The reactions $ππ\rightarrowππ$ and $γγ\rightarrowππ$ in $χ$PT with an isosinglet scalar resonance
在QCD谱中最低的共振是$0^{++}$等势$σ$介子，也被称为$f_0(500)$。我们增加SU（2）手征微扰理论（$χ$ PT），包括$σ$介子作为一个额外的显式自由度，如索托，塔拉韦拉，和Tarrús和其他人提出的。在这个有效场论中，表示为$χ$ PT $_S$，$σ$介子的质量和衰变宽度不足以正确地重整化它的自能。在$\mathcal{O}(p^4)$中，另一个低能常数出现在修饰的$σ$介子传播子中;我们调整它，使得等腰π介子-π介子散射长度也被再现。我们比较了$ππ\rightarrowππ$和$γγ\rightarrowππ$反应的振幅与$σ$ -介子共振影响观测量的能量阈值数据。首阶（LO）$ππ$振幅再现了$σ$ -介子极位、等oscillator $ππ$散射长度、$ππ$散射和$γγ\rightarrow ππ$数据，直到$\sqrt{s} \approx 0.5$ GeV。它还产生服从沃德恒等式的$γγ\rightarrowππ$振幅。然而，获得的$π^0$极化率值仅略大于在标准$χ$ PT中获得的值。
2017-09-28 hep-ph nucl-th
Re-examining the $X(4630)$ resonance in the reaction $e^+e^-\rightarrow Λ^+_c\barΛ^-_c$
在接近阈值的能量下研究了反应$e^+e^-\rightarrow Λ^+_c\barΛ^-_c$，重点是$X(4630)$共振所发挥的作用。在最后的$Λ^+_c \barΛ^-_c$系统，手征有效场理论内构造的相互作用，并补充了一个极图，代表裸$X(4630)$共振，被严格考虑。提取的$X(4630)$的极点参数，发现是兼容的$X(4660)$共振，已建立在反应$e^+e^- \to π^+π^-ψ(2S)$。$X(4630)$的实际结果为$M = (4652.5\pm 3.4)$ MeV和$Γ= (62.6\pm 5.6)$ MeV。给出了类时区$Λ^+_c$电磁形状因子的预测。
2017-10-09 hep-ph nucl-th
Parity violation in $n + ^3He \rightarrow ^3H + p$ reaction: resonance approach
基于核反应微观理论的方法被用于分析几体系统中宇称破坏效应。对$n + ^3He \rightarrow ^3H + p$反应的宇称破坏和宇称守恒不对称性及其与中子能量的关系进行了估计。估计的效果是在一个很好的协议与可用的精确计算。
2010-12-21 nucl-th
Analysis of polarization observables and radiative effects for the reaction $\bar p+p\rightarrow e^++e^-$
给出了实验室系统中核子电磁形状因子的微分截面和反应$\bar p+p\rightarrow e^++e^-$的极化可观量的表达式。计算了轻子虚、实软光子辐射引起的辐射修正。与质心系统的情况不同，它们取决于散射角。在反质子束、靶和末态电子都被极化的情况下，导出了极化效应。在PANDA实验条件下，利用类时区核子电磁形状因子模型，对所有可观测量进行了数值估计。计算了微分截面的辐射修正随电子束能量和电子角的变化。
2011-01-13 hep-ph nucl-th
Theoretical study of the $ΣN$ cusp in the $K^-d\rightarrowπΛN$ reaction
本文通过计算 $K^-d\rightarrow\pi\Lambda N$ 反应中 $\Lambda N$ 谱在 $\Sigma N$ 阈值处的尖点，提取 $\Sigma N(I=1/2)$ 散射长度，并与实验比较以确定关键因素。
2025-01-24 hep-ph nucl-th
Polarization observables in the $e^+ e^- \rightarrow \barΛ Λ$ reaction
计算了反应$e^+ e^- \rightarrow \bar{p}p$和$e^+ e^- \rightarrow \barΛ Λ$的截面、矢量极化和张量极化分布。每个反应需要六个特征函数，其在可能复杂的电磁形状因子中是双线性的，表示为$p$和$Λ$的$G_E(P^2)$和$G_M(P^2)$。对于超子反应，还计算了$Λ$和$\barΛ$的联合衰变分布。他们的知识允许一个完整的确定超子电磁形状因子，而无需测量超子自旋。我们将解释在实践中如何做到这一点。对于某些张量偏振分量，我们的结果与以前多次发表的分布相冲突。
2016-02-08 nucl-th
A Study of the $πB \to Y K $ reactions for Kaon Production in Heavy Ion Collisions
充分的$πB \rightarrow Y K$反应的所有通道的总截面的参数化完成使用共振模型。以及讨论的$πN \rightarrow ΛK$反应，这是没有在我们以前的出版物，我们提出的微分截面$πN \rightarrow ΛK$。本报告还旨在对我们以前的工作进行补充讨论。
1996-02-06 hep-ph nucl-th
Photon-fusion reactions from the chiral Lagrangian with dynamical light vector mesons
我们研究了反应$γγ\rightarrow π^0π^0$，$π^+π^-$，$K^0\bar{K}^0$，$K^+K^-$，$ηη$和$π^0η$基于手征拉格朗日与动力学光矢量介子制定的强子生成猜想。目前，我们的手征拉格朗日包含5个未知参数，是相关的光子聚变反应。它们参数化了涉及两个矢量介子场的相互作用项的强度。将这些参数拟合到光子融合数据$γγ\rightarrow π^0π^0$、$π^+π^-, π^0η$和衰减$η\rightarrowπ^0γγ$。为了得到规范不变的反应振幅在谐振区的限制，从微观因果关系和精确耦合通道么正性。我们的结果是在很好的协议与现有的实验数据从阈值到约0.9 GeV的2 π介子的最终状态。在$π^0η$通道中的$a_0$介子是动态产生的，并实现了高达1.2 GeV的$γγ\rightarrow π^0η$数据的精确再现。基于我们的参数集，我们预测了$γγ\rightarrow $ $K^0\bar{K}^0$，$K^+K^-$，$ηη$截面。
2013-03-07 hep-ph nucl-th
Possible $Σ^*(1/2^-)$ in the initial-state polarized $γN\rightarrow K^{+} Σ^*(1385) \rightarrow K^{+} πΛ$ reaction near threshold
利用有效的拉格朗日方法，研究了一个新提出的质量约为1380 MeV的$Σ^*(1/2^-)$态在阈值附近的初态极化$γN\rightarrow K^{+} Σ^*(1385) \rightarrow K^{+} πΛ$过程中的作用.给出了$πΛ$质心系统螺旋度截面$σ_{3/2}$、$σ_{1/2}$及其比值和$π$角分布的理论预言。结果发现，假设$Σ^*(1/2^-)$存在或不存在，这些物理量明显不同。因此，我们的结果可能是有用的调查$Σ^*(1/2^-)$的存在，在未来的实验数据可用。
2013-08-13 hep-ph nucl-ex nucl-th
Three-body calculation of the rate of reaction $p+p+e \rightarrow d+ν_e$ in the Sun
利用初始态$pep$系统的三体波函数在超谐函数上的展开，计算了太阳中的$p+p+e^{-} \rightarrow d+ν_e$反应速率.在1 AU的通量的计算结果进行比较的测量结果由Borexino合作和Bahcall \textit{et al.}理论预测。
2013-04-01 nucl-th
Partial-wave analysis of $\bar K N$ scattering reactions
我们通过单能分波分析研究了两体反应$\bar K N\rightarrow \bar K N$、$\bar K N\rightarrow πΛ$和$\bar K N\rightarrow πΣ$。能量范围1480 - 2100 MeV。因此，提取的这些反应的分波振幅的多通道能量依赖模型满足的分波$S$矩阵的么正性的约束。我们得到了很好的预测微分截面，极化，极化截面，和截面这些反应从一个全球性的能量依赖的解决方案。
2013-07-18 hep-ph nucl-ex nucl-th
Incoherent Pion Production in Neutrino - Deuteron Reactions
在多重散射模型下，研究了中微子-氘反应中能量接近$Δ(1232)$共振的非相干π介子产生。计算中包括了核子-核子（$NN$）和π-核子（$πN$）末态相互作用的冲量项和单圈贡献。从一个描述了$πN$散射、电磁和弱π介子产生反应的动力学模型出发，计算了$πN$散射和弱π介子产生反应的输入振幅. $NN$散射振幅由波恩势产生。通过对氘核上π介子光生数据的合理描述，证明了计算方法的有效性。然后将所构建的模型应用于预测$ν+ d \rightarrow μ^- + π^+ + n+ p$和$ν+d \rightarrow μ^-+π^0+p+p$反应的截面。包括$NN$末态相互作用的重要性，以了解这些中微子-氘核反应的实验数据证明。我们的结果强烈地表明，在以前的分析中使用的旁观者近似提取的介子产生截面的氘核上的数据是不正确的$ν+ d \rightarrow μ^-+ π^+ +n+p$，但$ν+ d \rightarrow μ^-+ π^0 + p+p$是一个很好的近似。
2015-03-05 hep-ph nucl-th
$K^-d\rightarrowπΛN$ reaction with in-flight kaons for studying the $ΛN$ interaction
本研究针对低能$ΛN$散射同位旋对称性破缺问题，计算1000 MeV/c飞行K介子引发的两类$K^-d$反应的$ΛN$不变质量谱，采用分波分析与自旋翻转项，通过运动学选择压低本底，提出可从两反应谱差提取同位旋破缺信息。
2024-06-28 hep-ph nucl-ex nucl-th
Soft-photon corrections to the Bethe-Heitler process in the $γp\rightarrow l^+l^-p$ reaction
本文报道了$γp\rightarrow l^+l^-p^{\prime}$过程的一阶QED修正的计算。MAMI（美因茨）即将进行的一项实验旨在比较该反应中产生μ子和电子对的截面，以测试轻子的普适性。这些测量需要精确的电磁辐射校正知识。作为第一步，我们提出了软光子近似下的QED辐射修正。对于在MAMI的运动学，我们发现μ子的百分比水平的修正，和电子的顺序$10\%$。
2018-04-19 hep-ph nucl-ex nucl-th
Polarization of $Λ(1405)$ in the $γp \rightarrow K^+ πΣ$ reaction
本文采用等效拉格朗日方法和同量异位素模型研究了$γp \rightarrow K^+ πΣ$反应中$Λ(1405)$的极化。在我们的模型中，$Λ(1405)$是通过t通道$K/K^*$交换和u通道超子交换激发的。与以前的研究相比，我们还包括从接触项，这是必要的，我们的模型来解释的极化的$Λ(1405)$的贡献。此外，我们还讨论了使用极化数据来验证所提出的$Λ(1405)$的两极结构的可能性。我们发现，极化的$Λ(1405)$或极化的最终$Σ$在这个反应是敏感的不变质量$M_{πΣ}$。因此，测量$Λ(1405)$偏振对$M_{πΣ}$的依赖性可以提供关于$Λ(1405)$的极结构的有价值的信息。
2020-12-21 hep-ex hep-ph nucl-th
Resonance Model of $πΔ\rightarrow Y K$ for Kaon Production in Heavy Ion Collisions
描述重离子碰撞中K介子的产生需要用到元产生截面$πΔ\rightarrow Y K$ $(Y=Σ,\,\, Λ)$和$πN \rightarrow Y K$。$πN \rightarrow Y K$反应以前研究的共振模型。该模型能很好地解释实验数据。本文首次用同样的共振模型计算了中能区（从K介子产生阈到3 GeV的$πΔ$质心能量）的总截面$πΔ\rightarrow Y K$。在计算中，将$πΔ\rightarrow ΣK$反应的共振态、$N(1710)\,I(J^P) = \frac{1}{2}(\frac{1}{2}^+)$和$N(1720)\, \frac{1}{2} (\frac{3}{2}^+)$以及$πΔ\rightarrow ΛK$反应的共振态、$N(1650)\, \frac{1}{2} (\frac{1}{2}^-)$、$N(1710)\, \frac{1}{2} (\frac{1}{2}^+)$和$N(1720)\, \frac{1}{2} (\frac{3}{2}^+)$作为中间态连贯地考虑在内。还包括t-通道$K^*(892) \frac{1}{2}(1^-)$矢量介子交换。结果表明，$K^*(892)$交换对$πΔ\rightarrow ΣK$反应是不可分辨的，而该介子对$πΔ\rightarrow ΛK$反应没有贡献。此外，在重离子碰撞中，$πΔ\ri…
1994-07-25 nucl-th
The $K^- p \rightarrow ηΛ$ reaction in an effective Lagrangian model
我们报告的理论研究的$K^- p \to ηΛ$反应阈值附近使用有效的拉格朗日方法。考虑了$s-$通道$Λ(1670)$、$t-$通道$K^*$和$u-$通道质子极图的作用。我们表明，总的截面数据是很好地再现。然而，仅考虑$s-$波$Λ(1670)$态以及$t-$和$u-$通道的背景贡献并不足以描述$K^- p \to ηΛ$反应角分布中的碗状结构，这表明在某些能量区域应该存在对该反应有贡献的较高分波.事实上，如果我们考虑来自$D_{03}$共振的贡献，我们可以描述碗结构，然而，需要相当小的宽度（$\sim 2$ MeV）的这种共振。
2012-09-25 hep-ph nucl-ex nucl-th
Low energy reactions $K^-p\rightarrowΣ^0π^0$, $Λπ^0$, $\bar{K}^0n$ and the strangeness $S=-1$ hyperons
本文用手征夸克模型方法对低能反应$K^-p\rightarrow Σ^0π^0$、$Λπ^0$和$\bar{K}^0n$进行了联合研究。实验观察得到了很好的描述。详细分析了低奇异度$S=-1$超子共振在这些过程中的作用。我们发现：（i）在$K^-p\rightarrow Σ^0π^0$过程中，$Λ(1405)S_{01}$和$Λ(1520)D_{03}$都起主导作用。（ii）在$K^-p\rightarrow Λπ^0$反应中，发现了明显的$Σ(1775)D_{15}$和$Σ(1750)S_{11}$的存在，并可能存在$Σ(1620)S_{11}$的痕迹。$Σ(1750)S_{11}$和$Σ(1620)S_{11}$应分别对应于表示$[70,^48]S_{11}$和$[70,^28]S_{11}$;（iii）在$K^-p\rightarrow \bar{K}^0n$过程中，主要共振是$Λ(1405)$和$Λ(1520)$。还可以看到一些PDMATHAMT、PDMATHAND和PDMATHAMV的证据。在反应$K^-p\rightarrow Σ^0π^0$和$\bar{K}^0n$中需要$Λ(1670)S_{01}$与$\bar{K}N$的弱偶联。此外，通过对这些反应的分析，我们还发现$u$ -，t-通道背景和s-通道Born项在反应中起着至关重要的作用。
2013-09-08 hep-ex hep-ph nucl-ex
Constraints on Coupling Constants through Charged $Σ$ Photoproduction
将反应$γp \rightarrow K^{0} Σ^{+}$和$γn \rightarrow K^{+} Σ^{-}$的少量可用数据与为过程$γp \rightarrow K^{+} Σ^{0}$和$γp \rightarrow K^{+} Λ$开发的模型进行比较。据发现，这些现象学模型overpredicted的测量高达100倍。拟合所有这些反应的数据导致玻恩耦合常数急剧减少。
1995-02-06 hep-ph nucl-th
$η$-nucleus interaction from the $d+d$ reaction around the $η$ production threshold
$η$介子核被认为是一个有趣的奇异多体系统，自20世纪80年代以来一直在理论和实验上进行研究。最近，已经提出了在轻核如$d + d \rightarrow (η+ α) \rightarrow X$的聚变反应中形成$η$介子核，并且已经由WASA-at-COSY进行了实验。我们建立了一个理论模型来计算聚变反应中$η$介子核的形成速率，并给出了计算结果。我们发现，当$η$ -核相互作用为强吸引和小吸收时，反应中可以观察到$η$的束缚态.我们比较我们的结果与现有的数据的$d + d \rightarrow η+ α$和$d + d \rightarrow {^3 \rm He} + N + π$反应。我们发现，我们的理论模型与现有数据的分析可以提供新的信息的$η$ -核相互作用。
2017-08-25 hep-ph nucl-ex nucl-th
Test of the $h_1(1830)$ made of $K^{*}\bar{K}^*$ with the $η_c\rightarrow ϕK^{*}\bar{K}^{*}$ decay
我们提出了一个新的反应，互补的$J/ψ\rightarrow ηK^{*0}\bar{K}^{*0}$，其中$h_1$共振质量约$1830$兆电子伏的BESIII实验报告。新的反应是$η_c\rightarrow ϕK^*\bar{K}^*$或$η_c(2S)\rightarrow ϕK^*\bar{K}^*$。利用$J/ψ\rightarrow ηK^{*0}\bar{K}^{*0}$的分析信息，我们发现这两个$η_c$衰变的$K^*\bar{K}^*$不变质量分布在$1830$ MeV附近呈现出一个清晰的峰，与纯相空间得到的峰完全不同。我们建议实施这些反应来断言这种难以捉摸的共振的存在，其性质作为一个矢量-矢量分子与$0^-(1^{+-})$量子数，只耦合到$K^*\bar{K}^*$通道。
2014-05-01 hep-ex hep-ph nucl-th
Trace of $Λ(1405)$ resonance in low energy $K^{-}+\, ^{3}\mathrm{He}\rightarrow (π^{0}Σ^{0})+d$ reaction
本文研究了低能下的$K^{-}+\, ^{3}\mathrm{He}$反应。在动量表象下求解$\bar{K}Nd-πΣ{d}$三体系统的耦合通道Faddeev AGS方程，提取了散射振幅。为了追踪$πΣ$不变质量中$Λ$（1405）共振的特征，获得了$K^{-}+\,^{3}\mathrm{He}\rightarrowπΣ{d}$反应的氘能谱。使用了基于唯象和手征SU（3）方法的不同类型的$\bar{K}N-πΣ$势。结果表明，反映$Λ$（1405）质量分布和宽度的氘核能谱对$\bar{K}N-πΣ$相互作用模型有很强的依赖性。因此，对$πΣ$质量分布的精确测量有可能区分在形成$Λ$（1405）中起作用的可能机制。
2021-02-02 nucl-th
Structure of $Λ$(1405) resonance and $γ{p}\rightarrow K^{+}+(πΣ)^{0}$ reaction
对量子数为$I=1/2$，$J^π=(\frac{1}{2})^{+}$的$K\bar{K}N$体系进行了三体计算.利用可分离势模型，在动量表象下的三体Alt-Grassberger-Sandhas方程的基础上，计算了$(\bar{K}N)_{I=0}+K^{+}\rightarrow(πΣ)^{0}K^{+}$反应的$πΣ$质谱.在这方面，不同类型的$\bar{K}N-πΣ$势的基础上的唯象和手征SU（3）的方法被使用。研究了在$(πΣ)^{0}$质谱中观察到微量$Λ(1405)$共振的可能性。使用$χ^{2}$拟合，表明$Λ$（1405）共振的质量约为1417 $\mathrm{MeV}/c^{2}$。
2021-05-04 nucl-th
$Σ$ Resonances from $K^- N\rightarrow πΛ$ reactions with the center of mass energy from 1550 to 1676 MeV
对于$Σ$共振的研究，我们用有效的拉格朗日方法分析了反应$K^-n\toπ^-Λ$和$K^-p\toπ^0Λ$的微分截面和$Λ$极化。早期的实验和最近的水晶球实验在BNL的数据包括在分析与c.m.能量从1550到1676 MeV。我们的研究结果清楚地支持存在一个$Σ$共振与$J^P={1\over 2}^+$，质量接近1633 MeV，宽度约120 MeV，这证实了三星$Σ(1660) 1/2^+$在PDG。同时，我们的结果也不支持PDG中二星$Σ(1620){1\over 2}^-$的存在.给出了相关$Σ$共振和耦合参数的分析结果。
2012-08-15 hep-ph nucl-ex nucl-th
Combined analysis of the $π^-p\rightarrow K^0Λ$, $ηn$ reactions in a chiral quark model
用手征夸克模型对反应$π^-p\rightarrow K^0Λ$和$ηn$进行了联合分析。质心（c.m.）中的数据合理地描述了从阈值到$W\simeq 1.8$ GeV的能量范围。对于$π^-p\rightarrow K^0Λ$，发现$N(1535)S_{11}$和$N(1650)S_{11}$在阈值附近起关键作用。$N(1650)S_{11}$共振通过与$N(1535)S_{11}$的构型混合对反应作出贡献。$N(1535)S_{11}$和$N(1650)S_{11}$之间的相长干涉是导致全截面中阈值附近峰结构的原因。$n$ -极、$u$ -和$t$ -通道背景也对反应提供显著贡献。而对于$π^-p\rightarrow ηn$过程，总截面中的“第一峰”由$N(1535)S_{11}$主导，其对$N(1650)S_{11}$具有相当大的相消干扰。在$P_π\simeq $ 1.0 GeV/c（$W\simeq 1.7$ GeV）附近，在总截面中似乎有一个小的凸起结构，这可能是由$u$ -通道和$N(1650)S_{11}$之间的干涉所解释的. $N(1520)D_{13}$共振显著地影响截面的角分布，尽管在总截面中观察到较小的影响。$P$波态$N(1720)P_{13}$的作用还需进一步实验证实.如果$N(1720)P_{13}$具有$Γ\simeq 120$ MeV的窄宽度，正…
2016-02-14 hep-ph nucl-ex nucl-th
An amplitude analysis of the $\overline{N}N \to π^- π^+$ reaction
对于p $_{\sl lab}$ = 360 - 1000 MeV/c范围内的数据，对$\overline{p}p \rightarrow π^- π^+$进行了简单的分波振幅分析。需要非常少的分波来拟合数据，而所需的$J$值的数量在该能量范围内几乎没有变化。然而，所得到的一组分波振幅不是唯一的。我们讨论了可能的测量偏振光束和目标，这将严重限制和帮助解决目前的分析模糊。仅反应$\overline{p}p \rightarrow π^0 π^0$的新数据不足以达到该目的。
1995-10-26 hep-ph nucl-th
Extraction of Polarization Parameters in the $\mathrm{\bar{p} p} \rightarrow \barΩ Ω$ Reaction
提出了一种提取由强相互作用产生的$Ω$超子极化的方法。假设它们是自旋为3/2的粒子，相应的自旋密度矩阵可以用七个非零极化参数来表示，所有这些参数都可以从衰变产物的角分布中得到。此外，通过考虑完整的衰变链$Ω\rightarrow ΛK\rightarrow pπK$，可以获得不对称参数$β_Ω$和$γ_Ω$的大小。这种方法应用于$Ω$的特殊情况，可以推广到任何弱衰变的超子，并且非常适合于PANDA实验，在那里质子-反质子碰撞将大量产生超子-反超子对。其目的是朝着理解在这些过程中控制奇异性生产的机制迈出一步。
2018-03-30 nucl-th
The ANL-Osaka Partial-Wave Amplitudes of $πN$ and $γN$ Reactions
综述了$πN$和$γN$反应分波振幅的测定方法。预测的PWA显示在网页上（https：//www.phy.anl.gov/theory/research/anl-osaka-pwa）。给出了用预测的PWA计算（1）介子-重子（$MB$）与$MB, M'B'= πN, ηN, KΛ, KΣ$散射$MB \rightarrow M'B'$，（2）2 π介子产生$πN \rightarrow πΔ, ρN, σN \rightarrow ππN$，（3）介子光生$γN \rightarrow πN, ηN, KΛ, KΣ$，（4）π介子电生$N(e,e'π)N$，（5）含$N(e,e')X$的散射截面的公式.我们还提出了样本结果，从我们的数据拟合。
2019-10-04 hep-ex hep-ph nucl-ex
Contribution of the "hanged" diagrams into the reaction $np \to np π^+ π^-$
考虑了“悬挂”图对反应$np \rightarrow np π^+ π^-$的贡献。结果表明，考虑到这些图允许得到更好的描述的有效质谱的$π^+π^-$组合。
2012-08-20 hep-ph nucl-th
Possibility to study pentaquark states $P_{c}(4312), P_{c}(4440)$, and $P_{c}(4457)$ in $γp\rightarrow J/ψp$ reaction
受在LHCb上观测到的五夸克态$P_{c}(4312),P_{c}(4440)$和$P_{c}(4457)$的启发，采用有效拉格朗日方法研究了这三个$P_{c}$态通过相互作用$γp\rightarrow J/ψp$的光生. $t$通道Pomeron交换衍射过程被认为是$J/ψ$光生的主要背景.数值计算结果表明，通过假设分支比$Br[P_{c}\rightarrow J/ψp]\simeq 3\%$计算得到的理论截面与已有的$ γp\rightarrow J/ψp$过程的实验数据是一致的。在这样的分支比下，如果实验精度在100 MeV光子能量的仓内达到0.1 nb，则预期在$J/ψ$光产生中明显观察到两个峰。为了观察$P_{c}(4440)$和$ P_{c}(4457)$的双峰结构，需要更高的精度（约0.1nb/10 MeV）来区分两个接近的五夸克态。物理分支比越大，对实验精度的要求就越低。给出了反应$γp\rightarrow J/ψp$的微分截面。发现$t$通道Pomeron交换在极端前向角处提供急剧增加，并且在大多数能量点处提供相当大的贡献，而来自$s$通道$P_{c}$交换的贡献在阈值能量处起重要作用。建议在$E_{γ}\simeq 9.4-10.5$ GeV附近的近阈值能量区进行$γp\rightarrow J/ψp$过程的实验测量，并可在CEBAF@JLab和COMPA…
2019-05-31 hep-ph nucl-ex nucl-th
Evidence for a narrow $D_{03}$ state in $K^- p \rightarrow ηΛ$ near threshold
最近，我们报道了一个理论研究的$K^- p \to ηΛ$反应阈值附近的使用有效的拉格朗日方法。结果发现，水晶球合作组织测量的角分布数据的描述需要具有质量为$M=1668.5\pm 0.5$ MeV和总衰变宽度为$Γ=1.5\pm 0.5$ MeV的$D_{03}$共振，这不是常规的$Λ$（1690）或粒子数据组书中列出的其他$Λ$状态。在目前的工作中，我们研究了在同一框架内的$K^- p \to ηΛ$反应中的$Λ$极化。结果表明，这种窄$D_{03}$态的存在也与目前的$Λ$极化数据相一致，并且在$P_{K^-}=735$ MeV下更精确的$Λ$极化数据可以为这种共振的存在提供进一步的证据。此外，还讨论了$Λ(1690)$共振在该反应中的作用.
2012-11-19 hep-ph nucl-th
Low energy reaction $K^-p\rightarrowΛη$ and the negative parity $Λ$ resonances
本文用手征夸克模型方法研究了低能反应$K^-p\rightarrowΛη$。得到了现有实验数据的良好描述。发现$Λ(1670)$在阈值附近起主导作用。此外，$u$ -和$t$ -通道背景在该反应中也起关键作用。由于$D$波态$Λ(1690)$与$ηΛ$的耦合很小，所以它的贡献可以忽略不计.为了理解从$\bar{K}N$散射中提取的低位负宇称$Λ$共振的强耦合性质，我们进一步研究了它们的强衰变。发现这些共振态很可能是不同组态之间的混合态。将这些低位的负宇称$Λ$共振看作是混合的三夸克态，我们可以合理地理解它们的强衰变性质和从$\bar{K}N$散射中提取的强耦合性质.作为一个副产品，我们还预测了失踪的$D$波态$|Λ\frac{3}{2}^-\ >_3$与质量$\sim1.8$ GeV的强衰变特性。我们建议我们的实验同事在$Σ(1385)π$和$Σπ$通道中搜索它。
2013-09-08 hep-ex hep-ph nucl-ex
Leading order corrections to the Bethe-Heitler process in the $γp\rightarrow l^+l^-p$ reaction
使用$γp\rightarrow l^+ l^- p$过程，在双μ子产生阈值之上和之下的质子上的双轻子产生截面的比率允许提取有效的轻子-质子相互作用，如果轻子普适性是精确的，则需要对于电子和μ子是相同的。为了测试在百分比水平上破碎的普适性的情况下，大小可以解释从电子散射和μ介子氢光谱中提取的不同质子电荷半径，我们评估了对这个过程的所有单圈QED校正，包括完整的轻子质量依赖性。此外，我们表明，双光子交换过程与两个光子连接到质子线消失后，平均双轻子角，并估计相对较小的质子辐射。我们比较了完整的单圈计算与软光子近似相同的顺序，并提出了一个计划的实验估计。
2019-06-06 hep-ph nucl-ex nucl-th
Reexamination of the role of the $Δ^{\ast}$ resonances in the $pp\rightarrow nK^{+}Σ^{+}$ reaction
本文采用等效拉格朗日方法和等压模型，系统地研究了$Δ^{\ast }$共振在$pp\rightarrow nK^{+}Σ^{+}$过程中的作用。我们发现，一个$P_{31}$状态，无论是$Δ^{\ast }(1750)$或$Δ^{\ast }(1910)$，是有利的数据，而$P_{33}$状态，即$Δ^{\ast }(1920)$，有很小的贡献。此外，亚阈值$S_{31}$ $Δ^{\ast }(1620)$共振或强$nΣ$终态相互作用或两者都有可能在阈值附近的贡献，这取决于所测量的截面。我们展示了不变的质量分布和Dalitz图，以调查是否有可能区分这些观测值中有争议的$KΣ$产生机制。
2015-11-12 nucl-th
The neutron radiation capture process $n+p\rightarrow D+γ$ and $^1 S_0$ $np$ wave function
用不同的实际$^{3}S_{1}$氘和$^{1}S_{0}$ $np$散射波函数计算了中子俘获反应$n+p\rightarrow d+γ$在阈下的截面。结果发现，这种反应与热中子可以描述没有介子交换电流的贡献。
2017-06-21 nucl-th
Dilepton production in pp and np collisions at 1.25 GeV
在核子占优势的模型和$Δ$共振模型下，研究了实验室动能为1.25 GeV的包含反应$pp \rightarrow e^+ e^- X$和$np \rightarrow e^+ e^- X$.这些反应的实验数据最近由HADES协作组报道。在原始模型中，双轻子要么是由核子和$Δ$共振$R \rightarrow N e^+ e^-$的衰变产生的，要么是由$R \to Nπ^0$和$R \to Nη$衰变中产生的$π^0$ -和$η$ -介子的Dalitz衰变产生的。发现$pp \rightarrow e^+ e^- X$反应中的双轻子不变质量分布可以很好地由$R \rightarrow N e^+ e^-$衰变和$R \rightarrow N π^0$，$π^0 \to γe^+e^-$衰变的贡献再现。在共振中，主要的贡献来自$Δ(1232)$，它决定了直接衰变通道$R \rightarrow N e^+ e^-$和π衰变通道。在碰撞$np \rightarrow e^+ e^- X$中，$η$ -介子Dalitz衰变、辐射俘获$np \rightarrow d e^+ e^-$和$np \rightarrow dη$韧致辐射产生了额外的重要贡献。这些机制可以部分地解释强过剩的双轻子在横截面的碰撞$np$与$pp$，范围从7到100倍的双轻子不变质量为0.2至0.5 GeV。
2011-08-22 nucl-th
The dd -> 4He eta Reaction Near Threshold
接近阈值的反应$dd\rightarrow \,^4\!H\!e\,η$的横截面在两步模型中估计，类似于成功描述近阈值$pd\rightarrow \,^3\!H\!e\,η$生产的模型。一个$π$ -介子，在一个$dp\rightarrow \,^3\!H\!e\,π^o$过程中在目标氘核的一个核子上产生，通过另一个核子上的二次$π^o n \to n\,η$反应转化为$η$ -介子.运动学是这样的，这两个过程几乎是物理的，因此只需要很小的费米动量。该模型的预测与最近的Saclay实验数据吻合得很好。一个类似的模型，当应用于近阈值$n\,^3\!H\!e\rightarrow \,^4\!H\!e\,η$反应，预测一个相当相似的大小的横截面，但实验困难，使这一研究的$η\, ^4\!H\!e$相互作用的可疑手段。
1995-10-03 nucl-th
Productions of $f_{1}(1420)$ in pion and kaon induced reactions
用有效拉格朗日方法研究了质子靶上π介子和K介子诱导反应产生的$f_{1}(1420)$.本文介绍了两种处理$t$通道玻恩项的方法，即Feynman模型和Regge模型，计算了$π^{-}p\rightarrow f_{1}(1420)n$和$K^{-}p\rightarrow f_{1}(1420)Λ$反应的总截面和微分截面.计算结果表明，Feynman模型和Regge模型都能再现$π^{-}p\rightarrow f_{1}(1420)n$反应总截面的实验数据。根据确定的π介子诱导反应的参数，在相同的束流动量范围内，预测了文献中数据较少的$K^{-}p\rightarrow f_{1}(1420)Λ$反应截面。结果表明，两种处理方法得到的总截面的线形有很大的不同。两个反应的截面在$μ$ b或更大的数量级，在束流动量高达10 GeV/c。给出了π介子和K介子诱导反应的微分截面。发现在Regge模型中，$t$通道在极端前向角处提供急剧增加。结果表明，在质子靶上的K介子诱导反应中的$f_1(1420)$的实验研究与在π介子诱导反应中的实验研究一样有希望。这种实验测量也非常有助于阐明$f_1(1420)$的产生机制。
2019-01-11 hep-ph nucl-ex nucl-th
Pion Polarizability, Radiative Transitions, and Quark Gluon Plasma Signatures
人们能期望QGP的伽马射线速率高于热强子气相的伽马射线速率吗？Xiong，Shuryak，Brown（XSB）计算了热强子气体通过反应$π^- + ρ^0 \rightarrow π^- + γ$产生光子。他们假设该反应通过α $_1$进行（1260）。他们还使用他们估计的$_1$辐射宽度来计算π介子极化率;遵循Holstein先前指出的联系。然而，对于$_1$（1260）$\rightarrow πγ$，实验辐射宽度比XSB估计和使用的1.4 MeV值小两倍多。我们描述了如何在费米实验室E781中通过Primakoff反应$π^- + γ\rightarrow π^- + ρ^0$研究γ产生反应（通过逆反应，细致平衡）。这样的研究可以提供数据基础，评价的γ生产实验在QGP搜索的效用。人们可以通过实验检验XSB的$_1$优势假设。在费米实验室E781中重新测量a $_1(1260)$辐射宽度和π介子极化率也将使我们能够重新评估它们预期关系的一致性。
1994-10-04 hep-ph nucl-th
$K^- d\rightarrow πΛN$ reaction for studying charge symmetry breaking in the $ΛN$ interaction
提出利用停止 K 介子引发的两个同位旋对称 $K^-d$ 反应，通过微分截面比值研究低能 ΛN 相互作用中的电荷对称性破缺。
2022-01-18 hep-ph nucl-ex nucl-th
Amplitude analysis of the $\overline{N}N \to K^-K^+$ reaction
对$p_{\rm lab}$ = 360 - 1000 MeV/ $c$范围内的数据进行了$\overline{p}p \rightarrow K^-K^+$的简单分波振幅分析。在这一低动量区间内，只需要$J$等于0、1和2的分波振幅，就能很好地拟合实验数据。该最大$J$ = 2值小于在相同动量间隔中反应$\overline{p}p \rightarrow π^-π^+$的数据所需的值。
1996-04-19 nucl-th
Entanglement in joint $Λ\barΛ$ decay
我们研究了反应$e^+ e^- \rightarrow γΛ(\rightarrow pπ^-) \barΛ(\rightarrow \bar{p}π^+)$中的联合$Λ\barΛ$衰变。这个反应可以提供类时区域中λ重子的电磁形状因子的信息。我们提出了一个传统的基于量子力学的计算，其中生产和衰变步骤是连贯的，并在最终状态的质子和反质子自旋的总和进行。由此产生的截面分布是显式协变的，因为它是表示在参与粒子的四个动量矢量的标量积。我们比较这种计算的折叠方法，我们延长，明确协变。在折叠方法中，产生和衰减分布，而不是振幅，被折叠在一起。特别重要的是正确计算可能的中间超子自旋态的数目。
2013-06-03 hep-ph nucl-th
The reaction $pp \to ppπ^0$ near threshold
我们对反应$pp \rightarrow ppπ^0$在阈值附近进行了动量空间计算。直接生产和π介子再散射被考虑在内。对于后者，采用从$πN$相互作用的微观模型获得的T矩阵。讨论了在$ pp \rightarrow ppπ^0$研究中常用的一些近似的影响。我们发现，这些近似高估的截面，也修改其能量依赖性。我们从再散射中获得了显著的贡献，但还不足以描述数据。
1995-08-02 nucl-th
Adiabatic self-consistent collective path in nuclear fusion reactions
用绝热自洽集体坐标（ASCC）方法，在微观上确定了聚变反应的集体反应途径$^{16}$ O + $α$ $\rightarrow$ $^{20}$ Ne和$^{16}$ O+ $^{16}$ O $\rightarrow$ $^{32}$ S.集体路径最大程度地与其他固有自由度解耦。的反应路径原来偏离与标准的平均场计算与四极矩和八极矩的约束。在ASCC方法中定义的电势和惯性质量沿反应路径计算。计算了这些系统的亚势垒熔合截面。库仑势垒内的惯性质量可能对深亚势垒能量处的熔合截面有显著影响。
2017-06-27 nucl-th
Heavy Meson Production in Proton-Nucleus Reactions with Empirical Spectral Functions
本文在经验谱函数的基础上研究了$p + ^{12}C$反应中$K^+, ρ, ω$和$ϕ$介子的产生。高动量，高去除能量的光谱函数的一部分被发现是可以忽略不计的，在所有情况下接近绝对阈值。此外，两步过程（$pN \rightarrow πN N; πN \rightarrow N + K^+, ρ, ω, ϕ$）占主导地位的截面在阈值能量与早期的计算的基础上的折叠模型。
1996-07-24 nucl-th
Chiral Perturbation Approach to the pp -> pp pi0 Reaction Near Threshold
对近阈$pp \rightarrow ppπ^0$反应的理论处理通常是基于各种唯象的拉格朗日量。在这项工作中，我们研究这些方法和系统的手征微扰方法之间的关系。我们的手征微扰计算表明，与传统的唯象处理相比，π介子再散射项应显著增强，并且该项应具有实质性的能量和动量依赖性。这种能量-动量依赖的一个重要后果是，对于一个有代表性的阈值运动学和我们的半定量计算的框架内，rescattering长期干扰破坏性与Born长期在形成鲜明对比的建设性干扰中获得的常规治疗。这种相消干涉使得$pp \rightarrow ppπ^0$的理论截面比实验值小得多，这一特征表明重介子交换对解释实验数据的重要性。
1996-01-26 hep-ph nucl-th
Hard Photodisintegration of 3He into pd pair
最近对$^3He$核到$pd$对在$90^0$质心处的高能光致蜕变的测量表明，能量标度符合夸克计数规则，并且$s^{-17}$指数空前地大。为了理解这一过程的基本机制，我们扩展了硬再散射机制的理论形式来计算$γ^3He\rightarrow pd$反应。在HRM中，入射的高能光子撞击靶中一个核子的夸克，该夸克随后与另一个核子的夸克发生硬再散射，在反应的终态产生硬二体系统。在HRM框架内，我们导出了反应微分截面的无参数表达式，它由$^3He\rightarrow pd$跃迁谱函数、硬$pd\rightarrow pd$散射截面和硬再散射过程中夸克有效电荷的交换来表示.所有这些因素的数值估计导致的截面的大小，这是令人惊讶的，在一个良好的协议与数据。
2017-02-17 hep-ph nucl-th
Role of the low-lying nucleon resonances in the $p\bar{p} \to ψη$ reaction
在有效拉格朗日方法中，我们研究了低能下的$p\bar{p} \rightarrow ψη$ [ $ψ\equivψ(3686)$，$J/ψ$ ]反应，其中考虑了核子极和低位核子共振、$N(1520)$、$N(1535)$和$N(1650)$的贡献。所有的模型参数确定的帮助下，目前的实验数据的衰减$ψ\to p \bar{p} η$。在模型参数范围内，预测了$p\bar{p} \rightarrow ψη$反应的总截面和微分截面。结果表明，不同核子共振的不同振幅之间的相对相位将显著改变$\bar{p} p \to ψη$反应的角分布。因此，我们认为这些反应适合于实验研究低能核子共振的性质和反应机理。我们希望这些理论计算可以通过未来的实验进行验证。
2020-05-29 hep-ex hep-ph nucl-th
Rates for the reactions antiproton-proton --> pi phi and gamma phi
我们研究了静止时反质子-质子湮灭为$πϕ$和$γϕ$。$\overline{K^*}K+K^*\overline{K}$和$ρ^{+}ρ^{-}$对$\overline{p}p\rightarrowπϕ$态的再散射是相当大的，在分支比中为$(0.90\, {\rm to}\,2.6)\times 10^{-4}$级，但小于实验。对于$\overline{p}p\rightarrowγϕ$，再散射贡献可以忽略，但$γϕ$通道可以很好地解释为$ρϕ$中间态结合矢量介子优势。
1993-11-23 nucl-th
Meson-exchange Model for $πN$ scattering and $γN -> πN$ reaction
通过对具有$N,Δ,π$、$ρ$、$ω$和$γ$场的模型拉格朗日量进行幺正变换，导出了由裸$Δ\leftrightarrowπN$、$γN$顶点相互作用和能量无关的介子交换$πN \leftrightarrow πN, γN$跃迁算符组成的有效哈密顿量.通过对$ρ$和$Δ$的唯象形状因子和耦合常数的选择，该模型能很好地描述$πN$散射的相移，直至$Δ$的激发能区。结果表明，最近的LEGS数据的最佳再现$γp \rightarrow π^0 p$反应中的光子不对称比提供了相当有限的约束的耦合强度$G_E$的电$E2$和$G_M$的磁$M1$跃迁的裸$Δ\leftrightarrow γN$顶点和不太确定的耦合常数$g_{ωNN}$的$ω$介子。在$G_M = 1.9 \pm 0.05$，$G_E = 0.0 \pm 0.025$和$7 \leq g_{ωNN}\leq 10.5$的范围内，预测的微分截面和光子不对称性比与$γp \rightarrow π^0 p$，$γp \rightarrow π^+ n$和$γn\rightarrow π^- p$反应的数据总体上很好的协议从180 MeV的$Δ$激发区。预测的$M_{1^+}$和$E_{1^+}$多极振幅也与振幅分析确定的经验值吻合得很好。所构造的有效哈密顿量不涉及核子重整化问题，因而适用于核多体计算。我们还表明，在$K$ -矩…
1996-06-06 nucl-th
Theoretical study of the direct $α+d$ $\rightarrow$ $^6$Li + $γ$ astrophysical capture process in a three-body model II. Reaction rates and primordial abundance
本文用三体模型计算了直接俘获过程$α+d$ $\rightarrow$ $^6$ Li + $γ$的天体物理S因子和反应速率，以及$^6$ Li元素的丰度。初始态分解为氘束缚态和$α+d$散射态。用超球拉格朗日网格方法将最终核$^6$ Li（1+）描述为三体束缚态$α+n+p$。在S波和D波重叠积分的渐近性的校正已经完成了E2 S因子。计算了从初始的等单重态到最终的$^6$ Li（1+）束缚态的小的等三重态分量的同位旋禁戒E1 S因子。结果表明，三体模型能够在实验误差范围内再现LUNA合作组的最新天体物理S因子和反应速率实验数据。估算的$(0.67 \pm 0.01)\times 10^{-14}$的$^6$ Li/H丰度比与LUNA合作组最近测量的$(0.80 \pm 0.18)\times 10^{-14}$非常一致。
2018-08-13 astro-ph.CO astro-ph.GA astro-ph.SR
Nucleon Resonances with Hidden Charm in $γp $ reactions
利用现有的介子-重子耦合道模型的预言，研究了$γp$反应中核子隐魅共振态$N^*_{c\bar{c}}$的激发。对于$γ\,p\rightarrow J/ψ\, p$过程，我们首先计算Pomeron交换振幅的参数确定从拟合可用的总截面数据不变的质量$W=300$ GeV。然后，我们添加的共振振幅，以检查在近阈值能量区域的$γ\,p\rightarrow J/ψ\, p$的横截面上的$ N^*_{c\bar{c}}$激发的影响。$N^*_{c\bar{c}}\to MB$跃迁矩阵元由介子-重子耦合通道模型预测的部分衰变宽度确定。用矢量介子占优（VMD）模型计算了$γp \to N^*_{c\bar{c}}$跃迁振幅。总的$γp\rightarrow J/ψ\, p$振幅则取决于离壳形状因子，参数为$F_V(q^2)=Λ^4/(Λ^4 + (q^2 - m^2_V)^2)$和$Λ=550$ MeV。然后，我们证明，$N^*_{c\bar{c}}$可以最容易地确定在大角度的外出$J/ψ$的贡献从坡密子交换的微分截面中变得可以忽略不计。在相同的VMD模型和$N^*_{c\bar{c}}$的耦合沟道模型下，我们还计算了$γ\,p\rightarrow Vp\rightarrow N^*_{c\bar{c}} \rightarrow \bar{D}^0Λ_c^+ (\bar{D}^{*0}Λ_…
2019-06-12 nucl-ex nucl-th
The Role of the $Δ(1920)$ Resonance for Kaon Production in Heavy Ion Collisions
$K^+$介子在核物质中的长平均自由程使得这种粒子成为中等能量（100 MeV至3 GeV/核子）的核-核反应动力学的合适信使。这样做的先决条件是基本生产截面$πN \rightarrow ΣK$的知识。在这里，这些横截面的研究首次明确包含相关的重子共振高达2 GeV的中间状态。在$πN \rightarrow ΣK$过程的计算中，考虑了重子共振态-- $N(1710)\, I(J^P) = \frac{1}{2} (\frac{1}{2}^+),\, N(1720)\, \frac{1}{2} (\frac{3}{2}^+)$和$Δ(1920)\, \frac{3}{2} (\frac{3}{2}^+)\,$。(We将此模型称为“共振模型”。还包括$K^*(892)\frac{1}{2} (1^-)$矢量介子交换。结果表明，$πN \rightarrow Σk$反应的不同通道，即$π^+ p \rightarrow Σ^+ K^+$，$π^- p \rightarrow Σ^- K^+$，$π^+ n \rightarrow Σ^0 K^+$（$π^- p \rightarrow Σ^- K^+$）和$π^0 p \rightarrow Σ^0 K^+$的总截面不仅在绝对值上不同，而且在它们的能量依赖性上也不同。这种形状的差异是由于混合的同位旋$I = 3/2$ $Δ(1920)…
1994-07-25 nucl-th
Off shell pi N amplitude and the p p->p p pi0 reaction
我们已经使用了一个传统的模型的$pp \rightarrow pp π^{0}$反应组成的玻恩项加上$s$ -波再散射项。作为一种新颖性，我们引入了离壳依赖性的$πN$ $s$波等振幅。当我们移动到问题中遇到的离壳情况时，这个振幅明显增强，因此，$pp \rightarrow pp π^{0}$横截面变得比在壳振幅上使用$πN$时大得多。使用了文献中发现的两种不同的离壳外推模型，获得的截面足够大，可以解释实验数据，尽管由于离壳外推的知识不完整，仍存在不确定性。
1995-03-21 nucl-th
