Vortex phases and glassy dynamics in the highly anisotropic superconductor HgBa$_2$CuO$_{4+δ}$
我们提出了一个广泛的研究在高品质的单晶HgBa $_2$ CuO $_{4+δ}$（Hg 1201），一个高度各向异性的超导体，是一个模型系统，用于研究各向异性的影响的涡旋动力学。从磁化$M$测量在很宽的温度范围$T$和领域$H$，我们构建了一个详细的涡旋相图。我们发现，温度依赖的涡旋穿透场$H_p(T)$，第二磁化峰$H_{smp}(T)$，和不可逆场$H_{irr}(T)$都在低温下呈指数衰减，并表现出在高温下的行为的突变$T/T_c \gtrsim 0.5$。通过测量热激活涡运动（蠕变）$S(T,H)=|d \ln M(T,H) / d \ln t|$的速率，我们揭示了玻璃态行为涉及集体蠕变束的二维饼状涡以及温度和时间调谐的交叉从弹性（集体）动力学塑性流动。基于蠕变的结果，我们表明，第二磁化峰符合在低$T$的弹塑性交叉，但在较高的温度下的机制变化。
2019-09-04 cond-mat.supr-con
Magnetic and superconducting phase diagram of electron-doped Pr$_{1-x}$LaCe$_{x}$CuO$_{4}$
本文用零场μ子自旋旋转/弛豫（ZF-$μ$ SR）和磁化率测量研究了电子掺杂Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4}$（PLCCO）的磁性和超导电性。在0.04 $\leq$ { \it x} $\leq$ 0.11的样品中观察到对应于反铁磁（AF）阶的μ子自旋旋转。由于稀土磁矩的影响可以忽略不计，揭示了Ce掺杂后Cu自旋磁性的变化。体超导电性在宽的Ce浓度范围内被确定为0.09 $\leq$ { \it x} $\leq$ 0.20，最大转变温度为26 K。在低温下，超导相（SC）的突然出现伴随着AF有序相在{ \it x} $\sim$ = 0.09处的快速破坏，表明两相之间存在竞争关系。
2002-11-01 cond-mat.supr-con
Plastic vortex creep and dimensional crossovers in the highly anisotropic superconductor HgBa$_2$CuO$_{4+x}$
在暴露于上临界值和下临界值（$H_{c1}$和$H_{c2}$）之间的磁场的II型超导体中，穿透的磁通量形成涡旋晶格，其运动可以引起耗散。因此，超导体的磁化$M$通常随着磁场$B \propto n_v$（对于涡旋密度$n_v$）的增加而逐渐减弱。然而，一些材料表现出非单调的$M(B)$，在被称为第二磁化峰的位置处呈现出$M$的最大值。这种现象出现在大多数类别的超导体中，包括低$T_c$材料，铁基和铜酸盐，使其起源复杂化并引起了人们的强烈兴趣。在这里，我们报告在最佳掺杂和过掺杂的HgBa $_2$ CuO $_{4+x}$晶体的涡旋动力学，重点是一个制度，其中的涡旋晶格的塑性变形管理的磁性能。具体而言，我们发现，这两种晶体表现出明显的第二磁化峰，并从测量的字段和温度相关的涡蠕变率，识别和表征弹性和塑性涡动力学之间的相边界，以及多个以前未报道的过渡内的塑性流动制度。我们发现，第二磁化峰与弹性到塑性的交叉非常小的范围内的高场，和一个尖锐的交叉内的塑性流动制度的较宽范围的低场。我们发现的证据表明，这种过渡的塑性流动制度是由于一个维度的交叉，特别是从3D到2D塑性动力学的过渡。
2021-12-16 cond-mat.supr-con
Muon Spin Relaxation Studies of Magnetic-Field-Induced Effects in High-$T_{c}$ Superconductors
在高横向磁场（$\parallel \hat c$）中的μ子自旋弛豫（$μ$ SR）测量显示，在欠掺杂和Eu掺杂的（La，Sr）$_{2}$ CuO $_{4}$和La $_{1.875}$ Ba $_{0.125}$ CuO $_{4}$中存在强的场致准静态磁性，其存在远高于$T_{c}$和$T_{N}$。由μ子自旋弛豫率导出的Cu自旋极化的磁化率对应物，表现出对$T \sim 25$ K的发散行为。在过掺杂的La $_{1.81}$ Sr $_{0.19}$ CuO $_{4}$、最佳掺杂的Bi 2212和Zn掺杂的YBa $_{2}$ Cu $_{3}$ O $_{7}$中没有检测到场致磁性。
2005-10-06 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Absence of time reversal symmetry breaking in La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4}
我们对La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}单晶进行了零场μ子自旋旋转测量，以寻找赝能隙态中的自发电流。通过比较相图中材料的测量结果，我们对任何可能与赝能隙相关的时间反演对称性破缺场都设置了严格的上限。实验极限和建议的循环电流状态之间的比较有效地消除了这种状态存在于这个家庭的材料的可能性。
2008-07-01 cond-mat.supr-con
Evidence for complex order parameter in La_{1.83}Sr_{0.17}CuO_4
利用μ子自旋旋转（\muSR）技术研究了La_{1.83} Sr_{0.17} CuO_4单晶中的面内磁场穿透深度（λ_{ab}）。λ^{-2}_{ab}随温度的变化在10- 15 K附近有一个拐点，表明存在两个超导能隙：一个是d波对称的大能隙（Δ_1^d），另一个是s波对称的小能隙（Δ_2^s）。在μ 0 H =0.02T时，零温能隙的值分别为Δ 1^d（0）=8.2（2）meV和Δ 2^s（0）=1.57（8）meV。
2006-06-07 cond-mat.supr-con
Dimensionality of superconductivity in the infinite-layer high-temperature cuprate Sr0.9M0.1CuO2 (M = La, Gd)
通过在60 T脉冲磁场下的穿透深度和磁化强度测量，探讨了电子掺杂无限层高温超导化合物Sr_{0.9} La_{0.1} CuO_2的强磁场相图。对于H平行于（H_{c2} ^{ab}）和垂直于（H_{c2} ^c）CuO_2平面的上临界场，检测到各向异性比为8，其中H_{c2} ^{ab}外推至接近泡利顺磁极限160 T。超导相干长度沿c轴方向比晶格常数长，表明对波函数的轨道自由度是三维的。相反，Sr_{0.9} Gd_{0.1} CuO_2的低场磁化强度和比热测量表明，在CuO_2平面附近，体s波超导与大磁矩Gd顺磁性共存，表明库珀对的自旋自由度被强烈地限制在CuO_2平面上。在H_{c2} ^{ab}和磁化强度不可逆线H_{irr} ^{ab}之间的区域对于电子掺杂的高T_c铜酸盐来说非常大，这表明存在额外的量子涨落，可能是由于竞争的自旋密度波序。
2004-05-04 cond-mat.supr-con
Muon-spin rotation and magnetization studies of chemical and hydrostatic pressure effects in EuFe_{2}(As_{1-x}P_{x})_{2}
用磁化强度和μ子自旋转动研究了EuFe $_{2}$（As $_{1-x}$ P $_{x}$）$_{2}$的磁相图，并讨论了它们与化学（As被P等价取代）和流体静压的关系.测定并讨论了Eu和Fe自旋的磁有序度随P含量和流体静压力变化的磁相图。目前的研究表明，Eu和Fe亚晶格之间的磁耦合强烈地依赖于化学和流体静压。研究发现，化学压力和流体静压对Eu和Fe的磁序有相似的影响。
2013-01-25 cond-mat.supr-con
3D-melting features of the irreversibility line in overdoped Bi$_2$Sr$_2$CuO$_6$ at ultra-low temperature and high magnetic field
我们测量了过掺杂Bi $_2$ Sr $_2$ CuO $_6$单晶在B=28 T和T=60 mK时的不可逆磁化强度，并提取了不可逆线$B_{\rm irr}(T)$：数据在整个温度范围内可以解释为具有林德曼数$c_{\rm L}=0.13$的三维各向异性涡旋晶格熔化线。我们还简要讨论了替代模型，如二维和量子熔化的适用性，以及与磁阻实验的连接。
1999-12-23 cond-mat.supr-con
Strong correlation between field-induced magnetism and superconductivity in Pr$_{0.89}$LaCe$_{0.11}$CuO$_{4}$
用μ子自旋旋转（\msr）方法研究了电子掺杂铜氧化物超导体Pr $_{0.89}$ LaCe $_{0.11}$ CuO $_{4}$（$T_c\simeq26$ K）在200 Oe ~ 50 kOe范围内的局域磁响应.在顺磁状态下，μ子沿晶体c轴的奈特位移（$K_μ^z$）与面内磁化率$χ_{ab}$成正比。更令人惊讶的是，$K_μ^z$被超导性（低于$\sim$ 40 kOe）的出现强烈增强，随着场的增加，其符号在$\sim1$ kOe附近从正变为负。这一发现可以通过考虑由于与反铁磁Cu子晶格的超交换相互作用而导致的Pr离子的弱极化来理解，该超交换与超导性共存。
2004-07-09 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
The diamagnetism above the superconducting transition in underdoped La(1.9)Sr(0.1)CuO(4) revisited: Chemical disorder or phase incoherent superconductivity?
超导波动和不均匀性之间的相互作用提出了一个新的兴趣，由于最近的工作支持一个异常的[超越传统的高斯-金兹伯格-朗道（GGL）的情况下]抗磁性高于Tc在欠掺杂的铜酸盐。这一结论主要是基于低场等温磁化曲线中新异常的观察，与我们早期在欠掺杂La（1.9）Sr（0.1）CuO（4）[Phys. Rev. Lett. 84，3157（2000）]。这些看似内在的反常现象在各种有影响力的著作中被作为赝能隙区相位非相干超导性的“热力学证据”提出，这是目前铜酸盐超导体物理学的一个中心和有争议的问题。在这里，我们已经扩展了我们的磁化强度测量在La（1.9）Sr（0.1）CuO（4）的两个样品具有不同的化学无序，在其中一个接近与随机分布的Sr离子。对于该样品，相应的Tc分布可以近似为围绕平均Tc对称，而在最无序的样品中是强烈不对称的。在这两个样品中测量的磁化强度之间的比较提供了一个关键的检查所观察到的抗磁性异常，这是类似于那些声称由于相位波动由其他作者的化学无序起源。这一结论也适用于只受本征类化学无序影响的样品，提供了进一步的检查，即在正常状态下的赝能隙的打开不影响低掺杂铜酸盐的超导转变以上的本征抗磁性。它还表明，一旦这些障碍的影响被克服，剩余的前体抗磁性可以占在一个定量水平的GGL方法下的总能量截止。
2011-12-14 cond-mat.supr-con
Field-Induced Uniform Antiferromagnetic Order Associated with Superconductivity in Pr$_{1-x}$LaCe$_{x}$CuO$_{4-δ}$
研究了电子掺杂铜酸盐超导体Pr $_{1-x}$ LaCe $_{x}$ CuO $_{4-δ}$（PLCCO）的场诱导反铁磁（AF）有序与超导电性之间的强相关性.除了与$x=0.11$（这是接近AF相边界，$x\simeq0.10$）的标本，我们表明，一个与$T_c\simeq16$（$T_c\simeq16$ K在零场）也表现出减少幅度的感应力矩的场诱导AF秩序。在低磁场（$\sim10^2$ Oe）下的均匀μ子Knight位移表明AF序不局限于磁通线的核内，这与空穴掺杂铜氧化物的理论预测形成了鲜明的对比.μ子和Pr离子之间的异常非对角超精细耦合的存在也被详细证明。
2005-08-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Two-Dimensional Nature of Four-Layer Superconductors by Inequivalent Hole Distribution
本文给出了四层超导体CuBa_{2} Ca_{3} Cu_4 O_{12-δ}的磁化强度，T_c为\simeq 117 K。T_c（H）附近的高场磁化强度遵循Tešanović和Andreev给出的精确的二维标度函数。这一特征与CuO_2晶面数增加时层间耦合增强的推论相反。利用修正的Lawrence-Doniach模型分析了低场区的涨落感应磁化率。每个晶胞中独立波动的有效CuO_2层数g_{\rm eff}为\simeq 2而不是4，这表明四层CuO_2层中有两层处于远离其最佳掺杂水平的状态。这一结果可以解释为什么CuBa_{2} Ca_{3} Cu_4 O_{12-δ}表现出二维行为。
2000-10-19 cond-mat.supr-con
Critical Behaviour in the Spin Fluctuations and Superfluid Density of La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$
利用μ子自旋弛豫（$μ$ SR）和交流磁化率技术研究了La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$的低频自旋涨落和零温超流密度与掺杂的关系.在超导相图的一个大区域内，超导性与低频自旋涨落共存。由$μ$ SR检测到的自旋涨落的特征温度随着$x$的增加而降低，并且在临界掺杂$x_c\sim 0.19$以上消失。$x_c$的这个值与正常态赝能隙外推到零的掺杂相一致。超流密度的行为与低频自旋涨落相反。它随着$x$的增加而增加，并且对于$x>x_c$变得几乎不依赖于掺杂。这些结果与涉及$x_c$量子临界性的预测是一致的。
2001-03-09 cond-mat.supr-con
Implications of the isotope effects on the magnetization, magnetic torque and susceptibility
利用3D-XY标度关系分析了La 2-xSrxCu（16，18）O 4和YBa 2（63，65）CuO 7-x在Tc附近的磁化强度、磁矩和磁化率数据。结果表明，同位素效应对Tc的影响反映了同位素效应对各向异性的影响.通过对各向异性的一般行为的分析，同位素效应对临界性质（包括Tc、相关长度和磁穿透深度）的掺杂依赖性可以追溯到移动载流子浓度的变化。
2004-10-21 cond-mat.supr-con
Superconductivity and Field-Induced Magnetism in Pr$_{2-x}$Ce$_x$CuO$_4$ Single Crystals
本文报道了电子掺杂高T_c超导体Pr $_{2-x}$ Ce $_x$ CuO $_4$单晶的μ自旋旋转/弛豫（muSR）测量结果。在零外部磁场中，超导性被发现与铜自旋是静态的muSR时间尺度上共存。在外加磁场中，我们观察到奈特位移，这主要是由于磁矩上的Pr离子诱导。在超导转变温度T_c以下，整个样品中出现了一个额外的静磁有序源。这一发现是一致的反铁磁有序的Cu自旋中存在的涡旋。在~ 0.2T_c以上的温度下，涡旋态的面内磁穿透深度与温度的关系与空穴掺杂铜氧化物相似。
2003-02-20 cond-mat.supr-con
Freezing of stripes in lightly-doped La_{2-x}Sr_{x}CuO_{4} as manifested in magnetic and transport properties of untwinned single crystals
利用电阻率和磁化强度测量研究了轻掺杂La_{2-x} Sr_{x} CuO_{4}中AF畴界的横向滑移。我们讨论，这是冻结的横向边界运动是负责的外观的“自旋玻璃”功能在低温下。
2003-04-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Doping dependence of the vortex glass and sublimation transitions in the high-$T_{c}$ superconductor La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_{4}$ as determined from macroscopic measurements
磁化强度和交流磁化率测量用于表征高温铜酸盐超导体La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ CuO $_{4}$在大范围的掺杂（0.075 $\leq x\leq$ 0.20）的混合相。研究了高磁场（垂直于$CuO_2$面施加8特斯拉）下的一级涡旋晶格相变线$H_{FOT}(T)$、上临界场$H_{c2}(T)$和第二峰$H_{sp}(T)$。我们的研究结果揭示了一个强大的掺杂依赖的磁相图，这主要可以解释与欠掺杂的各向异性增加。在我们的解释，第一阶涡晶格相变是由于升华（而不是熔化）的涡晶格成气体的煎饼涡，而第二个峰值是有关的过渡到一个更无序的涡玻璃态。
2004-12-17 cond-mat.supr-con
Significant suppression of weak ferromagnetism in (La${}_{1.8}$Eu${}_{0.2}$)CuO${}_4$
通过对（La ${}_{1.8}$ Eu ${}_{0.2}$）CuO ${}_4$单晶的磁化强度测量，研究了其磁性结构.结果表明，在$T_N$ = 265 K以下，样品具有反铁磁长程有序结构，在$T_s$ = 130 K时，样品发生结构相变.在$T_s < T < T_N$下，Cu的自旋极化率表现出与低温正交相的La ${}_2$ CuO ${}_4$几乎相同的行为，这表明CuOPDMATHABMS平面外存在有限的自旋倾斜。在$T < T_s$，由自旋倾斜引起的弱铁磁矩的大小被抑制约70{%}。这种对弱铁磁矩的显著抑制与Stein { \it et al.}（Phys. Rev. B { \bf 53}，775（1996）），其中弱铁磁磁矩的大小强烈地依赖于晶体学对称性。基于这样的比较，在$T_s$（La ${}_{1.8}$ Eu ${}_{0.2}$）以下，CuO ${}_4$处于空间群为$Pccn$的低温少正交相。我们还讨论了可能的磁结构的纯低温四元相的空间群$P4_2/{ncm}$，这是相关的稀土和碱土离子共掺杂的La ${}_2$ CuO ${}_4$。
2003-03-08 cond-mat.supr-con
Field-induced magnetism in the high-$T_c$ superconductor Ca$_{2-x}$Na$_x$CuO$_2$Cl$_2$ with flat CuO$_2$ planes
用μ子自旋旋转（$μ$ SR）技术测量了一种铜氧化物超导体Ca $_{2-x}$ Na $_x$ CuO $_2$ Cl $_2$（$T_{\rm c}\simeq28.5$ K，接近最佳掺杂）混合态的内部磁场分布，测量范围达60 kOe. $μ$ SR线宽$Λ(B)$在较高场（$B>5$ kOe）下由于场感生磁性（Oe）而表现出过度增宽，其由关系式$Λ(B)\propto\sqrt{B}$描述。这表明，轨道电流和相关的准粒子激发起着主导作用，在稳定的准静态关联。此外，从观测到的直到$\sim80$ K的涡旋轨迹可以推断，在$T_{\rm c}$以上，涡旋脉动开始减慢，并且随着温度的降低，在$T_{\rm c}$处没有奇异性地持续发展。
2009-10-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Flux line lattice state versus magnetism in electron-doped cuprate superconductor Sr_{1-x}La_{x}CuO_{2}
本文报道了电子掺杂高$T_{\rm c}$铜氧化物超导体Sr $_{1-x}$ La $_{x}$ CuO $_{2}$（SLCO，$x=0.10$-0.15）中用μ子自旋旋转研究磁通线晶格态的微观细节。观察到磁性相和非磁性相之间的相分离的明显迹象，其中有效磁穿透深度[ $λ\equivλ(T,H)$ ]被选择性地确定为后一相。$λ(0,0)$ %相对于$T_{\rm c}$和相应的大超流密度（$n_s \propto λ^{-2}$）的极小值与具有$1+x$的载流子密度的大费米表面的存在一致，这表明即使在SLCO中的“最佳掺杂”下“掺杂的莫特绝缘体“也会击穿。此外，由$λ(0,H)$的场依赖性表明超导序参量中存在相对较弱的各向异性。这些观察结果强烈表明，在SLCO的超导电性是一个不同的类从空穴掺杂的铜酸盐。
2008-05-18 cond-mat.supr-con
Magnetic properties of the overdoped superconductor La$_{2-x}$Sr$_{x}$CuO$_{4}$ with and without Zn impurities
用磁化强度测量和中子散射研究了Zn取代的高掺杂$T_c$超导体La $_{2-x}$ Sr $_{x}$ Cu $_{1-y}$ Zn $_{y}$ O $_{4}$的磁性。磁化强度测量结果表明，对于无锌样品与$x \geq 0.22$的居里项诱导的磁化率的温度依赖性意味着存在局部顺磁矩。感应的居里常数对应于超过$x=0.22$的每额外Sr $^{2+}$离子0.5 $μ_B$的矩。Zn-取代在过掺杂的\lsco也诱导居里项，对应于1.2 $μ_B$每Zn $^{2+}$离子，同时抑制$T_c$。对于无锌的\lsco与$x \geq 0.22$以及对于锌取代的\lsco与$x = 0.22$，$T_c$与居里项的大小之间的关系非常相似。这表明超导性与感生顺磁矩之间存在普遍的竞争关系。中子散射测量结果表明，Zn取代过掺杂\lsco有害地增强了周围的$(π, π)$位置的非弹性磁散射谱，峰值在$ω\sim 7$ meV。这些事实进行了讨论的基础上的“瑞士奶酪”模型的Zn取代的系统，以及微观相分离的情况下，在过掺杂的区域所示的μ子自旋弛豫测量。
2005-08-29 cond-mat.supr-con
Superconductivity in La(1.56)Sr(0.44)CuO(4)/La(2)CuO(4) superlattices
La（1.56）Sr（0.44）CuO（4）/La（2）CuO（4）（LSCO-LCO）的超晶格中没有任何组分是超导的，其超导转变T_c为\simeq 25 K。为了阐明超导态的性质，我们进行了低能量muSR研究。通过施加一个平行（迈斯纳态）和垂直（涡旋态）的磁场，我们可以证明超导是片状的，导致一个非常各向异性的超导态。这一结果与一个简单的电荷转移模型是一致的，该模型考虑了LCO和LSCO之间的层状结构和化学势差，以及Sr相互扩散。使用煎饼涡旋模型，我们可以估计在这些超晶格中的伦敦渗透深度的严格上限为380 nm。在场冷却实验中的μ介子去极化率的温度依赖性是非常相似的插入BSCCO中所观察到的，并表明，涡涡相互作用是由电磁耦合，但可以忽略约瑟夫森相互作用为主。
2011-10-25 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic Phase Diagram of the Hole-doped Ca$_{2-x}$Na$_{x}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$ Cuprate Superconductor
本文报道了空穴掺杂铜酸盐Ca $_{2-x}$ Na $_{x}$ CuO $_{2}$ Cl $_{2}$的磁相图，它不受CuO $_2$平面的屈曲影响，由μ子自旋旋转和弛豫决定。其特征在于在一定钠浓度范围内的准静态自旋玻璃状相（$0.05\leq x\leq 0.12$），其保持在长程反铁磁（AF）相（$x\leq 0.02$）和超导相之间，其中系统对于$x\geq 0.15$是非磁性的。所得到的相图定性地与空穴掺杂的高\tc铜酸盐的相图一致，这强烈地表明对$x>0.02$的AF顺序的不完全抑制是空穴掺杂的铜酸盐的基本特征。
2004-12-13 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconducting and normal state properties of high entropy alloy Nb-Re-Hf-Zr-Tiinvestigated by muon spin relaxation and rotation
超导高熵合金（HEA）是一种新兴的超导材料。它提供了一个独特的机会来了解无序和超导性的复杂相互作用。我们报告了Nb $_{60}$ Re $_{10}$ Zr $_{10}$ Hf $_{10}$ Ti $_{10}$ HEA合金的合成和详细的体积和微观表征，使用传输，磁化，比热和μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）测量。体超导转变温度$T_{C}$ = 5.7 K证实的磁化强度，电阻率和热容测量。零场$μ$ SR测量表明超导态保持了时间反演对称性，横场测量的超流密度可以用各向同性s波模型很好地描述.
2021-12-04 cond-mat.supr-con
Comment on "Frustrating interactions and broadened magnetic interactions in the edge-sharing CuO_2 chains in La_5 Ca_9 Cu_24 O_41"
利用MonteCarlo技术，我们发现二维各向异性Heisenberg模型（Matsuda et al. [Phys.Rev.B68，060406（R）（2003）]）很好地再现了La_5Ca_9Cu_24O_41的非弹性中子散射测量结果，但似乎不足以正确描述磁化率或磁化率等热力学量的测量结果。可能的原因的差异提出了建议。
2003-12-14 cond-mat.stat-mech cond-mat.supr-con
Coexistence of ferromagnetism and superconductivity in the hybrid ruthenate-cuprate compound RuSr_2GdCu_2O_8 studied by muon spin rotation (μSR) and DC-magnetization
我们用零场μ子自旋旋转（ZF- $μ$ SR）和直流磁化测量方法研究了混合铼酸盐-铜酸盐化合物RuSr_{2} GdCu_{2} O_{8}的磁性和超导性质。直流磁化强度数据表明，该材料在低于T_{Curie} = 133 K时表现出铁磁有序的Ru磁矩（$μ(Ru) \approx 1 μ_{B}$），并在更低的温度Tc = 16 K时变为超导。ZF- $μ$ SR实验表明，铁磁相在微观尺度上是均匀的，占样品体积的大部分。他们还表明，磁序在超导性开始时没有显着修改。
1999-02-22 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Vortex Dynamics and Phase Diagram in the Electron Doped Cuprate Superconductor Pr$_{0.87}$LaCe$_{0.13}$CuO$_4$
空穴掺杂铜氧化物和磷属铁氧化物超导体的第二磁化峰（SMP）已被广泛研究。然而，在电子掺杂的铜酸盐家族中类似的特征并不常见。在这里，我们报告的电子掺杂的铜酸盐Pr $_{0.87}$ LaCe $_{0.13}$ CuO $_4$超导体的单晶中的涡旋动力学研究使用直流磁化测量。对于$H$ $\parallel$ $ab$ -平面，观察到等温$M(H)$中的SMP特征。另一方面，对于晶体中的$H$ $\parallel$ $c$ -轴没有观察到这样的特征。使用磁弛豫数据，通过集体蠕变理论的活化钉扎能的详细分析表明，弹性到塑性蠕变跨越SMP的交叉。此外，对于$H$ $\parallel$ $ab$，临界电流密度的温度依赖性的峰值也被观察到接近7 K，这可能是与低温下约瑟夫森涡旋的出现相关联的维度交叉（3D-2D）。$γ$ $\approx$ 8-11所获得的各向异性参数表明了主要针对$H$ $\parallel$ $c$ -轴的涡旋晶格的3D性质。给出了$H$ $\parallel$ $c$和$H$ $\parallel$ $ab$的$H$ - $T$相图。
2020-08-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Field-induced electronic phase separation in the high-temperature superconductor La$_{1.94}$Sr$_{0.06}$CuO$_{4+y}$
本研究结合中子衍射与高场μSR技术，发现高温超导体La$_{1.94}$Sr$_{0.06}$CuO$_{4+y}$在垂直磁场下中子衍射峰强度与磁体积分数均随磁场线性增加，证实磁场促使条纹有序区域扩大而非增加有序磁矩，并提出了调和以往冲突观点的微观图像。
2024-04-25 cond-mat.supr-con
Unusual interplay between copper-spin and vortex dynamics in slightly overdoped La{1.83}Sr{0.17}CuO{4}
我们对过掺杂La{1.83}Sr{0.17}CuO{4}化合物自旋激发的非弹性中子散射实验表明，在5 T的磁场作用下，低温磁化率发生了以自旋能隙为中心的重分布。此外，通过比较的温度依赖性的中子数据与交流磁化率和磁化强度的测量，我们得出结论，填充的自旋间隙跟踪的不可逆性/熔化温度，而不是Tc 2，这表明一个不寻常的磁涡旋和自旋激发之间的相互作用，即使在稍微过掺杂制度的高温超导体。
2003-10-14 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Angular dependence of the fluctuation magnetization vector above the superconducting transition of a highly anisotropic high-Tc cuprate
在高度各向异性的铜酸盐超导体中，通常认为可逆磁化矢量M在相对于所施加的磁场H的宽范围的晶体取向中基本上垂直于超导CuO 2层。在最近的一项工作中[J.Mosqueira等人，然而，[Phys.Rev.B84，134504（2011）]显示，在高质量基于Tl的铜酸盐的可逆混合态中，M对H取向的依赖性呈现出与该行为的显著偏离。在这里，我们将这些测量扩展到Tc以上的波动区域，以检查上述效应是否也存在。
2013-04-10 cond-mat.supr-con
Vortex phase diagram and temperature-dependent second-peak effect in overdoped Bi$_{2}$Sr$_{2}$CuO$_{6 + δ}$ crystals
通过对高质量氧过掺杂晶体的体磁化测量，研究了单层Bi_2Sr_2CuO_6 +d（Bi_（2201））超导体的涡旋相图。与适度掺杂的两层和三层Bi基铜酸盐的结果形成鲜明对比，Bi 2201表现出强烈的温度依赖性的第二峰效应。通过测量的平面内和平面外的首次穿透场，我们提供了直接的证据，这种现象主要是与变暖的电磁各向异性的增加。氧掺杂对涡旋相图的影响导致不可逆性和第二峰线向更高的温度和场移动。布拉格玻璃相的这种增强的稳定性表明Cu-O层之间的层间耦合随着d.此外，我们发现，临界温度遵循抛物线的关系，每个铜-O平面的孔的数量，适用于大多数单层和双层铜酸盐。
2010-04-07 cond-mat.supr-con
Effect of Zn substitution for Cu on Ca$_{2-x}$Na$_{x}$CuO$_{2}$Cl$_{2}$ near the hole concentration of 1/8 per Cu
在高T_c的铜酸盐Ca_{2-x} Na_xCuO_2Cl_2中，当Cu的空穴浓度接近1/8时，Zn（0.5~1%）取代Cu，超导电性减弱。由磁化率估算的超导转变温度和体积分数在x = 0.12~0.14范围内表现出相当大的反常，μ子自旋弛豫实验表明Cu自旋涨落在5K以下变慢.这些观察结果与其他典型的铜酸盐超导体（包括YBa_2Cu_3 O_{7-d}和Bi_2Sr_2 Ca_{1-x} Y_xCu_2 O_{8+d}）非常相似，进一步证明了Zn诱导的"条纹"关联是高T_c铜酸盐超导体的一个普遍特征，与La_{2-x} A_{x} CuO_4（A = Ba，Sr）的超导体相同。
2008-09-04 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Signatures of New $d$-Wave Vortex Physics in Overdoped Tl$_2$Ba$_2$CuO$_{6+x}$ Revealed by TF-$μ^+$SR
外加磁场的自发驱逐，迈斯纳效应，是超导体的一个定义特征;在低于临界场的II型超导体中，这种屏蔽以磁通量涡旋的晶格的形式出现。利用注入的自旋为1/2的正μ子，可以通过自旋旋进测量涡旋晶格场分布，从而推导出超导基态的关键参数，进而推导出超导对的基本性质。μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）实验确实揭示了欠掺杂铜氧化物中许多有趣的物理现象，其中超导性与无序或波动的磁和电荷激发密切相关或共存。过掺杂的铜酸盐应该不存在这种复杂性，据信它们表现出传统的费米液体行为。这些第一个横向场（TF）- $μ^+$ SR实验的严重过掺杂的单晶揭示了超流体密度表现出一个清晰的拐点附近的0.5 $T_c$，与一个引人注目的掺杂无关的缩放。这反映了$d$波涡旋的固有物理学，显然是铜氧化物的共性，并可能为他们仍然神秘的超导性提供新的见解。
2015-08-26 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Electronic and Magnetic Properties of Electron-doped Superconductor, Sm_{1.85}Ce_{0.15}CuO_{4-delta}
测量了Sm_{1.85} Ce_{0.15} CuO_{4-delta}（Tc = 16.5 K）单晶的磁化强度（M（T））和比热（C_p（T））。磁各向异性的静态磁化率，chi {equiv} M/H，是明显的，不仅在其大小，而且在其温度依赖性，与chi_{perp}为H{perp}c大于chi_{parallel}为H{parallel}c。对于两种场取向，由于J = 5/2基态多重态以上的J = 7/2多重态的小能隙，chi不遵循居里-外斯行为。然而，随着温度的升高，chi_{parallel}（T）在100 K附近表现出一个宽的最小值，然后缓慢增加，而chi_{perp}（T）则表现出单调下降。C_p（T）在4.7K处有一个尖峰，表明是反铁磁有序的.电子对C_p（T）的贡献估计为γ = 103.2（7）mJ/molSmK ^[2]。与磁序相关的熵比Rln 2小得多，其中R是气体常数，这通常是Sm^{+3}的双重基态所期望的。在M（T）和C_p（T）中明显的不寻常的磁性和电子性质可能是由于传导电子和Sm^{+3}位的局域电子之间的强各向异性相互作用。
2000-08-13 cond-mat.supr-con
Oxidation annealing effects on the spin-glass-like magnetism and appearance of superconductivity in T*-type La$_{1-x/2}$Eu$_{1-x/2}$Sr$_x$CuO$_4$ (0.14 $\leq x \leq$ 0.28)
我们研究了烧结态（AS）和氧化退火（OA）T* 型La $_{1-x/2}$ Eu $_{1-x/2}$ Sr $_x$ CuO $_4$（LESCO）（$\leq x \leq$为0.14 $\leq x \leq$ 0.28）的磁性和超导电性，通过首次综合μ子自旋旋转/弛豫（$μ$ SR）、磁化率和电阻率测量。在OA超导样品中，没有观察到磁有序的证据，而AS半导体样品在$\sim$ 4 K和$\sim$ 8 K之间的测量温度范围内表现出无序磁状态的证据。因此，在LESCO的基态急剧变化与氧化退火和磁相竞争存在的超导（SC）相。AS LESCO中的磁相对Sr掺杂是相当稳健的，而SC相随着$x$的增加而退化。SC转变温度从$x$ = 0.14中的24.5 K单调降低到$x$ = 0.28中的9.0 K，表明在$x$ $\sim$ 0.34处SC相消失。此外，我们澄清的同时发展的（准）静态磁性和电阻率在低温下的AS样品，这表明通过抑制载流子迁移率的磁性诱导。由于退火的磁性的变化进行了讨论，从结构缺陷的观点，这是以前报道的中子衍射测量。
2019-06-12 cond-mat.supr-con
Distribution of the magnetic environment in charge ordered La$_{1.885}$Sr$_{0.115}$CuO$_{4}$
报道了电荷有序LaPDMATHABMOSrPDMATHABMPCuOPDMATHABMQ（$T_{charge} \sim 80$ K，$T_{c} \simeq T_{spin}^{neutron}=30$ K）中$^{139}$ La核自旋-晶格弛豫速率$1/T_1$的逆拉普拉斯变换（ILT）分析，并对它的磁性不均匀性给出了新的解释.通过对实验观测到的核磁恢复曲线$M(t)$进行逆拉普拉斯变换，推导出分布$1/T_1$的概率密度函数$P(1/T_{1})$（即分布$1/T_1$的直方图）。我们证明，自旋冻结集在某些领域正好低于在$T_{charge}$的电荷顺序的开始，但它们的体积分数只逐渐向$T_{c}$增长。近一半的样品体积表现出典型的高$T_c$铜酸盐的预期性能，即使在$T_c$附近也没有电荷顺序。我们的研究结果解释了为什么电荷顺序不抑制$T_c$的La $_{1.885}$ Sr $_{0.115}$ CuO $_4$作为显着的La $_{1.875}$ Ba $_{0.125}$ CuO $_4$。
2019-12-24 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Magnetic phase diagram of the layered superconductor Bi{2+x}Sr{2-x}CuO{6+δ} (Bi2201) with Tc~7 K
本文报道了用Tc \sim 7 K对Bi{2+x}Sr{2-x}CuO{6+δ}单晶进行H|| c轴。等场强M（T）曲线显示出一个大的可逆区域，当M接近零时，具有明显的舍入效应，这妨碍了Tc（H）的测定。通过$\sqrt{-M(T)}\sim(T-Ta)^m$的渐近行为研究了Tc（H）附近磁化强度偏离线性行为的情况，其中m是指数，Ta是表观温度转变。m的值偏离预期的平均场值1/2，表明相位波动的重要性。由此产生的Ta值，解释为相位相关性的发病，减少显示向上的曲率场的增加。T_c（H）的值是通过二维临界标度分析得到的，许多M（T）曲线服从该分析。所得到的相图不显示向上的曲率并且位于Ta（H）线以下。由初始斜率$ H_{c2} /dT估计的H{c2}（0）值是相图建议值的两倍。在Ta（H）以上的振幅波动解释的Ginzburg-Landau方法扩展到高的约化温度和磁场的波动谱中引入总能量截止。
2012-08-13 cond-mat.supr-con
Structural and electronic properties of epitaxial YBaCuO/LaCaMnO bilayers grown on SrTiO$_3$ (110) substrates
采用脉冲激光沉积法在（110）取向SrTiO 3衬底上制备了高温超导体YBa 2Cu 3 O 7-d（YBCO）和铁磁金属La 0.67Ca 0.33MnO 3（LCMO）双层外延膜，使YBCO的CuO 2面垂直于YBCO与LCMO的界面。X射线衍射和拉曼散射表明YBCO和LCMO覆盖层都具有完全的（110）取向。双层膜的电阻率和磁化强度具有高度的各向异性。超导性和铁磁性的临界温度以及饱和磁化强度与相应的体值相比表现出适度的降低。
2014-07-18 cond-mat.supr-con
Magnetism and Electrical Conduction in Lightly-Doped Single-Layer High-$T_c$ Cuprate $\mathrm{La}_2\mathrm{CuO}_{4+δ}$
Hokkaido University（北海道大学）；Muroran Institute of Technology（室兰工业大学）
通过对比不同掺杂水平的单层铜酸盐单晶，揭示轻掺杂La₂CuO₄+δ中Cu-O平面的本征磁性与电导特性，发现其反铁磁自旋关联在奈尔温度附近迅速发展。
2026-08-20 cond-mat.supr-con
Sublattice Magnetization and Néel Transition in the 2D Quantum Heisenberg Antiferromagnet
给出了具有短程Néel序的二维量子反铁磁体在约瑟夫森尺度下有限温度亚晶格磁化强度的解析表达式。我们的表达式是能够再现的定性行为的相图$M(T)/M_{0}$和Néel温度$T_{N}$的实验值，无论是掺杂YBa $_{2}$铜$_{3}$ O $_{6.15}$和化学计量La $_{2}$ CuO $_{4}$。
2000-03-02 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con hep-th
Expansion of Vortex Cores by Strong Electronic Correlation in La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$ at Low Magnetic Induction
涡核半径\rv，定义为涡流周围的超电流的峰值位置，已确定由μ子自旋旋转测量的混合状态的\lscox为$x=0.13$，0.15，和0.19。在较低掺杂（x=0.13和0.15）下，\rv（T）随着温度T的降低而增加，这与传统理论预测的行为相反。此外，\rv（T \to 0）明显大于由上临界场确定的Ginsburg-Landau相干长度，并且随着掺杂x的增加，表现出明显的减小趋势.这些功能可以定性地再现在一个微观模型涉及反铁磁电子关联。
2004-02-03 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Effect of magnetic field on the superconducting phase in the electron-doped metallic double-chain compound Pr$_{2}$Ba$_{4}$Cu$_{7}$O$_{15-δ}$
本文报道了Pr $_{2}$ Ba $_{4}$ Cu $_{7}$ O $_{15-δ}$多晶样品的磁输运和$dc$磁化率，以研究磁场对金属CuO双链超导相的影响。从电阻转变数据估计电阻临界磁场在低温下约为21 T。另一方面，由磁化测量确定的相应临界场在2 K下产生非常低的$\sim 0.3$ T值。电阻率和磁化强度数据之间的磁响应中的这些差异是由即使在相对较低的磁场中磁屏蔽效应的消失引起的。尽管观察到与超导输运电流相关的电阻降，但抗磁信号的抑制可能与准一维CuO双链的超导性有关。在双链模型的基础上，通过密度泛函能带计算，讨论了超导体Pr $_{2}$ Ba $_{4}$ Cu $_{7}$ O $_{15-δ}$中Seebeck系数的行为.
2013-04-08 cond-mat.supr-con
Magnetic-field-induced enhancement of the vortex pinning in the overdoped regime of La$_{2-x}$Sr$_x$CuO$_4$ : Relation to the microscopic phase separation
为了研究过掺杂高$T_{\rm c}$铜氧化物超导态的不均匀性，我们测量了La $_{2-x}$ Sr $_x$ CuO $_4$（LSCO）单晶在过掺杂区的磁化率$χ$.对于$x$ = 0.198和0.219，发现$χ$在1T中的温度依赖性表现出平台，即在SC状态中，$χ$在中等温度范围内几乎与温度无关。此外，在这些晶体中明显地出现了磁化曲线中的所谓第二峰。这些结果表明，异常增强的涡旋钉扎，并强烈建议发生$microscopic$相分离到SC和正常状态的区域中过掺杂的高$T_{\rm c}$铜酸盐。
2007-11-20 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Development of Ferromagnetic Fluctuations in Heavily Overdoped (Bi,Pb)_2_Sr_2_CuO_6+delta_ Copper Oxides
本文用（Bi，Pb）_2_Sr_2_CuO_6+delta_（Bi-2201）超导铜氧化物单晶证明了在超导和非超导重掺杂区中存在铁磁涨落。在高磁场和低温下，重过掺杂晶体的磁化曲线呈现饱和趋势，这可能是低温下FM转变的前兆现象。μ子自旋弛豫检测到在低于200 K的高温下自旋涨落的增强。相应地，ab平面电阻率在宽的温度范围内遵循4/3幂律，这是由于巡回电子而具有二维FM波动的金属的特征。由于Wilson比证明了在重过掺杂制度下空穴掺杂对自旋涨落的增强，因此可以得出结论，二维FM涨落存在于重过掺杂Bi-2201铜氧化物中，这可能与重过掺杂铜氧化物中超导转变温度的降低有关。
2018-08-07 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Two dimensional nature of superconductivity in intercalated layered systems Li$_{x}$HfNCl and Li$_{x}$ZrNCl: muon spin relaxation and magnetization measurements
我们报告μ子自旋弛豫（$μ$ SR）和磁化强度测量，以及合成和表征，锂嵌入层状超导体Li $_{x}$ HfNCl和Li $_{x}$ ZrNCl与/不与THF（四氢呋喃）或PC（碳酸丙烯酯）共插层。三维超流密度$n_{s}/m^{*}$（超导载流子密度/有效质量），以及二维超流密度$n_{s2d}/m^{*}_{ab}$（超导载流子的二维（2-D）面积密度/ab平面有效质量），从磁场穿透深度$λ_{ab}$的$μ$ SR结果中导出，所述磁场穿透深度是在垂直于2-d HfN / ZrN蜂窝层。在$T_{c}$与$n_{s2d}/m^{*}_{ab}$的曲线图中，大多数结果接近于在欠掺杂高$T_{c}$铜酸盐（HTSC）和层状有机BEDT超导体中发现的线性关系。在没有THF插层的Li $_{x}$ ZrNCl中，对于$x$ = 0.17和0.4的超流密度和$T_{c}$没有显示出太大的差异，这让人联想到某些过掺杂HTSC系统的$μ$ SR结果。连同$T_{c}$的平均层间距ZrN / HfN层之间的依赖性的情况下，这些结果表明，2-D超流密度$n_{s2d}/m^{*}_{ab}$是一个主要的决定因素$T_{c}$在插层的氮化物-氯化物系统。我们还报告$μ$ SR和磁化结果的磁通涡旋的脱钉，和磁化结果的上临界场$H_{c2}$和穿透深度$λ$。在$μ$ SR和$λ$的磁化估计值之间获…
2003-10-30 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Cu-spin dynamics in the overdoped regime of La_2-x_Sr_x_Cu_1-y_Zn_y_O_4_ probed by muon spin relaxation
对部分Zn取代的La_（2-x）_Sr_x_Cu_1-y_Zn_y_O_4_（y=0-0.10）样品进行了μ子自旋弛豫测量。在3%Zn取代的样品中，x=0.27，在低温下观察到μ子自旋的指数样去极化，表明Zn引起的Cu自旋波动的减慢。退极化率随x的增加而降低，当x=0.30时，几乎没有观察到μ子自旋的快速退极化，此时超导性消失。结果表明，在La_2-x_Sr_x_CuO_4_（1-x）体系的整个超导区都存在动力学条纹关联，在x~0.19处不存在量子临界点。
2007-07-23 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Temperature dependences of the upper critical field and the Ginzburg-Landau parameter of Li2Pd3B from magnetization measurements
本文给出了由磁化强度测量得到的三元硼化物超导体Li_2Pd_3B的上临界磁场和Ginzburg-Landau参数随温度的变化关系。专门开发的缩放方法用于数据分析。由此得到的H_c2（T）曲线与BCS理论的预测惊人地接近。磁场穿透深度，在这项工作中进行评估，是在最近的μ子自旋旋转实验非常一致。我们认为这项协议是我们的做法有效性的重要证明。
2006-10-18 cond-mat.supr-con
Investigation of Superconducting Gap Structure in HfIrSi using muon spin relaxation/rotation
由于过渡金属的原子半径较大，具有5个$d$ -电子的三元等原子化合物中出现了较强的自旋轨道耦合（SOC）。SOC在非常规超导电性的出现中起着重要的作用。在这里，我们研究了超导状态的HfIrSi使用磁化，比热，零和横向场（ZF/TF）μ子自旋弛豫/旋转（$μ$ SR）测量。在$T_\mathrm{C}$ = 3.6 K时观察到超导性，如比热和磁化测量所揭示的。从TF $-μ$ SR分析可以清楚地看出，超流密度很好地描述了一个各向同性BCS型$s$波隙结构。此外，从TF $-μ$ SR数据还估算了超导载流子密度$n_\mathrm{s}$ = 6.6 $\times$ 10 $^{26}$ m $^{-3}$，伦敦穿透深度$λ_{L}(0)$ = 259.59 nm，有效质量$m^{*}$ = 1.57 $m_{e}$ .我们的零场μ子自旋弛豫数据表明在$T_\mathrm{C}$以下没有明显的自发内部场的迹象，这意味着在HfIrSi中保持了时间反演对称性。理论研究表明Hf和Ir原子沿着晶格的$c$轴强烈杂交，这是该系统的强三维性的原因，该系统屏蔽了库仑相互作用。因此，尽管在这个系统中存在相关的$d$ -电子，相关效应被削弱，促进电子-声子耦合获得重要性。
2019-03-22 cond-mat.supr-con
Mean-Field Analysis of Intra-Unit-Cell Order in the Emery Model of the CuO$_2$ Plane
最近的实验高$T_c$铜酸盐超导体指向内的单位细胞的顺序在赝隙相的动机，我们调查三个不同的单位细胞内订购的可能性：电子，向列型自旋电子，和电流回路顺序。前两个是费米表面不稳定性，涉及的自发电荷和磁化的两个氧位点之间的不平衡，在单位电池，分别，而第三个描述循环电流内的单位电池。我们分析了一个单一的氧化铜$_2$层，包括各种现场和最近邻相互作用的自洽平均场方法的三带金刚砂模型。我们将展示这些现场和进一步的邻居排斥抑制或增强特定的IUC订单。特别是，我们表明，吸引力的相互作用所需的单带模型中的自旋和向列相序有其自然的微观起源在O-O的网站和最近邻排斥的三带模型。最后，我们发现，虽然在这个框架中的nitro和nematic-spin-nitro秩序不能共存，环流秩序可以共存的nitro秩序。
2011-06-29 cond-mat.str-el cond-mat.supr-con
Superconductivity in noncentrosymmetric NbReSi investigated by muon spin rotation and relaxation
非中心对称材料是探索非常规超导性的一个很有前途的范例。特别是，几个Re含有非中心对称材料引起了相当大的关注，由于超导状态的时间反演对称性破缺。利用磁化强度、电阻率和μ子自旋旋转/弛豫测量对NbReSi的超导基态进行了全面的研究。零场μ子谱结果表明，在超导转变温度T $ _{c} $ = 6.29 K以下没有任何自发磁场，表明保留了时间反演对称性。横向场μ子自旋旋转测量证实了样品的s波性质，其中$Δ(0)/k_{B}T_{c} $ = 1.726。这项研究敦促进一步研究更多的非中心对称材料，以阐明非常规性质的选择性外观，并揭示其对反对称自旋轨道耦合强度的依赖。
2021-11-14 cond-mat.supr-con
Shear-induced vortex decoupling in Bi2Sr2CaCu2O8 crystals
在Bi2Sr2CaCu2O8晶体在升高的电流同时运输和磁化研究揭示了很大的差异，包括有限的电阻率在40 K以下的磁不可逆线的温度。在顶表面测量的电阻率在温度上是非单调的，并且是极非线性的。来自磁化的涡旋速度是6个数量级低于来自同步传输测量的速度。新的研究结果归因于剪切诱导的解耦，其中的煎饼涡流只在顶部的几个CuO 2平面，并从钉扎涡在晶体的其余部分解耦。
2000-03-09 cond-mat.supr-con
Muon spin rotation measurements on RbEuFe$_{4}$As$_{4}$ under pressure
本文报道了磁性超导体RbEuFe $_{4}$ As $_{4}$的μ子自旋旋转和磁化强度的测量结果。在常压下，RbEuFe $_{4}$ As $_{4}$在$T_{c} \approx$ 36.5 K时发生超导转变，在$T_{m} \approx$ 15 K时发生磁转变，低于该温度时磁序和超导序共存.随着压强的增加，$T_{c}$减小，$T_{m}$和有序Eu磁矩增大.与具有有序Fe矩的铁基超导体相反，有序Eu矩的大小与$T_{m}$不成比例。μ子自旋旋转信号主要由磁响应决定，这阻碍了超导性质的确定。
2019-11-11 cond-mat.supr-con
Universal Temperature Behavior of Remanent Magnetization Observed in Low-Tc and High-Tc Josephson Junction Arrays
对三维约瑟夫森结阵列在交流磁场激励下的剩磁进行了比较研究。三种不同材料无序阵列剩磁曲线的温度特性（Nb，YBa_2Cu_3O_7和La_{1.85} Sr_{0.15} CuO_4）遵循相同的普遍规律（基于相位滑移模型框架内的激活能和对阵列磁化的电感主导贡献的显式温度表达式）而不管形成阵列的结的超导电极的起源。
2001-11-15 cond-mat.mtrl-sci cond-mat.supr-con
