$ Pd的能级结构看自旋排列的中子-质子配对相

Evidence for a spin-aligned neutron-proton paired phase from the level structure of $^{92}$Pd

自从Goeppert-Mayer，Hessels，Jensen和Suess的开创性工作以来，人们已经理解了原子核中壳结构的一般现象，他们意识到核幻数的实验证据可以通过在核壳模型势中引入强自旋轨道相互作用来解释。然而，我们对核力和控制原子核结构的机制的详细了解，特别是对远离稳定性的原子核结构的详细了解，仍然是不完整的。在中子数和质子数相等的原子核（$N = Z$）中，原子核作为由两种不同类型的费米子组成的物体的独特性质可以表示为占据具有相同量子数的轨道的中子和质子之间产生的增强的相关性。这种相关性被预测有利于一种新型的核超流性;除了正常的等矢量配对之外，还有等熵中子-质子配对（见图1）。尽管有许多实验的努力，这些预测尚未得到证实。本文报道了在$N = Z = 46$核$^{92}$ Pd中首次观测到的激发态。采用最先进的高分辨γ射线、带电粒子和中子探测器系统，对$^{58}$ Ni（$^{36}$ Ar，2 $n$）$^{92}$ Pd聚变-蒸发反应后发射的γ射线进行了鉴别。我们的研究结果揭示了一个自旋对齐，isoscope中子质子耦合计划，从以前的预测不同的证据。我们建议，这种耦合方案取代正常的超流性（由资历耦合的特点）在地面和低洼的最重的N = Z核的激发态。这些$N = Z$核中强的等熵中子-质子关联对它们的能级结构有相当大的影响，并影响恒星快速质子俘获核合成过程的动力学。

$\sqrt{s_{NN}}=2.76$ TeV Pb+Pb碰撞中轻核的产生

Light nuclei production in Pb+Pb collisions at $\sqrt{s_{NN}}=2.76$ TeV

利用基于扩展的爆轰波模型中核子相空间分布的并合模型，研究了$\sqrt{s_{NN}}=2.76$ TeV下Pb+Pb碰撞中氘和氦-3的横动量谱和椭圆流.我们发现，如果大横动量的核子在空间中更分散，当它们的动量沿反应面更一致时，测量的氘核椭圆流可以令人满意地描述。

g9/2核与中子质子相互作用

g9/2 nuclei and neutron-proton interaction

我们已经进行了壳模型计算低于100锡，专注于两个N=Z核96镉和92钯，后者最近一直是巨大的实验和理论兴趣的主题。我们考虑了0 g ~（9/2）轨道起主导作用的原子核，并采用了由CD-Bonn核子-核子势导出的实际低动量两体有效相互作用。这意味着没有唯象输入进入我们的有效哈密顿量。92 Pd的计算结果与现有的实验数据非常吻合，这使我们对96 Cd的预测充满信心。对96 Cd和92 Pd的波函数进行了分析，以研究等序自旋排列耦合的作用。

FSU相互作用中N=20和28壳层能隙及2粒子2空穴态的演化

Evolution of the N=20 and 28 Shell Gaps and 2-particle-2-hole states in the FSU Interaction

壳层模型的FSU $spsdfp$跨壳层相互作用成功地适用于$sd$壳层核的广泛的主要入侵负宇称态。本文报道了利用FSU相互作用系统地追踪了$0f_{7/2}$和$1p_{3/2}$轨道的有效单粒子能量的相对位置，从正常有序的低激发态到“反转岛”（IoI）的演化，以及$0f_{7/2}$质子和中子与$7 \hbar$最大自旋耦合的各种激发态的行为.当质子数大于13时，$0f_{7/2}$轨道位于$1p_{3/2}$轨道之下，这被认为是正常的有序，但系统地在$Z = 10$到$12$轨道交叉。计算结果很好地再现了IoI内原子核组态的2 p2 h-0 p0 h反转，再现了绝对结合能和质子数接近中子数时向正常有序的跃迁. $1p_{3/2}$中子对的重要作用，在IoI也被证明。计算结果很好地解释了0、1或2个$sd$核子与对齐的$π0f_{7/2}$ - $ν0f_{7/2}$对自旋对齐的完全对齐态的能量，并很好地再现了它们随$A$和对齐的$sd$核子数的系统变化。本文的结果为FSU相互作用对更多奇异核的预测能力提供了希望。

超形变190、192、194 Hg高自旋振动激发的微观结构

Microscopic Structure of High-Spin Vibrational Excitations in Superdeformed 190,192,194Hg

基于曲柄壳模型的微观RPA计算研究了190Hg、192Hg和194Hg超形变带的四极和八极关联。K=2八极振动被预测为零旋转频率下的最低激发模式。然而，在有限的频率下，旋转和振动之间的相互作用会产生不同的影响，这取决于中子数：最低八极声子在190 Hg中旋转排列，在192 Hg中被排列的两个准粒子带穿过，并在194 Hg中保持K=2的八极振动特征直到最高频率。伽马振动被预测为比八极振动能量更高，集体性更低。通过与实验动力学转动惯量的比较，提出了一种新的解释，即K=2八极振动激发带可能是SD Hg核中普遍存在的。

SU（3）部分动力学对称性与核形状

SU(3) partial dynamical symmetry and nuclear shapes

我们考虑SU（3）部分动力学对称性的几种变体与核的四极形状的关系。在相互作用玻色子模型（IBM）的框架下，包括高阶项，并在其质子-中子扩展（IBM-2）中，给出了具有这种性质的哈密顿量的显式构造。所考虑的情况包括一个单一的长轴变形形状与可解的地面和$γ$或$β$带，共存的长轴扁形状与可解的地面带，对齐轴向变形质子中子形状与可解的对称地面和$γ$带和混合对称剪刀和$γ$带。

130Cd和206Hg中的资历异构体的平行故事：测试幻数的鲁棒性

Parallel tale of seniority isomers in 130Cd and 206Hg: Testing the robustness of magic numbers

丰中子核130Cd和206Hg在天体物理过程中非常重要，也可能有助于追踪穿过丰中子区时核壳层间隙的演化。130Cd中的高自旋8+异构体和206Hg中的10+异构体被证明是灯柱，这可能揭示了壳层间隙和丰中子系统中资历方案的有效性。我们探讨了N=82和N=126幻数在富中子130 Cd和206 Hg核素，分别的鲁棒性。这两种核素在高自旋同分异构体方面的相似性使我们能够通过使用资历概念作为垫脚石来研究这些实验数据有限的等待点核。在本文中，我们报告的大规模壳模型计算，使用现有的现实有效的相互作用，通过重整化G矩阵的电荷依赖的波恩潜力。我们还探讨了是否还需要在相互作用的任何变化，以一贯地解释两个层次的结构，以及B（E2）值。130 Cd的8+同分异构体和206 Hg的10+同分异构体之间的结构相似性被注意到，由于良好的资历。他们被发现拥有一个最大的对齐，资历v = 2配置从各自的入侵者轨道。在这些核中，资历异构体似乎不需要壳层猝灭。因此，N=82和126似乎是非常稳健的幻数，即使在富中子区。

镜对~（67）Se和~（67）As在高自旋时的同位旋对称性破缺

Isospin symmetry breaking at high spins in the mirror pair 67Se and 67As

最近的实验数据显示，镜像核67 Se和67 As的高自旋态之间存在较大的镜像能量差（MED），这是迄今为止确定MED的最重的一对。MED一般归因于库仑力引起的同位旋对称性破缺和核子-核子剩余相互作用中的同位旋不守恒部分。在FP外壳中已经广泛研究了各项的不同贡献。通过采用大尺度壳模型的计算，我们发现，在高自旋时，g9/2轨道的引入引起了电磁自旋-轨道项和库仑库仑径向项之间的干涉.大的MED归因于从p3/2和f5/2轨道到g9/2轨道的排列质子对激发。讨论了MED与变形的关系。

γ软130 Ba核形状和转动的多样性：A=130质量区t带的首次观测

Diversity of shapes and rotations in the gamma-soft 130Ba nucleus: first observation of a t-band in the A=130 mass region

在~（130）Ba中发现了几条新带，其中一条带头自旋为8+。它的性质与费米取向的ν h 11/2^2，7/2+[523] \otimes 9/2-[514] Nilsson组态一致。这是首次在A=130质量区域观测到双准粒子t带。t带由一个偶极带馈电，该偶极带包含两个额外的h11/2质子。质子和中子S带的奇自旋伙伴和基态带在高自旋也是新发现的。所观察到的频带进行了讨论，使用几种理论模型，这强烈建议的共存的旋转对齐的两个质子和两个中子的配置，以及围绕不同方向的轴长的集体旋转极化的扁长和扁长的形状。有了新的结果，130 Ba提供了一个最好的和最完整的集体激发，一个伽马软核可以表现在中等和高自旋，揭示了多样性的形状和旋转的核在A = 130质量区。