Phase Diagram of the One Dimensional $S=1/2$ $XXZ$ model with Ferromagnetic nearest-neighbor and Antiferromagnetic next-nearest neighbor interactions
研究了具有铁磁最近邻和反铁磁次近邻相互作用的一维$S=1/2$ $XXZ$模型的相图。利用量子重整化群方法得到了稳定的不动点和耦合常数的分布。实现了二阶QRG，得到了自相似哈密顿量。该模型显示了一个丰富的相图，其中包括不同的阶段，拥有量子自旋流体和二聚体相除了经典的Néel和铁磁的。不同相位之间的边界已经被示出为在相位空间中的两个不同平面上的投影。
2007-10-17 cond-mat.str-el
Anomalous ferromagnetic spin fluctuations in an antiferromagnetic insulator Pr_{1-x}Ca_{x}MnO_{3}
反铁磁（AFM）绝缘体Pr_{1-x} Ca_{x} MnO_{3}中的高温顺磁态的特征在于具有非常小能量尺度的铁磁（FM）自旋涨落。FM的波动表明，在电荷有序温度T_{CO}的强度急剧下降，但持续低于T_{CO}，并消失在AFM转变温度T_{N}。这些结果表明，掺杂锰氧化物中的FM波动的完全开关的自旋有序的重要性。
1998-09-02 cond-mat.str-el
Exchange coupling induced antiferromagnetic-ferromagnetic transition in $Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3/La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$ superlattices
研究了由两种反铁磁（AFM）电荷/轨道有序化合物$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$和$La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$构建的超晶格随$La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$（$LCMO$）厚度的变化。采用脉冲激光沉积技术在$LaAlO_3$基片上制备了高结构质量的薄膜。随着$LCMO$层厚度的增加，除了磁化率的增强外，还观察到反铁磁到铁磁的转变。沿场轴的场冷却磁滞回线的原点的小位移表明在超晶格中存在铁磁和反铁磁相。我们将这些特征归因于应变效应导致的$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3/La_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$界面处的AFM自旋波动。
2005-03-14 cond-mat.str-el
Photo-induced Antiferromagnetic-ferromagnetic Transition and Electronic Structure Modulation in GdBaCo$_2$O$_{5.5}$ Thin Film
利用时间分辨X射线磁性圆二色反射谱（XMCDR）和共振磁性X射线衍射（RMXD）研究了强关联氧化物系统GdBaCo $_2$ O $_{5.5}$薄膜的铁磁（FM）和反铁磁（AFM）超快动力学.观察到光致AFM-FM转变，其特征在于瞬态XMCDR超过未泵浦值的增加和RMXD的衰减。瞬态XMCDR和反射率的光子能量依赖性可能被解释为伴随的光诱导自旋态转变。
2021-05-21 cond-mat.str-el
Possible Manipulation of Kondo Effect by Transition between Antiferromagnetic and Ferromagnetic s-d Coupling
近藤效应起源于磁性杂质与导电电子之间的反铁磁（AFM）s-d耦合，而在铁磁（FM）区，由于自旋反转失效，近藤效应将被完全猝灭。以Au（111）表面的3d金属酞菁分子（MPc）为模型体系，研究了AFM/FM s-d耦合跃迁开关近藤效应的可能性.根据MPc分子的特点，建立了一个描述AFM/FM s-d耦合条件的哈密顿模型。原子力显微镜的s-d耦合可以转化为FM s-d耦合，如果最低未占轨道的自旋状态的变化。
2012-11-29 cond-mat.str-el
Spin dynamics in S = 1/2 antiferromagnetic chain compounds delta-(EDT-TTF-CONMe_2)_2X (X=AsF_6, Br): a multi-frequency Electron Spin Resonance study
用多频电子自旋共振（ESR）研究了准一维非二聚四分之一填充莫特绝缘体delta-（EDT-TTF-CONMe_2）_2X（X=AsF_6，Br）在4 ~ 420 GHz范围内的电子自旋共振（ESR）谱。在T~190 K以上的高温正交相，高温自旋磁化率的大小和温度依赖性可用S = 1/2的海森堡反铁磁链来描述，其中J_AsF_6 =298 K，J_Br=474 K，耦合常数分别为X=AsF_6和Br.我们从线宽的温度依赖性估计交换各向异性，J '/J ~2 * 10^{-3}。的线宽和g-移位的频率依赖性有一个不寻常的二次依赖在所有的晶体取向，我们归因于反对称交换（Dzyaloshinskiii-Moriya）相互作用。
2010-07-14 cond-mat.str-el
Ferromagnetic and antiferromagnetic dimer splittings in LaMn0.1Ga0.9O3
用中子非弹性散射方法研究了LaMn_（0.1）Ga_（0.9）O_3中Mn ~（3+）二聚体的磁激发。Mn ~（3+）离子的最近邻相互作用在基底（a，b）面是铁磁性的，但沿c方向是反铁磁性的，因此实验中同时存在两种不同类型的二聚体激发。从观测到的能谱中，我们得到了海森堡型交换作用Jab=0.210（4）meV，Jc=-0.285（5）meV，以及轴向各向异性参数D=0.036（6）meV。这些参数有很大的不同，来自同构的母体化合物LaMnO 3由于结构的影响。
2011-06-01 cond-mat.str-el
The phase diagram of the extended anisotropic ferromagnetic-antiferromagnetic Heisenberg chain
利用密度矩阵重整化群（DMRG）方法研究了具有铁磁最近邻和反铁磁次近邻相互作用的一维扩展各向异性海森堡模型的相图.我们分析了自旋算符在平面内和平面外的静态关联函数，并根据它们的关联范围对零温相进行了分类。在具有开放边界条件的$64,100,200,300$站点簇上，我们隔离了边界效应，并对我们的结果进行了有限尺寸标度。除了铁磁相，我们确定了两个无隙自旋流体相和两个大规模的激发。基于我们的相图和文献中已知的耦合常数的估计，我们对几种边缘共享材料的基态进行了分类。
2015-11-21 cond-mat.str-el
Double-Exchange Interaction in Optically Induced Nonequilibrium State: A Conversion from Ferromagnetic to Antiferromagnetic Structure
双交换（DE）相互作用，即由于电子运动和Hund耦合的组合而产生的铁磁（FM）相互作用，是广泛的一类FM阶数的众所周知的来源。在这里，我们表明，在高光激发态的DE相互作用是反铁磁（AFM）。分析了量子电子与经典自旋耦合的瞬态动力学。将交流场施加到金属FM状态会导致几乎完美的Néel状态。表征FM到AFM转换的时间由光振幅和频率缩放。这种隐藏的AFM相互作用归因于非平衡电子分布下的电子-自旋耦合。
2017-04-29 cond-mat.str-el
Nematic Tomonaga-Luttinger Liquid Phase in an $S=1/2$ Ferromagnetic-Antiferromagnetic Bond-Alternating Chain
本研究通过数值方法确定了$S=1/2$铁磁-反铁磁键交替链的基态相图，发现宽参数区域内的向列型Tomonaga-Luttinger液体相，并用微扰计算验证了相边界。
2022-08-24 cond-mat.str-el
Static and Dynamical Properties of the Ferromagnetic Kondo Model with Direct Antiferromagnetic Coupling Between the localized $t_{2g}$ Electrons
在一维空间中，分析了局域$t_{2g}$电子的自旋为经典自旋的情况下，近藤晶格哈密顿量与铁磁Hund耦合的相图，并将其作为温度、电子密度和局域自旋之间的直接反铁磁耦合$J'$的函数.研究静态和动态性能，一个行为，定性类似于实验结果的锰氧化物发生$J'$小于0.11单位的$e_g$跳跃幅度。特别是铁磁和反铁磁激发的共存观察到在低空穴密度与中子散射实验$\rm{La_{2-2x}Sr_{1+2x}Mn_2O_7}$与$x=0.4$。这种效应是由最近报道的倾向，在锰氧化物的电子模型中，空穴丰富的铁磁和空穴未掺杂的反铁磁畴之间的相分离。随着$J'$的增加，通过监测光学电导率和态密度来检测金属-绝缘体转变。磁关联揭示了无长程序但具有相当大关联长度的螺旋相的存在。电荷有序效应的迹象出现在电荷相关性的分析。
1997-12-14 cond-mat.str-el
Electronic structure and effects of dynamical electron correlation in ferromagnetic bcc-Fe, fcc-Ni and antiferromagnetic NiO
LDA+DMFT方法在迭代微扰理论（IPT）的框架下，具有完整的LDA哈密顿量，而无需映射到有效Wannier轨道上。然后，我们将这种LDA+DMFT方法应用于铁磁bcc-Fe和fcc-Ni作为过渡金属的测试，以及反铁磁NiO作为过渡金属氧化物的例子。Fe和Ni的3d带宽度比LDA窄，出现6 eV伴带。在NiO中，所得的电子结构是电荷转移绝缘体类型，带隙为4.3eV。这些结果与XPS实验结果符合得很好。组态混合和动力学关联效应在这些结果中起着至关重要的作用。
2008-09-26 cond-mat.str-el
Orbital Ordering Induced Antiferromagnetic Spin Fluctuations in the Ferromagnetic State of 50 % Hole-doped Manganites: Pr{1/2}Sr{1/2}MnO3 and Nd{1/2}Sr{1/2}MnO3
报道了空穴掺杂50%的锰氧化物Pr{1/2}Sr{1/2} MnO 3和Nd{1/2}Sr{1/2} MnO 3的自旋动力学的非弹性中子散射结果。在顺磁相，这些系统表现出脊型漫散射，表明二维铁磁（FM）的相关性。随着温度的降低，系统进入FM状态，但同时它们发展出A型反铁磁自旋涨落。FM态的自旋波色散是强各向异性的。这些行为可以一致地解释从潜在的轨道排序的观点。
1998-08-26 cond-mat.str-el
Anomalous magnetization of $S$=2 ferromagnetic-antiferromagnetic alternating chain with Ising anisotropy
我们首次在一个新的锰-verdazyl配合物[Mn（hfac）$_2$ ] $\cdot$（$o$ -Py-V）[hfac= 1，1，1，5，5，5-六氟乙酰丙酮; $o$ -Py-V=3-（2-pyridyl）-1，5-diphenylverdazyl]中实现了$S=2$铁磁-反铁磁（F-AF）交替链.通过$ab$ $initio$分子轨道计算、磁化强度和ESR测量，证实该化合物在低于约100 K下形成具有伊辛各向异性的$S=2$ F-AF交替链。此外，我们发现在1/4的饱和值，这可能是一个系统的量子性质的表现磁化强度的异常变化。
2015-03-19 cond-mat.str-el
Logarithmic corrections from ferromagnetic impurity ending bonds of open antiferromagnetic host chains
利用密度矩阵重整化群方法，分析了自旋为1/2的反铁磁链中铁磁杂质尾键的对数修正。对于自旋为1/2的Z形链在临界次近邻耦合下和自旋为1/2的标准海森堡链在长链极限下，证明了准简并基态能量中杂质贡献的通用有限尺寸标度$\sim {\frac 1 {L \log L}}$.使用精确的解决方案，后者的情况下，有人认为，可以提取的杂质贡献的熵和比热的标度分析。还证明了纯自旋3/2开海森堡链属于同一普适类。
2000-03-06 cond-mat.str-el
Non-ergodic one-magnon magnetization dynamics of the antiferromagnetic delta chain
该研究以反铁磁δ链为对象，探究其单磁子动力学的可调平衡化特性，发现交换相互作用比值决定单磁子空间是平带（部分平衡）还是色散带（完全平衡），并给出解析与数值依据。
2023-03-15 cond-mat.str-el quant-ph
Zigzag spin chains with antiferromagnetic-ferromagnetic interactions: Transfer-matrix renormalization group study
利用转移矩阵重整化群方法研究了具有不同近邻和次近邻相互作用的锯齿形自旋链的性质。系统的热力学量（磁化率和比热的温度依赖性），以及磁化强度的场依赖性进行了数值分析，具有高精度的热力学极限。计算结果与最近Rb $_2$ Cu $_{2}$ Mo $_{3}$ O $_{12}$的实验数据进行了比较。
2006-10-26 cond-mat.str-el
Ground-State Phase Diagram of an Anisotropic S=1 Ferromagnetic-Antiferromagnetic Bond-Alternating Chain
主要采用数值方法研究了含有$XXZ$和在位各向异性的$S=1$铁磁-反铁磁交替键链的基态相图。当铁磁相互作用比反铁磁相互作用强得多时，这个系统可以映射到各向异性自旋2链上。由于该系统中有许多量子参数，我们利用精确对角化、能级谱和唯象重整化群，数值计算了反铁磁耦合大小与其$XXZ$各向异性的平面上的GSPD.所得到的GSPD由六个阶段组成。它们是$XY$ 1、大- $D$（LD）、中间体- $D$（ID）、Haldron（H）、自旋1单重态二聚体（SD）和Néel相。其中，LD、H和SD相是平凡相，而ID相是平凡保护的拓扑相。前三者光滑连接，没有任何量子相变。与具有$XXZ$和在位各向异性的自旋为2的各向异性链的GSPD相比，ID相出现在更宽的区域。我们还比较了所得到的GSPD与微扰理论的结果。
2019-10-06 cond-mat.str-el
Topological Phases of the Spin-1/2 Ferromagnetic-Antiferromagnetic Alternating Heisenberg Chain with Frustrated Next-Nearest-Neighbour Interaction
研究了具有铁磁次近邻（NNN）相互作用的自旋为1/2的铁磁-反铁磁交替海森堡链。基态是弱NNN相互作用的Halcite相，弱反铁磁相互作用的铁磁相。我们发现了一系列的拓扑结构不同的自旋间隙相位与各种幅度的边缘自旋强NNN相互作用。这些相位之间的相位边界是基于DMRG计算确定的，具有补偿边缘自旋的附加自旋。结果发现，在铁磁-铁磁相边界上具有短程反铁磁关联的精确解代表了每个自旋能隙相。
2013-05-09 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Low-temperature specific heat for ferromagnetic and antiferromagnetic orders in CaRu1-xMnxO3
低温比热的CaRu 1-xMnxO 3的测量，以澄清d电子在铁磁和反铁磁秩序观察以上x=0.2的作用。发现比热除以温度C_p/T大致遵循T^2函数，并在较宽的x范围内得到了较大的电子比热系数γ。特别是，当x<=0.1时，γ与顺磁状态下x=0时的值（84 mJ/K^2 mol）相比没有变化，但当x大于0.2时，γ随x的增加而线性降低。伽马的这些功能强烈表明，巡回d电子紧密耦合的小和中间Mn浓度的磁顺序的演变。
2012-06-08 cond-mat.str-el
Coexistence and interaction of spinons and magnons in an antiferromagnet with alternating antiferromagnetic and ferromagnetic quantum spin chains
在传统的具有量子自旋的准一维反铁磁体中，磁激发由处于不同能量状态的磁振子或自旋子携带：它们不能独立共存，也不能相互作用。本文结合中子非弹性散射、量子蒙特卡罗模拟和随机相近似计算，报道了玻色铜矿-Cu_2（OH）_3Br中磁振子和自旋子共存及其相互作用的发现，并讨论了它们的物理性质。这是一种独特的量子反铁磁体，由交替的铁磁和反铁磁自旋1/2链组成，具有弱链间耦合。我们的研究提供了一个新的范例，人们可以研究两种不同类型的磁准粒子，磁振子和自旋子之间的相互作用。
2020-07-29 cond-mat.str-el
Magnetic excitations in the S = 1/2 antiferromagnetic-ferromagnetic chain compound BaCu2V2O8 at zero and finite temperature
与大多数量子系统随温度升高而迅速变得不相干不同，$S=1/2$二聚体磁体中的强关联在高温下持续存在，正如它们在有限温度下激发的不寻常的不对称线形所揭示的那样。在这里，我们定量探索和参数化的强相关的磁激发在有限的温度下使用高分辨率的非弹性中子散射模型化合物BaCu $_2$ V $_2$ O $_8$，我们表明是一个交替的反铁磁-铁磁自旋$-1/2$链。与最先进的计算技术相比，在很宽的温度范围内显示出良好的一致性。因此，我们的研究结果表明，在量子磁体中的高温下定量预测相干行为的可能性。
2016-07-17 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic order of ferromagnetically coupled dimers in the double pyrovanadate CaCoV$_2$O$_7$
用体磁化强度和中子粉末衍射测量研究了焦钒酸盐CaCoV $_2$ O $_7$的磁性。顺磁相的磁化率表现出居里-外斯行为，外斯温度为负$Θ\simeq -22.5$ K，表明反铁磁相互作用占主导地位。在$T_{\rm N} = 3.44$ K处，CaCoV $_2$ O $_7$表现出反铁磁有序，并伴随着$\sim 0.05$ ~ $μ_{\rm B}/{\rm Co}^{2+}$的弱净铁磁矩。中子粉末衍射证实了在$T_{\rm N}$以下反铁磁有序的形成。从磁性结构测定进一步证实，相邻共边八面体中的两个Co $^{2+}$离子具有几乎平行的（铁磁性）自旋排列，表明形成铁磁性自旋二聚体。反铁磁秩序，反过来，稳定了相当大的二聚体间的反铁磁相互作用。
2021-08-02 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Heisenberg-Ising delta-chain with bond alternation
研究了具有反铁磁海森堡底链和伊辛顶-底相互作用的自旋$\frac{1}{2}$ δ链。基底-顶端相互作用涉及键的交替。该模型的极限情况包括对称δ链和反铁磁链在交错磁场中的情况。利用精确对角化和密度矩阵重整化群方法研究了该模型的基态性质。作为键交替函数的基态相图由磁性相和各种非磁性相组成。除了亚铁磁相之外的所有相都被带隙，并且间隙的起源被清除。
2018-06-18 cond-mat.str-el
Antiferromagnetic Stacking of Ferromagnetic Layers and Doping Controlled Phase Competition in Ca$_{1-x}$Sr$_{x}$Co$_{2-y}$As$_{2}$
在寻找CaCo $_{2-y}$ As $_{2}$的二维（$2$ D）铁磁性和SrCo $_{2}$ As $_{2}$的条纹型反铁磁性之间的量子相变时，我们反而找到了磁性正方形Co层之间$1$ D磁阻挫的证据.我们目前的中子衍射数据的钙$_{1-x}$锶$_{x}$钴$_{2-y}$作为$_{2}$，揭示了一系列的$x$依赖的磁性转变，涉及不同的堆叠的$2$ D铁磁排列层具有不同的磁各向异性。我们解释了$x$依赖的磁序的变化，利用经典的分析计算的$1$ D海森堡模型，其中单离子磁各向异性和挫折的反铁磁最近和下一个最近的层交换是所有的组成依赖。
2019-07-15 cond-mat.str-el
Field-induced transition of the magnetic ground state from A-type antiferromagnetic to ferromagnetic order in CsCo2Se2
我们报告的磁性CsCo $_2$硒$_2$与ThCr $_2$硅$_2$结构，其特征在于通过一系列的磁化和中子衍射测量。我们发现CsCo $_2$ Se 2 $_2$经历了一个反铁磁有序态的相变，其Néel温度为$T_{\rm N} \approx$ 66 K.最近邻相互作用是铁磁的，正居里-外斯温度为$Θ\approx$ 51.0 K。我们发现CsCo $_2$ Se $_2$的磁性结构由铁磁片组成，这些铁磁片沿四极\textit{c}轴反铁磁堆叠，通常称为A型反铁磁序.在$T$ = 1.5 K时，观测到的有序磁矩的大小仅为0.20（1）$μ_{\rm Bohr}$ /Co。在$μ_0 H_{MM}$（5 K）$\approx$ 0.3 T的极小磁场中，我们已经观察到了一个可以归因于CsCo $_2$ Se $_2$自旋重排的变磁跃迁，在$μ_0 H_{\rm FM}$（5 K）$\approx$ 6.4 T的磁场中磁矩完全铁磁饱和。我们讨论了整个实验推导出的磁相图CsCo $_2$硒$_2$相对于其非常规的弱磁耦合。我们的研究特征CsCo $_2$ Se $_2$，这是化学和电子构成密切的$A_xFe_{2-y}Se_2$超导体，作为一个主机的多功能磁相互作用。
2016-05-03 cond-mat.str-el
Crystal structures and magnetic order of La{0.5+delta}A{0.5-delta}Mn{0.5+epsilon}Ru{0.5-epsilon}O{3} (A= Ca, Sr, Ba): Possible orbital glass ferromagnetic state
用中子粉末衍射方法研究了La{0.5 + δ}A{0.5-δ}Mn{0.5+ δ}Ru{0.5-δ}O{3}（A= Ca，Sr，Ba）的晶体学和磁性。所有研究的样品显示正交钙钛矿晶体结构，空间群Pnma，具有规则的（Mn，Ru）O{6}八面体，并且Mn 3+和Ru 4+离子没有化学有序。在低于Tc ~ 200-250 K时观察到铁磁自旋结构，平均有序矩为~ 1.8-2.0 Bohr磁子/（Mn，Ru）。长程铁磁性的观察和轨道有序的情况下，合理化的一个强大的锰-钌杂化，这可能会冻结的轨道自由度和扩大的eg价带，导致一个轨道玻璃态载体介导的铁磁性。
2004-12-22 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
On the Competition between Ferromagnetic and Antiferromagnetic States in Sr$_2$MnMoO$_6
据认为，Sr $_2$ MnMoO $_6$的磁性行为是由存在两个总能量极小值对应的金属铁磁和绝缘反铁磁状态，这可能是近简并依赖于呼吸失真的大小。
2002-12-27 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Thermodynamics of delta-chain with ferro- and antiferromagnetic interactions
受一种新型环状化合物$Fe_{10}Gd_{10}$的启发，记录基态自旋，其中磁性离子与$s=\frac{5}{2}$和$s=\frac{7}{2}$的排列对应于锯齿链，我们研究了具有竞争铁磁和反铁磁相互作用的δ链的热力学。我们研究经典和量子版本的模型。经典模型的精确求解和量子效应研究使用全对角化和有限温度Lanczos技术有限的δ链以及修改的自旋波理论。结果表明，量子自旋δ链磁化率的主要特征可以用经典自旋模型正确描述，而量子效应显著改变了比热的低温行为.讨论了所得结果与$Fe_{10}Gd_{10}$系统的关系。
2018-12-27 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Ferromagnetic Exchange Anisotropy from Antiferromagnetic Superexchange in the Mixed 3d-5d Transition-Metal Compound Sr3CuIrO6
本文报道了一维铜铱氧化物Sr $_3$ CuIrO $_6$中不寻常的铁磁性的实验和理论研究。利用Ir $L_3$边缘共振非弹性X射线散射，我们揭示了一个大的间隙磁激发谱。我们发现这是由一个不寻常的交换各向异性产生机制，即强铁磁各向异性所产生的反铁磁超交换，驱动交替的强和弱自旋轨道耦合的$5d$ Ir和3d铜磁性离子，分别。从对称性考虑，这种新的机制通常存在于具有共边Cu $^{2+}$ O $_4$斑块和Ir $^{4+}$ O $_6$八面体的系统中。我们的研究结果指出，不寻常的磁性行为，预计在混合的3d-5d过渡金属化合物通过交换途径，是不存在的纯3d或5d化合物。
2013-08-02 cond-mat.str-el
Breakdown of the magnetization plateau of the S=1/2 ferromagnetic-ferromagnetic-antiferromagnetic trimerized spin chain with anisotropy
研究了具有铁磁-铁磁-反铁磁相互作用的S=1/2各向异性自旋链在磁化强度M= M_{S} /3（M_{S}为饱和磁化强度）处磁化平台的击穿.我们考虑具有各向同性铁磁（三聚体）耦合J_{F}和各向异性反铁磁耦合（J_{x} = J_{y} = J_{AF}和J_{z} =Δ J_{AF}）的模型.对于大γ \equiv J_{F} / J_{AF}的极限，该模型等价于交换各向异性Δ的S=3/2 XXZ链。在平台区（小-γ）和非平台区（大-γ）之间存在相变。这种相变是Berezinskiii-Kosterlitz-无边界型的，我们从数值对角化数据确定相边界。当Δ=1时，在γ_{c}=15.4点处发生平台区和非平台区之间的相变。
1999-12-04 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Superconducting, ferromagnetic and antiferromagnetic phases in the t-t' Hubbard model
本文应用重整化群方法，确定了在Van Hove填充下的哈伯德模型的t-t'相图，它是t'/t的函数。该模型提出了铁磁，反铁磁和d波超导相。反铁磁性和d波超导性产生于相同的相互作用，并在参数空间的同一区域竞争。
1997-05-16 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Novel critical behavior of magnetization in URhSi:Similarities to uranium ferromagnetic superconductors UGe$_2$ and URhGe
利用修正的Arrott图、Kouvel-Fisher图、临界等温线分析和标度分析研究了铀铁磁体URhSi在T_C~ 10 K顺磁-铁磁相变前后的临界磁化行为。URhSi与铀铁磁超导体URhGe和UCoGe同构。通过标度分析和临界等温线分析，确定了URhSi在TC以下的自发磁化强度与温度关系的临界指数β = 0.300 ± 0.002，磁化率的临界指数γ = 1.00 ± 0.02，T_C下的磁性等温线的临界指数δ = 4.38 ± 0.04。这些临界指数满足Widom标度定律delta = 1+ gamma/beta。在铁磁状态下，URhSi的磁化强度具有很强的单轴磁各向异性。然而，铁磁转变的普适类不属于具有磁矩之间的短程交换相互作用的3D伊辛系统（β = 0.325，γ = 1.241，和δ = 4.82）。所得到的URhSi的磁化强度指数与铀铁磁超导体UGe_2和URhGe，以及铀铁磁体UIr和U（Co_0.98Os_0.02）Al的磁化强度指数相似。Tateiwa等人，Phys.Rev.B89，064420（2014）]。URhSi中铁磁转变的普适类可能与铀铁磁超导体和铀铁磁体中的普适类相同。铀化合物中磁化强度的非常规临界行为不能用以前对临界现象的理论解释来理解。从几个角度讨论了URhSi中超导性的缺乏。
2019-03-15 cond-mat.str-el
Frustration induced noncollinear magnetic order phase in one-dimensional Heisenberg chain with alternating antiferromagnetic and ferromagnetic next nearest neighbor interactions
利用耦合集团方法、数值精确对角化方法和数值密度矩阵重整化群方法，研究了具有交替反铁磁和铁磁次近邻相互作用的一维海森堡链的性质.在经典极限下，当a<1/2时，基态处于共线Neel态，而当a>1/2时，存在非共线倾斜态。对于量子情形，我们发现，虽然不存在经典Neel态，但当阻挫参数a超过临界点ac 1时，存在倾斜态。精确的临界点ac 1可以分别用耦合簇方法和数值精确对角化方法确定。耦合团簇方法和精确对角化方法的结果都揭示了由于量子涨落的作用，在ac 1处发生的相变类型从经典的二级相变转变为量子的一级相变。虽然在有限系统中存在另一个临界点ac 2，在该临界点处，基态从倾斜态演化到共线的Neel加铁磁态，但是该状态不存在，因为ac 2在热力学极限中趋于无穷大。
2014-06-17 cond-mat.str-el
Successive phase transitions to antiferromagnetic and weak-ferromagnetic long-range orders in quasi-one-dimensional antiferromagnet Cu$_3$Mo$_2$O$_9$
研究了具有反铁磁线性链和反铁磁线性链二聚体相互作用的Cu $_3$ Mo $_2$ O $_9$单晶的磁性，发现在$T_{\rm N} = 7.9$ K附近存在反铁磁二级相变.虽然弱的铁磁性的行为出现在较低的温度下，在低磁场，完整的reversible磁化不能检测到低至0.5 K。然而，当沿a轴的微小磁场反转时，在$T_{\rm c} \simeq 2.5$ K的弱铁磁（WF）相变以下的磁化强度中观察到跳跃，这表明矫顽力非常弱。平行于链的磁矩分量在$T_{\rm N}$下方形成AF长程有序（LRO），而垂直分量在零磁场下在$T_{\rm c}$上方无序，并在$T_{\rm c}$下方形成WF-LRO。此外，WF-LRO还通过甚至在$T_{\rm c}$和$T_{\rm N}$之间施加磁场来实现。这些结果可以用对称交换相互作用之间的磁阻挫和对称与非对称Dzyaloshinskiii-Moriya交换相互作用之间的竞争来解释。
2008-03-19 cond-mat.str-el
Entanglement, fidelity, and quantum phase transition in antiferromagnetic-ferromagnetic alternating Heisenberg chain
利用密度矩阵重整化群方法研究了反铁磁-铁磁交替海森堡链的保真度和纠缠熵。研究了各向异性对保真度和纠缠熵的影响。分析了保真度、纠缠熵与量子相变的关系。研究发现，对于大系统，基态熵和保真度都能很好地表征量子相变点。
2010-06-07 cond-mat.str-el quant-ph
Ferromagnetic Luttinger Liquids
利用微扰理论和玻色化方法研究了一维费米系统中的弱巡游铁磁性。我们发现，纵向自旋涨落以速度v_m << v_F的弹道方式传播，其中v_F是费米速度。这导致自旋通道中的大反常维数和单粒子谱函数中的强代数奇异性以及动量转移的横向结构因子q ~ 2Delta/vF，其中2Delta是交换分裂。
2002-07-16 cond-mat.str-el
Ferrimagnetism in delta chain with anisotropic ferromagnetic and antiferromagnetic interactions
我们分析和数值地考虑各向异性自旋- $\frac{1}{2}$三角链（锯齿链），其中顶自旋和底自旋之间的交换相互作用是铁磁的，而底自旋之间的交换相互作用是反铁磁的。在强各向异性交换作用的限制下，该模型可以看作是宏观简并基态受横向量子涨落扰动的Ising δ链。这些微扰提升了基态简并度，模型在静态顶自旋诱导的磁场中简化为基底XXZ自旋链。我们证明了该模型的基态是亚铁磁的。该模型的激发是由亚铁磁畴形成的，畴壁以有限的能量分开。在低温下，该系统被有效地分为两个独立的子系统，顶端子系统描述的伊辛自旋$\frac{1}{2}$链和基底子系统描述的XXZ链与无限的$zz$相互作用。
2016-07-21 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Antiferromagnetic rare region effect in $Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$
我们提出的证据共存的电子顺磁共振信号和反铁磁共振信号以上的反铁磁（AFM）转变（$T_N$）在$Pr_{0.5}Ca_{0.5}MnO_3$。我们确定后者与AFM罕见的区域内的格里菲斯相的情况下，与相关的温度尺度$T^\ast$延伸到室温以上。
2018-01-29 cond-mat.str-el
Interacting Boson Theory of the Magnetization Process of the Spin-1/2 Ferromagnetic-Antiferromagnetic Alternating Heisenberg Chain
利用相互作用玻色子近似研究了铁磁-反铁磁海森堡链的低温磁化过程。在低场区和饱和场附近，自旋波激发近似的$δ$函数玻色子气体的Bethe的anesthetic解决方案是可用的。通过数值求解积分方程计算了有限温度特性。并与MonteCarlo计算结果进行了比较，讨论了该近似的适用范围。
1997-12-25 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Devitrification of a glass-like arrested ferromagnetic phase in La0.5Ca0.5MnO3
在La0.5Ca0.5MnO3锰氧化物的磁化强度测量表明，高温长程铁磁金属相转变为反铁磁绝缘相，虽然一小部分的铁磁金属相进行玻璃状动力学逮捕，并在低温下与平衡反铁磁绝缘相共存。在这里，我们表明，通过电阻率测量，剩余的逮捕铁磁金属部分可以转化为平衡反铁磁绝缘相通过连续退火在较高的温度下，可能通过平衡相的异质成核。值得注意的是，这种玻璃铁磁金属相的更大的分数可以通过在更高的领域和更大的转换到平衡反铁磁绝缘相的结果冷却。
2007-10-30 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Delta chain with anisotropic ferromagnetic and antiferromagnetic interactions
本文用解析和数值方法研究了具有最近邻铁磁和次最近邻反铁磁相互作用的各向异性自旋$\frac{1}{2}$ δ链。对于一定的相互作用值，最低的单粒子带变得平坦，并且存在一类局域磁振子本征态，它们形成具有宏观简并度的基态。在这种情况下，该模型依赖于一个单一的参数，可以选择作为交换相互作用的各向异性。当该参数从零变化到无穷大时，模型在一维各向同性铁磁体和δ链上的受抑伊辛模型之间插值。结果表明，在这些限制的情况下，低温热力学性质的激发光谱的特定结构所支配。特别地，比热对于小的或大的各向异性参数相应地具有一个或无限多个低温最大值。有限链的数值计算表明，这种行为是通用的各向异性参数的确定值。
2015-07-06 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Characterization of Topological Phases of Spin-1/2 Frustrated Ferromagnetic-Antiferromagnetic Alternating Heisenberg Chains by Entanglement Spectrum
本文对J. Phys. Soc. Jpn. 82，064703（2013）中的方法使用由整个链的不同划分定义的两种纠缠谱来确认。对于数值计算，使用iDMRG方法。所得结果与前文提出的价键立体图一致。
2015-12-10 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Sharp magnetization step across the ferromagnetic to antiferromagnetic transition in doped-CeFe$_2$ alloys
当温度低于5 K时，在不同掺杂CeFe $_2$合金中，观察到了非常尖锐的磁化阶跃。在较高的温度范围（T $>$ 5 K），这种转变是相当顺利的性质。与最近在锰氧化物巨磁电阻和磁热材料Gd $_5$ Ge $_4$中观察到的类似行为相比，我们认为这种磁化阶跃是无序影响的一级相变的一个普遍特征。
2005-05-25 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Nature of visons in the perturbed ferromagnetic and antiferromagnetic Kitaev honeycomb models
Kitaev蜂窝模型拥有一个迷人的物质分形状态，其特征是涌现的马约拉纳费米子和一个携带涌现规范场通量的视子粒子。在精确可解模型中，这些视子是静态的，但某些扰动可以引起它们的运动。我们表明，塞曼场诱导的vison运动的性质是明显不同的铁磁与反铁磁Kitaev模型。也就是说，在铁磁模型中的vison有一个平凡的非投影平移对称，而在反铁磁Kitaev模型中，它有一个投影平移对称与$π$ -通量每单位细胞。铁磁情况下的vison带具有零Berry曲率，并且对热霍尔效应没有相关的本征贡献。相反，在反铁磁的情况下，有两个带隙的vison带与相反的陈数和相关的本征vison贡献的热霍尔效应。我们根据自旋液体候选物$α$ -RuCl $_3$的物理性质讨论了这些发现.
2023-01-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Kinetic arrest of the first order ferromagnetic to antiferromagnetic transition in Ce(Fe$_{0.96}$Ru$_{0.04}$)$_2$ : formation of a magnetic-glass
我们提出的直流磁化和磁弛豫研究结果表明，一个一级铁磁反铁磁转变的动力学逮捕Ce（Fe $_{0.96}$ Ru $_{0.04}$）$_2$。这导致形成非遍历玻璃状磁性状态。通过磁化动力学的减慢来跟踪磁性玻璃转变的开始。这种玻璃态是在外部磁场的帮助下形成的，这与众所周知的“自旋玻璃”态明显不同。
2005-08-26 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Ferromagnetic exchange field stabilized antiferromagnetic ordering in a cuprate superconductor
我们报告的实验证据形成的反铁磁团簇的复合材料制成的铜酸盐超导体La 1.85Sr 0.15CuO 4（LCu）和铁磁体La 0.6Sr 0.4CoO3（LCo）。通过线性和非线性交流磁化率测量发现，LCo的交换场抑制了LCu的动态反铁磁自旋涨落，使其转变为短程有序的超顺磁型反铁磁团簇，但这是以牺牲超导体积分数为代价的.这些收缩的超导体体积分数表现出量子尺寸效应（QSE），符合DeGennes-Tinkham超导体有限尺寸效应理论。
2022-11-01 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The delta-chain with ferro- and antiferromagnetic interactions in applied magnetic field
我们研究了在外部磁场中具有竞争铁磁和反铁磁相互作用的δ链的热力学，推广了以前研究的无场情况。该模型对最近合成的具有近量子临界性质的化合物Fe $_{10}$ Gd $_{10}$起着重要作用。对经典模型进行了精确求解，得到了低温热力学的显式解析结果。利用精确对角化和有限温度Lanzos技术研究了自旋- $s$量子模型。特别注意的是集中在磁化和磁化率。在相图的铁磁部分的经典模型的磁化定义的通用标度函数，这是有效的量子模型。研究了铁磁相和亚铁磁相临界点处磁化率与自旋量子数$s$的关系，并讨论了与Fe $_{10}$ Gd $_{10}$的关系。
2019-11-08 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Antiferromagnetic coupling and enhanced magnetization in all-ferromagnetic superlattices
研究了在（001）取向SrTiO $_3$上生长的La $_{0.7}$ Sr $_{0.3}$ MnO $_3$（LSMO）和SrRuO $_3$（SRO）超晶格的结构和磁性。具有20个单位晶胞（u.c.）并且变化的SRO层厚度显示在冷却通过温度时磁化强度突然下降，其中LSMO和SRO层都是铁磁性的。这种行为表明层之间的反铁磁耦合。此外，具有较薄的SRO层（n \TEXTsymbol{<} 6）的样品在10 K下表现出增强的饱和磁化强度。这些观察结果归因于界面区域中Ru和Mn离子的立体化学中可能的修改。
2006-04-11 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Competing ferromagnetic and antiferromagnetic phases on the frustrated Ising honeycomb lattice
University of Essex（埃塞克斯大学）
研究了受挫伊辛蜂窝晶格中铁磁与反铁磁相的竞争，揭示了相变行为和临界点的演变。
2026-01-27 cond-mat.stat-mech cond-mat.str-el
Ising-like Spin Anisotropy and Competing Antiferromagnetic - Ferromagnetic Orders in GdBaCo_{2}O_{5.5} Single Crystals
在RBaCo_{2} O_{5+x}化合物（R是稀土）中，铁磁-反铁磁竞争伴随着巨磁阻。我们研究了去孪晶的GdBaCo_{2} O_{5.5}单晶的磁化强度，发现Co^{3+}自旋具有显着的单轴各向异性，这与GdO_{0.5}平面中链氧的有序性密切相关。CoO_2平面反映了氧的有序性，也形成了由Co^{3+}离子以S=1和S=0状态交替排列组成的自旋态有序性。磁结构似乎是由弱耦合的铁磁梯与伊辛的时刻，这给出了一个简单的图片磁输运现象。
2003-04-25 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
NMR evidence for an inhomogeneous transition between the ferromagnetic and antiferromagnetic ground states in Pr$_{1-x}$Ca$_{x}$MnO$_{3}$ manganites
已知Pr $_{1-x}$ Ca $_{x}$ MnO $_{3}$锰氧化物的低温行为在$x\sim$ 0.3下经历从低Ca浓度下的绝缘铁磁状态到绝缘反铁磁状态的转变。以上的电荷有序效应（$x\sim 0.3$）的起始浓度，由外部磁场诱导的金属-绝缘体的转变也被观察到和相关的电荷有序状态的崩溃。在本文中，我们表明，铁-反铁磁转变发生在一个不均匀的方式：在临界浓度附近的样品是铁磁和反铁磁区域的混合物。零场NMR测量表明，一小部分的铁磁区域是在一个快速跳跃的制度，这表明，一小部分的样品可能是金属，即使在零场。快速跳跃区的这一部分在$x=$ 0.3时最大，这也是在最小场中观察到绝缘体-金属转变的浓度。
2002-11-07 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Magnetotransport Properties of Ferromagnetic/Antiferromagnetic Superlattices: Probing the role of induced magnetization in antiferromagnetic layer
本研究利用双轨道双交换模型模拟LSMO/PCMO铁磁/反铁磁超晶格，揭示了PCMO层中诱导铁磁矩对超晶格磁输运性质及电导率的关键影响，结果与实验一致。
2024-05-31 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
Superposition of ferromagnetic and antiferromagnetic spin chains in the quantum magnet BaAg2Cu[VO4]2
基于密度泛函理论能带结构计算、量子蒙特卡罗模拟和高场磁化强度测量，我们研究了最近提出的自旋为1/2的各向异性三角晶格BaAg 2Cu [VO 4]2的微观磁性模型.结果表明，该化合物的实际物理性质是由铁磁和反铁磁均匀自旋链的特殊叠加决定的，其最近邻交换耦合分别为Ja（1）~ -19 K和Ja（2）~ 9.5 K.这两条具有不同类型磁交换的链完美地模拟了三角形自旋晶格的比热，同时在磁化曲线上留下了与三角形晶格模型不兼容的清晰印记。铁磁和反铁磁自旋链都沿着晶体学“a”方向运行，并且在磁性CuO 4斑块和非磁性VO 4四面体的相互排列中略有不同。因此，这些微妙的结构细节对于交换耦合的铁磁或反铁磁性质至关重要，并提出了全面的微观建模对于正确理解过渡金属化合物中量子自旋系统的重要性。
2012-06-16 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.str-el
